DE2441254B2

DE2441254B2 - Hohlleiter-zirkulator

Info

Publication number: DE2441254B2
Application number: DE19742441254
Authority: DE
Inventors: Kazunori; Fukasawa Atsushi; Tokio Takahashi
Original assignee: Oki Electric Industry Co Ltd
Current assignee: Oki Electric Industry Co Ltd
Priority date: 1973-08-30
Filing date: 1974-08-28
Publication date: 1976-10-14
Also published as: DE2441254A1; GB1447838A; US3928824A; JPS5046469A

Description

Die Erfindung betrifft einen Hohlleiter-Zirkulator •lit Breitbandcharakteristik ohne Einfügungsdämplung.

Der herkömmliche Brcitband-Hohlleitcr-Zirkulator bestellt aus H-Hohllciteranschlußstückcn, einer lerrimagnetischen Säule, die sich am Verbindungs-(Hinkt der Anschlußstücke befindet, einem oder zwei ,eitern oder dielektrischen Teilen zur Anpassung, die mit der Ferritsäiile in Beziehung stehen, und einem Magnet, der die ferrimagnetische Säule statisch magnetisiert.

Is ist jedoch sehr schwierig, mit der nötigen Ge-■ auigkeit die fcrrimagretischc Säule, die dielektrischen Teile und Leiter herzustellen und diese EIctiente genau zu positionieren. Auch ist ein geeigneter Klebstoff zum Zusammenbau dieser Elemente • icht erhältlich, da die dielektrischen Teile üblicherweise aus polymerisieren! Tetrafliioräthylen bestehen. Diese Faktoren rufen Unregelmäßigkeiten in den Eigenschaften des Zirkulators hervor und führen zu hohen Kosten. Außerdem ist die Verwendung eines gegossenen Hohlleiteranschlußstücks, das unzureichende Genauigkeit besitzt, schwierig. Vor allem aber ist einer der Hauptnachteile des herkömmlichen Y-Hohlleiter-Zirkulators die Tatsache, daß die zusammenzubauenden Elemente zu zahlreich sind.

Es ist daher Aufgabe der vorliegenden Erfindung, einen Hohlleiter-Zirkulator zu schaffen, der einfach gebaut ist und aus einer möglichst kleinen Anzahl von Komponenten besteht, wobei dielektrische Materialien nicht verwendet werden sollen.

Diese Aufgabe wird durch die im Anspruch 1 beschriebene Erfindung gelöst. Vorteilhafte Weiterbildungen sind in den Unteransprüchen beschrieben.

Charakteristische Merkmale der vorliegenden Erfindung sind, daß

a) der Querschnitt der ferrimagnetischen Säule einem Kreis einbeschrieben ist, dessen Durchmesser annähernd gleich dem Wert ist, der aus der dielektrischen Resonator-Mode TM_{1n i} (in Ξ> 2) errechnet ist,

b) ein Ende der Ferritsäule direkt oder indirekt an de·: Mitte des Anpaßteiles befestigt und zwischen dem anderen Ende der ferrimagnetischen Säule und der Η-Ebene des Hohlleiters oder eines weiteren Anpaßteiles ein Luftspalt vorgesehen ist und die elektrische Länge des Luftspaltes so eingestellt ist, daß sich die Breitbandcharakteristik des Hohlleiter-Zirkulators ergibt.

Die Erfindung wird im folgenden an Hand von Ausführungsbeispielen mit Bezug auf die Zeichnung näher erläutert; es zeigt

F i g. 1 A und 1 B eine Ausführungsform eines herkömmlichen Hohlleiter-Zirkulators, und zwar

F i g. 1 A eine perspektivische Ansicht eines solchen Zirkulators,

Fig. IB einen Querschnitt durch einen solchen Zirkulator gesehen aus der Richtung ö, die vom Pfeil in F i g. IA angegeben ist,

F i g. 2 A bis 2 C die Verteilung des elektromagnetischen Mikrowcllenfelds in der ferrimagnetischen Säule, und zwar

F i g. 2 A für die ΓΜ,,-Mode,

F i g. 2B für die ΓΛί,,-Mode,

F i g. 2 C das zugehörige Koordinatensystem,

F i g. 3 A bis 3 C Ausführungsformen des Hohllciter-Zirkulators gemäß der vorliegenden Erfindung und zwar

F i g. 3 A die Seitenansicht eines solchen Hohlleiter-Zirkulators,

F i g. 3 B im Schnitt eine Draufsicht auf der Hohlleiter-Zirkulator von F i g. 3 A,

F i g. 3 C eine weitere Ausführungsform der vor liegenden Erfindung,

F i g. 4 A und 4 B Darstellungen von cxperimen teilen Daten der Ausführungsformen gemäß der vor liegenden Erfindung,

F i g. 5 die Darstellung von experimentellen Datei einer weiteren Ausfülirungsform der vorliegende! Erfindung.

Ein Beispiel der Bauweise eines herkömmliche! Breitband-Y-Hohllcitcr-Zirkulators ist in de: F i g. 1 A und 1 B gezeigt. F i g. 1 Λ zeigt die per spektivischc Ansicht des herkömmlichen Y-Hohllei lcile'-Zirkulators; Fig. 1 B ist ein Querschnitt ge

F i g. 1 B angegeben ist. In F i g. 2 A bezeichnen die gekrümmten Linien 9 im Ferrit-Zylinder 2 Vektoren des magnetischen Feldes; die von oben oder von unten gesehenen Pfeile 10 bezeichnen Vektoren des elektrischen Feldes. Die Pfeile φ, φ und φ außerhalb der Ferritsäule 2 zeigen die Richtung der Öffnungen 6, 7 und 8 der Y-Hohlleiterverbindung.

Wenn das magnetische Gleichfeld H,_)C angelegt ist, wie es durch den von unten gesehenen Pfeil in F i g. 2 A dargestellt ist, erscheint ein Eingangssignal, das vom Pfeil φ her angelegt ist. in Richtung von Q). aber nicht in Richtung von φ.

Die in Fig. 2A dargestellte Verteilung ist die einer Grundmode des Zirkulator, nämlich TAZ_11n. Dabei bezeichnen TM eine transversale magnetische Welle und die Zahl 110 die Anzahl der stehenden Wellen in den Koordinatenrichtungen γ. r, c. Das zugehörige Koordinatensystem ist in F i g. 2 C gezeigt. Im allgemeinen wird u:e Mode nur durch die Anzahl von stehenden Wellen in Richtung von ', und r ausgedrückt. Wenn die elektromagnetische Energie Q oder Last Q, berechnet wird, muß die Anzahl von stehenden Wellen in Richtung ζ entsprechend der Resonanz-Mode ausgedrückt werden. Die Anzahl von Wellen in Richtung r. hat jedoch keine Beziehung zur vorliegenden Erfindung; deshalb wurde sie hier weggelassen, um die Erklärung zu vereinfachen.

Gemäß dem Artikel von C.E. FAY und R. L COMSTOCK »Operation of the Ferrite Junction Circulator« in IEEE Trans, on MTT, Januar 1965. Seite. 20, erhält man für die TM₁ ,-Mode folgende? Resultat:

sehen aus der Richtung ö. In den F i g. 1 A und 1 B bezeichnet 1 ein Y-Hohlleiteranschiußstück; 2 ist ein ferrimagnetischer Stoff; 3 α und 3 b sind Permanentniagnete; 4 a und 4 b sind dreieckige Leiter, die zur Impedanzanpassung verwendet werden; 5 a und 5 b sind dreieckige dielektrische Plagen zur Impedanzanpassung. In Fig. IA sind die Permanentmagnete 3« und 3 b nicht gezeigt; 6, 7 und 8 sind die Öffnungen der Y-Hohlleiteranschlüsse. Die Platten 5 α und 5 b bestehen aus polymerisiertem Tetrafluoräthylen, die mit den Metallplatten 4 α und 4 b dem f'errimaanetischen Material 2 verklebt werden müssen.

Es ist allgemein bekannt, daß es schwierig ist, einem Hohlleiter Breitbandcharakterisiik zu geben, wenn das ferrimagnetische Material 2 die Form eines Zylinders hat, wie in Fig. IA gezeigt. Wenn das ferrimagnetische Material als dreieckiges Teil ausgebildet wäre, ließe sich eine angemessene Breitbandcharakteristik erhalten.

Die herkömmliche Konstruktion, wie sie in Fic. IA gezeigt ist, weist verschiedene Nachteile auf.

a) Es ist sehr schwierig, mit der nötigen Genauigkeit die ferrimagnetische Säule, die dieelektrisehen, dreieckigen Platten 5 α und 5 b und die dreieckigen Leiter 4« und 4 b herzustellen.

b) Es ist sehr schwierig, die erwähnten Elemente mit der nötigen Genauigkeit zusamincnzuoauen.

c) Ein geeigneter Klebstoff zum Zusammenbau dieser Elemente ist nicht erhältlich.

Im folgenden wird nun der Hohlleiter-Zirkulator gemäß der vorliegenden Erfindung an Hand des sehr einfachen Ausführungsbeispiels, das in den F i g. 3 A bis 3 C dargestellt ist, erläutert.

Die vorliegende Erfindung weist die folgenden drei Merkmale auf:

(1) Die Form der ferrimagnetischen Säule wird zylindrisch gewählt; der Wert des Durchmessers des ferrimagnetischen Zylinders wird auf der Basis von TAi₂₁, d. h. eine Mode höherer Ordnung oder nahe diesem Wert gewählt.

(2) Die Moden-Anpassung zwischen dem Ferritzylinder und dem äußeren Hohlleiter wird mit einer äußerst einfachen Bauweise ausgeführt. Beispielsweise wird die ferrimagnetische Säule auf einem dreieckigen Teil direkt mit Klebstoff befestigt.

(3) Die Impedanzanpassung zwischen dem ferrimagnetischen Zylinder und dem äußeren Hohlleiter wird ausgeführt, indem ein bestimmter Abstand zwischen einem freien Ende des ferrimagnetischen Endes des Zylinders (d. h., dem Ende, das nicht an der dreieckigen Platte befestigt ist) und einer inneren H-Hohlleiterebene, die dem freien Ende gegenübersteht, oder einem weiteren dreieckigen Teil, das auf der inneren Hohlleiter-Ebene angebracht ist, eingehalten fio wird.

Diese drei Merkmale verden nun genauer erörtert.

Merkmal 1 _{65 H}j_eri-,_c; j_st y die Energie, die im ferrimagneti

Fig. 2 A zeigt die Verteilung des magnetischen sehen Zylinder gespeichert ist; P₁,,,, ist die elektrisch*

Mikrowellenfeldes TAZ₁₁ im ferrimagnetischen Zy- Leistung, die vom ferrimagnetischen Zylinder nacl

linder 2, betrachtet aus der Richtung P, die in außen abgestrahlt wird. Es ist bekannt, daß U ir

- 1,4

G_Rd

Hierin ist Q_L die Last des Zirkulators, ω ist die Winkelfrequenz, R und d sind der Radius bzw. die Höhe des Ferrit-Zylinders, ε ist die relative Dielektrizitätskonstante des ferrimagnetischen Zylinders. r„ isi die Dielektrizitätskonstante des Vakuums und G_R is der Leitwert, gesehen vom Äußeren der ferrimagnetischen Säule.

Auf Seite 20 der obenerwähnten Veröffentlichung wird beschrieben, daß der Zirkulator zwar in dei Mode TA/.,, oder in höheren Moden als TAf.,, arbeiten kann; es wird aber geschlossen, daß die Mods TAi₂₁ oder die Moden höherer Ordnung als TAf₂ keinen Vorteil bieten. Die Erfinder sind jedoch der Meinung, daß dieser Schluß nicht völlig über zeugend ist.

Sie haben daher Q₁ des Zirkulators TAf₂₁ be rechnet.

Fig. 2B zeigt die Verteilung des elektromagnetischen Mikrowellenfelds der TAi.,,-Mode. Bekanntlicl ergibt sich die folgende Gleichung:

Q₁. = -

r,U Pout

Gleichung (2) nach folgender Gleichung errechnet mit ω bezeichnet ist, und das <Y durch die folgcndi werden kann: Gleichung ausgedrückt wird

U - E^dE_n* f fr

J J Ji(K R)

ο ο

(cos* 2 φ) drd ψ

Hierin ist 7., (Ar) die Bcssel-Funktion erster Art dann läßt sich — da <o⁺ und o>~ eine Phascndiifcrcn; und zweiter Ordnung, A- ist eine Konstante, r und q mit w bezeichnet ist, und daß <V durch die lolgeiult sind Variable und Em ist das maximale elektrische 10 Gleichung (9) erhalten: Feld an der Peripherie des Ferrit-Zylinders.

Wird Gleichung (3) unter Verwendung des Werts q .._ tg 30°

für die Konstante A^- = 3.054 in der 7Ai₁₁₁-MOdC aus- '

gewertet, läßt sich folgende Gleichung erhalten:

15 Nun läßt sich die folgende Gleichung für die 7Λ/.,, U = 0,8965 R²SF₀OE_1n ² (4) Mode erhalten:

2Ö\

G_R bedeutet die Admittanz, gesehen vom Inneren der ferrimagnetischen Säule nach außen; dann errechnet sich die elektrische Leistung P₀₁₁, nach folgender Gleichung:

P₀₁₁₁ = d²E_m ²G_Rcos² 15° = 0,9332 d² EJ G _K

(5)
aus den Gleichungen (2), (4) und (5) erhält man

Ql₂ =

tgl5^c
2(5',

(10)

= 0,951-

dG_H

(6)

deshalb läßt sich die folgende Gleichung erhalten:
Q_L(TM_n) _ 1,475

Ql(TM₂₁) 0,951

1,55

(7)

Gemäß der Veröffentlichung H. Bosma, »Or Stripline Y circulation at UHF« in IEEE Trans, or MTT, Jan. 1964, Seite 64, Fig. 4, sind die Aufspaltungswerte 2 ύ' der positiv und negativ zirkulär po-

larisierten Wellen bezüglich desselben Wertes vor Klμ (K und μ sind Poldersche Tensor-Komponenten in der 7M_n-Mode und in der 7M₂₁-Mode gleich Das heißt, wenn angenommen wird, daß der Wer von Klμ durch die Sättigungsmagnetisierung des Fer·

rit-Zylinders bestimmt ist und das interne Gleich feld konstant bleibt, ist in den Gleichuneen (9) unc (8) 2 ö\ «= 2 d',. Deshalb läßt sich die folgende Gleichung (11) erhalten:

Bei den obigen Rechnungen wurde angenommen, daß G_R die Admittanz, gesehen von der Peripherie des ferrimagnetischen Zylinders entweder nach außen oder ins Innere des ferrimagnetischen Zylinders, ist. Beim Bandleiter-Zirkulator ist G_K die charakteristische Admittanz, entsprechend der 7£M-Mode der Bandleitung, die auf der Außenseite der ferrimagnetischen Säule existiert; sie ist unabhängig von der Frequenz. Dagegen ist beim Hohlleiter-Zirkulator G^ die Admittanz des Hohlleiters, die außerhalb des ferrimagnetischen Zylinders existiert; sie ist frequenzabhängig. Die dreieckigen Leiter 4 α und 4 b, die in F i g. 1 B gezeigt sind, haben jedoch die Funktion, die Hohlleiter-Mode aus einer 7"£_n-Mode in eine quasi TEM-Mode umzuwandeln. Der Grund dafür wird bei der Behandlung des Merkmales 2 gegeben. Da beim Hohlleiter-Zirkulator G_R eine charakteristische Admittanz bezüglich der 7"£M-Mode ist, gesehen vom Inneren des ferrimagnetischen Zylinders nach außen, und da man sie als übereinstimmend mit der Admittanz des Bandleiter-Zirkulators betrachtet, kann die obige Gleichung (7) sowohl auf den Bandleiter-Zirkulator als auch auf den Hohlleiter-Zirkulator angewendet werden.

Wenn nun gemäß H. J. Butterweck »Der Y-Zirkulator«, AEU, Band 17, April 1973, Seiten 163 bis 176 (auf den im oben erwähnten Artikel von C. E. FAY und R. L. Comstock Be-ug genommen wird) angenommen wird, daß die Resonanzfrequenzen der Resonatoren positiv und negativ zirkulär polarisierten Wellen im Zirkulator mit rM_u-Mode entsprechen, daß die Mittelfrequenz des Zirkulators Ql_x _ tg30° _ 0,577
Oi₂ ~ tg 15° ~ 0,268

= 2.15 (11)

Gleichung (11) gibt annähernd dasselbe Resuitai wie Gleichung (7). Das heißt, der Zirkulator, der in der TM₂,-Mode arbeitet, erhält eine Bandbreite, die zweimal so breit ist wie der Zirkulator, der die TM₁₁ -Mode verwendet. Der Wert der Mittelfrequenz. der mit der rM₃₁-Mode errechnet wird, entspricht

dem experimentellen Ergebnis.

Die obige Erklärung wurde nur für die 7"Ai₁₁₁-Mode der ferromagnetischen Säule mit einem kreisförmigen Querschnitt gegeben. Bei den Hohlleiter-Zirkulatoren, die für eine höhere Mode TM_mi

(m 2> 2) gerechnet sind, entspricht jedoch die Mittelfrequenz des Zirkulators dem experimentellen Wert. Es wird angenommen, daß es eine optimale höhere Mode mit Breitbandcharakteristik gibt.

Als nächstes wird die Beziehung zwischen dem

Durchmesser des Ferrit-Zylinders und der Mode TM_mnp erläutert. Bekanntlich gilt die folgende Gleichung nur annähernd. (Die folgende Gleichung ist leicht herleitbar von der Gleichung 2.61auf Seite 51 von »Micro wave circuit« von Nikkan Kogyo

Shimbun Sya, Japan, 1969.)

Hierbei ist die Resonanz-Mode TM_mnp, I ist die Länge des Resonators, X_mn ist ein Eigenwert, welcher der Mode TM^₁ entspricht, ε ist die relative Dielek-

Irizitätskonstante des Ferritkörpers, μ, ist die relative Permeabilität des Ferritkörpers. /.„ ist die Wellenlänge

der Mittelfrequenz im freien Raum und /₀ ■-- (hier-

'0

bei ist c die Lichtgeschwindigkeit).

Merkmale 2 und 3

Merkmal 1 ist für die vorliegende Erfindung wesentlich; die hiernach erwähnten Merkmale 2 und 3 sind jedoch sekundäre Merkmale.

Wenn der Ferritzylinder mit Breitbandcharaktcristik mit dem äußeren Hohlleiter verbunden wird, müssen die Moden-Umwandlung und die Anpassung der charakteristischen Impedanz betrachtet werden. Was die Impedanz-Anpassung angeht, kann die Rcaktanz-Komponentc mit der Leiterschraube (in den Figuren nicht gezeigt) angepaßt werden, die in der H-F,bcne des Hohlleiters vorgesehen ist.

Bei der einfachsten Ausführungsform der vorliegenden Erfindung, die hiernach beschrieben wird, wird das Ziel der Erfindung dadurch erreicht, daß ein Ende des ferrimagnetischen Zylinders direkt oder indirekt am Mittclstück eines dreieckigen Anpassungsleiters befestigt wird. Der Durchmesser des fcrrimagnetischen Zylinders ist dabei durch die Mode ΓΛ/,.,, (in j> 2) des dielektrischen Resonators bestimmt. Der Abstand zwischen dem anderen Ende des ferrimagnctischen Zylinders und der inneren Oberfläche der H-Ebcne des Hohlleiters wird zudem genau eingestellt.

Fig. 3 A zeigt die Seitenansicht eines Teils der Ausführungsform gemäß der vorliegenden Erfindung: F i g. 3 B einen Querschnitt gemäß A-A von Fig. 3 A;

Fig. 3 C eine weitere Ausführungsform der vorliegenden Erfindung, bei der der dreieckige Anpassungsleiter 6 von Fig. 3 A in zwei Teile 10 a und 10 b aufgeteilt ist, die an der oberen und unteren Η-Ebene in der Mitte der Verbindung der Wellenleiter-Anschlußstücke befestigt sind.

In den F i g. 3 A bis 3 C bedeutet / den Wellenleiter, 3 α und 3 b sind Permanentmagnete, ähnlich wie in den F i f>. IA und 1 B. 9 λ und 9 b bezeichnen den ferrimagnetischen Zylinder: 10 a und 10 b stellen dreieckige Anpassungsleiter dar. Der Durchmesser des ferrimagnetischen Zylinders 9 α bzw. 9 b und die Abmessungen der dreieckigen Leiter 10 bzw. 10 a, 10 b sind entsprechend den oben erwähnten Merkmalen 1, 2 und 3 bestimmt. Dielektrische Platten zur Impedanzanpassung sind nicht ivehr vorhanden.

Die Experimente betstätigcn, daß die Brcitbandcharakteristikcn der Ausführungsformen von F i g. 3 A und 3 C gleich sind, wenn die Seiten der dreieckigen Anpassungslcitcr 10, 10a und 10/' /!eich lang sind und die Dicke des Teiles 10 gleich der Summe der Dicken der Teile 10« und 10 /> ist.

Weiler wurde durch das Experiment bestätigt, daß der Abstand zwischen dem einen linde des Ferrit-Zylinders und der H-Ebcne einen optimalen Wert besitzt. Dieser Abstand ist in den Ausführungsformen nach F i g. 3 A und 3 C gleich, bei denen auch die Dicke des Teiles 10 gleich der Summe der Dikken der Teile 10 α und 10 b ist.

Die Fig. 4 A und 4 B zeigen experimentelle Ergebnisse für die Charakteristika des Hohllciter-Zirkulators gemäß der vorliegenden Erfindung. F i g. 4 A zeigt die Beziehung zwischen der Frequenz (GHz) und Dämpfung in Rückwärtsrichtung (dB) des Hohlleiter-Zirkulators, der in Tschebysheff-Form ausgebildet ist. Fig. 4B zeigt den Fall eines Hohlleiter-Zirkulators in fiachestmöglieher Form.

Die obige Erklärung wurde für den Fall gegeben. in dem dreieckige Anpassungsleiter verwendet wurden. Wenn jedoch kreisförmige Anpassungsleiter verwendet werden, kann ein entsprechendes Resultat. wie in F i g. 5 gezeigt, erhalten werden.

Der beschriebene Hohlleiter-Zirkulator, der aus der ferrimagnetischen Säule, berechnet nach der dielektrischen Resonator-Mode TM,_v und einem oder einem Paar Anpassungsteilcn und Leiterschrauben besteht, liefert dieselben Charakteristika wie der herkömmliche Hohlleiter-Zirkulator mit einer komplexen Bauweise. Deshalb kann der Hohlleiter-Zirkulator gemäß der vorliegenden Erfindung billig und mit einfacher Konstruktion hergestellt werden: die Zeit, die zur Herstellung des Hohlleiter-Zirkulator'·; benötigt wird, kann beträchtlich reduziert werden.

Die obige Erläuterung wurde zudem an Hand eines Falles gegeben, in dem die fcrrimagnclischc Säule ein Zylinder ist. Es versteht sich jedoch, daß derselbe Effekt durch eine dreieckige oder eine andere Querschnittsform der ferrimagnetischen Säule erhalten werden kann, deren Querschnitt in einen Kreis einbeschrieben ist, dessen Durchmesser gemäß den" oben erwähnten Merkmal 1 errechnet ist.

Hierzu 5 Blatt Zeichnungen

Claims

'f Patentansprüche:

1. Hohlleiter-Zirkulator mit mindestens drei H-Hohlleiteranschlußstücken, mit einer ferrimagnetischen Säule an der Verbindungsstelle der Anschlußstücke, mit mindestens einem Anpassungsleiter, der mit der ferrimagnetischen Säule verbunden ist, und mit einem Magneten, der die ferrimagnetische Säule statisch magnetisiert, dadurch gekennzeichnet, daß der Querschnitt der ferrimagnetischen Säule (9 a, 9 b) derart gewählt ist, daß er in einen Kreis einbeschrieben werden kann, dessen Durchmesser etwa gleich dem Wert ist, der aus der dielektrischen Resonator-Mode TM _m j (in j> 2) errechnet ist.

2. Hohlleiter-Zirkulator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein Anpassungsleiter (10) in einer Η-Ebene an der Verbindungsstelle der Anschlußstücke (6, 7, 8) angeordnet ist, dessen Dicke ungefähr gleich der Höhe der ferrimagnetischen Säule (9 a) ist, wobei ein Ende der Säule (9fl) direkt auf dem Anpassungsleiter (10) befestigt ist und zwischen dem andeien Ende der ferrimagnetischen Säule (9 a) und der anderen H-Ebcnc des Hohlleiters ein Luftspalt vorgesehen ist und durch Einstellen der elektrischen Länge des Luftspalts die gewünschte Breitbandcharakteristik des Hohllciter-Zirkulators erhalten wird.

3. Hohlleiter-Zirkulator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein erster Anpassungsleiter (10 σ) in der oberen und ein zweiter Anpassungsleiter (10 i>) in der unteren Η-Ebene an der Verbindungsstelle der Anschlußstücke (6, 7, 8) angeordnet sind, deren Oesamtdicke ungefähr gleich der Höhe der ferrimagnetischen Säule (9 b) ist, wobei ein Ende der Säule (9 b) direkt auf dem zweiten Anpassungsleiter (10i>) befestigt ist und zwischen dem anderen Ende der ferrimagnetischen Säule (9 /1) und dem zweiten Anpassungsleiter (10 a) ein Luftspalt vorgesehen ist und durch Einstellen der elektrischen Länge des Luftspaltes die gewünschte Breitbandcharakteristik des Hohllciter-Zirkulators erhalten wird.

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