JP2003037056A - 回折光学コンポーネント、このような回折光学コンポーネントを備えた照射系および露光系、ならびにこのような露光系を用いた露光方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 （修正有） 【課題】効率的なビーム制御およびビーム回折を、特に
短波長において可能にする放射光回折格子構造を提供す
る光学コンポーネントを提供する。 【解決手段】調整可能な周波数によって励起でき、基板
の表面に表面波を発生させる表面波源と、発生した表面
波により形成された格子構造を放射光に干渉させるため
に設けられた上記基板表面上の干渉領域とを備えた放射
光回折格子構造を提供するための回折光学コンポーネン
トを提案する。上記表面波源は方向特性を有し、表面波
を好ましい方向に対して、強く放出してもよい。また上
記表面波源は、異なる波長で表面波を励起する互いに離
間した複数のセクションを有する電気音響変換器を備え
ていてもよい。上記表面波源の電気音響変換器は、中間
電極を備えた分圧器として機能させてもよい。上記表面
波源を励起させる周波数は、表面波受信器によって得ら
れた測定信号に応じて調整してもよい。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】本発明は、放射光回折格子構造を提供する
回折光学コンポーネント関する。上記格子構造は、入射
する光ビームを回折、偏向させるため、表面波によって
基板の表面に形成され得る。上記格子構造によって回折
させる光は、はじめはどのような光学スペクトルの波長
を有していてもよい。しかしながら、より詳細には、本
発明は、紫外線領域、波長約０．１ｎｍ〜１００ｎｍの
超紫外線領域（ＥＵＶ）、およびＸ線領域における光を
回折する格子構造を提供する回折光学コンポーネントに
関する。さらに本発明は、特に紫外線、超紫外線、およ
びＸ線領域に属する光ビームを回折、制御することが可
能な照射系に関する。さらに本発明は、マスクに形成さ
れたパターンを基板上に結像する露光系に関する。結像
に使用する光ビームは、上記回折光学コンポーネントに
よって制御可能であり、また、上記パターンは、特に、
小型装置のコンポーネントを構成するものである。さら
に本発明は、フォトリソグラフィー処理によって小型装
置を製造する露光方法に関する。

【０００２】小型装置の製造、特に半導体装置の製造に
おいては、通常、フォトリソグラフィー処理を行い、マ
スク上に形成された構造体を感光層（radiation sensit
ivelayer）を有する基板上に結像し、この感光層を露光
している。結像する構造体の大きさの下限（ＣＤ＝限界
寸法（critical dimension））は、上記結像に使用する
光の波長によって決定される。製造する小型装置の構成
の小型化が絶えず進んでおり、よって結像に使用する光
の波長をますます短くする必要がある。しかしながら、
紫外線領域の波長よりも短い波長に関しては、光学結像
コンポーネントや、ビーム誘導または偏向コンポーネン
トの取扱いが困難であるため、現状では、このようなコ
ンポーネントに関する十分な技術は開発されていない。
ＥＵＶ領域における光学照射系の例は、米国特許第５，
９７３，８２６号、第６，０３３，０７９号、および第
６，１４２，６４１号により公知である。

【０００３】http://www.esrf.fr/info/science/annrep
/95-96/report/exp/id32/id32.htm（２００１年１月２
９日現在）に公開されているＥＳＲＦの「年次報告、１
９９５／１９９６：ＩＤ３２（Annual Report， 1995/1
996:ID32）」により、表面波（ＳＡＷ＝表面弾性波（SU
RFACE ACOUSTIC WAVES））によって形成される切り替え
可能な光学格子によってＸ線放射を切り替えるＸ線チョ
ッパーが公知なものとなっている。しかしながら、かか
る公知の仕組みにおいては、ＳＡＷ格子の回折強度が弱
く、よって上記切り替え可能なビームの強度も弱いた
め、上記年次報告に記載の表面波装置をリソグラフィー
プロセスにおいて経済的に使用することは不可能であ
る。

【０００４】本発明の目的は、効率的なビーム制御およ
びビーム回折を、特に短波長において可能にする放射光
回折格子構造を提供する回折光学コンポーネントを提案
することである。本発明の目的はさらに、短い光波長に
対して高い回折効率を発揮する放射光回折格子構造を提
供する回折光学コンポーネントを提案することである。

【０００５】本発明の目的はさらに、複数の空間方向へ
のビーム偏向を可能にする回折光学コンポーネントを提
案することである。

【０００６】本発明のさらなる目的は、比較的小さいパ
ターンの結像に適した露光系を提案することである。よ
り詳細には、本発明の目的は、比較的高開口数の露光系
を提案することである。

【０００７】また、本発明のさらなる目的は、小型の構
成を有する装置の製造に特に適した装置の製造方法を提
案することである。

【０００８】本発明は、放射光回折格子構造を提供する
回折光学コンポーネントであって、基板と、上記基板表
面に表面波を発生させる表面波源と、発生した上記表面
波によって形成された格子構造を放射光に干渉させるた
めに設けられた、上記基板表面における干渉領域とを備
えた表面波装置を有する回折光学コンポーネントによっ
て得られる。

【０００９】第１の態様においては、本発明は、ＳＡＷ
格子構造が、干渉領域全域にわたり、好ましくは実質的
に正弦波形である同一のプロファイルを有する表面波の
波連によって理想的に形成される高品質な回折格子を生
成するならば、上記ＳＡＷ格子構造によって高回折効率
を得ることができるという知見に基づいている。これに
関しては、従来の回折光学コンポーネントにおける表面
波源は、干渉領域へ向かう表面波に加え、上記干渉領域
以外に向かう表面波を放出することがわかっている。こ
れらの表面波は、実際には上記干渉領域以外に向けて放
出されているのだが、上記基板の端部で反射され、おそ
らくは迂回路を経由して、最終的には上記干渉領域へと
到達し、上記表面波源によって直接上記干渉領域に向け
て放出された表面波のプロファイルを妨害して光学格子
の品質を低下させる。

【００１０】迂回路を経由して上記干渉領域に到達する
このような表面波を低減するため、弾性材料で構成され
た表面波ダンパを、直接上記干渉領域へ向けて放出され
ていない表面波の伝播路上に位置するように上記基板上
に設けることが既に提案されている。しかしながら、か
かる公知のダンパによる上記表面波の減衰効率は必ずし
も十分ではない。

【００１１】上記第１の態様においては、本発明は、干
渉領域に向けて放出されたのではない表面波は、そもそ
も基板上に発生させるべきではないという考えに基づい
ている。

【００１２】このため本発明は、表面波源として、単方
向性の表面波源、すなわち、表面波を、所望方向に対し
て、それ以外の方向よりも強力に放出するという方向特
性を有する表面波源を提供すること、ならびに上記所望
方向に放出された表面波が、おそらくは、表面波鏡等に
よって偏向された後に干渉領域を通過するように、上記
干渉領域と相対的に上記表面波源を配置することを提案
している。

【００１３】このような単方向性の表面波源を使用する
ことにより、上記干渉領域以外に向けて放出され、反射
によって間接的に上記干渉領域に入射する可能性がある
望ましくない表面波の発生が防止される。

【００１４】別の態様においては、本発明は、ビームの
入射と出射によって形成される偏向角または回折角を制
御および変更するためには、上記格子構造の格子定数が
変更可能でなくてはならないという考察に基づいてい
る。このような構成は、従来の回折光学コンポーネント
においては、極めて限られた範囲でしか実現できない。
よって、本発明は、上記表面波装置において、複数の異
なる波長を有する表面波を発する表面波源を使用すると
いう発案に基づいている。

【００１５】この態様においては、本発明は、上記表面
波源が、隣り合う副電極から離間して配置された複数の
副電極を含む電極構造を有する電気音響変換器を備えて
いることを特徴としている。ここで、上記電極構造は、
表面波の放出方向に互いに隣り合うように離間して配置
された複数のセクションを備えており、上記副電極は各
セクションにおいて一定間隔（periodically）を空けて
配置されている。異なるセクションは、上記副電極を配
置する間隔がそれぞれ相違する。

【００１６】セクション内における副電極の配置間隔に
より、そのセクションが高効率で表面波を放出する波長
が決定される。上記複数のセクションを全体的に見た場
合、上記副電極は異なる配置間隔で配置されているた
め、比較的広い波長範囲にわたり、比較的高効率で表面
波を放出することが可能な表面波源が得られる。

【００１７】さらに別の態様においては、本発明は、高
回折効率を達成するためには、表面波振幅の大きい表面
波格子を設ける必要があるという考察に基づいてなされ
ている。電気音響変換器を備えた表面波源においては、
さらに大きい電圧振幅を有する交流（ａ−ｃ）電圧を上
記電気音響変換器の電極に印加することにより、放出さ
れる表面波の振幅を大きくすることが可能である。しか
しながら、実用に際しては、上記変換器の電極と副電極
との間における電気的なフラッシュオーバーのため、上
記電気音響変換器に印加し得る最大電圧振幅は限られて
いる。

【００１８】この態様においては、本発明は、比較的低
い電圧を印加する場合には、振幅の大きい表面波を発生
させる電気音響変換器を使用するという発案に基づいて
いる。

【００１９】この態様においては、本発明は、上記電気
音響変換器が指電極群を２個備え、各群における指電極
同士は電気的に導通し、異なる群の指電極同士は電気的
に絶縁されていることを特徴としている。上記電気音響
変換器を作動させるには、上記電気音響変換器における
これら指電極群にａ−ｃ駆動電圧を印加する。異なる群
の指電極の間には、これら２群の指電極とは電気的に絶
縁された中間電極が少なくとも１つ設けられている。こ
の中間電極の電位は、調整自在であるか、または一定し
ていないことが好ましく、一方の群の指電極、中間電
極、もう一方の群の指電極というコンポーネントにより
いわゆる分圧器を提供し、隣り合う２つの指電極間の電
圧を、複数の指電極群全体に印加される電圧よりも低く
することが好ましい。このようにすれば、上記電気音響
変換器の電極間におけるフラッシュオーバーの傾向が効
果的に低減されるが、にもかかわらず、上記電気音響変
換器は振幅の大きい表面波を発することができる。

【００２０】上記指電極と同様に、上記中間電極もま
た、周期的構造を有し、複数の枝電極が上記中間電極か
ら隣り合う指電極間に延びていることが好ましい。

【００２１】上記電極構造全体を分圧器として機能させ
るためには、指電極と枝電極が上述のように交差してい
る構造において、異なる群の指電極を、平行に、ずらし
て、ただし好ましくは、これら指電極が同一直線上に存
在しないように配置することが有利である。また、指電
極と枝電極とを対をなすように配置し、さらにこれら枝
電極と指電極とが、ほぼ同一の直線上に存在するように
交互に配置しても同様に有利である。

【００２２】さらに別の態様においても、本発明は、高
回折効率を達成するには、放射光回折格子構造を提供す
る表面波が大きな振幅を有する必要があるという知見に
基づいている。このため、本発明は、表面波源の励起に
用いる周波数を、上記表面波源から放出された表面波の
振幅が実質的に最大となるように調整するという発案に
基づいている。

【００２３】この態様においては、本発明は、上記表面
波源より放出された表面波を受信し、到達した上記表面
波の振幅を表す計測信号を供給する表面波受信器を上記
基板上に備えていることを特徴とする。さらに、上記表
面波受信器の上記測定信号に応じ、上記表面波源を励起
する周波数を調整する制御手段が設けられている。

【００２４】この結果、上記表面波源を励起する周波数
を、受信した表面波の振幅が実質的に最大となるまで、
おそらくは繰り返して、変更することが可能な構成が得
られる。このような変更を行った後は、上記表面波源か
ら放出される表面波の振幅も最大であり、さらに、最大
振幅の表面波によって上記干渉領域に格子構造が設けら
れたと仮定してよい。

【００２５】極力大きい振幅を有する表面波を発するよ
うに設計された表面波源においては、通常、励起周波数
に応じて発せられる表面波の振幅は、中心周波数（medi
um frequency）において最大であり、特性周波数帯域幅
を有してこの中心周波数の両側に落ち込む。同様に、表
面波受信器においては、表面波の周波数に応じた測定信
号の波形は、通常、受信した表面波の一定振幅におい
て、特性周波数帯域幅を有して中心周波数の両側に落ち
込む。

【００２６】上記表面波源および表面波受信器は、上記
表面波源の特性周波数帯域幅が、上記表面波受信器の代
表的な周波数帯域幅（typical frequency width）より
も小さくなるように、相互に調整しあうことが好まし
い。この結果、振幅の大きい表面波を発するという目的
のために上記表面波源を最適化しながら、上記表面波源
の異なる中心周波数においても高効率で表面波を受信す
る受信器を提供することができる。このような構成は、
上記表面波源における中心周波数が、例えば、温度ドリ
フトの結果、時間的に一定である必要がない場合、ある
いは、偏向角または回折角を変更するため、上記表面波
源の周波数を意図的に変動させる場合に特に有利であ
る。よって、表面波の振幅を実質的に最大にするため、
上記表面波源を励起する周波数を、上記表面波受信器の
測定信号のみを考慮して調整することが可能である。

【００２７】最大表面波振幅を発生させる周波数をより
正確に調整するためには、上記周波数の制御を、上記測
定信号だけでなく、上記周波数に応じた測定信号の波形
も考慮して行う。この結果、上記測定信号の上記周波数
への依存性も考慮されるため、さらに正確に周波数を調
整することができる。

【００２８】さらに別の態様においても、本発明は、高
回折効率を達成するためには、高品質な格子を有する格
子構造が必要であるという考察に基づいている。この態
様においては、本発明は、上記表面波源より放出された
表面波は上記基板上を伝播し、上記干渉領域を通過した
後、上記基板の端部に衝突して反射され、おそらくは迂
回路を経由して上記干渉領域へと戻り、意図した格子構
造のプロファイルを妨害するという知見に基づいてい
る。

【００２９】この態様においては、本発明は、反射によ
って上記干渉領域へと戻る表面波の強度を極力小さくす
るため、表面波ダンパを用いて上記干渉領域を通過した
表面波を減衰させることを提案している。

【００３０】このような表面波ダンパは、例えば、上記
基板に塗布したエラストマー材料で形成してもよい。エ
ラストマー材料中においては、表面波の力学的エネルギ
ー（mechanical energy）が熱エネルギーとして消散さ
れる。このような表面波ダンパの欠点は、上記表面波ダ
ンパによって上記基板上に熱が発生し、このため上記基
板上における表面波の伝播特性が変化することである。

【００３１】したがって、本発明の好ましい実施形態に
おいては、上記表面波ダンパを、上記表面波ダンパが設
けられている場所において表面波の力学的エネルギーを
電気エネルギーへと変換する音響電気変換器として提供
している。電気エネルギーは、上記基板に熱的ストレス
を与えることなく、上記基板から除去することができ、
さらに上記基板から離れた位置において好適な方法によ
り消散させることができるため、上記表面波ダンパが上
記基板に与える熱的ストレスが比較的小さくて済む。

【００３２】このため、上記音響電気変換器は、発生し
た電気エネルギーを放出するための端子を２個以上備
え、これら端子を抵抗回路に接続し、放出した上記電気
エネルギーを上記抵抗回路内で消散させることが好まし
い。

【００３３】表面波の力学的エネルギーを極力効率的に
電気エネルギーへと変換し、この電気エネルギーを放出
し、かつできる限り完全にこれを消散させるためには、
上記電気音響変換器の電気インピーダンスと上記抵抗回
路の電気インピーダンスとが、共役複素値（conjugated
-complex value）を有するように、これらの電気インピ
ーダンスを互いに整合させることが好ましい。

【００３４】上記表面波源の上記電気音響変換器の構造
と、上記表面波ダンパの上記電気音響変換器の構造と
は、対称的であることが好ましい。具体的には、これら
の副電極が対称的に構成されていることが好ましい。

【００３５】しかしながら、上記表面波源より放出され
た表面波は、上記表面波ダンパに到達するまでにその振
幅とエネルギーを損失し、さらに、上記表面波源は、供
給される電気エネルギーを全て表面波へと変換するわけ
ではないため、上記表面波源と表面波ダンパの対称性が
理想的な場合においても、上記基板は、上記表面波ダン
パの領域よりも上記表面波源の領域において高い動作温
度（operating temperature）を有すると想定すべきで
ある。表面波の伝播速度、ならびに上記電気音響変換器
または上記電気音響変換器の副電極間の距離は、温度に
依存しているため、表面波源と表面波受信器の対称性を
はじめに調整していたとしても、温度変化が生じれば、
その理想的な対称性は維持されない。また、上記表面波
源（surface source wave）および表面波受信器を異な
る構成とすることや、上記基板の特定領域の冷却といっ
た温度調整（thermal intervention）を行うことによ
り、表面波源と表面波受信器との間に温度差を生じさせ
ることも可能である。このため、上記表面波受信器の温
度を、上記表面波源の温度よりも高くすることも可能で
ある。この場合にも、はじめに表面波源および表面波受
信器を理想的に、すなわち、両コンポーネントが同じ温
度を有するように構成、調整しても、この理想的な状態
は妨害される。

【００３６】したがって、本発明においては、上記表面
波源と上記表面波受信器との温度差を考慮に入れ、上記
表面波源の電気音響変換器の副電極と上記表面波ダンパ
の音響電気変換器の副電極とが異なる配置間隔を有する
ように構成し、この配置間隔の差を、両コンポーネント
の予測操作温度差に基づいて調整する。

【００３７】上記電気音響変換器および音響電気変換器
における副電極の配置間隔は、約０.０１％〜約０.５
％、好ましくは約０.０１％〜約０.０５％、特に好まし
くは約０.０５％〜０.１５％異なっていることが好まし
く、約０.１５％〜約０.５％異なっていることも同様に
好ましい。

【００３８】上記表面波ダンパは、好ましい方向から上
記表面波ダンパに到達する表面波の減衰が、上記方向と
反対方向から上記表面波ダンパに到達する表面波の減衰
に比べて大きくなるような方向特性を有することが好ま
しい。上記表面波ダンパにおけるこのような単方向性の
利点は、音響電気変換器および電気音響変換器が、基本
的に同一または類似の電極構造を有することを考えれば
理解できる。単方向性の電気音響変換器は、好ましい方
向に対し、より高い効率で表面波を放出できる。したが
って、一方向から音響電気変換器に到達する表面波は、
上記音響電気変換器が、単方向性の電気音響変換器に対
応する電極構造を有していれば特に高い効率で吸収され
る。

【００３９】上記表面波ダンパの配置位置は、上記干渉
領域を通過し、上記干渉領域において光学格子として機
能した表面波が上記表面波ダンパによって減衰し、上記
基板への熱的ストレスを低減すると共に、このような表
面波が、例えば、上記基板の端部で反射されて上記干渉
領域へと戻ることを防止するような位置であることが好
ましい。

【００４０】しかしながら、上記表面波ダンパは、上記
表面波源から上記干渉領域以外へ向けて放出された表面
波の吸収にも使用されることが好ましい。

【００４１】さらに別の態様においても、本発明は、で
きるだけ高い回折効率を得るためには、表面波の振幅が
大きいことが必要であるという考察に基づいてなされて
いる。この態様においては、本発明は、上記干渉領域を
通過した表面波を、表面波ダンパによって損なうことな
く上記干渉領域へ戻すという発案に基づいている。

【００４２】この態様においては、本発明は、上記基板
に複数の表面波用鏡を配置し、これら鏡により上記表面
波の閉伝播路を形成すること、ならびに上記干渉領域を
この閉伝播路内に配置することを特徴としている。この
結果、上記干渉領域を通過した表面波のエネルギーが、
上記閉伝播路を通って上記干渉領域へと戻り、表面波振
幅の増大に寄与する。

【００４３】上記表面波源もまた、上記閉伝播路内に配
置することが好ましい。上記表面波源は方向特性を示
し、表面波を好ましい方向に対して、その反対方向より
も強力に放出する。このため、上記表面波源の好ましい
方向により、上記閉伝播路内での表面波の伝播方向が決
定する。

【００４４】あるいは、上記閉伝播路の外側に上記表面
波源を配置し、上記表面波源より放出された表面波を上
記閉伝播路へと送ることが好ましい。このような構成
は、上記表面波源自体が表面波の最大振幅の影響を受け
ることがないため好ましい。これにより、上記表面波源
の構成材料における物質移動等の影響が低減され、上記
表面波源の実用寿命が長くなる。

【００４５】上記表面波源より放出された表面波は、上
記閉伝播路内に鏡によって送られることが好ましい。上
記鏡は、上記表面波を反射して上記閉伝播路へ供給する
が、上記閉伝播路を伝播している表面波を透過する。

【００４６】さらに、上記干渉領域をある方向に通過す
る表面波が、上記干渉領域を異なる方向に再度通過する
ように、上記基板上に鏡を配置すれば有利である。この
結果、入射する放射光を、一空間方向のみならず、複数
の空間方向に回折または偏向できる光学格子が得られ
る。

【００４７】さらに別の態様においても、本発明は、極
力高い回折効率を得るためには、格子振幅の大きい格子
を使用することが有利であるという考察に基づいてい
る。

【００４８】この態様においては、本発明は、上記放射
光回折格子構造を、定在表面波（standing surface wav
es）によって上記基板上の上記干渉領域内に形成するこ
とを特徴としている。このことは、例えば、表面波鏡ま
たはその他の表面波偏向素子によって上記基板上に表面
波共振器を形成することにより、すなわち、複数の表面
波を共振するように組み合わせ、上記共振器内を循環す
るこれら表面波の振幅を増大させることが可能な構造を
設けることによって達成できる。

【００４９】有利な実施形態においては、上記干渉領域
を通過した表面波を１以上の鏡によって反射し、実質的
に適切な位相で上記干渉領域に戻す。上記干渉領域を通
過した直後の表面波の伝播路と、反射によって上記干渉
領域に戻った後の表面波の伝播路とは、同一であっても
よいし、方向のみが異なっていてもよい。

【００５０】上記表面波源から放出された表面波を、上
記共振器へと簡便な構成によって簡便に供給するには、
上記表面波源自体を上記共振器内に配置することが好ま
しい。

【００５１】しかしながら、上記表面波源を、上記共振
器の外側、すなわち上記共振器内の表面波の伝播路の外
側に配置し、上記共振器の外側に配置された表面波源か
ら放出された表面波を上記共振器内に供給することもま
た好ましい。このような構成は、上記表面波源が、上記
共振器内において振幅の大きい表面波の影響を受けるこ
とがなく、上記表面波源の実用寿命が長くなるという点
において有利である。

【００５２】上記表面波源を上記共振器の外側に配置し
た場合には、表面波鏡によって上記表面波を上記共振器
に送ることが好ましい。

【００５３】表面波によって形成された格子構造を有す
る上述の回折光学コンポーネントは、上記回折光学コン
ポーネントと、上記表面波装置の干渉領域に向かって放
射光を発する放射光源とを備えた照射系において使用す
ることが好ましい。上記干渉領域に入射した上記放射光
源からの放射光は、上記格子構造によって回折または偏
向されるが、ここで上記格子構造は、上記表面波装置の
動作モードを変更することによって変更可能であり、よ
って上記回折または偏向角を意図的に変更することも可
能である。

【００５４】本明細書で使用する放射光源（radiation
source）という用語は、放射光を、直接的に、あるい
は、１回以上反射させるか、または結像光学素子を介在
させることによって、間接的に上記干渉領域へと向かわ
せるあらゆる放射光源を指す。同様に、上記干渉領域か
ら見ることができ、そこからの光が上記干渉領域に到達
するいわゆる仮想放射光源も、この用語に含まれる。

【００５５】上記放射光源は、直接上記干渉領域へ向け
て、放射光を連続的に放出することが好ましい。このよ
うな構成は、一定の強度を有する偏向ビームを得るた
め、上記干渉領域内で連続的に表面波を伝播させる実施
形態において、特に有用である。

【００５６】また、これに関し、特に、偏向ビームの切
り替えを容易に行うため、上記干渉領域内を移動する表
面波を、伝播方向が空間的に限られたパルスまたは波列
としている。

【００５７】上記干渉領域内で定在波が発生すると、連
続的に上記干渉領域に到達するビームは、一定周期で格
子振幅の大小が入れ替わる格子の影響を受ける。したが
って、上記格子振幅が実質的にゼロである時点も存在す
る。このため、偏向または回折ビームの強度もまた、時
間の経過と共に変調し、ゼロと最大強度との間の値を有
する。

【００５８】定在波によって最大回折強度を主として得
るためには、上記照射系の放射光源として、パルス放射
光源（pulsed radiation source）、すなわち、時間の
経過と共に強度が変動しない放射光を発しない光源を使
用することが好ましい。さらに、これに関し、上記放射
光源から発せられた放射光の強度が比較的大きい値を有
している時点または期間において、上記定在表面波も同
様に比較的大きい振幅を有するように、上記放射光源
を、上記定在表面波を発する上記表面波装置と同期させ
る。このことは、上記放射パルスが、実質的に最大の格
子振幅を有する時に上記格子構造と接触することを意味
している。

【００５９】パルス放射光源としては、例えばチョッパ
ーのような時間変動シャッターと組み合わせた連続式放
射光源、ならびに、パルス列発光レーザ、または帯電粒
子が貯蔵リング内で粒子束（particle packages）とし
て循環するシンクロトロンのような本質パルス放射光源
（intrinsically pulsed radiation source）を使用す
ることが好ましい。

【００６０】上記放射光源を上記表面波装置と同期させ
るため、発生した表面波の周波数と位相位置（phase po
sition）とを、上記放射光源のパルス列またはサブパル
ス列を表す信号に応じて調整する制御手段を設けること
が好ましい。上記制御手段は、得られた格子構造が大き
い格子振幅を有する時点を、上記放射光源より発せられ
た放射光が同様に高い強度を有する時点と整合させる。

【００６１】上記構成の代わりとして、あるいは上記構
成に加えて、上記放射光源より発せられた上記パルスの
周波数と位相位置を、上記格子構造の振幅と整合させる
制御手段を設けることが好ましい。この場合、上記放射
光源を、上記表面波装置と相関的に同期させる。

【００６２】上記照射系の有利な使用は、パターンまた
は画像を、位置に依存して決定される放射強度で上記基
板に露光することである。このため、上記基板に露光す
るパターンを、好ましくはマスクによって提供し、上記
基板上に上記マスクを結像する結像系によって上記照射
系の機能を補足する。

【００６３】これによって提供される露光系は、基板支
持体と、マスク支持体とを備え、上記マスク支持体上に
は、露光される基板および結像するパターンが形成され
たマスクが、これらの有効領域が上記照射系の所定の基
板面およびマスク面に収まるように取り付け可能である
ことが好ましい。さらに、上記放射光源から発せられ、
上記格子構造により上記マスク上で複数の空間方向に回
折された光線を集光するための集光器が設けられてい
る。上記格子構造により異なる方向に回折された上記放
射光は、ある時点において、例えば、異なる回折次数、
すなわち異なる回折角で回折させた放射光であってもよ
いし、また、時間の経過と共に連続的に異なる偏向角ま
たは回折角で偏向させた放射光であってもよい。このよ
うな放射光は、例えば、上記格子構造を時間によって変
化させ、上記表面波装置が、時間に依存して異なる周波
数で励起されるようにすることによって得ることができ
る。

【００６４】したがって、放射光源、回折光学コンポー
ネント、集光器、マスク支持体、および対応するマスク
表面を上述のように配置することにより、異なる入射角
度で上記マスク表面に到達する放射光によって、上記マ
スク表面を同時に、あるいは時間の経過と共に連続的に
照射することが可能になる。この結果、上記マスク表面
の露光を行う、比較的高開口数の照射系が提供される。

【００６５】上記マスク表面を上記基板表面上に結像さ
せるため、対物鏡（objective）をさらに設けることが
有利である。上記対物鏡は、異なる入射角度で上記マス
ク表面に入射した上記放射光が、上記マスク表面によっ
て同様に異なる角度で反射されて上記基板表面へと集光
されるように、上記マスク支持体と上記基板支持体とに
関連して配置される。この結果、上記基板表面も高い開
口数で露光され、全体的に見れば、マスクと基板との間
に、高開口数での結像を可能にし、よって上記結像構造
の大きさの低減に特に適した結像系が提供される。

【００６６】以下、本発明の実施形態を、添付図面を参
照しながらさらに詳しく説明する。

【００６７】図１は、本発明の露光系の一実施形態を示
している。

【００６８】図２は、本発明の回折光学コンポーネント
の一実施形態を示している。

【００６９】図３は、図２に示す回折光学コンポーネン
トに使用する表面波源の概略図である。

【００７０】図４は、図３に示す表面波源の詳細図であ
る。

【００７１】図５は、図２に示す回折光学コンポーネン
トのサブコンポーネントの周波数依存性を概略的に示し
たグラフである。

【００７２】図６，７，８，９，１０，１１，および１
２は、本発明の回折光学コンポーネントの別の実施形態
を示している。

【００７３】図１３は、本発明の照射系の別の実施形態
を示している。

【００７４】図１は、照射系２と結像系４とを有する本
発明の露光系１の一実施形態を概略的に示している。照
射系２は、放射光源３としてシンクロトロンを備えてい
る。同図においては、この放射光源３を、円環５として
表している。放射光源３内において、電子は矢印７方向
に循環してシンクロトロン放射光を発する。放射位置１
１から放出されたシンクロトロン放射光は、ビーム１３
として回折光学コンポーネント１５に供給される。上記
ビームは、直接供給してもよいし、あるいは偏向鏡、集
束コンポーネント、波長選択コンポーネント等を用いて
間接的に供給してもよい。回折光学コンポーネント１５
は干渉領域１７を備えており、ビーム１３の少なくとも
一部は、干渉領域１７に入射する放射光が、この干渉領
域１７から見た場合に光源または対応する仮想光源から
直接発せられたように見えるように干渉領域１７に供給
される。

【００７５】放射位置１１と干渉領域１７との間のビー
ム経路上にブラッグモノクロメーター（Bragg monochro
mators）等の波長選択コンポーネントを設ければ、これ
らコンポーネントによって上記シンクロトロン放射光の
任意の波長スペクトルを取り出して干渉領域１７へと供
給することができる。具体的には、０．１ｎｍ〜１００
ｎｍ、好ましくは１ｎｍ〜５０ｎｍの波長を有する放射
光、この実施形態においては、特に１３ｎｍ付近の波長
を有する放射光が取り出される。

【００７６】干渉領域１７は、入射する放射光１３を反
射するための反射格子を構成する格子構造を有してい
る。干渉領域１７に入射する放射光１３は、上記格子構
造において反射され、この格子回折の結果、３つのパー
シャルビーム１９，２１，２３、より詳細には、０次の
ビーム２１、＋１次のビーム２３、および−１次のビー
ム１９に分割される。回折されたビーム１９、２３の発
散角（divergence）は、入射したビーム１３の周波数ス
ペクトルによって決定される。これは、所定の格子間隔
（grating period）において得られる回折角は、回折さ
れた光線の波長に依存するためである。

【００７７】パーシャルビーム１９，２１，２３は、集
光鏡２５に到達する。集束効果を有する集光鏡２５は、
上記パーシャルビームを反射し、マスク２７の表面へと
向かわせる。集光鏡２５によってマスク２７へと誘導さ
れたパーシャルビーム１９，２１，２３は、一体となっ
て上記マスク上の平面状の照射スポット２９を照射す
る。マスク２７は同図において直線２８として示す構造
体を支持する反射マスクであり、入射した放射光１９，
２１，２３はこの構造体によって反射される。

【００７８】マスク２７は、マスク２７から見た場合
に、３つの異なる空間方向から上記マスクに到達するビ
ーム１９，２１，２３によって照射される。したがっ
て、ビーム１９，２１，２３は、マスク２７上に設けら
れた上記構造体２８により、やはり３つの異なった空間
方向へ反射されてビーム３１，３３，３５となる。反射
されたこれらビームは、結像系４に捕捉され、基板３９
上に結像される。結像系４は、対物鏡３７を備えてお
り、ビーム３１，３３，３５は、この対物鏡３７に到達
し、マスク２７における上記構造体が基板３９上に結像
されるように、基板３９へと誘導される。図１におい
て、マスク２７上の線形構造体２８は、このように基板
３９上に結像され、基板３９上においては、線形部分４
１の領域のみに放射光が当たっている。

【００７９】まとめると、照射系２によれば、光源１１
から出射されるビーム１３が高度に視準されているにも
関わらず、異なる複数の空間方向からマスク２７を照射
し、マスク２７を基板３９上に結像させる結像系が提供
される。所定の共直線性（colinearity）を有して入射
するビーム１３を使用しているため、開口数の比較的大
きい照射系が提供される。言い換えれば、回折光学コン
ポーネント１５は、上記照射系の光透過性能（light-tr
ansmitting capability）の向上に寄与している。

【００８０】回折光学コンポーネント１５によって提供
される格子構造は、格子間隔を変更することによって調
節可能であり、これにより−１次のビーム１９および＋
１次のビーム２３の回折角を変更することができる。よ
って、ビーム１９，２３がマスク２７に当たる角度を時
間によって変更し、マスク２７を照射する立体角部分
が、ある一定期間にわたり、実質的に完全に照射される
ようにすることが可能である。

【００８１】上記入射ビームの上述した第１の回折次数
（＋１、−１）に加え、より高い回折次数（＋２、−
２、…）を用いてマスク２７を露光することも可能であ
る。

【００８２】照射系２は、例えば、小型装置の製造方
法、特に、上記方法におけるフォトリソグラフィー処理
工程に使用することができる。この工程においては、ま
ず、上記装置を形成する基板を感光層でコーティング
し、次に、マスク２７のパターンを、図１の照射系２に
よって上記感光層上に投射する。次に、上記感光層を現
像し、続いて１つ以上の処理工程により、上記基板を、
上記感光層（photo-sensitive layer）の現像部に対応
する部分か、非現像部に対応する部分かに従って部分的
に加工する。このような処理工程として、例えば、エッ
チング工程またはドーピング工程等を行ってもよい。

【００８３】図１において、照射系２を簡略化した系と
して図示し、その機能を説明している。例えば、上記集
光鏡および上記対物鏡は、それぞれ１個の鏡２５および
３７で構成されている。しかしながら、これらコンポー
ネントをより複雑な構成とすることや、ビームの経路上
にビーム成形コンポーネントやビーム偏向コンポーネン
トを配置することも可能である。このようなコンポーネ
ント、ならびにリソグラフィーシステムにおけるこれら
の使用は、例えば、米国特許第５，９７３，８２６号、
第６，０３３，０７９号、および第６，１４２，６４１
号により公知である。これら特許の開示全体が、参照を
もって本願に組み込まれている。

【００８４】図１に示される照射系２に不可欠なコンポ
ーネントは、回折光学コンポーネント１５であり、入射
ビーム１３は、回折光学コンポーネント１５の干渉領域
１７に到達して偏向される。図２において、上記回折光
学コンポーネントを、さらに詳細に図示している。回折
光学コンポーネント１５は、基板４３を備え、その基板
表面４５において、振幅の大きい表面波を効果的に励起
することができる。本明細書で使用する表面波という用
語は、基板表面４５の光学特性を周期的に変化させる、
基板材料におけるあらゆる波動現象（wave phenomena）
を指す。表面波とは、表面弾性波（ＳＡＷ）、より詳細
には、レイリー波、ラブ波、レック波（Leck waves）、
密度波、横方向または縦方向のせん断波（shear respec
tively transverse waves or longitudinal waves）等
であってもよく、Ｂｌｅｕｓｔｅｉｎ−Ｇｕｌｙａｅｖ
波のような上記基板の表面に平行に偏光した表面波はも
ちろん、上記基板の表面に垂直に偏光した表面波も、横
波として利用できる。さらに、これらの波を組み合わせ
て使用することも可能である。以下の記載においては、
所望の光学効果を得るために表面弾性波（ＳＡＷ）を利
用している。しかしながら、他の波動現象を利用して所
望の光学効果を得てもよいことは理解されるべきであ
る。

【００８５】基板４３は、基板表面４５が１２８°回転
Ｙ面を形成するように、ニオブ酸リチウム（ＬｉＮｂＯ
₃）の単結晶によって構成されている。基板材料として
ニオブ酸リチウムを選択したのは、ニオブ酸リチウムが
圧電材料であり、圧電材料は、表面波源４７における電
圧または電界による表面波の励起に特に適しているため
である。しかしながら、タンタル酸リチウム（ＬｉＴａ
Ｏ₃）、水晶（ＳｉＯ₂）、リチウムホウ素酸化物（lith
ium boron oxide）（例えば、Ｌｉ₂Ｂ₄Ｏ₇）、リン酸ア
ルミニウム（ＡｌＰＯ₄）、砒化ガリウム（ＧａＡ
ｓ）、ポリビスマサイト（polybismuthite）、特にビス
マスゲルマニウム酸化物（例えば、Ｂｉ₁₂ＧｅＯ₂₀また
はＢｉ₁₂ＳｉＯ₂₀）等といったその他の圧電材料も基板
４３として適している。

【００８６】表面波源４７は、電気音響変換器５１を備
えている。表面波の発生に必要なエネルギーは、電気エ
ネルギーの形で端子４９および５０から電気音響変換器
５１に供給される。

【００８７】電気音響変換器５１は、単方向性の変換器
である。すなわち、矢印５３の方向に伝播する表面波
が、矢印５３とは逆方向の矢印５４の方向に伝播する表
面波に比べ、実質的に高い強度で発生する。

【００８８】図３および４における詳細な図示より明ら
かなように、電気音響変換器５１は、３０μｍの波長Λ
₁を有する表面波を発生するように最適化された副変換
器５５と、２０μｍの波長Λ₂を有する表面波を発生す
るように最適化された副変換器５７とを有している。し
かしながら、指電極間の距離を変更することにより、上
記以外の波長Λを有する表面波を発する変換器とするこ
とも可能である。より詳細には、本願の場合、５０ＭＨ
ｚ〜２ＧＨｚの励起周波数において、波長Λを約２μｍ
〜１００μｍの範囲、特に４μｍ〜５０μｍの範囲とし
ている。

【００８９】図５に示す曲線５２および５２′は、電気
音響変換器５１の周波数特性を示している。曲線５２
は、電気音響変換器５１の電気励起周波数に応じて副変
換器５５から発せられる表面波の強度を表し、一方、曲
線５２′は、副変換器５７における上述の強度を表して
いる。上記２つの副変換器５５および５７は、それぞれ
異なる周波数ｆ₁およびｆ₂において、最も高い強度で表
面波を発生する。高周波ｆ₂は、副変換器５７がΛ₂＝２
０μｍの表面波を最大振幅で発生し、矢印５３の方向へ
放出するように調整される。一方、低周波ｆ₁によって
励起されると、副変換器５５はΛ₁＝３０μｍの表面波
を最大振幅で発生し、同様に矢印５３の方向へと放出す
る。放出された表面波は、副変換器５７を通過する。

【００９０】図４より明らかなように、変換器５１は、
複数の指電極セット、いわゆる交差指型電極（interdig
ital electrodes）、を有している。図４は、図３に示
した副変換器５５と５７とが互いに隣接している領域を
拡大した図である。

【００９１】変換器５１は、端子４９が設けられた、表
面波の放出方向５３に延びる集電極５９を有している。
さらに、集電極６０が、上記集電極５９に対して平行
に、約１ｍｍの距離ａだけ離間して延伸している。この
第２の集電極６０には、端子５０が設けられている。

【００９２】各副変換器５５，５７は、集電極５９，６
０間の領域の中央部に延びる中間電極６１を有してい
る。副変換器５５における中間電極６１の幅は５０μｍ
であり、副変換器５７における中間電極６１の幅は２０
μｍである。

【００９３】指電極６２，６３，６４，６５，６６，６
７は、副変換器５５，５７のそれぞれにおいて、集電極
５９と中間電極６１との間、および中間電極６１と集電
極６０との間に、表面波の放出方向５３に対して垂直に
延びている。ここで、指電極６２は集電極５９から延
び、指電極６２同士は、中心間距離ラムダだけ離間して
いる。各指電極６２の幅は、副変換器５５，５７におい
て、それぞれΛ₁／８，Λ₂／８であり、中間電極６１か
ら５μｍ離れた位置まで延びている。隣接する指電極６
２間には、２個の指電極６３，６４が配置されている。
上記指電極６３，６４は中間電極６１から、集電極５９
から同じく５μｍ離れた位置まで延びている。指電極６
４は、副変換器５５，５７において、Λ₁／４，Λ₂／４
の幅をそれぞれ有し、指電極６３から見て表面波の進行
方向５３側に、指電極６３のすぐ隣に配置されている。
指電極６３の幅は、副変換器５５，５７において、それ
ぞれΛ₁／８，Λ₂／８である。

【００９４】中間電極６１と集電極６０との間に延びる
指電極６５，６６，６７の構造は、集電極５９と中間電
極６１との間に延びる指電極６２，６３，６４の構造に
対応している。指電極６７は、指電極６２と同一直線上
にあり、その幅は、副変換器５５，５７において、それ
ぞれΛ₁／８，Λ₂／８であり、中間電極６１から延びて
いる。指電極６５は、その幅が、副変換器５５，５７に
おいて、それぞれ幅Λ ₁／８，Λ₂／８であり、集電極６
０から延び、指電極６３と同一直線上にある。指電極６
６は、その幅が、副変換器５５，５７において、それぞ
れΛ₁／４，Λ₂／４であり、集電極６０から延び、指電
極６４と同一直線上にある。

【００９５】したがって、集電極５９から延びる各指電
極６２は、中間電極６１から延びる各指電極６７と同一
直線上にあり、また、集電極６０から延びる各指電極６
５，６６は、中間電極６１から延びる各指電極６３、６
４とそれぞれ同一直線上にある。しかしながら、集電極
５９から延びる指電極６２は、集電極６０から延びる指
電極６５，６６とは、同一直線上に配置されていない。

【００９６】各指電極をこのように配置することによ
り、集電極５９と中間電極６１との間に配置された変換
器部分が、中間電極６１と集電極６０との間に配置され
た変換器部分と電気的に直列に接続される、直列接続が
得られる。これにより電圧が分割され、作動時に端子４
９および５０に印加される電圧の半分のみが、隣接する
副電極（６２−６３，６４−６２，６７−６５，６６−
６７）に印加されるようになる。

【００９７】副変換器５５と５７とは、５３．７μｍの
距離ｂだけ離間している。すなわち、副変換器５５，５
７間の、電極が設けられていない領域の幅がｂである。

【００９８】表面波の放出方向５３における副変換器５
５の長さは６０Λ₁（Λ₁＝３０μｍ）であり、副変換器
５７の長さは５０Λ₂（Λ₁＝２０μｍ）である。

【００９９】上述のような電極構造は、アルミニウム膜
を上記基板上に配置し、次に個々の電極間のスペースを
マイクロリソグラフィー法によりエッチングすることに
よって上記基板表面上に形成される。上記電極構造をア
ルミニウムで形成する代わりに、その他の元素、特に、
銅のような金属を使用することも可能である。

【０１００】表面波源４７には、端子４９および５０に
より増幅器７１が接続されている。表面波源４７から矢
印５３の方向に放出された表面波は、干渉領域１７を通
過し、入射ビーム１３の偏向に必要な放射光回折格子構
造を干渉領域１７内に発生させる。極力高い回折効率を
得るためには、増幅器７１によって表面波源４７に供給
される電気エネルギーおよび表面波の発生に用いる周波
数ｆを、所与の波長Λにおいて、格子振幅が、すなわち
干渉領域１７における上記表面波の振幅が、極力大きく
なるように調整すべきである。

【０１０１】このため、回折光学コンポーネント１５
は、表面波受信器７３をさらに備えている。この表面波
受信器７３もまた、表面波源４７から放出される表面波
の伝播路上に配置されており、干渉領域１７通過後に表
面波が表面波受信器７３に到達する。表面波受信器７３
は、表面波の力学的エネルギーを電気エネルギーへと変
換し、上記電気エネルギーを端子７５および７６に供給
する音響電気変換器を備えている。

【０１０２】端子７５，７６間の電圧は、したがって受
信器７３が配置されている位置における表面波の強度を
表す信号であり、制御手段７７によって検知される。制
御手段７７は、次に、図２の矢印７８で示されるよう
に、増幅器７１に作用し、表面波源４７に供給する電力
（power）と周波数とを決定する。制御手段７７は、端
子７５，７６から取り出される信号が最大となるよう
に、電力Ｐと周波数ｆの大きさを変化させる。受信器７
３が最大表面波振幅を検出したとき、表面波の振幅は干
渉領域１７においても最大であると仮定してよいため、
上記制御手段は、表面波振幅が干渉領域１７においても
最大となるように表面波源４７を駆動している。

【０１０３】受信器７３の音響電気変換器の構成は、表
面波源４７の電気音響変換器５１の構成と同様である。
すなわち、上記音響電気変換器も同様に、端子７５，７
６に接続された複数の指電極、すなわち交差指型電極を
有している。図２の実施形態においては、受信器７３の
音響電気変換器の電極構造は、電気音響変換器５１の電
極構造と実質的に同様である。しかしながら、上記音響
電気変換器の電極構造は、表面波源４７と受信器７３と
の間の中心平面を介し、電気音響変換器５１の電極構造
と対称的に構成されているという点で、電気音響変換器
５１の電極構造とは異なっている。表面波源４７の幅広
の指電極６４，６６に対応する受信器７３の電極は、電
極６３，６５に対応する細幅の電極から見て表面波の進
行方向５３側の隣に配置されている。このため、受信器
７３にも単方向特性が付与されている。すなわち、受信
器７３は、５３の方向に伝播する表面波を、反対方向に
伝播する表面波より高い効率で受信する。

【０１０４】表面波受信器７３は、表面波源４７に供給
される電力Ｐと周波数ｆを制御するだけでなく、表面波
ダンパとしても機能する。これは、干渉領域１７を通過
した後さらに上記基板へと伝播する表面波は、基板４３
の端部７９において少なくとも部分的に反射されて干渉
領域１７へと戻り、表面波によって得られた上記格子構
造に干渉して達成されるビーム偏向の質を低下させる可
能性があるためである。したがって、受信器７３におい
て表面波を完全に吸収し、可能であれば、基板４３の端
部７９に到達して反射される表面波強度を実質的に皆無
とすることを目的としている。

【０１０５】このため、受信器７３は、極力多量の表面
波の力学的エネルギーを電気エネルギーに変換し、上記
電気エネルギーを端子７５，７６に接続された送電線
（line）を通して放出し、抵抗８１で消散させるように
最適化されている。抵抗８１は、抵抗８１から発生する
熱によって基板４３や、特に干渉領域１７が加熱され、
表面波の光学効果が温度の影響により低下するのを防止
するため、上記基板から離れた位置で接続されている。
受信器７３の端子７５、７６に供給された電気エネルギ
ーを、極力効率的に抵抗８１で消散させるため、上記抵
抗は単なるオーム抵抗器としてではなく、複素インピー
ダンスとして設けられており、抵抗８１のインピーダン
ス値と受信器７３のインピーダンス値とが実質的に共役
複素インピーダンス値となるように、抵抗８１のインピ
ーダンス値を、受信器７３のインピーダンス値と整合さ
せている。

【０１０６】図２に示す実施形態においては、受信器７
３の機能、すなわち、表面波源４７を制御するための測
定信号を提供する機能と、干渉領域１７を通過した表面
波を減衰させる機能とを、一つの装置に備えている。し
かしながら、これらの機能を別個の装置に備えることも
可能であり、表面波ダンパとしてのみ機能するコンポー
ネントをさらに設け、表面波の伝播方向５３を基準にし
たこのコンポーネントの手前に、表面波源４７を制御す
る測定信号を提供する受信器を配置してもよい。

【０１０７】図５より明らかなように、表面波源４７
は、狭帯域周波数特性５２、５２′を有している。すな
わち、周波数ｆにおいて、放出された表面波の強度は、
励起周波数に応じ、特性周波数帯域幅δｆにおける最大
強度の両側に落ち込む。

【０１０８】図５においては、さらに表面波受信器７３
の周波数特性を、受信された表面波の周波数に応じて端
子７５，７６に供給される測定信号の大きさを表す線８
４および８４′によって表している。線８４，８４′も
同様に、特性周波数帯域幅Δｆにおける中心周波数の両
側に落ち込む。図５から明らかなように、受信器７３の
特性周波数帯域幅Δｆは、表面波源４７の周波数帯域幅
δｆよりも大きい。この結果、受信器７３は、表面波源
４７の周波数がわずかに変化してもその影響を受けるこ
とがないため、一定の周波数範囲内においては、制御手
段７７は、表面波源４７を端子７５，７６における測定
信号のみによって制御し、干渉領域１７において表面波
の最大振幅を得ることができる。

【０１０９】しかしながら、本実施形態においては、制
御手段７７は、受信器７３の周波数依存感度、すなわ
ち、図５に示す曲線８４の形状、を記憶するメモリ８６
をさらに備えている。これにより、図５に励起周波数ｆ
３として示す線８４の中心周波数から離れた周波数にお
いても、表面波源４７を確実に制御できる。

【０１１０】表面波受信器７３の周波数帯域幅Δｆを、
表面波源４７の周波数帯域幅δｆよりも大きくするに
は、基本的には、表面波源４７の電気音響変換器と同一
の電極構造を、受信器７３の音響電気変換器の電極構造
として選択すればよい。本実施形態においては、受信器
７３の音響電気変換器は、図４に示す表面波源の音響電
気変換器５１と同一の電極構造を有している。しかしな
がら、受信器７３（source 73）の変換器は、表面波源
４７の変換器に比べ、矢印５３の方向における長さが短
い。このことは、受信器７３の変換器は、表面波源４７
の変換器に比べて指電極の数が少ないことを意味してい
る。本実施形態においては、受信器７３の音響電気変換
器における一方の副変換器の長さが４０Λ₁、もう一方
の副変換器の長さが３５Λ₂である。

【０１１１】表面波源４７の変換器の電極構造と、受信
器７３の変換器における電極構造とは、さらに指電極間
の距離が相違する。作動時において、上記基板の温度
は、受信器７３周辺よりも、表面波源４７周辺において
高い。このことは、表面波源４７が設けられている場所
と、受信器７３が設けられている場所とにおいて、表面
波の波長に差が生じる原因となる。受信器７３が設けら
れている場所における表面波の波長は、表面波源４７が
設けられている場所における表面波の波長に比べ、約
０．５％短くなる。したがって、受信器７３の変換器
を、表面波源４７の変換器に比べて、幾何学的に０．５
％縮小して構成している。受信器７３の変換器のサイズ
を決定する際には、パラメータΛ₁を２９．８５μｍ、
パラメータΛ₂を１９．９μｍとする。したがって、周
波数特性８４，８４′の中心周波数は、周波数ｆ₁およ
びｆ₂と比べ、やや高周波よりである。このことを考慮
し、図５においては、上記周波数特性における上記中心
周波数の違いを明らかにするため、表面波源４７と受信
器７３とを同一温度にして測定した周波数特性５２，５
２′と８４，８４′を示している。連続作動時には、表
面波源４７と受信器７３との間に約７０Ｋの温度差が存
在し、このため、上記特性５２と８４の中心周波数、お
よび５２′と８４′の中心周波数が、それぞれほぼ一致
する。

【０１１２】表面波源４７は完全な単方向特性を発揮せ
ず、ある程度の強度を有する表面波が矢印５４の方向に
も発せられるため、５４の方向に発せられたこの表面波
を吸収し、かつ上記表面波が基板４３の端部８８におい
て反射して干渉領域１７へと戻るのを防止するため、表
面波源４７から見て表面波の進行方向５４側の隣に表面
波ダンパ８７をさらに設けている。表面波ダンパ８７
は、表面波の力学的エネルギーを電気エネルギーへと変
換する音響電気変換器としての機能も有する。上記電気
エネルギーは、適切に調整した抵抗８９内で消散させ
る。

【０１１３】図３および４を参照して説明した電気音響
変換器に加え、単方向特性を有するその他のタイプの変
換器を使用することも可能である。いわゆる単位相表面
波発生器や、多位相表面波発生器の使用を考慮してもよ
い。これに関する例は、例えば、米国特許第４，５２
１，７１１号、第４，７３６，１７２号、第４，９１
０，８３９号、第５，０７３，７６３号、第５，１６
２，６８９号、第５，２６４，７５１号、第５，３６
５，２０６号、および第６，１４７，５７４号から推測
可能である。これら特許の開示全体が、参照をもって本
願に組み込まれている。

【０１１４】図１〜５を参照して説明した上記実施形態
の変更例について詳しく説明する。構成および機能が同
一のコンポーネントに関しては、図１〜５で使用した参
照符号と同一の符号を使用するが、区別のため、上記参
照符号に文字を付与している。また、上述のあらゆる記
述を、説明のために参照する。

【０１１５】図６は、基板表面４５ａを有する、圧電材
料からなる基板４３ａを備えた回折光学コンポーネント
１５ａの別の実施形態を示している。基板表面４５ａ上
には、端子４９ａおよび５０ａを有する電気音響変換器
を備えた表面波源４７ａが配置されている。上記電気音
響変換器の交差指型電極は、図６においては概略的に示
されている。

【０１１６】電気音響変換器５１ａもまた、単方向特性
を有しており、好ましくは矢印５３ａが示す方向に表面
波を放出する。

【０１１７】表面波源４７ａより放出された表面波は、
まず、図６に線格子（line grating）として示す表面波
鏡９１に到達し、この表面波鏡９１により、放出時にお
ける伝播方向５３ａから９０°偏向され、表面波鏡９
２，９３，９４へと順次到達する。表面波鏡９２，９
３，９４は、表面波を９０°偏向させるものであり、最
終の表面波鏡９４によって反射された表面波が、再度、
放出時の伝播方向５３ａに沿って進行して表面波源４７
ａへと向かうように基板４５ａ上に配置されている。こ
のように、表面波鏡９１〜９４によって表面波の環状閉
伝播路９５ａが形成されており、表面波源４７ａは、閉
伝播路９５ａ内に配置されて、上記伝播路に表面波を送
る。

【０１１８】表面波鏡９２と９３との間の伝播路には、
干渉領域１７ａが設けられ、表面波によってこの領域に
形成される格子構造を入射する放射光に干渉させ、これ
を偏向または回折させている。

【０１１９】図２に示す回折光学コンポーネントの実施
形態と比べ、図６に示す実施形態は、干渉領域１７ａを
通過した表面波が吸収されず、よってそのエネルギーが
破壊されないという点で有利である。それどころか、表
面波は環状閉伝播路９５ａ内に保存されるため、干渉領
域１７ａにおける格子構造の形成に再度寄与することが
できる。ここで、図６に図示していない制御手段によ
り、表面波源４７ａを、表面波鏡９４によって表面波源
４７ａに供給された表面波と、表面波源７４ａによって
新たに放出された表面波とを組み合わせるような構成と
し、有利に駆動することが可能である。

【０１２０】図２に示す実施形態と同様に、表面波源４
７ａを最適に駆動するため、表面波の閉伝播路９５ａ内
に表面波受信器を設けてもよい。

【０１２１】表面波鏡９１，９２，９３，９４は、線格
子を有するブラッグ鏡（Bragg mirrors）であり、上記
線は、基板表面４５ａに溝をエッチングすることによっ
て形成されている。しかしながら、上記基板表面上に配
置した膜を金属化することによって上記線格子を設ける
ことも可能である。

【０１２２】図７は、回折光学コンポーネント１５ｂの
基板表面４５ｂを示している。表面波源４７ｂは、好ま
しい方向である５３ｂの方向に周波数ｆ₁の表面波を放
出する。鏡９１ｂ，９２ｂ，９３ｂ，９４ｂは周波数ｆ
₀の表面波のための閉伝播路９５ｂを形成している。こ
の閉伝播路９５ｂを通過した表面波は、図６の実施形態
に関して既に述べたのと同様の要領により、表面波源４
７ｂを再度通過して増幅される。鏡９２ｂと９３ｂとの
間には、放射光の偏向または回折を行う干渉領域が設け
られている。

【０１２３】上記表面波源４７ｂに加え、さらに２つの
表面波源４７ｂ′および４７ｂ″が上記基板上に設けら
れている。これら２つの表面波源４７ｂ′，４７ｂ″
は、周波数ｆ′，ｆ″の表面波をそれぞれ発する。周波
数ｆ′とｆ″とは互いに相違しており、さらに表面波源
４７ｂの周波数ｆとも異なっている。表面波源４７ｂ′
および４７ｂ″に対しても、表面波の閉伝播路９５ｂ′
および９５ｂ″が、鏡９１ｂ′，９２ｂ′，９３ｂ′，
９４ｂ′および９１ｂ″，９２ｂ″，９３ｂ″，９４
ｂ″によって、それぞれ上記基板上に設けられている。

【０１２４】周波数ｆ，ｆ′，ｆ″をそれぞれ有する表
面波の閉伝播路９５ｂ，９５ｂ′，９５ｂ″は、一体と
なって干渉領域１７ｂを通過し、鏡９３ｂ″，９３
ｂ′，９３ｂによって分離されて、再度、周波数ｆ，
ｆ′，ｆ″の表面波をそれぞれ発する表面波源４７ｂ，
４７ｂ′，４７ｂ″へとそれぞれ供給される。ここで、
鏡９３ｂ″は、周波数ｆ′，ｆの表面波を透過するが、
周波数ｆ″の表面波は反射する。同様に、上記鏡９３
ｂ′は、周波数ｆの表面波を同様に透過するが、周波数
ｆ′の表面波は反射する。表面波源４７ｂ，４７ｂ′，
４７ｂ″をそれぞれ通過した後、分離していたこれら伝
播路は、鏡９２ｂ，９２ｂ′，９２ｂ″によって一体化
される。ここで、鏡９２ｂ′および９２ｂ″は周波数ｆ
の表面波を透過し、鏡９２ｂ″は周波数ｆおよびｆ′の
表面波を透過する。

【０１２５】表面波源４７ｂ，４７ｂ′，４７ｂ″は、
それぞれに対する駆動周波数に応じ、一定範囲内で変動
する周波数スぺクトルで表面波を発する。しかしなが
ら、各表面波源が最も高い効率で表面波を放出する周波
数ｆ，ｆ′，ｆ″は互いに相違している（ｆ″＜ｆ′＜
ｆ）ため、これら３つの異なる表面波源を選択的に駆動
することによって、干渉領域１７ｂにおいて、比較的広
範囲の表面波の周波数スぺクトルを得ることができる。
したがって、表面波によって形成された格子構造により
入射する放射光に生じる偏向角を、特に広範囲にわたっ
て変動させることができる。

【０１２６】表面波源４７ｂ，４７ｂ′，４７ｂ″は、
特定の時間的順序で駆動することが可能であり、これに
より異なる偏向角を連続的に得ることができる。同様
に、表面波源４７ｂ，４７ｂ′，４７ｂ″を同時に駆動
し、各表面波源に対応する異なる波長の表面波を組み合
わせ、異なる偏向角を同時に形成する多重格子（multip
le grating）を形成することも可能である。周波数ｆ，
ｆ′，ｆ″を有する表面波を適切な位相関係を有するよ
うに組み合わせ、好適な周波数を選択すれば、これら表
面波の組み合わせにより、正弦波格子構造が相違する周
期格子構造を得ることができる。より詳細には、ある特
定の回折次数を、意図的にその他の回折次数よりも高い
回折強度で得ることができる、いわゆるブレーズド格子
（blazed grating）を提供することができる。

【０１２７】図７に示す３つの表面波源４７ｂ，４７
ｂ′，４７ｂ″の代わりに、別個の閉伝播路をそれぞれ
有する表面波源を２つ、あるいは４つ以上設けてもよ
い。ただし、これら別個の閉伝播路は、一体となって上
記干渉領域を通過するように配置されている。

【０１２８】あるいは、数個の表面波源をそれぞれ隣り
合うように設け、図７に示すように鏡９２ｂ，９２
ｂ′、９２ｂ″によって各伝播路を干渉領域で一体化さ
せるものの、上記干渉領域通過後に、表面波がこれら表
面波源に戻らないような構成とすることも可能である。

【０１２９】図６および７の実施形態においては、表面
波の閉伝播路が複数設けられ、上記表面波源は上記閉伝
播路内に設けられている。これに対し、図８に示す実施
形態においては、閉伝播路９５ｃが鏡９１ｃ，９２ｃ，
９３ｃ，９４ｃによって基板４３ｃの表面４５ｃ上に形
成され、鏡９４ｃと９１ｃとの間に放射光が入射する干
渉領域１７ｃが設けられ、閉伝播路９５ｃが上記干渉領
域を通っている。

【０１３０】表面波源４７ｃは、閉伝播路９５ｃの外側
に配置されており、好ましい方向である矢印５３ｃの方
向に表面波を放出する。表面波源４７ｃは、放出された
表面波が、伝播路９５ｃ内において鏡９３ｃ，９４ｃ間
に配置された鏡９７に当たるように、基板表面４５ｃ上
に配置されている。鏡９７は、表面波源４７ｃから５３
ｃ方向に放出された表面波を鏡９４ｃへと向かわせ、こ
の表面波を、既に閉伝播路９５ｃ内を移動している表面
波に重畳するような向きで置かれている。鏡９７は、鏡
９３ｃから誘導される表面波を実質的に透過する。

【０１３１】鏡９１ｃ〜９４ｃにより、環状の表面波共
振器が提供されている。上記環状表面波共振器には、表
面波源４７ｃから放出された表面波が、鏡９７ｃによっ
て供給される。

【０１３２】図９は、表面波によって放射光を偏向させ
るため、干渉領域１７ｄを設けた基板表面４５ｄを備え
た回折光学コンポーネント１５ｄを示している。表面波
は、表面波源４７ｄから、好ましい方向である矢印５３
ｄの方向に放出される。表面波源４７ｄによって放出さ
れた表面波は、鏡９１ｄ，１０１，１０２，１０３，１
０４，９２ｄ，９３ｄ、９４ｄへと順次到達する。上記
干渉領域は、鏡１０２および１０３と鏡１０１および１
０４との間に存在しているため、表面波は上記干渉領域
を２回通過する。すなわち、鏡１０１から鏡１０２へと
向かう矢印１０５の方向と、その反対方向である鏡１０
３から鏡１０４へと向かう矢印１０６の方向に通過す
る。

【０１３３】図１０は、表面波源４７ｅから矢印５３ｅ
の方向に放出された表面波が、同様に閉伝播路９５ｅを
通って基板表面内を伝播する、さらに別の回折光学コン
ポーネント１５ｅを示している。図９の実施形態と同様
に、この回折光学コンポーネント１５ｅにおいても、表
面波は、矢印１０５ｅおよび１０６ｅで表される２つの
異なる方向に干渉領域１７ｅを通過する。ただし、図９
の実施形態とは対照的に、これら２つの方向は互いに逆
向きではなく、直交している。このような構成とするた
め、図１０より明らかなように、表面波源４７ｅから放
出された表面波を、鏡９１ｅ，１０１ｅ，１０２ｅ，１
０３ｅ，１０４ｅ，９４ｅによって順次反射させてから
表面波源４７ｅへと戻している。

【０１３４】表面波は互いに直交する、異なる２つの方
向１０５ｅ，１０６ｅに干渉領域１７ｅを通過するた
め、表面波によって二次元格子構造が形成される。この
結果、干渉領域１７ｅに入射する放射光は、２つの空間
方向に偏向される。

【０１３５】図１１は、基板４３ｆと、基板表面４５ｆ
上に形成された干渉領域１７ｆを有する回折光学コンポ
ーネント１５ｆを示している。上記干渉領域において
は、表面波のビームが、異なる方向に複数回通過する。
このような構成とするため、表面波源４７ｆは、直接干
渉領域１７ｆに向けて、好ましい方向である矢印５３ｆ
の方向に表面波を放出する。放出された表面波ビーム
は、干渉領域１７ｆを通過した後、鏡９１ｆによって９
０°偏向されて鏡９２に到達し、鏡９２によって１３５
°偏向され、１回目の干渉領域通過時の方向である５３
ｆを１３５°回転させた方向に干渉領域１７ｆを再度通
過する。干渉領域１７ｆを再度通過した後、上記ビーム
は鏡９３ｆに到達して１３５°偏向され、次に鏡９４ｆ
に到達してここでもまた１３５°偏向され、２回目の干
渉領域通過時の方向を９０°回転させた方向に干渉領域
１７ｆを再度通過する。干渉領域１７ｆを３回横断した
後、上記ビームは、表面波受信器７３ｆを通過し、表面
波受信器７３ｆは、干渉領域１７ｆを３回通過した後の
表面波の強度を表す信号を発する。上記ビームは、受信
器７３ｆを通過した後、別個に設けられた表面波ダンパ
１１１に吸収される。

【０１３６】表面波源４７ｆと隣り合うように、さらに
表面波ダンパ７３ｆ′が設けられている。表面波ダンパ
７３ｆ′は、表面波源４７ｆから、好ましい方向である
５３ｆ方向とは反対方向に放出された表面波を受信す
る。このような表面波は、受信器７３ｆ′を通過した
後、同様に表面波ダンパ１１１′によって吸収される。

【０１３７】鏡９３ｆ，９４ｆ間における表面波の伝播
路にも、さらに表面波源１１３が設けられている。干渉
領域１７ｆを２回通過した後の表面波が表面波源１１３
を通過するが、この表面波源１１３によって上記表面波
の強度を増大させることができるため、干渉領域１７ｆ
の３回目の通過時において、調整可能な高い強度を得る
ことができる。

【０１３８】この回折光学コンポーネント１５ｆに用い
る制御手段は、上記２つの表面波源４７ｆ，１１３の電
力、すなわち表面波源としての強度を、別個に、あるい
は表面波によって干渉領域１７ｆに形成される所望の格
子構造に応じて相関的に調整するため、表面波受信器７
３ｆ，７３ｆ′の出力信号を読み出すことができる。こ
の回折光学コンポーネント１５ｆにおいては、異なる空
間方向への回折効率に影響を与えるために、２つの表面
波源４７ｆ，１１３の強度を相関的に変動させることが
可能である。

【０１３９】図１２に示す回折光学コンポーネント１５
ｇは、干渉領域１７ｇを基板表面４５ｇ上に有する基板
４３ｇを備えており、上記干渉領域は、定在表面波を発
生し得る表面波共振器内に配置されている。このような
構成とするため、２つの表面波鏡１１７，１１９を上記
基板表面上に対向させて配置しているが、これにより所
定の周波数帯の表面波がこれら表面波鏡間を往復し、定
在表面波の領域（standing surface wave field）を形
成することが可能になる。上記２つの共振器鏡１１７，
１１９間には、上記共振器に表面波を供給する表面波源
４７ｇと、干渉領域１７ｇとが配置されている。

【０１４０】干渉領域１７ｇは、連続的な光ビームの照
射を受ける。上記光ビームは、上記干渉領域の格子構造
の影響を受けるが、上記格子構造の格子振幅は、時間の
経過と共に、表面波の周波数の２倍の大きさで増減す
る。したがって、この格子によって提供される回折効率
も、表面波の周波数の２倍変動する。

【０１４１】図１３は、さらに別の回折光学コンポーネ
ント１５ｈを示している。この回折光学コンポーネント
１５ｈにおいては、対向する２つの鏡１１７ｈ，１１９
ｈによって、基板表面４５ｈ上の干渉領域１７ｈ内に定
在表面波が発生する。図１２に示す実施形態とは対照的
に、ここでは、表面波源４７ｈは、共振器内ではなく、
その外側に設けられており、表面波源４７ｈから好まし
い方向である矢印５３ｈの方向に放出された表面波は、
上記共振器内、すなわち上記２つの鏡１１７ｈ，１１９
ｈ間に配置された供給鏡（feed-in mirror）９７ｈに到
達する。供給鏡（feed-in mirror）９７ｈは表面波源４
７ｈによって放出された表面波を上記共振器に送り、こ
れにより上記共振器内で定在表面波の領域が形成され
る。

【０１４２】図１３に示す回折光学コンポーネント１５
ｈは、図１３に概略的に示すシンクロトロン放射源５ｈ
を光源として有する照射系１ｈの一部である。シンクロ
トロン５ｈにおいては、帯電した粒子束が矢印７ｈの方
向に移動し、図示していない放射位置から干渉領域１７
ｈに向けて時刻パルスシンクロトロン放射（time-pulse
d synchrotron radiation）を放出する。ここでは、最
も強度の高いシンクロトロン放射を最大の回折効率で回
折させるため、シンクロトロン５ｈによって放出された
放射パルスが、表面波格子の振幅が実質的に最大となっ
たときに上記干渉領域１７ｈに到達するように、表面波
源４７ｈとシンクロトロン５ｈとを同期させる制御手段
が設けられている。この制御手段については後で述べ
る。

【０１４３】このため、シンクロトロン５ｈには、シン
クロトロン５ｈ内を伝播する粒子束（particle package
s）の時間系列を表し、ゆえに放射パルスの時間系列を
表す測定信号を発するセンサー１２１が設けられてい
る。センサー１２１は、例えば、ビームピックアップコ
イル等であってもよい。

【０１４４】センサー１２１によって提供された測定信
号は、表面波源４７ｈから放出される表面波の周波数を
決定する周波数制御手段７７ｈに供給される。表面波の
周波数ｆは、放射パルスの周波数の半分になるように調
整される。周波数制御手段７７ｈによって発せられた周
波数信号は、位相ずれ制御手段（phase shift control
means）１２３に供給される。位相ずれ制御手段１２３
は、表面波源４７ｈから放出された表面波の位相Δψを
調整した後、増幅器７１ａを駆動させる。次に、この増
幅器７１ａからの出力が表面波源４７ｈに供給される。
位相ずれ制御手段１２３は、放射光センサー１２５に記
録された信号に応じて位相Δψを調整する。放射光セン
サー１２５は、干渉領域１７ｈに入射する放射光の、所
定の回折次数の強度を測定する。この放射光の強度は、
表面波によって干渉領域１７ｈに形成された回折格子の
回折効率に依存するため、放射光センサー１２５より発
せられた測定信号は、上記格子の回折効率を表してい
る。次に、位相ずれ制御手段１２３は、上記回折効率が
最大となるように、位相Δψを調整する。

【０１４５】位相ずれ制御手段１２３を使用し、回折さ
れたビームをオフ状態にする、すなわち、回折効率が最
小になるように位相Δψを調整することも可能である。
これは、例えば、定在波の振幅値が実質的にゼロのとき
に放射パルスが干渉領域へ到達するように位相Δψを調
整することによって達成される。

【０１４６】これに関し、表面波の周波数として上述し
た周波数ｆの倍数、すなわち、放射パルスの基本周波数
または高調波（harmonics）を使用することも可能であ
る。

【０１４７】上述の実施形態においては、表面波源４７
ｈから放出された表面波が、鏡１１７ｈ，１１９ｈによ
って形成された表面波共振器に適切な位相関係で送られ
るように、位相ずれ制御手段１２３を駆動している。位
相ずれ制御手段１２３は、放射光強度センサー１２５に
応じて位相角Δψを調整する。放射光センサー１２５
は、１次、２次、またはそれ以上の次数で回折された放
射光の強度を検出することができる。

【０１４８】しかしながら、位相ずれ制御手段１２３に
より、放射光センサー１２５の測定信号に応じてではな
く、上記表面波共振器内に発生する表面波の振幅を検出
する表面波受信器によって提供される測定信号に応じ、
位相角Δψを調整することも可能である。

【０１４９】位相ずれ制御により、放射光センサーまた
は表面波受信器の測定信号に応じて表面波源の位相位置
をこのように調整することは、閉伝播路内を循環する定
在表面波または表面波のいずれかを発生させる上述のあ
らゆる実施形態に適用できる。

【０１５０】図１３に示す共振器、すなわち表面波源が
外部に設けられた共振器における干渉領域に対し、図１
２に示す実施形態に関して述べたように、連続的な放射
源を用いて照射することも可能である。さらに、図１２
の実施形態の干渉領域を、図１３に示す実施形態に関し
て述べたように、定在波と同期したパルス照射源で照射
することも可能である。

【０１５１】上述の実施形態においては、表面波の伝播
方向は、ほとんどの場合、放出時の表面波の伝播方向に
対して４５°の角度で配置された鏡によって、９０°偏
向されている。理解を容易にするためにこれらの数値を
選択したが、表面波の伝播は、基板の材料における異方
性効果（anisotropic effects）の影響を受けて決定さ
れる場合も多々あることに留意すべきである。したがっ
て、鏡へ入射し、反射されて出射するビームに関して光
学の分野で公知である角度の関係は、本願における表面
波には当てはまらない。したがって、表面波の鏡への入
射角は、その出射角と必ずしも一致しない。表面波が比
較的少ない減衰で第１の方向に伝播する基板上におい
て、上記第１の方向に直交する方向にわずかに表面波を
伝播させ、鏡によって放出時の伝播方向に直交しない方
向への回折を有利に達成することも可能である。

【図面の簡単な説明】

【図１】図１は、本発明の露光系の一実施形態を示して
いる。

【図２】図２は、本発明の回折光学コンポーネントの一
実施形態を示している。

【図３】図３は、図２に示す回折光学コンポーネントに
使用する表面波源の概略図である。

【図４】図４は、図３に示す表面波源の詳細図である。

【図５】図５は、図２に示す回折光学コンポーネントの
サブコンポーネントの周波数依存性を概略的に示したグ
ラフである。

【図６】図６は、本発明の回折光学コンポーネントの別
の実施形態を示している。

【図７】図７は、本発明の回折光学コンポーネントの別
の実施形態を示している。

【図８】図８は、本発明の回折光学コンポーネントの別
の実施形態を示している。

【図９】図９は、本発明の回折光学コンポーネントの別
の実施形態を示している。

【図１０】図１０は、本発明の回折光学コンポーネント
の別の実施形態を示している。

【図１１】図１１は、本発明の回折光学コンポーネント
の別の実施形態を示している。

【図１２】図１２は、本発明の回折光学コンポーネント
の別の実施形態を示している。

【図１３】図１３は、本発明の照射系の別の実施形態を
示している。

─────────────────────────────────────────────────────

【手続補正書】

【提出日】平成１４年５月１０日（２００２．５．１
０）

【手続補正１】

【補正対象書類名】明細書

【補正対象項目名】特許請求の範囲

【補正方法】変更

【補正内容】

【特許請求の範囲】

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 マルティン ロス−メッセマー ドイツ、デー−73457 エッスィンゲン、 アム シュタインリーゲル 13 (72)発明者 アレクサンダー メンク ドイツ、デー−73431 アーレン、ヘーゲ ルシュトラーセ 110 (72)発明者 フランク へーラー ドイツ、デー−73434 アーレン、ミラン ヴェーク 25 (72)発明者 クルト フランケ ドイツ、デー−01307 ドレスデン、スト リーゼナー シュトラーセ 40デー (72)発明者 ギュンター マルティン ドイツ、デー−01307 ドレスデン、コメ ニウスシュトラーセ 24アー (72)発明者 ハーゲン シュミッド ドイツ、デー−04229 ライプツィヒ、ブ ルームナーシュトラーセ ８ (72)発明者 マンフレッド ヴァイナハト ドイツ、デー−01744 マルター、アム ミューフェルド 34 Ｆターム(参考） 2H097 AA03 CA06 CA15 LA10 5F046 BA03 CA08 CB01 CB23 GA03 GB01 GB09 GC04

Claims (35)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 放射光回折格子構造を提供するための回
   折光学コンポーネントであって、 基板（４３）と、調整可能な周波数によって励起でき、
   上記基板（４３）の表面（４５）に表面波を発生させる
   表面波源（４７）と、発生した表面波によって形成され
   る格子構造を放射光に干渉させるために設けられた上記
   基板表面（４５）上の干渉領域（１７）とを備えた表面
   波装置を有し、 上記表面波源（４７）が方向特性を有し、表面波を、好
   ましい方向（５３）に対して、その反対方向よりも強く
   放出し、上記好ましい方向（５３）に放出された上記表
   面波によって上記格子構造が形成される回折光学コンポ
   ーネント。
2. 【請求項２】 請求項１またはその前文（preamble）に
   記載の回折光学コンポーネントであって、 上記表面波源（４７）が電気音響変換器（５１）を有
   し、 上記電気音響変換器（５１）が、複数の副電極（６３，
   ６４，６５，６６）が隣り合う副電極（６２，６７）か
   ら離間して配置され、上記副電極が一定間隔で配置され
   た複数のセクション（５５，５７）が設けられ、上記異
   なるセクション（５５，５７）における上記副電極の配
   置間隔（Λ₁，Λ₂）が互いに相違するという電極構造を
   有する回折光学コンポーネント。
3. 【請求項３】 請求項１、２、または請求項１の前文に
   記載の回折光学コンポーネントであって、 上記表面波源（４７）が指電極群を２個備えた電気音響
   変換器であり、 各群における指電極（６２，６５，６６）同士は電気的
   に導通し、異なる群の指電極（６２，６５，６６）同士
   は電気的に絶縁されており、 異なる群の指電極（６２，６５，６６）の間には、上記
   指電極（６２，６５，６６）とは電気的に絶縁された中
   間電極（６１）が少なくとも１つ設けられている回折光
   学コンポーネント。
4. 【請求項４】 各群における隣り合う指電極（６２，６
   ５，６６）の間には、上記中間電極（６１）に電気的に
   導通するように接続された枝電極（６３，６４，６７）
   が少なくとも１つ設けられている請求項３に記載の回折
   光学コンポーネント。
5. 【請求項５】 異なる群の上記指電極（６２，６５，６
   ６）が、互いにずらして平行に配置されている請求項３
   または４に記載の回折光学コンポーネント。
6. 【請求項６】 枝電極（６３，６４，６７）が、実質的
   に各指電極（６２，６５，６６）に対して配置されてお
   り、上記指電極（６２，６５，６６）と上記指電極に対
   して配置された上記枝電極（６３，６４，６７）とが共
   通の直線上を延伸している請求項４に従属させた請求項
   ５に記載の回折光学コンポーネント。
7. 【請求項７】 放射光回折格子構造を提供する、特に請
   求項１から６のいずれか１項に記載の回折光学コンポー
   ネントであって、 表面波装置と、表面波受信器（７３）と、制御手段（７
   ７）とを備え、 上記表面波装置は、基板（４３）と、調整可能な周波数
   によって励起でき、上記基板（４３）の表面（４５）に
   表面波を発生させる表面波源（４７）と、発生した表面
   波によって形成される格子構造を放射光に干渉させるた
   めに設けられた上記基板表面（４５）上の干渉領域（１
   ７）とを有し、 上記表面波受信器（７３）は、上記表面波源（４７）に
   よって発せられた表面波を受信し、上記表面波受信器
   （７３）が設けられている場所における表面波の振幅を
   表す測定信号を供給し、 上記制御手段（７７）は、上記測定信号に応じて、上記
   表面波源（４７）を励起するための周波数（ｆ）を調整
   する回折光学コンポーネント。
8. 【請求項８】 上記制御手段（７７）は、受信された上
   記表面波の上記振幅が実質的に最大となるように上記周
   波数（ｆ）を調整する請求項７に記載の回折光学コンポ
   ーネント。
9. 【請求項９】 上記表面波源（４７）によって発せられ
   た表面波の振幅が、上記表面波源（４７）を励起するた
   めの上記周波数（ｆ）に依存した第１の波形を有し、 上記測定信号の大きさが、上記周波数（ｆ）に依存した
   第２の波形（８４）を有し、 上記第１の波形および上記第２の波形（８４）が、周波
   数帯域幅（δｆ，Δｆ）をそれぞれ有して中心周波数の
   両側に落ち込むという特性を有し、 上記第２の波形（８４）の上記周波数帯域幅（Δｆ）
   が、上記第１の波形の上記周波数帯域幅（δｆ）よりも
   大きい請求項７または８に記載の回折光学コンポーネン
   ト。
10. 【請求項１０】 上記制御手段（７７）が、上記第２の
    波形（８４）に依存して上記周波数（ｆ）をさらに制御
    する請求項９に記載の回折光学コンポーネント。
11. 【請求項１１】 放射光回折格子構造を提供する、特に
    請求項１から１０のいずれか１項に記載の回折光学コン
    ポーネントであって、 基板（４３）と、調整可能な周波数によって励起でき、
    上記基板（４３）の表面（４５）に表面波を発生させる
    表面波源（４７）と、発生した表面波によって形成され
    る格子構造を放射光に干渉させるために設けられた上記
    基板表面（４５）上の干渉領域（１７）と有する表面波
    装置と、 上記干渉領域（１７）の外側に設けられた、表面波を減
    衰させるための表面波ダンパ（７３，８７；１１１，１
    １１′）とを備え、 上記表面波ダンパ（７３，８７；１１１，１１１′）
    が、上記表面波ダンパが設けられている場所における表
    面波の力学的エネルギーを電気エネルギーへと変換する
    音響電気変換器を備えている回折光学コンポーネント。
12. 【請求項１２】 上記音響電気変換器（７３）が、上記
    電気エネルギーを供給するための少なくとも２個の端子
    （７５，７６）と、上記２個の端子（７５，７６）に接
    続された、上記電気エネルギーを消散させるための抵抗
    回路（８１）を有する請求項１１に記載の回折光学コン
    ポーネント。
13. 【請求項１３】 上記抵抗回路（８１）は、上記抵抗回
    路（８１）において消散されるエネルギーが最大となる
    ように、上記２個の端子（７５，７６）間の上記音響電
    気変換器（７３）のインピーダンスに対して調整された
    電気インピーダンスを有する請求項１２に記載の回折光
    学コンポーネント。
14. 【請求項１４】 上記抵抗回路（８１）の電気インピー
    ダンスと、上記音響電気変換器（７３）の電気インピー
    ダンスとが、共役複素インピーダンス値を有する請求項
    １３に記載の回折光学コンポーネント。
15. 【請求項１５】 上記表面波源（４７）が電気音響変換
    器を有し、上記表面波源（４７）の上記電気音響変換器
    と、上記表面波ダンパ（７３）の上記音響電気変換器の
    それぞれが、隣り合う副電極と離間するように一定間隔
    で配置された複数の副電極（６２，６３，６４，６５，
    ６６，６７）有する複数のセクションを有し、上記電気
    音響変換器の電極構造における一セクションが、上記音
    響電気変換器の電極構造における一セクションと対応
    し、上記対応セクション内における上記副電極（６２，
    ６３，６４，６５，６６，６７）の配置間隔（Δ₁，
    Δ₂）がそれぞれ相違する請求項１１から１４のいずれ
    か１項に記載の回折光学コンポーネント。
16. 【請求項１６】 上記電気音響変換器および上記音響電
    気変換器の上記対応セクション内における副電極の配置
    間隔（Δ₁，Δ₂）が、０.０１％〜０.５％、特に、０.
    ０１％〜０．０５％、０.０５％〜０.１５％、または
    ０.１５％〜０.５％異なっている請求項１５に記載の回
    折光学コンポーネント。
17. 【請求項１７】 上記表面波ダンパ（７３）における上
    記音響電気変換器が方向特性を有し、好ましい方向（５
    ３）から上記表面波ダンパ（７３）に到達する表面波
    を、上記方向と反対方向から上記表面波ダンパ（７３）
    に到達する表面波の減衰に比べて大きく減衰させる請求
    項１１から１６のいずれか１項に記載の記載の回折光学
    コンポーネント。
18. 【請求項１８】 上記干渉領域（１７）が、上記表面波
    源（４７）と上記表面波ダンパ（７３）との間の接続線
    上に配置されている請求項１１から１７のいずれか１項
    に記載の回折光学コンポーネント。
19. 【請求項１９】 上記表面波源（７４）が、上記干渉領
    域（１７）と上記表面波ダンパ（８７）との間の接続線
    上に配置されている請求項１１から１８のいずれか１項
    に記載の回折光学コンポーネント。
20. 【請求項２０】 放射光を回折する格子構造体を提供す
    る、特に請求項１から１９のいずれか１項に記載の回折
    光学コンポーネントであって、 基板（４３ａ；４３ｃ）と、上記基板（４３ａ；４３
    ｃ）の表面（４５ａ；４５ｃ）に表面波を発生させる表
    面波源（４７ａ；４７ｃ）と、発生した表面波によって
    形成される格子構造を放射光に干渉させるために設けら
    れた上記基板表面（４５ａ；４５ｃ）上の干渉領域（１
    ７ａ；１７ｃ）とを備えた表面波装置と、 表面波の閉伝播路を形成するように上記基板（４３ａ；
    ４３ｃ）上に配置された複数の表面波鏡（９１，９２，
    ９３，９４；９１ｃ，９２ｃ，９３ｃ，９４ｃ）とを備
    え、 上記干渉領域（１７ａ；１７ｃ）が上記閉伝播路内に配
    置されている回折光学コンポーネント。
21. 【請求項２１】 上記表面波源（４７ａ）が方向特性を
    有し、表面波を好ましい方向（５３ａ）に対して、その
    反対方向よりも強力に放出し、さらに上記表面波源（４
    ５ａ）が上記閉伝播路内に設けられている請求項２０に
    記載の回折光学コンポーネント。
22. 【請求項２２】 上記表面波源（４７ｃ）が上記閉伝播
    路の外側に設けられ、上記表面波源（４７ｃ）によって
    発せられた表面波を上記閉伝播路へと供給する請求項２
    ０に記載の回折光学コンポーネント。
23. 【請求項２３】 上記表面波源（４７ｃ）によって発せ
    られた表面波を上記閉伝播路へと供給するため、表面波
    鏡（８７）がさらに設けられている請求項２２に記載の
    回折光学コンポーネント。
24. 【請求項２４】 上記表面波鏡（９１ｄ，９２ｄ，９３
    ｄ，９４ｄ，１０１，１０２，１０３，１０４）が、上
    記伝播路が上記干渉領域（１７ｄ）を異なる方向（１０
    ５，１０６）に複数回通過するように配置されている請
    求項２０から２３のいずれか１項に記載の回折光学コン
    ポーネント。
25. 【請求項２５】 放射光回折格子構造を提供する、特に
    請求項１から２４のいずれか１項に記載の回折光学コン
    ポーネントであって、 基板（４３ｇ；４３ｈ）と、調整可能な周波数によって
    励起でき、上記基板の表面（４５ｇ；４５ｈ）に表面波
    を発生させる少なくとも1つの表面波源（４７ｇ；４７
    ｈ）と、発生した表面波によって形成される格子構造を
    放射光に干渉させるために設けられた上記基板表面（４
    ５ｇ；４５ｈ）上の干渉領域（１７ｇ；１７ｈ）と有す
    る表面波装置を有し、 上記格子構造体が定在表面波によって形成される回折光
    学コンポーネント。
26. 【請求項２６】 上記干渉領域（１７ｇ）が、上記表面
    波源（４７ｇ）と、上記表面波源（４７ｇ）によって放
    出された表面波を反射して上記干渉領域（１７ｇ）へと
    戻す表面波鏡（１１９）との間における接続線上に配置
    された請求項２５に記載の回折光学コンポーネント。
27. 【請求項２７】 上記干渉領域（１７ｈ）が、上記表面
    波源（４７ｈ）から放出された表面波が供給される表面
    波共振器（１１７，１１９）内に配置されている請求項
    ２５または２６に記載の回折光学コンポーネント。
28. 【請求項２８】 上記表面波共振器が表面波鏡（１１
    ７，１１９）によって形成されている請求項２７に記載
    の回折光学コンポーネント。
29. 【請求項２９】 上記表面波源（４７ｈ）から放出され
    た上記表面波を共振器（１１７，１１９）へと送るため
    の表面波鏡（９７ｈ）をさらに備えた請求項２７または
    ２８に記載の回折光学コンポーネント。
30. 【請求項３０】 請求項２５から２９のいずれか１項に
    記載の回折光学コンポーネントと、放射光源（５，１
    １）とを備え、上記放射光源（５，１１）からの放射光
    が上記表面波装置の上記干渉領域（１７）に向けられて
    いる照射系。
31. 【請求項３１】 請求項２５から２９のいずれか１項に
    記載の回折光学コンポーネントと、パルス放射光源（５
    ｈ）とを備え、パルス放射光源（５ｈ）からの放射光が
    上記表面波装置の上記干渉領域（１７ｈ）に向けられて
    おり、上記定在表面波の振幅が一定期間所定のしきい値
    を超過した場合に、パルス放射光源（５ｈ）からの放射
    パルスが上記干渉領域（１７ｈ）に入射するように、上
    記パルスと上記表面波装置を同期させている照射系。
32. 【請求項３２】 上記表面波源（４７）が、発生した表
    面波の周波数（ｆ）と位相位置（Δψ）とを調整する駆
    動手段（７７ｈ，１２３）を備え、 上記駆動手段（７７ｈ，１２３）は、上記周波数（ｆ）
    および上記位相位置（Δψ）を、上記格子構造により所
    定の回折次数で回折された放射光の強度が、所定の値、
    特に実質的に最大値となるように、上記放射光源（５
    ｈ）のパルスシーケンスに応じて調整する請求項３１に
    記載の照射系。
33. 【請求項３３】 上記放射光源がシンクロトロン放射光
    源（５ｈ）である請求項３１から３２のいずれか１項に
    記載の照射系。
34. 【請求項３４】 請求項３０から３３のいずれか１項に
    記載の照射系と、少なくとも１つの集光系（２５）と、
    結像させるパターンが形成されたマスク（２７）と、結
    像系（３７）と、基板支持体（３９）とを備えた露光系
    であって、 上記集光系（２５）および上記マスク（２７）が、上記
    放射光源（５，１１）からの放射光が上記干渉領域（１
    ７）において異なる空間方向（＋１，０，−１）に偏向
    されて上記マスク（２７）へと向かうように配置され、 結像系（３７）および基板支持体（３９）が、上記マス
    ク（２７）によって反射された放射光が上記基板支持体
    に取り付け可能な基板（３９）に結像するように配置さ
    れている露光系。
35. 【請求項３５】 少なくとも１つのフォトリソグラフィ
    ー工程を有する装置の製造方法であって、上記フォトリ
    ソグラフィー工程が、 請求項３４に記載の露光系を設けることと、 感光層（radiation sensitive layer）を備えた基板
    （３９）を上記基板支持体上に設けることと、 異なる空間方向に偏向された上記放射光源（５，１１）
    からの放射光により、上記感光層を露光することとを含
    む装置の製造方法。