DE1541588A1

DE1541588A1 - Anordnung zur Bedaempfung hoeherer Hon-Wellentypen

Info

Publication number: DE1541588A1
Application number: DE19661541588
Authority: DE
Inventors: Sedlmair Dipl-Ing Siegfried
Original assignee: Siemens AG
Current assignee: Siemens AG
Priority date: 1966-09-26
Filing date: 1966-09-26
Publication date: 1969-07-24
Also published as: DE1541588B2

Description

Anordnung zur Bedämpfung höherer FZon7Wellentvpen

Die Erfindung betrifft eine Anordnung zur Bedämpfung höherer

iior-;,'ellentypen in Ubertrngungseirxichtungen, bei denen die

Übertragung der elektromagnetischen Energie mit Hilfe der

"Np1-@':elle in runden Hohlleiter erfolgt unter Ver;-rendung von

-venigsten:@ einem in Längsrichtung des Hohlleiters verlaufenden

netallischen Körper, der in der Art eines Prisma, mit einer

einem Kreissektor entsprechenden Querschnittsfläche ausgebildet ist, dessen kreisförmig gebogene Fläche an der Innenwand des Rundhohlleiters anliegt.

Es ist bekannt, daß für die leitungsgebundene Fernübertragung hochfrequenter Energie im Idikrovtellenbereich über sogenannte Hohlkabel praktisch nur der Hol-fellentyp des Rundholilleiters in Frage kommt, da bei diesem Wollentyp die Verlustdämpfung mit steigender Frequenz abnimmt. Andererseits sind jedoch in einer Rundhohlleiter, in dem die %-Welle fortpflanzungsfähig .ist, noch eine Reihe vieiterer fellentypen existenzfähig. Darüberhinaus wird der Rundhohlleiter zur Erziolung einer möglichst geringen Verlustdämpfung häufig noch derart bemessen, daß außer den Wellentypen, deren Grenzfrequenz unter der Grenzfrequenz .der Hol-Welle liegt, noch weitere Wellentypen, wie z.B. die sogenannten Hon-Moden existenzfähig sind. Von allen möglichen 11on-Störmoden tritt der Ho -Wellentyp in den meisten AnwendungsfÜllcn an stärksten. hervor und kann dann zu bbleßfehlarn bzw. auch zu Signalverzerrungen führen. Um Wellenmoden vom Hmri Typ von solchen des Hon-Typs zu trennen und zu beseitigen, sind bereits sogenannte Ringfilter und Wendelleitungen bekannt geworden. Solche Filteranordnungen eignen sich jedoch nicht zur Trennung der Hol-Welle von Wellenmoden des Hon-Wellentyps, da sämtliche Hon-jiellen in ihrer Feldkonfiguration der Hol-Welle verwandt sind und somit im Rundhohlleiter in Ausbreitungsrichtung keine Wandströme erzeugen, auf deren Vorhandensein jedoch die Wirkungsweise der erwähnten Ringfilter bzw. Wendelleitungen beruht. Zur Trennung der N02-Welle von der H01-Walle muß daher ein vom Prinzip der Ringfilter abweichendes physikalisches Konzept verwendet werden.
Es ist in diesen Zusammenhang bereits ein Wellentypfilter zur Trennung der H01-Welle von der H.2-Welle bekannt geworden, bei der in Zuge eines die %-Welle führenden Rundhohlleiters jeweils um 900 in Umfangsrichtung versetzte metallische Sektorabwchnitte vorgesehen sind, die zusätzliche Hilfshohlleitcr bilden. Diese Hilfshohlleiter sind in der Art von Richtungskopplern, und zwar nach der Prinzip der Sehwebung: koppler, an Gen eigentlichen Hohlleiter über kreisrunde Koppellöcher angekoppelt. In den Hilfshohlleitern wird durch die an sieh unerwUnschte H0Velle eine der H10-Welle ähnliche Welle erregt. Ein Teil der Sektorabschnitte ist vollständig mit metallischem Material aufgefüllt, so daß die im eigentlichen Hohlleiter und die in den Hilfshohlleitern laufenden Wellen die gleiche-Phasengesohwindigkeit haben. An den Enden der Hilfshohlleiter ist ein kurze elektromagnetische Wellen absorbierendes Material vorgesehen, das die von der unerwünschten H02 Welle stammenden Wellenanteile vernichtet. Wegen der r requenzabhängigkeit der Kopplung erfUgt die vollständige Uberkopplung nur bei einigen diskreten Frequenzen. Dzrübcrhinau^ ist es erforderlich, die einzelnen Hilfshohlleiter abzugleichen, d.h. in ihrer elektrischen Länge derart untereinander abzustimmen, daß die Phasengeschwindigkei ten der einzelnen Teilwellen im eigentlichen Hohlleiter und in den Hilferohheitern möglichst genau übereinstimmen. Aus diesen Grunde ergibt sich eine Anordnung, bei. der die H.2-Vielle nur in einigen verhältnismäßig schmalen Frequenzbereichen unterdrückt wird, so daß diese Anordnung für den Einsatz zur Übertragung breiter FrequenzbLnder vienig geeignet ist.

Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, den vorstehend geschilderten Schwierigkeiten in verhältnismäßig einfacher Weise abzuhelfen. Insbesondere soll eine Anordnung zur Unterdrückung höherer Hon-1'lellentypen gezeigt vrerden, die praktisch in den gesamten,für die Übertragung der Signalenergie mit der H@i-i'10110 in Frage kommenden Frequenzband eine verhältnismäßig hohe Dämpfung für höhere lion-Wellentypen liefert.

Ausgehend von einer Anordnung zur Bedämpfung höherer Hon-liellen-

tyi:en in tibertragungseinrichtungen, bei. denen die Übertragung

der elektromagnetischen Energie mit Hilfe der HGi-V7elle im run-

den Hohlleiter ei -olgt unter Verelendung von wenigstens einen

in Liingsrichtung der lioiill.eiters verlaufenden metallischen Kör-

per, der in der Art einer Prisma mit einer einem Kreissektor

entsprechenden Auers chnittsfläehe nucifevildni, ist, dessen krei s-

förmig gebogene Fläche an der Innengrand den, I;undhohlleitera an--

liegt, wird c?ieso Aixi'E;"ibc gemß.ß der Ers iiiduiig dadurch gelöst,

das der rictrilli::slic. Wirper mit einem parallel zur Lüngoachse de;,

Rundholi leiters voi,Iciijtciiider Schlitz deoren in der

yS@. Frisnenflächc liegende Mittellinie im Abstand des 0, &2ƒ--faoia

Wortes des Hohlleiter-Radius vom Mittelpunkt verläuft, und daß

..im Schlitz ein kurze elektromagnetische Wollen abeorbierendes

Material angeordnet ist.

Vorteilhaft lö.ßt sich eine unerwünschte Bedämpfung der %-Wolle

dadurch vermeiden, daß die Breite des Schlitzes kleiner oder

hUchstens gleich ist der halben Freiraum-Wellenlänge, die der

höchsten zu übertragenden Betriebsfrequenz entspricht.

Die Dämpfung für höhere Mori Wellentypen läßt sich in einfacher

Weise dadurch erhöhen, daß im metallischen Körper ein weiterer

Schlitz vorgesehen ist, in den ein kurze elektromagnetische

Wellen absorbierendes Material eingebracht ist. Ein einfacher

Aufbau läßt sich hierbei in der Weise erzielen, daß beide

Schlitze in der Art einer T-Verzireigung in einen Spalt einmün-

den, und daß in diesem Spalt das absorbierende Material ange-

ordnet ist.

Ferner ist es günstig, vrenn das absorbierende Material als tla.-

cher Streifen mit keilförmiger QuerschnittsfUche ausgebildet

ist, dessen Keilspitze den Schlitzen zugewandt ist.

Um unerwünschte Stoßstellen im Zuge des Rundhohlleiters zu vor-

meiden, ist es zweckmäßig, wenn an den. Stirnseiten des mit dem X

,Schlitz versehenen metallischen Körpers ja ein keilförmiger An-

setz angebracht ist, dessen Grundflüche mit der Querechnitts-

fltehe des metallischen Urperl übereinstimmt.

Ferner ist daran gedacht, daß im Rundhohlleiter ein koaxial

verlaufender metallischer Innenleiter vorgesehen ist, und daß

der mit dem Schlitz verschene metallisehe Körper unmittelbar in

den Innenleiter übergeht.

Weiterhin läßt sich bei einer Anordnung zur Bedämpfung höherer

Hon-Ytollentypen in Ubertragungaoinrichtungen, bei denen die

Übertragung der elektromagnetischen Energie mit Hilfe der

HQi-Welle im runden Hohlleiter erfolgt, die der Erfindung zu-

grunde liegende Aufgabe vorteilhaft in der Weise lösen,-daß der

die F0i-Vlelle führende Hohlleiter in zwei Hälften unterteilt

ist, daß in der Schnittebene wenigstens ein Schlitz im Abstand

den 0,628-fachen Viertes das Hohlleiter-Radius vom Mittelpunkt

verläuft, und daß in diesem Schlitz ein kurze elektromagneti-

sche Wellen absorbierendes Material angeordnet ist.

Um ein verhältnismäßig weites Aufspalten der Teilhohlleiter zu

verr@eidon, ist es günstig, wenn der Schlitz geknickt ist.

zur Erzielung möglichst hoher Dämpfungen für höhere Hon Wellen-

typen ist es zweckmüßig, wenn der die Bedämpfung höherer

11 ..-Wellentypen, bewirkende Abschnitt des Rundhohlleiters einen

kleineren Innendurchmesser als-das jeweils angeschaltete Hohl-

kabel hat, und wenn zwischen den die Dämpfung bewirkenden Ab-

ccrnitt und das Hohlkabel Übergangsstücke mit einer sich stetig

ändernden Querschnittsflächc geschaltet sind.

Vorteilhaft ist es ferner, wenn das kurze eloktromagnotische

Wellen absorbierende Material in Form einer vor einem metalli-

schen Kurzschluß angeordneten Schicht ausgebildet ist, oder

wenn anstelle des absorbierenden Materials eine Abstrahlung

in den den Rundhohlleiter umgebenden Außenraum vorgesehen ist.

Nachstehend wird die Erfindung anhand von Ausführungsbeispielen

noch näher erläutert.

In der Fig.1 ist die Abhängigkeit des für die magnetische Feld-

stärke Hz in Ausbreitungsrichtung verantwortlichen Verlaufes

der Besselfunktion J0 für die H0Velle vom Radius r darge-

stellt. Man erkennt daraus, daß.HZ der H01-Welle für

r/ro = 0,G2£3 verschwindet, während das Hz der H02 Welle dort

relativ groß ist. Bringt man in den Eundhohlloiter eine radial

verlaufende massive Metallschicht ein, so werden auf ihr, ent-

s=prcehend H, , radiale Ströme J r fließen. Nun kann man durch

Einfügen einer Widerstandeo an der Stelle r/ro = 0,621 der

F02-Welle Leistung entziehen, ohne= daß die

elle davon be-

troffen wird. Dieter Widerstand kann z..;3. durch ein Leitungs-

stück mit Abschlußwi derKand realisiert werden.

In den Pig.2 und 3 ist eine für die Praxis besonders günstige Ausführungsform dargestellt. Dabei zeigt die Fig.3 in verspektivischer Ansicht den in den Hohlleiter 1 eingesetzten metaZli-Echen Körper 2. Der metallische Körper hat die Form eines Prisma mit einer einem Kreissektor entsprechenden Querschnittsflache und ist derart im Hohlleiter 1 angeordnet, daß die Spitze des Kreissektors mit der Mittelpunkt 4. des Hohlleiters zusammen-. füllt, während die kreisförmig gebogene Fläche an der Innenwand des fiundhohlleiters 1 anliegt. Der metallische Körper 2 ist mit wenigstens einem Schlitz 3 versehen, in den ein für kurze elektromagnetische i'iellen absorbierendes Material angeordnet sein kann.

In einfacher Weise läßt sich die Dämpfung dadurch erhöhen, daß

im metallischen Körper 2 ein weiterer Schlitz 3'.vorgesehen

wird, in den ebenfalls absorbierendes Material eingebracht sein

kann. Zweckmäßig ldßt man die Schlitze 3 und 3' in der Art

einer T-Verzweigung in einen 8:-.:1t 5 einmünden. Im Spalt 5

ist das kurze elektromagnetische Wellen absorbierende Mate-

rial 6 vorgesehen, das aus Gründen einer breitbandigen Anpas-

sung höherer H@2-Typen vorteilhaft als flacher Streifen mit

keilförmiger Querschnittsflüche ausgebildet ist, dessen Keil-

spitze den Schlitzen 3 und 3' zugewandt ist.- An den Stirnsei-

ten des metallischen Körper: 2 sind keill'tirmige Ansätze 7

und 7' angebracht, deren Grundfläche mit der Querschnittsfläche

des metallischen Körpern 2 ü bereinstimm-`-, .3o daß sich für die

im Hohlleiter 1 laufende 11,1-welle eine möglichst Serinso gOM

rung des Wellemwiderstandoo ergibt. D3.o koilförmlgen Ansättä-.

rund 7' sind insbesondere dann zweckmäßig, wenn der Körpr_2

eine verhältnismäßig große Querschnittafläche hat, so dttfl die

im Zuge des Rundhohllciters 1 vorlaufende Wolle stumpf auf'cen

metallischen Körper 2 auflaufen würde, wodurch an eich die ,An-

regung höherer störender Wollentypen gefördert würde. Für die

Bemessung der Schlitzbreite b lassen sich folgende Uberlagungen

anstellen.

In den'5chlitzen läuft (vergleiche auch Pig.4) angeregt durch

Hz(a2) ein Teil der

als HiG- bzw. Hno-welle in die

Abechlußwiderstände. Es muß allerdings dabei verhindert werden,

daß in der Schlitzleitung Wellen ausbreitungsfähig Bind, die

durch die noch verbliebenen Feldkomponenten der Hol-Wolle

und H(f) angeregt ;erden könnten, da sonst die 1101-Welle

doch geschwächt wird.

Eine Ausbreitung eines Teiles von Eg über das Schlitzloiturigs-

stück zum Abschlußwiderstand 6 hin ist dann verhindert, trenn

die Grenzwellenlänge seines Rechteckquerschnitts für die ß11-Wol.

1e (elektrische Grundwella) unter der Betriobsliellenlänge

liegt. Für die Ei 1-Wolle im Rechteckquerschnitt gilt:

für a»b (langer Schlitz) wird

Ak = 2b (2)

Der radialen magnetischen Voldkomponenta Ur ist dar Hintritt

in die Schlitzleitung verwahrt, wenn man über der. ßrenzr;ellen-

länge für H01 bzvr. Na, daß Reahteckquersehnitto bleibt. Diese

Grenzwellenlänge iat ebenfalls durch Gloichung°(2) gegeben.

Hält man diese erfüllbare Bedingung ein, so ist gewebrleintot,

dafl die H01-Welle von der Anordnung nicht gedämpft wird, viäh-

rend höhere rotationssymmetrische H-Wallen - je nach Größe AT

magnetischen Feldstärke H2 am Ort des Schlitzes - gedämpft

werden.

Da der Spalt 5 praktisch einen stark entarteten Hohlleiter dar-

stellt, dessen Breite (die der Dänge des Schlitzes 3 ent-

spricht) wesentlich größer als seine Höhe ist, wird im Aus-

führungcbeispiel der Pig.2 die Breite des Spaltes 5 zweck-

mäßig gleich der doppelten Schlitzbreite b gevrählt, so daß sich

eine T-Verzweigung ergibt, die wellenwiderstand$richtig auf-

gebaut ist.

Die elektrische Wirkungswaise der Anordnung läßt sich folgen-

dermaßen erklären.

Durch die Anbringung des Schlitzes 3 im Abstand des 0,628-fa-

chen Wertes des Hohlleiterradius vom Mittelpunkt wird die H01-Velle - wie sich aus einem Vergleich mit der Fig.1 ergibt praktisch nicht beeinflußt, da an der Stelle r/ro = 0,628 eine Nullstelle der HZ-Komponente auftritt. (Die mit z bezeichnete Koordinate weint in Fortpflanzungsrichtung der Wellen:) Für die H02-Welle ist jedoch die HZ-Komponente nahezu im Maximum; so daß die H02-Welle in den Schlitzen 3 und 3' eine elektromagnetisehe Wolle anregt, die sich über die T-Verzweigung in eine in radialer Richtung laufende Welle zusammensetzt. Diese in radialer Richtung laufende Welle trifft auf das kurze elektromagnetieche Wellen absorbierende Material 6 auf und wird dort in Wärme umgewandelt. Analoge Überlegungen lassen sich auch für höhere Hon-Wellentypen anstellen, so daß sich gleichzeitig eine verhältnismäßig hohe Dämpfung auch für solche Wellentypen ergibt. Der H01-Welle wird in der gewünschten Weise nahezu keine Leistung entzogen, da die Breite des Schlitzes b im Verhältnis zum Radius des Hohlleiters 1 klein ist. in einem praktiechen Ausführungsbeispiel, bei dem der Durchmesser des Rundhohlleiters 1 etwa 25 mm beträgt, läßt sich etwa bei der Frequenz 55 GHz eine Dämpfung von etwa 10 dB/m erreichen. Die Unge der Schlitze 3 und 3' sowie des Spaltes 5 beträgt 50 mm.

Die keilförmigen Übergänge 7 und 7' haben dabei eine Länge von 40 mm.
In allgemeinen läßt sich die Dämpfung linear dadurch vergrößern, daß im Rundhohlleiter 1 mehrere gleichartige Anordnungen 2, 3, 5, G vorgesehen vierden.

Die :-ämpfung einer einzelnen Anordnung nach der Fig.2 läßt sich mit Hilfe der Vorstellung der Wandimpedanz berechnen. Hierzu kann man ausgehen von der Wandimpedanz des ungestörten Hohlleiters. Als nächster Berechnungsschritt wird ein in die Hohlleiterwandung eingesetzter Absorberwiderstand eingeführt und schließlich der geschlitzte metallische Körper 2. Die Durchrechnung des gesamten Problems ergibt für die Dämpfung pro Längeneinheit «(en) den folgenden Wert:

Darin ist:

r0 = Hohlloiter-Radius in cm

9 1 =Winkel des leeren Teiles den Rundhohlleiters in Bogen-

maß

1o = Besaelfunktion 0-ter Ordnung

jön =Nullstellen des Differentialquotienten von J,

X0 = Wellenlänge im freien Raum

A kn =kritische Wellenlänge im Rundhohlleiter

b = Schlitzbreite

n = i,2,3...(zweiter Index der jeweils betrachteten Hon Ylel-

le).

Aus der vorstehenden Gleichung ist 2u erkennen, daß die.Dämpfunß

mit größer werdendem Hohlleiterrndius absinkt. Ferner zeigt

sieh eine Frequenzabhängigkeit der Dämpfung, die mit der Qua-

drat der Frequenz verläuft. In der Praxis sind die erzielten

Dänpfurgswerte für die höheren Hon--@"lellentypen etwas größer

als die errechneten, da nämlich in der vorstehenden Gleichung

die Umatrandlungaverluatc, die grundsätzlich bei der Umwandlung

vcn Vollen auftreten, nicht berücksichtigt sind. Ferner zeigt

sich, äaß auch höhere Hon-Wellentypen erheblich bedämpft vrerden,

und zwar stärker als die 1102-Wellen. Die Durchlaßdämpfung für

die 1101-Vtelle des oben beschriebenen praktischen Ausführungsbei-

spiels liegt bei etwa 0,05 dB. Drückt man den Gütefaktor der

Geaantarordnung als das Verhältnis der Dämpfung für dio H02-1'JG1.-

le zur Dämpfung der Hol-Welle aua, dann ergibt sich der Wort 6ß.

Wie sich ferner zeigt, läßt sich die Dämpfung für die %-Welle

zusätzlich ncch dadurch verringern, daß man die Länge der Kei-

le 7 und 7' größer wählt.

Durchmesser und Länge der .Anordnung strählt ran sich entsprechend

der erforderlichen Dämpfung, wobei man, vrenn ein sehr großer

Frequenzbereich überstrichen vrerden muß, unter Uraatdnden zwei

it02-Dü*mpfungsglieder verechiedener Durchmeeser hi.ntereinandex-

zchaltet, um auch bei hohen .Frequenzen noch genügend Dämpfung

.zu erhalten. Es ist für diese Zwecke auch eine konische Aue.-

führung des Dämpfungsgliedes vorteilhaft.

Ein Auaführüngsbaispiel, mit den sich die erfindungsgemäße. Auf-

gabe ebenfalls lösen läßt, ist in der Pig.4, gozoi$t .Hierzu. '~..."'

ist der Rundhohlleiter 7 in zwei. Hälften unterteilt, von denen

nur die eine Hälfte gezeichnet ist. In der Schnittebene eiltd

im Abstand des 0,628-fachen Wortes des Hohlleiterradius vom.

Mittelpunkt die Schlitze 3 und 3' vorgesehen, in denen das

für kurze elektromagnetische Wollen eine hohe Dämpfung aufwei-

sende Material 6 angeordnet ist. Hinsichtlich der Benessun$

der Schlitzbreite b gelten die bereits beim Augführungsbeispiol

der Fig.2, 3 angestellten Überlegungen analog. Für dieses Aus-

führungsbeispiel kann der Hohlleiter durch eine dünne metalli-.

sehe Wund zunächst in zwei. Hälften unterteilt vrerden. Durch

einen kontinuierlichen Übergang lassen sich die beiden in der

Fig.4 gezeigten Hohlleiterhälften nebeneinander anordnen, so

daB ein Teil der H01-Welle in der einen Hohlleiterhälfte und

der andere Teil in der anderen Hohlleiterhülfte verläuft. Um

den Abstand zwischen den beiden. Hohlleiterhälften möglichst

gering zu halten, was mit Rücksicht auf eine möglichst flach

verlaufende Auseinanderführung den vollständigen Rundhohllei-

ters in zwei Hälften viünschensvrert ist, können die Schlitze 3

und 3' geknickt werden, vrlo dies in der Pig.4 gestrichelt an-

gedeutet ist. Die Abknickung des Schlitzen ist hierbei mit der

Bezugsziffer 3'1 vorsehen. Durch eine möglichst flach verlau-

fende Auseinnnderführung des Rundhohlleitern läßt sieh bei

verhältnicmä.ßig kurzen Ubergangsatüeken vorn Rundhohlleiter zum

DLmpfungsglied die Anregung unerwünechter Wellentypen genügend

niedrig halten. Nachdem die TQilviellen die Dämpfungoglieder.-

durchlaufen haben, vrerden die beiden Hohlleiterhälften wieder

kontinuierlich zusarmengeführt, so daß sich insgesamt eine

spiegelsymmetrische Anordnung ergibt,

Eine in der Praxis im allgemeinen ausreichende Dämpfung wird

mit DLmpfungagliedern erzielt, deren Durchmesser so gewühlt

ist, daß die- Grenzvellenlänge der zu bedämpfenden Hon-Wolle

nicht wesentlich über den dreifachen Wert der kürzesten, zu

übertragenden Freiraumcrellenlänge liegt. Aus dieoem Grunde

ist der Durchmesser des Dümpfungsgliedes in der Regel kleiner

als der Durchmesser der jeweils verrrendaten 'Übertragungslei-

tung. zweckmüßig schaltet man daher derartige Dämpfungsglieder

an solchen Stellen in die H.1-Yreitverkehrsleitung ein, an denen

aus anderen Gründen der Durchmesser ohnehin geringer als der

normale Durchmesser des Hohlleiters ist. Solche Stellen sind

beispielsweise Krümmungen oder die jeweiligen Endabschnitte

der Leitung.

Will man das H.2-Dämpfungsglied unmittelbar in die Zeitung

einechalten, dann wären verhältnismäßig lange Triehterüber-

gänge nötig, da kurze Trichterübergänge erneut höhere Hon-Typen

anregen. Aus diesen Gründen ist es zvieckmäßig, im R.undhohl-

leiter einen koaxial verlaufenden Innenleiter vorzusehen. Eine

'derartige Anordnung ist in der.Fig.5 dargestellt.

Im Rundhohlleiter 1 ist ein metallischer Innenleiter derart

angeordnet, daß die Achsen des Rundhohlleiter0 und des metal.li-

schen Innenleiters sich decken. Im Ausführungsbeispiel der

Fig.5 sind vier Sektorabschnitte eingezeichnet, die hinsicht-

lich ihres Aufbaueß mit den Sektorabschnitten 2 gemäß den Fig.2

und 3 übereinstimmen. Durch die Einbringung des 'Innenleiters 10

können natürlich die einzelnen Sektorabschnitte im Gegensatz

zur Fig.2 nicht bis zurr Mittelpunkt des Hohlleiters 1 durchge-

führt vrerden, sondern sie gehen unmittelbar .i.n den Innenlei-

ter 10 über. In den Sektorabschnitten 2 sind nach Art einer

2-Verzweigung die Schlitze 3 und 3' vorgesehen, die in den K

Spalt 5 übergehen, in dem das absorbierende Material 6 unter-

gebracht ist. Hinsichtlich der elektrischen Wirkungsweise gel-

ten die beim Ausführungsbeispiel der Fig.2 angestdllten Über-

legungen analog.

Falls beim Ausführungebeispiel der Fig.5 der Innenleiter 14

im Durchmesser verhältnismäßig groß .gewählt werden muß, ist es

zweckmäßig, zwischen die eigentliche U';_ürtragungsleitung und

das Dämpfungaglied ein Übergangsatück gemäß der Pig.6 zu schal-

ten.

Bein Uberggestück gemäß der fige6 i7ird vom Durchmesser D'

des eigentlichen Hohlkabole kontinuierlich auf den Außendurch-

messer d' des Dämpfungegliedes gemäß der Fig.5 übergegangen.

Der Innenleiter 1#1udls Ubergan$estückes vergrößert sich konti-

nuierlichvon Wert @' auf den. ,Wert d11.-so daß der eigentliche

Hohlleiter und das Dö,mpfungsgled unmittelbar ;r:.z genschal La.:

sind. Der kontinuierliche Übergang der einzelnen Durohmesser

läßt sich dabei in der Vieige tarählen, daß die Anrcg,im3 nner-

w°i nschter Vlellentypen praktisch vermieden die

Wolle das Dämpfungsglied genäß der Pig. du;c4la@:° hat, ßt

sich dann ein weiteres fibergangsstüek gemäß der rwe @ 6 spiegel-

symmetrisch ansetzen, so daß der Durchmesser d' yraieder kontl-

nuierlich auf den Durchmesser D' des Hoblkabels vürgrößort

wird.

Ein Übergangsstück gemäß der Fig.G kann dann völliC in Fort-

fall kommen, vrenn der Durchmesser d" des Dämpfungsgli edel ver-

hältnismäßig klein ist, so daß die auf den Koaxialen Innen-

leiter 10 auflaufendo Welle p°,aktisch nicht gestört aird.

Wie sich ferner zeigt, ist die Ausbildung des absorbierenden

Zaterials 6 hinsichtlich seiner geomotrischen Form. und seiner

Anbringung an sich sehr unkritisch. Beispielsweise kann das

ab-oräierende Material in Forts einer dünnen Schicht ausgebil-

det sein, oder man kann dafür sorgen, daß die vom. Dämpfungs-

glied aufgenommene elektromagnetische Energie in den Außenraum

abgestrahlt wird. Entsprechende Ausführungsformen sind in den

Fig.7 und 8 gezeigt, bei denen ein Ausschnitt des sƒhtorförmx-

gen metallischen Körpers gezeigt ist.

1m Ausführungsbeispiel der Fig.7 sind die Schlitze 3 und 3' im

Sektorabchnitt 2 nach Art einer (-Verzweigung zusarimengeschal-

tot und münden in den Spalt 5 ein. lm Spalt 5 ist das absorbie-

rende Material in form einer Schicht 6' vor einen metallischen

Kurzschluß 12 angebracht. Durch diese Ausbildung ldßt sich die

Frequenzabhängigkeit der U G2-Dämpfung zumindest teilgreise kom-

pensieren, was durch eine artsprechende Wahl des Abstandes der

absorbierenden Schicht G' Arom metlischen Kurzschluß 12 ge-

schieht.

Beim: Ausführungsbeispiel der Fig.S ist auf ab: orbierendes Mate-

rial völlig verzichtet. Der Spalt 5, an den sich die Schlit-

ze 3 und 3° über die (-Verzweigung anschlie3Fen, Erweitert sich

in einen trichterförmigen Ausgang 13, so daß die von den

Zchli tzen 3, 3' aufgenommene, höheren Hon -Wellentypen angehö-

rende elektromagnetische Energie in den Außenraum de Rund-

hohlleiters abgestrahlt wird. Eine derartige Anordnung findet

zweckmäßig dann Verwendung, Trenn die vom Hohlleiter abgestrahl-

te Energie keinerlei weiteren Geräte oder sonstige Einrichtungen

stören kann.

Claims

P a t a n t a n. s p r ü c h e.

1. Anordnung zur Bedämpfung höherer Hon-VFell entypen in Ühex- tragungseinrachtungen, he-f- denen die hertra,ßung der elek- tromagnetischer. Energie mit Hilfe der H01-Wcllo in runden Hohlleiter erfolgt unter Verwendung von tori.g:: äons ezae in L.ngsri.chtung des Hobi.J.eitexs @er.aufend@z -e:alli.schen Körper, der in der Art eines Prise. mit einer em@nem Kroi.s-- sekt.or entsprechenden Querschni t N sfläche ausgebildet ist s

dessen kreieförml$ geboe1'1#3 ,:--äo;1e al'@ er n ".;n1'v:`iand de 5 1`Cundhohlleiters anliegt, dadurch ge:wne.: n°-, daß der metallische Körper mit e..s: aralie=s zur @s;a;e.c:a;c des t1undhohlleiters verlaufender 1@ch.,iüy,.^c1°rey°ä,fT;"'. z@iessen 3.n der reis. l.ien.7.l .ädre 0,628-fachen Wertes des s,'@d"i. verläuft, und daß i ::ti-* r oiy@:, iLur"q Weiler. absorbiorendes ateriurL ^rg:e°.ßd m@,:. Anordnung nach: AnE;pruc. Gh g.:en::i..mrvko, dadie frei ta des 1.@'cali üee$r>te* ist dcr halben`°eir@.@.@@feg.enl@,. di. der@cls@:;.e p.°@a ücrtr genden Betrie3frequen er<s>ä s't; 3. Anordnung n.,5 .@ A .@"pruG:$ ü(2 :. r._..@ netai: . !. e@:)@en, Kur-eo-- 2-rfp#:-# c@- tt,, Vorgeseler, dai# i#, . ,#

ist, in den ein kurze elektromagnetische Wellen absorbierendes Material eingebracht ist. 4. Anordnung nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß beide Schlitze der Art einer T-Verzweigung in einen Spalt einmünden, und daß in diesem Spalt das absorbierende Material angeordnet ist. 5. Anordnung nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß das absorbierende Material als flacher Streifen mit keilförmiger. Querschnittsfläche ausgebildet ist, dessen Keilspitze den Schlitzen zugewandt ist. 6. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dttß an den Stirnseiten des mit dem Schlitz versehenen metallischen Körpers je ein keilförmiger Ansatz angebracht ist, dessen Grundflüche mit der Querschnittsfläche des metallischen Körpers übereinstimmt. 7. Anordnung nach einen der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß im Rundhohlleiter ein koaxial verlaufender metallischer Innenleiter vorgesehen ist, und daß der mit dem Schlitz versehene metallische Körper unmittelbar in den Innenleiser übergeht. B . Anordnung : ur Bedämpfung höherer Hon-Wellentypen in Uber- tragungseinrichtungen, bei denen die Übertragung der elek- tromagnetischen Energie mit Hilfe der HQ1-Vdelle im runden Hohlleiter erfolgt, dadurch gekennzeichnet, daß der die ii@1-5'delle führende Hohlleiter in zwei Hälften unterteilt ist, daß in der Schnittebene wenigstens ein Schlitz im Abstand des 0,628-fachen Wertes des Hohlleiter-Radium vom Mittelpunkt verläuft, und daß in diese; Schliti ein kurze elektromagnetische 'dellen absorbierendes Material angeordnet ist. 9. Anordnung nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß der Schlitz geknickt ist. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß der die Bedö.mpfung höherer Hon-Vdellen- typen bewirkende Abschnitt des Rundhohlleiters einen klei- neren Innendurchnesser als das jeweils angeschaltete Hohl- kabel hat, und daß zwischen den die Dämpfung bewirkenden Ab- schnitt und das Hohlkabel Übergangsstücke mit einer sich stetig ändernden Querschnittsfläche geschaltet sind. 11. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß das kurze elektromagnetische Wellen ab- sorbierende Material in form einer vor einem metallischen Kurzschluß angeordneten Schicht ausgebildet ist.

12. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß anstelle des aboorbierenden Materials eine Abstrahlung in den den Rundhohlleiter umgdlaenden Außen- rauri vorgesehen ist.