JP3094756B2 - アンテナ測定法 - Google Patents
アンテナ測定法Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は複数個の素子アンテナ
から成り、各素子に可変移相器をつなぎ、これらの移相
器の位相を制御して電子的にビーム走査、あるいはパタ
ーン成形を行うアレーアンテナ、すなわちフェーズドア
レーアンテナにおいて、全素子アンテナの動作状態にお
ける各素子アンテナの励振振幅位相を精度良く測定でき
るアンテナ測定法に関するものである。
から成り、各素子に可変移相器をつなぎ、これらの移相
器の位相を制御して電子的にビーム走査、あるいはパタ
ーン成形を行うアレーアンテナ、すなわちフェーズドア
レーアンテナにおいて、全素子アンテナの動作状態にお
ける各素子アンテナの励振振幅位相を精度良く測定でき
るアンテナ測定法に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】通常、フェーズドアレーアンテナは基本
的に図６の様な構成に成っている。すなわち、図６にお
いて１は素子アンテナ、２は移相器、３は電力分配回
路、４は送信器、５は計測用のピックアップアンテナ、
６は計測用の受信器、８はフェーズドアレーアンテナで
ある。
的に図６の様な構成に成っている。すなわち、図６にお
いて１は素子アンテナ、２は移相器、３は電力分配回
路、４は送信器、５は計測用のピックアップアンテナ、
６は計測用の受信器、８はフェーズドアレーアンテナで
ある。
【０００３】次に動作について説明する。図６は送信の
例であり、送信機４より発生した信号電力は電力分配回
路３により所望の分配比に分配されて、各移相器２に送
られる。そして、所望の移相量にコントロールされた移
相器２により位相が変えられ、素子アンテナ１から放射
され、所望のアンテナ特性を得る。受信の場合も送信機
と受信機が入れ替わるだけで送信の場合と同一である。
例であり、送信機４より発生した信号電力は電力分配回
路３により所望の分配比に分配されて、各移相器２に送
られる。そして、所望の移相量にコントロールされた移
相器２により位相が変えられ、素子アンテナ１から放射
され、所望のアンテナ特性を得る。受信の場合も送信機
と受信機が入れ替わるだけで送信の場合と同一である。
【０００４】さて、上記フェーズドアレーアンテナ８に
おいて、各構成のところで特性のバラツキが存在する。
所望のアンテナ特性を得るためには、これらのバラツキ
を含んだ各素子アンテナ１の励振振幅位相を正確に知る
事が必要である。
おいて、各構成のところで特性のバラツキが存在する。
所望のアンテナ特性を得るためには、これらのバラツキ
を含んだ各素子アンテナ１の励振振幅位相を正確に知る
事が必要である。
【０００５】そこで、各素子の移相器の位相を変化させ
て、フェーズドアレーアンテナの合成電界をピックアッ
プアンテナ５で測定し、その電界レベルの変化の最大対
最小比ｒ2 と最大値を与える位相変化量Δ0 を求め、全
アレー動作状態で各素子アンテナの振幅位相を求める方
法があった。従来のこの方法を図６を用いて説明する。
まず図６の全アレー動作状態において、ピックアップア
ンテナ５で受信される合成電界ベクトルＥ0 ｅｘｐ（ｊ
φ0 ）は図２に示すように各素子アンテナ１による電界
ベクトルの和で表される。ここで第ｎ番目の素子アンテ
ナ１（以下第ｎ素子）の電界ベクトルをＥn ｅｘｐ（ｊ
φn ）としてこの位相φn を変化させれば、全アレー合
成の電界ベクトルは第ｎ素子の電界ベクトルの回転に従
って、変化する。この合成電界ベクトルの振幅の変化の
み測定することによって第ｎ素子の相対振幅位相Ｅn ／
Ｅ0 ，φn −φ0 が以下のようにして求められる。第ｎ
素子の位相をΔだけ変化させたときの合成電界ベクトル
は“数１”で表される。
て、フェーズドアレーアンテナの合成電界をピックアッ
プアンテナ５で測定し、その電界レベルの変化の最大対
最小比ｒ2 と最大値を与える位相変化量Δ0 を求め、全
アレー動作状態で各素子アンテナの振幅位相を求める方
法があった。従来のこの方法を図６を用いて説明する。
まず図６の全アレー動作状態において、ピックアップア
ンテナ５で受信される合成電界ベクトルＥ0 ｅｘｐ（ｊ
φ0 ）は図２に示すように各素子アンテナ１による電界
ベクトルの和で表される。ここで第ｎ番目の素子アンテ
ナ１（以下第ｎ素子）の電界ベクトルをＥn ｅｘｐ（ｊ
φn ）としてこの位相φn を変化させれば、全アレー合
成の電界ベクトルは第ｎ素子の電界ベクトルの回転に従
って、変化する。この合成電界ベクトルの振幅の変化の
み測定することによって第ｎ素子の相対振幅位相Ｅn ／
Ｅ0 ，φn −φ0 が以下のようにして求められる。第ｎ
素子の位相をΔだけ変化させたときの合成電界ベクトル
は“数１”で表される。
【０００６】
【数１】
【０００７】ここで、変数Ｘを次のように定義する。
【０００８】
【数２】
【０００９】“数２”を用いて、“数１”を変形すれ
ば、次のようになる。
ば、次のようになる。
【００１０】
【数３】
【００１１】次に変数Ｋを次式で定義する。
【００１２】
【数４】
【００１３】“数４”を用いて“数３”の絶対値を求め
ると次式が導かれる。
ると次式が導かれる。
【００１４】
【数５】
【００１５】“数５”におけるＹ、Δ0 の定義を次式に
示す。
示す。
【００１６】
【数６】
【００１７】
【数７】
【００１８】すなわち、第ｎ素子の位相変化により合成
電力レベルは“数５”のようにｃｏｓｉｎｅで変化す
る。ここで、ｃｏｓｉｎｅの変化の最大値と最小値の比
をｒ2とすれば“数５”より
電力レベルは“数５”のようにｃｏｓｉｎｅで変化す
る。ここで、ｃｏｓｉｎｅの変化の最大値と最小値の比
をｒ2とすれば“数５”より
【００１９】
【数８】
【００２０】となる。また“数５”より−Δ0 はｃｏｓ
ｉｎｅ変化の最大値を与える位相変化量である。これら
ｒとΔ0 は“数５”の相対電力の測定により求められる
量であり、このｒとΔ0 より第ｎ素子の相対振幅（Ｋ＝
Ｅn ／Ｅ0 ）と相対位相（Ｘ＝φn −φ0 ）が以下の様
にして決定される。“数８”より
ｉｎｅ変化の最大値を与える位相変化量である。これら
ｒとΔ0 は“数５”の相対電力の測定により求められる
量であり、このｒとΔ0 より第ｎ素子の相対振幅（Ｋ＝
Ｅn ／Ｅ0 ）と相対位相（Ｘ＝φn −φ0 ）が以下の様
にして決定される。“数８”より
【００２１】
【数９】
【００２２】が成り立つ。“数９”における正符号の場
合を考えると、次式が成り立つ。
合を考えると、次式が成り立つ。
【００２３】
【数１０】
【００２４】となり、また“数７”より、次式が成り立
つ。
つ。
【００２５】
【数１１】
【００２６】
【数１２】
【００２７】従って、“数１０”、“数１１”、“数１
２”よりＹを消去すればＫとＸに関する次の連立方程式
が得られる。
２”よりＹを消去すればＫとＸに関する次の連立方程式
が得られる。
【００２８】
【数１３】
【００２９】
【数１４】
【００３０】“数１３”、“数１４”を解けば、相対振
幅Ｋと相対振幅Ｘの解が次式の様に得られる。
幅Ｋと相対振幅Ｘの解が次式の様に得られる。
【００３１】
【数１５】
【００３２】
【数１６】
【００３３】但し“数１５”、“数１６”におけるＰは
次式で与えられる。
次式で与えられる。
【００３４】
【数１７】
【００３５】以上は“数９”の右辺が正符号の場合であ
るが、同じく負符号の場合については同様にして次式が
得られる。
るが、同じく負符号の場合については同様にして次式が
得られる。
【００３６】
【数１８】
【００３７】
【数１９】
【００３８】すなわち、第ｎ素子の位相を移相器２によ
って変化させて合成電力レベルの変化をピックアップア
ンテナ５で測定すれば位相変化に対するｃｏｓｉｎｅ状
のレベル変化（“数５”に対応）が得られ、そのデータ
より最大／最小比ｒ及び最大点Δ0 が求められる。これ
らｒとΔ0 を用いて“数１５”、“数１６”または“数
１８”、“数１９”を計算すれば位相変化させた素子ア
ンテナ１の相対振幅、位相が決定されることになる。初
期設定を同じにしてすべての素子アンテナ１について同
様の測定とデータ処理と計算を繰り返し行えばすべての
素子アンテナ１の相対振幅位相を知ることができる。ま
た、“数１５”、“数１６”と“数１８”、“数１９”
の二組の解のいずれかを採るべきかについては、初期設
定の位相分布を変えてもう一度全ての素子アンテナにつ
いて上記の測定を行ってＫとＸを求め１回目の結果と比
較してＫが同じとなる解を選ぶことで決めることができ
る。
って変化させて合成電力レベルの変化をピックアップア
ンテナ５で測定すれば位相変化に対するｃｏｓｉｎｅ状
のレベル変化（“数５”に対応）が得られ、そのデータ
より最大／最小比ｒ及び最大点Δ0 が求められる。これ
らｒとΔ0 を用いて“数１５”、“数１６”または“数
１８”、“数１９”を計算すれば位相変化させた素子ア
ンテナ１の相対振幅、位相が決定されることになる。初
期設定を同じにしてすべての素子アンテナ１について同
様の測定とデータ処理と計算を繰り返し行えばすべての
素子アンテナ１の相対振幅位相を知ることができる。ま
た、“数１５”、“数１６”と“数１８”、“数１９”
の二組の解のいずれかを採るべきかについては、初期設
定の位相分布を変えてもう一度全ての素子アンテナにつ
いて上記の測定を行ってＫとＸを求め１回目の結果と比
較してＫが同じとなる解を選ぶことで決めることができ
る。
【００３９】
【発明が解決しようとする課題】従来のアンテナ装置は
以上のような測定法により、素子アンテナの励振振幅お
よび位相を測定するものであり、合成放射電界の振幅測
定値のみで解が求められる反面、“数１５”、“数１
６”と“数１８”、“数１９”の二組の解のいずれかを
採るべきかについては、初期設定の位相分布を変えても
う一度全ての素子アンテナについて上記の測定を行って
ＫとＸを求め１回目の結果と比較してＫが同じとなる解
を選ぶ必要があり、同一の計測を２回以上繰り返す必要
があった。
以上のような測定法により、素子アンテナの励振振幅お
よび位相を測定するものであり、合成放射電界の振幅測
定値のみで解が求められる反面、“数１５”、“数１
６”と“数１８”、“数１９”の二組の解のいずれかを
採るべきかについては、初期設定の位相分布を変えても
う一度全ての素子アンテナについて上記の測定を行って
ＫとＸを求め１回目の結果と比較してＫが同じとなる解
を選ぶ必要があり、同一の計測を２回以上繰り返す必要
があった。
【００４０】この発明は上記の様な問題点を解消するた
めになされたもので、合成放射電界の振幅測定値のみで
はなく位相測定値も使用して計算する事で、従来の方法
では２回以上繰り返し測定する必要が有ったものを一回
の計測で解が求められるアンテナ測定法を提供するもの
である。
めになされたもので、合成放射電界の振幅測定値のみで
はなく位相測定値も使用して計算する事で、従来の方法
では２回以上繰り返し測定する必要が有ったものを一回
の計測で解が求められるアンテナ測定法を提供するもの
である。
【００４１】またこの発明に係るアンテナ測定法は合成
放射電界の振幅位相測定値から移相器の故障の有無及び
故障箇所を特定できるアンテナ測定法を提供するもので
ある。
放射電界の振幅位相測定値から移相器の故障の有無及び
故障箇所を特定できるアンテナ測定法を提供するもので
ある。
【００４２】
【課題を解決するための手段】この発明に係るアンテナ
測定法は着目する上記素子アンテナの移相器の設定位相
ΔをΔ＝２πｍ／Ｍ（Ｍは移相器の形式等で決まる自然
数、ｍ＝０、・・・、Ｍ−１）の様に０から２π（ラジ
アン）の間の等間隔にＭ回設定して上記フェーズドアレ
ーアンテナの合成放射電界の振幅と位相を測定し、複素
合成電界ベクトルＥm を求め、上記Ｍ個の複素合成電界
ベクトル測定値Ｅm から着目する素子アンテナの励振振
幅および位相を算出するものである。
測定法は着目する上記素子アンテナの移相器の設定位相
ΔをΔ＝２πｍ／Ｍ（Ｍは移相器の形式等で決まる自然
数、ｍ＝０、・・・、Ｍ−１）の様に０から２π（ラジ
アン）の間の等間隔にＭ回設定して上記フェーズドアレ
ーアンテナの合成放射電界の振幅と位相を測定し、複素
合成電界ベクトルＥm を求め、上記Ｍ個の複素合成電界
ベクトル測定値Ｅm から着目する素子アンテナの励振振
幅および位相を算出するものである。
【００４３】
【００４４】
【作用】この発明に係るアンテナ測定法は、着目する素
子アンテナの移相器の設定位相ΔをΔ＝２πｍ／Ｍ（Ｍ
は移相器の形式等で決まる自然数、ｍ＝０、・・・、Ｍ
−１）の様に０から２π（ラジアン）の間に等間隔にＭ
回設定して上記フェーズドアレーアンテナの合成電界の
振幅と位相を測定し、複素合成電界ベクトルＥmを求
め、上記Ｍ個の複素合成電界ベクトル測定値Ｅm にｅｘ
ｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）（ｅｘｐ（）は指数関数、ｊ2 ＝
−１）を掛け合わせ、Ｍ個のＥm ・ｅｘｐ（−ｊ２πｍ
／Ｍ）の算術平均を求める事で着目する素子アンテナの
振幅および位相を算出する事で、従来は初期設定の位相
分布を変えて２回以上繰り返し測定し、解の判定を行う
必要が有ったのに対し一回の計測で解が求められるもの
である。
子アンテナの移相器の設定位相ΔをΔ＝２πｍ／Ｍ（Ｍ
は移相器の形式等で決まる自然数、ｍ＝０、・・・、Ｍ
−１）の様に０から２π（ラジアン）の間に等間隔にＭ
回設定して上記フェーズドアレーアンテナの合成電界の
振幅と位相を測定し、複素合成電界ベクトルＥmを求
め、上記Ｍ個の複素合成電界ベクトル測定値Ｅm にｅｘ
ｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）（ｅｘｐ（）は指数関数、ｊ2 ＝
−１）を掛け合わせ、Ｍ個のＥm ・ｅｘｐ（−ｊ２πｍ
／Ｍ）の算術平均を求める事で着目する素子アンテナの
振幅および位相を算出する事で、従来は初期設定の位相
分布を変えて２回以上繰り返し測定し、解の判定を行う
必要が有ったのに対し一回の計測で解が求められるもの
である。
【００４５】
【００４６】
実施例１．以下この発明の実施例を図について説明す
る。図１において１は素子アンテナ、２は移相器、３は
電力分配回路、４は送信機、５はピックアップアンテ
ナ、７は振幅位相受信器である。
る。図１において１は素子アンテナ、２は移相器、３は
電力分配回路、４は送信機、５はピックアップアンテ
ナ、７は振幅位相受信器である。
【００４７】次に動作についてする。まず図１の全アレ
ー動作状態において、ピックアップアンテナ５で受信さ
れる合成電界ベクトルは図２に示すように各素子アンテ
ナ１による電界ベクトルの和で表される。ここで第ｎ番
目の素子アンテナ１（以下第ｎ素子）の電界ベクトルを
Ｅn ｅｘｐ（ｊφn ）としてこの位相φn を変化させれ
ば、全アレー合成の電界ベクトルは第ｎ素子の電界ベク
トルの回転に従って、変化する。第ｎ素子の位相をΔだ
け変化させたときの合成電界ベクトルは“数１”で表さ
れる。“数１”におけるΔを次の様に０から２πの間の
等間隔に設定する。
ー動作状態において、ピックアップアンテナ５で受信さ
れる合成電界ベクトルは図２に示すように各素子アンテ
ナ１による電界ベクトルの和で表される。ここで第ｎ番
目の素子アンテナ１（以下第ｎ素子）の電界ベクトルを
Ｅn ｅｘｐ（ｊφn ）としてこの位相φn を変化させれ
ば、全アレー合成の電界ベクトルは第ｎ素子の電界ベク
トルの回転に従って、変化する。第ｎ素子の位相をΔだ
け変化させたときの合成電界ベクトルは“数１”で表さ
れる。“数１”におけるΔを次の様に０から２πの間の
等間隔に設定する。
【００４８】
【数２０】
【００４９】“数２０”を“数１”に代入すると、
【００５０】
【数２１】
【００５１】移相器２の位相を“数２０”に示す値に設
定し、合成電界を振幅位相受信器７で測定することで、
Ｍ個の複素合成電界ベクトルＥm を測定する事ができ
る。このＭ個のＥm に対しｅｘｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）を
掛け合わせ、次の演算を行う。
定し、合成電界を振幅位相受信器７で測定することで、
Ｍ個の複素合成電界ベクトルＥm を測定する事ができ
る。このＭ個のＥm に対しｅｘｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）を
掛け合わせ、次の演算を行う。
【００５２】
【数２２】
【００５３】従って、素子ｎの電界ベクトルは、
【００５４】
【数２３】
【００５５】と表す事ができ、素子ｎの振幅Ｅn 、位相
φn を知る事ができる。ここで、“数２３”はＥm ・ｅ
ｘｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）の算術平均値を求める事に相当
する。全ての素子アンテナ１について同様の測定とデー
タ処理と計算を繰り返し行えば全ての素子アンテナの振
幅、位相を知る事ができる。
φn を知る事ができる。ここで、“数２３”はＥm ・ｅ
ｘｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）の算術平均値を求める事に相当
する。全ての素子アンテナ１について同様の測定とデー
タ処理と計算を繰り返し行えば全ての素子アンテナの振
幅、位相を知る事ができる。
【００５６】上記測定法は従来のアンテナ測定法が合成
電界の振幅変動の測定を行い、求められる２つの解の組
み合わせ“数１５”・“数１６”と“数１８”・“数１
９”のいずれかを採るべきかについて判定するために初
期設定の位相分布を変えてもう一度全ての素子アンテナ
について測定を行い、二つの解の比較から解を選ぶ必要
が有るのに対し、この発明によれば１回の計測で所望の
解を得る事ができるため、計測時間が短縮でき、２つの
解の判定に伴う計測結果の曖昧さを取り除く事ができ
る。
電界の振幅変動の測定を行い、求められる２つの解の組
み合わせ“数１５”・“数１６”と“数１８”・“数１
９”のいずれかを採るべきかについて判定するために初
期設定の位相分布を変えてもう一度全ての素子アンテナ
について測定を行い、二つの解の比較から解を選ぶ必要
が有るのに対し、この発明によれば１回の計測で所望の
解を得る事ができるため、計測時間が短縮でき、２つの
解の判定に伴う計測結果の曖昧さを取り除く事ができ
る。
【００５７】実施例２．上記アンテナ測定法における
“数２３”はＥm （ｍ＝１・・・Ｍ−１）を時系列デー
タと見なした場合、周波数１の成分のスペクトルを求め
る事に等しい。従って高次周波数成分のスペクトルを求
める事により、移相器の故障の有無及び故障箇所を特定
することができる。以下その原理を説明する。
“数２３”はＥm （ｍ＝１・・・Ｍ−１）を時系列デー
タと見なした場合、周波数１の成分のスペクトルを求め
る事に等しい。従って高次周波数成分のスペクトルを求
める事により、移相器の故障の有無及び故障箇所を特定
することができる。以下その原理を説明する。
【００５８】一般的な移相器２の構成例を図３に示す。
図３は５ビット移相器の場合である。図３において９は
１８０度可変移相回路、１０は９０度可変移相回路、１
１は４５度可変移相回路、１２は２２．５度可変移相回
路、１３は１１．２５度可変移相回路であり、１４は上
記各可変移相回路を制御する制御回路である。以下図３
を用いて説明する。移相器２の故障が無い場合、制御回
路１４への設定位相に対する実際の位相設定値は図４
（ａ）に示すように変化する。
図３は５ビット移相器の場合である。図３において９は
１８０度可変移相回路、１０は９０度可変移相回路、１
１は４５度可変移相回路、１２は２２．５度可変移相回
路、１３は１１．２５度可変移相回路であり、１４は上
記各可変移相回路を制御する制御回路である。以下図３
を用いて説明する。移相器２の故障が無い場合、制御回
路１４への設定位相に対する実際の位相設定値は図４
（ａ）に示すように変化する。
【００５９】実施例１．と同様、移相器２の位相を“数
２０”に示す値に設定し、合成電界を振幅位相受信器７
で測定することで、Ｍ個の複素合成電界ベクトルＥm を
測定する事ができる。このＭ個のＥm に対しｅｘｐ（−
ｊ２πｍｋ／Ｍ）（ｋ＝１・・・Ｍ−１）を掛け合わ
せ、次の演算を行う。
２０”に示す値に設定し、合成電界を振幅位相受信器７
で測定することで、Ｍ個の複素合成電界ベクトルＥm を
測定する事ができる。このＭ個のＥm に対しｅｘｐ（−
ｊ２πｍｋ／Ｍ）（ｋ＝１・・・Ｍ−１）を掛け合わ
せ、次の演算を行う。
【００６０】
【数２４】
【００６１】“数２４”におけるＥ（ｋ）はＥm （ｍ＝
１・・・Ｍ−１）を時系列データと見なした場合、周波
数ｋの成分のスペクトルを離散的フーリエ変換により求
めた事に等しい。
１・・・Ｍ−１）を時系列データと見なした場合、周波
数ｋの成分のスペクトルを離散的フーリエ変換により求
めた事に等しい。
【００６２】図４（ａ）の様に移相器２の故障が無い場
合、スペクトルＥ（ｋ）の振幅は図５（ａ）に示す様
に、ｋ＝１において素子アンテナ１の振幅Ｅn となり、
その他のｋに対しては０となる。
合、スペクトルＥ（ｋ）の振幅は図５（ａ）に示す様
に、ｋ＝１において素子アンテナ１の振幅Ｅn となり、
その他のｋに対しては０となる。
【００６３】一方、移相器２に故障がある場合、たとえ
ば４５度可変移相回路１１が故障した場合、制御回路１
４への設定位相に対する実際の位相設定値はたとえば図
４（ｂ）に示すように変化する。図４（ｂ）の場合に
“数２４”によりスペクトルＥ（ｋ）の振幅は図５
（ｂ）に示す様に、ｋ＝５、１３、２１、２９にスペク
トルが現れる。
ば４５度可変移相回路１１が故障した場合、制御回路１
４への設定位相に対する実際の位相設定値はたとえば図
４（ｂ）に示すように変化する。図４（ｂ）の場合に
“数２４”によりスペクトルＥ（ｋ）の振幅は図５
（ｂ）に示す様に、ｋ＝５、１３、２１、２９にスペク
トルが現れる。
【００６４】図４、図５に示した様に移相器の故障に起
因するスペクトルＥ（ｋ）（ｋ≠１）の発生位置と振幅
は故障部位と故障内容によって一義的に定まる。従っ
て、“数２４”によりスペクトルＥ（ｋ）を求める事で
移相器の故障の有無及び故障箇所を特定することができ
る。
因するスペクトルＥ（ｋ）（ｋ≠１）の発生位置と振幅
は故障部位と故障内容によって一義的に定まる。従っ
て、“数２４”によりスペクトルＥ（ｋ）を求める事で
移相器の故障の有無及び故障箇所を特定することができ
る。
【００６５】以上の説明では図１のフェーズドアレーア
ンテナを例にしたが、測定理論の説明で明らかなように
本発明によるアンテナ計測法は素子アンテナの形式、素
子アンテナの配列構成、給電回路の構成や形式などの種
類は一切問わず全てのフェーズドアレーアンテナに実施
可能なものである。
ンテナを例にしたが、測定理論の説明で明らかなように
本発明によるアンテナ計測法は素子アンテナの形式、素
子アンテナの配列構成、給電回路の構成や形式などの種
類は一切問わず全てのフェーズドアレーアンテナに実施
可能なものである。
【００６６】
【発明の効果】以上のようにこの発明によれば１回の計
測で所望の解を得る事ができるので、計測時間が短縮で
き、２つの解の判定に伴う計測結果の曖昧さを取り除く
事ができる。
測で所望の解を得る事ができるので、計測時間が短縮で
き、２つの解の判定に伴う計測結果の曖昧さを取り除く
事ができる。
【００６７】
【図１】この発明の一実施例による素子アンテナ振幅位
相測定の回路構成を示す図である。
相測定の回路構成を示す図である。
【図２】素子アンテナの電界ベクトルと合成電界ベクト
ルの説明図である。
ルの説明図である。
【図３】一般的な移相器の構成を示す図である。
【図４】移相器の制御回路への位相設定値と実際の設定
位相の関係を示す図である。
位相の関係を示す図である。
【図５】スペクトルＥ（ｋ）の分布を示す図である。
【図６】従来の素子アンテナ振幅位相測定の回路構成を
示す図である。
示す図である。
１ 素子アンテナ ２ 移相器 ３ 電力分配回路 ４ 送信機 ５ ピックアップアンテナ ６ 受信器 ７ 振幅位相受信器 ８ フェーズドアレーアンテナ ９ １８０度可変移相回路 １０ ９０度可変移相回路 １１ ４５度可変移相回路 １２ ２２．５度可変移相回路 １３ １１．２５度可変移相回路 １４ 制御回路
Claims (1)
- 【請求項１】複数の素子アンテナ、上記各素子アンテナ
につながれた移相器とを有するフェーズドアレーアンテ
ナの上記各素子アンテナの励振電流、又は励振電圧の振
幅及び、位相を測定するアンテナ測定法において、着目
する上記素子アンテナの移相器の設定位相を２πｍ／Ｍ
（Ｍは移相器の形式等で決まる自然数、ｍ＝０、・・
・、Ｍ−１）の様に０から２π（ラジアン）の間の等間
隔にＭ回設定して上記フェーズドアレーアンテナの合成
放射電界の振幅と位相を測定し、複素合成電界ベクトル
Ｅｍを求め、上記Ｍ個の複素合成電界ベクトル測定値Ｅ
ｍにｅｘｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）（ｅｘｐ（）は指数関
数、ｊ 2 ＝−１）を掛け合わせ、上記Ｍ個のＥｍ・ｅｘ
ｐ（−ｊ２πｍ／Ｍ）の算術平均を求める事で着目する
素子アンテナの振幅および位相を算出することを特徴と
するアンテナ測定法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP05276960A JP3094756B2 (ja) | 1993-11-05 | 1993-11-05 | アンテナ測定法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP05276960A JP3094756B2 (ja) | 1993-11-05 | 1993-11-05 | アンテナ測定法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07128382A JPH07128382A (ja) | 1995-05-19 |
| JP3094756B2 true JP3094756B2 (ja) | 2000-10-03 |
Family
ID=17576813
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP05276960A Expired - Lifetime JP3094756B2 (ja) | 1993-11-05 | 1993-11-05 | アンテナ測定法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3094756B2 (ja) |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP4864285B2 (ja) * | 2003-10-03 | 2012-02-01 | 三菱電機株式会社 | アンテナ測定装置 |
| JP6207365B2 (ja) * | 2013-12-02 | 2017-10-04 | 三菱電機株式会社 | フェーズドアレーアンテナ装置及び通信システム |
| RU2758979C1 (ru) * | 2021-04-01 | 2021-11-03 | Акционерное общество "Научно-производственный центр Тверских военных пенсионеров" (АО "НПЦ ТВП") | Способ автоматического измерения параметров диаграммы направленности антенны в дальней зоне методом облета с помощью бла |
-
1993
- 1993-11-05 JP JP05276960A patent/JP3094756B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH07128382A (ja) | 1995-05-19 |
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