JPS6047947A - 被検体のスライスを作像する方法と装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 発　明　の　背　景 この発明は物体のスライスの像を構成する為に使われる
、物体のスライスを通る複数個の角度でめた投影測定値
を収集する方法に関する。更に具体的に云えば、この発
明は、投影測定値を収集する過程の間の物体の動きによ
る、動きに関連した人為効果（アーティファクト）の影
響を減少したこの様な方法に関する。この方法は平行線
又は扇形ビームの走査形式を利用する様式に用いられる
。核磁気共鳴（ＮＭ、Ｒ）作像の場合について好ましい
実施例を説明する。

核磁気共鳴現象は奇数個の陽子及び／又は中性子を持つ
原子核で起る。陽子及び中性子のスピンの為、各々の原
子核が磁気モーメントを持ぢ、この様な原子核で構成さ
れた物体が均質な静磁界Ｂ。・の中に配置されると、多
数の核磁気モーメントが磁界と整合して、磁界の方向に
正味の巨視的な磁化Ｍを発生する。この磁界の影響で、
磁気モーメントが磁界の軸線の周りに歳差運動をする。

原子核が歳差運動をする周波数は加えられた磁界の強度
と原子核の特性に関係する。歳差運動の周波数ωはラー
マ周波数と呼ばれ、式ω＝ｒＢで表わされる。こ〜でγ
は磁気回転比であって各々のＮＭＲ同位元素に対して一
定であり、Ｂは加えた磁界の強度である。この磁界は磁
界Ｂ。と共に、磁界勾配を含んでいてよい。こういう磁
界勾配を磁界Ｂ。

に重畳するのが典型的である。従って、原子核が歳差運
動をする周波数は主に磁界Ｂの強度に関係し、磁界強度
が強くなると共に増加することが認められよう。

振動磁界を印加することにより、磁界Ｂ。の方向に対す
る磁化Ｍ（これは普通は磁界Ｂ。に浴った向きである）
の向きを変えることが出来る。振動磁界は、その周波数
が歳差運動の周波数ωと同じであるか或いはそれに近い
無線周波（ＲＦ）パルスで物体を照射することによって
印加するのが最も有利である。無線周波パルスは磁界Ｂ
。の方向に対して直交する平面内に印加するのが典型的
である。

無線周波パルスを印加したことによって生ずる磁界Ｂ、
が、磁化Ｍを磁界Ｂ、の方向の周りに歳差運動させて、
段々Ｚ軸（これは任意に磁界Ｂ。の方向と仮定する）か
ら遠ざける様にする。磁界Ｂ。の方向から磁化Ｍが回転
する程度は、ＲＦパルスの強度及び持続時間に関係する
。例えば９０°Ｌ（Ｆパルスは、磁化Ｍを磁界Ｂ。の方
向から９０°離して、ＮＭＲ装置では大抵共鳴周波数ω
で回転すると仮定するデカルト座標系のＸ軸及びＹ軸に
よって定められたＸ−Ｙ平面に回転させる。磁化Ｍが横
方向のＸ−Ｙ平面に回転することにより、この平面内に
横方向の磁化が生じ、これは適当に配置したＩｔＦピッ
クアップ・コイルに信号電流を誘起することが出来るが
、こういうことは周知である。この信号を発生する核ス
ピンが位相外れを起し、或いはその相関性を失い、そし
て歳差運動をする横方向の磁化Ｍが磁界Ｂ。に沼った平
衡状態に復帰するにつれて、誘起された信号の振幅が減
少する。観測きれる信号をＮＭＲ信号又は自由誘導減衰
（ＦＩＤ　）信号と呼ぶ場合が多い。ＮＭＩ（で屡々用
いられる別の種類のＲＦパルスは／ｇＯ°ＲＦパルスで
あり、これは磁化Ｍを最初の方向から／ｇｃｆ′（例え
ば２軸の正の方向からＺ軸の負の方向へ）回転させる。

この理由で、／ｇθ０ＲＦパルスは反転パルスと呼ぶこ
とが多い。後で説明するが、１ｇ００ａｐ−＜ルスは対
して垂直であれば、磁化Ｍの最初の方向がどの方向であ
っても、この方向から磁化Ｍを対応する度数だけ回転さ
せることに注意されたい。

サンプル内の相異なる空間的な位置から起るＮＭ　Ｒ信
号の夫々の共鳴周波数を変えることにより、これらの信
号を識別することが出来る。Ｎ　Ｍ　Ｒ信号スペクトル
を拡げる位の十分な強度を持つ７つ又は更に多くの磁界
勾配をサンプルに印加した場合、勾配の方向に泪っだ各
々の核スピンは磁界強度が異なり、従ってラーマ方程式
によって予測される辿り、勾配の方−目こ沼った他の位
置にある核スピンとは異なる周波数で共鳴する。勾配の
方向に対して垂直な線に沿った位置にある原子核は同じ
共鳴周波数を持ち、その寄与が重畳される。従って、磁
界勾配の存在の下に測定された信号のフＩＪ工変換は、
勾配に対して垂直な方向の投影を表わす。多重角度投影
形再生を利用するＮＭＲ作像では、勾配の方向は作像サ
ンプル内の少なくとも／ｇθ０の円弧をカバーする様に
複数個の角度にわたって変える。各々の勾配の方向に対
して観測されたＮＭＲ信号をフーリエ変換して、物体の
投影を決定する。この後、こういう投影をＸ線計算機式
断層写真法に利用されるフィルタ・バック投影方法の様
な周知の方法を用いて、像に再生する。

像再生過程では、所定の走査で／ｇθ０の倍数（／ｇθ
°又は３６０°）離れた角度で測定された投影は、数学
的には物体に関して同一の情報を持っている。然し、従
来の方法では、投影角度を角度走査範囲にわたって単調
に変えている。即ち、例えば／ｇθ０走査で走査の初め
と終りに測定された投影は、約１ｇＯ°離れた方向に宿
った投影を表わしており、この為大体似ている筈である
。然し、これらは走査時間の両端で測定される為、走査
中に物体が動くと、それらが異なっていることカーある
。

こういう違いは、大体最初（並びに最後）σ）投影の方
向に、再生像の縞状の人為効果となって現オフれる。当
業者であれば、７つの走査内の視角力″−隣接している
画面の測定値も、縞状の人為的効果を避ける為には、略
−貫していなければならなし〕ことが理解されよう。こ
の発明の主な目的をま、７つの走査内の投影測定値のこ
の様なばらつきの影響を減少し、こうして像の品質を改
善する方法を提供することである。

発明の概要 この発明では、動きによって誘発生された像の人為効果
の影響を減少して、被検体のスライスを作像する方法を
提供する。この方法はスライスの少なくとも／ｇθ０走
査に対応する投影測定値を才１１用する。走査の角度範
囲の両端に於ける７対の投影測定値を時間的に接近して
め、その間の食し〕洟Ｉ）愁補１１）ナス　＞ＷＲｍの
泪１１蜜値の残りは一走査の両端の間の投影角度に対し
て、振動形にめる。

この方法の適用は、Ｎ　Ｍ　Ｒ作像並びに超音波作置に
大々有用となる様な、平行線投影並びに扇形ビーム投影
について開示しである。

この発明の新規と考えられる特徴は、特許請求の範囲に
具体的に記載しであるが、この発明自体の構成、作用及
びその他の目的並びに利点は、以下図面について説明す
る所から、最もよ＜ｆｌＪＦｌ’ｌされよう。

発明の詳細な記載 次に第１図及び第２図を参照して、ＮＭＴｔを用いた普
通の多重角度投影再生方法を説明する。第１図は、普通
のデカルト座標系の２軸の正の方向を向く均質な静磁界
Ｂ。の中に配需された、内部の特徴１０２及び／θグを
持つ異質サンプル１００を示している。Ｚ軸はサンプル
の円筒形軸線１０ろと一致する様に選ぶ。座標系の原点
はす／プルの中心にとるが、−これはサンプル内に限定
された、厚さΔＺを持つ薄い平面状の板又は作像スライ
スｔ　／Ｉ　Ｑ　／７Ｔｈ　ｒｈ　、＋’、＜−ｄ、ゴ
れスＮＭＲ実験の全体の間、磁界Ｂ。が印加されるので
、ＮＭＲパルス順序を示す図面では省略しである。

第２図について説明すると、次の形 Ｇ７．（ｔ）　＝＝　ａＩ３０　／δ、（１）を持つ磁
界勾配Ｇを印加することにより、横軸にちって示した期
間／の間に、ＮＭＲ信号を作像２２４７７０ｇ内にある
核スピンによって発生される信号に空間的に局在化する
。

勾配Ｇ２．（並びに後で説明する勾配Ｇｘ及びＧ、ｆ）
は作像容積１０ｇ全体にわたって一定である様に運ぶが
、その大きさは時間依存性を持つのが典型的である。期
間／の正の勾配パルスＧ２の存在の下に、物体を選択性
デθ０ＲＦパルスで照射する。Ｉｔ　Ｉ”パルスは、物
体１０θの薄い平面状の板の中にあって、２−マ周波数
が印加された磁界と合う様な核スピンだけを励起する様
に選ばれた限られた周波数帯を持つ様に、振幅変調され
ている。好ましい実施例では、ＲＦパルスを５ｉｎｃ関
数（ｓｉｎ　ｘ／ｘ　）で変調して、スライス１０ｇの
断面形が略矩形になる様にする。スライスｌｏｇの外部
にある核スピンは、このパルスが他の共鳴周波数のニス
・ルギを持っていない為に、実質的にＲ，Ｆパルスの影
響を受けない一４ｓでいる。この為、９０°ＲＦパルス
が「選択性」であることは明白である。

９０°ＲＦパルスの効果は、スライス１０ｇ内にある核
スピンによる正味の硼化Ｍを横方向のＸ−Ｙ平面に回転
させることである。勾配Ｇｚを切ると、励起されたスピ
ンは同じ周波数で歳差運動するが、勾配Ｇ２．の位相外
し効果の為に互いに位相がずれている。期間２に負の勾
配パルスＧを印加することにより、核スビ／の位相戻し
をする。典型的には、スピンの位相戻しに必要な、期間
コにわたる勾配Ｇ２の波形の時間積分は、−期間／にわ
たる勾配Ｇ２の波形の時間積分の半分にマイナスを付し
たものに大体等しい。

この結果化ずる自由誘導減衰（ＦＩＤ）ＮＭＲ信号が、
夫々Ｘ軸及びＹ軸の方向の同時に印加された磁界勾配Ｇ
ｘ及びＧ、ｆ７）存在の下に、期間３に観測される。期
間３の勾配Ｇｘ及びＧ井次の様に定められる。

Ｇｘ（ｔ）二〇Ｂｏ／ａｙ（２） Ｇｙ（ｔ）＝ａＢｏ／θｙ（３） 期間３の勾配ＧｘＥｌびＧｙの大きさが投影角度θを決
定する。勾配Ｇ、ｎ大きさは投影角度の余弦に比例する
様にし、勾配Ｇｙ０″）大きさは投影角度の正弦に比例
する様にする。勾配ＧＸ＆び０％ベクトル加算により、
第３図に矢印３０θ、３０．２．３０グ、３θ乙、３０
ｇで図式的に示す様に、作像平面内にはＹ軸に対して角
度０の合成勾配が生ずる。従来の方法では、投影角度θ
を漸進的に増大させ、勾配Ｇｘ及びＧｙの大きさを調節
して半径方向の勾配の向きを変えて、作像７２４１７０
ｇ内の少なくとも／ｇθ０の円弧からの投影データをめ
ていた。

第２図の期間／９．２及び３で構成されるパルス順序を
２回以上繰返し、この角度を進める前に各々の角度θに
対する結果を平均化して、投影の信号対雑音比を改善す
ることが出来る。

第１図の期間３に観測されたＦＩＤ信号の７−リエ変換
は、勾配とスライス７０ｇ内でｔ＝＋じ方１７５１を持
つ線に対する作像スライスの投影を表わす。

これは、時間領域のＦＩＤ信号を周波数領域に７−リエ
変換したことにより、各々の周波数、従って勾配の方向
に対する各々の場所での信号の大きさが得られることを
考えれば、一番判り易い。勾配の方向に対して垂直な、
スライス１０ｇを通る各々の線に沼って存在する原子核
は同じ共鳴周波数を持つ。この各々の線は等色曲線と呼
ばれ、等色曲線を構成する全ての点の７点に対する投影
を表わす。第Ｓ図は夫々半径方向の勾配３θｏ、３０．
２．３０ケ、３０乙、３０ｇに関連するサンプルの内部
の特徴／θλ、１０／Ｉ（第１図）のフーリエ変換によ
る投影３０／、３０３．３０３．３θ７．３０９を示し
ている。

計算機式断層写真法に普通に用いられるフィルタバック
投影法の様な周知の再生方法を用いて、全ての投影から
スライスｌｏｇの像が再生される。

再び第３図について説明すると、投影角度θ＝θの投影
３θθによって得られた投影データは、／ｇｄ’の角度
の投影３０ｇによって得られた情報と実質的に同等であ
ることが理解されよう。実際には、最初の投影を成る基
準方向に対する角度θ。

で投影し、投影角度θが各々の画面に対して増分△θだ
け増加する様な向きに回転したとすると、最後の画面は
θ。＋π−△０の角度である。再生過程では、最初及び
最後の画面は数学的には角度が隣接しているものとして
扱い、この為、作像スライス／θｇに関して全く同様な
投影情報を持つ筈である。然し、最初及び最後の画面は
走査時間の両端で測定される。従って、最初及び最後の
画面は、走査される物体が走査中に不動のま〜である場
合にだけ、同等の情報を持つことが理解されよう。

然し、患者の様な物体が走査中に動けば、最初及び最後
の場面は食い違いを持ち、それは大体θ。の方向の縞と
なって再生像に現われる。この走査内で角度θが隣接し
ている画面は時間的に接近して測定され、その為、目立
った食い違いを持たない。

大抵のＸ線計算機式断層写真用走査器では、投影方向の
回転は、Ｘ線源を支持するガントリの機械的な回転によ
って行なわれる。この場合、投影角度は時間に対して単
調に（実際に普通は直線的に）変えなければならない。

ＮＭＲでは、投影の方向が、予め選ばれた振幅を持つ電
流で勾配コイル（例えば図に示してないＧｘ＆びＧｙの
コイル）を付勢することによって、電子的に決定される
ので、そうする必要はない。

この発明では、勾配の方向を選択する順序を制御するこ
とにより、走査の両端に於ける画面の間の測定値の食い
違いによる前述の人為効果の影響を減少する。こういう
目的を達成する７つの方法は、走査によってカバーされ
る角度範囲の中央で最初の投影をめ、その後投影の方向
をこの範囲の両端に同時に変えることである。例えば第
３図で、投影３０グが最初に測定される投影であり、そ
の後投影３０２及び３０乙に対して、更にその後隣接す
る対の投影３０θ、３０ｇに対して、と云う様に隣接す
る対の投影を逐次的に測定する。

こうすると、走査の終りに角度範囲の両端にある投影３
θ０及び３θｇは、実際には時間的に相次に いで接近して測定され、この為物体の動き歿よるばらつ
きが実質的に減少する。更に、例えばθ＝り！の測定の
両側にある様な、走査の中にあって角度が隣接している
この発明の走査順序の投影測定値は、時間的に十分接近
してめて、それらに実質的にばらつきがない様にする。

この様な投影データを用いて再生された像は、動きによ
る人為効果の影響が減少する。この順序は逆にしてもよ
いことが理解されよう。この場合、走査の初めに角度範
囲の両端にある画面３００及び３θｇを最初に測定し、
投影角度を振動形で中央に向って移し、投影３θコ及び
３θ乙を次にめ、その後中央の投影３θグをめる様に、
投影の方向を交互に変える。一般的に、相次ぐ投影測定
値は全体の走査時間の半分より長くない間隔△Ｔでめる
ことが望ましい。好ましい実施例では、測定値は、動き
による人為効果を極力減少する為に、全体の走査時間よ
りずっと短い△′ｒをおいてめる。実際には、所望の解
像度を持ち、アリア７ングと呼ぶ人為効果のない像を構
成する為に、ずっと多くの投影を測定する。

次に、この発明の投影測定順序の／実施例を１ｍ単に説
明する。この為、投影の総数Ｎｖを奇数に選θ。＋μ〔
Ｊｔｓ　。

コ Ｎ　＋／ θ０＋−ｕ−△０ ユ Ｎ　−タ θ。＋−ヱーー△０ ス Ｎ　＋３ θｏ＋’−△θ コ θ。＋さ−’−ｔｓ。

コ ’ｉ、”’　”’ θｏ　＋　（Ｎｖ　／　）Δ０＝００＋π−△Ｏ９当業
者であれば、この方法を奇数個又は偶数個の投影の何れ
に対しても実施し得ることが容易に理解されよう。

第７図はこの発明の方法に有利に用いることの出来る多
重角度投影再生方法の好ましい実施例を示している。第
７図に示すパルス順序は第２図に示す順序と略同−であ
るが、勾配Ｇｘ及びＧ、７１”−１期間グに印加される
夫々の振幅に比例した振幅を期間スに持つ様に変更され
ている点が異なる。／ｇθ０非選択性ＲＦパルスが期間
３に印加される。／ｇＯ６ＲＦパルスと組合せた勾配Ｇ
ｘ及び０％効果は、スライスｌＯｇ内の核スピンを最初
は位相外しし、反転し、その後位相戻しして、ＮＭＲ信
号の発生を遅延させることであり、こうして第７図の期
間ｌにスピン・エコー信号を発生する。

第２図の期間３を見れば、ＦＩＤ信号は勾配Ｇ２を脱勢
して勾配Ｇｘ及びＧｙを付勢したばかりの、期間コが終
って期間３が始まった時、直ちに発生することが認めら
れる。この状態は、磁界勾配Ｇｘ及びＧｙを突然に印加
することが出来たとしても、その結果出来る勾配そのも
のが過渡的であって、その正確な大きさが未知である有
限の期間が依然としであるので、ＦＩＤ信号の観測には
理想的ではない。この期間中、空間情報は著しく歪んで
おり、ＦＩＤ信号を使うことが出来ないのが普通である
。

然し、この問題は、第９図の期間コに正の勾配パルスＧ
ｘＨｌびＧｙを印加して、核スピンを予定量だけ位相外
しして、ＮＭＲ信号の発生を遅延させることによって解
決される。累算的な位相の分散が、非選択性／ｇＯ°Ｒ
Ｆパルスを印加することにより、期間３に反転する。期
間ｔに勾配Ｇｘ及びＧｙを印加すると、スピンの位相戻
しが始まり、期間ｌｌにスピン・エコー信号を発生する
が、これは半径方向の勾配が安定である期間中に観測す
ることが出来る。

この発明の投影順序はＮＭＲの多重角度投影再生法につ
いて述べた平行線投影方法の場合に限られない。この発
明は、第５図に図式的に示した超音波走査装置に用いら
れる様な扇形ビーム投影にも同じ様に用いることが出来
る。超音波装置は、支持部材にθ／の円周に沼って配置
された複数個の超音波変換器３００で構成することが出
来る。

変換器は、超音波放射の扇形ビームを送出して、入射す
る超音波放射を、入射する超音波圧力バルスに強度が対
応する電流に変換することが出来る様になっている。部
材左０／の中心に配置した物体３０２の様な物体は、扇
形ビームに溢って超音波パルスを送出すことによって走
査することが出来る。扇形ビームの周縁が変換器３０ｔ
の様な変換器からの線Ａ及びＢによって定められる。こ
の後、物体汐０夕を通過した超音波工２・ルギが、発信
側の変換器り０１１．と向い合って配置された変換器り
／’１．３／乙、５／ｇによって検出される。投影デー
タは、Ｘ線を用いた普通の計算機式断層写真法で行なわ
れる様に物体りθコを通過した超音波エネルギの減衰に
よって測定することが出来るが、種々の変換器の位置に
於ける超音波ビームの発信及び受信の間の時間間隔を測
定し、これを物体内での音速の線積分に変換することが
出来る様にすることが好ましい。この種の測定の利点は
、減衰方法よりも、屈折による誤差の影響を受けにくい
ことである。７つの変換器から超音波パルスが発信され
てから向い合った一組の変換器に到着するまでの時間の
測定値は、物体スライス内での音速の分布の扇形ビーム
の投影に変換することが出来る。この過程を細口か繰返
して、物体の周りの所望の投影をめる。ＮＭＲの場合と
同じく、投影を測定する順序は電子的に決定する。

この発明では、構造にθ／の円周に泪って変換器を逐次
的に付勢することによって、投影角度を単調に配置する
代りに、例えば変換器ｓ０グを用いて中央の投影をめ、
その後変換器夕ｏＡ及び３０ｇ、更にその後Ｓ１０及び
Ｓ／、２と云う様に交互に変えて、最初及び最後の画面
が時間的に接近してめられる様に保証することが好まし
い。

この為、物体が走査中に動いても、最初と最後の画面の
間のばらつきの大きさが減少し、再生像は動きによる人
為効果の影響が減少する。

第３図について超音波装置の場合について述べた走査順
序は、構造Ｓ０／と同様な支持構造の円周に浴って配置
された個別に付勢し得る不動の複数個のＸ線源を持つ装
置（図に示してない）に用いる計算機式断層写真走査形
式の場合にも利用することが出来る。この場合、この発
明では、Ｘ線源は、最初及び最後の画面が時間的に接近
してめられる様に、（前述の様に）振動形に変わる方向
に泪って物体の投影測定値をめる様に作動される。米国
特許第り、／２ゾ、７ｇ３号には、Ｘ線検出器配列と向
い合って配置されたＸ線源の配列を用いる装置が記載さ
れている。

以上の説明から、この発明では、実施が容易であって、
物体の横方向の像を再生する為に多重投影を利用する様
式で、動きによる人為効果の影響を受けにく匁した方法
が提供されたことが理解されよう。

この発明を特定の実施例及び例について説明したが、当
業者には以上の説明からいろいろな変更が考えられよう
。従って、特許請求の範囲に記載された範囲内で、この
発明はこ匁に具体的に説明した以外の形で実施し得るこ
とを承知されたい。

【図面の簡単な説明】

第１図は静磁界の中に配置されていて、選択的な励起に
よって平面状スライスが限定されたＮＭＲサンプルを示
す図、第２図はこの発明の好ましい実施例の説明に用い
られる多重角度投影再生用ＮＭＲパルス順序を示すグラ
フ、第３図ばＮ　Ｍ　Ｒを用いた後方投影からの像再生
方法を図１式的に示す図、第７図はスピン・エコー信号
を発生する為に／ｇＯ０ＲＦパルスを用いた、この発明
の方法に役立つ別の多重角度投影再生用Ｎ　Ｍ　Ｉ（、
パルス順序を示すグラフ、第５図は超音波扇形ビームを
用いた超音波多重角度投影再生方法にこの発明の方法を
用いる場合を図式的に示す図である。 ＦＩＧ、　ｌ　ＦＩＧ、　３ ＦＩＧ、　５ 時間（ＭＳＩ　ｌ−酬 ＦＩＧ　、４

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 ／）　被検体のスライスの少なくとも／ｇθ０走査に対
   応する複数個の投影測定値を利用して、被検体のスライ
   スを作像する方法に於て、前記走査の角度範囲の両端に
   於ける／対の投影測定値を時間的に接近して相次いでめ
   て、その間の食い違いを減少し、前記複数個の投影測定
   値の内の残りは、前記走査の両端の間の投影角度に対し
   て時間的に振動形式で測定する方法。 、２、特許請求の範囲／）に記載した方法に於て、前記
   走査の角度範囲の両端に於ける前記／対の投影測定値は
   、前記走査の時間の初めを構成しており、前記複数個の
   測定値の残りは走査の角度範囲の中心に向って振動形で
   測定する順序で測定する方法。 ３）特許請求の範囲／）に記載した方法に於て、前記／
   対の投影測定値は前記走査の時間の終りを構成しており
   、前記複数個の測定値の残りは、前記走査の角度範囲の
   中心領域の測定値から始まって角度範囲の両端に向って
   振動形に測定する順序で測定する方法。 グ）特許請求の範囲／）に記載した方法に於て、平行線
   の投影を測定することを含む方法。 Ｓ）％許請求の範囲４）に記載した方法に於て、前記作
   像スライス内の各々の投影の測定方向が磁界勾配の方向
   によって決定される方法。 乙）特許請求の範囲Ｓ）に記載した方法に於て、前記作
   像スライスが均質な静磁界の中に配置されており、更に
   、前記作像スライス内にある複数個の核スピンがＮＭＲ
   信号を発生する様に該スピンを選択的に励起し、勾配の
   方向に対して垂直な等色白線が該等色曲線に沼った点の
   前記勾配に対する投影を表わす様な前記磁界勾配の存在
   の下に前記ＮＭＲ信号を観測する工程を含む方法。 ７）特許請求の範囲／）に記載した方法に於て、扇形ビ
   ームの投影を測定することを含む方法。 ｇ）特許請求の範囲７）に記載した方法に於て、前記扇
   形ビームが超音波エネルギのビームで構成されている方
   法。 ワ〕　特許請求の範囲ｇ）に記載した方法に於て、前記
   投影測定値が、前記扇形ビーム内の複数個の線の通路に
   沼って前記作像スライス内で吸収され或いは散乱されな
   かった超音波エネルギの強度を測定したものである方法
   。 ／の特許請求の範囲ｇ）に記載した方法に於て、前記投
   影測定値が前記扇形ビーム内の複数個の線の通路に削っ
   て前記超音波ビームの伝搬速度を測定したものである方
   法。 ／／）特許請求の範囲ｇ）に記載した方法に於て、前記
   投影測定値が被検体の少なくとも３６０°走査に対応す
   る様にした方法。 ／、２、特許請求の範囲ｇ）に記載した方法に於て、投
   影を測定する工程が、何れも超音波エネルギを発信並び
   に受信し得る超音波変換器の環状配列内に前記被検体を
   位置ぎめし、７つの前記変換器によって発生された超音
   波エネルギの略同一平面内のビームで前記作像スライス
   を照射し、前記扇形ビームが見込む角度内にある複数個
   の変換器で、前記スライス内で減衰又は散乱されなかっ
   た超音波エネルギを検出する工程から成る方法。