CN102313988B - 光扫描装置 - Google Patents

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CN102313988B CN2011101805199A CN201110180519A CN102313988B CN 102313988 B CN102313988 B CN 102313988B CN 2011101805199 A CN2011101805199 A CN 2011101805199A CN 201110180519 A CN201110180519 A CN 201110180519A CN 102313988 B CN102313988 B CN 102313988B
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Abstract

一种光扫描装置，其利用过盈光学系统，能够兼顾被扫描面的聚光位置的稳定化和面倾倒校正的双方。该光扫描装置具有：光源(11)；偏转器(14)，其具有多个平面的反射面；准直透镜(12)和自由曲面透镜(13)，其配置在光源(11)与偏转器(14)之间的光路中；扫描透镜(1、2)，其配置在偏转器(14)与感光体(10)之间的光路中，在图像范围中的各个偏转角中，偏转器(14)的反射面和感光体(10)在副扫描方向共轭。从透镜(13)朝向偏转器(14)的光束，在偏转器(14)的扫描方向，光束宽度比偏转器(14)的反射面宽，在相当于扫描宽度的端部的偏转角的透镜(13)的光束通过范围和相当于扫描宽度中央的偏转角的透镜(13)的光束通过范围，朝向偏转器(14)的光束的波面的光束范围内的平均曲率在副扫描方向(z)，相当于扫描宽度的端部的偏转角小。

Description

光扫描装置
技术领域
本发明涉及光扫描装置，特别是涉及在感光体上照射光而形成静电潜影的光扫描装置。
背景技术
以往，作为光扫描装置提出了例如如下所述的技术方案，例如专利文献1所记载的那样，利用扫描效率高的过盈光学系统，通过以光源光学系统的像差抵消扫描光学系统的像差，实现光扫描装置的小型化。
但是，如果利用过盈光学系统，则基于伴随多面镜的转动的反射面的移动，利用光学系统在多面镜附近聚光的位置，随着视场角的改变而从反射面偏离，由此，存在下面的问题，如果反射面和被扫描面(感光体面)保持共轭，则聚光位置从被扫描面偏离，相反，如果优先在被扫描面进行聚光，则共轭关系被破坏并且面倾倒的校正不完全。特别是，在装置小型化时，存在副扫描倍率高，而面倾倒校正和副扫描像面校正不能兼顾的问题点。
[专利文献1]日本特开2001-208995号公报
发明内容
因此，本发明的目的是，提供利用过盈光学系统而能够兼顾被扫描面的聚光位置的稳定化和面倾倒校正的双方的光扫描装置。
本发明第一实施形态的光扫描装置，其特征在于，其具有：
光源，其发射光束；
偏转器，其具有多个平面的反射面；
第一光学系统，其配置在所述光源与所述偏转器之间的光路中；
第二光学系统，其配置在所述偏转器与被扫描面之间的光路中，并且在图像范围中的各个偏转角中，被构成为所述偏转器的反射面和所述被扫描面在副扫描方向共轭，
从所述第一光学系统朝向所述偏转器的光束，在所述偏转器的扫描方向，光束宽度比所述偏转器的各个反射面宽，
在相当于扫描宽度的端部的偏转角的所述第一光学系统的光束通过范围和相当于扫描宽度中央的偏转角的所述第一光学系统的光束通过范围，朝向所述偏转器的光束的波面的在光束范围内的平均曲率在副扫描方向，相当于扫描宽度的端部的偏转角小。
在所述的光扫描装置中，在所述第二光学系统中，偏转器的反射面即使移动，也能够保持该反射面和被扫描面在副扫描方向的共轭关系。而且，通过采用过盈光学系统，伴随偏转器的转动，第一光学系统上的光束通过范围进行移动，另外，通过偏转器的反射面附近的副扫描方向的对焦位置进行变化，校正光束扫描时发生的副扫描方向的像面弯曲。即，为了抵消由于通过维持各个视场角的共轭关系而产生的对焦偏离，通过使第一光学系统的副扫描方向的聚光位置的改变，能够维持面倾倒校正并且抑制在被扫描面上的成像状态的改变。
通过本发明，利用过盈光学系统而能够兼顾被扫描面的聚光位置的稳定化和面倾倒校正的双方。
附图说明
图1是本发明所适用的光扫描装置的概略结构的立体图；
图2是表示实施例1的光路结构，(A)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的光路图，(B)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的多面镜前的光路图，(C)是相当于图像中央的偏转角的主扫描剖面内的多面镜后的光路图，(D)是副扫描剖面内的光路图；
图3是表示实施例1中多面镜的反射光束，(A)是表示相当于图像端部的偏转角的由多面镜反射的光束的说明图，(B)是相当于图像中央的偏转角的由多面镜反射的光束的说明图；
图4是表示实施例1的光束内波面的副扫描方向的平均曲率的曲线图；
图5是表示实施例1的像面弯曲的曲线图；
图6是表示比较例1的像面弯曲的曲线图；
图7是表示比较例2的像面弯曲的曲线图；
图8是表示实施例1、比较例1和比较例2的摆动量曲线图；
图9是表示实施例1的副扫描倍率的曲线图；
图10是表示实施例2的光路结构，(A)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的光路图，(B)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的多面镜前的光路图，(C)是相当于图像中央的偏转角的主扫描剖面内的多面镜后的光路图，(D)是副扫描剖面内的光路图；
图11是表示实施例2的光束内波面的副扫描方向的平均曲率的曲线图；
图12是表示实施例2的像面弯曲的曲线图；
图13是表示实施例2的摆动量曲线图；
图14是表示实施例2的副扫描倍率的曲线图；
图15是表示实施例3的光路结构，(A)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的光路图，(B)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的多面镜前的光路图，(C)是相当于图像中央的偏转角的主扫描剖面内的多面镜后的光路图，(D)是副扫描剖面内的光路图；
图16是表示实施例3的光束内波面的副扫描方向的平均曲率的曲线图；
图17是表示实施例3的像面弯曲的曲线图；
图18是表示实施例3的摆动量曲线图；
图19是表示实施例3的副扫描倍率的曲线图；
图20是表示实施例4的光路结构，(A)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的光路图，(B)是相当于图像端部的偏转角的主扫描剖面内的多面镜前的光路图，(C)是相当于图像中央的偏转角的主扫描剖面内的多面镜后的光路图，(D)是副扫描剖面内的光路图；
图21是表示实施例4的光束内波面的副扫描方向的平均曲率的曲线图；
图22是表示实施例4的光束内整体计算的离焦量的曲线图；
图23是表示实施例4的主光线附近计算的离焦量的曲线图；
图24是表示实施例4的摆动量曲线图；
图25是表示实施例4的副扫描倍率的曲线图。
附图标记的说明
1、2扫描透镜  10感光体  11激光二极管(光源)  12准直透镜  13自由曲面透镜  14多面镜  14a反射面
具体实施方式
以下说明本发明的光扫描装置的实施例。另外，对于各个图中的相同的部件、部分付与共同的附图标记，而省略重复说明。
(光扫描装置的基本结构，参照附图1)
首先，对适用于本发明的光扫描装置的概略结构参照附图1进行说明。该光扫描装置大体上具有：作为光源的激光二极管11、准直透镜12、自由曲面透镜13、具有多个平面反射面的多面镜14和扫描透镜1、2。从激光二极管11发射的激光束通过准直透镜12成为平行光后，通过透过自由曲面透镜13在副扫描方向z成为会聚光，利用多面镜14的各个反射面在主扫描方向y偏转，经由扫描透镜1、2在感光体10上聚光。这样，周知的是，通过由光束进行的主扫描和利用感光体10的转动(副扫描)，在感光体10上进行描绘图像的基本动作。
(实施例1，参照图2～图9)
如图2所示，实施例1的扫描装置配置具有：激光二极管11、准直透镜12、自由曲面透镜13、多面镜14和扫描透镜1、2。入射到多面镜14的反射面的入射光束B1，在主扫描方向y的宽度比多面镜14的各个反射面14a宽(参照图3)，虽然利用反射面14a光束被限制，但是图2中，光束限制后的宽度被描绘到上游侧为止。通过图2(A)和图2(B)进行比较可知，描绘所使用的光束B2通过自由曲面透镜13的范围随着偏转角的变化进行移动。
图3(A)、(B)表示的是：还包含有在描绘中没有使用的光束B3，由多面镜14反射的光束B2。向多面镜14入射的光束B1利用点划线表示。图3(A)表示相当于图像端部的偏转角的描绘光束B2，图3(B)表示相当于图像中央的偏转角的描绘光束B2。不被用于描绘的光束B3通过未图示的遮光部件进行遮光而不到达感光体10。
以下所示的表1、表2和表3是利用数值表示实施例1的结构数据。
表2
面1：球面
  曲率
  4.33126E-03
面2：轴对称非球面
  曲率
  -6.68860E-02
  次数   系数
4 2.50752E-05
  6   8.92745E-08
  8   -2.78758E-10
  10   2.15187E-11
  12   -2.55070E-13
面3：自由曲面
  i\j   2   4
  0   3.02297E-02   -1.90151E-04
  2   -7.67980E-05   2.69718E-05
4 1.90197E-06 -7.89829E-07
表3
面6：自由曲面
  i\j   0
  2   -2.30508E-02
  4   1.06777E-05
  6   8.49138E-08
  8   -1.05293E-10
  10   -8.92901E-14
面7：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   -1.31115E-02   9.95774E-03
  2   -2.50318E-02   5.47629E-05   -1.44320E-05
  4   6.98392E-06   7.59146E-08   -1.78073E-07
  6   5.07320E-08   -4.23976E-10   3.09316E-10
  8   3.44561E-11   0.00000E+00   0.00000E+00
  10   -1.91880E-13   0.00000E+00   0.00000E+00
面8：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   2.41236E-02   1.95587E-02
  2   -1.41659E-03   4.05220E-05   -5.08453E-06
  4   2.77607E-06   -2.20958E-08   -2.57753E-09
  6   -1.69201E-09   7.95743E-12   6.51898E-12
  8   6.98043E-13   -1.83313E-16   -5.83868E-15
  10   -1.45219E-16   -9.05870E-19   2.09537E-18
准直透镜12是玻璃制的轴对称非球面透镜。自由曲面透镜13是树脂制的非轴对称的透镜，光源侧的面是自由曲面。扫描透镜1、2分别是树脂制透镜，具有自由曲面。光束的波长是780nm，与其波长相对应的玻璃(透镜13)的折射率是1.564，树脂(透镜13、1、2)的折射率是1.572。另外，在表1中表示的是，多面镜14的坐标以偏转角为0°对描绘光束B2进行反射的反射面。实施例1的多面镜14是内切圆直径20mm的12边形。
但是，自由曲面的面形状由下面的式子(1)表示。
式子(1)
x = Σ i = 0 8 Σ j = 0 4 a ij y i z j . . . ( 1 )
另外，轴对称非球面的面形状由下面的式子(2)表示。
式子(2)
x = c ( y 2 + z 2 ) 1 + 1 - c 2 ( y 2 + z 2 ) + Σ i = 0 12 a i ( y 2 + z 2 ) i . . . ( 2 )
表中没有表示的系数全部为0。
在实施例1中的自由曲面中的y仅使用偶数的次幂，相对于y方向来说是对称的形状。在光源侧的自由曲面透镜13，z方向仅使用2次幂，z＝0时是直线。另外，xz剖面内形状是抛物线，并且成为其抛物线的弯曲状况随y值的变化而变化。
入射到自由曲面透镜13的光束是平行光，但是来自透镜13的出射光在主扫描方向y是平行光，在副扫描方向z是会聚光。另外，副扫描方向z的聚光位置随着光束内的位置不同而不同。图4是在副扫描方向z计算的刚从自由曲面透镜13出射之后的光束内波面平均曲率的结果。随着偏转角的加大，曲率减小。
图5是通过在感光体10上计算离焦量来表示像面弯曲。
图6是计算关于比较例1的离焦量。比较例1是将实施例1的自由曲面13置换为柱面镜。在比较例1中，在过盈光学系统中，即使利用偏转角使在光源侧光学系统的光束通过范围移动，多面镜14附近的副扫描方向z的聚光位置也是一定的而不发生变化。
图7是计算关于比较例2的离焦量。比较例2是将比较例1的扫描透镜进行改变，并且对像面弯曲进行校正。相对于本发明可以说是现有技术的例子。
图8是表示所述实施例1、比较例1和比较例2的摆动量。在此的摆动量是在多面镜14的反射面稍微倾斜时，在评价面(被扫描面)上光束偏离的量。在此，给予反射面的倾斜是1分。
多面镜14由于具有多个反射面14a，所以在它们相对地倾斜时，根据各自的反射面，反射光束的角度具有差。当多面镜14转动而反复进行扫描(描绘)时，各个反射面的角度差成为图像的周期的不均。因此，通常，如比较例2所示，利用柱面镜在反射面14a的附近仅在副扫描方向z进行聚光，利用扫描透镜，在感光体10上进行再次聚光，使各个反射面14a和感光体10保持大致共轭的关系，而减少摆动量。
但是，反射面14a虽然伴随多面镜14的转动进行移动，但是，由于利用柱面镜进行聚光的位置不移动，所以，如果在某一偏转角设定共轭的关系，则在其它的偏转角，在感光体10上的聚光位置产生偏离。在比较例2中，在偏转角0°设定为共轭的关系，摆动量大致为0。但是，偏转角加大，并且摆动量增大，在图像周边部产生约1μm的摆动。偏转角即使为0°以外，对某一特定的偏转角来说，也能够设定共轭的关系，但是在其之外的偏转角依然产生摆动量。
比较例1构成扫描透镜以维持各个偏转角的共轭的关系。摆动量与比较例2相比较维持在小的状态。但是，由于比较例1光源侧的光学系统保持现有技术原样，所以，如图6所示，在副扫描方向z，产生离焦，成像状态的均匀性降低。这时的离焦量是副扫描方向z的聚光点与反射面14a的主光线上的距离乘以副扫描倍率的2次方。在比较例1中，入射多面镜14的光束相对于主扫描方向y是图像中央的方向，偏转角为0°时，在反射面14a上聚光，沿着主光线的方向见到的副扫描方向z的离焦量d由下式(3)表示。
d = β 2 r 1 - cos θ 2 cos α . . . ( 3 )
在所示式子(3)中，β是副扫描倍率，r是多面镜的内切圆半径，θ是偏转角，α是向多面镜的入射光束的副扫描方向z的倾斜。另外，比较例1中的α是5°。
通常，像比较例2那样，脱离共轭的关系，而抑制离焦。在这种情况下，在所述式子中的离焦量相当于从与反射面14a共轭的点的感光体偏离的偏离量。
扫描透镜1、2在位于多面镜14附近的情况下，透镜1、2变短，另外，光扫描装置能够在整体上紧凑，另一方面，副扫描倍率的绝对值增大。在以往技术中，如果副扫描倍率的绝对值增大，则共轭关系的偏离增大，摆动增大，产生像质恶化的平衡(トレ一ドォフ)。但是，在实施例1中，即使副扫描倍率的绝对值增大，也能够使摆动不恶化，所以，在副扫描倍率的绝对值大时，效果更好。图9表示了实施例1中的副扫描倍率的绝对值。
(实施例2，参考图10～图14)
如图10所示，实施例2的光扫描装置基本上与上述实施例1一样，大体具有：作为光源的激光二极管11、准直透镜12、自由曲面透镜13、具有多个平面反射面的多面镜14和扫描透镜1、2。在实施例2中，与实施例1不同的是，扫描透镜1、2从多面镜14稍微离开了一些。并且实施例2的作用效果与实施例1基本相同。
以下所示的表4、表5和表6是用数值表示的实施例2的结构数据。虽然位置关系与实施例1不同，但是，面的种类、配置顺序、使用波长、玻璃和树脂的种类、多面镜14的面数和尺寸都与实施例1相同。
Figure BDA0000072555060000111
表5
面1：球面
  曲率
  4.33126E-03
面2：轴对称非球面
  曲率
  -6.68860E-02
  次数   系数
  4   2.50752E-05
  6   8.92745E-08
  8   -2.78758E-10
  10   2.15187E-11
  12   -2.55070E-13
面3：自由曲面
  i\j   2   4
  0   3.02298E-02   -3.89579E-04
  2   -7.49808E-05   5.59231E-05
  4   1.87836E-06   -1.83939E-06
表6
面6：自由曲面
  i\j   0
  2   -1.43844E-02
  4   2.20262E-06
  6   8.13B29E-09
  8   -4.56287E-12
  10   -2.65253E-16
面7：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   1.17030E-02   8.92301E-03
  2   -1.66115E-02   3.07457E-05   -7.83509E-06
  4   1.08968E-06   -7.34599E-09   -2.83518E-08
  6   5.15445E-09   -3.97889E-11   2.12848E-11
  8   1.45749E-12   0.00000E+00   0.00000E+00
  10   -2.85968E-15   0.00000E+00   0.00000E+00
面8：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   -3.29526E-02   1.41584E-02
  2   -8.49249E-04   1.45491E-05   -1.64581E-06
  4   7.15186E-07   -2.57367E-09   -2.32607E-10
  6   -1.79942E-10   2.99454E-13   2.93198E-13
  8   3.05456E-14   2.33408E-17   -1.16010E-16
  10   -2.61001E-18   -1.53992E-20   1.90316E-20
图11是在实施例2中在副扫描方向z计算的刚从自由曲面透镜13出射之后的光束内波面平均曲率的结果。随着偏转角的增大曲率减小。
图12是在实施例2中通过计算感光体10上的离焦量来表示像面弯曲。图13是表示实施例2的摆动量。并且，在图14中表示了实施例2的副扫描倍率的绝对值。在实施例2中，由于与实施例1相比，扫描透镜1、2更远离多面镜14，所以，该远离的量使副扫描倍率的绝对值小。
(实施例3，参考图15～图19)
如图15所示，实施例3的光扫描装置基本上与上述实施例1一样，大体具有：作为光源的激光二极管11、准直透镜12、自由曲面透镜13、具有多个平面反射面的多面镜14和扫描透镜1、2。在实施例3中，与实施例1不同的是，扫描透镜1、2是距离多面镜14稍微近了一些。并且实施例3的作用效果与实施例1基本相同。
以下所示的表7、表8和表9是用数值表示实施例3的结构数据。虽然位置关系与实施例1不同，但是，面的种类、配置顺序、使用波长、玻璃和树脂的种类、多面镜14的面数和尺寸都与实施例1相同。
Figure BDA0000072555060000151
表8
面1：球面
  曲率
  4.33126E-03
面2：轴对称非球面
  曲率
  -6.68860E-02
  次数   系数
  4   2.50752E-05
  6   8.92745E-08
  8   -2.78758E-10
  10   2.15187E-11
  12   -2.55070E-13
面3：自由曲面
  i\j   2   4
  0   3.02286E-02   -1.33426E-04
  2   -7.23238E-05   1.94541E-05
  4   1.13294E-06   -6.73898E-08
表9
面6：自由曲面
i\j 0
  2   -2.57264E-02
  4   1.15151E-05
6 1.69115E-07
  8   -2.16275E-10
  10   -2.88833E-13
面7：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   -2.20349E-02   9.42300E-03
  2   -2.79739E-02   7.60145E-05   -2.30799E-05
  4   9.41856E-06   1.82842E-07   -2.00407E-07
  6   9.14395E-08   -7.80707E-10   4.27818E-10
  8   1.10888E-10   0.00000E+00   0.00000E+00
  10   -5.46767E-13   0.00000E+00   0.00000E+00
面8：自由曲面
  i\j   0   1   2
  0   0.00000E+00   3.09610E-02   2.33893E-02
  2   -2.10220E-03   7.23322E-05   -1.06239E-05
  4   6.02972E-06   -6.20319E-08   -4.78891E-09
  6   -5.52286E-09   2.73462E-11   2.40066E-11
  8   3.41684E-12   7.60789E-15   -3.32865E-14
  10   -1.05844E-15   -1.07732E-17   1.74894E-17
图16是在实施例3中在副扫描方向z计算的刚从自由曲面透镜13出射之后的光束内波面平均曲率的结果。随着偏转角的增大曲率减小。
图17是在实施例3中通过计算感光体10上的离焦量来表示像面弯曲。图18是表示实施例3的摆动量。并且，在图19中表示了实施例3的副扫描倍率的绝对值。在实施例3中，由于与实施例1相比，扫描透镜1、2更接近多面镜14，所以，该接近的量使副扫描倍率的绝对值大。
(实施例4，参考图20～图25)
如图20所示，实施例4的光扫描装置基本上与上述实施例1一样，大体具有：作为光源的激光二极管11、准直透镜12、自由曲面透镜13、具有多个平面反射面的多面镜14和扫描透镜1、2。在实施例4中，与实施例1不同的是，仅配置了一个扫描透镜2。并且实施例4的作用效果与实施例1基本相同。
以下所示的表10、表11和表12是用数值表示实施例4的结构数据。在实施例4中，光源侧的自由曲面透镜13的Z0次项不为0，并且在主扫描方向y具有曲率。另一方面，多面镜14后的自由曲面透镜(扫描透镜2)Z0次项是0，在z＝0的剖面内，主扫描方向y没有曲率。即，在实施例4中，在主扫描方向，在光源侧的自由曲面透镜13使光束成为会聚光，在感光体10上进行聚光，多面镜14后的自由曲面透镜(扫描透镜2)在主扫描方向y没有聚光的作用。另外，使用波长和玻璃的种类与实施例1相同。树脂的使用波长的折射率是1.525，多面镜14是内切圆直径10mm的12边形。
Figure BDA0000072555060000191
表11
面1：球面
  曲率
  4.33126E-03
面2：轴对称非球面
  曲率
  -6.68860E-02
  次数   系数
  4   2.50752E-05
  6   8.92745E-08
  8   -2.78758E-10
  10   2.15187E-11
  12   -2.55070E-13
面4：自由曲面
  i\j   0   1   2   3   4
  0   0.00000E+00   0.00000E+00   -3.11201E-02   -5.16846E-04   -4.60427E-05
  2   -3.43248E-03   -7.14881E-05   -3.12270E-04   0.00000E+00   2.08141E-04
  4   8.22693E-05   4.26047E-05   3.72922E-05   0.00000E+00   -3.87129E-05
  6   -1.93457E-05   -3.60435E-06   2.22215E-06   0.00000E+00   2.63416E-06
  8   1.60757E-06   0.00000E+00   0.00000E+00   0.00000E+00   0.00000E+00
表12
面6：自由曲面
  i\j   1   2   3
  0   -2.71954E-01   3.40880E-02   2.42354E-04
  2   6.41103E-05   -2.61488E-05   0.00000E+00
  4   -7.76001E-08   2.37461E-08   0.00000E+00
  6   8.98807E-11   -1.37637E-11   0.00000E+00
图21是在实施例4中在副扫描方向z计算的刚从自由曲面透镜13出射之后的光束内波面平均曲率的结果。随着偏转角的增大曲率减小。
图22是在实施例4中通过计算感光体10上的离焦量来表示像面弯曲。在所述实施例1～3中，由于能够充分进行像差校正，所以在主光线附近见到的聚光位置和在光束内整体见到的聚光位置不产生差。但是，在实施例4中，在通过在光源侧的自由曲面透镜13产生的像差来控制聚光位置的关系上，残余像差大，并且在两者产生差。因此，在实施例4中，在图23所表示的是在主光线附近计算的离焦量。
图24表示实施例4的摆动量。并且图25表示实施例4的副扫描倍率的绝对值。
本发明是用于在图像形成装置上搭载的光扫描装置，特别是，在能够兼顾被扫描面的聚光位置的稳定化和面倾倒校正双方的点上是良好的。

Claims (4)

1.一种光扫描装置，其特征在于，其具有：
光源，其发射光束；
偏转器，其具有多个平面的反射面；
第一光学系统，其配置在所述光源与所述偏转器之间的光路中；
第二光学系统，其配置在所述偏转器与被扫描面之间的光路中，并且在图像范围中的各个偏转角中，被构成为所述偏转器的反射面和所述被扫描面在副扫描方向共轭，
从所述第一光学系统朝向所述偏转器的光束，在所述偏转器的扫描方向，光束宽度比所述偏转器的各个反射面宽，
在相当于扫描宽度的端部的偏转角的所述第一光学系统的光束通过范围和在相当于扫描宽度中央的偏转角的所述第一光学系统的光束通过范围，在副扫描方向，朝向所述偏转器的光束的波面在光束范围内的平均曲率，在相当于扫描宽度的端部的偏转角的光束通过范围内比在相当于扫描宽度中央的偏转角的光束通过范围内小。
2.根据权利要求1所述的光扫描装置，其特征在于，所述第二光学系统在主扫描方向不具有折射能力。
3.根据权利要求1所述的光扫描装置，其特征在于，所述第二光学系统在主扫描方向具有将由所述偏转器以等角速度进行偏转的光束进行折射的特性，以在被扫描面上进行等速扫描。
4.根据权利要求1、2或3所述的光扫描装置，其特征在于，所述第二光学系统在副扫描方向，所述偏转器的各个反射面与被扫描面之间的、在副扫描方向的成像倍率的绝对值是2.5倍以上。
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