JPH04263228A - 光ファイバ分散補償装置 - Google Patents
光ファイバ分散補償装置Info
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Abstract
め要約のデータは記録されません。
Description
4光波混合を利用した、光ファイバ分散補償装置に関す
る。
度または伝送距離が大きくなると、伝送路である光ファ
イバの周波数分散によって信号波形の劣化が生じる。こ
のため、伝送できる速度または距離が制限される。例え
ば、通常の1.3μm零分散ファイバを用いて1.55
μmの10Gb/s光信号を伝送する場合、2次の周波
数分散による伝送距離の限界は数10km以下である。
知られている。その中で非線形光学効果を利用した分散
補償方法は、補償できる伝送距離が原理的に無制限であ
り、最も有力な方法の一つである。この方法では、非線
形光学素子を含む分散補償装置を、ほぼ一様な周波数分
散を有する伝送路の中間地点に設置する。分散補償装置
では、非線形光学効果を利用して、伝送され周波数分散
の影響を受けて劣化した信号光のスペクトルを、周波数
軸で折り返して(つまり周波数変換を行って)受信側の
伝送路に送り出す。それによって伝送路の前半分の周波
数分散の影響を、後半分の周波数分散で補償できる。例
えば光ファイバの周波数分散によって、信号光のスペク
トル成分の中で高周波成分の方が低周波成分よりも速く
進む場合を考える。このとき信号波形はこの光ファイバ
を伝播するにつれて劣化する。そこで、伝送路の中間地
点で上述のような信号光の周波数変換を行うと、変換前
の信号光の低周波成分が高周波成分に変換される。した
がって、伝送路の前半で遅れた部分が伝送路の後半で元
にもどり、これによって受信端で信号波形の劣化が補償
される。非線形光学効果としては、4光波混合や光パラ
メトリック増幅などが利用できる。これに関しては例え
ば、半導体レーザアンプの非縮退4光波混合などを利用
した装置が逸見によって出願されている(特願平1−2
63678号)。ここで非縮退4光波混合というのは、
非線形光学媒質にポンプ光と、それとは周波数の異なる
プローブ光(ここでは入力信号光)を同時に入射したと
き、ポンプ光の周波数に対してプローブ光と対称な位置
に、プローブ光のスペクトルを周波数軸上で反転したス
ペルトルを有する出力信号光が発生する現象である。
ンプの非縮退4光波混合は2つの異なった機構によって
生じる。1つの機構はキャリア密度の変動によるもので
、周波数変換効率は高いが、周波数応答がキャリア寿命
時間(1ns程度)で制限されるため、変換できる光信
号の伝送速度はせいぜい1Gb/s程度である。もう一
つの機構はバンド内非線形過程によるもので、周波数変
換効率は小さいが、応答は数100GHz以上ある。 したがって原理的には100Gb/s以上の信号を変換
できる。ただし、後者は周波数変換効率が非常に小さい
ため、従来例などで利用されているのは、もっぱら前者
のキャリア密度の変動に起因する4光波混合である。
下のような問題点がある。まず一般的にいって、4光波
混合や光パラメトリック増幅などの非線形光学効果を利
用するためには、大出力のポンプ光源を必要とするとい
う欠点がある。例えば非線形光学媒質として光ファイバ
を利用する場合は、数W以上のポンプ光源が必要である
。このために分散補償装置には固体レーザなどの大型の
装置が必要となり、消費電力や安定性などの点で光ファ
イバ伝送に使用することは難しい。大出力のポンプ光源
を必要とする理由は、数10mW以下の低出力ポンプ光
源で動作するような、効率の良い非線形光学媒質がほと
んど無いことにある。
ザアンプの非縮退4光波混合を使うことである。これは
1mW以下のポンプ光源で、大きな周波数変換効率が得
られる。しかしながら、上述のように、従来利用されて
いるキャリア密度の変動に起因した4光波混合は応答が
遅いために、1Gb/s以上の高速信号を周波数変換す
ることは困難であった。一方、もしンバンド内非線形過
程に起因した4光波混合を利用できれば高速の信号を変
換できるはずだが、変換効率が非常に小さいため、これ
まではこの現象を利用した分散補償装置は実現できなか
った。
、数Gb/s以上の高速信号の周波数分散による波形劣
化を補償し、かつ低消費電力で安定な、光ファイバ分散
補償装置を提供することにある。
補償装置は、非線形光学媒質と、ポンプ光を発生するポ
ンプ光源と、入力信号光とポンプ光とを非線形光学媒質
に注入する手段と、非線形光学媒質から非縮退4光波混
合過程によって発生する周波数変換された出力信号光を
取り出す手段とを少なくとも含む装置であって、非線形
光学媒質がファブリペロー形半導体レーザであり、ポン
プ光の周波数と入力信号光の周波数とがファブリペロー
型半導体レーザのそれぞれ異なった共振モードの一つに
ほぼ一致していることを特徴とする。
線形光学媒質に注入する手段と、非線形光学媒質から非
縮退4波混合過程によって発生する周波数変換された出
力信号光を取り出す手段とを少なくとも含む装置であっ
て、非線形光学媒質が複数の共振モードを有し単一軸モ
ード発振する半導体レーザであり、入力信号光の周波数
が半導体レーザの発振周波数とは異なる前記共振モード
の一つにほぼ一致していることを特徴とする。
線形光学媒質に注入する手段と、非線形光学媒質から非
縮退4光波混合過程によって発生する周波数変換された
出力信号光を取り出す手段とを少なくとも含む装置であ
って、非線形光学媒質がファブリペロー型半導体レーザ
であり、ファブリペロー型半導体レーザの複数の共振モ
ードのうち特定の共振モードの光を選択的に帰還させて
単一軸モード発振させる手段を備え、入力信号光の周波
数が前記発振モードの周波数とは異なる共振モードの一
つにほぼ一致していることを特徴とする。
ザアンプの非縮退4光波混合は2つの異なった機構によ
って生じる。一つはキャリア密度の変動によるもので、
変換できる光信号の伝送速度はせいぜい1GHz程度で
ある。もう一つはバンド内非線形過程によるもので、周
波数効率は小さいが、応答速度は数100GHz以上あ
る。
った半導体レーザのバンド内非線形過程を利用すること
で、数Gb/s以上の高速の光信号の分散補償を可能に
する。図2は、進行波型半導体レーザアンプの非縮退4
光波混合過程における、出力信号光強度の離調周波数依
存性を模式的に表している。ここで離調周波数とは、入
力信号光周波数とポンプ光周波数の差である。キャリア
密度の変動に起因する項を破線で、バンド内非線形過程
に起因する項を実線で示した。前記が無視できる100
GHz以上から、数100GHz程度の広い周波数帯に
わたって、出力信号光強度はほぼ一定である。したがっ
て、この離調周波数領域で4光波混合を利用して、入力
信号光のスペクトルを折り返せば、原理的には100G
b/s以上の高速信号の周波数変換が、したがって分散
補償が可能となる。
は半導体レーザアンプのバンド内非線形過程に起因する
4光波混合は、周波数変換効率が非常に小さいため、出
力信号光の強度が十分とれず、そのままでは分散補償装
置に利用できない。そこで本発明では、周波数変換効率
を大幅に上げるために、非線形光学媒質として、共振モ
ードを有する半導体レーザを用い、出力信号光を共振を
利用して増幅している。
3は、ファブリペロー型半導体レーザの共振モードと、
ポンプ光、入力信号光、出力信号光の周波数の相対関係
を模式的に示している。共振モードは図3(a)のよう
に周波数軸上ほぼ等間隔に並んでいる。この半導体レー
ザの共振モードの一つにポンプ光の周波数をあわせて注
入すると、半導体レーザはその共振モードだけが強調さ
れて単一軸モード発振する(つまり注入同期状態となる
)。そこへ別の共振モードに入力信号光の周波数をあわ
せて注入する。この時、発振光をポンプ光とし、入力信
号光をプローブ光とする非縮退4光波混合過程によって
、図3(b)のようにポンプ光の周波数に対してちょう
ど対称な共振モードの位置に折り返された(つまり周波
数変換された)出力信号光が発生する。この出力信号光
は、共振によって1桁以上増幅されるため、大きな強度
が得られる。また本発明の様に共振を利用すると、出力
信号光が増幅されることに加えて、ポンプ光と入力信号
光が共振器内部に閉じこめられるため、これらの内部電
界が大きくなり、比較的低電力で4光波混合が発生する
という利点がある。非線形光学媒質として半導体レーザ
を利用しているために、装置が小型になり、安定な動作
を実現できる。
体レーザの利得帯域内にある必要があるが、利得帯域は
通常数1000GHzあるので、利用できる周波数帯に
対する制限は緩い。ただし、離調周波数の最大値、つま
り利用できる最も周波数の離れた共振モードの位置は、
ポンプ光の周波数から1000GHz程度以下に選ぶ必
要がある。この値は、半導体レーザのバンド内非線形過
程の応答時間で決まる。一方離調周波数の最小値は、共
振モードの周波数間隔で決まる。この周波数間隔(通常
100−200GHz程度)は、半導体レーザの共振器
長に反比例するので、共振器長を適当に設定することで
調整できる。また、本発明では共振を利用して出力信号
光を増幅しているために、共振による周波数帯域制限に
よって、分散補償できる信号の速度の上限が決まる。こ
の帯域は、半導体レーザの共振器長、端面反射率、内部
利得などを調整することで調整でき、数10GHz程度
の帯域は実現可能である。したがって、10Gb/s程
度の高速信号の周波数分散補償ができる。
のスペクトルは入力信号光のスペクトルをポンプ光の周
波数に対して折り返した形をしている。したがって、こ
の非線形光学媒質を含む分散補償装置を、ほぼ均一な周
波数分散特性を有する光ファイバ伝送路の中間地点に設
置し、スペクトル上で折り返された出力信号光を信号光
を受信側に伝送することによって、送信側の伝送路の周
波数分散の影響を受信側の伝送路で補償できる。このた
め、受信端ではほぼ周波数分散による劣化の影響を受け
ない信号波形が受信できる。なお、この装置では入力信
号光と出力光の中心周波数が数100GHz程度異なる
。しかし、この程度の周波数差では、光ファイバの周波
数分散の差はほとんど無視できる。
請求項1に記された光ファイバ分散補償装置の基本的な
構成を模式的に表している。この装置は、おもに非線形
光学媒質であるファイブリペロー型半導体レーザ(以下
FPレーザ)10、ポンプレーザ20、周波数フィルタ
30、光ファイバアンプ40、偏波補償装置50、光ア
イソレータ60、およびそれらをつなぐ光学系から構成
されている。送信側の伝送路200から周波数分散の影
響を受けて劣化した入力信号光のスペクトルを、ファブ
リペロー型半導体レーザ10の非縮退4光波混合を利用
して周波数軸上で折り返して(つまり周波数変換を行っ
て)出力信号光とし、受信側の伝送路300に送り出す
。動作原理は作用で述べた通りである。
導体レーザ、ポンプレーザ20としては1.55μm帯
の分布反射型半導体レーザ(以下DFBレーザ)を用い
ている。2つのレーザはともに±0.1℃以下に温度安
定化されている。FPレーザ10の共振モードとポンプ
レーザ20の周波数は、ともに温度によって調整してい
る。ポンプレーザ20の周波数を変え、FPレーザ10
の発振モードを変更することで、出力信号光の周波数を
変えることもできる。周波数フィルタ30は、FPレー
ザ10から出力信号光だけを取り出すための装置で、こ
こではファブリペロー干渉型のフィルタを利用している
。光ファイバアンプ40は、変換された出力信号光を増
幅して伝送路に送り出すための装置であり、半導体レー
ザ励起のエルビウム添加光ファイバを利用している。 偏波補償装置50は、光ファイバに応力を加えて入力信
号光の偏波を調整する装置であり、応力印加部、モニタ
部、制御部などから構成されている。
、請求項2に記された光ファイバ分散補償装置の基本的
な構成を模式的に表している。第1の実施例と異なる主
な点は、非線形光学媒質として、複数の共振モードを有
し単一軸モード発振する半導体レーザ11(以下単一モ
ードレーザ)を利用していることである。他の点は、第
1の実施例とほぼ同じである。この装置では、単一モー
ドレーザ11の発振モードの光自身がもともとポンプ光
として利用できるため、第1の実施例に設置されている
ようなポンプ光源を必要としない。したがって装置構成
が簡単になる。ここでも単一モードレーザ11の周波数
は温度制御されている。動作原理は第1の実施例と同じ
である。単一モードレーザ11としては、通常のFPレ
ーザで単一軸モード発振するレーザやDFBレーザ、分
布ブラック反射型半導体レーザ、複合共振型半導体レー
ザなどが利用できる。
出力スペクトルを模式的に描いた図と、ポンプ光と入力
信号光、出力信号光の同波数の関係を説明する図である
。DFBレーザとしては、いわゆるλ/4シフト型DF
Bレーザを用いている。このλ/4シフト型DFBレー
ザでは、図5(a)のように、中央の発振モードの両側
の対称位置に副モードが存在する。この副モードの位置
にある信号光は、ファイブリペロー型の共振モードの場
合と同様に共振によって増幅される。したがって、発振
状態で入力信号を片方の副モード位置に注入した時、非
縮退4光波混合過程によって図5(b)のようにポンプ
光(つまり発振光)に対して反対側の副モードに位置に
周波数軸上で折り返されたスペクトルを有する出力信号
光が発生する。この出力信号光は共振による増幅を受け
ているために、大きな強度が得られる。発振モードと副
モードの周波数間隔は、通常100−200GHz程度
以上あり、周波数フィルタ30を用いて出力信号光だけ
を取り出すことが可能である。共振周波数帯域は、λ/
4シフト型DFBレーザの共振器長や回折格子の結合係
数などを変化することで調整でき、数10GHz程度の
周波数帯域をとることが可能である。なお、λ/4シフ
ト型DFBレーザは、通常両端面を無反射コートしてい
るが、数%の反射率がある場合、図5に示した副モード
両側に、FPレーザと同様の共振モードが現れる。した
がって、これらの共振モードを利用することもできる。 単一モードレーザとして、上述のような他の構造の半導
体レーザを用いる場合も、同様な効果がある。
、請求項3に記された光ファイバ分散補償装置の基本的
な構成を模式的に表している。第1の実施例と異なる主
な点は、非線形光学媒質として、FPレーザ10を利用
し、複数の共振モードのうち特定の共振モードの光を選
択的に帰還させて単一軸モード発振させる手段を備えて
いることである。他の点は、第1の実施例とほぼ同じで
ある。この装置では、第2の実施例と同様に、発振モー
ドの光自身がもともとポンプ光として利用できるため、
第1の実施例に設置されているようなポンプ光源を必要
としない。したがって装置の構成が簡単になる。動作原
理は第1の実施例とまったく同じである。特定の共振モ
ードを帰還させるための手段として、ここでは回折格子
80を利用している。またFPレーザ10から出力信号
光を取り出すために、ハーフミラー70を導入している
。
たが、以下に若干の補足をする。実施例では、信号光の
波長帯として1.55μm帯に対応する装置だけを示し
たが、非線形光学媒質となる半導体レーザおよびポンプ
光源の波長を変えれば、例えば1.3μm帯などの他の
波長帯の信号光に対しても、本発明の効果は変わらない
。また、信号光の変復調方式として直接検波方式だけで
なく、光ヘテロダイン方式など他の方法においても、本
発明の装置は有効である。実施例の周波数フィルタ30
やファイバアンプ40は、伝送方式によっては省略でき
る。偏波補償装置50は、偏波保存ファイバを伝送路と
した場合や、偏波変動が無視できる伝送路では不要であ
る。
する場合、出力信号光は非線形光学媒質である半導体レ
ーザの2つの共振器面のどちらからも取り出すことがで
きる。したがって、実施例のような配置だけでなく、例
えば光学系を適当に変更して、ポンプ光と入力信号光を
出力側共振器面から注入する配置を使用することも可能
である。
Gb/s以上の高速信号の分散による波形劣化を補償し
、かつ低消費電力で安定な、光ファイバ分散補償装置を
実現できる。
例を表す構成図である。
調周波数依存性を説明する図である。
光、出力信号光の周波数の関係を説明する図である。
例を表す構成図である。
入力信号光、出力信号光の周波数の関係を説明する図で
ある。
例を表す構成図である。
モードレーザ 20 ポンプレーザ 30 周波数フィルタ 40 光ファイバアンプ 50 偏波補償装置 60 光アイソレータ 70 ハーフミラー 80 回折格子 200 送信側伝送路 300 受信側伝送路
Claims (3)
- 【請求項1】 非線形光学媒質と、ポンプ光を発生す
るポンプ光源と、入力信号光とポンプ光とを前記非線形
光学媒質に注入する手段と、前記非線形光学媒質から非
縮退4光波混合過程によって発生する周波数変換された
出力信号光を取り出す手段とを少なくとも含む装置であ
って、前記非線形光学媒質がファブリペロー型半導体レ
ーザーであり、前記ポンプ光の周波数と前記入力信号光
の周波数とが前記ファブリベロー型半導体レーザのそれ
ぞれ異なった共振モードの一つにほぼ一致していること
を特徴とする光ファイバ分散補償装置。 - 【請求項2】 非線形光学媒質と、入力信号光を前記
非線形光学媒質に注入する手段と、前記非線形光学媒質
から非縮退4光波混合過程によって発生する周波数変換
された出力信号光を取り出す手段とを少なくとも含む装
置であって、前記非線形光学媒体が複数の共振モードを
有し単一軸モード発振する半導体レーザであり、前記入
力信号光の周波数が前記半導体レーザの発振周波数とは
異なる前記共振モードの一つにほぼ一致していることを
特徴とする光ファイバ分散補償装置。 - 【請求項3】 非線形光学媒質と、入力信号光を前記
非線形光学媒質に注入する手段と、前記非線形光学媒質
から非縮退4光波混合過程によって発生する周波数変換
された出力信号光を取り出す手段とを少なくとも含む装
置であって、前記非線形光学媒質がファブリペロー型半
導体レーザであり、前記ファブリペロー型半導体レーザ
の複数の共振モードのうち特定の共振モードの光を選択
的に帰還させて単一軸モード発振させる手段を備え、前
記入力信号光の周波数が前記発振モードの周波数とは異
なる前記共振モードの一つにほぼ一致していることを特
徴とする光ファイバ分散補償装置。
Priority Applications (4)
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DE69204183T DE69204183T2 (de) | 1991-02-19 | 1992-02-19 | Dispersionskorrekturvorrichtung für optische Faser. |
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Applications Claiming Priority (1)
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