JPS63278291A - 半導体レ−ザおよびその使用方法 - Google Patents
半導体レ−ザおよびその使用方法Info
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
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- H01S5/3428—Structure or shape of the active region; Materials used for the active region comprising quantum well or superlattice structures, e.g. single quantum well [SQW] lasers, multiple quantum well [MQW] lasers or graded index separate confinement heterostructure [GRINSCH] lasers layer orientation perpendicular to the substrate
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
乙の発明は、例えば光通信等で使用ずろ複数の波長で発
光する半導体レーザおよびその使用方法に関するもので
ある。
光する半導体レーザおよびその使用方法に関するもので
ある。
第7図は、例えばE 1eetron、Lett、、v
ol、18.N。
ol、18.N。
]、 p、 18 (1982)に示された従来の多波
長発振型の半導体レーザの構造を示す断面図である。
長発振型の半導体レーザの構造を示す断面図である。
この図において、1はn−I n Pからなる基板、2
はn −1nP、からなるクラ・ソド層、3はGaXI
I nl−xx A Syl P r−ytからなる活
性層、4はn −I nl)からなるクラッド層、5は
G ax2i n5−X2ASy21)、−72からな
る活性層、6はn−InPからなるクラ2ツド層、7(
まZr+vAflip”領域、8は絶縁膜、9はn−電
極、10a、10bはp−電極、a、bは発光部である
。
はn −1nP、からなるクラ・ソド層、3はGaXI
I nl−xx A Syl P r−ytからなる活
性層、4はn −I nl)からなるクラッド層、5は
G ax2i n5−X2ASy21)、−72からな
る活性層、6はn−InPからなるクラ2ツド層、7(
まZr+vAflip”領域、8は絶縁膜、9はn−電
極、10a、10bはp−電極、a、bは発光部である
。
次に乙の半導体レーザの製造工程について説明する。
まず、n−1nPからなる基板1に、クラッド層2とな
るn−1nP層、活性層3となるG ayI I nu
−XiA 5yHP 、−y1層、クラッド層4となる
n−InP層。
るn−1nP層、活性層3となるG ayI I nu
−XiA 5yHP 、−y1層、クラッド層4となる
n−InP層。
活性層5となるG ax□I nl−x2A、 5y2
P 1−y2層、さらにクラ・ソド層6となるn−1n
P層を成長させる、。
P 1−y2層、さらにクラ・ソド層6となるn−1n
P層を成長させる、。
次に、その一部をクラッド層4となるn−1nP層1で
工・ソチングを行った後、エツチングを行つた部分と行
わない部分に、それぞれクラッド層2となるn−InP
層、およびクラッド層4となろn−InP層まで達する
ようにZnを熱拡散させ、Zn拡散p+領域7を形成す
る。
工・ソチングを行った後、エツチングを行つた部分と行
わない部分に、それぞれクラッド層2となるn−InP
層、およびクラッド層4となろn−InP層まで達する
ようにZnを熱拡散させ、Zn拡散p+領域7を形成す
る。
次に、表面に絶縁膜8を形成し、それぞれの拡散部表面
に窓あけを行う。そして、この部分にp−電極10a、
10bを形成し、さらに基板1の裏面にn−電極9を形
成することにより、第6図に示した半導体レーザが得ら
れる。
に窓あけを行う。そして、この部分にp−電極10a、
10bを形成し、さらに基板1の裏面にn−電極9を形
成することにより、第6図に示した半導体レーザが得ら
れる。
次に動作について説明ずろ。
p−電極Ionがプラス、n−電極9がマイナスになる
ように電圧を印加して電流を注入すると、G ILxI
I nl−yIAsyIP 1−ylからなる活性層
3のZn拡散p+領域7による接合部分(発光部a)で
発光し、この後、紙面と平行な面に作られた反射面(共
振器)内でレーザ発振が起こり、し・−ザ光が紙面と垂
直な方向に取り出される。
ように電圧を印加して電流を注入すると、G ILxI
I nl−yIAsyIP 1−ylからなる活性層
3のZn拡散p+領域7による接合部分(発光部a)で
発光し、この後、紙面と平行な面に作られた反射面(共
振器)内でレーザ発振が起こり、し・−ザ光が紙面と垂
直な方向に取り出される。
同様にp−電極10bがプラス、n−電極9がマイナス
になるように電圧を印加して電流を注入すると、G a
x21 nl−y2A 5V2P 1−Y2からなる活
性rFi5 (1) Z n拡散p1領域7による接合
部分(発光部b)で発光し、レーザ光が紙面と垂直な方
向に取り出される、。
になるように電圧を印加して電流を注入すると、G a
x21 nl−y2A 5V2P 1−Y2からなる活
性rFi5 (1) Z n拡散p1領域7による接合
部分(発光部b)で発光し、レーザ光が紙面と垂直な方
向に取り出される、。
乙の半導体レーザでは、活性層3と活性層5の組成が違
うため、それぞれ異なった波長でレーザ発振する1、シ
たがって、1個の半導体レーザチップで2つの波長のレ
ーザ光が得られる。
うため、それぞれ異なった波長でレーザ発振する1、シ
たがって、1個の半導体レーザチップで2つの波長のレ
ーザ光が得られる。
上記のような従来の半導体レーザば、2つの波長のし・
−ヂ光の発光部a、bの位置が異なっているため、外部
の光ファイバ等に光を結合させるためにY字状の光結合
器などを使用しなければならず、結合効率も低いという
問題点があった。
−ヂ光の発光部a、bの位置が異なっているため、外部
の光ファイバ等に光を結合させるためにY字状の光結合
器などを使用しなければならず、結合効率も低いという
問題点があった。
乙の発明は、かかる問題点を解決するためになされたt
)ので、外部の光フ・rイバ等との結合が容易であり、
いずれの波長に対しても高い結合効率を実現できる多波
長発振型の半導体レーザおよびそのイリご相方法を71
4ことを目的とする。
)ので、外部の光フ・rイバ等との結合が容易であり、
いずれの波長に対しても高い結合効率を実現できる多波
長発振型の半導体レーザおよびそのイリご相方法を71
4ことを目的とする。
〔問題点を解決ずろための手段]
乙の発明に係る半導体レーザは、単一共振器内にお0る
レーザ光の伝搬方向に界面間にバリア層を介して積層さ
れたエネルギー準位の構造の異なる複数個の量子井戸活
性層と、共振器の少なくとも一方の反射器としての回折
格子とを備えるとともに、量子井戸活性層および回折格
子のそれぞれに独立に電流の注入が可能な電極構成とし
たものである。
レーザ光の伝搬方向に界面間にバリア層を介して積層さ
れたエネルギー準位の構造の異なる複数個の量子井戸活
性層と、共振器の少なくとも一方の反射器としての回折
格子とを備えるとともに、量子井戸活性層および回折格
子のそれぞれに独立に電流の注入が可能な電極構成とし
たものである。
また、乙の発明に係る半導体し・−ザの使用方法は、単
一共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面間にバリ
ア層を介して積層されたエネルギー準位の構造の異なる
複数個の量子井戸活性層と、共振器の少なくとも一力の
反射器としての回折格子とを備えるとともに、量子井戸
活性層および回折格子のそれぞれに独立に電流の注入が
可能な電極構成とした半導体レーザの量子井戸活性層の
少なくとも1つに、レーザ発振が起こるしきい値未満の
電流を注入しておき、外部から共振器の一端面を介して
光を入射結合させ、回折格子のブラッグ反射条件を満た
す波長のレーザ光を出射させるものである。。
一共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面間にバリ
ア層を介して積層されたエネルギー準位の構造の異なる
複数個の量子井戸活性層と、共振器の少なくとも一力の
反射器としての回折格子とを備えるとともに、量子井戸
活性層および回折格子のそれぞれに独立に電流の注入が
可能な電極構成とした半導体レーザの量子井戸活性層の
少なくとも1つに、レーザ発振が起こるしきい値未満の
電流を注入しておき、外部から共振器の一端面を介して
光を入射結合させ、回折格子のブラッグ反射条件を満た
す波長のレーザ光を出射させるものである。。
〔作用]
乙の発明の)ぜ導体レーザにおいては、電流を注入ずろ
と量子井戸活性層毎に固有の波長で発光し、回折格子の
ブラッグ反射条e1を満たす波長の光のみでレーザ発振
ずろが、回折格子に注入する電流ザ、を変化させると、
屈折率の変化に伴ってブラッグ反射条件も変化し、異な
った波長でレーザ発振ずろ。
と量子井戸活性層毎に固有の波長で発光し、回折格子の
ブラッグ反射条e1を満たす波長の光のみでレーザ発振
ずろが、回折格子に注入する電流ザ、を変化させると、
屈折率の変化に伴ってブラッグ反射条件も変化し、異な
った波長でレーザ発振ずろ。
また、乙の発明の半導体レーザの使用方法においては、
共振器の一端面を介して入射結合させる光のうら、回折
格子のブラッグ反射条件を満たす波長の光のhがレーザ
光として出射されろ。
共振器の一端面を介して入射結合させる光のうら、回折
格子のブラッグ反射条件を満たす波長の光のhがレーザ
光として出射されろ。
〔実施例21
第1図は乙の発明の半導体レーザの一実施例の構造を示
す共振器方向の断面図である この図において、 ’I 11’、i n ”−G a
A sからなる基板、12はn−A l zcx aI
−、、A、 sからなル’lう・ソF層、13はn −
A I 、、G J、−y A sからなる光導波路層
、+4a、1dl)はA l xG a、 、A、sか
らなる量子井戸活性層で、それぞれの厚さばL Z l
l L 2□となっている(+’−1< L −2)
ッ15はA、 l 、G al、A、 sからなるバ
リア層、16はp −A e yG al−yA sか
らなる光導波路層、17はp A l zG al−
、A Sからなるクラッド層、18はp+−GaAsか
らなるコンタク1一層、19は前記クラッド層12の一
部に形成された回折格子、20はn−電極、21a。
す共振器方向の断面図である この図において、 ’I 11’、i n ”−G a
A sからなる基板、12はn−A l zcx aI
−、、A、 sからなル’lう・ソF層、13はn −
A I 、、G J、−y A sからなる光導波路層
、+4a、1dl)はA l xG a、 、A、sか
らなる量子井戸活性層で、それぞれの厚さばL Z l
l L 2□となっている(+’−1< L −2)
ッ15はA、 l 、G al、A、 sからなるバ
リア層、16はp −A e yG al−yA sか
らなる光導波路層、17はp A l zG al−
、A Sからなるクラッド層、18はp+−GaAsか
らなるコンタク1一層、19は前記クラッド層12の一
部に形成された回折格子、20はn−電極、21a。
21bltp−電極である。ただし、z (y (zで
ある。
ある。
次に動作原理について説明する。
薄い半導体層を禁制帯幅の大きい半導体バリア層で挾ん
だ場合、この薄い半導体層は第2図に示すようなポテン
シャルの井戸を形成する。乙の図1ζおいて、22は価
電子帯、23は伝導帯を示す1そして、乙の井戸に閉じ
込められた電子@(または正孔○)の固有エネルギーE
、(伝導帯の底から測った場合)はS chrOdin
ge’r方程式よりE、−一工t(’ ) n 2n
= L2,3.、、、 (1,12m、 L2 となり、離散的なエネルギー準位を形成する。ここで、
M−は電子の有効質量、イはブランク定数りを2πで割
ったもの(いわゆるディラックのh)!1.7は量子井
戸層の厚さである。
だ場合、この薄い半導体層は第2図に示すようなポテン
シャルの井戸を形成する。乙の図1ζおいて、22は価
電子帯、23は伝導帯を示す1そして、乙の井戸に閉じ
込められた電子@(または正孔○)の固有エネルギーE
、(伝導帯の底から測った場合)はS chrOdin
ge’r方程式よりE、−一工t(’ ) n 2n
= L2,3.、、、 (1,12m、 L2 となり、離散的なエネルギー準位を形成する。ここで、
M−は電子の有効質量、イはブランク定数りを2πで割
ったもの(いわゆるディラックのh)!1.7は量子井
戸層の厚さである。
乙のよう【こ電子は量子化されたエネルギーE、lを持
ち、その状態密度ρ(E)ば第3図に示すように、バル
ク結晶では破線で示すような放物線型であ−、たものが
、量子井戸中では実線で示すように階段型となる。
ち、その状態密度ρ(E)ば第3図に示すように、バル
ク結晶では破線で示すような放物線型であ−、たものが
、量子井戸中では実線で示すように階段型となる。
したがって、量子井戸層を活性層と17、両側を禁制帯
幅の大きいp型半導体層、n型半導体層とすると、キャ
リア(電子および正孔)と光を閉じ込めることができ、
量子井戸層を活性層とする量子井戸型の半導体レーザを
構成することができる。
幅の大きいp型半導体層、n型半導体層とすると、キャ
リア(電子および正孔)と光を閉じ込めることができ、
量子井戸層を活性層とする量子井戸型の半導体レーザを
構成することができる。
乙のようにしてM成された量子井戸型の半導体レーザの
、n−1のエネルギー準位におけるエネルギー差は、そ
の活性層の禁制帯幅が同j′/組成材料で作られていれ
ば、伝導帯の底と価電子帯の天井のエイ、ルギー差で発
振する通當のダブルへテロ接合型半導体L−−−ザに比
べて大きく、より短波長で発振する。
、n−1のエネルギー準位におけるエネルギー差は、そ
の活性層の禁制帯幅が同j′/組成材料で作られていれ
ば、伝導帯の底と価電子帯の天井のエイ、ルギー差で発
振する通當のダブルへテロ接合型半導体L−−−ザに比
べて大きく、より短波長で発振する。
また、量子井戸型の半導体レーザでは、エネルギー準位
が離散的であるため、そのスベクI−ル線Mも狭く煙色
性の良いレーザ光が得られる。
が離散的であるため、そのスベクI−ル線Mも狭く煙色
性の良いレーザ光が得られる。
また、第(1)式から明らかなように、同じ組成。
材料で作られていても、量子井戸層の厚さを、例えば第
4図に示ずようにL 21 p L 22と変えること
により、エネルギー準位を変えることができ、発光波長
を変えることができろ。
4図に示ずようにL 21 p L 22と変えること
により、エネルギー準位を変えることができ、発光波長
を変えることができろ。
次に、この発明の半導体レーザの動作について第1図を
用いて説明する。。
用いて説明する。。
バリア層15を挾む量子井戸活性層14a。
14bは、同じ組成材料のAJ、Ga、−vAsで作ら
れているが、厚さが異なっているため、量子井戸活性層
14aと量子井戸活性層14bでは、第(1)式から明
らかなように、離散的なエネルギー準位も変化し、厚さ
が大きい量子井戸活性層14bの方で伝導帯23の底か
ら測ったエネルギーが小さくなっている。
れているが、厚さが異なっているため、量子井戸活性層
14aと量子井戸活性層14bでは、第(1)式から明
らかなように、離散的なエネルギー準位も変化し、厚さ
が大きい量子井戸活性層14bの方で伝導帯23の底か
ら測ったエネルギーが小さくなっている。
したがって、量子井戸活性層14a、14bQ)厚さL
21. TJ 22の値を適当に(L21< l−2
2)設計すると、量子井戸活性層i 4b (7) n
= ’、1とn=2のエネルギー準位の間に量子井戸
活性層14 a O)n−1のエネルギー準位を設定す
ることができる。
21. TJ 22の値を適当に(L21< l−2
2)設計すると、量子井戸活性層i 4b (7) n
= ’、1とn=2のエネルギー準位の間に量子井戸
活性層14 a O)n−1のエネルギー準位を設定す
ることができる。
このような量子井戸活性H14a、14bを持つ半導体
レーザでは、これらのエネルギー準位間で異なるエネル
ギー差を持つため、いくつかの波長で発光させることが
可能であり、なんらかの波長を選択する機能があれば、
これらのうちの特定のエネルギー準位間に対応する波長
でレーザ発振を起こさせることができる。
レーザでは、これらのエネルギー準位間で異なるエネル
ギー差を持つため、いくつかの波長で発光させることが
可能であり、なんらかの波長を選択する機能があれば、
これらのうちの特定のエネルギー準位間に対応する波長
でレーザ発振を起こさせることができる。
この発明の半導体レーザは、第1図に示したように、共
振器の一方の反射器として、n A l yGa、−
yAsからなる光導波路層13と、n−A12G a、
−、A sからなるクラッド層12の界面の一部に共振
器の一方の反射器としての回折格子19が設けられてい
るため、この回折格子19のブラッグ反射条件を満たす
波長に対応する特定のエネルギー準位の光でレーザ発振
する(なお、もう−力の共振器の反射器は何間等で形成
されている。第1図では左側の側面の部分である。)。
振器の一方の反射器として、n A l yGa、−
yAsからなる光導波路層13と、n−A12G a、
−、A sからなるクラッド層12の界面の一部に共振
器の一方の反射器としての回折格子19が設けられてい
るため、この回折格子19のブラッグ反射条件を満たす
波長に対応する特定のエネルギー準位の光でレーザ発振
する(なお、もう−力の共振器の反射器は何間等で形成
されている。第1図では左側の側面の部分である。)。
そ1ノで、この回折格子19にp−電極21bとn−電
極20間で電流を注入すると、注入キャリ(Jl) ア数(電流量)に応じて先導波路層13,16の屈折率
が変わることにより、光にとっては実効的に回折格子1
9の周期長が変わることになる。
極20間で電流を注入すると、注入キャリ(Jl) ア数(電流量)に応じて先導波路層13,16の屈折率
が変わることにより、光にとっては実効的に回折格子1
9の周期長が変わることになる。
すなわち、量子井戸活性層14a、14bにp−電極2
1aとn−電極20間で電流を注入すると、前述したよ
うに量子井戸活性層14a、14bがもつエネルギー準
位のうち、回折格子190)ブラッグ反射条件を満たす
波長に相当する特定のエネルギー準位の光てレーザ発振
が生じるが、回折格子19への注入電流を変える乙とに
よって異なったエネルギー準位でレーザ発振を起こさせ
ることができるので、それぞれのエネルギー準位に相当
する異なった波長のレーザ光を得る乙とができる。
1aとn−電極20間で電流を注入すると、前述したよ
うに量子井戸活性層14a、14bがもつエネルギー準
位のうち、回折格子190)ブラッグ反射条件を満たす
波長に相当する特定のエネルギー準位の光てレーザ発振
が生じるが、回折格子19への注入電流を変える乙とに
よって異なったエネルギー準位でレーザ発振を起こさせ
ることができるので、それぞれのエネルギー準位に相当
する異なった波長のレーザ光を得る乙とができる。
なお、上記実施例では量子井戸活性層14a。
14bを回折格子19−ヒには形成していないが、第5
図に示すように回折格子19−ヒにも量子井戸活性層1
4a、14bを形成してもなんらの問題も生じない。
図に示すように回折格子19−ヒにも量子井戸活性層1
4a、14bを形成してもなんらの問題も生じない。
また、上記実施例では量子井戸間のエネルギー準位を俊
えるために量子井戸層の厚みを変えた場合について説明
したが、第6図に示すように、量子井戸層の厚み6!変
えずに(L 2t = T−2□)、例えばA I X
G a、−yA sにおける組成比Xを変えた量子井戸
活性層24a、24bを用いても同様の効果な秦ずろ、
。
えるために量子井戸層の厚みを変えた場合について説明
したが、第6図に示すように、量子井戸層の厚み6!変
えずに(L 2t = T−2□)、例えばA I X
G a、−yA sにおける組成比Xを変えた量子井戸
活性層24a、24bを用いても同様の効果な秦ずろ、
。
また、−上記実施例では異なるエネルギー準位をもつ量
子井戸活性層−14a、14bまたは24a。
子井戸活性層−14a、14bまたは24a。
24bの数が2つの場合について説明したが、乙の発明
はこ11に固定されるものでなく、異なるエネルギー準
位をもつ量子井戸活性層を3っ以ヒ設けても1いほか、
量子井戸のノVさの異なるものと月利組成の異なるもの
とをそれぞれ組み合わせても才い。
はこ11に固定されるものでなく、異なるエネルギー準
位をもつ量子井戸活性層を3っ以ヒ設けても1いほか、
量子井戸のノVさの異なるものと月利組成の異なるもの
とをそれぞれ組み合わせても才い。
また、上記実施例ではGaA、s系の半導体レーザにつ
いて説明したが、InP 系や池の材料系のものについ
ても同様である乙とはいうまでもない。
いて説明したが、InP 系や池の材料系のものについ
ても同様である乙とはいうまでもない。
また、この発明の半導体レーザの特殊な使用方法として
、異なる発光波長を持つ複数の量子井戸活性層14a、
14bの少なくとも一方、あるいは量子井戸活性層24
a、2dbの少なくとも一方に、レーザ発振を起こすし
きい値近傍まで順バイアスしておき、共振器端面を複数
の波長の混った光を外部から入射結合させれば、ブラッ
グ反射条件を満たす特定の波長の光のみを選択的に増幅
してレーザ光と(7て取り出す乙とがi■能であり、こ
のように1史用することによって光によるスイッチング
、直接的な増幅等を行う乙とができる。
、異なる発光波長を持つ複数の量子井戸活性層14a、
14bの少なくとも一方、あるいは量子井戸活性層24
a、2dbの少なくとも一方に、レーザ発振を起こすし
きい値近傍まで順バイアスしておき、共振器端面を複数
の波長の混った光を外部から入射結合させれば、ブラッ
グ反射条件を満たす特定の波長の光のみを選択的に増幅
してレーザ光と(7て取り出す乙とがi■能であり、こ
のように1史用することによって光によるスイッチング
、直接的な増幅等を行う乙とができる。
この発明の半導体し・−ザは以上説明したとおり、単一
共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面間にバリア
層を介()て積層されたエネルギー準位の構造の異なる
複数個の量子井戸活性層と、共振器の少なくとも一方の
反射器としての回折格子とを備えるとともに、量子井戸
活性層および回折格子のそれぞれに独立に電流の注入が
可能な電極構成としたので、回折格子に注入する電流量
を制御するだけで、波長の異なるL−−−ヂ光を1個の
半導体レーザの1点から得ることができ、安価で精度よ
く外部の光ツーj・イバ等に接続できるという効果(]
4) がある。
共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面間にバリア
層を介()て積層されたエネルギー準位の構造の異なる
複数個の量子井戸活性層と、共振器の少なくとも一方の
反射器としての回折格子とを備えるとともに、量子井戸
活性層および回折格子のそれぞれに独立に電流の注入が
可能な電極構成としたので、回折格子に注入する電流量
を制御するだけで、波長の異なるL−−−ヂ光を1個の
半導体レーザの1点から得ることができ、安価で精度よ
く外部の光ツーj・イバ等に接続できるという効果(]
4) がある。
また、乙の発明の半導体レーザの使用方法は以−し説明
したとおり、単一共振器内におけるレーザ光の伝搬り向
に界面間にバリア層を介しぞ積層されたエネルギー準位
の構造の異なる?j!数個の量子井戸活性層と、共振器
の少なくとも一方の反射器と17での回折格子とを備え
るとともに、量子井戸活性層および回折格子のそれぞれ
に独立に電流の注入が0]能な電極構成とした半導体レ
ーザの量子井戸活性層の少なくとも1つに、し・−ザ発
振が起こるしきい値未満の電流を注入しておき、外部か
ら共振器の一端面を介して光を入射結合させ、回折格子
のブラッグ反射条件を満たす波長のレーザ光を出射させ
るので、多波長発振型の半導体レーザの光によるスイ・
ソチングが可能になるほか、光増幅器、センサ等として
広い範囲に応用することができるという効果がある。
したとおり、単一共振器内におけるレーザ光の伝搬り向
に界面間にバリア層を介しぞ積層されたエネルギー準位
の構造の異なる?j!数個の量子井戸活性層と、共振器
の少なくとも一方の反射器と17での回折格子とを備え
るとともに、量子井戸活性層および回折格子のそれぞれ
に独立に電流の注入が0]能な電極構成とした半導体レ
ーザの量子井戸活性層の少なくとも1つに、し・−ザ発
振が起こるしきい値未満の電流を注入しておき、外部か
ら共振器の一端面を介して光を入射結合させ、回折格子
のブラッグ反射条件を満たす波長のレーザ光を出射させ
るので、多波長発振型の半導体レーザの光によるスイ・
ソチングが可能になるほか、光増幅器、センサ等として
広い範囲に応用することができるという効果がある。
第1図はこの発明の半導体レーザの一実施例の構造を示
す共振器方向の断面図、第2図は量子井(]5) 炉構造を説明するための図、第3図は量子井戸の状態密
度とエネルギー準位の関係を示す図、第4図は量子井戸
層の厚さとエネルギー準位の関係を説明するための図、
第5図はこの発明の半導体レーザの他の実施例の構成を
示す共振器り向の断面図、第6図は量子井戸層の組成、
材料とエネルギー準位の関係を説明するための図、第7
図は従来の多波長発振型の半導体レーザの構造を示す図
である。 図において、11は基板、12,17はクララF If
J、13,16は光導波MIG層、14a、14b。 24a、24bは量子井戸活性層、15はバリア層、1
9ば回折格子、20はn−電極、21a。 21bはp−電極、22(ま価電子帯、23(ま伝導帯
である。 なお、各図中の同一符号は同一または相当部分を示す。 代理人 大 岩 増 雄 (外2名)第1図 第2図 第3図 一状劾、各奏ρ(E) 第4図 14a 15 14b 第5図 24a 24b 121:122 第7図
す共振器方向の断面図、第2図は量子井(]5) 炉構造を説明するための図、第3図は量子井戸の状態密
度とエネルギー準位の関係を示す図、第4図は量子井戸
層の厚さとエネルギー準位の関係を説明するための図、
第5図はこの発明の半導体レーザの他の実施例の構成を
示す共振器り向の断面図、第6図は量子井戸層の組成、
材料とエネルギー準位の関係を説明するための図、第7
図は従来の多波長発振型の半導体レーザの構造を示す図
である。 図において、11は基板、12,17はクララF If
J、13,16は光導波MIG層、14a、14b。 24a、24bは量子井戸活性層、15はバリア層、1
9ば回折格子、20はn−電極、21a。 21bはp−電極、22(ま価電子帯、23(ま伝導帯
である。 なお、各図中の同一符号は同一または相当部分を示す。 代理人 大 岩 増 雄 (外2名)第1図 第2図 第3図 一状劾、各奏ρ(E) 第4図 14a 15 14b 第5図 24a 24b 121:122 第7図
Claims (4)
- (1)単一共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面
間にバリア層を介して積層されたエネルギー準位の構造
の異なる複数個の量子井戸活性層と、前記共振器の少な
くとも一方の反射器としての回折格子とを備えるととも
に、前記量子井戸活性層および前記回折格子のそれぞれ
に独立に電流の注入が可能な電極構成としたことを特徴
とする半導体レーザ。 - (2)複数個の量子井戸活性層のそれぞれは、同じ組成
の材料から構成され、層厚のみが異なるものであること
を特徴とする特許請求の範囲第(1)項記載の半導体レ
ーザ。 - (3)複数個の量子井戸活性層のそれぞれは、同じ層厚
で、組成が異なる材料から構成されたものであることを
特徴とする特許請求の範囲第(1)項記載の半導体レー
ザ。 - (4)単一共振器内におけるレーザ光の伝搬方向に界面
間にバリア層を介して積層されたエネルギー準位の構造
の異なる複数個の量子井戸活性層と、前記共振器の少な
くとも一方の反射器としての回折格子とを備えるととも
に、前記量子井戸活性層および前記回折格子のそれぞれ
に独立に電流の注入が可能な電極構成とした半導体レー
ザの前記量子井戸活性層の少なくとも1つに、レーザ発
振が起こるしきい値未満の電流を注入しておき、外部か
ら共振器の一端面を介して光を入射結合させ、前記回折
格子のブラッグ反射条件を満たす波長のレーザ光を出射
させることを特徴とする半導体レーザの使用方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP62112922A JP2529260B2 (ja) | 1987-05-08 | 1987-05-08 | 半導体レ−ザおよびその使用方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP62112922A JP2529260B2 (ja) | 1987-05-08 | 1987-05-08 | 半導体レ−ザおよびその使用方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63278291A true JPS63278291A (ja) | 1988-11-15 |
JP2529260B2 JP2529260B2 (ja) | 1996-08-28 |
Family
ID=14598844
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP62112922A Expired - Fee Related JP2529260B2 (ja) | 1987-05-08 | 1987-05-08 | 半導体レ−ザおよびその使用方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2529260B2 (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH04211220A (ja) * | 1989-12-12 | 1992-08-03 | American Teleph & Telegr Co <Att> | 光フィルタ |
FR2706091A1 (fr) * | 1993-06-04 | 1994-12-09 | Thomson Csf | Laser semiconducteur bicolore. |
Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS5311590A (en) * | 1976-07-19 | 1978-02-02 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Semiconductor laser device |
JPS57190384A (en) * | 1981-05-20 | 1982-11-22 | Toshiba Corp | Wavelength sweeping laser |
JPS59106171A (ja) * | 1982-12-10 | 1984-06-19 | Fujitsu Ltd | 半導体発光装置 |
-
1987
- 1987-05-08 JP JP62112922A patent/JP2529260B2/ja not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS5311590A (en) * | 1976-07-19 | 1978-02-02 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Semiconductor laser device |
JPS57190384A (en) * | 1981-05-20 | 1982-11-22 | Toshiba Corp | Wavelength sweeping laser |
JPS59106171A (ja) * | 1982-12-10 | 1984-06-19 | Fujitsu Ltd | 半導体発光装置 |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH04211220A (ja) * | 1989-12-12 | 1992-08-03 | American Teleph & Telegr Co <Att> | 光フィルタ |
FR2706091A1 (fr) * | 1993-06-04 | 1994-12-09 | Thomson Csf | Laser semiconducteur bicolore. |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JP2529260B2 (ja) | 1996-08-28 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |