JPS61100968A - 電界効果型トランジスタ - Google Patents
電界効果型トランジスタInfo
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- JPS61100968A JPS61100968A JP22155884A JP22155884A JPS61100968A JP S61100968 A JPS61100968 A JP S61100968A JP 22155884 A JP22155884 A JP 22155884A JP 22155884 A JP22155884 A JP 22155884A JP S61100968 A JPS61100968 A JP S61100968A
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01L—SEMICONDUCTOR DEVICES NOT COVERED BY CLASS H10
- H01L29/00—Semiconductor devices specially adapted for rectifying, amplifying, oscillating or switching and having potential barriers; Capacitors or resistors having potential barriers, e.g. a PN-junction depletion layer or carrier concentration layer; Details of semiconductor bodies or of electrodes thereof ; Multistep manufacturing processes therefor
- H01L29/40—Electrodes ; Multistep manufacturing processes therefor
- H01L29/43—Electrodes ; Multistep manufacturing processes therefor characterised by the materials of which they are formed
- H01L29/432—Heterojunction gate for field effect devices
Landscapes
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- Junction Field-Effect Transistors (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は単結晶半導体により構成された電界効果型トラ
ンジスタに関する・ 〔従来の技術〕 現在、高速動作の可能なトランジスタの開発が活発に行
なわれている。これは、従来使用されてきたシリコン系
トランジスタを凌ぐ高速動作を目指すものであり、主に
ガリウム・ヒg(eaAg)を用いたトランジスタの開
発に注力されている0GaAsにiシリコンに比べて5
〜6倍の電子移動度と2倍の飽和速度を有するため、よ
り高速なスイッチングが可能である。しかし、一方でe
aAgの表面準位密度はシリコンよりも桁違いに大きい
ため、金属−絶縁体一半導体(MOS)構Rの実現が不
可能であり、トランジスタの構造は金属−半導体(M2
S)型に限定される。しかし、MES電界効果型トラン
ジスタ(MISPET)では、金属−半導体間に形成さ
れるショットキー障壁の高さが低いため、動作電圧が約
1v以下に制限されでしまう。この結果、しきい値電圧
の余裕度が小さくなり、厳しい均一性が要求される。ま
た外部からのノイズに弱くなる。さらに、低電圧駆動の
ため高速動作には不利である。すなわち・MES型であ
□るがために数多くの問題点を抱えている。
ンジスタに関する・ 〔従来の技術〕 現在、高速動作の可能なトランジスタの開発が活発に行
なわれている。これは、従来使用されてきたシリコン系
トランジスタを凌ぐ高速動作を目指すものであり、主に
ガリウム・ヒg(eaAg)を用いたトランジスタの開
発に注力されている0GaAsにiシリコンに比べて5
〜6倍の電子移動度と2倍の飽和速度を有するため、よ
り高速なスイッチングが可能である。しかし、一方でe
aAgの表面準位密度はシリコンよりも桁違いに大きい
ため、金属−絶縁体一半導体(MOS)構Rの実現が不
可能であり、トランジスタの構造は金属−半導体(M2
S)型に限定される。しかし、MES電界効果型トラン
ジスタ(MISPET)では、金属−半導体間に形成さ
れるショットキー障壁の高さが低いため、動作電圧が約
1v以下に制限されでしまう。この結果、しきい値電圧
の余裕度が小さくなり、厳しい均一性が要求される。ま
た外部からのノイズに弱くなる。さらに、低電圧駆動の
ため高速動作には不利である。すなわち・MES型であ
□るがために数多くの問題点を抱えている。
また、GaAs以外の半導体に関しても事情は全く同様
である。すなわち、シリコンでは、二酸化シリコン(S
in2)という極めて良質なゲート膜が容易に得られる
が、他の半導体ではこれほど良質なゲート膜は得られな
い。したがってMO3電界効果型トランジスタの実現は
困難である〇〔発明が解決しようとする問題点〕 前述の従来技術による化合物半導体を用いた高速IPE
Tでは、MO3FICTの実現が困難であり、欠点の多
いMIIC5IPETを用いざるを得ないという問題点
を有している。
である。すなわち、シリコンでは、二酸化シリコン(S
in2)という極めて良質なゲート膜が容易に得られる
が、他の半導体ではこれほど良質なゲート膜は得られな
い。したがってMO3電界効果型トランジスタの実現は
困難である〇〔発明が解決しようとする問題点〕 前述の従来技術による化合物半導体を用いた高速IPE
Tでは、MO3FICTの実現が困難であり、欠点の多
いMIIC5IPETを用いざるを得ないという問題点
を有している。
本発明はこのような問題点を解決するものであり、その
目的とするところは、化合物半導体を用いて、MO3I
MCTと同様な構造を有する高速FITを実現すること
にある。
目的とするところは、化合物半導体を用いて、MO3I
MCTと同様な構造を有する高速FITを実現すること
にある。
本発明によるFl!:Tは、チャネル領域とする第1の
単結晶半導体上に、該第1の単結晶半導体よりもエネル
ギーバンドギャップが大きく、かつ該第1の単結晶半導
体に格子整合する第2の単結晶半導体薄膜を有し、前記
第1の単結晶半導体をチャネル領域として、また前記第
2の単結晶半導体薄膜をゲート膜として構成したことを
特徴とする。
単結晶半導体上に、該第1の単結晶半導体よりもエネル
ギーバンドギャップが大きく、かつ該第1の単結晶半導
体に格子整合する第2の単結晶半導体薄膜を有し、前記
第1の単結晶半導体をチャネル領域として、また前記第
2の単結晶半導体薄膜をゲート膜として構成したことを
特徴とする。
本発明の上記の構成によれば、前記第2の単結晶半導体
薄膜はゲート膜として作用し、従来、化合物半導体では
一般に不可能であったMO8構造を擬似的に実現するこ
とができる。これによりMO3IPETの実現が可能と
なる。
薄膜はゲート膜として作用し、従来、化合物半導体では
一般に不可能であったMO8構造を擬似的に実現するこ
とができる。これによりMO3IPETの実現が可能と
なる。
以下、実施例に基づいて本発明の詳細な説明する。
第1図は本発明の第1の実施例であり、FEiTの構造
を示しているo GaAs基板101上にゲート膜とな
るアルミニウム・ヒ素(AAAs ) 102がエピタ
キシャル成長されている。AAAs 102中に不純物
はドープされていない。103及び104はそれぞれ、
適当な不純物を含んだソース領域及びドレイン領域であ
る。105及び106はそれぞれ、適当な金属薄膜から
成るソース電極及びドレインtSである。107はゲー
ト電極である。GaAs及びAflAsの格子定数はそ
れぞし5.65X及び5.66 X 、またエネルギー
バンドギャップはそれぞれt4eV及び2.2 e V
である@したがってGaAsとAfiAsは格子整合し
、エピタキシャル成長が可能である。AfiAsはエネ
ルギーバンドギャップが大きく、シかも不純物を含んで
いないため、AAAs中にキャリアはほとんど存在せず
、十分ゲート膜として機能する。このため第1図に示し
た?ETは擬似的にMOS型として動作する。
を示しているo GaAs基板101上にゲート膜とな
るアルミニウム・ヒ素(AAAs ) 102がエピタ
キシャル成長されている。AAAs 102中に不純物
はドープされていない。103及び104はそれぞれ、
適当な不純物を含んだソース領域及びドレイン領域であ
る。105及び106はそれぞれ、適当な金属薄膜から
成るソース電極及びドレインtSである。107はゲー
ト電極である。GaAs及びAflAsの格子定数はそ
れぞし5.65X及び5.66 X 、またエネルギー
バンドギャップはそれぞれt4eV及び2.2 e V
である@したがってGaAsとAfiAsは格子整合し
、エピタキシャル成長が可能である。AfiAsはエネ
ルギーバンドギャップが大きく、シかも不純物を含んで
いないため、AAAs中にキャリアはほとんど存在せず
、十分ゲート膜として機能する。このため第1図に示し
た?ETは擬似的にMOS型として動作する。
すなわち、ゲート電極107に印加される電圧により、
GaA3101とAAAs I Cj2の界面に誘起さ
れるキャリア数を制御する。これにより、従来GaAs
系では不可能とされてきたMO3INETが実現できる
。また、上記の例ではゲート膜とじてAnAsを用いた
が、GaA、と格子定数(d)が同等でエネルギーバン
ドギャップ(FXt)が大きい他−の材料、例えばGa
AnAg 、ZsEJaCd=5.67X%Wf=2−
67mV)などを用いてもよい。
GaA3101とAAAs I Cj2の界面に誘起さ
れるキャリア数を制御する。これにより、従来GaAs
系では不可能とされてきたMO3INETが実現できる
。また、上記の例ではゲート膜とじてAnAsを用いた
が、GaA、と格子定数(d)が同等でエネルギーバン
ドギャップ(FXt)が大きい他−の材料、例えばGa
AnAg 、ZsEJaCd=5.67X%Wf=2−
67mV)などを用いてもよい。
第2図は本発明の第2の実施例であり、1iFITの構
造を示している。半絶縁性インジウム・リン(工nP)
基板201上に、インジウム−ガリウム・ヒ素(工nG
aAs)202がエピタキシャル成長されている。工n
G[−の工nとGaの比率はそれぞれ0.53 、0.
47程度に選べば工nPと格子整合する。さらにその上
に、ゲート膜となる工nP2O5がエピタキシャル頗さ
れている。
造を示している。半絶縁性インジウム・リン(工nP)
基板201上に、インジウム−ガリウム・ヒ素(工nG
aAs)202がエピタキシャル成長されている。工n
G[−の工nとGaの比率はそれぞれ0.53 、0.
47程度に選べば工nPと格子整合する。さらにその上
に、ゲート膜となる工nP2O5がエピタキシャル頗さ
れている。
このときのエネルギーバンドギャップは工nPが1、3
5 g V 、工nGaAsがα75mVである・ゲー
ト膜となる工nP2O5中に不純物はドープされていな
い。したがってエユP2O3中にキャリアはほとんど存
在せず、十分ゲート膜として機能する0204及び20
5はそれぞれソース領域及びドレイン領域であり、20
6及び207はそれぞれソース電極及びドレインN極で
ある〇208はゲート電極である0本実施例においても
、第1図に示した第1の実施例と同様に、格子整合し、
かつエネルギーバンドギャップの大きい半導体(工nP
)がゲート膜となり、MO3IFETを構成する。本実
施例の特徴は工nGαAsをチャネル部とするMO5I
FICTを実現できる点にある。
5 g V 、工nGaAsがα75mVである・ゲー
ト膜となる工nP2O5中に不純物はドープされていな
い。したがってエユP2O3中にキャリアはほとんど存
在せず、十分ゲート膜として機能する0204及び20
5はそれぞれソース領域及びドレイン領域であり、20
6及び207はそれぞれソース電極及びドレインN極で
ある〇208はゲート電極である0本実施例においても
、第1図に示した第1の実施例と同様に、格子整合し、
かつエネルギーバンドギャップの大きい半導体(工nP
)がゲート膜となり、MO3IFETを構成する。本実
施例の特徴は工nGαAsをチャネル部とするMO5I
FICTを実現できる点にある。
工!lGaAsは室温で約12000aA/V−see
という極めて大きい電子移動度を有し、シリコンやGL
xAsのIFE’l’を凌ぐ高速11’ETの実現が可
能である。なお、上記の例ではゲート膜となる半導体と
して工nPを用いたが、工nOαAsに格子整合し、か
つ工nGaA3よりもエネルギーバンドギャップの大き
い他の半導体材料を用いてもよい。
という極めて大きい電子移動度を有し、シリコンやGL
xAsのIFE’l’を凌ぐ高速11’ETの実現が可
能である。なお、上記の例ではゲート膜となる半導体と
して工nPを用いたが、工nOαAsに格子整合し、か
つ工nGaA3よりもエネルギーバンドギャップの大き
い他の半導体材料を用いてもよい。
第3図は本発明の第5の実施例であり、F]IC’l’
の構造を示している0基本的には第2図に示した第2の
実施例と同様であるが、FETの構造が異なる。工nP
基板301上に工nGaAs 302がエピタキシャル
成長された後に、適当な不純物をドープしてソース領域
304及びドレイン領域305が形成されている。その
後、メサ構造にエツチングされ、ゲート膜となる工rL
P505がエピタキシャル成長される。506及び30
7はそれぞれソース電極及びドレイン電極であり、50
8はゲート電極である。
の構造を示している0基本的には第2図に示した第2の
実施例と同様であるが、FETの構造が異なる。工nP
基板301上に工nGaAs 302がエピタキシャル
成長された後に、適当な不純物をドープしてソース領域
304及びドレイン領域305が形成されている。その
後、メサ構造にエツチングされ、ゲート膜となる工rL
P505がエピタキシャル成長される。506及び30
7はそれぞれソース電極及びドレイン電極であり、50
8はゲート電極である。
本実施例では、InGaAa上にエピタキシャル成長さ
れた工nPがゲート膜として機能する点では第2の実施
例と同様であるが、11’II!Tの構造が異なる0す
なわち、本発明は図面に示した構造にとられれることな
く、種々の構造のFITに適用することができる。
れた工nPがゲート膜として機能する点では第2の実施
例と同様であるが、11’II!Tの構造が異なる0す
なわち、本発明は図面に示した構造にとられれることな
く、種々の構造のFITに適用することができる。
本発明は以下に述べるような数多くの効果を有している
。
。
第1に、従来、一般に不可能とされてきた化合物半導体
によるMOS ’IPE Tを実現できる点である。こ
れにより、従来のMKSFITのように、動作電圧が約
1v以下に制限されることがなくなり、高い動作電圧の
もとで駆動することが可能となる。このため、しきい値
電圧の余裕度が広がりトランジスタ特性のバラツキが許
容されるようになる0また、論理振幅が大きくとれるた
め、外部からのノイズにも強くなり、誤動作がなくなる
。
によるMOS ’IPE Tを実現できる点である。こ
れにより、従来のMKSFITのように、動作電圧が約
1v以下に制限されることがなくなり、高い動作電圧の
もとで駆動することが可能となる。このため、しきい値
電圧の余裕度が広がりトランジスタ特性のバラツキが許
容されるようになる0また、論理振幅が大きくとれるた
め、外部からのノイズにも強くなり、誤動作がなくなる
。
さらに、高い動作電圧が使用可能となるため、より一層
の高速化が可能となる。
の高速化が可能となる。
第2に・チャネル部となる半導体とゲート膜となる半導
体との整合性が良く、界面準位密度が低い点である。こ
れは、ゲート膜が半導体基板に格子整合しエピタキシャ
ル成長されるため、系全体として1つの結晶構造となる
ためである。これにより初めてMO5FRiTの実現が
可能となる〇このため本発明による?ICTでは、界面
準位密度が小さく、トランジスタの信頼性・安定性も大
幅に改善される。
体との整合性が良く、界面準位密度が低い点である。こ
れは、ゲート膜が半導体基板に格子整合しエピタキシャ
ル成長されるため、系全体として1つの結晶構造となる
ためである。これにより初めてMO5FRiTの実現が
可能となる〇このため本発明による?ICTでは、界面
準位密度が小さく、トランジスタの信頼性・安定性も大
幅に改善される。
第3に、原子レベルでのゲート膜の制御が可能となる点
である。これは、ゲート膜となる半導体ノエヒタキシャ
ル成長に、分子線エピタキシー法(MBI)や有機金属
化学気相成長法(MocvD)などの技術を適用できる
ためである。これらの技術では極めて精密な原子レベル
での結晶成長が可能となる。したがって極めて結晶性の
良好なゲート膜及び界面が形成できる。
である。これは、ゲート膜となる半導体ノエヒタキシャ
ル成長に、分子線エピタキシー法(MBI)や有機金属
化学気相成長法(MocvD)などの技術を適用できる
ためである。これらの技術では極めて精密な原子レベル
での結晶成長が可能となる。したがって極めて結晶性の
良好なゲート膜及び界面が形成できる。
第4に、極めて薄く均一なゲート膜を形成することがで
き、高性能なFlliTを安定に実現できる点である。
き、高性能なFlliTを安定に実現できる点である。
これは、第3の効果に関連して、原子レベルでのゲート
膜成長が可能となるためである。
膜成長が可能となるためである。
このため、基板全面にわたって極めて薄く(例えば10
0A以下)均一なゲート膜が実現できる◎゛周知如<、
MO8FIII:Tではゲート膜が薄いほど特性が改善
される。しかも均一に形成できることから歩留りも大幅
に改善される◇これらの点は、高速・高性能なFKTを
実現する上で極めて重要である〇 以上述べたように、本発明は数多くの優れた効果を有す
るものである。
0A以下)均一なゲート膜が実現できる◎゛周知如<、
MO8FIII:Tではゲート膜が薄いほど特性が改善
される。しかも均一に形成できることから歩留りも大幅
に改善される◇これらの点は、高速・高性能なFKTを
実現する上で極めて重要である〇 以上述べたように、本発明は数多くの優れた効果を有す
るものである。
第1図は本発明の第1の実施例を示す断面図である。
第2図は本発明の第2の実施例を示す断面図である。
第3図は本発明の第6の実施例を示す断面図である。
以 上
Claims (3)
- (1)第1の単結晶半導体と、該第1の単結晶半導体と
格子整合した第2の単結晶半導体薄膜を具備し、前記第
1の単結晶半導体をチャネル領域として、また前記第2
の単結晶半導体薄膜をゲート膜として構成したことを特
徴とする電界効果型トランジスタ。 - (2)前記第2の単結晶半導体薄膜のエネルギーバンド
ギャップは、前記第1の単結晶半導体のエネルギーバン
ドギャップよりも大きいことを特徴とする特許請求の範
囲第1項記載の電界効果型トランジスタ。 - (3)前記第2の単結晶半導体薄膜にはドナー及びアク
セプタが含まれないことを特徴とする特許請求の範囲第
1項記載の電界効果型トランジスタ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP22155884A JPS61100968A (ja) | 1984-10-22 | 1984-10-22 | 電界効果型トランジスタ |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP22155884A JPS61100968A (ja) | 1984-10-22 | 1984-10-22 | 電界効果型トランジスタ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS61100968A true JPS61100968A (ja) | 1986-05-19 |
Family
ID=16768604
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP22155884A Pending JPS61100968A (ja) | 1984-10-22 | 1984-10-22 | 電界効果型トランジスタ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS61100968A (ja) |
Cited By (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH04216636A (ja) * | 1990-12-17 | 1992-08-06 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Iii−v族化合物半導体集積回路用基板 |
US6144049A (en) * | 1997-02-05 | 2000-11-07 | Nec Corporation | Field effect transistor |
US6329677B1 (en) | 1998-11-09 | 2001-12-11 | Fujitsu Quantum Devices Limited | Field effect transistor |
JP2002305994A (ja) * | 2001-04-11 | 2002-10-22 | Kanto Shubyo Kk | マルチ栽培シート及びそれを利用したいちご等の栽培方法 |
JP2012508973A (ja) * | 2008-11-13 | 2012-04-12 | エプコス アクチエンゲゼルシャフト | P型電界効果トランジスタ及びその製造方法 |
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---|---|---|---|---|
JPS54129886A (en) * | 1978-01-13 | 1979-10-08 | Western Electric Co | Semiconductor |
-
1984
- 1984-10-22 JP JP22155884A patent/JPS61100968A/ja active Pending
Patent Citations (1)
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