DE1591079A1 - Monopulsquelle - Google Patents

Description

Monopulsquelle

Die Erfindung betrifft eine Monopulsquelle.

Bekanntlich handelt es sich bei Monopulssystemen um aktive oder Radarsysteme, welche die vom System ausgesandte und durch das Ziel reflektierte Energie empfangen, oder um passive Systeme, welche die direkt vom Ziel ausgestrahlte Energie empfangen, wobei eine Anzeige der Abweichung nach zwei Richtungen, im allgemeinen Höhenwinkel und Seitenwinkel, mittels eines einzigen empfangenen •Impulses erhalten wird. Die eine Antenne aufweisende Monopulsquelle ist so ausgebildet, daß jeder empfangene

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Impuls

Impuls jeweils an zwei Ausgängen "Höhenwinkel" und "Seitenwinkel" zwei "Differenz"-Signale hervorruft, welche jeweils in relativen Werten als Funktion der Höhe des empfangenen Signals die Abweichungen in Höhenwinkel und Seitenwinkel des Ziels bezüglich der Achse der Antenne wiedergeben. Die absoluten Abweichungen, welche von der Höhe des empfangenen Signals unabhängig sind, erhält man sodann durch Vergleich jedes der "Differenz"-Signale mit einem Bezugssignal, welches im allgemeinen an einem anderen Ausgang erhalten wird, welch-er "Bezugs"-Ausgang genannt wird.

Eine Monopulsquelle in dem begrenzten Sinne, in weichern der Ausdruck hier verwendet \*ird, weist in der Antenne einen "Bezugs"-Ausgangskanal, einen ''Höhenwinkel¹'-Ausgangskanal und einen "Seitenwinkel"-Ausgangskanal und im Fall eines aktiven oder Radar-Systems einen Eingangs kanal auf, welcher meist mit dem "Bezugs^U-Ausganpskanal zusammenfällt, wobei diese verschiedenen Kanäle an der Antenne durch mehr oder weniger komplizierte Schaltungen miteinander verbunden sind.

Außerhalb der Monopulsquelle sind der "Bezugs"-Ausgang sowie die "Höhenwinkel"- und "Seitenwinkel"-Ausgänge mit Einrichtungen zum Vergleich des "Bezugs"-Signals mit dem "Differenz"-Signal verbunden. Im Fall eines aktiven Systems ist der Eingangskanal mit dem Sender

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209811/0404 verbunden

verbunden. Uenn der F.ingangskanal mit dem Bezugskanal zusaiiunenfQlt, ist ein Duplexger;^;t zwischen diesen Be-Eujrsausganr; einerseits und den Sender und die Vergleichseinrichtunren andererseits eiiif eschaltet.

Bei den gerenwr-rtif: hfufir verwendeten ITonopuls systemen ist die Antenne in vier Teile aufgeteilt, welche in zwei verschiedenen !'eisen zu je zwei zusammengefaßt sind, so daf man ,ieweils zwei '"Differenz¹⁵-Fir-nale erhi'lt. Der Be-2Up;saus,^r:anr, welcher in diesem Fall ''Summen"-Ausgang genannt wird, wird durch die vier Teile der Antenne gespeist, welche im Fall eines aktiven Systems gleichermaßen zur Aussendung von Impulsen zusammengefaßt sind. Der Eingangska.nal fällt mit dem ^!: Summen "-Aus gang zusammen. Bei den Amplituden-1-ionopulssystemen werden die Strahlungsdiagramme jedes der vier Teile der Antenne durch die divergenten Bündel gebildet., welche vom gleichen Punkt ausgehen. Bei den Phasen-Iloncpulsquellen werden sie durch vier parallele Bündel dargestellt, welche von verschiedenen Punkten ausgehen.

In beiden Fallen ergeben sich verhältnismäßig komplizierte Höchstfrequenzschaltungen sowohl in der Monopulsquelle als auch in den Süßeren Schaltungsteilen.

Wenn es sich andererseits um ein aktives System handelt, so ergeben sich sehr schwierige Probleme, wenn man die von den verschiedenen Teilen der Antenne ausgestrahlten Bündel

209811/0404 bei

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bei ihrer Kombination zu einem einzigen ausgestrahlten Bündel in Phase brinp-en will.

Ls wurde bereits vorgeschlapjen, die IR'chstfrequenzschaltungen eines Monopulssystems wesentlich zu vereinfachen, indem die vier Hohlleiter einer bekannten Monopulsquelle durch zwei Hohlleiter ersetzt werden, in welchen sich nicht mehr eine einzige Wellenform, sondern zwei V.'ellenformen unter Ausschluß der Wellenformen höherer_;Größenf Ordnung fortpflanzen können: die in der französischen Literatur unter den Bezeichnungen TE-, und TE₀₂, in der internationalen Literatur unter den Bezeichnungen TE₁₀ und TEp₀ und in der deutschen Literatur unter der Bezeichnung IL₀ und H_ bekannten Wellenformen.

Die Erfindung ist auf eine verbesserte Monopulsquelle mit mehreren Betriebsarten oder Wellenformen gerichtet, deren öffnung oder Eingang von einem einzigen Hohlleiter gebildet wird, in welchem sich die Wellenformen H₃₀ und H.., E₁₁ (TE₂₀ und TE₁₁, TM₁₁) sowie die Wellenform H₁₀ (TE₁₀) mit Ausschluß der Wellenformen höherer 'Größenordnung fortpflanzen können. Es wird bemerkt, daß man das gleiche Ergebnis erhält, wenn man einen Hohlleiter nimmt, in welchem sich die Wellenformen H₁₁ - E₁₁ und H₀₁ - H₀₂ und TE₀₁-TE₀₂) unter Ausschluß aller anderen Wellenformen fortpflanzen können. Es wird dabei lediglich die Polarisationsebene verändert. BAD ORIGINAL

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Die erfindungsgemäße Monopulsquelle mit mehreren Wellenformen weist im wesentlichen einen rechteckigen Haupthohlleiter auf, dessen innere Dielektrizitätskonstante und dessen Querschnitt in einem solchen Verhältnis stehen, daß die Wellenformen H₁₀, H₃₀, H₁₁ und E₁₁

₁ und TM₁₁) nicht unterbrochen werden, wobei ein erstes Anschlußsystem, das im Hohlleiter lediglich die Signale aufnimmt, welche sich im Haupthohlleiter in der Wellenform H₂₀ (TE₂₀) fortpflanzen, und ein zweites Anschlußsystem vorgesehen ist, welches lediglich einerseits die Signale, welche sich im Haupthohlleiter in der Wellenform H₁₀ (TE₁₀) fortpflanzen, und diejenigen Signale aufnimmt, welche sich in der Wellenform HE₁₁ (EM₁₁), fortpflanzen, und wobei die letzteren Signale eine lineare Kombination von Signalen darstellen, welche sich in der Wellenform H₁₁ (TE₁₁) bzw. in der Wellenform E₁₁ (TM₁₁) fortpflanzen, also in einer Kombination, in der eine der Komponenten des elektrischen Feldes E Null ist. Die Wellenform HE₁₁ (EM₁₁) ist auch unter den Bezeichnungen EH₁₁ und LSE₁₁ bekannt.

Bei einer ersten Ausfuhrungsform weist das erste Anschlußsystem ein Hindernis auf, welches beispielsweise aus Drähten besteht, und örtlich die Breite des Hohlleiters in zwei gleiche Teile unterteilt, wobei auf Höhe dieses Hindernisses an einem der Halbhohlleiter ein Hohlleiter angeschlossen ist, in welchem sich nur eine der Wellenformen H₁₀, H_Q1 (TE₁₀, TE_Q1) fortpflanzt.

BAD ORIGINAL·

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Bei

-S-

Bei einer zweiten Ausfuhrungsform weist das erste Anschlußsystem zwei Teile von Hohlleitern auf, welche symmetrisch in den Haupthohlleiter münden und an ein magisches T angeschlossen sind.

Das zweite Anschlußsystem weist in beiden Fällen ein zusammengeklapptes magisches T auf.

Anhand der Figuren wird die Erfindung beispielsweise nöher erläutert. Es zeigen

Figur 1 eine teilweise aufgebrochene Schrägansicht einer ersten Ausführungsform der erfindungsgemSßen Monopulsquelle mit mehreren Betriebsarten oder Wellenformen,

Figur 2 eine Schrägansicht einer zweiten Ausführunrrsform der erfindungsgemäßen Monopulsquelle mit mehreren Wellenformen,

Figuren 3, H und 5 Vorderansicht, Draufsicht und Untersicht der in Figur 1 dargestellten Monopulsquelle,

Figuren 6, 7 und 8 Vorderansicht, Draufsicht und Untersicht der in Figur 2 dargestellten Monopulsquelle und

Figuren 9, 10, 11, 12, 13der Erläuterung dienende graphische Darstellungen. BAD ORIG'NAL

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2*un"chPt wird festgestellt ₅ daß im folgenden nit "Ebene E" die Ebene bezeichnet wird, die bei der Wellenform H._Q (¹J¹E₁₀ der elektrischen Feldvel-rtor und die Achse des Hohlleiters enthalt, d.h. die vertikale Symmetrieebene des Hohlleiters.

Weiter wird im folgenden mit ''Ebene II¹ die dazu senkrechte Symnetrieebene bezeichnet.

Die erfindungsgerrU'ße lionopulsquelle mit mehreren Betriebsarten ist schematisch in aufgebrochener Schrägansieht in Figur 1 und in Seitenansicht,. Draufsicht und Untersicht in den Figuren 3, ^ und 5 dargestellt.

Sie weist im wesentlichen einen Haupthohlleiter G auf, dessen öffnung S die strahlende oder empfangende Quelle bildet, je nachdem, ob es sich um die Aussendung oder den Empfang von elektromagnetischen Wellen handelt. Der Querschnitt des Hohlleiters G ist so gewählt, daß sich in demselben die Wellenformen H_1Q, H₂₀, H₁₁ und E₁₁ (TE₁₀, TE₃₀, TE₁₁ und TM₁₁) fortpflanzen können.

Ab dem Abstand ρ von der Ebene der öffnung ist eine metalli sche Trennwand C angeordnet, welche senkrecht zum transversalen elektrischen Feld E der sich im Hohlleiter G fortpflanzenden Wellenformen verläuft.

Der Hohlleiter G ist daher in zwei gleiche Hohlleiter g.

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und

und g^ unterteilt. Die Wellenform H₁₀ (TE₁₀) wird beim Auftreffen auf die Trennwand nicht gestört und diese Wellenform teilt sich auf die zwei Hohlleiter g₁ und g' in zwei in Phase befindliche Wellen auf, welche sich im Ausgangskanal Σ wieder vereinigen und das unter der gleichen Bezeichnung bekannte Bezugssignal bilden.

Im Gegensatz dazu werden die longitudinalen Komponenten des elektrischen Feldes der Wellenform HE₁₁ (EM₁₁), welche die Resultante aus den Wellenformen H₁₁ (TE₁₁) und E₁₁ (TM₁₁ darstellt, durch die Trennwand C kurzgeschlossen. Diese Störung ruft in bekannter Weise in den Hohlleitern Za und g'^ die Erzeugung von Wellenformen H₁₀ (TE₁₀) mit entgegengesetzter Phase hervor. Die Unterbrechung der Trennwand C, welche in bekannter Weise durch ein passendes Profil verwirklicht ist, beispielsweise in Stufenform, wie in Figur,,? dargestellt, ruft eine derartige Verformung des Feldes hervor, daß eine Grundwelle H₁₀ (TE₁₀) in einem seitlichen Hohlleiter Λ E erregt wird, welcher in Höhe des stufen- oder treppenförmigen Endes der Trennwand C angeordnet ist und den Differenzkanal mit der gleichen Bezeichnung bildet.

Tatsächlich ruft eine Winkelverschiebung der Strahlungsachse senkrecht zur Ebene H das gleichzeitige Auftreten von zwei Wellenformen H₁₀ und HE₁₁ (TE₁₀ und EM₁₁) im Hauptwellenleiter und infolgedessen die Ausbildung der

Hohl-Wellenformen H_1Q (TE₁₀) ungleicher Stärke in den Weiiefl=

λ * * _ft * * , ~ , * , BAD ORIGINAL 209811/0404 leitern

leitern g,. und g'. hervor. Die beschriebene Schaltung mit dem Aufbau eines magischen T, welches in der definierten Ebene E zusammengeklappt ist, bildet die Summe und die Differenz der Wellen, welche sich in den Hohlleitern R₁ und r¹ fortpflanzen, was die Bezeichnungen Σ und Δ Ε der AusgangskanäIe rechtfertigt.

Die Hohlleiter Έ. und .Δ Ε sollen derartige Abmessungen aufweisen, daß sie unter Berücksichtigung eines dieselben unter Umständen füllenden Ilaterials für jede andere Wellenform als F₁₀ (TE.«) keinen Durchgang haben.

Eine liinkelverschiebung der Strahlungsachse senkrecht zur Ebene E läßt gleichzeitig die Wellenformen H₃₀ (TE_2Q% und H₁₀ (TE₁₀) an der öffnung S auftreten. Die Energie Λ Η bei der Wellenform H₃₀ (TE₃₀) ist eine Punktion dieses Winkelabstands. Sie wird von einer Kopplung am Hauptwellenleiter G aufgenommen, welche derart bewirkt wird, daß in diesen nur die Wellenform H₃₀ (TEp₀) zwischen der Mündung S und der Trennwand C aufgenommen wird.

Bei der in Figur 1 dargestellten Ausführungsform wird diese Kopplung durch einen Hohlleiter gp verwirklicht, welcher nur die Wellenform H₁₀ (TE₁₀S fortleitet. Ein Hetz N von wenig-* stens im Abstand A /10 in der Ebene H angeordneten Drähten, welches ein Hindernis für die Wellen bildet, deren elektrische^

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- ίο -

sches Feld parallel zur Ebene H verlauft ₃ teilt den Hohlleiter 0 örtlich in zwei p.leiche Teile pepenüber der Mündung des Hohlleiters g₂ auf. Dieses Hetz verhindert die Erregung der parasitären Wellenform H₀ (TE₀₁) in Hohlleiter 0.

Bei der in Fip.ur 2 dargestellten Ausführung form wird die örtliche Unsymmetrie durch die Verwendung von zwei gleichen Hohlleitern p'₂ und f" mit gleichen rechteckiper. Querschnitten wie der Kohlleiter ^₂ unterdrückt, v;elche zu einen offenen Finp pebopen sind. Diese beiden Kohlleiter werden mit entgegengesetzter ph_ase durch die in Hohlleiter 0 nit der Wellenform K₃₀ (Ti^: _2Q) sich fortpflanzenden Wellen erregt. Der Differenzausranp; in Form eines manischen T, welcher ar die beiden Hohlleiter g'₂ und £·" angekoppelt ist, stellt das Signal Ά K in der gewählten Wellenform K₁₀ (TE_-10) wieder her. Der £ummenausganpdieses gleichen magischen T stellt im Gegensatz dazu das Signal wieder her, welches im Hohlleiter 0 auf der Höhe der Kopplung von ε'₂ und g"₂ in Phase mit den zwei Möndunnen vorhanden wäre, d.h. in der Wellenform H_Q1 (TE₀₁) Dies bedeutet, daß dieser Ausp.anß hier nicht verwertet wird Es soll Jedoch bemerkt v/erden, daß man durch Speisung des Kohlleiters durch diesen Kanal S. ^ die Wellenform H₀₁ (TE₀₁ erzeugt. Wenn man daher den Hohlleiter 0 gleichzeitig mit der Wellenform H₁₀ (TE₁₀) durch den Kanal %. und mit der

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- li -

Wellenform H_Q (TE₀₁) durch den Kanal Σ _A speist, kann man die Verringerung des Schattens der Quelle in einer rotierenden Polarisationsantenne nach dem in der französischen Patentanmeldung der Anmelderin vom 25.Februar 1966 mit der Bezeichnung "Perfectionnements aux Antennes ä Dleposltlf de Focalisation" beschriebenen Verfahren erzielen.

GchlioP-lich v/ird bemerkt, da/⁵· die pleichniiMß in der Ebene Γ aufgeteilten YJellenformen H₁₀ und HE₁₁ ('"E₁₀ und KM ) nicht nit den Hohlleitern ^₂» F^f ₂ ^und P."2 gekoppelt sind, da sie durch Verforr.unp der durch dieselben erzeupten Felder darin eine höhere Viellenform hervorzurufen suchen, welche keinen nurchganf, hat.

Zur Erläuterung sind in den Figuren 9 bis 13 die Verteilungen des elektrischen Feldes im gleichen Hohlleiter bei den Wellenformen H₁₀ und H₃₀, E₁₁, H₁₁ und KE₁₁ (TE₁₀ TE₂O* ⁷¹⁴Il' ^TE11 ^{und ΕΓ}*11^ schematisch dargestellt, wobei die letztere Wellenform die Kombination der Wellenformen E₁₁ und H^₁ (T^₁₁ und TE₁₁) darstellt. Die Pfeile zeigen die Feldrichtung und die Kurven die Verteilung seiner Intensität löngs dei¹ Abszisse an.

Um an alle vorhandenen Wellenformen schwierip. anzupassende Diskontinuitöten zu vermeiden, sucht man in der Praxis

einen 209811/0404 BAD ORIG'NAL

einen konstanten Querschnitt des Hohlleiters G über dessen ganze Länge beizubehalten, welcher durch die ausgenützte strahlende Öffnung vorgeschrieben wird. Man wird daher dazu geführt _s den Hohlleiter mit einem Dielektrikum auszufüllen.

Der Summenkanal Σ. * wird durch eine geeignete Belastung abgeschlossen, wenn keine Verwendung der Wellenform H_{Q1 1}) vorgesehen wird.

Es wird bemerkt, daß die Ausgangskanäle für die Signale Δ E,ΔΗ nur die Wellenform H₁₀ (TE₁₀) fortleiten sollen, was auch für die Hohlleiter g₁ und g^ gilt. Die Anpassung der Impedanzen an verschiedene Hohlleiteranschlüsse soll für jede Wellenform unabhängig gewährleistet sein. Insbesondere ordnet man immer, wenn es möglich ist, eine korrigierende Einrichtung (beispielsweise eine Irisblende) ausschließlich in einem Hohlleiter für die Wellenform H_{10 0}) an und erhält die Ausgänge Ι,ΔΕ oder Δη.

Beispielsweise kann man die Korrekturen der Impedanzen in der nachfolgenden Welse bewirken, wobei die Reihenfolge der Vorgänge zu beachten ist:

a) Anordnung von zwei induktiven, symmetrischen Irisblenden oder Ständern (piliers) für die Wellenform H₂ (TE₂₀);

b) 209811/0404 ^ßAD0RIGINAI

b) Anordnung einer mittleren Irisblende oder eines mittleren Ständers für die Wellenform IL₀

c) Anordnung eines dünnen metallischen Plättchens senkrecht zum transversalen elektrischen Feld, welches die longitudinalen Komponenten der Wellenform HE₁₁ (EM₁₁) aufnimmt. Je nach der Länge desselben erhält man eine induktive oder kapazitive Reaktanz.

Die Abmessungen des Hohlleiters G (Breite a und Höhe b) werden durch die Notwendigkeit vorgeschrieben, die Portpflanzung der Wellenformen H₀₁, H₀₂, H₁₁ und E₁₁ (TE₀₁, TE₀₂, TE₁₁ und TM₁₁) zu ermöglichen und die Portpflanzung der nächsten parasitären Wellenform auszuschalten. Gleicher maßen sollen die verschiedenen der Speisung dienenden Hohlleiter (die Kanäle Σ. ,.Δ.Ε, Δη) solche Abmessungen besitzen, daß nur die verwertbaren Wellenformen sich fortpflanzen können. Beispielsweise kann man a und b so wählen, daß die ungeraden Wellenformen H₃₀, H₁₁ und E₁₁ (TEp₀, TE₁₁ und TM₁₁) im Hohlleiter G die gleiche Grenzwellenlänge aufweisen, so daß sich ergibt

a =

wenn man annimmt, daß die innere Dielektrizitätskonstante gleich 1 ist, woraus folgt % = 0,578.

In der Praxis wählt man die maximale Wellenlänge Λ _M der-

2 09811/0404 art

_BAD

15S1Ö79

art j daß sie groß bleibt gegenüber der Grenzwellenlönge Λ . Beispielsweise wählt man /\ _rJ λ _n = 0,8.

O rl O

Andererseits soll die minimale Wellenlänge A nicht zu

in

nahe an der Grenzwellenlänge A „ ₂₁ ^der unerwünschten Wellenformen H₃₁ und E₃₁ (TE₃₁ und TM₃₁) liegten, welche definiert ist durch die Gleichung

λ = 2 a b

C 21

Die Wahl von a und b erfolgt daher als Kompromiß zwischen diesen beiden Überlegungen.

Die Abmessungen 1 und 1· hängen von der vorher vorgenommenen Wahl der Breite a und der Höhe b des Kohlleiters G für mehrere Wellenformen ab. Die Länge 1' zwischen der Erregerebene der Wellenform H₀₂ (TE₀₃) und der Ebene der Querschnittsänderung bei der Verbindung mit der Ebene E des magischen T (dessen Hohlleiter genormte Abmessungen besitzen) liegt in der Größenordnung von Λ /2. Sie wird insbesondere durch die Anpassung an die Wellenform H₀₂ TE₀₂) bestimmt. Die Länge 1 ist weniger kritisch, muß jedoch trotzdem ausreichend sein, damit die ausgelöschten Wellenformen H₁₂ und E₁₃ (TE₁₂ und TM₁₃), welche gleichzeitig mit der Wellenform H₀₃ (TE₀₃) erregt werden, an der öffnung S ausreichend geschwächt werden (20 bis 30 db), wo das nicht dargestellte Horn angeschlossen ist.

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2098 11/0404 schließlich

Schließlich soll die mechanische Ausführung genügend genau sein, insbesondere was die Symmetrie der Erregerhohlleiter und der Korrekturvorrichtungen betrifft.

Patentansprüche

209811/0404 _BAD

·■* ■■ -.:■, .i,L·.

Claims (5)

Patentansprüche

1. Monopulsquelle mit mehreren Wellenformen, welche eine strahlende öffnung (S), einen Summenausgang21 , einen Ausgang für die "Differenz in der Ebene E" AS und einen Ausgang für die "Differenz in der Ebene H"ΔΗ aufweist, gekennzeichnet durch einen EInprang3hohlleiter (G), welcher in an sich bekannter Weise so bemessen ist, daß sich die Wellenforraen 0, 1 und 2 (Wellenformen H₁₁, E₁₁ und Hp₀, H₁₀ oder H₀₂, H_Q1) mit Ausschluß der Wellenformen höherer Größenordnung darin fortpflanzen, erste Einrichtungen (C, Σ. ,AE) zur getrennten Aufnahme der Energie, welche am Eingang in den Wellenformen H₁₀ einerseits, H₁₁ und E₁₁ andererseits auftritt, und durch zweite Einrichtungen (g₂, Δ H in Figur 1 oder g'ps s"?* ^^H *ⁿ Figur 2) zur Aufnahme der am Eingang in den Wellenformen H_Q2 oder H₂₀ auftretenden Energie, wobei die ersten und zweiten Einrichtungen andererseits die Umwandlung der aufgenommenen Energien Jeweils in die Wellenform H^₁ (oder H₁ gewährleisten.

2. Monopulsquelle nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die ersten Einrichtungen eine Trennwand (C) senkrecht zur Richtung des elektrischen Feldvektors der sich Im Hohl

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leiter fortpflanzenden Wellen aufweisen, welche In einem bestimmten Abstand von der öffnung oder vom Eingang angeordnet ist und den Hohlleiter (Q) in zwei gleiche Hohlleiter (g^, 8%) unterteilt, wobei ein magisches T in der Ebene E zusammengeklappt 1st und der in der Verlängerung des Hohlleiters G liegende Kanal des T oder der Summenkanal 5L die Aufnahme der Energie der Wellenformen H₁₀ oder H_Q1 gewährleistet und der senkrechte Kanal oder der Kanal Δ E die Aufnahme der Energie der Wellenformen H₁₁ und E₁₁ gewährleistet.

3. Monopulsquelle nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die zweiten Einrichtungen einen Hohlleiter g₂ aufweisen, welcher der einzigen Wellenform H₁₀ oder H₀₁ angepaßt und an den Hohlleiter G angekoppelt ist, wobei die Achsen der Hohlleiter G und gp aufeinander senkrecht stehen, der Hohlleiter g₂ in einer der Breitselten des Hohlleiters G mündet und sein Ausgang den Könal Δ Η bildet.

4. Monopulsquelle nach Anspruch 3, gekennzeichnet durch ein Element (N), welches ein Hindernis für die Wellen bildet, deren elektrisches Feld parallel zur Ebene H verläuft, wobei das Element im Inneren des Hohlleiters

(G) in Höhe des Hohlleiters (g₂) angeordnet ist. bad ORlG¹NAL

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5. Honopulsquelle nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die zweiten Einrichtungen zwei gleiche Hohlleiter g^f?> ?"? aufweisen, welche symmetrisch bezüglich der Ebene H angeordnet sind und auf beiden Seiten des Hohlleiters Π münden, und daß die zweiten Einrichtungen ein magisches T aufweisen, deren zwei Hohlleiter (ß'₂ ^un<* S%) ^zwei abgekoppelte Kanüle bilden und von welchem derjenige der anderen beiden Kanäle, welcher auf der Achse des Hohlleiters (G) senkrecht steht, den Kanal A H bildet.

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