JPS61165845A - 光学式再生装置 - Google Patents
光学式再生装置Info
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- JPS61165845A JPS61165845A JP520185A JP520185A JPS61165845A JP S61165845 A JPS61165845 A JP S61165845A JP 520185 A JP520185 A JP 520185A JP 520185 A JP520185 A JP 520185A JP S61165845 A JPS61165845 A JP S61165845A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- medium
- beams
- magneto
- interference
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、磁気光学記録媒体に記録された情報を光学的
に読み取る光学式再生装置に関する。
に読み取る光学式再生装置に関する。
従来の技術
近年、磁気記録媒体を用いて光学的に情報の記録再生を
行なう装置の開発が盛んに行なわれている。この種の装
置では、媒体のカー効果あるいはファラデー効果によっ
て信号の再生が成される。
行なう装置の開発が盛んに行なわれている。この種の装
置では、媒体のカー効果あるいはファラデー効果によっ
て信号の再生が成される。
ここで、カー効果とは、光が磁性材料の表面で反射する
際に光の偏波面が回転する現象を云い、ファラデー効果
とは、光か透過する際の偏波面の回転を云う。カー効果
あるいはファラデー効果による偏波面の回転方向は媒体
の磁化の向きにより異なるため、媒体上に磁化の方向と
して情報を記録することにより、その記録情報を光学的
に読み取ることができる。
際に光の偏波面が回転する現象を云い、ファラデー効果
とは、光か透過する際の偏波面の回転を云う。カー効果
あるいはファラデー効果による偏波面の回転方向は媒体
の磁化の向きにより異なるため、媒体上に磁化の方向と
して情報を記録することにより、その記録情報を光学的
に読み取ることができる。
以下、第３図を参照しながら従来の光学式再生装置の一
例について説明する。
例について説明する。
光源１から出た光は、コリメータレンズ２及び偏光子３
によって平行な直線偏光となり、無偏光ビームスプリッ
タ−４、対物レンズ６を通って磁気光学記録媒体６の表
面に収束する。この時、媒体６の表面で反射した光は、
カー効果により偏波面が回転する。この光束は、ビーム
スプリッタ−４で反射して検光子７、集光レンズ８を通
って光検出器９にはいる。
によって平行な直線偏光となり、無偏光ビームスプリッ
タ−４、対物レンズ６を通って磁気光学記録媒体６の表
面に収束する。この時、媒体６の表面で反射した光は、
カー効果により偏波面が回転する。この光束は、ビーム
スプリッタ−４で反射して検光子７、集光レンズ８を通
って光検出器９にはいる。
いま、偏光子を通過した直線偏光の強度をＩｏとし、こ
の直線偏光の偏波面が検光子７の消光位置となす角をθ
とする。媒体６での光の反射率をＲとし、媒体６によっ
て光の偏波面がθにだけ回転したものとすると、光検出
器９に到達する光の強度は Ｉ ＝ −ｚ ｌ０Ｒｓ＋ｎ ２（θ−θｋ）
・−・・−（１）で表わされる。θにの値は媒体６の
磁化の方向により異なるので、媒体６に磁化の方向とし
て記録されている情報が、光量差として検出できるわけ
である。
の直線偏光の偏波面が検光子７の消光位置となす角をθ
とする。媒体６での光の反射率をＲとし、媒体６によっ
て光の偏波面がθにだけ回転したものとすると、光検出
器９に到達する光の強度は Ｉ ＝ −ｚ ｌ０Ｒｓ＋ｎ ２（θ−θｋ）
・−・・−（１）で表わされる。θにの値は媒体６の
磁化の方向により異なるので、媒体６に磁化の方向とし
て記録されている情報が、光量差として検出できるわけ
である。
発明が解決しようとする問題点
しかしながら、上記のような構成では、一般に十分な信
号対雑音比が得られないという問題点がある。この原因
としては、第一に、光検出器により検出される信号が小
さいことがあげられる。これは、現在のところカー効果
、ファラデー効果の大きな磁気光学記録媒体が得られて
いないためである。
号対雑音比が得られないという問題点がある。この原因
としては、第一に、光検出器により検出される信号が小
さいことがあげられる。これは、現在のところカー効果
、ファラデー効果の大きな磁気光学記録媒体が得られて
いないためである。
第二の原因は雑音の周波数特性にある。媒体に記録され
た情報を再生する場合には、光束と媒体とは相対運動を
行なっているが、この時、媒体の不均一性により雑音が
発生する。さらに、光源として主に用いられるレーザー
により雑音が発生するが、この２種類の雑音は殆んど低
周波側に現われる。一般に磁気光学記録媒体では、これ
らの雑音の多い周波数帯域（低周波側）より上の高周波
で記録を行なうことは困難であるため、やむなく雑音の
多い帯域で記録再生を行なうことになり、信号対雑音比
は当然ながら低くなる。
た情報を再生する場合には、光束と媒体とは相対運動を
行なっているが、この時、媒体の不均一性により雑音が
発生する。さらに、光源として主に用いられるレーザー
により雑音が発生するが、この２種類の雑音は殆んど低
周波側に現われる。一般に磁気光学記録媒体では、これ
らの雑音の多い周波数帯域（低周波側）より上の高周波
で記録を行なうことは困難であるため、やむなく雑音の
多い帯域で記録再生を行なうことになり、信号対雑音比
は当然ながら低くなる。
本発明は上記問題点に鑑み、カー効果、ファラデー効果
の小さな磁気光学記録媒体においても、大きな信号対雑
音比が得られる光学式再生装置を提供するものである。
の小さな磁気光学記録媒体においても、大きな信号対雑
音比が得られる光学式再生装置を提供するものである。
問題点を解決するための手段
上記問題点を解決するため、本発明の光学式再生装置で
は、周波数及び偏波面の異なる２本の直線偏光を用い、
そのうちの一方あるいは双方を磁気光学記録媒体に照射
して、得られた２光束を干渉させてその光量を検出する
という構成を備えたものである。
は、周波数及び偏波面の異なる２本の直線偏光を用い、
そのうちの一方あるいは双方を磁気光学記録媒体に照射
して、得られた２光束を干渉させてその光量を検出する
という構成を備えたものである。
作用
本発明の構成によれば、偏波面の異なる２本の直線偏光
を干渉させた場合、干渉光の強度は２本の直線偏光の偏
波面の角度差に依存する。このことから、２本の光束の
うち一方が媒体を経て偏波面の回転を受ければこの情報
は２光束の干渉後に強度変化として表われる。さらに、
本発明では、２光束の周波数が異なるヘテロダイン干渉
のため、偏波面回転の情報は２光束の差周波数付近の帯
域に現われる。この時の雑音の周波数特性と信号帯域の
関係を第２図に示す。１ｏのようなスペクトル分布を持
つ信号を磁気光学記録媒体に記録した場合、従来の光学
式再生装置では再生信号のスペクトル分布が記録時と同
じ（すなわち１０）となるのに対して、本発明の光学式
再生装置では、１１のようなスペクトル分布をもつ再生
信号が得られる。雑音のスペクトル分布１２は低周波領
域で大きく現われるため、この図からも明らかなように
、本発明の光学式再生装置では再生時に大きな信号対雑
音比を実現することができる。
を干渉させた場合、干渉光の強度は２本の直線偏光の偏
波面の角度差に依存する。このことから、２本の光束の
うち一方が媒体を経て偏波面の回転を受ければこの情報
は２光束の干渉後に強度変化として表われる。さらに、
本発明では、２光束の周波数が異なるヘテロダイン干渉
のため、偏波面回転の情報は２光束の差周波数付近の帯
域に現われる。この時の雑音の周波数特性と信号帯域の
関係を第２図に示す。１ｏのようなスペクトル分布を持
つ信号を磁気光学記録媒体に記録した場合、従来の光学
式再生装置では再生信号のスペクトル分布が記録時と同
じ（すなわち１０）となるのに対して、本発明の光学式
再生装置では、１１のようなスペクトル分布をもつ再生
信号が得られる。雑音のスペクトル分布１２は低周波領
域で大きく現われるため、この図からも明らかなように
、本発明の光学式再生装置では再生時に大きな信号対雑
音比を実現することができる。
実施例
以下本発明の一実施例について、第１図を参照しながら
説明する。
説明する。
光源である半導体レーザー１３よシ出た光は、コリメー
タレンズ１４を通過して平行光となった後、音響光学変
調素子１５によって周波数の異なる２本の光束となる。
タレンズ１４を通過して平行光となった後、音響光学変
調素子１５によって周波数の異なる２本の光束となる。
光束の一方は、元の光と同じ周波数を持ち、他方は音響
光学変調素子に印加する交流電圧の周波数だけ元の光に
対しシフトしている。この２光束は誘電体多層膜ミラー
１６゜１７で反射した後、偏光子１８．１９を通過して
直線偏光となる。この時の２光束の振幅を偏光成分に分
けて表わすと、 Ａ １＝ （Ａ１ｃｏｓθ１＊ｅ−１（″” 、Ａ１５
ｓａθ１−・−１６）ｔ ） 、・、（２）Ａ２＝（
Ａ、、ｃｏｓｏ２−ｅ−’ （”’ω）ｔ、％Ｓ１゜＃
２．＊−”針ｄω）ｔ）・・・（３） （Δ１．Δ２はベクトル量） となる。ここでθ１．θ２は偏光子１８．１９の設定角
、ωは半導体レーザー１３の発振周波数、ｄωは音響光
学変調素子１６による光の周波数シフトである。偏光子
１８を通過した光へ１は、無偏光ビームスプリッタ−２
０，対物レンズ２１を経て磁気光学記録媒体２２に照射
される。ここで７媒体２２はＧｄＴｂＦｅアモルファス
垂直磁化膜である。媒体２２の表面で反射した光束は対
物レンズ２１に戻り、無偏光ビームスプリッタ−２０で
反射して、誘電体多層膜ミラー２３に向かう。この際、
媒体の表面において、光束の偏波面の回転を伴う。この
回転角をθに、媒体２２の振幅反射率をＲとおくと、光
束の振幅は、 Ｉ １ −１ωｔ へ、＝ （−；ＡｌＲｃｏｓ （θ１＋θｋ）・・−Ａ
１Ｒｓｉｎ （θ１＋θ ）、、−１（′＋ｔ ）
、、、・、、（４１イオード２５の受光面で干渉する
。この時の干渉光の強度は Ｉ＝ｌＡ’−１−Ａ １２ ＝＝ ’、ｐ、１２Ｒ２十号 ＋Ａ１Ａ２Ｒｃｏｓ（θ１−θ２＋θｋ） ＊ｃｏｓｄ
ωｔ ・−（６）となシ、媒体に記録された情報は
、周波数ｄωの搬送波上に強度変調された形で現われる
。
光学変調素子に印加する交流電圧の周波数だけ元の光に
対しシフトしている。この２光束は誘電体多層膜ミラー
１６゜１７で反射した後、偏光子１８．１９を通過して
直線偏光となる。この時の２光束の振幅を偏光成分に分
けて表わすと、 Ａ １＝ （Ａ１ｃｏｓθ１＊ｅ−１（″” 、Ａ１５
ｓａθ１−・−１６）ｔ ） 、・、（２）Ａ２＝（
Ａ、、ｃｏｓｏ２−ｅ−’ （”’ω）ｔ、％Ｓ１゜＃
２．＊−”針ｄω）ｔ）・・・（３） （Δ１．Δ２はベクトル量） となる。ここでθ１．θ２は偏光子１８．１９の設定角
、ωは半導体レーザー１３の発振周波数、ｄωは音響光
学変調素子１６による光の周波数シフトである。偏光子
１８を通過した光へ１は、無偏光ビームスプリッタ−２
０，対物レンズ２１を経て磁気光学記録媒体２２に照射
される。ここで７媒体２２はＧｄＴｂＦｅアモルファス
垂直磁化膜である。媒体２２の表面で反射した光束は対
物レンズ２１に戻り、無偏光ビームスプリッタ−２０で
反射して、誘電体多層膜ミラー２３に向かう。この際、
媒体の表面において、光束の偏波面の回転を伴う。この
回転角をθに、媒体２２の振幅反射率をＲとおくと、光
束の振幅は、 Ｉ １ −１ωｔ へ、＝ （−；ＡｌＲｃｏｓ （θ１＋θｋ）・・−Ａ
１Ｒｓｉｎ （θ１＋θ ）、、−１（′＋ｔ ）
、、、・、、（４１イオード２５の受光面で干渉する
。この時の干渉光の強度は Ｉ＝ｌＡ’−１−Ａ １２ ＝＝ ’、ｐ、１２Ｒ２十号 ＋Ａ１Ａ２Ｒｃｏｓ（θ１−θ２＋θｋ） ＊ｃｏｓｄ
ωｔ ・−（６）となシ、媒体に記録された情報は
、周波数ｄωの搬送波上に強度変調された形で現われる
。
前記のように、雑音レベルは低周波帯域で高いので、ｄ
ωを十分高い周波数にと９、干渉光を光電変換した後バ
イパスフィルター処理を行なって雑音を除去する。この
後、信号を検波することによって記録情報が得られる。
ωを十分高い周波数にと９、干渉光を光電変換した後バ
イパスフィルター処理を行なって雑音を除去する。この
後、信号を検波することによって記録情報が得られる。
このように、本実施例の構成によって、低域の雑音が除
去でき、大きな信号対雑音比が得られる。
去でき、大きな信号対雑音比が得られる。
なお、本実施例においては、媒体２２として、７アス垂
直磁化膜や、磁性ガーネット膜であってもよい。
直磁化膜や、磁性ガーネット膜であってもよい。
また、上記の実施例では、２光束のうち一方のみを媒体
２２に照射しているが、２光束の双方共媒体２２に照射
してもよい。この場合、２光束の媒体２２の表面での収
束位置は異なっており、一方の光束が参照光として用い
られる。
２２に照射しているが、２光束の双方共媒体２２に照射
してもよい。この場合、２光束の媒体２２の表面での収
束位置は異なっており、一方の光束が参照光として用い
られる。
発明の効果
早上のように本発明は、周波数及び偏波面の双方が異な
る２光束を用い、うち少なくとも一方の光束が磁気光学
記録媒体を経た後２光束を干渉させて光量を検出するこ
とにより、従来の方式と比較して再生信号の信号対雑音
比を増大させることができる。
る２光束を用い、うち少なくとも一方の光束が磁気光学
記録媒体を経た後２光束を干渉させて光量を検出するこ
とにより、従来の方式と比較して再生信号の信号対雑音
比を増大させることができる。
第１図は本発明の実施例における光学式再生装置のブロ
ック図、第２図は本発明による周波数特性図、第３図は
従来の光学式再生装置のブロック図である。 １３・・・・・・半導体レーザー、１４・・・・・・コ
リメータレンズ、１６・・・・・・音響光学変調素子、
１６ 、１７゜２３・・・・・・誘電体多層膜ミラー、
１８．１９・旧・・偏光子、２０・・・・・・無偏光ビ
ームスプリッタ−１２１・・・・・・対物レンズ、２２
・・・・・・ＧｄＴｂＦｅ アモルファス垂直磁化膜、
２４・・・・・・集光レンズ、２６・・・・・・アバラ
ンシェ７オトダイオード。
ック図、第２図は本発明による周波数特性図、第３図は
従来の光学式再生装置のブロック図である。 １３・・・・・・半導体レーザー、１４・・・・・・コ
リメータレンズ、１６・・・・・・音響光学変調素子、
１６ 、１７゜２３・・・・・・誘電体多層膜ミラー、
１８．１９・旧・・偏光子、２０・・・・・・無偏光ビ
ームスプリッタ−１２１・・・・・・対物レンズ、２２
・・・・・・ＧｄＴｂＦｅ アモルファス垂直磁化膜、
２４・・・・・・集光レンズ、２６・・・・・・アバラ
ンシェ７オトダイオード。
Claims (2)
- （１）１本の光束から周波数及び偏波面の双方が異なる
２本の直線偏光を生成し、前記光束のうち少なくとも一
方が磁気光学記録媒体を経た後に双方の光束を干渉させ
ることにより、情報を読み取ることを特徴とする光学式
再生装置。 - （２）１本の光束から周波数の異なる２光束を生成する
素子として、音響光学素子を用いることを特徴とする特
許請求の範囲第１項記載の光学式再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP520185A JPS61165845A (ja) | 1985-01-16 | 1985-01-16 | 光学式再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP520185A JPS61165845A (ja) | 1985-01-16 | 1985-01-16 | 光学式再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61165845A true JPS61165845A (ja) | 1986-07-26 |
Family
ID=11604581
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP520185A Pending JPS61165845A (ja) | 1985-01-16 | 1985-01-16 | 光学式再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS61165845A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0195227A2 (en) * | 1985-03-20 | 1986-09-24 | Hitachi, Ltd. | Magneto-optical disc memory |
| JPS62285080A (ja) * | 1986-06-04 | 1987-12-10 | Hitachi Ltd | 光学的磁化検出装置 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
-
1985
- 1985-01-16 JP JP520185A patent/JPS61165845A/ja active Pending
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0195227A2 (en) * | 1985-03-20 | 1986-09-24 | Hitachi, Ltd. | Magneto-optical disc memory |
| EP0195227A3 (en) * | 1985-03-20 | 1989-07-19 | Hitachi, Ltd. | Magneto-optical disc memory |
| JPS62285080A (ja) * | 1986-06-04 | 1987-12-10 | Hitachi Ltd | 光学的磁化検出装置 |
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