JPH0622929A - パルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法 - Google Patents
パルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法Info
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- JPH0622929A JPH0622929A JP5051842A JP5184293A JPH0622929A JP H0622929 A JPH0622929 A JP H0622929A JP 5051842 A JP5051842 A JP 5051842A JP 5184293 A JP5184293 A JP 5184293A JP H0622929 A JPH0622929 A JP H0622929A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 励起フェーズＡおよび後続の読み出しフェー
ズＢを有する核スピン共鳴装置の作動パルスシーケンス
を、短い画像撮影時間が得られかつ傾斜磁場の電子技術
に対する要求が小さいように改善する。 【構成】 励起フェーズに、一連の励起パルスＲＦ１な
いしＲＦ４をかけ、少なくとも励起パルス間の休止期間
に、第１方向の第１傾斜磁場ＧＲ１ないしＧＲ４を印加
しかつ２つの励起パルス間の傾斜磁場面積は異なってお
り、１８０°高周波パルスＲＦ５をかけ、読み出しフェ
ーズに、第１方向に少なくとも１つの成分を有する読み
出し傾斜磁場ＧＲ５に基づいて生じた核共鳴信号Ｓを読
み出して、値と位相について解析しかつ画像を再構成す
る。
ズＢを有する核スピン共鳴装置の作動パルスシーケンス
を、短い画像撮影時間が得られかつ傾斜磁場の電子技術
に対する要求が小さいように改善する。 【構成】 励起フェーズに、一連の励起パルスＲＦ１な
いしＲＦ４をかけ、少なくとも励起パルス間の休止期間
に、第１方向の第１傾斜磁場ＧＲ１ないしＧＲ４を印加
しかつ２つの励起パルス間の傾斜磁場面積は異なってお
り、１８０°高周波パルスＲＦ５をかけ、読み出しフェ
ーズに、第１方向に少なくとも１つの成分を有する読み
出し傾斜磁場ＧＲ５に基づいて生じた核共鳴信号Ｓを読
み出して、値と位相について解析しかつ画像を再構成す
る。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、核スピン共鳴装置の作
動パルスシーケンスに関する。核スピントモグラフィー
では短い画像撮影時間が特別重要である。このことは、
出来るだけ大勢の患者を扱う点を考慮してのみならず、
移動するアーチファクトを回避するためにも当て嵌ま
る。所定の撮影技術、例えばシネ・モードに対して（動
画像の撮影）、短い画像撮影時間は絶対に必要である。
動パルスシーケンスに関する。核スピントモグラフィー
では短い画像撮影時間が特別重要である。このことは、
出来るだけ大勢の患者を扱う点を考慮してのみならず、
移動するアーチファクトを回避するためにも当て嵌ま
る。所定の撮影技術、例えばシネ・モードに対して（動
画像の撮影）、短い画像撮影時間は絶対に必要である。
【０００２】
【従来の技術】これまで公知の方法のうち、ＥＰＩ方法
によって最も短い撮影時間（３０ないし１００ms）を実
現することができる。ＥＰＩ方法は例えば、ヨーロッパ
特許第００７６０５４号明細書に記載されている。
によって最も短い撮影時間（３０ないし１００ms）を実
現することができる。ＥＰＩ方法は例えば、ヨーロッパ
特許第００７６０５４号明細書に記載されている。
【０００３】その際パルスシーケンスの始めに、層選択
傾斜磁場の作用下で高周波励起パルスＲＦが第１の方向
において被検体に向けて照射される。これにより、被検
体のある層における核スピンが励起される。この励起後
に、位相符号化傾斜磁場が第２の方向におけて照射され
かつ読み出し傾斜磁場が第３の方向において照射され
る。第１、第２および第３の方向は互いに垂直である。
読み出し傾斜磁場は、予位相化パルスと交番する極性の
部分インパルスとから成っている。読み出し傾斜磁場の
この交番する極性によって、核スピンは交互に位相外れ
状態におかれかつ再び再位相合わせされ、その結果一連
の核スピン共鳴信号が生じる。その際唯一の励起の後
に、フーリエｋ空間全体が走査され、即ち存在する情報
が完全な断面像を再構成するために十分である数の信号
が得られる。
傾斜磁場の作用下で高周波励起パルスＲＦが第１の方向
において被検体に向けて照射される。これにより、被検
体のある層における核スピンが励起される。この励起後
に、位相符号化傾斜磁場が第２の方向におけて照射され
かつ読み出し傾斜磁場が第３の方向において照射され
る。第１、第２および第３の方向は互いに垂直である。
読み出し傾斜磁場は、予位相化パルスと交番する極性の
部分インパルスとから成っている。読み出し傾斜磁場の
この交番する極性によって、核スピンは交互に位相外れ
状態におかれかつ再び再位相合わせされ、その結果一連
の核スピン共鳴信号が生じる。その際唯一の励起の後
に、フーリエｋ空間全体が走査され、即ち存在する情報
が完全な断面像を再構成するために十分である数の信号
が得られる。
【０００４】読み出し傾斜磁場の極性が交番する都度、
位相符号化傾斜磁場が短時間照射される。これによりそ
の都度核スピンの位相位置は１段づつ歩進切換えされ
る。
位相符号化傾斜磁場が短時間照射される。これによりそ
の都度核スピンの位相位置は１段づつ歩進切換えされ
る。
【０００５】生じた核スピン共鳴信号は時間領域におい
て標本化され、デジタル化されかつこのようにして得ら
れた数値が生データマトリクスに記録される。それから
この生データマトリクスから、２次元のフーリエ変換に
基づいて被検体の像が再構成される。
て標本化され、デジタル化されかつこのようにして得ら
れた数値が生データマトリクスに記録される。それから
この生データマトリクスから、２次元のフーリエ変換に
基づいて被検体の像が再構成される。
【０００６】ＥＰＩ方法の速度の点での利点は実質的
に、個々の励起後、完全な断面像を再構成するために十
分である多数の信号が得られる点にある。最終的に傾斜
磁場エコーを表す全体の信号は、Ｔ２＊崩壊内に得られ
なければならない。それ故に読み出し傾斜磁場は非常に
迅速に２極間で切換えられなければならず、その結果装
置に著しい技術的な要求が課せられる。
に、個々の励起後、完全な断面像を再構成するために十
分である多数の信号が得られる点にある。最終的に傾斜
磁場エコーを表す全体の信号は、Ｔ２＊崩壊内に得られ
なければならない。それ故に読み出し傾斜磁場は非常に
迅速に２極間で切換えられなければならず、その結果装
置に著しい技術的な要求が課せられる。
【０００７】更に、ＥＰＩ方法においても発生されるよ
うな傾斜磁場エコーは、スピンエコーに対して、それら
が局所的な磁界不均質性に敏感であるという欠点を有し
ている。
うな傾斜磁場エコーは、スピンエコーに対して、それら
が局所的な磁界不均質性に敏感であるという欠点を有し
ている。
【０００８】西独国特許第３８２３３９８号明細書か
ら、被検体を励起するために一連の多数の等間隔の高周
波パルス、所謂パルスバーストが照射されるパルスシー
ケンスが公知である。高周波パルスは、０．１°ないし
２°のオーダにある非常に小さなフリップ角度を有して
いる。一連の高周波パルスに続いて、出来るだけ一定の
振幅を有する等間隔のエコー信号列が得られる。エコー
信号の振幅を出来るだけ一定に保持するために、高周波
パルスの振幅および位相が制御される。画像発生のため
に、選択的な励起ないし再集束化並びに読み出しおよび
位相符号化傾斜磁場が設定されている。
ら、被検体を励起するために一連の多数の等間隔の高周
波パルス、所謂パルスバーストが照射されるパルスシー
ケンスが公知である。高周波パルスは、０．１°ないし
２°のオーダにある非常に小さなフリップ角度を有して
いる。一連の高周波パルスに続いて、出来るだけ一定の
振幅を有する等間隔のエコー信号列が得られる。エコー
信号の振幅を出来るだけ一定に保持するために、高周波
パルスの振幅および位相が制御される。画像発生のため
に、選択的な励起ないし再集束化並びに読み出しおよび
位相符号化傾斜磁場が設定されている。
【０００９】更に、等間隔の高周波パルス列から多かれ
少なかれ多数の高周波パルスを取り除く可能性が述べら
れている。上記の特許明細書のデータによれば、高周波
パルスの数の最少化は、高周波パルス間の間隔を列１．
３．５．９．１７…ｎ（ただしｎ＝２m-1＋１）に相応
して変化させるとき実現される。しかし原理的に等間隔
の高周波パルス列における高周波パルスの除去は次の理
由から不都合であることが示されている。即ちエコー信
号の振幅を一定にすることは、高周波パルスの間隙のな
い列から成るパルスバーストの場合よりも最適化するこ
とが非常に困難であるからである。
少なかれ多数の高周波パルスを取り除く可能性が述べら
れている。上記の特許明細書のデータによれば、高周波
パルスの数の最少化は、高周波パルス間の間隔を列１．
３．５．９．１７…ｎ（ただしｎ＝２m-1＋１）に相応
して変化させるとき実現される。しかし原理的に等間隔
の高周波パルス列における高周波パルスの除去は次の理
由から不都合であることが示されている。即ちエコー信
号の振幅を一定にすることは、高周波パルスの間隙のな
い列から成るパルスバーストの場合よりも最適化するこ
とが非常に困難であるからである。
【００１０】上記の特許明細書に記載された非等間隔の
高周波パルス列は更に、読み出しフェーズにおいてその
都度多数のエコーが崩壊し、その結果画像再生のための
明確な評価が実際には不可能であるという欠点を有して
いる。更に、励起の際の小さなフリップ角度によってＳ
Ｎ比が非常に悪いという欠点を有している。
高周波パルス列は更に、読み出しフェーズにおいてその
都度多数のエコーが崩壊し、その結果画像再生のための
明確な評価が実際には不可能であるという欠点を有して
いる。更に、励起の際の小さなフリップ角度によってＳ
Ｎ比が非常に悪いという欠点を有している。
【００１１】
【発明の課題】それ故に本発明の課題は、核スピン共鳴
装置を作動させるパルスシーケンスを、ＥＰＩ方法に匹
敵する短い画像撮影時間が実現され、その際殊に傾斜磁
場電子技術に関して、核スピン共鳴装置に課せられる技
術的な要求が僅かですむように、構成することである。
装置を作動させるパルスシーケンスを、ＥＰＩ方法に匹
敵する短い画像撮影時間が実現され、その際殊に傾斜磁
場電子技術に関して、核スピン共鳴装置に課せられる技
術的な要求が僅かですむように、構成することである。
【００１２】
【課題を解決するための手段】この課題は本発明によれ
ば請求項１の特徴部分に記載の構成または選択的に請求
項２の特徴部分に記載の構成によって解決される。ここ
においてｋ＋１個の高周波パルスの後、３k個までの核
共鳴信号を得ることができる。これにより読み出しフェ
ーズにおける比較的僅かな数の高周波パルスによってｋ
空間全体を標本化するために十分な信号を測定すること
ができる。更に、傾斜磁場エコーに比べて局所的な磁界
不均質性に対して敏感でない純然たるスピンエコーが得
られる。
ば請求項１の特徴部分に記載の構成または選択的に請求
項２の特徴部分に記載の構成によって解決される。ここ
においてｋ＋１個の高周波パルスの後、３k個までの核
共鳴信号を得ることができる。これにより読み出しフェ
ーズにおける比較的僅かな数の高周波パルスによってｋ
空間全体を標本化するために十分な信号を測定すること
ができる。更に、傾斜磁場エコーに比べて局所的な磁界
不均質性に対して敏感でない純然たるスピンエコーが得
られる。
【００１３】特別有利な実施例において、大きさに応じ
て分類されて、それぞれ２つの励起パルス間の傾斜磁場
面積は少なくとも係数３によって増大する。これによ
り、相応のエコーが分離されていることが保証される。
従って、エコーの重畳による障害は回避されかつ励起フ
ェーズの与えらえた時間の間に最大数のエコーが得られ
る。前以て決められた数のエコー信号において、励起フ
ェーズは、傾斜磁場面積が関数３nに従って正確に上昇
するとき、最も短く選択することができる。
て分類されて、それぞれ２つの励起パルス間の傾斜磁場
面積は少なくとも係数３によって増大する。これによ
り、相応のエコーが分離されていることが保証される。
従って、エコーの重畳による障害は回避されかつ励起フ
ェーズの与えらえた時間の間に最大数のエコーが得られ
る。前以て決められた数のエコー信号において、励起フ
ェーズは、傾斜磁場面積が関数３nに従って正確に上昇
するとき、最も短く選択することができる。
【００１４】生じた核共鳴信号の種々異なった振幅のス
ケーリングは、位相符号化なしに参照値を得ることによ
って、実現することができる。このために有利な実施例
において、２組の核共鳴信号を得ることができ、そのう
ち１組のみが位相符号化されておりかつ核共鳴信号の位
相符号化されない組は、信号振幅に対する参照値として
使用される。核共鳴信号の位相符号化されない組に対す
るデータ撮影時間を低減するために、有利な実施例にお
いて、核共鳴信号の振幅経過における対称性を利用し
て、振幅分布の検出のために必要であるだけの数の位相
符号化されない核共鳴信号のみを得ることができる。
ケーリングは、位相符号化なしに参照値を得ることによ
って、実現することができる。このために有利な実施例
において、２組の核共鳴信号を得ることができ、そのう
ち１組のみが位相符号化されておりかつ核共鳴信号の位
相符号化されない組は、信号振幅に対する参照値として
使用される。核共鳴信号の位相符号化されない組に対す
るデータ撮影時間を低減するために、有利な実施例にお
いて、核共鳴信号の振幅経過における対称性を利用し
て、振幅分布の検出のために必要であるだけの数の位相
符号化されない核共鳴信号のみを得ることができる。
【００１５】励起フェーズ（Ａ）の後、第１の読み出し
フェーズの後に少なくとも１つの別の１８０°高周波パ
ルスをかけかつこの別の１８０°高周波パルスの後にそ
の都度、その都度別の読み出しフェーズの期間に第１の
方向における少なくとも１つの成分を有している読み出
し勾配に基づいて核共鳴信号を検出することによって、
複数の読み出しフェーズ（Ｂ１，Ｂ２）を実施すること
ができる。選択的に、第１の読み出しフェーズの後、読
み出し傾斜磁場を少なくとも１度反転しかつ少なくとも
１つの別の読み出しフェーズの期間に読み出し傾斜磁場
の作用に基づいて核共鳴信号を検出することができる。
フェーズの後に少なくとも１つの別の１８０°高周波パ
ルスをかけかつこの別の１８０°高周波パルスの後にそ
の都度、その都度別の読み出しフェーズの期間に第１の
方向における少なくとも１つの成分を有している読み出
し勾配に基づいて核共鳴信号を検出することによって、
複数の読み出しフェーズ（Ｂ１，Ｂ２）を実施すること
ができる。選択的に、第１の読み出しフェーズの後、読
み出し傾斜磁場を少なくとも１度反転しかつ少なくとも
１つの別の読み出しフェーズの期間に読み出し傾斜磁場
の作用に基づいて核共鳴信号を検出することができる。
【００１６】本発明の別の有利な実施例はその他の請求
項に記載されている。
項に記載されている。
【００１７】
【実施例】次に本発明を図示の実施例につき図面を用い
て詳細に説明する。
て詳細に説明する。
【００１８】図１の実施例において、ａに示すように、
励起フェーズＡの期間、順次４つの高周波パルスＲＦ
１，ＲＦ２，ＲＦ３およびＲＦ４が時点ｔ１，ｔ２，ｔ
３ないしｔ４において被検体に照射される。その際高周
波パルスから高周波パルスへの２つの高周波パルスＲＦ
間の時間間隔は増大する。高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４が９０°のフリップ角度を有しているとき、後続の
読み出しフェーズＢにおいて核共鳴信号は最大の振幅を
有する。しかし後で詳しく説明するように、核共鳴信号
の振幅分布を改善するために、第１の高周波パルスＲＦ
１のみが９０°のフリップ角度を有しかつその他の高周
波パルスＲＦ２ないしＲＦ４が６０°と９０°との間の
フリップ角度を有するようにすれば、一層効果的であ
る。いずれの場合にも、すべての高周波パルスのフリッ
プ角度の合計が１８０°より著しく大であるようにすれ
ば、ＳＮ比にとって好都合である。時点ｔ５に、１８０
°のフリップ角度を有する別の高周波パルスＲＦ５が続
く。これにより、その前に励起されたスピン系全体が位
相反転される。高周波パルスＲＦ５は周波数選択的であ
る。同時に行ｃに示されている層選択傾斜磁場ＧＳが投
入されるので、高周波パルスＲＦ５は被検体の１つの層
にのみ作用する。
励起フェーズＡの期間、順次４つの高周波パルスＲＦ
１，ＲＦ２，ＲＦ３およびＲＦ４が時点ｔ１，ｔ２，ｔ
３ないしｔ４において被検体に照射される。その際高周
波パルスから高周波パルスへの２つの高周波パルスＲＦ
間の時間間隔は増大する。高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４が９０°のフリップ角度を有しているとき、後続の
読み出しフェーズＢにおいて核共鳴信号は最大の振幅を
有する。しかし後で詳しく説明するように、核共鳴信号
の振幅分布を改善するために、第１の高周波パルスＲＦ
１のみが９０°のフリップ角度を有しかつその他の高周
波パルスＲＦ２ないしＲＦ４が６０°と９０°との間の
フリップ角度を有するようにすれば、一層効果的であ
る。いずれの場合にも、すべての高周波パルスのフリッ
プ角度の合計が１８０°より著しく大であるようにすれ
ば、ＳＮ比にとって好都合である。時点ｔ５に、１８０
°のフリップ角度を有する別の高周波パルスＲＦ５が続
く。これにより、その前に励起されたスピン系全体が位
相反転される。高周波パルスＲＦ５は周波数選択的であ
る。同時に行ｃに示されている層選択傾斜磁場ＧＳが投
入されるので、高周波パルスＲＦ５は被検体の１つの層
にのみ作用する。
【００１９】行ｂに示されているように、それぞれ２つ
の高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５の間に、傾斜磁場Ｇ
Ｒ１ないしＧＲ４が読み出し方向においてかけられる。
高周波パルスＲＦ５に続く読み出しフェーズの期間に、
傾斜磁場ＧＲ５も読み出し方向においてかけられる。
の高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５の間に、傾斜磁場Ｇ
Ｒ１ないしＧＲ４が読み出し方向においてかけられる。
高周波パルスＲＦ５に続く読み出しフェーズの期間に、
傾斜磁場ＧＲ５も読み出し方向においてかけられる。
【００２０】図１の行ａの高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ５に基づいて並びに行ｂの傾斜磁場ＧＲ１ないしＧＲ
５の作用に基づいて生じるスピンの位相経過が、図２に
示されている。図２の線図と図１のａないしｅのパルス
シーケンスとの間の時間関係を対応付けるために、図２
にも時点ｔ１ないしｔ５が図示されている。
Ｆ５に基づいて並びに行ｂの傾斜磁場ＧＲ１ないしＧＲ
５の作用に基づいて生じるスピンの位相経過が、図２に
示されている。図２の線図と図１のａないしｅのパルス
シーケンスとの間の時間関係を対応付けるために、図２
にも時点ｔ１ないしｔ５が図示されている。
【００２１】時点ｔ１において高周波パルスＲＦ１によ
って励起されるスピンの位相は、傾斜磁場ＧＲ１の作用
に基づいてまず連続的に増加する。時点ｔ２において、
既に励起されているスピンにもう１度高周波パルスＲＦ
２が作用する。これにより高周波パルスＲＦ１によって
発生された１次的なスピン磁化がヴェスナー（Woessne
r）の分割モデルに従って３つの成分に分解される：一
部は位相が反転され、一部は位相はそのままにとどまり
かつ一部は磁化が傾斜磁場によって影響されることがな
いｚ位置状態にもたらされる。これら３つの磁化成分
は、時点ｔ３において再び第３の高周波パルスＲＦ３に
よる励起を受ける。従ってスピン磁化の３つすべての成
分に対して、再び上述の３つの成分への分割が行われ、
その結果今や全部で９つの異なった、スピン磁化の成分
が生じる。時点ｔ４において、次の高周波パルスＲＦ４
によって、もう一度すべての成分の、それぞれさらなる
３つの成分への分割が行われる。これにより時点ｔ５に
おいて、異なった位相位置の１８の成分が得られる。そ
の際高周波パルスＲＦ２ないしＲＦ４によって発生され
るＦＩＤ信号はわかり易くするために考察しなかった。
これら信号も画像の発生のために用いることができる。
時点ｔ５において、１８０°の高周波パルスＲＦ５によ
ってすべてのスピン磁化が反転される。このことは、１
８０°の高周波パルスＲＦ５の選択的な重畳印加のため
に、確かに選択された層のみに当て嵌まる。
って励起されるスピンの位相は、傾斜磁場ＧＲ１の作用
に基づいてまず連続的に増加する。時点ｔ２において、
既に励起されているスピンにもう１度高周波パルスＲＦ
２が作用する。これにより高周波パルスＲＦ１によって
発生された１次的なスピン磁化がヴェスナー（Woessne
r）の分割モデルに従って３つの成分に分解される：一
部は位相が反転され、一部は位相はそのままにとどまり
かつ一部は磁化が傾斜磁場によって影響されることがな
いｚ位置状態にもたらされる。これら３つの磁化成分
は、時点ｔ３において再び第３の高周波パルスＲＦ３に
よる励起を受ける。従ってスピン磁化の３つすべての成
分に対して、再び上述の３つの成分への分割が行われ、
その結果今や全部で９つの異なった、スピン磁化の成分
が生じる。時点ｔ４において、次の高周波パルスＲＦ４
によって、もう一度すべての成分の、それぞれさらなる
３つの成分への分割が行われる。これにより時点ｔ５に
おいて、異なった位相位置の１８の成分が得られる。そ
の際高周波パルスＲＦ２ないしＲＦ４によって発生され
るＦＩＤ信号はわかり易くするために考察しなかった。
これら信号も画像の発生のために用いることができる。
時点ｔ５において、１８０°の高周波パルスＲＦ５によ
ってすべてのスピン磁化が反転される。このことは、１
８０°の高周波パルスＲＦ５の選択的な重畳印加のため
に、確かに選択された層のみに当て嵌まる。
【００２２】高周波パルスＲＦ５の後、スピン磁化の個
々の成分の位相は、同時にかけられた傾斜磁場ＧＲ５の
作用に基づいて再び直線的に増加する。図２からわかる
ように、スピン磁化の個々の成分は種々異なった時点に
おいて位相零点通過を有する。位相零点通過は、核共鳴
信号が生じる集束化と同義である。読み出し位相Ｂの期
間に生じる核共鳴信号が、図１のｅに示されている。こ
れにより即ち４つの高周波励起パルスＲＦ１ないしＲＦ
４並びに１つの１８０°の高周波パルスＲＦ５によって
１８の信号が発生される。一般的に言えば、このことは
その都度存在するスピン磁化の、第１の励起パルスに続
く励起パルスによる分割およびこれにより生じる個々の
部分集合の、時間的にオフセットされた集束化によって
行われる。生じる信号は、読み出しフェーズの期間にか
けられたリード・アウト傾斜磁場ＧＲ５に基づいて、リ
ード・アウト傾斜磁場ＧＲ５の方向に関する位相情報を
含んでいる。１８０°高周波パルスＲＦ５の層選択性に
よって既に、所定の層に対する局所的な予選択が行われ
ている。リード・アウト傾斜磁場ＧＲ５は有利には、層
選択傾斜磁場ＧＳに対して垂直であり、その結果リード
・アウト傾斜磁場ＧＲ５によって位相位置に関して選択
された層内の方向に関する符号化が行われる。
々の成分の位相は、同時にかけられた傾斜磁場ＧＲ５の
作用に基づいて再び直線的に増加する。図２からわかる
ように、スピン磁化の個々の成分は種々異なった時点に
おいて位相零点通過を有する。位相零点通過は、核共鳴
信号が生じる集束化と同義である。読み出し位相Ｂの期
間に生じる核共鳴信号が、図１のｅに示されている。こ
れにより即ち４つの高周波励起パルスＲＦ１ないしＲＦ
４並びに１つの１８０°の高周波パルスＲＦ５によって
１８の信号が発生される。一般的に言えば、このことは
その都度存在するスピン磁化の、第１の励起パルスに続
く励起パルスによる分割およびこれにより生じる個々の
部分集合の、時間的にオフセットされた集束化によって
行われる。生じる信号は、読み出しフェーズの期間にか
けられたリード・アウト傾斜磁場ＧＲ５に基づいて、リ
ード・アウト傾斜磁場ＧＲ５の方向に関する位相情報を
含んでいる。１８０°高周波パルスＲＦ５の層選択性に
よって既に、所定の層に対する局所的な予選択が行われ
ている。リード・アウト傾斜磁場ＧＲ５は有利には、層
選択傾斜磁場ＧＳに対して垂直であり、その結果リード
・アウト傾斜磁場ＧＲ５によって位相位置に関して選択
された層内の方向に関する符号化が行われる。
【００２３】３次元の局所分解のために、更に第３の空
間方向における位相符号化を行わなければならない。こ
のために図１の行ｄに示されているように、信号間にそ
れぞれ位相符号化傾斜磁場ＧＰの個別パルスをかけるこ
とができ、その結果有利にはリード・アウト傾斜磁場Ｇ
Ｒ５の方向および層選択傾斜磁場ＧＳの方向に関して垂
直である位相エンコードのための傾斜磁場の方向に関す
る位相符号化が行われる。位相符号化の零点通過が以下
に更に説明する生データマトリクスの真中の行にくるよ
うに、励起フェーズＡに予位相化パルスＧＰＶが設定さ
れている。この予位相化パルスＧＰＶの作用は、１８０
°高周波パルスＲＦ５によって反転され、その結果負の
予位相合わせが生じ、その作用は位相符号化傾斜磁場Ｇ
Ｐの個別パルスによって読み出しフェーズＢの期間に段
階的に再び解除される。予位相合わせパルスＧＰＶの面
積は、それが読み出しフェーズＢの真中までの個別パル
スＧＰの合計に等しいように、選定されている。
間方向における位相符号化を行わなければならない。こ
のために図１の行ｄに示されているように、信号間にそ
れぞれ位相符号化傾斜磁場ＧＰの個別パルスをかけるこ
とができ、その結果有利にはリード・アウト傾斜磁場Ｇ
Ｒ５の方向および層選択傾斜磁場ＧＳの方向に関して垂
直である位相エンコードのための傾斜磁場の方向に関す
る位相符号化が行われる。位相符号化の零点通過が以下
に更に説明する生データマトリクスの真中の行にくるよ
うに、励起フェーズＡに予位相化パルスＧＰＶが設定さ
れている。この予位相化パルスＧＰＶの作用は、１８０
°高周波パルスＲＦ５によって反転され、その結果負の
予位相合わせが生じ、その作用は位相符号化傾斜磁場Ｇ
Ｐの個別パルスによって読み出しフェーズＢの期間に段
階的に再び解除される。予位相合わせパルスＧＰＶの面
積は、それが読み出しフェーズＢの真中までの個別パル
スＧＰの合計に等しいように、選定されている。
【００２４】図１の行ｅに示されている核共鳴信号Ｓ
は、時間領域において標本化され、デジタル化されかつ
このようにして得られた数値が、図４に示されている生
データマトリクスに記録される。生データマトリクス
は、測定データ空間、実施例において存在する２次元の
場合には測定データ平面と見なすことができる。この測
定データ空間は、核スピントモグラフィーにおいて通例
“ｋ空間”と称される。
は、時間領域において標本化され、デジタル化されかつ
このようにして得られた数値が、図４に示されている生
データマトリクスに記録される。生データマトリクス
は、測定データ空間、実施例において存在する２次元の
場合には測定データ平面と見なすことができる。この測
定データ空間は、核スピントモグラフィーにおいて通例
“ｋ空間”と称される。
【００２５】画像発生に対して必要な、信号寄与Ｓの空
間的な由来に関する情報は、位相係数において符号化さ
れ、その際場所空間（即ち画像）とｋ空間との間に数学
的に、２次元のフーリエ変換に関する関係がある。次式
が成り立つ：
間的な由来に関する情報は、位相係数において符号化さ
れ、その際場所空間（即ち画像）とｋ空間との間に数学
的に、２次元のフーリエ変換に関する関係がある。次式
が成り立つ：
【００２６】
【数１】
【００２７】上式中、次の定義が成り立つ：
【００２８】
【数２】
【００２９】γ ＝ジャイロ磁気関係 Ｇx（ｔ′）＝読み出し傾斜磁場ＧＲ５の瞬時値 Ｇy（ｔ′）＝位相符号化傾斜磁場ＰＣの瞬時値 図４に示されている生データマトリクスでは、それぞれ
の行が個別信号Ｓに相応している。
の行が個別信号Ｓに相応している。
【００３０】図１の行ｄに示されている位相符号化傾斜
磁場ＧＰの段階的な歩進切換によって、ｋ空間において
標本化は、行０から始まって、連続する行において行わ
れる。位相符号化傾斜磁場ＧＰを読み出しフェーズの期
間の間にかけたままにすれば、ｋ空間において“斜め”
に存在する標本化が行われることになる。
磁場ＧＰの段階的な歩進切換によって、ｋ空間において
標本化は、行０から始まって、連続する行において行わ
れる。位相符号化傾斜磁場ＧＰを読み出しフェーズの期
間の間にかけたままにすれば、ｋ空間において“斜め”
に存在する標本化が行われることになる。
【００３１】図４に示されている生データマトリクスか
ら、２次元のフーリエ変換によって画像マトリクスが得
られ、それからこれに基づいて画像の再構築が行われ
る。
ら、２次元のフーリエ変換によって画像マトリクスが得
られ、それからこれに基づいて画像の再構築が行われ
る。
【００３２】図３には、図１の行ｅでは略示されている
にすぎない、読み出しフェーズの期間に生じる信号が、
実際に作成されたプロットに基づいて示されている。そ
の際評価された信号はＳ１ないしＳ８で示されており、
高周波パルスＲＦ２ないしＲＦ４のＦＩＤ信号から派生
する信号はＦ１ないしＦ４で示されておりかつこのこと
は原理的には可能であるけれども図示の実施例では評価
されない。その際、個々の信号が不規則な振幅分布を有
していることが明らかになる。別の措置を講じなけれ
ば、このことは、画像再構成の際にアーチファクトを来
すことになる。それ故に実際には、均一な振幅分布を得
るために、信号処理の際に異なった減衰ないし増幅によ
るスケーリングが必要である。しかしこの形式の手段
は、ＳＮ比の低下に結び付いている。
にすぎない、読み出しフェーズの期間に生じる信号が、
実際に作成されたプロットに基づいて示されている。そ
の際評価された信号はＳ１ないしＳ８で示されており、
高周波パルスＲＦ２ないしＲＦ４のＦＩＤ信号から派生
する信号はＦ１ないしＦ４で示されておりかつこのこと
は原理的には可能であるけれども図示の実施例では評価
されない。その際、個々の信号が不規則な振幅分布を有
していることが明らかになる。別の措置を講じなけれ
ば、このことは、画像再構成の際にアーチファクトを来
すことになる。それ故に実際には、均一な振幅分布を得
るために、信号処理の際に異なった減衰ないし増幅によ
るスケーリングが必要である。しかしこの形式の手段
は、ＳＮ比の低下に結び付いている。
【００３３】このような欠点なしに、発生された核共鳴
信号の振幅分布の改善は、高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４の高周波パルス強度の選択並びにその位相の選択に
よっても可能である。その際経験的な処置によって振幅
分布を改善することができる。例えば４つの高周波パル
スに対して、９０°−７５°−７５°−９０°のフリッ
プ角度分布が有利であることがわかっており、これによ
り６．９６：１の、エコー振幅の極めて僅かな変動が得
られる。
信号の振幅分布の改善は、高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４の高周波パルス強度の選択並びにその位相の選択に
よっても可能である。その際経験的な処置によって振幅
分布を改善することができる。例えば４つの高周波パル
スに対して、９０°−７５°−７５°−９０°のフリッ
プ角度分布が有利であることがわかっており、これによ
り６．９６：１の、エコー振幅の極めて僅かな変動が得
られる。
【００３４】これまでの説明および図は、わかり易くす
るために４つの励起パルスＲＦ１並びにＲＦ４に関連し
ていた。しかし実際には、十分な局所分解のために必要
な数の行をｋ空間において唯一の励起位相および読み出
し位相によって得るために、もっと多くの励起パルスを
使用しなければならない。典型的には例えば、１２８な
いし２５６行が使用され、その結果相応の数の信号Ｓを
発生しなければならない。
るために４つの励起パルスＲＦ１並びにＲＦ４に関連し
ていた。しかし実際には、十分な局所分解のために必要
な数の行をｋ空間において唯一の励起位相および読み出
し位相によって得るために、もっと多くの励起パルスを
使用しなければならない。典型的には例えば、１２８な
いし２５６行が使用され、その結果相応の数の信号Ｓを
発生しなければならない。
【００３５】既述の方法は、傾斜磁場ないしグラジェン
トに係わる電子技術に僅かな要求しか課していない。と
いうのは、読み出し傾斜磁場の高速切換が必要でないか
らである。図１の行ｄに示された例では、位相符号化傾
斜磁場ＧＰのみを高速に切り換えればよいだけである。
しかし位相エンコードのための傾斜磁場は、読み出し傾
斜磁場と比べて、著しく小さな傾斜磁場を有しているの
で、傾斜磁場に係わる電子技術に対する要求は僅かにと
どまる。撮影時間はほぼ、ＥＰＩ方法の領域内にある。
既述の実施例において、局所的な磁界不均質性に対して
敏感でない純然たるスピンエコーが生じる。
トに係わる電子技術に僅かな要求しか課していない。と
いうのは、読み出し傾斜磁場の高速切換が必要でないか
らである。図１の行ｄに示された例では、位相符号化傾
斜磁場ＧＰのみを高速に切り換えればよいだけである。
しかし位相エンコードのための傾斜磁場は、読み出し傾
斜磁場と比べて、著しく小さな傾斜磁場を有しているの
で、傾斜磁場に係わる電子技術に対する要求は僅かにと
どまる。撮影時間はほぼ、ＥＰＩ方法の領域内にある。
既述の実施例において、局所的な磁界不均質性に対して
敏感でない純然たるスピンエコーが生じる。
【００３６】位相符号化は、励起フェーズの期間にも行
うことができる。相応のパルスシーケンスが図５の行ａ
ないしｅに示されている。図１の実施例と異なってここ
では、励起フェーズＡの期間にそれぞれ２つの高周波パ
ルスＲＦ１ないしＲＦ５の間の間隙に、位相符号化傾斜
磁場ＧＰの個別パルスＧＰ１ないしＧＰ４がかけられる
（図１２）。読み出しフェーズＢの期間にはもはや、位
相符号化傾斜磁場ＧＰは加えられない。核スピンは“位
相記憶”を有しているので、それらは、励起フェーズＡ
の期間に発生された場所に依存する位相情報を読み出し
フェーズの期間にも保持し、その結果これら位相情報を
場所の分解のために評価することができる。
うことができる。相応のパルスシーケンスが図５の行ａ
ないしｅに示されている。図１の実施例と異なってここ
では、励起フェーズＡの期間にそれぞれ２つの高周波パ
ルスＲＦ１ないしＲＦ５の間の間隙に、位相符号化傾斜
磁場ＧＰの個別パルスＧＰ１ないしＧＰ４がかけられる
（図１２）。読み出しフェーズＢの期間にはもはや、位
相符号化傾斜磁場ＧＰは加えられない。核スピンは“位
相記憶”を有しているので、それらは、励起フェーズＡ
の期間に発生された場所に依存する位相情報を読み出し
フェーズの期間にも保持し、その結果これら位相情報を
場所の分解のために評価することができる。
【００３７】この装置は、位相符号化傾斜磁場ＧＰの個
別パルスの切換時間が図１の実施例の場合より長いとい
う利点を有している。
別パルスの切換時間が図１の実施例の場合より長いとい
う利点を有している。
【００３８】図１の行ｂの例とは異なって、図２の行ｂ
のパルスシーケンスでは傾斜磁場ＧＰは、励起フェーズ
の全体の期間において高周波パルスＲＦ５の照射時間を
除いてかけられた状態にある。その際傾斜磁場ＧＰの方
向に対して垂直である方向における所望しない層選択を
回避するために、高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ４は非
常に広い幅でなければならない。
のパルスシーケンスでは傾斜磁場ＧＰは、励起フェーズ
の全体の期間において高周波パルスＲＦ５の照射時間を
除いてかけられた状態にある。その際傾斜磁場ＧＰの方
向に対して垂直である方向における所望しない層選択を
回避するために、高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ４は非
常に広い幅でなければならない。
【００３９】図２からわかるように、励起フェーズＡの
期間に既に核スピンの位相の零点通過、即ち再位相合わ
せも行われる。この場合も、図１の行ｅには図示されて
いない核共鳴信号が生じる。というのはそれらはそこで
説明した実施例では評価されないからである。しかし、
励起フェーズＡの期間、殊に時点ｔ４およびｔ５の間に
生じる核共鳴信号を評価することも全く可能である。こ
の形式の実施例は、図６のパルス線図に示されている。
その際図６の行ａの高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５，
行ｂの読み出し傾斜磁場ＧＲおよび行ｃの層選択傾斜磁
場ＧＳは、図１の行ａないしｃの例の場合のように切り
換えられる。図６の行ｅにおいて図１の行ｅとは異なっ
て、励起フェーズＡの期間の核共鳴信号も図示されてい
る。これら核共鳴信号を空間的な評価のために用いるこ
とができるようにするために、これらをまた位相符号化
しなければならない。このために図６の行ｄに示されて
いるように、励起フェーズＡの期間にも位相符号化傾斜
磁場ＧＰの個別パルスが設定されている。予位相化パル
スＧＰＶは、これら個別パルスの第１のパルスの前に切
り換えなければならない。
期間に既に核スピンの位相の零点通過、即ち再位相合わ
せも行われる。この場合も、図１の行ｅには図示されて
いない核共鳴信号が生じる。というのはそれらはそこで
説明した実施例では評価されないからである。しかし、
励起フェーズＡの期間、殊に時点ｔ４およびｔ５の間に
生じる核共鳴信号を評価することも全く可能である。こ
の形式の実施例は、図６のパルス線図に示されている。
その際図６の行ａの高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５，
行ｂの読み出し傾斜磁場ＧＲおよび行ｃの層選択傾斜磁
場ＧＳは、図１の行ａないしｃの例の場合のように切り
換えられる。図６の行ｅにおいて図１の行ｅとは異なっ
て、励起フェーズＡの期間の核共鳴信号も図示されてい
る。これら核共鳴信号を空間的な評価のために用いるこ
とができるようにするために、これらをまた位相符号化
しなければならない。このために図６の行ｄに示されて
いるように、励起フェーズＡの期間にも位相符号化傾斜
磁場ＧＰの個別パルスが設定されている。予位相化パル
スＧＰＶは、これら個別パルスの第１のパルスの前に切
り換えなければならない。
【００４０】その際核スピンに位相エンコードのための
傾斜磁場ＧＰ１ないしＧＰ４によって、読み出しフェー
ズの始めに記憶されている位置（局所）に依存した位相
が重畳される。これによりすべての信号は、画像計算の
ために用いられる局所に依存した位相情報を有してい
る。このパルスシーケンスによって測定時間を同じとし
た場合に、図１の実施例に比べて付加的な信号を得るこ
とができる。
傾斜磁場ＧＰ１ないしＧＰ４によって、読み出しフェー
ズの始めに記憶されている位置（局所）に依存した位相
が重畳される。これによりすべての信号は、画像計算の
ために用いられる局所に依存した位相情報を有してい
る。このパルスシーケンスによって測定時間を同じとし
た場合に、図１の実施例に比べて付加的な信号を得るこ
とができる。
【００４１】核スピンの再位相合わせは、１８０°高周
波パルスによってのみならず、公知の方法において選択
的に傾斜磁場反転によっても実現することができる。傾
斜磁場反転を有するパルスシーケンスに対する実施例
は、図７に示されている。ここでは高周波パルスＲＦ…
の列において、図１の行ａとは異なって、１８０°パル
スＲＦ５が省略されている。これに代わって、傾斜磁場
ＧＲ１ないしＧＲ４に関して読み出し傾斜磁場ＧＲ５の
方向が反転されている。これにより図７の行ｅの核共鳴
信号Ｓはもはや、スピンエコーとしてではなく、傾斜磁
場エコーとして生じる。しかし、図１の実施例の場合の
ように行うこともできる。
波パルスによってのみならず、公知の方法において選択
的に傾斜磁場反転によっても実現することができる。傾
斜磁場反転を有するパルスシーケンスに対する実施例
は、図７に示されている。ここでは高周波パルスＲＦ…
の列において、図１の行ａとは異なって、１８０°パル
スＲＦ５が省略されている。これに代わって、傾斜磁場
ＧＲ１ないしＧＲ４に関して読み出し傾斜磁場ＧＲ５の
方向が反転されている。これにより図７の行ｅの核共鳴
信号Ｓはもはや、スピンエコーとしてではなく、傾斜磁
場エコーとして生じる。しかし、図１の実施例の場合の
ように行うこともできる。
【００４２】図７の行ｃに示されているように、この実
施例では更に、それぞれの高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４において層選択傾斜磁場ＧＳが印加される。それぞ
れの高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ４は周波数選択的で
あるので、高周波パルスは対応する層選択傾斜磁場の作
用に基づいて、被検体の前以て決められた層にのみ作用
する。図７の行ｄに示されているように、この実施例に
おいて更に、予位相化パルスＧＰＶを位相符号化傾斜磁
場ＧＰに対して反転しなければならない。というのは図
１の実施例とは異なって、その作用は１８０°高周波パ
ルスによって反転されないからである。
施例では更に、それぞれの高周波パルスＲＦ１ないしＲ
Ｆ４において層選択傾斜磁場ＧＳが印加される。それぞ
れの高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ４は周波数選択的で
あるので、高周波パルスは対応する層選択傾斜磁場の作
用に基づいて、被検体の前以て決められた層にのみ作用
する。図７の行ｄに示されているように、この実施例に
おいて更に、予位相化パルスＧＰＶを位相符号化傾斜磁
場ＧＰに対して反転しなければならない。というのは図
１の実施例とは異なって、その作用は１８０°高周波パ
ルスによって反転されないからである。
【００４３】短い測定時間に基づいて、図示の方法は３
次元の画像情報を得るために提供される。このために第
２の方向においても、位相符号化を行わなければならな
い。
次元の画像情報を得るために提供される。このために第
２の方向においても、位相符号化を行わなければならな
い。
【００４４】３次元の画像情報の発生のためのパルスシ
ーケンスに対する第１の実施例は、図８に図示されてい
る。行ａに図示の高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５並び
に行ｂに示された傾斜磁場ＧＲ１並びにＧＲ５に関して
これらパルスシーケンスは、図１の行ａおよびｂの例と
一致する。図１の行ｄの場合と同様に、位相符号化方向
ＧＰＶにおける予位相化傾斜磁場も設定されている。読
み出しフェーズの期間に位相符号化傾斜磁場ＧＰはこの
実施例において印加されたままである。このことは必ず
しも３次元の画像発生に関連せず、ただ単に図１，図６
および図７の行ｄに示された位相の段階的な歩進切換の
ための選択例を示そうとしているにすぎない。
ーケンスに対する第１の実施例は、図８に図示されてい
る。行ａに図示の高周波パルスＲＦ１ないしＲＦ５並び
に行ｂに示された傾斜磁場ＧＲ１並びにＧＲ５に関して
これらパルスシーケンスは、図１の行ａおよびｂの例と
一致する。図１の行ｄの場合と同様に、位相符号化方向
ＧＰＶにおける予位相化傾斜磁場も設定されている。読
み出しフェーズの期間に位相符号化傾斜磁場ＧＰはこの
実施例において印加されたままである。このことは必ず
しも３次元の画像発生に関連せず、ただ単に図１，図６
および図７の行ｄに示された位相の段階的な歩進切換の
ための選択例を示そうとしているにすぎない。
【００４５】３次元の画像情報を得るために、図示のシ
ーケンスはｎ回、第２の方向における位相符号化傾斜磁
場の異なった値によって繰り返さなければならない。こ
のことは、図８のｃにおいて、第２の位相符号化傾斜磁
場ＧＰＳの複数の段階によって示されている。１８０°
高周波パルスＲＦ５はこの実施例において同様、層選択
傾斜磁場ＧＳと一緒に作用する。しかしこの高周波パル
スはこの場合、薄い層のみならず、３次元の分解が行わ
れるべき厚い層ないしディスクにも作用することができ
る。このことは、１８０°高周波パルスＲＦ５の周波数
帯域幅の相応の選択によって実現することができる。
ーケンスはｎ回、第２の方向における位相符号化傾斜磁
場の異なった値によって繰り返さなければならない。こ
のことは、図８のｃにおいて、第２の位相符号化傾斜磁
場ＧＰＳの複数の段階によって示されている。１８０°
高周波パルスＲＦ５はこの実施例において同様、層選択
傾斜磁場ＧＳと一緒に作用する。しかしこの高周波パル
スはこの場合、薄い層のみならず、３次元の分解が行わ
れるべき厚い層ないしディスクにも作用することができ
る。このことは、１８０°高周波パルスＲＦ５の周波数
帯域幅の相応の選択によって実現することができる。
【００４６】更に、唯一の励起フェーズの後既に、３次
元の画像発生のために十分である信号を得ることもでき
る。この形式の実施例は、図９に図示されており、その
際ここでは励起フェーズはわかり易くするために省略さ
れている。これらは例えば、図１の励起フェーズＡと同
じであってよいが、ここでも１８０°高周波パルスＲＦ
５は、３次元の分解が行われるべき厚い層に作用しなけ
ればならない。
元の画像発生のために十分である信号を得ることもでき
る。この形式の実施例は、図９に図示されており、その
際ここでは励起フェーズはわかり易くするために省略さ
れている。これらは例えば、図１の励起フェーズＡと同
じであってよいが、ここでも１８０°高周波パルスＲＦ
５は、３次元の分解が行われるべき厚い層に作用しなけ
ればならない。
【００４７】図９の実施例において、行ｄに示されてい
る第１の位相符号化傾斜磁場ＧＰの個別パルスによって
その都度第１の方向に位相エンコードされている、行
ｄ′に示されているように、ｎ個の信号Ｓの後その都
度、位相エンコードパルスＧＰ′が加えられる。これに
より核スピンの位相が第２の方向において変化する。第
２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′の方向は、第１の位相符
号化傾斜磁場ＧＰおよび読み出し傾斜磁場ＧＰの方向に
対して垂直である。第２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′の
それぞれのパルスの後、第１の位相符号化傾斜磁場ＧＰ
の個別パルスの方向は反転され、その結果３次元のｋ空
間のミアンダ状の標本化が行われる。第２の位相符号化
傾斜磁場ＧＰ′の２つの個別パルスの間に、その都度ｎ
＊ｍ個の位置（情報）−エンコードされた信号が得られ
る。このことは、第２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′に基
づいて切り換えられた位相によってｐ回実施され、その
結果最終的に、３次元のｎ＊ｍ＊ｐ個の生データマトリ
クスを取り出すことができ、そこから３次元のフーリエ
変換によって、３次元の位置情報を有する画像を得るこ
とができる。
る第１の位相符号化傾斜磁場ＧＰの個別パルスによって
その都度第１の方向に位相エンコードされている、行
ｄ′に示されているように、ｎ個の信号Ｓの後その都
度、位相エンコードパルスＧＰ′が加えられる。これに
より核スピンの位相が第２の方向において変化する。第
２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′の方向は、第１の位相符
号化傾斜磁場ＧＰおよび読み出し傾斜磁場ＧＰの方向に
対して垂直である。第２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′の
それぞれのパルスの後、第１の位相符号化傾斜磁場ＧＰ
の個別パルスの方向は反転され、その結果３次元のｋ空
間のミアンダ状の標本化が行われる。第２の位相符号化
傾斜磁場ＧＰ′の２つの個別パルスの間に、その都度ｎ
＊ｍ個の位置（情報）−エンコードされた信号が得られ
る。このことは、第２の位相符号化傾斜磁場ＧＰ′に基
づいて切り換えられた位相によってｐ回実施され、その
結果最終的に、３次元のｎ＊ｍ＊ｐ個の生データマトリ
クスを取り出すことができ、そこから３次元のフーリエ
変換によって、３次元の位置情報を有する画像を得るこ
とができる。
【００４８】既述の方法における読み出しフェーズは非
常に短いという事実によって、励起フェーズの後に核共
鳴信号のＴ２＊崩壊内で複数の読み出しフェーズを実施
することができる。
常に短いという事実によって、励起フェーズの後に核共
鳴信号のＴ２＊崩壊内で複数の読み出しフェーズを実施
することができる。
【００４９】第１のこの形式の実施例が、図１０のパル
スシーケンスにおいて図示されている。行ａには高周波
パルスＲＦが示されており、行ｆには図２に類似した核
スピンの位相特性が示されており、行ｂには読み出し傾
斜磁場ＧＲの経過が示されており、行ｄには位相符号化
傾斜磁場ＧＰの経過が示されており、行ｃには層選択傾
斜磁場ＧＳの経過が示されている。生じる核共鳴信号は
わかり易くするために図示されていない。
スシーケンスにおいて図示されている。行ａには高周波
パルスＲＦが示されており、行ｆには図２に類似した核
スピンの位相特性が示されており、行ｂには読み出し傾
斜磁場ＧＲの経過が示されており、行ｄには位相符号化
傾斜磁場ＧＰの経過が示されており、行ｃには層選択傾
斜磁場ＧＳの経過が示されている。生じる核共鳴信号は
わかり易くするために図示されていない。
【００５０】時点ｔ６まで、パルスシーケンスは、行ｄ
で示されているように、ブリプス（Blips）においてで
はなく、連続的に切り換えられる位相符号化傾斜磁場Ｇ
Ｐを除いて図１のパルスシーケンスに相応する。時点ｔ
６、即ち読み出しフェーズＢ１の最後の核共鳴信号の
後、第２の１８０°パルスＲＦ６が層選択傾斜磁場ＧＳ
２と一緒に印加される。核スピンの位相位置は行ｆに示
されているように反転される。第２の１８０°高周波パ
ルスＲＦ６は、第１の１８０°高周波パルスＲＦ５と同
様に、層選択的に作用する。
で示されているように、ブリプス（Blips）においてで
はなく、連続的に切り換えられる位相符号化傾斜磁場Ｇ
Ｐを除いて図１のパルスシーケンスに相応する。時点ｔ
６、即ち読み出しフェーズＢ１の最後の核共鳴信号の
後、第２の１８０°パルスＲＦ６が層選択傾斜磁場ＧＳ
２と一緒に印加される。核スピンの位相位置は行ｆに示
されているように反転される。第２の１８０°高周波パ
ルスＲＦ６は、第１の１８０°高周波パルスＲＦ５と同
様に、層選択的に作用する。
【００５１】今や、読み出し傾斜磁場ＧＲの作用に基づ
いて行ｆに示されているようにスピンの位相が再び上昇
する第２の読み出しフェーズが続く。上述したように、
位相のそれぞれの零点通過において、わかり易くするた
めに図示されていない核共鳴信号が生じる。これにより
第２の読み出しフェーズＢ２において、第１の読み出し
フェーズＢ１における場合と同じ数の核共鳴信号を得る
ことができる。第２の読み出しフェーズＢ２の期間に、
位相符号化傾斜磁場ＧＰも印加されるが、その方向は第
１の読み出しフェーズＢ１の対して反転されている。読
み出しおよび位相符号化傾斜磁場ＧＲ，ＧＰの相応の選
定によって、第１の読み出しフェーズＢ１においては検
出されなかったｋ空間の領域を標本化することができ
る。しかし第１の読み出しフェーズＢ１において既にｋ
空間全体が標本化されたとき、読み出しフェーズＢ２に
おいても、例えば同じ層の時間的に密に連続する画像を
得るかまたは層選択傾斜磁場ＧＳの選定によって選択さ
れる種々異なった層を標本化するために、同じｋ空間を
もう一度標本化することができる。
いて行ｆに示されているようにスピンの位相が再び上昇
する第２の読み出しフェーズが続く。上述したように、
位相のそれぞれの零点通過において、わかり易くするた
めに図示されていない核共鳴信号が生じる。これにより
第２の読み出しフェーズＢ２において、第１の読み出し
フェーズＢ１における場合と同じ数の核共鳴信号を得る
ことができる。第２の読み出しフェーズＢ２の期間に、
位相符号化傾斜磁場ＧＰも印加されるが、その方向は第
１の読み出しフェーズＢ１の対して反転されている。読
み出しおよび位相符号化傾斜磁場ＧＲ，ＧＰの相応の選
定によって、第１の読み出しフェーズＢ１においては検
出されなかったｋ空間の領域を標本化することができ
る。しかし第１の読み出しフェーズＢ１において既にｋ
空間全体が標本化されたとき、読み出しフェーズＢ２に
おいても、例えば同じ層の時間的に密に連続する画像を
得るかまたは層選択傾斜磁場ＧＳの選定によって選択さ
れる種々異なった層を標本化するために、同じｋ空間を
もう一度標本化することができる。
【００５２】１８０°高周波パルスの多重使用によっ
て、２つより多くの読み出しフェーズＢを実施すること
もできる。
て、２つより多くの読み出しフェーズＢを実施すること
もできる。
【００５３】唯一の励起フェーズ後の複数の読み出しフ
ェーズは、図１１に示されたパルスシーケンスを用いた
傾斜磁場反転によっても得られる。このパルスシーケン
スは、時点ｔ６まで図７のパルスシーケンスに相応し、
その際位相符号化傾斜磁場ＧＰはここでもブリプスにお
いてではなく、連続的に切り換えられている。時点ｔ６
において、即ち読み出しフェーズＢ１の最後の核スピン
信号が読み出されたとき、読み出し傾斜磁場ＧＲの方向
は反転されかつ核スピンの位相は行ｆに示されているよ
うに再び上昇する。これによりここでも、わかり易くす
るために図示されていない核共鳴信号がその都度発生す
る位相の零点通過が生じる。この場合も、第２の読み出
しフェーズＢ２において第１の読み出しフェーズＢ１に
おける場合と正確に同じ数の核共鳴信号を得ることがで
きる。読み出しフェーズＢ２の期間にも、核共鳴信号が
位相符号化される。
ェーズは、図１１に示されたパルスシーケンスを用いた
傾斜磁場反転によっても得られる。このパルスシーケン
スは、時点ｔ６まで図７のパルスシーケンスに相応し、
その際位相符号化傾斜磁場ＧＰはここでもブリプスにお
いてではなく、連続的に切り換えられている。時点ｔ６
において、即ち読み出しフェーズＢ１の最後の核スピン
信号が読み出されたとき、読み出し傾斜磁場ＧＲの方向
は反転されかつ核スピンの位相は行ｆに示されているよ
うに再び上昇する。これによりここでも、わかり易くす
るために図示されていない核共鳴信号がその都度発生す
る位相の零点通過が生じる。この場合も、第２の読み出
しフェーズＢ２において第１の読み出しフェーズＢ１に
おける場合と正確に同じ数の核共鳴信号を得ることがで
きる。読み出しフェーズＢ２の期間にも、核共鳴信号が
位相符号化される。
【００５４】読み出し傾斜磁場ＧＲの複数回の反転によ
って、励起フェーズＡにここでも、行ａおよび行ｆに示
された実施例における２つの読み出しフェーズＢより多
くの読み出しフェーズを続けることができる。
って、励起フェーズＡにここでも、行ａおよび行ｆに示
された実施例における２つの読み出しフェーズＢより多
くの読み出しフェーズを続けることができる。
【００５５】図において、読み出しフェーズの期間に生
じる信号は略示されているにすぎない。図３には、実験
的に作成されたプロットに基づいて実際の信号経過に対
する例が示されている。その際評価された信号は、Ｓ１
ないしＳ８によって示されており、高周波パルスＲＦ２
ないしＲＦ４のＦＩＤ信号から派生する信号はＦ１ない
しＦ４によって示されておりかつ図示の実施例では、こ
のことは原理的には可能であるにもかかわらず、評価さ
れない。その際個々の信号が不規則な振幅分布を有して
いることがわかる。別の措置を講じなければ、このこと
は画像再構成の際にアーチファクトを来すことになる。
それ故に実際には、均一な振幅分布を得るために、信号
処理の際に種々異なった減衰ないし増幅によるスケーリ
ングが必要である。
じる信号は略示されているにすぎない。図３には、実験
的に作成されたプロットに基づいて実際の信号経過に対
する例が示されている。その際評価された信号は、Ｓ１
ないしＳ８によって示されており、高周波パルスＲＦ２
ないしＲＦ４のＦＩＤ信号から派生する信号はＦ１ない
しＦ４によって示されておりかつ図示の実施例では、こ
のことは原理的には可能であるにもかかわらず、評価さ
れない。その際個々の信号が不規則な振幅分布を有して
いることがわかる。別の措置を講じなければ、このこと
は画像再構成の際にアーチファクトを来すことになる。
それ故に実際には、均一な振幅分布を得るために、信号
処理の際に種々異なった減衰ないし増幅によるスケーリ
ングが必要である。
【００５６】
【外１】
【００５７】
【数３】
【００５８】
【外２】
【００５９】
【数４】
【００６０】これらの行ｋに対して補助量Ｑを次のよう
に求める：
に求める：
【００６１】
【数５】
【００６２】このようにして求められた量を用いて、別
のマトリクスにおいて画素毎に値ｂijを次の式に従って
求める：
のマトリクスにおいて画素毎に値ｂijを次の式に従って
求める：
【００６３】
【数６】
【００６４】上の条件が満たされない場合には、ｂij＝
０である。
０である。
【００６５】この条件によって例えば、割算Ｓij p／Ｓ
ijが被検体の外側で例えば、雑音に基づいてランダム
な、表現不可能な値を来すことを妨げる振幅制限が行わ
れる。
ijが被検体の外側で例えば、雑音に基づいてランダム
な、表現不可能な値を来すことを妨げる振幅制限が行わ
れる。
【００６６】有意でない値の除去のための正確な条件は
勿論、別様にも決めることができるが、振幅を制限する
という上記の条件が効果的であることが認められてい
る。
勿論、別様にも決めることができるが、振幅を制限する
という上記の条件が効果的であることが認められてい
る。
【００６７】それから量ｂijを有するマトリクスにおい
て、列方向においてフーリエ変換が実施され（ＦＴcに
よって示されている）、その結果最終的に画像マトリク
スＢが得られ、それに基づいて被検体の画像を形成する
ことができる。
て、列方向においてフーリエ変換が実施され（ＦＴcに
よって示されている）、その結果最終的に画像マトリク
スＢが得られ、それに基づいて被検体の画像を形成する
ことができる。
【００６８】参照マトリクスＭＲを作成するための信号
Ｓijは、例えば完全な励起−読み出しサイクルにおいて
得ることができ、このことは確かに測定時間の相応の延
長を来す。しかし、例えば図６の行ｅに示されているよ
うな、励起フェーズＡの期間に得られた信号を、参照マ
トリクスＭＲの作成のために使用することもでき、その
際これら信号に対する位相符号化のみが省略される。
Ｓijは、例えば完全な励起−読み出しサイクルにおいて
得ることができ、このことは確かに測定時間の相応の延
長を来す。しかし、例えば図６の行ｅに示されているよ
うな、励起フェーズＡの期間に得られた信号を、参照マ
トリクスＭＲの作成のために使用することもでき、その
際これら信号に対する位相符号化のみが省略される。
【００６９】核共鳴信号Ｓの振幅スペクトルの考察の際
に、一方においてある程度の対称性が存在し、かつ他方
において種々様々な信号が常に同じ振幅を有しているか
または振幅が相互に固定の比において存在していること
を確かめることができる。この事実を利用すれば、参照
マトリクスＭＲに対して完全なデータセットを作成する
必要がない。というのは例えば、測定されない信号を上
述の情報に基づいて補足することができるからである。
これにより、参照信号を得るための著しい測定時間を節
約することができる。
に、一方においてある程度の対称性が存在し、かつ他方
において種々様々な信号が常に同じ振幅を有しているか
または振幅が相互に固定の比において存在していること
を確かめることができる。この事実を利用すれば、参照
マトリクスＭＲに対して完全なデータセットを作成する
必要がない。というのは例えば、測定されない信号を上
述の情報に基づいて補足することができるからである。
これにより、参照信号を得るための著しい測定時間を節
約することができる。
【００７０】更に、個々の参照測定に基づいて、パルス
シーケンスに対する振幅スケーリングを調整することも
できる。
シーケンスに対する振幅スケーリングを調整することも
できる。
【００７１】図示の実施例は、本発明を実施するための
多数のパルスシーケンスのうちの可能性のいくつかを個
別に示したものにすぎない。例えば、図示のパルスシー
ケンスの組み合わせも可能である。即ち例えば、位相エ
ンコード傾斜磁場を、個別パルスにおいて実施する代わ
りに、図８のｄに示されているように、加えられたまま
の状態で維持するようにすることができる。更に、すべ
ての実施例において信号Ｓを、図７の行ｂに示すように
読み出し傾斜磁場の反転によっても実現することができ
る。層選択も、図７の行ｃにおけるように、すべての高
周波パルスに関連付けることができる。
多数のパルスシーケンスのうちの可能性のいくつかを個
別に示したものにすぎない。例えば、図示のパルスシー
ケンスの組み合わせも可能である。即ち例えば、位相エ
ンコード傾斜磁場を、個別パルスにおいて実施する代わ
りに、図８のｄに示されているように、加えられたまま
の状態で維持するようにすることができる。更に、すべ
ての実施例において信号Ｓを、図７の行ｂに示すように
読み出し傾斜磁場の反転によっても実現することができ
る。層選択も、図７の行ｃにおけるように、すべての高
周波パルスに関連付けることができる。
【図１】本発明の実施例の、高周波パルスＲＦ、読み出
し傾斜磁場ＧＲ、層選択傾斜磁場ＧＳ、位相符号化傾斜
磁場ＧＰ、生じる核共鳴信号Ｓの線図である。
し傾斜磁場ＧＲ、層選択傾斜磁場ＧＳ、位相符号化傾斜
磁場ＧＰ、生じる核共鳴信号Ｓの線図である。
【図２】図１の行ａないしｄに示されたパルスシーケン
スを使用した際の核スピンの位相経過を示す線図であ
る。
スを使用した際の核スピンの位相経過を示す線図であ
る。
【図３】読み出しフェーズＢにおける核共鳴信号の実際
の経過に対する例を示す線図である。
の経過に対する例を示す線図である。
【図４】生データマトリクスの概略図である。
【図５】読み出しフェーズＡの期間に位相符号化が行わ
れる実施例を示す線図である。
れる実施例を示す線図である。
【図６】励起フェーズ（Ａ）の期間にも既に核共鳴信号
が読み出される実施例を示す線図である。
が読み出される実施例を示す線図である。
【図７】１８０°パルスに代わって読み出し傾斜磁場の
反転が行われる実施例を示す線図である。
反転が行われる実施例を示す線図である。
【図８】３次元の画像を発生するためのパルスシーケン
スに対する第１実施例を示す線図である。
スに対する第１実施例を示す線図である。
【図９】３次元の画像を発生するためのパルスシーケン
スに対する第２実施例を示す線図である。
スに対する第２実施例を示す線図である。
【図１０】励起フェーズＡ後、別の１８０°高周波パル
スの使用によって２つの読み出しフェーズＢ１，Ｂ２が
続く実施例を示す線図である。
スの使用によって２つの読み出しフェーズＢ１，Ｂ２が
続く実施例を示す線図である。
【図１１】励起フェーズＡの後読み出し傾斜磁場の反転
によって２つの読み出しフェーズＢ１，Ｂ２が続く実施
例を示す線図である。
によって２つの読み出しフェーズＢ１，Ｂ２が続く実施
例を示す線図である。
【図１２】信号振幅のスケーリングのためのフローチャ
ートを示す図である。
ートを示す図である。
Ａ 励起フェーズ、 Ｂ 読み出しフェーズ、 ＲＦ
高周波励起パルス、Ｓ 核共鳴信号、 ＧＲ 読み出し
傾斜磁場、 ＧＰ 位相符号化傾斜磁場
高周波励起パルス、Ｓ 核共鳴信号、 ＧＲ 読み出し
傾斜磁場、 ＧＰ 位相符号化傾斜磁場
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.5 識別記号 庁内整理番号 ＦＩ 技術表示箇所 9118−2Ｊ Ｎ
Claims (28)
- 【請求項１】 パルスシーケンスを用いての、励起フェ
ーズ（Ａ）および後続の読み出しフェーズ（Ｂ）を有す
る、核スピン共鳴装置の作動方法において、 ａ）前記励起フェーズ（Ａ）の期間に、一連の励起パル
ス（ＲＦ１ないしＲＦ４）をかけ、少なくとも励起パル
ス間の休止期間において、第１の方向における第１の傾
斜磁場ないしグラジェント（ＧＲ１ないしＧＲ４）を印
加しかつその都度２つの励起パルス（ＲＦ１ないしＲＦ
４）の間の前記傾斜磁場の面積はその都度異なってお
り、 ｂ）１８０°高周波パルス（ＲＦ５）をかけ、 ｃ）前記読み出しフェーズ（Ｂ）の期間に、前記第１の
方向における少なくとも１つの成分を有する読み出し傾
斜磁場（ＧＲ５）に基づいて生じた核共鳴信号（Ｓ）を
読み出し、 ｄ）該核共鳴信号（Ｓ）を、値および位相について解析
しかつそこから画像を再構成することを特徴とするパル
スシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２】 パルスシーケンスを用いての、励起フェ
ーズ（Ａ）および後続の読み出しフェーズ（Ｂ）を有す
る、核スピン共鳴装置の作動方法において、 ａ）前記励起フェーズ（Ａ）の期間に、一連の励起パル
ス（ＲＦ１ないしＲＦ４）をかけ、少なくとも励起パル
ス間の休止期間において、第１の方向における第１の傾
斜磁場（ＧＲ１ないしＧＲ４）を印加しかつその都度２
つの励起パルス（ＲＦ１ないしＲＦ４）の間の前記傾斜
磁場の面積はその都度異なっており、 ｂ）１８０°高周波パルス（ＲＦ５）をかけ、 ｃ）前記読み出しフェーズ（Ｂ）の期間に、前記第１の
方向とは反対の少なくとも１つの成分を有する読み出し
傾斜磁場（ＧＲ５）に基づいて生じた核共鳴信号（Ｓ）
を読み出し、 ｄ）該核共鳴信号（Ｓ）を、値および位相について解析
しかつそこから画像を再構成することを特徴とするパル
スシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項３】 励起パルス間の傾斜磁場面積は、画像形
成のために利用される核共鳴エコー信号が読み出しフェ
ーズ（Ｂ）において重畳しないように分布されている請
求項１または２記載のパルスシーケンスを用いての核ス
ピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項４】 励起パルス（ＦＲ１ないしＲＦ４）間の
傾斜磁場面積は大きさに従って分類されて少なくとも係
数３によって増大している請求項３記載のパルスシーケ
ンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項５】 励起フェーズ（Ａ）の期間に照射された
励起パルスシーケンス（ＲＦ１ないしＲＦ４）のフリッ
プ角度の合計は、１８０°より著しく大きい請求項１か
ら４までのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用い
ての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項６】 第１の励起パルス（ＲＦ１）のフリップ
角度は９０°でありかつその他の励起パルスのフリップ
角度は６０°と９０°との間にある請求項５記載のパル
スシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項７】 請求項１のステップｃ）の期間におい
て、第１の方向に対して垂直である位相符号化傾斜磁場
（ＧＲ）を照射する請求項１から６までのいずれか１項
記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の
作動方法。 - 【請求項８】 位相符号化傾斜磁場（ＧＰ）は、個別核
共鳴信号（Ｓ）の間にのみ照射される請求項７記載のパ
ルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方
法。 - 【請求項９】 位相符号化傾斜磁場（ＧＰ）は読み出し
フェーズ（Ｂ）の期間に印加された状態にとどまる請求
項７記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装
置の作動方法。 - 【請求項１０】 励起フェーズ（Ａ）の期間において、
第１の方向に対して垂直である位相符号化傾斜磁場（Ｇ
Ｐ１−ＧＰ）を照射する請求項１から９までのいずれか
１項記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装
置の作動方法。 - 【請求項１１】 励起フェーズ（Ａ）においても、信号
（Ｓ′）を読み出しかつ画像再構成のために使用する請
求項１から１０までのいずれか１項記載のパルスシーケ
ンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１２】 １８０°高周波パルス（ＲＦ５）は周
波数選択的でありかつ第１の傾斜磁場および場合によっ
ては位相符号化傾斜磁場に対して垂直である第２の傾斜
磁場（ＧＳ）の作用に基づいて照射され、その結果選択
された層におけるスピンのみが反転される請求項１から
１１までのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用い
ての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１３】 すべての励起パルス（ＲＦ１ないしＲ
Ｆ４）は層選択的である請求項１から１２までのいずれ
か１項記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴
装置の作動方法。 - 【請求項１４】 ２つの連続する励起パルス（ＲＦ１な
いしＲＦ４）間の第１の傾斜磁場の傾斜磁場面積は、第
２の励起パルス（ＲＦ２）から幾何学的に増大している
請求項１から１３までのいずれか１項記載のパルスシー
ケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１５】 高周波励起パルス（ＲＦ１ないしＲＦ
４）のフリップ角度の選択によって、ｋ空間における核
共鳴信号（Ｓ）の振幅分布の最適化が読み出しフェーズ
（Ｂ）において実現される請求項１から１４までのいず
れか１項記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共
鳴装置の作動方法。 - 【請求項１６】 位相符号化は、ｋ空間における振幅分
布が最適化されるように制御される請求項１から１５ま
でのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用いての核
スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１７】 第１の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ）お
よび読み出し傾斜磁場（ＧＲ）に対して垂直である第２
の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ′）の印加によって付加的
に、前記第２の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ′）の方向に
おける位相符号化が実施され、かつ前記第２の位相符号
化傾斜磁場（ＧＰ′）はｎ個の連続する励起および読み
出しフェーズにおいてｎ個の異なった値をとりかつ画像
再構成の際に３次元の場所分解が行われる請求項１から
１６までのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用い
ての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１８】 第１の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ）お
よび読み出し傾斜磁場（ＧＲ）に対して垂直である第２
の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ′）の印加によって付加的
に、前記第２の位相符号化傾斜磁場（ＧＰ′）の方向に
おける位相符号化が実施され、かつ前記第２の位相符号
化傾斜磁場（ＧＰ′）は、唯一の励起および読み出しフ
ェーズの期間において、ｎ個の異なった値によって、核
スピン共鳴信号の位相が第２の位相符号化傾斜磁場（Ｇ
Ｐ′）の方向において符号化されるように切り換えられ
かつ画像再構成の際に３次元の場所分解が行われる請求
項１から１６までのいずれか１項記載のパルスシーケン
スを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項１９】 種々の核共鳴信号（Ｓ）から異なった
スケーリングによって評価回路において、ｋ空間におい
て最適化された振幅分布を有する測定信号が発生される
請求項１から１８までのいずれか１項記載のパルスシー
ケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２０】 ２組の核共鳴信号が取り出され、その
うち１組のみが位相符号化されておりかつ位相符号化さ
れていない１組の核共鳴信号は、信号振幅のスケーリン
グに対する参照値として使用される請求項１から１９ま
でのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用いての核
スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２１】 励起フェーズおよび読み出しフェーズ
を有する２つの完全なパルスシーケンスを実現し、一方
の核共鳴信号は位相符号化されかつ他方の核共鳴信号は
位相符号化されない請求項２０記載のパルスシーケンス
を用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２２】 位相符号化されていない核共鳴信号の
組は励起フェーズの期間に取り出される請求項２０記載
のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動
方法。 - 【請求項２３】 核共鳴信号の振幅分布における対称性
を使用して、振幅分布の検出のために必要であるだけの
数の位相符号化されていない核共鳴信号が取り出される
請求項１から２０までのいずれか１項記載のパルスシー
ケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２４】 核共鳴信号の位相符号化された組が生
データマトリクス（Ｍ）に記録されかつ核共鳴信号の位
相符号化されていない組が参照マトリクス（ＭＲ）に記
録され、かつ両方のマトリクス（Ｍ，ＭＲ）において読
み出し方向においてフーリエ変換が実施され、かつ前記
生データマトリクス（Ｍ）から得られたマトリクスにお
けるそれぞれ個々の信号は前記参照マトリクス（ＭＲ）
から得られたマトリクスにおける相応の信号によって割
算されかつ位相符号化方向におけるフーリエ変換によっ
て画像マトリクス（Ｂ）が作成される請求項１から２３
までのいずれか１項記載のパルスシーケンスを用いての
核スピン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２５】 ステップｃ）の後、少なくとも１つの
別の１８０°高周波パルスをかけかつその都度１つの別
の読み出しフェーズ（Ｂ２）の期間のそれぞれ別の１８
０°高周波パルスの後に、第１の方向における少なくと
も１つの成分を有している読み出し傾斜磁場（ＧＲ）に
基づいて核共鳴信号を検出する請求項１から２４までの
いずれか１項記載のパルスシーケンスを用いての核スピ
ン共鳴装置の作動方法。 - 【請求項２６】 別の読み出しフェーズ（Ｂ１，Ｂ２）
の期間に、その極性が読み出しフェーズ毎に変化する位
相符号化傾斜磁場（ＧＰ）を印加する請求項２５記載の
パルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方
法。 - 【請求項２７】 ステップｃ）の後、読み出し傾斜磁場
を少なくとも１回反転しかつ少なくとも１つの別の読み
出しフェーズの期間に、読み出し傾斜磁場の作用に基づ
いて核共鳴信号を検出する請求項１から２４までのいず
れか１項記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共
鳴装置の作動方法。 - 【請求項２８】 それぞれの読み出しフェーズ（Ｂ１，
Ｂ２）の期間に、位相符号化傾斜磁場を印加する請求項
２７記載のパルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装
置の作動方法。
Applications Claiming Priority (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| DE4207930.6 | 1992-03-12 | ||
| DE4207930 | 1992-03-12 | ||
| DE4226446 | 1992-08-10 | ||
| DE4226446.4 | 1992-08-10 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0622929A true JPH0622929A (ja) | 1994-02-01 |
Family
ID=25912737
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5051842A Pending JPH0622929A (ja) | 1992-03-12 | 1993-03-12 | パルスシーケンスを用いての核スピン共鳴装置の作動方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5432448A (ja) |
| EP (1) | EP0560168B1 (ja) |
| JP (1) | JPH0622929A (ja) |
| DE (1) | DE59300388D1 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN104280703A (zh) * | 2014-09-28 | 2015-01-14 | 中国石油大学(华东) | 一种基于脉冲梯度磁场的新型d-t2脉冲施加方法 |
Families Citing this family (13)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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