JPS59205083A - バルブ用電磁石 - Google Patents
バルブ用電磁石Info
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- JPS59205083A JPS59205083A JP59083606A JP8360684A JPS59205083A JP S59205083 A JPS59205083 A JP S59205083A JP 59083606 A JP59083606 A JP 59083606A JP 8360684 A JP8360684 A JP 8360684A JP S59205083 A JPS59205083 A JP S59205083A
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- F02M51/0671—Injectors peculiar thereto with means directly operating the valve needle using electromagnetic operating means characterised by arrangement of mobile armatures having a cylindrically or partly cylindrically shaped armature, e.g. entering the winding; having a plate-shaped or undulated armature entering the winding the armature having an elongated valve body attached thereto
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- H01F7/16—Rectilinearly-movable armatures
- H01F2007/1676—Means for avoiding or reducing eddy currents in the magnetic circuit, e.g. radial slots
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
産業上の利用分野
本発明は、バルブの動態ならびに静態を改善すべく、漂
遊要因を少なくされた。渦電流の少ない電磁石に関する
ものである。この電磁石は、土としで、内燃機関用の噴
射バルブおJ:0油圧機械一般にJ3いて使用されるべ
きものである。 従来の技術 バルブ作動用電磁石の磁気回路の形態については9種々
のものが知られている1、これらの電磁石は、一般に、
中実の電機子および鉄心を有しており、これらには、高
速な作動連続が行なわれる際もしくは交流励磁の際に、
高い渦電流が生じる。 他の例においては、渦電流を減少ざUるべく、互いに重
ね合わされた鉄板よりなる磁気回路が設け1うれ(いる
が、これは高価につき、力学的抵抗力[51) 72
し い 。 木y5明の理解には、電磁r1の作動の際の電気的/、
J−らU M力学的ノ′1−1ヒスの説明が必要である
。(こ(゛、該〕1ルスを、既知の磁気回路に即して示
(1ことにりる1、 さく、第1図に示り一内燃機関用噴用バルブは。 辿i!’+゛の1磁気回路のうちの1″つをイjしてい
る1、この1ハス回路は、中実の電機子5および磁気接
地部よりなり、該(;磁気接地部(31,ケーシング1
と鉄心3土りイする1、このt:f+磁気回路、2つの
コーアキ11ツブ。 ・l /iわら、鉄心と電)幾」この間におりるIiJ
変作゛動エノ′1λ・ツノ\l[rぴに゛市賎イとウー
シングの間にお(′Jる(1、(,1、不度゛のり犯仝
−丁アギトツフ゛を7色しでいる1、電!i(+′lよ
、ハルfニードル5)に固定されている1、イし−(ハ
ルノーニードル9(,11,バルブ小チー10内に。 (・1(めCI’?かイf半径方向の遊びをもって設置
されている。 励磁: ’iji流、を入れると、磁気回路に13 f
プる磁床が増ハ1jりる1、この磁束増加にj二り、主
とし゛〔鉄心および電機子内に1強い渦電流が発住し、
この渦電流は、v11場を磁気回路の表面に追いやる。 従っ−C1作動エアギャップにおいては、磁場によって
完全に貫流されるのは電機子面の−L’llづ)のみで
あることになる。そのため、牽引力、したかつ−(また
牽引速度は、箸しく低下させられる。更に、励磁電流が
流れるのに続いて9位相変位を伴う1並末増加が起こる
ので、たいでいの揚台、蓮動プ[ルスの終り近くに、力
の著しい増加を伴う、不利な1社力伝動が生じる。]各
当な電子操作スイッチを使用覆るならば、極めて高いん
、す磁電流を流すことにより。 牽引運動の間において、電機子の完全な循環を強制的に
行なうことが(I′「かに可能ではあるが、この1よう
な処V1を取れば膨大な損失は必j]であり、そうした
損失は、メカニカルノ!ドバン)−ジの数(jHの値に
達りる。その様な高い渦電流損失は、磁石システl\が
加熱によって信頼のおりないものになるという結果をも
たらす。しかしldがら、渦電流損失は2通常の出力領
域におい′C既に、牽引ブ[]セスにBCプる主な損失 )1;1因をイC−リ−のである。 牽引プロセスを強制的に充分に短いものにり゛ること(
、L、場合によっては可能であるが、これはリターンブ
[ルスの場合には不司能である。励磁型0;コを入れる
11)と切る時の間には、一般に、町なりの時間が経過
するので、磁気回路は、たい−Cいの場合、励磁゛−′
8流を切る前に、完全に循環されている1、励磁電流を
切った後、磁場は、渦電流にょっ(1、J、た可なりの
■♂間紺持されるので、リターンがijl l、;、り
遅滞するという結果になる。循環が完全(゛ある為、渦
電流形成は、−・層著しくざhる3、リフ ンのM W
itは、残余1アギヤツプを増大さ−けるかれしくはり
ターンスプリングの力を増大さければ減少さけられ着る
が、そうすると電磁石の1ネル1゛−消V、りが高まり
、牽引7゛1」セスが長引くことにイjる。 図示した磁石システムは、電機Tの1確な位置決めを豊
づる。なぎなら、1七機子が中心から僅かにり゛れた1
ごりでも9強い剪断力が生ずるからであろ1.そのよう
なずれは、残余エア)、′I/ツブにおりる不均一な磁
束分配を生じざUる。磁力は磁束密度に対して幾何級数
的に増大するので、僅かな非対称によっても、過度に強
い剪断力が生じるのである。この剪断力は、残余エアギ
ャップ断面を大ぎクシ、それによって誘導を低下させる
ことにより、減少させることが可能であるが、そうする
と。 ′電機子の長さが、したがつ−(また電機子の質量が増
加することになる。磁気回路を飽和させれば剪断力は消
滅さける口とが出来るl〕\、これは、牽引プ[1セス
の間において渦電流により妨害される。 第1図に示す磁石システムは、加速させられるべき電機
子の質量を僅少に維持するため、イしてぞうづることに
よって運動時間を短くするために。 短い電機子を有している。しかしながら、電(幾rを短
くすること(3L2図丞した磁気回路の場合、磁場の不
利な分配の原因となり、そうした分配がなされた場合は
、エアギャップが僅か/f揚合においても、磁束線の大
部分は電機子を貫流−Uず、従って力の発生に何等寄り
するところがない、、漂遊磁場は磁石のエネルギー必要
帛を増加させ、又、漂遊k(l is2 L’二蓄えら
れたエネルギーは、電流を切る際に制御1−レクト]]
ニクスの商い消滅出力を東京すべ、。 噴1.l=1弁とし−C使用覆るためには、1つの球が
電1;玉YIJらひにバルブ閉鎖ボデーとして機能りる
゛詣i牲イー16知られでいる。この球は質量が小さい
!こめ。 九来、短い作動時間を期待できることは確かである。し
かしながらこれらの磁石は磁気回路の形態が不利なしの
であるため、漂Ti損が膨大であり。 イう+、 k6逅1(iは、極めて高い−[ネルギー損
失の原因ど<、−る。圧力油のための充分な貫流断面を
117るI(めに、前記法の行程は、弁座の平たいバル
ブに比しC大きくされねばならず、又9球は跳返りの態
41;か不利であるため、第1図に丞したバルブに比べ
C,ダイナミックレンジの大室(的な改良を1!1する
ことは出来ない。 電1公(−iのJ> tj悪態様、二・狙の作動エア1
−トップを設(jイ、ンことに、J、って改正されうる
。この秤の鐵(ハ、J51例えば平1■電機子磁石とし
て知られ”(おり。 こ4′1.ら
遊要因を少なくされた。渦電流の少ない電磁石に関する
ものである。この電磁石は、土としで、内燃機関用の噴
射バルブおJ:0油圧機械一般にJ3いて使用されるべ
きものである。 従来の技術 バルブ作動用電磁石の磁気回路の形態については9種々
のものが知られている1、これらの電磁石は、一般に、
中実の電機子および鉄心を有しており、これらには、高
速な作動連続が行なわれる際もしくは交流励磁の際に、
高い渦電流が生じる。 他の例においては、渦電流を減少ざUるべく、互いに重
ね合わされた鉄板よりなる磁気回路が設け1うれ(いる
が、これは高価につき、力学的抵抗力[51) 72
し い 。 木y5明の理解には、電磁r1の作動の際の電気的/、
J−らU M力学的ノ′1−1ヒスの説明が必要である
。(こ(゛、該〕1ルスを、既知の磁気回路に即して示
(1ことにりる1、 さく、第1図に示り一内燃機関用噴用バルブは。 辿i!’+゛の1磁気回路のうちの1″つをイjしてい
る1、この1ハス回路は、中実の電機子5および磁気接
地部よりなり、該(;磁気接地部(31,ケーシング1
と鉄心3土りイする1、このt:f+磁気回路、2つの
コーアキ11ツブ。 ・l /iわら、鉄心と電)幾」この間におりるIiJ
変作゛動エノ′1λ・ツノ\l[rぴに゛市賎イとウー
シングの間にお(′Jる(1、(,1、不度゛のり犯仝
−丁アギトツフ゛を7色しでいる1、電!i(+′lよ
、ハルfニードル5)に固定されている1、イし−(ハ
ルノーニードル9(,11,バルブ小チー10内に。 (・1(めCI’?かイf半径方向の遊びをもって設置
されている。 励磁: ’iji流、を入れると、磁気回路に13 f
プる磁床が増ハ1jりる1、この磁束増加にj二り、主
とし゛〔鉄心および電機子内に1強い渦電流が発住し、
この渦電流は、v11場を磁気回路の表面に追いやる。 従っ−C1作動エアギャップにおいては、磁場によって
完全に貫流されるのは電機子面の−L’llづ)のみで
あることになる。そのため、牽引力、したかつ−(また
牽引速度は、箸しく低下させられる。更に、励磁電流が
流れるのに続いて9位相変位を伴う1並末増加が起こる
ので、たいでいの揚台、蓮動プ[ルスの終り近くに、力
の著しい増加を伴う、不利な1社力伝動が生じる。]各
当な電子操作スイッチを使用覆るならば、極めて高いん
、す磁電流を流すことにより。 牽引運動の間において、電機子の完全な循環を強制的に
行なうことが(I′「かに可能ではあるが、この1よう
な処V1を取れば膨大な損失は必j]であり、そうした
損失は、メカニカルノ!ドバン)−ジの数(jHの値に
達りる。その様な高い渦電流損失は、磁石システl\が
加熱によって信頼のおりないものになるという結果をも
たらす。しかしldがら、渦電流損失は2通常の出力領
域におい′C既に、牽引ブ[]セスにBCプる主な損失 )1;1因をイC−リ−のである。 牽引プロセスを強制的に充分に短いものにり゛ること(
、L、場合によっては可能であるが、これはリターンブ
[ルスの場合には不司能である。励磁型0;コを入れる
11)と切る時の間には、一般に、町なりの時間が経過
するので、磁気回路は、たい−Cいの場合、励磁゛−′
8流を切る前に、完全に循環されている1、励磁電流を
切った後、磁場は、渦電流にょっ(1、J、た可なりの
■♂間紺持されるので、リターンがijl l、;、り
遅滞するという結果になる。循環が完全(゛ある為、渦
電流形成は、−・層著しくざhる3、リフ ンのM W
itは、残余1アギヤツプを増大さ−けるかれしくはり
ターンスプリングの力を増大さければ減少さけられ着る
が、そうすると電磁石の1ネル1゛−消V、りが高まり
、牽引7゛1」セスが長引くことにイjる。 図示した磁石システムは、電機Tの1確な位置決めを豊
づる。なぎなら、1七機子が中心から僅かにり゛れた1
ごりでも9強い剪断力が生ずるからであろ1.そのよう
なずれは、残余エア)、′I/ツブにおりる不均一な磁
束分配を生じざUる。磁力は磁束密度に対して幾何級数
的に増大するので、僅かな非対称によっても、過度に強
い剪断力が生じるのである。この剪断力は、残余エアギ
ャップ断面を大ぎクシ、それによって誘導を低下させる
ことにより、減少させることが可能であるが、そうする
と。 ′電機子の長さが、したがつ−(また電機子の質量が増
加することになる。磁気回路を飽和させれば剪断力は消
滅さける口とが出来るl〕\、これは、牽引プ[1セス
の間において渦電流により妨害される。 第1図に示す磁石システムは、加速させられるべき電機
子の質量を僅少に維持するため、イしてぞうづることに
よって運動時間を短くするために。 短い電機子を有している。しかしながら、電(幾rを短
くすること(3L2図丞した磁気回路の場合、磁場の不
利な分配の原因となり、そうした分配がなされた場合は
、エアギャップが僅か/f揚合においても、磁束線の大
部分は電機子を貫流−Uず、従って力の発生に何等寄り
するところがない、、漂遊磁場は磁石のエネルギー必要
帛を増加させ、又、漂遊k(l is2 L’二蓄えら
れたエネルギーは、電流を切る際に制御1−レクト]]
ニクスの商い消滅出力を東京すべ、。 噴1.l=1弁とし−C使用覆るためには、1つの球が
電1;玉YIJらひにバルブ閉鎖ボデーとして機能りる
゛詣i牲イー16知られでいる。この球は質量が小さい
!こめ。 九来、短い作動時間を期待できることは確かである。し
かしながらこれらの磁石は磁気回路の形態が不利なしの
であるため、漂Ti損が膨大であり。 イう+、 k6逅1(iは、極めて高い−[ネルギー損
失の原因ど<、−る。圧力油のための充分な貫流断面を
117るI(めに、前記法の行程は、弁座の平たいバル
ブに比しC大きくされねばならず、又9球は跳返りの態
41;か不利であるため、第1図に丞したバルブに比べ
C,ダイナミックレンジの大室(的な改良を1!1する
ことは出来ない。 電1公(−iのJ> tj悪態様、二・狙の作動エア1
−トップを設(jイ、ンことに、J、って改正されうる
。この秤の鐵(ハ、J51例えば平1■電機子磁石とし
て知られ”(おり。 こ4′1.ら
【Jおいては、電機子は薄いディスクより
なる。この場合、力の最大が等しい場合9作動II )
7ギヤツプの全長は2倍になり、−万、極の面積【、1
.2分の1になる。そのため、理想的な場合には。 コイル特性が、シlζがつ−Cまた保持電流が雪しいと
、励磁電流の上昇速度は4倍になり、力の完全な形成の
だめの時間は′l−分になる。しかしながら。 作動エアキャップの長さを2倍にすると同0hに極の面
積を半分にすると、磁気回路の磁気抵抗が犬さくなる。 しかして、磁気抵抗の増大は、漂遊す囚の増大をもたら
す。平坦電)入子磁石の場合にt、j、。 理論上の利得は、エアギャップの長さが極めC小さい揚
台においても既に、膨大イj高さの漂遊要因により、大
幅に破I&される。 史に、平坦電機子磁石は、牽引の態様が極めて危険であ
る。電機子の位置が1こしでもヂれ−Cいるど、〜方の
側の力が過度に増大りるという結果がもたらされる。こ
れは、電Ifのlit +1モーメン1−が小さいこと
と相俟・)で、電機子の設置箇所に高い要求が課ゼられ
る。換gすれば、運動態様が極め−C不安定になるとい
う結果をしたらり−0(^めC高い煤層圧力を伴って動
く内燃機関用噴用パルfをf]動きける目的で、鋸刃状
の電機fお、JU鉄心を有り−る電磁石が知られている
。この例の場合、軽い電機子を有する。渦電流の少ない
磁気回路がiHj”られ、この磁気回路は、磁力が強い
場合(−迅速なf+動を可能に°する。この種の電磁石
は。 複数の1ink気回路に分配される。電機子行程の割り
には小さな[アギトップ面のために、高い漂遊髪囚を右
し−(いる。静的な作動の場合には、電気エネルギーの
)肖負吊(ま、コイルが1つしかない磁気N路に比し−
(、磁気コイルの数の分たり増加−りる。 これは、所トノの誘導の為に必要な励磁が、実質的に、
]’ i’ 4′−Itツブの長さにのみ依存し1
作動1ア1゛亀・ツブの面積には依存しないということ
に帰因りる。゛1ヒ1影石の一丁ンルギー作用効率が全
体的に良< 4Eいため、−シともと悼めて高い必要励
磁電流は。 自動中の′12ポルI〜電源で白接に作動さける場合に
(ま、一層増人さUられる。 本発明の目的は、内燃機関の噴射弁並びに電気的に作動
さV去られる油圧弁を、移行態様が良好で電機子の設置
が容易であり、渦電流および漂M磁場の少ない電磁石を
使用リ−ることにJ、っ−(改良りることである。この
電磁石は、油圧の制動力を利用することにより、迅速で
跳返りの小さい運動を与える。 発明の構成と作用 以下9本発明の実施例を図面に即して説明覆る。 まず、第2図に示ず幾つかの磁気回路形態は、内燃機関
用11?I銅弁もしくは一般の油圧機械にお【〕るバパ
ルの作動の為に使用されるへきムのである。 これらの磁石は全面的に肉薄であるため、渦電流損失は
少ない。壁をa < L/ 1;ことにより、稜の鋭い
極に誘導尖端が生じ、どれらの訓導尖端は、力を増大さ
ける効果をもたらり−6この一ロアギI/ツブ配置は、
剪断力から解放されlご実施形態を与えるものであって
、漂遊要因は匣少であり、又動伯の態様は迅速である。 以下、実施例に即しで、この新しいバルブ用電磁石の特
別な利点を説明する。 第2a図に示す磁気回路は、主どして内燃機関用噴射弁
に使用されるべきものである。固定子21の鉄心は、管
状【こ形成されている。この鉄心の内部には、追加的挿
入設置物の1cめの充分なスペースが存りる。鉄心21
及び電機子23 &J 、渦電流1(1失を小さく覆る
ために、可能なかぎり肉薄に形成されている。)6気回
路は壁が薄い形態であるため、深絞りにJ、す、1.1
ぼ理想的なh法でV造することが−(きる。材料消費が
少ないため、上質の磁イI祠オ゛:1の使用が可能であ
る。 ゛電機子の動態は、実質的に作動エアギ丸・ツブ面+i
’+の電は了Ti昂に対ザる比率にJ、り決定される1
゜電)戊子の広がった幾何学的形態は、−児、電機子Y
l−t r、’:を可能%かさ゛り小さくするという要
求ど矛盾りるJ、うに見えるが、より詳細に観察づ゛る
ならば。 磁気N路の断面(3冒よ、第1図に示したJ、うな通常
のタイプのしのに比して作動工7ギトツブが2侶(゛あ
るため1m、H力が鋳しい場合、半分にされうろことが
分る。渦゛市流損失が少ないため5本発明にJ、る磁石
シス51\の電(幾重は、牽引ブ1]レスの間において
、完全に遅流される。そのIこめ、より−1?竺’iの
断面縮小が可能どなる。更に、10失が減少させられて
いるために、コイルの11法を小さくMることができ、
従って、磁石シス゛jム全体の寸法は9通常のタイプの
ものに比して、実質的に小さくされる。要するに、磁力
がひとしい場合、電機子の質苗は、第1図に示した噴射
弁の場合のそれに比して、かなり小さいものとなる。 この電(幾重の形態は、vA化されえない材IIよりな
るバルブケーシング内への直接的設置を簡単に行なうこ
とを可能にづ”る。この電機子は、バルブの諸々の機能
構成部分を遊びの少ない状態に設置させるべく機能しう
る。バルブクーシングは、ηZ1ましくは軽金属よりな
り、この軽金属は、接触電気抵抗を増大させるため、並
びに摩耗の態様を改善するために、設置箇所において陽
4か酸化される。 同じく電機子す、設置箇所並びに機能箇所において、耐
摩耗性の被膜を具備す るごとが出来、これらの被膜は、可能ながきり大きな電
気抵抗を有しているのがよい。しかしながら、設置箇所
にお【プる接触面の圧力が小ざいことと、電は子の機能
箇所における運動プロセスが比軸的柔和であることによ
り、追加的・で1被膜はしばしば省略されうる。 電機子は、その慣性モーメン1へが大きいため。 傾く1げ1向はごく僅かしかなく、従って、運動の態4
11は安定さけられる。圧力均衡用の孔により、簡11
1なyノ法で、 ’、tiは子の運動の抑制を行な・う
ことか可能である。電機子と鉄心の壁が薄いため9作動
IL i’ 、:l:I・ツブにおける圧力均衡は迅速
に行なうことがCd5.従って、油1−(−による電機
子の食イく1きが回避される。、極面を粗くすれば9食
イ」ぎの力!;l: 一層小さくされる。 Sik (liシスj−ムの残余エアギャップは、望ま
しく(,11,外側の4a!の間に設(づられる。電機
子がII’・かに傾いたIS2合に牛する力の不均等な
分配の影響は。 ぞ−う俳ることによって小さくなる。この不均等な力の
分配は、エアギャップにj;って均等にされ。 従−)で、比較的強い妨害力は、中央の1〜の下方のi
’+’a所において発生し、該箇所におい′c、極め−
(僅かの妨害し一メン1〜を引起こり−1,史に、(〜
の断面を1’、 ’j’ :’(:穐Iツゾの領域にお
いて狭めC9磁束密度の増加、したがってまた力の増大
を得るのも、有意義なことである。又、極の断面を狭め
ることにより、エアギャップの領域(こおりる磁石拐オ
′ミ1の飽和が智られ、もはや、電機子の位置がたとえ
傾いても、エアギャップには、力の不均等な分配はもは
や生じなくなる。 磁石システムは、電機子を適性に配置した場合に、渦電
流が十分少なくなるように1寸法を決められる。この刈
法決めは、以下のJ、うにして行な才)れる。すなわら
、まず、ちょうど−Lノ′ギA7ツプにJ3りる飽和誘
導以下の必要量人力を引起こりに必要な作動エアギ11
ツブ断面を決′定する。この必要な作動エアギI7ツブ
断面は、外側並びに内側の極にそれぞれ半分ずつ分配さ
れ、従・)て2両エアギνツプにお(プる誘導は、はぼ
笠しくなる。磁気回路の狭められていない部分の断面の
人ぎさは、この場合、漂@磁場を考虞した上で′、飽和
誘導に]ヱすることなり、シかも断面を不必要に増大ざ
Uることのない程度に決められる。次いで、鉄心の壁の
厚みが、渦電流の必要な程度の少なさに応じて沃>1さ
れ、従って、鉄心は、牽引プロセスの間におい(、可能
なかぎり完全に循環される。 ぞの揚r″l、鉄心の直径は、必要な(が断面より得ら
hる。1イルの断面は、システムを]ンパク1〜に]ノ
、1ノだがつ(」;た、電機子の質量を1可能なかぎり
小さく 3iるために、加熱の許容程度に応じて。 11」能4」〜かさ゛り小さく決められる。−」イルの
窓の高さど幅の比率は、電機子の高さが設訂づるに十分
な4’flIαであって、かつ固定子と電機子の壁の厚
みか安定しl−比率にld′るようにして、製造が部室
11に出来るJ、うに、決定されるべきである13Iこ
い−(いの場合、内側の44メの5yの厚みが外側の極
の壁の厚みのはば2(13よりし余り大きくないよ−う
にづ−れば。 右411.;−,1法が得られる。上記窓の比率は、入
局的にはさしC中東ではないが、非常に長くのびた一Z
1イルは、漂遊要因を高めるので、やはり避りるべさく
ある。宙)戊子のlI:J程が非常に小さい磁石シスi
l\の温合、牽引連動の最初の段階に磁もシスツムの飽
和誘導力のほぼ40−50%にリターンの力を選択Jる
ことにj、す、簡単なスプリングシステム及び簡単な制
御スイッチを使用でるにもかかわらず、牽引運動の最初
の段階に1強度のノコを迅速に形成できる。 中実の鉄心ならびに電機子なイ、]71る通富の電磁石
に対し、肉薄の磁気回路の鉄心の直径が大きいことによ
り9巻さの平均の長さが、したがってまた、所与の励磁
の場合におりる」イルの電気抵抗および銅消費量が増大
する。しかしながら、このことは、磁石システムのこの
場合の使用領域にa3いては、さし゛(重要性を帯びる
ことはない。411!なら、この場合、誘導部分は、に
−引プロレスの間もしくは交流励磁の場合にd3いて、
=1イル抵抗の実際の部分を、たいていの場合、遥かに
超過し。 追加的なオーム−[ネルギー損失は、その他の損失源の
掬しい減少によって、過度に補(へされるからである。 渦電流損失の大部分は、磁石シスデl\の鉄心内におい
て生fる。なぜなら、この場合、壁の厚みが外側の極の
それより26人きく、又、電流路は。 直径がより小さいために、にり短いからである。 渦電流損失i、L、tj、心の長手方向のスリンi・に
より。 °層減少さけられつる。 第21〕図(ま、1つの電磁石を示し、この電磁石(・
−J3い−(は、固定子24は、電気的に大幅に絶縁さ
れた2つの同心の部分よりなる。、電)戊子25の底部
は、1枚のプレー1〜を入れることによって分;i、l
lされ−(いる1、1jjl気回路を壁の)ワみが最ら
人きいi??+所で分割したことにJ:す、渦電流損失
は一層減少さけられる1、これらの部分は1組立てを容
易にし、かつ渦電流損失を更に一層減少さ−Uるために
、艮「方向にスリン1〜を入れてあっU ’b良い。 磁!J’! II!の、絶縁された部分の間の通過は2
本発明の実l舟1列の場合、はと/υど妨′占されない
3.なぜ゛なら1分割面は、佑未線の方向に広範囲に延
びているからCある1゜ l1111;+’、の実bil:形態は、液体で周りを
洗われる円柱状の中実゛市慰了を右づる油圧バルブを作
動さけるための、既ワ、11の交流励磁式電磁石の改良
の目的に6(山川される。1この場合、磁石の宙は子お
よび鉄心が、複数個の同心管状部材を組合゛Uてなって
いると、損失の少4丁い安定した磁気回路形態が得られ
、この形態に合っては、磁石の内部におIJる渦電流損
失の大部分が著しく減少させられる。個々の部分の絶縁
は、絶縁性隔離板、絶縁層の設置。 磁石手A利の酸化、境界を接する面の広くのびた部分の
バッキングオフ若しくは隆起した部分の設置によって得
られる。各部分の長子j)向にJ3けるスリットは、渦
電流損失を一層減少ざU、かつ組立てを容易にする。個
々の部分の結合は、主とし−C9+a着、鋳造、若しく
は鋸刃状隆起部を使用り−る係合によって行なわれる。 電機子の外側の部分が壷状でスリン1〜を持たす、この
中にスリットのある管状内側部分を挿入するように覆れ
ば、安定的で紺ひての容易な実施形態が寄られる。 これまでに述べたパルプ用電磁石は、力学的に安定で゛
、渦雷流が少なく、又、漂)〃損の点で、はとんどの適
者3の磁気回路形態を凌a:するものである。最小の漂
遊磁場は、特に磁石拐わ1を飽和する揚台2雨方のエア
ギtlツブの配置を、それらが同一平面内に位置するこ
となく、かつコイルの活性部分を、ぞれぞれ」イルの長
さの4分の1ずつ覆うJ、うにJれば、寄られる。そう
した、漂遊磁場の少ない磁石システムを第2c図に示す
。漂遊磁場の強麿(,12,41か/v”j−<、Xア
ギトップの磁気抵抗の川河によって決まる。B4遁がよ
り′f5i雑Cあるたδう、この磁石システムは、主と
して、二[アギ17ツゾの長さが1d気回路断面の割り
に人ぎい場合。 名しくは87;逆磁場の少ないことが特に望まれる揚に
ンに1山川される、。 ?fi t;、’; −J” (Q ?−J +“1°
か人さ′い場合には、第2(7図の磁1′jシスt’
1.sにおりる電機子27の外極i、L、]イル領第1
からり1(こ出、・万、電(戊子の内(へは、−1イル
の中火部へ向+i (押し、Xl)られる。ぞの様な場
合に(,1、+ ’l”引される際に電機子の仲の一方
(,1、=1イルを全1本的に、そしく電機子の極の曲
ブノはj =(ルを部分的(、コの力負′Jうように磁
石システムを形成り−ることに、」、す、漂遊11!場
の少なざの点で右利な平衡が1″、1られる。第2d図
は、そうしIC磁石システムを小し、この例の場合、電
機子28が下がっている詩には、エアギャップの中間線
は、その都度、活性コイル長のほぼ4分の1の^さだけ
延びている。 この磁石システムは、主とし−(、−・般の油j丁機械
にJ″3ける滑り弁の作動に適している。 第2図の内燃機関の1憤用弁用磁気回路は、低圧及び中
圧域において、また、ざはと強い力を作り出す必要の無
い交流油圧磁石用に’B+に適している。 しかしながら、以下の記述においてij7!i几噴射弁
ど呼ぶ、内燃機関の燃焼室に燃お1を101aに111
)川りるための噴用弁の揚台にあっては、これまでに述
べた構造形態は、不利なパワーレンジ態様につながる。 高圧噴剣弁は、電柱父子の行程は小さいが、極めて高い
磁−ノ〕を要するため、ニー」−(ル(31比較的小さ
くて良いが、同詩に作動]−アギX・ツブ面を、従つ(
また+担の平均直径を大きくする必要がある。その結果
、長く延びたコイルをイ」リ−る)1常に長い磁気回路
に41って、漂遊損が高いと同萌にtg ti子の質量
が不都合な程度に大きいか、電機r設置部の長さが不」
−分C゛あることになる。のみならず、ここで必要とさ
れる高い磁力により、磁気回路の力、;/、的変形が!
1じ、ぞうした変形は、残余Lアギドッグを顕;叱イ1
程11に減少さぼる。そうした場合のためには、設置の
機能と磁力発生の機能とが別々(・ニされた第3図の実
施形態の方が、実質的に勝つ一〇いる。 第3E1図は、イの様な高圧噴射弁用磁気回路を小し、
この16気回路は、固定子30.1−rル31及び電機
子32J、りなる。この磁気回路の固定子30は、ねじ
山をイjし、この固定子の外側の肩部がバルブケーシン
グ上に載ってしっかり支持されるJ、5に、バルブケー
シングに螺41さ土′シる。1鉄石の同定1′の夕[極
の固有の運動は、このにう1.Z して防IVされる3
、この磁気回路は、コンバク1−へコイル;31を右し
、この二Iイル31は、特に磁石材料を飽和りる場合に
漂遊損を極めて少なくりるためiこ、磁極にJ、って、
−:1イル長の(Jば4分の1づ゛っ苗われる。電機子
32は、安定的で遊びの少ない電機了装置をii)能に
J−べく、安定した中央部拐にJ、−ノで、良い案内管
に結合さ1tでいる。渦電流の必要な僅少1良は、中央
極の大さイ1内径と、四方の壁の薄さによって得られる
。耐摩耗性は、接地箇所及び機能箇所に既知の方法−(
追加物質の被膜をIM Tlことによって改暦されつる
。 電機子の重量が僅少であるにもかかわらず充分に高い磁
力を得る為には、磁気回路は、可能な限り高い飽和誘導
、高い固有電気抵抗及びあまり大ぎずぎない浸透f1を
右J−るvU斜からなっている必要がある。月わ1とし
では、主として、焼結した珪素鉄もしくはコバルト鉄が
考えられる。]パル1〜銭は飽和誘導が極めて高いが、
8洒で加工しにくい1.従って、特にコバル[−鉄を使
用する場合は。 磁石材料の消費量を必要最小限まで゛縮減づ−るのが右
利である。第3b図は、その様4f磁気回路を示し、こ
の磁気回路は、磁石拐オ′31の消費量並びに電梃子質
量を減少させるために、複数個の部分を合体してなる。 磁気回路の固定r35は、バルブケーシング34内に挿
入接着される。電機子37は。 望ましく(ま軽金属よりなる案内管38に結合されてい
て、耐摩耗性の層を具備させられつる。図示しないバル
ブニードル番よ、耐摩)E i’Jの中間部材39にJ
、−〕で作動さけられ、この中間部月39は、案内管3
3 (ご固定され−(いる。 第33図に小ツ実施例【5良電機子買倒が小さく、電気
的効−+4+′らび(J磁気回路の構造の簡単さの点で
。 既知q)内燃□1!1の高圧噴用弁用′電磁6を凌駕す
る1〕の(” dりる9、シかしながら、この使用例の
場合。 1)′1:【・ン/の配置は、必要イ【渦゛市流僅歩度
を111<)!、−め(、−内側の什の直径が充分に人
さくされているかさり、電機子の行程のわりにエアギ1
1ツブ而(1’lか人さい!、め、それはどΦ要ではな
い。従って。 電1幾了′C″1j71の;i、1Jりに極めて高い磁
力は、平11−1電榔r′t1il (I’a−使用り
ることにより、電気的エネルギー転換効捧′がか41り
劣悪な場合にa5いてもIHyることか(さる。 第1I r」図(、■、適正41平坦電は電磁石を示し
、この甲111電拭]゛磁?−7は、内径の人さな肉薄
の(磁気1111路をイ、 u uいる。磁気回路形態
(、L、固定子40の1 ::+s領1戎にJ5いて、
第3図の実施例の場合に比しくj、り人さ4韮漂逅磁場
のゆえに、J、り人さくなっている。それにもかかわら
ず充分な渦電流値・歩度を得るために、磁気回路の固定
子は、2−)の同心の部分40及び/11を合体して4
1−っている。固定子の外側部分40が、固有電気抵抗
の可能なかぎり高い、加工の容易な磁石月j′+1から
なっていて。 このなかに、磁気の点で上質の月J’3+よりなる。製
造の容易な内側部分41を9例えば投首ならびに係合に
にす、電気的に絶縁された状態に固定づるならば、磁気
技術的及び製造技uni的に’15にイj利な解決が1
!′7られる。この場合、固定子の外側部分には珪素鉄
を、内側部分には」ハル1〜¥llを使用するのが最し
)内当で゛ある。 高圧噴q4弁用の電磁石として使用−りるtこめには。 中動式lアギ’(ノツプ及び肉片の案内管をイjす”る
肉薄の磁気回路も、原理的には、適している。しかしな
がら、単動式のエノノ1:1・、ツノをイjりる磁気回
路形態には最初に述ベアjような欠fifjがあるので
。 この実施形態は、幾分不利である。そうしIC磁気回路
は、第4b図に示されている。l’i l、 l)図(
こ示す単動式17ギヤツプを右Jる磁6.及び第4a1
イlに小り平IU電機′f磁石は、むろん、その特別な
長所としく、二」イル空間を、電機rの什小空間にたい
()て、fii(l’イJ′措造の匣t JJ J−レ
メン1へによっで”、宕LJ出来るという乃↑(1があ
る。 次(こ、このバルーl用゛市磁石の広いIL、用範囲を
。 幾−)かの設置例に叩しC承り。 第15図は、内燃は関の吸入管に燃わ1を噴q1するノ
、゛めの++t’)U・I弁を示(1oこの噴射弁はバ
ルブニードルり7を石し、このバルブニードル57は、
電)式−i′5 /I I=:1.J、す、11′仔り
向の僅かの遊びをもって。 11i1+方向にiiJ動に案内される。このバルブニ
ードルは自動6出しIllでdするため、高価なカイト
は不要C′ある。シム!、)2は、バルブ行程の調節を
j〕能に(する。7.B機工5〕4はケーシング50内
に設置され。 1、(I)−シンク!−)Oは、望ましくは軽金属より
へり。 jlll l’/耗1!I並びに電気接触抵抗を増大さ
せるべく。 設置71’;l所にa3いζ副極酸化されうる。磁気回
路の残全土ア4゛IJツブは、既に述べた押出により、
゛電機」′!−)/′lの外)4!の下側に設りられる
1、この°電機子(,11,その設iご1箇所並びにバ
ルブニードルの載置箇所において、耐厚耗性の、望まし
くは電気めっきされた被膜を具備し−うるa 電’1M
’I″−及びバルブニードル57は、1つの祝賀が系
を形成し、リターンスプリング55及び56どの関係に
おいて、跳返の極めて少ない運動態様が得られるように
調整される。このバルブは、これ以外の種々の既知のバ
ルブニードルを具備しうる。例えば、下端に燃料の11
へ霧を改善り−るためにタップを(Tす゛るか、若しく
は旋回を1じさせる為の装置をイ]するバルブニードル
を具備しうる。同様の禍)告形fμ;は、バルブII鎖
ボデーの形状が円11[状2球状若し、くは平板状の。 あらゆる既知のシートバルブを具備しつる。 シー1へバルブ並びに本発明による電磁石をhりる。9
4許請求の範囲に記載の構造形態は1例えば。 自動車ブレーキにおtするブC1ツギング防II′lA
h”の制御用としく申越している。この目的に使用され
る。電機子の遊びが少41い既知の)娃r1シスデムは
。 しばしば、装置を長期間使用しないでおくと、電1幾子
が錆び(=Jいてしまうという欠点がある。これは9本
発明の、側方の力から解放された電磁石に+Ijい(は
、雷)幾重若しくはケーシングにJJ1フる(の、、グ
置箇Jすiに耐腐蝕性の被144を施され−Cいること
ど、電1;!″+−の遁ひlJN増大されていることに
よって。 °?°ト易1.二防11されうる。のみならず1本発明
による、i−,j l辰(lを1史川りることにより、
既知の磁気回路形1d;をン々5′1;りる夕゛イブミ
ックレンジが青られる。 第(3図は、内燃は関の吸入管に燃料を噴用りる為のl
l(3川弁を示し、この噴射弁【ま、燃オ゛81の噴射
昂を制御・Jべく、バルブシー[・を平lζくされてい
る。 この1)、うな用途に使用覆る場合は、高い燃ね噴射I
11か8曹(あり、これはr 7’ti機了行稈の小さ
いゝ11仮シ I・バルブ1.Z J、ってtV7るこ
とか出来る。このtか(iの固定J′63は、保持ねじ
61に結合されており、該19: JJ3 #’、)
U 611;1 、 [i’+l T−子CD (17
tii 変化’a’ 。 し〕ごか)(また、宙賎j′−の行程の変化をi’il
能に1−61、電1;l I″6 ’は、補助質!を体
(36ととも【ご、跳ノナにす1中動を1lil+限・
〕るための1つの複質量系を形成し・、か−ン、リク
ンスプリング65 (/す、ねじ60によ−)(調1i
ii +す能な力により9元へ戻される。パル//)
シンク62(Jl、ス1−−−ム噴用が形成された場合
にこれを抑圧するため、及び燃11 F=Eカが可能な
限り小さい理想的な作動を司1jLにりるため。 新鮮な燃わ1によって不IJ7iに洗われる。燃料は雷
は子61の上側の設置位置と不側の設置(存置の間に導
かれる。これにより、完全流動(!t、 (7) 、卓
越した電機子設置が1′−7られる。燃オ′4は、°1
b機了にお(′Jる孔を通過して、ケーシングにお(−
Jる速流孔に導かれ、その際、流れは、バルブシー1−
・におい゛C燃利ljl流方向に向きを変えられる。電
機T−64は、バルブボY−67十に直接的に載置され
、載18箇所【こおいて、耐■耗性の被膜を具(lii
i LJでいる。密」・1をにり改;4するためには、
載置筒所において、電1戊子に優れた密14性を右づ−
る合成樹脂製の閉鎖体4μl1iiiさUることb可能
である。7バルブホf−の下側にはしう1つのノズル6
8/fi 5’l C’、Jられ、このノズル68は、
ケーシングにJ51プるしう1つの孔を介して外気名し
くは几力源に接続されでJJす。 噴゛霧空気の導入による囁霧ブI]レスを支■)する。 燃料の噴霧は、既知の方法により、旋回体によって燃料
の旋回を生じざUるか若しくは接線方向の声! J”l
Y7人にJ−リ、史に一層改香される。 こ< l’fiかの燃料1」−力を持って作動づる電磁
噴射弁の1易含にし、1. 、1lll IEの力を克
服Jるため(・二)必要なla力(、目i’I・かで′
J、い。この場合、充分な磁力は、極め(1’f・かの
l’lリカ1〕/ :lj トツ7゛断面(に」、つ(
既に1冒1゛)れ、こσ)1す動」ノノギトツブ断面は
、励磁電流を人1’L <;)際の電流士シイ速j哀を
増大させるが、その−万、1ノ′〜1ノツプの磁気抵′
抗が1″:llめられCいるたθ)に(票j!24 l
i、′、iを1頭人ざ已る。、そのFエイフ場合には。 製’)X’−+ 、’−lス1〜(よ、t′)、くなる
が、涜:遊損の可能イJ−限り少むい陽気回路形態を使
用けねばならない。 第7図は、内燃機関の吸入管に燃オ′1を噴射づるため
のぞしした。と;゛:逅磁揚の少ない噴q1弁をムラ。 漂遊滋lL)の少なさは、既に述べたように、=1イル
の電気的に活性化しIC部分が1両1妊極の、その都度
の9.jlいIノの部分により、その都度4分の1だ(
)1<; 1”、’れ<)ことにJ、って11−ノられ
る12図示した実施例の場合しは、電1)(子77の中
央極4Ji 、ターレンジg)内1ii11 F’、l
!部分 ”l (1) 、IQ ii5ビン上に設置さ
れ(−イル。 必要む1′1動1ア−1゛1111ツブWli祿めで小
さい3.従つて、JI容しうる力学的変形が、必要な磁
気回路断面を決定りる。この変形は、はど/Vど、固定
子73のダイヤノラム状上側部分と、電機子77のF側
部分においてのみ生ヂる。しかしながら、この変形は、
鉄板の厚みの3乗をちって、極め−C速I)かに減少づ
−る。従って、11餓束の点ぐ必要とされる鉄板の厚み
のごく僅かな増大でも既に、充分な倉定効果をりえる。 鉄板の厚みのこの僅かの増大は、ここで問題になるパワ
ーレンジの揚台では。 まだ+ Il’l容しえないような渦電流損失を生じさ
けること(まなく、磁気回路の磁気抵抗を減少させる。 作動エアギトツプ断面(、上、エアギトツー〕゛誘λな
を高めるために、狭められる。電機rの断面は、下側の
ダイ−17フラム状の部分にa3いてのみ僅かに増大さ
氾られるのを要するにすさ゛づ“、従−)て、電機rの
質量はごく僅かしか増えない、1電は子には、プレー1
〜状のバルブ閉鎖ボアー78か結合されてa3す、この
バルブ閉鎖ボデー78は、同時に、リターンスブ゛リン
グ75の力を電機子に伝える。跳返りの態様並びに51
量の精度を改舌りるために、電1)いI′とりり一ンス
ノ゛リングの間(こtま ll動の補助へ’j +4:
4木70か一’A tJeれる。バルブのクイプミツ
クレンシ(、Y、リクーンスプリングの力を調節ボルト
70k 、J、 ッ”(iJ!j fli4 ’tJロ
コト1w J、す、 変(E、 サ−t! ルコどl)
・出来る91.煙気唱用の形成を防止づる1こめに。 バルブ/)−レンジし、新鮮な燃料℃洗われる。電1;
N F a′)1i稈1.11. / 、−x )’v
ホ7−−−79 ヲW4 i1’JJ −a t ル
r−ど (こ Jす、調節されろ。この場合(こおいてもIC>はり。 1’i’A l:)l 5’i u、1. 、 la
%lI ノJ: ウ1.m 、 燃J’il ヲ旋回さ
uるため=1.+ 、J、、 ’(’i賠六′/1′:
気を導入づるための公−iイ1°を具倫しうる3、゛ブ
′1)−1〜1人のパノレ1ホゾ−78に代えて+ 0
M1i面1111がプレ 1〜状の、肉薄案内管を使用
づる4)らi、J: 、 l−、l的に適ったしう1゛
つの実施形態が1′1しれる。 望+t: ’ L < 1.L深絞(Jよって製造され
る案内管のプレー1〜状C1;″1;面11111 (
。ll、バルブ1′A1鎖ホゾ−としく襞1)シづ”ろ
1、jT、 (1,) %′−内臂1.’1. 、17
i1 Itろiこ、霜V!子の設訂部としく)、槃1i
u シ、 ’l’1Xif幾)−の内胃内に一ついて同
心(こ配置1ぢさlt、、゛電tj”j、 ’I” +
(−、固定さJ′L−(いる。この案内τIま、望1、
(、り(1酎lγ粍性のArA K’=冒)\ら作られ
るが、磁気回路の分割による渦電流1い失を減少させる
ため(こ。 磁化の可能な月利からなっていC’b J、い。 第8図は、交流励磁の電1蹄石を右り−る油几機械一般
にJ3りる滑り弁をイ′1動させるための作動装首を示
す。この作動装置百は、耐圧性をイ1リ−る。よう(こ
’?+られ−(J3す、圧乃油によって周りを洗われる
。 牽引j型動の初めに高い磁力を1′)゛るため、及び漂
遊10を少なくする !こめに、磁気回路の作動土アキレ二ンブは、この作動
エアギ11ツブの中間線が、電機子−がFへ降り−(い
るどきに、その都度の=1イル端から、活性二Iイル■
にの約4分の1の距ihi冒こり餌れ(いる1」、うに
配置される。磁気回路の゛電機子81と固定イ83は。 渦゛市流損失を減少ざVるため、及び断面を増大さ氾る
ため(こ、ぞれぞれ、2つの固定同心部分を合体してな
る。固定子83は、2′つの対称に配置された短絡リン
グ85を貝hii+ L/ 、これらの短絡リング85
は、既知のよ・うに、磁束の一部をカバーするが、これ
は、交流伯動の場合に、磁束のカバーされた部分の位相
変位により−(励磁電流が省位点4′曲過リイ司1”l
lに、15いてし11並力を発生さUるためであろ3.
電機子(j、クーシング士側部分82のピン1(こ設置
さドしる。田石の固定子83は、ノランジを’−1(l
ii+ Ll 、このノワンジは、クーシンク(Q上側
部分と下側部分82の間に締ろされでいる。uk力iま
。 バカポル(・8 Gに、J、す、油B−バルフの2図示
しないスノイタに1云えられる。 hi 9 lイi 1.J 、内燃敬関の〃(焼室に燃
料を直接に噴1:lJ !IるためのIICX用弁を示
づ。この磁気回路は、第3z〕図にd5い(−既【こ示
した形態を有している。磁′2(回;;°Sの固;t
−J’ 9 、’3は、ぞの外極の軸方向の動さ−)完
1...1.−防j1りるため、保+、′Jね、じ92
を用いて経机、され1.夕1、側の眉111(に緊締さ
れている1、電機子0)11稈、シ、たがってまたバル
ブニードル910のi I f’i’ (j、 、 1
尿1.′llj U 9 ’Iを用いC調節ざ1する。 電は了95 U、)内?、Yが人さいことにより、勾配
の急なスノ■ノング′1“」性菌9!I+を石り−るダ
イA7ノラムスプリンク0()を設置りるI、めの充分
なスペースからえられイ’ a C(1)ダイ\7ノラ
l\スプリングのスプリングη、“1刊曲j、t;Hは
、牽引運動の初めに磁力の剰余が1「b<牽引運動の終
りに慢ノjの剰余が少4丁い、右利な運1IIIJ態様
の117られるようなものにさ1′シる。バルブニード
ル910は、結合管99にJ:す、圧力部+49ε3に
結合されている。該圧力部4298は、i8)火工95
内に僅かfJ、 ’)Vzびをもって軸ブノ向に可動に
設置されている。従って、該圧力部側並びにそれと結合
された部分は、電機子との協fl+において、1つの復
質量系を形成 し、この復質昂系は、買置並びに力の適当な比を)巽択
Jることににす、可能な限り跳返りの少41い運動態様
が得られるj;うに調■IJされる。グイヘノフラムス
プリング96の力の静的(,7分力(,11,調i4a
じ90によって調節される。結合管99の月別は。 個々の構成部分の熱j膨脂率が等しくなり、バルブのi
″j稈が1作動の際の湿態の範囲仝f4\においてn1
能なかぎり一定に保たれるJ=−′lに選択される1、
電機子95の管状の部分は、磁化されない(A利より4
するパルノーケーシング92内に、 3!aひの少ない
状態で設置されている。可能なかさ゛リー・定の圧力の
下にある燃r′31は、バルブケーシング92にa3
+]る1′、′1仙rL並Oに案内部+A 911を通
して、バルブニードルσ】シー1・((X台かれる。燃
わ1の少量の掘れ1.11 。 ハルノールドル910と案内部々)J9 ’11どの間
におI’、I <:) 1ljl I’j:j ”’通
してハルブクーレング内に至−リ。 そこから、1苧かの圧力を伴っ(燃わ1タンクに戻され
る。、 lj(’j用弁のB+J動部分は、還流J゛る
すr l(にJ、っ(,1lll&差される。
なる。この場合、力の最大が等しい場合9作動II )
7ギヤツプの全長は2倍になり、−万、極の面積【、1
.2分の1になる。そのため、理想的な場合には。 コイル特性が、シlζがつ−Cまた保持電流が雪しいと
、励磁電流の上昇速度は4倍になり、力の完全な形成の
だめの時間は′l−分になる。しかしながら。 作動エアキャップの長さを2倍にすると同0hに極の面
積を半分にすると、磁気回路の磁気抵抗が犬さくなる。 しかして、磁気抵抗の増大は、漂遊す囚の増大をもたら
す。平坦電)入子磁石の場合にt、j、。 理論上の利得は、エアギャップの長さが極めC小さい揚
台においても既に、膨大イj高さの漂遊要因により、大
幅に破I&される。 史に、平坦電機子磁石は、牽引の態様が極めて危険であ
る。電機子の位置が1こしでもヂれ−Cいるど、〜方の
側の力が過度に増大りるという結果がもたらされる。こ
れは、電Ifのlit +1モーメン1−が小さいこと
と相俟・)で、電機子の設置箇所に高い要求が課ゼられ
る。換gすれば、運動態様が極め−C不安定になるとい
う結果をしたらり−0(^めC高い煤層圧力を伴って動
く内燃機関用噴用パルfをf]動きける目的で、鋸刃状
の電機fお、JU鉄心を有り−る電磁石が知られている
。この例の場合、軽い電機子を有する。渦電流の少ない
磁気回路がiHj”られ、この磁気回路は、磁力が強い
場合(−迅速なf+動を可能に°する。この種の電磁石
は。 複数の1ink気回路に分配される。電機子行程の割り
には小さな[アギトップ面のために、高い漂遊髪囚を右
し−(いる。静的な作動の場合には、電気エネルギーの
)肖負吊(ま、コイルが1つしかない磁気N路に比し−
(、磁気コイルの数の分たり増加−りる。 これは、所トノの誘導の為に必要な励磁が、実質的に、
]’ i’ 4′−Itツブの長さにのみ依存し1
作動1ア1゛亀・ツブの面積には依存しないということ
に帰因りる。゛1ヒ1影石の一丁ンルギー作用効率が全
体的に良< 4Eいため、−シともと悼めて高い必要励
磁電流は。 自動中の′12ポルI〜電源で白接に作動さける場合に
(ま、一層増人さUられる。 本発明の目的は、内燃機関の噴射弁並びに電気的に作動
さV去られる油圧弁を、移行態様が良好で電機子の設置
が容易であり、渦電流および漂M磁場の少ない電磁石を
使用リ−ることにJ、っ−(改良りることである。この
電磁石は、油圧の制動力を利用することにより、迅速で
跳返りの小さい運動を与える。 発明の構成と作用 以下9本発明の実施例を図面に即して説明覆る。 まず、第2図に示ず幾つかの磁気回路形態は、内燃機関
用11?I銅弁もしくは一般の油圧機械にお【〕るバパ
ルの作動の為に使用されるへきムのである。 これらの磁石は全面的に肉薄であるため、渦電流損失は
少ない。壁をa < L/ 1;ことにより、稜の鋭い
極に誘導尖端が生じ、どれらの訓導尖端は、力を増大さ
ける効果をもたらり−6この一ロアギI/ツブ配置は、
剪断力から解放されlご実施形態を与えるものであって
、漂遊要因は匣少であり、又動伯の態様は迅速である。 以下、実施例に即しで、この新しいバルブ用電磁石の特
別な利点を説明する。 第2a図に示す磁気回路は、主どして内燃機関用噴射弁
に使用されるべきものである。固定子21の鉄心は、管
状【こ形成されている。この鉄心の内部には、追加的挿
入設置物の1cめの充分なスペースが存りる。鉄心21
及び電機子23 &J 、渦電流1(1失を小さく覆る
ために、可能なかぎり肉薄に形成されている。)6気回
路は壁が薄い形態であるため、深絞りにJ、す、1.1
ぼ理想的なh法でV造することが−(きる。材料消費が
少ないため、上質の磁イI祠オ゛:1の使用が可能であ
る。 ゛電機子の動態は、実質的に作動エアギ丸・ツブ面+i
’+の電は了Ti昂に対ザる比率にJ、り決定される1
゜電)戊子の広がった幾何学的形態は、−児、電機子Y
l−t r、’:を可能%かさ゛り小さくするという要
求ど矛盾りるJ、うに見えるが、より詳細に観察づ゛る
ならば。 磁気N路の断面(3冒よ、第1図に示したJ、うな通常
のタイプのしのに比して作動工7ギトツブが2侶(゛あ
るため1m、H力が鋳しい場合、半分にされうろことが
分る。渦゛市流損失が少ないため5本発明にJ、る磁石
シス51\の電(幾重は、牽引ブ1]レスの間において
、完全に遅流される。そのIこめ、より−1?竺’iの
断面縮小が可能どなる。更に、10失が減少させられて
いるために、コイルの11法を小さくMることができ、
従って、磁石シス゛jム全体の寸法は9通常のタイプの
ものに比して、実質的に小さくされる。要するに、磁力
がひとしい場合、電機子の質苗は、第1図に示した噴射
弁の場合のそれに比して、かなり小さいものとなる。 この電(幾重の形態は、vA化されえない材IIよりな
るバルブケーシング内への直接的設置を簡単に行なうこ
とを可能にづ”る。この電機子は、バルブの諸々の機能
構成部分を遊びの少ない状態に設置させるべく機能しう
る。バルブクーシングは、ηZ1ましくは軽金属よりな
り、この軽金属は、接触電気抵抗を増大させるため、並
びに摩耗の態様を改善するために、設置箇所において陽
4か酸化される。 同じく電機子す、設置箇所並びに機能箇所において、耐
摩耗性の被膜を具備す るごとが出来、これらの被膜は、可能ながきり大きな電
気抵抗を有しているのがよい。しかしながら、設置箇所
にお【プる接触面の圧力が小ざいことと、電は子の機能
箇所における運動プロセスが比軸的柔和であることによ
り、追加的・で1被膜はしばしば省略されうる。 電機子は、その慣性モーメン1へが大きいため。 傾く1げ1向はごく僅かしかなく、従って、運動の態4
11は安定さけられる。圧力均衡用の孔により、簡11
1なyノ法で、 ’、tiは子の運動の抑制を行な・う
ことか可能である。電機子と鉄心の壁が薄いため9作動
IL i’ 、:l:I・ツブにおける圧力均衡は迅速
に行なうことがCd5.従って、油1−(−による電機
子の食イく1きが回避される。、極面を粗くすれば9食
イ」ぎの力!;l: 一層小さくされる。 Sik (liシスj−ムの残余エアギャップは、望ま
しく(,11,外側の4a!の間に設(づられる。電機
子がII’・かに傾いたIS2合に牛する力の不均等な
分配の影響は。 ぞ−う俳ることによって小さくなる。この不均等な力の
分配は、エアギャップにj;って均等にされ。 従−)で、比較的強い妨害力は、中央の1〜の下方のi
’+’a所において発生し、該箇所におい′c、極め−
(僅かの妨害し一メン1〜を引起こり−1,史に、(〜
の断面を1’、 ’j’ :’(:穐Iツゾの領域にお
いて狭めC9磁束密度の増加、したがってまた力の増大
を得るのも、有意義なことである。又、極の断面を狭め
ることにより、エアギャップの領域(こおりる磁石拐オ
′ミ1の飽和が智られ、もはや、電機子の位置がたとえ
傾いても、エアギャップには、力の不均等な分配はもは
や生じなくなる。 磁石システムは、電機子を適性に配置した場合に、渦電
流が十分少なくなるように1寸法を決められる。この刈
法決めは、以下のJ、うにして行な才)れる。すなわら
、まず、ちょうど−Lノ′ギA7ツプにJ3りる飽和誘
導以下の必要量人力を引起こりに必要な作動エアギ11
ツブ断面を決′定する。この必要な作動エアギI7ツブ
断面は、外側並びに内側の極にそれぞれ半分ずつ分配さ
れ、従・)て2両エアギνツプにお(プる誘導は、はぼ
笠しくなる。磁気回路の狭められていない部分の断面の
人ぎさは、この場合、漂@磁場を考虞した上で′、飽和
誘導に]ヱすることなり、シかも断面を不必要に増大ざ
Uることのない程度に決められる。次いで、鉄心の壁の
厚みが、渦電流の必要な程度の少なさに応じて沃>1さ
れ、従って、鉄心は、牽引プロセスの間におい(、可能
なかぎり完全に循環される。 ぞの揚r″l、鉄心の直径は、必要な(が断面より得ら
hる。1イルの断面は、システムを]ンパク1〜に]ノ
、1ノだがつ(」;た、電機子の質量を1可能なかぎり
小さく 3iるために、加熱の許容程度に応じて。 11」能4」〜かさ゛り小さく決められる。−」イルの
窓の高さど幅の比率は、電機子の高さが設訂づるに十分
な4’flIαであって、かつ固定子と電機子の壁の厚
みか安定しl−比率にld′るようにして、製造が部室
11に出来るJ、うに、決定されるべきである13Iこ
い−(いの場合、内側の44メの5yの厚みが外側の極
の壁の厚みのはば2(13よりし余り大きくないよ−う
にづ−れば。 右411.;−,1法が得られる。上記窓の比率は、入
局的にはさしC中東ではないが、非常に長くのびた一Z
1イルは、漂遊要因を高めるので、やはり避りるべさく
ある。宙)戊子のlI:J程が非常に小さい磁石シスi
l\の温合、牽引連動の最初の段階に磁もシスツムの飽
和誘導力のほぼ40−50%にリターンの力を選択Jる
ことにj、す、簡単なスプリングシステム及び簡単な制
御スイッチを使用でるにもかかわらず、牽引運動の最初
の段階に1強度のノコを迅速に形成できる。 中実の鉄心ならびに電機子なイ、]71る通富の電磁石
に対し、肉薄の磁気回路の鉄心の直径が大きいことによ
り9巻さの平均の長さが、したがってまた、所与の励磁
の場合におりる」イルの電気抵抗および銅消費量が増大
する。しかしながら、このことは、磁石システムのこの
場合の使用領域にa3いては、さし゛(重要性を帯びる
ことはない。411!なら、この場合、誘導部分は、に
−引プロレスの間もしくは交流励磁の場合にd3いて、
=1イル抵抗の実際の部分を、たいていの場合、遥かに
超過し。 追加的なオーム−[ネルギー損失は、その他の損失源の
掬しい減少によって、過度に補(へされるからである。 渦電流損失の大部分は、磁石シスデl\の鉄心内におい
て生fる。なぜなら、この場合、壁の厚みが外側の極の
それより26人きく、又、電流路は。 直径がより小さいために、にり短いからである。 渦電流損失i、L、tj、心の長手方向のスリンi・に
より。 °層減少さけられつる。 第21〕図(ま、1つの電磁石を示し、この電磁石(・
−J3い−(は、固定子24は、電気的に大幅に絶縁さ
れた2つの同心の部分よりなる。、電)戊子25の底部
は、1枚のプレー1〜を入れることによって分;i、l
lされ−(いる1、1jjl気回路を壁の)ワみが最ら
人きいi??+所で分割したことにJ:す、渦電流損失
は一層減少さけられる1、これらの部分は1組立てを容
易にし、かつ渦電流損失を更に一層減少さ−Uるために
、艮「方向にスリン1〜を入れてあっU ’b良い。 磁!J’! II!の、絶縁された部分の間の通過は2
本発明の実l舟1列の場合、はと/υど妨′占されない
3.なぜ゛なら1分割面は、佑未線の方向に広範囲に延
びているからCある1゜ l1111;+’、の実bil:形態は、液体で周りを
洗われる円柱状の中実゛市慰了を右づる油圧バルブを作
動さけるための、既ワ、11の交流励磁式電磁石の改良
の目的に6(山川される。1この場合、磁石の宙は子お
よび鉄心が、複数個の同心管状部材を組合゛Uてなって
いると、損失の少4丁い安定した磁気回路形態が得られ
、この形態に合っては、磁石の内部におIJる渦電流損
失の大部分が著しく減少させられる。個々の部分の絶縁
は、絶縁性隔離板、絶縁層の設置。 磁石手A利の酸化、境界を接する面の広くのびた部分の
バッキングオフ若しくは隆起した部分の設置によって得
られる。各部分の長子j)向にJ3けるスリットは、渦
電流損失を一層減少ざU、かつ組立てを容易にする。個
々の部分の結合は、主とし−C9+a着、鋳造、若しく
は鋸刃状隆起部を使用り−る係合によって行なわれる。 電機子の外側の部分が壷状でスリン1〜を持たす、この
中にスリットのある管状内側部分を挿入するように覆れ
ば、安定的で紺ひての容易な実施形態が寄られる。 これまでに述べたパルプ用電磁石は、力学的に安定で゛
、渦雷流が少なく、又、漂)〃損の点で、はとんどの適
者3の磁気回路形態を凌a:するものである。最小の漂
遊磁場は、特に磁石拐わ1を飽和する揚台2雨方のエア
ギtlツブの配置を、それらが同一平面内に位置するこ
となく、かつコイルの活性部分を、ぞれぞれ」イルの長
さの4分の1ずつ覆うJ、うにJれば、寄られる。そう
した、漂遊磁場の少ない磁石システムを第2c図に示す
。漂遊磁場の強麿(,12,41か/v”j−<、Xア
ギトップの磁気抵抗の川河によって決まる。B4遁がよ
り′f5i雑Cあるたδう、この磁石システムは、主と
して、二[アギ17ツゾの長さが1d気回路断面の割り
に人ぎい場合。 名しくは87;逆磁場の少ないことが特に望まれる揚に
ンに1山川される、。 ?fi t;、’; −J” (Q ?−J +“1°
か人さ′い場合には、第2(7図の磁1′jシスt’
1.sにおりる電機子27の外極i、L、]イル領第1
からり1(こ出、・万、電(戊子の内(へは、−1イル
の中火部へ向+i (押し、Xl)られる。ぞの様な場
合に(,1、+ ’l”引される際に電機子の仲の一方
(,1、=1イルを全1本的に、そしく電機子の極の曲
ブノはj =(ルを部分的(、コの力負′Jうように磁
石システムを形成り−ることに、」、す、漂遊11!場
の少なざの点で右利な平衡が1″、1られる。第2d図
は、そうしIC磁石システムを小し、この例の場合、電
機子28が下がっている詩には、エアギャップの中間線
は、その都度、活性コイル長のほぼ4分の1の^さだけ
延びている。 この磁石システムは、主とし−(、−・般の油j丁機械
にJ″3ける滑り弁の作動に適している。 第2図の内燃機関の1憤用弁用磁気回路は、低圧及び中
圧域において、また、ざはと強い力を作り出す必要の無
い交流油圧磁石用に’B+に適している。 しかしながら、以下の記述においてij7!i几噴射弁
ど呼ぶ、内燃機関の燃焼室に燃お1を101aに111
)川りるための噴用弁の揚台にあっては、これまでに述
べた構造形態は、不利なパワーレンジ態様につながる。 高圧噴剣弁は、電柱父子の行程は小さいが、極めて高い
磁−ノ〕を要するため、ニー」−(ル(31比較的小さ
くて良いが、同詩に作動]−アギX・ツブ面を、従つ(
また+担の平均直径を大きくする必要がある。その結果
、長く延びたコイルをイ」リ−る)1常に長い磁気回路
に41って、漂遊損が高いと同萌にtg ti子の質量
が不都合な程度に大きいか、電機r設置部の長さが不」
−分C゛あることになる。のみならず、ここで必要とさ
れる高い磁力により、磁気回路の力、;/、的変形が!
1じ、ぞうした変形は、残余Lアギドッグを顕;叱イ1
程11に減少さぼる。そうした場合のためには、設置の
機能と磁力発生の機能とが別々(・ニされた第3図の実
施形態の方が、実質的に勝つ一〇いる。 第3E1図は、イの様な高圧噴射弁用磁気回路を小し、
この16気回路は、固定子30.1−rル31及び電機
子32J、りなる。この磁気回路の固定子30は、ねじ
山をイjし、この固定子の外側の肩部がバルブケーシン
グ上に載ってしっかり支持されるJ、5に、バルブケー
シングに螺41さ土′シる。1鉄石の同定1′の夕[極
の固有の運動は、このにう1.Z して防IVされる3
、この磁気回路は、コンバク1−へコイル;31を右し
、この二Iイル31は、特に磁石材料を飽和りる場合に
漂遊損を極めて少なくりるためiこ、磁極にJ、って、
−:1イル長の(Jば4分の1づ゛っ苗われる。電機子
32は、安定的で遊びの少ない電機了装置をii)能に
J−べく、安定した中央部拐にJ、−ノで、良い案内管
に結合さ1tでいる。渦電流の必要な僅少1良は、中央
極の大さイ1内径と、四方の壁の薄さによって得られる
。耐摩耗性は、接地箇所及び機能箇所に既知の方法−(
追加物質の被膜をIM Tlことによって改暦されつる
。 電機子の重量が僅少であるにもかかわらず充分に高い磁
力を得る為には、磁気回路は、可能な限り高い飽和誘導
、高い固有電気抵抗及びあまり大ぎずぎない浸透f1を
右J−るvU斜からなっている必要がある。月わ1とし
では、主として、焼結した珪素鉄もしくはコバルト鉄が
考えられる。]パル1〜銭は飽和誘導が極めて高いが、
8洒で加工しにくい1.従って、特にコバル[−鉄を使
用する場合は。 磁石材料の消費量を必要最小限まで゛縮減づ−るのが右
利である。第3b図は、その様4f磁気回路を示し、こ
の磁気回路は、磁石拐オ′31の消費量並びに電梃子質
量を減少させるために、複数個の部分を合体してなる。 磁気回路の固定r35は、バルブケーシング34内に挿
入接着される。電機子37は。 望ましく(ま軽金属よりなる案内管38に結合されてい
て、耐摩耗性の層を具備させられつる。図示しないバル
ブニードル番よ、耐摩)E i’Jの中間部材39にJ
、−〕で作動さけられ、この中間部月39は、案内管3
3 (ご固定され−(いる。 第33図に小ツ実施例【5良電機子買倒が小さく、電気
的効−+4+′らび(J磁気回路の構造の簡単さの点で
。 既知q)内燃□1!1の高圧噴用弁用′電磁6を凌駕す
る1〕の(” dりる9、シかしながら、この使用例の
場合。 1)′1:【・ン/の配置は、必要イ【渦゛市流僅歩度
を111<)!、−め(、−内側の什の直径が充分に人
さくされているかさり、電機子の行程のわりにエアギ1
1ツブ而(1’lか人さい!、め、それはどΦ要ではな
い。従って。 電1幾了′C″1j71の;i、1Jりに極めて高い磁
力は、平11−1電榔r′t1il (I’a−使用り
ることにより、電気的エネルギー転換効捧′がか41り
劣悪な場合にa5いてもIHyることか(さる。 第1I r」図(、■、適正41平坦電は電磁石を示し
、この甲111電拭]゛磁?−7は、内径の人さな肉薄
の(磁気1111路をイ、 u uいる。磁気回路形態
(、L、固定子40の1 ::+s領1戎にJ5いて、
第3図の実施例の場合に比しくj、り人さ4韮漂逅磁場
のゆえに、J、り人さくなっている。それにもかかわら
ず充分な渦電流値・歩度を得るために、磁気回路の固定
子は、2−)の同心の部分40及び/11を合体して4
1−っている。固定子の外側部分40が、固有電気抵抗
の可能なかぎり高い、加工の容易な磁石月j′+1から
なっていて。 このなかに、磁気の点で上質の月J’3+よりなる。製
造の容易な内側部分41を9例えば投首ならびに係合に
にす、電気的に絶縁された状態に固定づるならば、磁気
技術的及び製造技uni的に’15にイj利な解決が1
!′7られる。この場合、固定子の外側部分には珪素鉄
を、内側部分には」ハル1〜¥llを使用するのが最し
)内当で゛ある。 高圧噴q4弁用の電磁石として使用−りるtこめには。 中動式lアギ’(ノツプ及び肉片の案内管をイjす”る
肉薄の磁気回路も、原理的には、適している。しかしな
がら、単動式のエノノ1:1・、ツノをイjりる磁気回
路形態には最初に述ベアjような欠fifjがあるので
。 この実施形態は、幾分不利である。そうしIC磁気回路
は、第4b図に示されている。l’i l、 l)図(
こ示す単動式17ギヤツプを右Jる磁6.及び第4a1
イlに小り平IU電機′f磁石は、むろん、その特別な
長所としく、二」イル空間を、電機rの什小空間にたい
()て、fii(l’イJ′措造の匣t JJ J−レ
メン1へによっで”、宕LJ出来るという乃↑(1があ
る。 次(こ、このバルーl用゛市磁石の広いIL、用範囲を
。 幾−)かの設置例に叩しC承り。 第15図は、内燃は関の吸入管に燃わ1を噴q1するノ
、゛めの++t’)U・I弁を示(1oこの噴射弁はバ
ルブニードルり7を石し、このバルブニードル57は、
電)式−i′5 /I I=:1.J、す、11′仔り
向の僅かの遊びをもって。 11i1+方向にiiJ動に案内される。このバルブニ
ードルは自動6出しIllでdするため、高価なカイト
は不要C′ある。シム!、)2は、バルブ行程の調節を
j〕能に(する。7.B機工5〕4はケーシング50内
に設置され。 1、(I)−シンク!−)Oは、望ましくは軽金属より
へり。 jlll l’/耗1!I並びに電気接触抵抗を増大さ
せるべく。 設置71’;l所にa3いζ副極酸化されうる。磁気回
路の残全土ア4゛IJツブは、既に述べた押出により、
゛電機」′!−)/′lの外)4!の下側に設りられる
1、この°電機子(,11,その設iご1箇所並びにバ
ルブニードルの載置箇所において、耐厚耗性の、望まし
くは電気めっきされた被膜を具備し−うるa 電’1M
’I″−及びバルブニードル57は、1つの祝賀が系
を形成し、リターンスプリング55及び56どの関係に
おいて、跳返の極めて少ない運動態様が得られるように
調整される。このバルブは、これ以外の種々の既知のバ
ルブニードルを具備しうる。例えば、下端に燃料の11
へ霧を改善り−るためにタップを(Tす゛るか、若しく
は旋回を1じさせる為の装置をイ]するバルブニードル
を具備しうる。同様の禍)告形fμ;は、バルブII鎖
ボデーの形状が円11[状2球状若し、くは平板状の。 あらゆる既知のシートバルブを具備しつる。 シー1へバルブ並びに本発明による電磁石をhりる。9
4許請求の範囲に記載の構造形態は1例えば。 自動車ブレーキにおtするブC1ツギング防II′lA
h”の制御用としく申越している。この目的に使用され
る。電機子の遊びが少41い既知の)娃r1シスデムは
。 しばしば、装置を長期間使用しないでおくと、電1幾子
が錆び(=Jいてしまうという欠点がある。これは9本
発明の、側方の力から解放された電磁石に+Ijい(は
、雷)幾重若しくはケーシングにJJ1フる(の、、グ
置箇Jすiに耐腐蝕性の被144を施され−Cいること
ど、電1;!″+−の遁ひlJN増大されていることに
よって。 °?°ト易1.二防11されうる。のみならず1本発明
による、i−,j l辰(lを1史川りることにより、
既知の磁気回路形1d;をン々5′1;りる夕゛イブミ
ックレンジが青られる。 第(3図は、内燃は関の吸入管に燃料を噴用りる為のl
l(3川弁を示し、この噴射弁【ま、燃オ゛81の噴射
昂を制御・Jべく、バルブシー[・を平lζくされてい
る。 この1)、うな用途に使用覆る場合は、高い燃ね噴射I
11か8曹(あり、これはr 7’ti機了行稈の小さ
いゝ11仮シ I・バルブ1.Z J、ってtV7るこ
とか出来る。このtか(iの固定J′63は、保持ねじ
61に結合されており、該19: JJ3 #’、)
U 611;1 、 [i’+l T−子CD (17
tii 変化’a’ 。 し〕ごか)(また、宙賎j′−の行程の変化をi’il
能に1−61、電1;l I″6 ’は、補助質!を体
(36ととも【ご、跳ノナにす1中動を1lil+限・
〕るための1つの複質量系を形成し・、か−ン、リク
ンスプリング65 (/す、ねじ60によ−)(調1i
ii +す能な力により9元へ戻される。パル//)
シンク62(Jl、ス1−−−ム噴用が形成された場合
にこれを抑圧するため、及び燃11 F=Eカが可能な
限り小さい理想的な作動を司1jLにりるため。 新鮮な燃わ1によって不IJ7iに洗われる。燃料は雷
は子61の上側の設置位置と不側の設置(存置の間に導
かれる。これにより、完全流動(!t、 (7) 、卓
越した電機子設置が1′−7られる。燃オ′4は、°1
b機了にお(′Jる孔を通過して、ケーシングにお(−
Jる速流孔に導かれ、その際、流れは、バルブシー1−
・におい゛C燃利ljl流方向に向きを変えられる。電
機T−64は、バルブボY−67十に直接的に載置され
、載18箇所【こおいて、耐■耗性の被膜を具(lii
i LJでいる。密」・1をにり改;4するためには、
載置筒所において、電1戊子に優れた密14性を右づ−
る合成樹脂製の閉鎖体4μl1iiiさUることb可能
である。7バルブホf−の下側にはしう1つのノズル6
8/fi 5’l C’、Jられ、このノズル68は、
ケーシングにJ51プるしう1つの孔を介して外気名し
くは几力源に接続されでJJす。 噴゛霧空気の導入による囁霧ブI]レスを支■)する。 燃料の噴霧は、既知の方法により、旋回体によって燃料
の旋回を生じざUるか若しくは接線方向の声! J”l
Y7人にJ−リ、史に一層改香される。 こ< l’fiかの燃料1」−力を持って作動づる電磁
噴射弁の1易含にし、1. 、1lll IEの力を克
服Jるため(・二)必要なla力(、目i’I・かで′
J、い。この場合、充分な磁力は、極め(1’f・かの
l’lリカ1〕/ :lj トツ7゛断面(に」、つ(
既に1冒1゛)れ、こσ)1す動」ノノギトツブ断面は
、励磁電流を人1’L <;)際の電流士シイ速j哀を
増大させるが、その−万、1ノ′〜1ノツプの磁気抵′
抗が1″:llめられCいるたθ)に(票j!24 l
i、′、iを1頭人ざ已る。、そのFエイフ場合には。 製’)X’−+ 、’−lス1〜(よ、t′)、くなる
が、涜:遊損の可能イJ−限り少むい陽気回路形態を使
用けねばならない。 第7図は、内燃機関の吸入管に燃オ′1を噴射づるため
のぞしした。と;゛:逅磁揚の少ない噴q1弁をムラ。 漂遊滋lL)の少なさは、既に述べたように、=1イル
の電気的に活性化しIC部分が1両1妊極の、その都度
の9.jlいIノの部分により、その都度4分の1だ(
)1<; 1”、’れ<)ことにJ、って11−ノられ
る12図示した実施例の場合しは、電1)(子77の中
央極4Ji 、ターレンジg)内1ii11 F’、l
!部分 ”l (1) 、IQ ii5ビン上に設置さ
れ(−イル。 必要む1′1動1ア−1゛1111ツブWli祿めで小
さい3.従つて、JI容しうる力学的変形が、必要な磁
気回路断面を決定りる。この変形は、はど/Vど、固定
子73のダイヤノラム状上側部分と、電機子77のF側
部分においてのみ生ヂる。しかしながら、この変形は、
鉄板の厚みの3乗をちって、極め−C速I)かに減少づ
−る。従って、11餓束の点ぐ必要とされる鉄板の厚み
のごく僅かな増大でも既に、充分な倉定効果をりえる。 鉄板の厚みのこの僅かの増大は、ここで問題になるパワ
ーレンジの揚台では。 まだ+ Il’l容しえないような渦電流損失を生じさ
けること(まなく、磁気回路の磁気抵抗を減少させる。 作動エアギトツプ断面(、上、エアギトツー〕゛誘λな
を高めるために、狭められる。電機rの断面は、下側の
ダイ−17フラム状の部分にa3いてのみ僅かに増大さ
氾られるのを要するにすさ゛づ“、従−)て、電機rの
質量はごく僅かしか増えない、1電は子には、プレー1
〜状のバルブ閉鎖ボアー78か結合されてa3す、この
バルブ閉鎖ボデー78は、同時に、リターンスブ゛リン
グ75の力を電機子に伝える。跳返りの態様並びに51
量の精度を改舌りるために、電1)いI′とりり一ンス
ノ゛リングの間(こtま ll動の補助へ’j +4:
4木70か一’A tJeれる。バルブのクイプミツ
クレンシ(、Y、リクーンスプリングの力を調節ボルト
70k 、J、 ッ”(iJ!j fli4 ’tJロ
コト1w J、す、 変(E、 サ−t! ルコどl)
・出来る91.煙気唱用の形成を防止づる1こめに。 バルブ/)−レンジし、新鮮な燃料℃洗われる。電1;
N F a′)1i稈1.11. / 、−x )’v
ホ7−−−79 ヲW4 i1’JJ −a t ル
r−ど (こ Jす、調節されろ。この場合(こおいてもIC>はり。 1’i’A l:)l 5’i u、1. 、 la
%lI ノJ: ウ1.m 、 燃J’il ヲ旋回さ
uるため=1.+ 、J、、 ’(’i賠六′/1′:
気を導入づるための公−iイ1°を具倫しうる3、゛ブ
′1)−1〜1人のパノレ1ホゾ−78に代えて+ 0
M1i面1111がプレ 1〜状の、肉薄案内管を使用
づる4)らi、J: 、 l−、l的に適ったしう1゛
つの実施形態が1′1しれる。 望+t: ’ L < 1.L深絞(Jよって製造され
る案内管のプレー1〜状C1;″1;面11111 (
。ll、バルブ1′A1鎖ホゾ−としく襞1)シづ”ろ
1、jT、 (1,) %′−内臂1.’1. 、17
i1 Itろiこ、霜V!子の設訂部としく)、槃1i
u シ、 ’l’1Xif幾)−の内胃内に一ついて同
心(こ配置1ぢさlt、、゛電tj”j、 ’I” +
(−、固定さJ′L−(いる。この案内τIま、望1、
(、り(1酎lγ粍性のArA K’=冒)\ら作られ
るが、磁気回路の分割による渦電流1い失を減少させる
ため(こ。 磁化の可能な月利からなっていC’b J、い。 第8図は、交流励磁の電1蹄石を右り−る油几機械一般
にJ3りる滑り弁をイ′1動させるための作動装首を示
す。この作動装置百は、耐圧性をイ1リ−る。よう(こ
’?+られ−(J3す、圧乃油によって周りを洗われる
。 牽引j型動の初めに高い磁力を1′)゛るため、及び漂
遊10を少なくする !こめに、磁気回路の作動土アキレ二ンブは、この作動
エアギ11ツブの中間線が、電機子−がFへ降り−(い
るどきに、その都度の=1イル端から、活性二Iイル■
にの約4分の1の距ihi冒こり餌れ(いる1」、うに
配置される。磁気回路の゛電機子81と固定イ83は。 渦゛市流損失を減少ざVるため、及び断面を増大さ氾る
ため(こ、ぞれぞれ、2つの固定同心部分を合体してな
る。固定子83は、2′つの対称に配置された短絡リン
グ85を貝hii+ L/ 、これらの短絡リング85
は、既知のよ・うに、磁束の一部をカバーするが、これ
は、交流伯動の場合に、磁束のカバーされた部分の位相
変位により−(励磁電流が省位点4′曲過リイ司1”l
lに、15いてし11並力を発生さUるためであろ3.
電機子(j、クーシング士側部分82のピン1(こ設置
さドしる。田石の固定子83は、ノランジを’−1(l
ii+ Ll 、このノワンジは、クーシンク(Q上側
部分と下側部分82の間に締ろされでいる。uk力iま
。 バカポル(・8 Gに、J、す、油B−バルフの2図示
しないスノイタに1云えられる。 hi 9 lイi 1.J 、内燃敬関の〃(焼室に燃
料を直接に噴1:lJ !IるためのIICX用弁を示
づ。この磁気回路は、第3z〕図にd5い(−既【こ示
した形態を有している。磁′2(回;;°Sの固;t
−J’ 9 、’3は、ぞの外極の軸方向の動さ−)完
1...1.−防j1りるため、保+、′Jね、じ92
を用いて経机、され1.夕1、側の眉111(に緊締さ
れている1、電機子0)11稈、シ、たがってまたバル
ブニードル910のi I f’i’ (j、 、 1
尿1.′llj U 9 ’Iを用いC調節ざ1する。 電は了95 U、)内?、Yが人さいことにより、勾配
の急なスノ■ノング′1“」性菌9!I+を石り−るダ
イA7ノラムスプリンク0()を設置りるI、めの充分
なスペースからえられイ’ a C(1)ダイ\7ノラ
l\スプリングのスプリングη、“1刊曲j、t;Hは
、牽引運動の初めに磁力の剰余が1「b<牽引運動の終
りに慢ノjの剰余が少4丁い、右利な運1IIIJ態様
の117られるようなものにさ1′シる。バルブニード
ル910は、結合管99にJ:す、圧力部+49ε3に
結合されている。該圧力部4298は、i8)火工95
内に僅かfJ、 ’)Vzびをもって軸ブノ向に可動に
設置されている。従って、該圧力部側並びにそれと結合
された部分は、電機子との協fl+において、1つの復
質量系を形成 し、この復質昂系は、買置並びに力の適当な比を)巽択
Jることににす、可能な限り跳返りの少41い運動態様
が得られるj;うに調■IJされる。グイヘノフラムス
プリング96の力の静的(,7分力(,11,調i4a
じ90によって調節される。結合管99の月別は。 個々の構成部分の熱j膨脂率が等しくなり、バルブのi
″j稈が1作動の際の湿態の範囲仝f4\においてn1
能なかぎり一定に保たれるJ=−′lに選択される1、
電機子95の管状の部分は、磁化されない(A利より4
するパルノーケーシング92内に、 3!aひの少ない
状態で設置されている。可能なかさ゛リー・定の圧力の
下にある燃r′31は、バルブケーシング92にa3
+]る1′、′1仙rL並Oに案内部+A 911を通
して、バルブニードルσ】シー1・((X台かれる。燃
わ1の少量の掘れ1.11 。 ハルノールドル910と案内部々)J9 ’11どの間
におI’、I <:) 1ljl I’j:j ”’通
してハルブクーレング内に至−リ。 そこから、1苧かの圧力を伴っ(燃わ1タンクに戻され
る。、 lj(’j用弁のB+J動部分は、還流J゛る
すr l(にJ、っ(,1lll&差される。
第1図は、連富°の磁気回路を右づる内燃四関用lji
’j Q−’4弁の断面図、第2 a <Kいし2d図
は、内g44i 1,75関のII(’1. C)・1
51゛払しくは油圧1本械一般のバルブのイ′1動川の
2本光明に1、る磁気回路形態の幾′)かを示づ図、第
32J図は、高圧1.Q (l弁用磁気回路をしめりI
xl 、 ’ir’+ :’+ b図(,11,複数個
の部分を合体し−C%る磁気回路4.J8・」図、第1
1. a図は、電政了の甲/jい電14!、 (1(J
) ’l ”i ’rシ1.メJ 図、 第4 b 図
1;L 、 ’l” )I’JJ 式、、]、、 )’
)トソグをイ」する゛11N磁石を示ツ図、第5図(,
11,内燃)爪間の吸入1°′・1”二燃オz1を1!
0川りるためのll(’j jJ、l弁を小・1図、第
(3図(よ、内燃は関の吸入管に燃オ゛31の中’J、
! lli’! Q、l 4 fJ イi ・5 JJ
メ0) lji:! (JJ 弁ヲl、 メ−!J [
イl 、 第7 iplは、内燃1大関の吸入管に燃料
を117)g3 する為の、漂遊磁場の少ない1貞川弁
をしめり一図、第8図は、交)b励)会式電磁石を右づ
る油圧機械−股にお(Jる泪り弁の作動用の作動装置を
示す図、第9〕図は、内燃)入門の燃焼室に燃料を直接
にni)射するためのp、7I用弁を承り図である。 21・・・鉄心 23・・・電)穴j′24
・・・固定子 25・・パ市践了27・・・電
1浅子 28・・・電(幾f30・・・固定子
31・・・」イル32・・・電1人子
34・・・バルブケーシング35・・・固定子
37・・・電1幾了ご38・・・案内管
39・・・中間部(A/1.0./1.1・・・同心
部分 50・・・リーンング52・・・シム
54・・・電1弐r5!□’5.56・・・リターン
スノ゛リング1)7・・・バルブニードル 61・・・
保F’jねしC2・・・バルブケーシング63・・・固
定f6/′I・・・電機子 65・・・リターンスプリング 66・・・中間部+A’ 67・・・バルブボ
デー68・・・ノズル 70・・・et:4節
ポル1へ71・・り−シンクの内側部分 73・・・固定子 t5・・リクーンスプリング ’76・・・補助慣性体 77・・・電機子78・
・・バルブ閉鎖ボデー79・・・ノズルボデーε30・
・・クーシンクの上側部分 33′1・・・電は子 εう2・・・り〜シンクの下側部分 !33・・・固定子 85・・・知略リング8
6 ’・・EF /J ホ/L/ l” 90
=・HI4 %i ネ’v01・・・Ii J!Jねじ
92・・・バルブ/7−シンク93・・・固定
子 95・・・電機子1)6・タイへツノラム
スプリング 5)8・・・圧力部手A 99・・・結合管5)
10・バルブニー1〜ル911・・策内111t々A1 FIG、 2d FIG、 3a FIG、 3b FIG、 4a FIG、 4b FIG、 7 FIG、 8 FIG、 9 ↑
’j Q−’4弁の断面図、第2 a <Kいし2d図
は、内g44i 1,75関のII(’1. C)・1
51゛払しくは油圧1本械一般のバルブのイ′1動川の
2本光明に1、る磁気回路形態の幾′)かを示づ図、第
32J図は、高圧1.Q (l弁用磁気回路をしめりI
xl 、 ’ir’+ :’+ b図(,11,複数個
の部分を合体し−C%る磁気回路4.J8・」図、第1
1. a図は、電政了の甲/jい電14!、 (1(J
) ’l ”i ’rシ1.メJ 図、 第4 b 図
1;L 、 ’l” )I’JJ 式、、]、、 )’
)トソグをイ」する゛11N磁石を示ツ図、第5図(,
11,内燃)爪間の吸入1°′・1”二燃オz1を1!
0川りるためのll(’j jJ、l弁を小・1図、第
(3図(よ、内燃は関の吸入管に燃オ゛31の中’J、
! lli’! Q、l 4 fJ イi ・5 JJ
メ0) lji:! (JJ 弁ヲl、 メ−!J [
イl 、 第7 iplは、内燃1大関の吸入管に燃料
を117)g3 する為の、漂遊磁場の少ない1貞川弁
をしめり一図、第8図は、交)b励)会式電磁石を右づ
る油圧機械−股にお(Jる泪り弁の作動用の作動装置を
示す図、第9〕図は、内燃)入門の燃焼室に燃料を直接
にni)射するためのp、7I用弁を承り図である。 21・・・鉄心 23・・・電)穴j′24
・・・固定子 25・・パ市践了27・・・電
1浅子 28・・・電(幾f30・・・固定子
31・・・」イル32・・・電1人子
34・・・バルブケーシング35・・・固定子
37・・・電1幾了ご38・・・案内管
39・・・中間部(A/1.0./1.1・・・同心
部分 50・・・リーンング52・・・シム
54・・・電1弐r5!□’5.56・・・リターン
スノ゛リング1)7・・・バルブニードル 61・・・
保F’jねしC2・・・バルブケーシング63・・・固
定f6/′I・・・電機子 65・・・リターンスプリング 66・・・中間部+A’ 67・・・バルブボ
デー68・・・ノズル 70・・・et:4節
ポル1へ71・・り−シンクの内側部分 73・・・固定子 t5・・リクーンスプリング ’76・・・補助慣性体 77・・・電機子78・
・・バルブ閉鎖ボデー79・・・ノズルボデーε30・
・・クーシンクの上側部分 33′1・・・電は子 εう2・・・り〜シンクの下側部分 !33・・・固定子 85・・・知略リング8
6 ’・・EF /J ホ/L/ l” 90
=・HI4 %i ネ’v01・・・Ii J!Jねじ
92・・・バルブ/7−シンク93・・・固定
子 95・・・電機子1)6・タイへツノラム
スプリング 5)8・・・圧力部手A 99・・・結合管5)
10・バルブニー1〜ル911・・策内111t々A1 FIG、 2d FIG、 3a FIG、 3b FIG、 4a FIG、 4b FIG、 7 FIG、 8 FIG、 9 ↑
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 (1)閉じた磁気回路を形成する回転対称体の固定子及
び電機子と、電流の還流を受G、lるコイルどからなる
。内燃機関において燃IIを噴射するための、1!iに
電磁作動式の16用弁に使用づ−るバルブ用電W1石で
・あって、磁気回路の、コイルににっでカバーされた?
ilj分は2色・状かつ肉薄に形成され、電(1餞C1
をf1動さける際の最大誘導は、磁気回路の大部分に、
13いて、罎石拐わ1の飽和誘導をごく僅がしか[Z同
Iうないことと、磁気回路の、コイルにょっCカバー、
された部分並びに磁気回路の、]イルをカバー覆る部分
は、同一平面内にない2つの作動1−7ギllツブによ
−って中断され、これらの作動エアキ\・ツブの磁気的
に有効な面積は、はぼ等しく。 かっこrLらの作動工j仁−「1ノツプは、電機子の一
部(・ある尉:気回路の管状部分が電機子を直接に設置
さUる4能を持つJ、うに配置され、また、電機子は、
制御すぺぎ媒体によって周りを洗われることを′+′J
徴とするバルブ用電磁石。 (2)閉じた磁気回路を形成する回転対称体の固定子及
び電機子と、電流の還流を受(プるコイルとからなる。 内燃機関の燃焼室に燃斜を噴射する。 特に電磁作動式の噴射弁のバルブ開鎖ボデーを作動させ
る為のバルブ用電磁石であって、v71気回路の、コイ
ルによってカバーされ1c部分は、管状かつ肉薄に形成
され、電磁石を作動させる際の最大誘導は、11石材利
の飽和誘導をごく僅かしか下回らないことと、 ra磁
気回路、」イルによってカバーされた部分並びに磁気回
路の、コイルをカバー゛づる部分は、2つの作動エアギ
ャップによって中断され、これらの作動エアキャップの
磁気的にイ」効な面積は(よぼ等しく、電機子は、肉薄
の案内管に固定され、バルブ閉鎖ボデーは、電3! ’
fとの関連においてその峙間的な早退運動が可能である
ように電機子に結合され、電機子は、制御リベき媒体に
よって周りを洗われることを特徴とするバルブ用電磁石
。 (3)回転対称体の電機子を有するバルブ用゛市磁石で
あっ−(、電機子及び/または渦電流損失を減少さUる
ための16気回路の一部(ま、2つ若しくは複数個の、
肉薄で同心の固定部分よりなり、がつ制御j11づべき
媒陣によって周りを洗4つれることを特徴どづるバルブ
用電磁石。 (4)電機子は・1B・状の外側部分Jζりなり、該外
側部分の中に、1個若しくは複数個の管状で同心の内側
部分が11ジ11シされていることを1・S徴とづるf
j泊iii’+求の範囲第3項に記載のバルブ用電磁石
。 (5)一方の作動エノノVトップは、活性」」イル艮の
約4分の1の高さに、 (l!!方の作動エアギャップ
if、 、 ンis ’1)1. ]イル長の約4分の
3の高ざに配置されることを!l’:j徴と号る’l’
J rF請求の範囲第1項若しく(、L2珀のいずれか
1つに記載のバルブ用電磁石。 (6)40気回路は9作動」−アギャップをただ1つ右
りるのみであることを特徴とする特ム1請求の範囲第2
JfIに記1伐のバルブ用電磁石。 (7)電)実子並びに電機子の案内管は、2′つの責ム
る凹定部分二す一二ことを特徴とする特許請求の範囲第
2項若しくは6項に記載のバルブ用電磁石。 (8) ra磁気回路、複数個の肉薄で同心の固定部分
を合体してなることを特徴とする特許請求の範囲第1項
から7項までのいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (9)磁気回路の同心固定部分は、中間部拐の設置、
ti11石材斜石材粒、酸化、バッキングオフ、若しく
は隆起した肉厚部にJ、す、電気的に大幅に絶縁されて
いることを特徴とする特許請求の範囲第1項から8項ま
でのいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (10)磁気回路の1個若しくは複数個の部分は。 長手方向において、1個若しくは複数個のスリットを具
備していることを特徴と覆る!!1訂請求の範囲第1項
から9項よC′のいずれかに、;[i載のバルブ用電磁
石。 (11)磁気回路の同心部分の結合は、特に、接着、鋳
造若しくは係合によって行なわれることを特徴とする特
許請求の範囲第1項から10項までのいずれかに記載の
バルブ用電磁石。 < 12 ’) i:装置i[有]所及び機能箇所は、
耐摩耗性の被膜を具備Jることを特徴とする特V(請求
の範囲第1 J14 /〕S +ら’l i J1’4
までのいずれかに記載のバルブ用雷(緑石1゜ (’I 3) (41面は9食イ」さ力を弱めるべく9
表面を粗くされることを特徴とする特許請求の範囲第1
Jl’Jから12項、してのいり゛れかに記載のバルブ
用型16G。 (1/l)電伏了及び/または案内管は、圧力バランス
用の孔を貝1iiii していることを動機どりるri
真品求の範囲’;i’、 I Jnから13項までのい
ずれかに記載のバルン“用型磁石。 (15) (〜の断面は、誘導を強化するべく、狭めら
れでいることを特徴とする特ム′1−請求の11む間第
1項ツノ目ら14項までのいずれかに記載のバルブ用雷
1、り灸(1、。 (16)1個名しくは複数個のリターンスプリング/及
びまたは電機子1j稈のバイアスを調節り°ることに、
」、っで、システムの力学的並びに油圧的特性の校正が
なされることを特徴とする特g![請求の範囲第1頂か
ら15項までのいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (17)液体の導入は、電機子の設置箇所の間。 若しくは電機子の案内管の設置箇所の間においで行なわ
れることを特徴とする特許請求の範囲第1頂から16項
までのいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (18)電機子はバルブ閉鎖ボデーを片側で設置させる
1幾能を有づ−ることを特徴とする特許請求の範囲第1
項から17項までのいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (19)電機子内に設置されたバルブ閉鎖ボデーは、自
動6出し式にバルブに設りられることを4<特徴とする
特R′[請求の範囲第′18項に記載のバルブ用電磁石
。 (20)電機子自体がバルブ開y1ホノ2−どしく機能
することを特徴とする特69−請求の範囲第1項。 若しくは8項から17項までのいずれか【こ記載のバル
ブ用電磁石。 (21) I鼓石シスjムの残余エアギマIツブは、外
側の粉lの下側に設()られることをQ’h徴とりる特
許、1t1求の範囲第1項若しくは2拍若しくはこれら
の従JiLi Jl′iのいり゛れかに記載のバルブ用
電磁も。 (22) 1.磁気回路の断面(ま、要すれば、)〕学
的強磨を増りため(こ、大きくされることをIi徴とす
る1j11γ1晶求の範囲第1項若しくは2項若しくは
これらの従属項のいずれかに記載のバルブ用電磁石。 (23)固定子は、固有の運動をしないように。 緊締されていることを特徴とする特許請求の範囲第1拍
若しくは2項若しくはこれらの従属項のいり゛れかに記
載のバルブ用電磁石。 (2/l)固定1″−1,1,固定用のねU山若しくは
フランジをV1ゼ11!jることを特徴とする特許請求
の範囲第1 fi ?’lL/ <は2項若しく(,1
これらの従属項のいずれかLL−:+j載のバルブ用電
磁石。 (25)磁気回路は、磁化されない+J T3+よりな
るウ シンクの中に固定されることを特徴どリ−る特I
11請求の範囲第1項から24項までのいfれかに記載
のバルブ用電磁石。 (26)g内管自体がバルブ閉鎖ボデーとして機能する
か、若しくは、バルブ閉鎖ボデーが案内管に固定されて
いることを特徴とする特許請求の範囲第1項若しくはそ
の従属項のいずれかに記載のバルブ用電磁石3゜
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