JPH10256658A - 不純物添加歪多重量子井戸構造 - Google Patents
不純物添加歪多重量子井戸構造Info
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- JPH10256658A JPH10256658A JP5275997A JP5275997A JPH10256658A JP H10256658 A JPH10256658 A JP H10256658A JP 5275997 A JP5275997 A JP 5275997A JP 5275997 A JP5275997 A JP 5275997A JP H10256658 A JPH10256658 A JP H10256658A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 歪を持つ井戸層の臨界膜厚を増加することを
目的とする。 【解決手段】 基板１と異なる格子定数を有する井戸層
３と、該井戸層３よりも大きなバンドギャップを有する
障壁層４を交互に積層して成る歪多重量子井戸構造２に
おいて、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を
持つ不純物を添加した井戸層を用いることを特徴とす
る。
目的とする。 【解決手段】 基板１と異なる格子定数を有する井戸層
３と、該井戸層３よりも大きなバンドギャップを有する
障壁層４を交互に積層して成る歪多重量子井戸構造２に
おいて、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を
持つ不純物を添加した井戸層を用いることを特徴とす
る。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、不純物の添加され
た歪多重量子井戸構造に関する。
た歪多重量子井戸構造に関する。
【０００２】
【従来の技術】厚さが数１０Åの井戸層をそれよりもバ
ンドギャップの大きな障壁層で挟み、それらを多層に積
層した多重量子井戸構造（ＭＱＷ）は現在の光半導体素
子の活性層に広く利用されている。
ンドギャップの大きな障壁層で挟み、それらを多層に積
層した多重量子井戸構造（ＭＱＷ）は現在の光半導体素
子の活性層に広く利用されている。
【０００３】近年、井戸層に圧縮歪を導入した歪ＭＱＷ
を活性層に用いたレーザが、従来の基板に格子整合した
井戸層を用いたＭＱＷのそれに較べ、素子特性（閾値電
流、光出力）が向上することが多くの研究機関から報告
されている。
を活性層に用いたレーザが、従来の基板に格子整合した
井戸層を用いたＭＱＷのそれに較べ、素子特性（閾値電
流、光出力）が向上することが多くの研究機関から報告
されている。
【０００４】しかしながら、所望の歪量を持つ井戸層を
基板に格子整合した障壁層で挟み、それらを交互に多層
に積層してＭＱＷを形成すると、ＭＱＷ全体の厚さがあ
る一定の臨界値（所謂、臨界膜厚）を超えると基板とＭ
ＱＷとの界面にミスフィット転位が発生する。井戸層の
歪が大きい程、臨界膜厚は小さくなる。これは、井戸層
の歪による応力が井戸層の数が増える毎に蓄積され、こ
の応力がミスフィット転位の発生を招くからである。
基板に格子整合した障壁層で挟み、それらを交互に多層
に積層してＭＱＷを形成すると、ＭＱＷ全体の厚さがあ
る一定の臨界値（所謂、臨界膜厚）を超えると基板とＭ
ＱＷとの界面にミスフィット転位が発生する。井戸層の
歪が大きい程、臨界膜厚は小さくなる。これは、井戸層
の歪による応力が井戸層の数が増える毎に蓄積され、こ
の応力がミスフィット転位の発生を招くからである。
【０００５】素子特性を向上させるためには、大きな歪
を懸ける必要があるが、ＭＱＷの厚さが臨界膜厚で制限
される。これを避けるために、歪補償型ＭＱＷが考案さ
れた。歪補償型ＭＱＷでは、圧縮歪を有する井戸層に対
し、引っ張り歪を有する障壁層を組合せることにより、
ミスフィット転位を発生させる応力を相殺させ、ミスフ
ィット転位の発生を抑制するものである。従って、大き
な歪を持つ井戸層であっても大きな厚みを持つＭＱＷが
得られる。
を懸ける必要があるが、ＭＱＷの厚さが臨界膜厚で制限
される。これを避けるために、歪補償型ＭＱＷが考案さ
れた。歪補償型ＭＱＷでは、圧縮歪を有する井戸層に対
し、引っ張り歪を有する障壁層を組合せることにより、
ミスフィット転位を発生させる応力を相殺させ、ミスフ
ィット転位の発生を抑制するものである。従って、大き
な歪を持つ井戸層であっても大きな厚みを持つＭＱＷが
得られる。
【０００６】歪補償型ＭＱＷを作製する際には、ガイド
ラインとして次の式で定義される実効歪εをほぼゼロに
することが提案されている(B. I. Miller et. al., App
l. Phys. Lett., 58(1991)1952) 。 ε＝（εWｈ＋εbＨ）／ｈ＋Ｈ 但し、ｈとＨはそれぞれ井戸層と障壁層の厚さ、εWと
εbはそれぞれ井戸層と障壁層の歪である（引張り歪は
−、圧縮歪は＋の符号をとるものとする）。上記式で求
められる実効歪εをできるだけ小さくするように井戸層
及び障壁層の厚さと歪を選ぶことが、ミスフィット転位
の無い多重量子井戸層を成長するための指針である。
ラインとして次の式で定義される実効歪εをほぼゼロに
することが提案されている(B. I. Miller et. al., App
l. Phys. Lett., 58(1991)1952) 。 ε＝（εWｈ＋εbＨ）／ｈ＋Ｈ 但し、ｈとＨはそれぞれ井戸層と障壁層の厚さ、εWと
εbはそれぞれ井戸層と障壁層の歪である（引張り歪は
−、圧縮歪は＋の符号をとるものとする）。上記式で求
められる実効歪εをできるだけ小さくするように井戸層
及び障壁層の厚さと歪を選ぶことが、ミスフィット転位
の無い多重量子井戸層を成長するための指針である。
【０００７】歪ＭＱＷは、波長域の拡大にも寄与してい
る。活性層としてＩnＰに格子整合するＩnＧaＡsＰ混晶
のバルクを用いると、基板のＩnＰと格子整合する組成
しか利用出来ないため、最長の発光波長は１．７μｍで
ある。
る。活性層としてＩnＰに格子整合するＩnＧaＡsＰ混晶
のバルクを用いると、基板のＩnＰと格子整合する組成
しか利用出来ないため、最長の発光波長は１．７μｍで
ある。
【０００８】しかし、歪ＭＱＷにおいては臨界膜厚より
薄い範囲では自由に組成を変化させることが出来る。例
えば、光計測用、医療用等の応用が期待される２μｍ帯
の発光波長を得ることも原理的には可能である（池上徹
彦監修、半導体フォトニクス工学、コロナ社（１９９５
年）、３２９頁、図８．８）。
薄い範囲では自由に組成を変化させることが出来る。例
えば、光計測用、医療用等の応用が期待される２μｍ帯
の発光波長を得ることも原理的には可能である（池上徹
彦監修、半導体フォトニクス工学、コロナ社（１９９５
年）、３２９頁、図８．８）。
【０００９】２μｍ帯の発光波長を得るためには、井戸
層を、１．５％以上の圧縮歪を有し、１００Å以上の厚
さのＩnＧaＡs層で構成する必要がある。ＩnＧaＡs混晶
は、Ｉn組成が増加するほどバンドギヤップが狭くなり
発光波長はより長波長となる。
層を、１．５％以上の圧縮歪を有し、１００Å以上の厚
さのＩnＧaＡs層で構成する必要がある。ＩnＧaＡs混晶
は、Ｉn組成が増加するほどバンドギヤップが狭くなり
発光波長はより長波長となる。
【００１０】しかしながら、Ｉnの増加に伴い格子定数
も大きくなるため、基板のＩnＰとの格子不整が大きく
なる。それに伴い、臨界膜厚が次第に小さくなる。ま
た、井戸層の厚さが小さくなると量子効果により、発光
波長が短波側にずれるため、発光波長をより長波長側に
延ばすためには大きな歪に加え厚い井戸層が必要とな
る。
も大きくなるため、基板のＩnＰとの格子不整が大きく
なる。それに伴い、臨界膜厚が次第に小さくなる。ま
た、井戸層の厚さが小さくなると量子効果により、発光
波長が短波側にずれるため、発光波長をより長波長側に
延ばすためには大きな歪に加え厚い井戸層が必要とな
る。
【００１１】ＧaＡsに格子整合するＩnＧaＡsＰ混晶を
用いる場合も、ＩnＰ基板上の場合と同じように、歪Ｍ
ＱＷを用いて波長域の拡大を行っている。その例が０．
９８μｍ帯レーザの活性層として用いる歪ＭＱＷである
(S.Ishikawa et. al., Tech. Dig. of Topical Meet. o
n Optical Amplifiers and Their Application, Brecke
nridge, Colorado, p.43,1994)。
用いる場合も、ＩnＰ基板上の場合と同じように、歪Ｍ
ＱＷを用いて波長域の拡大を行っている。その例が０．
９８μｍ帯レーザの活性層として用いる歪ＭＱＷである
(S.Ishikawa et. al., Tech. Dig. of Topical Meet. o
n Optical Amplifiers and Their Application, Brecke
nridge, Colorado, p.43,1994)。
【００１２】
【発明が解決しようとする課題】歪多重量子井戸構造の
制限要因としては次の２つがある。 井戸層の厚さは、井戸層の歪に対する臨界膜厚で制限
される。 ＭＱＷ全体の厚さは、実効歪に対する臨界膜厚で制限
される。 上記２項目の内、については歪補償技術を適用するこ
とにより歪ＭＱＷ全体の厚さに対する制限は回避される
ことは既に説明した。
制限要因としては次の２つがある。 井戸層の厚さは、井戸層の歪に対する臨界膜厚で制限
される。 ＭＱＷ全体の厚さは、実効歪に対する臨界膜厚で制限
される。 上記２項目の内、については歪補償技術を適用するこ
とにより歪ＭＱＷ全体の厚さに対する制限は回避される
ことは既に説明した。
【００１３】しかしながら、についての検討、即ち井
戸層の臨界膜厚を大きくするため検討は行われていな
い。井戸層の厚さは臨界膜厚で制限されるため、長波長
側への波長拡大は充分ではない。波長域の拡大のために
は、井戸層の臨界膜厚の増加が望まれている。III-V族
化合物半導体にエルビウムを添加すると波長１．５５μ
ｍ付近に鋭い発光が現われる。この発光は、エルビウム
の４ｆ殻内遷移に起因し、温度変化に対して非常に安定
である。この特性を利用した発光素子の開発を目指して
種々の方法によりIII-V族化合物半導体中にエルビウム
を添加する方法が検討されてきた(H. Nakagome, K. Tak
ahei and Homma, J. Crystal Growth 85(1987)345)。
戸層の臨界膜厚を大きくするため検討は行われていな
い。井戸層の厚さは臨界膜厚で制限されるため、長波長
側への波長拡大は充分ではない。波長域の拡大のために
は、井戸層の臨界膜厚の増加が望まれている。III-V族
化合物半導体にエルビウムを添加すると波長１．５５μ
ｍ付近に鋭い発光が現われる。この発光は、エルビウム
の４ｆ殻内遷移に起因し、温度変化に対して非常に安定
である。この特性を利用した発光素子の開発を目指して
種々の方法によりIII-V族化合物半導体中にエルビウム
を添加する方法が検討されてきた(H. Nakagome, K. Tak
ahei and Homma, J. Crystal Growth 85(1987)345)。
【００１４】ＩnＰ中に添加されたエルビウムは、母相
結晶のＰと結合し、ＥrＰの微結晶を形成することが判
明している（蛍光EXAFS法によるＩnＰ中に均一ドープし
たＥr原子周囲の局所構造解析、河村大輔、他、電子情
報通信学会技術研究報告ED９５−１１７、１９９５年１
１月２４日発行）。ランタノイド元素およびアクチノイ
ド元素を固体中に添加すると、スペクトル幅が狭くかつ
効率の高い蛍光を発する。そのため、これらの元素は、
酸化物やガラスに添加され、固体レーザの材料として用
いられる。本発明は、上記従来技術に鑑みてなされたも
のであり、歪を持つ井戸層の臨界膜厚を増加することを
目的とする。
結晶のＰと結合し、ＥrＰの微結晶を形成することが判
明している（蛍光EXAFS法によるＩnＰ中に均一ドープし
たＥr原子周囲の局所構造解析、河村大輔、他、電子情
報通信学会技術研究報告ED９５−１１７、１９９５年１
１月２４日発行）。ランタノイド元素およびアクチノイ
ド元素を固体中に添加すると、スペクトル幅が狭くかつ
効率の高い蛍光を発する。そのため、これらの元素は、
酸化物やガラスに添加され、固体レーザの材料として用
いられる。本発明は、上記従来技術に鑑みてなされたも
のであり、歪を持つ井戸層の臨界膜厚を増加することを
目的とする。
【００１５】
【課題を解決するための手段】本発明の不純物添加歪多
重量子井戸構造は、基板と異なる格子定数を有する井戸
層と、該井戸層よりも大きなバンドギャップを有する障
壁層を交互に積層して成る歪多重量子井戸構造におい
て、該井戸層を構成する元素と結合して微結晶を形成す
る性質を持つ不純物を添加した井戸層を用いることを特
徴とする。前記不純物が元素の周期律表におけるランタ
ノイド元素又はアクチノイド元素であること、具体的に
は、エルビウム（元素記号：Ｅr)、ネオジム（元素記
号：Ｎd)、ホロミウム（元素記号：Ｈo)であることを特
徴とする。
重量子井戸構造は、基板と異なる格子定数を有する井戸
層と、該井戸層よりも大きなバンドギャップを有する障
壁層を交互に積層して成る歪多重量子井戸構造におい
て、該井戸層を構成する元素と結合して微結晶を形成す
る性質を持つ不純物を添加した井戸層を用いることを特
徴とする。前記不純物が元素の周期律表におけるランタ
ノイド元素又はアクチノイド元素であること、具体的に
は、エルビウム（元素記号：Ｅr)、ネオジム（元素記
号：Ｎd)、ホロミウム（元素記号：Ｈo)であることを特
徴とする。
【００１６】〔作用〕井戸層に添加された不純物は、井
戸層を構成する元素である母体と結合して微結晶を形成
する。この微結晶は転位の運動を阻害するから、井戸層
の臨界膜厚が増加することになる。不純物として用い
る、元素の周期律表におけるランタノイド元素又はアク
チノイド元素は、母体の元素と結合して微結晶を形成す
る性質を持つ。エルビウムは、ランタノイド元素の一種
であり、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を
持つ。また、Ｅrは波長１．５５μｍ付近の蛍光を発す
る。ネオジムは、ランタノイド元素の一種であり、母体
の元素と結合して微結晶を形成する性質を持つ。また、
Ｎdは波長１．３μｍ付近の蛍光を発する。ホロミウム
は、ランタノイド元素の一種であり、母体の元素と結合
して微結晶を形成する性質を持つ。また、Ｈoは波長
２．０５μｍ付近の蛍光を発する。
戸層を構成する元素である母体と結合して微結晶を形成
する。この微結晶は転位の運動を阻害するから、井戸層
の臨界膜厚が増加することになる。不純物として用い
る、元素の周期律表におけるランタノイド元素又はアク
チノイド元素は、母体の元素と結合して微結晶を形成す
る性質を持つ。エルビウムは、ランタノイド元素の一種
であり、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を
持つ。また、Ｅrは波長１．５５μｍ付近の蛍光を発す
る。ネオジムは、ランタノイド元素の一種であり、母体
の元素と結合して微結晶を形成する性質を持つ。また、
Ｎdは波長１．３μｍ付近の蛍光を発する。ホロミウム
は、ランタノイド元素の一種であり、母体の元素と結合
して微結晶を形成する性質を持つ。また、Ｈoは波長
２．０５μｍ付近の蛍光を発する。
【００１７】
【発明の実施の形態】本発明の基本構造を図１に示す。
同図に示すように、半導体単結晶から成る基板１の上に
井戸層３と障壁層４からなる歪多重量子井戸構造２が構
成されている。井戸層と障壁層は交互に積層され、井戸
層３にキャリアが閉じ込められる構造と成っている。基
板１としては、ＧaＡsやＩnＰが利用でき、障壁層４と
しては、井戸層３よりもバンドギャップの広い半導体で
あればよい。
同図に示すように、半導体単結晶から成る基板１の上に
井戸層３と障壁層４からなる歪多重量子井戸構造２が構
成されている。井戸層と障壁層は交互に積層され、井戸
層３にキャリアが閉じ込められる構造と成っている。基
板１としては、ＧaＡsやＩnＰが利用でき、障壁層４と
しては、井戸層３よりもバンドギャップの広い半導体で
あればよい。
【００１８】井戸層３としては、ＩnＧaＡsＰ等のIII-V
族化合物半導体混晶やII-VI族化合物半導体混晶を用い
ることが出来る。井戸層３は、図２（ａ）に示すよう
に、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を持つ
不純物を添加して構成されているところが従来と異な
る。従来は、図２（ｂ）に示すように無添加の井戸層を
用いていた。井戸層３に添加する不純物としては、エル
ビウム（Ｅr)をはじめとするランタノイド元素又はアク
チノイド元素を用いることが出来る。
族化合物半導体混晶やII-VI族化合物半導体混晶を用い
ることが出来る。井戸層３は、図２（ａ）に示すよう
に、母体の元素と結合して微結晶を形成する性質を持つ
不純物を添加して構成されているところが従来と異な
る。従来は、図２（ｂ）に示すように無添加の井戸層を
用いていた。井戸層３に添加する不純物としては、エル
ビウム（Ｅr)をはじめとするランタノイド元素又はアク
チノイド元素を用いることが出来る。
【００１９】エルビウムは、母体結晶のＶ族あるいはVI
族元素と結合し、母体結晶の中にＮaＣl型結晶構造をも
つ微結晶を形成する性質をもつ。この微結晶は母体結晶
中に一様に分散している。エルビウム以外のランタノイ
ド元素又はアクチノイド元素も同様の性質をもつので、
井戸層に添加する不純物として利用することが出来る。
族元素と結合し、母体結晶の中にＮaＣl型結晶構造をも
つ微結晶を形成する性質をもつ。この微結晶は母体結晶
中に一様に分散している。エルビウム以外のランタノイ
ド元素又はアクチノイド元素も同様の性質をもつので、
井戸層に添加する不純物として利用することが出来る。
【００２０】母体の元素と結合して微結晶を形成する性
質を持つ不純物を添加した井戸層の臨界膜厚について説
明する。基板上に基板の格子定数と異なる格子定数をも
つ薄膜をエピタキシャル成長した時の臨界膜厚は、Matt
hews & Blakesleeのモデルで説明される(Defects in ep
itaxial mulitilayer, J. W. Matthews and A. E. Blak
eslee, Journal of Crystal Growth, vol.27, 1974年発
行,pp.118-125.）。同モデルでは、図３（ａ）に示す様
に、貫通転位がエピ層（厚さｄ、歪ε）の応力を受けて
滑り運動を起こす事により、界面に転位の折れ曲がりを
作り、それがミスフィット転位となる。最初にミスフィ
ット転位が現われる膜厚を臨界膜厚と言う。
質を持つ不純物を添加した井戸層の臨界膜厚について説
明する。基板上に基板の格子定数と異なる格子定数をも
つ薄膜をエピタキシャル成長した時の臨界膜厚は、Matt
hews & Blakesleeのモデルで説明される(Defects in ep
itaxial mulitilayer, J. W. Matthews and A. E. Blak
eslee, Journal of Crystal Growth, vol.27, 1974年発
行,pp.118-125.）。同モデルでは、図３（ａ）に示す様
に、貫通転位がエピ層（厚さｄ、歪ε）の応力を受けて
滑り運動を起こす事により、界面に転位の折れ曲がりを
作り、それがミスフィット転位となる。最初にミスフィ
ット転位が現われる膜厚を臨界膜厚と言う。
【００２１】転位の滑り運動を起こす力ｆ1が、転位の
張力ｆ2を上回るときミスフィット転位が発生するか
ら、その臨界条件ｆ1＝ｆ2は、次式で表される。
張力ｆ2を上回るときミスフィット転位が発生するか
ら、その臨界条件ｆ1＝ｆ2は、次式で表される。
【００２２】
【数１】
【００２３】ここでは、簡単化のためエピ層と基板の弾
性定数は全て同じものとした。μ、νは各々混晶の剛性
率とポワソン比であり、βはコアパラメータ、ｂはミス
フィット転位のバーガースベクトルの大きさである。こ
こでは、μ= ２．２３×１０11ｄｙｎ／ｃｍ2、ν＝
０．３、β＝４として計算した。λ、θ及びｂは幾何学
的な配置に関係した定数で、基板が（１００）面であり
ミスフィット転位が６０°転位の場合、cosλ＝cosθ＝
０．５、ｂ＝４Åである。閃亜鉛鉱型結晶構造における
バーガースペクトルは、ａ〈１１０〉／２である。
性定数は全て同じものとした。μ、νは各々混晶の剛性
率とポワソン比であり、βはコアパラメータ、ｂはミス
フィット転位のバーガースベクトルの大きさである。こ
こでは、μ= ２．２３×１０11ｄｙｎ／ｃｍ2、ν＝
０．３、β＝４として計算した。λ、θ及びｂは幾何学
的な配置に関係した定数で、基板が（１００）面であり
ミスフィット転位が６０°転位の場合、cosλ＝cosθ＝
０．５、ｂ＝４Åである。閃亜鉛鉱型結晶構造における
バーガースペクトルは、ａ〈１１０〉／２である。
【００２４】このバーガースペクトルをもつ転位が微結
晶の含んだエピタキシャル膜の中を滑り運動した場合、
図４（ａ）に示す様に、微結晶の間を張り出して通過し
なければならない。通過後には図４（ｂ）に示す通り微
結晶の周りに転位ルーブが残る。この時転位が微結晶を
通過するために受ける抵抗応力は、図３（ｂ）に示すＦ
l＝μｂ2ｄ／ｌcosφである。φは基板表面と滑り面の
法線のなす角であり、φ=cos-1（６-0.5）である。ｌは
微結晶の平均間隔である。したがって、臨界膜厚の条件
式は次式で示される。
晶の含んだエピタキシャル膜の中を滑り運動した場合、
図４（ａ）に示す様に、微結晶の間を張り出して通過し
なければならない。通過後には図４（ｂ）に示す通り微
結晶の周りに転位ルーブが残る。この時転位が微結晶を
通過するために受ける抵抗応力は、図３（ｂ）に示すＦ
l＝μｂ2ｄ／ｌcosφである。φは基板表面と滑り面の
法線のなす角であり、φ=cos-1（６-0.5）である。ｌは
微結晶の平均間隔である。したがって、臨界膜厚の条件
式は次式で示される。
【００２５】
【数２】
【００２６】転位を動かすためには、転位の張力以外
に、抵抗応力Ｆl＝μｂ2ｄ／ｌcosφを凌駕するだけ
の、転位の滑り運動を起こす力ｆ1が必要であるから、
より厚い膜厚が必要になる、つまり、臨界膜厚が増加す
ることになるのである。Ｆlの値は、微結晶の平均間隔
によって変化する。
に、抵抗応力Ｆl＝μｂ2ｄ／ｌcosφを凌駕するだけ
の、転位の滑り運動を起こす力ｆ1が必要であるから、
より厚い膜厚が必要になる、つまり、臨界膜厚が増加す
ることになるのである。Ｆlの値は、微結晶の平均間隔
によって変化する。
【００２７】図５は、ＩnＧaＡsからなる井戸層の臨界
膜厚を微結晶の平均間隔ｌをパラメータにとって示した
ものである。計算は式（２）を用いて行った。横軸はＩ
nＧaＡs井戸層の歪であり、縦軸はＩnＧaＡs井戸層の厚
さである。実線および鎖線が歪に対する臨界膜厚の変化
を示している。ｌ＝∞が従来の井戸層の場合である。ｌ
＝０．１μｍ、ｌ＝０．０５μｍ、が本発明の井戸層の
場合である。Ｆlの値は微結晶の平均間隔により変化す
るので、ここでは典型的なｌの値に対して臨界膜厚を計
算した。
膜厚を微結晶の平均間隔ｌをパラメータにとって示した
ものである。計算は式（２）を用いて行った。横軸はＩ
nＧaＡs井戸層の歪であり、縦軸はＩnＧaＡs井戸層の厚
さである。実線および鎖線が歪に対する臨界膜厚の変化
を示している。ｌ＝∞が従来の井戸層の場合である。ｌ
＝０．１μｍ、ｌ＝０．０５μｍ、が本発明の井戸層の
場合である。Ｆlの値は微結晶の平均間隔により変化す
るので、ここでは典型的なｌの値に対して臨界膜厚を計
算した。
【００２８】全ての歪の範囲において本発明の井戸層の
臨界膜厚は従来の場合に比べ増加している。例えば格子
不整が１．６％の場合、従来の井戸層（ｌ＝∞）の臨界
膜厚は６０Åであるが、本発明の井戸層の場合には臨界
膜厚が９０Å（ｌ＝０．１μｍの時）、１４０Å（ｌ＝
０．０５μｍの時）と増加している。従来、ｐ型あるい
はｎ型のドーパントを添加するこのが行われていた。し
かし母体の元素と結合して微結晶を形成することはなか
った。
臨界膜厚は従来の場合に比べ増加している。例えば格子
不整が１．６％の場合、従来の井戸層（ｌ＝∞）の臨界
膜厚は６０Åであるが、本発明の井戸層の場合には臨界
膜厚が９０Å（ｌ＝０．１μｍの時）、１４０Å（ｌ＝
０．０５μｍの時）と増加している。従来、ｐ型あるい
はｎ型のドーパントを添加するこのが行われていた。し
かし母体の元素と結合して微結晶を形成することはなか
った。
【００２９】図１に示された本発明の歪多重量子井戸構
造をレーザの活性層に応用する際には、基板１とＭＱＷ
２の間に光閉じ込め層を挿入したり、ＭＱＷ２の上に光
閉じ込め層を積層したりすることは、良く知られた変更
である。
造をレーザの活性層に応用する際には、基板１とＭＱＷ
２の間に光閉じ込め層を挿入したり、ＭＱＷ２の上に光
閉じ込め層を積層したりすることは、良く知られた変更
である。
【００３０】〔実施例１〕本発明の歪多重量子井戸構造
を１．５５μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用し
た実施例を説明する。
を１．５５μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用し
た実施例を説明する。
【００３１】井戸層は２．１％の圧縮歪を有するエルビ
ウム添加のＩnＡsＰ（典型的な厚さ５０Å）から成り、
障壁層は基板に格子整合した１００Å厚さの１．３μｍ
組成のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は４である。
基板は（００１）面方位を有するＩnＰである。
ウム添加のＩnＡsＰ（典型的な厚さ５０Å）から成り、
障壁層は基板に格子整合した１００Å厚さの１．３μｍ
組成のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は４である。
基板は（００１）面方位を有するＩnＰである。
【００３２】この歪ＭＱＷの発光波長は１．５５μｍで
あった。ＩnＡsＰは、ＩnＧaＡsＰとのへテロ界面にお
ける伝導帯の不連続が大きいため、ＩnＡsＰを井戸層と
しＩnＧaＡsＰを障壁層とした場合、発光波長の温度依
存性が小さくなる。
あった。ＩnＡsＰは、ＩnＧaＡsＰとのへテロ界面にお
ける伝導帯の不連続が大きいため、ＩnＡsＰを井戸層と
しＩnＧaＡsＰを障壁層とした場合、発光波長の温度依
存性が小さくなる。
【００３３】そのため、ＩnＡsＰを井戸層としＩnＧaＡ
sＰを障壁層とする歪多重量子井戸構造を活性層に用い
たレーザは、発振波長の温度依存性が小さいレーザとな
る。このことは１．３μｍ帯のレーザにおいて実証され
ている(H. Oohashi, T. Hirono, S. Seki, H. Sugiura,
J. Nakano, M. Yamamoto, Y. Tohmori, and K. Yokoya
ma, J. Appl. Phys., 77(1995)4119) 。１．３μｍ帯に
おけるＩnＡsＰ井戸層の歪は、高々１．５％程度であっ
た。
sＰを障壁層とする歪多重量子井戸構造を活性層に用い
たレーザは、発振波長の温度依存性が小さいレーザとな
る。このことは１．３μｍ帯のレーザにおいて実証され
ている(H. Oohashi, T. Hirono, S. Seki, H. Sugiura,
J. Nakano, M. Yamamoto, Y. Tohmori, and K. Yokoya
ma, J. Appl. Phys., 77(1995)4119) 。１．３μｍ帯に
おけるＩnＡsＰ井戸層の歪は、高々１．５％程度であっ
た。
【００３４】しかし、１．５５μｍ帯の発光波長を実現
するためには、ＩnＡsＰ井戸層の歪が２．１％以上で、
厚さが５０Å以上必要であることが、計算から判明して
いる。Ｅrを添加しないＩnＡsＰ層の臨界膜厚は、図５
に示す様に、歪が２．１％の時４０Å以下であった。
するためには、ＩnＡsＰ井戸層の歪が２．１％以上で、
厚さが５０Å以上必要であることが、計算から判明して
いる。Ｅrを添加しないＩnＡsＰ層の臨界膜厚は、図５
に示す様に、歪が２．１％の時４０Å以下であった。
【００３５】そのため、ＩnＡsＰ井戸層の成長において
井戸層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷ
が得られなかった。しかしながら、本発明においてはＥ
rを添加したＩnＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の
臨界膜厚が増加し、２．１％の歪をもつ井戸層を５０Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。
井戸層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷ
が得られなかった。しかしながら、本発明においてはＥ
rを添加したＩnＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の
臨界膜厚が増加し、２．１％の歪をもつ井戸層を５０Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。
【００３６】井戸層に添加したエルビウムは１．５５μ
ｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発光効率
が高くなった。
ｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発光効率
が高くなった。
【００３７】〔実施例２〕本発明の歪多重量子井戸構造
を１．３μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用した
実施例を説明する。
を１．３μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用した
実施例を説明する。
【００３８】井戸層は１．６％の引張歪を有するＮd添
加のＩnＧaＡsＰ（典型的な厚さ１００Å）から成り、
障壁層は０．３５％の圧縮歪を有する１５０Å厚さの
１．１μｍ組成のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は
６である。基板は( ００１）面方位を有するＩnＰであ
る。
加のＩnＧaＡsＰ（典型的な厚さ１００Å）から成り、
障壁層は０．３５％の圧縮歪を有する１５０Å厚さの
１．１μｍ組成のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は
６である。基板は( ００１）面方位を有するＩnＰであ
る。
【００３９】この歪ＭＱＷの発光波長は１．３μｍであ
った。引張歪井戸層を持つ歪多重量子井戸構造は、圧縮
歪井戸層を持つ歪多重量子井戸構造に比べ、微分利得が
大きくなる。
った。引張歪井戸層を持つ歪多重量子井戸構造は、圧縮
歪井戸層を持つ歪多重量子井戸構造に比べ、微分利得が
大きくなる。
【００４０】そのため、引張歪井戸層を持つ歪多重量子
井戸構造をレーザの活性層に用いると、レーザの高速変
調が可能となる。微分利得は井戸層の引張歪が大きい程
大きくなる。また井戸層の厚さは、１００Åにおいて微
分利得が極大となる（池上徹彦監修、半導体フォトニク
ス工学、コロナ社（１９９５年）、３５２頁の図８．２
７と第３５３頁の図８．２８）。
井戸構造をレーザの活性層に用いると、レーザの高速変
調が可能となる。微分利得は井戸層の引張歪が大きい程
大きくなる。また井戸層の厚さは、１００Åにおいて微
分利得が極大となる（池上徹彦監修、半導体フォトニク
ス工学、コロナ社（１９９５年）、３５２頁の図８．２
７と第３５３頁の図８．２８）。
【００４１】図５によれば、母体の元素と結合して微結
晶を形成する性質を持つ不純物を添加していないＩnＧa
ＡsＰ層において、欠陥の無い厚さ１００ÅのＩnＧaＡs
Ｐに掛けられる歪は、高々１．０％である。尚、一層の
微分利得の向上のために、１．０％以上の引張歪を掛け
た厚さ１００ÅのＩnＧaＡsＰ層の実現が望まれてい
た。
晶を形成する性質を持つ不純物を添加していないＩnＧa
ＡsＰ層において、欠陥の無い厚さ１００ÅのＩnＧaＡs
Ｐに掛けられる歪は、高々１．０％である。尚、一層の
微分利得の向上のために、１．０％以上の引張歪を掛け
た厚さ１００ÅのＩnＧaＡsＰ層の実現が望まれてい
た。
【００４２】Ｎdを添加しないＩnＧaＡsＰ層の臨界膜厚
は、図５に示す様に、歪が１．６％の時６０Åであっ
た。そのため、ＩnＧaＡsＰ井戸層の成長において井戸
層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷが得
られなかった。
は、図５に示す様に、歪が１．６％の時６０Åであっ
た。そのため、ＩnＧaＡsＰ井戸層の成長において井戸
層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷが得
られなかった。
【００４３】しかしながら、本発明においてはＮdを添
加したＩnＧaＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の臨
界膜厚が増加し、１．６％の歪をもつ井戸層を１００Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。井戸層に添加したNdは１．３
μｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発光効
率が高くなった。
加したＩnＧaＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の臨
界膜厚が増加し、１．６％の歪をもつ井戸層を１００Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。井戸層に添加したNdは１．３
μｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発光効
率が高くなった。
【００４４】〔実施例３〕本発明の歪多重量子井戸構造
を２．０５μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用し
た実施例を説明する。
を２．０５μｍ帯に発光波長を有する歪ＭＱＷに適用し
た実施例を説明する。
【００４５】井戸層は１．６％の圧縮歪を有するHo添加
のＩnＧaＡs（典型的な厚さ１２０Å) から成り、障壁
層は基板に格子整合した２００Å厚さの１．５μｍ組成
のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は４である。基板
は( ００１）面方位を有するＩnＰである。
のＩnＧaＡs（典型的な厚さ１２０Å) から成り、障壁
層は基板に格子整合した２００Å厚さの１．５μｍ組成
のＩnＧaＡsＰから成る。井戸層の数は４である。基板
は( ００１）面方位を有するＩnＰである。
【００４６】この歪ＭＱＷの発光波長は２．０５μｍで
あった。２．０５μｍ帯のレーザは、発振波長が二酸化
炭素（ＣＯ2）等の気体分子の吸収帯にあるため、ガス
センサーや医療機器へ応用が期待されている（特開平５
−１４２１４６号）。２．０５μｍ帯の発光波長を得る
ためには、井戸層を、１．５％以上の圧縮歪を有し、１
００Å以上の厚さのＩnＧaＡs層で構成する必要があ
る。ＩnＧaＡs混晶は、Ｉn組成が増加するほどバンドギ
ャップが狭くなり発光波長はより長波長となる。
あった。２．０５μｍ帯のレーザは、発振波長が二酸化
炭素（ＣＯ2）等の気体分子の吸収帯にあるため、ガス
センサーや医療機器へ応用が期待されている（特開平５
−１４２１４６号）。２．０５μｍ帯の発光波長を得る
ためには、井戸層を、１．５％以上の圧縮歪を有し、１
００Å以上の厚さのＩnＧaＡs層で構成する必要があ
る。ＩnＧaＡs混晶は、Ｉn組成が増加するほどバンドギ
ャップが狭くなり発光波長はより長波長となる。
【００４７】しかしながら、Ｉnの増加に伴い格子定数
も大きくなるため、基板のＩnＰとの格子不整が大きく
なる。それに伴い、臨界膜厚が次第に小さくなる。ま
た、井戸層の厚さが小さくなると量子効果により、発光
波長が短波側にずれるため、発光波長をより長波長側に
延ばすためには大きな歪に加え厚い井戸層が必要とな
る。
も大きくなるため、基板のＩnＰとの格子不整が大きく
なる。それに伴い、臨界膜厚が次第に小さくなる。ま
た、井戸層の厚さが小さくなると量子効果により、発光
波長が短波側にずれるため、発光波長をより長波長側に
延ばすためには大きな歪に加え厚い井戸層が必要とな
る。
【００４８】Ｈoを添加しないＩnＧaＡsＰ層の臨界膜厚
は、図５に示す様に、歪が１．６％の時６０Åであっ
た。そのため、ＩnＧaＡsＰ井戸層の成長において井戸
層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷが得
られなかった。
は、図５に示す様に、歪が１．６％の時６０Åであっ
た。そのため、ＩnＧaＡsＰ井戸層の成長において井戸
層にミスフィット転位が入り、欠陥の無い歪ＭＱＷが得
られなかった。
【００４９】しかしながら、本発明においてはＨoを添
加したＩnＧaＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の臨
界膜厚が増加し、１．６％の歪をもつ井戸層を１２０Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。井戸層に添加したＨoは２．
０５μｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発
光効率が高くなった。
加したＩnＧaＡsＰを井戸層に用いたため、井戸層の臨
界膜厚が増加し、１．６％の歪をもつ井戸層を１２０Å
成長してもミスフィット転位が入らず、欠陥の無い歪Ｍ
ＱＷを得ることが出来た。井戸層に添加したＨoは２．
０５μｍ付近に鋭い発光をもつため、歪ＭＱＷからの発
光効率が高くなった。
【００５０】
【発明の効果】以上、実施例に基づいて具体的に説明し
たように、本発明によれば、微結晶が転位の運動を阻害
するため、井戸層の臨界膜厚が増加する。そのため、欠
陥の無い歪多重量子井戸構造が得られるという顕著な効
果を奏する。
たように、本発明によれば、微結晶が転位の運動を阻害
するため、井戸層の臨界膜厚が増加する。そのため、欠
陥の無い歪多重量子井戸構造が得られるという顕著な効
果を奏する。
【図１】本発明の歪多重量子井戸構造の基本構造を示す
図である。
図である。
【図２】井戸層の概念図である。
【図３】ミスフィット転位の形成機構を示す説明図であ
る。
る。
【図４】本発明の井戸層におけるミスフィット転位の形
成機構を示す説明図である。
成機構を示す説明図である。
【図５】本発明の井戸層の臨界膜厚を示すグラフであ
る。
る。
【符号の説明】 １ 基板 ２ 歪多重量子井戸構造 ３ 井戸層 ４ 障壁層
Claims (5)
- 【請求項１】 基板と異なる格子定数を有する井戸層
と、該井戸層よりも大きなバンドギャップを有する障壁
層を交互に積層して成る歪多重量子井戸構造において、
該井戸層を構成する元素と結合して微結晶を形成する性
質を持つ不純物を添加した井戸層を用いることを特徴と
する不純物添加歪多重量子井戸構造。 - 【請求項２】 前記不純物が元素の周期律表におけるラ
ンタノイド元素又はアクチノイド元素であることを特徴
とする請求項１記載の不純物添加歪多重量子井戸構造。 - 【請求項３】 前記不純物がエルビウムであることを特
徴とする請求項１記載の不純物添加歪多重量子井戸構
造。 - 【請求項４】 前記不純物がネオジムであることを特徴
とする請求項１記載の不純物添加歪多重量子井戸構造。 - 【請求項５】 前記不純物がホロミウムであることを特
徴とする請求項１記載の不純物添加歪多重量子井戸構
造。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5275997A JPH10256658A (ja) | 1997-03-07 | 1997-03-07 | 不純物添加歪多重量子井戸構造 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5275997A JPH10256658A (ja) | 1997-03-07 | 1997-03-07 | 不純物添加歪多重量子井戸構造 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH10256658A true JPH10256658A (ja) | 1998-09-25 |
Family
ID=12923820
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5275997A Pending JPH10256658A (ja) | 1997-03-07 | 1997-03-07 | 不純物添加歪多重量子井戸構造 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH10256658A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2010287873A (ja) * | 2009-05-15 | 2010-12-24 | Opnext Japan Inc | 半導体発光素子 |
| JP2012256685A (ja) * | 2011-06-08 | 2012-12-27 | Hamamatsu Photonics Kk | 半導体発光素子 |
-
1997
- 1997-03-07 JP JP5275997A patent/JPH10256658A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2010287873A (ja) * | 2009-05-15 | 2010-12-24 | Opnext Japan Inc | 半導体発光素子 |
| JP2012256685A (ja) * | 2011-06-08 | 2012-12-27 | Hamamatsu Photonics Kk | 半導体発光素子 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A131 | Notification of reasons for refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A131 Effective date: 20040224 |
|
| A02 | Decision of refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A02 Effective date: 20040803 |