JPS59105549A - 核磁気共鳴による検査方法 - Google Patents
核磁気共鳴による検査方法Info
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- JPS59105549A JPS59105549A JP57216055A JP21605582A JPS59105549A JP S59105549 A JPS59105549 A JP S59105549A JP 57216055 A JP57216055 A JP 57216055A JP 21605582 A JP21605582 A JP 21605582A JP S59105549 A JPS59105549 A JP S59105549A
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- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ ｍａｇｎｅｔ
ｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ ） （以下これをｒ ＮＭＲ
Ｊと略称する）現象を利用して、被検体内における特定
原子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁気共
鳴による検査方法に関するものである。
ｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ ） （以下これをｒ ＮＭＲ
Ｊと略称する）現象を利用して、被検体内における特定
原子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁気共
鳴による検査方法に関するものである。
従来より、このよりなＮＭＲを利用した検査装置として
、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切り部分の
プロトンを励起し、各グロジェクシ■ンに対応するＮＭ
Ｒ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、被
検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴信号強度を再構成法に
よって求めるものがある。。
、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切り部分の
プロトンを励起し、各グロジェクシ■ンに対応するＮＭ
Ｒ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、被
検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴信号強度を再構成法に
よって求めるものがある。。
第１図は、このような従来装置における２次元ＰＲ法と
呼ばれている検査手法の一例を説明するための動作波形
図である。
呼ばれている検査手法の一例を説明するための動作波形
図である。
この手法は、被検体に、はじめに第１図（ロ）Ｋ示すよ
うに２勾配磁場Ｇｚ と、（イ）に示すように細い周
波数スペクトル（ｆ）のＲＦパルス（９０” パルス）
全印加する。この場合、ラーモア角速度ω田γ（ＩＩｏ
４ｄＧｚ）となる面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍ
を第２図（イ）に示すようなので回転する回転座標系上
に示せば、ｙＩ軸方向に９０１′向きを変えたものとな
る・ここで、■０は静磁場の大きさ、γは磁気回転比で
ある。続いて、第１図（ハ）、に）に示すようにＸ勾配
磁場Ｇｘとｙ勾配磁場Ｇｙを加え、これによって２次元
勾配磁場を作り、（ホ）に示すよう々胴共鳴信号を検出
する。ここで、磁化Ｍは第２図（ロ）Ｋ示すように、磁
場の不均一性によりて、”ｌ Ｖ’面内で矢印方向に次
第に分散していくので、やがてＮＭＲ共鳴信号は減少し
、第１図（ホ）Ｋ示すように１時間経過して無くなる。
うに２勾配磁場Ｇｚ と、（イ）に示すように細い周
波数スペクトル（ｆ）のＲＦパルス（９０” パルス）
全印加する。この場合、ラーモア角速度ω田γ（ＩＩｏ
４ｄＧｚ）となる面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍ
を第２図（イ）に示すようなので回転する回転座標系上
に示せば、ｙＩ軸方向に９０１′向きを変えたものとな
る・ここで、■０は静磁場の大きさ、γは磁気回転比で
ある。続いて、第１図（ハ）、に）に示すようにＸ勾配
磁場Ｇｘとｙ勾配磁場Ｇｙを加え、これによって２次元
勾配磁場を作り、（ホ）に示すよう々胴共鳴信号を検出
する。ここで、磁化Ｍは第２図（ロ）Ｋ示すように、磁
場の不均一性によりて、”ｌ Ｖ’面内で矢印方向に次
第に分散していくので、やがてＮＭＲ共鳴信号は減少し
、第１図（ホ）Ｋ示すように１時間経過して無くなる。
このようにして得られたＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換
すれば、Ｘ勾配磁場Ｇｘ、ｙ勾配磁場Ｇｙにより合成さ
れた勾配磁場と直角方向のプロジェクシ胃ンとなる。
すれば、Ｘ勾配磁場Ｇｘ、ｙ勾配磁場Ｇｙにより合成さ
れた勾配磁場と直角方向のプロジェクシ胃ンとなる。
以下、同じようにして、所定の時間τ１だけ待りて、次
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
ｘ、Ｇｙを少しずつ変える。これによりところで、この
ような２次元（ｐｒｏｊｅｃｔｉｏｎＲｅｃｏｎｓｔｒ
ｕｃｔｉＯｎ）法と呼ばれている手法、あるいは、既に
公知の２次元フーリエ変換法と呼ばれている手法におい
ては、いずれもイメージングシーケンスの最初で、２勾
配磁場Ｇｚと、細い周波数スペク（５） トルのＲＦハルス（９０’ パルス）で被検体の一面
を選択励起するものであるが、この面の切り出し厚さけ
、現状では１０ｍｍ租度と厚味分解能が余り良好でない
。
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
ｘ、Ｇｙを少しずつ変える。これによりところで、この
ような２次元（ｐｒｏｊｅｃｔｉｏｎＲｅｃｏｎｓｔｒ
ｕｃｔｉＯｎ）法と呼ばれている手法、あるいは、既に
公知の２次元フーリエ変換法と呼ばれている手法におい
ては、いずれもイメージングシーケンスの最初で、２勾
配磁場Ｇｚと、細い周波数スペク（５） トルのＲＦハルス（９０’ パルス）で被検体の一面
を選択励起するものであるが、この面の切り出し厚さけ
、現状では１０ｍｍ租度と厚味分解能が余り良好でない
。
ここにおいて、本発明は、従来の手法におけるこのよう
な欠点を除去し、厚味分解能の良好な面の選択励−起を
実現できる手法を提供しようとするものである。以下の
説明では公知の２次元ＰＲ法に適用した場合を例にとる
が、本発明に係る手法は、面を選択励起する必要のある
各種の公知の手法、例えば２次元７−リエ変換法、スピ
ンワープ法等すべてに応用できる。
な欠点を除去し、厚味分解能の良好な面の選択励−起を
実現できる手法を提供しようとするものである。以下の
説明では公知の２次元ＰＲ法に適用した場合を例にとる
が、本発明に係る手法は、面を選択励起する必要のある
各種の公知の手法、例えば２次元７−リエ変換法、スピ
ンワープ法等すべてに応用できる。
本発明に係る方法は、はじめに被検体に２勾配磁場ＧＺ
１の下で９０＠パルスの電磁波を印加し一面ｐを選択励
起後、比較的大きなＸ勾配磁場ＧＫ、 Ｙ勾配磁場Ｇｙ
を印加して磁化Ｍを拡散させ、続いて、２勾配磁場ＧＺ
２の下で９０″パルスの電磁波を印加し２面に隣接する
他の一面ｐ２を選択励起後、比較的大きなＸ勾配磁場Ｇ
ｘ、 ｙ勾配磁場Ｇｙを印加して磁化Ｍを拡散させ、そ
の後、２勾配磁場ＧＺ３（４） （ＧＺＩ ＜ ＧＺ３ （ＧＺ２ ）の下で９０″パＡ
／スの電磁波を印加し、２面と２２面の間にある一面ｐ
３を選択励起し、続いてグロジェクシロン用のＸ勾配磁
場。
１の下で９０＠パルスの電磁波を印加し一面ｐを選択励
起後、比較的大きなＸ勾配磁場ＧＫ、 Ｙ勾配磁場Ｇｙ
を印加して磁化Ｍを拡散させ、続いて、２勾配磁場ＧＺ
２の下で９０″パルスの電磁波を印加し２面に隣接する
他の一面ｐ２を選択励起後、比較的大きなＸ勾配磁場Ｇ
ｘ、 ｙ勾配磁場Ｇｙを印加して磁化Ｍを拡散させ、そ
の後、２勾配磁場ＧＺ３（４） （ＧＺＩ ＜ ＧＺ３ （ＧＺ２ ）の下で９０″パＡ
／スの電磁波を印加し、２面と２２面の間にある一面ｐ
３を選択励起し、続いてグロジェクシロン用のＸ勾配磁
場。
ｙ勾配磁場を印加している下で前記３回の選択励起によ
る領域内であって未飽和領域からの核磁気共鳴信号（Ｎ
ＭＲ信号）を得る点に特徴がある。
る領域内であって未飽和領域からの核磁気共鳴信号（Ｎ
ＭＲ信号）を得る点に特徴がある。
第５図は本発明の手法を実現するための装置の一実施例
の構成を示すプＥｌｙり図である。図において、１は一
様静磁場Ｈｏ（この磁場の方向を２方向とする）を発生
させるための静磁場用コイル、２はこの静磁場用コ仁１
の制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでいる。静
磁場用コイル−によって発生する磁束の帝度Ｈｏは、０
．１Ｔ程度であ〕、また均一度は１０−４以上であるこ
とが望ましい。
の構成を示すプＥｌｙり図である。図において、１は一
様静磁場Ｈｏ（この磁場の方向を２方向とする）を発生
させるための静磁場用コイル、２はこの静磁場用コ仁１
の制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでいる。静
磁場用コイル−によって発生する磁束の帝度Ｈｏは、０
．１Ｔ程度であ〕、また均一度は１０−４以上であるこ
とが望ましい。
３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、４はこの
勾配磁場用コイル５の制御回路である。
勾配磁場用コイル５の制御回路である。
第５図（イ）は勾配磁場用コイル５の一例を示す構成図
で、２勾配磁場用コイル３１．１勾配磁場用コイル３２
，３３．図示してないがｙ勾配磁場用コイル３２、３３
と同じ形であって、９０′１回転して設置されるＸ勾配
磁場用コイルを含んでいる。この勾配磁場用コイル３は
、一様靜磁場Ｈｏと同一方向磁場で、Ｘ＋Ｆμ軸方向に
それぞれ直線勾配をもつ磁場を発生する。６０は制御回
路４のコントローラである。
で、２勾配磁場用コイル３１．１勾配磁場用コイル３２
，３３．図示してないがｙ勾配磁場用コイル３２、３３
と同じ形であって、９０′１回転して設置されるＸ勾配
磁場用コイルを含んでいる。この勾配磁場用コイル３は
、一様靜磁場Ｈｏと同一方向磁場で、Ｘ＋Ｆμ軸方向に
それぞれ直線勾配をもつ磁場を発生する。６０は制御回
路４のコントローラである。
５は被検体に細い周波数スペクトルｆのＲＦパルスを電
磁波として与える励磁コイルで、その構成を第４図（ロ
）に示す。
磁波として与える励磁コイルで、その構成を第４図（ロ
）に示す。
６は測定しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に対応す
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
の信号を発生する発振器で、その出力は、コントローラ
６ｏからの信号によって開閉が制御されるゲート回路６
１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印加され
ている。７は被検体における顯共鳴信号を検出するだめ
の検出コイルで、その構成は第４図（ロ）に示す励磁コ
イルと同じで、励磁コイル５に対して９ｏ・回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体にでき
るだけ近接して設置されることが望ましいが、必要に応
じて、励磁コイルと兼用させてもよい。
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
の信号を発生する発振器で、その出力は、コントローラ
６ｏからの信号によって開閉が制御されるゲート回路６
１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印加され
ている。７は被検体における顯共鳴信号を検出するだめ
の検出コイルで、その構成は第４図（ロ）に示す励磁コ
イルと同じで、励磁コイル５に対して９ｏ・回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体にでき
るだけ近接して設置されることが望ましいが、必要に応
じて、励磁コイルと兼用させてもよい。
７１は検出コイル７から得られるＮＭＲ共鳴信号（Ｆよ
り： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａｙ）
を増幅する増幅器、７２は位相検波回路、７３は位相検
波された増幅器７１からの波形信号を記憶するウェーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８はウェー
ブメモリ回路７３からの信号を例えば光ファイバで構成
される伝送路７４を介して大刀し、所定の信号処理を施
して断層像を得るコンピュータ、９は得られた断層像を
表示するテレビジ冒ンモニターのようす表示器である。
り： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａｙ）
を増幅する増幅器、７２は位相検波回路、７３は位相検
波された増幅器７１からの波形信号を記憶するウェーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８はウェー
ブメモリ回路７３からの信号を例えば光ファイバで構成
される伝送路７４を介して大刀し、所定の信号処理を施
して断層像を得るコンピュータ、９は得られた断層像を
表示するテレビジ冒ンモニターのようす表示器である。
このように構成した装置の動作を、次に第５図〜第８図
を参照しながら説明する。
を参照しながら説明する。
まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル１に電流
を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内圧設置され
る）に静磁場Ｈｏを与えた状態とする。この状態におい
て、コン）ａ−ラ６ｏは、はじめに制御回路４を介して
２勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第５図（ロ）に
示すように２勾配磁場Ｇｚ１を与える。また、Ｇｚｌが
与えられている下で、ゲート回路６１を開とし、発振器
６からの信号を増幅器６２を介して励磁コイル５に印加
し、第５図（イ）（７） の■に示すように細い周波数スペクトルをもった９０’
パルスの電磁波を被検体に印加する。これによって第６
図に示すように被検体）ＴＢの２軸に直角な一面ｐ１を
選択励起する。この状態における被検体の２軸方向の励
起分布は、第７図の■に示す通りとなる。この励起では
、面の切出し厚さく半値全幅）は ｚｌとなる。この時
点においては、磁化Ｍは第８図（イ）の矢印Ｍｏに示す
ようにｙｌ軸方向に９０・向きを変える。
を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内圧設置され
る）に静磁場Ｈｏを与えた状態とする。この状態におい
て、コン）ａ−ラ６ｏは、はじめに制御回路４を介して
２勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第５図（ロ）に
示すように２勾配磁場Ｇｚ１を与える。また、Ｇｚｌが
与えられている下で、ゲート回路６１を開とし、発振器
６からの信号を増幅器６２を介して励磁コイル５に印加
し、第５図（イ）（７） の■に示すように細い周波数スペクトルをもった９０’
パルスの電磁波を被検体に印加する。これによって第６
図に示すように被検体）ＴＢの２軸に直角な一面ｐ１を
選択励起する。この状態における被検体の２軸方向の励
起分布は、第７図の■に示す通りとなる。この励起では
、面の切出し厚さく半値全幅）は ｚｌとなる。この時
点においては、磁化Ｍは第８図（イ）の矢印Ｍｏに示す
ようにｙｌ軸方向に９０・向きを変える。
続いて、Ｘ勾配磁場用コイル及びｙ勾配磁場用コイル３
２．３３に電流を流し、第５図（ハ）、に）Ｋ示すよう
に比較的大きなＸ勾配磁場Ｇｘｏ ｌ Ｆ勾配磁場Ｇ
ｙ（） １を一一加する。これによって、ｙＩ軸方向に９ｏ・向
きを変えた磁化Ｍを第８図（イ）のＭｌ、Ｍ２に示すよ
うに拡散させる。
２．３３に電流を流し、第５図（ハ）、に）Ｋ示すよう
に比較的大きなＸ勾配磁場Ｇｘｏ ｌ Ｆ勾配磁場Ｇ
ｙ（） １を一一加する。これによって、ｙＩ軸方向に９ｏ・向
きを変えた磁化Ｍを第８図（イ）のＭｌ、Ｍ２に示すよ
うに拡散させる。
次に、第５図（ロ）に示すように、２勾配磁場ＧＺ２（
Ｇｚｌ〈Ｇｚ２）を与え、この下で第５図（イ）の■に
示すように９０＠パルスの電磁波を被検体に印加する。
Ｇｚｌ〈Ｇｚ２）を与え、この下で第５図（イ）の■に
示すように９０＠パルスの電磁波を被検体に印加する。
これによって、第６図に示す被検体ＩＴＢのｐ面に隣接
する他の一面ｐを選択励起する。この状態（８） における被検体の２軸方向の励起分布は、第７図の■に
示す通りとなり、この励起面の磁化Ｍは、第８図（イ）
の矢印Ｍｏに示すようＫ ｙ ＋軸方向に９０６向きを
変えたものとなる。
する他の一面ｐを選択励起する。この状態（８） における被検体の２軸方向の励起分布は、第７図の■に
示す通りとなり、この励起面の磁化Ｍは、第８図（イ）
の矢印Ｍｏに示すようＫ ｙ ＋軸方向に９０６向きを
変えたものとなる。
続いて、第５図（ハ）、に）に示すように比較的太きな
Ｘ勾配磁場Ｇｘｏ 、 Ｆ勾配磁場Ｇｙｏを印加する
。
Ｘ勾配磁場Ｇｘｏ 、 Ｆ勾配磁場Ｇｙｏを印加する
。
これによって、ｙＩ軸方向に９０°向きを変えたｐ面の
磁化Ｍを、第８図（イ）のＭ□８Ｍ２に示すように２１
面のときと同様に拡散させる。この状態では、被検体Ｈ
Ｂのｐ□、２２面内の磁化Ｍは、いずれも飽和しでいる
。
磁化Ｍを、第８図（イ）のＭ□８Ｍ２に示すように２１
面のときと同様に拡散させる。この状態では、被検体Ｈ
Ｂのｐ□、２２面内の磁化Ｍは、いずれも飽和しでいる
。
次に、第５図（ロ）Ｋ示すようｆ、ｚ勾配磁場Ｇｚ３（
Ｇｚ□〈Ｇｚ３〈Ｇｚ２）を与え、この下で第５図（イ
）の■に示すように９０” ｙｌパルス（■、■で示し
た９０・パルスとは、ＲＦの位相が９０°遅れている）
の電磁波を被検体に印加する。これによって、第６図に
示す被検体Ｈｎの２１面と２２面とに挾まれた２３面を
選択励起する。この励起面ｐの磁化Ｍは、第８図（ロ）
の■に示すようにＸＩ軸方向に９０”向きを変えたもの
とがる。
Ｇｚ□〈Ｇｚ３〈Ｇｚ２）を与え、この下で第５図（イ
）の■に示すように９０” ｙｌパルス（■、■で示し
た９０・パルスとは、ＲＦの位相が９０°遅れている）
の電磁波を被検体に印加する。これによって、第６図に
示す被検体Ｈｎの２１面と２２面とに挾まれた２３面を
選択励起する。この励起面ｐの磁化Ｍは、第８図（ロ）
の■に示すようにＸＩ軸方向に９０”向きを変えたもの
とがる。
ここで、前記した■、■、■の９０＠パルスの励起（各
励起の時間間隔Δずは例えば２ｍｓ程度と短かくてよい
）で重なりた領域（第７図参照）は、これまでのシーケ
ンスによりて、第８図（ロ）Ｋ示すように、１１２１面
に磁化Ｍが存在していて拡散しておシ、ここからは核磁
気共鳴信号（ＮＭＲ信号）が出てこない状、態となりて
いる。これに対して、飽和してない領域は、第７図の斜
線部分となり、その幅Δ２は’ ２ Δｚ１（＋ＪＺ
２）と挾くなって厚味分解能が向上する。
励起の時間間隔Δずは例えば２ｍｓ程度と短かくてよい
）で重なりた領域（第７図参照）は、これまでのシーケ
ンスによりて、第８図（ロ）Ｋ示すように、１１２１面
に磁化Ｍが存在していて拡散しておシ、ここからは核磁
気共鳴信号（ＮＭＲ信号）が出てこない状、態となりて
いる。これに対して、飽和してない領域は、第７図の斜
線部分となり、その幅Δ２は’ ２ Δｚ１（＋ＪＺ
２）と挾くなって厚味分解能が向上する。
続いて、第５図（ハ）、に）に示すように、プロジェク
シ璽ン用のＸ勾配磁場Ｇｘ及びｙ勾配磁場ＧＶを、例え
ばτ−１０ｍ５ｌＪ度の時間印加し、この下で、２３面
における斜線で示した未飽和領域からの核磁気共鳴信号
を、第５図（ホ）に示すようにデータとして検出する。
シ璽ン用のＸ勾配磁場Ｇｘ及びｙ勾配磁場ＧＶを、例え
ばτ−１０ｍ５ｌＪ度の時間印加し、この下で、２３面
における斜線で示した未飽和領域からの核磁気共鳴信号
を、第５図（ホ）に示すようにデータとして検出する。
以下、熱平衡状態に戻るまでτ・時間（例えば１６程度
）待って、次のシーケンスを繰り返し、多数のグロジェ
クシ曹ンデータを得、公知のＸ線ＣＴと同様の像再構成
演算を行なうことによって２次元プロトン密度画像を得
ることができる。
）待って、次のシーケンスを繰り返し、多数のグロジェ
クシ曹ンデータを得、公知のＸ線ＣＴと同様の像再構成
演算を行なうことによって２次元プロトン密度画像を得
ることができる。
第９図は本発明に係る手法の他の例を示す動作波形図で
ある。この例では、静磁場■０を与えた状態において、
第９図（イ）、（ロ）に示すように、２勾配磁場Ｇｚを
与えている下で、■に示すように２つの狭いスペクトル
成分をもりた９０″パルスの電磁波を被検体に印加する
ようにし、これＫよって同時に２つの面Ｐ、ｔ 、Ｐ２
を励起させるようにしたものである。続いて、第９図（
ハ）、に）Ｋ示すように比較的大きなＸ勾配磁場Ｇｘｏ
、ｙ勾配磁場Ｇｙｏを印加し、次に第９図（イ）ｌ（ロ
）に示すように寡勾配磁場Ｇｚの下で■に示すように９
０°パルスの電磁波を被検体に印加し、続いて、第９図
（ハ）、に）に示すようにプ四ジェクシ冒ン用のＸ勾配
磁場Ｇｘ及びｙ勾配磁場Ｇｙを同時に印加して、未飽和
領域からの核磁気共鳴信号を第９図（ホ）に示すように
データとして検出する。以下、熱平衡状態に戻るまでの
時間待って、次の励起シーケンスを繰υ返す。
ある。この例では、静磁場■０を与えた状態において、
第９図（イ）、（ロ）に示すように、２勾配磁場Ｇｚを
与えている下で、■に示すように２つの狭いスペクトル
成分をもりた９０″パルスの電磁波を被検体に印加する
ようにし、これＫよって同時に２つの面Ｐ、ｔ 、Ｐ２
を励起させるようにしたものである。続いて、第９図（
ハ）、に）Ｋ示すように比較的大きなＸ勾配磁場Ｇｘｏ
、ｙ勾配磁場Ｇｙｏを印加し、次に第９図（イ）ｌ（ロ
）に示すように寡勾配磁場Ｇｚの下で■に示すように９
０°パルスの電磁波を被検体に印加し、続いて、第９図
（ハ）、に）に示すようにプ四ジェクシ冒ン用のＸ勾配
磁場Ｇｘ及びｙ勾配磁場Ｇｙを同時に印加して、未飽和
領域からの核磁気共鳴信号を第９図（ホ）に示すように
データとして検出する。以下、熱平衡状態に戻るまでの
時間待って、次の励起シーケンスを繰υ返す。
辱
この手によれば、第５図の手法のものに比べて、２回の
励起によって５つの領域を選択励起すると（１１） とができる。
励起によって５つの領域を選択励起すると（１１） とができる。
なお、上記の説明においては、２勾配磁場ＧＺＩＧＺ２
ｒ ＧＺ３の大きさを変えることによって、２１１２
２２３面を選択励起するものであるが、これに代えてｉ
勾配磁場の大きさＧｚを一定として、印加する９０“パ
ルスの電磁波（ＲＦパルス）の周波数を変えるようにし
てもよい。また、ここでは２次元ＰＲ法に適用した場合
についてであるが、面や線０点を選択する必要のある手
法のすべてに同様に適用できる１本発明に係る手法によ
れば、３回の励起によって、隣接する３面を選択励起し
、未飽和領域からの核磁気共鳴信号を検知するようにし
たもので、厚味分解能を従来の手法に比べて大幅に向上
させることができる。
ｒ ＧＺ３の大きさを変えることによって、２１１２
２２３面を選択励起するものであるが、これに代えてｉ
勾配磁場の大きさＧｚを一定として、印加する９０“パ
ルスの電磁波（ＲＦパルス）の周波数を変えるようにし
てもよい。また、ここでは２次元ＰＲ法に適用した場合
についてであるが、面や線０点を選択する必要のある手
法のすべてに同様に適用できる１本発明に係る手法によ
れば、３回の励起によって、隣接する３面を選択励起し
、未飽和領域からの核磁気共鳴信号を検知するようにし
たもので、厚味分解能を従来の手法に比べて大幅に向上
させることができる。
第１図は従来装置における２次元ＰＲ法と呼ばれている
検査手法の一例を説明するための動作波形図、第２図は
第１図の手法による磁化Ｍの方向を説明するだめの説明
図、第３図は本発明に係る手法を実現するだめの装置の
一例を示すブロック図、（１２） 第４図（イ）は第３図装置に用いられている勾配磁場コ
イルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励磁コイルの
一例を示す構成図、第５図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第６図は本発明の手法に
よる被検体の励起面を示す説明図、第７図は被検体の２
軸方向の励起分布の説明図、第８図はそれぞれの時点で
の磁化Ｍの方向を示した説明図、第９図は本発明の他の
実施例を示す動作波形図である。 １・・・静磁場用コ・イル、２・・・静磁場用コイル制
御回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイ
ル、６０・・・コントローラ、７・・・検出コイル、８
・・・コンピュータ。 Ｎ 国 ２５９−
検査手法の一例を説明するための動作波形図、第２図は
第１図の手法による磁化Ｍの方向を説明するだめの説明
図、第３図は本発明に係る手法を実現するだめの装置の
一例を示すブロック図、（１２） 第４図（イ）は第３図装置に用いられている勾配磁場コ
イルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励磁コイルの
一例を示す構成図、第５図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第６図は本発明の手法に
よる被検体の励起面を示す説明図、第７図は被検体の２
軸方向の励起分布の説明図、第８図はそれぞれの時点で
の磁化Ｍの方向を示した説明図、第９図は本発明の他の
実施例を示す動作波形図である。 １・・・静磁場用コ・イル、２・・・静磁場用コイル制
御回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイ
ル、６０・・・コントローラ、７・・・検出コイル、８
・・・コンピュータ。 Ｎ 国 ２５９−
Claims (3)
- （１）被検体に一様靜磁場を与えるとともに被検体に核
磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、被検体
からの核磁気共鳴信号を得、所定の演算処理を行なって
被検体内における特定原子核分布を知るようにした検査
方法において、 前記被検体の互いに隣接する５つの領域を所定の時間間
隔で順次選択励起し、前記３つの領域の選択励起による
領域内であって未飽和領域からの核磁気共鳴信号を検出
することを特徴とする核磁気共鳴による検査方法。 - （２）被検体に印加する電磁波として、２つの狭いスペ
クトル成分をもった９０拳パルスを用い互いに隣接する
２つの領域を同時に選択励起するようにした特許請求の
範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方法。 - （３）被検体に一様靜磁場を与えこの下で、はじめに被
検体Ｋｇ勾配磁場Ｇｚ□及び９０″パルスの電磁波を印
加し被検体の一面ｐを選択励起後、比較的大きなＸ勾配
磁場及びｙ勾配磁場を印加し、続いてｔ勾配磁場ＧＺ２
及び９０・パルスの電磁波を印加し前記２１面に隣接す
る一面ｐ２を選択励起後、比較的大きなＸ勾配磁場及び
ｙ勾配磁場を印加し、その後Ｘ勾配磁場Ｇｚ３（Ｇｚｌ
〈Ｇｚ３〈Ｇｚ２）及び９０＠パルスの電磁波を印加し
２１面とｐ２面の間にある一面Ｐ３を選択励起し、続い
てプ四ジェクシ璽ン用のＸ勾配磁場及びｙ勾配磁場を印
加している下で前記５回の選択励起による領域内であり
て未飽和領域からの核磁気共鳴信号を検出するようにし
た核磁気共鳴による検査方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57216055A JPS59105549A (ja) | 1982-12-09 | 1982-12-09 | 核磁気共鳴による検査方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57216055A JPS59105549A (ja) | 1982-12-09 | 1982-12-09 | 核磁気共鳴による検査方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59105549A true JPS59105549A (ja) | 1984-06-18 |
| JPS6249578B2 JPS6249578B2 (ja) | 1987-10-20 |
Family
ID=16682573
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57216055A Granted JPS59105549A (ja) | 1982-12-09 | 1982-12-09 | 核磁気共鳴による検査方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS59105549A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63122439A (ja) * | 1986-11-11 | 1988-05-26 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
| JPH08229025A (ja) * | 1996-04-08 | 1996-09-10 | Toshiba Corp | 磁気共鳴映像装置 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5153888A (ja) * | 1974-09-11 | 1976-05-12 | Nat Res Dev |
-
1982
- 1982-12-09 JP JP57216055A patent/JPS59105549A/ja active Granted
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5153888A (ja) * | 1974-09-11 | 1976-05-12 | Nat Res Dev |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63122439A (ja) * | 1986-11-11 | 1988-05-26 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
| JPH08229025A (ja) * | 1996-04-08 | 1996-09-10 | Toshiba Corp | 磁気共鳴映像装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6249578B2 (ja) | 1987-10-20 |
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