DE2136918A1

DE2136918A1 - Antenne mit einstellbarem Bundelungswinkel

Info

Publication number: DE2136918A1
Application number: DE19712136918
Authority: DE
Inventors: Bernard Nanterre; Duffau Louis Paris; Chiron (Frankreich). P
Original assignee: Lignes Telegraphiques et Telephoniques LTT SA
Current assignee: Lignes Telegraphiques et Telephoniques LTT SA
Priority date: 1970-07-30
Filing date: 1971-07-23
Publication date: 1972-02-03
Also published as: GB1352406A; US3765021A; BE769687A; CH539343A

Description

LIGIiES TELEGRAPHIQÜES ET I¹ILEPHOIiIQUES 89, Rue de Ie Faisanderie
75 Paris 1 6^e/Frankreich

Antenne mit einstellbarem B und el ungs winkel

Die Erfindung bezieht sieh auf eine Antenne mit einstellbarem Bündelungswinkel. Die Bedingung, die gleiche Radar~ anlage für verschiedene Betriebsarten verwenden zu können, die- bei der Navigation und auch bei der Überwachung notwendig werden, hat zur Suche nach Antennen geführt, deren Strahlungsdiagramm unter Beibehaltung eines konstanten Gewinns verändert werden können. Es wird eine Antennenanordnung benötigt, die gleichzeitig einen Beobacbtungsvorgang (mit sehr breitem Strahlungsdiagraats) und nach Auffinden eines Ziels den Verfoigungs vor gang (rait sehr selektivem. Strahlungsdiagramm) ausführen kann. Dieses Ergebnis kann leicht durch Verwendung von zwei verschiedenen Antennen erzielt werden, die nacheinander an das Radargerät angeschlossen werden. Diese lösung kommt bei Plugzeuganlagen oder einfach bei mobilen AnTagen wegen der sich aus der Verwendung von zwei Antennen ergebenden großen Geearatabmessungen nicht in Betracht.Auch vom wirtschaftlichen Standpunkt .her

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ist diese Lösung nicht zufriedenstellend. Es ist daher vorgeschlagen worden, dieses Problem mit Hilfe einer einzigen Antenne zu lösen.

Eine der vorgeschlagenen Lösungen besteht darin, das Strahlungsdiagramm der Antenne durch mechanische Verformung des Reflektors zu verändern. Diese Lösung hat zu Konstruktionen geführt, die nicht immer die gewünschte Zuverlässigkeit aufwiesen«,

Die Erfind.ung besieht sich insbesondere auf Antennen mit elektronisch gesteuertem einstellbarera Bündelungswinkel. Im Vergleich zu der oben erwähnten mechanischen Lösung weisen sie nicht nur eine verbesserte Zuverlässigkeit, sondern auch Vorteile hinsichtlich des Gewichts- und Raumbedarfs sowie des Leistungsverbrauohs und der Zeitkonstante auf. .

ErfindungsgeaäiS besteht die Antenne aus einem teils dielektrischen, teils ferromagnetisehen Strahler, der mit die ferrimagneti sehen Teile umgebenden Magnetisierungsspulen versehen ist, sowie aus. einem die Spülen speisenden Steuerstromgenerator. Die Veränderung des Strahlungsdiagramms der Antenne wird mit Hilfe des Magnetisierungsstroms in den Spulen erzielt.

Bei einer ersten, eine Richtantenne betreffenden Ausführungaform besteht der dielektrische Teil aus einer glatten Stange, die wenigstens teilweise mit einem ferriraagnetischen Überzug versehen ist, der mit Magneti3ierungsspulen verbunden ist. Bei einer zweiten, eine sphärische Antenne betreffenden Ausführungsform besteht der ferrimagnetische Teil au3 einen Innenkern, der von gemäß dem Lunebergschen Gesetz angeordneten Schalen umgeben ist, wobei der Innenkern mit Magnetisierungsspulen verbunden ist. Gemäß einer Weiter-

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bildung der Erfindung sind die mit dem ferrimagnetischen Teil verbundenen Spulen derart ausgebildet, daß sie einen Haltebetrieb ermöglichen, d.h., daß die Betriebsbedingungen beibehalten werden, wenn der Magnetisierungsstrom aufhört zu fließen. Dieses zuletzt genannte Merkmal ist besenders interessant, wenn ein niedriger Leistungsverbrauch wichtig ist.

Ausführungsbeispiele der Erfindung sind in der Zeichnung dargestellt. Darin zeigen:

Fig.1 und 2 schematische Darstellungen von Antennen nach der Erfindung,

Fig. 3 die Änderung des Bündel ungs winkeis einer dielektrischen Stielentenne in Abhängigkeit von der Länge des ferrimagnetischen Überzugs (ohne Magnetisierungsstrom),

Fig.4 die Änderung des Gewinns in Abhängigkeit von der Länge des ferrimagnetischen Überzugs ohne Magne tjsierungsstrom,

F ig.5 die Änderung des Bund elungswinkeis der teilweise beahhichteten Antenne in Abhängigkeit vom M^gnetisierungs· strom,

Fig.6 die Änderung des Gewinns der gleichen Antenne in Abhängigkeit vom Magnetisierungsstrom,

Fig.7 die Änderung des Bündel ungs winke Is in Abhängigkeit vom Strom bei einer zweiten A usführungsf orra _s

Fig.8 und 9 swei Ausführungsformen von sphärischen Luneberg-Antennen nach äer Erfindung,

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Pig.10 eine andere Ausführungsform einer für denHaltebetrieb vorgesehenen Iiuneberg-Antenne nach der Erfindung, die von einem Betriebs zustand mit kleiner Bündel breite in einen Betriebszustand mit großer Bünäelbreite umgeschaltet werden kann,

Fig.11 die Änderung der effektiven Permeabilität des ■Kerns in Abhängigkeit von der Magnetisierungafeld— stärke,

Fig.12vdie Änderung der Breite der drei dB-Keule in Abhängigkeit von der Frequenz sowohl bei einer dielektrischen Buneberg-Antenne als auch bei einer nach der Erfindung ausgebildeten Luneberg-Antenne,

Fig.15 die Änderung des Bündelungswinkeis in Abhängigkeit vom Steuerstrom bei der Antenne nach Fig.8,

Fig. 14 die gleiche Änderung bei der Antenne nach Fig. 10 und

Fig.15 und 16 die gemessenen Strahlungsdiagramme einer Antenne nach Fig. 10.

In Fig. 1 ist schematisch ein kegelstunrpfförmiger dielektrischer Strahler 1 dargestellt, der eine üblicherweise als dielektrischen Stielstrahler bezeichnete Antenne bildet. Eine ausführliche Erklärung der Wirkungsweise dieser Antennonart befindet sich in dem Werk ^Les Antennes" von J.Thourel, Seite 188 der 1956 von Dunod herausgebenen Ausgabe.

Bekanntlich wird der Strahler über eine schematisch durch die Schleife 2 dargestellte Kopplungseinrichtung aus einer Quelle elektromagnetischer Energie gespeist. Die .Basis der

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Antenne ist in einer metallischen -Halterung 3 befestigt. Der dielektrische Strahler ist wenigstens teilweise mit ferrimagnetischem Material beschichtet und mit einen? Magnetisierungsanordnung verbunden.

In IE¹Ig. 1 ist die .mit einem ferrimgrötischen Material beschichtete länge des "Strahlers mit dem Buchstaben d bezeichnet., während die gesamte Iäage d;es Strahlers mit 'dem Buchstaben I» bezeieh.net ist. Der Überzug besteht aus zwei Eingeh 4 und 5, von denen jeder mit einer Magneirisieruegs-Wicklnng 4¹ bzw. 5* versehen ist. Es sei bemerkt, Haß flas Iiängenstüelc d des Überzugs als andere Ausführungs— form auch in Form eines einteiligen Stucks aus ferritmagnet is ehern Material ausgebildet sein kann, das die Basis des dielektrischen Strahlers 1 umgibt. Auch Icomnt das Beschichten der gewünschten Oberfläche des dielektrischen Strahlörs 1 mit· £err!magnetischem Material mit Hilfe eines an sich bekannten Verfahrens (Katodenzerstäubung, Abscheidung durch Niederschlag, usw. ) in Bgtrachi, wobei die Art der Anbringung der Magnetisierungsleiter dem jeweiligen Fall angepaßt ist.

Fig.2 zeigt ebenfalls einen dielektrischen Stielstrahler 1. Er ist in seiner ganzen Länge Ii mit einem Überzug aus ferrimagnetischem Material versehen. Wie in T?ig. 1 besteht der Überzug aus einer Gruppe von Ringen 4» 5, 6... 10, von denen jeder mit einer Magnetisierungsspule versehen ist. Die Versuchsdiagramme von Fig.3, 4_f 5 und 6 zeigen den Einfluß des ferrimagnetischen Überzugs auf die Funktion des Strahlers. Diese Diagramme wurden jeweils mit der gleichen Anordnung erzielt, die aus einem im X-Band arbeitenden dielektrischen Stielstrahler, der von einem 5 mm dicken ferriaägnetischen Kern aus 6307 Ferrit umgeben

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war, bestand. Die Zusammensetzung dieses Ferrits entspricht der Formel 40 Fe₂O₃, 9 MnO, 46 MgO, 5 (TiO₂NiO), die im ersten Zusatz Nr. 86 409 zum französischen Patent 1 354 angegeben worden ist.

Das Diagramm von Fig.3 zeigt den Einfluß der Länge d des Überzugs aus ferr!magnetischem Material auf den Antennenbündelungswinkel. Zur Vereinfachung des Diagramms ist als Maß für die Länge d der bezogene Wert jj· veraendet worden, der sich daher zwischen 0 (ohne ferromagnetische Überzug) und 1 (bei vollständig überzogenem Strahler) ändert. In Abwesenheit eines das ferrimagnetis ehe Material magneti— sierenden Stroms ist eine beträchtliche Verbreiterung des Strahl ungs dia gram ms zu erkennen, wenn der Abschnitt d der Antenne, der beschichtet ist, zunimmt. Der blanke dielektrische Stielstrahler hat bei 3 dB einen Bündelungswinkel von etwa 30°; wenn ein Viertel des Strahlers mit ferrimagnetischem Material beschichtet ist, beträgt der Bündelungswinkel 160°. Die Zunahme des Bündelungswinkels erfolgt extrem schnell, und sie wird dann langsamer. Wenn der Strahler zur Hälfte beschichtet ist, beträgt der B and el ungs winkel 185°, und er erreicht 200°, wenn der Strahler vollständig mit magnetischem Material beschichtet ist.

Die Kurve von Fig.4 zeigt unter den gleichen Bedingungen die Änderung des Antennengewinns in Abhängigkeit von dem Bruchteil der Strahlerlänge, der mit ferrimagnetischem Material beschichtet ist. Der Gewinn des dielektrischen Stielstrahlers beträgt etwa 15 dB, und er nimmt sehr schnell auf 4 dB ab, wenn ein Viertel der Strahlerlänge beschichtet ist. Die Abnahüie wird dann beträchtlich langsamer, und der Gewinn ändert sich vom Wert 3 dB bei zur Hälfte beschichtetem Strahler auf 2 dB bei vollständig

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beschichtetem Strahler. Es ist allgemein üblich, die Ausbeute einer Antenne durch das Produkt G_nan,G.. &2 anzugeben, wenn die in zwei zueinander senkrechten Ebenen gemessenen Bund el ungs winkel θ. und Gg klein bleiben und G der Wert des Gewinns ist (nämlich-des numerischen Wert3, während die Ordinatenskaleη der Kurven das Verhältnis des Gewinns in dB zum Gewinn eines Dipols angeben), Im Fall einer Antenne mit axialer. Symmetrie wie dem dielektrischen Stielstrahler ist der Bündelungswinkel G₁ gleich dem Bund el ungs winkel G₂. Durch Berechnen der Werte des Produkts ^G _numG a&s äen Daten der Kurven von Fig.3 und 4 ergeben sich die folgenden Resultate:

d 17	5	G	ö² num	10⁴
1	25	6	,35 ·	10⁴
0,		6	,8 ·	10⁴
o,	6	,8 ·	10*
O	3	t

Man kann erkennen, c.aß das empirjsche Gesetz, durch das die . Ausbeute , der Antenne auf das Produkt &_ηαπ,θ bezogen ist. anzeigt, daß diese Ausbeute , bis zum Bündelungswinkel von θ = 50° im wesentlichen konstant ist. Es ist bekannt, daß diese Formel nur bei kleinen Bündelungswinkeln anwendbar ist. Eine genauere Berechnung unter Verwendung der Formel, die den vm der Strahlung erfaßten Raumwinkel enthält, führt zu größerer Genauigkeit; wenn sie auf das obige Ausführungsbeispiel angewendet wird, zeigt sich, daß die . ^Ausbeute der Antenne im wesentlichen konstant ist.

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Die Kurve von Fig.5 zeigt die Änderungen des Bündelungswinkels eines dielektrischen Stielstrahlers, dessen Basis über etwa 20% seiner Höhe von einem 1 cm dicken Kern des oben erwähnten Ferritmaterials umgeben ist, in Abhängigkeit von der Permeabilität des Ferrits, die durch den direkt auf den Kern gewickelte Wicklung auR 12 Windungen fließenden Strom gemessen wird.Wie steigt wird, kann eine Änderung des Bündelungswinkels zwischen 150° und 50° erreicht werden. Eine Zunahme des Stroms bewirkt eine Verringerung der Bund el ungs breite. Die Kurve'von Fig.6 zeigt für die gleiche Antenne die Änderung des Gewinns fc in Abhängigkeit von dem der Wicklung zugeführten Strom.

Man kann auch erkennen, daß die Ausgangsleistung der Antenne unabhängig vom Wert dieses Stroms ist.

Das obige Beispiel betrifft eine Antenne, die bei einer Frequenz in der G-egend von 10 GHz betrieben wird. Die Kurve von Fig.? ist au einem bei etwa 6 GHz betriebenen dielektrischen Stielstrahler gemessen worden, der über 30fo seiner Gesamthöhe mit einem einzigen Stück aus Ferrit ma te rial beschichtet war. Das bei diesem Ausführungsbeispiel verwendete Ferrit^iaterial ist ein Fe-Y-Gd-Al-Granat · ^ie Dicke des Überzugs beträgt 1,6 cm.

W In den folgenden Figuren ist ein Ausführungsbeispiel

in der Art einer Luueberglinse dargestellt. Es ist bekannt-daß diese Art ¥on Linae eine kuge !symmetrische Anordnung ωίΐ Brechuiigseigsüschaften ist, die einen sich mit äea Abetanü vos Mittelpußkt ändernden Brechungsindex aufweist.

Eine der Haupt eigens cha f ten diesem Linse ο besteht darin, . daß von einer auf einen beliebigen Punkt auf äst» Kugelfläche liegenden" Punkte^© 11© als Bündel aus parallelen Strahlen abgegeben wird. Wie festgestellt wurde, besteht zwischen

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dem Brechungsindex und der Dielektrizitätskonstanten und der Permeabilität des Linsenmaterials folgende Beziehung:

η = (F£ = p - (r/R^ (D

Da es ganz unmöglich ist, diese Kugel mit einem, kontinuierlich veränderlichen Brechungsindex herzustellen, bestehen praktische Ausfuhrungsformen von Luneberg-Linsen aus einem Mittel kern, der von mehreren konzentrischen Schalen umgeben ist, deren konstante Dielektri&itätskonstant;en mit ihrem Abstand vom Mittelpunkt des kugeligen Kerns abnehmen.

Die Untersuchung der Ausbreitung elektromagnetischer Wellen in einem ferrimagnetischen' Medium beruht auf der Tensor-Eigenschaft der Permeabilität des Mediums, die bedeutet, daß sich der Wert der Permeabilität mit der betrachteten Richtung ändert. Theoretische Betrachtungen sind in dem von McGraw-Hill Book Go. Inc., 1962 herausgegebenen Buch mit dem Titel "Microwave ferrites and ferrimagnetics" von B.lax und K.Button dargelegt. Wie auf Seite 351 erfclärt ist, ergibt sich die Phasenkonstante einer TEM-Welle, die sich in einem verlustfreien Medium mit der Permeabilität ία ausbreitet, in den ein senkrecht zur Ausbreitungsrichtung verlaufendes Magnetfeld H erzeugt worden ist, aus der Gleichung :

ΔΒ/ß =Δμ/2 μ (3)

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wobei χι die Permeabilität des Vakuums und

2 \2 2

V- (H + 4 TT M ) -ix

H(H + 4TM_a) -t

wobei y die Anisotropiekonstante, M_g das n&gnetische Sättigungamoment des Materials, or die Kreisfrequenz der Welle und H die in Querrichtung verlaufende Magnetfeldstarke bedeuten. Wie man erkennen kann, erzeugt jede Änderung des Werts der Feldstärke H eine Änderung der Phasen der sich innerhalb des ferrimagnetischen Mediums ausbreitenden Welle. Jede Änderung der Phase führt zu einer Änderung der abgestrahlten Keule, wenn das Medium als strahlendes Element verwendet wird. Die obigen Ausführungen sind eine kurze theoretische Erklärung der Ursache, warum ea möglich ist, den Bündelungswinkel in kugeligen Rund Strahlantenne η , wie sie hier beschrieben sind, zu verändern.

In Fig.8 ist eine solche Antenne dargestellt, die aue einem Kern 12 aus Ferrit besteht, der von einer aus Poly äthylen 1 mit einem . Füller aus Titandioxid bestehenden Schale 13 umgeben ist. Die Dielektrizitätskonstante £ _R des Kerns 12 beträgt 14,9 , und die Dielektrizitätskonstante £_R der Schale 15 beträgt 4,0. Der Hohlleiter 14 endet mit einem Flansch 15, . dessen Stirnfläche so geformt worden ist, daß er an die kugelige Schale 13 angepaßt ist.

In der Schnittansicht von Fig.8 ist die Schmalseite des Hohlleiters dargestellt. Das elektrische Feld der Mikrowelle liegt in der Darstel lungs ebene . Der Kern 12 ist von einerW^cklung 16 umgeben. Sie besteht aus vier Windungen und wird mit dem Bündel breiten -Steuerstrom I gespeist.

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Die Radien des Kerns 12 und der Schale 13 betragen 32 mm bzw. 41 mm. Das Territ-Material, das den Kern 12 bildet, ist ein Yttrium-Eisen- Granat ( 5 Pe₂O₅, 3 Y₂O₃) , das von der Societe Lignes Telegraphiques et Telephoniquee als Ferrittyp 6901 und von der Cotnpagnie Thorn so n~C SE als Typ Y10 hergestellt wird.

Dieses Material weist folgende Haupt eigenschaften auf:

4 TT M_ = 1750 Gauss (Μ_α = Sättigungsmagne-^{8 s} tisierung)

Δ Ε =45 bis 60 Oersted £_R = 14,9
tg ί = 4,4 ' 10~⁴(J = Verlustwinkel) bei 9GHz

Die Änderung der effektiven Permeabilität dieses Ferrits bezogen auf den Wert dea angelegten Magnetfelds ist in Fig.11 dargestellt. Der Wert yU_eff entspricht tatsächlich dem ersten Glied der Gleichung 4·.

Fig.12 zeigt die Änderung des Bünfielungswinkels θ bei 3 dB in Winlcelgraden bezüglich der Betriebs frequenz« Die Kurve gibt die Änderung für eine dielektrische Luneberg-lins© herkömmlicher Bauart an, während die Kurve 52 die gleiche Änderung für die Antenne nach Fig.1 bei einem Steuersti-om I=O angibt.

In Fig.13 ist die Meßkurve dargestellt₉ die den Büoüelungswinkel der Antenne von Fig.8 bei 9,375 MHz in Abhängigkeit vom Wert des Bündelungswinke!-Steuerstroms I angibt* B@i I=O beträgt der Bündelungswinkel 52°, wie die Kurve 52 voo Fig.12 zeigt. Bei I = 2A beträgt er 75°, und bei I = 4A beträgt er 100°.

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In Fig. 9 ist eine weitere Aus führ ungs form einer .Antenne dargestellt, die einen Kern 12 enthält, der von zwei aus ferrimagnetischem Material bestehenden konzentrischen Schalen 17.» und 17₂ umgeben ist, die ihrerseits von einer aus dielektrischem Material bestehenden Außenschale 18 umgeben sind. Der Kern 12 und die inneren Schalen 17^ und 17p weisen Durchmesser von 32, 41 bzw. 5^ -mn) aiii, und sie sind jeweils mit Wicklungen 19, 21 ^und 21 ₂ versehen. Diese Wicklungen werden in entsprechender Weise mit den Strömen I, I^ bzw. I₂ gespeist, die die Permeabilität des Kerns 12 und der Schalen M und 17₂ derart steuern, daß dasProdukt tt_R£_R für den Kern 12 den Wert 12, für die Schale 17.j den Wert 9 und für die Schale 17₂ den Wert 7,5 hat. Die .'Außenschale 18 hat eine Dielektrizitätskonstante von 2,5 und einen Durchmesser von 59 mm· Die Werte der Ströme I, I^ und I₂ werden nach Erfahrung eingestellt. Die Berechnung dieser Werte führt zu äußerst komplizierten Gleichungen, da jede Wicklung ein Feld erzeugt, das nicht auf den Kern , den sie umgibt, oder auf die Schale , um die sie gewickelt ist, begrenzt ist, sondern auch in das benachbarte ferrimagnetische Material reicht. Die Änderung des Werts des Produkts £ _R jut, wird bei dieser Auaführungsform dadurch erzielt, daß für den Kern ein reine., Yttrium-Eisen-Grranat und für die inneren Schalen 17-j und 17₂ " eine Mischung aus dem Yttrium-Eisen-Granat. und Pol3&thylen

verwendet werden. Es ist auch möglich, den Kern 12 und die zweiinneren Schalen aus dem gleichen magnetischen Material (Yttrium-Eisen- Sranat" } herzustellen, und den Wert des Produkts C_R/i_R rait Hilfe fler Ströme I, I₁, I₂ zu steuern«,

Die in ILg. 10 dargestellteAusführungsform entspricht mit Ausnahme der Wicklang 23 und des ferrimagnetische η Materials uugefähr der in ]?ig_e8 dargestellten Ausführungs-form. Wie man der Darstellung entnehmen lcann_f iet in den Kern ein

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Mittelloch 22 gebohrt worden, und die Wicklung 23 ist aus einer Gruppe von Ka Ib kreis form ige η Windungen hergestellt worden, die jeweils in einer diametralen Ebene liegen und durch das MitteUoch 22 geschlossen sind. Der K§rn 12 besteht aus einem Ferrit mit rechtwinkliger Hystereseschleife, der von der Sooiete Mgnes Telegraphiques et lelephoniques als Ferrit iEyp 6901 verkauft wird. Er weist folgende Eigenschaften a uf:

4IfM = 1650 Gauss (M = Sattigungsmagnetisierung)

Δ Η =90 Oersted

^£R = H,9
tgS = 5.·10"⁴ bei 9 GHz.

Die Antenne besitzt folgende Abmessungen.:

Außendur eh messer : 41 mm
Kerndurchmesser : 32 mm
Schalendinke : 4ara
£_R der Schale.: 3,75
Lochdurchmesser : 5 mm

Id Fig. 14 ist die Änderung äes Bündel ungs winkeis einer solchen Antenne in Abhängigkeit vom Steuerstrom I in. der Wicklung 23 bei 9,375 MHz dargestellt. Wie der Darstellung zu entnehmen ist, verläuft die Inderungskurve in Form einer Hystereseschleife. Wenn an die Wicklung 23 ein Impuls von 2 A angelegt wird, beträgt der Bund el ungs winkel nach Abklingen des Impulses 45°. Andrerseits stellt ein Impuls mit gleicher Amplitude, ;}edoch mit einem in der anderen Richtung fließenden Strom den Bund el ungs winkel auf etwa 100° ein. Diese Betriebsart, die gewöhnlich als Haltebetrieb (latching) bezeichnet wird, ermöglicht es, den

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-H-

Bündelungswinkel von einem voreingestellten Wert mit einem Steuerimpuls einer gegebenen Amplitude zu einem anderen Wert umzuschalten. Die Antenne erfordert zur Aufrechterhaltung der Magnetisierung des Ferritmaterials keinen kontinuierlichen Strom, wie es in den zuvor beschriebenen Ausftihrung3formen der EaIl ist.

In den Figuren 15 und 16 sind die Strahlungsdiagrarame der Antenne von Fig. 10 dargestellt. Es handelt sich dabei um gemessene Strahlungsdiagramme.

i)ie Figuren 15 und 16 entsprechen Messungen, die in einer zur Ausbreitungsrichtung der Mikrowelle senkrechten Ebene durchgeführt wurden, die das Magnetfeld der Welle enthält, wie sie im Hohlleiter 14 besteht. Messungen in einer zur oben genannten Ebene und zur Ausbreitungsrichtung senkrechten Ebene zeigen, daß sich innerhalb der Meßgenauigkeit die gleichen Werte ergeben.

Patentansprüche

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Claims

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Patente ns prüche

Antenne rait einstellbarem Bund elungswinkel, gekennzeichnet durch einen Strahler aus einem dielektrischen, nichtmagnetischen Teil und aus einem dielektrischen, ferrimagtietischen Teil, der mit wenigstens einer aus einer Steuerstromquelle gespeisten Anordnung zur Bildung eines Magnetfelds in Verbindung steht.
2. Antenne nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der ferromagnetische Tail aus mehreren Elementen bes.teht, die jeweils mit einem Element verbunden sind₉ das von einem in dem Teil ein Magnetfeld erzeugenden Steuerstrom durchflossen ist.
3. Antenne nach Anspruch 2_S dadurch gekennzeichnet,, daß die die verschiedenen Elemente durchfließenden Steuerströme gleich sind.
4. Antenne nach Anspruch 2, dadurch gekennzelehnet, daß die die verschiedenen Elemente durchfließenden Steuerströme unterschiedliche Werte aufweisen,
5« Antenne nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet „ daß der Teil aus einem nichtmagnetischen Dielektrikum die 3form eines an seiner größten Basib erregten Kegelstumpfs aufweist, und Saß der Teil aus einem ferriraagnetischem Dielektrikum aus einem Überzug besteht₉ der desa aus dem nichtmagnetischen Dielektrikum bestehenden Teil wenigstens an einem Abschnitt seiner Höhe umgibt«

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6. Antenne nach Anspruch. 5, dadurch." gekennzeichnet, daß der Überzug aus magnetischem Material aus einem Stapel von Kreisringen besteht.
7. Antenne nach Anspruch 1, dadurch gekennseichnet, daß der Teil aus einem ferrimagnetischea Dielektrikum die Form eines kugeligen Kern:s aufweist, und daß der Teil aus einem nichtmagnetischen Dielektrikum aus wenigstens einer konzentrische α Schale bestellt.

8_e Antenne nach Anspruch I₉ dadurch?; gekennzeichnet, daß der Kern aus sehrereo konzentrischem Schichten besteht, die jeweils mit einer Magnetisierangswick lung in Yerbinoting, stehen.

9e Anteane nach Ansprach T₉ dadurch, gekennzeichnet, daß der Kara aus eines ferr!magnetischeο Material mit rechtwinkliger Hystereseschleife besteht und daß in dem Kern eine DurchmesserÖffnung angebracht ist, und daß die Windungen der Wicklungen durch diese Öffnung verlaufen.