JPH11337818A - 光ヘッド用対物レンズ - Google Patents
光ヘッド用対物レンズInfo
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- JPH11337818A JPH11337818A JP10150361A JP15036198A JPH11337818A JP H11337818 A JPH11337818 A JP H11337818A JP 10150361 A JP10150361 A JP 10150361A JP 15036198 A JP15036198 A JP 15036198A JP H11337818 A JPH11337818 A JP H11337818A
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Abstract
え、高NAの対物レンズとして利用する場合にも、利用
可能な温度範囲を広げることができる光ヘッド用対物レ
ンズを提供することを課題(目的)とする。 【解決手段】 対物レンズ10は、両面が凸の非球面で
ある樹脂製単レンズであり、一方のレンズ面11に光軸
を中心とした輪帯状のパターンとして回折レンズ構造が
形成されている。回折レンズ構造は、入射光の波長が長
波長側にシフトした際に、球面収差が補正不足となる方
向に変化するような球面収差特性を有している。
Description
オディスク(DVD)装置、あるいは光磁気ディスク(M
O)装置等の光情報記録再生装置の光ヘッドに使用され
る高NA(開口数)の対物レンズに関し、特に、屈折レン
ズのレンズ面に回折レンズ構造が形成された対物レンズ
に関する。
再生装置の光ヘッドには、一般に樹脂製の両面非球面レ
ンズが利用される。ただし、樹脂レンズはガラスレンズ
と比較して温度変化による屈折率変化や形状変化が大き
いため、それによる性能変化が問題となり易い。例え
ば、温度が上昇すると、樹脂レンズの屈折率は低下する
ため、これに伴って球面収差が補正過剰となる方向に変
化し、波面収差が劣化する。樹脂レンズの温度変化に対
する屈折率の変化率は、ほぼ−10×10-5/℃であ
る。
650nmの樹脂製レンズについて、温度が40度上昇
した際、すなわち屈折率が−400×10-5変化した際
の波面収差(単位:λ(波長))の変化量をNAをパラメー
タとして示したグラフである。このグラフから、温度変
化による波面収差の変化は、ほぼNAの4乗に比例する
ことがわかる。
レンズは、NAが0.45程度であり、波面収差の許容
範囲の上限が0.04λ程度であるため、90度程度の
温度変化があっても波面収差は許容範囲内となり、温度
変化による波面収差の劣化は実用上は問題とならなかっ
た。
装置用の対物レンズはNAが0.60、MO装置用の対
物レンズはNAが0.65程度であり、波面収差の許容
範囲の上限が0.03λ程度であるため、40度〜50
度程度の温度変化があると波面収差が許容範囲の上限を
越えてしまい、情報の記録、再生に支障をきたす可能性
がある。
鑑みてなされたものであり、温度変化による波面収差の
変化を小さく抑え、DVD装置用、あるいはMO装置用
の高NAの対物レンズとして利用する場合にも、利用可
能な温度範囲を広げることができる光ヘッド用対物レン
ズを提供することを課題(目的)とする。
ド用対物レンズは、上記の目的を達成させるため、正の
パワーを持つ屈折レンズの一面に回折レンズ構造を形成
し、この回折レンズ構造に、入射光の波長が長波長側に
シフトした際に、球面収差が補正不足となる方向に変化
するような球面収差特性を持たせたことを特徴とする。
前述のように、屈折レンズの球面収差は温度上昇により
補正過剰となる方向に変化する。一方、光ヘッドの光源
として一般に用いられる半導体レーザーは、温度上昇に
より発振波長が長波長側にシフトする特性を有する。そ
こで、上記のように回折レンズ構造に波長の長波長側へ
のシフトにより球面収差が補正不足となる方向に変化す
るような特性を持たせれば、温度上昇により補正過剰と
なる屈折レンズの球面収差の変化を、温度上昇による半
導体レーザーの長波長側への波長シフトにより補正不足
となる回折レンズ構造の球面収差の変化により打ち消す
ことができる。
化、および回折レンズ構造の転写の容易性を考慮する
と、樹脂により形成されることが望ましい。また、樹脂
レンズによる場合、高NA化のためには両面が非球面の
両凸レンズを用いることが望ましい。ところで、回折レ
ンズ構造による光路長の付加量は、光軸からの高さh、
n次(偶数次)の光路差関数係数Pn、波長λを用いて、 φ(h)=(P2h2+P4h4+P6h6+…)×λ により定義される光路差関数φ(h)により表すことがで
きる。
差関数係数P4、有効径の最大高さhmax、屈折レンズと
回折レンズ構造とを合わせた全体の焦点距離f、開口数
NAが、 −75.0<P4×(hmax)4/(f×NA4)<−25.0 …(1) の条件を満たすことが望ましい。
用を合わせた場合、入射光の波長が長波長側にシフトし
た際に、バックフォーカスが延びる方向に変化するよう
な軸上色収差特性を有し、波長の変化に対するマージナ
ル光線の球面収差の変化量をΔSA、軸上色収差の変化
量をΔCAとして、 −1<ΔCA/ΔSA<0 …(2) の条件を満たすことが望ましい。より望ましくは、以下
の条件(2')を満たすとよい。 −0.7<ΔCA/ΔSA<−0.5 …(2')
光路差関数係数P2、波長λを用いてfD=1/(−P2×
2λ)により定義される回折レンズ構造のみの焦点距離
fDと、屈折レンズと回折レンズ構造とを合わせた全体
の焦点距離fとの関係が、 40.0<fD/f<140.0 …(3) の条件を満たすことが望ましい。
用対物レンズの実施形態を説明する。図1は、実施形態
にかかる対物レンズ10を示す説明図であり、(A)は正
面図、(B)は側面図、(C)は側面の一部拡大図である。
この対物レンズ10は、DVD装置、あるいはMO装置
等の光情報記録再生装置の光ヘッドに適用され、光源で
ある半導体レーザーから発したレーザー光をディスク等
の媒体上に収束させる機能を有している。
ンズ面11,12を有する両凸の樹脂製単レンズであ
り、一方のレンズ面11に図1(A)に示したように光軸
を中心とした輪帯状のパターンとして回折レンズ構造が
形成されている。回折レンズ構造は、フレネルレンズの
ように各輪帯の境界に光軸方向の段差を持つ。
波長側にシフトした際に、球面収差が補正不足となる方
向に変化するような球面収差特性を有している。屈折レ
ンズの球面収差は、温度上昇により補正過剰となる方向
に変化する。一方、光源として用いられる半導体レーザ
ーの温度変化による波長シフトは、約0.2nm/℃であ
り、例えば温度が40℃上昇した場合には8nm波長が長
波長側にシフトする。
長の長波長側へのシフトにより球面収差が補正不足とな
る方向に変化するような特性を持たせることにより、温
度上昇により補正過剰となる屈折レンズの球面収差の変
化を、温度上昇による長波長側への波長シフトにより補
正不足となる回折レンズ構造の球面収差の変化により打
ち消すことができる。
光軸からの高さh、n次(偶数次)の光路差関数係数P
n、波長λを用いて、 φ(h)=(P2h2+P4h4+P6h6+…)×λ により定義される光路差関数φ(h)により表すことがで
きる。P2、P4、P6、…はそれぞれ2次、4次、6次、…
の係数である。この表現形式では2次の項の係数P2が
負の時に近軸的に正のパワーを持ち、4次の項の係数P
4が正の時に周辺に向かって負のパワーが漸増すること
となる。
整数倍の成分を消去したフレネルレンズ状の光路長付加
量φ'を持つように決定する。 φ'(h)=(MOD(P2h2+P4h4+P6h6+…+Const,l)−
Const)×λ 定数項Constは輪帯の境界位置の位相を設定する定数で
あり、0≦Const≦1の範囲で任意の数をとる。MOD
(X、Y)はXをYで割った剰余を与える関数である。MOD
(P2h2+P4h4+…+Const,1)の値が0になるhの点が輪
帯の境になる。ベース形状の上に、φ'(h)の光路差を
持つように、勾配、段差を設定する。
次の光路差関数係数P4、有効径の最大高さhmax、屈折
レンズと回折レンズ構造とを合わせた全体の焦点距離
f、開口数NAが、 −75.0<P4×(hmax)4/(f×NA4)<−25.0 …(1) の条件を満たすよう設計されている。
屈折率変化による球面収差の変化を、回折レンズの波長
変動による球面収差の変化により良好に打ち消すことが
できる。条件(1)の下限を下回る場合には、波長シフト
による球面収差の変化が過剰となる。半導体レーザーの
発振波長には±10nm程度の個体差があるため、波長
シフトによる球面収差の変化が過剰であると、基準とな
る波長からずれた半導体レーザーを用いることができ
ず、半導体レーザーの選別が必要になる。したがって、
回折レンズ構造の波長シフトによる球面収差補正効果
は、若干不足する程度が好ましい。
波長シフトによる球面収差の変化が過小となり、屈折率
変化による球面収差の変化を十分に打ち消すことができ
なくなる。なお、半導体レーザーの温度変化による波長
シフト(約0.2nm/℃)により回折レンズ構造に適度な
球面収差を発生させるためには、条件(1)の値は−55
程度が最も好ましい。
化には、上述したような温度変化に起因した緩やかな変
化と、例えばMO装置における書き込み動作時のレーザ
ー出力の変化等に伴う急激な変化とがある。前者に対し
ては、上記のように球面収差を打ち消し合わせて波面収
差の劣化を抑えさえすれば、焦点位置の移動は光ヘッド
に設けられた焦点調節機構を用いて補正できるために考
慮する必要性は少ない。これに対して、後者の場合に
は、焦点調節機構を用いても完全には対応することがで
きず、したがって、対物レンズの側で波長変動による焦
点位置の変化を抑えることが望ましい。
的には色収差を補正することにより対処が可能である
が、実施形態の対物レンズは上記のように波長のシフト
により球面収差を故意に発生させて波面収差の劣化を防
いでいるため、軸上色収差が完全に補正されていると、
かえって波長シフトによる最適書き込み位置の変化が大
きくなってしまう。そこで、色収差の補正と温度変化に
対する特性との間でバランスをとる必要がある。
折レンズ構造との作用を合わせた場合、入射光の波長が
長波長側にシフトした際に、バックフォーカスが延びる
方向に変化するような軸上色収差特性を有し、波長の変
化に対するマージナル光線の球面収差の変化量をΔS
A、軸上色収差の変化量をΔCAとして、 −1<ΔCA/ΔSA<0 …(2) の条件を満たすよう設計されている。
トして近軸焦点が波長変化前よりレンズから遠ざかる位
置に移動した際に、マージナル光線による焦点が波長変
化前よりレンズに近づいた位置に移動することを意味し
ている。変化前の波長で球面収差がほぼ補正されている
と想定すると、変化前の波長での近軸焦点の位置を基準
として、変化後の波長での近軸焦点はレンズから離れた
位置、変化後の波長でのマージナル光線による焦点はレ
ンズに近い位置にそれぞれ位置することになる。したが
って、近軸焦点からマージナル光線による焦点までを平
均した最適書き込み位置の変化は比較的小さく抑えられ
る。なお、回折レンズ構造の輪帯数を少なく抑えて光量
の損失を抑えるためには、上記の条件(2)の上限を−
0.5とし、かつ、光ヘッドに入射するレーザー光が光
軸上から周辺に向けて光量が減少するような光量分布を
有することを考慮して下限を−0.7として、以下の条
件(2')を満たすよう設計すると、より好ましい。 −0.7<ΔCA/ΔSA<−0.5 …(2')
込み位置の移動量を小さく抑えるためには、2次の光路
差関数係数P2、波長λを用いてfD=1/(−P2×2
λ)により定義される回折レンズ構造のみの焦点距離fD
と、屈折レンズと回折レンズ構造とを合わせた全体の焦
点距離fとの関係が、 40.0<fD/f<140.0 …(3) の条件を満たすことが望ましい。
規定する。分散に関して回折レンズは負のアッベ数を持
つ屈折レンズと等価であるため、正の回折レンズをを正
の屈折レンズと組み合わせることにより、色収差を補正
することができる。条件(3)を満たすことにより、回折
レンズ構造による球面収差補正効果とのバランスをとり
つつ、波長の急激なシフトによる最適書き込み位置の変
化を小さく抑えることができる。
施例を8例提示する。実施例1〜4は保護層の厚さが
0.6mmのディスクを利用するDVD装置の光ヘッ
ド、実施例5〜8は保護層の厚さが1.2mmのディス
クを利用するMO装置の光ヘッドに適用される対物レン
ズである。なお、以下に説明する実施例では、いずれも
第1面に回折レンズ構造が形成されている。
と媒体であるディスクの保護層Dとを示す。実施例1の
対物レンズの具体的な数値構成は表1に示されている。
面番号1、2が対物レンズ10、面番号3、4が媒体で
あるディスクの保護層を示している。表中、NAは開口
数、fは全体の焦点距離(単位:mm)、fDは回折レンズ構
造の焦点距離(単位:mm)、ωは半画角(単位:degree)、λ
は使用波長(単位:nm)、hmaxは有効径の最大高さ(単
位:mm)、rはレンズ各面の巨視的な曲率半径(単位:m
m)、dはレンズ厚またはレンズ間隔(単位:mm)、nλは
各レンズの波長λnmでの屈折率、νは各レンズのアッベ
数である。
ス面(回折レンズ構造を除く屈折レンズとしての形状)お
よび第2面12は非球面であり、その形状は光軸からの
高さがhとなる非球面上の座標点の非球面の光軸上での
接平面からの距離(サグ量)をX、非球面の光軸上での曲
率(1/r)をC、円錐係数をK、4次、6次、8次、10
次、12次の非球面係数をA4、A6、A8、A10、A12
として、以下の式で表される。 X=Ch2/(1+√(1-(1+K)C2h2))+A4h4+A6h6+
A8h8+… なお、表1における非球面の曲率半径は光軸上の曲率半
径である。非球面を規定する円錐係数と非球面係数、そ
して回折レンズ構造を規定する光路差関数係数は、表2
に示される。なお、表2における表記Eは、10を基数、E
の右の数字を指数とする累乗を表しており、例えば表2
に示される第1面の4次の非球面係数A4の値「-0.3390E
-2」は「-0.003390」を意味する。
す。図3(A)は波長650nmにおける球面収差SAおよび
正弦条件SC、(B)は650nm,642nm,658nmの各波長の球
面収差で表される色収差、(C)は非点収差(S:サジタ
ル、M:メリディオナル)を示している。グラフ(A)、
(B)の縦軸は開口数NA、(C)の縦軸は像高Yである。
また、横軸は各収差の発生量を示し、単位はmmであ
る。さらに、図4は、レンズを構成する樹脂の屈折率が
0.004低くなった場合の図3と同様の収差を示す。
この屈折率の変化は、温度が40℃上昇した場合の変化
に対応している。
度上昇)により球面収差がオーバー側、すなわち補正過
剰側に変化することが理解できる。次に、図3(B)に着
目すると、基準波長である650nmから波長が長波長側に
8nmシフトして658nmとなると、回折レンズ構造の作用
により球面収差は補正不足となる方向、すなわちアンダ
ー側に変化することが理解できる。+8nmのシフトは、
温度が40℃上昇した際の半導体レーザーの波長シフト
に対応している。したがって、この対物レンズの40℃
温度が変化した際の球面収差は、図4(B)の658nmのグ
ラフにより表される。このように、温度が変化した際
に、屈折率変化によるオーバー側への球面収差の変化と
波長変化によるアンダー側への球面収差の変化とを打ち
消し合わせることができるため、波面収差の劣化が小さ
く抑えられる。なお、上記の変化により最適書き込み位
置はバックフォーカスが延びる方向に移動するが、この
移動については光ヘッドの焦点調節機構により対応する
ことができる。
(B)の650nm,658nmのグラフの下端の移動幅で示され、
移動方向は入射光の長波長側へのシフトにより、バック
フォーカスが延びる方向となる。なお、マージナル光線
の球面収差の変化量ΔSAは、650nmのグラフをその下
端が658nmのグラフの下端に重なる位置まで平行移動さ
せた際のグラフの上端と、658nmのグラフの上端との幅
により示される。そして、これらが前記の条件(2)を満
たすことにより、波長変化後(658nm)にグラフが変化前
の近軸焦点を基準とする縦軸と交差することとなり、波
長シフトによる最適書き込み位置の変化が比較的小さく
抑えられる。
す。実施例2の具体的な数値構成は表3に示されてい
る。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面に
形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表4
に示される。図6は実施例2の対物レンズの諸収差、図
7は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合の諸収差
を示す。
す。実施例の具体的な数値構成は表5に示されている。
第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面に形成
された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表6に示
される。図9は実施例3の対物レンズの諸収差、図10
は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合の諸収差を
示す。実施例3の対物レンズは、表6の係数P2が0であ
り、回折レンズ構造が近軸でパワーを持たず、軸上色収
差は補正されていない。書き込み動作を行わないDVD
装置用の読み出し用の対物レンズでは、波長の急激な変
化に対応する必要がないため、軸上色収差を補正しない
とにより回折レンズ構造の輪帯数を少なくすることがで
きる。輪帯数が少なければ、回折レンズ構造の段差部分
による不要回折光の発生が少なくなり、回折効率の低下
を防ぐことができる。
示す。実施例4の具体的な数値構成は表7に示されてい
る。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面に
形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表8
に示される。図12は実施例4の対物レンズの諸収差、
図13は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合の諸
収差を示す。
示す。実施例5の具体的な数値構成は表9に示されてい
る。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面に
形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表1
0に示される。図15は実施例5の対物レンズの諸収
差、図16は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合
の諸収差を示す。
示す。実施例6の具体的な数値構成は表11に示されて
いる。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面
に形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表
12に示される。図18は実施例6の対物レンズの諸収
差、図19は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合
の諸収差を示す。
示す。実施例7の具体的な数値構成は表13に示されて
いる。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面
に形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表
14に示される。図21は実施例7の対物レンズの諸収
差、図22は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合
の諸収差を示す。
示す。実施例8の具体的な数値構成は表15に示されて
いる。第1面、第2面の円錐係数、非球面係数、第1面
に形成された回折レンズ構造を表す光路差関数係数は表
16に示される。図24は実施例8の対物レンズの諸収
差、図25は樹脂の屈折率が0.004低くなった場合
の諸収差を示す。
(2)、(3)と各実施例との対応を示す。条件(1)につい
ては全ての実施例が満たしており、これにより温度変化
による波面収差の劣化を有効に防ぐことができる。ま
た、条件(2)についても全ての実施例が満たしており、
波長の急激なシフトによる最適書き込み位置の変化を抑
えることができる。さらに、条件(3)については、実施
例3を除く他の実施例が満たしており、これにより波長
シフトによる軸上色収差と球面収差の変化とのバランス
をとり最適書き込み位置の変化をより小さく抑えること
ができる。
て温度変化と波面収差の劣化との関係を示したグラフで
ある。基準波長λを680nmとし、半導体レーザーの個体
差を考慮して、670nm,675nm,680nm,685nm,680nmの5つ
の波長によるデータを記載した。細かい破線で示した比
較例は、実施形態と同様に屈折レンズの一面に回折レン
ズ構造を付した対物レンズであるが、回折レンズ構造に
軸上色収差の補正機能と、球面収差の波長変化を抑える
ような特性を持たせてあり、本発明のような球面収差の
波長依存特性を持たせてない。これらのグラフを比較す
ると、25℃を基準として±60℃の範囲において、比
較例では波面収差が0.035λを越えるのに対し、実
施例5では、ほぼ0.020λを下回る基準にあり、許
容範囲が厳しいDVD装置用、あるいはMO装置用の光
ヘッドの対物レンズとしても十分な性能を有しているこ
とがわかる。
ば、温度上昇により補正過剰となる屈折レンズの球面収
差の変化を、温度上昇による半導体レーザーの長波長側
への波長シフトにより補正不足となる回折レンズ構造の
球面収差の変化により打ち消すことができ、温度変化に
よる波面収差の劣化が少ない対物レンズを提供すること
ができる。したがって、この発明をDVD装置用、MO
装置用の高NAの対物レンズに適用した場合には、装置
の利用可能な温度範囲を広げることができる。
とした場合には、軽量化、低コスト化が可能になると共
に、回折レンズ構造の転写が容易となる。また、屈折レ
ンズを樹脂レンズとする場合には、請求項3のように屈
折レンズの両面を凸の非球面とすることにより、高NA
の対物レンズに適用した場合にも収差の少ない良好な性
能の対物レンズを提供することができる。
(1)を満たすよう設計されている場合には、屈折レンズ
の屈折率変化による球面収差の変化を、回折レンズの波
長変動による球面収差の変化により良好に打ち消すこと
ができ、温度変化による波面収差の劣化を効果的に抑え
ることができる。
条件(2)を満たすよう設計されている場合には、レーザ
ーの波長が急激に変化した場合にも、近軸焦点からマー
ジナル光線による焦点までを平均した最適書き込み位置
の変化を比較的小さく抑えることができる。請求項6の
ように、より制限的な条件(2')を満たす場合には、回
折レンズ構造の輪帯数を少なく抑えて光量の損失を抑
え、光ヘッドに入射するレーザー光の光量分布に適合し
た良好な性能を得ることができる。
のパワーと全体のパワーとが条件(3)を満たすように設
定されている場合には、回折レンズ構造による球面収差
補正効果とのバランスをとりつつ、波長の急激なシフト
による最適書き込み位置の変化を小さく抑えることがで
きる。
明図であり、(A)は正面図、(B)は側面図、(C)は側面
の一部拡大図である。
004低くなった場合の諸収差図である。
004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
0.004低くなった場合の諸収差図である。
差の劣化との関係を示したグラフである。
の樹脂製レンズについて、温度が40度上昇した際の波
面収差(単位:λ(波長))の変化量をNAをパラメータと
して示したグラフである。
Claims (7)
- 【請求項1】 正のパワーを有する屈折レンズの少なく
とも一方のレンズ面に、微細な輪帯状の段差を有する回
折レンズ構造を形成して構成される光ヘッド用対物レン
ズにおいて、 前記回折レンズ構造は、入射光の波長が長波長側にシフ
トした際に、球面収差が補正不足となる方向に変化する
ような球面収差特性を有することを特徴とする光ヘッド
用対物レンズ。 - 【請求項2】 前記屈折レンズは、樹脂製であることを
特徴とする請求項1に記載の光ヘッド用対物レンズ。 - 【請求項3】 前記屈折レンズは、両面が凸の非球面で
あることを特徴とする請求項2に記載の光ヘッド用対物
レンズ。 - 【請求項4】 前記回折レンズ構造による光路長の付加
量を、光軸からの高さh、n次(偶数次)の光路差関数係
数Pn、波長λを用いて、 φ(h)=(P2h2+P4h4+P6h6+…)×λ により定義される光路差関数φ(h)により表したとき、
4次の光路差関数係数P4、有効径の最大高さhmax、屈
折レンズと回折レンズ構造とを合わせた全体の焦点距離
f、開口数NAが、 −75.0<P4×(hmax)4/(f×NA4)<−25.0 …(1) の条件を満たすことを特徴とする請求項1〜3のいずれ
かに記載の光ヘッド用対物レンズ。 - 【請求項5】 前記屈折レンズと前記回折レンズ構造と
の作用を合わせた場合、入射光の波長が長波長側にシフ
トした際に、バックフォーカスが延びる方向に変化する
ような軸上色収差特性を有し、波長の変化に対するマー
ジナル光線の球面収差の変化量をΔSA、軸上色収差の
変化量をΔCAとして、 −1<ΔCA/ΔSA<0 …(2) の条件を満たすことを特徴とする請求項1〜4のいずれ
かに記載の光ヘッド用対物レンズ。 - 【請求項6】 前記球面収差の変化量ΔSA、前記軸上
色収差の変化量ΔCAが、さらに −0.7<ΔCA/ΔSA<−0.5 …(2') の条件を満たすことを特徴とする請求項5に記載の光ヘ
ッド用対物レンズ。 - 【請求項7】 前記回折レンズ構造は、近軸的に正のパ
ワーを有し、前記回折レンズ構造による光路長の付加量
を、光軸からの高さh、n次(偶数次)の光路差関数係数
Pn、波長λを用いて、 φ(h)=(P2h2+P4h4+P6h6+…)×λ により定義される光路差関数φ(h)により表したとき、 fD=1/(−P2×2λ) により定義される回折レンズ構造のみの焦点距離fD
と、屈折レンズと回折レンズ構造とを合わせた全体の焦
点距離fとの関係が、 40.0<fD/f<140.0 …(3) の条件を満たすことを特徴とする請求項4〜6のいずれ
かに記載の光ヘッド用対物レンズ。
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