JPS63143727A - 偏向ヨ−ク装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〈産業上の利用分野〉 本発明は、インライン配列の電子銃を有するカラーブラ
ウン管に使用されるカラー偏向ヨークに関し、特に水平
偏向周波数の高い領域で使用されるコマ収差のない偏向
ヨーク装置に関する。

〈従来の技術〉 周知の如く、現在のセルフコンバーゼンスシステ１１は
偏向ヨークの水平偏向コイルの磁界分布をビンクッショ
ン磁界、垂直偏向コイルの磁界分布をバレル磁界となし
、これにより画面上のサイドビーム（Ｒ，８）のズレ（
非点収差）をなくシ、この状態で発生するサイドビーム
（Ｒ、Ｂ）とセンタービーム（Ｇ）のズレ（コマ収差）
をブラウン管ネック部に設けた磁性体（一般にエンハン
サ−及びシャントと呼ばれる。第８図参照）により補正
することで達成されている。第７図は水平偏向コイル磁
界分布がビンクッション磁界に、また垂直偏向コイル磁
界分布がバレル磁界に形成されることにより発生するコ
マ収差を示し、第８図はこのコマ収差をブラウン管ネッ
ク部に設けられた磁性体、エンハンサ−磁性体１０及び
シャント磁性体１１により補正される様態を示す、コマ
収差は、水平偏向コイルがビンクッション磁界のため、
センタービームＧの受ける磁束密度がサイドビームＲ，
Ｂの受けるそれに比較し低いことにより偏向不足として
現われ。

また垂直偏向コイルがバレル磁界のため、これも同様に
センタービームＧが偏向不足として現われる。従って、
このコマ収差を補正するにはセンタービームＧの受（す
る磁束密度を高めてやればよいわけで、一般にはインラ
イン配列電子ビームの垂直方向に対してはサイドビーム
Ｒ，ＩＩをシャント磁性体１１により磁気シールドする
ことにより、またインライン配列電子ビームの水平方向
に対してはセンタービームＧの上下に設けたエンハンサ
−磁性体１２により、中心磁束密度を上げることにより
行なわれている。

〈発明が解決しようとする問題点〉 ＣＡＤ／ＣＡＭ等の普及により高密度表示の要望が強ま
っているが、高密度表示には当然のことながら高速走査
（高い水平偏向周波数）を必要とする。しかし、ｆｆＪ
述の従来のセルフコンバーゼンスシステムは高速走査に
対して次のような弊害を有する。即ち前記ブランラン管
ネック部に設けられた磁性体５シヤント及びエンハンサ
−は周波数の上昇に伴い高周波損失が増大して偏向開始
端でコマ収査補正量の減少をもたらす、この結果、第９
図に示す如き、センタービームＧがサイドビームＲ，Ｂ
に対してブラウン管画面右側にずれる現象を呈する。こ
のズレは著しく画質を損う、この現象を解決するために
は、ブラウン管からコマ収差補正用の磁性体（シャント
及びエンハンサ−）を撤去すればよいわけであるが、こ
の場合、セルフコンバーゼンスを維持するために偏向ヨ
ーク側でこのコマ収差を処理する必要が生ずる。

く問題点を解決するための手段〉 本発明は、上述のコマ収差を偏向ヨークで処理できるよ
う構成したもので、以下本発明偏向ヨークをコマフリー
偏向ヨークと呼ぶことにする。サイドビームＲ，Ｂのズ
レは非点収差、またサイドビームＲ，Ｂとセンタービー
ムＧとのズレはコマ収差として知られており、非点収差
は偏向ヨークの中央部からスクリーン側に、またコマ収
差は偏向ヨークのネック部側の磁界分布にそれぞれ強い
影響を受けることも周知である。

前述の如く、セルフコンバーゼンス偏向ヨークにあって
は、水平偏向コイルの磁界分布がビンクツショク型、垂
直偏向コイルの磁界分布がバレル型であることを必要と
するが、コマフリー偏向ヨークにおいては、更に偏向ヨ
ークのブラウン管ネック部側においてセンタービームＧ
の偏向不足を解消するため、前記セルフコンバーゼンス
偏向ヨークの水平および垂直偏向コイルの磁界と逆の磁
界、即ち水平偏向コイルではバレル磁界、垂直偏向コイ
ルではビンクッション磁界を形成せしめることが必要で
ある。第６図に通常のセルフコンバーゼンス偏向ヨーク
に必要なブラウン管管軸（Ｚ軸）に沿った磁界分布変化
を、また第５図にコマフリー偏向ヨークに必要なＺ軸に
沿った磁界分布変化を示しである。水平偏向コイルは鞍
型のため、Ｚ軸方向に第５図に示す如き磁界分布変化を
持たせることは比較的容易であるが、垂直偏向コイルに
ついてはトロイダル型のため不可能に近い、そこで１本
発明は偏向ヨークのブラウン管ネック部側に、インライ
ン配列の電子ビームの左右両側に対向させて１対のＥ型
磁性体及び電子ビーム上下両側に対向させて１対のコ型
磁性体を配設し、これら１対のＥ型磁性体及び１対のコ
型磁性体の各々に補助コイルを巻回し、これら補助コイ
ルに垂直偏向電流を流すことにより、第５図に示すよう
な磁界分布変化、特に偏向ヨークのブラウン管ネック部
側にビンクッション磁界を得んとするものである。また
、これら補助コイルに可変抵抗器を接続しブリッジ回路
を形成せしめ、ブラウン管あるいは偏向ヨークの製作」
−に起因するミスコンバーゼンスの補正をも成し得るよ
うにしたものである。

〈作用及び実施例〉 以下、図面に沿い本発明を説明する。第１図は本発明偏
向ヨーク袋口の背面図を示し、偏向ヨーク１２のブラウ
ン管ネック部側に、インライン配列の電子ビームＨ，Ｇ
、Ｂの左右両側に位置させて１対のＥ型磁性体１．１′
及び電子ビームＲ，Ｇ。

１１の上下両側に位置させて１対のコ型磁性体２゜２′
が配設され、前記１対のＥ型磁性体！、ビのそれぞれの
脚部には補助コイル３ａ、３ｂ、３ｃ及び３ａ′。

３ｂ’　、３ｃ’が巻回され、また前記１対のコ型磁性
体２，２″の中央部には補助コイル４および４′が巻回
され、こられ補助コイル３ａ、３ｂ、３ｅ及び３ａ’、
３ｂ１　、３　ｃ　ｌ並びに４，４′は互いに直列に接
続され、垂直偏向コイル９と接続される。かかる構成で
。

前記補助コイル３ａ、３ｂ、３ｃ及び３ａ’　、３ｂ’
　、３ｃ’並びに４，４′に垂直偏向電流を流すことに
より、第２図に実線矢印で図示の如き磁界が発生する。

この磁界は垂直偏向コイルの漏洩磁束（第２図に破線矢
印で示す）と協働してピンククシ３ン磁界を形成する。

即ち、Ｙ軸周辺部においては、Ｅ型磁性体１．１″及び
コ型磁性体２．２′の補助コイル群３ａ、３ｂ、３ｅ、
３ａ’　、３ｂ’　、３ｃ’及び４．４′により形成さ
れる磁界と垂直偏向コイルの漏洩磁界とが互いに重畳し
、また中心部では前記補助コイル群による磁界と垂直偏
向コイルの漏洩磁界とが打ち消し合う方向に作用するの
で、ＹＩ＊周辺部で磁束密度が高く中心部で磁束密度の
低い、所ｍ　Ｉ＋ナベ底″型のビンクッション磁界分布
となる。従って１本発明によれば偏向ヨークのブラウン
管ネック部側でビンクッション磁界が得られ、コマフリ
ー偏向ヨークで所望される第５図の如き磁界分布を得る
ことができる。この結果、ブラウン管のコマ収差補正用
の磁性体を不要とでき、高速走査においても中心ビーム
Ｇが画面右側に片寄る弊害を避けることができる。

第３図（ａ）は本発明の１実施例を示す接続図であり１
図において、５は可変抵抗器であり、Ｅ型磁性体１，１
′に巻回された補助コイル３ａ　、　３ｂ　、　３ｃと
補助コイル３ａ’　、３ｂ’　、３ｃ’との接続点が可
変抵抗器５の中点ａと接続され、ブリッジ回路を構成す
る。かかる回路で、可変抵抗器５の中点ａを、例えば、
図の破線矢印のｂ点の方向に調整すれば、補助コイル３
ａ、３ｂ、３ｅに流れる垂直偏向電流は減少し、補助コ
イル３８″、３ｂ’、３ｃ″に流れる垂直偏向電流は増
加する。この結果、第２図の磁界分布において、Ｂビー
ムとＲビームとがそれぞれ受ける右向きの磁界に不均衡
が生じ、Ｂビームに比べＲビームがより強い磁界を受け
ることになる。このため、ｆｌ！子ビームが画面上側偏
向時にはＢビームに比べＲビームがより大きな両面下向
きの力を受け、また画面下側偏向時にはＢビームに比べ
Ｒビームがより大きな画面」−向きの力を受けるため、
赤うスター小の画面となる。従って、ブラウン管及び偏
向ヨークの製作上に起因する第４図（ａ）に示す如きミ
スコンバーゼンスの補正が可能となる。第３１１（ｂ）
は本発明の他の実施例に基づく接続図を示し、１対のコ
型磁性体２，２′に巻回された補助コイル４と４′の接
続点が可変抵抗ｆｌｊ６の中点ａに接続され、ブリッジ
回路を構成する場合の例で、可変抵抗器６の中点ａを破
線矢印のｂ点方向に調整すると、補助コイル４に流れる
蚤直偏向電流が減少し、補助コイル４′に流れる電流が
増加する。

この結果５画面上側がバレル方向に、画面下側がビンク
ッション方向となり、第４１（ｂ）に示すようなミスコ
ンバーゼンスの補正が可能となる。第３図（Ｃ）は、補
助コイル３ａ、３ｂ、３ｃと３　ａ　’　ｒ　３　ｂ　
’　＊　３　ｃ　’との接続点を可変抵抗器５の中点ａ
に接続し形成した前記第３図（ａ）のブリッジ回路と補
助コイル４と４′との接続点を可変抵抗器６の中点ａに
接続し形成した前記男３図（ｂ）のブリッジ回路とを直
列に接続し、更に前記２つのブリッジＩｆ！Ｉｍに並列
に可変抵抗器７を接続し、この可変抵抗器７の中点ａが
前記２つのブリッジ回路の接続点と接続されブリッジ回
路を構成するようにしたものの実施例で、可変抵抗に＋
　７の中点ａを破線矢印すの方向に調整することにより
、補助コイル３ａ　、　３ｂ　、　３ｃ及び３ａ’　、
３ｂ’　、３ｃ°とｕｆ変低抵抗器５のブリッジ回路に
流れる垂直偏向電流が増加し、磁界分布がよりビンクッ
ション型となる。この結果、画面垂直方向において、セ
ンタービームＧのラスターがサイドビームＲ１Ｈのラス
ターより大となるため、第４１図（Ｃ）に示す如きミス
コンバーゼンスの補正が行なわれる。なお、第３図（Ｃ
）中の８．８′は可変抵抗ｌ＠７の補正範囲のコントロ
ールに用いる固定抵抗であり、固定抵抗は第３図（、）
及び（ｂ）の各可変抵抗器５及び６の補正用に用いても
よい、また、上述の第３図（ａ）、　＜ｂ）及び（ｃ）
の実施例は、それぞれの可変抵抗器の中点ａを破線矢印
す点の方向に＊ａされた場合について説明したが、可変
抵抗器の中点ａを破線矢印Ｃ点の方向に調整した場合に
はミスコンバーゼンスの補正方向が全く逆方向になるこ
とはいうまでもない。

〈発明の効果〉 以上１本発明の偏向ヨーク装置は高速走査においても高
品位な画像特性が得られるという特長を有し、更に画面
Ｙ軸上に生ずる各種ミスコンバーゼンスの補正が可変抵
抗器の調整のみで容易に行なえ、従来のように偏向ヨー
クに磁性片やマグネットを取り付ける等の工数が不要と
なり、また可変抵抗器により補正量の微調整が可能とな
り、高品位画質の調整を短時間で達成できる等調整工数
の大幅短縮を可能とした。更にまた、補助コイルと可変
抵抗器とが全てブリッジ回路で形成されているので、垂
直偏向コイルに流れる電流に与える影響が極めて少ない
という効果をも有する。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の偏向ヨーク装置の背面図、第２図は本
発明偏向ヨーク装置により発生するブラウン管ネック部
における磁界、第３図（ａ）。 （ｂ）　、　（ｃ）はいずれも本発明実施例の接続回路
図、第４図（ａ）、（ｂＬ（ｃ）は各種ミスコンバーゼ
ンスの様ｆｍ図、第５図は本発明偏向ヨークのブラウン
管管軸方向の磁界分布、第６図はセルフコンバーゼンス
偏向ヨークのブラウン管管軸方向の磁界分布、第７図は
コマ収差の様態図、第８図は従来例を示し、磁性片によ
るコマ収差補正、ｆｊＳＱ図は第８図従来例の場合に発
生する高速走査時のコマ収差を示す。 １．１”−一・−−−Ｅ型磁性体、２　、２　’−−−
−−−コ型磁性体。 ３ａ、３Ｌ３ｃ、３ａ’　、３ｂ’　、３ｃ’　、４．
４’−一補助コイル、５　、６　、７−−・・・・−可
変抵抗器、８　、８　’−−−−−−−−−固定抵抗、
９−−−一垂直偏向コイル。

Claims (4)

【特許請求の範囲】
1. （１）インライン配列電子銃を有するカラーブラウン管
   に装着される偏向ヨーク装置において、偏向ヨーク装置
   のブラウン管ネック部側に、インライン配列の電子ビー
   ムの左右両側に対向せしめ１対のＥ型磁性体と前記電子
   ビームの上下両側に対向せしめて１対のコ型磁性体とを
   配設し、前記１対のＥ型磁性体のそれぞれの脚部及び前
   記１対のコ型磁性体の各中央部に補助コイルを巻回し、
   前記各々の補助コイルに垂直偏向電流を流すよう接続し
   たことを特徴とする偏向ヨーク装置。
2. （２）前記１対のＥ型磁性体のそれぞれの脚部に巻回さ
   れた補助コイルを各Ｅ型磁性体毎に直列に接続し、１対
   の補助コイル群を形成せしめ、該１対の補助コイル群を
   更に直列に接続するとともに前記直列に接続した１対の
   補助コイル群と並列に可変抵抗器を接続し、前記１対の
   補助コイル群の接続点と可変抵抗器の中点とを接続して
   ブリッジ回路を形成せしめ、該ブリッジ回路に垂直偏向
   電流を流すことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載
   の偏向ヨーク装置。
3. （３）前記１対のコ型磁性体の中央部に巻回された補助
   コイルを互いに直列に接続するとともに前記直列に接続
   された２つの補助コイルと並列に可変抵抗器を接続し、
   前記２つの補助コイルの接続点と可変抵抗器の中点とを
   接続してブリッジ回路を形成せしめ、該ブリッジ回路に
   垂直偏向電流を流すことを特徴とする特許請求の範囲第
   １項記載の偏向ヨーク装置。
4. （４）特許請求の範囲第２項記載のブリッジ回路と特許
   請求の範囲第３項記載のブリッジ回路とを直列に接続す
   るとともに、前記直列に接続した２つのブリッジ回路と
   並列に可変抵抗器を接続し、前記２つのブリッジ回路の
   接続点と可変抵抗器の中点とを接続して更にブリッジ回
   路を形成せしめ、該ブリッジ回路に垂直偏向電流を流す
   ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の偏向ヨー
   ク装置。