DE1639372B2 - Isolierschicht Feldeffekttransistor - Google Patents
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Description
35
Aus der belgischen Patentschrift 682 752 ist ein Feldeffekttransistor bekannt, dessen Ausgangskapazität
klein gehalten werden soll, und bei dem die Geschwindigkeit der Breitenänderung der Verarmungsschicht
in der Nähe der Drainzone mit der Veränderung der Source-Drain-Spannung ebenfalls
gering gehalten werden soll und bei dem zu diesem Zwecke die Dotierverhältnisse so gewählt sind, daß
die Verarmungsschicht im Substrat des Transistors in der Nähe der Drainelektrode vermindert ist. Zu diesem
Zweck ist zwischen die Drainzone und den Kanal eine Zone schwächerer Dotierung als die Dotierung
der Drainzone eingefügt.
Weiterhin ist in der älteren deutschen Patentanmeldung P 16 14219.1 ein Isolierschicht-Feldeffekttransistor
mit einem kristallinen Halbleiterkörper eines Leitungstyps beschrieben, in dem an seine
Oberfläche angrenzend und vom entgegengeset7ten Leitungstyp eine Source- und eine Drainzone sowie
ein beide Zonen miteinander verbindender Kanal ausgebildet sind, zwischen dessen Enden und der
Source- bzw. Drainzone schwächer als diese beiden Zonen dotierte Randzonen vorgesehen sind. Diese
Randzonen der Source- und der Drainzone ragen kammartig ineinander und bilden schwächer dotierte
Fortsetzungen der Source- bzw. Drainzone. Die schwächere Dotierung dient dazu, zu verhindern, daß
diese sehr dicht benachbarten Randzonen, zwischen denen die Kanalzone verläuft, unter der s bedeckenden
Oxidschicht getrennt Weihen. Die die kammarlig ineinandergreifenden Verlängerungen miteinander
verbindenden stark dotierten Zonen können auch als Kontaktzonen aufgefaßt werden, an welche die metallischen
Kontakte angebracht sind.
Feldeffekttransistoren mit isolierter Gateelektrode zeigen verschiedene Arten von Instabilitäten. Offenbar
ist die bei diesen Transistoren auftretende hohe elektrische Feldstärke der Grund für nachträgliche
Änderungen der inneren Struktur. Die Instabilitäten machen sich auf verschiedene Weise bemerkbar. Beispielsweise
verschieben sich die Kennlinien des Drainstromes in Abhängigkeit von der Gatespannung
in negativer Richtung auf Grund einer Verlagerung von Ladungen in der isolierenden Oxidschicht. Man
hat auch schon versucht, die Oxidschichten frei von Ionen und von Molekülen zu halten, welche solche
Instabilitäten hervorbringen könnten: die Instabilitäten konnten aber auch durch diesen Kunstgriff noch
nicht ganz zum Verschwinden gebracht werden. Es bleibt vielmehr eine Instabilität zurück, welche auf die
Erzeugung von elektronischen Donatorschichten zurückzuführen ist, wenn eine positive Gittervorspannung
angelegt und gleichzeitig dei Transistor erhitzt wird. Diese Instabilität tritt sowohl bei n-Transistoren
als auch bei p-Transistoren auf.
Bei η-leitenden Feldeffekttransistor.η mit isolierter
Gateelektrode fließt kein Drainstrom, bis die Gatetlektrode auf einen bestimmten positiven Wert,
den Schwellwerk gebracht wird, oberhalb dessen der Drainstrom mit zunehmender Gatespannung zunimmt.
Verarmungs-Feldeffekttransistoren dieser Art weisen eine ähnliche Kennlinie auf, jedoch mit dem
Unterschied, daß der Strom Null auch bei einer negativen Gatespannung erreicht wird. Bei Erwärmung
und Anlegen einer positiven Spannung an das Gate verschiebt sich die Kennlinie derart, daß bei geringen
Strömen eine höhere negative Gatespannung erforderlich ist, um denselben Strom zu erreichen. Die Instabilität
tritt bei höheren Wer»en des Drainstromes nicht auf, d. h., neue η-Transistoren unterscheiden
sich dann nicht von Transistoren, die früher erhitzt und vorgespannt wurden.
Die Übertragungskennlinie von p-Transistoren wird ebenfalls durch positive Gatespannungen und
durch Erwärmung beeinflußt. Hier besteht die Instabilität darin, daß sich die Steilheit der Übertragungskennlinie für niedrige Ströme vermindert und eine
Parallelverschiebung der Kennlinien zu niedrigen Werten der Gatespannung bei höheren Strömen auftritt.
Es sind also wesentlich stärker negative Gatevorspannungen erforderlich, um einen vorgegebenen
Strom in diesen Transistoren zu erzeugen, nachdem sie eine positive Vorspannung erhalten und warm geworden
sind. Es ist zu vermuten, daß diese Instabilität auch der Grund für Ausfälle von Dioden ist, welche
aus der Drainelektrode und dem Substrat von n- oder p-Transistoren gebildet sind.
Der Erfindung liegt der Gedanke zugrunde, daß diese Instabilität in irgendeiner Weise mit der Oberflächenkonzentration
der Dotierungsstoffe in der Source- und Drainzone der Transistoren zusammenhängt.
Die bisher bekannten Transistoren besitzen üblicherweise in diesen Zonen eine Oberfläehenkonzentration
des Dotierungsstoffes von mehr als H)2" Atomen je cm3, und diese hohe Konzentration der
Dotierungsstoffe kann sehr wohl Störungen im Kristallgitteraufbau des Halbleiterkörpers hervorbringen.
Solche Gitterstörungen können sich offensicht-
lieh unter dem Einfluß von Wärme und bei positiver Gatespannung bewegen, und dabei die physikalischen
Eigenschaften des Transistors beeinflussen.
Die Aufgabe der Erfindung besteht nun in der Angabe von Maßnahmen, welche das Auftreten derartiger
Instabilitäten verhindern, so daß die Kennlinien der Transistoren sich bei Erwärmung und Anlegen einer
Gatespannung nicht mehr in der erwähnten Weise verändern, sondern konstant bleiben.
Diese Aufgabe wird bei einem Transistor gemäß dem Oberbegriff des Anspruchs 1 durch die kennzeichnenden
Merkmale dieses Anspruchs gelöst.
Vorzugsweise beträgt die maximale Dotierstoffkonzentration in den Randzonen nicht mehr als IU'9
Atome je cm'. Für praktische Zwecke kann die untere Grenze 10'7 Atome je cm' betragen, da sich hierfür
noch vernünftige Werte des Sen?nwiderstandes am Kanaiende ergeben.
Die Erfindung ist im folgenden an Hand der Darstellungen eines Ausführungsbeispiels näher erläuten.
Cs zeigt
Fig. 1 einen Querschnitt durch einen typischen Feldeffekttransistor mit isolierter Gateeicktrode gemäß
dem Stande der Technik,
Fig. 2 einen Querschnitt durch eine bevorzugte Ausführungsform eines Feldeffekttransistors gemäß
der Erfindung, und
Fig. 3 a bis 3 c einzelne Herstellung'Stufen des
Transistors nach Fig. 2.
Der in Fig. 1 dargestellte Transistor 10 besitzt einen Halbleiterkörper 12, der aus p-Silizium mit einem
spezifischen Widerstand von 1 bis 25 Ohm/cm bestehen
kann. An der oberen Seite 14 dieses Siliziumkör pers sind die verschiedenen Zonen des Transistors
ausgebildet.
Zunächst werden auf dieser Seite des Siii/-iumkörpers
zwei hochdotierte Source- und Drainzonen 16 bzw. 18 ausgebildet, indem man beispielsweise geeignete
Dotierstoffe aus zwei in gegenseitigem Abstand angeordneten Körpern 20 und 22 aus dotiertem Siüziumdioxid,
welche gemäß bekannten Photoresist-Verfahren hergestellt worden sind, in den Halbleiterkörper
12 cindotiert. In Fig. 1 besitzen die Körper 20 und 22 je eine Mittclöffnung, in welcher metallische
Source- und Drainelektroden 24 bzw. 26 gebildet worden sind.
Bei dem obenerwähnten üblichen Verfahren wird eine Oxidschicht 28, welche einen Kanal darstellt,
gleichzeitig mit der Eindiffusion der Zonen 16 und 18 erzeugt, indem man die freiliegenden Teile der
Oberfläche 14 thermisch oxydiert. Diese Oxydation fuhrt iiucli zur Bildung eines Invcrsionskanals 30 zwischen
cien Zonen 16 und 18 Anschließend wird noch eine metallische Gateeleklrode 32 auf dem Kanal 30
sowie Zufuhrungsleitungen 33 zu dieser und auch zur Source- und Drainelektrode angebracht. Die Zonen
16 und 18 werden üblicherweise stark dotiert, um einen guten ohmschen Kontakt zu den Elektroden 24
und 26 und zu den zugehörigen linder, des Kanals 30 herzustellen. Die Dotierung dieser Zonen beträft
beispielsweise mehr als 10:" Atome je cm'.
Ein gemäß der Erfindung hergestellter Feldeffekttransistor 34 besitzt einen Halbleiterkörper 36. der
au* dem gleichen Material wie der Halbleiterkörper
12 des Transistors 10 gemäß Fig. 1 bestehen kann. Auf der Oberfläche 38 befinden sich wieder bcabstandete
Source- und Drainzoneii 40 und 42. die sieh jedoch
von den Zonen 16 und 18 in Ti;1. 1 dadurch
unterscheiden, daß sie je einen Teil mittelstarker Dotierung 44s und 44d besitzen und je eine Zone von
starker Dotierung 46s und 46<i. Die weniger starK dotierten
Randzonen 445 und 44d liegen unmittelbar an den Enden des leitenden Kanals 48 dieser Ausführungsform.
Die stärker dotierten Zonen 46s und 46d liegen an der Oberfläche 38, so daß eine gute elektrische
Verbindung zwischen den mittelstark dotierten Randzonen 44s und 44d einerseits und zwei metallisehen
Elektroden 50 und 52 besteht. Auf den mittelstark dotierten Randzonen 44s und 44<i liegen Isolierschichten
54 und 56, und eine durch Erhitzung erzeugte Isolierschicht 58 liegt über dem Kanal 48.
Eine Gateelektrodc 60 und Zuleitungen 61 zu der
χ5 Sourceelektrode, der Drainelektrode und der Gateelektrode
vervollständigen den Transistor.
In Fi g. 3 a ist ein erster Verfahrensschritt zur HerstcJIung
des Transistors 34 veranschaulicht. Auf der Oberfläche 38 des Halbleiterkörpers 36 wird eine als
Maske dienende Oxidschicht 62 ausgebildet, und mit Öffnungen 64 hindurch werden die stark dotierten
Zonen 46s und 46d eindiffundiert.
Als Dotierstoff wird ein geeigneter Donator, beispielsweise
Phosphor, verwendet. Dann wird die
*5 Oxidschicht 62 entfernt, wie das F i g. 3 b veranschaulicht.
Sodann wird eine mit Phosphor dotierte Oxidschicht auf die Fläche 38 aufgebracht und derart geätzt,
daß die Oxidbereiche 54 und 56 über den Randzonen 44.y und 44d entstehen und diese bedecken,
wie Fig. 3 c zeigt. Der Halbleiterkörper wird dann in einen Ofen eingesetzt und in einer oxydierenden Atmosphäre
LTiiii/i. Dabei diffundiert der Phosphor aus
den Oxidben, ichen 54 und 56 in den Halbleiterkörper
36 ein, und außerdem wird die Oxidschicht 58 gebildet. Dabei kann auch, wie bei den bekannten Verfahren,
der Kanal 48 ausgebildet werden.
Nunmehr müssen noch geeignete Offnungen in die
Oxidschichten 54 und 56 geätzt werden, durch welche die Elektroden 50 und 52 an die stark dotierten Gebiete
46s und 46d angeschlossen werden. Schließlich wird noch die Gateelektrode 60 in der richtigen Stelle
auf der Oberseite des Halbleiters angebracht.
Die Konzentrationen der Dotierungsstoffe in den Zonen 44s und 44ii sowie 46s und 46d sind so gewählt, daß sich ein guter Kontakt zwischen dem Silizium und den Source- und Drainelektroden 50 bzw. 52 sowie ein ohmschcr Anschluß an die beiden Enden des Kanals 48 ausbildet. Die Dotierstoffkonzentration in den stark dotierten Zonen 46s und 46d ist praktisch dieselbe wie bei den bekannten Feldeffekttransistoren, nämlich mehr als 10" Atome je cm1. In den weniger stark dotierten Randzonen 44s und 44ίί wird die Konzentration so niedrig gewählt, daß die Dotierstoffe den Gitteraufbau des Siliziumgitters nicht nennenswert beeinträchtigen. Die obere Grenze der Dotierstoffkonzentration für die Randzonen 44s und 44<i wird durch die Menge des Dotierstoffes bestimmt, bei welchem der Einfluß auf das Siliziumgitter so stark wird, daß bei positiver Spannung und/oder bei höheren Temperaturen die Störstellen wandern oder in die Kanalzone eindringen können. Die maximale Dotierstoffkonzentration für die Randzonen 44s und 44d ließ sich für einen stabilen Transistor zu ungefahr IS1" Atomen je cm: bestimmen. Die Konzentralion kann jedoch bis auf H)' Atome je cm' abnehmen, bevor tue gewünschte Wirkungsweise gestört wird.
Die Konzentrationen der Dotierungsstoffe in den Zonen 44s und 44ii sowie 46s und 46d sind so gewählt, daß sich ein guter Kontakt zwischen dem Silizium und den Source- und Drainelektroden 50 bzw. 52 sowie ein ohmschcr Anschluß an die beiden Enden des Kanals 48 ausbildet. Die Dotierstoffkonzentration in den stark dotierten Zonen 46s und 46d ist praktisch dieselbe wie bei den bekannten Feldeffekttransistoren, nämlich mehr als 10" Atome je cm1. In den weniger stark dotierten Randzonen 44s und 44ίί wird die Konzentration so niedrig gewählt, daß die Dotierstoffe den Gitteraufbau des Siliziumgitters nicht nennenswert beeinträchtigen. Die obere Grenze der Dotierstoffkonzentration für die Randzonen 44s und 44<i wird durch die Menge des Dotierstoffes bestimmt, bei welchem der Einfluß auf das Siliziumgitter so stark wird, daß bei positiver Spannung und/oder bei höheren Temperaturen die Störstellen wandern oder in die Kanalzone eindringen können. Die maximale Dotierstoffkonzentration für die Randzonen 44s und 44d ließ sich für einen stabilen Transistor zu ungefahr IS1" Atomen je cm: bestimmen. Die Konzentralion kann jedoch bis auf H)' Atome je cm' abnehmen, bevor tue gewünschte Wirkungsweise gestört wird.
Die in der beschriebenen Weise ausgebildeten Transistoren können in den gleichen Schaltungen verwendet
werden wie die bekannten Transistoren. Jedoch können sie im Gegensatz zu den bekannten
Transistoren auch mit positiver Gatespannung betrieben werden. Beispielsweise kann ein solcher n-Verarmungstransistor
sowohl im Verarmungsbetrieb als auch im Anreicherungsbetrieb benutzt werden, ohne
erhebliche Unterschiede in seinen Übertragungskennlinien zu zeigen.
Hierzu 1 Blatt Zcichnuriiien
Claims (3)
1. Isolierschicht-Feldeffekttransistor mit einem kristallinen Halbleiterkörper eines Leitur.gstyps.
in dem an seine Oberfläche angrenzend und vom entgegengesetzten Leitungstyp eine Source- und
eine Drainzone sowie ein beide Zonen miteinander verbindender Kanal ausgebildet sind, zwischen
dessen Enden und der Source- bzw. Drainzone schwächer als diese beiden Zonen dotieite Randzonen
vorgesehen sind, dadurch gekennzeichnet,
daß die Dotierstoff konzentration in den Randzonen (445,44 d) so niedrig gewählt ist,
daß die Dotierstoffe den Gitteraufbau de= Kri- 1S
stallgitters nicht so weit beeinträchtigen, daß bei positiver Spannung an der Gateelektrode und/
oder bei höheren Temperaturen eine StörsielJenwanderung eintritt.
2 Isolierschicht-Feldeffekttransistor nach An-Spruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Konzentration
des Dotierungsstoffes ir. den unmittelbar an den Kanal angrenzenden Ran<izonen
weniger Is 101M Atome je cm' beträgt.
3. Isolierschicht-Feldeffekttransistor nach An- *5 spruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Konzentration
des Dotierungsstoffes in den unmittelbar an den Kanal angrenzenden Randzonen mehr
als If)17 Atome je cm' betragt.
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