JPH012242A - 偏向ヨ−ク装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〈産業上の利用分野〉 本発明は、インライン型カラー受像管の画面Ｘ軸に発生
する横ずれミスコンバーゼンスの補正に有効な偏向ヨー
ク装置に関するものである。

〈従来の技術及び従来技術の問題点〉 インライン配列の電子銃を有するカラー受像管用の偏向
ヨーク装置においては、周知の様Ｏこ斉一磁界によるミ
スコンバーゼンス（第１１図参照）を補正するために、
水平偏向コイルの磁界分布をビンクツション型に、垂直
偏向コイル゛の磁界分布をバレル型となるよう構成して
いる。このように構成された各偏向コイルを用いれば、
理論的Ｇこは、前述のミスコンバーゼンスを零にするこ
とが可能である。しかしながら実際上では、受像管のｆ
７．￥造や偏向ヨーク装置の構成等に起因する特性のバ
ラツキにより、理論的な特性を得ることは難かしく、第
１２図（ｎ）　、（ｂｊ　Ｇこ図示する如き受像管画面
のコーナ一部におけるミスコンバーゼンスを除くことは
困難である。このような画面コーナ一部のミスコンバー
ゼンスを水平偏向コイルの磁界分布の修正のみによって
補正しようとすると、第１０図（ａ）、（ｂ）に図示す
るようなＸ軸上のミスコンバーゼンスが残り、これを補
正することが又困難である。そこで従来より、Ｘ軸上の
ミスコンバーゼンスの補正手段としては、第１３図（ａ
）に図示するような補正磁界発生器３′にパラボラ状波
形電流を流す方法が採用されていた。補正磁界発生器３
′は、１対のコの字型磁性体７，７′のそれぞれに発生
磁界が互に逆方向となるように、コイル３ａ’、３ｂ’
を巻回して構成される。そして、この補正磁界発生器３
′を電子ビームＢ、Ｇ、Ｈの配列方向に対向して配置し
、コイル３　ａ’、３　ｂ’に別回路で形成したパラボ
ラ波状電流（第１３図（ｂ）参照）を流し、補正磁界発
生器３′で形成される磁界分布により画面Ｘ軸上の横ず
れミスコンバーゼンスを補正していた。しかし、この従
来方法では、補正磁界発生器３′のコイル３ａ′、３ｂ
′に流すパラボラ状波形の電流を別回路にて形成させる
ことが必要であり、装置が複雑、高価になるという難点
があった。

く解決するための手段〉 本発明の偏向ヨーク装置は、補正磁界発生器の１対のコ
イルへ水平偏向周期で差動的に変化する電流を供給する
ため、１対のコイルから成る可飽和リアクターを設け、
この可飽和リアクターを水平偏向コイル及び補正磁界発
生器と接続し構成されるものである。可飽和リアクター
は、１対の磁性コアの各々に磁気方向が互に逆方向とな
るよう巻回され、かつ並列接続された１対のコイルと、
このコイルに磁気バイアスを付与するためのマグネット
とから成り、可飽和リアクターの１対のコイルの各々を
、補正磁界発生器の１対のコイルの各々と直列に接続し
て構成される。かかる構成により、可飽和リアクターの
１対のコイルのインピーダンスの水平偏向周期での差動
的変化に応動し、補正磁界発生器の１対のコイルに流れ
る電流も水平偏向周期で差動的に変化し、これによって
発生する補正磁界によりブラウン管画面Ｘ軸上のミスコ
ンバーゼンスが補正されるものである。

〈作用及び実施例〉 第１図は、本発明の１実施例を示す回路図、第２図は、
可飽和リアクターの具体例を示す外観図と動作説明図、
第３図は、補正磁界発生器の説明図である。以下図に沿
って説明する。図において、ｌは水平偏向コイル、２は
可飽和リアクター、３は補正磁界発生器である。可飽和
リアクター２は、１対のドラム型磁性コア５．５′のそ
れぞれに磁気方向が互に逆方向となるよう巻回し、かつ
並列接続して形成した１対のコイル２ａ１２ｂとコイル
２ａ、２ｂに磁気バイアスを付与するための円筒状マグ
ネット４とから構成される。円筒状マグネット４は回動
自在に配設され円筒状マグネット４を挾みコイル２ａと
２ｂがその同軸上に対向配置される。そして１対のコイ
ル２ａ、２ｂと円筒状マグネット４は、円筒状マグネッ
ト４の一端面を除き全体を絶縁ケース６に収納され、偏
向ヨークの電子銃側に配置される。補正磁界発生器３は
、１対のコの字型磁性コア７．７′のそれぞれに、磁気
方向が互に同方向となるよう巻回し、かつ並列接続して
形成した１対のコイル３ａと３ｂから成り、コイル３ａ
と３ｂは、偏向ヨークの電子銃側に電子ビームＢ、Ｇ、
Ｒ配列の左右に配列方向に対向配置される。かように構
成した可飽和リアクター２と、補正磁界発生器３とは互
にそれぞれの並列接続して形成されているコイル２ａ、
２ｂ及びコイル３ａ、８ｂの一同志、を互に直列に接続
して、コイル２ａとコイル３ａ１またコイル２ｂとコイ
ル３ｂからなる並列回路とし、この並列回路を、水平偏
向コイルｌと直列接続して回路を形成する。

次に、作用を第４図乃至第１２図に沿い説明する。

水平偏向周期で変化する電流を可飽和リアクター２のコ
イル２ｍ、２ｂに流すことにより、コイル２ａと２ｂに
は、互に磁気方向の逆な磁束φ２ａ１φ２ｂが発生する
。この磁束φ２ａ、φ２ｂの方向は、円筒状マグネット
４の発生する磁束φＭと打ち消し合う方向もしくは重畳
し合う方向となるので、磁束φＭと打ち消し合う方向の
磁束を発生しているコイルの磁性コアは、未飽和傾向と
なり、そのコイルのインダクタンスは増大し、一方重必
し合う方向の磁束を発生しているコイルの磁性コアは、
飽和傾向となり、そのコイルのインダクタンスは減少し
、１対のコイル２ａと２ｂのインダクタンスは水平偏向
周期で差動的に変化することになる。この結果、可飽和
リアクター２の各コイル２ａ、２ｂとそれぞれ直列に接
続された補正磁界発生器３の各コイル３ａと３ｂに流れ
る電流は、可飽和リアクター２のコイル２ａ１２ｂのイ
ンダクタンスの変化に応動して水平偏向周期で変化する
。依って、前述の第１θ図（ａ）、（ｂ）に図示する如
きＸ　ＩＪＩ上のミスコンバーゼンスが補正される。例
えば、電子ビームＢ、Ｇ、Ｒが陰極線管画面の左側偏向
時は、第４図（ａ）に図示するように可飽和リアクター
２の一方のコイル２ａの発生磁束φ２ａと、円筒状マグ
ネット４の磁束φＭとは１４重畳し合、い、他方のコイ
ル２ｂの発生磁束φ２ｂと磁束φＭとは打ち消し合う。

このため、コイル２ａの磁性コア５は、飽和傾向となり
、コイル２ａのインダクタンスは減少し、コイル２ａと
直列接続されている補正磁界発生器３のコイル３ａに流
れる電流は増大する。他方、可飽和リアクター２のコイ
ル２ｂの磁性コア５′は未飽和傾向となり、コイル２ｂ
のインダクタンスは減少し、コイル２ｂと直列接続され
ている補正磁界発生器３のコイル３ｂに流れる電流は減
少する。この結果、電子ビームＢ。

Ｇ、Ｈに対し、補正磁界発生器３により形成される磁界
分布は、第５図（ａ）の如くなり、電子ビームＢ■の受
ける磁束密度が、電子ビームＲ赤の受ける磁束密度より
大きくなるので、Ｂビームの振幅は、Ｒビームの振幅よ
り大きくなる。この電子ビームの振幅の状況を第６図の
Ａに示す。また、電子ビームＢ、Ｇ、Ｒが陰極線管画面
の右側偏向時は、第４図（ｂ）に図示するように、可飽
和リアクター２のコイル２ａ１２ｂに発生する磁束φ２
ａ１φ２ｂの方向は、前述の電子ビームが画面左側偏向
時と全く逆方向となるので、コイル２ａの磁束φ２ａと
円筒状マグネットの磁束φＭとは打ち消し合いコイル２
ｂの磁束φ２ｂと磁束φＭとは重心し合い、前述の電子
ビームの画面左側偏向時とは逆に、コイル２ａの磁性コ
ア５は未飽和傾向に、コイル２ｂの磁性コア５′は飽和
傾向となり、コイル２ａのインダクタンスは増大し、コ
イル２ｂのインダクタンスは減少する。このためコイル
２ａと直列接続された補正磁界発生器のコイル３ａに流
れる電流が減少し、コイル２ｂと直列接続された補正磁
界発生器のコイル３ｂに流れる電流が増加して補正磁界
発生器により形成される磁界分布は第５図（ｂ）の如く
となり、Ｒ，ビームの振幅は、Ｂビームの振幅より大き
くなる。その状況を第６図のＢに示す。このようにして
、第１０図（ａ）に図示される如きＸ軸上のミスコンバ
ーゼンスが補正される。同様に、第１０図（ｂ）に図示
される如きＸ軸上のミスコンバーゼンスに対しては、上
述の第１゜［，４（ａ）のミスコンバーゼンスの補正の
場合と、円筒状マダイ・ソト４の極性を１８０°反転し
、磁束φＭの方向を第７図の如く形成することにより、
前述と同様な作用により補正がなされる。

く効果〉 本発明の偏向ヨーク装置によれば、従来補正の非常に困
難であったＸ軸上の横ずれミスコンバーゼンスを複雑・
高価な補正回路を設けることなく極く簡単な構成の可飽
和リアクター装置の付加により容易に補正し得るように
した点、工業上の利用効果は大きい。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明の１実施例を示す回路図、第２図（ａ
）は本発明に用いられる可飽和リアクターの外観斜視図
、同図（ｂ）はその動作説明図、第３図（ａ）は、本発
明による、偏向ヨーク装置の背面図、同図（ｂ）は補正
磁界発生器の説明図、第４図は可飽和リアクターの動作
説明図、第５図は、補正磁界発生器の動作と磁界分布を
示す説明図、第６図は第５図の磁界分布で得られるミス
コンバーゼンスを示ｊ図、第７図は、円筒状マグネット
の極性を反転した場合の可飽和リアクターの動作説明図
、第８図は、第７図の可飽和リアクターによって得られ
るミスコンバーゼンスの説明図、第９図は、コマ収差に
よるミスコンバーゼンス、第１０図はＸ１ｌｆｌｌｌ上
のミスコンバーゼンス、第１１図は、斉一磁界によるミ
スコンバーゼンス、第１２図は、斉一磁界でのＸ軸」−
のミスコンバーゼンスを補正した時に残るコーナ一部の
ミスコンバーゼンス、第１３図にＩ）は、従来の補正磁
界発生器の説明図、同図（１，１はパラボラ電流の波形
図である。 １、水平偏向コイル、２：可飽和リアクター、３．３′
：補正磁界発生器、４：円筒状マグネット、５．５′：
磁性コア、６：絶縁ケース、７．７′：コの字型磁性体 出願人　東京特殊電線株式会ｉ’ｌ二 代表者小暮継生 第　１　図 （ｉ）　　　　　　　　　　　　　　　　　（ｂ）第６
図　　　第７図 第８ｒＩ！Ｊ　　　　第９図 第　１０　　図 （２）（ｂ） ′！！Ｊ１１図 第１２　　図 （Ｉｌｌ）　　　　　　　　　　　　　　　　　　（ｂ
）（α）（シ） −ｒ−、ｓ、＋、：　　＋市　ｄＥ　　”ｒ町２：昭和
６２年８月１１１１ １、　・ＩＧ件の表示 昭和６２年特許願　第１５７０４２号 ２、　発明の名称 ３、　補正をする者 ゛ＩＧヂ１との関係　　特許出願人 電話（０３）２０２−２１２１ ４、ｈ旧１ミ命会の日付 （１）明細書第２真下から第１行Ｌ１より明細書第３真
上から第１行１１にかけて、［・・・に起因する特許さ 噌１のバラツキにより、理論的な・」とあるをｒ・・・
・に起因するため理論的な・・」と補正する。 （２）、明細書第３真上から第７行］１に「・−ミスコ
ンバーゼンスー」とあろを［−ミスコンバーゼンス」と
補正する。 （３）、明細書第８真上から第６行Ｌ１に「　インダク
タンスは減少し、−」とあるを「−・インダクタンスは
増大し、・・」と補正する。 （４）、明ｍ＠第９頁ドから第１行目に「−補正がなさ
れる。Ｊの次にＦ記文章を挿入する。 ［尚、一般に偏向ヨーク装置の電子銃側において磁界を
変化させた場合には、第９図に示すようなコマ収差によ
るミスコンバーゼンスが発生するが、本発明においては
第５図のような磁界分布を利用しており前述のようなコ
マ収差によるミスコンバーゼンスの影響は極めて少なく
画質品位への影響もない、」 以上

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. インライン配列の電子銃を具備するカラー受像管に装着
   させる、偏向ヨーク装置の受像管ネック部側に、コイル
   の巻回された１対のコの字型磁性体を電子ビーム配列の
   左右両側へ対向せしめて設けて成る偏向ヨーク装置にお
   いて、該偏向ヨークに、磁性コアに巻回されマグネット
   により磁気バイアスの付与された１対のコイルから成る
   可飽和リアクターを、該可飽和リアクターの１対のコイ
   ルの磁気方向が互に逆方向となるよう並列接続して設け
   るとともに、並列接続された該可飽和リアクターの１対
   のコイルの各々と前記１対のコの字型磁性体のコイルの
   各々とを直列接続して並列回路を形成せしめ、前記可飽
   和リアクターのインピーダンスを水平偏向周期で差動的
   に変化せしめることにより、前記１対のコの字型磁性体
   の各コイルに流れる電流を水平偏向周期で差動的に変化
   せしめたことを特徴とする偏向ヨーク装置。