JP2003531492A - 特に半導体材料製の基板又はインゴットから少なくとも一枚の薄層を切り出す方法 - Google Patents
特に半導体材料製の基板又はインゴットから少なくとも一枚の薄層を切り出す方法Info
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Abstract
Description
ための特に半導体材料製の基板又はインゴットから少なくとも一枚の薄層を切り
出す技術に関する。
野に関連する多くの用途において、或る基板の層を別の基板上に移す技術的操作
は様々な材料構造や特別な構成部品の製作を可能にする重要な鍵となる操作であ
る。この場合、移される層には、完成又は完成途中の構成部品が含まれているこ
ともあり、或いは含まれていないこともある。
製造である。一般に、使用される絶縁体はアモルファス構造のSiO2であり、
この絶縁体の上には単結晶質のシリコンを析出させることはできない。SOI構
造を作るための一つの技術カテゴリーでは、「ウエハ接合」と呼ばれる幾つかの
分子接着技法に依存している。これらの技法は当業者には公知であり、特に、例
えばジョンソン・ウィーリー・アンド・サン・インコーポレーテッド刊、ウィー
リー・インターサイエンス・パブリケーション誌に掲載のトン及びゲーゼレによ
る報文「半導体ウエハ接合科学と技術」("Semiconductor wafer bonding Scienc
e and Technology", by Q.Y. Tong & U. Goesele, Wiley Interscience Publica
tion, Johnson Wiley & Sons. Inc.)に述べられている。この報文に述べられて
いるように、係る技法を用いて二枚の基板(一般にシリコン基板)を接合する際
には一方の基板がシリコン・オン・インシュレータ層形成用基板(ソース基板)
となり、この基板が他方の基板、即ち、SOI層を支持する新らたな「支持」基
板となるほうの基板上に移されることになる。絶縁層、一般にはSiO2層は、
両基板を組み合わせる前に予め少なくとも一方の基板の表面上に形成しておくこ
とが好ましく、これにより最終的にSOI層の下層に位置する埋め込み絶縁層を
得ることができる。
OI(BESOI)」として知られている。これらの変形例では、分子接着に加
えて、研磨もしくは機械的ラッピング形式の技法及び/又は化学エッチング形式
の技法によってソース基板を物理的に除去することが必要である。別の変形例で
は分子接着に加えて脆化領域に沿った「切断」による分離が必要であり、これら
には例えば米国特許第5374564号明細書(又は欧州特許公開第05335
51号公報)、米国特許第6020252号明細書(又は欧州特許公開第080
7970号公報)に述べられている方法(埋め込み領域に沿った分離)、或いは
欧州特許第0925888号公報に述べられている方法(多孔質状に形成された
埋め込み層に沿った破断による分離)がある。
組合せ構造の製作を可能にすると言う一般的性質を備えている。そのような例に
は、石英上の単結晶シリコン基板、シリコン上のAsGa基板などがある。
(Å)から数ミクロン(μm)の厚さ範囲の非常に均一性の高い結晶性シリコン
(又はSiC、InP、AsGa、LiNbO3、LiTaO3等々)による薄
層を作製できる点にある。もちろん、更に厚い層を作ることも可能である。
にこれら構成部品又は層を作り込むのに好適な解決策を提供し得る層移し替え技
術には、数多くの応用例が存在する。これらの層移し替え技術は、構成部品を有
するか否かに拘わらず、或る薄層を元の基板から例えば分離又は基板の除去によ
って切り離す必要がある場合にも非常に有効である。
とは異なる支持体上に作り込まなければならないような場合がある。即ち、プラ
スチック製の可撓性基板上に多数の構成部品を作り込むような場合である。尚、
ここで言う「構成部品」とは、加工処理が完全又は部分的に済んだもの、即ち完
成品又は半完成品としてのあらゆる電子工学デバイス、光電子工学デバイス、又
はセンサーデバイス(例えば、化学的、機械的、熱的、生物学的、又は生化学的
センサーデバイス)を意味する。そのような構成部品を可撓性基板(可撓性基板
はそのような作り込みに不適である。)の上に作り込むには層移し替え技術を利
用することができ、この場合、作り込みに適した別の基板上に予め構成部品を作
り込んでおき、その後、層移し替え技術を実行すればよい。
法では不可能なような構造の設計にとって貴重な設計の自由度を得ることができ
る。この薄膜を得てからそれを反転させるやり方によれば所謂「埋め込み型」の
構造、例えばダイナミックランダムアクセスメモリ(DRAM)用の埋め込み型
コンデンサーの作り込みが可能であり、この場合、通常とは異なって最初にコン
デンサーを作り、次にこれを別のシリコン基板に移し、その後、これを基板とし
てその上に残りの回路を作ることになる。もう一つの例は二重ゲートトランジス
タの製造の場合である。この場合、CMOSトランジスタの第一ゲートを常法に
従って一枚の基板上に作り、それからこれを反転させて第二の基板上に移し、こ
の第二の基板上で上記トランジスタの第二ゲートを作ってトランジスタを完成さ
せ、第一のゲートを構造内に埋め込まれたまま残すようにする(例えば、鈴木ら
による「高速低電力n+−p+二重ゲートSOI CMOS」(K. Suzuki, T. Tanaka,
Y. Tosaka, H. Horie, and T. Sugii; "High speed and low power n+-p+ dou
ble gate SOI CMOS", IEICE Trans. Electron., Vol. E78-C, 1995, pp.360-367
)を参照)。
ができる。この場合、最終的に構造部品が集積される支持体としては、通常は最
低でも数kΩ・cmの高い固有抵抗を有するものであることが好ましい。しかし
ながら、高い固有抵抗の基板は、通常用途の標準基板と同等の値段及び品質で入
手できるとは限らない。シリコン基板の場合、直径200mmのウエハと直径3
00mmのウエハについては標準的な固有抵抗のものは入手できるが、1kΩ・
cmよりも高い固有抵抗のものは200mmウエハでは入手が非常に困難で、3
00mmウエハでは存在すらしていない。これに対する一つの解決策は、構成部
品を標準基板上に作製した後、これを最終段階でガラス、石英、サファイア、そ
の他のタイプの絶縁基板上に設けられている構成部品を含む薄層の上に移し替え
ることである。
性を、最終支持体層の特性とは無関係なものとすることができると言う大きな利
点を有し、従ってこの手法は他の多くの状況下でも有利である。
されるべきである)或いは選択的な分離(例えば化学エッチングによる分離)を
引き起こすように予め特定された領域に沿った破断又は分離による層移し替え技
術に特に関連して、切断を引き起こす工程又は組み合わせ工程に関する幾つかの
技術が知られている。
0925888号明細書に示されているような高圧ウォータージェット法)。ま
た、所謂「リフトオフ」原理に基づく或る技術でも、支持体を浪費すること無く
薄層をその最初の支持体から分離可能である。一般にこれらの方法では、付加的
に機械的な力を適用しつつ、埋め込み中間層に選択的に作用する化学エッチング
を利用している。この種の方法は、種々のタイプの支持体上にIII-V属元素の金
属を移し替えるのに広く利用されている(キャンペリらによる報文(C. Camperi
et al., IEEE Transaction and Photonice Technology, Vol. 3, 12 (1667) 11
23)を参照)。
域の近傍に加圧した水ジェットを当てるという機械的手段を用い、多孔質に形成
された埋め込み層に沿って破断を起こすことにより切断することが述べられてい
る。圧縮空気のジェットもフランス特許第2796491号明細書に述べられて
いるように使用可能であり、或いは国際公開公報WO00/26000に記載さ
れているように引張力を加えることもできる。また、ブレードを挿入することも
好適である。
応じて前述のような機械的な力を印加する特定手段(又は他の類似手段)及び/
又は化学エッチング及び/又は熱処理その他を組み合わせることにより、この脆
弱領域に沿って切断を果たすことができる。このような技術の例は、米国特許第
5374564号(又は欧州特許公開第0533551号)、米国特許第602
0252号(又は欧州特許公開第0807970号)、及び国際公開公報WO0
0/61841号の各明細書に記載されている。
る。米国特許第6020252号、同第6013563号、欧州特許第0961
312号、及び同第1014452号の各明細書には、例えば、引張力、せん断
力、ねじり力などの機械的な力の印加、種々の高温又は低温熱源(通常のオーブ
ン、照明手段、レーザー、電磁場、電子ビーム、極低温流体など)を使用する熱
処理、中間層のレーザー溶融蒸発などに関する明確な説明がなされている。
点を有している。
基板を浪費して犠牲にするという欠点を有し、これは経済的な面で不利である。
また、このような薄肉化技術は実施が極めて困難で高コストであることが多い。
よる組み合わせ工程は、一般に脆弱領域を破断させるのに必要な応力のもとで破
壊されないような充分な強さの接着(分子接着など)が要求されるという欠点を
有する。そのような接着を得る方法は、非常に厳しい条件(例えば、加熱が不可
能、特定の溶剤その他の化学薬品の使用が不可能、繊細な構成部品を破壊する恐
れがあるため構造に引張力を加えることが不可能など)が定められている場合な
ど、或る種の製造方法又は用途によってはいつでも利用できるというものではな
い。
えば薄層を一体化すべき最終支持体の温度上昇の回避と両立できないという問題
に遭遇する。例えば、移し替え後の新らたな支持体は熱処理に必要な温度に耐え
られないことがある(これはプラスチック材料において起こる)。更に別の例で
は、この両立性の不適合の問題が材料同士の組み合わせに由来し、特にこれらの
材料の熱膨張率の違いが大きい場合は、充分に均一ではない組合せ構造が温度上
昇中に破断することがある(これは例えばシリコンと石英との組合せ構造の場合
に起こる)。
されるほうの最終支持体又は該薄層に既に設けられている構成部品にとって受け
入れがたい。
特許第1014452号の各明細書は、光及び/又は電子ビームを照射する方法
について述べている。
/又は電子のビームを照射することが述べられている。
可視光、赤外光、マイクロ波、レーザーなど)によって好適に分離を引き起こす
方法が述べられている。そこでは例えばレーザーを用いたときの実施形態では当
該中間層のレーザー溶融蒸発について述べており、その場合、比較的大出力のレ
ーザーパルス(「最も好ましくは100mJ/cm3〜500mJ/cm3の範
囲のエネルギー密度」)と、比較的長い持続時間(「好適には1ns〜1000
nsの範囲の持続時間、最も好適には10ns〜100nsの範囲の持続時間」
)とを使用することが好ましいとしている。そこではまた、実施に際しては移し
替えるべき薄層を損傷するおそれがあると言う欠点を避けるために比較的大きな
量のエネルギーを送り込む必要があると述べている。
蒸発又はその他の方法による)によらずに脆弱領域に沿って薄層を切り出す方法
を提供することである。
劈開を生起するに充分な振幅の音波を発生させることによって脆弱層を劈開する
ものである。
る。
有利である。
されるものである。
発材料は厚さ約500μmの半導体、例えばシリコンのウエハ(2)であり(図
1参照)、このウエハは片側の面(1)が研磨してあり、この面に対し、半導体
内部への侵入深さが作製すべき半導体薄層の厚さλよりも少し深くなるようなエ
ネルギーで陽子が注入されている。例えば約1μmの厚さの薄層を作製するため
には、陽子を約150キロ電子ボルト(keV)のエネルギーで用いる。
においては典型的な厚さが10分の数マイクロメートル(μm)のSiO2層で
被覆されたシリコン基板である。
合する(例えばジョンソン・ウィーリー・アンド・サン・インコーポレーテッド
刊、ウィーリー・インターサイエンス・パブリケーション誌に掲載のトン及びゲ
ーゼレによる「半導体ウエハ接合科学と技術」("Semiconductor wafer bonding
Science and Technology", by Q.Y. Tong & U. Goesele, Wiley Interscience P
ublication, Johnson Wiley & Sons. Inc.)参照)。
半導体ウエハ(2)の自由表面、即ち図1bに示す面(13)からインパルス状
に瞬間的に加熱する。この加熱の目的は、加熱で影響される厚さε0部分の圧力
を上昇させることにあり、これは、注入又は他の任意の手段によって脆弱化され
た注入層(7)の破断に利用する音波を発生させるためである。この面(13)
から内部の厚さε0の層を加熱するためには、「定容積加熱」の状態を実現する
か、或いはそれに近づけることが必要である。この加熱により膨張が起きるが、
これは音速で伝播する音波の形でのみ起こり得る。もしこの加熱が、それにより
発生した音波が加熱層(厚さ=ε0)の厚さの半分を通過するに要する時間より
も短い時間t内に行われるなら、この層の中央部分は加熱持続時間中に膨張でき
ないことは容易に理解されるところである。このようにして、加熱は下記の数1
に示す関係を満たすように「定容積」で行われ、ここで数1においてCは音速で
ある。
波を生じる必要性によって決定される。
ギーを吸収する領域の厚さ分を音波が通過するに要する時間と同程度又はそれ以
下であり、該パルスのエネルギー強度が前記脆弱領域に劈開を生起するように選
択されているときに満たされるものと考えられる。
さλの大きさと同程度であることが必要であり、これはマイクロメートルのオー
ダーである。半導体、例えばシリコンの内部における音速が約2×103m/s
であることも知られている。従って、数1の関係は、パルスの持続時間を1ns
程度以下、好ましくは0.5nsよりも短くしなければならないことを示してい
る。これは非常に短い時間であるが、特定のレーザー又は電子ビームを用いるこ
とにより実現可能である。
ュナイゼンの関係式に従って下記の数2の通りに表すことができる。
ρは媒質の密度であって、この場合は約2.5×103(SI単位)である。ま
たdE/dmは媒質の比内部エネルギーの変化であって単位質量あたりのインパ
ルス加熱量に等しい。
=75℃の温度上昇をもたらすと仮定すると、次の数3で示す値が得られる。
即ち1.05kbarが得られる。注意すべきことは、この音波の振幅は膨張時
で材料の凝集強度の大きさと同程度であり、従ってイオン注入によって脆化して
いる層を破断し得る強さであるということである。更にまた、そのような高い圧
力がエネルギー注入部分における比較的僅かな75℃程度の温度上昇だけで得ら
れ、しかもこのエネルギーが基板の厚さ全体に分散すると直ちに温度上昇が1℃
未満に低下するということも注目すべきことである。従って、本方法は正に「低
温」剥離法であると言っても過言ではない。
る。エネルギーをゼロタイムのインパルスで注入することができ、そのエネルギ
ーの半導体(2)内における深さxの関数としての分布ε(x)が図2aに模式
的に示すように指数関数的であるとすると、注入の瞬間に圧力は図2bに示す曲
線によって表される通りのP(x)となる。但し、実際のエネルギーの分布Po
(x)は、エネルギー注入持続時間(決してゼロにはできない)全体にわたる膨
張の伝播のために歪んでいる。
み、他の一つは逆向きに進んで自由表面で反射してやはり背面方向に進むが、そ
のときには膨張波形となる。図3は媒質(2)を通過して伝播する間の或る特定
の瞬間における全体波形を示す。この図から判るように、インパルス全体、即ち
横軸と曲線で囲まれる面積の合計はゼロであり、これは加熱のためのレーザー又
は電子ビームが疑似ゼロタイムのインパルスであるので必要なことである。膨張
波が破断応力Tの注入層に到達すると、下流側へ伝播している波は図4に示すよ
うに断ち切られる。従って、薄層(5)とその支持体(4)とによって受け取ら
れるインパルスはゼロでなく、この質量分が低速ではじき出されることになる。
うに加熱される厚さは約1μmとなるはずであり、この厚さは約2.5×10−
4g/cm2の材料質量に対応する。従って、前述の75℃のインパルス温度上
昇を実現するためには、約1.87×10−4J/cm2のエネルギービーム密
度が必要である。この適正エネルギーは非常に小さい。直径300mmのウエハ
から薄層を切り出すためには、なんと0.13Jのエネルギー強度のレーザーパ
ルス又は電子ビームで充分ということになる。
ーが注入されている間に起こる膨張のためであり、また吸収が理想的な形では起
こらず、圧力上昇に寄与しない分布端部を有するからである。実際に、直径30
0mm以上のウエハの分離に必要なエネルギーは、約13ジュールである。
ー、例えばイットリウム・アルミニウム・ガーネット(YAG)レーザーを例え
ば一段又は二段の増幅と可飽和プレートによる波面急峻化を含むQ−スイッチ・
パイロットと共に使用して、0.1〜1nsの持続時間のパルスを実現すること
ができる。パルス当たりのエネルギーを更に大きくするためには、増幅の最終段
をネオジウムガラス製とすればよい。このようにしてセットアップしたのが図5
に示す形式のシステム構成である。ここでレンズL1及びL2による光学系は、
ビーム(9)を平行ビームとしてエネルギー密度が面(13)の全体に亘って完
全に均一になるようにするものであり、この面(13)の直径は、現在の技術を
もってすれば300mmもの大きさとすることが可能である。装置をセットアッ
プしたら、波長約1.06μmのレーザービームを基板(2)を構成する半導体
にカップリングする必要がある。半導体がシリコンの場合、波長1.06μmの
ビームを直接使用すると約100μmの平均厚さ部分で吸収が起き、これでは厚
さが大きすぎることになる。エネルギー注入厚さを減少させるには、媒質(2)
の吸収を大きくする必要がある。これは次のようにして行うことができる。
ムの周波数を2倍、3倍、或いは4倍にする。
ン又はヒ素をイオン注入することによって表面ドープを行う。
ルス化電子ビーム(10、図6参照)を使用することもできる。半導体(2)内
への侵入深さを1μm程度に保証するためには、電子ビームのエネルギーを約3
0keV以上とする必要がある。直径300μmの表面の場合、約3ジュールの
エネルギーを注入するためには媒質(2)による良好な吸収を考慮してもダイオ
ードへの供給電流を約150kAとすべきであるが、これは実現可能である。
要する注入層(7)に、前述のような1.06μmのレーザービームによって直
接にエネルギーを注入する。半導体(2)がシリコンである場合について説明す
ると、シリコンはYAG波長に対してかなり透明であるため、面(13)又はそ
の反対側の面のいずれかを照射することによって積層体(2,4)の中央部分の
層(7)にエネルギーを到達させることが可能である。陽子を用いて注入を行う
場合でも、注入層では本来的に初期結晶よりも充分に吸収が大きいということを
利用する。また、リン又はヒ素その他の任意適当な元素のイオンを注入すること
により吸収を大きく増大させることも可能である。そのような条件下では、他の
パラメータを同じとした場合、生成される膨張波が前述の場合の約2倍になる点
に注意すべきである。更に、もはやエネルギーを注入すべき層を埋め込み層と確
実に平行にしなければならないという制限がないため、実施が簡単である。とい
うのは、本発明ではこれらの層は同一層であるからである。このエネルギー注入
はまた、引張り強さを非常に大きくしなければならない接合作業を必要としない
という利点も有する。注入層(7)の劈開によって生じる二つの部分のそれぞれ
は、鮮明なインパルスを受ける。言い換えると、面(13)とその反対側の面に
圧縮波を吸収可能な機械的に整合した媒質が蒸着してあって、圧縮波がそれらの
面で反射して膨張波となることがなければ、接合界面(3)は圧縮波しか受けな
いことになる。このようなダンパーは面(13)の反対側の面に持続的又は一時
的に接合された厚さ10mm又は20mmのシリカプレートで実現することがで
きる。
変化を示すグラフである。
注入装置を示す構成図である。
Claims (29)
- 【請求項1】 電子工学又は光電子工学又は光学向け部品又はセンサー用の
エレメントを形成する基板又はインゴットから少なくとも一枚の薄層を切り出す
方法であって、 切り出すべき薄層の厚さに対応する厚さの脆化領域を前記エレメント内に形成
する脆化工程、及び 前記脆化領域において劈開を生起するように選ばれたエネルギー強度で、前記
脆化領域のエネルギー吸収厚さを音波が通過するに要する時間と同程度以下の時
間だけ持続するエネルギーパルスを前記エレメント内に注入する工程、 を備えたことを特徴とする薄層切り出し方法。 - 【請求項2】 脆化領域を多孔質領域とすることを特徴とする請求項1に記
載の方法。 - 【請求項3】 脆化領域を注入によって形成することを特徴とする請求項1
に記載の方法。 - 【請求項4】 脆化領域を埋め込みによって形成することを特徴とする請求
項1に記載の方法。 - 【請求項5】 前記埋め込みを、リン及び/又はヒ素及び/又は陽子及び/
又は希ガスの注入で行うことを特徴とする請求項4に記載の方法。 - 【請求項6】 前記基板又はインゴットからなるエレメントが半導体材料及
び/又はLiNbO3及び/又はLiTaO3或いはこれら材料の組み合わせ材
料からなることを特徴とする請求項1〜5のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項7】 前記基板又はインゴットからなるエレメントがシリコン及び
/又はSiC及び/又はGaAs及び/又はInP及び/又はGaN及び/又は
SiGe及び/又はGe及び/又はLiNbO3及び/又はLiTaO3或いは
これら材料の組み合わせ材料から成ることを特徴とする請求項6に記載の方法。 - 【請求項8】 前記脆化工程の後に、前記エレメントを別の支持体上に接合
し、接合後のブロックに前記エネルギーパルスを注入することを特徴とする請求
項1〜7のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項9】 前記接合を分子接着型接合又は接着剤による接合で行うこと
を特徴とする請求項8に記載の方法。 - 【請求項10】 前記接合後のブロックがSiO2層、Si3N4層、又は
これら二材料の組合せ層を含むことを特徴とする請求項8又は9に記載の方法。 - 【請求項11】 前記エネルギーパルスをレーザービームで注入することを
特徴とする請求項1〜10のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項12】 前記エネルギーパルスを電子ビームで注入することを特徴
とする請求項1〜10のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項13】 1パルスの持続時間を1ns未満とすることを特徴とする
請求項1〜12のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項14】 前記パルスを単一パルスとすることを特徴とする請求項1
〜13のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項15】 前記パルスを複数回繰り返すことを特徴とする請求項1〜
13のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項16】 前記エネルギーパルスを、完全研磨面側から注入すること
を特徴とする請求項1〜15のいずれか1つに記載の方法。 - 【請求項17】 前記エネルギーパルスを原子種の埋め込みが行われる面と
同じ面から注入することを特徴とする請求項4又は請求項4と請求項5〜16の
いずれか1項との組合せによる方法。 - 【請求項18】 前記エネルギーパルスを原子種の埋め込みが行われる面と
は反対側の面から注入することを特徴とする請求項1〜13に記載の方法。 - 【請求項19】 前記エネルギーパルスを、脆化領域又はその近傍での直接
的な選択吸収により注入することを特徴とする請求項1〜18のいずれか1項に
記載の方法。 - 【請求項20】 前記選択吸収の性質をドーピングによって得ることを特徴
とする請求項19に記載の方法。 - 【請求項21】 前記選択吸収を金属層内で行わせることを特徴とする請求
項19に記載の方法。 - 【請求項22】 前記選択吸収を蒸着層内で行わせることを特徴とする請求
項21に記載の方法。 - 【請求項23】 前記選択吸収を、埋め込みによって性質が改変された層内
で行わせることを特徴とする請求項21に記載の方法。 - 【請求項24】 前記エネルギーパルスを、部品構成の全部又は一部の作製
の後に注入することを特徴とする請求項1〜23のいずれか1項に記載の方法。 - 【請求項25】 請求項1〜24のいずれか1項に記載の方法を実施するこ
とを特徴とする電子工学又は光電子工学又は光学向け部品又はセンサーの製造方
法。 - 【請求項26】 請求項1〜25のいずれか1項に記載の方法を実施するた
めの装置であって、前記脆化領域のエネルギー吸収厚さを音波が通過するに要す
る時間と同程度以下の時間だけ持続するエネルギーパルスを生成するパルス発生
手段を備えたことを特徴とする装置。 - 【請求項27】 パルス発生手段が、1nsより短い持続時間のパルスを発
生するYAG又はネオジウムドープガラスレーザーを備えたことを特徴とする請
求項26に記載の装置。 - 【請求項28】 パルス発生手段が、レーザー又は固体レーザーシートを備
えたことを特徴とする請求項26に記載の装置。 - 【請求項29】 nsオーダーの持続時間を有する電子ビームを生じるパル
スダイオード型パルス加速器を含むことを特徴とする請求項26に記載の装置。
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