JPH02255126A - 磁気共鳴イメージング装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［発明の目的］ （産業上の利用分野） 本発明は、３次元フーリエ変換（３ＤＦＴ）法による磁
気共鳴イメージング方法に関する。

（従来の技術） 磁気共鳴（ＭＲ：　ｍａｇｎｅＮｃ　　ｒｅｓｏｎａｎ
ｃｅ　）現象は、静磁場中に置かれた零でないスピン及
び磁気モーメントを持つ原子核が特定の周波数の電磁波
のみを共鳴的に吸収・放出する現象であり、この原子核
は下記式に示す角周波数ω。

（ωＯ−２πシ０．シ０　；ラーモア周波数）で共鳴す
る。

ω０−γＨＯ ここで、γは原子核の種類に固有の磁気回転比であり、
また、Ｈｏは静磁場強度である。

以上の原理を利用して生体診断を行う装置は、上述の共
鳴吸収の後に誘起される上記と同じ周波数の電磁波（磁
気共鳴信号：エコー信号やＦＩＤ信号）を信号処理して
、原子核密度、縦緩和時間Ｔｌ＋横緩和時間Ｔ２＋流れ
、化学シフト等の情報が反映された診断情報例えば被検
体のスライス像等を無侵襲で得るようにしている。

そして、磁気共鳴による診断情報の収集は、静磁場中に
配置した被検体の全部位を励起し且つ信号収集すること
ができるものであるが、装置構成上の制約やイメージン
グ像の臨床上の要請から、実際の装置としては特定部位
に対する励起とその信号収集を行うようにしている。

第８図はこの種の磁気共鳴イメージング方法を実施する
ことができる装置の全体構成を示す図である。

第８図に示すように、被検体Ｐを内部に収容することが
できるようになっているマグネットアッセンブリとして
、常電導又は超電導方式にょる静磁場コイル（静磁場補
正用シムコイルが付加されていることもある。）１と、
磁気共鳴信号の誘起部位の位置情報付与のための傾斜磁
場（傾斜磁場パルス）を発生するための傾斜磁場発生コ
イル２と、回転高周波磁場（高周波パルス、ＲＦパルス
）を送信すると共に誘起された磁気共鳴信号（エコー信
号等）を検出するための送受信系である例えばコイルか
らなるプローブ３とを有し、超電導方式であれば冷媒の
供給制御系を含むものであって、主として静磁場電源の
通電制御を行う静磁場制御系４、送信器５、受信器６、
Ｘ軸、Ｙ軸、Ｚ軸傾斜磁場電源７，８，９、映像法とし
て例えばフーリエ変換法による画像データ収集シーケン
スを実施することができるシーケンサ１０、これらを制
御すると共に検出信号の信号処理及びその表示を行うコ
ンピュータシステム１１、表示装置１２により構成され
ている。

ここで、受信器６は、プローブ３の受信コイルからの信
号を後段の処理に適用できる程度まで増幅する前置増幅
器と、この前置増幅器の出力を実数部と虚数部とでそれ
ぞれ位相検波する位相検波器と、この位相検波器の出力
をディジタル信号化するＡ／Ｄ変換器と、このＡ／Ｄ変
換器の出力をコンピュータシステム１１内に導入するイ
ンターフェースとを備えている。

また、コンピュータシステム１１は、データバスを介し
て、全体の制御を行うシステムコントローラと、インタ
ーフェースからのデータを導入し、該データを以降の再
構成処理等に備えるハードディスク磁気記憶装置と、こ
のハードディスク磁気記憶装置からのデータを読込み、
該データに対してフーリエ変換処理を施すことによりス
キャノ像。

２次元、３次元像等の画像を再構成する再構成装置と、
画像収集、ファイリング、表示等のマン・マシン・イン
ターフェースを司るコンソール、デイスプレィ、さらに
ファイリング装置を含むホストコンピュータとを備えて
いる。

以上の構成で、撮影の手順としては、静磁場中に被検体
Ｐを配置してシーケンサ１ｏを動作させ、画像データ収
集のためのパルスシーケンスとして例えばスピンエコー
法シーケンスを実行する。

これにより送信器５は駆動され、プローブ３の送信コイ
ルからＲＦパルス（代表的にはエルンスト角（フリップ
角）が９０°や１８ｏ°の選択励起用又は非選択励起用
パルス）を加えると共に傾斜磁場電源７，８．９を駆動
して傾斜磁場発生コイル２からは傾斜磁場ＧＸ、ＧＹ、
ＧＺを、それぞれスライス用傾斜磁場（Ｇｓ）、エンコ
ード用傾斜磁場（ＧＥ　）　、　　リード用傾斜磁場（
ＧＲ）として加え、選択励起用パルスとスライス用傾斜
磁場とにより定まるある厚みを持った励起部位がらの信
号をプローブ３の受信コイルで収集し、フーリエ空間面
における１ラインのデータを得るようにしている。そし
て、１画面を生成するために、シーケンスを所定回数繰
返して実行してデータを得、このシーケンスの実行毎に
得たデータはデータバスを介してハードディスク磁気記
憶装置、再構成装置により例えば２次元像を生成し、再
構成画像を表示する。

以上の例は２次元フーリエ変換法を想定したイメージン
グ技法の説明であるが、フーリエ変換法によるイメージ
ング技法としては、この他に、３次元立体像の構築等に
利用がなされる３次元フリエ変換法がある。以下、選択
励起を伴う３次元フーリエ変換法を、第９図及び第１０
図を参照して説明する。

第９図はグラデイエンドフィールドエコー法を基本とし
た選択励起を伴う３次元フーリエ変換法のパルスシーケ
ンスを示す図、第１０図（ａ）は励起処理を示すもので
あって、イメージング対象３次元領域である選択励起領
域を示す図、第１０図（ｂ）はデータ収集処理を示すも
のであって、収集したデータ群つまり３次元ボリューム
データＶＤを示す図、第１０図（ｃ）は再構成処理を示
すものであって、３次元フーリエ変換法により３次元デ
ータＶＤを再構成したときの３次元画像Ｖｌを示す図で
ある。

第９図に示すように、区間Ｉにおいて、選択励起パルス
であるＲＦパルスと、例えばＺ軸傾斜磁場ＧＸによるス
ライス用傾斜磁場ＧＳとにより定まる、被検者Ｐにおけ
る第１０図（ａ）に示す選択励起領域Ｖを励起する。こ
こで、選択励起領域Ｖはスラブとも称され、このスラブ
Ｖは複数のスライスにより構成される。つまり、ＲＦパ
ルスとスライス用傾斜磁場Ｇｓとによるスライス領域を
“スラブと称し、このスラブにおける、再構成処理後の
スライス方向に分解された１枚々を“スライス”と称す
る。

次に、区間■において、スライス用傾斜磁場Ｇｓ　　（
例えば２軸傾斜磁場Ｇｚ）によるエンコード及びエンコ
ード用傾斜磁場ＧＥ　　（例えばＹ軸傾斜磁場ＧＹ）に
よるエンコードと、リード用傾斜磁場ＧＲ（例えばＸ軸
傾斜磁場Ｇｘ）によるリーディングとにより、エコー信
号が誘起し、これを収集する。この過程を各エンコード
の大きさを変えつつ再構成マトリックスに基づく回数分
について繰返すことにより、第１０図（ｂ）に示すスラ
ブに対応する３次元データＶＤが得られる。

ここで、スライス方向のエンコードの大きさによりスラ
イス厚Ｗが定まり、また、スライス方向のエンコードの
回数によりスライス枚数Ｎが定まる。そして、スラブ厚
Ｗとの間には、Ｗ−ＮφＷの関係が成立つ。

また、ＲＦパルスとこれに重畳するスライス用傾斜磁場
Ｇｓの強度とにより定まる、実際の励起厚みをスラブ励
起厚Ｗｅｘと呼ぶ。

ここで、選択励起特性について考察すると、本来は、完
全な矩形の選択励起特性を示すべきであるが、実際には
完全な矩形とはならない。スラブ励起厚Ｖｅｘについて
は、第１１図に示すように、完全な矩形とはならないこ
とから、このスラブ励起厚ｗｅｘは半値幅で定義するの
が一般的である。

この選択励起特性が不完全性であるがため、従来技術に
よる、選択励起を伴う３次元フーリエ変換法による磁気
共鳴イメージング方法では次のような問題がある。すな
わち、選択励起特性が理想的に矩形である場合に、スラ
ブ励起厚Ｗｅｘ−スラブ厚Ｗとすれば、第１２図に示す
ようにＮ枚のスライス像を得ることができる。しかし、
実際には、上述したように、選択励起特性は理想的には
ならないので、スラブの両端のスライスは、第１３図の
破線で示すように、信号が低下し、良好な画像とはなら
ない。また、この場合、エイリアジングの影響により、
第１４図（ａ）におけるスラブの両端の画像は、第１４
図（ｂ）（ｃ）に示すように他端の情報の入り込んだ画
像となる。

以上説明した現象は、選択励起後、スピン位相の集束を
非選択励起パルスで補償するよにしたパルススピンエコ
ー法（ＳＥ法：９０°−１８０゜パルス系列）により生
じる現象であるが、前記スピン位相の集束を、非選択励
起パルスの印加に代えて傾斜磁場の反転で行い、非選択
励起パルスを印加しない分だけ時間短縮を図ることがで
きるようにしたグラデイエンドフィールドエコー法（Ｆ
Ｅ法）にあっては、次に示す理由により、上記した現象
は更に複雑なものとなる。

すなわち、ＦＥ法のスキャンパラメータは、パルス繰返
し時間Ｔ　Ｒ＋　エコー時間Ｔ　Ｅ　＋　フリップ角α
がある。ここでは、データ収集後に横磁化成分をスポイ
ラ−傾斜磁場により消失させる方式を適用したＦＥ法を
基本とした、選択励起を伴う３次元フーリエ変換法につ
いて説明する。なお、横磁化成分をスポイラ−傾斜磁場
により消失させる方式については後述する。

すなわち、パルス繰返し時間ＴＲを固定してフリップ角
αを変えると、得られる信号強度は、第１５図に示すよ
うに変化する。

ここで、信号強度Ｓは、次のように表わされる。

ＴＲ Ｌ　−ｃｏｓα・ｅ　Ｔ１ そして、最大信号強度でのフリップ角α０　（通常、こ
れをエルンスト角と称している。）は次のように表わせ
る。

ＴＲ ｃＨ，−ｃｏｓ−”　　（ｅ　　Ｔ１　　）一方、選択
励起した領域つまりスラブの両端では、フリップ角は、
設定した値よりも小さくなってまう。従って、ＴＲ）０
ならば、α０−π／２（９０°）で、そのスライス特性
は、第１６図に示すように、フラットなものとなる。

しかし、ＴＲが小さく（短く）なったときには、α０は
小さくなり、これには第１７図（ａ）に示すαくα。の
場合、第１７図（ｂ）に示すαχα０の場合、第１７図
（Ｃ）に示すα〉α０の場合がある。

（発明が解決しようとする課題） このように従来の方法では、理想特性を示し得ない選択
励起用パルスによりイメージング対象３次元領域の励起
を行っているので、その不完全性がある故、得られた画
像上で信号強度、コントラストの異常（例えばムラの発
生）として現れる。

このような異常のある画像では診断用画像としては問題
があるので、結局、本来、得ようとする信号強度、コン
トラストが得られるのは選択励起領域の中心部付近のみ
に限定される。よって、診断画像として用いることがで
きるスライス（有効スライス）枚数は、減ってしまう。

逆に、有効スライス枚数を増やしたければ、スライス方
向の再構成マトリックスを大きくしなければならず、ス
キャン時間の増大を招くことになる。

そこで本発明の目的は、スキャン時間の増大を招くこと
なく有効スライス枚数の増大を可能とした磁気共鳴イメ
ージング方法を提供することにある。

［発明の構成］ （課題を解決するための手段） 本発明は上記課題を解決し且つ目的を達成するために次
のような手段を講じた構成としている。

すなわち、請求項１にかかる発明は、イメージング対象
３次元領域からの磁気共鳴信号の収集を、選択励起を伴
う３次元フーリエ変換法データ収集パルスシーケンスの
実行により行う磁気共鳴イメジング方法において、前記
選択励起を伴う３次元フーリエ変換法データ収集パルス
シーケンスの実行に先立って前記イメージング対象３次
元領域のスライス方向に対する両側領域をプレサチュレ
ーションし、次いで、前記イメージング対象３次元領域
を含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領域を選
択励起した後に、３次元フーリエ変換法データ収集パル
スシーケンスを実行することにより前記イメージング対
象３次元領域から磁気共鳴信号を収集することを特徴と
する請求項２にかかる発明は、前記イメージング対象３
次元領域を含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの
領域を選択励起する方法として、選択励起パルスの幅及
び振幅を変えないでスライス用傾斜磁場の強度を小さく
することにより行うものであるとし、請求項３にかかる
発明は、同じく前記イメージング対象３次元領域を含み
且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領域を選択励起
する方法は、スライス用傾斜磁場の強度を変えないで選
択励起パルスの幅小さくし且つ振幅を大きくすることに
より行うものであるとする。

（作用） 請求項１の発明によれば、プレサチュレーションにより
イメージング対象３次元領域のスライス方向に対する両
側領域は飽和し、該飽和領域は磁気的に存在していない
ものとなり、その後、イメージング対象３次元領域を含
み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領域を選択励
起することにより、結局、イメージング対象３次元領域
のみについて十分に理想的に励起されたものとなり、当
該領域からの信号を収集することができるようになる。

従って、スキャン時間の増大を招くことなく、イメージ
ング対象３次元領域がら多くの有効スライス画像を得る
ことができるようになる。

また、請求項２．３の発明によれば、選択励起パルスと
スライス用傾斜磁場とのいずれが一方の調整により、イ
メージング対象３次元領域を含み且つ該領域よりもスラ
イス方向に厚めの領域を選択励起することができる上、
特に、請求項３による発明によれば、エコー時間ＴＥの
短縮、ひいてはスキャン時間の短縮が図られる。

（実施例） 実施例の説明に先立ち、前述した横磁化成分をスポイラ
−傾斜磁場により消失させる方式について説明する。こ
の方式は、サチュレーション法つまり局所励起法に基づ
くものであり、これは、本出願人が昭和６１年８月１３
日に特許出願した磁気共鳴測定装置の発明や、同じく本
出願人が昭和６１年１１月１１日に特許出願した磁気共
鳴イメージング装置の発明に代表される。以下、その骨
子を説明する。

すなわち、局所励起法は、傾斜磁場の作用形態によって
所望の局所部位の外側を磁気的に実質的非存在とし、そ
の局所部位からのみの磁気共鳴信号をイメージングに供
する、というものである。

この方法では局所部位が物体の存在範囲となる。

第４図は局所励起法パルスシーケンスの一例を示すの波
形図であり、第５図〜第７図はその作用を示す図である
。先ず、被検者の特定位置における断層像を得るために
、Ｚ軸方向に静磁場Ｈｏを発生させ、この静磁場Ｈｏ中
に被検者を配置させる。・この場合、一般には被検者の
体軸方向とＺ軸方向とを一致させている。以上により磁
化はＺ軸方向に向かう。次に磁化の向きとスライス位置
とを特定するための信号を付加するわけであるが、以下
の説明では便宜上回転座標系ｘ−ｙ−ｚを対象とする。

回転座標系において、磁化を−Ｘ′方向に９０°に倒す
ために、Ｙ′方向に選択励起パルスＲＦ　（９０°パル
ス）を印加する。このとき同時にＹ′方向にスライス用
傾斜磁場ＧＹを付与する。

前記選択励起パルスＲＦは周波数の異なる２つのキャリ
アｆ１．ｆ２を含んでいる。すなわち、第４図（ａ）（
ｃ）及び第５図において、局所部位を含む領域を励起す
るための特定周波数の中心がｆｏであれば、それを挟む
両側領域３１．３２（第５図における上下のハツチング
部分）を選択するための２つの周波数ｆ１．ｆ２を含む
ＲＦパルスとすればよい。この場合、ｆｌ＋　　ｆ２は
共に中心周波数を示してお、す、励起幅はΔｆ１＋Δｆ
２で決められる。上述のように所望の領域を選択するた
めに異なる周波数を使用すれはばよいことは次の式で明
らかである。

ω０＝γＨ８ ｆｏ＝γ／２π・Ｈｏ また、上記傾斜磁場ＧＹは、通常の強さを有するスライ
ス用磁場をある時間τ１だけ加え、その後にスライス終
了後はより大きな強度の磁場を所定時間τ２加える。後
半の磁場はスポイラ−８Ｐ（スポイラ−パルス）と称さ
れるものであり、これにより横磁化成分が分散し、横方
向成分が消えることになる。

ここで、Ｙ方向の各領域３１．３２のスライス厚Δｔ１
＋　Δｔ２は次の２つの式で与えられる。

Δ１．＝Δｆ１／γ・ＧＹ Δｔ２＝Δｆ２／γ・ＧＹ 次に上記と同様の原理に基づいて第６図に示す図示左右
領域３３．３４の励起について説明する。

すなわち、第４図（ａ）（ｂ）及び第６図において、回
転座標系において磁化をＹ′方向に９０゜倒すためにＸ
′力方向９０°ＲＦパルスを加え、同時にスライス用傾
斜磁場ＧＸを加える。この場合、前記と同様に目標部位
を含む中心周波数ｆ。

を挾む如き異なる２つの周波数ｆ、、ｆ４　（帯域がΔ
ｔ３．Δｔ４）を有するＲＦパルス（９０゜パルス）を
用いると共に、傾斜磁場ＧＸは前半τｌが通常のスライ
ス用磁場強度、後半τ２が大きな強度（スポイラ−３Ｐ
）となるようにすることは言うまでもない。従って、−
旦励起された領域３３．３４が最終的には消失している
ことになる。

最後に、第４図（ａ）（ｄ）及び第７図に示すように、
所定時間経過後に中心周波数ｆ。（帯域Δｆｏ）を含む
９０°ＲＦパルスをＺ軸方向に加えて図示中央領域３５
を励起すると共に傾斜磁場ＧＺを加える。その後再結像
用傾斜磁場−ＧＺを加えることにより、エコー信号を再
結像することができるようになる。このとき、他の領域
は前記工程で磁化を消失されているので、局所部位Ｓ１
の外側は実質的に非存在となり、局所部位Ｓｌだけから
の信号を収集することができるようになる。

以上の過程により局所部位Ｓ１の外側は非存在となり且
つ局所部位Ｓ１のみが励起され、その後は通常の２次元
フーリエ変換法によるイメージング法や３次元フーリエ
変換法によるイメージング法を行うことができる。

上記における非存在化するための手法がプレサチュレー
ションであり、本実施例は、このプレサチュレーション
を、ＦＥ法を基本とした選択励起を伴う３次元フーリエ
変換法の実行に先立ち実行するものであり、特徴として
いるのは、イメージング対象３次元領域とプレサチュレ
ーション領域と選択励起領域との間の領域設定に特徴が
ある。

すなわち、第１図は本実施例のパルスシーケンスであり
、第１図に示すように、区間Ｉにおいて、イメージング
対象３次元領域（スラブ）のスライス方向に対する両側
領域を、プレサチュレーション用選択励起パルスＰＲＰ
　（フリップ角が約９０”のもの）及びスポイラ−パル
スを含むスライス用傾斜磁場Ｇｓ（例えば２軸傾斜磁場
Ｇｚ）によりプレサチュレーションする。ここで、プレ
サチュレーション用選択励起パルスＰＲＰは、イメージ
ング対象３次元領域のスライス方向に対する両側領域に
対応する周波数成分を含むものとなっている。

次いで、区間■として、イメージング対象３次元領域（
スラブ）を含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの
領域を、スラブ用選択励起パルスＳＬＰ　（フリップ角
が約９０°のもの）及びスライス用傾斜磁場Ｇｓ（例え
ばＺ軸傾斜磁場Ｇｚ）により選択励起する。この場合、
イメージング対象３次元領域（スラブ）を含み且つ該領
域よりもスライス方向に厚めの領域を選択励起するため
、スライス用傾斜磁場Ｇｓの強度を、小さくする、例え
ば第９図のものの半分とする。

次に、区間■において、再構成マトリックスに基づく３
次元フーリエ変換法データ収集パルスシーケンスを実行
することにより、イメージング対象３次元領域（スラブ
）のみからの磁気共鳴信号が収集される。すなわち、ス
ライス用傾斜磁場Ｇｓ　　（例えば２軸傾斜磁場Ｇｚ）
によるエンコード及びエンコード用傾斜磁場ＧＥ　　（
例えばＹ軸傾斜磁場ＧＹ）によるエンコードと、リード
用傾斜磁場Ｇｎ　　（例えばＸ軸傾斜磁場Ｇｘ）による
リーディングとによりエコー信号が誘起し、これを収集
する。この過程を各エンコードの大きさを変えつつ再構
成マトリックスに基づく回数分について繰返すことによ
り、スラブに対応する３次元データが得られる。

ここで、具体例を説明する。例えば、スライス枚数Ｎ−
３２、スライス厚ｗ＝ＩＩＩ１ｍとすると、スラブ厚Ｗ
−３２ｍｍである。

従って、スラブ厚Ｗ＝３２ｍｍの領域を挟むように、区
間Ｉで、プレサチュレーション用選択励起パルスＰＲＰ
を・印加する。例えば、その両側を同じ厚さ３２ｍｍで
飽和させる。

次に、スラブ用選択励起パルスＳＬＰを、その両側の倍
の厚さ６４１ＩＩＩ１１が励起領域となるような周波数
成分にて印加する。これは、重畳するスライス用傾斜磁
場Ｇｓの強度を、３２ｍ＋１厚の場合の半分の強度にす
ることにより実現される。これにより、第２図に示す斜
線部のみから信号が誘起し、これを収集できる。

この場合、プレサチュレーション用選択励起パルスＰＲ
Ｐによって飽和させられる領域と飽和させられない領域
との区切りは、不完全であるから、有効スライス枚数Ｎ
ｅｔとスライス枚数Ｎとを、Ｎｃｆ＝Ｎとすことができ
ないものの、従来との比較の上で、有効スライス枚数Ｎ
ｅｆの向上は大幅に改善されるものとなる。

なお、上記の実施例では、有効スライス部位に対応する
イメージング対象３次元領域を含み且つ該領域よりもス
ライス方向に厚めの領域を選択励起する方法として、ス
ラブ用選択励起パルスＳＬＰの幅及び振幅を変えないで
スライス用傾斜磁場Ｇｓの強度を小さくすることにより
行うものとしているが、これに代えて、スライス用傾斜
磁場Ｇｓの強度を変えないでスラブ用選択励起パルスＳ
ＬＰの幅を小さく且つ振幅を大きくする、例えば、前記
の第２図の例では、パルス幅を半分にし、振幅を倍にす
るようにしてもよい。このようにすると、エコー時間Ｔ
Ｅの短縮、ひいてはスキャン時間の短縮が図られる。

上記では、プレサチュレーションをＦＥ法を基本とした
選択励起を伴う３次元フーリエ変換法に適用した例を説
明したが、ＳＥ法を基本とした選択励起を伴う３次元フ
ーリエ変換法に適用したものでもよい。この場合の選択
励起特性を第３図に示す。

この他、本発明の要旨を逸脱しない範囲で種々変形して
実施できるものである。

［発明の効果］ 以上のように請求項１にかかる発明は、イメージング対
象３次元領域からの磁気共鳴信号の収集を、選択励起を
伴う３次元フーリエ変換性データ収集パルスシーケンス
の実行により行う磁気共鳴イメージング方法において、
前記選択励起を伴う３次元フーリエ変換性データ収集パ
ルスシーケンスの実行に先立って前記イメージング対象
３次元領域のスライス方向に対する両側領域をプレサチ
ニレ−ジョンし、次いで、前記イメージング対象３次元
領域を含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領域
を選択励起した後に、３次元フーリエ変換性データ収集
パルスシーケンスを実行することにより前記イメージン
グ対象３次元領域から磁気共鳴信号を収集することを特
徴とする請求項２にかかる発明は、前記イメージング対
象３次元領域を含み旧つ該領域よりもスライス方向に厚
めの領域を選択励起する方法として、選択励起パルスの
幅及び振幅を変えないでスライス用傾斜磁場の強度を小
さくすることにより行うものであるとし、請求項３にか
かる発明は、同じく前記イメージング対象３次元領域を
含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領域を選択
励起する方法は、スライス用傾斜磁場の強度を変えない
で選択励起パルスの幅を小さ（し且つ振幅を大きくする
ことにより行うものであるとする。

このような請求項１の発明によれば、プレサチュレーシ
ョンによりイメージング対象３次元領域のスライス方向
に対する両側領域は飽和し、該飽相領域は磁気的に存在
していないものとなり、その後、イメージング対象３次
元領域を含み且つ該領域よりもスライス方向に厚めの領
域を選択励起することにより、結局、イメージング対象
３次元領域のみについて十分に理想的に励起されたもの
となり、当該領域からの信号を収集することができるよ
うになる。従って、スキャン時間の増大を招くことなく
、イメージング対象３次元領域から多くの有効スライス
画像を得ることができるようになる。

また、請求項２３の発明によれば、選択励起パルスとス
ライス用傾斜磁場とのいずれか一方の調整により、イメ
ージング対象３次元領域を含み且つ該領域よりもスライ
ス方向に厚めの領域を選択励起することができる上、特
に、請求項３による発明によれば、エコー時間ＴＥの短
縮、ひいてはスキャン時間の短縮が図られる。

よって本発明によれば、スキャン時間の増大を招くこと
なく有効スライス枚数の増大を可能とした磁気共鳴イメ
ージング方法を提供できるものである。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明にかかる選択励起を伴う３次元フーリエ
変換法の磁気共鳴イメージング方法の一実施例のパルス
シーケンスを示す図、第２図はＦＥ法へ適用する場合の
選択励起特性を示す図、第３図はＳＥ法へ適用する場合
の選択励起特性を示す図、第４図は局所励起法のパルス
シーケンスを示す図、第５図〜第７図は同局所励起法の
作用を示す図、第８図は磁気共鳴イメージング装置の構
成を示す図、第９図は従来例にかかる選択励起を伴う３
次元フーリエ変換法のパルスシーケンスを示す図、第１
０図は従来例におけるデータ収集を模式的に示す図、第
１１図〜第１７図は従来例の問題点を説明するためのも
のであって、第１１図は従来例において選択励起特性が
完全矩形とならないことを示す図、第１２図は選択励起
特性が完全矩形である場合のスライス枚数を示す図、第
１３図は選択励起特性が完全矩形とならないことに伴い
信号の入り込みを示す図、第１４図は間借号の入り込み
による生成画像の例を示す図、第１５図はフリップ角と
信号レベルとの関係を示す図、第１６図及び第１７図は
フリップ角と選択励起特性との関係を示す図である。 １・・・静磁場コイル、２・・・傾斜磁場発生コイル、
３・・−；プローブ、４・・・静磁場制御系、５・・・
送信器、６・・・受信器、７，８．９・・・傾斜磁場電
源、１０・・・シーケンサ、１１・・・コンピュータシ
ステム。 出願人代理人　弁理士　鈴江武彦

Claims (3)

【特許請求の範囲】
1. （１）イメージング対象３次元領域からの磁気共鳴信号
   の収集を、選択励起を伴う３次元フーリエ変換法データ
   収集パルスシーケンスの実行により行う磁気共鳴イメー
   ジング方法において、前記選択励起を伴う３次元フーリ
   エ変換法データ収集パルスシーケンスの実行に先立って
   前記イメージング対象３次元領域のスライス方向に対す
   る両側領域をプレサチュレーションし、次いで、前記イ
   メージング対象３次元領域を含み且つ該領域よりもスラ
   イス方向に厚めの領域を選択励起した後に、３次元フー
   リエ変換法データ収集パルスシーケンスを実行すること
   により前記イメージング対象３次元領域から磁気共鳴信
   号を収集することを特徴とする磁気共鳴イメージング方
   法。
2. （２）前記イメージング対象３次元領域を含み且つ該領
   域よりもスライス方向に厚めの領域を選択励起する方法
   は、選択励起パルスの幅及び振幅を変えないでスライス
   用傾斜磁場の強度を小さくすることにより行うものであ
   ることを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴イメージン
   グ方法。
3. （３）前記イメージング対象３次元領域を含み且つ該領
   域よりもスライス方向に厚めの領域を選択励起する方法
   は、スライス用傾斜磁場の強度を変えないで選択励起パ
   ルスの幅を小さくし且つ振幅を大きくすることにより行
   うものであることを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴
   イメージング方法。