DE1524875B2 - Magnetooptischer datenspeicher - Google Patents
Magnetooptischer datenspeicherInfo
- Publication number
- DE1524875B2 DE1524875B2 DE1967J0034948 DEJ0034948A DE1524875B2 DE 1524875 B2 DE1524875 B2 DE 1524875B2 DE 1967J0034948 DE1967J0034948 DE 1967J0034948 DE J0034948 A DEJ0034948 A DE J0034948A DE 1524875 B2 DE1524875 B2 DE 1524875B2
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- light beam
- wavelength
- magneto
- memory according
- data memory
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10502—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed
- G11B11/10504—Recording
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10502—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed
- G11B11/10515—Reproducing
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10582—Record carriers characterised by the selection of the material or by the structure or form
- G11B11/10586—Record carriers characterised by the selection of the material or by the structure or form characterised by the selection of the material
Description
Die Erfindung betrifft einen magnetooptischen Datenspeicher mit einer lichtdurchlässigen Magnetschicht
aus einem Granat-Material, in der binären Daten durch diskrete Bereiche unterschiedlicher Magnetisierungsrichtung
gespeichert werden, welche einen durch die Magnetschicht hindurchtretenden, polarisierten
Lichtstrahl magnetooptisch beeinflussen, und mit einem Detektor, der auf Änderungen in den optischen
Eigenschaften dieses Strahles anspricht und den verschiedenen Magnetisierungen zugeordnete Lesesignale
erzeugt.
Es sind magnetooptische Datenspeicher bekannt, bei denen als Speicherelement eine lichtdurchlässige
Magnetschicht verwendet wird, in welcher diskrete Bereiche in unterschiedliche Magnetisierungszustände
gebracht werden, die binäre Informationen darstellen (USA.-Patent 31 64 816>
Die Magnetschicht besteht aus einem Material, dessen Ummagnetisierungsschwelle durch die von einem auf die Schicht treffenden
Lichtstrahl erzeugte Wärme herabgesetzt wird. An die Schicht wird ein Magnetfeld angelegt, das für sich nicht
stark genug ist, eine Ummagnetisierung in der Schicht auszulösen. Tritt dieses Feld jedoch gemeinsam mit dem
Einfall eines Lichtstrahles auf, so wird in dem vom Lichtstrahl durchsetzten Bereich die Koerzitivkraft
so weit reduziert, daß das Magnetfeld eine Ummagnetisierung dieses Bereiches bewirken kann. Durch
to entsprechende Auslenkung des Lichtstrahles werden die binären Bits in einander benachbarten diskreten
Bereichen der Magnetschicht aufgezeichnet.
Eine Entnahme der gespeicherten Informationen erfolgt bei Einrichtungen dieser Art in der Weise, daß
is ein polarisierter Lichtstrahl über die verschiedenen
Bitspeicherpositionen geführt wird. Hinter der Magnetschicht befindet sich ein Detektor, der auf Änderungen
im Polarisationszustand des Lichtstrahles anspricht, die durch magnetooptische Effekte beim Durchtritt des
Lichtstrahls durch die einzelnen Speicherstellen hervorgerufen werden. Entsprechend diesen Änderungen
liefert der Detektor Ausgangssignale, deren Polarität in Beziehung zum Inhalt der abgetasteten Speicherstelle
steht (USA.-Patent 30 59 538).
Das korrekte und zuverlässige Funktionieren eines derartigen Speichers hängt in starkem Maße von der
Ausbildung der Magnetschicht ab. Die Magnetschichten werden bei den bekannten Ausführungen aus Ferritoder
Granat-Material hergestellt und haben eine Dicke von 20 bis 30 μ (IBM Technical Disclosure Bujletin,
August 1965, Seiten 431 und 432, und USA.-Patent 3164816). Schichten dieser Art werden mit einem
Lichtstrahl abgetastet, der eine Wellenlänge im Bereich oberhalb 5000 Ä aufweist. Es haben sich hierbei
insbesondere beim Lesen von Informationen insofern Unzulänglichkeiten ergeben, als die magnetooptischen
Effekte auf den Abtaststrahl nur relativ klein sind, so daß eine sichere Unterscheidung der gespeicherten
Binärwerte auf Schwierigkeiten stößt. Man hat versucht, diesen Nachteil durch Verwendung dickerer Schichten
zu vermeiden (z. B. letztgenanntes USA.-Patent) da die Stärke der magnetooptischen Effekte direkt proportional
der Schichtdicke ist. Hierdurch wird jedoch der Durchtritt des Lichtes durch die Schicht erschwert, so
daß der zur Auswertung verbleibende Lichtanteil nur noch gering ist. Außerdem wird zum Einschreiben
mittels Lichtstrahl-Auswahl eine größere Zeit und/oder ein sehr viel höherer' Energiegehalt für den Strahl
benötigt, weil das- zu erwärmende Volumen erheblich
so größer ist Ein weiterer Nachteil der Verwendung relativ dicker Schichten ist die damit verbundene
Verringerung der Bitspeicherdichte.
Aufgabe vorliegender Erfindung ist es, für einen Speicher der eingangs erläuterten Art Maßnahmen
anzugeben, durch die unter Vermeidung der oben angegebenen Nachteile der bekannten Speicher ein
schneller und zuverlässiger Speicherbetrieb und eine Erhöhung der Bitspeicherdichte ermöglicht wird. Die
Merkmale zur Lösung dieser Aufgabe sind aus dem .Patentanspruch 1 ersichtlich.
Die Erfindung beruht auf dem bisher unbekannten Umstand, daß bei magnetischen Granat-Schichten ein
erheblicher Anstieg der magnetooptischen Wirksamkeit für Licht der Wellenlänge unter 5000 A festgestellt
b5 wurde. Obwohl an sich bei Granat-Materialien der
Absorptionskoeffizient mit abnehmender Wellenlänge ansteigt, überwiegt in dem genannten Wellenlängenbereich
der Einfluß der verbesserten magnetooptischen
Wirksamkeit, so daß gute und sicher identifizierbare Ausgangssignale erhalten werden. Der Anstieg der
magnetooptischen Wirksamkeit ist so groß, daß die Dicke der Magnetschicht unter Wahrung einer sicheren
Lesesignalidentifizierung stark reduziert werden kann, wodurch eine Verkürzung der Einschreib- und Lesezeiten
und eine Erhöhung der Bitspeicherdichte ermöglicht wird.
Verschiedene vorteilhafte Ausgestaltungen und Weiterbildungen der Erfindung sind aus den Unteran-Sprüchen
zu ersehen. Nachfolgend ist ein Ausführungsbeispiel der Erfindung an Hand von Zeichnungen
beschrieben. Es zeigt
Fig. 1 eine schematische Darstellung einer magnetooptischen Speichereinrichtung, bei der die Prinzipien
vorliegender Erfindung angewendet werden,
Fig.2 ein Magnetschichtelement, wie es in der Einrichtung von F i g. 1 verwendet wird, in perspektivischer
und gebrochener Darstellung,
F i g. 3 eine graphische Darstellung der Abhängigkeit des zirkulären Dichroismus beim Lichtdurchtritt durch
ein Magnetschichtelement aus Gadolinium-Eisen-Granat von der Wellenlänge des verwendeten Lichtstrahls,
Fig.4 eine graphische Darstellung des Faraday-Effektes
einer Magnetschicht aus Gadolinium-Eisen-Granat in Abhängigkeit von der Wellenlänge eines die
Schicht durchsetzenden Lichtstrahles,
Fig.5 eine graphische Darstellung des errechneten Nutz-Störsignal-Verhältnisses einer Magnetschicht aus
Gadoliniu/n-Granat in Abhängigkeit von der Wellenlänge
des die Schicht durchsetzenden Lichtstrahls,
F i g. 6 eine Kurve für die Effektivität der Signaleinspeicherung in eine Magnetschicht aus Gadolinium-Granat
in Abhängigkeit von der Wellenlänge des zum Einschreiben benutzten Lichtstrahles und
F i g. 7 eine Kurve für die Abhängigkeit des Absorptionskoeffizienten einer Magnetschicht aus Gadolinium-Granat
von der Wellenlänge eines sie durchsetzenden Lichtstrahles.
In Fig. 1 ist eine typische thermomagnetische Aufzeichnungs- und Leseanordnung schematisch dargestellt,
bei welcher die Erfindung angewendet wird. Ein polarisierter Lichtstrahl 10 hoher Energie wird von
einer Strahlenquelle 11 erzeugt, die beispielsweise ein J Laser sein kann. Dieser Lichtstrahl wird sowohl zur
Aufzeichnung als auch zur Abfrage eines Speicherelementes 12 benutzt, das sich im Strahlengang befindet.
Der Lichtstrahl wird zeilenartig über das Speicherelement abgelenkt unter Wirkung einer Strahlenablenkeinheit
14 und eines Drehspiegels 15. Daten werden so aufgezeichnet durch Modulation des Lichtstrahles mit
Hilfe eines Modulators 16, der in geeigneter Weise durch Eingangssignale, welche die aufzuzeichnenden
Daten darstellen, gesteuert wird. Das Speicherelement 12 wird während einer Aufzeichnung einem Vorspannungsfeld
ausgesetzt.
Die Daten, die üblicherweise aus einer Folge von binären Einsen und Nullen bestehen, werden im
Speicherelement 12 thermomagnetisch aufgezeichnet. Bei dieser Aufzeichnungsmethode wird ein Material (jo
verwendet, welches auf die Strahlungsenergie anspricht, die durch den Lichtstrahl 10 geliefert wird, und welches
eine hohe Koerzitivkraft aufweist, wenn es nahe seiner magnetischen Ausgleichstemperatur gehalten wird,
wobei letztere etwa bei Raumtemperatur liegt. Wenn b5
daher ein diskretes Volumen des Materials unter dem Einfluß des Strahles 10 auf eine Temperatur nahe oder
oberhalb der Ausgleichstemperatur erwärmt wird, erfolgt eine Reduktion der Koerzitivkraft dieses
Volumens auf einen Wert, der es dem über die Spule 18 angelegten Vorspannungsfeld gestattet, die Magnetisierung
in dem betreffenden Material in die Richtung des Vorspannungsfeldes zu bringen. Die neue Magnetisierungsrichtung
wird beibehalten, wenn das Material abkühlt, und liefert eine Anzeige für die Einspeicherung
binärer Daten. Nach Ausrichtung der Magnetisierung des Materials vor einer Aufzeichnung in eine vorbestimmte
Richtung, die dem von der Spule 18 während einer Aufzeichnung erzeugten Magnetfeld entgegengerichtet
ist, werden nur ausgewählte Teile des Speicherelements 12, nämlich die während der Aufzeichnung
erhitzten Teile, in die eine Richtung magnetisiert (Richtung des Feldes der Spule 18), während diejenigen
Teile, die nicht erhitzt werden, ihre Magnetisierung in der entgegengesetzten Richtung beibehalten. Die
Auswahl der zu erhitzenden Teile wird durch entsprechende Steuerung des Modulators 16 bewirkt, während
der Strahl 10 über das Speicherelement 12 gelenkt wird.
Eine Information wird dem Speicherelement 12 entnommen durch einen Hindurchtritt des Strahles 10
durch die verschiedenen Bitspeicherplätze des Speicherelements 12. Für eine zerstörungsfreie Entnahme wird
der Strahl ausreichend schnell über die Bitspeicherplätze geführt, um eine Erhitzung des Speichermaterials
über einen vorbestimmten Temperaturwert zu vermeiden, der ausreichend niedrig ist, um eine Änderung des
Magnetisierungszustandes im Speichermedium zu verhindern. Nachdem der Abfragestrahl durch eine
ausgewählte Position des Speichermediums hindurchgetreten ist, wird sein Zustand durch einen Detektor 20
abgefüllt. Der Detektor 20 kann beispielsweise eine Änderung der Intensität des Lichtstrahles feststellen.
Eine solche Intensitätsänderung wird durch den zirkulären Dichroismus des Materials hervorgerufen,
aus dem das Speicherelement 12 besteht.
Wie aus der F i g. 1 ersichtlich ist, befindet sich der Detektor unterhalb des Speicherelements 12, um das
durch das Speicherelement 12 hindurchtretende Licht zu empfangen. Zirkular polarisiertes Licht, das in für
sich bekannter Weise durch Verwendung geeigneter optischer Elemente erzeugt werden kann, fällt auf das
Speicherelement 12 und wird zu unterschiedlichen Werten absorbiert in Abhängigkeit von der Richtung
der Magnetisierung der Speicherplätze, durch die das Licht hindurchtritt. Eine binäre Eins und eine binäre Null
kann daher durch Änderung der Intensität des durch die betreffenden Bitspeicherstellen ' hindurchtretenden
Lichtstrahles festgestellt werden, wobei die jeweilige Intensität des aus dem Speicherelement 12 austretenden
Strahles vom Absorptionsgrad der jeweiligen Bitspeicherstelle abhängt.
Die vorliegende Erfindung basiert auf der Feststellung, daß die magnetooptischen Eigenschaften von
Granat-Schichten bei Wellenlängen unterhalb 5000 Ä um einen Grad verstärkt auftreten, der größer ist als die
relative Zunahme des Absorptionskoeffizienten. Bei einer thermomagnetischen Speicheranordnung der
oben erläuterten Art wird ein Aufzeichnungs- und Lesestrahl mit einer Wellenlänge von unter 5000 A
sowie ein Speicherelement verwendet, das aus einer dünnen Schicht eines magnetischen Granat-Materials
besteht. Die Dicke des Speicherelementes ist vorzugsweise kleiner als 2 μ, da gefunden wurde, daß die
magnetooptischen Eigenschaften des verwendeten Materials bei einer solchen Dicke eine leichte
Feststellung der gespeicherten Daten gestatten.
Das Speicherelement 12 von F i g. 2 besteht aus einer dünnen Schicht 25 aus magnetischem Granat-Material,
die auf einem nichtmagnetischen Träger 26 aufgebracht ist. Das Substrat 26 ist nicht magnetisch, so daß es
keinerlei optischen Einfluß auf den Lesestrahl ausübt. Die Granat-Schicht hat vorzugsweise eine Dicke von
weniger als 2 μ, in der dargestellten Ausführungsform wird eine Schicht von 0,2 μ Dicke verwendet. Die
Lichtquelle 11 wird so gewählt, daß der von ihr erzeugte
Lichtstrahl eine Wellenlänge von 5000 Ä oder darunter aufweist. Bei dieser Wellenlänge werden die magnetooptischen
Eigenschaften des Speicherelementes 12 erheblich verstärkt. Diese Wellenlänge des Strahles 10
wird jeweils so ausgewählt, daß die optimalen magnetooptischen Eigenschaften des Speicherelementes
ausgenutzt werden. Sie kann mit der Type des verwendeten Granat-Materials variieren. Eine geeignete
Lichtquelle ist z. B. der Zink-Oxyd-Laser, der mit einer Wellenlänge von 3770 A arbeitet, oder der
Gallium-Arsenid-Laser zusammen mit einem Frequenzverdoppler,
wodurch eine Wellenlänge von 4200 A erhalten wird.
Das Granat-Material, aus dem das Speicherelement 12 besteht, wird vorzugsweise aus der Klasse der
Seltenen Erde-Eisen-Granate ausgewählt, die Yttrium, Lanthan, Praseodym, Neodym, Samarium, Europium,
Gadolinium, Terbium, Dysprosium, Holmium, Erbium, Thulium, Ytterbium und Lutetium, umfaßt. Eine große
Anzahl dieser Eisen-Granat-Materialien wurden bei Wellenlängen unterhalb 5000 A getestet; in jedem Falle
wurde eine Verbesserung der magnetooptischen Eigenschaften festgestellt.
Die F i g. 5 gibt eine graphische Darstellung der Verbesserung der Lesesignale, wie sie vom Detektor 20
empfangen werden. Wie aus der Darstellung ersichtlich ist, beträgt das rechnerisch ermittelte Nutz-Störsignal-Verhältnis
für eine 0,2 μ dicke Schicht aus Gadolinium-Eisen-Granat 2,5, wenn ein Strahl mit einer Wellenlänge
von annähernd 4200 A zur Abfrage verwendet wird. Im Vergleich hierzu ist das Nutz-Störsignal-Verhältnis bei
einer Wellenlänge von über 5000 A kleiner als 0,1. Die Kurve 27, die dies zum Ausdruck bringt, wurde durch
Messung des Signals gewonnen, welches während einer Leseoperation des Speicherelementes im Detektor 20
festgestellt wurde, unter der Annahme, daß das Störsignal-Verhältnis zu diesem Ausgangssignal proportionalist.
Zur Erläuterung der starken Erhöhung des Nutz-Störsignal-Verhältnisses
zeigt die F i g. 3 die Beziehung zwischen der Änderung in der Lichtübertragung und
einer verlustlosen Lichtübertragung durch ein Speicherelement, das aus Gadolinium-Eisen-Granat besteht, und
eine Dicke von 0,2 μ aufweist. Die aus der dargestellten Kurve zum Ausdruck kommende Veränderbarkeit der
Lichtübertragung ist eine Folge der magnetooptischen Eigenschaften des zirkulären Dichroismus. Die Kurve
zeigt, daß bei einer Wellenlänge von 4200 A die Änderung besonders stark ist im Vergleich zu dem
früher verwendeten Bereich von über 5000 A. Die Untersuchung von anderen magnetischen Granat-Materialien
haben dieselbe Charakteristik ergeben. Bei allen Proben haben sich ungewöhnlich starke Effekte
des zirkulären Dichroismus in dem erwähnten Wellenlängenbereich (kleiner 5000 A) ergeben.
Aus einem Vergleich der Fig. 5 mit der in Fig. 7 dargestellten Kurve, welche die Veränderung des
Absorptionskoeffizienten in Abhängigkeit von der Wellenlänge des Abfragestrahles zeigt, ergibt sich, daß,
obgleich der Absorptionskoeffizient des untersuchten Granat-Materials mit abnehmender Wellenlänge ansteigt,
die prozentuale Erhöhung nicht annähernd so ausgeprägt ist wie die Erhöhung des Effektes des
zirkulären Dichroismus. Hieraus erklärt sich die ausgeprägte Erhöhung im Nutz-Störsignal-Verhältnis
für dieses Wellenlängenintervall. Da die magnetooptischen Eigenschaften auf diese Weise erheblich verstärkt
werden, können wesentlich dünnere Schichten für das
to Speicherelement 12 verwendet werden als bei bekannten thermomagnetischen Speichern. Obgleich die
Schichten dünner sind, werden gute und starke Ausgangssignale erhalten.
Nachfolgend soll die Wirkungsweise der in F i g. 1 dargestellten Einrichtung näher erläutert werden. Die
Lichtquelle 11 erzeugt einen polarisierten Lichtstrahl, dessen Wellenlänge in der Nähe des Ultraviolett-Bereiches
bzw. im niedrigen Wellenlängenbereich des sichtbaren Lichtes liegt, d. h. unterhalb 5000 Ä. Der
Strahl 10 wird durch die elektrooptische Ablenkeinheit 14 geführt und am Drehspiegel 15 reflektiert, bevor er
auf das Speicherelement 12 auftrifft. Hierdurch wird der Strahl zeilenweise über die Fläche des Speicherelementes
12 geführt. Die Ablenkeinheit 14 dient zur-Ablenkung des Strahles senkrecht zur Zeichnungsebene
auf eine der verschiedenen Zeilen- oder Spur-Positionen des Speicherelementes 12. Jede Spurposition
entspricht einer bestimmten Abtastzeile oder -Spur im Speichermedium. Wenn z. B. im Speicherelement 12 ein
Datenblock gespeichert ist, der aus 64 Spuren besteht, ist die Ablenkeinheit 14 so ausgebildet, daß sie den
Strahl auf irgendeine der 64 Spurpositionen lenken kann. Eine Ablenkeinheit dieses Typs ist in der Lage,
einen Lichtstrahl auf eine von 1000 nebeneinanderliegenden Positionen mit einer Geschwindigkeit von
wenigstens 2-105 Ablenkungen pro Sekunde einzustellen.
Es kann eine mehr oder weniger große Anzahl Spuren verwendet werden. Sie hängt lediglich von der
Weise ab, in welcher der Strahl über das Speicherelement geführt werden soll. Eine bekannte elektrooptische
Ablenkeinheit dieser Art ist beispielsweise in »IBM Journal of Research and Development«, Januar 1964,
Seiten 64 bis 67 beschrieben.
Nach der Ablenkung durch die Ablenkeinheit 14 wird der Strahl durch einen Modulator 16 geführt, der dazu dient, das ihm zugeführte Licht hindurchzulassen oder zu sperren in Abhängigkeit von elektrischen Signalen, die anzeigen, ob eine binäre Eins oder eine binäre Null im Speicherelement aufgezeichnet werden soll. Derartiso ge elektrooptische Modulatoren sind ebenfalls bekannt. Im vorliegenden Falle wird jeweils dann, wenn die Aufzeichnung einer binären Eins erwünscht ist, der Lichtstrahl von der Quelle 11 zum Speicherelement 12 übertragen. Der Modulator 16 wird daher durch ein Eins-Signal so konditioniert, daß er den Lichtstrahl passieren läßt. Wenn dagegen der Modulator ein Null-Signal zugeführt erhält, wird der Durchtritt des Lichtstrahls gesperrt, so daß zu diesem Zeitpunkt kein Licht das Speicherelement 12 erreicht. Ein Linsensystem 17 dient zur Ausrichtung des Lichtstrahles 10 auf den Drehspiegel 15, der die Strahlablenkung in Richtung der durch die Ablenkeinheit 14 eingestellten Zeile bewirkt
Nach der Ablenkung durch die Ablenkeinheit 14 wird der Strahl durch einen Modulator 16 geführt, der dazu dient, das ihm zugeführte Licht hindurchzulassen oder zu sperren in Abhängigkeit von elektrischen Signalen, die anzeigen, ob eine binäre Eins oder eine binäre Null im Speicherelement aufgezeichnet werden soll. Derartiso ge elektrooptische Modulatoren sind ebenfalls bekannt. Im vorliegenden Falle wird jeweils dann, wenn die Aufzeichnung einer binären Eins erwünscht ist, der Lichtstrahl von der Quelle 11 zum Speicherelement 12 übertragen. Der Modulator 16 wird daher durch ein Eins-Signal so konditioniert, daß er den Lichtstrahl passieren läßt. Wenn dagegen der Modulator ein Null-Signal zugeführt erhält, wird der Durchtritt des Lichtstrahls gesperrt, so daß zu diesem Zeitpunkt kein Licht das Speicherelement 12 erreicht. Ein Linsensystem 17 dient zur Ausrichtung des Lichtstrahles 10 auf den Drehspiegel 15, der die Strahlablenkung in Richtung der durch die Ablenkeinheit 14 eingestellten Zeile bewirkt
In Zusammenwirken mit dem durch die Spule 18 angelegten Vorspannungsfeld werden in der oben
beschriebenen Weise digitale Daten im Speicherelement 12 gespeichert, indem für die Binärziffer Eins eine
Magnetisierung in der einen Richtung und für eine Binärziffer Null eine Magnetisierung in einer anderen
Richtung vorgenommen wird. Die Richtung des Vorspannungsfeldes und die Zuordnung des durchlässigen
und nichtdurchlässigen Zustandes des Modulators 16 zu den Binärwerten Eins und Null können natürlich
auch umgekehrt werden, wodurch sich eine gleichartige Aufzeichnung von binären Einsen und Nullen im
Speicherelement 12 ergibt.
Da die Wellenlänge des Strahles 10 unterhalb 5000 Ä liegt, ist der Absorptionskoeffizient des magnetischen
Granat-Materials relativ hoch, wie aus der Darstellung von F i g. 7 zu ersehen ist. Durch diesen größeren
Absorptionskoeffizienten wird ein größerer Teil des Strahles im Material des Speicherelements 12 absorbiert
und in Wärme umgesetzt, wodurch die angestrebte Erhitzung ausgewählter Stellen des Speicherelements
12 durch den Strahl 10 mit größerer Effektivität erfolgt. Da die Granat-Schicht außerdem auch viel dünner ist,
als die bei bekannten thermomagnetischen Speichern der obenerläuterten Art verwendeten Schichten, ist ein
wesentlich kleineres Volumen des Filmes bei der Aufzeichnung einer binären Information zu erhitzen, um
die Koerzitivkraft des Materials an dieser Stelle herabzusetzen. Hierdurch wird die Effektivität des
Einschreibprozesses hinsichtlich der Einschreibdauer und/oder des Energiebedarfs für den Lichtstrahl 10
verbessert. Die Fig.6 zeigt hierfür eine graphische Darstellung, aus der hervorgeht, in welchem Umfange
die Effektivität der Einschreiboperation von der Wellenlänge des Aufzeichnungsstrahles abhängt und
wie sie bei kürzeren Wellenlängen ansteigt. Die F i g. 6 enthält'eine ausgezogene Kurve für ein Speicherelement
der Dicke 0,2 μ und eine strichlierte Kurve für ein Speicherelement der Dicke von 2 μ um zu zeigen, in
welchem Maße die Effektivität der Einschreiboperation durch Verwendung dünnerer Speicherschichten ansteigt.
Ein Verfahren zur Herstellung derartiger dünner Speicherschichten aus Granat-Material wird beispielsweise
in dem Artikel von W. L. Wade, et al, »Chemically-Deposited Thin Ferrite Films«, IEEE
Transactions on Parts, Materials and Packaging, Dezember 1965, beschrieben. Schichten von 0,2 μ Dicke
können durch ein- oder mehrmalige Beschichtung mit nachfolgendem Einbrennen erhalten werden, wie es im
vorgenannten Artikel ausgeführt wird. Schichten mit außerordentlich gleichförmiger Dicke wurden erhalten
durch Herstellung einer Schicht gemäß den von Wade et al beschriebenen Prinzipien mit anschließender
Anwendung einer Spinn-Technik, wie sie im USA-Patent 31 98 657 angegeben wird.
Eine Datenentnahme aus dem Speicherelement 12 erfolgt unter Verwendung der Anordnung von Fig. 1,
wobei die Unterschiede in der magnetooptischen Eigenschaft bezüglich des zirkulären Dichroismus in
dem durch das Element 12 hindurchtretendenden Licht festgestellt werden. Um den zirkulären Dichroismus in
der dünnen Schicht aus Granat-Material feststellen zu können, muß der Strahl 10 in bekannter Weise zirkulär
polarisiert sein und in der in Verbindung mit der Schreiboperation erläuterten Weise entlang den Aufzeichnungszeilen
des Speicherelementes 12 abgelenkt werden. Da, wie vorausgehend angegeben, die digitalen
Daten im Element 12 durch magnetische Ausrichtung von diskreten Bereichen des Granat-Materials in
unterschiedlichen Richtungen aufgezeichnet werden, ändert sich die Intensität des das Speicherelement
durchsetzenden Lichtes in verschiedenen Polarisationsebenen, wenn der Strahl über die diskreten Speicherbe-
reiche geführt wird. Im Detektor 20 werden diese Intensitätsunterschiede abgefühlt und in Abhängigkeit
davon Signale erzeugt, die den aufgezeichneten Daten entsprechen.
Aus Fig.3 ist der Effekt des zirkulären Dichroismus
bzw. die Änderung der Lichtübertragung für rechts und links zirkulär polarisiertes Licht in Abhängigkeit von
der Wellenlänge ersichtlich. Der Anstieg des zirkulären Dichroismus im Bereich unter 5000 Ä macht deutlich,
daß die Änderung in der Intensität der Lesesignale mehrfach größer ist als in dem Wellenlängenbereich, in
dem die bekannten thermomagnetischen Speichereinrichtungen arbeiten. Das aus Fig.5 ersichtliche
Nutz-Störsignal-Verhältnis für den Wellenlängenbereich unter 5000 Ä rührt von dem großen Anstieg der
magnetooptischen Eigenschaften des Granat-Schicht-Speicherelements in diesem Wellenlängenbereich her.
Obgleich in der beschriebenen Anordnung der Effekt des zirkulären Dichroismus zur Entnahme der gespei-'
cherten Daten verwendet wird, kann hierzu auch der Faraday-Effekt ausgenutzt werden, da dieser bei den
oben erläuterten Schichtmaterialien ebenfalls im Wellenlängenbereich unterhalb 5000Ä eine starke Vergrößerung
zeigt. Wie aus F i g. 4 zu ersehen ist, erreicht die Faraday-Rotation Werte zwischen annähernd 20 und 47
Grad pro cm Dicke bei entsprechenden Wellenlängen von annähernd 4300 A und 3100 Ä. Im Vergleich hierzu
wird nur eine Faraday-Rotation von weniger als 3000 Grad pro cm bei Verwendung eines Abfragestrahles im
Wellenlängenbereich oberhalb 5000Ä erhalten.
Das Nutz-Störsignal-Verhältnis für eine Wertentnahme
unter Ausnutzung der Faraday-Rotation ist im angegebenen Bereich ebenfalls erheblich verbessert. In
F i g. 5 zeigt die gestrichelte Linie 28 das Nutz-Störsignal-Verhältnis für eine derartige Anordnung. Das
Verhältnis ist in der vorausgehend in Verbindung mit F i g. 5 beschriebenen Weise aus dem gemessenen
Lesesignal abgeleitet. Es ist festzustellen, daß das Ausgangssignal im Bereich unterhalb 5000 A annähernd
1 erreicht, während es im Vergleich hierzu für den
Wellenlängenbereich oberhalb 5000 A nur bei 0,1 liegt.
Einzelheiten einer mit dem Faraday-Effekt arbeitenden Leseanordnung sind nicht dargestellt, da Detektoren für
die Feststellung einer Verdrehung der Polarisationsebene eines polarisierten Lichtstrahles allgemein bekannt
sind. Die Einschreiboperation einer derartigen Anordnung kann in der gleichen Weise arbeiten, wie
vorausgehend in Verbindung mit F i g. 1 erläutert worden ist.
Hierzu 3 Blatt Zeichnungen
709 585/6
Claims (7)
1. Magnetooptischer Datenspeicher mit einer lichtdurchlässigen Magnetschicht aus einem Granat-Material,
in der binäre Daten durch diskrete Bereiche unterschiedlicher Magnetisierungsrichtung
gespeichert werden, welche einen durch die Magnetschicht hindurchtretenden, polarisierten
Lichtstrahl magnetooptisch beeinflussen, und mit einem Detektor, der auf Änderungen in den
optischen Eigenschaften dieses Strahles anspricht und den verschiedenen Magnetisierungen zugeordnete
Lesesignale erzeugt, dadurch gekennzeichnet,
daß ein polarisierter Lichtstrahl hoher Energie mit einer Wellenlänge verwendet wird, die
im kurzwelligen Bereich des sichtbaren Lichtes oder im langwelligen Bereich des ultravioletten Lichtes
Hegt.
2. Datenspeicher nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Magnetschicht eine Dicke
von höchstens 2 μ aufweist
3. Datenspeicher nach Anspruch 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Wellenlänge des polarisierten
Lichtstrahles unterhalb von 5000 Ä liegt.
4. Datenspeicher nach den Ansprüchen 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Magnetschicht aus
einem Seltene Erde-Eisen-Granat von annähernd 0,2 μ Dicke besteht und daß der polarisierte
Lichtstrahl eine Wellenlänge aufweist, die im Intervall von 3000 bis 4500 A liegt.
* . 5. Datenspeicher nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß der Detektor auf
eine Verdrehung der Polarisationsebene gemäß dem Faraday-Effekt anspricht
6. Datenspeicher nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet daß der Detektor auf
durch den Effekt des zirkulären Dichroismus hervorgerufene Intensitätsänderungen anspricht
7. Datenspeicher nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, daß der zur Ausführung
einer Dateneinspeicherung durch thermomagnetische Aufzeichnung verwendete Lichtstrahl die
gleiche Beschaffenheit wie der zur Datenentnahme verwendete, jedoch eine längere Einwirkdauer
aufweist.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US59338766A | 1966-11-10 | 1966-11-10 |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1524875A1 DE1524875A1 (de) | 1970-10-22 |
DE1524875B2 true DE1524875B2 (de) | 1978-02-02 |
DE1524875C3 DE1524875C3 (de) | 1978-10-26 |
Family
ID=24374501
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE1524875A Expired DE1524875C3 (de) | 1966-11-10 | 1967-11-02 | Magnetooptischer Datenspeicher |
Country Status (8)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US3514766A (de) |
BE (1) | BE703917A (de) |
CH (1) | CH459302A (de) |
DE (1) | DE1524875C3 (de) |
FR (1) | FR1541239A (de) |
GB (1) | GB1133919A (de) |
NL (1) | NL155113B (de) |
SE (1) | SE343970B (de) |
Families Citing this family (9)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4195908A (en) * | 1978-05-15 | 1980-04-01 | Sperry Corporation | Magnetic mirror for imparting non-reciprocal phase shift |
US4467383A (en) * | 1980-02-23 | 1984-08-21 | Sharp Kabushiki Kaisha | Magnetooptic memory medium |
US4586161A (en) * | 1983-05-11 | 1986-04-29 | General Electric Company | Permanent thermo-magnetic recording of binary digital information |
US4569881A (en) * | 1983-05-17 | 1986-02-11 | Minnesota Mining And Manufacturing Company | Multi-layer amorphous magneto optical recording medium |
US4615944A (en) * | 1983-05-17 | 1986-10-07 | Minnesota Mining And Manufacturing Company | Amorphous magneto optical recording medium |
US4721658A (en) * | 1984-04-12 | 1988-01-26 | Minnesota Mining And Manufacturing Company | Amorphous magneto optical recording medium |
US4833043A (en) * | 1983-05-17 | 1989-05-23 | Minnesota Mining And Manufacturing Company | Amorphous magneto optical recording medium |
CA1224270A (en) * | 1983-09-16 | 1987-07-14 | Junji Hirokane | Magneto-optic memory element |
US6767799B2 (en) * | 2001-12-28 | 2004-07-27 | Semiconductor Energy Laboratory Co., Ltd. | Laser beam irradiation method |
Family Cites Families (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3164816A (en) * | 1963-12-18 | 1965-01-05 | Bell Telephone Labor Inc | Magnetic-optical information storage unit and apparatus |
-
0
- FR FR1541239D patent/FR1541239A/fr active Active
-
1966
- 1966-11-10 US US593387A patent/US3514766A/en not_active Expired - Lifetime
-
1967
- 1967-09-15 BE BE703917D patent/BE703917A/xx unknown
- 1967-10-19 GB GB47554/67A patent/GB1133919A/en not_active Expired
- 1967-10-19 NL NL676714181A patent/NL155113B/xx unknown
- 1967-11-02 DE DE1524875A patent/DE1524875C3/de not_active Expired
- 1967-11-07 SE SE15272/67A patent/SE343970B/xx unknown
- 1967-11-07 CH CH1560367A patent/CH459302A/de unknown
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
CH459302A (de) | 1968-07-15 |
NL6714181A (de) | 1968-05-13 |
DE1524875C3 (de) | 1978-10-26 |
FR1541239A (fr) | |
DE1524875A1 (de) | 1970-10-22 |
BE703917A (de) | 1968-02-01 |
NL155113B (nl) | 1977-11-15 |
US3514766A (en) | 1970-05-26 |
SE343970B (de) | 1972-03-20 |
GB1133919A (en) | 1968-11-20 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE3686480T2 (de) | Magnetoptische aufzeichnung. | |
DE2845604C2 (de) | ||
DE2101906C3 (de) | ||
DE2829778A1 (de) | Wertzeichen, wie kredit- oder ausweiskarte und geraet zum pruefen des wertzeichens bzw. der karte | |
DE2041853B2 (de) | Vorrichtung zum Ermitteln der Gültigkeit von Identifizierungskarten | |
DE2627417A1 (de) | Datenlesesystem | |
DE3877236T2 (de) | Vorspann-magnetfeldspule eines magnetooptischen aufzeichnungsgeraetes. | |
DE1524875C3 (de) | Magnetooptischer Datenspeicher | |
DE2622915C2 (de) | Optisch-holographische Speichereinrichtung | |
DE1253317B (de) | Magnetooptische Informationsspeichereinrichtung | |
CH616254A5 (de) | ||
DE2159098A1 (de) | Verwendung von MnAlGe in magnetischen Speichervorrichtungen | |
DE2419443A1 (de) | Magnetooptische vorrichtung | |
DE2924248A1 (de) | Verfahren und vorrichtung zum auslesen von magnetisch codierten informationen | |
DE3851977T2 (de) | Magnetkarte und Anwendungsverfahren. | |
DE69223468T2 (de) | Magnetooptisches Aufzeichnungsmedium | |
DE2415625A1 (de) | Verfahren zur erhoehung des aufloesungsvermoegens | |
DE1524786A1 (de) | Magnetische Speicheranordnung | |
DE1524781B2 (de) | Anordnung zum ablesen eines informationstraegers und informationstraeger | |
DE2103044A1 (de) | Speicheranordnung fur Informationen | |
DE69125783T2 (de) | Magnetooptisches Aufzeichnungsverfahren | |
DE2044175A1 (de) | Aufzeichnungsträger | |
DE2055911A1 (de) | ||
DE1296672B (de) | Verfahren zum Speichern von Informationen in anisotropen Magnetschichtspeicherzellen | |
DE2641578A1 (de) | Magnetisches aufzeichnungsmedium mit zwei teilchenarten |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
EHJ | Ceased/non-payment of the annual fee |