JPS589522A - 交流量の大きさ導出法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は例えばデジタル保護リレーにおいて、電圧、電
流又はこれらを組合せだ電気量の振幅値又は振幅値に比
例した値（以下大きさという。）を検出するに好適な交
流量の大きさ導出法に関する。

デジタル的に交流量の大きさを求める最も単純な方法と
しては一定周期で得だサンプリング値の絶対値を半サイ
クル間加算する方法があり、デジタル保護リレーで広く
採用されている。ただこの方法は５０Ｉ（ｚ系の波形を
６００１（Ｚでサンプリングする場合、後述するように
サンプリングの位相によって３．４％の誤差を有し、３
００Ｉ−Ｉｚのサンプリングでは１４．４％もの誤差と
なる。あらためて述べる壕でもなく保護リレーの誤差は
定格値又は検出値において数％以下であることが必要で
あり、この誤差の中には演算誤差、入力アナログ部の誤
差、量子化誤差、送電線用デジタル電流差動リレーの場
合の両端サンプリング時刻の不一致に基づく誤差、検査
段階での読みとり誤差等があシ、これらを総合して数％
以内に抑える必要がある。しかるに前記の絶対値を半サ
イクル加算する方式では演算だけで約３．４％あるので
、それ以外の誤差を総合した場合管理値以上の誤差とな
ってしまう可能性がある。このような演算誤差を小さく
するだめにはサンプリング周波数を高くとることが必要
であるが、この場合には１サンプリング間隔の時間が短
かくなりリレー機能演算用の処理時間が短かくなり、従
って処理できるリレー要素数が減少するだめ処理能力が
減少することになる。

以上のことから本発明においては、サンプリング周波数
を変更することカ＜、精度を向上することのできる交流
量の大きさ導出法を提供することを目的とする。

本発明は時系列的に得られたデータの間で差又は和演算
を施すことによりデータを補間し、原データと補間デー
タの両方を用いてあたかもサンプリング周波数を増加さ
せたかのような効果をもたせることを特徴としている。

まず、本発明で基本的に採用する絶対値加算による大き
さ導出法と、サンプリング位相によシ生じる誤差につい
て説明する。

第１図においてｉは ’−Ｉ　ｓｉｎωｔ　　　　　　　　・・・・・・・・
・（１）なる正弦波であり、■は最大値、ωは角速度、
ｔは時間を表わす。絶対値加算による大きさ導出法では
ｉを所定時間間隔Δｔごとにサンプリングしてその時々
の瞬時値ｉｎを得る。第１図において正弦波１の零点０
と、瞬時値五。との間の時間に対応する位相差をθとす
ると、任意の瞬時値ｉ　ｎは ｉｎ＝■５１０（ω（を十ｎ１！ｆｔ）十θ）　　−・
・−・−・（２）と表わせる。但し、ｎは前記零点００
次のサンプリング時点の瞬時値を０とし、以下順次１，
２゜３・・・・・・とするような正の整数である。

ところで、絶対値加算による大きさ導出法では正弦波ｌ
の半サイクル間もしくはその整数倍の期間内のサンプリ
ング回数を整数回としている。第１図は半サイクル間に
６回島サンプリングをする例、つまり正弦波ｉをその３
０（度）間隔でサンプリングする例を示しておシ、任意
の時点に得たサンプリング値を含む連続する６個のサン
プリング値の絶対値和を求めることで、正弦波ｉの大き
さＩに対応する情報を得る。この絶対値和は正弦波ｉの
大きさ■及びその周波数が一定なら、常に一つに定まる
。このことは第１図において前記の約束に従うサンプリ
ングをするとき、１ｉｏｌ＝ｌｉａｌ。

＋　　；、＋−１ｔフｌ、　　Ｉ　　１２１＝ｌ　　ｉ
ｓｔ、　　ｌ　　１ｓｔ＝ｌ　　ｉｏｌ。

１　’４１＝ｌ　！Ｉｏｌ、ｌ　’−１＝ｌ　１Ｉ１１
　　となり、どの時点を基準とする６個の絶対和Σｉ□
をとって−５ みてもこれが Ｊ＋ｌｌ Σ’　ｎ＝ｌ　ｌ＋　ｌ＋１　”２１＋Ｉ　ｉ３１＋１
　’４１＋１　”５１−ｊ ・・・・・・・・・（３） となることからも理解できる。（３）式は数学において
区分求積法として知られる手法と等価なものであり、正
弦波ｉの面積を求めたことを意味する。

そしてこの絶対値和を加算期間（半サイクル）で除せば
これはｉの平均値である。

以上述べたように、正弦波の大きさ及び周波数が一定な
ら、正弦波の大きさを常に正しく１つの値として知るこ
とができる。ところが、実際には電力系統の周波数を一
定とはし得ないために、第１図の位相差θが変化する。

つまり、大きさ及び周波数が一定の２つの状態を考えた
ときに、ある状態ではθ＝θ、を基準としてサンプリン
グを行ない、別の状態ではθ＝０２を基準としてサンプ
リングを行なうことになる。０−０１のときと、θ＝０
２のときとでは絶対値和に差を生じ、これが本発明で問
題とするサンプリング位相に基づく誤差である。この誤
差について第１図の例の数値を代入して詳細に説明する
。つまり最大値■の正弦波を３０ＣＩりごとにサンプリ
ングして６個の絶対値和を求めることを考える。

１１ 第１にθ−虻、もしくは３０°であるとき、６個のサン
プリング値は夫々下記のようである。

１ｊｏｌ＝ＩｓｉｎＯ°＝Ｏ ｌｉ３１＝Ｉｓｉｎ９０°−■ ｌ　ｉ５１＝　ｌ５ｉｎ１５０°＝１■これらの絶対値
は（２＋Ｖ丁）Ｉ！＝、３．７３２０Ｉ　　である。

第２にθ＝１５°のときについてみる。

ある。

θ＝００〜３０°の範囲の種々のθのものについてその
絶対値和を求めると、第４図にその結果を示すように第
１のケース（零点を含むとき）に最小となり、サンプリ
ング間隔の半分の期間に対応する位相差１５°の第２の
ケースのときに最大となる。この場合の誤差εは、（４
）式のように、２値の平均値に対する２値の差分の割合
である。

？３．４６８（％）　　　　　　　　　・・・・・・・
・・（４）この例は、半サイクル間に６回のサンプリン
グをしているが、正弦波ｉを５０（Ｉ（Ｚ）とするなら
このときのサンプリング周波数は６００（Ｈ２）である
。

同様に、サンプリング周波数を３００（Ｈｚ）とし、ｉ
の６０°間隔でサンプリングするときの誤差を試算して
みると、零点を含む第１のケースではｉの半サイクル間
にｌ５ｊｎＯ’　、　ｌ５ｉｎ６０°、Ｊｓｉｎ１２０
°の３つの絶対、値が得られ、この和はＶ丁■となる。

第２のケースとして絶対値和が最大となる位相差θが３
０°のときについてみると、ｌ５ｉｎ３０°、ｌ５ｊｎ
９０°、Ｊｓｉｎ１５０°の３つの絶対値が得られ、こ
の和は２■となる。このときの誤差は（５）式のように
なる。

＝　１４．３６％　　　　　　　　　・・・・・・・・
・（５）以上述べたように、サンプリング位相に基づく
誤差とは、定格周波数・定格値の２つの状態のときに生
じるものであり、本発明ではこれを減少させる。

本発明の一実施例では概略以下のように処理する。１つ
の正弦波ｉより順次得られる複数組の瞬時値群（以下こ
れをｉ系列信号という。）のうちその半サイクル間の瞬
時値の絶対値和を求める。

ここまでの処理は従来のものと全く同一であるが、更に
ｉ系列信号のうち、サンプリング時点の異なる２つの瞬
時値の和もしくは差演算を各サンプリング時点ごとに実
行してｉ系列信号の中間位相値に相当する複数組の瞬時
値群（以下これをｇ系列信号という。）を求め、これを
係数倍してｅ系列信号としそのうちの半サイクル間の瞬
時値の絶対このことを、ｉ系列信号が第１図のｉ、、で
あるとしてよシ詳細に説明する。ここではにサンプル異
なる２つの瞬時値ｉｎと’ｎ−にの和を求めこれをｇ、
、とすることを考えてみる。ｇ　ｎ”　ｊ　ｎ−ｋ　＋
ｊ　ｎは（６）式で表わされる。但し、ｉ、、は（２）
式で表わされる。

ｇゎ−ｔ　ｎ−ｖ＋’　ｎ −ｌ５ｉｎ（ω〔ｔ＋　（ｎ−１ｃ　）Δｔ〕十θ）＋
ｌ５ｉｎ（ω（１４−ｎΔｔ）十θ）＝　Ｉ　ｓｉｎ　
（ω（ｔ−１−ｎΔｔ）十〇−ｋ　ωΔｔ）＋Ｉ　ｓｉ
ｎ　（ω（ｔ−１−ｎΔｔ）十〇）＝Ｉｓｉｎ（Ａ−に
ωΔｔ）　十Ｉ　ｓｉｎＡ・・・・・・・・・（６） 但し、Ａ＝ω（ｔ　−４−ｎΔｔ）十θ　である。

この（６）式の加算は、１゜に対して中間位相となる信
号列を得るために行なうものであるから、次の条件を満
足する必要がある。この（６）式の角度のｎΔｔ）十〇
はｉ、の有すると同じ角度である。従あるなら、このと
きのｇゎはｉ３の中間位相のものではない。ｇ、、がｉ
３に対して中間位相の信号となるにはｋが奇数でなくて
はならない。つまり、（１１） 奇数サンプリング回隔てた２つのサンプル値を加算する
ことによりｉゎの中間位相値が得られる。

尚とこで、中間位相の値とは１１が正弦波の３０°。

６０°、９０°、１２０°　の位相で３０°ごとにサン
プリングされたものであるときに、ρりえば１５°。

４５°、７５°、１０５°、１３５°の位相の信号を得
ることをいう。つまり、ｉｎに対してサンプリンωΔ　
ｔ グ角度ωΔｔの半分−■−だけ異なる位相を有する信号
をいう。

加算値の一般式は（６）で表わされるが、以下では中間
値を得る尤も簡単な例として１サンプル隔てた値の和を
とることを例として示す。このとき（６）式は（方式の
ように表現できる。

ｇ　Ｉｌ””　ｊ　ｍ−１＋　ｊ　ｎ ・・・・・・・・・（力 （２）、（方式を参照して明らかなように、１サンプ（
１２） 第２図はｇ系列信号を示しており、その最大値がθのｉ
系列信号ｉ。と（θ＋ωΔｔ）のｉ□との和のｇ系列信
号ｇ１はその零点θ′からの位相ｉ１と（θ＋２ωΔｔ
）の１２　との和のｇ２はその零点Ｏ′からの位相が（
θ＋ΣωΔｔ）であシ、以下同様に位相（θ＋ｎωΔｔ
）のｉ、と（θ十（ｎ＋１）ωΔｔ）の１□１　の和の
ｇ□１はその零示している。

ｅ系列信号とすると、これは（８）式に示すように、最
大値がｉ系列信号に等しく、ｅ系列の夫々の瞬時値ｅ、
の位相は１１の夫々の位相の中間位相のものである。

このため、ｉ系列の半サイクル和と、ｅ系列の半サイク
ル和を求めると、これは第３図に示すように、ｉ系列信
号の中間位相値（これがｅ系列信号である。）を補足し
たに等しい。つまり、第１ことが（６）、　（７）、　
（ｓ）式より明らかである。このことは、５０（Ｈ２）
の交流信号を６００（Ｈ２）でサンプリングするときに
は、１２００（Ｈ２）でサンプリングしたと同じ量のデ
ータが得られることを意味する。具体的に数値を代入し
て説明すると、６００（Ｈ２）サンプリングするときの
ｉ系列の半すイク■替ｊ に表現できる。

（１４） −ｊｅ、−１ｅｏ　ｌ＋ｌ　ｅｔ　ｌ＋ｌ　ｅ２１＋ｔ
　ｅａ　ｌ＋ｌ　ｅ４＋＋Ｉ　ｅ５１１Ｉ＋ｊ ・・・・・・・・・（９） の夫々について、零点からの位相θと絶対値和の関係に
ついて検討すると、夫々第４図に示したと同じ関係にあ
る。つまり、θ−〇もしくは３０゜のとき最小、θ＝１
５°　（サンプリング周期の半分の時間に対応する角度
）のとき最大となる。ところで前記したように１゜とｅ
ｏとでは１５°だけ位相がずれているために、正弦波ｌ
の零点を含んでサンプリングするとき（θ＝ＯＱ）の絶
対値和ｊ＋ｌ＋ Σ１□は最小値（２＋ｖ’Ｔ　）　Ｉであるが、このと
−ｊ き正弦波ｅの位相θ−１５°であり絶対値和５図は、正
弦波ｉの位相θを０°〜３０°の範囲で可変としたとき
に、夫々の絶対値和及びこれらの和がどのようになるか
を示した図である。ここで、（１５） この図のθは正弦波ｌについてのものであるから、θ＝
θ°、３０°であることは正弦波ｅの位相が１５゜であ
り、θ−１５°であるときｅの位相が３０°であること
を意味している。このように一方が最小とは、θ−０６
，１５°、３００のときに最小となり、θ＝７．５°、
２２．５°のときに最大となることが、第５図からみて
とれる。本発明によるときの最大値及び最小値、まだ誤
差を具体的に計算してみると、次のようになる。

まず、第３図のようにｅｏが零点」二の値（第５図でθ
−１５°）であるなら、Ｉｎ及びｅｎは夫々次の値であ
る。

ｌ　ｅｏ　ｌ　＝　Ｉ　ｓｉｎ　Ｏ０＝　Ｏｌ　ｅ＋　
ｌ　＝　ｌ５ｉｎ３０°−１１（１６） Ｉ　ｅｓ　ｌ　＝Ｉｓｉｎ９０°−■ ＋　ｅｌ　１　＝　Ｉｓｉ。□２ｏ・−Ｙ工□１　ｅ５
　ｌ　＝Ｔｓｉｎｌ　５０’＝−Ｉ総和はＯ’、、１５
°、３０°で同一値となる。これに対し、７．５°ずれ
たとき（第５図でθ＝７．５°もしくは２２．５°）に
は次のようになる。

ｌ　ｅｏｌ　＝　ｌ５ｉｎ７．５°＃０．１３０５Ｉｌ
　ｉｏｌ　＝Ｉｓｉｎ２２．５６＃０．３８２７Ｉｌ　
ｅｌ　ｌ　＝Ｉｓｉｎ３７．５°！−７０，６０８８Ｉ
ｌ　ｉ　、　ｌ　＝Ｉｓｉｎ５２．５°’＝ｔＯ，７９
３４Ｉｌ　ｅ２１　＝Ｉｓｉｎ６７．５°’−ｉｏ、９
２３９Ｉｌ　ｊ２１　＝Ｉｓｉｎ８２．５°！＝＝ｉ０
．９９１４１１　”３１　＝Ｉｓｉｎ９７．５°”＝＝
；０．９９１４．１１　ｉｓｌ　＝Ｉｓｉｎｌ　１２．
５°−０，９２３９ＩＩ　ｅｌ　１＝Ｉｓｉｎ１２７．
５°！＝＝ｉ０．７９３４−１１　”４１　＝Ｉｓｉｎ
１４２．５°＝０．６０８８Ｉｌ　ｅ、　ｌ　＝Ｉｓｉ
ｎ１５７．５°＝０．３８２７Ｉｌ　’５１＝Ｉｓｉｎ
１７２．５°＝０．１３０５Ｔこのときの絶対値和は、
７．６６１４となる。誤差εは下式のようにして求めら
れる。

：０．８６１（％）　　　　　　　・・・・・・・・・
（１０）ただ単に６００（Ｈ２）でサンプリングし、６
個のデータを加算するときのサンプリング位相による誤
差は（４）式に示すように３．４６８（％）であるから
、（１０）式と比較するととにより本発明の効果が明確
に理解できるであろう。尚、以上の説明ではしてｇｎと
加算しても同様の効果が得られる。

又、中間位相のデータ群ｇｎは２つのサンプル値の加算
により導出したが、これは２つのサンプル値の減算によ
り導出してもよいので、このことについて説明する。ま
ず、ｌ（サンプリング回数隔てた２つのサンプル値の差
をとるときの一般式を（１１）に示す。

ｇ　ｎ＝ｊ＋＋　　ｉ、、−に −Ｉｓｉｎ（ω（ｔ＋ｎΔｔ）＋７７）Ｉ　ｓｉｎ　（
ω（Ｌ４−ｎΔｔ）十〇−にωΔ１）＝　Ｉ　ｓｉｎ　
Ａ　−Ｉ　ｓｉｎ　（Ａ　−ｋ　６）Δｔ）（１９） ・・・・・・・・・（１１） 但し、Ａ＝ω（ｔ−１−ｎΔｔ）十〇　である。

（２０） この一般式において、ｇ、、が中間位相値となる（ｔ＋
ｎΔｔ）＋θはｉ、、と同位相であることを意味してい
る。）つまり、何すンプル隔てたものを減算するかとい
うことと、サンプリング周期ωΔｔ（別の言い方をする
と、１８ｏｏの間に何回のサンプリングをするのか）に
よって中間位相値となるか否かが定まる。この結論のみ
を述べると、奇数サンプリング隔てた２つの値を減算す
るときには半サイクル間のサンプリング回数が偶数回で
あるときに、又偶数サンプリング隔てた２つの値を減算
するときには半サイクル間のサンプリング回数が奇数回
であるときに中間位相値が得られる。

第６図は前者の例としてに＝ｌとしたときの、比を実用
上使用され得る範囲の半サイクル間のサンプリング回数
ｍごとに分類整理した図である。

ときには、（１１）式の角度の項と同じ位相を有する信
号がこの比と同じ値のサンプリング回数後に、正弦波ｉ
のサンプリングによって得られることを表わしている。

つまり、中間位相値ではない。この比が整数でないとき
に中間位相値が得られる。

第６図、第７図において、サンプリング回数を丸印で囲
んだものは、中間位相値となるケースを示している。従
って、ｇｔｒを減算により導出するときは第６図、第７
図の関係を考慮して定める必要がある。同、ｋ＝１であ
るとき、（１１）は次のように表わされる。

ｇ、ｌ二１ｌｌ−Ｉｌｌ−１ ・・・・・・・・・（１２） このように、減算によるときは、ゲインがちなみに、ω
Δｔ＝３０°　であるとき移相される角度は７５°とな
るが、これはｉイに対して１５°の位相を有しているの
と等価である。尚、減算によシ（２２） 求めたｇイをゲイン倍して最大値■のｅ系列信号のは、
前記（９）式の絶対値和と同一値となる。これは、前記
の（３）式が成立するようにサンプリング周期を定めた
ことからも明らかである。□以上述べた大きさ導出法を
実現するだめの本発明の一芙施例を第８図、第９図に示
す。まず、第８図は本発明を計算機で実現するときの主
としてその入力部の横取を示している。ＣＴは変流器で
あシ、２次電流ｉがサンプルホールダＳ／Ｈでサンプリ
ングされる。このサンプリング周期は、勿論正弦波ｉが
基本周波数であるときに、その半サイクル間のサンプリ
ング回数が整数回となるように、厳密に調整されている
。アナログ−デジタル変換器Ａ／ＤはＳ／Ｈの出力をデ
ジタル値に変換し、逐次計算機ＣＰＵに入力する。計算
機ＣＰＵは第９図に示す本発明方法により正弦波ｉの大
きさを高精度に導出するが、単に大きさを求めるに止ま
らず、ＣＰＵを保護継電器として活用するときにはその
検出した大きさに応じて図示せぬ電力（２３） 系統の保護区間内事故であるか否かも判別し、図示せね
しゃ断器に対してその引外し指令を与える等の機能も有
する。

第９図に示すように、ＣＰＵでは、ステップＳ１で各瞬
時値ｉイを入力し、少なくとも半サイクル間記憶してお
き、ステップＳ２では（６）もしくは（１１）式にもと
づいてにサンプル隔てて入力された２つの値ｌｎ−にと
Ｉｎとの加算もしくは減算を実行し、中間位相の信号ｇ
ｎを得る。ｇｎもまだ少なくとも半サイクル間にわだシ
、記憶される。ステップＳ３では、ｇｎにゲイン補償を
行なう。つまりｇイを加算により求めたときは（８）式
のように号を得る。以上のゲイン補償は！、、系列とｅ
、系列の加算をすることを前提としてのものであるが、
これはｉ、、をゲイン倍したｆイと、ｇｎとを加算して
もよく、この場合加算に」：すｇ、ｌを求めたのであれ
ば（１２−１）式を実行し、減算によりｇｎ（２４） を求めたのであれば（１２−２）式を実行する。

この場合、（８）式によシゲイン補償するときはｉ、、
とｅｌとを夫々少なくとも半サイクル間にわたって記憶
し、（１２）式とするときはｆｎとｇ、、とを半サイク
ル間にわたって記憶する必要がある。

ステップＳ４では絶対値和を算出する。例えば、対照と
するｎ個の入力もしくは演算情報は現時点で得たものを
含むｎ個とするのが高速処理台に都合がよい。ステップ
８１〜Ｓ４の処理は、ｉイをサンプリングして入力する
たびに繰り返し実行される。以上詳細に述べた本発明に
よれば高精度に大きさが求められる。

（２５） 次に本発明の他の実施例について説明する。

以上の説明では本発明の１１’Ｆを容易にするために第
３図のように、最大１直が等しくかつ中間位相となる２
組の信号列を加算することを述べた。しかし、最大値が
異なる大きさでも中間位相の条件さえ満足しておれば高
精度とできることを説明する。ここではｉｔｌとｇｎと
を対照として夫々の半サイクル加算することをｆｌＪと
して説明する。第位相０’、３０°の位置で最小値（３
，７３２０Ｉ）、位相１５°で最大値（３，８６３７Ｉ
　）となる。これに対しｉアー、と１ｎの加算により求
めたｇつは中間位−７，２０９７Ｉ）となシ、０−０°
、３６のときに最大ってその和はθ−００もしくは３０
°の位相のときに１１．１９６Ｉとなり、θ−１５°の
ときに１１．０７３４Ｉとなる。そして、０°から３０
°の範囲の任意の位相のときの（ｚ　ＩＩｌ十Σ　ｇｎ
）を求めてみると、ｆｉ＋ｊｎ−ｊ 第１０図に示す如き関係となる。この場合、最大値はθ
祐５°、２５°となり、その値は１１．２３２Ｉ、最小
値はθ−１５°となり、その値は１１．０７３４Ｉであ
る。従ってこのときの誤差は（１３）式のようになる。

＃１．４２２（％）　　　　　　・・・・・・・・・（
１３）このように、１□系列とｅカ系列の和を求めると
きよシも誤差は多少太きいが、従来方式よりも誤差軽減
される。

本発明の他の芙池例では更に高精度とできる。

つまり、第３図で例えばｅ２は！、と１２の加算により
求めたものであるが、更にｅ２とｉｌ、ｅ２と１□との
和を求めてさらに微細な中間位相の信号群を得て加算す
るのなら、より一層高精度とできる。だだ、この方法で
はノイズなどの誤入力の影響を大きくかつ長時間にわた
って受けるので総合的に検討したときには必ずしも得策
とは言えな（２７） い場合もある。尚、ｇｎｎ系列信金得る別の手法として
、２つの瞬時値の一方に適当な係数を乗じてから加減算
することでｉ、、系列とは別の位相の信号を得ることも
できる。

以上詳細に説明した本発明では、例えば５０（Ｈ２）の
正弦波蓋を６００　（１−ｒＺ　）でサンプリングする
ときには、１２００（Ｉ−ＴＺ）でサンプリングしたと
同等の精度が得られる。従って逆に精度が６００（Ｈ２
）サンプリングのときのもので十分というのであれば、
本発明を適用することでサンプリング周波数を３００Ｃ
Ｉ（Ｚ）としても６００（Ｈ２）サンプリングと同じ効
果が得られることになる。これは計算機の処理周期の拡
大と等価であり、より多くの処理が実行可能となる。

【図面の簡単な説明】

第１図はサンプリングにより入力する１系列信号を示す
図、第２図は皿、より作成したｇ系列信号とこれをゲイ
ン補償して得たｅ系列信号を示す図、第３図はｉ系列信
号とｅ系列信号の和の概念を示す図、第４図はサンプリ
ング位相のズレによ（２８） る誤差を説明するだめの図、第５図は本発明の絶対値和
と位相との関係を示す図、第６図及び第７図はｉ。の減
算によシ中間位相値を得ることを説明するための図、第
８図は本発明の装置概略構成を示す図、第９図は本発明
の一実施例を示すフロー図であり第１０図は本発明の他
の実施例によるときの絶対値和と位相との関係を示す図
である。 ＣＴ・・・変流器、Ｓ／Ｈ・・・サンプルホルダー、ル
Φ・・・アナログデジタル変換器、ＣＰＵ・・・計算機
。 代理人　弁理士　高橋明（樫 （２９） 第　　　１　　　回 第　　２　　図 ４１−イＪ１　θ 第　　、５　　菌 催相θ ７（＝／ １寺開昭５８　９５２２θの ４；２ 第　９　図 第１頁の続き ０発　明　者　工藤博之 日立市幸町３丁目１番１号株式 ％式％ 日立重大みか町５丁目２番１号 株式会社日立製作所大みか工場 １１４−

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １、正弦波交流量の半サイクルもしくはその整数倍の所
   定期間内に、所定期間でＰ回（Ｐは整数）のサンプリン
   グを行なってその時々の瞬時値を入力し、この瞬時値よ
   り交流量の大きさを求める方法において、前記所定期間
   内に得られたＰ個の瞬時値より第１の和を求め、複数の
   瞬時値のうち所定サンプリング回数へだてで得られた２
   組の瞬時値の和もしくは差として瞬時値とは異なる位相
   の第２の瞬時値を逐次得て所定期間内のＰ個の第２の瞬
   時値よシ第２の和を求め、第１と第２の和の和を前記交
   流量の大きさとすることを特徴とする交流量の大きさ導
   出法。