JP4418856B2 - 高周波可変リアクタンス素子 - Google Patents
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Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、外部磁界により制御可能で、かつその制御範囲が負から正までの範囲である、高周波可変リアクタンス素子に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
高周波用可変リアクタンス素子で負のリアクタンスを有する素子は、可変容量素子と同等であり、このような素子は、マイクロマシン技術を用い機械的に電極間距離を変化させ容量を可変とする可変キャパシタ、あるいは半導体素子の空乏層幅を印加する逆電圧で制御するバラクタダイオードがある。
【０００３】
これら素子の応用用途としては、ＶＣＯ（Ｖｏｌｔａｇｅ Ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ Ｏｓｃｉｌａｔｏｒ）に代表される発振周波数を制御できる高周波発信器が代表的である。そのような高周波用可変リアクタンス素子は、携帯電話、Ｂｌｕｅｔｏｏｔｈをはじめとするモバイル通信の発振素子として広く使用されている。
【０００４】
他の応用用途として、位相器がある。この一手法として、可変リアクタンス素子を用いて、位相を変換する素子があるが、この可変リアクタンス素子にバラクタダイオードが用いられている。
【０００５】
強磁性共鳴現象を利用した共振器、同調器には、ＹＩＧ、フェライト等の磁性体を外部磁界で飽和させ、この磁性体をストリップライン等の伝送線路近傍に配置して電気的に結合させ、外部磁界で制御した強磁性共鳴を用いて、共振器、同調器を構成したものがある。
【０００６】
図１６はかかる従来の高周波可変リアクタンス素子の模式図である。
【０００７】
この図において、１０１は高周波信号入力部、１０２はバラクタダイオード、１０３は電圧制御部、１０４は高周波信号出力部である。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、上記したバラクタダイオード等の従来素子は、
（１）容量の可変比（ＣMAX ／Ｃmin ）が３程度と小さく、周波数あるいは位相角の可変領域が狭い。
【０００９】
（２）容量性素子は、リアクタンスの絶対値が、周波数が高くなるにつれ逆比例して減少する。
【００１０】
といった問題があった。
【００１１】
本発明は、上記状況に鑑みて、外部磁界制御によりリアクタンスを負から正まで制御することができ、バラクタダイオードに比べはるかに広い可変域を有する高周波可変リアクタンス素子を提供することを目的とする。
【００１２】
【課題を解決するための手段】
本発明は、上記目的を達成するために、
〔１〕高周波可変リアクタンス素子において、薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、この高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を２０度以上７０度以下の角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化を利用するための外部磁界強度を低下させるようにしたものである。
【００１３】
〔２〕薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、この高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を７０度より大きい角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、外部磁場増加に対しリアクタンスが増加する領域を低バイアス化し、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化の外部磁界に対する直線性の高い領域を有するようにしたものである。
【００１４】
〔３〕上記〔１〕又は〔２〕記載の高周波可変リアクタンス素子において、高周波信号源から見て素子前部の導電路のいずれか、あるいはこれら両方と、電磁気的に結合する位置に導電体からなる電極を形成した構造として、リアクタンス変化と同時に生じる素子の抵抗変化と、素子あるいは導電路に対向する電極との間に生じる電気容量の効果を利用することにより、素子自体のリアクタンス変化に伝送線路のリアクタンス変化を重畳させるようにしたものである。
【００１５】
〔４〕上記〔３〕記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状を有した高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有するようにしたものである。
【００１６】
〔５〕上記〔３〕記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状の素子において、前記高周波信号源から見て素子後側における端部を電極と短絡した構造を有する高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有するようにしたものである。
【００１７】
〔６〕上記〔３〕から５の何れか１項記載の高周波可変リアクタンス素子であって、この高周波可変リアクタンス素子と伝送線路を形成する電極として導電性磁石薄膜を使用し、バイアス磁界印加機能を複合化させるようにしたものである。
【００１８】
本発明によれば、磁性体に高周波電流を通電し、外部磁場に応じたインピーダンス変化を利用した磁界検出素子を応用し、可変周波数型の高周波発振器に不可欠な可変リアクタンス素子を実現する。従来型のリアクタンス素子に比べて広い可変域を有し、しかも高周波での特性が劣化しない高周波可変リアクタンス素子を提供する。
【００１９】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態について詳細に説明する。
【００２０】
まず、以下に本発明の原理について説明する。
【００２１】
ここでは、素子の高周波電流通電方向を長手方向、これと直交する方向を幅方向とする。磁性体は通電する高周波電流により励磁されるが、この際に重要なのは通電電流の発生する磁界方向である幅方向の高周波透磁率である。薄膜幅方向の高周波透磁率が外部磁界により変化する現象は、バイアス磁化現象と呼ばれ、面内一軸磁気異方性を有した薄膜磁性体についてのバイアス磁化率の理論で説明されている。本理論によると、薄膜磁性体の幅方向高周波複素透磁率は、外部磁界強度により大きく変化し、この際、外部磁界と周波数そして薄膜磁性体の異方性磁界の条件で発生する強磁性共鳴により特異な現象を発生させることが示されている。すなわち、強磁性共鳴周波数の前後の周波数において、複素透磁率の実部が正負別の極性を有する値となり、複素透磁率の虚部が共鳴周波数で最大値となる現象である。
【００２２】
本発明の可変リアクタンス素子は、この高周波複素透磁率の強磁性共鳴周波数近傍に生じる現象を利用して、負から正までリアクタンスが可変する素子を提供するものである。
【００２３】
図１は本発明の実施例を示す可変リアクタンス素子の斜視図である。
【００２４】
この図において、１は可変リアクタンス素子、２は基板（例えばガラス）、３はその基板２上に形成される磁性膜、４はその両端に設けられる電極パッド、５は高周波電源、６は高周波電流の方向、７はリアクタンス制御磁界の方向である。なお、素子特性の制御磁界印加方向は図示の方向に限定されるものではない。
【００２５】
図２は本発明における傾斜磁壁からなる素子面内の傾斜磁区構造の模式図である。磁壁は１８０°磁壁１１と還流磁区１２の磁壁１３に分類されるが、本発明の請求項で規定する磁壁角度は、１８０°磁壁１１の傾斜角度であり、磁壁種類の判別が困難な場合は、磁壁１１，１３の平均角度で定義する。磁化容易軸の傾斜角度も異方性分散等があるため実際は一意的に決定できないため、分散状態の平均値を磁壁（磁化容易軸）傾斜角度θと定義する。１４は通電方向である。
【００２６】
本発明の素子の有する磁化容易軸の傾斜角度θ、あるいは磁壁の平均傾斜角度は請求項に規定されるものとなる。
【００２７】
傾斜磁区の形成方法には、実施の容易な方法として、以下の２通りの方法がある。
【００２８】
（１）磁性膜に磁気異方性を誘導した後に、異方性の方向が傾斜する配置の磁界検出素子形状に加工する。
【００２９】
（２）磁性体膜を磁界検出素子の形状に加工した後に、以下の製造方法で傾斜磁区を形成する。すなわち、磁界中熱処理を使用する際の磁壁傾斜角度の制御方法として、通電方向に対する素子断面形状のアスペクト比（すなわち、素子幅を膜厚で割った比）と静磁界中熱処理時に印加する磁界傾斜角度の関係により制御する。
【００３０】
上記（２）の方法については、例えば、飽和磁束密度１ＴのＣｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3アモルファス薄膜において、磁壁傾斜角度より小さな傾斜角である角度１度で静磁界中熱処理磁界を印加した場合の素子断面形状のアスペクト比と磁壁傾斜角度の関係を実験的に求めた図を図３に示す。この図において、横軸はアスペクト比Ｗ／Ｔ、縦軸は磁壁傾斜角度（度）を示している。
【００３１】
Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3アモルファス薄膜において、静磁界中熱処理磁界の傾斜角度１度、素子断面形状のアスペクト比を８とすることで、磁壁傾斜角度４５度の傾斜磁区を有した素子の製造ができる。
【００３２】
（実施例１）
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅５０μｍ、膜厚２．２μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００３３】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は、真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向として静磁界中熱処理を行なった。電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、素子両端に３００μｍ□の電極を設置した。
【００３４】
磁界強度による素子のリアクタンス特性評価は、ヘルムホルツコイルにより外部磁界Ｈｅｘを通電方向に印加した際の素子インピーダンス変化を測定することにより行なった。測定はネットワークアナライザ（例えば、ＨＰ４３９６Ｂ）を用いて反射法により測定した。素子の接続は、一端を特性インピーダンス５０Ωのマイクロストリップラインに、もう一端を接地面にワイヤボンディングして接続した。
【００３５】
上記した素子特性の測定結果について説明する。図４は本発明の実施例を示す可変リアクタンス素子の外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）に対するリアクタンスＸ（Ω）の特性図である。ここでは、周波数８００ＭＨｚ（▽）と１ＧＨｚ（◇）における特性を示している。図４に示すように、外部磁界５Ｏｅから２０Ｏｅでリアクタンスが変化し、負から正の値まで変化する。
【００３６】
このように、実施例１では、周波数が増加するにつれ負のリアクタンスのピークが大きくなり、より高い周波数で高い効果を有する容量性の素子を提供できる。実施例１の素子における磁区構造を図５に示す。この図において、２１は磁性体素子、２２は磁壁、２３は磁壁傾斜角度であり、ここではほぼ９０°である。２４は通電方向を示している。
【００３７】
実施例１の磁壁角度条件は、本発明の請求の範囲外であり、以下に示す本発明の実施例との比較にために述べた。
【００３８】
（実施例２）
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．２μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００３９】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向に対し角度１度の傾斜角度として静磁界中熱処理を行なった。電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、ウエハプローブによりインピーダンス測定を可能とするために、磁性体素子を中心としたコプレーナ形状の電極を設置し、測定器から離れた側の磁性体端部と電極を短絡させた構造とした。
【００４０】
磁界強度による、素子のリアクタンス特性評価は、ヘルムホルツコイルにより外部磁界Ｈｅｘを通電方向に印加した際の素子インピーダンス変化を測定することにより行なった。測定はネットワークアナライザ（例えば、ＨＰ４３９６Ｂ）を用いて反射法により測定した。評価に使用したウエハプローブは、Ｇ−Ｓ−Ｇの３端子タイプ（端子間隔１５０μｍ）を使用した。
【００４１】
上記した素子特性の測定結果について説明する。図６は本発明の実施例２を示す可変リアクタンス素子の外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）に対するリアクタンスＸ（Ω）の特性図である。ここでは、周波数８００ＭＨｚ（▽）と１ＧＨｚ（◇）における特性を示している。図６に示すように、外部磁界２Ｏｅから１７Ｏｅでリアクタンスが変化し、負から正の値まで変化する。
【００４２】
本素子は、周波数が増加するにつれ負のリアクタンスのピークが大きくなり、より高い周波数で高い効果を有するキャパシティブ素子を提供できる点で実施例１と同じ効果を有する。但し、この実施例２における磁区構造は、図７に示すような傾斜磁区構造となっており、その傾斜角度は４０°となっている。図７において、３１は磁性体素子、３２は磁壁、３３は磁壁傾斜角度であり、ここでは４０°である。３４は通電方向を示している。
【００４３】
実施例１の外部磁界Ｈｅｘ−リアクタンス特性図である図４と比較すると、本実施例では、リアクタンス変化が生じる外部磁界強度が１／２以下に低下していることが分かる。すなわち、リアクタンス制御に要する外部磁界発生の消費電力低下を実現できる。
【００４４】
動作磁界減少に関しては、磁化容易軸の傾斜角が、磁性体物性によらないパラメータであることが、薄膜磁性体のバイアス磁化率の理論から導かれる。このことから、より普遍的で、磁性体組成等に影響されないデータとして、磁壁傾斜角度とリアクタンスが最小値となる外部磁界の関係図を図８に示す。この図において、横軸は磁壁傾斜角度（度）、縦軸は最小リアクタンスを有する磁界（Ｏｅ）を示している。
【００４５】
この図は実験的に得られたものである。これより、磁壁傾斜角度２０度以上でリアクタンス制御に要する動作磁界が減少し、この部分に消費される電力を減少させることが可能となる。この動作磁界を薄膜磁石等で発生させる場合も、少ない磁石膜厚で実現可能であり、有効である。
【００４６】
（実施例３）
実施例２と同じ製法により作製した、素子長さ２ｍｍ、幅１０μｍ、膜厚３．３μｍのコプレーナ形状素子について、磁界強度による素子リアクタンスの特性を図９に示す。この図において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はリアクタンスＸ（Ω）、☆は６００ＭＨｚ、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。評価方法も実施例２と同じである。
【００４７】
本実施例における磁壁傾斜角度は、８０度となり請求項５の範囲内となる。この条件では５００ＭＨｚを超える高周波域におけるリアクタンス変化は、外部磁界零近傍から直線的に単調増加する特性曲線となる。この特性曲線は、実施例２に示す請求項４の特性曲線である、減少から増加に変化する特性曲線と異なり、外部磁界に対しリアクタンスが急峻に変化するのではなく、緩やかに直線的に変化する特性領域を、より少ない外部磁界で利用可能である。
【００４８】
（実施例４）
素子長さ５ｍｍ、幅１０μｍ、信号線と接地電極のギャップ間隔１０μｍの終端を短絡したコプレーナ形状素子について、信号線導電率とリアクタンスの関係を図１０に示す。この図において、横軸は周波数（ＭＨｚ）、縦軸はインピーダンス（Ω）、■はσ＝４．１０×１０7 （Ｓ／ｍ）、●はσ＝３．１６×１０7 （Ｓ／ｍ）、▲はσ＝２．２３×１０7 （Ｓ／ｍ）、▼はσ＝１．２９×１０7 （Ｓ／ｍ）、◆はσ＝３．５５×１０6 （Ｓ／ｍ）を示している。なお、ここで、インピーダンス（Ω）は、インピーダンスの虚部を示している。
【００４９】
この図のデータは、信号線に非磁性体を使用したと仮定し、解析的に求められたものである。図１０から明らかなように、コプレーナ形状素子において、信号線抵抗が高くなると、負のリアクタンスが大きくなることが分かる。
【００５０】
この現象を模式図で説明すると、図１１に示すようになる。図１１（ａ）は電流分布の模式図（低抵抗の場合）、図１１（ｂ）は電流分布の模式図（高抵抗の場合）を示している。
【００５１】
図１１（ａ）に示すように、信号線が低抵抗の場合は、素子に流れる全電流に対する、ギャップ間を流れる変位電流の量は無視できるほど小さい。ところが、図１１（ｂ）に示すように、信号線の抵抗がおよそ２００Ω以上に大きくなると、素子に流れる全電流に対する、ギャップ間を流れる変位電流の量は無視できない量となる。
【００５２】
後者の場合には、素子のリアクタンス成分は、負の値を有するようになる。すなわち、信号線の抵抗値を可変制御できる素子で、接地電極間との間で容量成分を有する構造の伝送線路を形成することで、可変制御可能な負のリアクタンスを発生することができる。信号線の形状や流路長を機械的に変化させずに抵抗値を数十Ωから数百Ωに変化可能な素子として、磁気インピーダンス効果素子が知られているが、磁気インピーダンス効果素子のリアクタンス成分は、一般に正の値となるため、この効果を負のリアクタンス制御に使用することは有効ではない。しかし、本発明の負のリアクタンスを有する可変リアクタンス素子に、この現象を利用することは、負のリアクタンス成分を増加させるのに有効である。以下にその実施例を示す。
【００５３】
実施例２と同じ製法により作製した、素子長さ３ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．２μｍのコプレーナ形状素子について、磁界強度による素子リアクタンスの特性を図１２に素子インピーダンスの実部である素子抵抗の磁界強度特性を図１３に示す。
【００５４】
図１２において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はインピーダンス（Ω）、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。また、図１３において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸は抵抗Ｒ（Ω）、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。
【００５５】
評価方法も実施例２と同じである。本実施例の素子における抵抗成分の変化は、周波数１ＧＨｚにおいて最小値１５０Ωから最大値２６０Ωと大きく変化する。この抵抗値変化に対する負の符号を有する素子リアクタンス絶対値の増加分を終端短絡の伝送線路の解析式より見積ると、およそ２０Ωとなる。すなわち、本実施例の素子は、前述の抵抗成分変化に伴なう伝送線路の静電容量を利用した負のリアクタンス増加を有効利用した素子となっている。
【００５６】
なお、この効果は、コプレーナ線路に限定されず、スロットライン、ストリップライン等の代表的な伝送線路でも発生する。
【００５７】
（実施例５）
接地電極を導電性磁石薄膜で作製し、バイアス磁界を印加した実施例を示す。
【００５８】
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．１μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００５９】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は、真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向に対し角度１度の傾斜角度として静磁界中熱処理を行なった。
【００６０】
磁石薄膜の材料組成は、ＳｍＣｏ5であり、磁界中ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にて成膜した。成膜時の磁束密度は、３５０Ｇ以上とした。成膜磁界は磁石を磁化させたい方向である素子通電方向に印加した。磁石薄膜は、素子両側に間隔２０μｍあけて配置し、片側の寸法が長さ３ｍｍ、幅１．５ｍｍ、膜厚２．０μｍとした。なお、ＳｍＣｏ5薄膜の残留磁束密度は０．８１Ｔであった。本実施例では、良好な導電体であるＳｍＣｏ5磁石を電極構造として用いていることで、コプレーナ線路を形成している。
【００６１】
電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、測定器から離れた側の素子端部と磁石薄膜を短絡させる接続部分と、ウエハプローブによりインピーダンス測定を可能とするためのパッド部分にのみ用いられた。
【００６２】
素子構造の概略図を図１４に示す。
【００６３】
この図において、４１は可変リアクタンス素子、４２は接続線、４３，４４はＳｍＣｏ5 薄膜磁石、４５，４６，４７は電極パッドである。各部の寸法も表示されている。
【００６４】
本実施例における磁界強度による素子リアクタンスの特性を図１５に示す。この図において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はリアクタンスＸを示しており、ここでは１ＧＨｚである。
【００６５】
薄膜磁石の効果により特性の対称点となる磁界強度が、およそ３Ｏｅ右に移動しており、外部磁界０で素子リアクタンスが負の、外部磁界により大きく変化する位置となっている。なお、本実施例において、請求項６の伝送線路リアクタンスを利用した構造とするためには、素子抵抗を２００Ω以上とすることが望ましい。
【００６６】
また、上記した高周波可変リアクタンス素子を使用した同調器に用いることができる。
【００６７】
更に、上記した高周波可変リアクタンス素子を用いた位相器に用いることができる。
【００６８】
また、上記した周波可変リアクタンス素子を使用し、外部磁界により変化する共振特性を用いるようにした磁界検出装置に用いることもできる。
【００６９】
本発明によれば、
（１）簡便な構成で、周波数あるいは位相角の広い可変域を有し、しかも高周波での特性が劣化しない高周波可変リアクタンス素子を得ることができる。
【００７０】
（２）携帯無線機等の通信周波数の可変範囲を広げ、ブロードバンド化による情報量増加に対応することができる。
【００７１】
（３）現在より、さらに高い周波数での可変発振器の実現により、高周波化に対応することができる。
【００７２】
また、本発明によれば、
（Ａ）リアクタンスを負から正の領域で制御することができる。
【００７３】
（Ｂ）従来素子に比べはるかに広い可変域を有する。
【００７４】
（Ｃ）リアクタンスの絶対値は、周波数に比例して増加する特性を有するため、とりわけ高周波領域で有利である。
【００７５】
なお、本発明は上記実施例に限定されるものではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能であり、これらを本発明の範囲から排除するものではない。
【００７６】
【発明の効果】
以上、詳細に説明したように、本発明によれば、以下のような効果を奏することができる。
【００７７】
（Ａ）薄膜磁性体の強磁性共鳴現象を用いて、素子に印加する磁界を変化させることで、素子のリアクタンスを制御することができる。強磁性共鳴現象に伴い発生するリアクタンスを、正から負へと可変にすることができる。
【００７８】
（Ｂ）高周波電流を通電する方向から直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向を幅方向から傾斜させることで、強磁性共鳴が発生する磁界強度を低下させ、素子駆動の消費電力を減少させることができる。
【００７９】
（Ｃ）導電性の磁石薄膜を用いて、バイアス磁界を印加することで、素子駆動の消費電力を減少させる特徴を有する。
【００８０】
（Ｄ）本発明の素子は、周波数に反比例したリアクタンスを有する容量性素子とは違い、周波数に比例した特性を有する負から正の極性を有するリアクタンスを発生させるため、１ＧＨｚ以上の高周波において有効である。
【図面の簡単な説明】
【図１】 可変リアクタンス素子の斜視図である。
【図２】 素子面内の傾斜磁区構造の模式図である。
【図３】 素子断面アスペクト比と磁壁傾斜角度の関係を示す図である。
【図４】 実施例１の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図５】 実施例１の素子における磁区構造を示す図である。
【図６】 実施例２の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図７】 実施例２の素子における磁区構造を示す図である。
【図８】 磁壁傾斜角度とリアクタンスが最小値となる外部磁界の関係を示す図である。
【図９】 実施例３の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１０】 コプレーナ形状素子における信号線導電率とリアクタンスの関係を示す図である。
【図１１】 コプレーナ形状素子における信号線導電率とリアクタンス変化の模式図である。
【図１２】 実施例４の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１３】 実施例４の素子における外部磁界に対する素子抵抗の変化特性を示す図である。
【図１４】 磁石薄膜を複合化した実施例５の素子構造を示す図である。
【図１５】 実施例４の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１６】 従来の高周波可変リアクタンス素子の模式図である。
【符号の説明】
１ 可変リアクタンス素子
２ 基板（例えばガラス）
３ 磁性膜
４ 電極パッド
５ 高周波電源
６ 高周波電流の方向
７ リアクタンス制御磁界の方向
１１ １８０°磁壁
１２ 還流磁区
１３，２２，３２ 磁壁
１４，２４，３４ 通電方向
２１，３１ 磁性体素子
２３，３３ 磁壁傾斜角度
４１ 可変リアクタンス素子
４２ 接続線
４３，４４ ＳｍＣｏ5薄膜磁石
４５，４６，４７ 電極パッド
【発明の属する技術分野】
本発明は、外部磁界により制御可能で、かつその制御範囲が負から正までの範囲である、高周波可変リアクタンス素子に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
高周波用可変リアクタンス素子で負のリアクタンスを有する素子は、可変容量素子と同等であり、このような素子は、マイクロマシン技術を用い機械的に電極間距離を変化させ容量を可変とする可変キャパシタ、あるいは半導体素子の空乏層幅を印加する逆電圧で制御するバラクタダイオードがある。
【０００３】
これら素子の応用用途としては、ＶＣＯ（Ｖｏｌｔａｇｅ Ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ Ｏｓｃｉｌａｔｏｒ）に代表される発振周波数を制御できる高周波発信器が代表的である。そのような高周波用可変リアクタンス素子は、携帯電話、Ｂｌｕｅｔｏｏｔｈをはじめとするモバイル通信の発振素子として広く使用されている。
【０００４】
他の応用用途として、位相器がある。この一手法として、可変リアクタンス素子を用いて、位相を変換する素子があるが、この可変リアクタンス素子にバラクタダイオードが用いられている。
【０００５】
強磁性共鳴現象を利用した共振器、同調器には、ＹＩＧ、フェライト等の磁性体を外部磁界で飽和させ、この磁性体をストリップライン等の伝送線路近傍に配置して電気的に結合させ、外部磁界で制御した強磁性共鳴を用いて、共振器、同調器を構成したものがある。
【０００６】
図１６はかかる従来の高周波可変リアクタンス素子の模式図である。
【０００７】
この図において、１０１は高周波信号入力部、１０２はバラクタダイオード、１０３は電圧制御部、１０４は高周波信号出力部である。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、上記したバラクタダイオード等の従来素子は、
（１）容量の可変比（ＣMAX ／Ｃmin ）が３程度と小さく、周波数あるいは位相角の可変領域が狭い。
【０００９】
（２）容量性素子は、リアクタンスの絶対値が、周波数が高くなるにつれ逆比例して減少する。
【００１０】
といった問題があった。
【００１１】
本発明は、上記状況に鑑みて、外部磁界制御によりリアクタンスを負から正まで制御することができ、バラクタダイオードに比べはるかに広い可変域を有する高周波可変リアクタンス素子を提供することを目的とする。
【００１２】
【課題を解決するための手段】
本発明は、上記目的を達成するために、
〔１〕高周波可変リアクタンス素子において、薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、この高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を２０度以上７０度以下の角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化を利用するための外部磁界強度を低下させるようにしたものである。
【００１３】
〔２〕薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、この高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を７０度より大きい角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、外部磁場増加に対しリアクタンスが増加する領域を低バイアス化し、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化の外部磁界に対する直線性の高い領域を有するようにしたものである。
【００１４】
〔３〕上記〔１〕又は〔２〕記載の高周波可変リアクタンス素子において、高周波信号源から見て素子前部の導電路のいずれか、あるいはこれら両方と、電磁気的に結合する位置に導電体からなる電極を形成した構造として、リアクタンス変化と同時に生じる素子の抵抗変化と、素子あるいは導電路に対向する電極との間に生じる電気容量の効果を利用することにより、素子自体のリアクタンス変化に伝送線路のリアクタンス変化を重畳させるようにしたものである。
【００１５】
〔４〕上記〔３〕記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状を有した高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有するようにしたものである。
【００１６】
〔５〕上記〔３〕記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状の素子において、前記高周波信号源から見て素子後側における端部を電極と短絡した構造を有する高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有するようにしたものである。
【００１７】
〔６〕上記〔３〕から５の何れか１項記載の高周波可変リアクタンス素子であって、この高周波可変リアクタンス素子と伝送線路を形成する電極として導電性磁石薄膜を使用し、バイアス磁界印加機能を複合化させるようにしたものである。
【００１８】
本発明によれば、磁性体に高周波電流を通電し、外部磁場に応じたインピーダンス変化を利用した磁界検出素子を応用し、可変周波数型の高周波発振器に不可欠な可変リアクタンス素子を実現する。従来型のリアクタンス素子に比べて広い可変域を有し、しかも高周波での特性が劣化しない高周波可変リアクタンス素子を提供する。
【００１９】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態について詳細に説明する。
【００２０】
まず、以下に本発明の原理について説明する。
【００２１】
ここでは、素子の高周波電流通電方向を長手方向、これと直交する方向を幅方向とする。磁性体は通電する高周波電流により励磁されるが、この際に重要なのは通電電流の発生する磁界方向である幅方向の高周波透磁率である。薄膜幅方向の高周波透磁率が外部磁界により変化する現象は、バイアス磁化現象と呼ばれ、面内一軸磁気異方性を有した薄膜磁性体についてのバイアス磁化率の理論で説明されている。本理論によると、薄膜磁性体の幅方向高周波複素透磁率は、外部磁界強度により大きく変化し、この際、外部磁界と周波数そして薄膜磁性体の異方性磁界の条件で発生する強磁性共鳴により特異な現象を発生させることが示されている。すなわち、強磁性共鳴周波数の前後の周波数において、複素透磁率の実部が正負別の極性を有する値となり、複素透磁率の虚部が共鳴周波数で最大値となる現象である。
【００２２】
本発明の可変リアクタンス素子は、この高周波複素透磁率の強磁性共鳴周波数近傍に生じる現象を利用して、負から正までリアクタンスが可変する素子を提供するものである。
【００２３】
図１は本発明の実施例を示す可変リアクタンス素子の斜視図である。
【００２４】
この図において、１は可変リアクタンス素子、２は基板（例えばガラス）、３はその基板２上に形成される磁性膜、４はその両端に設けられる電極パッド、５は高周波電源、６は高周波電流の方向、７はリアクタンス制御磁界の方向である。なお、素子特性の制御磁界印加方向は図示の方向に限定されるものではない。
【００２５】
図２は本発明における傾斜磁壁からなる素子面内の傾斜磁区構造の模式図である。磁壁は１８０°磁壁１１と還流磁区１２の磁壁１３に分類されるが、本発明の請求項で規定する磁壁角度は、１８０°磁壁１１の傾斜角度であり、磁壁種類の判別が困難な場合は、磁壁１１，１３の平均角度で定義する。磁化容易軸の傾斜角度も異方性分散等があるため実際は一意的に決定できないため、分散状態の平均値を磁壁（磁化容易軸）傾斜角度θと定義する。１４は通電方向である。
【００２６】
本発明の素子の有する磁化容易軸の傾斜角度θ、あるいは磁壁の平均傾斜角度は請求項に規定されるものとなる。
【００２７】
傾斜磁区の形成方法には、実施の容易な方法として、以下の２通りの方法がある。
【００２８】
（１）磁性膜に磁気異方性を誘導した後に、異方性の方向が傾斜する配置の磁界検出素子形状に加工する。
【００２９】
（２）磁性体膜を磁界検出素子の形状に加工した後に、以下の製造方法で傾斜磁区を形成する。すなわち、磁界中熱処理を使用する際の磁壁傾斜角度の制御方法として、通電方向に対する素子断面形状のアスペクト比（すなわち、素子幅を膜厚で割った比）と静磁界中熱処理時に印加する磁界傾斜角度の関係により制御する。
【００３０】
上記（２）の方法については、例えば、飽和磁束密度１ＴのＣｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3アモルファス薄膜において、磁壁傾斜角度より小さな傾斜角である角度１度で静磁界中熱処理磁界を印加した場合の素子断面形状のアスペクト比と磁壁傾斜角度の関係を実験的に求めた図を図３に示す。この図において、横軸はアスペクト比Ｗ／Ｔ、縦軸は磁壁傾斜角度（度）を示している。
【００３１】
Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3アモルファス薄膜において、静磁界中熱処理磁界の傾斜角度１度、素子断面形状のアスペクト比を８とすることで、磁壁傾斜角度４５度の傾斜磁区を有した素子の製造ができる。
【００３２】
（実施例１）
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅５０μｍ、膜厚２．２μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００３３】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は、真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向として静磁界中熱処理を行なった。電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、素子両端に３００μｍ□の電極を設置した。
【００３４】
磁界強度による素子のリアクタンス特性評価は、ヘルムホルツコイルにより外部磁界Ｈｅｘを通電方向に印加した際の素子インピーダンス変化を測定することにより行なった。測定はネットワークアナライザ（例えば、ＨＰ４３９６Ｂ）を用いて反射法により測定した。素子の接続は、一端を特性インピーダンス５０Ωのマイクロストリップラインに、もう一端を接地面にワイヤボンディングして接続した。
【００３５】
上記した素子特性の測定結果について説明する。図４は本発明の実施例を示す可変リアクタンス素子の外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）に対するリアクタンスＸ（Ω）の特性図である。ここでは、周波数８００ＭＨｚ（▽）と１ＧＨｚ（◇）における特性を示している。図４に示すように、外部磁界５Ｏｅから２０Ｏｅでリアクタンスが変化し、負から正の値まで変化する。
【００３６】
このように、実施例１では、周波数が増加するにつれ負のリアクタンスのピークが大きくなり、より高い周波数で高い効果を有する容量性の素子を提供できる。実施例１の素子における磁区構造を図５に示す。この図において、２１は磁性体素子、２２は磁壁、２３は磁壁傾斜角度であり、ここではほぼ９０°である。２４は通電方向を示している。
【００３７】
実施例１の磁壁角度条件は、本発明の請求の範囲外であり、以下に示す本発明の実施例との比較にために述べた。
【００３８】
（実施例２）
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．２μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００３９】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向に対し角度１度の傾斜角度として静磁界中熱処理を行なった。電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、ウエハプローブによりインピーダンス測定を可能とするために、磁性体素子を中心としたコプレーナ形状の電極を設置し、測定器から離れた側の磁性体端部と電極を短絡させた構造とした。
【００４０】
磁界強度による、素子のリアクタンス特性評価は、ヘルムホルツコイルにより外部磁界Ｈｅｘを通電方向に印加した際の素子インピーダンス変化を測定することにより行なった。測定はネットワークアナライザ（例えば、ＨＰ４３９６Ｂ）を用いて反射法により測定した。評価に使用したウエハプローブは、Ｇ−Ｓ−Ｇの３端子タイプ（端子間隔１５０μｍ）を使用した。
【００４１】
上記した素子特性の測定結果について説明する。図６は本発明の実施例２を示す可変リアクタンス素子の外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）に対するリアクタンスＸ（Ω）の特性図である。ここでは、周波数８００ＭＨｚ（▽）と１ＧＨｚ（◇）における特性を示している。図６に示すように、外部磁界２Ｏｅから１７Ｏｅでリアクタンスが変化し、負から正の値まで変化する。
【００４２】
本素子は、周波数が増加するにつれ負のリアクタンスのピークが大きくなり、より高い周波数で高い効果を有するキャパシティブ素子を提供できる点で実施例１と同じ効果を有する。但し、この実施例２における磁区構造は、図７に示すような傾斜磁区構造となっており、その傾斜角度は４０°となっている。図７において、３１は磁性体素子、３２は磁壁、３３は磁壁傾斜角度であり、ここでは４０°である。３４は通電方向を示している。
【００４３】
実施例１の外部磁界Ｈｅｘ−リアクタンス特性図である図４と比較すると、本実施例では、リアクタンス変化が生じる外部磁界強度が１／２以下に低下していることが分かる。すなわち、リアクタンス制御に要する外部磁界発生の消費電力低下を実現できる。
【００４４】
動作磁界減少に関しては、磁化容易軸の傾斜角が、磁性体物性によらないパラメータであることが、薄膜磁性体のバイアス磁化率の理論から導かれる。このことから、より普遍的で、磁性体組成等に影響されないデータとして、磁壁傾斜角度とリアクタンスが最小値となる外部磁界の関係図を図８に示す。この図において、横軸は磁壁傾斜角度（度）、縦軸は最小リアクタンスを有する磁界（Ｏｅ）を示している。
【００４５】
この図は実験的に得られたものである。これより、磁壁傾斜角度２０度以上でリアクタンス制御に要する動作磁界が減少し、この部分に消費される電力を減少させることが可能となる。この動作磁界を薄膜磁石等で発生させる場合も、少ない磁石膜厚で実現可能であり、有効である。
【００４６】
（実施例３）
実施例２と同じ製法により作製した、素子長さ２ｍｍ、幅１０μｍ、膜厚３．３μｍのコプレーナ形状素子について、磁界強度による素子リアクタンスの特性を図９に示す。この図において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はリアクタンスＸ（Ω）、☆は６００ＭＨｚ、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。評価方法も実施例２と同じである。
【００４７】
本実施例における磁壁傾斜角度は、８０度となり請求項５の範囲内となる。この条件では５００ＭＨｚを超える高周波域におけるリアクタンス変化は、外部磁界零近傍から直線的に単調増加する特性曲線となる。この特性曲線は、実施例２に示す請求項４の特性曲線である、減少から増加に変化する特性曲線と異なり、外部磁界に対しリアクタンスが急峻に変化するのではなく、緩やかに直線的に変化する特性領域を、より少ない外部磁界で利用可能である。
【００４８】
（実施例４）
素子長さ５ｍｍ、幅１０μｍ、信号線と接地電極のギャップ間隔１０μｍの終端を短絡したコプレーナ形状素子について、信号線導電率とリアクタンスの関係を図１０に示す。この図において、横軸は周波数（ＭＨｚ）、縦軸はインピーダンス（Ω）、■はσ＝４．１０×１０7 （Ｓ／ｍ）、●はσ＝３．１６×１０7 （Ｓ／ｍ）、▲はσ＝２．２３×１０7 （Ｓ／ｍ）、▼はσ＝１．２９×１０7 （Ｓ／ｍ）、◆はσ＝３．５５×１０6 （Ｓ／ｍ）を示している。なお、ここで、インピーダンス（Ω）は、インピーダンスの虚部を示している。
【００４９】
この図のデータは、信号線に非磁性体を使用したと仮定し、解析的に求められたものである。図１０から明らかなように、コプレーナ形状素子において、信号線抵抗が高くなると、負のリアクタンスが大きくなることが分かる。
【００５０】
この現象を模式図で説明すると、図１１に示すようになる。図１１（ａ）は電流分布の模式図（低抵抗の場合）、図１１（ｂ）は電流分布の模式図（高抵抗の場合）を示している。
【００５１】
図１１（ａ）に示すように、信号線が低抵抗の場合は、素子に流れる全電流に対する、ギャップ間を流れる変位電流の量は無視できるほど小さい。ところが、図１１（ｂ）に示すように、信号線の抵抗がおよそ２００Ω以上に大きくなると、素子に流れる全電流に対する、ギャップ間を流れる変位電流の量は無視できない量となる。
【００５２】
後者の場合には、素子のリアクタンス成分は、負の値を有するようになる。すなわち、信号線の抵抗値を可変制御できる素子で、接地電極間との間で容量成分を有する構造の伝送線路を形成することで、可変制御可能な負のリアクタンスを発生することができる。信号線の形状や流路長を機械的に変化させずに抵抗値を数十Ωから数百Ωに変化可能な素子として、磁気インピーダンス効果素子が知られているが、磁気インピーダンス効果素子のリアクタンス成分は、一般に正の値となるため、この効果を負のリアクタンス制御に使用することは有効ではない。しかし、本発明の負のリアクタンスを有する可変リアクタンス素子に、この現象を利用することは、負のリアクタンス成分を増加させるのに有効である。以下にその実施例を示す。
【００５３】
実施例２と同じ製法により作製した、素子長さ３ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．２μｍのコプレーナ形状素子について、磁界強度による素子リアクタンスの特性を図１２に素子インピーダンスの実部である素子抵抗の磁界強度特性を図１３に示す。
【００５４】
図１２において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はインピーダンス（Ω）、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。また、図１３において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸は抵抗Ｒ（Ω）、▽は８００ＭＨｚ、◇は１ＧＨｚを示している。
【００５５】
評価方法も実施例２と同じである。本実施例の素子における抵抗成分の変化は、周波数１ＧＨｚにおいて最小値１５０Ωから最大値２６０Ωと大きく変化する。この抵抗値変化に対する負の符号を有する素子リアクタンス絶対値の増加分を終端短絡の伝送線路の解析式より見積ると、およそ２０Ωとなる。すなわち、本実施例の素子は、前述の抵抗成分変化に伴なう伝送線路の静電容量を利用した負のリアクタンス増加を有効利用した素子となっている。
【００５６】
なお、この効果は、コプレーナ線路に限定されず、スロットライン、ストリップライン等の代表的な伝送線路でも発生する。
【００５７】
（実施例５）
接地電極を導電性磁石薄膜で作製し、バイアス磁界を印加した実施例を示す。
【００５８】
素子の磁性体材料組成は、Ｃｏ85Ｎｂ12Ｚｒ3であり、ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にてガラス基板上に成膜した。素子寸法は長さ２ｍｍ、幅２０μｍ、膜厚２．１μｍでありリフトオフ法あるいはイオンミリング法を用いてパターニングした。磁性膜はパターニング後に磁界中熱処理を施し、磁気異方性を付与した。
【００５９】
磁界中熱処理条件は、（１）回転磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、２時間）、（２）静磁界中熱処理（４０ｋＡ／ｍ、４００℃、１時間）である。磁界中熱処理は、真空中で行なった。静磁界中熱処理の磁界方向は、幅方向に対し角度１度の傾斜角度として静磁界中熱処理を行なった。
【００６０】
磁石薄膜の材料組成は、ＳｍＣｏ5であり、磁界中ＲＦスパッタ（Ａｒ雰囲気）にて成膜した。成膜時の磁束密度は、３５０Ｇ以上とした。成膜磁界は磁石を磁化させたい方向である素子通電方向に印加した。磁石薄膜は、素子両側に間隔２０μｍあけて配置し、片側の寸法が長さ３ｍｍ、幅１．５ｍｍ、膜厚２．０μｍとした。なお、ＳｍＣｏ5薄膜の残留磁束密度は０．８１Ｔであった。本実施例では、良好な導電体であるＳｍＣｏ5磁石を電極構造として用いていることで、コプレーナ線路を形成している。
【００６１】
電極はＴｉ／Ｃｕで形成され、測定器から離れた側の素子端部と磁石薄膜を短絡させる接続部分と、ウエハプローブによりインピーダンス測定を可能とするためのパッド部分にのみ用いられた。
【００６２】
素子構造の概略図を図１４に示す。
【００６３】
この図において、４１は可変リアクタンス素子、４２は接続線、４３，４４はＳｍＣｏ5 薄膜磁石、４５，４６，４７は電極パッドである。各部の寸法も表示されている。
【００６４】
本実施例における磁界強度による素子リアクタンスの特性を図１５に示す。この図において、横軸は外部磁界Ｈｅｘ（Ｏｅ）、縦軸はリアクタンスＸを示しており、ここでは１ＧＨｚである。
【００６５】
薄膜磁石の効果により特性の対称点となる磁界強度が、およそ３Ｏｅ右に移動しており、外部磁界０で素子リアクタンスが負の、外部磁界により大きく変化する位置となっている。なお、本実施例において、請求項６の伝送線路リアクタンスを利用した構造とするためには、素子抵抗を２００Ω以上とすることが望ましい。
【００６６】
また、上記した高周波可変リアクタンス素子を使用した同調器に用いることができる。
【００６７】
更に、上記した高周波可変リアクタンス素子を用いた位相器に用いることができる。
【００６８】
また、上記した周波可変リアクタンス素子を使用し、外部磁界により変化する共振特性を用いるようにした磁界検出装置に用いることもできる。
【００６９】
本発明によれば、
（１）簡便な構成で、周波数あるいは位相角の広い可変域を有し、しかも高周波での特性が劣化しない高周波可変リアクタンス素子を得ることができる。
【００７０】
（２）携帯無線機等の通信周波数の可変範囲を広げ、ブロードバンド化による情報量増加に対応することができる。
【００７１】
（３）現在より、さらに高い周波数での可変発振器の実現により、高周波化に対応することができる。
【００７２】
また、本発明によれば、
（Ａ）リアクタンスを負から正の領域で制御することができる。
【００７３】
（Ｂ）従来素子に比べはるかに広い可変域を有する。
【００７４】
（Ｃ）リアクタンスの絶対値は、周波数に比例して増加する特性を有するため、とりわけ高周波領域で有利である。
【００７５】
なお、本発明は上記実施例に限定されるものではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能であり、これらを本発明の範囲から排除するものではない。
【００７６】
【発明の効果】
以上、詳細に説明したように、本発明によれば、以下のような効果を奏することができる。
【００７７】
（Ａ）薄膜磁性体の強磁性共鳴現象を用いて、素子に印加する磁界を変化させることで、素子のリアクタンスを制御することができる。強磁性共鳴現象に伴い発生するリアクタンスを、正から負へと可変にすることができる。
【００７８】
（Ｂ）高周波電流を通電する方向から直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向を幅方向から傾斜させることで、強磁性共鳴が発生する磁界強度を低下させ、素子駆動の消費電力を減少させることができる。
【００７９】
（Ｃ）導電性の磁石薄膜を用いて、バイアス磁界を印加することで、素子駆動の消費電力を減少させる特徴を有する。
【００８０】
（Ｄ）本発明の素子は、周波数に反比例したリアクタンスを有する容量性素子とは違い、周波数に比例した特性を有する負から正の極性を有するリアクタンスを発生させるため、１ＧＨｚ以上の高周波において有効である。
【図面の簡単な説明】
【図１】 可変リアクタンス素子の斜視図である。
【図２】 素子面内の傾斜磁区構造の模式図である。
【図３】 素子断面アスペクト比と磁壁傾斜角度の関係を示す図である。
【図４】 実施例１の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図５】 実施例１の素子における磁区構造を示す図である。
【図６】 実施例２の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図７】 実施例２の素子における磁区構造を示す図である。
【図８】 磁壁傾斜角度とリアクタンスが最小値となる外部磁界の関係を示す図である。
【図９】 実施例３の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１０】 コプレーナ形状素子における信号線導電率とリアクタンスの関係を示す図である。
【図１１】 コプレーナ形状素子における信号線導電率とリアクタンス変化の模式図である。
【図１２】 実施例４の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１３】 実施例４の素子における外部磁界に対する素子抵抗の変化特性を示す図である。
【図１４】 磁石薄膜を複合化した実施例５の素子構造を示す図である。
【図１５】 実施例４の素子における外部磁界に対するリアクタンスの変化特性を示す図である。
【図１６】 従来の高周波可変リアクタンス素子の模式図である。
【符号の説明】
１ 可変リアクタンス素子
２ 基板（例えばガラス）
３ 磁性膜
４ 電極パッド
５ 高周波電源
６ 高周波電流の方向
７ リアクタンス制御磁界の方向
１１ １８０°磁壁
１２ 還流磁区
１３，２２，３２ 磁壁
１４，２４，３４ 通電方向
２１，３１ 磁性体素子
２３，３３ 磁壁傾斜角度
４１ 可変リアクタンス素子
４２ 接続線
４３，４４ ＳｍＣｏ5薄膜磁石
４５，４６，４７ 電極パッド
Claims (6)
- 薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、該高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を２０度以上７０度以下の角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化を利用するための外部磁界強度を低下させることを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
- 薄膜磁性体の強磁性共鳴に起因する、高周波複素透磁率の実部が負から正まで可変となる現象を利用して、負のリアクタンスを発生させる素子であって、薄膜面内方向の外部磁界によりリアクタンスが負から正まで変化可能である高周波可変リアクタンス素子において、面内一軸異方性を有した薄膜磁性体に直接高周波電流を流し、該高周波電流の通電方向に対し直角方向を幅方向とし、薄膜磁性体の磁化容易軸方向が幅方向から傾斜することに伴い生じる磁壁の傾斜角度を７０度より大きい角度方向とし、外部磁場を高周波電流の通電方向に印加することにより、外部磁場増加に対しリアクタンスが増加する領域を低バイアス化し、強磁性共鳴現象に起因するリアクタンス変化の外部磁界に対する直線性の高い領域を用いることを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
- 請求項１又は２記載の高周波可変リアクタンス素子において、高周波信号源から見て素子前部の導電路のいずれか、あるいはこれら両方と、電磁気的に結合する位置に導電体からなる電極を形成した構造として、リアクタンス変化と同時に生じる素子の抵抗変化と、素子あるいは導電路に対向する電極との間に生じる電気容量の効果を利用することにより、素子自体のリアクタンス変化に伝送線路のリアクタンス変化を重畳させることを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
- 請求項３記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状を有した高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有することを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
- 請求項３記載の高周波可変リアクタンス素子であって、基板上に形成した高周波可変リアクタンス素子の両側に、間隔をおいて並列的に電極を配置したコプレーナ形状の素子において、前記高周波信号源から見て素子後側における端部を電極と短絡した構造を有する高周波可変リアクタンス素子であり、素子抵抗が２００Ω以上の値を有することを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
- 請求項３から５の何れか１項記載の高周波可変リアクタンス素子であって、該高周波可変リアクタンス素子と伝送線路を形成する電極として導電性磁石薄膜を使用し、バイアス磁界印加機能を複合化させるようにしたことを特徴とする高周波可変リアクタンス素子。
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