JPWO2021260850A5 - - Google Patents
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Description
更に、上記特徴の窒化物半導体紫外線発光素子は、前記n型層の前記層状領域外のn型本体領域のAlNモル分率が54%~66%の範囲内にあることが好ましい。
ここで、井戸層が2層以上の多重量子井戸構造では、最もp型層側の井戸層において発光強度が大きいため、当該井戸層のn型層側のバリア層において、第3Ga富化領域が形成されていることで、上述のキャリアの井戸層への供給がより効率的に行うことができる。
図6より、井戸層220の膜厚が4ML~14MLの範囲内では、井戸層220の膜厚が小さくなるほど、井戸層220への量子閉じ込め効果が大きくなり、発光波長が短波長化していること、更に、バリア層221のAlNモル分率が大きくなるほど、井戸層220の膜厚の変化に対する発光波長の変化の程度が大きくなることが分かる。また、井戸層220の膜厚及びバリア層221のAlNモル分率の上記範囲内において、発光波長が、概ね261nm~328nmの範囲で変化することが分かる。更に、バリア層221をAlNで構成すると、発光波長を更に拡張することができる。図6中に一点鎖線で示す発光波長277nmと315nmは、本実施形態の発光素子1において想定される発光波長の制御範囲(下限及び上限)である。井戸層220の第2Ga富化領域220aにAlGaN組成比がAl1Ga2N3となっている準安定AlGaNが支配的に存在する結果、一例として、井戸層220の膜厚を、バリア層221のAlNモル分率に応じて、5ML~14MLの範囲内で設定することで、発光波長を277nm~315nmの範囲内に制御し得る。
第1Ga富化領域21a内には、AlNモル分率が50%の準安定n型領域が安定的に存在しており、n型クラッド層21のAlNモル分率の目標値Xaが54%~66%であるので、準安定n型領域のAlNモル分率50%とn型本体領域21bの平均的なAlNモル分率Xbとの差(Xb-50%)は安定的に4%以上が確保され、n型層内のキャリアは、n型本体領域21bよりバンドギャップエネルギの小さい第1Ga富化領域21a内に局在化する。更に、目標値Xaの上限が66%であるので、n型本体領域21b内において、AlGaN組成比がAl2Ga1N3の準安定AlGaNが支配的に形成されることはない。仮に、目標値Xaの上限が67%以上であると、n型本体領域21b内にAl2Ga1N3の準安定AlGaNが安定的に形成され、当該Al2Ga1N3の準安定AlGaNから、第1Ga富化領域内に、Al1Ga1N2の準安定AlGaN(準安定n型領域)を安定的に形成するためのGaを十分に供給することが困難となる。従って、目標値Xaの上限を66%に設定することで、第1Ga富化領域21aにAlNモル分率が50%の準安定n型領域を安定的に形成することが可能となる。
次に、反応性イオンエッチング等の周知のエッチング法により、上記要領で積層した窒化物半導体層21~25の第2領域R2を、n型クラッド層21の上面が露出するまで選択的にエッチングして、n型クラッド層21の上面の第2領域R2部分を露出させる。そして、電子ビーム蒸着法などの周知の成膜法により、エッチングされていない第1領域R1内のp型コンタクト層25上にp電極26を形成するとともに、エッチングされた第2領域R2内のn型クラッド層21上にn電極27を形成する。尚、p電極26及びn電極27の一方または両方の形成後に、RTA(瞬間熱アニール)等の周知の熱処理方法により熱処理を行ってもよい。
以上より、上述した各走査位置における±2~3%程度の測定誤差、及び、第1Ga富化領域21aに関して横方向に整列した複数のプローブ箇所の平均的なAlNモル分率が準安定n型領域のAlNモル分率より高い値を示す可能性を考慮すると、測定領域A~Fの各領域A1、A2、B1、B2、C1、C2、D1、D2、E1、E2、F1~F4の第1Ga富化領域21a内において、AlNモル分率50%の準安定n型領域の存在が確認できる。更に、第1Ga富化領域21aは、n型クラッド層21の上面に近い上方部分の測定領域A~C、中央部分の測定領域D、AlN層12に近い下方部分の測定領域E及びFのそれぞれに存在し、n型クラッド層21内において一様に分散して存在していることが分かる。
更に、図10A~図10Fより、測定領域A~Fの各領域A1、A2、B1、B2、C1、C2、D1、D2、E1、E2、F1~F4に隣接するn型本体領域21b内のAlNモル分率が約55%~約59%の範囲内にあることが確認できる。上述したように、EDX測定に使用した試料のn型クラッド層21のAlNモル分率の目標値は58%であるので、各走査位置における±2~3%程度の測定誤差、及び、n型本体領域21bに関して横方向に整列した複数のプローブ箇所の平均的なAlNモル分率がn型本体領域21bの平均的なAlNモル分率より高いまたは低い値を示す可能性を考慮すると、図10A~図10Fがn型本体領域21bのAlNモル分率を精度良く表していることが分かる。
一方、測定領域eの第2のCLスペクトルでは、ピーク波長が約268nmであり、AlNモル分率に換算すると、約54%に相当する。約268nmのピーク波長は、準安定n型領域に対応するCL波長(約275nm)より約7nm短くなっている。また、測定領域eの第2のCLスペクトルには、準安定n型領域に対応する約275nmのCL波長が、ピーク強度の約46%の発光強度で含まれている。これらは、測定領域eの第2のCLスペクトルが、測定領域a~d及びfと同様に、第1Ga富化領域21a内の準安定n型領域と準安定近傍n型領域の各CLスペクトルと、n型本体領域21bのCLスペクトルの合成スペクトルとして現れていること示している。但し、測定領域eの第2のCLスペクトルでは、測定領域a~d及びfと比べて、合成スペクトルに占める準安定n型領域のCLスペクトルの割合が小さくなっている。
第2実施形態では、第1実施形態におけるn型クラッド層21の第1Ga富化領域21a及び井戸層220の第2Ga富化領域220aと同様に、バリア層221の第3Ga富化領域221aも、第1または第2の準安定AlGaNで構成するのが好ましい。ここで、バリア層221全体のAlNモル分率が50%~90%の範囲内であるので、第3Ga富化領域221aに適用可能な第1の準安定AlGaNは、AlGaN組成比が整数比のAl1Ga1N2、Al2Ga1N3、または、Al5Ga1N6となる。また、第2の準安定AlGaNのAl7Ga5N12とAl3Ga1N4も第3Ga富化領域221a
に適用可能と考えられるが、敢えて使用するのであれば、より安定度の高いAl3Ga1N4が好ましい。尚、第2の準安定AlGaNのAl11Ga1N12は、Alの組成比が高過ぎるため、移動し易いGaが対称配列となるサイトに入るまでに、量的に多いAlがランダムにサイトに入ることで、AlとGaの原子配列が対称配列とならない可能性が高くなり、AlとGaの原子配列はランダムな状態に近くなり、上述の安定度が低下するため、第3Ga富化領域221aには適用困難と考えられる。
に適用可能と考えられるが、敢えて使用するのであれば、より安定度の高いAl3Ga1N4が好ましい。尚、第2の準安定AlGaNのAl11Ga1N12は、Alの組成比が高過ぎるため、移動し易いGaが対称配列となるサイトに入るまでに、量的に多いAlがランダムにサイトに入ることで、AlとGaの原子配列が対称配列とならない可能性が高くなり、AlとGaの原子配列はランダムな状態に近くなり、上述の安定度が低下するため、第3Ga富化領域221aには適用困難と考えられる。
(3)上記実施形態では、第1領域R1及びp電極26の平面視形状は、一例として、櫛形形状のものを採用したが、該平面視形状は、櫛形形状に限定されるものではない。また、第1領域R1が複数存在して、夫々が、1つの第2領域R2に囲まれている平面視形状であってもよい。
Claims (2)
- サファイア基板を含む下地部を、さらに備え、
前記サファイア基板は、(0001)面に対して所定の角度だけ傾斜した主面を有し、当該主面の上方に前記発光素子構造部が形成されており、
少なくとも前記サファイア基板の前記主面から前記活性層の表面までの各半導体層が、(0001)面に平行な多段状のテラスが形成された表面を有するエピタキシャル成長層であることを特徴とする請求項1~6の何れか1項に記載の窒化物半導体紫外線発光素子。 - 前記第2工程において、AlGaN系半導体で構成された前記井戸層とAlGaN系半導体で構成されたバリア層を交互にエピタキシャル成長により積層し、前記バリア層と前記井戸層の各表面に(0001)面に平行な多段状のテラスが表出した、前記井戸層を2層以上含む多重量子井戸構造の前記活性層を形成することを特徴とする請求項8~10の何れか1項に記載の窒化物半導体紫外線発光素子の製造方法。
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