JP2000048422A - 光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 - Google Patents
光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置Info
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10534—Heads for recording by magnetising, demagnetising or transfer of magnetisation, by radiation, e.g. for thermomagnetic recording
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- G11B11/1055—Disposition or mounting of transducers relative to record carriers
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-
- G—PHYSICS
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
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- Soft Magnetic Materials (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 高周波数においても、コアが発生する磁界が
低下しない光磁気記録用磁気ヘッドを提供する。 【解決手段】 光磁気記録媒体に垂直な柱状の磁極を備
えたコアおよび磁極の周囲に設けたコイルを備える光磁
気記録用磁気ヘッドにおいて、コアは周波数１００ｋＨ
ｚにおける相対透磁率の実数部μ１′が５以上７００以
下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１ＭＨｚ以上である軟
磁性のフェライトから成り、磁極の高さをＨ、断面積の
平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合に、α≦３である。
低下しない光磁気記録用磁気ヘッドを提供する。 【解決手段】 光磁気記録媒体に垂直な柱状の磁極を備
えたコアおよび磁極の周囲に設けたコイルを備える光磁
気記録用磁気ヘッドにおいて、コアは周波数１００ｋＨ
ｚにおける相対透磁率の実数部μ１′が５以上７００以
下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１ＭＨｚ以上である軟
磁性のフェライトから成り、磁極の高さをＨ、断面積の
平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合に、α≦３である。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光磁気記録媒体に情
報信号を記録するための光磁気記録用磁気ヘッドおよび
それを使用した光磁気記録装置に関する。
報信号を記録するための光磁気記録用磁気ヘッドおよび
それを使用した光磁気記録装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来より光磁気記録媒体に情報信号によ
って変調された磁界を印加するとともに光ビームを収束
して照射することによって情報信号の記録を行う光磁気
記録装置が知られている。このような光磁気記録装置は
光磁気記録媒体に磁界を印加するための磁気ヘッドと光
ビームを照射するための光ヘッドとを備えている。通常
このような磁気ヘッドは光磁気記録媒体に垂直に対向す
る柱状の磁極を備えたコアおよび磁極の周囲に設けたコ
イルから構成される。またコアはフェライト等の軟磁性
材料、例えば特開平５−１６６６３０号公報に開示され
ているようなＭｎ−Ｚｎフェライト（Ｆｅ2 Ｏ3 ，Ｍｎ
ＯおよびＺｎＯを主成分とするフェライト）で構成され
ている。
って変調された磁界を印加するとともに光ビームを収束
して照射することによって情報信号の記録を行う光磁気
記録装置が知られている。このような光磁気記録装置は
光磁気記録媒体に磁界を印加するための磁気ヘッドと光
ビームを照射するための光ヘッドとを備えている。通常
このような磁気ヘッドは光磁気記録媒体に垂直に対向す
る柱状の磁極を備えたコアおよび磁極の周囲に設けたコ
イルから構成される。またコアはフェライト等の軟磁性
材料、例えば特開平５−１６６６３０号公報に開示され
ているようなＭｎ−Ｚｎフェライト（Ｆｅ2 Ｏ3 ，Ｍｎ
ＯおよびＺｎＯを主成分とするフェライト）で構成され
ている。
【０００３】ここで磁気ヘッドのコアを構成する軟磁性
材料の透磁率が大きいほど、磁気ヘッドはコイルへの一
定の供給電流に対してより大きな磁界を発生できる。即
ち磁気ヘッドの磁界の発生効率は高い。例えば上記の公
報には周波数１ＭＨｚにおける比透磁率μが１０９０か
ら２５６０である様々なフェライトの例が示されてい
る。このようにコアを比透磁率μが大きいフェライトで
構成することは磁気ヘッドの磁界の発生効率を高める点
においては望ましいが、磁気ヘッドのその他の特性に対
する影響も考慮にいれた比透磁率μの適切な範囲につい
ては従来十分な検討がなされていなかった。
材料の透磁率が大きいほど、磁気ヘッドはコイルへの一
定の供給電流に対してより大きな磁界を発生できる。即
ち磁気ヘッドの磁界の発生効率は高い。例えば上記の公
報には周波数１ＭＨｚにおける比透磁率μが１０９０か
ら２５６０である様々なフェライトの例が示されてい
る。このようにコアを比透磁率μが大きいフェライトで
構成することは磁気ヘッドの磁界の発生効率を高める点
においては望ましいが、磁気ヘッドのその他の特性に対
する影響も考慮にいれた比透磁率μの適切な範囲につい
ては従来十分な検討がなされていなかった。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】ところで近年、情報信
号の記録の高速化に対する要求の高まりに伴って、前述
の光磁気記録装置においてはより高い周波数で磁界を変
調する必要が生じている。ところが磁界の変調周波数を
高くするほど磁気ヘッドにおける電力損失が増大し、そ
の結果磁気ヘッドが発熱して温度が上昇する。このよう
な磁気ヘッドにおける電力損失の主な原因はコアにおけ
る高周波損失である。磁界の変調周波数を高くするのに
ともなって磁気ヘッド特にコアの温度が上昇すると、そ
の磁気特性が低下するなどの問題が発生する。特にコア
を構成するフェライトの飽和磁束密度は温度の上昇とと
もに低下するので、磁界の変調周波数を高めてゆくと、
やがては飽和磁束密度はコアの内部における磁束密度と
同等になる。そしてさらにそれ以上に変調周波数を高め
ようとすると、温度の上昇による飽和磁束密度の低下に
ともなってコアの内部における磁束密度が低下する。そ
の結果磁気ヘッドの発生磁界も低下し、正常な情報信号
の記録ができなくなるのである。このような問題は特に
磁界の最高変調周波数（磁界の反転の最小時間間隔の２
倍の逆数）を５ＭＨｚ以上とする場合により深刻となる
のである。
号の記録の高速化に対する要求の高まりに伴って、前述
の光磁気記録装置においてはより高い周波数で磁界を変
調する必要が生じている。ところが磁界の変調周波数を
高くするほど磁気ヘッドにおける電力損失が増大し、そ
の結果磁気ヘッドが発熱して温度が上昇する。このよう
な磁気ヘッドにおける電力損失の主な原因はコアにおけ
る高周波損失である。磁界の変調周波数を高くするのに
ともなって磁気ヘッド特にコアの温度が上昇すると、そ
の磁気特性が低下するなどの問題が発生する。特にコア
を構成するフェライトの飽和磁束密度は温度の上昇とと
もに低下するので、磁界の変調周波数を高めてゆくと、
やがては飽和磁束密度はコアの内部における磁束密度と
同等になる。そしてさらにそれ以上に変調周波数を高め
ようとすると、温度の上昇による飽和磁束密度の低下に
ともなってコアの内部における磁束密度が低下する。そ
の結果磁気ヘッドの発生磁界も低下し、正常な情報信号
の記録ができなくなるのである。このような問題は特に
磁界の最高変調周波数（磁界の反転の最小時間間隔の２
倍の逆数）を５ＭＨｚ以上とする場合により深刻となる
のである。
【０００５】本発明は、高周波数においても、コアが発
生する磁界が低下しない光磁気記録用磁気ヘッドを提供
することを目的とする。
生する磁界が低下しない光磁気記録用磁気ヘッドを提供
することを目的とする。
【０００６】
【課題を解決するための手段および作用】本願発明者は
上記の問題点について検討した結果、適切な比透磁率μ
の特性を有するフェライトによって磁気ヘッドのコアを
構成するとともに、コアの磁極の寸法を適切にすれば、
磁気ヘッドの発熱の原因であるコアの高周波損失を低減
し、しかも情報信号の記録には支障がない十分な強度の
磁界の発生が可能であることをみいだすことができた。
これにより前述の従来技術における課題は良好に解決で
きるのである。
上記の問題点について検討した結果、適切な比透磁率μ
の特性を有するフェライトによって磁気ヘッドのコアを
構成するとともに、コアの磁極の寸法を適切にすれば、
磁気ヘッドの発熱の原因であるコアの高周波損失を低減
し、しかも情報信号の記録には支障がない十分な強度の
磁界の発生が可能であることをみいだすことができた。
これにより前述の従来技術における課題は良好に解決で
きるのである。
【０００７】具体的には光磁気記録媒体に垂直な柱状の
磁極を備えたコアおよび磁極の周囲に設けたコイルから
構成された光磁気記録用磁気ヘッドにおいて、コアを周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が５
以上７００以下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１ＭＨｚ
以上である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の
高さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合
に、α≦３とすることによって従来技術における課題は
良好に解決できるのである。
磁極を備えたコアおよび磁極の周囲に設けたコイルから
構成された光磁気記録用磁気ヘッドにおいて、コアを周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が５
以上７００以下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１ＭＨｚ
以上である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の
高さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合
に、α≦３とすることによって従来技術における課題は
良好に解決できるのである。
【０００８】またコアを周波数１００ｋＨｚにおける比
透磁率の実数部μ１′が５以上７００以下であり、比透
磁率の虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐが８ＭＨｚ以
上である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の高
さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合
に、α≦３とするのであっても同様の効果を得ることが
できる。
透磁率の実数部μ１′が５以上７００以下であり、比透
磁率の虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐが８ＭＨｚ以
上である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の高
さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合
に、α≦３とするのであっても同様の効果を得ることが
できる。
【０００９】またはコアを周波数１００ｋＨｚにおける
比透磁率の実数部μ１′が５以上７００以下であり、周
波数１００ｋＨｚ以上５ＭＨｚ以下の範囲内において比
透磁率の実数部が０．５μ１′以上で１．５μ１′以下
である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の高さ
をＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合に、
α≦３とするのであっても同様の効果を得ることができ
る。
比透磁率の実数部μ１′が５以上７００以下であり、周
波数１００ｋＨｚ以上５ＭＨｚ以下の範囲内において比
透磁率の実数部が０．５μ１′以上で１．５μ１′以下
である軟磁性のフェライトで構成し、コアの磁極の高さ
をＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合に、
α≦３とするのであっても同様の効果を得ることができ
る。
【００１０】さらにコアを構成するフェライトの周波数
１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を上記の
αに応じて次の式
１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を上記の
αに応じて次の式
【００１１】
【数２】 を満たすようにすれば、さらに効率的な磁界の発生が可
能であり一層望ましい。
能であり一層望ましい。
【００１２】またコアを構成するフェライトのキュリー
温度Ｔｃを２００℃以上であり、また温度２５℃におけ
る飽和磁束密度Ｂｓは３５００Ｇａｕｓｓ以上とするの
も前述の課題の解決に有効である。
温度Ｔｃを２００℃以上であり、また温度２５℃におけ
る飽和磁束密度Ｂｓは３５００Ｇａｕｓｓ以上とするの
も前述の課題の解決に有効である。
【００１３】またコアを構成するフェライトの比透磁率
の実数部μ′の２０℃以上８０℃以下の温度範囲におけ
る温度係数は正とするのも前述の課題の解決に有効であ
る。
の実数部μ′の２０℃以上８０℃以下の温度範囲におけ
る温度係数は正とするのも前述の課題の解決に有効であ
る。
【００１４】上記の磁気的な特性は特に立方晶のＮｉ−
Ｚｎフェライトまたは六方晶のフェライトによって実現
することができる。
Ｚｎフェライトまたは六方晶のフェライトによって実現
することができる。
【００１５】
【発明の実施の形態】［実施形態１］以下、本発明の実
施形態１による光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記
録装置の詳細について説明する。図１に光磁気記録用磁
気ヘッド１（以下、「磁気ヘッド」と称する。）の構成
を示す。（ａ）は側断面図、（ｂ）は下面図である。磁
気ヘッド１はコア２０、コイル２１およびそれらを搭載
するスライダー２２を備える。３は光磁気記録媒体とし
ての光磁気ディスクである。磁気ヘッド１のコア２０は
軟磁性のフェライトから成り、角板状でその中央には光
磁気ディスク３に垂直な四角柱状の磁極ｐが突出して設
けられる。磁極ｐの高さはＨ、光磁気ディスク３に平行
な断面の面積はＳである。コイル２１の中心には円形の
孔ｈが形成され、孔ｈの周囲を取り巻くように銅の膜か
らなるコイルパターン２３が形成されている。コイル２
１はコア２０の磁極ｐの周囲に設けられ、コイル２１の
孔ｈ内にコア２０の磁極ｐが配置される。コイル２１の
コイルパターン２３に情報信号で変調された電流を供給
することによってコア２０の磁極ｐの端面より磁界が発
生し、その磁界が光磁気ディスク３に垂直に印加され
る。スライダー２２は樹脂またはセラミックから成り、
光磁気ディスク３と対向する下面は、磁気ヘッド１が光
磁気ディスク３上を摺動するための摺動面Ａｓまたは浮
上走行するための浮上面Ａｆである。
施形態１による光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記
録装置の詳細について説明する。図１に光磁気記録用磁
気ヘッド１（以下、「磁気ヘッド」と称する。）の構成
を示す。（ａ）は側断面図、（ｂ）は下面図である。磁
気ヘッド１はコア２０、コイル２１およびそれらを搭載
するスライダー２２を備える。３は光磁気記録媒体とし
ての光磁気ディスクである。磁気ヘッド１のコア２０は
軟磁性のフェライトから成り、角板状でその中央には光
磁気ディスク３に垂直な四角柱状の磁極ｐが突出して設
けられる。磁極ｐの高さはＨ、光磁気ディスク３に平行
な断面の面積はＳである。コイル２１の中心には円形の
孔ｈが形成され、孔ｈの周囲を取り巻くように銅の膜か
らなるコイルパターン２３が形成されている。コイル２
１はコア２０の磁極ｐの周囲に設けられ、コイル２１の
孔ｈ内にコア２０の磁極ｐが配置される。コイル２１の
コイルパターン２３に情報信号で変調された電流を供給
することによってコア２０の磁極ｐの端面より磁界が発
生し、その磁界が光磁気ディスク３に垂直に印加され
る。スライダー２２は樹脂またはセラミックから成り、
光磁気ディスク３と対向する下面は、磁気ヘッド１が光
磁気ディスク３上を摺動するための摺動面Ａｓまたは浮
上走行するための浮上面Ａｆである。
【００１６】次に磁気ヘッド１のコア２０について説明
する。本実施形態においてはコア２０は軟磁性のフェラ
イト、特に立方晶（スピネル型の結晶構造）のＮｉ−Ｚ
ｎフェライト（Ｆｅ2 Ｏ3 ，ＭｉＯおよびＺｎＯを主成
分とするフェライト）で構成するのが望ましい。立方晶
のＮｉ−Ｚｎフェライトはそれを構成する各成分の組成
比を変えることによって任意の比透磁率μのものを得る
ことができ、特に後述するように高周波損失を低減し得
る望ましい比透磁率μの特性を得るのに適している。
する。本実施形態においてはコア２０は軟磁性のフェラ
イト、特に立方晶（スピネル型の結晶構造）のＮｉ−Ｚ
ｎフェライト（Ｆｅ2 Ｏ3 ，ＭｉＯおよびＺｎＯを主成
分とするフェライト）で構成するのが望ましい。立方晶
のＮｉ−Ｚｎフェライトはそれを構成する各成分の組成
比を変えることによって任意の比透磁率μのものを得る
ことができ、特に後述するように高周波損失を低減し得
る望ましい比透磁率μの特性を得るのに適している。
【００１７】以下コアを構成するＮｉ−Ｚｎフェライト
の望ましい比透磁率μの特性について説明する。なおこ
こでは高周波損失を問題とするために比透磁率μは複素
数として扱い、その実数部をμ′虚数部をμ″とする。
従って比透磁率μはμ＝μ′−ｊμ″と表わされる。ま
た真空中の比透磁率μは１とする。
の望ましい比透磁率μの特性について説明する。なおこ
こでは高周波損失を問題とするために比透磁率μは複素
数として扱い、その実数部をμ′虚数部をμ″とする。
従って比透磁率μはμ＝μ′−ｊμ″と表わされる。ま
た真空中の比透磁率μは１とする。
【００１８】図２には組成を変えて比透磁率μが異なる
ように作成した立方晶のＮｉ−Ｚｎフェライトのサンプ
ルｍ１，ｍ２，ｍ３，ｍ４（本発明の実施形態），ｍ５
（比較例）のそれぞれについて、温度２５℃で測定した
比透磁率の実数部μ′の周波数特性を実線で、虚数部
μ″の周波数特性を破線で示す。ここで本実施形態にお
ける磁気ヘッドに使用されるＮｉ−Ｚｎフェライトのサ
ンプルｍ１の周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実
数部μ１′は５、サンプルｍ２の周波数１０ｋＨｚにお
ける比透磁率の実数部μ１′は５０、サンプルｍ３の周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は２
００、サンプルｍ４の周波数１００ｋＨｚにおける比透
磁率の実数部μ１′は７００である。また比較用のＮｉ
−Ｚｎフェライトのサンプルｍ５の周波数１００ｋＨｚ
における比透磁率の実数部μ１′は２５００である。
ように作成した立方晶のＮｉ−Ｚｎフェライトのサンプ
ルｍ１，ｍ２，ｍ３，ｍ４（本発明の実施形態），ｍ５
（比較例）のそれぞれについて、温度２５℃で測定した
比透磁率の実数部μ′の周波数特性を実線で、虚数部
μ″の周波数特性を破線で示す。ここで本実施形態にお
ける磁気ヘッドに使用されるＮｉ−Ｚｎフェライトのサ
ンプルｍ１の周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実
数部μ１′は５、サンプルｍ２の周波数１０ｋＨｚにお
ける比透磁率の実数部μ１′は５０、サンプルｍ３の周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は２
００、サンプルｍ４の周波数１００ｋＨｚにおける比透
磁率の実数部μ１′は７００である。また比較用のＮｉ
−Ｚｎフェライトのサンプルｍ５の周波数１００ｋＨｚ
における比透磁率の実数部μ１′は２５００である。
【００１９】図に示されているようにＮｉ−Ｚｎフェラ
イトの比透磁率の実数部μ′はある特定の周波数以下で
は周波数には依存せずにほぼ一定値であるが、その周波
数を越えると周波数が増大するにつれて一定の割合で低
下する。このような特性はフェライトの強磁性共鳴（回
転磁化共鳴）に起因するものであり、ここでは上記の特
定の周波数を共鳴周波数ｆｒとする。図に示すように共
鳴周波数ｆｒにおいて比透磁率の実数部μ′が極大とな
る場合もある。一般に共鳴周波数ｆｒは十分低い周波数
における比透磁率の実数部μ′（例えば周波数１００ｋ
Ｈｚにおける比透磁率の実数部μ１′）に逆比例し、比
透磁率の実数部μ′が小さいほど共鳴周波数ｆｒは高
く、従って低い周波数からより高い周波数までの範囲で
比透磁率の実数部μ′はほぼ一定値を保つ。各サンプル
の共鳴周波数ｆｒを越えた周波数範囲においては、比透
磁率の実数部μ′はいずれもほぼ同一の直線Ｌに沿って
低下する。この直線Ｌは一般にＳｎｏｅｋの限界線と呼
ばれ、立方晶のフェライトの比透磁率の実数部μ′はこ
の限界線を越えることができないことが知られている。
一方、各サンプルについて比透磁率の虚数部μ″は共鳴
周波数ｆｒの近傍においては周波数とともに増大し、共
鳴周波数ｆｒよりもやや高い周波数ｆｐにおいて極大値
に達する。
イトの比透磁率の実数部μ′はある特定の周波数以下で
は周波数には依存せずにほぼ一定値であるが、その周波
数を越えると周波数が増大するにつれて一定の割合で低
下する。このような特性はフェライトの強磁性共鳴（回
転磁化共鳴）に起因するものであり、ここでは上記の特
定の周波数を共鳴周波数ｆｒとする。図に示すように共
鳴周波数ｆｒにおいて比透磁率の実数部μ′が極大とな
る場合もある。一般に共鳴周波数ｆｒは十分低い周波数
における比透磁率の実数部μ′（例えば周波数１００ｋ
Ｈｚにおける比透磁率の実数部μ１′）に逆比例し、比
透磁率の実数部μ′が小さいほど共鳴周波数ｆｒは高
く、従って低い周波数からより高い周波数までの範囲で
比透磁率の実数部μ′はほぼ一定値を保つ。各サンプル
の共鳴周波数ｆｒを越えた周波数範囲においては、比透
磁率の実数部μ′はいずれもほぼ同一の直線Ｌに沿って
低下する。この直線Ｌは一般にＳｎｏｅｋの限界線と呼
ばれ、立方晶のフェライトの比透磁率の実数部μ′はこ
の限界線を越えることができないことが知られている。
一方、各サンプルについて比透磁率の虚数部μ″は共鳴
周波数ｆｒの近傍においては周波数とともに増大し、共
鳴周波数ｆｒよりもやや高い周波数ｆｐにおいて極大値
に達する。
【００２０】次に上記のフェライトの各サンプルを使用
して同一の形状、寸法のコアを作成し、その磁極の周囲
にコイルを設けて磁気ヘッドを構成した。さらに磁気ヘ
ッドを等価的にインダクタンスＬｐと高周波抵抗Ｒｐの
並列回路とみなし、周波数１０ＭＨｚにおいて高周波抵
抗Ｒｐの測定を行った。なおここで高周波抵抗Ｒｐは高
周波損失に対応しており、高周波抵抗Ｒｐが大きいほど
高周波損失は小さい。
して同一の形状、寸法のコアを作成し、その磁極の周囲
にコイルを設けて磁気ヘッドを構成した。さらに磁気ヘ
ッドを等価的にインダクタンスＬｐと高周波抵抗Ｒｐの
並列回路とみなし、周波数１０ＭＨｚにおいて高周波抵
抗Ｒｐの測定を行った。なおここで高周波抵抗Ｒｐは高
周波損失に対応しており、高周波抵抗Ｒｐが大きいほど
高周波損失は小さい。
【００２１】表１にフェライトの各サンプルの比透磁率
μの特性、および各サンプルを用いて作成した磁気ヘッ
ドの高周波抵抗Ｒｐを一覧表にして示す。表よりコアを
構成するフェライトの共鳴周波数ｆｒまたは比透磁率の
虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐが高いほど、高周波
抵抗Ｒｐが大きく高周波損失が小さいことが理解され
る。
μの特性、および各サンプルを用いて作成した磁気ヘッ
ドの高周波抵抗Ｒｐを一覧表にして示す。表よりコアを
構成するフェライトの共鳴周波数ｆｒまたは比透磁率の
虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐが高いほど、高周波
抵抗Ｒｐが大きく高周波損失が小さいことが理解され
る。
【００２２】
【表１】 さらに本願発明者の検討によるとサンプルｍ１，ｍ２，
ｍ３およびｍ４のように、コアを構成するフェライトの
周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を
７００以下とし、かつ共鳴周波数ｆｒを２．１ＭＨｚ以
上とすることが、特に５ＭＨｚ以上の周波数における高
周波損失を低減する上で望ましいことが確認された。
ｍ３およびｍ４のように、コアを構成するフェライトの
周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を
７００以下とし、かつ共鳴周波数ｆｒを２．１ＭＨｚ以
上とすることが、特に５ＭＨｚ以上の周波数における高
周波損失を低減する上で望ましいことが確認された。
【００２３】なおここで図２にも示されるようにフェラ
イトの比透磁率の実数部μ′がＳｎｏｅｋの限界線（直
線Ｌ）の直前の特定の周波数で極大となる場合には、そ
の周波数を共鳴周波数ｆｒとする。しかしこのような比
透磁率の実数部μ′の極大が明瞭には確認できず共鳴周
波数ｆｒが厳密には特定できない場合もある。このよう
な場合には、サンプルｍ１，ｍ２，ｍ３およびｍ４のよ
うに、コアを構成するフェライトの周波数１００ｋＨｚ
における比透磁率の実数部μ１′を７００以下とし、か
つ比透磁率の虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐを８Ｍ
Ｈｚ以上とするのであっても同様に高周波損失を低減す
る効果を得ることができる。
イトの比透磁率の実数部μ′がＳｎｏｅｋの限界線（直
線Ｌ）の直前の特定の周波数で極大となる場合には、そ
の周波数を共鳴周波数ｆｒとする。しかしこのような比
透磁率の実数部μ′の極大が明瞭には確認できず共鳴周
波数ｆｒが厳密には特定できない場合もある。このよう
な場合には、サンプルｍ１，ｍ２，ｍ３およびｍ４のよ
うに、コアを構成するフェライトの周波数１００ｋＨｚ
における比透磁率の実数部μ１′を７００以下とし、か
つ比透磁率の虚数部μ″が極大となる周波数ｆｐを８Ｍ
Ｈｚ以上とするのであっても同様に高周波損失を低減す
る効果を得ることができる。
【００２４】またはサンプルｍ１，ｍ２，ｍ３およびｍ
４のように、コアを構成するフェライトの周波数１００
ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を７００以下と
し、かつ周波数１００ｋＨｚ以上で５ＭＨｚ以下の範囲
内においては比透磁率の実数部μ′は周波数には依存し
ないほぼ一定値、即ち０．５μ１′以上で１．５μ１′
以下とするのであっても同様に高周波損失を低減する効
果を得ることができる。
４のように、コアを構成するフェライトの周波数１００
ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′を７００以下と
し、かつ周波数１００ｋＨｚ以上で５ＭＨｚ以下の範囲
内においては比透磁率の実数部μ′は周波数には依存し
ないほぼ一定値、即ち０．５μ１′以上で１．５μ１′
以下とするのであっても同様に高周波損失を低減する効
果を得ることができる。
【００２５】またそれに加えて磁気ヘッドのコアを構成
するフェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とする
とともにコアの磁極の寸法を適切な範囲内とすれば、光
磁気記録媒体に情報信号の記録が可能な強度の磁界を発
生できることが確認された。以下これについて説明す
る。
するフェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とする
とともにコアの磁極の寸法を適切な範囲内とすれば、光
磁気記録媒体に情報信号の記録が可能な強度の磁界を発
生できることが確認された。以下これについて説明す
る。
【００２６】まず磁気ヘッドの発生する磁界の強度とコ
アの磁極の寸法およびコアを構成するフェライトの比透
磁率μとの関係を調べるために、図１に示した形状で、
磁極ｐの高さＨのみが異なるコア２０のサンプルｃ１，
ｃ２，ｃ３（本発明の実施形態）およびｃ４（比較例）
のモデルについて発生磁界強度と比透磁率μの実数部
μ′との関係をシミュレーション計算によって求めた。
ここでコア２０のサンプルの磁極ｐの断面はすべて一辺
が１３３μｍの正方形（断面積Ｓは１７７００μｍ2 ）
とした。また本実施形態であるサンプルｃ１の磁極ｐの
高さＨは１５０μｍ、サンプルｃ２の磁極ｐの高さＨは
２５０μｍ、サンプルｃ３磁極ｐの高さＨは３５０μ
ｍ、比較例であるサンプルｃ４の磁極ｐの高さＨは４５
０μｍである。またコイル２１のコイルパターン２３の
巻数は２４であり、コイル２１への供給電流は１００ｍ
Ａとした。
アの磁極の寸法およびコアを構成するフェライトの比透
磁率μとの関係を調べるために、図１に示した形状で、
磁極ｐの高さＨのみが異なるコア２０のサンプルｃ１，
ｃ２，ｃ３（本発明の実施形態）およびｃ４（比較例）
のモデルについて発生磁界強度と比透磁率μの実数部
μ′との関係をシミュレーション計算によって求めた。
ここでコア２０のサンプルの磁極ｐの断面はすべて一辺
が１３３μｍの正方形（断面積Ｓは１７７００μｍ2 ）
とした。また本実施形態であるサンプルｃ１の磁極ｐの
高さＨは１５０μｍ、サンプルｃ２の磁極ｐの高さＨは
２５０μｍ、サンプルｃ３磁極ｐの高さＨは３５０μ
ｍ、比較例であるサンプルｃ４の磁極ｐの高さＨは４５
０μｍである。またコイル２１のコイルパターン２３の
巻数は２４であり、コイル２１への供給電流は１００ｍ
Ａとした。
【００２７】図３には各サンプルについて磁極ｐの端面
の中心より垂直方向に２５μｍ隔たった点における磁界
の強度と比透磁率の実数部μ′との関係をグラフによっ
て示す。いずれのサンプルにおいても比透磁率の実数部
μ′が大きいほど発生磁界強度も大きいが、比透磁率の
実数部μ′が十分に大きい（略１０4 以上）場合には発
生磁界強度は比透磁率の実数部μ′にはほとんど依存せ
ずほぼ一定値Ｈｓとなる。また比透磁率の実数部μ′を
小さくするにつれて発生磁界強度は低下するが、磁極ｐ
の高さＨが小さいほど発生磁界強度の低減は少なく、比
透磁率の実数部μ′がより小さい範囲まで効率的な磁界
の発生が可能である。
の中心より垂直方向に２５μｍ隔たった点における磁界
の強度と比透磁率の実数部μ′との関係をグラフによっ
て示す。いずれのサンプルにおいても比透磁率の実数部
μ′が大きいほど発生磁界強度も大きいが、比透磁率の
実数部μ′が十分に大きい（略１０4 以上）場合には発
生磁界強度は比透磁率の実数部μ′にはほとんど依存せ
ずほぼ一定値Ｈｓとなる。また比透磁率の実数部μ′を
小さくするにつれて発生磁界強度は低下するが、磁極ｐ
の高さＨが小さいほど発生磁界強度の低減は少なく、比
透磁率の実数部μ′がより小さい範囲まで効率的な磁界
の発生が可能である。
【００２８】ここでＨ／√Ｓ＝α（ただしＨは磁極ｐの
高さ、Ｓは磁極ｐの断面積の平均）とする。 サンプル
ｃ１のαは１．１３、サンプルｃ２のαは１．８８、サ
ンプルｃ３のαは２．６３、サンプルｃ４のαは３．３
８となる。比透磁率の実数部μ′が十分に大きいとき
（略１０4 以上）にはαの値の差は発生磁界強度に大き
くは影響しないが、比透磁率の実数部μ′が小さいとき
にはαの値が小さいほど発生磁界強度が大きい。このよ
うな特性はコア２０がαの値が小さいような形状である
ほどコア２０内の反磁界が大きくなる結果であると理解
することができる。
高さ、Ｓは磁極ｐの断面積の平均）とする。 サンプル
ｃ１のαは１．１３、サンプルｃ２のαは１．８８、サ
ンプルｃ３のαは２．６３、サンプルｃ４のαは３．３
８となる。比透磁率の実数部μ′が十分に大きいとき
（略１０4 以上）にはαの値の差は発生磁界強度に大き
くは影響しないが、比透磁率の実数部μ′が小さいとき
にはαの値が小さいほど発生磁界強度が大きい。このよ
うな特性はコア２０がαの値が小さいような形状である
ほどコア２０内の反磁界が大きくなる結果であると理解
することができる。
【００２９】図３より磁極ｐのαの値が最も小さいサン
プルｃ１はそれを構成するフェライトの比透磁率の実数
部μ′を５以上とすれば１００Ｏｅ以上の磁界の発生が
可能であることが理解される。また実現可能な最高の磁
界感度を有する光磁気記録媒体は、１００Ｏｅの磁界の
印加で情報信号の記録が可能である。従って磁気ヘッド
１のコア２０の断極ｐを例えばサンプルｃ１のようにα
が十分に小さいような寸法とし、かつそれを構成するフ
ェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とすれば実用
的な磁気ヘッド１および光磁気記録装置が実現できるの
である。
プルｃ１はそれを構成するフェライトの比透磁率の実数
部μ′を５以上とすれば１００Ｏｅ以上の磁界の発生が
可能であることが理解される。また実現可能な最高の磁
界感度を有する光磁気記録媒体は、１００Ｏｅの磁界の
印加で情報信号の記録が可能である。従って磁気ヘッド
１のコア２０の断極ｐを例えばサンプルｃ１のようにα
が十分に小さいような寸法とし、かつそれを構成するフ
ェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とすれば実用
的な磁気ヘッド１および光磁気記録装置が実現できるの
である。
【００３０】また前述したように磁気ヘッド１のコア２
０を構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′を７０
０以下とすると、コア２０の高周波損失を低減する効果
が得られる。しかし図３に示すように磁気ヘッド１のコ
ア２０を構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′を
小さくするほど発生磁界強度は低下する。本願発明者は
この点を考慮し記録磁界感度が比較的低い光磁気記録媒
体にも情報信号の記録を可能であるような十分な強度の
磁界の発生が可能であり、しかも周波数５ＭＨｚ以上に
おいてコアの高周波損失を低減し得るコアの磁極ｐの寸
法とコアを構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′
の望ましい範囲についてさらに検討を行った。
０を構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′を７０
０以下とすると、コア２０の高周波損失を低減する効果
が得られる。しかし図３に示すように磁気ヘッド１のコ
ア２０を構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′を
小さくするほど発生磁界強度は低下する。本願発明者は
この点を考慮し記録磁界感度が比較的低い光磁気記録媒
体にも情報信号の記録を可能であるような十分な強度の
磁界の発生が可能であり、しかも周波数５ＭＨｚ以上に
おいてコアの高周波損失を低減し得るコアの磁極ｐの寸
法とコアを構成するフェライトの比透磁率の実数部μ′
の望ましい範囲についてさらに検討を行った。
【００３１】表２にはコア２０の各サンプルにおけるα
の値、比透磁率の実数部μ′が十分に大きい時の発生磁
界強度の一定値Ｈｓ、発生磁界強度がＨｓの９２％とな
る比透磁率の実数部μ′（０．９２）、発生磁界強度が
Ｈｓの９５％となる比透磁率の実数部μ′（０．９５）
および発生磁界強度がＨｓの９８％となる比透磁率の実
数部μ′（０．９８）を一覧表にして示す。
の値、比透磁率の実数部μ′が十分に大きい時の発生磁
界強度の一定値Ｈｓ、発生磁界強度がＨｓの９２％とな
る比透磁率の実数部μ′（０．９２）、発生磁界強度が
Ｈｓの９５％となる比透磁率の実数部μ′（０．９５）
および発生磁界強度がＨｓの９８％となる比透磁率の実
数部μ′（０．９８）を一覧表にして示す。
【００３２】
【表２】 ここでコア２０の各サンプルを比透磁率の実数部μ′が
表中のμ′（０．９５）の値に等しいフェライトで構成
すれば、比透磁率の実数部μ′が十分に大きいフェライ
トで構成した場合の発生磁界強度の一定値Ｈｓの９５％
の強度の磁界の発生、即ち効率的な磁界の発生が可能で
ある。本実施形態における磁気ヘッド１に使用されるコ
ア２０のサンプルｃ１，ｃ２、およびｃ３のμ′（０．
９５）はいずれも７００以下である。従ってこれらのサ
ンプルは、コアを前述の高周波損失を低減し得る望まし
い透磁率の特性を備えたフェライト、即ち比透磁率の実
数部μ′が７００以下であるフェライトで構成してもＨ
ｓの９５％の磁界（光磁気記録媒体に情報信号の記録を
可能とする十分な強度の磁界）の発生が可能であり、し
かも周波数５ＭＨｚ以上におけるコアの高周波損失を十
分に低減することができる。
表中のμ′（０．９５）の値に等しいフェライトで構成
すれば、比透磁率の実数部μ′が十分に大きいフェライ
トで構成した場合の発生磁界強度の一定値Ｈｓの９５％
の強度の磁界の発生、即ち効率的な磁界の発生が可能で
ある。本実施形態における磁気ヘッド１に使用されるコ
ア２０のサンプルｃ１，ｃ２、およびｃ３のμ′（０．
９５）はいずれも７００以下である。従ってこれらのサ
ンプルは、コアを前述の高周波損失を低減し得る望まし
い透磁率の特性を備えたフェライト、即ち比透磁率の実
数部μ′が７００以下であるフェライトで構成してもＨ
ｓの９５％の磁界（光磁気記録媒体に情報信号の記録を
可能とする十分な強度の磁界）の発生が可能であり、し
かも周波数５ＭＨｚ以上におけるコアの高周波損失を十
分に低減することができる。
【００３３】しかし比較用のサンプルｃ４のμ′（０．
９５）は７００よりも大きい。従ってＨｓの９５％の磁
界を発生し、かつ周波数５ＭＨｚ以上におけるコアの高
周波損失を十分に低減することはできないのである。
９５）は７００よりも大きい。従ってＨｓの９５％の磁
界を発生し、かつ周波数５ＭＨｚ以上におけるコアの高
周波損失を十分に低減することはできないのである。
【００３４】また本願発明者の検討によるとμ′（０．
９５）はαの関数として近似的に次の式（３）
９５）はαの関数として近似的に次の式（３）
【００３５】
【数３】 … （３） で表わされる。式（３）よりμ′（０．９５）≦７００
とするにはα≦３とすればよいことが理解される。即ち
コアを前述の高周波損失を低減し得る望ましい透磁率の
特性を備えたフェライト、即ち比透磁率の実数部μ′が
７００以下であるフェライトで構成した場合にも効率的
な磁界（Ｈｓの９５％の磁界）の発生を可能とするには
コア２０の磁極ｐはα≦３であるような寸法としなけれ
ばならないのである。
とするにはα≦３とすればよいことが理解される。即ち
コアを前述の高周波損失を低減し得る望ましい透磁率の
特性を備えたフェライト、即ち比透磁率の実数部μ′が
７００以下であるフェライトで構成した場合にも効率的
な磁界（Ｈｓの９５％の磁界）の発生を可能とするには
コア２０の磁極ｐはα≦３であるような寸法としなけれ
ばならないのである。
【００３６】また同時にコア２０は前述したような周波
数５ＭＨｚ以上において高周波損失を低減し得るフェラ
イト、即ち周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数
部μ′が７００以下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１Ｍ
Ｈｚ以上であるフェライトで構成すればよい。または周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が７
００以下であり、比透磁率の虚数部μ''が極大となる周
波数ｆｐが８ＭＨｚ以上であるフェライトで構成すれば
よい。または周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実
数部μ１′が７００以下であり、周波数１００ｋＨｚ以
上５ＭＨｚ以下の範囲内において比透磁率の実数部が
０．５μ１′以上で１．５μ１′以下であるフェライト
で構成すればよい。
数５ＭＨｚ以上において高周波損失を低減し得るフェラ
イト、即ち周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数
部μ′が７００以下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１Ｍ
Ｈｚ以上であるフェライトで構成すればよい。または周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が７
００以下であり、比透磁率の虚数部μ''が極大となる周
波数ｆｐが８ＭＨｚ以上であるフェライトで構成すれば
よい。または周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実
数部μ１′が７００以下であり、周波数１００ｋＨｚ以
上５ＭＨｚ以下の範囲内において比透磁率の実数部が
０．５μ１′以上で１．５μ１′以下であるフェライト
で構成すればよい。
【００３７】これにより磁気ヘッド１におけるコア２０
の高周波損失が低減され、しかも光磁気記録媒体に情報
信号の記録が可能な十分な強度の磁界を発生することが
できるのである。
の高周波損失が低減され、しかも光磁気記録媒体に情報
信号の記録が可能な十分な強度の磁界を発生することが
できるのである。
【００３８】また記録磁界感度が比較的低い光磁気記録
媒体にも情報信号の記録を可能とするには、特に効率的
に磁界を発生する必要がある。そこで磁気ヘッド１のコ
ア２０の磁極ｐのαの値に応じて、コア２０を比透磁率
の実数部μ′がμ′（０．９２）≦μ′≦μ′（０．９
８）の範囲内であるフェライトで構成するのが一層望ま
しい。これにより磁気ヘッド１は、コア２０を比透磁率
の実数部μ′が十分に大きいフェライトで構成したとき
の発生磁界強度の一定値Ｈｓの９２％以上、９８％以下
の強度の磁界、即ち効率的な磁界を発生することができ
る。また本願発明者の検討によるとμ′（０．９２）お
よびμ′（０．９８）はそれぞれαの関数として近似的
に次の式（４）よび式（５）
媒体にも情報信号の記録を可能とするには、特に効率的
に磁界を発生する必要がある。そこで磁気ヘッド１のコ
ア２０の磁極ｐのαの値に応じて、コア２０を比透磁率
の実数部μ′がμ′（０．９２）≦μ′≦μ′（０．９
８）の範囲内であるフェライトで構成するのが一層望ま
しい。これにより磁気ヘッド１は、コア２０を比透磁率
の実数部μ′が十分に大きいフェライトで構成したとき
の発生磁界強度の一定値Ｈｓの９２％以上、９８％以下
の強度の磁界、即ち効率的な磁界を発生することができ
る。また本願発明者の検討によるとμ′（０．９２）お
よびμ′（０．９８）はそれぞれαの関数として近似的
に次の式（４）よび式（５）
【００３９】
【数４】 … （４）
【００４０】
【数５】 … （５） で表わされる。従ってコア２０は磁極ｐのαの値に応じ
て、周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ
１′が次の式（６）
て、周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ
１′が次の式（６）
【００４１】
【数６】 … （６） で表わされる範囲内であるフェライトで構成すれば一層
望ましいのである。
望ましいのである。
【００４２】なお以上の説明において磁気ヘッド１のコ
ア２０を構成するフェライトの比透磁率はすべて温度２
５℃における値である。ところで通常光磁気記録装置の
記録動作中は装置内の温度は装置の周囲の温度よりも高
く、装置内の磁気ヘッド１は２０℃以上で８０℃以下の
環境下で動作させる場合が多い。またフェライトの透磁
率は温度に依存する。そこで磁気ヘッド１の動作温度が
上昇した場合であっても発生磁界の強度の低下を防止す
るには、コア２０は比透磁率の実数部μ′の２０℃以上
８０℃以下の温度範囲における温度係数が正である。即
ち温度の上昇とともに比透磁率の実数部μ′が増大する
特性を有するフェライトで構成するのが望ましい。
ア２０を構成するフェライトの比透磁率はすべて温度２
５℃における値である。ところで通常光磁気記録装置の
記録動作中は装置内の温度は装置の周囲の温度よりも高
く、装置内の磁気ヘッド１は２０℃以上で８０℃以下の
環境下で動作させる場合が多い。またフェライトの透磁
率は温度に依存する。そこで磁気ヘッド１の動作温度が
上昇した場合であっても発生磁界の強度の低下を防止す
るには、コア２０は比透磁率の実数部μ′の２０℃以上
８０℃以下の温度範囲における温度係数が正である。即
ち温度の上昇とともに比透磁率の実数部μ′が増大する
特性を有するフェライトで構成するのが望ましい。
【００４３】また温度の上昇によるコア２０の内部にお
ける磁束の飽和を防止するには、コアをキュリー温度Ｔ
ｃが２００℃以上であり、また温度２５℃で５０Ｏｅの
磁界を印加して測定される飽和磁束密度Ｂｓが３５００
Ｇａｕｓｓ以上であるフェライトで構成するのが望まし
い。
ける磁束の飽和を防止するには、コアをキュリー温度Ｔ
ｃが２００℃以上であり、また温度２５℃で５０Ｏｅの
磁界を印加して測定される飽和磁束密度Ｂｓが３５００
Ｇａｕｓｓ以上であるフェライトで構成するのが望まし
い。
【００４４】以上説明した特性はすべて立方晶のＮｉ−
Ｚｎフェライトによって実現できる。また立方晶のＮｉ
−Ｚｎフェライトの単結晶を機械加工するか、または原
材料の粉体を熱間静水圧プレス法(Hot Isostatic Pres
s)によって焼結して得られるＮｉ−Ｚｎフェライトの高
密度の成形体を機械加工して上記のコア２０を作成する
ことができる。
Ｚｎフェライトによって実現できる。また立方晶のＮｉ
−Ｚｎフェライトの単結晶を機械加工するか、または原
材料の粉体を熱間静水圧プレス法(Hot Isostatic Pres
s)によって焼結して得られるＮｉ−Ｚｎフェライトの高
密度の成形体を機械加工して上記のコア２０を作成する
ことができる。
【００４５】また図１に示した磁気ヘッド１のコア２０
の磁極ｐは四角柱状であり、その光磁気ディスク３に平
行な断面の面積Ｓは高さ位置によらず同一であるからα
の値の算出は容易である。また磁極ｐの断面積が磁極ｐ
の高さ位置によって異なる場合には、αの値は磁極ｐの
断面積の平均Ｖ／Ｈ（ただし磁極ｐの体積をＶ、高さを
Ｈとする）をＳとして算出すればよい。さらにコア２０
の“磁極"とは、コア２０の構成部分のうち、その光磁
気記録媒体に平行な断面がコイル２１の孔ｈの内側に配
置可能な大きさであり、少なくともその一部の周囲には
コイル２１が設けられる部分のみであるとする。例えば
図４の（ａ）に側断面図を、（ｂ）に下面図を示すよう
な形状のコア２０を備えた磁気ヘッド１においては、図
示したコア２０の突出部のクロスハッチングを付した部
分のみが磁極ｐであり、断面が広がってコイル２１の孔
ｈの内側には配置できない大きさとなっている突出部の
最上部は磁極ｐには含まれないものとする。またこの磁
極ｐの体積をＶ、高さをＨとして、磁極ｐの断面積の平
均Ｓ（＝Ｖ／Ｈ）およびα（＝Ｈ／√Ｓ）を算出するも
のとする。
の磁極ｐは四角柱状であり、その光磁気ディスク３に平
行な断面の面積Ｓは高さ位置によらず同一であるからα
の値の算出は容易である。また磁極ｐの断面積が磁極ｐ
の高さ位置によって異なる場合には、αの値は磁極ｐの
断面積の平均Ｖ／Ｈ（ただし磁極ｐの体積をＶ、高さを
Ｈとする）をＳとして算出すればよい。さらにコア２０
の“磁極"とは、コア２０の構成部分のうち、その光磁
気記録媒体に平行な断面がコイル２１の孔ｈの内側に配
置可能な大きさであり、少なくともその一部の周囲には
コイル２１が設けられる部分のみであるとする。例えば
図４の（ａ）に側断面図を、（ｂ）に下面図を示すよう
な形状のコア２０を備えた磁気ヘッド１においては、図
示したコア２０の突出部のクロスハッチングを付した部
分のみが磁極ｐであり、断面が広がってコイル２１の孔
ｈの内側には配置できない大きさとなっている突出部の
最上部は磁極ｐには含まれないものとする。またこの磁
極ｐの体積をＶ、高さをＨとして、磁極ｐの断面積の平
均Ｓ（＝Ｖ／Ｈ）およびα（＝Ｈ／√Ｓ）を算出するも
のとする。
【００４６】またコア２０における高周波損失を低減
し、しかも磁界の発生効率を高めるには、コア２０の磁
極ｐの端面の磁化がコア２０の内部に適当な反磁界を発
生する形状とするのが望ましい。一例として図１に示し
たようにコア２０を光磁気ディスク３に略平行な部分
（角板状の部分）と、突出した磁極ｐのみで構成すれば
望ましい。また磁極ｐの端面とは逆の磁化を生じる部位
を磁極ｐの端面の近傍に配置すると、磁極ｐの内部の反
磁界が減少するので望ましくない。従って少なくともコ
ア２０はその構成部分がコイル２１の下面と光磁気ディ
スク３の間には配置されない形状とするのが望ましい。
し、しかも磁界の発生効率を高めるには、コア２０の磁
極ｐの端面の磁化がコア２０の内部に適当な反磁界を発
生する形状とするのが望ましい。一例として図１に示し
たようにコア２０を光磁気ディスク３に略平行な部分
（角板状の部分）と、突出した磁極ｐのみで構成すれば
望ましい。また磁極ｐの端面とは逆の磁化を生じる部位
を磁極ｐの端面の近傍に配置すると、磁極ｐの内部の反
磁界が減少するので望ましくない。従って少なくともコ
ア２０はその構成部分がコイル２１の下面と光磁気ディ
スク３の間には配置されない形状とするのが望ましい。
【００４７】次に本発明の実施形態による光磁気記録装
置について説明する。図５には光磁気記録装置の概略構
成を示す。ここで３は情報信号が記録される光磁気記録
媒体としての光磁気ディスクであり、透明な材料から成
る基板１０、および基板１０上に形成され、磁性材料か
ら成る磁気記録層１１を備える。光磁気ディスク３はス
ピンドルモータ４によって回転駆動される。光磁気ディ
スク３の上面側には図１に示した磁気ヘッド１が、また
下面側には磁気ヘッド１と対向して光ヘッド２が配置さ
れる。
置について説明する。図５には光磁気記録装置の概略構
成を示す。ここで３は情報信号が記録される光磁気記録
媒体としての光磁気ディスクであり、透明な材料から成
る基板１０、および基板１０上に形成され、磁性材料か
ら成る磁気記録層１１を備える。光磁気ディスク３はス
ピンドルモータ４によって回転駆動される。光磁気ディ
スク３の上面側には図１に示した磁気ヘッド１が、また
下面側には磁気ヘッド１と対向して光ヘッド２が配置さ
れる。
【００４８】磁気ヘッド１は弾性を有する支持部材５の
一端に取り付けられ、支持部材５の基端は連結部材６に
取り付けられる。また光ヘッド２は光磁気ディスク３の
下面に対向するように連結部材６に取り付けられる。磁
気ヘッド１と光ヘッド２は図示しない移送手段によって
一体的に光磁気ディスク３の径方向の任意の位置に移送
される。
一端に取り付けられ、支持部材５の基端は連結部材６に
取り付けられる。また光ヘッド２は光磁気ディスク３の
下面に対向するように連結部材６に取り付けられる。磁
気ヘッド１と光ヘッド２は図示しない移送手段によって
一体的に光磁気ディスク３の径方向の任意の位置に移送
される。
【００４９】磁気ヘッド１のコイル２１には磁気ヘッド
駆動回路７が、磁気ヘッド駆動回路７には記録信号生成
回路８が接続される。また光ヘッド２はレーザ光源、光
センサ、光学系等より構成される。レーザ光源にはレー
ザ駆動回路９が接続される。
駆動回路７が、磁気ヘッド駆動回路７には記録信号生成
回路８が接続される。また光ヘッド２はレーザ光源、光
センサ、光学系等より構成される。レーザ光源にはレー
ザ駆動回路９が接続される。
【００５０】光磁気ディスク３に情報信号を記録する場
合には、スピンドルモータ４により光磁気ディスク３を
回転させる。これにより磁気ヘッド１はスライダー２２
の摺動面Ａｓまたは浮上面Ａｆを光磁気ディスク３に対
向させて光磁気ディスク３上を摺動または浮上走行す
る。記録信号生成回路８は入力端子Ｔから入力された情
報信号に符号化等の処理を行って記録信号を生成し磁気
ヘッド駆動回路７に送出する。磁気ヘッド駆動回路７は
記録信号によって変調された電流を磁気ヘッド１のコイ
ル２１に供給する。この電流の振幅は±１００ｍＡ程度
である。これにより磁気ヘッド１の磁極ｐの端面から情
報信号で変調された磁界が発生し、この磁界が光磁気デ
ィスク３の磁気記録層１１に垂直方向に印加される。磁
界の最高変調周波数（磁界の反転の最小時間間隔の２倍
の逆数）は５ＭＨｚ以上で振幅は±１００Ｏｅ以上であ
る。同時にレーザ駆動回路９からの電流供給によって光
ヘッド２のレーザ光源が光ビームを発生する。光ビーム
は光学系によって磁気記録層１１の磁界の印加領域に微
小な光スポットに収束して照射される。その結果、磁気
記録層１１には、印加される磁界の方向の変化に対応
し、磁化の方向が変化する磁化領域が形成され、これに
より情報信号が記録される。
合には、スピンドルモータ４により光磁気ディスク３を
回転させる。これにより磁気ヘッド１はスライダー２２
の摺動面Ａｓまたは浮上面Ａｆを光磁気ディスク３に対
向させて光磁気ディスク３上を摺動または浮上走行す
る。記録信号生成回路８は入力端子Ｔから入力された情
報信号に符号化等の処理を行って記録信号を生成し磁気
ヘッド駆動回路７に送出する。磁気ヘッド駆動回路７は
記録信号によって変調された電流を磁気ヘッド１のコイ
ル２１に供給する。この電流の振幅は±１００ｍＡ程度
である。これにより磁気ヘッド１の磁極ｐの端面から情
報信号で変調された磁界が発生し、この磁界が光磁気デ
ィスク３の磁気記録層１１に垂直方向に印加される。磁
界の最高変調周波数（磁界の反転の最小時間間隔の２倍
の逆数）は５ＭＨｚ以上で振幅は±１００Ｏｅ以上であ
る。同時にレーザ駆動回路９からの電流供給によって光
ヘッド２のレーザ光源が光ビームを発生する。光ビーム
は光学系によって磁気記録層１１の磁界の印加領域に微
小な光スポットに収束して照射される。その結果、磁気
記録層１１には、印加される磁界の方向の変化に対応
し、磁化の方向が変化する磁化領域が形成され、これに
より情報信号が記録される。
【００５１】ここで前述のように磁気ヘッドのコアの周
波数５ＭＨｚ以上における高周波損失が低減されている
ので、本発明による光磁気記録装置においては磁界の最
高変調周波数を３０ＭＨｚ程度に高めることも可能であ
り、その結果情報信号の記録速度を向上できるのであ
る。 ［実施形態２］実施形態１においては周波数５ＭＨｚ以
上におけるコアの高周波損失を低減し得るコアの構成材
料であるフェライトの透磁率の特性について説明した。
このような透磁率の特性は六方晶（マグネトプランバイ
ト型等の結晶構造）のフェライト例えばＦｅ2 Ｏ3 ・Ｍ
ｅＯ（ただしＭｅはＢａ，Ｐｂ，Ｓｒ，Ｍｎ，Ｃｏ，Ｎ
ｉ，Ｚｎ，Ｃｕ等の元素）を主成分とする軟磁性のフェ
ライトによっても得ることができる。
波数５ＭＨｚ以上における高周波損失が低減されている
ので、本発明による光磁気記録装置においては磁界の最
高変調周波数を３０ＭＨｚ程度に高めることも可能であ
り、その結果情報信号の記録速度を向上できるのであ
る。 ［実施形態２］実施形態１においては周波数５ＭＨｚ以
上におけるコアの高周波損失を低減し得るコアの構成材
料であるフェライトの透磁率の特性について説明した。
このような透磁率の特性は六方晶（マグネトプランバイ
ト型等の結晶構造）のフェライト例えばＦｅ2 Ｏ3 ・Ｍ
ｅＯ（ただしＭｅはＢａ，Ｐｂ，Ｓｒ，Ｍｎ，Ｃｏ，Ｎ
ｉ，Ｚｎ，Ｃｕ等の元素）を主成分とする軟磁性のフェ
ライトによっても得ることができる。
【００５２】図６には一例としてＦｅ2 Ｏ3 ，ＢａＯお
よびＣｏＯを主成分とする六方晶のフェライトの温度２
５℃で測定した比透磁率の実数部μ′の周波数特性を実
線で、虚数部μ''の周波数特性を破線で示す。ここで六
方晶のフェライトの周波数１００ｋＨｚにおける比透磁
率の実数部μ１′は５０である。また六方晶のフェライ
トの比透磁率の実数部μ′は図に示すように低い周波数
から前述のＳｎｏｅｋの限界線（直線Ｌ）を越える高い
周波数までほぼ一定値を保ち、共鳴周波数ｆｒや比透磁
率の虚数部μ''が極大となる周波数ｆｐを立方晶のフェ
ライトよりも高くすることができることが知られてい
る。従って前述したようなコアの高周波損失を低減し得
る望ましい透磁率の特性を得ることができるのである。
よびＣｏＯを主成分とする六方晶のフェライトの温度２
５℃で測定した比透磁率の実数部μ′の周波数特性を実
線で、虚数部μ''の周波数特性を破線で示す。ここで六
方晶のフェライトの周波数１００ｋＨｚにおける比透磁
率の実数部μ１′は５０である。また六方晶のフェライ
トの比透磁率の実数部μ′は図に示すように低い周波数
から前述のＳｎｏｅｋの限界線（直線Ｌ）を越える高い
周波数までほぼ一定値を保ち、共鳴周波数ｆｒや比透磁
率の虚数部μ''が極大となる周波数ｆｐを立方晶のフェ
ライトよりも高くすることができることが知られてい
る。従って前述したようなコアの高周波損失を低減し得
る望ましい透磁率の特性を得ることができるのである。
【００５３】即ち周波数１００ｋＨｚにおける比透磁率
の実数部μ１′を７００以下とし、かつ共鳴周波数ｆｒ
を２．１ＭＨｚ以上とすることができる。または周波数
１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は７００
以下であり、かつ比透磁率の虚数部μ''が極大となる周
波数ｆｐを８ＭＨｚ以上とすることができる。または周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は７
００以下とし、かつ周波数１００ｋＨｚ以上で５ＭＨｚ
以下の範囲内においては比透磁率の実数部μ′はほぼ一
定値、即ち０．５μ１′以上で１．５μ１′以下とする
ことができる。従ってこのような六方晶のフェライトで
図１に示した磁気ヘッド１のコア２０を構成すれば周波
数５ＭＨｚ以上における高周波損失を低減することがで
きるのである。
の実数部μ１′を７００以下とし、かつ共鳴周波数ｆｒ
を２．１ＭＨｚ以上とすることができる。または周波数
１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は７００
以下であり、かつ比透磁率の虚数部μ''が極大となる周
波数ｆｐを８ＭＨｚ以上とすることができる。または周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′は７
００以下とし、かつ周波数１００ｋＨｚ以上で５ＭＨｚ
以下の範囲内においては比透磁率の実数部μ′はほぼ一
定値、即ち０．５μ１′以上で１．５μ１′以下とする
ことができる。従ってこのような六方晶のフェライトで
図１に示した磁気ヘッド１のコア２０を構成すれば周波
数５ＭＨｚ以上における高周波損失を低減することがで
きるのである。
【００５４】またそれに加えてコア２０を構成する六方
晶のフェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とする
とともにコア２０の磁極ｐをα≦３となるような寸法と
すれば、光磁気記録媒体に情報信号の記録が可能な強度
の磁界を発生できるのである。
晶のフェライトの比透磁率の実数部μ′を５以上とする
とともにコア２０の磁極ｐをα≦３となるような寸法と
すれば、光磁気記録媒体に情報信号の記録が可能な強度
の磁界を発生できるのである。
【００５５】
【発明の効果】以上説明したように本発明による光磁気
記録用磁気ヘッドは、磁界の最高変調周波数を５ＭＨｚ
以上とした場合のコアにおける高周波損失を従来に比較
して大幅に低減することができる。従って磁気ヘッドの
温度が上昇し、コアの磁気特性が低下するなどの問題を
生じることはない。しかもその場合であっても光磁気記
録媒体に情報信号の記録が可能な強度の磁界を発生でき
るのである。
記録用磁気ヘッドは、磁界の最高変調周波数を５ＭＨｚ
以上とした場合のコアにおける高周波損失を従来に比較
して大幅に低減することができる。従って磁気ヘッドの
温度が上昇し、コアの磁気特性が低下するなどの問題を
生じることはない。しかもその場合であっても光磁気記
録媒体に情報信号の記録が可能な強度の磁界を発生でき
るのである。
【００５６】従って本発明による光磁気記録用磁気ヘッ
ドおよび光磁気記録装置を用いれば、磁界の最高変調周
波数を３０ＭＨｚ程度にまで高めることができ、情報信
号の記録速度が向上するのである。
ドおよび光磁気記録装置を用いれば、磁界の最高変調周
波数を３０ＭＨｚ程度にまで高めることができ、情報信
号の記録速度が向上するのである。
【図１】本発明の実施形態による光磁気記録用磁気ヘッ
ドの構成を示す図である。
ドの構成を示す図である。
【図２】立方晶のＮｉ−Ｚｎフェライトの比透磁率の周
波数特性のグラフである。
波数特性のグラフである。
【図３】比透磁率の実数部μ′と発生磁界強度の関係の
グラフである。
グラフである。
【図４】本発明の実施形態による光磁気記録用磁気ヘッ
ドの他の構成を示す図である。
ドの他の構成を示す図である。
【図５】本発明の実施形態による光磁気記録装置の構成
を示す図である。
を示す図である。
【図６】六方晶のフェライトの比透磁率の周波数特性の
グラフである。
グラフである。
１ 磁気ヘッド ２ 光ヘッド ３ 光磁気ディスク ４ スピンドルモータ ５ 支持部材 ６ 連結部材 ７ 磁気ヘッド駆動回路 ８ 記録信号生成回路 ９ レーザ駆動回路 １０ 基板 １１ 磁気記録層 ２０ コア ２１ コイル ２２ スライダー ２３ コイルパターン
Claims (9)
- 【請求項１】 光磁気記録媒体に垂直な柱状の磁極を備
えたコアおよび前記磁極の周囲に設けたコイルを備える
光磁気記録用磁気ヘッドにおいて、前記コアは周波数１
００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が５以上７
００以下であり、共鳴周波数ｆｒが２．１ＭＨｚ以上で
ある軟磁性のフェライトから成り、前記磁極の高さを
Ｈ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√Ｓ＝αとした場合に、α
≦３であることを特徴とする光磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項２】 光磁気記録媒体に垂直な柱状の磁極を備
えたコアおよび前記磁極の周囲に設けたコイルを備える
光磁気記録用磁気ヘッドにおいて、前記コアは周波数１
００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が５以上７
００以下であり、比透磁率の虚数部μ″が極大となる周
波数ｆｐが８ＭＨｚ以上である軟磁性のフェライトから
成り、前記磁極の高さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√
Ｓ＝αとした場合に、α≦３であることを特徴とする光
磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項３】 光磁気記録媒体に垂直な柱状の磁極を備
えたコアおよび前記磁極の周囲に設けたコイルから構成
された光磁気記録用磁気ヘッドにおいて、前記コアは周
波数１００ｋＨｚにおける比透磁率の実数部μ１′が５
以上７００以下であり、周波数１００ｋＨｚ以上５ＭＨ
ｚ以下の範囲において比透磁率の実数部が０．５μ１′
以上で１．５μ１′以下である軟磁性のフェライトから
成り、前記磁極の高さをＨ、断面積の平均をＳ，Ｈ／√
Ｓ＝αとした場合に、α≦３であることを特徴とする光
磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項４】 さらに前記フェライトの周波数１００ｋ
Ｈｚにおける比透磁率の実数部μ１′およびαは次の式 【数１】 を満たすことを特徴とする請求項１、２または３のいず
れか１項に記載の光磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項５】 前記フェライトのキュリー温度Ｔｃは２
００℃以上であり、また温度２５℃における飽和磁束密
度Ｂｓは３５００Ｇａｕｓｓ以上であることを特徴とす
る請求項１乃至４のいずれか１項に記載の光磁気記録用
磁気ヘッド。 - 【請求項６】 前記フェライトの比透磁率の実数部μ′
の２０℃以上８０℃以下の温度範囲における温度係数は
正であることを特徴とする請求項１乃至４のいずれか１
項に記載の光磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項７】 前記コアは立方晶のＮｉ−Ｚｎフェライ
トであることを特徴とする請求項１乃至６のいずれか１
項に記載の光磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項８】 前記コアは六方晶のフェライトであるこ
とを特徴とする請求項１乃至６のいずれか１項に記載の
光磁気記録用磁気ヘッド。 - 【請求項９】 光磁気記録媒体に情報信号によって変調
された磁界を印加する磁気ヘッドおよび前記光磁気記録
媒体に光ビームを照射する光ヘッドとを備える光磁気記
録装置において、前記磁気ヘッドは請求項１乃至８のい
ずれか１項に記載の光磁気記録用磁気ヘッドであること
を特徴とする光磁気記録装置。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10215858A JP2000048422A (ja) | 1998-07-30 | 1998-07-30 | 光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
| US09/354,578 US6314060B1 (en) | 1998-07-30 | 1999-07-16 | Magnetic head for magneto-optic recording, and magneto-optic recording apparatus |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10215858A JP2000048422A (ja) | 1998-07-30 | 1998-07-30 | 光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2000048422A true JP2000048422A (ja) | 2000-02-18 |
Family
ID=16679448
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10215858A Pending JP2000048422A (ja) | 1998-07-30 | 1998-07-30 | 光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US6314060B1 (ja) |
| JP (1) | JP2000048422A (ja) |
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| JP2000030203A (ja) * | 1998-05-07 | 2000-01-28 | Canon Inc | 磁気ヘッド用コイル、光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
| JP2001229502A (ja) * | 2000-02-10 | 2001-08-24 | Sharp Corp | 磁気ヘッドおよびそれを用いる磁気ヘッドアセンブリ |
| JP2004227712A (ja) * | 2003-01-24 | 2004-08-12 | Canon Inc | 磁気ヘッド支持機構 |
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|---|---|---|---|---|
| DE69118722T2 (de) * | 1990-01-23 | 1996-09-19 | Canon Kk | Magnetooptisches Aufzeichnungsgerät |
| US5485435A (en) * | 1990-03-20 | 1996-01-16 | Canon Kabushiki Kaisha | Magnetic field generator in which an end face of a magnetic material member projects from man end face of magnetic field generating cores |
| US5202863A (en) * | 1990-09-11 | 1993-04-13 | Matsushita Electric Industrial Co., Ltd. | Magneto-optical disk unit compatible with different two types of magneto-optical disks and a magnetic-field generator suitable thereof |
| JPH05197903A (ja) * | 1991-10-28 | 1993-08-06 | Canon Inc | 光磁気記録装置 |
| JPH05166630A (ja) | 1991-12-19 | 1993-07-02 | Sony Corp | 磁性材料 |
| JP3188339B2 (ja) | 1992-03-06 | 2001-07-16 | キヤノン株式会社 | 磁気ヘッド駆動装置および光磁気記録装置 |
| JP3139723B2 (ja) | 1992-05-15 | 2001-03-05 | キヤノン株式会社 | 光磁気記録装置 |
| JPH06195796A (ja) * | 1992-08-28 | 1994-07-15 | Canon Inc | 光磁気記録用磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
| EP0584989B1 (en) | 1992-08-28 | 1998-10-21 | Canon Kabushiki Kaisha | Magnetic head for magnetooptical recording and method for producing the same |
| DE69330485T2 (de) * | 1992-10-09 | 2001-12-13 | Canon Kk | Magnetkopf für magnetooptische Aufzeichnung und magnetooptisches Aufzeichnungsgerät |
| JP2980273B2 (ja) | 1992-12-21 | 1999-11-22 | キヤノン株式会社 | 光磁気記録装置 |
| JPH06301914A (ja) | 1993-04-14 | 1994-10-28 | Canon Inc | 磁気ヘッド用コイルの巻回方法および磁気ヘッド |
| JPH0863824A (ja) | 1994-06-14 | 1996-03-08 | Canon Inc | 光磁気記録用磁気ヘッド、及びその製造方法、及び光磁気記録装置 |
| JP3542386B2 (ja) * | 1994-10-13 | 2004-07-14 | キヤノン株式会社 | 磁気ヘッドおよび光磁気記録装置 |
| JPH1092045A (ja) * | 1996-09-18 | 1998-04-10 | Canon Inc | 信号再生装置 |
| JPH1186203A (ja) * | 1997-09-03 | 1999-03-30 | Canon Inc | 磁気ヘッド駆動装置及び光磁気記録装置 |
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1998
- 1998-07-30 JP JP10215858A patent/JP2000048422A/ja active Pending
-
1999
- 1999-07-16 US US09/354,578 patent/US6314060B1/en not_active Expired - Fee Related
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| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US6314060B1 (en) | 2001-11-06 |
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