JPS61164179A - 後方散乱電子の検出器 - Google Patents

後方散乱電子の検出器

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JPS61164179A
JPS61164179A JP61002324A JP232486A JPS61164179A JP S61164179 A JPS61164179 A JP S61164179A JP 61002324 A JP61002324 A JP 61002324A JP 232486 A JP232486 A JP 232486A JP S61164179 A JPS61164179 A JP S61164179A
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detector
scintillator crystal
crystal
scintillator
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JP61002324A
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デイーター・クルツ
ノルベルト・シエーフアー
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Carl Zeiss SMT GmbH
Carl Zeiss AG
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Carl Zeiss SMT GmbH
Carl Zeiss AG
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    • H01J37/244Detectors; Associated components or circuits therefor
    • GPHYSICS
    • G01MEASURING; TESTING
    • G01TMEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
    • G01T1/00Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
    • G01T1/16Measuring radiation intensity
    • G01T1/20Measuring radiation intensity with scintillation detectors
    • G01T1/202Measuring radiation intensity with scintillation detectors the detector being a crystal
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    • H01J2237/2443Scintillation detectors
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    • H01J2237/244Detection characterized by the detecting means
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は、板状シンチレータ結晶と、二次放射を受信器
に誘導するための光導波装置とを有する後方散乱電子の
検出器に関する。この種の検出器は有利に走査形電子顕
微鏡(スキャニング・エレクトロン・マイクロスコーi
、p、wy又はSKM ) において使用される。
従来の技術 走査形電子顕微鏡においては、被検試料は該試料に焦点
が合わされた電子ビームで迷路状に走査される。この場
合には、試料内に種々の交互作用が生じる。最も重要で
あるのは、低エネルギー二次電子[sg、セコンダリー
エレクトロンズ(secondary e]、ectr
ons) :]及び少ないエネルギー損失又は無損失で
試料で散乱した電子ビームの電子、いわゆる後方散乱′
電子[ba、ckscattered e]、ectr
ons 、略語BSE )である。適当な検出器を用い
てかつ電子ビームの走査運動に相応する画像構造を用い
て、例えばモニター上に、試料の′電子放射に相応する
画像が形成される。平坦な試料においては、後方散乱電
子係数は順序数Zの関数であるので、後方散乱電子にだ
け応答する検出器を用いて極微範囲内での材料分析を実
施することができる(いわゆる材料コントラスト)。
ヨーロッパ7時許出願公開第18031号明細薔から、
可撓性の光学光導波体を有する多数の検出器素子を官有
する検出装置が公知である。
元2!%液体の他方端バISには、入射遮蔽板を有する
光導波漏斗(Ljchtt、rj、cbter)が設け
られている。
光導波体の他方端部は、壁シールとして役立つ光透、i
M 性ブロックと結合されている。該検出装置は検出機
素子の少なくとも1つから信号を選択するための選択装
置と含有する。後方散乱した電子を測定するためには、
最後部の電子光学レンズと試料との間に検出器素子が配
置されねばならない。しかしながら、この距離は当該検
出器素子では、高解像力のために必要な短波長が必要な
短波長対物レンズが必要とする程に短縮することはでき
ない。
アウトラタ(Autrata)e 、aの°1スキャニ
ング・エレクトロン・マイクロスコヒー (Scann
ingElectron Microscopy)”、
19.83/II、4890刊行物からセリウムをドー
プしたYA、P及びYA、()単結晶を使用することは
公知である。該文献には、円板状単結晶を有する検出器
が記載されており、該単結晶は中心部に電子ビームのた
めの孔を有し、従ってまた最後部のレンズと試料との間
の狭い中間室内にも挿入することができる。単結晶は光
導波装置を介して光電子倍増21gと接続されている。
単結晶が円形の際には、円形の側壁の半休は光導波装置
に接合されている。単結晶が方形であれば、側面は光導
波装置に接合され、この場合には厚さ乞を有するAt2
03層が光等波装置への光子の改良された移行を惹起す
る。円形状単結晶を用いたもう1つの構成例では、円形
面は一方向で構成された光導波装置の平坦な部分上にあ
り、それにより検出器に対して犬ひな出力信号が得られ
る。
これらの単結晶を有する検出器は、単一の試料で神々異
なった位置から後方散乱した電子は独々の強度の・直号
を放出するという欠点を有する。特に低倍率では、不均
一に照射された画像が生じる。この欠点は、材料分析を
実施する際にセfにイーj害なものとして認識される。
発明がJ’Jj(決しようとする問題点従って、本発明
の副題は、低倍率でも画(8)面全体の均一な照射が達
成され、同時にまた高倍率のためにも通尚でめりかつ史
に十分なSN比を有する、冒頭に記載した形式の検出器
を提供することでめった。
問題点を解決するための手段 前11ピ課題は、本発明により、シンチレータ結晶11
かもの二次放射の訪導がシンチレータ結晶11の面内に
ありかつ相互に垂直な、シンチレータ結晶11の対称1
1η1]11〆111.l+11Cに対して対i木彫を
成すように、光導波装置12.22が/ンチレータ、゛
請晶11に填料けられかつ構J戊されていることにより
解決さり、る。
発明の作用及び効果 この場合、先導波装置としては、中実部分(例えは第1
図及び第2図に記載)又は光導波体金有する尤導彼漏斗
並ひにまた尤ファイ/ぐを(車用することができる。板
状シンチレータ結晶は方形又は円形であってもよい。
有利な1夫施態様では、シンチレータ結晶は方形であり
かつ光導波装置の光入射面は方形のシンチレータ結晶の
相互に向かい会った2つの1+tll壁に設けられてい
る。この実施態様は、特に扁平でりり、従って試料と最
後部の電子光学レンズとの間の極めて恐い距離のために
]岐当でりるという利点を有する。
!爵に有利な1芙漉態様では、光導波装置は、2つの価
1回プリズム、2つの元導彼憚及び1つの円筒状先導波
体から成る。
もう1つの有利な実施態様では、光導波装置がンンチレ
・−夕結晶の板面に取付けらり、ている。
この場合には、該光導波装置は板状ijS材から成り、
該改状部材はその側壁に2つの反射面を有し、該反射面
(Iま二次放射を、円筒状先導波体と$1!1合された
光導波体に反射する。
/ンチレータ、詔晶として、有利にはYAP:Ce3″
゛が設げられている。この単結晶は良好な量子収率を灯
しかつそれにより良好なS / DJ比を有する。その
700sの+([j i+’l」の短い崩壊周)切は、
7MHzのビデオテープ1vXを有する画像構成を可能
にする。
本発明の別の実施態様は、従属請求項の記載から明らか
である。
本発明による光導波装置の構成及びシンチレータ結晶に
対する結合は、シンチレータ結晶に1 rnmだけの厚
さを何カすることが可能である。
それにより、最後部の゛電子光学レンズとプレパラート
との間の短い作業距離、ひいて(は高い解像力が可能で
あり、しかもプレパラ−) 4G作の実質的な制限を必
要としない。
実施例 次に第1〜4図に示した実施例につき本発明の詳細な説
明する。
第1図には、11で板状シンチレータ結晶が示され、該
結晶は中央部に電子ビーム(図示せず)のための孔11
aを有し、該電子線は検出器の下でプレパラート(図示
せず)に当る。シンチレータ結晶11は方形を有し、従
って面11f内に相互に直交する対称lI+141祿1
11)及び11Cを有する。シンチレータ結晶11の側
面11d及び11eには、光導波装置12が取付けてあ
り、該装置の光入射面15,1及び16aは対称1I4
1I線11b及び11Cに対して対称的である。従って
、被走督プレパラートの全画像領域にわたって均等な照
射が達成さ」上る。光入射面15a及び16a内に入射
する、ンンチレータ、詰晶の二次放射は、偏向プリズム
15及び160反射反射面b及び16bで反射させられ
かつ光導波体17及び18に導かれる。これらの光導波
体は偏向プリズム15.16及びシンチレータ結晶11
の僅かな厚さ18aからその端部の著しく大きな厚さ1
81〕に移行し、その際幅は減少している。該端部は円
筒状先導波体19の始点面19aに取付けられている。
円筒状光4波体19は公知方法で真空気密状態で顕微鏡
カラムから引出されかつ外部で受信器、例えば元′目り
子倍増管と接続されている。
有利な実施例では、シンチレータ結晶とじてYAP:C
e3’−が使用される。この結晶は゛極めて長い寿命を
有1−る、従って該結晶は光導波装置12と接合するこ
とができかつまた光導波装置の全ての部分を相互に接合
することができる。このYA、P結晶の良好な量子収率
は、それに1 mmにすぎない厚さを付与することを可
能にし、従って該検出器は最後の電子光学レンズとプレ
パラートとの間に僅かなスペースを必要とするにすぎな
い。
シンチレータ結晶11は、その自由表面上に、プレパラ
ートに面した側を除き、鏡面層12aが施されており、
該層はなお光導波装置12の先端をもおおう。しかしな
がら、有利にはガラスから製造された後続rJ分は自由
表向を有する。
そこでは損失の無い全反射が行なわれる。
第2図は、シンチレータ結晶の二次放射を面側で吸収す
る検出器のもう1つの実施例を示す。
この場合も、11でシンチレータ結晶がかつ11aで成
子ビームのための孔が示されている。
シンチレータ結晶11はその面11fで光導波装jf2
2の板状部分25と接合されており、該部分25も同様
に、孔11a上に配置された孔25aを有する。板状部
材25は、二次放射の誘導が同様にシンチレータ結晶1
1の対称V@線11b及び11Cに対して対称的に行な
われるように構成されている。板状部月25は2つの反
射する側面25b及び25Cを有し、該反射面によって
二次放射は光導波棒17及び18に導びかれる。上記光
導彼棒t/′i第1図に対する説明に相応して構成され
ておりかつ円筒状光導波体19と連結されている。プレ
パラートに面した側を除きシンチレータ結晶11の自由
表面及び先導波装置22の開始部の面は同様に鏡面層2
2aを備えている。
有利な1実施例では、シンチレータ結晶としてYAP:
Ce’+が使用されかつ全ての部分は相互に固定結合さ
れる。
第6a〜6f図には、両対称軸線11b及び11Cに対
して二次放射の誘導を行なう実施例が示されている。第
6a図は、第1図を用いて詳細に説明した、方形シンチ
レータ結晶11での2而受光を示す。31で光ファイバ
が示され、該光ファイバを用いて同様に、二次放射は公
知形式で導出することができる。第61)図及び第6e
図は4面受光を示し、第6c図の場合には側面の中央部
分だけが利用されるにすぎない。
第3d図〜第6f図は、円形シンチレータ結晶の相応す
る装置を示し、この場合には円形の制限部により任意に
多数の対の相互に直交する対称jIIIII線が生じる
、すなわち光導波装置に対するシンチレータ結晶の配向
は任意である。
第4図には、第1図で記載した検出器の実施例における
別の構成が詳細に示されている。第4図は、第1図に1
1bで示した対称Il!Il]線に沿った断面図を示す
。41で最後部の電子光学レンズの411片がかつ42
でプレパラートが示されている。12aは既に言及した
鏡面層を示す。
シンチレータ結晶のプレパラートに而した側に、アルミ
ニウムから成る厚さ5 Qnmの層44がかぶせである
。この薄tdは後方散乱′成子によっても貫通されかつ
その導電性により、帯電が阻止されるよう、考慮されて
いる。
有利な1実施例では、アルミニウム層44の前方になお
ワイヤネット46が存在し、該ワイヤネットはプレパラ
ート42と検出器との間の距離が短かすぎる際にはプレ
パラート保持装置を介して導電接続が行なわれ、ひいて
は電流回路を閉じ、該回路はプレパラートが検出器に近
づきすぎたといつ警告信号を放出する。
もう1つの有利な実施例では、検出器の前方部分の、プ
レパラートに面した側に金属板45が接合されており、
該金属板45で検出器の付加的な機械的安定性が達成さ
れる。金属板45はまた検出器を越えて突出しかつ検出
器と極片41との係脱自在の結合部を有することができ
る。それにより、さもなげれば光導波棒17及び円筒状
光導波体19(第1図)を介してのみ公知方法で頒倣鏡
カラムの壁を貫通して案内されかつそこに保持される検
出器が、最後部の電子光学レンズの極片41とプレパラ
ート42との間に著しく安定に保持されること゛が達成
される。
前記に説明した検出器構−i青は、シンチレータ結晶の
代りにカソード発光のための適当な材料で構成すること
ができる。この場合には、プレ2ぐラード内で電子ビー
ムによって発生した光は爵妹なガラス板によって捕捉す
ることができる。
例えばに5から成る」二記ガラス板の、プレパラートに
而した481UK ’*電1すの、但し光透過性層を施
し、その他の全ての面に光学的に密に鏡面化することが
できる。
【図面の簡単な説明】
第1図はシンチレータ結晶からの二次放射を2而で受光
するノ演出器の斜視図、第2図はシンチレータ結晶かも
の二次放射を扁平面側で受光する検出器の斜視図、第6
a図ないし第6f図は二次放射の対称的受光例を示す図
及び第4図は・検出器の別の詳訓部分を示す図である。 11・ シンチレータ結晶、111)+11c・・・対
称11IllI勝、11 d、 11 e ・・911
1壁、i i f−板而、12.22・・光導波装置、
12a、22a・・鏡面層、15.16・・・偏向プリ
ズム、15a。 16a・光入射面、17.18・・・光導波棒、19・
・・光導波体、25・・・板状部材、25b。 25C・・側壁、42・・・プレパラート、44・・・
アルミニウム層、45・・・補強板、46・・・ワイヤ
ネッ ト、

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 1、板状シンチレータ結晶と、二次放射を受信器に誘導
    するための光導波装置とを有する後方散乱電子の検出器
    において、シンチレータ結晶(11)からの二次放射の
    誘導がシンチレータ結晶(11)の面内にありかつ相互
    に垂直な、シンチレータ(11)の対称軸線 (11b、11c)に対して対称形を成すように、光導
    波装置(12、22)がシンチレータ結晶(11)に取
    付けられかつ構成されていることを特徴とする後方散乱
    電子の検出器。 2、シンチレータ結晶(11)が方形でありかつ光導波
    装置(12)の光入射面(15a、16a)がシンチレ
    ータ結晶(11)の相互に向かい合つた2つの側壁(1
    1d、11e)に設けられている特許請求の範囲第1項
    記載の検出器。 6 光導波装置(12)が偏向プリズム(15、16)
    、光導波棒(17、18)及び円筒状光導波体(19)
    から構成されている特許請求の範囲第2項記載の検出器
    。 4、光導波装置(22)がシンチレータ結晶(11)の
    板面(11f)に取付けられている特許請求の範囲第1
    項記載の検出器。 5、光導波装置(22)が側壁(25b、25c)に鏡
    面を有する板状部材(25)と、光導波棒(17、18
    )と、円筒状光導波体(19)とから構成される特許請
    求の範囲第4項記載の検出器。 6、シンチレータ結晶(11)としてYAP:Ce^3
    ^+が設けられている特許請求の範囲第1項から第5項
    までのいずれか1項記載の検出器。 7、シンチレータ結晶(11)の、プレパラート(42
    )に面した表面上に厚さ50nmのアルミニウム層(4
    4)がかつその他の全ての自由表面上に、鏡面層(12
    a)が施されている特許請求の範囲第1項から第6項ま
    でのいずれか1項記載の検出器。 8、光導波装置(12、22)の、シンチレータ結晶(
    11)に境界を接する部分に鏡面層(12a、22a)
    が施されている特許請求の範囲第1項から第7項までの
    いずれか1項記載の検出器。 9、プレパラートに面した側に補強板(45)が接合さ
    れている特許請求の範囲第1項から第8項までのいずれ
    か1項記載の検出器。 10、プレパラートに面した側にワイヤネツト(46)
    が施され、該ネツトが検出器とプレパラートとの距離が
    短すぎる際に、信号を放出する接点を閉じる特許請求の
    範囲第1項から第9項までのいずれか1項記載の検出器
JP61002324A 1985-01-12 1986-01-10 後方散乱電子の検出器 Pending JPS61164179A (ja)

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Application Number Priority Date Filing Date Title
DE19853500903 DE3500903A1 (de) 1985-01-12 1985-01-12 Detektor fuer rueckstreuelektronen
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EP (1) EP0191293B1 (ja)
JP (1) JPS61164179A (ja)
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