DE1788031A1 - Elektrode fuer einen linearen MHD-Generator - Google Patents
Elektrode fuer einen linearen MHD-GeneratorInfo
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- H02K—DYNAMO-ELECTRIC MACHINES
- H02K44/00—Machines in which the dynamo-electric interaction between a plasma or flow of conductive liquid or of fluid-borne conductive or magnetic particles and a coil system or magnetic field converts energy of mass flow into electrical energy or vice versa
- H02K44/08—Magnetohydrodynamic [MHD] generators
- H02K44/10—Constructional details of electrodes
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Description
β Frankfurt/Main 1 1788031
Niddaetr. 52
17. Sep. 1968
896-39-5D-721
General Electric Company, 1 River Road, Schenectady,H.Y.,USA
"Elektrode für einen linearen MHD-Generator"
Die Erfindung bezieht sich auf die Erzeugung von Elektrizität in einem linearen magnetohydrodynamischen Generator (im folgenden
MHD-Generator genannt) und im besonderen auf die Ausbildung einer Elektrode für einen solchen MHD-Generator,durch
die der Wirkungsgrad eines solchen MHD-Generators gesteigert werden kann.
Durch die Bewegung eines elektrisch leitenden Ilediums in einem
querverlaufenden Magnetfeld und im besonderen durch die Wechselwirkung zwischen dem sich bewegenden elektrisch leitenden
Medium und dem Magnetfeld wird in dem Medium eine elektrische Potentialdifferenz hervorgerufen. Ein· Vorrichtung, in der
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das sich bewegende elektrisch leitende ffediun durch eine
elektrisch leitende Strömung dargestellt ist, wird als IHID-Generator bezeichnet.
Die Gase, die in solchen bekannten KHD-Generatoren verwendet
werden, werden im allgemeinen bei verhältnisnuissig
hohen Temperaturen thermisch ionisiert und dadurch elektrisch leitend gemacht. Es stellt sich dabei in diesen ionisierten
Gasen ein Ionisationsgleichgewicht ein, das den anrewendeten Temperaturen entspricht. Solche IIüD-Generntoron können
daher als im Gleichgewicht befindliche Systeme betrachtet werden. Gase, die auf niedrigeren Temperaturen liercn,
können durch das Anlegen eines elektrischen Feldes elektrisch leitend gemacht werden j dieses kann entweder von außen oder
mit Hilfe der Faraday'sehen elektromagnetischen Induktion
erfolgen, um die Elektronentemperatur des Gases zu erhöhen. Die dadurch induzierte Ionisierung ist keine thermische
Gleichgewichtsionisierung mehr, und Systeoe, in denen Gase auf diese Weise elektrisch leitend gemacht werden, befinden
sich im Ungleichgewicht. Aus zwei Gründen ist es wichtig, MHD-Generatoren zu entwickeln, bei denen die Ionisation
keine thermische Gleichgewichtsionisation ist. Einmal ist
die Betriebstemperatur dieser Generatoren niedriger als die Betriebstemperatur von fBID-Generatoren, die tsLt thermischer
Gleichgewichtsionisation arbeiten, und weiten» können sie
möglicherweise als Zusatzgeneratoren rar elektrische Kernenergieanlagen verwendet werden, in denen die Elektrizität
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nach der. Brayton- oder dem Rankine-Zyklus erzeugt wird.
MHD-Generatoren, die nicht mit einer thermischen Gleichgewichtsionisation
arbeiten, haben sich jedoch aus weiter unten noch zu erörternden Gründen noch nicht als sinnvoll
erwiesen.
Bei einem bekannten MHD-Generator üblicher Bauart wird
elektrisch leitendes Gas mit hoher Geschwindigkeit durch
einen längsverlaufenden oder linearen Kanal hindurchgeführt,
der einen rechteckigen Querschnitt aufweist. Ein solcher MHD-Generator, der im folgenden als linearer ISID-Generator
bezeichnet werden soll, erfordert Mittel, mit denen quer zur Achse des linearen Kanals ein Macnetfeld hervorgerufen
werden kann. Wenn einmal die Leitfähigkeit des strömenden Gases, dann seine Strömungsgeschwindigkeit und schließlich
die Stärke des querverlaufenden Magnetfeldes ausreichend groß sind, bilden sich zwei unterschiedliche meßbare elektrische
Potentialdifferenzen aus. Die erste dieser beiden Potentialdifferenzen ist das sogenannte Faraday'sehe Feld.
Dieses Faraday'sehe Feld steht sowohl auf dem Magnetfeld
als auch auf der Strömungsrichtung des ionisierten Gases senkrecht. Die zweite elektrische Potentialdifferenz wird als
Ha?l-Potential bezeichnet. Dieses Hall-Potential verläuft oaer zum Magnetfeld, ist jedoch in axialer Richtung, d.h.
in Richtung der Strömung des elektrisch leitenden Gases gerichtet. Leistung kann aus dem MHD-Generator sowohl aus der
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-n-
Hall-Potential als auch aus dem Farady1sehen Feld entzogen
werden. Entnimmt man die Leistung dem Faraday'sehen Feld,
so v/erden den MHD-Kanal entlang Lastimpedanzen angeordnet.
Will man die Leistung dem Hall-Potential entnehmen, werden diese Impedanzen kurzgeschlossen, und die Leistung wird mit
Hilfe axialer Impedanzen abgenommen. Eine besondere Kenngröße für den MHD-Generator ist die Größe ß , die als das
Verhältnis der Zyklotronfrequenz des Elektrons zur Atom-Elektron-Stoßfrequenz in dem strömenden elektrisch leitenden
Gas definiert ist. Diese Größe ist außerdem der Stärke des Hagnetfeldes und der Leitfähigkeit des Gases direkt und
der Elektronendichte umgekehrt proportional. Die Leitfähigkeit des Gases und die Elektronendichte, die Plasmaeigenschaften
sind, sind der Elektronentemperatur im strömenden Gas proportional.
Aus mehreren Gründen erscheint es als günstig, MHD-Generatoren
bei möglichst hohen Werten von ß zu betreiben. Hierzu gehört die Tatsache, daß man mit stärkeren Magnetfeldern und
höheren elektrischen Leitfähigkeiten höhere Leistungen erzielen kann. Ein anderer Grund besteht darin, daß die Größe ß
von selbBt groß wird, wenn man in MHD-Generatoren inerte Gase benutzt. Solche Gase sind aber bevorzugte Arbeitsgase
für MHD-Generatoren, da sie als Kühlmittel in Hochtemperaturkernreaktoren verwendet werden können und weil sie verhältnismäßig
leicht ionisiert werden können, da ihr elastischer Elektronenstoßquerschnitt nur klein ist. Dieser hohe Wert
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von ß , der erheblich größer als eins ist, ist auch dem klei·
ψ *
nen elastischen Elektronenstoßquerschnitt eines inerten Gases zuzuschreiben.
Theoretisch beträgt in einem MHD-Generator das Verhältnis des Hall-Potentials zum Faraday'sehen Potential ß . Dieses
Verhältnis ist jedoch in Wirklichkeit immer kleiner als ß . Ein MHD-Generator mit einem inerten Gas, in dem die Ionisation
keine thermische Gleichgewichtsionisation ist, und bei dem die Leistung aus dem Faraday-Feld entnommen wird,
arbeitet notwendigerweise mit einem hohen Faraday-Potential und mit einem großen ß . Um in solchen Generatoren einen
vernünftigen Wirkungsgrad erzielen zu können, ist es daher erforderlich, auch ein hohes Hall-Potential aufrecht zu erhalten.
Ein großer Wert von ß und möglicherweise inerte Arbeitsgase würden in solchen Systemen notwendig sein. Instabilitäten
und Ungleichförmigkeiten könnten dann jedoch die Elektronenaufheizung beeinträchtigen und das Hall-Potential
kurzschließen. Im besonderen dann, wenn die Energie aus dem Faraday'sehen Feld entnommen wird, ist es erforderlich, die
Elektroden in axialer Richtung zu unterteilen, d.h., den ganzen Strömungskanal für das elektrisch leitende Gas eines
linearen MHD-Generators entlang elektrisch isolierte Elektrodensegmente anzubringen, um das Kurzschließen des Hall-Potentials
zu verhüten.
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Bei MHD-Generatoren mit axial unterteilten Elektroden, die
mit hohen Werten für ße arbeiten, besteht eine Schwierigkeit
darin, daß die Stromdichte an besonderen Stellen der Elektrodensegmente, gewöhnlich an ihren Kanten, sehr hoch wird.
Die Erfindung beinhaltet eine Elektrodenausbildung für einen linearen MHD-Generator, in dem die Ionisation doa Arbeitsgases keine thermische Gleichgewichtsionisation ist. Diese
Elektrodenausbildung ist dadurch gekennzeichnet, daß innen an zwei sich gegenüberstehenden Wänden des Kanals für da3
Arbeitsgas des HHD-Generators bündig abschließend in axialer und in Querrichtung unterteilte Elektrodensegmente angeordnet
sind. Es ist günstig, wenn zwei in axialer Richtung nebeneinanderliegende Elektrodensegmente in Querrichtung bzw.
in Richtung des magnetischen Feldes gegenseitig versetzt sind.
Im Folgenden soll die Erfindung in Verbindung mit der Zeichnung, die perspektivisch einen Teil eines Sfcrör.ungskanales
für einen linearen MHD-Generator mit der erfindungsgenüfen
Elektrodenausbildung darstellt, im einzelnen beschrieben werden.
In der Zeichnung ist ein Strömungskanal 1 für einen linearen MHD-Generator mit einem rechteckigen Querschnitt dargestellt.
An zwei sich gegenüberstehenden Seitenwänden 3 und 4 des
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Strömungskanales 1 sind eine Anzahl von Elektrodensegmenten
2 angeordnet, die sowohl in axialer Richtunr. als auch
quer zur Strömungsrichtung an dem Kanal verteilt sind. Die Unterteilunc der Elektroden in Querrichtung ist wichtig,
um die Konzentration des Faraday'sehen Feldes zu verhindern
und um die Stromdichte an bestimmten Stellen dieser Elektroden nicht zu groß werden zu lassen. Die Elektrodensegmente
2 sind elektrisch voneinander isoliert, so daß kein axialer Strom bzw. kein Hall-Strom zwischen ihnen fliessen
kann. Die Elektrodensegmente 2 sind so montiert, daß sie mit den Innenflächen der Kanalwände 3 und 1I bündig abschließen.
Durch diesen bündigen Abschluß mit den Innenwänden werden zwar die Elektrodenverluste etwas größer. Gasdynamische Störungen
im strömenden Arbeitsgas werden dadurch jedoch herabgesetzt. Zusammen mit der zweidimensionalen Unterteilung
der Elektroden kann dadurch ein hohes Hall-Potential aufrechterhalten werden, wodurch angezeigt ist, daß von der zur Verfügung
stehenden elektrischen Energie nur sehr wenig durch Strömung in axialer Richtung innerhalb des miD-Generators
verbraucht wird. Dadurch wird der Wirkungsgrad verbessert, mit dem die elektrische Leistung von den sich gegenüberstehenden
Elektrodensegmenten an den Kanalwänden 3 und b abgenommen werden kann. Lichtbögen zwischen axial nebeneinanderliegen'.en
Elektrodensegmenten, die durch Konvektion in der Ent-Irdung
hervorgerufen werden können, und durch die das Hall-Potential intern kurzgeschlossen werden kann, werden dadurch
verhütet, daß axial nebeneinanderliegende Elektroden-
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segmente gegenseitig in Richtung des Magnetfeldes versetzt sind. Durch dieses Versetzen axial nebeneinanderliegender
Elektrodensegmente kann auch die Axialentfernung zwischen den einzelnen Elektrodensegmenten verringert werden, wodurch
der Wirkungsgrad des Generators weiterhin erhöht wird.
Nimmt man den linearen MHD-Kanal, der in der Zeichnung dargestellt
ist, in Betrieb, so wird ein inertes Gas oder ein mit Alkalimetall geimpftes inertes Gas mit einer Elektronen-
11
dichte von etwa 10 Elektronen pro ecm mit hoher Geschwindigkeit
durch den Kanal hindurchgeführt, wie es in der Zeichnung durch den Vektor U dargestellt ist. Die Elektronen
können durch thermische Ionisation und/oder duroh eine äussere Ionisation hervorgerufen sein. Von einer Spule (nicht
gezeigt) wird ein Magnetfeld hervorgerufen, das in der Zeichnung durch den Vektor B dargestellt ist. Dieses Hagnetfeld
ist quer zum Kanal gerichtet und verläuft in dem Gebiet zwischen den Elektroden an den Kanalwänden 3 und H, Aufgrund der
Faraday'sehen Induktionswirkung ruft dieses Magnetfeld zwiechen
den Wänden 3 und H ein elektrisches Potential hervor und erhöht die Ionisation des inerten Gases im Kanal 1 Ober den
thermischen Ionisationsgrad hinaus. Die Wechselwirkung zwischen dem strömenden ionisierten Obs und dem Magnetfeld ruft
in dem Gas, das durch den Kanal 1 strömt, das Faraday*sehe
Potential und das Hall-Potential hervor. Elektrische Energie wird nun aus dem bq entstandenen Faraday'sehen Potential
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über die Elektrodensegmente entzogen. Zu diesen Zweck ist
jedes Elektrodensegment an der Kanalwand 3 durch einen ausserhalb des Kanals 1 verlaufenden elektrischen Kreis mit
einem gegenüberliegenden Segment 2 an der Kanalwand k verbunden.
Wenn Leistung erzeugt wird, fließt Strom durch diesen Stromkreis zwischen zwei sich gegenüberstehenden Elektrodensegmente.
Um den Wirkungsgrad der Leistungserseucung über den gesamten Kanalquerschnitt möglichst groß zu machen,
ist in jedem elektrischen Kreis, mit dem zwei gegenüberliegende Elektrodensegmente verbunden sind, ein Rheostat vorgesehen,
der so eingestellt wird, daß beim Betrieb des Generators durch alle Elektrodensegmentpaare ein gleichförmiger
Strom fließt.
Durch die erfindungsgemäße Ausbildung der Elektrode wird in der. MHD-Generator ein verhältnismäßig hohes Hall-Potential
aufrechterhalten und somit nicht vernichtet. Die innere Stromkonzentration an den Kanten der Elektroden, die normalerweise
bei MHD-Generatoren mit einem hohen ß -Wert auftritt, wird durch die Unterteilung der Elektroden in Querrichtung
stark vermindert. Die Tatsache, daß axial nebeneinanderliegende Elektroden in Querrichtung gegenseitig versetzt
sind, erschwert die Ausbildung von Bogenentladungen die Kanalwände
entlang und trägt daher zur Aufrechterhaltung eines
hohen Hall-Potentials bei* Schließlich wird noch durch die Querunterteilung der Elektroden und die bündige Montage
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der Elektrodensegmente an den Kanalwänden die Weehselwirkung
über den gesamten Querschnitt des Kanals möglichst groß gemacht, und Verluste durch Wirbelstrom©, Turbulenzen
und andere gasdynamische Effekte werden sehr klein.
Um den technischen Portschritt zu zeigen, der sich durch die Erfindung erzielen läßt, wurden an einen linearen MHD-Generator
mit einem Kanal von 5x5 qcm Querschnitt Versuche
durchgeführt. Dieser Kanal war mit bündig montierten, sowohl in axialer Richtung als auch in Querrichtunr versetzten
Elektrodensegmenten versehen. Der Abstand zwischen den Mitten zweier nebeneinanderliegender Elektroden-Sef—
mente betrug sowohl in axialer Richtung als auch in Querrichtung etwa 1 cm. Die Elektrodensegmente waren als Scheibchen
mit einem Durchmesser von etwa 3«2 mm ausgebildet.
Um quer zum Kanal ein Magnetfeld mit einer Feldstärke bis zu 30 000 Gauss zu erzeugen, wurde ein Kondensator durch eine
Spule hindurch entladen. Bei diesen Versuchen wurde als Arbeitsgas Neon, Helium, Argon und Xenon mit und ohne Impfung
mit Caesium verwendet. Die Gastemperaturen lagen in der. Dereich
zwischen 2800° und 8000°K. Die Strömungsgeschwindigkeiten lagen zwischen 800 und 1700 m/sec, was örtlichen
Machzahlen zwischen 1 und 1,6 entsprach. Der Hall-Parameter wurde von weniger als 1 bis auf 30 geändert, und die gefundenen
Werte für die Hallspannung stimmte mit den theoretischen Werten für einen MHD-Generator mit Gleichgewientsplasma
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überein. Verwendete man dagegen unter den gleichen Bedingungen
axial unterteilte Elektroden, die nicht bündig mit den Kanalwänden abschlossen, sondern in den Kanal hineinragten,
ergab sich eine Hall3pannunp, die nur etwa halb so groß wie mit bündig abschließenden Elektroden war.
Dieses Ergebnis spricht für die Bedeutung der erfindungsgemäßen Elektrodenausbildung.
Bei einem dieser Versuche wurde eine Gasmischuno aus 9°"
Neon und 2£ Xenon bei einer Temperatur von 28OO°K durch den
Kanal mit einer Strömungsgeschwindigkeit von lCOO r./sec
entsprechend einer Machzahl von 1,3 hindurchpeschickt. Die
Elektronendichte im Gas wurde beim Eintritt in den Kanal durch ein äußeres Gleichfeld von 10 auf 10 Elektronen
pro ccr. erhöht, toter dem Einfluß des Magnetfeldes stieg
dann die Elektronendichte im Kanal auf 10 ^ Elektronen pro ecm an. Bei diesem Versuch wurde eine Leistung in der Grössenordnung
von einigen 10 Kilowatt erreicht, und dctei betrug
der Wirkungsgrad der Energieumwandlung etwa ΊΠ. Dit-ser
Wirkungsgrad ist erheblich besser als der Wirkungsgrad -.rgendeines
bisher bekannten MHD-Generators, der mit einer ÜLor
das thermische Gleichgewicht hinaus erhöhten Ionisation arbeitete.
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Claims (5)
1. MHD-Generator mit einer über das thermische Gleichgewicht
hinaus gesteigerten Ionisation des Arbeitsmediums, der einen länpsverlaufenden Kanal aufweist, durch den das
Arbeitsmedium in axialer Richtung mit hoher Geschwindigkeit hindurchführbar ist, wobei in dem Kanal quer zur Längsachse
ein Magnetfeld erzeugbar ist, und bei dem eine Vorrichtung vorgesehen ißt, durch die aus einem elektrischen
Feld Strom entnehmbar ist, das senkrecht auf der Längsachse des Kanals und auf den Feldlinien des Magnetfeldes steht,
dadurch gekennzeichnet, dass die Vorrichtung eur Entnahme dee elektrischen Stromes ISlektrodensegmente
(2) aufweist, die mit zwei sich gegenüberstehenden Kanalwänden (3, k) bündig abschließend montiert und sowohl
in axialer Richtung ale auch in Richtung dee Magnetfeldes
unterteilt sind*
2, MHD-Generator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
dass Ewei axial nebenelnanderlieeende
Elektrodensegmente in Richtung des Magnetfeldes g*|tnseitlg
versetzt sind. . \:
109847/0626
3. MHD-Generator nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet,
dass das Arbeitsmedium ein inertes Gas ist, das durch die Anlegung eines magnetisch
induzierten elektrischen Feldes elektrisch leitend gemacht worden ist.
1I. MHD-Generator nach Anspruch 3» dadurch gekennzeichnet,
dass als inertes Gas Helium, Neon, Argon, Xenon oder eine Mischung dieser Gase verwendet ist.
5. MHD-Generator nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet,
dass das inerte Gas mit einer kleinen Menge eines Alkalimetalldampfes geimpft ist.
1098A7/0G28
Lee rseite
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1968
- 1968-07-31 GB GB1227817D patent/GB1227817A/en not_active Expired
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Also Published As
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