DE2061447A1

DE2061447A1 - Ferroelektrische Keramik

Info

Publication number: DE2061447A1
Application number: DE19702061447
Authority: DE
Inventors: Gene Henry Albuquzerque NMex Haerthng (VStA)
Original assignee: US Atomic Energy Commission (AEC)
Current assignee: US Atomic Energy Commission (AEC)
Priority date: 1969-12-17
Filing date: 1970-12-14
Publication date: 1971-06-24
Also published as: GB1280808A; FR2070895B1; FR2070895A1; DE2061447B2; CA926607A; DE2061447C3; JPS4842318B1; US3666666A

Description

6 FS AN¹K Ftf 6t A. M.

SOPHfENSTRASSE 5Ϊ B ΕΓ &E*fcV fcÄN DOERfCfJT FRÄN ICP(J RT AM KiAf N

Anmelderini United States Atomic Energy Oomiaission Washington D. CV, USA

Ferroelektrische Keramik

Die Erfindimg "betrifft eine elektrooptisch^, ferroelektrische Keramik und ein Verfahren zu ihrer Herstellung.

iSlektrooptisches Material mit Pockels- oder Kerr-Effekt, ά. h. umkehrbarer Änderung der Doppelbrechung durch Anlegen eines elektrischen Feldes, wird zunehmend in Anlagen zur optischen Nachrichtenübermittlung, Datenverarbeitung, Speicher- und Anzeigesystemen benötigt. Für optische Speicher und zur geregelten Daueranzeige soll das Material von einem Doppelbrechungswert zum anderen schaltbar sein und den neuen Ij/ert auch nach Abbau des Schaltfelds beibehalten. Auch müssen, zahlreiche Einzelstellön unabhängig voneinander geschaltet werden, um eine hohe Speicherdichte zu erzielen.

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In doppelbrechendem, optisch einachsigem Material bezeichnet n^ den Brechungsindex parallel und η denselben senkrecht zur optischen Achse, wobei die Differenz η - η die' Doppelbrechung ergibt. Die Lichtfortpflanzungsgeschwindigkeit hängt von der Ausrichtung des optischen, elektrischen Vektors ab, d. h. der Lichtpolarisation. In einachsi<?em, doppelbrechendem Material pflanzt sich das linear polarisierte,

^ einfallende Licht mit einer Geschwindigkeit fort, die bei Polarisation parallel zur optischen Achse c/n nnd bei Polarisation senkrecht zu dieser c/n ist. Linear polarisiertes Licht,mit dessen Polarisationsebene zur optischen Achse ein von 0 oder 9Ö verschiedener Winkel gebildet wird, wird beim Eintritt in doppelbrechendes Material in zwei senkrechte, linear polarisierte Komponenten geteilt, nämlich parallel und senkrecht zur optischen Achse. Infolge ihrer unterschiedlichen Fortpflanzungsgeschwindigkeit entsteht beim Durchgang beider Komponenten durch das doppelbrechende Material eine

" zunehmende Phasenverschiebung, deren Wert beim Austritt der Verzögerung Γ entspricht. Die Verzögerung richtet sich nach der Doppelbrechung n_Q - η und der Materialdicke t:

Γ = (η -η )t = Δ η t.

Die Polarisation des austretenden Lichts hängt von dieser Verzögerung ab.

— 3 —

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■ '■_■.. - 3 - -. 206H47"

Durch Interferenz der phasenverschobenen Komponenten entsteht elliptisch polarisiertes Licht, das sich je nach der Verzögerung mehr der kreisförmigen oder linearen Polarisation nähert. Bei einfallendem, linear polarisiertem Licht mit der Wellenlänge /^,(ih Luft), ist das auf der entgegengesetzten Seite austretende Licht kreisförmig polarisiert, wenn * ein ungerades Vielfaches von /1/4- und linear polarisiert, wenn ' ein gerades Vielfaches von /L/H- ist. Ist P ein integrales Vielfaches von /L , so sind die Polarisationsebenen des ein- und ausfallenden Lichts zueinander parallel. Ist Π ein "ungerades Vielfaches von /t/2, so ist die Polarisationsebene des austretenden Lichts zum einfallenden Licht um den Winkel 2/° verschoben, wobei/⁰ den Winkel zwischen der Polarisationsebene des einfallenden Lichts und der optischen Achse bezeichnet.

Das bisher verwendete elektrooptische Material besteht meist aus ferroelektrisehen Einkristallen mit Pockels- oder Kerr-Effekt, zeigt aber mit Ausnahme von Gadoliniummolybdat und Wismuthtitanat keine dauernde Speicherfähigkeit, wobei die beiden Ausnahmen auch nur binäre Speicherfähigkeit besitzen. Auch ist die Schaltfähigkeit einzelner Stellen schlecht, da die einzelne Stelle von breiten, nur teilweise geschalteten Handzonen umgeben wird, und die Schaltdichte daher begrenzt ist. Ferner sind grosse, homogene Einkristalle schwierig zu züchten und teuer.

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-*- 2Q61447 ί

Eine gewisse Verbesserung sind heissgepresste Bleizirkonat- )

Bleititanatkeramiken (Land und Thacher, IEEE Proc. Bd. 57, j

No. 5, S. 751-768, Mai 1969), die bei Polarisation durch \

ein äusseres Feld makroskopisch einachsig doppelbrechend i

werden, wobei die Doppelbrechung durch ein äusseres Vor- 1 spannungsfeld oder durch Teilschaltung der ferroelektrischen y

Polarisation elektrisch regelbar ist. /

Im Rahmen der vorliegenden Erfindung wird die optische Über- '

tragung als das Verhältnis der durch ein optisches Material \

oder eine Vorrichtung auf einen bestimmten Detektor übertra- /

genen Lichtintensität zu der durch den gleichen Detektor ge- V

messenen auf das optische Material auffallenden Lichtintensi- /

tat, ausgedrückt als prozentualer Wert, bezeichnet. j

Bekannte heissgepresste Keramiken, z. B. feinkörnige feste Lösungen von Bleizirkonat-Bleititanat zeigen eine unerwünschte Streuung des übertragenen Lichts und müssen daher in dünnen Plättchen einer Stärke von 0,1 mm oder weniger verwendet werden. Optisch polierte Plättchen einer Dicke von 0,25 mm haben z. B. eine maximale optische Durchlässigkeit von etwa , ^, 5% (ohne Reflektionsverluste} Plättchen von 0,05 mm Dicke besitzen eine maximale Durchlässigkeit von etwa 60% im roten Bandbereich des sichtbaren Lichtspektrums, während die Streuverluste im violetten Bandbereich sogar so hoch sind, dass der Wert auf Nxill sinkt. In vielen Fällen sind aber stärkere

- 5 -1 09826/1B70

-j ' Platten erwünscht, ζ. B. von 0,1 mm oder mehr, und zwar - \'

I nicht nur aus Gründen der mechanischen Festigkeit und Starr-

} heit, sondern auch zur Erhöhung der das Produkt von Doppel-

■ * brechung und Plattendicke bildenden elektrisch regelbaren

j Verzögerung. Oft müssen auch mehrere elektrooptisch© Körper

..; vorgesehen werden, so dass die effektive Dicke hoch ist.

.."■'■I Die Erfindung hat eine elektrooptischen ferroelektrisch©

"\i Keramik mit verbesserter optischer Übertragung bzw. Durch-

Λ lässigkeit im sichtbaren Bereich bei niedriger Streuung zur

' Aufgabe. Angestrebt werden weiterhin eine von der Remanenz-

.1 polarisation abhängige, über einen grossen Bereich regelbare

^:-J Doppelbrechung, hoher elektrooptischer Koeffizient, ein

• » niedriges Koerzitivkraftfeldj schliesslich sollen die'gün-

^i stigen Eigenschaften bekannter, heissgepresster, ferroelek-

. \ trischer Keramiken ebenfalls weitgehend erhalten bleiben.

-ι Die Aufgabe wird dadurch gelöst, dass χ 5 - 25 ktom-% und

; I das Verhältnis γ t ζ 5 ϊ 95 - 95 J 5 beträgt.

v/t In den der weiteren Erläuterung dienenden Zeichnungen zeigen:

.. . die Figur 1 perspektivisch-schematisch ein ferroelektrisch

j optisches System;

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die Figur 2 ein Teilphasendiagramm des festen Lö slings syst ems Blei-Lanthan-Zirkonat-Titanat;

die Figuren 3a und 3b als Schaubild die Polarisation in Abhängigkeit eines angelegten elektrischen Felds in dem erfindungsgemässen ferroelektrischen, keramischen Material;

die Figur 4 als Schaubild die effektive "Doppelbrechung und die remanente Polarisation von ferroelektrischem Material mit einer der Figur 3a entsprechenden Hystereseschleife;

die Figuren 5a und 5b als Schaubild die effektive Doppelbrechung und das elektrische Feld von Material verschiedener Korngrösse der Figur 4· bzw. von Material der Figur 3b;

die Figuren 6a und 6b als Schaubild die Lichtübertragung des erfindungsgemässen Materials für verschiedene Wellenlängen.

Die Figur 1 zeigt das vereinfacht und vergrössert dargestellte, elektrooptische Gerät 10 mit der erfindungsgemäss hergestellten und zusammengesetzten ferroelektrischen Keramikplatte 12, die zur optischen Ausgabe mit einer geeigneten Elektrodenanordnung 14, 16 (z. B. gem. Land und Thacher) versehen ist. Die Elektroden 14, 16 sind auf der Platten-

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oberfläche auf gegenüberliegenden Seiten einer Polarisationsfläche oder Informationsstelle 18 angeordnet. Durch, eine geeignete, elektrische Impulsquelle, z. B. den Impulsgenerator 20, wird zwischen den Elektroden ein elektrisches Feld erzeugt, bzw. werden durch Impulse geeigneter Polarität und Amplitude zwischen den Elektroden an der Stelle 18 Domänen' in einer oder mehreren Richtungen geschaltet. Von einer Lichtquelle 21 nahe der Platte 12 fällt Licht in Pfeilrichtung 22 auf die Stelle 18 und durch die Platte 12. Als Lichtquelle für gewöhnliches oder weisses Licht dient eine Glühoder Quecksilberbogenlampe, oder für monochromatisches Licht oder ein bestimmtes, begrenztes Lichtband eine Lichtpumpe (Laser) oder eine Lichtquelle mit Filter, gegebenenfalls mit einem Linsen- oder Faseroptikkollimator. Vorzugsweise wird zwischen die Lichtquelle und die Stelle 18 ein Linearpolarisator 23 geschaltet. In den aus der Platte tretenden Strahlengang 24- kann ein Linearanalysator 25 und ein photoempfindlichesElement 26 angebracht sein, die das austretende Licht polarisieren und dessen Amplitude messen. Die Polarisationsachse des Analysators 25 bildet in der Segel einen rechten Winkel mit der Achse des Linearpolarisators 23. Die Vorrich*- tung 10 kann also Farbe und Intensität des Lichts messen und regeln.

Die Platte 12 besteht aus optisch einachsigem Material mit zahlreichen Körnern einer gleichmänsigen Grosse von meist

BAD OftlGiNAL _fi

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10 αϊ oder weniger, mehr als 99% der theoretischen* Dichte, \ maximaler Homogenität, Lichtdurchlässigkeit und Oberflächen- j glätte. Die zur Erzielung der gewünschten elektrisch regel- ;

j baren optischen Eigenschaften erforderliche Korngrösse kann ]

von der ferroelektrischen Zusammensetzung und den Heiss- _;

pressbedingungen abhängen. Dabei wird ein Material mit ge- · \ eigneten Eigenschaften nur durch Heisspressen oder Druck- ;

Sinterung erzielt. \

ι Die erfindungsgemäss geeignete Keramik ist im gepolten oder ?

polarisierten Zustand optisch einachsig, zeigt also die für
optisch einachsiges, doppeltbrechendes Kristall kennzeich- j nende, makroskopische Symmetrie; das einzelne Korn oder I

Kristallit der Keramik zeigt entweder einachsige Symmetrie
(orthorhombisch, monoklin oder triklin). Eine gepolte, ferroelektrisch^ Keramik ist meist optisch doppelbrechend,und
zwar verschieden stark je nach Grad oder Grosse der elektrischen Polung in der gegebenen Richtung. Bei negativer Doppel- !

brechung der einzelnen Kristallite ist die elektrische Polrichtung die schnelle Achse der Keramik. Die Ausrichtung der
optischen Achse hängt von der elektrischen Polrichtung ab.

Wie sich herausstellte, können die Lichtübertragungseigenschaften der Vorrichtung 10 dadurch elektrisch geregelt werden, dass durch Anlegen einer, nusneren elektrischen Felds

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durch den Impulsgenerator die Grosse der ferroelektrischen Polarisation, an der Stelle 18 der Platte 12 verändert wird. Durch entsprechende Einstellung der Impulsamplitude oder i -breite kann die Polarisation der Keramik auch teilweise ■j oder stufenweise geschaltet werden, wobei die Impulsampli-

■\ ·.■■■."

/ tude die Schaltgeschwindigkeit und die Impulsbreite die Po-

■i ' ' ■■■ .·.;■■■.-.■■ ^: -■-.■·

larisation bestimmt und durch stufenweise Schaltung der Polarisation die Doppelbrechung der Keramikplatte entsprechend \ stufenweise geändert wird. Je nach dem Elektrodenabstand der ] Plattendicke und -zusammensetzung reicht die Impulsbreite ' und -amplitude z. B. von 0,1 - 100 Mikrosekunden und 0-30 t Kilovolt/cm.

..i
j Die Keramik der Erfindung mit Lanthansubstitution für Blei

t in fester Lösung kann statt nach der Formel

[ ^ ^3 ^{auctl n}a^ch cLer Formel

e^⁶³*⁰!!^ werden, wobei dann aber

I etwa 0,1 - 8 Gew.% zusätzliches Bleioxid dem Ausgangsansatz zugegeben werden müssen.

1-^5

}i Der erfindungsgemässe Zusammensetzungsbereich wird durch das

i Viereck ABCD der Figur 2 definiert. Die ferroelektrische

;/\ Tetragonalphase des Bereichs EFG ist besonders als Material

; mit Geciächtnismerkmalen, der Bereich FBHG mehr als sogenann-

. / teB "hartes" elektrooptisches Material hoher Koerzitivkraft

• geeignet.

- 10 ■^:-i 109826/1570

Paraelektrische, kubische Phasen und paraelektrioch-ferroelektrische Mischphasen fallen in den restlichen Bereich AEHO¹D, während vor allem im Bereich AEHGT ein guter Kerr-Effekt vorherrscht, dessen Stärke mit zunehmender Lanthansubstituierung meist abnimmt.

Als Beispiel zeigt die Zeichnung die Polarisationshysteresekurven einer erfindungsgemäss hergestellten, ferroelektrischen Keramik mit einem Zr/Ti Verhältnis von 65 : 35 und 5-8 Atom-% (Fig. 3a) oder mehr als 9 Atom-%(Fig. 3b) Lanthansubstitution. Bei noch höherer Lanthansubstitution neigt sich die Kurve der Figur 3a stärker zur Polarisationsachse und wird enger, bis sie die Form der Figur Jb annimmt, Material mit bis zu 8 Atom-% substituiertem Lanthan zeigt zwischen den remanenten Polarisationszustanden 2? und 28 mehrere stabile Polarisationszustände, z. B. die Beispiele 30, 32 und 34, wobei 32 die Polarisation Null zeigt. Oft bestehen zwischen der Nullpolarisation und der gesättigten Remanenzpolarisation 10 und mehr stabile Polarisationszustände. Mit steigender Lanthansubstitution nimmt die Amplitude der gesättigten Remanenzpolarisation ab und nähert sich der Nullpolarisation. Die Koersitivkraftfelder des Materials mit einer Hysterese gemäss Figur 3a schwankt von ^: ·;-. 2-10 Kilovolt/cm. ■

- 11 -

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; -.Ii - _ 206U47

Eine erf indimgsgemäss hergestellte Keramik mit einem Zr/Ti Verhältnis von 55 '· ^5 - 5 J 95"und. einer Lanthansübstitution von 12 - ?O Atom-% (in dem Bereich FBHG der Figur 2) zeigt eine der "Figur 3a ähnliche Hystereseschleife mit erhöhtem Koerzitivkraftfeld im Bereich von 10 kV/cm - 40 kV/cm. Da- dieses Material durch einen elektrischen Impuls nicht leicht vom einen zum anderen Polarisationszustand geschaltet werden kann und zur Speicherung weniger geeignet ist, liegt hier das Hauptanwendungsgebiet nach anfänglicher, gleichmässiger Polung in der Elektrooptik.

Dieses Material besitzt je nach Zusammensetzung und Heisspressbedingungen eine von O bis -0,003 bis -0,03 veränderliche Doppelbrechung (0,003 bei gesättigter Remanenzpolarisation, 0,03 bei Nullpolarisation). Der Änderung der Doppelbrechung in Abhängigkeit von der remanenten Polarisation wird durch das repräsentative Beispiel 4- für die Zusammensetzung¹ in Atom-% 8 La, 65 Zr, 35 Ti erläutert. Meist steigt die maximale Doppelbrechung bei gegebener Polarisation mit abnehmender Lanthansubstituierung. Die drei Kennlinien der Figur 4· entsprechen jeweils den Korngrössen von 2, 3 und 10 Ai dieser Zusammensetzung. Die wirksame Doppelbrechung bei gesättigter remanenter Polarisation (normalisierter remanenter Polarisation von 1 und -1) steigt mit zunehmender Korngrösse. Das gleiche gilt für die Mindest-Doppelbrechung

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(remanente Polarisation nahe Null). Die Mindest-Doppelbrechung der Korngrösse 2 /u. ist Null, so dass sich ein 100%iger Variationsbereich der Doppelbrechung ergibt.

Die Figur 5a erläutert die Abhängigkeit der effektiven Doppelbrechung der drei Proben der Figur 4- von dem angelegten elektrischen Vorspannungsfeld E. Die Keramikplatten wurden zunächst bis auf eine remanente Sättigungspolarisation (+1 der Figur 4) gepolt und dann in Sättigungsrichtung (positiv) das Vorspannungsfeld angelegt. Die Doppelbrechung steigt dabei mit zunehmender Stärke des Vorspannungsfelds, wobei bis zu Kraftfeldern von 10 kV/cm die Zunahme annähernd eine lineare Funktion des angelegten Felds ist. Die elektrooptischen Koeffizienten (r ^^/^ «) sind erheblich grosser als bei bekannten festen Lösungen von feinkörnigem Bleizirkonat-Bleititanat.

Die der Figur 5b entsprechende Hystereseschleife ist ähnlich wie die der Figur 3b. Die Kennlinie A der Figur 5b zeigt die effektive Doppelbrechung und das elektrische Vorspannungsfeld dor Zusammensetzung, in Atom-%, 9 La, 65 Zr, 35 Ti, die Kennlinie B das gleiche für die Zusammensetzung 11 La, 65 Zr, 35 Ti. ^iß erstere Zusammensetzung fällt auf die Phasengrenze ^Τ|Έ -tetragonal - Po kubiöch der Figur ?, ^o dass die Varisti oTinbroi to der Doppelbrechung hier grönoer ist als

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die der zweiten Zusammensetzung, die innerhalb der EE kubischen Phase der Figur 2 liegt.

Eine erfindungsgemässe ferroelektrische Keramikplatte besitzt im gesamten sichtbaren Spektralbereich eine Durchlässigkeit von etwa 100% (nach Korrektur für Reflektionsverluste), von Platten von etwa 0,25 nun, oder weniger mit optisch polierten Flächen. Bei grösserer Plattenstärke nimmt die Durchlässigkeit u. U. ab, z. B. beträgt diese etwa 50% bei Platten einer Dicke von 1,5 nun· Je nach Zusammensetzung und Heisspressbedingungen kann aber die 100%i-ge Durchlässigkeit' von Platten einer Dicke von mehr oder weniger 0,25 mm nur wenig schwanken. Die Figuren 6a und 6b erläutern die Durchlässigkeit einer typischen ferroelektrischen Keramik (8 Atom-% La, 65 Zr, 35 Ti) im sichtbaren xinä. infraroten Spektralbereich.

Die Herstellung der erfindungsgemässen ferroelektrischen Keramik erfolgt durch die Vornahme der folgenden Verfahrensschritte :

l; Abwiegen von Bleioxid, Zirkonoxid, Titanoxid und Lanthanoxidpulver}

• 2. Nassmischen des Pulvers mit einer geeigneten Flüssipkeit, z. B. destilliertem Wasser;

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3. Trocknen der nassen Pulvermischung;

4. Brennen der getrockneten PuIvernri sohung bei etwa 900 für 1 Stunde;

5. Granulieren oder Nassmahlen in der Kugelmühle und die teilweise gesinterten Agglomerate aufzubrechen,

6. Trocknen des gemahlenen Brennguts, und

7. Pressen zu einem Barren.

Der Barren muss sodann bei einer Temperatur von etwa 800 1300° und einem Druck von etwa 35 - 1400 kg/cm (500 20.000 psi) während etwa 1-64 Stunden heissgepresst werden. Nur dann werden die erfindungswesentlichen günstigen Eigenschaften erhalten. Die Korngrösse kann durch Auswahl des chemisch sehr reinen (meist mehr als 99_?2%) Rohmaterials und Wahl der Heisspressbedingungen (Zeit, Temperatur und Druck) geregelt werden. Nach dem Heisspressen wird der Pressling günstigerweise in dünne Platten oder Scheiben geschnitten und auf der Oberfläche bis auf optische Qualität poliert. Die Platten können bei etwa 500 - 700° während ca. 15 Minuten angelassen werden. Sodann v/erden sie auf Zimmertemperatur gekühlt, mit Elektroden versehen und auf die gewünschte Ausgangspolarisation polarisiert.

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Das so in den angegebenen Zusammensetzungsgrenzen hergestellte keramische Material zeigt die für elektrooptische Vorrichtungen günstige hohe optische Durchlässigkeit, den breiten Variationsbereich der Doppelbrechung, hohen effektiven elektrooptischen Koeffizienten und niedriges Koerzitiv— kraftfeld. Diese Eigenschaften liegen teils um mehrere Grössenordnunsen höher als bei bekannten ferroelektrischen Keramiken. Der gleichmässige optische Übertragungsbereich im sichtbaren Spektrum und der grosse Bereich der effektiven Doppelbrechung ermöglichen die Verwendung in optischen Anzeigevorrichtungen mit Farbanzeige im gesamten sichtbaren Spektrumsbereich, insbesondere auch bei um mehrere Grössenordnungen dickeren Platten als bisher möglich. Die Variationsbreite der Doppelbrechung zwischen dem Zustand bei Sättigungsremanenz und remanenter Polarisation von Null liegt wesentlich höher als in bekannten Keramiken, die durch Teil- oder Stufenschaltung der remanenten Polarisation höchstens von -0,OP. bis -0,01 also um etwa 50% verändert werden können. Der erfindungsgemäss erzielbare effektive elektro-

—P P optische Koeffizient kann z. B. 1 χ 10 m /C und das Koerzitivkraftfeld bei dem die Polarisation von Sättigungsremanenfc auf Null schaltbar ist kann etwa IP kv/cm betragen.

Rohmaterial der anrrecebenen Reinheit enthält meist Einen in Monren von- meh¹¹ r1f> ^00 y: 10 '/> (Hi 11 inntnü len). Wie nich

SAO ORIGINAL

herausstellte, kann die optische Klarheit der Keramik verbessert werden, wenn der Eisengehalt auch unter etwa 300 χ 10"⁴% (Millionteilen) gehalten wird.

Beispiele der heissgepressten Blei-Lanthan-Zirkonat-Titanat Keramik der Erfindung sind mit den wichtigsten elektrischen und optischen Eigenschaften in der folgenden Tabelle aufgeführt. Alle Keramikproben zeigten eine optische Durchlässigkeit von 100%, mit Ausnahme der Probe 2/65/??, die bei einer Dicke von 0,25 mm nur etwa 25% durchlässig war.

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Zusammen setzung Ä.tom-% La, Zr₃^Ti	E- C (k7/em)	652	^kp	P Γ ( /uC/cm \	Tan 0 (geOOlt) ) {%)
2/65/55	13,5	1210	0,450	39,5	2,8
6/65/55	7	3380	0,525	52,0	2,5
8/65/55	5	4050	0,647	51,0	2,4
9/65/55	4	3900	niedrig	12,0	5,3
11/65/55	<2	2200	0,0	2,0	5,6
12/65/55	<2	1450	0,0	0,0	4,6
14/65/55	<2	355	0,0	0,0	2,3
8/10/90	36	866	0,210	29,0	1,0
18/10/90	16	890	0,320	24,0	1,1
16/20/80	16	1025	0,325	24,4	1,2
14/30/70	15,5	1284	0,352	25,2	1,1
12/40/60	15	884	0,382	25,2	1,2
8/40/60	21	2020	0,413	50,5	1,2
8/55/47	16	2200	0,488	27,7	1,5
9/60/40	7	832	0,430	24,8	3,8
6/80/20	9			31,8	2,0
8/ 80/20	4	4050		2,0
8/70/30	6 -	0,446	26,0	4,7

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Claims

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Pstentansi>rüche

^erroelektrische, optische Keramik der Fb-, La (Zr Ti ), n, 0« mit elektrisch veränderlicher Doppelbrechung, dadurch gekennzeichnet, dass χ 5 - 2S Ätom-''ό und das Verhältnis y : v, 5:95 - 95:5 "beträft.
2. Verfahren zur Herstellung der ferroelektrischen Keramik gemäss Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass die Zusammensetzung bei einer Temperatur von 800 - 13ΟΟ ,einem Druck von 35 - 1400 kg/cm² (500 - 20.000 psi) und für eine Daner von 1-64· Stunden heissgepresst wird.

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