DE1201432B - Verjuengtes Hohlleiter-UEbergangsstueck mit dielektrischer Huelse - Google Patents

Description

BUNDESREPUBLIK DEUTSCHLAND

DEUTSCHES

PATENTAMT

AUSLEGESCHRIFT

Int. α.:

HOIp

H03h

Deutsche Kl.: 21 a4 - 74

Nummer: 1201432

Aktenzeichen: W 34526IX d/21 a4

Anmeldetag: 18. Mai 1963

Auslegetag: 23. September 1965

Verjüngtes Hohlleiter-Übergangsstück
mit dielektrischer Hülse

Die Erfindung betrifft elektromagnetische Wellenübertragungssysteme, insbesondere kurze, für mehrere Wellenformen geeignete Übergangsstücke zur Verbindung von Hohlleitern mit verschiedenen Querschnittsabmessungen.

In der deutschen Patentschrift 1 075 689 sind verjüngte Übergangsstücke mit veränderlichem Kegelwinkel beschrieben. Wie dort und auch in einem Aufsatz von H. G. U η g e r, »Circular Waveguide Taper of Improved Design«, Bell System Technical Journal, JuIi 1958, erläutert wird, neigen Übergangsstücke zur Verbindung von Hohlleitern mit unterschiedlichen Querschnittsabmessungen in einem für mehrere Wellenformen geeigneten Übertragungssystem dazu, Wellenformen höherer Ordnung zu erzeugen.

Bei einem Übertragungssystem für zirkuläre elektrische Wellen bedeutet dies ein ernsthaftes Problem, da keine einfachen Mittel bekannt sind, die zirkuläre elektrische Nebenwellenformen höherer Ordnung unterdrücken können, ohne die bevorzugte zirkuläre elektrische Wellenform der niedrigsten Ordnung zu beeinträchtigen. Daher kann eine durch Umwandlung

und Rückwandlung entstehende Verzerrung in einem ~~

Übertragungssystem für zirkuläre elektrische Wellen- 2

formen nur dadurch vermieden werden, daß die

Energie der zirkulären elektrischen Wellenformen den Frequenzbereich vergrößern, in welchem derartige höherer Ordnung extrem klein gehalten wird. Früher Übergangsstücke arbeiten können, ohne einen gegebewurde dies durch extrem lange Verjüngungen mit nen Pegel der Nebenwellenformen zu erhöhen,
gleichmäßigem Kegelwinkel erreicht. Die Erfindung geht dazu aus von einem elektro-

~~U η g e r hat bereits die Länge der Verjüngungen 30 magnetischen Wellenübertragungssystem zur Überdadurch bemerkenswert herabsetzen können, daß er tragung einer bevorzugten Wellenform und zur Unterden Kegelwinkel seiner Übergangsstücke in vor- drückung wenigstens einer störenden Wellenform mit geschriebener Weise geändert hat. Trotzdem bleibt einem verjüngten Übergangsstück zur Kopplung der noch Raum für eine weitere Herabsetzung der Länge bevorzugten Wellenform aus einem ersten Hohlleiter solcher Übergangsstücke. In der USA.-Patentschrift 35 mit ersten Querschnittsabmessungen in einen zweiten 3 050 701 ist ein Verfahren zur Verbesserung der Hohlleiter mit zweiten Querschnittsabmessungen und Eigenschaften von verjüngten Übergangsstücken durch mit wenigstens einer Hülse aus verlustarmem didie Einführung von »neuen Nullen« beschrieben, die elektrischem Material, die das Übergangsstück teilzur Wirkung haben, daß die Form der Verjüngung weise ausfüllt. Ihre Besonderheit besteht darin, daß verändert und ihre Länge weiter herabgesetzt wird. 40 die Hülse in einem Gebiet hoher elektrischer Feld-

Anmelder:

Western Electric Company Incorporated,

New York, N. Y. (V. St. A.)

Vertreter:

Dipl.-Ing. H. Fecht, Patentanwalt,

Wiesbaden, Hohenlohestr. 21

Als Erfinder benannt:
Enrique Alfredo Jose Mareatili,
Fair Haven, N. J. (V. St. A.)

Beanspruchte Priorität:

V. St. v. Amerika vom 26. Juni 1962 (205 326)

Zur Zeit verfügbare verjüngte Übergangsstücke entsprechen den obengenannten Patentschriften, die eine H^-Wellenformumwandlung von etwa 50 Dezibel oder besser aufweisen, sind etwa 61 bis 90,5 cm lang

stärke für die bevorzugte Wellenform und niedriger elektrischer Feldstärke für die störende Wellenform angeordnet ist.
Auf diese Weise kann für eine vorgegebene Band-

und arbeiten in einem Frequenzbereich zwischen 37,5 45 breite eine beachtliche Verminderung der Länge eines und 75 GHz. Übergangsstückes oder andererseits bei vorgegebener

Länge eine Vergrößerung der Bandbreite erreicht

Es ist auch bereits bekannt, in ein Übergangsstück dielektrische Hülsen nach einem aus einer quasistationären Untersuchung der Felder im Übergangsstück abgeleiteten Schema einzubringen.

Die Erfindung will die Länge verjüngter Hohlleiter-Übergangsstücke weiter herabsetzen und gleichzeitig

werden. Gegenüber dem bekannten Übergangsstück mit dielektrischen Hülsen wird außerdem eine wesentlieh bessere Genauigkeit erzielt, weil die dort angewendete quasistationäre Analyse zu prinzipiellen Ungenauigkeiten für insbesondere rotationssymmetri-

509 688/170

3 4

sehe Wellenformen in Hohlleitern führt. Weiterhin und körperlich mit Hilfe eines verjüngten Übergangsläßt sich die erfindungsgemäße Lehre wesentlich Stücks 12 miteinander verbunden sind. Im allgeleichter anwenden. Der Ort in jedem Abschnitt eines meinen kann diese Ausführung verschiedene Formen Übergangsstückes, der durch ein Dielektrikum zu annehmen, sie kann entweder feste Wände aufweisen

belasten ist, kann leicht mathematisch oder sogar 5 oder einen offenen Aufbau, z. B. eine Spirale,

experimentell bestimmt werden, und es sind auch Innerhalb des Stücks 12 befindet sich eine verlustkeine komplizierten Konturen für die dielektrischen arme dielektrische Hülse 13, deren Form und Dicke

Hülsen erforderlich. Schließlich brauchen erfindungs- später eingehender beschrieben wird. Die Hülse 13

gemäß im Gegensatz zu der bekannten Ausführung wird im Stück 12 in irgendeiner zweckmäßigen Weise die Begrenzungswände des Übergangsstückes nicht io gehalten. Wie aus F i g. 1 hervorgeht, werden zwei di-

mit den Strom- oder Potentiallinien des quasistatio- elektrische Ringe 14 und 15, die an jedem Ende an-

nären Feldes zusammenzufallen. geordnet werden, für diesen Zweck benutzt.

Wenn auch das erfindungsgemäße Verfahren bei Die Verbesserung,, die mit einem verjüngten Stück, Hohlleitern verschiedener Querschnittsform und bei das eine dielektrische Hülse enthält, zu erzielen ist, allen Wellenformen benutzt werden kann, so ist es 15 wird verständlich, wenn man erkennt, daß die Koppdoch von besonderem Interesse bei runden Hohl- lung zwischen den H§_x-und HS₂-Wellenformen mit der leitern für die zirkuläre elektrische Wellenform. Dem- Kopplung zwischen getrennten Übertragungsleitungen nach wird die Erfindung unten eingehend in diesem verglichen werden kann, insofern, als ein starker Zusammenhang beschrieben. Insbesondere wird die Energieaustausch stattfindet, wenn die Phasenkon-Tendenz zur Wellenumwandlung von der zirkulären 20 stanten für die beiden Leitungen (oder Wellenformen) elektrischen Hg₁- in die HSk- Wellenform wesentlich hinreichend gleich sind. Wenn andererseits die Phasendadurch herabgesetzt, daß in ein verjüngtes Über- konstanten hinreichend verschieden sind, wird nur gangsstück eine verjüngte Hülse aus verlustarmem wenig oder keine Energie zwischen den Leitungen dielektrischem Material eingesetzt wird, die sich in (oder zwischen den Wellenformen) gekoppelt,
einem Gebiet hoher elektrischer Feldstärke für die 25 Bei den bekannten Anordnungen haben die Phasen-Hg₁-Wellenform und niedriger elektrischer Feldstärke konstanten der HS₁- und Ho₂- Wellenformen die Tenfür die HS₂-Wellenform befindet; vorzugsweise stimmt denz, bei höheren Frequenzen gleich zu werden. Damit die Form der Hülse mit der Verjüngung überein und wird die Tendenz der Kopplung zwischen den Wellenhat an jedem Punkt entlang der Verjüngung einen formen vergrößert. Entsprechend der Erfindung wird mittleren Radius b, der zu dem Verjüngungsradius a 30 jedoch diese Tendenz durch das Einsetzen einer dian diesem Punkt folgendermaßen in Beziehung steht: elektrischen Hülse beseitigt.

h im *ⁿ ^^em °^^{en an}8^eführt^en Aufsatz hat U η g e r

_ = J^L — ' ₌ 0 547 gezeigt, daß die Gleichungen für eine Verjüngung mit

α k₂ 7,016 ' verbessertem Aufbau gegeben sind durch

wobei k_x und k₂ die Wurzeln der Besselschen Funktion β

der ersten Art und Ordnung und gleich 3,832 bzw. Z = 2 / ^ (i\

7,016 sind. Die Dicke / der Hülse ist eine Funktion des J ßi—ßs

Verjüngungsradius a, der Dielektrizitätskonstante des 0

Materials und der Frequenz. Eine derart bemessene 40 und

dielektrische Hülse hat die Wirkung, die Degenerie- / e 1 ._in2;I e \_to <h

rung zwischen der HSi- und der HJ₂-Wellenform bei a = Ci₁ er-& ² »' °» , (2)
Signalen zu verhindern, deren Wellenlänge klein im

Verhältnis zum Radius des Hohlleiters ist. Im Ver- wobei α der Radius der Verjüngung an irgendeinem

gleich zu bisherigen Verjüngungen ist die Länge der 45 Punkt Z ist und /S₁ und /S₂ die Phasenkonstanten der

erfindungsgemäß aufgebauten Übergangsstücke herab- HSr und HJ₂ -Wellenformen am Punkt Z sind, die

gesetzt, ferner arbeiten sie in einem weit größeren gegeben sind durch

Frequenzbereich. _ IcJ-Ic₁*

In für mehrere Wellenformen geeigneten Systemen, Pi Pz- ₂ · w

welche Energie in der HJ₃-Wellenform übertragen 5° ®^a

können, kann die Dicke der Hülse so eingerichtet Ic₁ und Ar₂ sind die Wurzeln der Bessel-Funktion der

werden, daß zueinander in Beziehung stehende ersten Art und Ordnung, sie sind gleich 3,832 bzw.

Energiebeträge der Hg₂- und HS₃-Wellenform erzeugt 7,016.

Α ^ÄJhmJÄSSK u ' - ¥ * * *«<*™1*»—» ta freien

begrenzen. Raum; λ die Wellenlänge im freien Raum, und Q₁

Die Erfindung soll nachfolgend an Hand verschiede- kann ausgedrückt werden durch

ner Ausführungsbeispiele und in Verbindung mit den _z

Zeichnungen im einzelnen beschrieben werden. ₌ 1. f(ß 8) dz (4\

F i g. 1 der Zeichnungen zeigt im Querschnitt 60 2 £ '
ein verjüngtes Übergangsstück, das eine erfindungsgemäße dielektrische Hülse enthält; wobei Z₁ die Gesamtlänge der Verjüngung ist.

F i g. 2 zeigt zur Erläuterung die Änderung des Die H^-Wellenf ormumwandlung ist gegeben durch Faktors ρ als Funktion von β der Phasenkonstante

im freien Raum. 65 2/C₁Zc₂ /. a_z\ II — ^

In Fig. 1 ist eine bevorzugte Ausführung der IMQ)I I ^ln\

fid dll bi d l

g g g II _%^\

Erfindung dargestellt, bei der zwei zirkuläre Hohl- ^² ^¹ \ ¹^e₁[I —

leiter 10 und 11 mit den Radien U₁ und a₂ elektrisch \ π²

Die Gesamtlänge Z₁ der Verjüngung erhält man durch Integrieren der Gleichung (1) zwischen den Grenzen 0 und Q₁. Somit ist

(6) Hülse die Phasengeschwindigkeitsdifferenz zwischen den beiden Wellenformen erhöht.
Zur Erläuterung sei eine Hülse gewählt, deren

Dicke t sich mit — ändert, in welchem Fall man a

A-/

schreiben kann

Aus Gleichung (6) ergibt sich, daß, je größer die Differenz zwischen den Fortpflanzungskonstanten (A~~A) ist, um so kleiner ist die Längs Z₁ der Verjüngung.

Erfindungsgemäß wird der Wert /S₁-ZJ₂ gemacht und durch Einsetzen der dielektrischen Hülse 13 groß gehalten. Die neue Länge Z₁ ist dann A-A =

(13)

Z₁ =

ßi-ß

(7)

ßn m ßn

wobei ß_n die Fortpflanzungskonstante für die HS_n-Wellenform in einer leeren Verjüngung, ε₀ die Dielektrizitätskonstante der leeren Verjüngung (typischerweise aus Luft für die ε₀ Si 1) ist und J₀ und J₁ die Bessel-Funktionen der ersten Art der Ordnungen Null bzw. Eins sind.

Um die Phasengeschwindigkeitsdifferenz maximal zu machen, wählt man

b_ a

k_z 7,0

(9)

wodurch das dielektrische Material im Gebiet maximaler elektrischer Feldstärke für die HS₁-Wellenform und minimaler Feldstärke für die H^-Wellenform festgelegt ist. Damit erhält man

^Jl

Ic ²

2 / "i

so

(10)

und
daher ist

A-A= ^

2 β α²

(11)

jA~

IMk₁X ¹ \ki wobei P und Q Konstanten sind, die sich aus (12) ergeben zu

1.2 J-!

wobei ß_x und ß₂ die Phasenkonstanten der HJ₁- und HJj₂ -Wellenformen in einer Verjüngung mit einer Hülse sind.

Die Hülse hat eine Dielektrizitätskonstante S₁ und an jedem Querschnitt einen mittleren Radius b und eine Dicke t. Damit ist die örtliche Fortpflanzungskonstante J_n für die H₀ ¹ »-Wellenform ungefähr gegeben durch

tb .„/, V

k₂ J₀ (Ic₁)

(14)

(15)

(12)

Aus dem Vergleich der Gleichungen (12) und (3) ergibt sich, daß das Einsetzen der dielektrischen Aus Gleichung (5) kann man schließen, daß, wenn die äußersten Radien a_x und a₂ gegeben sind, die HjJ₂ -Wellenformumwandlung ausschließlich vom Wert Q₁ abhängt, der durch Gleichung (4) gegeben ist. Es soll daher Q₁ für eine leere Verjüngung und Q₁ für dieselbe Verjüngung mit einer dielektrischen Hülse berechnet werden. Einsetzen der Gleichungen (3) und (13) in (4) ergibt, daß

Qi

Z₁

- JL f ^dz

35 und

2[ß

Qß

(16)

(17)

In F i g. 2 sind Q₁ und Q₁ als Funktion der Phasenkonstante β für eine feste geometrische Form der Metallverjüngung und für verschiedene Werte von -~- dargestellt. Aus F i g. 2 ergibt sich, daß Q₁ mit zunehmendem β gleichmäßig abnimmt, während Q₁ auf ein Minimum abnimmt und dann zunimmt. Es sei bemerkt, daß J)₁ stets ein Minimum aufweist. Dies tritt bei einer Phasenkonstante ß₀ ein, die gegeben ist durch

(18)

Es sei zur Erläuterung angenommen, daß eine leere Verjüngung so bemessen ist, daß sie bei einem Minimum /S = A ^mit einem gewissen Q_n arbeitet (F i g. 2). Q₁₁ legt den Maximalbetrag der Wellenformumwandlung fest. Bei niedrigeren Frequenzen (ß < A)» ist Q₁ > Q_n, so daß die Wellenformumwandlung abnimmt. Bei höheren Frequenzen (ß > A) ist Q₁ < Qu, und die Wellenformumwandlung nimmt zu. Wenn nunmehr eine dielektrische Hülse in die Verjüngung eingesetzt ist, so daß

Qu = Qn, (19)

gibt es keinen Wert von β für den Q₁ < ρ_η ist, so daß die Verjüngung mit der Hülse bei jeder Frequenz mit geringerer HJ₂-Wellenformumwandlung als die leere Verjüngung bei A arbeiten kann.

Aus den Gleichungen (16) bis (19) kann hergeleitet werden, daß

(20)

Infolgedessen erhält man aus den Gleichungen (14), (15) und (20) als Ausdruck für die Dicke t der Hülse

t =

J.2 I·!

•g /C₁

Sa

Λ	\k 1
Λ2	/C1 2"

Aus den Gleichungen (3) und (6) erhält man für die Länge der Verjüngung Z₁ den Ausdruck jüngung ändert. Dies geschah lediglich, um die mathematische Ableitung zu vereinfachen. In der Praxis kann die Hülse mit gleichmäßiger Dicke ausgeführt werden, entsprechend der Dicke am Ende mit dem kleinen Durchmesser. In diesem Fall wird die HS:-Wellenformumwandlung noch mehr verringert, als es oben angegeben wurde..

Bisher wurde nur die Wirkung auf die ^-Wellenform betrachtet. Keine Beachtung wurde der HS₃-Wellenform geschenkt, die ebenfalls erzeugt werden kann, wenn der Durchmesser der Verjüngung genügend groß ist. Es kann gezeigt werden, daß, wenn eine leere Verjüngung (entsprechend den Berechnungen von Unger) für einen gegebenen Pegel der HS₃r (21) 15 Wellenformumwandlung gebaut wird (dies hat nur eine Änderung von k₂ = 7,016 in k₃ = 10,17 zur Folge), die Hinzufügung einer Hülse von der Dicke

Tr ² Jr 2 /C₃ Ii₁

Λ²

Z₁ —

ei

•άρ.

(22) — 1 Ä

Aus Gleichung (22) ist zu entnehmen, daß die Länge der Verjüngung proportional der Phasenkonstante /S₁ ist. Es ist daher im Prinzip möglich, eine leere Verjüngung mit einem gegebenen HS₂-Wellenformumwandlungspegel bei einem ß_t zu bauen, der beliebig klein ist. Die Länge der Verjüngung Z₁ ist dann entsprechend beliebig klein. Wenn nunmehr eine dielektrische Hülse hinzugefügt wird, wird die Verjüngung unendlich breitbandig. Jedoch ist dies in der Praxis nicht möglich, weil die Dicke t der dielektrischen Hülse [gegeben durch Gleichung (21)] umgekehrt proportional jS_x ^a ist, und damit unendlich groß wird. Trotzdem sind wesentliche Verbesserungen gegenüber leeren Verjüngungen möglich.

Als Erläuterung für die Verbesserung, die durch das Einsetzen der dielektrischen Hülse in die Verjüngung erzielt werden kann, sei eine Verjüngung betrachtet, die einen Leiter von 2,22 cm mit einem Leiter von 5,08 cm verbindet. Unger hat berechnet, daß eine derartige Verjüngung, die einen HS₂-Wellenformpegel von mehr als 50 Dezibel bis zu 75 GHz aufweist, eine Länge Z₁ von 91,44 cm hat. Wenn nun nach den Lehren von Unger eine andere leere Verjüngung für die Verbindung eines Leiters von 2,22 cm mit einem Leiter von 5,08 cm gebaut wird, deren HS₂-Wellenformumwandlung besser als 50 Dezibel bis zu 25 GHz ist, verringert sich die Länge dieser Verjüngung entsprechend Gleichung (22) zu hl k₂

(23)

eine Verjüngung ergibt, die gleiche maximale HS₂- und HS₃-Wellenformumwandlung aufweist. Dies erfolgt bei β = /S₀.

Aus den Berechnungen von Unger (Formel 24, S. 908, B.S.T.J., Juli 1958) ergibt sich das Verhältnis zwischen den Längen einer leeren Verjüngung und einer Verjüngung mit einer Hülse, die beide mit dem gleichen Pegel von HS₂ und HS₃ in demselben Frequenzbereich arbeiten zu

(.2

= 2,53.

(24)

Die Verjüngung mit der Hülse ist dann -y^-mal so

lang wie eine leere Hülse.

Wenn eine Arbeitsweise in einem höheren Band gewünscht wird und wenn sowohl die HS₂- als auch die HS₃-Wellenform unter einem festgelegten Maximalpegel bleiben sollen, kann eine zweite Hülse in die Verjüngung eingefügt werden, die sich an einem Punkt minimaler Feldstärke für die HS₃-Wellenform und wesentlicher Feldstärke für die HS₁-Wellenform befindet. Da es zwei derartige Punkte gibt, kann die zweite Hülse einen Radius c an irgendeinem Punkt haben, der gegeben ist entweder durch

= · 30,48 cm.

oder

Man kann nunmehr die dielektrische Hülse bestimmen, um diese Verjüngung von 30,48 cm unendlich breitbandig zu machen. Nach Gleichung (21)

und unter der Annahme, daß — = 2,5 ist, ändert sich

die Dicke der Hülse zwischen 0,081 cm am Ende mit dem kleineren Durchmesser in 0,033 cm am Ende mit dem größeren Durchmesser. Man erhält somit eine Verjüngung mit verringerter Länge und vergrößerter Bandbreite.

Es sei bemerkt, daß bei der obigen zur Erläuterung gegebenen Anleitung angenommen war, daß sich die Dicke der Hülse umgekehrt mit dem Radius der Ver-

55 c a

Die Dicke beider Hülsen und die Form der Verjüngung ergeben sich nach den Verfahren, die oben für eine Verjüngung mit einer einzigen Hülse beschrieben wurden.

Es sei bemerkt, wie ebenfalls oben festgestellt wurde, daß, wenn auch die als Beispiel gewählte Ausführung insbesondere für die HSi-Wellenform und für zirkuläre Wellenleiter geeignet ist, das Erfindungsprinzip in gleicher Weise auf andere Wellenformen und Wellenleiter anwendbar ist. Somit sind in allen Fällen die oben beschriebenen Anordnungen nur Beispiele für

15

zahlreiche mögliche spezielle Ausführungen, die Anwendungen des Erfindungsprinzips darstellen können.

Claims (6)

Patentansprüche:

1. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem zur Übertragung einer bevorzugten Wellenform und zur Unterdrückung wenigstens einer störenden Wellenform mit einem verjüngten Übergangsstück zur Kopplung der bevorzugten Wellenform aus einem ersten Hohlleiter mit ersten Quer-Schnittsabmessungen in einen zweiten Hohlleiter mit zweiten Querschnittsabmessungen und mit wenigstens einer Hülse aus verlustarmem dielektrischem Material, die das Übergangsstück teilweise ausfüllt, dadurch gekennzeichnet, daß die Hülse in einem Gebiet hoher elektrischer Feldstärke für die bevorzugte Wellenform und niedriger elektrischer Feldstärke für die störende Wellenform angeordnet ist.

2. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem nach Anspruch 1, bei dem der erste und der zweite Hohlleiter zirkulären Querschnitt haben und die bevorzugte Wellenform die HJi₁-Form ist, dadurch gekennzeichnet, daß der Radius b der Hülse an jedem Punkt entlang ihrer Länge zum Radius α des verjüngten Stücks an diesem Punkt durch den Ausdruck

- = 0,547
a

in Beziehung steht.

3. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem nach Anspruch 1, bei dem der erste und der zweite Hohlleiter zirkulären Querschnitt haben, und die bevorzugte Wellenform die HJ₁-Form ist, dadurch gekennzeichnet, daß der Radius b der Hülse an jedem Punkt entlang ihrer Länge zum Radius α des verjüngten Stücks an diesem Punkt durch den Ausdruck

40

b_ a

h.

in Beziehung steht, wobei Ar₁ und k₂ die ersten beiden Wurzeln der Bessel-Funktion der ersten Art und Ordnung sind.

4. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem nach Anspruch 1, 2 oder 3, dadurch ge-

kennzeichnet, daß die Hülse eine gleichmäßige Dicke hat.

5. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem nach Anspruch 1, 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Dicke t der Hülse sich folgendermaßen ändert:

— 1

8a

wobei S₁ die Dielektrizitätskonstante der Hülse, ε₀ die Dielektrizitätskonstante der leeren Verjüngung, k_x und k_z die ersten beiden Wurzeln der Bessel-Funktion der ersten Art und Ordnung, J₀ und J₁ die Bessel-Funktionen der ersten Art der Ordnungen Null bzw. Eins, ß_t die Fortpflanzungskonstante im freien Raum in einer leeren Verjüngung für die die Wellenformumwandlung einen festgelegten Maximalwert hat und α der Radius des verjüngten Stücks an dem Punkt ist, wo die Hülse eine Dicke t hat.

6. Elektromagnetisches Wellenübertragungssystem nach Anspruch 1, 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Dicke t der Hülse sich folgendermaßen ändert

j

1-

h aß_o

wobei ß₀ die Fortpflanzungskonstante im freien Raum in der leeren Verjüngung ist, bei dem die HJa-Wellenformenergie und die Hik-Wellenformenergie gleich sind, ^₁ die Fortpflanzungskonstante im freien Raum in einer leeren Verjüngung ist, für die die Wellenformumwandlung einen festgelegten maximalen Wert hat, S₁ die Dielektrizitätskonstante der Hülse ist, ε₀ die Dielektrizitätskonstante der leeren Verjüngung ist, J₀ und J₁ die Bessel-Funktionen der ersten Art der Ordnungen Null bzw. Eins sind, k_x, k₂ und k_s die ersten drei Wurzeln der Bessel-Funktion der ersten Art und Ordnung sind und α der Radius des verjüngten Stücks ist, wobei die Hülse eine Dicke t hat.

In Betracht gezogene Druckschriften:
Deutsche Auslegeschrift Nr. 1 081 521.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

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