DE2854134C2 - Schaltungsanordnung zum Herstellen von Abbildungen eines Objekts - Google Patents
Schaltungsanordnung zum Herstellen von Abbildungen eines ObjektsInfo
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Description
4. Schaltungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß jede Einrichtung zum
Ableiten phasenverschobener Wechselspannungssignale folgende Elemente enthält:
einen Mischer (336) mit einem eisten mit einem
Meßumformer (134) verbundenem Eingang und einem zweiten mit einem Oszillator (135) verbundenen
Eingang und
einen zweiten Mischer (140) mit einem Eingang, der über ein Filter (138) mit dem ersten Mischer verbunden
ist zur Auswahl eines der Seitenbänder, das durch den Überlagerungsvorgang im ersten Mischer
erzeugt ist, und mit einem zweiten Eingang, der mit einem zweiten Oszillator (144) über einen Phasenwähler
(142) verbunden ist, der ein Filter enthält, welches eines der Seitenbänder des zweiten
Mischers durchläßt (Fig. 10).
5. Schaltungsanordnung nach Anspruch 2, gekennzeichnet durch
eine zweite Verzögerungsleitung (124) mit Anzapfungen, die wie die Anzapfungen der ersten
Verzögerungsleitung (118) grob abgestuft sind, einen zweiten Mischer(114) mit einem mit dem
Meßumformer verbundenen ersten Eingang, einen mit einem zweiten Eingang des zweiten
Mischers verbundenen Oszillator, wobei der Ausgang des zweiten Mischers mit einer
Anzapfung der zweiten Verzögerungsleitung verbunden ist,
eine Einrichtung zur Einstellung der Phase der zweiten Oszillatorfrequenz im Abstand von 90°
gegenüber der Phase der ersten Oszillatorfrequenz und
- eine mit den Ausgängen der Verzögerungsleitungen verbundene Einrichtung (121,122,128,
130,132) zum Verknüpfen der Signale an deren Ausgängen (Fig. 9).
u+τη-τ
entsDricht. wobei
Die Erfindung betrifft eine Schaltungsanordnung zum Herstellen von Abbildungen eine:s Objekts gemäß
dem Oberbegriff von Anpruch 1.
Derartige Schaltungsanordnungen werden insbesondere zum Erzeugen von Realzeit-Abbildungen von Teilen
innerhalb des menschlichen Körpers verwendet. Durch die Wahl des Tastverhältnisses der den Meßumformern
zugeführten Impulse der elektrischen Trägerwellen können die Druckwellen für jeden Impuls in
einen Strahl umgeformt werden, der sich in irgendeine gewünschte Richtung erstreckt.
Bei solchen Systemen ist es erforderlich, die unterschiedlichen Laufzeiten der von dem abgebildeten
Objekt reflektierten Signale genau durch Verzögerungsglieder vor der Summierung dieser Signale zu
kompensieren, da es sonst bei der Überlagerung nicht zu der gewünschten Signalverstärkung kommt. Gemäß
US-PS 4140 022, DE-OS 2618178 und DE-OS
26 51786 ist es zu diesem Zweck bekannt, Verzögerungsleitungen
zu verwenden, die eine Vielzahl relativ fein abgestufter Anzapfungen enthalten, so daß diskrete
Verzögerungen für die zu summierenden Signale realisiert werden. Dabei können entweder eine ^rielzahl von
Anzapfungen auf einer einzigen Hauptverzögerungsleitung vorgesehen werden, oder es können mehrere einseitig
verbundene Verzögerungsleitungsabschnitte durch schallbare Anzapfungen angesteuert werden. In
allen diesen Fällen werden jedoch nur diskontinuierliche Verzögerungszeiten erreicht. Da eine möglichst
gute Phasenkohärenz der zu summierenden Signale erforderlich ist, bedeutet dieses einen enormen Schaltnngsaufwand
angesichts der nötigen Vielzahl von Anzapfungen.
Demgegenüber liegt der Erfindung die Aufgabe zugrunde, eine Schaltungsanordnung gemäß dem Oberbegriff
von Anspruch 1 derart zu verbessern, daß das für die Signalverstärkung durch Summation erforderliche
Maß an Phasenkohärenz der aus den reflektierten Dnickwellenimpulsen abgeleiteten Wechselspannungssignale
in schaltungstechnisch einfacherer Weise, d. h. ohne die bisher erforderliche Feinabstufung der
Anzapfungen der Verzögerungseinrichtung erreicht wird.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß gelöst durch das Kennzeichen von Anspruch 1. Dabei wird vor; der
Erkenntnis ausgegangen, daß entgegen der bisher geübten Allgemeinpraxis die diskrete Verzögerungseinrichtung
(Verzögerungsleitung mit Anzapfungen) so grob abgestuft wird, daß sie nicht die erforderliche Phasenkohärenz
der Meßsignale bewirkt, solange es eine ausreichende Überlappung nicht phasengleicher Meßsignale
gibt. Die erforderliche Phasenkohärenz wird erst durch die Zwischenschaltung von kontinuierlichen Phasenschiebern
erreicht. Diese Phasenschieber können gemäß den Unteransprüchen in verschiedener Weise
realisiert werden, beispielsweise auch durch Zwischenfrequenzumsetzer, denen phasenverschobene Oszillatorsignale
zugeführt werden.
Aus dem Aufsatz »Wideband Array Antenna Using IF Time Delay Steering«, Oktober 1966, Rome Air
Development Center, ist eine Radarantennenanordnung mit Sende/Empfängerpaaren bekannt, bei welcher
die empfangenen Signale durch progressiv gestaffelte Abschnitte von Verzögerungsleitungen derart verzögert
werden, daß sie am Summierungspunkt phasengleich und unverzerrt auftreten. Gemäß Fig. 2
werden die Meßsignale auf eine Zwischenfrequenz umgesetzt durch Mischer, die zwischen die Meßumformer
und die Verzögerungsleitungsabschnitte geschaltet werden; Diesen Mischern werden Modulationsfrequenzen
mit gleicher Phase zugeführt, wobei sich die Schwierigkeit ergibt, daß bei der Umsetzung auf eine
Zwiscttenfrequenz die Phasenkohärenz verlorengeht, welche an sich durch die entsprechend fein abzustufenden
Verzögerungsleitungsabschnitte erreicht würde. Um dieses zu vermeiden, werden den Mischern
Modulationssignale mit individuellen Phasenverschiebungen zugeführt, so daß die bei der Zwischenfrequenziinisetzung
erfolgende Phasenverschiebung kompensiert wird. Es geht jedoch nicht um die Korrektur einer
mangelhaften Phasenkohärenz durch Grobabstufung der diskreten Verzögerungsglieder.
Bei der Lösung gemäß der Erfindung kann der Stand der Anschlüsse der Verzögerungsleitungen viel größer
sein, als einem kleinen Bruchteil der Periode einer
Wechselspannungswelle entspricht. Es hat sich ein Abstand als vorteilhaft herausgestellt, der einer Verzögerung
entspricht, die etwa die Hälfte der Dauer eines Impulses ist. Auch sind für irgendeinen Meßumformer
nur ein oder höchstens einige Anschlußstellen erforder-
to lieh bei der Abtastung von einem minimalen zu einem
maximalen Bereich, so daß das Auftreten von Störsignalen beim Umschalten der Anschlüsse praktisch
ohne Wirkung bleibt.
Bevorzugte Ausführungsformen der Erfindung sind in den Unteransprüchen gekennzeichnet. Dabei kann die Frequenz des Oszillators so gewählt werden, daß der Frequenzbereich eines der Zwischenfrequenz-Seitenbänder der Mischerausgänge tief genug ist, um die Verwendung von billigeren elektrischen Verzögerungsleitungen zu gestatten, oder hoch genug, um die Verwendung von akustischen Oberwellen-Verzögerungsleitungen zu gestatten, weiche wesentlich billiger als elektrische Verzögerungsleitungen sind. Bei akustischen Oberflächen-Verzögerungsleitungen vereinfacht die Verwendung von Anschlüssen in größeren Abständen die Auslegung der Schaltungsanordnung, da weniger Anschlüsse störende Reflexionen hervorrufen.
Bevorzugte Ausführungsformen der Erfindung sind in den Unteransprüchen gekennzeichnet. Dabei kann die Frequenz des Oszillators so gewählt werden, daß der Frequenzbereich eines der Zwischenfrequenz-Seitenbänder der Mischerausgänge tief genug ist, um die Verwendung von billigeren elektrischen Verzögerungsleitungen zu gestatten, oder hoch genug, um die Verwendung von akustischen Oberwellen-Verzögerungsleitungen zu gestatten, weiche wesentlich billiger als elektrische Verzögerungsleitungen sind. Bei akustischen Oberflächen-Verzögerungsleitungen vereinfacht die Verwendung von Anschlüssen in größeren Abständen die Auslegung der Schaltungsanordnung, da weniger Anschlüsse störende Reflexionen hervorrufen.
Es sind also viele Systeme für Überlagerungsverfahren entsprechend der Erfindung verwendbar. Bei eini-
gen können eine doppelte Überlagerung und/oder inkrementale Verzögerungsleitungen verwendet werden.
Bei anderen kann der Ausgang jedes Meßumformers mit dem Ausgangssignal des Oszillators mit komplementärer
Phase überlagert werden, bevor das Signal getrennten Verzögerungsleitungen zugeführt wird.
Im folgenden werden bevorzugte Ausführungsformen der Erfindung anhand der Zeichnungen erläutert:
es stellen dar:
Fig. 1 schematisch eine Ultraschalleinrichtung
Fig. 1 schematisch eine Ultraschalleinrichtung
■to gemäß dem Stand der Technik,
Fig. 2 schematisch eine Anordnung und Signal verlaufe
zur dynamischen Fokussierung gemäß dem Stand der Technik,
F i g. 3 eine Anordnung und Signalverläufe zur dynamischen Fokussierung unter Verwendung von Phasenschiebern gemäß der Erfindung,
F i g. 3 eine Anordnung und Signalverläufe zur dynamischen Fokussierung unter Verwendung von Phasenschiebern gemäß der Erfindung,
F i g. 4 eine Anordnung und Signalverläufe zum dynamischen Fokussieren durch Überlagerung gemäß der
Erfindung,
Fig. 5A schematisch einen Meßumformerkanal gemäß dem Stand der Technik,
Fig. 5B schematisch einen Meßkanal gemäß der Erfindung mit einer idealen Verzögerung,
Fig. 5C und 5D schematisch Meßkanäle gemäß der Erfindung mit ungenauen Verzögerungswerten,
Fig. 6 ein Diagramm zur Erläuterung der zeitlichen Veränderung der Verzögemng bei verschiedenen
Meßumformern, wenn diese in einer Richtung von +45° bezüglich der Mittellinie einer Anordnung fokussiert
werden,
Fig. 7 ein Blockschaltbild eines Teiles eines Ultraschallsysteme s, in welchem das Überlagerungsverfahren
verwendet wird, um die Trägerfrequenz zu ändern und eine Phasenkohärenz herbeizuführen,
Fig. 7A schematisch eine Anordnung zur Verwendung
einer akustischen Verzögerungsleitung in Fig. 7, Fig. 8 schematisch einen Abschnitt eines Ultraschallsystemes,
bei welchem ein Überlagerungsverfah-
• ren verwendet wird und die Phase der Zwischenfrequenz geändert wird durch Phasenschieber,
Fig. 9 schematisch ein Ultraschallsystem, bei welchem
eine komplementäre Phasentechnik verwendet wird,
Fig. 10 schematisch eine Anordnung zur zweifachen Signalüberlagerung und
F i g. 11 eine Anordnung zur zweifachen Signalüberlagerung mit einer inkrementalen Verzögerungsleitung.
Zur Erläuterung der maßgeblichen Gesichtspunkte wird zunächst ausgegangen von einem herkömmlichen
Ultraschallsystem gemäß Fig. 1. Es enthält eine ebene Anordnung 2 aus Meßumformern, welche zur Übertragung
akustischer Impulse und zu deren Aufnahme verwendet werden kann. Es ist eine Gruppe 4 von Verzögerungsleitungen
vorgesehen, von denen jeweils ein Ende mit einem anderen Meßumformer und einem Anschluß
verbunden ist, der wiederum mit einem Summierungspunkt S verbunden ist. Die Anordnung 2 ist im Kontakt
mit einem Körper 6 dargestellt, der ein inneres Organ O enthält, welches geprüft werden muß. Mittels
einer nicht dargestellten Einrichtung werden elektrische Wellen mit einigen Perioden und einer Trägerfrequenz
IV1. den Meßumformern derart zugeführt, daß
diese Impulse aus Utrasrhallwellen der Trägerfrequenz
wc in den Körper 6 übertragen. Die zeitliche
Relation, in welcher die Meßumformer der Anordnung 2 betätigt werden, bestimmt die Richtung und die
Gestalt der Wellenfront des Strahls akustischer Energie, welche dadurch in den Körper gestrahlt wird. Wenn beispielsweise
die Meßumformer der Anordnung 2 nacheinander und mit dem bodenseitigen Meßumformer
beginnend betätigt werden, kann der Strahl in einer Richtung mit dem Winkel θ bezüglich der Mittellinie
der Anordnung ausgesendet werden, so daß der Hauptteil der akustischen Energie in der Form einer Welle mit
einer ebenen Wellenfront sich von der Anordnung 2 zwischen unterbrochenen Linien 10 und 12 wegbewegt.
Statt einen Strahl akustischer Energie zu bilden, wäre es möglich, die Meßumformer derart zu betätigen, daß die
Welle akustischer Energie eine gekrümmte Wellenfront hat. Bezüglich der Erfindung ist indessen die Art und
Weise, in welcher akustische Energie in den Körper 6 übertragen wird, nicht ausschlaggebend.
In dem dargestellten Beispiel, bei dem ein Puls akustischer Energie in den Körper 6 mit einem Winkel θ
übertragen wird, wird die empfangende Anordnung 2 nacheinander an Punkten/,,/2,/3 und/, fokussiert, bis
ein maximaler Bereich erreicht wird. Dann wird ein anderer Impuls in einer geringfügig verschiedenen
Richtung übertragen, und die Anordnung wird progressiv entlang dieser neuen Richtung fokussiert. Das Verfahren
wird dann wiederholt, bis ein gewünschter Sektor abgetastet worden ist. Wenn die reflektierten
Impulse akustischer Trägerwellen die Meßumformer erreichen, erzeugen sie entsprechende Impulse elektrischer
TrägerweUen, die am Summierungspunkt S addiert werden, nachdem jeder Impuls in geeigneter
Weise durch eine der Verzögerungsleitungen 4 verzögert worden ist. Die Spannung am Summierungspunkt
S wird verwendet, um die Intensität des Elektronenstrahls in der Kathodenstrahlröhre 14 zu modulieren.
Der Strahl der Kathodenstrahlröhre wird derart abgelenkt, daß er radialen Wegen entsprechend den verschiedenen
Richtungen folgt, die durch den Fokussierungspunkt der Anordnung 2 abgetastet werden.
Eine perfekte Fokussierung erfordert, daß alle Zyklen der Trägerwelle der Impulse elektrischer Wellen von
allen Meßumformern am Summierungspunkt genau in Phase eintreffen. Die Verzögerung Th U), welche zur
genauen Fokussierung jedes Meßumformers einer ebenen Anordnung erforderlich ist, kann definiert werden
als die Verzögerung, welche ein Ausgangssignal
erzeugt, wenn ein Signal X U) dessem Eingang zugeführt wird. Dabei gilt:
U - T11) h sin Θ
C2
In dieser Gleichung ist t die Zeit nach der Übertragung
eines Impulses vom Zentrum der Anordnung, h der Abstand des Meßumformers von der Mittellinie der
Anordnung, c die Durchschnittsgeschwindigkeit der akustischen Welle in dem untersuchten Körper, und Φ
der Winkel zwischen der Mittellinie der Anordnung und der radialen Linie vom Zentrum der Anordnung
zum Fokussierungspunkt. T0 ist eine feste Verzögerung,
die in jedem Meßumformerkanal enthalten ist und verhindert, daß die ideale Verzögerung T„(i) entsprechend
Gleichung (1) jemals negativ wird.
Bei bekannten Anordnungen, beispielsweise in Fig. 1, kann die ideale Verzögerung Th(i) brauchbar
angenähert werden, wenn die Anschlüsse der Verzögerungsleitung nahe genug beeinander sind. Wenn beispielsweise
die Zyklen einer Trägerfrequenz von 2,5 MHz innerhalb von ±22,5° der für die perfekte
Fokussierung erforderlichen Phase liegen sollen, hätten die Anschlüsse zeitlich einen Abstand von 50 ns aufzuweisen,
welcher Abstand räumlich nur sehr teuer zu realisieren wäre.
Es wird nun Bezug genommen auf die F i g. 2,3 und 4 zur Erläuterung von Vorteilen, die durch die Erfindung
erreicht werden.
F i g. 2 stellt ein herkömmliches System dar, wie es bereits in Verbindung mit F i g. 1 erläutert wurde, in welchem
Meßumformer TR1 und 77?2 mit den Enden von
Verzögerungsleitungen Z)1 bzw. D2 verbunden sind. Die
Anschlüsse auf den Verzögerungsleitungen haben einen Abstand, der einem Bruchteil der Länge einer
Trägerwelle entspricht. Wenn die Anschlußschalter sx
und S2 für d'e Verzögerungsleitungen Dx und D2 zufällig
mit Anschlüssen verbunden sind, welche ideale Verzögerungen ergeben, treffen alle Wechselstromzyklen
innerhalb der Impulse, die von den Meßumformern 7Ti1 und TR2 abgegeben werden, am Summierungspunkt
S genau phasengleich ein, wie aus der Kurve I2
hervorgeht. Es ist jedoch wahrscheinlicher, daß die Anzapfungsschalter S1 und S2 keine idealen Verzögerungen,
sondern solche ergeben, die um einen kleinen Anteil einer Periode kleiner oder um einen kleinen
Anteil einer Periode größer als die ideale Verzögerung sind, um Wellen Wx und W1 zu erzeugen, die in der
Phase nahe genug sind, um wirksam addiert zu werden. Aufgrund der Sicherstellung einer angemessenen Phasenkohärenz
durch Justierung der Verzögerungen der durch die Meßumformer TRx und 77J2 erzeugten Wechselstromwellen
beträgt die Impulsüberlappung der Signale Wx und W2 nahezu 100%.
Anhand von Fig. 3 wird ein Aspekt der Erfindung
Anhand von Fig. 3 wird ein Aspekt der Erfindung
erläutert, nämlich die Verwendung von Phasenschiebern in Verbindung mit grob angezapften Verzögerungsleitungen,
um die zum Fokussieren erforderliche Phasenkohärenz zu erreichen. In diesem Fall werden
Phasenschieber Φι und Φ2 zwischen Meßumformern
7Tf1'und TR2 und den entsprechenden Verzögerungsleitungen
DJ und D2 eingesetzt. Die Anschlüsse auf diesen Verzögerungsleitungen haben einen so großen Abstand
voneinander, wie es im Hinblick auf die erforderliche Impulsüberlappung möglich ist, so daß mit Ausnahme
seltener Umstände keine angemessene Phasenkohärenz der Perioden der Trägerwelle am Summierungspunkt
eintreten kann. Falls beispielsweise ein Impuls mit einer idealen Verzögerung bei /3 angezeigt wird,
kann der Schalter ^1 eingestellt werden, um eine geringere
Verzögerung als der Schalter J2 zu bewirken,
so daß die entsprechenden Impulse W\ und W1 am Surnmierungspunkt
S' in der angezeigten Weise auftreten. Falls jedoch eine ausreichende Überlappung vorliegt,
wie an der Stelle O dargestellt ist, und falls die Phasen der Trägerwellen durch die Phasenschieber Φ] und Φ2 in
geeigneter Weise ausgerichtet sind, können die Zyklen der Trägerwellen innerhalb der Überlappung zu einem
nützlichen Signal addiert werden.
Fig. 4 erläutert das Überlagerungsprinzip, um eine Fokussierung gemäß der Erfindung zu erreichen. Die
Meßumformer TR" und TR2 sind mit einem Satz von
Eingängen von Mischern AZ1 bzw. M2 verbunden, und
Oszillatoren O1 und O2 sind entsprechend mit dem anderen
Satz von Eingängen verbunden. Der Ausgang des jo Mischers M1 ist durch einen Anschlußschalter j{ mit
einem Eingangsanschluß auf einer Hauptverzögerungsleitung AiD und der Ausgang des Mischers M2 durch
einen Ansrhlußschalter .# mit einem anderen Eingangsanschluß
auf der Hauptverzögerungsleitung MD verbunden. Die Anschlüsse befinden sich gemäß Fi g. 3
derart im Abstand voneinander, daß allgemein keine idealen Verzögerungen erhalten werden können. Wenn
daher eine Zwischenfrequenzwelle mit einer idealen Verzögerung am Summierungspunkt S" auftritt (vgl. ^),
können die Impulse der Zwischenfrequenzwellen von den Mischern Mx und M2 am Summierungspunkt S" zu
verschiedenen Zeitpunkten (vgl. W" und W2) auftreten!
Gemäß einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung wird die Phasenkohärenz der Zwischenfrequenzwellen
in dem überlappenden Abschnitt der Impulse sichergestellt durch entsprechende Einstellung
der Phasenwinkel der Ausgangssignale der Oszillatoren O1 und O2 bezüglich der Winkel fl, und Q2, die in
einer noch zu beschreibenden Weise bestimmt sind.
Aus Fig. 5A geht schematisch ein Meßumformerkäcs]
hervor, bei welchem das elektrische Signa!
EM cos (wcr + <P*) (2)
von einem Meßumformer 20 durch eine Verzögerungsleitung 22 um einen idealen Betrag Th(t) verzögert ist
und dadurch am Summierungspunkt 5 ankommt in der Form1
EhU - T„(t)) cos [wc(t - TM) + *J. (3)
Dieses Signal ist phasengleich mit den durch alle anderen nicht dargestellten Meßumformer-Kanäle
abgegebenen Signalen, falls deren Verzögerungsleitungen ideale Verzögerungen haben, die gemäß der Gleichung
(1) berechnet sind und falls die Signale durch die Reflexion eines übertragenen Impulses von einem Ziel
verursacht sind, das im Bereich c(t - To)/2 und im Winkel
ΘΗ angeordnet ist. Der Phasenwinkel Qh ist der Winkel
zwischen akustischen Trägerwellen, die vom Zentrum der Anordnung ausgesendet wurden, und reflektierten
akustischen Wellen, die an einem Meßumformer ankommen. Dieser Phasenwinkel ist für jeden Meßumformer
verschieden, da die Wellen verschiedene Wege zu durchlaufen haben, aber dieser Unterschied
wird genau ausgeglichen durch verschiedene Werte von TM-
Obgleich es in der Regel nicht der Fall ist, werden die Signale von allen Kanälen, die am Punkt 5 summiert
werden, zum Zwecke der Erläuterung einem Mischer M zugeführt, wo sie mit dem Ausgangssignal cos wot eines
Oszillators O überlagert werden. Es ist möglich, die Oszillatorfrequenz derart zu wählen, daß die gesamte
Signalinformation sich in jedem Seitenband befindet. Falls das Signa! am Ausgang des Mischers M infolge des
dargestellten Meßumformer-Kanals von den anderen Signalen getrennt werden könnte, hätte es ein oberej
Seitenband (OSB)
O.S.B. = y Eh(t - TM) cos {wot + K(/ - TM) +*„]}
(4)
und ein unteres Seitenband (USB)
und ein unteres Seitenband (USB)
U.S.B. =-j Eh(t-TM) cos{Klt-[Wc(r-TM) +ΦΜ-
(5)
Diese Art der Überlagerung stört die Phasenkohärenz nicht, so daß die oberen Seitenbänder aller Kanäle
die Phase haben, die durch Gleichung (4) bestimmt ist, und die unteren Seitenbänder die Phase haben, die
durch die Gleichung (5) bestimmt ist.
Wie vorher dargelegt wurde, können es einzelne Ausführungsformen
der Erfindung eif^roerlich machen,
daß die Wellen von den Meßumformern vor den Verzögerungsleitungen überlagert werden. Falls dieses
durchgeführt werden kann, so daß entweder ein oberes oder ein unteres Seitenband mit der gleichen Phase am
Ausgang der Verzögerungsleitungen wie die oberen und unteren Seitenbänder gemäß Fig. 5A erzeugt
wird, kann die erforderliche Phasenkohärenz erhalten werden.
In Fig. 5B ist schematisch ein Meßumformer-Kanal
gemäß einem Aspekt der Erfindung dargestellt, bei dem ähnliche Bauteile wie in Fig. 5A durch die gleichen
Nummern oder Buchstaben - mit einem Apostroph versehen - bezeichnet sind. Das durch den Meßumformer
20' abgegebene Signal ist das gleiche wie vorher, d. h. es entspricht Gleichung (2). Der Hauptunterschied
ist, daß der Mischer M zwischen dem Meßumformer 20'
und der Verzögerungsleitung 22' eingesetzt ist. In diesem Fall wird davon ausgegangen, daß der Oszillator
O einen Phasenwinkel 6h(t) hat, wogegen der Oszillator
O in F i g. 5 A einen Phasenwinkel 0 hat. Bei der Berechnung
der Phasenwinkel werden ganze Zahlen von Perioden außer Betracht gelassen, modulo 2 π rad, so daß
der verbleibende Bruchteil einer Periode die Phase bestimmt. Im folgenden sollte Gleichheit zwischen
Phasenwinkeln verstanden werden als Gleichheit modulo 2 π rad. Falls entsprechend dieser Erfindung
die Bedingung erfüllt wird:
e*(/-7i(i)) = we7i(0, (6)
sind die oberen und unteren Seitenbänder am Summierungsunkt 5" in F i g. 5B die gleichen wie die oberen und
unteren Seitenbänder am Ausgang der Mischers M in Fig. 5A und daher die gleichen wie in Gleichung (4)
bzw. Gleichung (5). Durch Verwendung des Phasenwinkels ΘΛ(Γ) für den Kanal h für jeden Kanal, sind die oberen
Seitenbänder aller Kanäle phasengleich am Summierungspunkt S', ebenso wie die unteren Seitenbänder.
Da jedes Seitenband die gesamte Signalinformation enthält, brauchen die Verzögerungsleitungen nur
eines dieser Seitenbänder hindurchzulassen, was einen Vorteil der Erfindung darstellt.
Falls jedoch in Übereinstimmung mit einem Gesichtspunkt der Erfindung die Anschlüsse auf einer
Verzögerungsleitung eine Verzögerung T1* (t) hervorrufen,
die sich wesentlich von der idealen Verzögerung 7",,(O unterscheidet, ergibt sich die Situation gemäß F i g.
5C und F i g. 5D. Die Bauteile in F i g. 5C, die denen von
Fig. 5A entsprechen, sind durch den gleichen Buchstaben
oder die gleiche Zahl und mit zwei Anführungszeichen bezeichnet, und die Bauteile in F i g. 5D, welche
denen in F i g. 5 A entsprechen, sind durch die gleichen Buchstaben und Zeichen mit drei Anführungszeichen
versehen. In jedem dieser Fälle wird das Meßumformersignal Eh(t) cos (wct + Φλ) überlagert mit einem Oszillator-Ausgangssignal
der Form cos (w„t + ΩhU)), aber
die Definition des Phasenwinkels ÜhU) ist unterschiedlich.
In Fig. 5C wird der Wert Qn U) erfindungsgemäß
derart definiert, daß er die folgende Gleichung erfüllt:
Üh(t - Tf U)) = w0 Th*(t) + wc [Th(t) - TfU)] . (7)
Wie aus der Zeichnung hervorgeht, ist die Phase des unteren Seitenbandes am Summierungspunkt S" gleich
der Phase der unteren Seitenbänder gemäß Fig. SA und F i g. 5 B und Gleichung (5). Daher befinden sich die
unteren Seitenbänder aller Meßumformerkanäle wie dasjenige in Fig. 5C genau in Phase mit dem Summierungspunki
S". jedoch unterscheidet sich der Ausdruck für das obere Seitenband in Fig. 5C
(0) cos lwot*[wcO-Th(t))*0l]+2wc[ThU)-Th*(t))}
(8)
von dem Ausdruck (4) für die oberen Seitenbänder der Fig. 5A und Fig. 5B durch den Einschluß des Phasenausdrucks
+ 2wc[Th(t)-TfU)]-
Daher sind die oberen Seitenbänder der Kanäle am Summierungspunkt S" nicht phasengleich, so daß nur
die unteren Seitenbänder verwendet werden können. Die Hüllkurve
Dieser Unterschied der Hüllkurven-Zeitverschiebung selbst beeinträchtigt nicht die Phasenkohärenz unter
den Meßumformer-Kanälen. Vielmehr wird dadurch der Betrag der Impulsüberlappung beeinträchtigt.
In Fig. 5D ist der Wert QhU) entsprechend dieser
Erfindung derart definiert, daß die Gleichung erfüllt wird:
JO
}■>
der Seitenbänder in Fig. 5C unterscheidet sich von der
Hüllkurve
-i- E„(t -
der Seitenbänder in Fig. 5A und Fig. 5B wegen einer
Zeitverschiebung
40
- Hv[r„(/| - 7;*(O] · (9)
Der Unterschied gegenüber Gleichung (7) besteht darin, daß zwischen den beiden Ausdrücken auf der
rechten Seite der Gleichung ein Minuszeichen und kein
Pluszeichen steht. Wie aus der Zeichnung hervorgeht, ist die Phase des oberen Seitenbandes die gleiche wie
die Phase der oberen Seitenbänder gemäß Fig. 5A und Fig. 5B. wie durch Gleichung (4) beschrieben wird.
Daher sind die oberen Seitenbänder aller Meßumformer-Kanäle wie dasjenige in F i g. 5D genau in Phase am
Summierungspunkt S"'. Der Ausdruck für das Seitenband in Fig. 5D
EhU - Tf U)) cos {*·„/ -[η·,(/ - 7J1(O) + Φ/J - 2 «γ[T11O) - Tf (O])
(10)
unterscheidet sich von dem Ausdruck (5) für die unte- stante Tf*. so daß die Gleichungen (7) und (9) jeweils
ren Seitenbänder der Fig. 5A und Fig. 5B durch die so ausgedrückt werden können durch
Einfügung des Phasenausdrucks
Daher sind die unteren Seitenbänder der Kanäle am Summierungspunkt S'" nicht in Phase, so daß nur die
oberen Seitenbänder verwendet werden können.
Insoweit die Phasenkohärenz am Summierungspunkt der Wellen des geeigneten Seitenbandes der Zwischenfrequenz
nicht länger alleine von den Verzögerungen abhängt, die an den Anschlüssen auftreten, mit denen
die Meßumformer verbunden sind, können die Anschlüsse für jeden Meßumformer am Beginn der
fokalen Abtastung längs jeder radialen Richtung ausgewählt werden und unverändert bleiben, um eine Verzögerung
Tf* einzuführen, bis die Abtastung der nächsten radialen Richtung beginnt. In diesem Fall wird die
Variable TfO) in den Gleichungen (7) und (9) eine Kon
55 Q„0 - Tf*) = W1,7;** + KV[Ti(O - Tf*] (11)
und uhu - Tf*) = uv. Tf- - wciTkO) - Tf']. (12)
Durch Ersatz des Ausdruckes 7+7J für die freie
Variable r kann explizit der Phasenwinkel aus den Gleichungen (11) und (12) bestimmt werden:
a„(t) = H0 7",,** + wein(t +Tf*) - Tf*] (13)
ß*(0 = W0Tf* - y;c[ThO+Tf*) - Γ,**]. (14)
und Falls Gleichung (13) für die Berechnung von ΩΗ (ή
ausgewählt wird, muB das untere Seitenband verwendet werden, und falls Gleichung (14) verwendet wird,
muß das obere Seitenband verwendet, werden.
Aus der Gleichung ist ersichtlich, daß der Phasenwinkel Qh, der in irgendeinem Zeitpunkt t zu verwenden
ist, aus einem festen Anteil woTf* besteht, der die
Phasenverschiebung korrigiert, welche durch das Zwischenfrequenzsignal erzeugt wird, wenn dieses durch
die Verzögerungsleitung an dem Anschluß hindurchgelangt, an dem der Meßumformer verbunden ist, und
einen variablen Anteil
10
enthält, welcher einen Phasenwinkel ezeugt, der sich mit der Zeit derart verändert, daß die Zyklen der Zwischenfrequenz-Wellen,
die auf nachfolgende Fokussierungspunkte bezogen sind, am Summierungspunkt
phasengleich zueinander auftreten.
In Fig. 6 stellen die ausgezogenen Linien Änderungen der idealen Verzögerung Th(t) gegenüber der Zeit
dar, die gemäß Gleichung (1) erforderlich ist, um jeden
der acht Meßumformer zu fokussieren, die symmetrisch um die Mittellinie einer Anordnung von einem Bereich
von 1,4 cm bis zu einem Bereich von 15,0 cm entlang einer Richtung θ = +45° angeordnet sind. Der Abstand
h vom Zentrum der Anordnung jedes Meßumformers ergibt sich aus der rechten Seite der Darstellung. Die
Meßumformer können während jeder fokalen Bilderzeugung vom minimalen zum maximalen Bereich mit
einem Anschluß verbunden sein, bei dem die Verzögerung Tf* dem idealen Wert Th(t) für einen Bereich, beispielsweise
7,5 cm, am nächsten kommt. Falls die Anschlüsse jeweils im Abstand von Ι/μβ angeordnet
sind, werden die Meßumformer jeweils bei h= +1,1, +0,68, +0,33, +0,02, -0,02, -0,33, -0,68 und -1,1 cm
mit den Anschlüssen verbunden, welche Verzögerungswerte ΓΛ** von 11, 9, 7,5, 6, 6,4,5, 2,5 und 0,5 ^s haben.
Der Wert des festen Ausdrucks W0T1** der Gleichung
(13) für jeden Meßumformer wird dann erhalten, indem die Werte für 7J,** mit der Oszillatorwinkelfrequenz w„
multiplizert werden.
Die unterbrochenen Linien in Fig. 6 stellen die Änderungen des Ausdrucks Th(r + Tf*) dar und
ergeben sich durch Bewegung der ausgezogenen Linien nach links um die Verzögerung Th** für jeden Meßumformer.
Die gesamte Anzahl der Winkeleinheiten für wcTh (t + 7"Λ**) zu irgendeinem Zeitpunkt t »vird
bestimmt durch Multiplikation der entsprechenden Verzögerung der unterbrochenen Kurve zu diesem
Zeitpunkt mit dem Wert w^ Dieser Winkelwert tritt
um Th** |zs früher auf, als es der Fall wäre, falls die
Kurvenimit den ausgezogenen Linien benutzt würden. Der Grund für diese Zeitverschiebung besteht darin,
daß Th** μ5 erforderlich sind für jede Änderung des
Systems der Verzögerungsleitungen, um den Summierungspunkt zu erreichen, und daß die geänderten
Signale den Summierungspunkt im gleichen Zeitpunkt erreichen müssen. Es wird dann der Wert wcTh**
berechnet und von dem Wert abgezogen, der für wcTh (f + T1**) erhalten wird, und dieses Ergebnis wird
zu "Ό?* ** addiert. Der Winkelwert um den das Ergebnis
von dem nächsten ganzzahligen Vielfachen von zwei abweicht, ist der Wert Qh(t).
Steuerung der Phasenwinkel Qh
Es wäre sehr teuer, die Phasenwinkel Qh kontinuierlieh
derart zu verändern, daß eine vollkommene Phasenkohärenz der Perioden der ZwischenfrequenzweUen
für alle Bereiche erreicht würde: vielmehr hat sich eine Phasenkohärenz mit einer Toleranz von ±22,5° als
zufiiedenstellend ergeben. Beginnt man an einem Anfangszeitpunkt, so können die Phasenwinkel für die
Meßumformerkanäle aufwerte eingestellt werden, die jeweils um 22,5° größer sind als die Werte, die für die
vollkommene Fokussierung zu diesem Zeitpunkt erforderlich sind. Diese Werte werden aufrechterhalten bis
zu dem Zeitpunkt, zu dem s:e um 22,5° kleiner sind als die für eine vollständige Fokussierung erforderlichen
Werte. Zu diesen Zeitpunkten werden die Phasenwinkel um 45° erhöht, so daß sie wiederum um 22,5°
größer sind als der für die Fokussierung erforderliche Phasenwinkel. Die Änderungen treten auf, wenn die
Verzögerungen Th (1 + Th**), die durch die unterbrochenen
Linien in Fig. 6 angedeutet sind, sich um ein Achtel der Periode der Trägerfrequenz wc ändern. Ein
noch weniger kostspieliges Verfahren besteht darin, willkürlich die Phasenwinel für alle Meßumformerkanäle
bei relativ weniger Bereichen zu ändern, beispielsweise bei den Bereichen A1 bis A15 in der A b b. 23
in Fig. 6, und zwar bis auf Werte, die dem nächsten Vielfachen von 45° bezüglich der Phase entsprechen,
die für eine perfekte Fokussierung an den Mittelpunkten der entsprechenden aufeinanderfolgenden fokalen
Zonen A bis N erforderlich sind. Die Bereiche A1 bis /?15
sind jene, bei denen Änderungen von 45° erforderlich wären, um den Phasenfehler innerhalb von ±22,5° für
einen Meßumformer zwischen dem Mittelpunkt und dem Ende der Anordnung zu halten. In diesem Fall
würde der Phasenfehler für den Meßumformer zwischen +22,5° und -22,5° schwanken. Größere Phasenfehler
würden in den Kanälen für Meßumformer auftreten, die weiter von dem Zentrum der Anordnung entfernt
sind, und kleinere Phasenfehler würden in den Kanälen für Meßumformer auftreten, die sich näher an
dem Zentrum der Anordnung befinden.
Bevorzugte Ausführungsformen
Aus Fig. 7 geht ein Ultraschallsystem gemäß der Erfindung hervor, bei welchem die Phase der Zwischenfrequenzwellen
in Stufen von 25° geändert wird und die Anschlüsse auf der Hauptverzögerungsleitung für jeden
Meßumformer zum Beginn der fokalen Bilderzeugung in jeder radialen Richtung eingestellt werden. Es sind
nur zwei nebeneinander befindliche Meßumformerkanäle dargestellt, einer für einen Meßumformer 7Tf1 und
einer für einen Meßumformer TR2, aber in der Praxis
werden allgemein 16 oder mehr Meßumformer verwendet. Entsprechende Bauteile für den dem Meßumformer
TR2 zugeordneten Kanal sind durch die gleichen, mit Anführungsstrichen versehenen Zahlen
bezeichnet.
Der Meßumformer TR^ wandelt akustische Impulse
einer Frequenz wc in entsprechende elektrische Wellen
um, die durch eine Schutzschaltung 24 und einen Verstärker 26 mit veränderlicher Verstärkung zu einem
Mischer 28 gelangen, wo sie mit einem von acht Phasensignalen (in Inkrementen von 45°) überlagert werden,
die durch einen Oszillator 30 erzeugt und durch einen Phasenwähler 32 ausgewählt werden. Die Ausgangssignale
mit acht verschiedenen Phasen des Oszillators 30 können digitale Signale sein, die beispielsweise von
einem Johnson-Zähler abgegeben werden, in welchem Fall der Phasenwähler 32 ein einfacher l-aus-8-Datenwähler
ist. Die Zwischenfrequenzen (wo-wc) und
(w0+wj, die durch den Mischer 28 erzeugt werden, werden
einem Addierer 34 zugeführt, wo sie mit den durch
einen Juilichen angrenzenden Kanal erzeugten Zwischenfrequenzen
verbunden werden, wie der dem Meßumformer TR2 zugeordnete Kanal. Zwischen dem
Ausgang des Addierers 34 und einem Eingang eines Anschlußwählers 38 ist ein Schalter 36 verbunden.
Wenn der Schalter 36 geöffnet ist, wird die durch eine inkrementale Verzögerungsleitung 42 abgegebene Verzögerung
zwischen dem Addierer 34 und dem Anschlußwähler 38 eingefügt. Wenn der Schalter 36
geschlossen ist, wird die inkrementale Verzögerungsleitung überbrückt. Der Zusatz von Zwischenfrequenzen
angrenzender Kanäle in einem Addierer, beispielsweise bei 34, vermindert die Anzahl der Anschlußwähler und
beeinträchtigt das Abbild nicht, da die bezüglich der Phase angeglichenen Zwischenfrequenzsignale der
angrenzenden Kanäle sehr ähnlich sind.
Der Anschlußwähler 38 verbindet wahlweise seinen Eingang mit einem aus mehreren Leitern in einem Bus-System
39. Jeder Leiter des Bus-Systems ist mit einem anderen Anschluß auf der Hauptverzögerungsleitung
40 verbunden. Zwischenfrequenzimpulse von anderen, nicht dargestellten Paaren von Meßumformerkanälen
werden den Eingängen von Anschlußwählern, beispielsweise dem Eingang 38, zugeführt, und die Ausgänge
jedes Anschlußwählers sind entsprechend verbunden mit den Leitern in dem Bus-System 39 über
einen der bei 44 angegebenen Eingänge. Viele verschiedene Anschlußwähler können ihre entsprechenden
Meßumformer-Kanalpaare mit dem gleichen Anschluß auf der Hauptverzögerungsleitung oder mit verschiedenen
Anschlüssen verbinden, wie es erforderlich ist. Wenn die Impulse in die Verzögerungsleitung an einem
Punkt eintreten, der durch die Anschlußwahl bestimmt ist, überlagern sie sich den an vorherigen Anschlüssen
in die Leitung eingeführten Impulsen, so daß alle Impulse am Summierungspunkt 5 zur Erzeugung eines
Video-Signales verknüpft werden. Nach der Verstärkung durch einen Verstärker 46 wird das geeignete Zwischenfrequenzband
des Video-Signales durch ein Filter 48 ausgewählt, bevor es über eine Signalverarbeitungseinrichtung
49, welche einen Detektor aufweisen kann, mit der Intensitätssteuerelektrode 50 einer Kathodenstrahlröhre
52 zugeführt wird. Falls die Phasenwinkel ßA(0 der Gleichung (13) entsprechen, wird das untere
Seitenband durch das Filter 48 ausgewählt, und falls die Phasenwinkel der Gleichung (14) entsprechen, wird das
obere Seitenband ausgewählt. Es ist lediglich erforderlich, daß die Verzögerungsleitung 40 das durch das Filter
ausgewählte Frequenzband hindurchläßt. Der Strahl der Kathodenstrahlröhre wird derart abgelenkt, daß et
einem Muster mit radialen Richtungen 54 folgt, das den radialen Richtungen entspricht, längs derer die Anordnung
der Meßumformer auf den Körper des untersuchten Patienten fokussiert wird.
Steuerungssystem
Die Steuerung der verschiedenen, durch das Ultraschallsystem gernäß Fig. 7 ausgeführten Funktionen
kann in verschiedener Weise erfolgen. Bei diesem System wird die Anordnung der Meßumformer bei
jeder der 16 Brennebenen längs jeder von 128 radialen Richtungen fokussiert. Hauptbestandteil des Steuerungssystemes
ist ein Brennebenen-Impulsgenerator 56, welcher Impulse P0 und P\ bis P15 in einer sich wiederholenden
Folge erzeugt, so daß nach dem Start jeder sechzehnte Impuls dem Impuls P0 entspricht. Die
Impulse P, bis P,5 treten in den entsprechenden Bereichen
Λ| bis Ä|5 von Fig. 6 auf. Der große Abstand zwischen
dem Impuls P0 und dem Impuls P1 der ersten
Brennebene stellt den Bereich unter dem Minimum dar, für welches das System ausgelegt ist Die Impulse Pj
bis P15 sind progressiv weiter voneinander entfernt, als
aus der vorherigen B etrachtung der Schaubilder in F i g.
6 folgen würde.
Steuerung der ausgesendeten Impulse
Die Strahlrichtung eines ausgesendeten akustischen
ίο Impulses wird bestimmt durch die relativen Zeiten, zu
denen die Meßumformer der Anordnung gespeist werden. Die elektrischen Impulse P1 bis P15 von dem Generator
56 werden einem Zähler 62 zugeführt, der ein verschiedenes digitales Ausgangswort entsprechend
is jedem Impuls abgibt Die ersten vier Bits 1, 2, 3 und 4
jedes Wortes werden einem NAND-Glied 64 zugeführt, welches einen Ausgangsimpuls bei jedem sechzehnten
Impuls abgibt, d. h. jeder Ausgangsimpuls fällt mit einem Impuls P0 zusammen. Dieser Impuls wird zugeführt,
um das Zählen eines zur Verzögerungseinstellung dienenden Zählers 70 auszulösen. Falls die akustischen
Impulse nacheinander in 128 verschiedenen Richtungen ausgesendet werden müssen, werden die sieben
Bits 5, 6, 7, 8, 9,10 und 11 des Zählers 62 derart zugeführt, daß ein Festwertspeicher 68 mit 8x 128 Bits adressiert
wird und eine von 128 Kombinationen aus acht Bits zu dem Zeitpunkt abgibt, in dem jeder Impulspegel auftritt.
Jede Kombination von acht Bits bewirkt, daß der Zähler 70 einen Impuls zu einem von 256 verschiede-
JO nen Zeitpunkten nach dem Auftreten eines Impulses P0 abgibt. Der Ausgangsimpuls vom Zähler 70 wird
derart verwendet, daß er ein Teiler-Glied 72 öffnet und zuläßt, daß einige Signalperioden einer Trägerwelle der
richtigen Phase und der von dem Frequenzumsetzer 74
J5 durch das Teilerglied 72 abgeleiteten Frequenz wc zu
dem Meßumformer 77Ϊ, über die Schutzschaltung 24
gelangen können. Die Schutzschaltung dient dazu, zu verhindern, daß diese ImpuJse den Empfängerkanal
beschädigen. Die Aussendung von Impulsen von Trägerwellen der Frequenz *vr vom Meßumformer TR7 wird
gesteuert durch entsprechende Bauteile, die durch die gleichen Nummern und einen Anführungsstrich
bezeichnet sind. Der Zeitpunkt, zu dem durch den Meßumformer TR2 der Impuls ausgesendet wird, isi
allgemein geringfügig früher als der durch den Meßumformer TRy ausgesendete Impuls, wie durch ir
dem Festwertspeicher 68' enthaltene Information bestimmt wird.
Steuerung der Phasenauswahl
Der Phasenwinkel ΩΗ(ή, welcher für die Signale mil
der Frequenz des Überlagerungsoszillators erforderlich sind, wird folgendermaßen gesteuert: Das digitale Ausgangssignal
des Brennebenen-Zählers 62 wird der Adresseneingängen eines Festwertspeichers 76 mi)
3 x 2048 Bits zugeführt, so daß eine von acht vorgespeicherten Kombinationen von drei Bits zu dem Zeitpunkt
abgegeben wird, zu dem jeder der Impulse P0 bis P15 ar
jedem der 128 Sektorwinkel auftritt. Jede verschiedene Kombination kann bewirken, daß der Phasenwähler 32
eine andere Phase von 45° aus dem Ausgangssignal des Oszillators 30 wählt und dem Mischer 28 zuführt. Die
ausgewählte Phase mit 45° ist diejenige, welche derr genauen Winkel am nächsten kommt, der bei dem mittleren
Wert von üh(t) erforderlich ist, der aus den Glei·
chungen (13) oder (14) für die Brennebene nach derr Impuls bestimmt ist. Wenn es 16 Brennebenen entlang
jeder der 128 verschiedenen Strahlrichtungen geber
muß, werden die 2048 erforderlichen unterschiedlichen Kombinationen vom Festwertspeicher 76 abgegeben.
Der Festwertspeicher 76' arbeitet in der gleichen Weise und bewirkt, daß der Phasenwähler 32' die geeigneten
Phasenwerte des Ausgangssignales des Oszillators 30 an den Mischer 28' abgibt.
Steuerung der Anschlüsse
der Hauptverzögerungsleitung
der Hauptverzögerungsleitung
B/ei dieser speziellen Anordnung wird der Anschluß auf der Hauptverzögeningsleitung40 zu dem Zeitpunkt
jedes Impulses P0 ausgewählt und nicht geändert, bis
der Impuls P0 am Anfang der nächsten radialen Leitung
einsetzt. Sieben BiU (5,6,7,8,9,10 und 11) des Zählers
62 adressieren einen Festwertspeicher 78 mit 5 x 128 Bits. Das aus fünf Bits bestehende Ausgangssignal des
Festwertspeichers bewirkt, daß der Anschlußwähler 38 das Ausgangssignal des Addierers 34 an einen von 32
Anschlüssen der Verzögerungsleitung 40 abgibt, wobei nur 17 Anschlüsse dargestellt sind. Falls jene
Anschlüsse gewählt werden sollen, die der erforderlichen Verzögerung bei einem Bereich von 7,5 cm entlang
einem Abtastwinkel von +45° am nächsten sind, handelt es sich um die Anschlüsse in F i g. 6. Zusätzliche
Festwertspeicher und Anschlußwähler sind für andere nicht dargestellte Phasenpaare erforderlich. Der Schalter
36 ist geschlossen, da die inkrementale Verzögerungsleitung 42 in diesem Beispiel nicht verwendet
wird.
Steuerung der Kathodenstrahlablenkung
Um die Ablenkung des Strahls der Kathodenstrahlröhre 52 derart zu steuern, daß diese ein Muster von 128
verschiedenen radialen Linien abtastet, wie bei 54 angedeutet ist, werden die Bits 5,6,7,8,9,10 und 11 des Zählers
62 zwei Festwertspeichern 80 bzw. 82 aus 12 x 128 Bits zugeführt, so daß diese ein aus zwölf Bits bestehendes
Wort beim Beginn jedes Strahls abgeben. Die durch den Festwertspeicher 80 abgegebenen Datenwörter
bestimmen die Neigung der Spannungswelle H für die Horizontalablenkung von einem D-A Rampengenerator
84 an eine Horizontalablenkungsplatte 86. und die durch den Festwertspeicher 82 abgegebenen Binärsignale
bestimmen die Neigung der Vertikalablenkungswelle V von einem Rampengenerator 88 für eine Vertikalablenkungsplatte
89.
Steuerung der Anschlüsse auf der inkrementalen
Verzögerungsleitung
Verzögerungsleitung
FaIh der Anschluß auf der Hauptverzögerungsleitung 40 zu Beginn der Abtastung jedes Strahls, d. h. im Zeitpunkt
jedes Impulses Po ausgewählt wird und während der Abtastung des Strahls nicht geändert wird, kann die
Differenz zwischen der idealen Verzögerung Th(r) und
der tatsächlichen Verzögerung 7J1** infolge des Anschlusses so groß werden und die sich ergebende
Überlappung der Impulse so klein werden, daß der Bereich oder die winkelmäßige Auflösung des Abbildes
beeinträchtigt wird. Unter diesen Umständen könnten die Anschlüsse auf der Hauptverzögerungsleitung beim
Abtasten der Leitung geändert werden, wozu der Festwertspeicher 78 5 X 204.3 Bits haben müßte, und dieser
Speicher müßte mit allen elf Bits von dem Zähler 62 adressiert werden, so daß der Anschlußwähler sechzehnmal
während der Abtastung jedes Strahls die Anschlüsse ändern kann. Es wird jedoch vorgezogen,
daß die Anschlüsse nicht oft geändert werden müsr-an,
so daß die Verwendung von teueren Anschlußwähiern zwecks Verminderung des Schaltrauschens nicht
erforderlich ist.
Eine andere Alternative besteht darin, die inkrementale Verzögerungsleitung 41 zwischen dem Addierer 34
und dem Anschlußwähler 38 anzuschließen, vgl. DE-OS 27 36 310.6. Die Verzögerung zwischen den
Anschlüssen der inkrementalen Verzögerungsleitung 42 ist kleiner oder vergleichbar der differentiellen Verzögerung
zwischen den Anschlüssen auf der Hauptverzögerungsleitung 40, so daß die Auswahl eines geeigneten
Anschlusses auf der inkrementalen Leitung 42 zu Beginn jeder fokalen Zone zu einer kombinierten Verzögerung
Tf (0 beider Leitungen führt, die der idealen
Verzögerung 7i(f) besser entspricht. Dieses kann erfolgen,
indem der Anschlußwähler 90 derart gesteuert wird, daß ein Anschluß auf der inkrementalen Verzögerungsleitung
42 mit einem Festwertspeicher 92 gewählt wird, der 2048 x 4 Bits enthält und durch den Zähler 62
adressiert wird. Der Schalter 36 müßte geöffnet sein, aber bei einer tatsächlich existierenden Ausführungsform wäre der Schalter nicht erforderlich, da die inkrementale
Leitung 42 derart programmiert werden könnte, daß sie lie Verzögerung Null hat. Der Schalter
ist dargestellt um anzuzeigen, daß die inkrementale Verzögerungsleitung nicht benutzt zu werden braucht.
Wenn die inkrementale Verzögerungsleitung 42 in der beschriebenen Weise eingefügt wird, unterscheidet
sich der Wert des Phasenwinkels üh(t) gegenüber dem
vorhergehenden Beispiel. Der Anschluß auf der Hauptverzögerungsleitung
40 wird durch den Festwertspeicher 78 und den Anschlußwähler 38 auf die kleinste Verzögerung
TM[) gesetzt, und zwar unter die kleinste ideale
Verzögerung lh(t) für eine spezielle Abtastlinie. Falls
die Verzögerung der inkrementalen Leitung Ti0(I)
derart eingestellt ist, wie durch die nachfolgende Gleichung angegeben wird, wäre die tatsächliche Verzögerung
durch die Kombination der beiden Verzögerungsleitungen gleich der idealen Verzögerung Th(t) gemäß
Gleichung (1):
7/d(0 = 70-
(t + TM[)-To)
T0)2 + h^_
(i +7k,-F0)Zi sin β
(15)
Da die Anschlüsse der inkrementalen Verzögerungsleitung gemäß einem Merkmal der Erfindung grob
abgestuft sind, kann die kombinierte Verzögerung nur ungefähr gleich der idealen Verzögerung Th(t) sein. Die
Summe von TlD und TMD wird als Wert Tf* bei der
Berechnung des Phasenwinkels Qh(t) aus den Gleichungen
(13) oder (14) gewählt, wobei ein Signal mit diesem Phasenwinkel durch die Phasenwähler 32 und
32' abgegeben würde.
Steuerung der Kanalverstärkung
Bisher wurde erläutert, daß eine inkrementale Verzögerungsleitung verwendet wird, wenn die Bereichsauflösung durch die Tatsache beeinträchtigt ist, daß die
tatsächliche Verzögerung Tf* infolge eines Anschlusses auf der Hauptverzögerungsleitung 40 sich zu sehr von
der idealen Verzögerung Th(t) unterscheidet. Bei einer
anderen Ausfuhrungsform kann der Meßumformerka-
nal abgeschaltet werden. Dieses kann erfolgen, indem
ein Verstärkungsregler 94 für einen Verstärker 26 mit veränderbarer Verstärkung mittels eines Festwertspeichers
96 mit 2048 x 12 Bits gesteuert wird, der durch das Ausgangssignal von dem Zähler 62 adressiert wird.
Diese Bauteile können dazu verwendet werden, um die Verstärkung des Kanales zu erhöhen, wenn der Bereich
erhöht wird, so daß die Abschwächung der akustischen Welle bei deren Durchgang durch Körper ausgeglichen
wird.
Anpassung einer akustischen Leitung
Das Ultraschallsystem in Fig. 7 kann in der dargestellten Weise verwendet werden mit einer elektrischen
oder akustischen Hauptverzögerungsleitung 40; jedoch werden bestimmte Vorteile bei einer akustischen Leitung
gemäß Fig. 7A erhalten. Der Anschlußwähler 38 ist im wesentlichen ein Schalter mit mehreren Positionen,
der den Eingang mit einer von einer Anzahl von Ausgangsleitungen verbindet. Eine Ausgangsleitung ist
für jeden Anschluß auf der Verzögerungsleitung 40 vorgesehen. Zur Vereinfachung sind nur zwei Ausgangsleitungen
41 und 4Γ dargestellt. In F i g. 7A ist die Leitung
41 mit einem Eingang eines Mischers 43 verbunden, und der Ausgang des Mischers 43 ist mit einem
Anschluß 45 auf der Verzögerungsleitung 40 verbunden. Der andere Eingang des Mischers 43 ist mit einem
voreingestellten Phasenwähler 49 verbunden, der eine Phase eines Oszillators 47 wählt. Falls die Mittenfrequenz
der Verzögerungsleitung 20 MHz beträgt und die Zwischenfrequenz (w„ - wJ/2 π 2 MHz beträgt, kann
die Frequenz des Oszillators 47 18 MHz sein. In ähnlicher
Weise ist die Leitung 4Γ verbunden mit einem Anschluß 45' auf der Hauptverzögerungsleitung durch
einen Mischer 43', dem ein Signal mit einer Phase vom Ausgang des Oszillators 47 zugeführt wird, wobei die
Phase durch einen voreingestellten Phasenwähler 49' ausgewählt wird.
Wenn eine elektrische Verzögerungsleitung verwendet wird, kann die Verzögerung zwischen den Anschlüssen
genau auf einen gewünschten Wert, beispielsweise auf 0,5 |xs eingestellt werden, indem Abschnitte der
Verzögerungsleitung hinzugefügt werden, aber dieses ist mit einer akustischen Leitung nicht möglich.
Der Zweck der voreingestellten Phasenwähler 49 und 49' ist es, geringfügige Fehler im Abstand der
Anschlüsse 45 und 45' auf der akustischen Verzögerungsleitung 40 auszugleichen. Die Phasenverschiebungen
üh(t), welche zur Fokussierung erforderlich
sind, können durch die erste Überlagerung in den Mischern 28 und 28' in Fig. 7 erreicht werden. Die zur
Kompensation des Fehlers infolge des Abstands der Anschlüsse erforderlichen Phasenverschiebungen können
durch die Phasenwähler 49 und 49' oder andere Einrichtungen, beispielsweise Schwingkreise, erhalten
werden.
Durch Verwendung der Schaltungsanordnung gemäß Fig. 7A ist es möglich, von einer Verzögerungsleitung
mit einer Frequenz auf eine Verzögerungsleitung mit einer anderen Frequenz zu wechseln, ohne irgendeinen
> anderen Teil der Schaltung zu ändern, so daß die Festwertspeicher 76 und 76' und deren zugeordnete Phasenwähler
32 und 32' weiter in genau der gleichen Weise arbeiten und die gleichen Phasenwinkel Qh der Zwischenfrequenzwellenanden
Ausgängen der Mischer 28 ι und 28' verursachen. Die Frequenz W1 des Oszillators 47
ist derart eingestellt, daß ein Band aus Zwischenfrequenzen an den Ausgängen der Mischer 43 und 43'
erzeugt wrd, welches in den Durchlaßbereich der Verzögerungsleitung 40 lallt, und die Phasenwähler, beispielsweise
49 und 49*, werden derart gesteuert, daß sie jeweils irgendeinen festen Phasenbestandteil hinzufü-
, gen, der erforderlich sein kann, um bei irgendeinem
Fehler im Abstand der Anschlüsse eine zweite feste Phasenkomponente W1 Tf* hinzuzufügen, wobei Tf* die
Verzögerungen infolge der Anschlüsse auf der Hauptverzögerungsleitung 40 bedeutet, mit denen die
ι Mischer, beispielsweise 43 bzw. 43', verbunden sind.
Die in Fig. 7 dargestellten Einrichtungen zum Bestimmen der Phase der Oszillatorfrequenz für die Mischer
und zur Auswahl der Anschlüsse auf der inkrementalen und der Hauptverzögerungsleitung umfassen getrennte
, Festwertspeicher, in denen die erforderliche digitale Information gespeichert ist. Andererseits könnte die
Information in einem Speicher mit weniger Bits gespeichert werden, falls der Speicher entsprechend für die
verschiedenen Einrichtungen aufgeteilt würde. Auch
ι ist es möglich, die Information in einem Mikroprozessor
in Realzeit zu berechnen. Schließlich könnten auch andere Formate und Steuertechniken zur Verwirklichung
der hierin beschriebenen Grundgedanken herangezogen werden.
Bei den verschiedenen Berechnungen wurde davon ausgegangen, daß die Meßumformer auf einer geraden
Linie liegen. Wenn die Meßumformer auf einer anders ausgebildeten Linie liegen, wäre die Formel für die
ideale Ve-zögerung Th(t) für einen Meßumformer verschieden,
aber die für die Fokussierung erforderliche Phase wäre immer noch auf Th(t) und Tf* in der gleichen
Weise wie in den Gleichungen (13) und (14) bezogen.
Phasenänderungseinrichtung
In den Meßumformerkanälen von Fig. 7 besteht die Einrichtung zur Änderung der Phase üh(t) der von dem
Meßumformer abgeleiteten und einem Anschluß auf der Verzögerungsleitung zugefuhrten Wellen aus einem
Mischer, einem Oszillator und einem Phasenwähler. Die Einrichtung zur Änderung der Phase kann jedoch
einen in Reihe mit jedem Mischer geschalteten Phasenschieber aufweisen, falls ein Eingangssignal
cos (wct + Φ) bei der Verschiebung um den Wert Q{t)
ein Signal cos (wci + <P+Q(t)) erzeugt. In Fig. 8 ist
schematisch ein Meßwertumformerkanal mit einem Meßumformer 95, einem Mischer 97 und einem in
Reihe mit einem Eingang eines Addieiers 100 verbundenen Phasenschieber 98 verbunden, und ein ähnlicher
benachbarter Kanal umfaßt einen Meßumformer 95', einen Mischer 97' und einen Phasenschieber 98', der in
Reihe mit dem anderen Eingang des Addierers 100 geschaltet ist. Der Ausgang des Addierers 100 ist wahlweise
mit einem Anschluß auf der Hauptverzögerungsleitung /Wodurch einen Anschlußwähler 102 verbunden,
und ein Oszillator 104 gibt ein Signal mit der gleichen Phase einer Oszillatorfrequenz w0 an die Mischer 97 und
97'. Der Phasenschieber kann digital in bekannter Weise durch Information gesteuert werden, die in dem
Festwertspeicher 76 in Fig. 7 enthalten ist. Die Phasenschieber könnten andererseits zwischen den Meßumformern
und den Mischern angeordnet sein, wie aus den Rechtecken 105 und 105' mit unterbrochenen Linien
hervorgeht. Obgleich dieses weniger wünschenswert für viele Anwendungen ist, könnte die Einrichtung zur
Phasenänderung nur aus einem Phasenschieber, jedoch keinem Mischer bestehen, wie in Fig. 3 dargestellt ist.
Quadratursystem
Bei der Erörterung des Systems gemäß Fig. 9 wird davon ausgegangen, daß die Einrichtung zur Steuerung
der Zeitpunkte der übertragenen Impulse, der Verstärkung des Verstärkers mit einstellbarer Verstärkung und
der Phasenwinkel Qh(t) und die Anschlüsse auf den
Hauptverzögerungsleitungen die gleichen oder ähnlich sind wie diejenigen in Fig. 7. Es ist nur ein Meßumformerkanai
dargestellt, während die anderen ähnlich wären.
Durch einen Meßumformer 106 wird ein Signal Eh{t) cos (wct + Φλ) erzeugt und über eine Schutzschaltung
108 und einen Verstärker 110 mit einstellbarer Verstärkung an einen Mischer 112 abgegeben,
wo das Signal mit dem gleichen Oszillatorsignal cos (wot + ß*(0) überlagert wird, gemäß Fig. 5C oder
Fig. 7. Das Meßumformersignal wird auch einem Mischer 114 zugeführt, wo es mit einem Oszillatorsignal
sin (w„/ + Ω*(0) überlagert wird. Dieses Oszillatorsignal
kann von dem vorherigen Oszillatorsignal abgeleitet werden, indem eine Verzögerung 116 eingeführt wird,
die eine Viertelperiode der Frequenz w„ entspricht.
Das Ausgangssignal vom Mischer 112 wird einem
Anschluß auf einer elektrischen Hauptverzögerungsleitung 118 zugeführt, der durch einen Anschlußwähler
120 bestimmt ist, und nach dem Durchgang durch die Verzögerungsleitung 118 und ein Tiefpaßfilter 121 wird
das Ausgangssignal in einem Mischer 122 mit einem Signal cos w,f überlagert. Das Ausgangssignal vom
Mischer 114 wird einem identischen Anschluß auf einer identischen elektrischen Hauptverzögerungsleitung
124 zugeführt, der durch einen Anschlußwähler 126 bestimmt ist, und nach dem Durchgang durch die Verzögerungsleitung
124 und ein Tiefpaßfilter 128, welches dem Tiefpaßfilter 121 entspricht, wird das Signal in
einem Mischer 130 mit einem Signal sin wxt überlagert.
Durch die Wahl w0 = wr erfordern die Verzögerungsleitungen
und Tiefpaßfilter Bandbreiten, die nur breit genug zu sein brauchen, um die Hüllkurven Eh(t) der
von den Meßwertumformern abgegebenen Signale hindurchzulassen. Die Ausgangssignale der Mischer 122
und 130 werden einem Addierer 132 zugeführt. Falls die Frequenzbedingung w, = w„ gilt, haben die Mischer 122
und 130 die Frequenz wc. Andererseits kann die Signalverarbeitung
an den Ausgängen der Tiefpaßfilter 121 und 128 erfolgen, statt die Signale den Mischern 122 und
130 zuzuführen, d. h. indem die Quadratwurzel der Summe der Quadrate der Mischerausgangssignale verwendet
wird. In allen Mischern könnten digitale Signale verwendet werden. Gewünschtenfalls können preiswerte
inkrementale Leitungen an den Punkten χ eingefügt werden, wie es gemäß Fig. 7 erfolgte. Auf jeder
Seite der Mischer 112 und 114 können Phasenschieber eingefügt werden, die in Verbindung mit Fig. 8 erläutert
wurde, so daß ein Oszillator oder ein Taktgeber mit einer konstanten Phase verwendet werden kann und
davon Quatlraturphasensignale abgeleitet werden können. Die Quadraturtechnik ist insbesondere nützlich,
wenn Verzögerungsleitungen 118 und 124 mit ladungsgekoppelten Einrichtungen verwendet werden.
Doppelte Umformung
In Fig. 10 ist eine Ausführungsform mit doppelter Umformung der Signale dargestellt. Das von
einem Meßumformer 134 abgegebene Signal Eh(t) cos (wct + <Pi) wird mit dem Ausgangssignal
cos W1 1 eines Oszillators 135 in einem Mischer 136 überlagert.
Das gleiche Oszillatorausgangssignal, welches also die gleiche Phase hat, wird den entsprechenden
Mischern aller Kanäle zugeführt. Ein Filter 138 wählt das untere Seitenband (w, - wc) vom Ausgang des
Mischers 136 und führt dieses dem Eingang eines Mischers 140 zu, wo es mit dem Signai cos (w2r + ΦΛ(0)
überlagert wird, das durch einen Phasenwähler 142 gewählt wird, dir in der gleichen Weise gesteuert ist wie
der Phasenwähler 32 in Fig. 7, um das Ausgangssignal eines Oszillators 144 mit der gewünschten Phase zu
wählen. Ein Anschlußwähler 146, der in der gleichen Weise wie der Anschlußwähler 38 in F i g. 7 gesteuert ist,
verbindet den Ausgang des Mischers 140 mit entsprechenden Anschlüssen auf der Hauptverzögerungsleitung
M0. Das Ausgangssignal von der Verzögerungsleitung
MD wird einem Filter 147 zugeführt, welches das
obere Seitenband (w, + w2 - wr) wählt. Eine genaue Phasenkohärenz
wird erreicht, falls die Verzögerung am Anschluß ideal ist, d. h. gleich Th(t) und falls der Phasenwinkel
(Θα) der Gleichung genügt:
(16)
Dabei wurde w0 in Gleichung (6) ersetzt durch
Um Anschlüsse mit größeren Abständen entsprechend einem Merkmal der Erfindung zuzulassen, wird
anstelle des Wertes 0h(t) der Phasenwinkel Qh(t) verwendet
und in Gleichung (13) oder in Gleichung (14) für w„ der Wert (w^+w2) eingesetzt. Damit ergibt sich
aus Gleichung (13):
Tf* + wc [T„{t + 7i**) - Ti**] . (17)
Um die Anzahl der auszuwählenden Anschlüsse zu reduzieren, können die Ausgangssignale der zweiten
Mischer, beispielsweise des Mischers 140, der Kanäle für angrenzende Meßumformer addiert werden, bevor
sie den Anschlußwählern, beispielsweise im Anschlußwähler 146, zugeführt werden. Obgleich damit zusätzliche
Kosten verbunden sind, könnte der Phasenwinkel Qh(t) mit Phasenschiebern versehen werden, die
entweder am Eingang oder am Ausgang des Mischers 140 vorgesehen sind, in welchem Fall die Phase des
Wertes w2 konstant gehalten würde, wie in Verbindung mit Fig. 8 erläutert wurde.
Gemäß Fig. 10 werden das untere Seitenband am Ausgang des Mischers 136 und das obere Seitenband
am Ausgang des Mischers 140 durch Filter 138 bzw. 147 gewählt. Es könnte jedoch jede Kombination von Seitenbändern
verwendet werden, solange der geeignete Wert von flA(0 verwendet wird, der sich aus der nachfolgenden
Tabelle ergibt, in weichet Fall H 1 dem entsprechenden Symbol in Fig. 10 entspricht. Es kann jede
Kombination von w, und w2 als effektive Oszillatorfrequenz
betrachtet und anstelle des Wertes wB in den verschiedenen
Gleichungen eingesetzt werden.
Fall
Seitenband
von 139
von 139
Seitenband von 140
#1 | W1 -W0 | W2 + W1 — W1. |
Ml | W1 - W1. | W2-W1+ Wc |
m | W1 +Wc | W2-W1- Wc |
MA | W1 +W, | W2 + Wi + Wc |
In Fig. 11 ist ein Meßumfonnerkanal mit zwei Mischern dargestellt, von denen sich einer vor und einer
hinter der inkrementalen Verzögerungsleitung befindet, So daß verschiedene Zwischenfrequenzen für eine
die Zeitverzögerung verändernde inkremental Verzögerungsleitung und die Hauptverzögerungsleitung
mit einer festen Verzögerung verwendet werden kann. Ein anderer Vorteil ist, daß die »Vorwegnahme« die bei
der Phasenkompensation des Wertes Qh(t) erforderlich
ist, dadurch vereinfacht wird, daß die Phasenkompensation nach dem zeitlich veränderlichen Anteil der Zeitverzögerung
und nicht davor erfolgt. Ein Meßumformer 148 gibt ein Signal Eh(t) cos (wr/ + <Ph) an einen Mischer
150 ab, wo es mit einer konstanten Phase von cos uy von
einem Oszillator 152 überlagert wird, um Zwischenfrequenzen
(W1-H-,-) und (Η-,+Ην) zu erzeugen. Die
gleiche Phase der Oszillatorfrequenz wird den entsprechenden Mischern der anderen Meßumformerkanäle
zugeführt. Wie in Fig. 10 wird das untere Seitenband (W1 - wc) der sich ergebenden Zwischenfrequenzträgerwelle
durch ein Filter 154 ausgewählt, das zwischen dem Ausgang des Mischers 150 und einem Ende einer
inkrementalen Verzögerungsleitung 156 mit einer Verzögerung Tih(t) verbunden ist. Ein Anschlußwähler 158,
der wie der Anschlußwähler 90 in F i g. 7 betrieben werden kann, verbindet einen der Anschlüsse der inkrementalen
Verzögerungsleitung 156 mit einem Mischer 160, wo die Überlagerung mit dem Ausgangssignal
cos w2t + Qh(i) erfolgt, das durch einen Phasenwähler
162 von einem Oszillator 164 ausgewählt wurde, um ein Zwischenfrequenzträgersignal und dessen Seitenbänder
zu erzeugen. Die Frequenz w2 mit der Phase Ω,,(ί),
welche in diesem Fall erforderlich ist, kann erzeugt werden, indem in einem Festwertspeicher die entsprechende
Information eingegeben und zur Steuerung des Phasenwählers 162 in der gleichen Weise verwendet
(W2 + w,) Tf* + wr [Th(t + Th**) - Th**\
(w2 - W1) rr - wc [T„u+7;**) - τη
(w2 - w,) η**+we[T,u+η**) - τη
(>v2+W1) η** - wc [Th{t+τη - τη
(w2 - w,) η**+we[T,u+η**) - τη
(>v2+W1) η** - wc [Th{t+τη - τη
wird, wie der Festwertspeicher 78 den Anschlußwähler
38 in Fig. 7 steuert. Der Ausgang des Mischers 160 ist mit dem Eingang eines Anschlußwählers 166 verbunden,
der wie der Anschlußwähler 38 in F i g. 7 gesteuert wird und die Zwischenfrequenzwellen an einen der
Anschlüsse einer Häuptverzögerungsieiiung \{D mit
einer Verzögerung TUD abgibt. Ein Filter 167 am Ausgang
der Verzögerungsleitung M0 wählt das obere Seitenband
(W1 + W2-Wj wie in Fig. 10.
Falls der Anschluß bei M0 mit der Verzögerung TMD
während der fokalen Abtastung eines Bereichs entlang einer Strahlrichtung bleibt, muß die inkrementale Verzögerung
Tih(t) der Leitung 156 der nachfolgenden Gleichung
entsprechen, falls die kombinierte Verzögerung der beiden Leitungen gleich der idealen Verzögerung
ist:
Tih(t)= T„U+Tm)-TMD.
(18)
Da die inkrementale Leitung Anschlüsse hat, ist es
unwahrscheinlich, daß sie die ideale Verzögerung erzeugt. Vielmehr wird eine Verzögerung T£ des dem
Wert 7^(i) am nächsten kommenden Anschlusses
ι. erzeugt, so daß die Gleichung gilt:
(19)
In diesem Fall beträgt der Phasenwinkel Uh(r) des
Signales vom Oszillator 164, welches dem Mischer 160
zugeführt wird:
Üh(t-Tm) = w,Th*U) + W1Tu0 + wr[Th(t)-h*U)) . (20)
Wenn der Ausdruck i + T»D für / eingesetzt wird,
ergibt sich
1. [Th(t + TMD) -Th*U + T111
ß/,U) = w, Th* U + Tm) +
Es kann zu dem Phasenwinkel ein Korrekturwert hinzugefügt werden, um Fehler in der Anordnung der
Anschlüsse auszugleichen, wie in Verbindung mii F i g. 7A erläutert wurde.
Aus Gleichung (21) ist ersichtlich, daß der Phasenwinkel QhU) Bestandteile hat, welche die Tatsache ausgleichen,
daß jede Oszillatorfrequenz verwendet wird. Diese Anteile werden bestimmt, indem die Frequenz
mit der tatsächlichen Verzögerung jenseits des Punktes multipliziert wird, an dem die Oszillatorfrequenz eingeführt
wird. Der sich ergebende Winkelwert erhält auch einen Bestandteil, der durch Multiplikation der Trägerfrequenz
mit der Differenz zwischen der idealerweise für einen bestimmten Meßumformer erforderlichen
Verzögerung und der tatsächlichen Verzögerung zum Zwecke der Fokussierung bestimmt wird. Unabhängig
von der Komplexität des verwendeten Überlagerungssystemes müssen diese beiden Bestandteile verwendet
(21)
werden. Der tatsächlich verwendete Phasenwinkel kann, wie vorher erläutert wurde, am nahesten zu dem
Wert von 45° oder einem anderen willkürlich gewählte!]
Winkelmaß sein. Der Punkt, an dem die Phaseneinstellung erfolgt, ist so lange unkritisch, wie die sich ergebende
Phase der Zwischenfrequenz-Trägerweller innerhalb der willkürlich gewählten Grenze am Eingang
zu dem Verzögerungsleitungssystem ist. Wenr daher zwei Überlagerungseinrichtungen verwendei
werden, kann die erforderliche Gesamtphasenverschie bung zwischen diesen in irgendeiner gewünschter
Weise aufgeteilt werden. Wie in Fig. 10 kann jede Korn bination von Seitenbändern ausgewählt werden
solange wie das geeignete Vorzeichen ausgewählt wire für die Ausdrücke
Zusammenfassung
Durch die Steuerung der Phase der von den Meßwertumformern abgeleiteten Wellen und ihrer Zufuhr zu
den Eingängen oder Anschlüssen der Verzögerungseinrichtung, unabhängig davon, ob es sich um Trägerwellen
oder Zwischenfrequenzwellen handelt, so daß die Wellen am Summierungspunkt mit einer hinreichenden
Phasenkohärenz zur Ausbildung eines verwendbaren Video-Signales eintreffen, ist es möglich, eine Verzögerungseinrichtung
mit weniger Eingängen oder Anschlüssen zu verwenden, als erforderlich wäre, um die gewünschte Phasenkohärenz zu erzeugen, falls nur
eine Verzögerungseinrichtung gemäß dem Stand der Technik verwendet würde. Dadurch werden nicht nur
die Kosten bei der Verwendung von elektrischen Verzögerungsleitungen und die bei akustischen Verzögerungsleitungen
auftretenden Refiexionsprobleme wesentlich herabgesetzt, sondern es können auch die
schädlichen Wirkungen von Rauschen herabgesetzt werden, das durch das Umschalten der Anschlüsse bei
herkömmlichen Einrichtungen erfolgt. Beispielsweise wurden gute Ergebnisse erreicht bei einer Oszillatorfrequenz
von 4,5 MHz, einer Trägerfrequenz von 2,5 MHz, einer Pulsdauer von 1,5 μ$, einer Anordnung gemäß
Fig. 6 mit einer Apertur von 2,2 cm und einer Hauptverzögerungsleitung mit 12 μ$ mit Anschlüssen im
Abstand von jeweils 0,5 μβ. Aus Fig. 6 ist ersichtlich,
daß dieser Abstand der Anschlüsse bei weitem zu grob ist, um eine venünftige Phasenkohärenz der Zwischenfrequenzwellen
mit 2 MHz am Summierungspunkt zu bewirken. Um eine Phasenkohärenz innerhalb von
±22,5° zu erreichen, müßten die Anschlüsse einen Abstand von 50 ns statt 500 ns haben, d. h. es wären
zehnmal soviele Anschlüsse erforderlich. Die Anschlüsse könnten sogar in groben Stufen vorgesehen
werden, falls weniger Impulsüberlappung ausreicht.
Obgleich durch diese Erfindung die dynamische Fokussierung erleichtert wird, können auch die Kosten
eines Systemes mit fester Fokussierung vermindert werden, indem Verzögerungsleitungen mit grob abgestuften
Anschlüssen verwendet werden, oder es kann erreicht werden, daß ein festes Fokussierungssystem
mit höherer Frequenz bei einem gegebenen Abstand der Anschlüsse arbeitet.
ίο Bei den beschriebenen Ausführungsformen wird die
gleiche Anordnung von Meßumformern verwendet zur Übertragung von Impulsen von akustischer Energie in
den untersuchten Körper und zur Aufnahme der von einem gegebenen Fokussierungspunkt reflektierten
Energie. Soweit die Erfindung jedoch die Fokussierung einer Anordnung betrifft, können zwei verschiedene
Anordnungen verwendet werden, die in beliebiger Weise ausgerichtet sind. Alternativ kann die Energie
durch Quellen eingeführt werden, die mit der erfindungsgemäßen Schaltungsanordnung nicht verbunden
sind, und die Empfangsanordnung kann entsprechend der Erfindung fokussiert werden.
Insbesondere handelt es sich also um eine Anordnung von Meßumformern zum Übertragen von Impulsen aus
Ultraschall-Druckwellen in einen Körper und zur Übertragung von empfangenen Reflexionswerten in entsprechende
Impulse elektrischer Wellen. Einrichtungen zur Phasenänderung, welche vorzugsweise Signalüberlagerungseinrichtungen
aufweisen, sind zwischen jedem Meßumformer und ausgewählten Anschlüssen auf einer Verzögerungsleitung verbunden. Die Anschlüsse
sind gerade nahe genug beieinander, um eine annehmbare Überlagerung der Impulse der elektrischen Wellen
am Summierungspunkt an einem Ende der Verzögerungsleitung zu ergeben. Die Fokussierung wird
erreicht, indem die Phasen der j^dem \nschluß zugeführten
Wellen derart ausgerichtet .virden, daß die Zyklen der Trägerwelle innerhalb des überlappenden
Anteils der Impulse am Summierungspunkt eine annehmbare Phasenkohärenz aufweisen.
Hierzu 6 Blatt Zeichnungen
Claims (3)
1. Schaltungsanordnung zum Herstellen von Abbildungen eines Objekts
- mit einer Einrichtung zum periodischen Aussenden von Impulsen aus Ultraschallwellen
einer gegebenen Frequenz zum Objekt,
- mit einer Anordnung von Meßumformern zui Aufnahme von Anteilen der Energie der Ultraschallimpulse,
welche von Punkten des Objekts reflektiert werden, und zu deren Umwandlung in entsprechende Wechselspannungssignale,
und
- mit einer Einrichtung zum wahlweisen diskontinuierlichen Verzögern dieser Wechselspannungssignale
vor deren Eintreffen an einem Summierungspunkt mittels schaltbarer Anzapfungen von Verzögerungsleitungsab.-chnitten,
dadurch gekennzeichnet,
daß die Anzapfungen (bei jΓ, si') der diskontinuierlichen
Verzögerungseinrichtung (DT, DT) derart grob abgestuft sind, daß durch diese Verzögerungen
die Wechselspannungssignale entsprechend den durch die Meßumformer (TRh
TR2...) von einem gegebenen Punkt des abgebildeten Objekts (O) empfangenen Ultraschallimpulsen
zwar in verschiedenen Zeitintervallen mit sich überlappenden Signalabschnitten am Summierungspunkt (S) auftreten, aber
keine zur ausreichenden Signalverstärkung durch Summierung erforderliche Phasenkohärenz
aufweisen und
daß zwischen den Anzapfungen der diskontinuierlichen Verzögerungseinrichtung und den
Meßumformern (TK1, TR1...) eine Einrichtung
(ΦΙ, Φ1) zum Ableiten phasenverschobener
Wechselspannungssignale vorgesehen ist, welche zusammen mit der diskontinuierlichen
Verzögerungseinrichtung (D Γ, D 2') für die Wechselspannungssignale am Summierungspunkt
(5) wenigstens einmal während jedes Zeitintervalles zwischen den periodisch ausgesendeten
Ultraschallimpulsen die zur ausreichenden Signalverstärkung durch Summierung erforderliche Phasenkohärenz hervorruft
(Fig. 3).
2. Schaltungsanordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß jede Einrichtung zum
Ableiten phasenverschobener Wechselspannungssignale einen Mischer (AfI) mit einem ersten mit
einem Meßwertumformer (77?,) verbundenen Eingang und einem mit einem Oszillator (30) verbundenen
zweiten Eingang sowie eine Einrichtung (32) zur Bestimmung der Phase der dem zweiten
Eingang zugefuhrten Oszillatorfrequenz und einem mit einer bestimmten Anzapfung verbundenen
Ausgang aufweist (F i g. 7).
3. Schaltungsanordnung nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß der Phasenwinkel Ω(ί)
des Signales für jeden Meßumformer mehrere Male zwischen den periodischen Abstrahlungen der
Impulse akustischer Wellen in das untersuchte Objekt der Formel
W0 die Oszillatorfrequenz ist,
Tf* die Verzögerung des Impulses ist, wenn dieser
sich von einer gegebenen Anzapfung der Verzögerungsleitung zum Summierungspunkt
fortpflanzt,
Wc die Trägerfrequenz der ausgesendeten Impulse
ist,
Th die ideale Verzögerung für einen bestimmten
Meßumformer ist, der sich im Abstand h vom Mittelpunkt der Anordnung befindet, um
diese in einem gegebenen Reich zu fokussieren.
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