DE1164472B

DE1164472B - Codierer, insbesondere fuer Pulscodemodulation

Info

Publication number: DE1164472B
Application number: DE1958I0014334
Authority: DE
Inventors: Kenneth William Cattermole; John Clifford Price; Arthur Tisso Starr
Original assignee: International Standard Electric Corp
Current assignee: International Standard Electric Corp
Priority date: 1958-10-23
Filing date: 1958-01-30
Publication date: 1964-03-05
Also published as: CH386484A; US3053993A; GB857506A; DE1113241B; GB873944A; FR78798E; US3045216A; DE1142906B; CH386483A; NL246422A; FR1198643A; GB834624A

Description

BUNDESREPUBLIK DEUTSCHLAND DEUTSCHES 4J07WW PATENTAMT Internat. Kl.: H 03 k

AUSLEGESCHRIFT

Deutsche Kl.: 21 al - 36/12

Nummer:
Aktenzeichen:
Anmeldetag:
Auslegetag:

114334 VIII a/21 al
30. Januar 1958
5. März 1964

Die Erfindung betrifft einen Codierer zur Umwandlung unquantisierter, amplitudenmodulierter Eingangssignale in binärverschlüsselte, jeweils einem Amplitudenschwellwert zugeordnete Ziffernimpulsgruppen.

Derartige Anordnungen haben als Analog-Digital-Wandler im wesentlichen drei Aufgaben zu erfüllen, und zwar die Einordnung des Analog-Meßwertes in eine Aufeinanderfolge von zumeist gleichmäßig abgestuften Schwellwerten, die Speicherung dieser Werte und deren Codierung.

Es sind nun Schaltungsanordnungen bekanntgeworden, die die obenerwähnten drei Aufgaben in mehr oder weniger vollkommener Weise zu lösen gestatten.

Handelt es sich beispielsweise bei dem zu codierenden Analogsignal um eine Spannung, so kann man einen Spannungsteiler mit mehreren Abgriffen für verschiedene Vergleichsspannungen verwenden und ermitteln, bis zu welchem Schwellwert die Vergleichs-Spannungen von dem zu untersuchenden Spannungssignal überschritten werden und von welchem nächsthöheren Schwellwert an diese von dem Spannungssignal nicht mehr überschritten werden.

Ferner kann man das Analogsignal einer Relaisanordnung zuführen, die ein elektrisches Schaltwerk je nach der Größe des Eingangssignals zur Abgabe eines entsprechenden Ausgangssignals veranlaßt. Ebenso sind elektronische Schaltungsanordnungen bekannt, bei denen die Zuordnung des Analogsignals zu einem bestimmten Schwellwert mittels Transistoren und spannungsabhängiger Widerstände erzielt wird.

Allen diesen Schaltungsanordnungen ist jedoch gemeinsam, daß sie von den obenerwähnten Aufgaben nur die erste, nämlich die Zuordnung Analogwert — Schwellwert, lösen; ihnen fehlt jedoch sämtlich die Speichereigenschaft, die für eine nachfolgende Digitalisierung notwendig ist. Zum Zwecke der Speicherung werden im allgemeinen Schaltungen verwendet, die zwei unterschiedliche stabile Schaltzustände einnehmen können, sogenannte Flip-Flop. Diese wiederum sind zumeist ungeeignet für die Durchführung des Vergleiches zwischen analoger Meßgröße und den diskret gestuften Bezugswerten. Diesbezügliche Schaltungsanordnungen, bei denen die Flip-Flop-Stufen aus Magnetkernen mit geeigneter Hysteresiskurve bestehen, sind bekannt; sie weisen jedoch zur Vermeidung der obenerwähnten Mängel und Beschränkungen einen hohen zusätzlichen Aufwand und komplizierten Aufbau auf. Auch gegen die Einflüsse von Störimpulsen, durch die die in den Kernen enthalte-Codierer, insbesondere für Pulscodemodulation

Anmelder:

International Standard Electric Corporation,
New York, N. Y. (V. St. A.)/

Vertreter:

Dipl.-Ing. H. Ciaessen, Patentanwalt,

Stuttgart W, Rotebühlstr. 70.

Als Erfinder benannt:
Arthur Tisso Starr,
Kenneth William Cattermole,
John Clifford Price, London

Beanspruchte Priorität:

Großbritannien vom 30. Januar 1957 (Nr. 3225)

nen Informationen entweder ganz oder teilweise gelöscht oder verfälscht werden können, ist Vorsorge zu treffen, was ebenfalls bei den bekannten Schaltungsanordnungen als den Aufwand vergrößernder Faktor hinzukommt.

Der Erfindung liegt nun die Aufgabe zugrunde, derartige Codieranordnungen zu vereinfachen und den Schaltungsaufwand zu verringern.

Diese Aufgabe wird unter Verwendung magnetischer Flip-Flop, wie sie als Ferritkernspeicher oder Sättigungswandler bekannt sind, gelöst. Die Erfindung bezieht sich auf einen Codierer zur Umwandlung unquantisierter, amplitudenmodulierter Eingangssignale in binärverschlüsselte, jeweils einem Amplitudenschwellwert zugeordnete Ziffernimpulsgruppen, insbesondere für PCM-Übertragungssysteme, bei dem eine Anzahl von Sättigungswandlern verwendet wird, deren die magnetische Induktion B als Funktion der magnetischen Feldstärke H darstellende Charakteristik einen scharfen Übergang in die Sättigung aufweist, und die entsprechend den verschiedenen Amplitudenschwellwerten durch unterschiedliche Felder H_v in der einen Sättigungsrichtung magnetisch vorgespannt sind. Erfindungsgemäß ist dieser Codierer dadurch gekennzeichnet, daß das Eingangssignal allen Sättigungswandlern über eine Reihe in Serie geschalteter Wicklungen in einem der Vorspannung entgegenwirkenden Sinne gemeinsam zugeführt wird, daß zur Ablesung allen Sättigungswandlern gemein-

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sam ein zweiteiliger Abrufimpuls zugeführt wird, dessen erster Teil, der Rückstellimpuls, eine Änderung des magnetischen Feldes im gleichen Sinne wie das Eingangssignal bewirkt und damit je nach seiner Größe, nach Vorspannung und nach Größe des Eingangssignals eine Umsättigung hervorruft oder nicht, während der zweite Teil, ein mindestens gleich großer, in die Richtung der Ausgangslage der Sättigungswandler weisender Impuls, gegebenenfalls das

stungsverluste bei der Codierung gering sind. Ferritmaterial u. dgl. genügt jedoch wegen des scharfen Überganges in die Sättigung den Anforderungen für den Aufbau von Codierern nach der Erfindung.

F i g. 1 zeigt ein Prinzipschaltbild für einen Codierer zur Ausgabe von drei binären Codeelementen. Als Sättigungswandler dienen sieben gleichartige Kerne 1 bis 7 aus Ferritmaterial oder anderem sättigungsfähigem magnetischem Material mit praktisch

Rückkippen der gekippten Sättigungswandler in die io rechteckförmiger Hysteresisschleife. Diese Kerne sind Ausgangssättigungslage bewirkt, und daß von Aus- schematisch als gerade Zylinder dargestellt, so daß gangswicklungen die gegebenenfalls beim Kippen und die Anordnung leicht zu übersehen ist, aber in der Rückkippen entstehenden Impulse abgegriffen wer- Praxis sind selbstverständlich toroidförmige Kerne den und mittelbar oder unmittelbar die dem zu codie- vorzuziehen oder auch Bohrungen in einem Ferritrenden Amplitudenschwellwert entsprechende Ziffern- 15 block, wie später noch erläutert werden soll, impulsgruppe bilden. Jeder der Kerne hat eine Vorspannwicklung, eine

Für den Aufbau der Codierer nach der Erfindung Signalwicklung und eine Abrufwicklung, die für den sind grundsätzlich zwei verschiedene Ausführungs- Kern 1 nut 8, 9 und 10 bezeichnet sind. Alle diese formen möglich, indem die Anordnung so getroffen Wicklungen haben den gleichen Umlaufsinn, und entwird, daß alle Sättigungswandler durch den Abruf- 20 sprechende Wicklungen der verschiedenen Kerne sind impuls ungesättigt werden, deren magnetische Vor- in Reihe geschaltet. Für die Vorspannung dient eine spannung einen gewissen Schwellwert nicht über- Gleichstromquelle 11, die einen Strom in den Wicksteigt, oder daß nur derjenige Sättigungswandler um- lungen 8 aufrechterhält. Eine Signalquelle 12 liefert gesättigt wird, dessen magnetische Vorspannung an- über die Wicklungen 9 ein Eingangssignal, dessen genähert dem auszuwertenden Eingangssignal ent- 25 Amplitude in eine entsprechende Ziffernimpulsgruppe spricht. Diese beiden Ausführungsformen und weitere umgewandelt werden soll. Eine Impulsquelle 13 lie-Beispiele sowie Merkmale der Erfindung werden im fert kurzzeitige Abrufimpulse an die in Reihe gefolgenden an Hand der Zeichnungen beschrieben. Es schalteten Wicklungen 10. Diese Abrufimpulse entzeigt sprechen den in magnetischen Speicheranordnungen F i g. 1 das Prinzipschaltbild für einen Codierer 30 üblichen Leseimpulsen. Ihre Wiederholungsfrequenz nach der Erfindung, der binär verschlüsselte Aus- beträgt zweckmäßig wenigstens das Doppelte der gangssignale liefert, höchsten Komponente der Nutzfrequenz des Ein-Fig. 2 eine Hysteresekurve zur Erläuterung der gangssignals.

Wirkungsweise des Codierers nach Fig. 1, Zur Vereinfachung ist bei allen Wicklungen nur

Fig. 3 eine die Ausgangssignale betreffende Ab- 35 eine Windung eingezeichnet. Die Zeichnung ist aber Wandlung der Schaltung nach F i g. 1, so zu verstehen, daß auch mehr als eine Wicklung für

F i g. 4 eine zur magnetischen Vorspannung der jede der Spulen vorgesehen sein kann. Die Windungs-Kerne in F i g. 1 geeignete Schaltung, zahlen aller Wicklungen 9 sind gleich, ebenso die F i g. 5 eine weitere Hysteresekurve zur Erläute- Windungszahlen der Wicklungen 10, nicht aber die rung einer zweiten Betriebsform der Schaltung nach 40 der Vorspannwicklungen 8. Diese haben verschie-

Fig.l,

F i g. 6 eine andere Abwandlung für die Kernwicklungen nach Fig. 1,

Fig. 7 eine spezielle Ausführungsform für die Verwendung von Ringkernen in einer Schaltung nach Fig. 1,

F i g. 8 das Schrägbild eines Ferritblockes für ein weiteres Ausführungsbeispiel nach der Erfindung,

F i g. 9 die Verdrahtung des Ferritblockes nach Fig. 8,

F i g. 10 die Abwandlung eines Teiles von F i g. 4 zur magnetischen Vorspannung mittels der Wicklungen in F i g. 9,

Fig. 11 und 12 zwei weitere Abwandlungen der Anordnung nach Fi g. 1,

Fig. 13 ein Prinzipschaltbild zur Erläuterung einer weiteren Ausführungsform nach Fig. 1.

Wie die weiteren Ausführungen im einzelnen erläutern, wird gemäß der Erfindung von dem verhältnis-

dene Windungszahlen, wie später noch erläutert wird. Sie können jedoch bei entsprechend abgewandelter Betriebsform auch untereinander gleich sein, wie im folgenden beschrieben wird.

Die Kerne 1 bis 7 sind jeder mit einer Ausgangswicklung 14 versehen, an denen die Ziffernimpulse für die erste Ziffer abgreifbar sind. Die erste Ziffer ist die Ziffer mit dem kleinsten Stellenwert. Wie die Figur zeigt, sind die Wicklungen 14 auf allen Kernen mit ungerader Nummer in der gleichen Richtung gewickelt wie die Eingangswicklung 9 dieser Kerne. Dagegen sind die Wicklungen 14 für die Kerne mit gerader Nummer entgegengesetzt gewickelt, wie eingezeichnet. Alle Wicklungen 14 sind in Reihe geschaltet.

Jeder der Kerne mit gerader Nummer 2, 4 und 6 ist mit einer zweiten Ausgangswicklung 15 versehen. An diesen sind die Ausgangssignale für die zweiten Ziffern abgreifbar. Die Wicklungen 15 der Kerne 2

mäßig scharfen Übergang der ß-H-Charakteristik 60 _und 6 sind im Windungssinne der Eingangswicklun-

von Ferriten oder ähnlichem Material Gebrauch ge- gen 9 gewickelt, die Wicklung 15 des Kernes 4 je-

macht, um die Grenzen zwischen verschiedenen Am- doch in entgegengesetzter Richtung. Auch die Wick-

plitudenschwellen des Eingangssignals festzulegen. lungen 15 sind in Reihe geschaltet. Dabei ist es ohne Bedeutung, ob das Material eine Nur der Kern 4 trägt noch eine weitere Ausgangs-

besonders weite Hysteresisschleife aufweist, d. h., ob 65 wicklung 16, an der die Ziffernimpulse für die dritte

die Koerzitivkraft besonders groß ist. Praktisch ist Ziffer (die Ziffer mit größtem Stellenwert) abgreifbar

eine verhältnismäßig kleine Koerzitivkraft (schmale sind. Die Wicklung 16 ist in gleichem Wicklungssinn

Hystereseschleife) zu bevorzugen, da dann die Lei- wie die Eingangswicklungen 9 gewickelt.

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Alle Ausgangswicklungen 14 bis 16 haben die magnetische Feldstärke Hq entspricht. Dann wird

gleiche Windungszahl. Wie später noch erläutert zweckmäßig der Strom für die magnetische Vorspan-

wird, werden die Ausgangsimpulse aus den Aus- nung aus der Gleichspannungsquelle 11 und die Win-

gangswicklungen 14 bis 16 entsprechenden Amplitu- dungszahl der Vorspannwicklungen 8 auf den Kernen

denbegrenzern 17, 18 und 19 zugeführt. Die Ziffern- 5 so gewählt, daß der Kern mit der Nummer r eine

impulse jeder Ziffernimpulsgruppe werden praktisch positive magnetische Vorspannung entsprechend dem

gleichzeitig erzeugt und mögen auch gleichzeitig an Feld H_v = Hc + (r — V2) Hq erfährt,

den Ausgängen der Begrenzer auftreten. Falls es er- In Fig. 2 ist auf der i?-Achse ein Maßstab mit der

wünscht ist, die Ziffernimpulse in Serie zu übertra- Schrittbreite Hq markiert, dessen Nullpunkt bei dem

gen, so können die Begrenzer an entsprechende Ab- 10 positiven Wert Hc liegt. Die gestrichelte Linie 27

griffe einer Verzögerungskette 20 angeschlossen wer- deutet das für die magnetische Vorspannung ange-

den, so daß die einzelnen Impulse zu verschiedenen legte Feld für den speziellen Fall r = 3 an. Im allge-

Zeiten am Ausgang 21 dieser Verzögerungskette auf- meinen kann r jeden ganzzahligen Wert zwischen 1

treten. und 2" — 1 annehmen.

Der Codierer nach Fig. 1 ist so ausgelegt, daß 15 Die Signalquelle 12 sei nun so ausgelegt, daß sie acht verschiedene Amplitudenschwellwerte des Ein- das Eingangssignal als negative Spannung den Eingangssignals unterschieden werden können. Jeder die- gangswicklungen 9 zuführt und dementsprechend in ser Amplitudenschwellwerte ist zweckmäßig als Mit- jedem der Kerne ein negatives magnetisches Feld telwert zwischen zwei Grenzwerten bestimmt, wie im -H_n erzeugt, also ein Feld, dessen Vorzeichen dem folgenden noch erläutert werden soll. Der Schwell- 20 für die magnetische Vorspannung erzeugten Feld entwert Null entspricht einer Amplitude, für die noch gegengesetzt ist. Die Wirkung dieses kurz als Einkein Ziffernimpuls erzeugt wird. Die übrigen sieben gangsfeld bezeichneten Feldes H_n verschiebt den ma-Schwellwerte mit den Nummern S₁ bis S₇ entsprechen gnetischen Zustand des Kernes längs des oberen zunehmenden Amplitudenwerten, so daß sieben Astes der B-ff-Charakeristik.

Kerne zur Ausgabe von sieben diesen zugeordneten 25 Liegt der Wert des Eingangsfeldes H_n zwischen

Ziffernimpulsgruppen erforderlich sind. den Werten (r — Vs) Hq und (r — Vs) Hq+ 2 Hc, so

Die Ziffernimpulsgruppen sind schematisch in wird der Kern in einen Zustand entsprechend dem F i g. 1 rechts von den entsprechenden Kernen 1 bis 7 Punkt 28 links vom Punkt 23 auf dem oberen Teil dargestellt. In der Figur ist durch ein Kreuz die An- der Hysteresekurve verschoben. Um den Amplitudenwesenheit eines Ziffernimpulses in der betreffenden 30 schwellwert des Eingangssignals zu bestimmen, wird Ziffernstelle dargestellt und die Abwesenheit eines ein Abrufimpuls zugeführt, der aus einem negativen Impulses durch ein leeres Feld angedeutet. Die erste Anteil für »Rückstellung« besteht und dem unmittel-Ziffer hat den Stellenwert 1, die zweite Ziffer den Stel- bar ein positiver Anteil für »Abrufen« folgt. Dieser lenwert 2 und die dritte Ziffer den Stellenwert 4. Man Abrufimpuls wird über die Abrufwicklung 10 zugeerkennt sofort, daß der dargestellte Code den aufeiil·- 35 führt. Der negative Anteil des Abrufimpulses ist so anderfolgenden Dualzahlen von 1 bis 7 entspricht. bemessen, daß er ein zusätzliches Feld von der Stärke

Es bedeutet keine Schwierigkeit, die dargestellte — 2 Hc in dem Kern erzeugt, während der positive AnAnordnung so zu erweitern, daß sie einen Code mit teil eine solche Amplitude hat, daß die Feldstärke η Binärziffern liefert, was einschließlich Null 2" ver- den Wert 2" Hq übersteigt. Der negative Anteil des schiedenen Amplitudenschwellwerten entspricht und 40 Abrufimpulses verschiebt den Zustand des Kernes wofür 2" — 1 Kerne benötigt werden. Alle Kerne sind längs der Linie 22, 25 auf den unteren Ast der Hystedann mit einer Ausgangswicklung für die erste Ziffer resekurve. Danach wird durch den positiven Anteil (Ziffer mit niedrigstem Stellenwert) zu versehen und des Abrufimpulses der Zustand des Kernes längs der der 2'"-¹I-Ie Kern mit einer Ausgangswicklung für Linie 24, 23 und längs des oberen Teils der Hystedie «-te Ziffer (die Ziffer mit größtem Stellenwert). 45 resekurve zurückgeschoben bis zu einem Punkt 29.

Die Wirkungsweise der Anordnung nach F i g. 1 Hat nun der Kern eine Ausgangswicklung 14 mit

wird an Hand der Fig. 2 erläutert, die eine ideali- dem gleichen Windungssinn wie die Wicklung 10 für

sierte ^-//-Charakteristik mit rechteckförmiger Hy- Abrufimpulse, so erzeugt der vollständige Abrufim-

stereseschleife zeigt. Die Ecken der Schleife sind mit puls in der Ausgangswicklung als Leseimpuls ein Im-

22, 23, 24 und 25 bezeichnet. Als Abszisse ist das 50 pulspaar, bei dem ein positiver Impuls auf einen ne-

magnetische Feld H, als Ordinate die magnetische gativen Impuls folgt. Der für die Auswertung nicht

Induktion B aufgetragen. benötigte negative Impuls wird in den zugeordneten

Wird ein Kern durch ein hinreichend großes nega- Impulsbegrenzern 17, 18 und 19 unterdrückt. Für

tives Feld gesättigt und dieses nachträglich aufgeho- die positiven Impulse, die der Flußänderung längs

ben, so verbleibt der Kern in dem durch den Rema- 55 der Linie 24, 23 entsprechen, sind die Impulsbegren-

nenzpunkt 26 auf der B-Achse bezeichneten Zustand. zer durchlässig.

Wird nun ein positives magnetisches Feld angelegt, Nimmt man nun an, daß durch das Eingangssignal das den Wert Hc überschreitet und damit die Koer- ein Eingangsfeld H_n erzeugt wird, das größer ist als zitivkraft überwindet, so wird der Kern umgesättigt (r — V2) Hq + 2 Hc, so befindet sich der Punkt 28, und erreicht einen Zustand auf dem offenen Zweig 60 der den Zustand des Kernes vor dem Abrufen beder Hysteresekurve rechts vom Punkt 23. Dabei tritt zeichnet, bereits auf dem unteren Teil der Hystereseeine große Änderung der magnetischen Induktion kurve links von 25, und der negative Teil des Abrufauf und erzeugt einen entsprechenden Ausgangs- impulses verschiebt ihn kurzzeitig weiter nach links, impuls in der oder den Ausgangswicklungen des was jedoch auf den weiteren Verlauf des Abrufvor-Kernes. 65 ganges ohne Einfluß ist. Der positive Anteil des Ab-

Es wird vorausgesetzt, daß dem Unterschied be- rufimpulses bewirkt wiederum eine Umsättigung des

nachbarter Amplitudenschwellwerte des Eingangs- Kernes und liefert dementsprechend einen positiven

signals, die der Codierer noch unterscheiden soll, eine Impuls auf der Ausgangswicklung.

Ist jedoch das durch das Eingangssignal über die Eingangswicklungen erzeugte Eingangsfeld H_n kleiner als (r — V2) Hq, dann wird der Zustand des Kernes durch einen Punkt auf dem oberen Teil der Hysteresekurve bezeichnet, der rechts von 23 liegt, und der negative Anteil des Abrufimpulses genügt nun nicht mehr zur Umsättigung des Kernes, verschiebt ihn also nicht auf den unteren Teil der Hysteresekurve, so daß der nachfolgende positive Anteil des Abrufimpulses ebenfalls keine Flußänderung bewirken kann und dementsprechend auch keinen Ausgangsimpuls erzeugt. Liegt die Größe des Eingangsfeldes zwischen den Werten (r — ¹Ia) Hq und (r + V*) Hq, so wird ein Ausgangsimpuls von jedem der ersten r-Kerne erzeugt. Das ist für alle die Kerne der Fall, deren Vorspannung gleich oder kleiner als die des r-ten Kernes ist. Kerne, deren Nummer größer als r ist, liefern keinen Ausgangsimpuls.

In der Anordnung nach F i g. 1 sind nur die Kerne 2, 4 und 6 mit Ausgangswicklungen 15 für die zweite Ziffer versehen. Wenn also die Amplitude des Eingangssignals nur so groß ist, daß ein Impuls allein von dem Kern 1 erzeugt wird, so tritt kein Ziffernimpuls für die zweite Ziffer auf. Bei größerer Amplitude des Eingangssignals möge auch von dem Kern 2, nicht aber von den Kernen 3 bis 7 je ein Ausgangssignal erzeugt werden. Die Ziffernimpulse aus den Wicklungen 14 für die Kernel und 2 heben sich dann gegenseitig auf. Nur der Ziffernimpuls für die zweite Ziffer wird über Wicklung 15 vom Kern 2 ausgeliefert. Ähnlich liegen die Verhältnisse, wenn die Eingangsamplitude ausreicht, die Umsättigung des Kernes 4 freizugeben, nicht aber die Umsättigung der Kerne 5 bis 7. Auch in diesem Falle wird kein Ziffernimpuls für die erste Ziffer ausgeliefert, da sich die Impulse in den Wicklungen 14 der Kerne 1, 2, 3 und 4 gegenseitig aufheben. Auch die Impulse in den Wicklungen 15 der Kerne 2 und 4 heben sich gegenseitig auf. Allein für die dritte Ziffer wird ein Ausgangsimpuls in Wicklung 16 erzeugt und ausgeliefert. Eingangssignale mit so großer Amplitude, daß auch die Umsättigung der Kerne 5, 6 oder 7 freigegeben wird, erzeugen über die Flußänderung im Kern 4 stets einen Ausgangsimpuls für die dritte Ziffer.

In obiger Erläuterung wurde zur Vereinfachung eine Hystereseschleife gemäß F i g. 2 angenommen. In der Praxis sind die Hystereseschleifen nicht rechteckig, es ergeben sich vielmehr Abrundungen der Kurve und eine entsprechende Neigung der Kurvenstücke 23-24 bzw. 22-25. Die Begrenzung der Hystereseschleife ist also nicht genau parallel der B-Achse. Daraus ergibt sich eine gewisse Unsicherheit bei der Trennung verschiedener Amplitudenschwellwerte, da in kleinen Amplitudenbereichen des Eingangssignals bereits kleine Induktionsänderungen im Kern auftreten, ohne daß die Amplitudenschwellwerte tatsächlich überschritten werden und damit eine vollständige Umsättigung bewirkt wird. Diese Art der Unsicherheit ist jedoch für alle Binärcodierer charakteristisch. Man kann diese Unsicherheit auf gewisse Toleranzgrenzen reduzieren. Im vorliegenden Falle wird dies in der Weise erreicht, daß man das magnetische Feld Hq verhältnismäßig groß gegenüber der Koerzitivkraft, also größer als Hc wählt. Bei nicht zu breiter Hysteresisschleife wird zweckmäßig Hq gleich einem Vielfachen von Hc gewählt. Die Größe dieses Vielfachen hängt von der Steilheit der Flanken 23-24 des verwendeten Kernmaterials und von der oberen Grenze der noch als zulässig betrachteten Unsicherheit ab.

Eine solche Maßnahme bedeutet natürlich, daß das magnetische Material während des Betriebes weit in die obere oder untere Sättigung getrieben wird. Praktisch bilden die Äste der Hysteresekurve (z. B. die Linie 22-29 in F i g. 2) einen kleinen Winkel mit der H-Achse, so daß auch in den Kernen, die kein Ausgangssignal abgeben sollen, kleine Flußänderungen induziert werden, was in den Ausgangswicklungen unerwünschte Störimpulse verursacht. Letztere können jedoch leicht durch entsprechende Bemessung eines Schwellwertes für die untere Ansprechempfindlichkeit der Impulsbegrenzer 17, 18 und 19 (F i g. 1) unterdrückt werden. Bis zu einem gewissen Grade kompensieren sich die Störimpulse auch selbst, soweit die Ausgangswicklungen auf den verschiedenen Kernen entgegengesetzten Wicklungssinn haben.

Es sei nochmals bemerkt, daß nur der Teil 28-22-25-24-23-29 der Hysteresekurve nach F i g. 2 zur Erzeugung der Codepulse benutzt wird. Dabei ist im wesentlichen die Unstetigkeit dieser Kurve, insbesondere der Funktionssprung von 24 nach 23 für die Wirkungsweise des nach der Erfindung aufgebauten Codierers von Bedeutung. Dagegen spielt die Koerzitivkraft (JHc) nur eine geringe Rolle. Vorzugsweise soll Hc jedoch klein sein, um die Leistungsverluste bei der Codierung klein zu halten.

Die obenerwähnte Ungenauigkeit bei der Bestimmung der Amplitudenschwellwerte kann wesentlich reduziert werden, wenn ein zyklisch permutierter Code angewendet wird, was unschwer durch einfache Umordnung der Ausgangswicklungen erreicht werden kann. F i g. 3 zeigt eine entsprechende Abwandlung des rechten Teiles der Kerne 1 bis 7 von Fig. 1. Die Wicklungen auf den linken Seiten der Kerne, also Vorspann-, Eingangs- und Abrufwicklungen, bleiben unverändert. Wie die F i g. 3 zeigt, sind nun für die erste Ziffer Ausgangswicklungen 14 allein auf den Kernen 1, 3, 5 und 7 vorgesehen, ebenso für die zweite Ziffer, Ausgangswicklungen 15 nur auf den Kernen 2 und 6. Wie die Figur zeigt, sind diese Wicklungen abwechselnd mit entgegengesetztem Wicklungssinn auf die Kerne aufgebracht. Wie in der Anordnung nach F i g. 1 ist für die dritte Ziffer eine einzige Wicklung 16 auf Kern 4 vorgesehen. Man erkennt, daß gemäß dieser Weiterbildung der Erfindung jeder der Kerne nur eine Ausgangswicklung trägt. Die entsprechenden Ziffernimpulsgruppen des zyklisch permutierten Codes sind in F i g. 3 schematisch rechts neben den entsprechenden Kernen dargestellt.

Bei Verwendung des zyklisch permutierten Codes kann die Unsicherheit, mit der verschiedene Schwellwerte unterscheidbar sind, erheblich herabgesetzt werden, und zwar auf etwa 0,1 Hq.

Durch Umordnung der Ausgangswicklungen kann jeder beliebige Code zur Anzeige der verschiedenen Amplitudenschwellwerte erzeugt werden. Die F i g. 1 und 3 geben hierfür nur zwei Beispiele. Man bemerkt, daß im Falle zunehmender Amplitudenschwellwerte für jede Ziffer eine Ausgangswicklung mit positivem Wicklungssinn auf den ersten Kern aufgebracht ist, der bei Überschreitung des entsprechenden Schwellwertes ein Ausgangssignal abgibt, und daß weiterhin eine Ausgangswicklung mit entgegengesetztem (negativem) Wicklungssinn auf denjenigen der nächsten Kerne aufgebracht ist, der kei-

nen Ausgangsimpuls für die betreffende Ziffer liefern soll, und daß schließlich wieder eine Wicklung mit positivem Wicklungssinn auf den nächsten Kern aufgebracht ist, der einen Ausgangsimpuls liefern soll, usw. Die nachstehende Tabelle I gibt einen Überblick über die Anordnung der Ausgangswicklungen für verschiedene Codekombinationen. Die drei Beispiele betreffen den normalen binären Code (Fig. 1), den zyklisch permutierten Code (Fig. 3) sowie einen weiteren willkürlich gewählten Code. In den Ziffernspalten der Tabelle wird eine Wicklung mit positivem Wicklungssinn (Wicklungssinn gleich dem der Eingangswicklung) durch das Zeichen » + « und Wicklungen im entgegengesetzten (negativen) Wicklungssinn durch das Zeichen » —« dargestellt. Die Ziffernimpulsgruppen oder Codegruppen sind so dargestellt, daß eine »1« die Anwesenheit und eine »0« die Abwesenheit eines Ziffernimpulses anzeigt.

Tabelle I

	Reinl Code zeichen	jinäre Ve	+	rschlüsselung Ziffer 2 3	+	Zykli Code zeichen	sch permi	jtierter C Ziffer 2	ode 3	Willk Code zeichen	ürlich ge¹ 1	ivählter-Code Ziffer 2 I 3	+
	000		—			000				000			—
Kernl	100		+			100	+			100	+		+
Kern 2	010	—	+		110		+		010	—	+
Kern 3	110	+		010	—			001		—
Kern 4	001 ~	—	011			+	110	+	+
Kern 5	101		111	+			011	—	—
Kern 6	011	+	101		—		101	+	—
Kern?	111		001	—			111		⁺

Man erkennt, daß die ersten beiden Abschnitte der Tabelle I mit den zugehörigen Anordnungen nach Fig. 1 bzw. 3 übereinstimmen. Der dritte Abschnitt zeigt, wie die Wicklungen für einen beliebig vorgegebenen Code anzuordnen sind.

Im Falle der Anordnung nach F i g. 3 zur Umwandlung der amplitudenmodulierten Eingangssignale in einen zyklisch permutierten Code hat jeder der Kerne, wie schon gesagt, nur eine Ausgangswicklung. Es ist daher möglich, die Anordnung so abzuwandeln, daß die Ziffernimpulse jeder Ziffernimpulsgruppe in Serie erzeugt werden. Bei einer solchen Anordnung sind Impulsbegrenzer und Abrufsignalquelle zu vertauschen. Es ergibt sich dann eine zu der vorstehend beschriebenen inverse Betriebsform, auf die jedoch in den Figuren nicht weiter eingegangen wird. Die drei Abrufimpulsquellen führen bei dieser inversen Betriebsform der Reihe nach Abrufimpulse den drei Sätzen von Wicklungen 14, 15 und 16 zu. Die Abrufimpulsquelle 13 der Fig. 1 wird ersetzt durch einen einzigen Begrenzer ähnlich 17, 18 und 19. Die Wicklungen 14, 15 und 16 (Fig. 3) sind jedoch in diesem Falle alle in positivem Wicklungssinn gewickelt, und die Wicklungen 10 der F i g. 1 sind zum Teil im positiven, zum Teil im negativen Wicklungssinn gewickelt, wie schematisch die nachstehende Tabelle II zeigt, in der die eingetragenen Symbole die schon im Zusammenhang mit Tabelle I erklärte Bedeutung haben. In dieser Anordnung werden für jede Ziffernimpulsgruppe die einzelnen Ziffernimpulse über den mit den Windungen 10 verbundenen (nicht eingezeichneten) Impulsbegrenzer abgenommen. Jeder Abrufimpuls, der den Wicklungen 14, 15 bzw. 16 zugeführt wird, besteht wie die schon oben beschriebenen Abrufimpulse aus einem negativen Anteil für »Rückstellen« und einen positiven Anteil für »Abrufen«.

Im Zusammenhang mit den Fig. 1 bis 3 wurde bereits erläutert, daß die Vorspannwicklungen 8 unterschiedliche Windungszahlen proportional dem magnetischen Feld Hc + (r — ¹Zt) Hq für die bei den einzelnen Kernen unterschiedliche Vorspannung haben müssen. Es kann dann vorkommen, daß unverhältnismäßig große Windungszahlen für die Kerne mit großer Vorspannung benötigt werden und daß insbesondere bei kleinen toroidförmigen Kernen die praktische Ausführung auf Schwierigkeiten stößt. Diese werden gemäß einer Weiterbildung der Erfindung in einer Anordnung nach Fig. 4 vermieden. Wie die F i g. 4 zeigt, wird die Schaltung zweckmäßig so ausgelegt, daß alle Vorspannwicklungen die gleiche Windungszahl (in einigen Fällen nur eine Wicklung) haben und daß der Strom durch jede dieser Wicklungen proportional zu dem für die magnetische Vorspannung benötigten Feld ist.

Tabelle II

Zyklisch permutierter Code

	Code zeichen	Ausgangswicklung	-J-	+	Abruf wicklung
		14 I 15 I 16			10
	000
Kernl	100	+			+
Kern 2	110		+	+
Kern 3	010	+		—
Kern 4	011			+
Kern 5	111	+		+
Kern 6	101			—
Kern 7	001	+		—

In F i g. 4 sind die Vorspannwicklungen 8 für die Kerne 1 bis 7 in Reihe geschaltet und bilden mit den sechs jeweils als Shunt wirksamen, untereinander gleichen Widerständen 30 bis 35 mit dem Leitwert Gl und dem Abschlußwiderstand 36 mit dem Leitwert G 2 über eine gemeinsame Sammelschiene ein leiterförmiges Netzwerk. Es sei angenommen, daß der Gleichstromwiderstand der Spulen vernachlässigt werden kann. Das leiterförmige Netzwerk wird aus

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einer Gleichspannungsquelle 11 mit der Betriebsspannung £ gespeist, die mit der Vorspannwicklung des Kernes 7 verbunden ist.

Das für die magnetische Vorspannung des Kernes mit der Nummer r benötigte Feld beträgt Hc 4- (r — Va) Hq, worin r jeden ganzzahligen Wert zwischen 1 und 2" — 1 annehmen kann. Der Strom durch die Vorspannwicklung des Kernes 1 ist bei Vernachlässigung des Gleichstromwiderstandes der Spulen gleich E- Gl, und Gl wird so gewählt, daß E · Gl = k(Hc + Va Hq), worin k eine Konstante bezeichnet, die von der Windungszahl und den Abmessungen des Kernes abhängt. Entsprechend wird Gl so gewählt, daß E ■ Gl = kHq.

Der Strom durch die Vorspannwicklungen der aufeinanderfolgenden Kerne erhöht sich von Kern zu Kern jeweils um einen Schritt von der Größe EGl, und offenbar nimmt der Strom durch den Kern mit der Nummer r den Wert E ■ Gl +(r - 1) E ■ Gl an. Das zugehörige Feld für die Vorspannung des Kernes mit der Nummer r ist dann

Hc + V₂ Hq + (r- 1) Hq = Hc + (r - V₂) Hq,

wie es sein muß.

Es ist für den Fachmann selbstverständlich, daß die Leitwerte der Widerstände 30 bis 35 näherungsweise einen Ausgleich der Gleichstromwiderstände der Spulen gestatten, falls diese nicht vernachlässigt werden können. Die Widerstandswerte sind auch in diesem Falle so wählbar, daß der Strom in aufeinanderfolgenden Spulen um Beträge zunimmt, die jeweils der Feldstärke Hq entsprechen.

Für ein. Zeitmultiplex-Mehrkanal-Übertragungssystem mögen die Eingangssignale durch Impulszüge unterschiedlicher Amplituden gegeben sein. In diesem Falle kann die Eingangssignalquelle 12 (F i g. 1) so ausgelegt werden, daß sie diese Impulszüge den Eingangswicklungen 9 zuführt. Bei einem solchen Impulsbetrieb können die Abrufimpulsquelle 13 und die Abrufwicklungen 10 eingespart werden. Für diese spezielle Betriebsform sei angenommen, daß die Eingangssignalquelle 12 positive Impulse liefert und die Gleichspannungsquelle 11 umgepolt wird, so daß sie entweder in der Anordnung nach F i g. 1 oder der Anordnung nach F i g. 4 — solche Ströme liefert, daß für die magnetische Vorspannung im Kern mit der Nummer r anliegende Feld

verschoben und ein entsprechendes Ausgangssignal von den ersten r-Kernen abgegeben, so daß sich die dem in Fig. 1 bzw. 3 dargestellten Code entsprechende Ziffernimpulsgruppe ergibt. Damit die Kerne in einem durch den linken unteren Ast der Hysteresekurve dargestellten Zustand verbleiben, ist es notwendig, daß ¹ZiHq größer ist als 2Hc. Wenn diese Bedingung nicht erfüllt ist, kann die Betriebsform dahin abgewandelt werden, daß jedem positiven Eingangsimpuls ein negativer Rückstellimpuls hinreichend großer Amplitude vorangeschickt wird.

In den bisher im Zusammenhang mit den F i g. 1 bis 5 beschriebenen Anordnungen zeigt ein Ausangsimpuls des Kernes mit der Nummer r an, daß die Amplitude des Eingangssignals zur Zeit des Abrufes den Amplitudenschwellwert überschreitet, der ein magnetisches Feld von der Stärke (r — V₂) Hq in dem Kern induziert. Mit anderen Worten, die Linie 23-24 ist die untere Grenze für den r-ten Schwell-

wert.

Es ist jedoch auch möglich, eine solche Betriebsform zu wählen, daß ein Ausgangssignal allein durch den r-ten Kern bewirkt wird, wenn die Amplitude des Eingangssignals so groß ist, daß das ihr entsprechende magnetische Feld zwischen den Grenzen (r — Vs) Hq und (r + ¹Zs) Hq liegt. Auch bei dieser Betriebsform werden die Eingangssignale sowie die Vorspannung in der bereits im Zusammenhang mit den Fig. 1 und 2 beschriebenen Weise zugeführt.

Für die Abrufimpulse jedoch, die aus der Abrufimpulsquelle 13 zugeführt werden, wird die Amplitude so bemessen, daß die Feldänderung an Stelle von 2" Hq jetzt nur Hq beträgt. In diesem Falle gibt nur der Kern r ein Ausgangssignal für Eingangssignale, die in den oben angegebenen Grenzen liegen. In F i g. 2 bezeichnet die gestrichelt eingezeichnete Linie 39 den Abstand Hq links von der Linie 23-24, und es wird klar, daß nur, wenn das resultierende magnetische Feld aus der Überlagerung von Vorspannung und Eingangssignalstrom einem Punkt zwischen den Linien 23-24 und 39 entspricht, der Abrufimpuls mit der Amplitude Hq über den entsprechenden Kern ein Ausgangssignal bewirkt. Die Ausgangswicklungen auf den Kernen werden gemäß der folgenden Tabelle III für den normalen binären Code angeordnet und sind alle in der gleichen Richtung wie die anderen Wicklungen des Kernes gewickelt.

- [(r - V₂) Hq + Hc]

beträgt. Die entsprechende Betriebsform der Schaltung wird an Hand der in Fig. 5 dargestellten Hystereseschleife beschrieben. Die Vorspannung des Kernes 1 wird durch die gestrichelte Linie 37 angedeutet, die im Abstand V₂ Hq links der Linie 23-24 liegt, so daß die Feldstärke für die Vorspannung — (V2 Hq — Hc) beträgt. Die Vorspannung der übrigen Kerne wird jeweils um einen Schritt Hq erhöht, so daß sich für den Kern mit der Nummer r infolge der Vorspannung ein Feld von

- [(r - V₂) Hq + Hc]

ergibt. Die Vorspannung für Kern 3 ist als gestrichelte Linie 38 im Abstand 2 Vs Hq — Hc von der Linie 23-24 eingetragen.

Entspricht der Amplitude des Eingangssignals ein Feld zwischen (r — Vs) Hq und (r + ¹It) Hq, so wird der den magnetischen Zustand des Kernes beschreibende Punkt nach rechts über die Linie 23-24 hinaus Tabelle III
Rein binäre Verschlüsselung

Codezeichen

Ziffer

	000
Kernl	100
Kern 2	010
Kern 3	110
Kern 4	001
Kern 5	101
Kern 6	011
Kern 7	111

4-

Man erkennt, daß die Anordnung der Ausgangswicklungen mit der Anordnung der Binärziffern »1«

der vorgelegten Codetafel entspricht. Dies gilt für jeden beliebigen binären Code.

Für die Wirkungsweise des hier beschriebenen Codierers wird vorausgesetzt, daß ein Kern, dessen Magnetisierungszustand durch einen Punkt rechts der Linie 23-24 (F i g. 2) bezeichnet wird, bei Zuführung des Abrufimpulses einen Ausgangsimpuls liefert. Praktisch wird natürlich ein kleiner Störimpuls erzeugt, da die Linie 22-29 nicht genau parallel zur //-Achse verläuft, sondern schwach mit zunehmenden Werten von H ansteigt. Es wurde jedoch schon bei der Diskussion der Fig. 1 und 3 darauf hingewiesen, daß bei der Reihenschaltung von Ausgangswicklungen mit entgegengesetzten Wicklungssinn sich die Störimpulse gegenseitig kompensieren. Um bei ungerader Anzahl der Ausgangswicklungen Störimpulse zu kompensieren, wird zweckmäßig, wie die Fig. 6 zeigt, ein Kompensationskern vorgesehen. Diese Maßnahme bedeutet eine dem Fachmann ohne weiteres verständliche Abwandlung des unteren Teiles der Fig. 1. Der Kompensationskern40 ist mit seinen Wicklungen mit den anderen Kernen in Reihe geschaltet, von denen in F i g. 6 nur der Kern 1 eingezeichnet ist. Alle anderen Kerne sind ebenso angeordnet wie in Fig. 1. Der Kompensationskern 40 trägt eine Vorspannwicklung 41, eine Abrufwicklung 42 sowie drei Ausgangswicklungen 43, 44 und 45, jedoch keine mit der Eingangsquelle 12 verbundene Eingangswicklung 9. Die Wicklungen 41 und 42 einerseits und die Wicklungen 43, 44 und 45 andererseits sind entgegengesetzt gewickelt. Sie haben die gleichen Windungszahlen wie die entsprechenden Wicklungen 8 und 10 bzw. 14, 15 und 16.

Gegebenenfalls ist jedoch die Windungszahl der Wicklung 41 so zu wählen, daß der Kern 40 bis zu einem Punkt vorgespannt wird, der wenig rechts der Linie 23-24 liegt, d. h., das Feld für die Vorspannung soll Hc übersteigen. Zum Beispiel kann der Kern 40 dieselbe Vorspannung haben wie der Kern 1 (Fig. 1), was einem Feld von der Stärke Hc + ¹U · Hq entspricht.

In Verbindung mit den Fig. 1 und 6 ist leicht zu erkennen, daß zusammen mit dem Kompensationskern 40 für jede Ziffer eine gerade Anzahl von Ausgangswicklungen mit abwechselnd entgegengesetztem Wicklungssinn vorgesehen sind, so daß sich praktisch die Störimpulse kompensieren. Da der Kern 40 bis zu einem Punkt rechts der Linie 23-24 vorgespannt ist, kann er auf Abruf kein Ausgangssignal abgeben.

Es sei noch bemerkt, daß der Kern 40 für eine der Ausgangsziffern nur dann mit einer Wicklung zu versehen ist, wenn die Gesamtzahl der diese Ziffer betreffenden Ausgangswicklungen auf den Kernen 1 bis 7 ungerade ist. So wäre z. B. für die in Fig. 3 gezeigte Anordnung zur Ausgabe des zyklisch permutierten Codes der Kern 40 nur mit einer Ausgangswicklung 45 versehen, da nur für die dritte Ziffer die Anzahl der Wicklungen ungerade ist.

Wird für die Vorspannung die in Fig. 4 gezeigte Anordnung benutzt, so ist die Vorspannwicklung 41 des Kernes 40 mit der Vorspannwicklung des Kernes 1 zwischen den Widerständen 35 und 36 in Reihe zu schalten.

Werden, wie in den Fig. 1, 3 und 6 eingezeichnet, stabförmige Kerne verwendet, so sind unverhältnismäßig große elektromagnetische Kräfte erforderlich, um die Kerne in die Sättigung zu treiben, da die magnetischen Kreise nicht geschlossen sind. Man wird deshalb vorzugsweise kleine toroidförmige Kerne verwenden. Ebenso vorteilhafte Ergebnisse sind mit einer durch geeignete Bohrungen in einem Ferritblock geführten Verdrahtung zu erzielen.
F i g. 7 zeigt als Ausführungsbeispiel einen toroidförmigen Kern, der dem Kern 4 der Fig. 1 entspricht, auf welchem sechs Wicklungen 8 bis 10 und 14 bis 16 aufgebracht sind. Wie in der Zeichnung angedeutet, haben die Wicklungen 14 und 15 entgegengesetzten Wicklungssinn wie die übrigen. Auch die anderen Kerne nach F i g. 1 können toroidförmig ausgeführt werden und entsprechen dann ebenfalls der F i g. 7, nur daß die eine oder andere der Wicklungen 14 bis 16 entfällt. Es ist natürlich nicht notwendig, daß die einzelnen Wicklungen getrennte Abschnitte des Toroids belegen, wie sie aus Gründen der Übersichtlichkeit in der Figur eingezeichnet sind.
Die mit einem Ferritblock aufgebaute Ausführungsform eines Codierers nach der Erfindung wird an Hand der F i g. 8 und 9 im folgenden beschrieben. F i g. 8 zeigt einen Ferritblock im Schrägbild mit den für das Ausführungsbeispiel· geeigneten Bohrungen. Fig. 9 gibt einen Überblick für die Verdrahtung zur Erzeugung des zyklisch permutierten Codes entsprechend F ig. 3.

Fig. 8 läßt sieben untereinander gleiche quaderförmige Blöcke 46 bis 52 aus Ferritmaterial erkennen, die den Kernen 1 bis 7 der Fig. 3 entsprechen. Benachbarte Blöcke sind durch sechs Platten 53 aus nichtmagnetischem Material getrennt. Durch jeden der Blöcke führen zwei parallele zylindrische Bohrungen mit den Nummern 54 bis 67. Die Bohrungen mit gerader Nummer dienen zur Durchführung der Ausgangswicklungen für die Ziffemimpulse, und die Bohrungen mit ungerader Nummer werden für Kompensationszwecke verwendet. Sie entsprechen dem Kompensationskern40 nach Fig. 6, werden aber zur Kompensation der Störimpulse getrennt verdrahtet, so daß jeder Bohrung mit gerader Nummer eine Kompensationswicklung zugeordnet ist. Die Anordnung ist daher unabhängig von der Frage, ob sich die Störimpulse hintereinandergeschalteter Ausgangswicklungen kompensieren oder nicht. Selbstverständlieh läßt sich dieser Effekt auch in Anordnung gemäß Fig. 6 erreichen, nur wird dann für jeden der Kerne ein zusätzlicher Kompensationskern benötigt.

Man kann auch auf die Trennscheiben 53 aus nichtmagnetischem Material verzichten, wenn die

so benachbarten Bohrungspaare hinreichend große Abstände einhalten, so daß keine magnetische Kopplung zwischen ihnen auftritt. In diesem Falle genügt zum Aufbau der Anordnung ein einzelner Ferritstab mit sieben Bohrungspaaren.

Fig. 9 zeigt ein Prinzipschaltbild der Verdrahtung. In diesem sind die Trennscheiben 53 nicht eingezeichnet, und die Maße der Zeichnung stehen in keiner Beziehung zu den relativen Größenverhältnissen. Zur besseren Übersicht ist der Ferritstab längs einer Ebene durch die Achse der Bohrungen aufgeschnitten und nur die hintere Seite des Stabes eingezeichnet.

Die Bohrungen 54 bis 67 werden von sechs getrennten Drähten durchzogen, die gemeinsam an Masse liegen. Jeder der Drähte ist entsprechend den Wicklungen in Fig. 1 und 3 numeriert, und die freien Enden sind mit den Elementen 11 bis 13 und 17 bis 19 (Fig. 1) verbunden, wie Fig. 9 zeigt.

Der Vorspanndraht 8 und der Abrufdraht 10 sind zusammen von links nach rechts durch die geradzahligen Bohrungen und von rechts nach links durch die ungeradzahligen Bohrungen geführt, beginnend am unteren Ende des Blockes. Dadurch wird sichergestellt, daß das Ferritmaterial in der Umgebung der geradzahligen und ungeradzahligen Bohrungen durch den Strom für die Vorspannung und durch die Abrufimpulse gegensinnig magnetisiert wird. Der Einfür die Kerne 1 bis 7 jeweils die zwei Abschnitte des Drahtes 8 entsprechen, die durch die beiden dem betreffenden Schwellwert zugeordneten Bohrungen geführt sind.

Da jedoch die Kompensationswicklungen in den ungeradzahligen Bohrungen alle die gleiche, verhältnismäßig niedrige Vorspannung benötigen, kann die Schaltung nach Fig. 4 nach Art der Fig. 10 abgewandelt werden. F i g. 10 zeigt die Abwandlung einer

gangsdraht 9 ist von links nach rechts durch jede der io einzelnen Masche des Netzwerkes, die dem Schwellgeradzahligen Bohrungen geführt, und seine Rück- wert Nr. 4 zugeordnet ist. In der Schaltung nach führung erfolgt, wie gestrichelt eingezeichnet, außer- F i g. 9 entsprechen dem Schwellwert Nr. 4 die Bohhalb der Bohrung über die Rückseite des Stabes. rangen 60 und 61. Die entsprechenden Abschnitte

Im Zusammenhang mit Fig. 3 wurde schon erläu- des Vorspanndrahtes 8 sind in Fig. 10 als Reihentert, daß eine Ausgangswicklung für die erste Ziffer 15 schaltung zweier Induktivitäten eingezeichnet und nur für die Kerne mit ungerader Nummer benötigt dort sinngemäß mit 60 und 61 bezeichnet. Diese wird. Dementsprechend ist für die erste Ziffer der Reihenschaltung liegt zwischen den Widerständen 32 Ausgangsdraht 14 in F i g. 9 von links nach rechts und 33, die ihrerseits den Widerständen 32 und 33 durch die Bohrungen 54 und 55 geführt und die nach Fig. 4 entsprechen. In Fig. 10 ist ein WiderRückführung über die Rückseite des Ferritstabes ge- 20 stand 68 in Reihe zwischen die mit 60 und 61 bestrichelt eingezeichnet. Der Strom in dem Eingangs- zeichneten Wicklungen geschaltet und ein weiterer draht 9 beeinflußt lediglich die Übertragung auf den Widerstand 69 als Shunt den Elementen 61 und 68 Ausgangsdraht 14 in der Bohrung 54, während die parallel geschaltet. Die Werte der Widerstände 68 Ströme für Vorspannung und Abrufimpulse auf den und 69 sind so gewählt, daß bei richtiger Vorspan-Drähten 8 und 10 die Übertragung auf den Aus- 35 nung der Wicklung 60 für den vierten Schwellwert gangsdraht 14 in beiden Bohrungen 54 und 55 be- die Vorspannung der Wicklung 61 der gewünschten einfmssen, und zwar in entgegengesetztem Sinne, da kleinen Vorspannung entspricht, beispielsweise die Stromrichtungen auf den Drähten 8 und 10 in einem Feld Hc+Va Hq. Auch die anderen Maschen den Bohrungen 53 und 54 entgegengesetzt sind. Ist in dem Netzwerk nach F i g. 4 können in ähnlicher also das Eingangsstromsignal auf Draht 9 gerade so 30 Weise ausgelegt werden, nur daß in der letzten groß, daß keine Ausgangsübertragung in der Boh- Masche für den ersten Schwellwert die Widerstände

68 und 69 entfallen, da in diesem Falle Ausgangsund Kompensationswicklung die gleiche Vorspannung bewirken.

Die Widerstände wurden in F i g. 9 nicht eingezeichnet, um unnötige Komplizierung zu vermeiden. Es wird jedoch an Hand der Fig. 10 klar, an welchen Stellen die entsprechenden Verbindungen anzuschließen sind.

In einer anderen Ausführungsform können die durch die ungeradzahligen Bohrungen in F i g. 9 geführten Abschnitte des Vorspanndrahtes 8 auch für sich alle in Reihe geschaltet und über eine getrennte Gleichspannungsquelle (nicht eingezeichnet) mit dem für die Vorspannung benötigten Strom versorgt werden.

Der Ferritblock nach F i g. 9 kann auch für die Ausgabe des normalen binären Codes (entsprechend F i g. 1) verdrahtet werden. Der einzige Unterschied rangen 64 und 65, die dem sechsten Schwellwert ent- 50 besteht darin, daß der Ausgangsdraht 14 durch jedes sprechen, so daß positive und negative Ausgangs- Bohrungspaar geführt werden muß und der Draht impulse ebenso wie in F i g. 3 für diese Schwellwerte 15 zusätzlich zu den Bohrungen für den zweiten und erzeugt werden. sechsten Schwellwert auch noch für den vierten

Der Ausgangsdraht 16 für die dritte Ziffer ist von Schwellwert durch die Bohrungen 60 und 61 zu fühlinks nach rechts durch die Bohrungen 60 und 61 55 ren ist, d. h., daß in einigen der Bohrungen mehr geführt, die dem vierten Schwellwert entsprechen, so Drähte zu führen sind, als F i g. 9 zeigt. Der Richdaß auf ihn ein positives Ausgangssignal für diesen tungssinn für die Durchführung der Drähte ist so Schwellwert erzeugt wird. gewählt, daß dem positiven Wicklungssinn (Fig. 1,

Man erkennt, daß durch jede geradzahlige Boh- 3, 6, 7) die Durchführung von links nach rechts rang vier Drähte geführt sind und durch die ungerad- 60 (F i g. 9) und dem negativen Wicklungssinn die zahligen Bohrungen nur drei Drähte, da der Ein- Durchführung von rechts nach links entspricht,
gangsdraht 9 nicht durch die Kompensationsbohrun- Das Ausführungsbeispiel nach F i g. 8 und 9 ist

gen geführt ist. ebenfalls für die Umwandlung amplitudenmodulierter

In F i g. 9 kann der Strom für die Vorspannung Eingangssignale in einen Code mit drei Codeden verschiedenen Abschnitten des Vorspann- 65 elementen je Codezeichen ausgelegt. Die Anordnung drahtes 8 in gleicher Weise zugeführt werden, wie es kann jedoch ohne weiteres auch für einen Code mit bereits im Zusammenhang mit F i g. 4 beschrieben mehr als drei Codeelementen ausgelegt werden. So wurde, wobei den dort eingezeichneten Wicklungen wird z. B. für hochwertige Sprachübertragung ein j

rang 54 stattfindet, so kompensieren sich die Störimpulse, die auf den Ausgangsdraht 14 in den Bohrungen 54 und 55 übertragen werden.

Der Draht 14 ist von rechts nach links durch die Bohrungen 58 und 59, die dem dritten Schwellwert entsprechen, und von links nach rechts durch die Bohrungen 62 und 63, die dem fünften Schwellwert entsprechen, sowie von rechts nach links durch die Bohrungen 66 und 67 geführt, die dem siebenten Schwellwert entsprechen.

Dadurch werden positive Ausgangsimpulse für den ersten und fünften Schwellwert und negative Impulse für den dritten und siebenten Schwellwert erzeugt, wie es auch in der F i g. 3 der Fall ist.

Der Ausgangsdraht 15 für die zweite Ziffer ist wie folgt geführt: Von links nach rechts durch die Bohrungen 54 und 57, die dem zweiten Schwellwert entsprechen, und von rechts nach links durch die Boh-

17 18

Code mit mindestens fünf Codeelementen benötigt. die Periode der Ziffernimpulse rund 0,8 με, so daß Ohne weiteres kann ein entsprechender Ferritblock die Dauer eines Ziffernimpulses mit etwa 0,4 μβ zu oder es können eine Reihe solcher Blöcke mit unter- bemessen ist. Die beschriebenen Ausführungseinander annähernd gleichen Charakteristiken vor- beispiele sind ohne weiteres zur Erzeugung von Imgesehen und mit 32 Bohrungspaaren versehen 5 pulsen dieser oder kürzerer Dauer geeignet, wenn werden. das magnetische Material und seine Abmessungen

Ein brauchbares Ferritmaterial für den Aufbau entsprechend gewählt werden.

von Codierern mit Ringkernen nach Fig. 7 oder Man muß jedoch beachten, daß die Koerzitivkraft

Blöcken nach Fig. 8 und 9 hat die folgende prozen- und damit Hc mit der Abtastfrequenz zunimmt, so

tuale Zusammensetzung: io daß eine gewisse Abstimmöglichkeit für die Vor-

p_e Q 67 3% spannströme wünschenswert erscheint, was bei-

yilr\ 22 6°/ spielsweise leicht durch einen veränderlichen Wider-

Ii Q 4'q»/ stand 36 (Fig. 4) erreicht werden kann. Es ist dann

T^_nQ 5'2⁰Z möglich, die Vorspannung einem Wechsel der Abtast-

' 15 geschwindigkeit anzupassen.

Auch kann Permalloy mit der Zusammensetzung In einigen Fällen sind auch noch zwei weitere

_{Nickel 64} y_O/o Effekte wie folgt zu berücksichtigen:

£l_sen 34'8% ^^{er erste} fr^etrm?t die Annahme, daß die in den

_{M an} o'5«/o Ausgangswicklungen verschiedener Kerne erzeugten

^s ' 20 Ausgangsimpulse gleichzeitig auftreten. Praktisch

verwendet werden. Vorteilhaft wird Permalloy als tritt immer eine gewisse Verzögerung nach dem Ab-Band verarbeitet, das dünn genug ist, um Wirbel- rufimpuls auf, und diese Verzögerung ist im allgestromverluste bei der gewünschten, hohen Arbeits- meinen bei den einzelnen Kernen unterschiedlich, so geschwindigkeit zu vermeiden. Beispielsweise können daß die Ausgangsimpulse nicht genau koinzidieren. die toroidförmigen Kerne (F i g. 7) aus einem Streifen 25 Um diese Schwierigkeit zu beheben, wird nach der dünnen Bandes gewickelt werden. Die Anordnung Erfindung vorteilhaft ein begrenzender Gleichrichter nach F i g. 8 und 9 kann aus sehr dünnen Röhren jeder der Ausgangswicklungen parallel geschaltet, (der oben angegebenen Zusammensetzung) aufgebaut Fig. 11 zeigt eine entsprechende Abwandlung der werden, wobei jeder der Bohrungen eine solche Röhre Fig. 1. Eingezeichnet sind nur die rechten Enden aus Permalloy entspricht. Ebenso können dünne 30 der Kerne 6 und 7. Ein Gleichrichter 70 ist in Reihe Röhren aus Ferritmaterial oder mit Ferritmaterial mit einer Hilfsspannungsquelle 71 der Ausgangsbelegte kleine keramische Rohre Anwendung finden. wicklung 14 des Kernes 7 so parallel geschaltet, daß Bei den bisher beschriebenen Codierern wurde vor- der Gleichrichter normalerweise sperrt. Wird nun ein ausgesetzt, daß das Eingangssignal sein Vorzeichen Ausgangsimpuls in der Wicklung 14 erzeugt, so nicht wechselt. Man kann jedoch die Anordnung 35 leitet der Gleichrichter 70, sobald die Impulsampliauch leicht so abwandeln, daß sowohl positive als tude das Potential der Hilfsspannungsquelle 71 erauch negative Amplitudenschwellen des Eingangs- reicht, und bleibt auf diesen Wert begrenzt. Die signals zu unterscheiden sind. Vorteilhaft werden Wicklung 14 des Kernes 6 ist in gleicher Weise mit hierfür zwei Sätze von Kernen (oder Bohrungen) einem Gleichrichter 72 und einer Hilfsspannungsvorgesehen, die getrennt die positiven und negativen 40 quelle 73 so parallel geschaltet, daß deren entgegenAnteile des Eingangssignals verarbeiten. Es ist in gesetzte Polung dem umgekehrten Wicklungssinn diesem Falle zweckmäßig, unabhängig vom Vor- dieser Wicklung entspricht. Eine Ausgangswicklung zeichen n—l Ziffernimpulse zu erzeugen, die den auf jedem der anderen Kerne (in Fig. 11 nicht einAbsolutwert des zugeordneten Schwellwertes an- gezeichnet) ist in entsprechender Weise überbrückt, geben, und weiterhin einen η-ten Impuls zu erzeugen, 45 Die Wirkung dieser Amplitudenbegrenzung beruht der durch Anwesenheit beispielsweise das positive darauf, daß die Ausgangsimpulse so verlängert Vorzeichen und durch Abwesenheit das negative werden, daß sich eine Überlappung der Ausgangs-Vorzeichen des Eingangssignals anzeigt. impulse der verschiedenen Kerne ergibt. Wie Fig. 11 Es sei noch bemerkt, daß die Schrittweite zwi- zeigt, sind drei Ausgangstorschaltungen 74, 75 und sehen zwei Amplitudenschwellwerten, die durch die 50 76 mit den Begrenzern 17, 18 und 19 und letztere Größe Hq bestimmt wird, nicht notwendig konstant mit der Verzögerungskette 20 verbunden. Die Torsein muß. Sie kann vielmehr durch Wahl der Ströme schaltungen sind normalerweise gesperrt und werden in den Vorspannwicklungen abgestuft werden, bei- nur kurz nach den Abrufimpulsen entsperrt, wenn spielsweise durch logarithmische Unterteilung der sichergestellt ist, daß alle Ausgangsimpulse sich überAmplituden, wobei sich eine feine Stufung in der 55 lappen. Es ist klar, daß die Diodenbegrenzer auch Umgebung der Null und grobe Stufung bei großen einer besonderen Wicklung je Kern an Stelle der beAmplituden ergibt. nutzten Ausgangswicklungen parallel geschaltet wer-Im folgenden soll noch ein Anwendungsbeispiel den können.

für einen nach der Erfindung aufgebauten Codierer Eine andere Möglichkeit, die Toleranzen bei Ko-

beschrieben werden. Es sei ein Mehrkanalübertra- 60 inzidenz der Ausgangsimpulse auszugleichen, zeigt gungssystem mit 24 Kanälen vorausgesetzt, in wel- F i g. 12. Diese betrifft ebenfalls eine Abwandlung chem jeder Kanal zehntausendmal in der Sekunde der Fig. 1. In diesem Falle sind Integrierglieder77, abgetastet wird, was etwa der Abtastfrequenz bei 78 und 79 sowie Torschaltungen 74, 75 und 76 zwi-Sprachübertragung entspricht. Läßt man noch bei sehen die Begrenzer 17, 18 und 19 und die Verzögejedem Abtastzyklus einen Sondertakt für Synchroni- 65 rungskette 20 geschaltet. Der übrige Teil der F i g. 1 sierzwecke zu, so ergibt sich für alle Kanäle eine bleibt unverändert. In diesem Falle werden die Aus-Abtastfrequenz von 250 000 Hz. Falls das einzelne gangsimpulse für jede Ziffer integriert und erzeugen Codezeichen aus fünf Codeelementen besteht, beträgt an den Integriergliedern 77, 78 und 79 eine Aus-

gangsspannung proportional der Summe aller Ausgangsimpulse, die in der Tat Null ist, wenn es sich um eine gerade Anzahl von Ausgangsimpulsen handelt. Die Torschaltungen 77, 78 und 79 sind so ausgelegt, daß sie kurze Zeit nach dem Abrufimpuls entsperrt werden, wenn die Ausgangsspannung an den Integriergliedern bereits aufgebaut ist.

Ein weiterer unerwünschter Effekt tritt auf, wenn das Eingangssignal einen Amplitudenschwellwert in dem Zeitintervall zwischen zwei Abrufimpulsen überschreitet. Es kann dann ein überzähliger Ausgangsimpuls durch einen der Kerne erzeugt werden. Dieser unerwünschte Impuls wird jedoch durch die soeben beschriebenen Torschaltungen unterdrückt.

Die Schaltungen nach Fig. 11 und 12 können auch in einer Anordnung mit Ferritblöcken (F i g. 8 und 9) Anwendung finden.

Zu Fig. 1 sei noch erwähnt, daß es möglich ist, wenn die Vorspannwicklungen 8, die Eingangswicklungen 9 und die Abrufwicklungen 10 alle die gleiche Windungszahl haben, eine äquivalente Anordnung aufzubauen, in der jeder Kern nur mit einer Windung versehen ist, die gleichzeitig den drei genannten Zwecken (Vorspannen, Eingeben und Abrufen) dient.

Das Schaltbild Fig. 13 zeigt, wie eine solche Anordnung aufzubauen ist. Die Kerne sind nur mit den Vorspannwicklungen 8 versehen, denen ein Strom für die Vorspannung aus der Gleichspannungsquelle

11 zugeführt wird, wie an Hand der F i g. 4 beschrieben wurde. Weiterhin sind in der Schaltung zwei Eingangsröhren 80 und 81 vorgesehen, deren Anoden mit der Vorspannwicklung des Kernes 1 und über die anderen Vorspannwicklungen mit der Spannungsquelle 82 verbunden sind. Die Eingangssignalquelle

12 ist mit dem Steuergitter der Röhre 80 und die Abrufimpulsquelle mit dem Steuergitter der Röhre 81 verbunden. In dieser Weise können gleichzeitig das Eingangssignal und die Abrufimpulse den Vorspannwicklungen zugeführt werden. Selbstverständlieh sind die Kerne (in F i g. 13 nicht eingezeichnet) mit Ausgangswicklungen 14, 15 und 16 gemäß Fig. 1 zu versehen. Die Wirkungsweise nach Fig. 13 ist dann die gleiche wie die nach Fig. 1.

45

Claims

Patentansprüche:

1. Codierer zur Umwandlung unquantisierter, amplitudenmodulierter Eingangssignale in binärverschlüsselte, jeweils einem Amplitudenschwellwert zugeordnete Ziffernimpulsgruppen, insbesondere für PCM-Ubertragungssysteme, unter Verwendung einer Anzahl von Sättigungswandlern, deren die magnetische Induktion B als Funktion der magnetischen Feldstärke darstellende Charakteristik einen scharfen Übergang in die Sättigung aufweist, und die entsprechend den verschiedenen Amplitudenschwellwerten durch unterschiedliche Felder H_v in der einen Sättigungsrichtung magnetisch vorgespannt sind, dadurch gekennzeichnet, daß das Eingangssignal allen Sättigungswandlern über eine Reihe in Serie geschalteter Wicklungen in einem der Vorspannung entgegenwirkenden Sinne gemeinsam zugeführt wird, daß zur Ablesung allen Sättigungswandlern gemeinsam ein zweiteiliger Abrufimpuls zugeführt wird, dessen erster Teil, der Rückstellimpuls, eine Änderung des magnetischen Feldes im gleichen Sinne wie das Eingangssignal bewirkt und damit je nach seiner Größe, nach Vorspannung und nach Größe des Eingangssignales eine Umsättigung hervorruft oder nicht, während der zweite Teil, ein mindestens gleich großer, in die Richtung der Ausgangslage der Sättigungswandler weisender Impuls, gegebenenfalls das Rückkippen der gekippten Sättigungswandler in die Ausgangssättigungslage bewirkt, und daß von Ausgangswicklungen die gegebenenfalls beim Kippen und Rückkippen entstehenden Impulse abgegriffen werden und mittelbar oder unmittelbar die dem zu codierenden Amplitudenschwellwert entsprechende Ziffernimpulsgruppe bilden.

2. Codierer nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Abrufimpuls so bemessen ist, daß alle Sättigungswandler ungesättigt werden, deren magnetische Vorspannung — relativ zum Signal — einen gewissen Schwellwert nicht übersteigt.

3. Codierer nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Abrufimpuls so bemessen ist, daß nur derjenige Sättigungswandler umgesättigt wird, dessen magnetische Vorspannung angenähert dem auszuwertenden Eingangssignal entspricht.

4. Codierer nach Anspruch 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Sättigungswandler als Ferritkerne mit je einer Vorspann-, Eingangsund Abrufwicklung sowie mit einer oder mehreren Ausgangswicklungen für Ziffernimpulse ausgebildet sind.

5. Codierer nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß als Sättigungswandler je ein toroidförmiger Ferritkern vorgesehen ist.

6. Codierer nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß als Sättigungswandler mit Bohrungen versehene Ferritblöcke vorgesehen sind.

7. Codierer nach einem oder mehreren der vorangegangenen Ansprüche zur Verschlüsselung von 2" — 1 verschiedenen Amplitudenschwellwerten durch Ziffernimpulsgruppen mit η Binärziffern, dadurch gekennzeichnet, daß 2ⁿ —1 Kerne vorgesehen sind, von denen jeder mit nicht mehr als η Ausgangswicklungen versehen ist.

8. Codierer nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß die Eingangs- und Abrufwicklungen aller Kerne gleiche Windungszahl und gleichen Windungssinn haben und daß bei steigenden Amplitudenschwellwerten zugeordneten Kernnummern die Windungszahlen der Vorspannwicklungen von Kern zu Kern um eine Anzahl zunehmen, die der Änderung der Feldstärke beim Übergang von einem Amplitudenschwellwert zum nächsten entspricht und daß die Abrufimpulse so bemessen sind, daß sie die ersten r Kerne umsättigen wenn das Eingangssignal den r-ten Amplitudenschwellwert überschreitet.

9. Codierer nach einem oder mehreren der vorangegangenen Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die Vorspann-, Eingangs-, und Abruf- sowie die den Ziffern gleichen Stellenwertes zugeordneten Ausgangswicklungen in Reihe geschaltet sind.

10. Codierer nach Anspruch 9, dadurch gekennzeichnet, daß die Eingangswicklungen der Sättigungswandler so geschaltet sind, daß ihre unterschiedliche Vormagnetisierung durch das

21 22

Eingangssignal verringert wird, und daß der von Ausgangssignalen und eine weitere Bohrung Abrufimpuls so bemessen ist, daß er alle Sätti- für Kompensation der Störimpulse vorgesehen ist. gungswandler umsättigt, deren Vorspannung 15. Codierer nach Anspruch 14, dadurch gekleiner ist als der dem auszuwertenden Eingangs- kennzeichnet, daß die verschiedenen Amplitudensignal entsprechende Schwellwert. 5 schwellwerten zugeordneten Ferritblöcke durch

11. Codierer nach Anspruch 9, dadurch ge- Trennscheiben aus nichtmagnetischem Material kennzeichnet, daß die Abrufimpulsquelle so aus- verbunden sind.

gelegt ist, daß sie den Abrufwicklungen ein 16. Codierer nach Anspruch 1 und einem der

Impulspaar zuführt, dessen erster Impuls negativ folgenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet,

und so bemessen ist, daß er eine Feldänderung io daß für die Sättigungswandler das Ferritmaterial

größer als 2 Hc bewirkt, wobei Hc die zur Über- die prozentuale Zusammensetzung aufweist:

windung der Koerzitivkraft notwendige Feld- Fe O 67 3 °/

stärke bedeutet, und dessen zweiter Impuls posi- MnO³ 22 6°/°

tiv so bemessen ist, daß er mit Sicherheit alle MbO 4V°/°

Sättigungswandler des Codierers in die positive 15 7c\ ς'οο/"

Sättigung treibt. ^ *>* ^/o

12. Abwandlung des Codierers nach An- 17. Codierer nach eiaem oder mehreren der Spruch 11, dadurch gekennzeichnet, daß die vorangegangenen Ansprüche, dadurch gekenn-Amplituden des den Abrufimpuls bildenden Im- zeichnet, daß Permalloy als Kernmaterial für die pulspaares so begrenzt sind, daß die Feldände- 20 Sättigungswandler die prozentuale Zusammenrungen dem Betrage nach den Wert 2 Hc über- Setzung aufweist:

schreiten, den Wert _Nickel ^₇₀₇₀

„ _ Hv-Hc Eisen 34,8%

^nq - V-V₂ Mangan 0,5%

aber nicht überschreiten, so daß durch dieses

Abrufimpulspaar nur einer der Kerne umgesättigt In Betracht gezogene Druckschriften:

wird und einen Ausgangsimpuls liefert. Deutsche Patentschrift Nr. 906 519;

13. Codierer nach einem oder mehreren der A.I.E.E. Transactions, Part I;

vorangegangenen Ansprüche, dadurch gekenn- 30 Communication and' Electronics, Vol. 75, Mai

zeichnet, daß in ihm zur Kompensation von 1956, S. 236 bis 241;

Störimpulsen ein Kompensationskern vorgesehen The Bell System Technical Journal, Vol. 30, 1951,

ist. S. 588 bis 625.

14. Codierer nach Anspruch 13, dadurch gekennzeichnet, daß in einem Ferritblock je Ampli- 35 Iⁿ Betracht gezogene ältere Patente: tudenschwellwert eine Bohrung für Übertragung Deutsche Patente Nr. 1 061 368, 1 062 280.

Hierzu 2 Blatt Zeichnungen