JPH01200337A - 非線形光学素子 - Google Patents
非線形光学素子Info
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- JPH01200337A JPH01200337A JP63023821A JP2382188A JPH01200337A JP H01200337 A JPH01200337 A JP H01200337A JP 63023821 A JP63023821 A JP 63023821A JP 2382188 A JP2382188 A JP 2382188A JP H01200337 A JPH01200337 A JP H01200337A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は非線形光学効果を利用して光変調を行う非線形
光学素子に関する。
光学素子に関する。
非線形光学効果は種々の光変調素子の基本原理として利
用されている。例えば2次の非線形光学効果である第2
高調波発生(S HG : 5econd Harn+
onic Generation)は色素レーザ励起用
にNd−YAGレーザ基本波(波長1.06μn+)の
倍波(波長532nm)を発生させるのに広く使われ、
またパラメトリック発振は近赤外パルス光発生に用いら
れている。電気光学効果として知られているポッケルス
効果やカー効果も非線形光学効果の一種であり、共に光
スィッチの動作原理を担っている。本発明でいう非線形
光学素子とは、非線形光学効果を動作原理として光変調
を行を光学素子をいう。
用されている。例えば2次の非線形光学効果である第2
高調波発生(S HG : 5econd Harn+
onic Generation)は色素レーザ励起用
にNd−YAGレーザ基本波(波長1.06μn+)の
倍波(波長532nm)を発生させるのに広く使われ、
またパラメトリック発振は近赤外パルス光発生に用いら
れている。電気光学効果として知られているポッケルス
効果やカー効果も非線形光学効果の一種であり、共に光
スィッチの動作原理を担っている。本発明でいう非線形
光学素子とは、非線形光学効果を動作原理として光変調
を行を光学素子をいう。
C参考文献:マックスシューベルト、ベルンドゥイルヘ
ルミ著ノンリニアオプティクス・アンド・クウォンタム
エレクトロニクス、ジョンヮイリアンドサンズ、198
6(Max 5chubert、Bernd Wilh
eln+i:Non1inear 0ptics an
d Quantum Electronics。
ルミ著ノンリニアオプティクス・アンド・クウォンタム
エレクトロニクス、ジョンヮイリアンドサンズ、198
6(Max 5chubert、Bernd Wilh
eln+i:Non1inear 0ptics an
d Quantum Electronics。
John Wiley & S’ons、 1
986))従来、非線形光学効果を担う物質(非線形光
学媒質)としてはニオブ酸リチウム(LiNbOs)、
砒化ガリウム(GaAs)+ リン酸二水素カリウム
(KHzPOa。
986))従来、非線形光学効果を担う物質(非線形光
学媒質)としてはニオブ酸リチウム(LiNbOs)、
砒化ガリウム(GaAs)+ リン酸二水素カリウム
(KHzPOa。
通称KDP)等の無機材料が実用に供されていた。
ところが、最近になって有機材料の中に非線形光学性能
が10〜100倍のものかい(っか見つかり、次期非線
形光学素子用材料として注目され、活発な研究が展開さ
れるに到った。代表的な有機非線形光学材料としては、
尿素、2−メチル−4−ニトロアニリン(通称MNA:
特開昭55−500960号参照) 、N−(4−ニト
ロフェニル)−L−プロリノール(略称NPP:特開昭
59−21665号参照)等が知られている。
が10〜100倍のものかい(っか見つかり、次期非線
形光学素子用材料として注目され、活発な研究が展開さ
れるに到った。代表的な有機非線形光学材料としては、
尿素、2−メチル−4−ニトロアニリン(通称MNA:
特開昭55−500960号参照) 、N−(4−ニト
ロフェニル)−L−プロリノール(略称NPP:特開昭
59−21665号参照)等が知られている。
しかしながら、上記有機非線形光学材料は次の点に問題
があり、実用化が難しい、まず、尿素は可視域に吸収を
持たず、位相整合も取れる材料ではあるが非線形定数は
無機材料と同程度であり、余りメリットが無く、また水
溶性であることから取り扱いが難しい。一方、MNAや
NPPは非常に高い非線形性を示すのであるが可視域に
吸収を持つ、換言すればカットオフ波長λ、が長く可視
° 域にあることから大きな展開が期待される半導体レ
ーザの倍波発生といった用途に使用できない。
があり、実用化が難しい、まず、尿素は可視域に吸収を
持たず、位相整合も取れる材料ではあるが非線形定数は
無機材料と同程度であり、余りメリットが無く、また水
溶性であることから取り扱いが難しい。一方、MNAや
NPPは非常に高い非線形性を示すのであるが可視域に
吸収を持つ、換言すればカットオフ波長λ、が長く可視
° 域にあることから大きな展開が期待される半導体レ
ーザの倍波発生といった用途に使用できない。
その他のこれまで提案されてきた有機非線形光学材料に
も高非線形性と透明性を併せ持つ材料はない状況である
。
も高非線形性と透明性を併せ持つ材料はない状況である
。
本発明の目的は、かかる課題、即ち高非線形性と可視域
での透明性の両立を満足する材料を提供し、その物質を
用いて変調効率の高い非線形光学素子を開発することに
ある。
での透明性の両立を満足する材料を提供し、その物質を
用いて変調効率の高い非線形光学素子を開発することに
ある。
上記目的は、非線形光学効果を利用して光変調を行う非
線形光学素子において、非線形光学媒質として一般式 (式中、R3及びRzは共に水素であるか、R,、R。
線形光学素子において、非線形光学媒質として一般式 (式中、R3及びRzは共に水素であるか、R,、R。
の一方が電子供与性基で他方が非電子供与性基であるか
、またはR1+ Ihの一方が電子吸引性基で他方が非
電子吸引性基である) で表わされるベンゾフェノン又はベンゾフェノン誘導体
を用いることにより達成される。
、またはR1+ Ihの一方が電子吸引性基で他方が非
電子吸引性基である) で表わされるベンゾフェノン又はベンゾフェノン誘導体
を用いることにより達成される。
高非線形性と可視域での透明性を有する材料として上記
化合物を用いる理由を以下に説明する。
化合物を用いる理由を以下に説明する。
上記両性質を備えた材料を選ぶには分子構造レベルでの
設計を必要とする。一般に、非線形光学特性の優れた材
料はπ電子共役系を存する基本骨格部に電子吸引性基と
電子供与性基が付与された構造上の特徴を持つ、π電子
共役系が長ければ長い程非線形性能は向上するが、それ
に伴いカットオフ波長も長(なり可視域に吸収を持つよ
うになる。これが前記課題達成のジレンマである。そこ
で、第1次設計としては上記の典型的な分子構造を採用
し、次いで分子軌道法及び分子間相互作用エネルギ計算
の手法を活用して前記目的を達成し得る構造としてベン
ゾフェノン骨格を見出した。
設計を必要とする。一般に、非線形光学特性の優れた材
料はπ電子共役系を存する基本骨格部に電子吸引性基と
電子供与性基が付与された構造上の特徴を持つ、π電子
共役系が長ければ長い程非線形性能は向上するが、それ
に伴いカットオフ波長も長(なり可視域に吸収を持つよ
うになる。これが前記課題達成のジレンマである。そこ
で、第1次設計としては上記の典型的な分子構造を採用
し、次いで分子軌道法及び分子間相互作用エネルギ計算
の手法を活用して前記目的を達成し得る構造としてベン
ゾフェノン骨格を見出した。
分子軌道計算からは分子本来の非線形性能と光吸収波長
が求められる。また、分子間相互作用エネルギ計算から
は凝集状態における分子配置が推測でき、分子本来の持
つ非線形性がマクロ的に発現し得るか否かを予測するこ
とができる。ベンゾフェノン骨格は中央のカルボニル基
によってπ電子共役系が分断され、その結果としてカッ
トオフ波長が長くなるのを防いでいる。更に、カルボニ
ル基での屈曲の効果が対称心を有するような配置を妨げ
て、結晶化したマクロな状態での高非線形性発現に寄与
している。
が求められる。また、分子間相互作用エネルギ計算から
は凝集状態における分子配置が推測でき、分子本来の持
つ非線形性がマクロ的に発現し得るか否かを予測するこ
とができる。ベンゾフェノン骨格は中央のカルボニル基
によってπ電子共役系が分断され、その結果としてカッ
トオフ波長が長くなるのを防いでいる。更に、カルボニ
ル基での屈曲の効果が対称心を有するような配置を妨げ
て、結晶化したマクロな状態での高非線形性発現に寄与
している。
一般式(1)において、R,、Rgは共に水素であって
もよいが、電子供与性、吸引性に関して両者が異なる基
であれば、非線形性がより強まる。つまり、一方を電子
供与性基とし、他方を非電子供与性基とするか、あるい
は一方を電子吸引性基とし他方を非電子吸引性基とすれ
ばよい。ここで非電子供与性とは、電子供与性でない、
即ち電子吸引性又は中性(電子供与性でも吸引性でもな
い)であることを意味し、非電子吸引性とは、電子吸引
性でない、即ち電子供与性又は中性を意味する。電子C
N、 CFI、 C0Cfb等が、中性の基として
は0CnHzn++(n = 1〜3 )+ 5C
nHzn++ (n = 1〜3)等があげられる。
もよいが、電子供与性、吸引性に関して両者が異なる基
であれば、非線形性がより強まる。つまり、一方を電子
供与性基とし、他方を非電子供与性基とするか、あるい
は一方を電子吸引性基とし他方を非電子吸引性基とすれ
ばよい。ここで非電子供与性とは、電子供与性でない、
即ち電子吸引性又は中性(電子供与性でも吸引性でもな
い)であることを意味し、非電子吸引性とは、電子吸引
性でない、即ち電子供与性又は中性を意味する。電子C
N、 CFI、 C0Cfb等が、中性の基として
は0CnHzn++(n = 1〜3 )+ 5C
nHzn++ (n = 1〜3)等があげられる。
上記化合物(1)の代表的な例としては、4−メトキシ
−4′−ニトロベンゾフェノン: チルアミノ−4−ニトロベンゾフェノン:4−メトキシ
−4−ジメチルアミノベンゾフェノルー4−ジメチルア
ミノベンゾフェノン:トロ基−NO!をシアノ基−〇N
、 )リフルオロメチル基−CF、、 アセチル基
−COCH3に置換した化合物(例えば4−アミノ−4
−シアノベンゾフェノ上記化合物を単独で非線形光学物
質として用いでも良いが、組成物として透明高分子に混
ぜて用いることも可能である。例えばアクリル酸、メチ
ルアクリレート、エチルアクリレート、ブチルアクリレ
ート、イソブチルアクリレートメタクリル酸、ベンジル
メタクリレート、n−ブチルメタクリレート、エチルメ
タクリレート、トリエチルプロパンメタクリレート フ
ェニルメタクリレート、イソブチルメタクリレート、エ
チレングリコールジメタクリレート、メチルメタクリレ
ート。
−4′−ニトロベンゾフェノン: チルアミノ−4−ニトロベンゾフェノン:4−メトキシ
−4−ジメチルアミノベンゾフェノルー4−ジメチルア
ミノベンゾフェノン:トロ基−NO!をシアノ基−〇N
、 )リフルオロメチル基−CF、、 アセチル基
−COCH3に置換した化合物(例えば4−アミノ−4
−シアノベンゾフェノ上記化合物を単独で非線形光学物
質として用いでも良いが、組成物として透明高分子に混
ぜて用いることも可能である。例えばアクリル酸、メチ
ルアクリレート、エチルアクリレート、ブチルアクリレ
ート、イソブチルアクリレートメタクリル酸、ベンジル
メタクリレート、n−ブチルメタクリレート、エチルメ
タクリレート、トリエチルプロパンメタクリレート フ
ェニルメタクリレート、イソブチルメタクリレート、エ
チレングリコールジメタクリレート、メチルメタクリレ
ート。
シクロヘキシルメタクリレート、n−へキシルメタクリ
レート、グリシジルメタクリレート、ペンタフルオロブ
チルメタクリレート、スチレン、クロロスチレン、2.
5−ジクロロスチレン、ブロムスチレン、メチルスチレ
ン、メトキシスチレン等に上記ベンゾフェノン誘導体を
混合し、重合させる。なお、重合させた後、ガラス転移
温度Tg以上の温度下で10’V/cm程度の高電場を
印加することで高分子中でベンゾフェノン誘導体が配向
し、高非線形性が増強される。
レート、グリシジルメタクリレート、ペンタフルオロブ
チルメタクリレート、スチレン、クロロスチレン、2.
5−ジクロロスチレン、ブロムスチレン、メチルスチレ
ン、メトキシスチレン等に上記ベンゾフェノン誘導体を
混合し、重合させる。なお、重合させた後、ガラス転移
温度Tg以上の温度下で10’V/cm程度の高電場を
印加することで高分子中でベンゾフェノン誘導体が配向
し、高非線形性が増強される。
本発明の非線形光学素子は、第2高調波発生、パラメト
リック発振を利用した波長変換素子、ポッケルス効果を
利用した光スィッチ等に利用することができる。
リック発振を利用した波長変換素子、ポッケルス効果を
利用した光スィッチ等に利用することができる。
本発明の内容を以下の実施例に基づいて説明する。
実施例1
ベンゾフェノン骨格を見出す根拠となった計算結果を第
1表に示す。CNDO/33−Cl法(CN D O:
Complete Neglect of Diff
erentialOverlap * CI : Co
nfiguration Interaction)に
より分子軌道を求め、最低励起エネルギと2次非 5
線形分極率βを算出した。
−(本頁以下余白) 味 前述したようにベンゾフェノン骨格が非対称分子配置を
発現することは分子間相互作用エネルギ計算から判明し
た。
1表に示す。CNDO/33−Cl法(CN D O:
Complete Neglect of Diff
erentialOverlap * CI : Co
nfiguration Interaction)に
より分子軌道を求め、最低励起エネルギと2次非 5
線形分極率βを算出した。
−(本頁以下余白) 味 前述したようにベンゾフェノン骨格が非対称分子配置を
発現することは分子間相互作用エネルギ計算から判明し
た。
次に各試料のdc−3HG (SHG :5econd
Harmonic Generation)法により
求めたβ値、カットオフ波長λ、及び粉末5)IG法に
よって測定したSHG強度を表2に示す。
Harmonic Generation)法により
求めたβ値、カットオフ波長λ、及び粉末5)IG法に
よって測定したSHG強度を表2に示す。
第2表
dc−3HGは、試料のエタノール溶液を作り、I T
O(I T O: Indium Tin 0xid
e)透明電極の付いたガラス基板2枚を5閣のスペー”
すを介して貼り合わせて作製した光学セルに入れ、パル
ス電圧印加時にレーザ光を照射し測定した。印加パルス
電圧は5kV、 2μsとし、レーザにはピーク出力
100H,パルス幅IonsのQ−スイッチYAGレ
ーザ(波長: 101064nを用い、第2高調波(波
長: 532Hm)の測定は光電子増倍管にて行なった
。
O(I T O: Indium Tin 0xid
e)透明電極の付いたガラス基板2枚を5閣のスペー”
すを介して貼り合わせて作製した光学セルに入れ、パル
ス電圧印加時にレーザ光を照射し測定した。印加パルス
電圧は5kV、 2μsとし、レーザにはピーク出力
100H,パルス幅IonsのQ−スイッチYAGレ
ーザ(波長: 101064nを用い、第2高調波(波
長: 532Hm)の測定は光電子増倍管にて行なった
。
同様の光学セルにニトロベンゼン(液体)を入れ、同様
の方法で測定した出力光を標準値をとした。
の方法で測定した出力光を標準値をとした。
一方、カットオフ波長の測定は0.001モル/lのエ
タノール溶液に調整し、その吸収スペクトルを己分光々
度計で測定し求めた。第2図に4−メニシー4−ニトロ
ベンゾフェノンの吸収スペクノを、第3図に比較例とし
て、2−メチル−4−トロアニリン(M N A )の
同濃度エタノールIの吸収スペクトルを第3図に示す。
タノール溶液に調整し、その吸収スペクトルを己分光々
度計で測定し求めた。第2図に4−メニシー4−ニトロ
ベンゾフェノンの吸収スペクノを、第3図に比較例とし
て、2−メチル−4−トロアニリン(M N A )の
同濃度エタノールIの吸収スペクトルを第3図に示す。
粉末SH云は試料を乳鉢にてすりつぶした後加圧しペレ
ー?を作り、上述したQ−スイッチYAGレーザを照射
し、測定した。なお、表19表2には比較に用いたMN
Aの計算結果及び実測データを併せて示した。
ー?を作り、上述したQ−スイッチYAGレーザを照射
し、測定した。なお、表19表2には比較に用いたMN
Aの計算結果及び実測データを併せて示した。
本実施例と比較例のデータから判るように、本実施例は
カットオフ波長が短く、波長800nmから900nm
の赤外光を発振する半導体レーザの倍波発生用材料とし
て適した特性を有することが判る。
カットオフ波長が短く、波長800nmから900nm
の赤外光を発振する半導体レーザの倍波発生用材料とし
て適した特性を有することが判る。
非線形性もMNAに比べて遜色なく、変調効率も極めて
高い。
高い。
実施例2
その他のベンゾフェノン誘導体のカットオフ波長λ9、
粉末SHO強度を第3表に示す。
粉末SHO強度を第3表に示す。
本実施例も実施例1同様非線形性に秀れ、半導体レーザ
の倍波発生用材料として適した特性を有する。
の倍波発生用材料として適した特性を有する。
実施例3
4−メトキシ−4−ニトロベンゾフェノンヲ用いて波長
変換素子を試作した。その概略図を第1図に示す。ガラ
ス基板上に液相エピタキャル成長法で薄膜状の4−メト
キシ−4′−ニトロベンゾフェノン単結晶を成長させた
。60℃のエタノール飽和溶液を作り、恒温槽中で除冷
(0,03°C/mjn) シて、膜厚的1μmの単結
晶を得た。Q−スイッチYAGレーザからの倍波をLi
NbO3に照射し、パラメトリック発振させ1.1〜1
.3μmの間で波長を連続的に変化させながら第1図の
ように非線形光学媒体中2に入射させた。位相整合条件
を満足する波長で出射する第2高調波4の強度は著しく
増大した。変換効率は尿素のそれと比較して約2倍と見
積られた。
変換素子を試作した。その概略図を第1図に示す。ガラ
ス基板上に液相エピタキャル成長法で薄膜状の4−メト
キシ−4′−ニトロベンゾフェノン単結晶を成長させた
。60℃のエタノール飽和溶液を作り、恒温槽中で除冷
(0,03°C/mjn) シて、膜厚的1μmの単結
晶を得た。Q−スイッチYAGレーザからの倍波をLi
NbO3に照射し、パラメトリック発振させ1.1〜1
.3μmの間で波長を連続的に変化させながら第1図の
ように非線形光学媒体中2に入射させた。位相整合条件
を満足する波長で出射する第2高調波4の強度は著しく
増大した。変換効率は尿素のそれと比較して約2倍と見
積られた。
実施例4
ベンゾフェノン5.0gをメチルメタクリレート50g
に溶解させ、ラウロイルパーオキシドを0.02%加え
、60℃で10時間かけて重合させた。得られた板状重
合生成物を110°Cに加熱した後電極で挟み、電極間
に100KV/cmの電場を印加させた。再び室温に戻
した後、第4図に示したように2光束に分岐したYAG
レーザからの基本波を入射させ、出射した第2高調波の
強度を測定した。その結果に基づき、2次非線形光学定
数χ(2)を求めると1、OXl0−”m/Vであった
。この値は無機非線形光学材料として知られているKD
Pと同程度であり、実用上十分である。更にまた、ポリ
メチルメタクリレート中にベンゾフェノンが分散された
形になっているため、加工性にも化学的、物理的安定性
に優れている。
に溶解させ、ラウロイルパーオキシドを0.02%加え
、60℃で10時間かけて重合させた。得られた板状重
合生成物を110°Cに加熱した後電極で挟み、電極間
に100KV/cmの電場を印加させた。再び室温に戻
した後、第4図に示したように2光束に分岐したYAG
レーザからの基本波を入射させ、出射した第2高調波の
強度を測定した。その結果に基づき、2次非線形光学定
数χ(2)を求めると1、OXl0−”m/Vであった
。この値は無機非線形光学材料として知られているKD
Pと同程度であり、実用上十分である。更にまた、ポリ
メチルメタクリレート中にベンゾフェノンが分散された
形になっているため、加工性にも化学的、物理的安定性
に優れている。
以上述べてきたように、本発明によれば高非線形性と可
視域での透明性を満足する材料を用いて、変調効率の高
い非線形光学素子を提供できる。
視域での透明性を満足する材料を用いて、変調効率の高
い非線形光学素子を提供できる。
第1図は本発明の一実施例である波長変換素子の断面図
、第2図は本発明の非線形媒体の一例である4−メトキ
シ−4−ニトロベンゾフェノンの吸収スペクトル、第3
図は比較例の2−メチル−4−ニトロアニリンの吸収ス
ペクトル、第4図は本発明の他の実施例である波長変換
素子の概略図である。 1・・・入射レーザ光、2・・・非線形光学媒体、3・
・・基板、4・・・出射第2高調波、71.72・・・
入射レーザ光、8・・・非線形光学媒体、9・・・出射
第2高調波。
、第2図は本発明の非線形媒体の一例である4−メトキ
シ−4−ニトロベンゾフェノンの吸収スペクトル、第3
図は比較例の2−メチル−4−ニトロアニリンの吸収ス
ペクトル、第4図は本発明の他の実施例である波長変換
素子の概略図である。 1・・・入射レーザ光、2・・・非線形光学媒体、3・
・・基板、4・・・出射第2高調波、71.72・・・
入射レーザ光、8・・・非線形光学媒体、9・・・出射
第2高調波。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、非線形光学効果を利用して光変調を行う非線形光学
素子において、非線形光学媒質として一般式 ▲数式、化学式、表等があります▼(1) (式中、R_1及びR_2は共に水素であるか、R_1
、R_2の一方が電子供与性基で他方が非電子供与性基
であるか、またはR_1、R_2の一方が電子吸引性基
で他方が非電子吸引性基である) で表わされるベンゾフェノン又はベンゾフェノン誘導体
を用いたことを特徴とする非線形光学素子。 2、非線形光学媒質が、一般式(1)で表わされる化合
物を透明高分子中に混在せしめたものであることを特徴
とする請求項1記載の非線形光学素子。 3、非線形光学媒質が、透明高分子単量体に一般式(1
)で表わされる化合物を混合し、前記単量体を重合させ
た後、ガラス転移温度以上にて直流電場を印加させたも
のであることを特徴とする請求項2記載の非線形光学素
子。 4、一般式(1)で表わされる化合物において、R_1
、R_2の一方が−OC_nH_2_n_+_1(nは
1〜3である)、−SC_nH_2_n_+_1(nは
1〜3)、−NH_2、−NHCH_3、−N(CH_
3)_2又は▲数式、化学式、表等があります▼であり
、他方が−OC_nH_2_n_+_1(nは1〜3で
ある)、−SC_nH_2_n_+_1(nは1〜3で
ある)、−NO_2、−CN、−CF_3、−COCH
_3であることを特徴とする請求項1、2又は3記載の
非線形光学素子。 5、一般式(1)で表わされる化合物において、R_1
=−N(CH_3)_2、R_2=−NO_2である場
合、R_1=−SCH_3、R_2=−NO_2である
場合、及びR_1=−NH_2、R_2=−SCH_3
である場合を除いたことを特徴とする請求項4記載の非
線形光学素子。 6、一般式(1)で表わされる化合物が、R_1=−O
CH_3、R_2=−NO_2である化合物、R_1=
−N(CH_3)_2、R_2=−SCH_3である化
合物、R_1=−NH_2、R_2=−OCH_3であ
る化合物、又はR_1=−N(CH_3)_2、R_2
=−OCH_3である化合物であることを特徴とする請
求項4記載の非線形光学素子。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63023821A JPH01200337A (ja) | 1988-02-05 | 1988-02-05 | 非線形光学素子 |
EP88118238A EP0315140B1 (en) | 1987-11-02 | 1988-11-02 | Non-linear optical device |
DE3854341T DE3854341T2 (de) | 1987-11-02 | 1988-11-02 | Nichtlineare optische Substanz. |
US07/711,414 US5176854A (en) | 1987-11-02 | 1991-06-05 | Non-linear optical device |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63023821A JPH01200337A (ja) | 1988-02-05 | 1988-02-05 | 非線形光学素子 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01200337A true JPH01200337A (ja) | 1989-08-11 |
Family
ID=12121021
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63023821A Pending JPH01200337A (ja) | 1987-11-02 | 1988-02-05 | 非線形光学素子 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH01200337A (ja) |
-
1988
- 1988-02-05 JP JP63023821A patent/JPH01200337A/ja active Pending
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