DE2328073B2 - Oszillator für die Zeltmessung mit einem Resonator, auf den elektrostatische Kräfte einwirken - Google Patents

Description

gekennzeichnet, daß an der Kontaktgabe mindestens ein elastisch verformbares Organ beteiligt ist, dessen

——— 55 elastische Verformungsenergie bei der Kontaktgabe

wesentlich geringer ist als die potentielle Schwingungsenergie des Resonators.

^Die. vorliegende Erfindung betrifft einen Oszillator Es kann in dieser Weise ein einfaches System ho-

fur die Zeitmessung mit einem Resonator, dessen hen Wirkungsgrades erzielt werden, das infolge einer Schwingung durch mindestens ein durch elektrosta- ⁶° praktisch ungestörten Schwingung des Resonators tische Kräfte zwischen an einer Gleichspannungs- hohe Ganggenauigkeit gewährleistet. Störende Schläge quelle Hegenden Elektroden hin und her bewegliches des zwischen den Elektroden beweglichen Teils gegen Teil angeregt wird, wobei das TeU durch wechsel- starre Elektroden werden vermieden. Diese Tatsache weise Kontaktgabe mit den Elektroden umgeladen t3t von besonderer Bedeutung bei der Speisung des wird. Solche elektrostatische Antriebe eignen sich be- 65 Oszillators mit einer Isotopenbatterie, deren Leistung londers gut zum Anschluß an eine Gleichspannungs- im Laufe der Zeit abnimmt. Es ist dabei nämlich quelle hoher Spannung, insbesondere eine Isotopen- nicht zu vermeiden, daß im Neuzustand einer Uhr die batterie mit direkter Konversion. Schwingungsamplituden größer gewählt werden müs-

gen als unbedingt IQr eine sichere Kantaktgabe erforderlich wäre, damit die ordnungsgemäße Kontaktgabe pich später, wenn die Amplitude etwas absinkt, gewährleistet bleibt.

Vorzugsweise wird das z. B, als Feder ausgebildete bewegliche Teil mit einem Resonator gekuppelt, desien potentielle Energie wesentlich höher ist als die potentielle Energie des Teils selbst. Als Resonator Kommt vor allem eine Unruh bzw. ein Torsionsan die rückscbwingende Unruh überträgt. Die Schwingung der Unruh 1 wird in dieser Weise- aufgeschaukelt. Ds es zur Aufrechterbaltung einer Schwingung erforderlich ist, daß die Feder 5 jeweils die b-nden Elektroden 6 erreicht und dieselben berührt, muß die Schwingungsamplitude unter normalen Betriebsbedingungen um einea gewissen Sicherheitsfaktor höher gewählt werden, als es zur Erfüllung dieser Bedingung gerade erforderlich wäre. Dazu kommt, daß im

(chwinger hoher Frequenz, z. B. 50 Hz, in Frage. Da- _i0 Falle einer Isotopenbatterie, deren Leistung im Laufe mit ist nicht nur ein hohes Verhältnis zwischen der der Zeit absinkt, die Schwingungsamplitude in der potentiellen Energie des Resonators und der Energie
der auftretenden elastischen Verformung möglich,
gondem die Amplitude des Resonators kann erheblich größer gewählt werden als diejenige des zwischeu _l3 terials, insbesondere Tritium, die Amplitude noch ge-

neuen Uhr noch höher sein muß, damit auch gegen Ende der Lebensdauer, d.h., ungefähr bei Halbwertszeit des in der Batterie verwendeten radioaktiven Ma

den Elektroden beweglichen Teils, womit die Fortschaltung des Räderwerks vom Resonator her erheblich erleichtert ist gegenüber der Fortschaltung direkt durch eine zwischen den Elektroden schwingende Feder.

Die Erfindung wird nun an Hand mehrerer Ausführungsbeispiele erläutert, die in der Zeichnung jchematisch dargestellt sind.

Fig. 1 zeigt ein erstes Ausführungsbeispiel mit nügt.

Es ist somit klar, daß die Bedingungen so zu wählen sind, daß die Unruh 1 in einer bestimmten Richtung noch weiterschwingt, wenn die Feder 5 in der entsprechenden Richtung bereits auf die Elektrode 6 aufgetrofien ist. F i g. 2 zeigt die ungefähren Verhältnisse bei einer Extremlage det unruh. Die Feder 5 ist ziemlich stark durchgebogen und stützt sich an einer Kante der einen Elektrode 6 ab. Die «arichpunk-

einer Unruh, die mit einer antreibenden Schwingfeder tierte Linie 7 bezeichnet die Lage und Form der Feder 5 im Augenblick, wo sie auf die rechte Elektrode auftreffen bzw. sich von derselben 'ösen würde. Es erfolgt daher während jeder Halbschwingung der Unruh eine gewisse elastische Durchbiegung der Feder 5.

gekuppelt ist;

Fig. la zeigt eine Ausführungsvariante;

F i g. 2 zeigt die Unruh und Schwingfeder nach F i g. 1 im einer Extremlage;

Fig. 3 und 4 zeigen den Spannungsverlauf an den Elektroden bei verschiedenen Schwingungsamplitud°n der Unruh nach Fig. 1;

F i g. 5 zeigt ein zweites Ausführungsbeispiel mit an einer Unruh befestigter Schwingfeder;

F i g. 6 zeigt ein weiteres Ausführungsbeispiel mit zweiarmigem Antriebshebel;

F i g. 7 zeigt ein Ausführungsbeispiel mit einseitig wirkendem Antriebssystem;

F i g. 8 zeigt ein Ausführungsbeispiel mit einer Stimmgabel als Resonator, und

F i g. 9 zeigt eine weitere Ausfuhrungsform.

Fig. 1 zeigt schematisch die als Schtibe ausgebildete Unruh 1, die auf einer Achse 2 befestigt ist. Die Spiralfeder 3 ist in bekannter Weise an der Unruhachse 2 und am äußeren Ende befestigt, wobei ihre Die Verformungsenergie und Ver^ormungskraft ist jedoch so gering, daß die Schwingung der Unruh als praktisch freie Schwingung betrachtet werden kann. Insbesondere ist die Verformungsenergie der Feder 5 bedeutend geringer als die potentielle Energie der Unruh, d. h., die Energie der voll gespannten Spiralfeder 3 bzw. die kinetische Energie der Unruhscheibe 1 bei ihrem Nulldurchgang mit maximaler Geschwindigkeit. Die maximale Verformungskraft der Feder 5 soll etwa gleich sein der AnreguLgskraft.und die Verformungsenergie soll in derselben Größenordnung liegen wie die Antriebsenergie pro Halbschwingung. Unter diesen Verhältnissen kann mit. sehr einfachen Mitteln eine zuverlässige Gangregelung erzielt werden, weil der als Unruh ausgebildete Resonator praktisch frei- schwingt und somit seine Frequenz

p g

wirksame Länge zur Regelung des Ganges veränder- ⁴⁵ praktisch unabhängig ist von Amplitudenschwankunbarist. gen. Wäre dagegen das elektrostatische Antriebs-

Die Unruhscheibe I ist mit zwei Stiften 4 versehen, system starr mit dem Resonator gekuppelt, so würde zwischen welchen dac freie Ende einer Blattfeder 5 die Schwingung des Resonators erheblich gestört und mit Spiel eingreift. Das andere Ende der Blattfeder 5 die Frequenz würde dann stark abhängig von der Ge-' — · - - - andeutet. 5<> schwindigkeit, mit welcher das antreibende Teil die

Strecke zwischen den beiden Elektroden durchlaufen würde.

Daß keine Instabilität in dem Sinne eintreten kann, daß bei höherer Amplitude infolge des längeren Verweilens der Feder 5 jeweils an der einen Elektrode 6 eine höhere Aufladung erfolgen und damit die Amplitude unkontrollierbar immer höher werden könnte, soll an Hand der Fig. 3 und 4 gezeigt werden. Die Diagramme Fig. 3 und 4 zeigen den Verlauf der

Weiaö die Unruh 1 durch äußeren Einfluß zu ⁶° Spannung an den Elektroden 6. Im Einschaltzeitschwingen beginnt, so berührt die Blattfeder S die punkt 0 beginnt die Aufladung des durch die Elek-■ - - - troden gebildeten Kondensators gemäß der Ergiebig

keit der Spamtungsquelle. Es erfolgt dabei eine Aufladung praktisch auf eine begrenzte MaximalspanBi d Büh i Elkd duch die

_ j — _ti

ist eingespannt, wie Fig. 1 schematisch Näher beim eingespannten als beim freien Ende der Blattfeder 5 sind seitlich derselben zwei Platten als Elekroden 6 angeordnet. Die Elektroden sind direkt mit einer hochohmigen Spannungsquelle, vorzugsweise einer Isotopenbatterie mit direkter Konversion verbunden. Die Blattfeder 5 ist sowohl in ihrer Einspannung als auch gegenüber der Unruh 1 isoliert. Es können beispielsweise Stifte 4 aus Isoliermaterial, t. B. Saphir, verwendet werden.

eine Elektrode 6 und wird auf deren Potential aufge laden. Sie wird dann von der berührten Elektrode abgestoßen und geg?n die andere Elektrode angezo-

«,_EWWv„ w» ewef« «xv »«V.WW «„.»»««v ™₆w.w ladung praktisch auf eine begrenzte Maximap
gen. Dabei überträgt die Feder S Energie an die Un- «5 nung. Bei der Berührung einer Elektrode durch die ruh 1. Bei BerütofUflg mit der anderen Elektrode 6 Feder 5 erfolgt ein Spannungsabfall durch die piött-Wifd die Feder S emaut umgeladen und wird nun auf liehe Aufladung tew. Umladung der Feder. Solange die ändere Seite bewegt, wobei sie wiederum Energie die Feder 5 in Berührung mit einer Elektrode stent*

ist die Kapazität des Kondensators erhöht und es er- demjenigen nach Fig. 1 und 2 dadurch unterschei-

folgt ein verlangsamter Anstieg der Spannung. Löst det, daß die Antriebsfeder 5' mit der Unruh 1 ver·

sich die Feder 5 dann von einer Elektrode, so ver- bunden ist. Im übrigen sind in Fig. 5 entsprechend«

ringert sich die Kapazität und die Spannung steigt Teile gleich bezeichnet wie in den Fig. 1 und 2 unc

nach einem kleinen Sprung schneller an. Die F i g. 3 5 bedürfen keiner weiteren Erläuterung. Bei schwingen-

und 4, welche die Verhältnisse bei kleinerer bzw. der Unruh biegt sich die Feder 5' jeweils nach ihren

größerer Amplitude zeigen, lassen erkennen, daß die Auftreffen auf eine der Elektroden 6 durch und er-

Feder um so stärker aufgeladen wird, je länger sie in möglicht damit eine praktisch freie Schwingung dei

Berührung mit einer Elektrode steht, und somit auch Unruh 1, deren potentielle Energie erheblich höhei

um so mehr Ladung transportieren wird, je langer sie io ist als die Verformungsenergie der Feder 5' Die

mit einer Elektrode in Berührung stand. Damit wird Feder S' ist isoliert an der Unruh befestigt sofern

aber die Ladung der Elektroden bzw. der Spannungs- nicht die Unruh selbst aus nichtleitendem Material

quelle auch rascher abgebaut. Da ferner die Frequenz besteht

des Ladungstransportes durch die Unruh 1 konstant F i g. 6 zeigt eine weitere Ausfuhrungsvariante, in

gehalten wird, erfolgt ein um so intensiverer Ladungs- 15 welcher wiederum entsprechende Teile gleich be-

transport je hoher die Spannung zwischen den Elek- zeichnet sind wie in den vorangehenden Figuren Die

2*5 tÄÄhif" ^die Ä^itUdp ^der, """'S y^nrUh * ^{iSt in diesem FaIle mi}« einem StituSseS

1 Sr ΐ?ίLifinmfiwf^m _A ^natf^rllche' ^Rplprozeß der in eine Gabel am einen Ende eines zweiarmigen

ein, der ein unkontrolliertes Ansteigen der Ladung an Antriebshebels 8 greift. Der Hebel 8 ist um eine

den Elektroden 6 verhindert, und der übrigens unter- ao Achse 9 schwenkbar Sein der Gabel rannütafo

stützt wird durch die erhöhten Verluste durch stärkere gendes Ende S!wischen den^StSn 6 n«

Verbiegung der Feder5, stärkere Reibung zwischen fine oder Wd!Kt HeMfs sind als Fede

den Stiften 4 und der Feder S und erhöhte Reibungs- ausgebildet. Bei schwinSndei-Unruh 1 Trim de

Verluste der Unruh selbst bei höherer Amplitude. Be- untere, r -ischen StSSESdL 6fcLde/£. dS

rechnungen haben im übrigen ergeben daß die a₅ Hebels 8 wechselweise aufTeme oder ande« d"

Amp rtude bei Neuzustand einer Isotopenbatterie die Elektroden 6 auf, worauf sich der eine oder beide

Amplitude nach Ablauf der Halbwertszeit, wo also Arme des Hebels 8 lL !T L T

ist, um nur etwa 3·/ο übersteigt. ,0 Fie 7 nHot »;«» a,„«-i. j· j ■ · u

Die gezeigte Anordnung kann in einer Armband- Fig fundTeSifS"?¹ *^e «^«"f" nach

oder Taschenuhr verwendet werden. Die Unruh kann te^^^SA¹^¹¹¹!^^!¹^^

vorzugsweise mit einer Frequenz von 50 Hz und einer F i - ί Die F_e«lr I1«™ / S^ ? I -V

Amplitude von rund 15" schwingen. Der ScCn- Batterie vwbuSe5 ,st,η diesen, Falle direkt m,t der

gungswinkel übersteigt somit erheblich den NuH- ₃₅ Feder | auf ^f E^frT Γ-'S Auf treffen der

punktswinkel der Spiralfeder. Bei dieser Amplitude Slossen FSί -^S ** ?^β?*^βΠβ, Ϊ"""

und Frequenz der Unruh ist es verhältnismäßig IeSJ SschSKrStΓίΕ.ΪV^ST¹U λ

ein Räderwerk fortzuschalten. Ferner wird, w,e er- Sd_e 6In Berthnml Tu<?"£*& * ^ml ^deJ

wähnt, eine hohe Ganggenauigkeit bei einer Güte der durch de s£2S α !^"lY""¹ **,

Unruh von 425 erzielt Der Raumbedarf für die Un- 40 Uode 6 abShZf ⁸ £ """ΐ- * _A ^V°n ί^{Γ Η}

ruh und ihr Antriebssystem ist gering. ⁴ Srch die ftSJSr Λ^\ ^ Α^η«^β<Ιοη8

Für eine Tritium-Zelle mit einer Aktivität von Κο^ηΐ,ο^^Λ*»^^⁶ ^

300 mCi läßt sich folgende elektrische Leistung er- π|ΐΓθΑ^^

sehen der Elektrode 6 und der Feder S noch gering,

Elektronen/s .. 13-10» *⁵ £2 f *^€ ^^S^S bremsende elektrostarische

_StTnm ^W 1' .. ^ü. . ^Κ™5 entsprechend gering ist Bei der nachfolgenden

gg°°V·· 2.10-»A Ruckschwmgung im Uhizeigenämi ist dagegra die

Spannung 1,2·10*ν ^SI^n8»«risGöen Feder and Elektrode 6 bereift

Dies ergibt eine Leistung von 2,4· 10~*W oder ^CT°f**^cn nöher, so daß mm eine wesentlich stärkere 0,24 pW. ⁵^ ^treibende Kraft wirkt.

• Va" ^{8 rei8t ά}?° A"*"«* em«" Stimmgabel 1Θ die

Wie Erhebungen ergeben, beträgt die zum Antrieb Sd lÄS^ ⁸J? ^^{e 1}^¹*^{6 U} ^ ⁰¹¹^J eines mechanischen Uhrwerks erforderliche l2Xg Saerdff ^^^ΐ^^ίεΓηβΓ *·" ^sP^{aASUkc l}? 0,01 μW. Es steht also eine durchaus genügendeLe? « Ä ~· ^***¹ ** ^StiBaa&™ &&<* J« stmigsreserve zur Verfügung, selbst wlm man kemtn ^K SSeT^rT^⁸⁶⁸?¹ P?¹^^ ^elasüs(i! maximalen Wirkungsgrad voraussetzt Gegebenes uSSSf^T^S*^¹¹ * ¹^¹⁰⁶¹⁶ Kektrode 14 faUs kann auch mit einer schwächeren Zelle SxS- deTSSL^S"¹*^{1 1}^ ^md *** ^btAdea S***¹**** tet werfen. * J" aüinmgabel zusammenwirkL Die äußeren Elek-

Die Ausführung nach F i g. 1 und 2 kann in ver- 60 E^kta₁dfi?!^d _ni1?ⁱÄ^^{ebildeL 0}^ ^{Ioch d}", schiedenen Punkten abgewandelt werden. So könnte der PtSul^?« .^⁰⁷*¹*⁰ horizontalen Schenkel z. B. das eine Ende der Feder 5 nicht etogespanm SJ?^^{1 1}I S°^{d m} "⁰^ «togesteflter Weise sondern gemäß Fig. la drehbar gelagert werfe! SX ΤΪϋ^^{α ffie} ^⁸^^ ^{CT den} Stimmgabet· Die Kupphmg zwfeclen Feder5 und JCkThS EÄ ϊίϊϊ"22!*"Ε¹«**"⁵⁰⁶»ft^wegin anderer Weise erfolgen, indem z.B. an der Un- _6s ^^ΐτ,Γΐ,ί⁶¹^⁸?¹^⁰« *f Stimmgabel 10 ruh 1 nur ein Stift 4 vorgesehen wird, um welchen mXLft^Sfü^kel abwechshmgsweise auf die geeine Gabel derFcderSgreift ^OT SS^ ^₁S*¹"? ¹⁴ «*« a^eine der äußeren

Fig. 5 zeigt ein Ausfuhrungsbeispiel, das sich von SrSekSJS S J⁸⁶^ ^!wwe8^Bchen ****£

«ei ciemroden weichen dabei elastisch aus. mn die

freie Schwingung der Stimmgabel nicht zu beeinträchtigen. Wiederum soll die potentielle Energie der Stimmgabel erheblich höher sein als die Verformungsenergie der federnden Elektroden 14 und 15, Mit anderen Worten, sollen die Stimmgabelschenkel praVisch starr sein verglichen mit den federnden Elektroden 14 und 15.

In allen Ausführungsformen können an Stelle der dargestellten starren Elektroden 6 ledernde Elektroden vorgesehen sein, welche mit praktisch starren Teilen zusammenarbeiten. Umgekehrt können die Schenkel der Stimmgabel 10 nach F i g. 8 mit federnden Kontakten versehen werden, die auf starre Elektroden 14 bzw. 15 auftrennen. Wesentlich ist es in jedem Falle, daß die Frequenz der federnden Kontakte wesentlich höher sei als diejenige des frequenzbestimmenden Resonators und/oder daß die federnden Kontakte so stark gedämpft sind, daß ihre Eigenschwingung die Kontaktgabe praktisch nicht beeinflußt.

Als Resonator können andere als die dargestellten und beschriebenen Systeme dienen. An Stelle einer Unruh mit Spiralfeder kann ein Torsionspendel vorgesehen sein. An Stelle einer elastischen Rückstell-

kraft kann eine magnetische Rückstellkraft verwendet werden, indem auf der Unruh ein Magnet angeordnet wird, der mit einem ortsfesten Magneten zusammenwirkt.

Bei den Ausführungen nach Fig. 1, 5 und 6 können Schwierigkeiten dadurch entstehen, daß die Feder 5 bzw. 5' infolge ihrer Durchbiegung und Schiefstellung bei der Extremlage der Unruh die beiden Elektroden 6 kurzschließt. Diese Schwierigkeit kann mit der Ausführung nach F i g. 9 umgangen werden, wo an der Unruhscheibe 1 oder an der Unruhwelle 2 nach entgegengesetzten Seiten ragende Federn 5" angebracht sind, die je mit einer Elektrode 6' zusammenarbeiten. Die beiden Federn 5" sind elektrisch verbunden und die Elektroden 6' sind an die Spannungsquelle angeschaltet. Bei Berührung je einer Feder 5" mit einer der Elektroden 6' werden beide Federn 5" auf das Potential der berührten Elektrode 6' geladen, worauf ein Drehmoment auf die beiden Federn 5" wirkt, welches eine Drehung bewirkt, durch welche die andere Feder 5" zur Berührung mit der anderen Elektrode 6' gelangt. Damit wird in der oben beschriebenen Weise die Schwingung der Unruh aufrechterhalten.

Hierzu 2 Blatt Zeichnungen

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Claims (10)

1. Es sind verschiedene auf elektrostatischem Prinzip beruhende Antriebe oder Oszillatoren bekannt, die jedoch vornehmlich mit Wechselstrom betrieben wer- !.Oszillator für die Zeitmessung mit einem Re- den. Diese sind fttrden gedachten Anwendungszweck ionator, dessen Schwingung durch mindestens ein S z.B. Umwandlung einer hoben abspannung in durch elektrostatiscbeKräfte bezüglich mindestens mechanische Energie, ungee gnet. Die elektrostaeiner an einer GleichspannungsoueUe Hegenden tischen Wandler, welche lediglich einen Antrieb dar-Elektrode hin und her bewegUcbes TeU angeregt stellen, können mit einem einfachen Schwingendenwird, wobei das TeU durch Kontaktgabe mit der sator, der im normalen Um- oder Ernteverfahren oder den Elektroden umgeladen wird, dadurch 10 arbeitet, betrieben werden. Diese eignen sich jedoch gekennzeichnet, daß an der Kontaktgabe nicht für den Unterhalt einer mechanischen Oszillamindestens ein elastisch verformbares Organ(5) tion. Wenn z.B. mit einem einfachen SchwingkonbeteUigt ist, dessen elastische Verformungsenergie densator, welcher ledighch einseitig im Entladeverbei der Kontaktgabe wesenüich geringer ist als fahren arbeitet, ein mechanischer Resonator angctnedie potentielle Schwingungsenergie des Resona- _IS ben werden soUte, würde dieser nur einseitig einen tors. Impuls erhalten, bis sich die Kondensatorplatten be-
2. 2. Oszillator nach Anspruch 1, dadurch ge- rühren und entladen. Der Wirkungsgrad wäre demkennzeichnet, daß das bewegliche Teil (S) eine zufolge sehr schlecht und die Frequenz des mechani-Feder ist, die mit einem Resonator gekoppelt ist. sehen Resonators müßte größer sein als z. ti. die ex-
3. 3. OszUlato, nach Anspruch 2, dadurch ge- ₂₀ trem kleine Zeitkonstante der Aufladezeit oder die kennzeichnet, daß der Resonator als Unruh (1, 2, Frequenz der Kondensatorfeder. Dies ist praktisch 3, 4) ausgebUdet ist genommen nicht durchführbar. Bevor der mecha-
4. 4. Oszillator nach Anspruch 3, dadurch ge- nische Resonator wiederum in seine Ausgangsposition kennzeichnet, daß die Feder einseitig eingespannt zurückkehren würde, könnte die Kondensatorfeder ist und mit ihrem freien Ende mit der Unruh ge- _a wieder angezogen sein, was keinen Synchronismus gekoppelt ist oder daß eine einseitig mit der Unruh währleistet. Das zeitbestimmende Glied in diesem verbundene Feder mit ihrem freien Ende zwischen Fall wäre die Konaensatorfeder. Wolke man einen die Elektroden (6) greift. einseitig wirkenden Schwingkondensator für einen
5. 5. Oszillator nach Anspruch 4, dadurch ge- mechanischen Resonator verwenden, welcher im Nullkennzeichnet, ^aB die Einspannstelle der Feder punkt den Impuls erhält, ist dies insofern nicht mögnäher bei den Elektroden liegt als die Kopplungs- ³° Hch, weil für eine Halbschwingung der Impuls zwar stelle der Feder mit der Unruh. möglich wäre, aber beim Durchlauf des Nullpunktes
6. 6. Oszillator nach Anspruch 3, dadurch ge- die Kondensatorfeder übersprungen werden müßte kennzeichnet, daß das Teil als Aon eines zweiar- für die zweite Halbschwingung und der Antrieb für migen Hebels ausgebildet ist, wobei der andere die weitere Schwingung auf der falschen Seite der Arm mit der Unruh gekoppelt ist, und von wel- ³⁵ Kondensatorfeder erfolgen würde. Das gleiche gilt auch chen Armen mindestens der eine als Feder ausge- für die Fälle, wo der mechanische Resonator beim bildet ist. Durchlaufen des Nullpunktes ein^n Kontakt berüh-
7. 7. OszUlator nach Anspruch 1, dadurch ge- ren könnte, um den Kondensator mit Strom zu verkennzeichnet, daß die Elektroden elastisch ver- sorgen. In diesen Fällen müßte ein Kommutatorprinformbar sind. *° zip vorliegen, was für Nullpunktimpulse in wechsel-
8. 8. Oszillator nach Anspruch 7, dadurch ge- seitiger Form nicht möglich ist. Ein Antrieb eines kennzeichnet, daß der Resonator als Stimmgabel mechanischen Resonators nach obigen bekannten (10) ausgebildet ist, deren Schenkel zwischen je Ausführungen von Schwingkondensatoren ist deshalb ein Paar federnder Elektroden (14,15) greifen. nicht möglich. Mit bekannten wechselseitig arbeiten-
9. 9. Oszillator nach Anspruch 1, dadurch ge- ⁴⁵ den selbstentladenden Schwingkondensatoren ist Kennzeichnet, daß die Eigenfrequenz des elastisch ebenfalls ein Antrieb eines mechanischen Resonators verformbaren Organs wesentlich höher liegt als ausgeschlossen, da die in sich starren schwingenden diejenige des Resonators. Kondensatorplatten keine freie Schwingung des me-
10. 10. Oszillator nach Anspruch 1, dadurch ge- chemischen Resonators zulassen.

    kennzeichnet, daß der Resonator als Torsions- 5° Es ist das Ziel vorliegender Erfindung, die Mängel schwinger oder als Schwinger mit magnetischer aller obenerwähnten, bekannten Anordnungen zu um-Rückstellkraft ausgebUdet ist. gehen. Der erfindungsgemäße Oszillator ist dadurch