DE614648C - Frequenztransformationsverfahren zur Erhoehung der Stoerfreiheit bei der hochfrequenten Nachrichtenuebermittlung - Google Patents

Description

Die Erfindung bezieht sich auf ein Frequenztransformationsverfahren zur Erhöhung der Störfreiheit bei dem hochfrequenten Nachrichtenempfang, und zwar sowohl zum

- 5 Empfang von langen als auch von kurzen Wellen.

Das Verfahren nützt eine Reihe von vor-

. teilhaften Eigenschaften aus, welche durch Vorgänge bedingt sind, die in elektrischen Systemen spezieller Art mit strom- oder spannungsabhängigen Parametern, und deren Verluste aus einer lokalen Energiequelle gedeckt werden können, beobachtet worden sind.

Theoretische und experimentelle Untersuchungen dieser Systeme, welche durch nichtlineare Differentialgleichungen beschrieben werden und infolgedessen als nichtlineare Systeme bezeichnet werden, führen zu dem Ergebnis, daß, wenn man auf ein derartiges System eine elektromotorische Kraft von der Kreisfrequenz ω einwirken läßt und dabei gewisse später zu präzisierende Bedingungen einhält, in dem System Schwingungen ausgelöst werden, deren Grundfrequenz einen ganzzahligen Bruchteil der Frequenz der einwirkenden EMK .bildet und deren Energie hauptsächlich aus einer lokalen Energiequelle geliefert wird.

Dieser' neue Effekt der Auslösung von unterfrequenten Schwingungen, der sich wesentlich unterscheidet von der bereits bekannten Erscheinung der Frequenzerniedrigung (Heegner, Janovsky u. a.), bei der die Energie vollständig von der einwirkenden Schwingung geliefert werden muß, bedingt zusammen mit den eigentümlichen, unten 'näher zu beschreibenden Begleiterscheinungen (wie besondere Form der Erregungskurve, eigentümlicher Verlauf der Aufschaukelung, Auslöschung der etwa bereits erregten Schwingungen außerhalb des Erregungsintervalls usw.) die Zweckmäßigkeit der Anwendung solcher nichtlinearer Schwingungssysteme zur Lösung einer Reihe von Empfangsproblemen.

Erfindungsgemäß besteht das Transformationsverfahren darin, daß man die zugeführten' Schwingungen auf ein nicht sel'bsterregtes System, dessen Parameter nicht konstant, sondern Funktionen von Strom oder Spannung sind und dessen Eigenverluste aus einer örtlichen Energiequelle auf irgendeine Art ganz oder teilweise kompensiert werden können, einwirken läßt, wodurch man in dem System bei richtiger Einstellung der Parameter und der Verlustkompensation auf die gewünschte ganzzahlige Unterfrequenz

Schwingungen von der gewünschten Unterfrequenz erhält, die genau ein ganzzahliger Bruchteil der Frequenz der einwirkenden Schwingungen ist.

Um die Möglichkeit einer solchen Frequenztransformation darzutun, sei folgender einfacher Fall betrachtet: es sei wie in Fig. ι das auf die gewünschte Unterfrequenz der zu transformierenden Frequenz abzustimmende

ίο Schwingungssystem aus der Kapazität 3 und den Selbstinduktionen 1, 2 und 4 gebildet. Dabei soll die Selbstinduktion 2 einen Eisenkern besitzen, welchem vermittels der Hilfswicklung 8 eine gewünschte Vormagnetisierung erteilt wird, so daß die genannte Selbstinduktion nur eine Funktion der hochfrequenten Stromstärke i im Schwingungskreis ist. Bezeichnet man nun mit L den gesamten Selbstinduktionskoeffizienten von 1 und 2 und R den Widerstand, so läßt sich für dieses System, falls auf dasselbe eine EMK von der Form B sin ω t wirkt, die folgende Differentialgleichung aufstellen:

Ut

[Li)

idt -J- Ri = E sin cot, (ι)

Bei der Annahme, daß die Verhältnisse derart gewählt sind, daß man L = L₀ · (1 + mi) oderLi = L_oi + L_omi^z (2.) setzen kann, ist es leicht ersichtlich, daß man mit dem Ansatz

l — T · SUl t

(3)

die Gleichung (1) befriedigen kann, falls man L₀ und C so wählt, daß

_ ω 2

⁰T^ ^T

~c

(4)

wird und gleichzeitig die Verluste im System verschwindend klein macht (i? = o). Mit anderen Worten: bei Abstimmung des

Systems auf die halbe Frequenz I—J und Kompensation der Verluste müssen im System Schwingungen von der halben Frequenz, entstehen.

Es ist leicht einzusehen, daß, falls die Stromabhängigkeit von L eine andere ist, man durch entsprechende Abstimmung des Schwingungskreises denselben zu Schwingungen erregen kann, deren Frequenz ein anderer Bruchteil der einwirkenden Frequenz ist. So erhält man, falls die Form L₀ (1 + Wi²) hat, bei Einwirkung von B sin ω t

eine Schwingung von der Frequenz — usw.

Als Rechnungsbeispiel wurde ein System mit veränderlicher Selbstinduktion als stromabhängiger Parameter gewählt. Selbstverständlich erhält man analoge Verhältnisse, wenn man als strom- oder spannungsabhängigen Parameter die Kapazität oder den Widerstand des Systems wählt.

Versuche haben bestätigt, daß man tatsächlich mit der Anordnung der Fig. 1 solche Erscheinungen hervorrufen kann, d. h. den Schwingungskreis zu Schwingungen anregen kann, deren Grundfrequenz ein ganzzahliger Bruchteil der Frequenz der einwirkenden Schwingung ist. Voraussetzung dabei ist außer einer entsprechenden Abstimmung und Wahl der Vormagnetisierung des Eisenkernes der Spule 2 die Möglichkeit, aus einer lokalen Energiequelle die Verluste im System entsprechend zu reduzieren. Als Mittel dazu dient die Dämpfungsreduktion mittels der mit dem System in bekannter Weise induktiv durch die Spulen 4 und 5 rückgekoppelten Elektronenröhre 6.

Außer der in der Fig. 1 dargestellten Ausführungsform des neuen Verfahrens· lassen sich viele andere angeben. So veranschaulicht die Fig. 2 eine andere Form der Ausführung, bei der die Kapazität als von Strom oder Spannung abhängiger Parameter auftritt. Als solche Kapazität empfiehlt es sich, einen Kondensator zu verwenden, dessen Dielektrikum aus Kristallen des weinsauren Kalinatrons (Seignettesalz) mit entsprechend orientierten Achsen besteht.

Um die geeignete Form der Spannungsabhängigkeit für die Kapazität 3 zu erreichen, ist hier — analog der Vormagnetisierung im betrachteten Fall einer stromabhängigen Selbstinduktion — das Anlegen einer Hilfsspannung an den Kondensator 3 notwendig. Dieser Umstand erfordert, wie leicht einzusehen, die Einführung eines Sperrkondensators 3' in den Schwingungskreis und zweier Hochfrequenzsperrselbstinduktionen 9' und 9" in den Gleichstromkreis der Hilfsspannung, die auch bei der Schaltung nach Fig. ι zu verwenden sind.

In Fig. 3 ist eine weitere Ausführungsform angegeben, bei welcher die für das Verfahren erforderliche Stromabhängigkeit der Parameter, durch das Kurzschließen eines Teiles der Selbstinduktion des Schwingungskreises mittels eines Leiters oder Halbleiters 6' (wie z. B. in der Fig. 3 einer Elektronenröhre) erreicht wird, dessen Leitfähigkeit von der Größe des durch denselben fließenden Stromes abhängig ist. Wie leicht einzusehen, ändert sich in diesem Falle zugleich mit der Stromstärke sowohl die effektive Selbstinduktion des Schwingungskreises als auch die effektive Dämpfung desselben. Die erforderliche Form der Stromabhängigkeit wird hier durch die entsprechende Wahl der Anoden- bzw. Gitter-

vorspannung für die Elektronenröhre erreicht.

Zweckentsprechend, insbesondere bei der Transformation auf ungerade ganzzahlige Unterfrequenzen der zu transformierenden Frequenz, kann man als stromabhangigen Nebenschluß zwei entgegengeschältete Elektronenröhren verwenden, etwa in der Art, wie dies in Fig. 4 dargestellt ist. Auch hier wird die nötige Form der Stromabhängigkeit durch die entsprechende Wahl des Arbeitspunktes auf den Röhrenkennlinien mittels geeigneter Anoden- und Gittervorspannungen erreicht.

Die Schwingung der zu transformierenden Frequenz kann man entweder auf den Schwingungskreis oder, wie dies in-Fig. 3 und 4 angedeutet ist, auf das bzw. die Gitter der Nebenschlußröhren einwirken lassen.

In diesem letzteren Fall lassen sich — bei geeigneter Wahl der Bedingungen — die Nebenschlußröhren teilweise als Verstärker ausnutzen.

In den bisher betrachteten Ausführungsformen des neuen Frequenzherabsetzungsverfahrens findet man alle oben formulierten Merkmale desselben:

1. Einstellung des Schwingungskreises auf eine ganzzahlige Unterfrequenz der einwirkenden Schwingung,

2. Vorhandensein einer bestimmten Stromoder Spannungsabhängigkeit des das System bestimmenden Parameters (Eigenfrequenz, Eigendämpfung),

3. Vorhandensein einer Vorrichtung zur teilweisen oder völligen Kompensation der Verluste aus· einer lokalen Energiequelle.

Die bisherigen Ausführungsibeispiele haben sich nur auf Systeme bezogen, die an und für sich schwingungsfähig sind, also eine Eigenfrequenz haben. Es ist aber hervorzuheben, daß sich die Erfindung nicht auf solche Systeme beschränkt, sondern dafür auch Systeme in Frage kommen, die an und für sich nicht schwingungsfähig· sind, also keine Eigenfrequenz haben, sondern erst durch Überkompensation der Verluste zu Schwingungen angeregt werden, z. B. Relaxations- oder Kippschwingungen.

Die Mittel, weiche die' Strom- oder Spannungsabhängigkeit der Parameter bedingen, sind in den angeführten Beispielen verschieden von denen, welche zur Kompen-

^: sation der Verluste dienen und dort in der Form des Rückkopplungsprinzips verwirklicht sind.

Nun ist es möglich und für viele Fälle

zweckentsprechend, die Vorriqhtung, welche

■ die Stromabhängigkeit der Parameter bedingt, zugleich zur erforderlichen Dämpfungsreduktion zu verwenden. Wie eine eingehende theoretische und experimentelle ' Untersuchung zeigt, lassen sich für diesen Zweck unter ganz bestimmten, von der Theorie genau angebbaren Bedingungen, wie z. B. Wahl der Kennlinie, des Arbeitspunktes auf derselben, des Grades der Verlustkompensation u. dgl., Schwingungssysteme mit einer Vorrichtung verwenden, welche mit der Dämpfungsreduktion die erforderliche Strom- oder Spannungsabfaängigkeit der Dämpfung verbindet. Als einfaches System dieser Art kann ein Schwingungskreis dienen, welcher mit irgendeiner bekannten Vorrichtung zur Dämpfungsreduktion verbunden ist, z. B. mit einer Dreielektrodenröhre in Rückkopplungsschaltung, wie dies in Fig. 5 zum Ausdruck gebracht ist, oder in Dynatronschaltung u. dgl. Voraussetzung dabei ist, daß der Schwingungskreis bzw. das System auf die gewünschte Unterfrequenz der einwirkenden Schwingungen eingestellt ist und daß sowohl die Kennlinie der Röhre und der Arbeitspunkt auf derselben wie der Grad der Dämpfungsreduktion der Theorie entsprechend gewählt sind. Die Zufuhr der zu transformierenden Schwingungen zum System kann an beliebiger Stelle und auf verschiedene Weise erfolgen.

Die Frequenzherabtransformation der Schwingungen, insbesondere in oben beschriebenen Systemen, bietet für Etnpfangszwecke folgende Vorteile:

i. Die Herabtransformation der Frequenz ermöglicht den Tonempfang auch verhältnismäßig frequenzunstabiler Sender, da bei der Frequenztransformation betrachteter Art die

relative Frequenzänderung I 1 konstant

bleibt. Bei einer if-fachen Frequenzherab-Setzung und darauf folgender Überlagerung mit der Frequenz «ι erhält man die Tonfrequenz = Ω == -=■ ·—ω; ω₂ sei die Überlagerungsfrequenz, die man anwenden müßte, um ohne Transformation zur Tonfrequenz Ω zu kommen, d. h. Ω = ω — ω_%. Somit ist 'die Frequenzschiwankung¹ im ersten Falle (4r)

^ω)

zweiten Falle, also im wesentlichen K mal kleiner.

2. Die Anwendung der oben beschriebenen Systeme zur Herabtransformatioii der Frequenz ermöglicht ferner die''Ausnutzung folgender von den Erfindern beobachteter und theoretisch begründeter Begleiterscheinungen, welche bei Frequenztransformation in dem beschriebenen System auftreten. Es ist dies zunächst die neue Grunderscheinung, auf welcher die Frequenizherabsetzung beruht, das Vorhandensein von diskreten Ab-

Stimmungsintervallen bei den nichtlinearen Schwingungssystemen betrachteter Art, in welchen bei Einwirkung auf das System einer Schwingung von der Grundfrequenz ω in dem System Schwingungen von der Grundfrequenz co/fe erregt werden, wobei K ganzzahlig ist. Die Abhängigkeit der Stärke dieser sekundärerregten Schwingungen von der Verstimmung zeigt eine recht eigentümliche ίο Form, die sich unter gewissen Bedingungen der Form eines Rechteckes nähert und somit für Empfan'gsizwecke sehr geeignet ist. Ein Beispiel solcher experimentell aufgenommener Erregungskurven, die man zum Unterschied von den gewöhnlichen Resonanzkurven wohl als Resonanzkurven zweiter Art bezeichnen kann, ist in Fig. 6 angeführt. Diese Resonanzkurven zeichnen sich von den bekannten gewöhnlichen Resonanzkurven dadurch aus, daß ihre Breite, d.h.. der Beneioh, in dem Schwingungen anschwellen, ganz scharf begrenzt ist. Außerdem handelt es sich hier um das Anschwellen von Schwingungen anderer Frequenz, d. h. ganzzahlige as Teilfrequenzen.

3. Im Gegensatz zu Resonanzkurven gewöhnlicher Art oder zu Kurven, die man für die Intensität der Schwingungen transformierter Frequenz bei den bereits bekannten Verfahren zur Frequenztransformation (Frequenzvervielfachung) erhält, zeigen diese Resonanzkurven zweiter Art eine weitere Eigentümlichkeit. Dieselbe besteht darin, daß unter gewissen Bedingungen die Intensität der erregten Schwingungen nur sehr wenig von der Intensität der einwirkenden primären Schwingung abhängt. Deshalb sind derartige Systeme zur Bekämpfung von Schwunderscheinungen besonders geeignet. 4. Weiter weisen die Resonanzkurven zweiter Art die Eigentümlichkeit auf, daß die Breite- (Durchlaßzone) von der Intensität der Erregung albhängt. Dadurch erhält man die Möglichkeit, die Selektivität der An-Ordnung entsprechend zu regulieren.

5. Im Gegensatz zum Aufschaukehingsprozeß bei Resonanzerscheinungen gewöhnlicher Art, der im Anfang rasen und dann langsamer anwächst, verläuft das Anwachsen der ausgelösten unterfrequenten Schwingungen zunächst sehr langsam und dann weiter schneller. Dieser Verlauf bedingt, daß kurz andauernde, obgleich intensive Störungen. (Funkentelegraphie, atmosphärische Störungen) keinen merklichen Effekt ausüben, dagegen werden schwache, aber bedeutend länger andauernde ungedämpfte Signalschwingungen zum Aufbau von subfrequenten Schwingungen genügender Intensität ausreichen.

6. Eine weitere sehr wesentliche Eigentümlichkeit der dem neuen Verfahren zugrunde liegenden nichtlinearen Schwingungssysteme betrachteter Art besteht nun in folgendem:

Bei allen bisher betrachteten Ausführungsformen wurde vorausgesetzt, daß die Dämpfungsreduktion nur bis zu dem Grade getrieben ist, bei welchem Schwingungen gewünschter Unterfrequenz bei Einwirkung der zu transformierenden Frequenz entstehen können, daß aber die Systeme an sich nicht schwingen, also nicht selbstangefacht sind. Macht man nun die Dämpfungsreduktion so * groß, daß die effektive Dämpfung negativ wird und also das Schwingungssystem selbstangefacht ist, so zeigt sich eine neue eigenartige Erscheinung der Frequenzmitnahme und Schwingungsauslösung. Wenn nämlich auf das selbstangiefachte nichfliaeiane System der betrachteten Art eine EMK von der Frequenz ω einwirkt, so werden unter gewissen Bedingungen bei Abstimmen des Systems auf ω/fe (wobei k eine ganzzahlige Zahl ist) in einem Frequenzintervall um mjk die Schwingungen des Systems von den einwirkenden Schwingungen gewissermaßen mitgenommen, so daß in diesem Intervall die Grundfrequenz der Schwingungen des Systems ungeändert genau ω/fe beträgt. Außerhalb dieser Wirkungsintervalle, in einer go gewissen Umgebung von denselben, werden die selbstangefachten Schwingungen beträchtlich geschwächt bzw. vollständig unterdrückt. Diese Erscheinungen, welche eine gewisse Analogie mit den bekannten Erscheinungen der Frequenzmitnahme bei dem selbstangefachten Röhrenempfänger darstellen, -unterscheiden sich wesentlich von denselben dadurch, daß sie bei Frequenzen stattfinden, welche in ganzzahligem Verhältnis zuein- _iOo ander stehen, also weit voneinander abstehen, während die letzteren nur bei ganz oder nahezu übereinstimmenden Frequenzen· bekannt und festgestellt worden sind.

Die obenerwähnte Schwingungsauslösung ist gleichfalls vorteilhaft, indem sie die Gefahr der Selbstanfachung in einzelnen Stufen verringert.

Zur Lösung der Aufgabe, eine gegebene Frequenz ω in eine Frequenz a>\k zu transformieren, kann man, falls k nicht groß ist, ohne weiteres jede der oben angeführten Ausführungsformen des neuen Frequenztransformationsverfahrens anwenden. Will man aber die Frequenz u>\k erhalten, wenn k eine große Zahl ist, so löst man diese Aufgabe am einfachsten durch mehrfache Anwendung des Transformationsverfahrens hintereinander, indem man mehrere entsprechend abgestimmte nichtlineare Schwingungssysteme der betrachteten Art stufenweise miteinander koppelt.

Man kann die Zahl der einzelnen Stufen verringern, indem man das nichtlineare Schwingungssystem etwa in der Weise ausbildet, daß es aus zwei oder mehreren miteinander gekoppelten gewöhnlichen Schwingungskreisen besteht, welche durch dieselbe Vorrichtung in geeigneter Weise entdämpft werden und so dimensioniert sind, daß in dem ersten, auf den die zu transformierende

ίο Schwingung primär einwirkt, die einfach transformierte Schwingung erregt werden kann, in dem zweiten, unter der Einwirkung der im ersten Kreise entstandenen Schwingung, eine zweifach transformierte Schwingung erregt wird usf. der Reihe nach.

In den Fig. 7 und 7 a sind zur Erläuterung

zwei Ausführungsformen dieses Gedankens dargestellt. Die Fig. 7 stellt ein derartiges System dar, welches von zwei miteinander gekoppelten Schwingungskreisen mit individueller Rückkopplung durch dieselbe Elektronenröhre gebildet wird. Stimmt man die Kreise entsprechend ab und wählt man die Rückkopplungen derart, daß bei Einwirkung auf den ersten Kreis einer EMK von der Frequenz ω in demselben etwa eine Frequenz ω/2 erregt werden kann, so kann man bei geeigneter Dimensionierung und Wahl der Rückkopplung im zweiten Kreise unter Einwirkung der Schwingung ω/2 des ersten Kreises eine Frequenz etwa von ω/4 erhalten. Fig. 7a stellt eine Abänderung der Schaltung nach Fig. 7 dar, bei welcher die beiden Schwingungskreise direkt miteinander gekoppelt sind, wobei es bei bestimmter Wahl der Verhältnisse möglich ist, mit einer gemeinsamen Rückkopplung auszukommen.

Ein anderer Weg zur Verringerung der Stufenzahl bei weitgehender Herabsetzung der Frequenz beruht auf der künstlichen Steigerung des Grades der Nichtlinearität des Systems. Darunter soll folgendes verstanden werden:
Vorausgesetzt, daß die Beziehung zwischen dem Strom i und der denselben bestimmenden Spannung ν in irgendeinem Teil des Systems durch eine nichtlineare Gleichung von der Form

ausgedrückt wird und daß sich die Funktion/V (w) praktisch hinreichend genau durch & Glieder einer Taylorschen Reihenzerlegung, also durch ein Polinom der fe-ten Ordnung, darstellen läßt, können wir k als den Grad der Nichtlinearität dieser Funktion bezeichnen. Bei der Ausführunigsform nach Fig. S ist z. B. die Anodenstromstärke i_a eine

g Funktion von ν = M -τ- , falls¹ i die Stromstärke im Schwingungskreis und M den Koeffizienten der gegenseitigen Induktion bedeutet. Bekanntlich läßt sich die Abhängigkeit voni_c von der Gitterspannung für viele Zwecke hinreichend genau durch ein Polinom dritten Grades darstellen, also kann man

_ dt

dt

setzen. Somit ist als Grad der Nichtlinearität in diesem Fall J = 3 einzusetzen. Nun zeigt die Theorie, wie oben bereits erwähnt wurde, daß durch den Grad der Nichtlinearität praktisch das größte Frequenzherabsetzungsverhältnis bestimmt ist (d. h. das größte k in ω/J).

Um den Grad der Nichtlinearität zu erhöhen, kann man in folgender Weise vorgehen: Man läßt ν nicht unmittelbar auf i einwirken, sondern schaltet zwischen ν und i eine neue nichtlineare Vorrichtung ein, wodurch i zu einer mittelbaren Funktion von» wird. Mit anderen Worten, man macht i=^f_t [ψ] und ψ = fs (ν), so daß i, als Funktion von ν betrachtet, durch i = fi [Z₂(^)] dargestellt wird. Ist der Grad der Nichtlinearität von /1 (ψ) gleich J₁ und der Grad der Nichtlinearität von /2 (p) gleich k₂, so läßt sich durch einfache Rechnung ersehen, daß dabei der Grad der Nichtlinearität von i, in bezug auf V₁ gleich Js=A₁-¹J₈ wird. Zu diesem Zweck wird einer der Parameter des die Frequenz herabsetzenden Systems mit einem zusätzlichen, von den Schwingungen des Systems beeinflußten Parameter verbunden.

Eine Ausführungsform dieses Verfahrens ist in Fig. 8 dargestellt, bei der der beeinflußte Parameter in dem Rückkopplungswege des nichtlinearen Systems eingeschaltet ist. Hier wird die Erhöhung des Grades der Nichtlinearität dadurch erreicht, daß die Spule, welche zur Rückkopplung dient, nicht unmittelbar auf das Gitter der Röhre 1, deren Strom i_ai die Nichtlinearität des Systems bedingt, sondern auf das Gitter einer Zwischenröhre 2 einwirkt, deren Strom i_ai vorher — mittels des Spannungsabfalls im Widerstandr — die Gitterspannung der Röhre bestimmt. Dadurch wird, falls i_ai = ^₁ (Vg) und i_a,=f₂ (Vg₂) ist, wobei die letzten zwei Gleichungen die Kennlinien der Röhre 1 und der- Röhre 2 darstellen,

ia, = Λ

Somit wird nach dem Obengesagten der Grad der Nichtlinearität des Systems tatsächlich erhöht.

Alle obenerwähnten Ausführungsformen sind nur beispielsweise angegeben· und'begrenzen keinesfalls das Prinzip der Erfindung. Dasselbe besteht, wie oben erläutert,

darin, daß die Frequenz der ankommenden Schwingungen, ehe dieselben auf den Detektor oder Empfangsindikator einwirken, in nichtlinearen Systemen in der eingangs gekennzeichneten Weise herabtransformiert wird.

Claims (12)

1. Patentansprüche:

   i. Verfahren zur Erhöhung der Störfreiheit beim hochfrequenten Nachrichtenempfang, dadurch gekennzeichnet, daß die Empfangsfrequenz einem nichtlinearen, nicht selbsterregten Kreis mit strom- und spannungsabhängigen Parametern (elekirische Widerstandsgrößen, wie Selbstinduktion, Kapazität, Ohmscher Widerstand) zugeführt wird, dessen Eigenverluste aus einer örtlichen Energiequelle ganz oder teilweise kompensiert ao werden, und daß diese Verlustkompensation und die Einstellung der Parameter derart gewählt wird, daß in diesen Kreis eine als Nutzfrequenz dienende, genau einem ganzzahligen¹ Bruchteil der zugeführten Empfangsfrequenz gleiche Frequenz entsteht.
2. 2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß als stronvr bzw. spannungsabhängige Parameter des nichtlinearen Systems die die Frequenz des in demselben enthaltenen Schwingungskreises bestimmenden Größen benutzt werden.
3. 3. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß als strom- bzw. spannungsabhängige Parameter des nichtlinearen Systems die die Verluste desselben bestimmenden Größen benutzt werden.
4. 4. Einrichtung zur Ausübung des Verfahrens nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß als stromabhängiger, im wesentlichen die Frequenz des Schwingungskreises bestimmender Parameter eine Selbstinduktionsspule mit einem Kern verwendet ist, dessen Vormagnetisierung auf den zur Erzielung der gewünschten Teilfrequenz erforderlichen Wert einstellbar ist.
5. 5· Einrichtung zur Ausübung des Verfahrens nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß als spannungsabhängiger, im wesentlichen die Frequenz des Schwingungskreises bestimmender Parameter ein Kondensator mit einem Dielektrikum benutzt ist, dessen Dielektrizitätskonstante eine Funktion der angelegten Spannung ist, und daß an dem Kondensator erforderlichenfalls eine zusätzliche Vorspannung liegt.
6. 6. Einrichtung zur Ausübung des Verfahrens nach den Ansprüchen 2 und 3, dadurch gekennzeichnet, daß im Nebenschluß zu einem Teil der Selbstinduktion des Schwingungskreises ein stromabhän-■giger Ohmscher Widerstand liegt.
7. 7. Verfahren nach Anspruch 3, gekennzeichnet durch Anwendung eines auf eine ganzzahlige Teilfrequenz der Grundfrequenz der einwirkenden Ströme abgestimmten, mittels einer Elektronenröhre entdämpften nicht selbsterregten Schwingungssystems.
8. 8. Verfahren zur Frequenzherafosetzung nach den Ansprüchen 2, 3 und 7, dadurcü gekennzeichnet, daß zum Zwecke einer mehrfachen Frequenzherabsetzung in der gleichen Transformationsstufe mehrere entsprechend abgestimmte Schwingungskreise verwendet werden, welche mit einem allen Kreisen gemeinsamen, die Stromoder Spannungsabhängigkeit der Parameter bestimmenden Organ (z.B. einer Elektronenröhre oder einer sonstigen Entladungsröhre) gekoppelt sind.
9. 9. Verfahren nach Ansprüchen 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet, daß einer der Parameter des die Frequenz herabsetzenden Systems mit einem zusätzlichen, von den Schwingungen des Systems beeinflußten g₀ Parameter zwecks Erhöhung der Nichtlinearität des Systems verbunden ist.
10. 10. Verfahren nach Anspruch g, dadurch gekennzeichnet, daß in den die Entdämpfungsenergie führenden Weg des mchtlinearen Systems ein nichtlinearer Verstärker eingeschaltet ist.
11. 11. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Frequenztransformation in Systemen vorgenommen wird, welche keine Eigenperiode haben (Relaxations- oder Kippsysteme).
12. 12. Verfahren zur Frequenzherabsetzung elektromagnetischer Schwingungen, gekennzeichnet durch Anwendung _χο5 einer Kaskade aus Systemen nach den Ansprüchen ι bis 7 und 9 bis 11-zur stufenwei'sen Frequenztransformation.

    Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

    BEBTJN. GEDRfRKT IN DER