JPS5963551A - 位相交互変更によりｎｍｒイメ−ジングにおける誘導減衰の影響を克服する方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 この発明は核磁気共鳴（Ｎ　Ｍ　Ｒ）方法に関り゛る。

更に具体的に云えば、この発明は不完全な１８０°無線
周波（Ｒ・Ｆ）パルスか原因で生ずる疑似自由誘導減衰
（トＩ　Ｄ　）　Ｎ　Ｍ　Ｒ信号の影響をなくした改良
されたＮ　Ｍ　Ｒイメージングブｊ法に関りる。

Ｎ　Ｍ　Ｒイメージング方ｉ人は、イメージング・リン
ゾルの選ばれた領域内にある核スピンからのＮＭ　Ｒイ
メージング情報を得る為に、パルス形磁界勾配とパルス
形ＲＦ　磁界の組合Ｕを利用している。

イメージング・リンゾルは静磁界ｒ３　ｏの中に位置ぎ
めりるのが典型的Ｃある。磁界Ｂ　ｏの効果は、正味の
磁気モーメントを持つ核スピンを分極して、多数のスピ
ンが磁界と整合し、相加わって正味の磁化Ｍを発生づる
ことである。個別の分極した核スピン、従って磁化Ｍが
、次の式で表わされる周波数ωＣ共鳴りる（磁界Ｂｏの
軸線の周りに歳差連動をづる）。

ω＝γＢｏ　　　　　　　　　　　　　　（１）こ八〇
゛γは磁気回転比（各々のＮ　Ｍ　Ｒｆｌｉ］位几索に
対しく＝定）ぐある。後Ｃ史に訂しく説明りるが、空間
情報をＮ　Ｍ　ｔり信号に符号化づる為に磁界勾配が必
要である。成るイメージング容積に沿った磁界勾配が１
）′Ｌ置の関数で゛あれば、周波数ωも同じである。実
際、イメージング勾配が直線的Ｃあれば、周波数スペク
トルは、勾配の方向に沿ったＮ　Ｍ　Ｒ信号の分イ［Ｊ
の１次元投影である。

１λＦ磁界パルスが、核スピンを共鳴状態に励起−りる
のに使われる磁界Ｂｏに灼して直交する向きに差し向１
）られる。ＪＩ−鳴状態を１いるのに心髄な１＜１：パ
ルスの周波数は、式（１）によって表わされた共鳴周波
数と同じ（・ある。普通便われる２種類のＲＦ磁界パル
スは９０°及び１８０°パルスである。９０°Ｒ［：パ
ルスは、実験至の基準フレームに対し、磁界１３　ｏの
方向の周りに共鳴周波数ωで回転り−る基準フレーム＋
ｎで、磁化Ｍを印加されたＲ１−磁界ベクトルによって
定められた軸線の周りに９０’回転させる。この為、磁
界Ｂｏの方向がデカルト座標系の７軸の正の方向である
と仮定りれば、ＲＦ　９０　’パルスはＢｏに沿った磁
化Ｍを例えばＸ軸及びＹ軸によって定められた横方向平
面へと回転心μる１、同様に、１８０’ＲＦパルスはＢ
ｏに沿った磁化Ｍを磁界Ｂｏの軸線の周りに１８０’（
、・例えばＺ軸の正の方向から７軸の負の方向へ）回転
させる。

横方向平面まＣ９０°まＣ゛回転るか、或いは磁化Ｍが
横方向平面内のベタ１〜ル成分を持つ様な他の成る角度
だけ回転した核スピンは、トＩＤＮＭＲ信号を発生し、
これはＲト励磁が終了した時に観測し得る。ＦＩＤ信号
は、横方向平面に沿って感知能力を持つ様に配置されｌ
ζ受信コイルによつＣ検出することが出来る。核スピン
が静磁界Ｓｏの方向から１８０°反転した揚台、ＮＭＲ
Ｆ　Ｉ　Ｄ信号は観測されない。これは、この状態では
磁化Ｍが受信コイルの平面内の成分を持たないからであ
る。理想的な１８０°ＩＲ［：パルスの場合はこうなる
／Ｊ′Ｘ、実際に１ε３０°パルスが理想的であること
は滅多にイ１く、事実１全ての揚台、小さな疑似［−１
１つが１８０°パルスの直後に発生ずる。

この［ｌＤか光生りるのは、１８０°Ｒ１−パルスか正
１１１「に１ε３０°でない為でｄ９る９、これが例え
ば１６０°に設定され−（いるとすると、前に励起され
（いなかったスピンが２０°Ｒ１−パルスが印加された
場合と同じことになって、疑似１−：Ｉ　Ｄ信号が起る
。成る揚台には、イメージング・リンプルを照射づる為
に使われるＲ［発信二１イルが非均質の磁界を発生し、
この為、イメージング・リンプルの一部分は正確な１８
０°パルスを受取らず、従つＣ横方向串面内のＦ　］　
ｌ）成分にＮ’Ｉ（Ｊる。成るＮＭＲ手法（ま選択性１
８０°１欠１−パルスを利用し°Ｃ１核スピンをイメー
ジング・°リンプルの平面状部分内で１８０°反転しな
がら、この部分の外側のスピンには実際に影響がない様
にづ−る。この場合、１８０°ＲＦパルスによつ−（’
ｒＢ択的に反転された核スピンの平面状部分に接りる領
域は、実際に９０°［＜１−パルスを受け、従って大き
なＦｌｌつを発生づる。

Ｎ　Ｍ　ｔ＜像に対り一６１８０’Ｒ１パルスの不完全
さの影響は非常に重大になることがある。疑似１：ＩＤ
信号が十分長く持続づると、それかイメージングの為の
空間祝号化情報を含む所望のＮＭＲ信舅と相加わる。疑
似Ｆ　Ｉ　Ｄ　（６月は異なっＩこ空間的な符蝿化を持
つＣいるから、これか再生像（こアークファクトを生Ｊ
−・る。選択性１８０°パルスの場合、疑似信号は選択
性１８０”Ｉｌ＋−パルスを使いｂのになら＜Ｌ　＜　
”Ｊることがある。

この発明のＮ　Ｍ　Ｒパルス順序は、不完全な１８０°
ｌ又「パルスが原因Ｃ生り゛る疑似（−ＩＯＮＭＲ信号
の影響をなく１゜９０°パルス又は１ε３０’パルスの
何れかの位相を交ｈ−に変えて、所望の信号を解析づる
８）、疑似１＝　Ｆ　Ｄ信号が相殺りる様にりることが
出来る。この発明をＮＭＲイメージング方払について説
明づるか、この発明の用途はそれに限られ４１い。この
発明は不完全な１８０°ＲＦパルスが原因で生ずる疑似
ＦＩＤ信号が望ましくない効果を発生する様なこの他の
ＮＭ　Ｒ７“ノ法に適用（ｊることが出来る。この様な
１つのグツ法は、局部Ｎ　ＩＶＩ　Ｒ分光法に選択性１
８０’Ｒ１−パルスを使うことＣある。別の）”ｊ法は
、局部血流測定に選択性１８０’ＲＩ−パルスを使うこ
とひある。この発明は、１９８２４１４月す目に出願さ
れた係属中の米国特ｉ１Ｔ出願通し香号第１３６　Ｊ　
＋　２２９＞ｊに記載され−でいる様な３次元Ｎ　Ｍ　
＋＜イメージング方法にｂ適用りることか出来る。

不完全な１８０”　Ｒトパルスが１京囚Ｃ゛生り゛る疑
（１メ１−１１つ　Ｎ　Ｍ　ｆ＜信号の影響が、連続的
／よＮ　Ｍ　Ｉ＜パルス順序で選択性９０’Ｒ［パルス
の位相を交Ｈに変え、交万のＮ　Ｍ　Ｒ信号を滅紳り−
ることによって克服される。９０°ＲＦパルスによって
発生される所望のＮ　Ｍ　Ｒ信号は強められるが１８０
゜ＲＦパルスにＪ、つＣ発生される疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号
は相殺される。

疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号の影響を除く別の方法は、相次りＮ
　Ｍ　Ｒハルス順１￥ｒ１８０°１（［Ｅバ／ｌ／　７
．　（７）位相を交−ｑに変え、相次ぐＮ　Ｍ　Ｒ信号
を加算することＣある。この場合、疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号
が移相によって相殺されるが、所望のＮ　Ｍ　Ｒ（２号
は強められる。

この発明の目的は、不完全な１８０’Ｒ１−パルスが原
因で生ずる疑似トＩＤ　　ＮＭＲ（言号の影響をなくす
改良されたＮ　Ｍ　Ｒｈ法を提供りること（ある。

この発明の別の目的は、不完全な１８０°ＲＦパルスが
原因で住する疑似ＦＩＤ　　ＮＭＲ情号による像のアー
ブフ、・ｉり１〜をなく１改良されｊこＮＭ１犬イメー
ジング・パルス順序を１１を供づることである。

この発明（こ特すど考えられる特徴は特許請求の範（ｌ
Ｉｌに具体的（こ記載しであるが、この発明自体の構成
、作用並ひにその為の日的及０利魚は、以下図面につい
て説明する所から最もよく理解されよう、。

このざを明にＪ、っＣ発／１？されるＮ　Ｍ　Ｒイメー
ジング・パルス順序は、最初に第１図を参照づれば一番
判り易い。第１図は、ｊ′カルト座標系の７軸の正の方
向を向く均質な静磁界Ｂｏの中に配置されたイメージン
グ・ＩＪシンブル００を示り。Ｚ＠はリンゲル１００の
長軸又は円筒軸１０６と一致Ｊる様（ご選ばれＣいる。

座標系の原点はイメージング・→ノンプルの中心にどる
が、これは、後Ｃ説明りる様な選択性励起方法（ごよ−
＞−’Ｃ選択される平面状薄）１又（よイメージング容
積１０５〕の中心でもある。例えば部分１０　ｂに対応
りる１個の５１Ｌ血状画像は、第３３図、第５）図及び
第７図に示すパルス順序の何れか１つを使っ（寄られる
空間情報を用いＣ再生りることか出来る。これらの各々
のパルス順序は後Ｃ゛訂しく説明する。典型的に（ま３
１Ｌ面状薄１：　１０　Ｅ〕の厚さΔ７　ＧＪ約２乃至
１５ミリＣある。

第２図はリンプル１００（第１図）内の部分１０５に氾
応するＮ　Ｍ　Ｒ部分像１０５ａを概略的に示り−０こ
の場合、」リンゾルは、典型的には水分が大きい生体の
組織を模擬して水を充たしたびんに選ばれＣいる。（ｉ
　１０５　ａは水を充たしたびんの薄片１０５内の陽子
（水素の原子核）の分イ１ｉを表わしてＪｊす、従っ（
、一様な陽子の分布を示している。

第３図のＡＣ示したＮ　Ｍ　Ｒパルス順序を使うことに
よっＣ得られたイメージング情報から構成された像１０
５ａは、（第３図の期間３の間に発生ずる）不完全な１
８０　ＲＦパルスが原因Ｃ生じた疑似ＦＩＤ　　ＮＭＲ
信号（第３図のＩ（ＩＪ間４の間にｇＥ生りる）に起因
りるしまのアーチファクｉ〜１２を持つＣいる。第３図
に示すパルス順序は２次元フーリエ変換イメージング方
法の１例である。アーヂファク（・がＩｍｙ＝Ｏ（第１
図）に沿つＣいる。

こ・で　ｙは（１麦ｒｉ■しく説明りる）位相符号化勾
配の方向である。

第７図は多重角反投影再生形Ｎ　Ｍ　Ｆ＜イメージング
ノ）法を承り。この方法では、（イメージング容積の外
側η゛夕１する）疑似ＦＩＤ信号を所望のＮＭＲ信号と
共、にイメージング勾配（後で訂しく説明りる）の方向
に投影り−ることがＩ車内（゛、像のアーヂファクトが
生ずる。この場合、疑似［−１Ｄが、（Ｍ号対雑音比、
並びにそれに伴って再生像の品質に劣化を招く。

この発明が更によく理解される様に、最初に第３図に示
すパルス順序Ａを説明する。このパルス順序Ｃは、こ１
Ｃ説明りる他のパルス順序（し同じであるが、イメージ
ング・リンプルが静１６界［３，の中（、、Ｘ位ｉｆ”
ｆ　さ’めされる。この為、静磁界はＮＭＲパルス順序
を；ｊＸづ全（の図面−Ｃ省略されＣいる。史に、各々
のパルス順序Ｃ′、Ｎ　Ｍ　Ｒ（、：７号の空間的な位
置を定める為に磁界勾配が必要である。

典型的には、３つのこういう勾配が必要−Ｃある。。

Ｇｘ　（ｔ）−θ１３ｏ／ａＸ−（２）Ｇｙ　（ｔ）−
ａ［−３ｏ　／ａＶ　　　　　　　（３）Ｇｚ　　（ｔ
）−θｌ：３ｏ／ａＺ　　　　　　　（４＞勾配Ｇｘ　
、Ｇｙ　、Ｇ）はイメージング容積１０５）（第１図）
全体にねたつ（一定であるか、ぞの大きさは肋間依存性
を持つのが典型的である。これらの勾配に関連した磁界
を夫々　ｂｘ、ｂｙ、Ｉ＋７（表わづ、、即ら、イメー
ジング容積内で、ｂｘ　＝Ｇｘ　（ｔ）　ｘ　　　　　
　　　　　（５）ｂｙ　−Ｇｙ　（ｔ）　Ｖ　　　　　
　　　　　（６）ｂｚ　　＝Ｇｚ　　　（ｊ）　　Ｚ　
　　　　　　　　　　　　　　　　（７）平面状部分１
０　ｂ　＜第１図）の核スピンの選釈は、第３図の横軸
に示す期間１の間に１］なわれる。

この期間（′正の）社界勾配Ｇノを印加して、イメージ
ング・リンゾル１００が勾配Ｇｚと静磁界Ｂ。

とて構成されたＺ　１ｋ１１方向の合口１磁界の作用を
受ける様にりる。人体期間１の中点で、その磁界強度が
式（１）によって予ＩＩＩされる様な平面状部分１０５
（第１図）にある核スピンを選択的に励起する様に選ば
れた周波数成分を持つ）ハ択性９０°Ｒトパルス′ｃ′
１ナンブ、ルが照Ｎされる。領１１０５の外側の核スピ
ンはこのＲＦパルスの影響を実質的に交番Ｊないま・Ｃ
いる。従って、’ＪＯ°ＲＦ−パルスが１）バ択性ｊ　
Ｆあることは明らかＣある。

期間１の終りに、平面状部分１０５内の核スピンが横り
向平面に回転しており、それらは同じ周波数′Ｃ歳差運
動をするが、期間１の１埼半の間のＧｚの位相外し効果
により、Ｈいに位相がずれＣいる。期間１の正の勾配Ｇ
７に夕＝ｉ　して次の様な関係 ｆ２　ｄｉＧｚ　＝　　１／２．ｒ＋　ｄｔＧｚ　　　
（８）を持つ負の勾配Ｇｚ　　（位相戻しパルス）を印
加することにより、核スピンの位相戻しが？：Ｊなわれ
る、。

こ）Ｃ１０は勾配Ｇ７の波形の期間２にわたる時間積分
Ｃあり、ｆｌは勾配Ｇｚの波形の期間１にわたるＩＩ；
’Ｉ間積分Ｃある。

期間２に伯の勾配Ｇｌを印加りるのと同時に、ｎｙ個の
￥どなる振幅（破線（・小り）の内の１つを持つ位相？
６’　Ｄ化勾配Ｇｙを印加り−る。勾配Ｇｙが、Ｙ＠ｈ
向のリンプル１０４の全長にわたり、２πの整数イ８だ
（）、核スピンの向きに捩れを導入づることにより、Ｙ
軸Ｉノ向に空間情報を符号化する。

最初の位相符号化勾配を印加した後、核スピンは１ター
ンの′Ｂ旋に捩れる。勾配Ｇｙの相異なる各々の振幅に
より、捩れ（位相荀帰化）の程度が異なる。勾配Ｇ　ｙ
の振幅の数１１ｙは、再ｇ：像がＹ’ｊｑｈ方向に持つ
画素の数に等しくなる様に選ぶ。第３図のパルス順序は
、勾配Ｇｙのｎｙ　ｆ１６１の相異なる振幅に対して繰
返しく、期間４及び５にｎｙ個のＮ　Ｍ　ｌ（スピン・
工＝１−信号を発生Ｊる。実際には、信号対雑音比を改
善づる為に、勾配Ｇｙを進める前に、信号は何回か平均
化りる。典型的にはｎｙは１２８又は２５６　′ｃある
。

やはり期間２に、正の磁界勾配Ｏ×が印加されて、核ス
ピンをＸ　’Ｉ’ｔｌ＋　ｈ向に予定量だ（〕位相外れ
さゼる。期間３に印加される１８０°Ｒ）Ｔパルスが核
スピンの位相外れのｈ向を逆転し、この為、核スピンが
再び位相戻しをしＵ、ＮＭＲスピン・工Ｘ１−信号（期
間４及び５）を発生り−る。このスピン・エコー１−仁
号は、イメージング勾配Ｇ×が一定Ｃ゛ある時に観測Ｊ
ることが出来る。位相外し勾配及び１ε３０”　ｌ＜　
１−パルスかないと、ＮＭＲ信号は期間２の終り並びに
期間３の初め近くの成る時点で発生する。この様なＮ　
Ｍ　Ｒ信号から有用な空間情報を得るのは回動である。

これは、イメージング勾配Ｇｘが過渡的ぐあっＣ１その
正確な強度が判らない有限の期間があるから−Ｃある。

その結束前られる空間情報は歪みがひどく、使うことが
出来ないのが普通である。

期間３の１８０°ＲＦパルスが〈選択性９０゜［くＦパ
ルスを印加してから時間τａ　（τａは９０°及び１８
０’ＲＦパルスの平均印加時の間の期間であり、典型的
には約５ミリ秒である）後に、（勾配巻わｊ）の電流が
落むくのを祐っ為の０゜１乃’ｆｉ１１ミリ秒の短い期
間の後に）印加される。

期間２及び１の勾配Ｏ×は次の関係を充ｌ〔り様に薫ぽ
れる。

、／’２０Ｘ　（ＩＬ＝　Ｊｅ　　Ｇｘ　ｄｔ　　　　
　　　　　（９）こ・ｌ’　Ｊ’　、、　ｉＪ勾配Ｇ×
の波形の期間２にわたる時間積分（あり、／’４は勾配
Ｇｘの波形の期間４にわｌこる時間相分（ある。この時
、スピン・１．　］　−信号は２つのスピン・−ＬＩ−
信相成分の合成ぐある。２つの信号成分の内の１番目（
Ｊ、静磁界Ｂ。

の固有の非均質性によっ（位相外れした核スピンの位相
ｂ３シによるものである。スピンが位相戻しによっＣ１
１８０’　Ｒｌ−パルスを印加しくがら期間τａ後にス
ピン・エコー信号を発生りる。２番目のスピン・−［」
−信号成分は期間２に（勾配Ｇ×にＪ、って）位相外れ
した核スピンの友転によるもの−Ｃあり、この核スピン
も位相戻しにＪ：って、式（９）の条件が充たされ）ば
、１８０°Ｒ１−Ｔパルスを印加し゛（かう期間τａ後
にスピン・１：１−信号を光生りる。静磁界Ｂｏの非均
質性の影響を克服づるヅノ払が、１９８２年２月３日に
出願された係属中の米［工、］特特出出願し番弓第３／
１５．４／１４号に記載され−（いる。

磁界勾配Ｇ×が期間２′Ｃ′は正弦の正の半分とし−Ｃ
示されＣいるが、式（９）を充／ｊ　Ｌ’ば、任意の形
であ・）（、Ｊ、い。例えは、勾配Ｇ×はカラス形又は
矩形にづることが出来る。

Ｘ軸ブノ向の空間的な弁別を１−Ｊなう為、期間４及び
５の核スピン・エコーは、イメージング勾配０×の存イ
［の下に、この期間の間、１）×回（直角に）標本化さ
れる。こ）−Ｃ１）×は典型的にはｎｙに等しく、画像
がＸ１１１１１方向に持つ画素の数に等しい。公知の不
連続２次元ツーり土変換方法による解析により、イメー
ジング部分１０５がｎ）＜・ｎｙ個の画素に分割され、
これらを使って第１図の像１０５　ａの様な像を内生り
ることか出来る。

時間目盛の１例が第３図の横軸と平行に示されている。

期間４及び５のＮＭＲスピン・１］−信号は、期間３３
に印加された不完全な１８０°Ｆ？、　Ｆパルスが原因
で生じた疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号による分をし含んでいるこ
と（こン」息されｌこい。疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信ン４は明１
ｊｊｌ　Ｊに１８０’Ｒ１−パルスを印加した直後に発
生し、スピン・に−１−信号を標本化りる期間４及び１
〕（こまで゛（図；１、の様（こ）及７Ｓことかある。

疑似Ｆ１１）信号が第２図に小したしまのアーチノアク
１〜１２の原因で・ある。

（第３３図の１３に示ｉＪ様な）パルス順序の相次ぐ印
加の際、００”Ｒｆ−パルスの位相を１８０°変えれば
、疑似ＦＩＤ（ｌの影響をなくすことか出来る。この結
果、９０’パルスによるスピン・土−１−信号も（図示
の様ｔこ）移相し、これ（こ対して期間４−５及び４．
ａ−５ａの（１８０°パルスによる）疑似Ｅ　Ｉ　ｌ）
信号は影響を受りない。この為、交互の９０°１犬１ニ
パルスによつＣ発生されたスピン・丁丁１−信号を減筒
りれば、それらは強め合う。

１８０°１（（−パルスによる疑似１：Ｉ　１）信号が
あるどりれば、それは相次ぐ順序で変わらずにおり、減
算された時、相殺する。この減算は、所望のスピン・Ｕ
ｌ−ｅｌ−信号に直流Ａフセツ１〜がある場合、それを
除くという別の利点もある１、直流オフレットは、装置
の電子回路によつＵＮＭＲスピン・エニー１−信号に重
畳される小さい電圧（マイクロボルト程度）Ｃあり、余
分の、像のアーチファク１−の）Ｓ；ミ因になる。

９０’ＲＩ−パルスの位相を変える方法は、　第４ａ図
乃至第４Ｃ図を参照づれば一番判り易い。

第４ａ図は普通の・撤幅変調器に印加されるｆ＜Ｆ　１
１１１１送波及びガウス形パルスを示しでいる。この結
束前られる９０°ＲＩ−パルスはカラス形の包絡線を持
っている。第４ｂ図は第４ａ図と同様であるが、１＜１
−搬送波が第４ａ図の搬送波に対して１８０゜位相がず
れている。この結果、夫々の９０’ＲＦパルスし同じく
ｎいに位相がリーれている。従って、第４ａ図の９０’
パルスが第３図の期間１に印加され、第４ｂ図の９０’
ＲＦパルスが次のパルス順序の期間１ａに印加される場
合、イの結束前られるスピン・１］−信号も位相かり゛
れＣいる。期間３及び３ａに印ｈＯされた１８０°ＲＦ
パルスが原因ひ生ずる疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号は影響を受り
ない。

こ−うしＣ１交！Ｌのスピン・二［−１−信シづを減曹
りればそれらは引）め合゛うが、疑似［：Ｉ［つ仁月は
相殺される１、同様（こ、直流Ａ−ルットは位相交番に
よつ（影響を・・ンリイｆいの（・、相殺される。

第７ＩＣ図はｆ１′／相交番形９０°１＜「パルスを光
４１−りる別の方法を承り。この場合、第４ａ図に承り
１くト搬送波の位相は一定に保ら、ハウス形パルスの極
性を反転りる。この為、第４ａ図の９〕０°パルスは第
４Ｃ図に小タパルスに対しＣ１８０′位相がずれている
。

疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ仏Ｌ）の影響をなくυ別の方法では、期
間３及び３ａに印加される１８０°１＜１−パルスを移
送りることにより、第５図の相次ぐ期間４−５及び４ａ
’７５ａに於りる疑似信号の位相を交ノｊに変えること
が出来る。即ら、】６ａ図に示！、１１８０°［で１−
パルスが期間３に印加され、次のパルス順序ひ、１８０
°ｔ＜　ｒコパルスを第６ｂ図に承り様に１８０’移相
りれば、この結果１！１られるＦ　１１）信号はηｉい
に１８０°位相がずれＣいる。従って、相次ぐスピン・
−１−：Ｉ−信号を１ｕｌｌ　Ｎ　ｔノた時、それらは
強め含゛〕が、Ｆ　Ｉ　Ｄ信号は相殺される。第６ａ図
及び第６ｂ図に示り１８０”ＲＦパルスは選択ｆ１℃あ
っ−（ｂ非選択性であってもよい。この場合、直流Ａル
ッ１〜は相殺されないのＣ１別の手段によって除かな【
）ればならないことに注意され１こい。期間３及び３　
Ｆ＋の位相交番形１８０°Ｒ１：バルス及び位相反転（
：ＩＤ信号を別とづれば、第５′）図は第３＋図と、同
じである。

９０°ＲＦパルスかカラス形パルスによって振幅変調さ
れる場合を説明し／ｊが、この他の周波数選択性パルス
を用いてしよい。例えば、ＲＦ搬送波は、ｔを肋間、ｂ
を定数としく、波形（ｓｉｒ＋ｂｔ）／ｂｔをドＪつ１
１１号によつ℃振幅変調りることか出来る。この時、部
分１０５（第１図）の断面形は矩形にイする。カラス形
変調Ｒ１−パルスでは、部分１０５は刀ウス形の断面形
になる。

第７図は多重角度投影形再生によつＣイメージング・テ
ークをＩＵる為に使われるＮ　Ｍ　Ｉペバルス順序を示
り−０このパルス順序で、疑似ＦＩＤ　　ＮＭ［く信号
の影響を除く態様は第３図又は第５図の揚合ど同様Ｃあ
る。即ら、ε）０°１＜１−パルスを移相しＣ交！１の
スピン・土−］−信号を減忰りるか、又は１ε３０°１
クトバルスの位相交番によりスピン・上］−信号を加瞳
りることは、前に説明した通りで゛ある。

第７図のパルス順序では、勾配０×及びＧｙの波形の時
間積分は次の様にｊパばれる。

ｆ２Ｇｘ（Ｉｔ−・Ｊ４ＧｘｄＬ　　　　　　（１２）
ｆ２Ｇｙ　ｄｊ＝、／゛、＋　Ｇｙ　ｔＨ（１３）これ
によつＣ１朋間３３に於りる１８０’Ｒトバルスの平均
印加時から期間τａ後に核スピンの位相戻しがｔｉなわ
れることが保証される３、この様にして、期間５５のス
ピン・エコーに対重る静磁界の固有の非均質性の影響が
、実質的に前に第３図について説明しＩこ様に克服され
る。期間２ａ及び４ａの勾配Ｇ×及びＧｙの間にも同様
４１関係がひ右する。

第７図のパルス順序を用いたイメージング情報は、人々
Ｘ　ｉｌｉ＋及びＹ軸の方向に向りたイメージング勾配
Ｇｘ及びＧｙの存在の下に、期間４−５及び４ａ−５ａ
のスピン・−■」−信用を観測づることによ−）−ＣＩ
Ｅ４られる。勾配Ｇ×及びＧｙの人きさは、１個の投影
角度ひあるＯの各々の値に対し、１１１１間４−５及び
４ａ−５ａでは一定である。然し、投影角度が変わると
、勾配の新しい大きさはＧ×＝すＣＯＳθ及びＧｙ　＝
（＋　ｓｉｎθによって決められる。こ）（θは、期間
４−５〕又は４ａ−５ａの間の１回の投影の角、度であ
り、０は定数である。勾配磁界Ｇｘ及びＧｙの和である
磁界勾配の存在の■Ｚに、スピン・土］−信号を観８１
１１づる。磁界勾配Ｇｘ及びａｙのベクトル加輝により
、イメージング串面内の角度θの所に合成半径方向磁界
が発生される。この平面全体からの空間情報が半径方向
勾配の方向に符号化される。平面状部分１０５全体をイ
メージングするのに十分な情報をｖノる為、例えば１°
間隔Ｃ′投影角度θを変えＣ１１８０゜の円弧の少なく
とも１８０回の投影から空間データを収集づることによ
り、多重投影が行なわれる。

各々の投影に対応り−る信号のフーリエ変換により、そ
の方向に於けるＮ　Ｍ　Ｒ信号の空間分布が得られる。

ｉｔ算機式ＵＩ層１最影像を再生りるのに使われる様な
公知のｉ１粋機１１」牛アルゴリスを用いＣ１全−Ｃの
投影か１う画像が再生される。

第８図はこ）に説明したこの発明のＮ　Ｍ　Ｒパルス順
序（ご用いるの（ご通し／、ｌＮ　Ｍ　Ｒイメージング
装置の上な部品の簡略ブ「１ツク図である。装置全体を
４００で示しであるが、これは汎用ミーーー１ンピ：ｌ
−タ４０１を用い、これがディスク記憶装置４０３及び
インターフ１イス装置４０５５に機能的に結合され（い
る。［又１発イ１；器４０２．（らＬｊ　ｉｌｌ均化装
置４０４、×、ｙ、　　ｚ勾配コイル４１（５，４１Ｅ
３、／１２０を夫々イ］勢りる為の勾配電源４０（５，
４０ε３．４１０が、インターフェイス装置４０５を介
しＣミニコンビコータ４０１に結合される。

（＜Ｆ光イ８器４０２がミニｍｌノビ−１−夕４０１か
らのパルス包絡線によってグー１〜され、被検体の共鳴
状態を励起りるのに必要な変調を槓つ１又トパルスを光
牛りる。１＜１パルスが、イメージング方法に応じ（，
１００ワツ［−から数キロワラｌ−まで変化するレベル
ま−ｒ、ＲＦ電力増幅器４１２で増幅され、発イム：」
イル４２４に印＋１１１される。全身のイメージングの
様な人さ４１リンプル様式に対し、ｊｌ及びに人さ１．
Ｋ　Ｎ　Ｍ　８周波数帯域幅を励起するのに持続時間の
短いパルスが必要な場合、高い電ノルベルが必要Ｃある
。

Ｎ　Ｍ　Ｒ信号が受信コイル４２６によって感知され、
（Ｌｔ雑音前置増幅器４２２によっＣ増幅され、更に増
幅、検出並、ひにろ波作用を行な・う為に、受（３器４
１４に印加される。次に信号がディジタル化され、信号
平均化装置４０４によつＣ平均化作用を受り、ミニ〕−
１ンビＪ−夕４０１によって処理される。ｎｆＩ置増置
型幅器７１２２受信器４１４は、弁償の間、能動形ゲー
ト作用又は受動形フィルタ作用により、Ｒ「パルスから
保護される。

ミニτ１ンビ」−夕４０１が、Ｎ　Ｍ　Ｒパルスに対り
るゲート及び包絡線変調、前置増幅器及びＲＦ電力増幅
器に対りる消去作用、及び勾配電源に対する電圧波形を
供給する。史にミニコンビ」−一タは、フーリエ変換、
像の再生、データのろ波作用、像の表示、及び記憶機能
の様なデータ処理をも行な′う（これｌう仝（は、ミー
二１ンビ」−夕によって鵡通に？ｊなわれる動性（あり
、従っＣその）幾重だりを）小へた）。

希望にｊ、っ（は、発イ、Ｔ１及び受信ＲＦ　ｌイルは
１ｆｌａｉｌの一コイルＣ侶成りることか出来る。この
代り（こ、電気的にｊ直交りる２゛つの別々のｌイルを
用いてもＪ、い。１殺者は、パルス光イ５−の間、・受
信機に対りるｒ＜　＋−パルスが少なくなるという利点
がある。何れの場合も、コイルの磁界は磁凸４２ε３（
第８図）によっ０発−しされる静磁界［３ｏのｌＪ向と
直交づる。

］イルはＰＩ−シールド・ケージに１・ｊ入づること（
Ｊより、装置の他の部分から隔離される。！１１！型的
な３つのＲｌ−：Ｔｌイルの設８１が第９ａ図、第９ｂ
図及び第９Ｃ図に示されでいる。これらの何れの］イル
も、Ｘ鯉１方向のＦ＜　Ｆ　ｆ４ｉ界を光生りる。第ｇ
　ｂ図及び第９Ｃ図に示すニ１イルの設訓は、リンプル
室のＩｌｉ＋ｌｔ線が主磁界１３ｏ　（第１図）と平行
である様な磁気的な形状の場合に適し−Ｃいる。第９ａ
図に示づ一設泪は、１Ｊンプル室の軸線が主磁界Ｂｏ　
　（図に示して４１い）に対して垂直である様な形状に
適用し寄る。

人々勾配Ｇｘ　、Ｇｙ及びＧｚを発生りる為に、磁界勾
配コイル４１６．４１８．４２０（第８図）か必要Ｃあ
る。こ）Ｃ−説明したイメージング・パルス順序では、
勾配はリンプル容積にわたつＣ単調Ｃ面線的で・なりれ
ばならない。単調で４１い勾配磁界はＮ　Ｍ　Ｒ信号デ
ルりにアリアシングと呼ばれる劣化を招き、こ、の結果
像に箸しいアーチファク１゛か生ずる。直線的でない勾
配は像の幾何学的な歪みを招く。

４ノンプル至の軸線か主磁界ＢＯと平（：ｊである様な
磁石形状（こヌ４して適しｌこ勾配コイルの設占１が、
第１０ａ図及び第１０ｂ図に示されＣいる。各々の勾配
Ｇｘ、Ｇｙが、第１０ａ図に示１組３００及び３０２の
様な一組の二１イルによってＢ生される。第１０ａ図に
示１コイルの絹は勾配Ｇｘを発生する。勾配Ｇｙを発生
りる」イルの相は、勾配Ｇ×を発生する二ｌイルに対し
、→ノンプル室の円筒ｔ１１１線１０６（第１図）の周
りに９０”回転している。Ｚ軸方向の勾配は、第１０１
）図に示リコイル／ｌ　００及び４０２の様な１対のコ
イルによ−）で発生される。

以上説明した１すｉ力目ら、この５を明のＮ　Ｍ　Ｒパ
ルス順序が、不完全な１８０”　ＲＩ−パルスによって
光４１される疑似Ｅｌ＋）（，１尼の影ＢＩをなくリー
改良され／；＝　Ｎ　ｆＶＩ　ｒ＜プノ’（人とイｆる
ことは明らかである−）。この発明をＮ　Ｍ　Ｒイメー
ジングに用いると、疑似１−１１〕信シうにＪ、る像の
アーチファクトをむくり改良されたＮ　Ｍ　Ｒパルス順
序か１５ノられる。

この発明を特定の実施例及び例についＣ説明しく来たが
、当業名にｔｉｔ、以、１−説明しｌこ所から、この他
の変更かノｚえられよう。従って、この発明は、特許請
求の範１１１１の記載に定められる範囲内ぐ、こ）に具
体的に説明しＩζ以外の形Ｃ実施ｔ＋ることか出来るこ
とを承知されたい。

【図面の簡単な説明】

第１図は静磁界の中に配置されでいて、選択的なん１ノ
起によつＣ平面状イメージング容積が限定されたＮ　Ｍ
　Ｒイメージング・リンプルを示す図、第２図は不完全
な１８０°ＲＦパルスの結果としＣ１２次几フーり土変
換イメージング力仏で光生りるしまのアーチフッ７クト
を承りＮ　Ｍ　Ｒ像を概略的に承り図、第３図は２次元
フーリｌ−変換Ｎ　Ｍ　Ｒイメージング順序を承しＣお
り、この発明を利用しＣ疑似ＦＩＤ信号の影響を除く動
作の説明に使われ−Ｃいる。第４ａ図乃至第４Ｃ図はカ
ラス形包絡線を持っていて、この発明に使うことが出来
る位相交番形９０’ＲＦ、・パルスを承り。第５図は第
Ω図と同様であるか、疑似Ｆ　Ｉ　Ｄ信号の影響をなく
づ為に位相交番形１８０’ＲＦパルスを用いたパルス順
序を承り。第（３ａ図乃至第６　ｂ図は疑似「ＩＤ　ｉ
、ｊ号の影響をなくづ為にこの弁明で役立つ位相交番形
１８０’ＲＦパルスを小り。第７図は多重角度投°゛影
丙午形Ｎ　Ｍ　ｆ＜イメージング・パルス順序にこの発
明を用いた場合を示づパルス順序を示（。 第８図は第３図、第５図及び第７図に示ツＮＭＲパルス
順序を発生ずるのに適したＮＭＲイメージング装置の主
な部品の簡略ブし＋）り図、第９ａ図はリーンプル案か
静磁界に対し−Ｃ垂直である様な形状の場合に使われる
Ｒ　Ｆ　＝＋イルの設計を承り図、第５）１１図及び第
５）０図はリンゾル室の軸線が静磁界と平＜１で’ある
様な磁気的な形状の場合に通したＲ　１丁：ｌイルの設
甜を示り図、第１０ａ図は勾配Ｇ×及びＧｙを光生りる
のに適し／、＝２絹の＝ｉイルを示１図、第１０１１図
は勾配Ｇｚを光生りるのに適した二１イルの形を承り一
図て゛ある。 １００：イメージング・リンゾル １０５　：イメー・ジング容積 特許出願人 ゼネラル・ルクトリック）Ｊンバニイ 代理人　（７Ｇ３０）生　沼　徳　二 図面のｉｒ’　Ｍ’　＜内容に変更なし１０６ハ！ 下 ＋０５ １００ ｆ続ネ山ｉ１−’ｒ；薯（方式） １　事イ！１の表小 田■１りとうイｌｌ’ｌｎ旧（偵ｆｒ’＋　２０１２／
ｌ　シＪ２　発明の名ｉ；ｈ ζ３．　ン１ｉｉ１．をりる者 事イ′１どの関係　　　　　　出願人 住　所　　）′メリカ合衆国、１２３ｏε）、−コー−
１−り州、代表者　　リムソン・ｔ＼ルフゴット ４、代即人 住　所　　１０７東宗都港）メ赤ｊ々１丁目１７′１番
１４月第３３！′）興和ヒル　４階

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １）疑似１工ＩＤＮＭＲ信号及び所望のＮＭＲスピン・
   Ｉ　］−（ム号の間の干渉を避りる様に、不完全な１８
   ０°ＲＦパルスによって発生された疑似ＦＩＤＮＭＲ信
   号の影響を克服する方法に於て、ａ）ＮＭＲイメージン
   グ・ナンブルの第１の軸線に沿っＣ静磁界を保ら、ｂ）
   第１の予定の期間の間、前記サンプルを第１のＲＦパル
   スで照射して、該サンプル内の第１の複数個の核スピン
   を励起し、Ｃ）第２の期間の間、前記イメージング・リ
   ンプルを１８０’ＲＦパルスで照射し、この詩該１８０
   °ＲＦパルスの固有の不完全さにより、前記イメージン
   グ・サンプル内の第２の複数個の核スピンが前記静磁界
   の方向に対し′ｒ：１８０°以外の角度だＵ向きを変え
   、最後に記載した核スピンは、前記１８０’ＲＦパルス
   が終了した時、疑似Ｆ“Ｉｔ）　　ＮＭＲ信号を発生し
   、ｄ）前記１８０°ＲＦパルスを印加した後の第３の予
   定の期間に、前記第１の複数個のスピンによって発生さ
   れる第１の成分並びに前記第２の複数個の核スピンによ
   、って発生される第２の成分で椙成されたＮＭＲ信号を
   標本化し、Ｃ）交互の前記第１のＲｌニバルスの位相を
   変えながら、前記静磁界を保つ工程ａ）から前記標本“
   化する■稈ｄ）まで繰返して、前記第１の複数個の核ス
   ピンによって発生される対応り゛るＮＭ、Ｒ信号に１８
   ０°の移相を発生しＣ１交互の標本化されたＮＭＲ信号
   を減算した時、前記疑似ＦＩＤ信号が相殺される様にす
   る工程を有り−るノコ法。 ２）疑似ＦＩＤＮＭＲ信号ど所望のＮＭＲスピン・エコ
   ー信号との干渉を避ける様に疑似ＦＴＤ　　ＮＭＲ信号
   の影響を克服°する方法に於て、ａ）ＮＭＲイメージン
   グ・サンプルの第１の軸線に沿って静磁界を保ち、ｂ）
   第１の予定の期間の間、第１の磁界勾配パルスの存在の
   下に前記イメージング・サンプルを選択性１＜Ｆパルス
   で照１　ｔることにより、前記イメージング・リンプル
   の平面状部分に市る第１の複数個の核スピンを選択的（
   ご励起し、Ｃ）第２の予定の１１１１間の間、前記イメ
   ージング・リンゾルの第２の軸線に沿っＣ少なくとも１
   つの位相外し磁界勾配パルスを印＋１＋１　シー（、前
   記励起された核スピンの位相外しを起し、ｄ）第３の期
   間の間、前記イメージング・サンプルを１８０’Ｒ１”
   パルスで照射しＣ１前記励起された核スピンの位相戻し
   を開始し、この萌、前記１８０’ｒ＜Ｆパルスの固有の
   不完全心により前記イメージング・リンプル内の第２の
   複数個の核スピンは前記静磁界の方向に対し一］１８０
   ’以外の角度Ｉどり向きを変え、最後に記載しｌこ核ス
   ピンが前記静磁界の方向に対して横方向の正味の核磁化
   成分を１じ、該成分が、前記１８０°１（１：パルスが
   終了した時、疑似ｆ」Ｉ　ｌ）　　Ｎ　Ｍ　Ｒ信号を発
   化し、Ｃ）第４の予定の期間の間、前記位相外し勾配と
   同じ方向を持つ少な（とも１つのイメージング勾配を印
   加して、前記励起されｌ〔核スピンの位相戻しによっＣ
   核スピン・工］−信号が発生される様（こし、［）前記
   イメージング勾配の存在の下に前記スピン・工”’　　
   ｌｚ号を標本化し、ｇ）交Ｈの選択性１又［パルスの位
   相を１８０°変えながら、第１の複数個の核スピンを選
   択的ｔこ励起りる前記Ｔ稈０）から前記スピン・工：１
   −信号を標本化づる」−稈ｆ）まＣ゛を繰返して、対応
   りるスピン・土コー信号に１８０°の移相を発生して、
   交Ｈのスピン・エフ１−信号を゛減算した簡、前記スピ
   ン・土］−信号（よヴ１）められ口つ前記疑似１−　Ｉ
   　Ｄ信号が相殺される様にする１程を逐次的に含む方法
   。 ３）疑似トＩＤ　　ＮＭＲ信号と所望のＮＭＲスピン・
   １］−信号の間の干渉を避ける様に、不完全な１８０°
   １（）−パルスによって発生された疑似ＦＩＤ　　ＮＭ
   Ｒ信号の影響を克服Ｊる方法に於て、ａ）ＮＭＲイメー
   ジング・サンプルの第１の軸線（こ沿って静磁界を保ら
   、ｂ＞第１の予定の別間の間、前記サンプルを第１のＲ
   Ｆパルスて照射して該リンプル内の第１の複数個の核ス
   ピンを励起し、Ｃ）第２の期間の間、前記イメージング
   ・リーンプルを１８０°Ｒ「パルスで照射し、この時該
   １８０”ＲＩパルスの固りの不完全さにより、前記イメ
   ージング・（」ンブル内の第２の複数個の核スピンｉｆ
   前記６γ１磁界のｙ）向（こ対し゛（１８０°以外の角
   度ｌピリ向きを変え、最１ヤ１こ記載した核スピンが、
   前記１８０　”　ｌ（Ｆハ）’ｖ　スｉ）＜柊′ｒりる
   時、疑似Ｅ　］ｔ）　　Ｎ　Ｍ　Ｒ信号を発生し、ｄ）
   前記１８０°１で１０パルスを印加した後の第３の予定
   の１１１Ｊ間に、前記第１の複数個のスピンによって発
   生される第１の成分及び前記第２の複数個の核スピンに
   よっ′Ｃ梵生される第２の成分で構成されたＮ　Ｍ　ｌ
   −＜信号を標本化し、０）交りの１８０”Ｒ）−パルス
   の位相を変えながら、前記静磁界を保つ工程ａ）から前
   記標本化りる］二程ｄ）までを繰返して、前記第２０）
   複数個の核スピン（こよって発生されるＦＩＤＮＭ　Ｒ
   信号に１８０°の移相を発生し−（、標本化されたＮ　
   Ｍ　Ｒ信号を加幹した時、前記疑似Ｆ　Ｉ　ｌ）信号が
   相殺りる様に１Ｊる］−程を逐次的（こ含む方法。 ４）疑似ｆ：ｌ　Ｄ　　Ｎ　Ｍ　Ｆ＜信号と所望のＮ　
   Ｍ　Ｒスピン・工］−信号との干渉を避りる様に、疑似
   ＦＩＤ　　ＮＭＲ信号の影響を克服（る方法に於て、ａ
   ）ＮＭＲイメージング・１ナンブルの第１の軸線に沿つ
   （静磁界を保ら、ｂ）第１の予定の期間の間、第１の磁
   界勾配パルスの存在の下に前記イメージング・リンプル
   を選択性ＩＲ［：パルスＣ照射りることにより、前記イ
   メージング・サンプルの平面状部分にある第１の複数個
   の核スピン選択的に励起し、Ｃ）第２の予定のＷｊ間の
   間、前記イメージング・リーンプルの第２の＋１１１線
   に沿って少なくとも１つの位相外し磁界勾配パルスを印
   加して前記励起されｌこ核スピンの位相外しを起し、ｄ
   ）第３の期間の間、前記イメージング・リンプルを１８
   ０”Ｒ１−パルス（゛照射して、前記励起された核スピ
   ンの位相戻しを開始し、この時前記１８０°Ｒ「パルス
   の固有の不完全さにより、前記イメージング・リンプル
   内の第２の複数個の核スピンは前記静ｔ！に界の方向に
   対しＵ１８０°以外の角度だけ向きを変え、最後に記載
   した核スピンは前記静磁界の方向に罰して横方向の正味
   の核磁化成分を発生し、該成分が、前記１８０″Ｒ［：
   パルスが終了した時、疑似ＦＩＤＮＭＲ信号を発生し、
   Ｃ〉第４の予定の期間の間、前記位相外し勾配とＩｔｊ
   ｌし方向を持つ少なくとも１つのイメージング勾配を印
   加しＣ１前記励起された核スピンの位相戻しによって核
   スピン・］−コー信号が発生される様にし、［）前記イ
   メージング勾Ｐｌｃの存右の下に前記スピン・］］−信
   号を標本化し、ｇ）交互の１８０°ＩＲトバルスの位相
   を１８ｏ°変えながら、前記静磁界を保つ工程ａ）から
   前記イメージング・→ノンプルを１８０’ＲＦパルスで
   照射づる１稈ｄ）まぐを繰返して、対応する疑似１−Ｉ
   　Ｏ（言号に１８０°の移相を生ずる様にしＣ１相次ぐ
   スピン・」−コー信号を加算した時、前記スピン・工］
   −信号が強められ且つ前記疑似Ｆ　Ｉ　ｌ）信号が相殺
   される様にづる工程を逐次的に含む方試。 ５）特許請求の範囲１）、２）、３）又は４）に記載し
   た方法に於て、前記工程Ｃ）の位相外しは、前記静磁界
   の固有の非均質性によって誘起される核スピンの位相外
   しの伯に起るものであり、前記工程ｄ）の第３の期間は
   前記選択性ＲＦパルスの平均発生時点から期間でａ後に
   起って、前記励起された核スピンの位相戻しを開始し、
   前記工程ｅ）のイメージング勾配は前記１８０°ＲＦパ
   ルスから前記期間τａ後に等しい３ｇ１間後に印加され
   、最後に記載した位相外し勾配によって位相外れした核
   スピンの位相戻しによって発生される核スピン・Ｊ、：
   １−が、前記静磁界の固イｊの非均質性によって位相外
   れした核スピンの位相戻しによって生ずる核スピン・・
   上」−の発生と一致し、これら核スピン・土コーが複合
   Ｎ　Ｍ　Ｒスピン・に１−信号を発生づ−る方法。 ６）特許請求の範囲１）乃至４）のいずれか１項に記載
   しｉ＝方法に於て、前記選択↑うＩ＜　Ｆパルスが９０
   ’ＲＦパルスで構成される方法。 ７）特許請求の範囲１）乃至４）のいずれか１項に記載
   した方法に於て、前記周波数選択性パルスが、ｂを定数
   、ｔを時間とし−Ｃ１＜ｓｉｎ　ｂｔ／ｂｔ）によって
   表わされる信号によっＣ変調された搬送波で構成される
   方法。 ８）特許請求の範囲１）乃至４）のいずれか１項に記載
   した方法に於て、前記９０’Ｒｆ−パルスが刀つス形１
   辰幅変調歴送波′Ｃ−構成されるノ“ノ法。 ９　）　’ｌ’ｒ　ｆｆ’ｌ請求の範囲１）乃ｊ、　／
   １．　）のい覆゛れか１１ｒＪに記載しにノｊ法に於（
   、前記ゝ１１而状部分が前記リンプルの第１の軸線に対
   して直交方向にある方法。 １０　）　’Ｉ’ｌｌ　ｉ、７１品木の範囲１）乃″ｔ
   ４）のいずれか１項に記載した方法に於Ｃ１前記第２の
   期間に印加される位相外し勾配が、ＬＬいに直交しＣい
   （前記平面状部分ど同一平面内にある２つの成分位相外
   し勾配のべ９１ヘル加粋による合成位相外し勾配Ｃ′あ
   り、該合成位相外し勾配が予定の方向を持っている方法
   。 １１）特許請求の範囲１０）に記載した方法に於Ｃ１前
   記イメージング勾配が、ｒｊいに直交していて前記平面
   状部分と同一平面内（こある２つの成分位相戻し勾配の
   ベクトル加算による合成位相戻し勾配であり、前記成分
   位相戻し勾配は前記平面状薄板部分の中で前記成分位相
   外し勾配と夫々同じ方向を持ら、該成分位相戻し勾配は
   前記合成位相外し勾配と同じ予定の方向を持つ−Ｃいる
   方法。 １２、特許請求の範囲１１）にｈｄ載した方法に於て、
   前記合成イｉ′ｌ相戻し勾配か、前記複合Ｎ　Ｍ　ｒ＜
   スピン・エコ」−信号を標本化りる工程の間、一定の振
   幅を持つ様に選ばれている方法。 １３　）　！Ｉ’ｆ　ｉｉＴ請求の範囲１２）に３．−
   載した方法に於（、合成位相外し勾配及び合成位相戻し
   勾配の相異なる方向に対しＣ１前記静磁界を保つ■稈ａ
   ）から１）ｊｊ記標本・化りるＪ稈［）までの順序を繰
   返す工程を含み、こうして前記平面状／ｇ根部分内の少
   なくとし１８０°の円弧を１４ｔ＋分的にカバーする（
   某（こした力？人。 １４）特許請求の範囲１）乃至４）のいずれか１項に記
   載した１〕法によつＣ，前記工程Ｃ）の第２の１ｉｌＪ
   間に印加される位相外し勾配が、前記平面状部分と同一
   平面内にある互いに直交覆る第１及び第２の勾配のベク
   トル加算の合成（゛あり、第１の直交勾配は核スピン情
   報をその方向に位相符号化りる為に振幅が調節自在であ
   る方法。 １５）特許請求の範囲１４）に記載した方法に於て、前
   記イメージング勾配は前記第２の直交成分と同じ方向を
   ト−）様に選ばれＣいるｈ法。 １６　）　４ｊｉ　Ｆ、’ｌ請求の範囲１／Ｉ）に記載
   しｌこ方法に於−（、前記イメージング勾配は１）ｊ１
   記Ｎ　Ｍ　Ｒスピン・」゛−Ｊ−信弓を標本化づる工程
   Ｃ）の間、一定の振幅を１．１つ様に選ばれ（いるｈ法
   。 １７）特ｇ′ｆ請求の範囲１６）に記載したｈ法に於（
   、前記第１の直交勾配の相異なる振幅に対しで、前記静
   磁界を保つ工程ａ）から、前記繰返り工程り）まＣの順
   序を繰返り［稈を○む方法。 １８）特許請求の範囲１）乃、１４）のいずれか１項に
   記載したｈ法に於（、前記合成位相外し勾配の波形の０
   １１記第１の期間にわたる時間積分か、前記合成イメー
   ジング勾配の波形の前記期間τｄに等しい期間にわたる
   時間積分に等しくなる様に選ばれでいるツノ法。 １９）特５′Ｆ請求の範囲１）乃至４）のいずれか１項
   に記載し／ｊ方法に於て、前記第２の直交勾配の波形の
   時間積分が、前記］工程ｆ）の位相戻し勾配の波形の前
   記１す」間τａに等しい期間にわたる時間積分に等しく
   なる様に選ばれている６２人。 ２、特許請求の範囲１）乃乍４）のいずれか１項に記載
   した方法に於（、前記１８０°［−パルスが選択性１８
   ０°ＲＦパルスＣ構成されている　方　ン人　。