JPH043575B2 - - Google Patents
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- JPH043575B2 JPH043575B2 JP58008651A JP865183A JPH043575B2 JP H043575 B2 JPH043575 B2 JP H043575B2 JP 58008651 A JP58008651 A JP 58008651A JP 865183 A JP865183 A JP 865183A JP H043575 B2 JPH043575 B2 JP H043575B2
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- light
- reflected
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Description
【発明の詳細な説明】
技術分野
本発明は、磁気光学効果を利用して高密度磁気
記録の再生が可能な磁気光学的情報再生方法に関
する。
記録の再生が可能な磁気光学的情報再生方法に関
する。
従来技術
近年、情報の高密度記録の分野においていわゆ
る光デイスク等を用いた情報固定型の記録方法に
代り、磁気光学効果を用いた書き換え可能な光磁
気記録方法が有望視されている。
る光デイスク等を用いた情報固定型の記録方法に
代り、磁気光学効果を用いた書き換え可能な光磁
気記録方法が有望視されている。
従来、上述の如き光磁気記録の再生には、一般
に、第１図Ａに示すような読取光学系が使用され
ている。半導体レーザ等の光源（不図示）から出
た平行光束（ビーム）１は偏光子２によりある方
位に直線偏光した光束となり、ビームスプリツタ
３および対物レンズ４を経て磁性膜５にスポツト
状に入射する。磁性膜５はガラス、樹脂等の基板
９上にスパツタリング等の手段で形成され、その
磁性膜上に磁化方向の変化として情報が記録され
ている。入射した光束１はその磁性膜５の磁化方
向に対応し、光束の偏光面が磁気光学カー効果に
より互いに反対方向の回転を受けて反射させる。
例えば、下向き方向の磁化領域により反射される
光束の偏光面がθκの回転を受けたとすると、上向
き方向の磁化領域により反射される光束の偏光面
は−θκの回転を受ける。
に、第１図Ａに示すような読取光学系が使用され
ている。半導体レーザ等の光源（不図示）から出
た平行光束（ビーム）１は偏光子２によりある方
位に直線偏光した光束となり、ビームスプリツタ
３および対物レンズ４を経て磁性膜５にスポツト
状に入射する。磁性膜５はガラス、樹脂等の基板
９上にスパツタリング等の手段で形成され、その
磁性膜上に磁化方向の変化として情報が記録され
ている。入射した光束１はその磁性膜５の磁化方
向に対応し、光束の偏光面が磁気光学カー効果に
より互いに反対方向の回転を受けて反射させる。
例えば、下向き方向の磁化領域により反射される
光束の偏光面がθκの回転を受けたとすると、上向
き方向の磁化領域により反射される光束の偏光面
は−θκの回転を受ける。
いま、第１図Ｂに示す如く、上述の入射光束１
をＳ偏光とした場合に、検光子６の偏光透過方向
を上述の偏光方向−θκに対して垂直方向（Ｑ方
向）に配置すると、上向きの磁化方向領域からの
反射光は検光子６により遮断され、下向きの磁化
方向領域からの反射光は検光子６を透過する振幅
成分として集光レンズや７を経て光検出器８で検
出され、これにより磁性膜５上の記録情報を読取
ることができる。
をＳ偏光とした場合に、検光子６の偏光透過方向
を上述の偏光方向−θκに対して垂直方向（Ｑ方
向）に配置すると、上向きの磁化方向領域からの
反射光は検光子６により遮断され、下向きの磁化
方向領域からの反射光は検光子６を透過する振幅
成分として集光レンズや７を経て光検出器８で検
出され、これにより磁性膜５上の記録情報を読取
ることができる。
ところが、その際の磁気光学カー効果によるカ
ー回転角θκは0.1度オーダの微小な角度であり、
しかも熱磁気記録により記録した情報の再生を行
うのであるから、再生光パワーも記録媒体５の磁
気的記録情報を消失しないように上限があるの
で、前述の検光子６からの透過信号成分は非常に
微小なものとなる。そのため、高密度記録の再生
において光検出器８として従来用いられているフ
オトダイオードによる透過信号成分の検出では、
熱雑音が支配的となり、再生でのSN比を決めて
しまう。そのために従来からSN比の劣化が問題
となつていた。
ー回転角θκは0.1度オーダの微小な角度であり、
しかも熱磁気記録により記録した情報の再生を行
うのであるから、再生光パワーも記録媒体５の磁
気的記録情報を消失しないように上限があるの
で、前述の検光子６からの透過信号成分は非常に
微小なものとなる。そのため、高密度記録の再生
において光検出器８として従来用いられているフ
オトダイオードによる透過信号成分の検出では、
熱雑音が支配的となり、再生でのSN比を決めて
しまう。そのために従来からSN比の劣化が問題
となつていた。
この点を克服するために、内部増倍作用のある
アバランシエフオトダイオード（APD）を光検
出器として用い、シヨツト雑音を熱雑音と同等以
上にするまで増倍率を大きくすることにより、信
号電力を増大してSN比を改善することが考えら
れるが、APD特有の増倍雑音のために十分なSN
比改善ができず、さらにAPDの不安定性の問題
があるという欠点が存在する。
アバランシエフオトダイオード（APD）を光検
出器として用い、シヨツト雑音を熱雑音と同等以
上にするまで増倍率を大きくすることにより、信
号電力を増大してSN比を改善することが考えら
れるが、APD特有の増倍雑音のために十分なSN
比改善ができず、さらにAPDの不安定性の問題
があるという欠点が存在する。
目 的
そこで、本発明の目的は上述した欠点を除去
し、磁気光学的再生において問題となる微小信号
読み取りのSN比劣化に対して、従来の再生方法
に比べて大きなSN比が得られる磁気光学的情報
再生方法を提供することにある。
し、磁気光学的再生において問題となる微小信号
読み取りのSN比劣化に対して、従来の再生方法
に比べて大きなSN比が得られる磁気光学的情報
再生方法を提供することにある。
実施例
以下、図面を参照して本発明を詳細に説明す
る。
る。
第２図は本発明磁気光学的情報再生方法の構成
の一例を示し、ここで、１１ａ〜１１ｅは光束、
１２はレーザ等の光源からの光束１１ａを所定の
方位に直線偏光する偏光子、１３は偏光子１２を
通つた光束を第一の光束１１ｂと第二の光束１１
ｄに分離する第一のビームスプリツタであり、こ
のビームスプリツタ１３としては２つの光束１１
ｂと１１ｄとに適切な光量で振幅分割するように
Ｓ偏光（Senkrecht偏光）の反射率とＰ偏光
（Parallel偏光）の透過率とが選定された、例え
ば偏光ビームスプリツタの如き偏光分離器を用い
るのが望ましい。
の一例を示し、ここで、１１ａ〜１１ｅは光束、
１２はレーザ等の光源からの光束１１ａを所定の
方位に直線偏光する偏光子、１３は偏光子１２を
通つた光束を第一の光束１１ｂと第二の光束１１
ｄに分離する第一のビームスプリツタであり、こ
のビームスプリツタ１３としては２つの光束１１
ｂと１１ｄとに適切な光量で振幅分割するように
Ｓ偏光（Senkrecht偏光）の反射率とＰ偏光
（Parallel偏光）の透過率とが選定された、例え
ば偏光ビームスプリツタの如き偏光分離器を用い
るのが望ましい。
１４はビームスプリツタ１３で分割された一方
の光束１１ｂが透過する第二のビームスプリツ
タ、１５はそのビームスプリツタを透過した光束
を集光する対物レンズである。また、１６は上述
のビームスプリツタ１３で分割された他方の光束
１１ｄを所定方向に反射する反射ミラー、１７は
反射ミラー１６で反射された光束の偏光方位を変
える1/2波長板（1/2λ板）、１８は1/2波長板１７
を通つた光束の位相を調整する位相板、１９はビ
ームスプリツタ１４で反射した光束１１ｃと位相
板１８を通つた光束とを光混合（Optical
mixing）により干渉させる第三のビームスプリ
ツタ、２０はビームスプリツタ１９により光混合
された光束１１ｅの偏光を検出する検光子、２１
は検光子を通つた光束を集光する集光レンズ、２
２は集光レンズ２１を出た光束を検出する光検出
器である。２３は表面に磁性膜を有する前述の如
き記録媒体である。
の光束１１ｂが透過する第二のビームスプリツ
タ、１５はそのビームスプリツタを透過した光束
を集光する対物レンズである。また、１６は上述
のビームスプリツタ１３で分割された他方の光束
１１ｄを所定方向に反射する反射ミラー、１７は
反射ミラー１６で反射された光束の偏光方位を変
える1/2波長板（1/2λ板）、１８は1/2波長板１７
を通つた光束の位相を調整する位相板、１９はビ
ームスプリツタ１４で反射した光束１１ｃと位相
板１８を通つた光束とを光混合（Optical
mixing）により干渉させる第三のビームスプリ
ツタ、２０はビームスプリツタ１９により光混合
された光束１１ｅの偏光を検出する検光子、２１
は検光子を通つた光束を集光する集光レンズ、２
２は集光レンズ２１を出た光束を検出する光検出
器である。２３は表面に磁性膜を有する前述の如
き記録媒体である。
情報読取り時に、レーザ等の光源から出た光束
１１ａは偏光子１２によりある方位に直線偏光し
た光束となり、さらにビームスプリツタ１３によ
り第一の光束１１ｂと第二の光束１１ｄとに分け
られ別々の方向に進む。分割された光束のうちの
一方の光束１１ｂはビームスプリツタ１４を透過
し、対物レンズ１５により磁気的情報の記録され
た記録媒体２３上に集光され、反射される。その
際、前述のように磁気光学カー効果により、光束
１１ｂの偏光方位に直行する偏光成分が生じるの
で、その反射光の偏光方位は＋θκまたは−θκ回転
することになる。
１１ａは偏光子１２によりある方位に直線偏光し
た光束となり、さらにビームスプリツタ１３によ
り第一の光束１１ｂと第二の光束１１ｄとに分け
られ別々の方向に進む。分割された光束のうちの
一方の光束１１ｂはビームスプリツタ１４を透過
し、対物レンズ１５により磁気的情報の記録され
た記録媒体２３上に集光され、反射される。その
際、前述のように磁気光学カー効果により、光束
１１ｂの偏光方位に直行する偏光成分が生じるの
で、その反射光の偏光方位は＋θκまたは−θκ回転
することになる。
その反射光は再び対物レンズ１５を通り、ビー
ムスプリツタ１４で反射し、光束１１ｃとしてビ
ームスプリツタ１９を透過する。一方、ビームス
プリツタ１３で分割された他方の光束１１ｄは反
射ミラー１６、1/2波長板１７および位相板１８
を通つて、ビームスプリツタ１９により反射さ
れ、ビームスプリツタ１９を透過する上述の光束
１１ｃと光混合される。光混合された光束１１ｅ
は検光子２０およびレンズ２１を通つて光検出器
２２により検出される。
ムスプリツタ１４で反射し、光束１１ｃとしてビ
ームスプリツタ１９を透過する。一方、ビームス
プリツタ１３で分割された他方の光束１１ｄは反
射ミラー１６、1/2波長板１７および位相板１８
を通つて、ビームスプリツタ１９により反射さ
れ、ビームスプリツタ１９を透過する上述の光束
１１ｃと光混合される。光混合された光束１１ｅ
は検光子２０およびレンズ２１を通つて光検出器
２２により検出される。
次に、このような構成において再生された信号
の特徴を第３図Ａ〜Ｅを参照して説明する。前述
のごとくビームスプリツタ１３にＰ偏光を透過
し、Ｓ偏光を反射する偏光ビームスプリツタを用
い、その偏光特性が例えば、Ｐ偏光透過率98％、
Ｓ偏光反射率99％であるとする。このとき、透過
光束１１ｂのほとんどの成分は、第２図の紙面に
平行な偏光方位（Ｐ偏光）を有し、反射光束１１
ｄは紙面に垂直な偏光方位（Ｓ偏光）を有するこ
とになる。よつて、前者の光束１１ｂの記録媒体
２３からの反射光束１１ｃは、第３図Ａに示すよ
うな光束１１ｂのＰ偏光振幅成分E0に対して、
第３図Ｂに示すようなＰ偏光振幅成分E0γP／２お
よび偏光振幅成分E0γS／２を有する。ただし、rP
およびrSは記録媒体２３のフレネル（Fresnel）
反射係数および磁気光学カー効果によるカー反射
係数であり、ビームスプリツタ１４は偏光特性の
無いハーフミラーとする。一方、ビームスプリツ
タ１３で反射した光束１１ｄは、第３図Ｃに示す
ようにＳ偏光振幅成分E1を有し、1/2波長板１７
により第３図Ｄに示すようにＰ偏光方位に変換さ
れる。
の特徴を第３図Ａ〜Ｅを参照して説明する。前述
のごとくビームスプリツタ１３にＰ偏光を透過
し、Ｓ偏光を反射する偏光ビームスプリツタを用
い、その偏光特性が例えば、Ｐ偏光透過率98％、
Ｓ偏光反射率99％であるとする。このとき、透過
光束１１ｂのほとんどの成分は、第２図の紙面に
平行な偏光方位（Ｐ偏光）を有し、反射光束１１
ｄは紙面に垂直な偏光方位（Ｓ偏光）を有するこ
とになる。よつて、前者の光束１１ｂの記録媒体
２３からの反射光束１１ｃは、第３図Ａに示すよ
うな光束１１ｂのＰ偏光振幅成分E0に対して、
第３図Ｂに示すようなＰ偏光振幅成分E0γP／２お
よび偏光振幅成分E0γS／２を有する。ただし、rP
およびrSは記録媒体２３のフレネル（Fresnel）
反射係数および磁気光学カー効果によるカー反射
係数であり、ビームスプリツタ１４は偏光特性の
無いハーフミラーとする。一方、ビームスプリツ
タ１３で反射した光束１１ｄは、第３図Ｃに示す
ようにＳ偏光振幅成分E1を有し、1/2波長板１７
により第３図Ｄに示すようにＰ偏光方位に変換さ
れる。
以上の結果から、ビームスプリツタ１９におい
て光混合された光束１１ｅは第３図Ｅに示すよう
に、検光子方位角Ψの検光子２０を透過し、光検
出器２２により光電変換される。このときの検出
強度は次式(1)で示される。
て光混合された光束１１ｅは第３図Ｅに示すよう
に、検光子方位角Ψの検光子２０を透過し、光検
出器２２により光電変換される。このときの検出
強度は次式(1)で示される。
Ｉ＝｜（E′1＋E′0／２rP）cosΨ＋E′0／２rSsinΨ｜
2 ＝｜E′1＋E′0／２rP｜2cosΨ＋｜E′0／４｜2｜rS
｜2sin2Ψ＋Re｛（E′1＋E′0rP／２）E′0 *rS *／２｝s
in2Ψ(1) ただし、ビームスプリツタ１９はハーフミラー
を用いその出力成分がE′0＝１／√２E0およびE′1＝ １／√２E1であるものとする。また、実施例におい て、第２図示の偏光子１２により｜E1｜2＞｜E0
｜2となるようにあらかじめ設定すると、｜rP｜2
〓｜rS｜2を考慮して、(1)式は次式(2)で近似でき
る。
2 ＝｜E′1＋E′0／２rP｜2cosΨ＋｜E′0／４｜2｜rS
｜2sin2Ψ＋Re｛（E′1＋E′0rP／２）E′0 *rS *／２｝s
in2Ψ(1) ただし、ビームスプリツタ１９はハーフミラー
を用いその出力成分がE′0＝１／√２E0およびE′1＝ １／√２E1であるものとする。また、実施例におい て、第２図示の偏光子１２により｜E1｜2＞｜E0
｜2となるようにあらかじめ設定すると、｜rP｜2
〓｜rS｜2を考慮して、(1)式は次式(2)で近似でき
る。
Ｉ≒１／２［P1cos2Ψ＋１／２√
1 2｜rP｜θksin2Ψ］(2) ただし、P1＝｜E1｜2は光束１１ｄのパワー、
P0＝｜E0｜2は光束１１ｂのパワー、θκ≒｜rS｜
cosδ／｜rP｜は本検出方法によるカー回転角であ
る。また、上述のδ＝arg｛E′1E′0 *rS *｝は光混合
した光束１１ｅのＰ偏光成分と、Ｓ偏光成分との
位相差であり、本例においては第２図示の位相板
１８によりδ＝mπ（ｍ＝０、１、２…）になるよ
うに調整する。
1 2｜rP｜θksin2Ψ］(2) ただし、P1＝｜E1｜2は光束１１ｄのパワー、
P0＝｜E0｜2は光束１１ｂのパワー、θκ≒｜rS｜
cosδ／｜rP｜は本検出方法によるカー回転角であ
る。また、上述のδ＝arg｛E′1E′0 *rS *｝は光混合
した光束１１ｅのＰ偏光成分と、Ｓ偏光成分との
位相差であり、本例においては第２図示の位相板
１８によりδ＝mπ（ｍ＝０、１、２…）になるよ
うに調整する。
(2)式から、再生信号の直流成分IDCは右辺の第
１項で表わせ、また記録媒体２５の磁気的情報を
含む交流成分IACは第２項目で表わされる。この
ことから、光混合を用いない従来の検出方法で
は、 IDC∝P0cos2ΨIAC∝P0｜rP｜2θκsin2Ψ (3) であるのに対して、本実施例による検出方法では
光束１１ｄのパワーP1を増大することにより、
直流成分IDCおよび交流成分IACをより増加するこ
とができるのは明らかである。
１項で表わせ、また記録媒体２５の磁気的情報を
含む交流成分IACは第２項目で表わされる。この
ことから、光混合を用いない従来の検出方法で
は、 IDC∝P0cos2ΨIAC∝P0｜rP｜2θκsin2Ψ (3) であるのに対して、本実施例による検出方法では
光束１１ｄのパワーP1を増大することにより、
直流成分IDCおよび交流成分IACをより増加するこ
とができるのは明らかである。
したがつて、従来においてAPDやPINフオト
ダイオードのような増倍作用のない光検出器によ
る再生において増倍雑音および熱雑音によるSN
比の低下が問題になていたのに対して、本実施例
によると記録媒体２５からの反射光と別の経路に
よる光とを光混合させて、その別の経路による光
パワーを大きくとることにより、検出光パワーを
増大させ、フオトダイオードのような増倍作用の
ない光検出器による再生おいてもシヨツト雑音限
界までSN比を改善することが可能になる。この
ように、本実施例による検出方法によると、従来
の検出方法において問題となつていたSN比の劣
化を十分に解消することができる。
ダイオードのような増倍作用のない光検出器によ
る再生において増倍雑音および熱雑音によるSN
比の低下が問題になていたのに対して、本実施例
によると記録媒体２５からの反射光と別の経路に
よる光とを光混合させて、その別の経路による光
パワーを大きくとることにより、検出光パワーを
増大させ、フオトダイオードのような増倍作用の
ない光検出器による再生おいてもシヨツト雑音限
界までSN比を改善することが可能になる。この
ように、本実施例による検出方法によると、従来
の検出方法において問題となつていたSN比の劣
化を十分に解消することができる。
なお、前述の実施例においては第２図示中の光
束１１ｄの位相差を位相板１８により調整してい
るが、第４図に示すように反射ミラー３１をピエ
ゾ素子のような微小変位器３２により図の矢印Ｙ
方向に可動させて、調整してもよい。さらには、
その微小変位器３２を正弦的に振動させて、再生
信号光を位相変調させ、光検出器２２で包絡線検
波あるいは同期検波することにより交流的に検出
してもよい。このような変調をすることによりレ
ーザ光等の発光源に起因する低周波雑音を除去し
てSN比を向上することができる。
束１１ｄの位相差を位相板１８により調整してい
るが、第４図に示すように反射ミラー３１をピエ
ゾ素子のような微小変位器３２により図の矢印Ｙ
方向に可動させて、調整してもよい。さらには、
その微小変位器３２を正弦的に振動させて、再生
信号光を位相変調させ、光検出器２２で包絡線検
波あるいは同期検波することにより交流的に検出
してもよい。このような変調をすることによりレ
ーザ光等の発光源に起因する低周波雑音を除去し
てSN比を向上することができる。
第５図は本発明磁気光学的情報再生方法の他の
構成例を示し、ここで、４１ａ〜４１ｂは光束、
４２は光束４１ａを偏光する偏光子、４３はバビ
ネソレイユ補償板の如きリターダ、４４は対物レ
ンズ、４５は記録媒体、４６は検光子、４７は集
光レンズ、４８は光検出器である。
構成例を示し、ここで、４１ａ〜４１ｂは光束、
４２は光束４１ａを偏光する偏光子、４３はバビ
ネソレイユ補償板の如きリターダ、４４は対物レ
ンズ、４５は記録媒体、４６は検光子、４７は集
光レンズ、４８は光検出器である。
５１ａ，５１ｂおよび５１ｃは方解石、ガラス
等で構成した組合せプリズムであり、第２図示の
ビームスプリツタ１３，１４および１９と反射ミ
ラー１６とに相当し、固体化したものである。す
なわち、台形プリズム５１ａの図の左肩の上辺平
面には、真空蒸着、スパツタリング等の方法によ
りAl等の反射膜５２ｄを有するミラーを形成す
る。
等で構成した組合せプリズムであり、第２図示の
ビームスプリツタ１３，１４および１９と反射ミ
ラー１６とに相当し、固体化したものである。す
なわち、台形プリズム５１ａの図の左肩の上辺平
面には、真空蒸着、スパツタリング等の方法によ
りAl等の反射膜５２ｄを有するミラーを形成す
る。
直角プリズム５１ｂの一方の面には、プリズム
５１ａと貼り合せたときに例えばＳ−偏光成分を
十分反射し、Ｐ−偏光成分の反射率を十分押え得
るような偏光特性を有する透明多層膜５２ａを形
成する。両プリズム５１ａおよび５１ｂと貼合う
直角プリズム５１ｃの両面には、例えばハーフミ
ラー特性を有する透明多層膜５２ｂおよび５２ｃ
を形成する。このようにして形成した各プリズム
５１ａ，５２ｂおよび５２ｃを図示のように接着
材等を用いて一体化する。
５１ａと貼り合せたときに例えばＳ−偏光成分を
十分反射し、Ｐ−偏光成分の反射率を十分押え得
るような偏光特性を有する透明多層膜５２ａを形
成する。両プリズム５１ａおよび５１ｂと貼合う
直角プリズム５１ｃの両面には、例えばハーフミ
ラー特性を有する透明多層膜５２ｂおよび５２ｃ
を形成する。このようにして形成した各プリズム
５１ａ，５２ｂおよび５２ｃを図示のように接着
材等を用いて一体化する。
リターダ４３は第２図示の1/2波長板１７およ
び位相板１８とに相当し、一体化したプリズム５
１ａ〜５１ｃと対物レンズ４４の間に配設して、
Ｐ−偏光成分とＳ−偏光成分との相対的位相差を
調整する。
び位相板１８とに相当し、一体化したプリズム５
１ａ〜５１ｃと対物レンズ４４の間に配設して、
Ｐ−偏光成分とＳ−偏光成分との相対的位相差を
調整する。
光源からの光束４１ａは偏光子４２を通つてプ
リズム５１ａに入り、透明多層膜５２ａで分離し
た一方の光束４１ｂがプリズム５１ａ，５１ｂお
よび５１ｃを透過してリターダ４３、対物レンズ
４４を通り記録媒体４５に達する。記録媒体４５
からの反射光束４１ｃは再び対物レンズ４４、リ
ターダ４３を通つて、プリズム５１ｃに入り、透
明多層膜５２ｂで反射されてから、透明多層膜５
２ｃおよびプリズム５１ａを透過して検光子４６
に入射する。一方、透明多層膜５２ａで反射した
入射光束４１ｄは、反射膜５２ｄおよび透明多層
膜５２ｃで再度反射して検光子４６に入射する。
その際、記録媒体４５からの反射光束４１ｃと光
混合し、光混合された光束４１ｅが検光子４６お
よび集光レンズ４７を通つて光検出器４８により
検出される。
リズム５１ａに入り、透明多層膜５２ａで分離し
た一方の光束４１ｂがプリズム５１ａ，５１ｂお
よび５１ｃを透過してリターダ４３、対物レンズ
４４を通り記録媒体４５に達する。記録媒体４５
からの反射光束４１ｃは再び対物レンズ４４、リ
ターダ４３を通つて、プリズム５１ｃに入り、透
明多層膜５２ｂで反射されてから、透明多層膜５
２ｃおよびプリズム５１ａを透過して検光子４６
に入射する。一方、透明多層膜５２ａで反射した
入射光束４１ｄは、反射膜５２ｄおよび透明多層
膜５２ｃで再度反射して検光子４６に入射する。
その際、記録媒体４５からの反射光束４１ｃと光
混合し、光混合された光束４１ｅが検光子４６お
よび集光レンズ４７を通つて光検出器４８により
検出される。
このように、本例では、固体化した構造のプリ
ズム５１ａ〜５１ｃとリターダ４３とにより、光
束４１ｃと光束４１ｄとの位相差変動を容易に極
小化することができ、高SN比の再生信号を得る
ことができる。
ズム５１ａ〜５１ｃとリターダ４３とにより、光
束４１ｃと光束４１ｄとの位相差変動を容易に極
小化することができ、高SN比の再生信号を得る
ことができる。
なお、これまでの説明は読取り光学系の構成配
置についてであつたが、第６図に示すように直線
偏光した入射レーザ光６１ａに対して1/4波長板
（1/4λ板）６２により円偏光にし、その後に偏光
子６３に通すことにより、例えば、書き込みモー
ドにおいてはＰ−偏光になるように偏光子６３の
方位を設定して、記録媒体に大きなパワーが入射
するようにし、また、読取りモードにおいては記
録媒体の磁気的情報を消失しないような記録媒体
への入射光パワーとなるように偏光子６３の方位
を設定すれば、書き込み読取りを１つの光学系で
達成できる。このような1/4波長板６２および偏
光子６３は前述の第２図および第５図に示した光
学系に適用できることは言うまでもない。
置についてであつたが、第６図に示すように直線
偏光した入射レーザ光６１ａに対して1/4波長板
（1/4λ板）６２により円偏光にし、その後に偏光
子６３に通すことにより、例えば、書き込みモー
ドにおいてはＰ−偏光になるように偏光子６３の
方位を設定して、記録媒体に大きなパワーが入射
するようにし、また、読取りモードにおいては記
録媒体の磁気的情報を消失しないような記録媒体
への入射光パワーとなるように偏光子６３の方位
を設定すれば、書き込み読取りを１つの光学系で
達成できる。このような1/4波長板６２および偏
光子６３は前述の第２図および第５図に示した光
学系に適用できることは言うまでもない。
効 果
以上説明したように、本発明によれば、単一の
光源から出射された光束を二光束に分割し、一方
の光束を記録媒体に照射し、情報信号の乗つた反
射光束を得ると共に、その反射光束に他方の光束
を干渉させ、その干渉光束を検光子を介して光電
変換素子により検出することにより記録媒体の情
報を検出するようにしたので、二光束の位相を同
期させる複雑な構成は必要なく、簡易な構成で再
生信号のＳ／Ｎを向上させることができる効果が
得られる。
光源から出射された光束を二光束に分割し、一方
の光束を記録媒体に照射し、情報信号の乗つた反
射光束を得ると共に、その反射光束に他方の光束
を干渉させ、その干渉光束を検光子を介して光電
変換素子により検出することにより記録媒体の情
報を検出するようにしたので、二光束の位相を同
期させる複雑な構成は必要なく、簡易な構成で再
生信号のＳ／Ｎを向上させることができる効果が
得られる。
第１図Ａは従来の光磁気記録読取系の一例を示
す概略線図、第１図Ｂは第１図Ａの磁気光学効果
による記録読取りの原理を説明する線図、第２図
は本発明の磁気光学的情報再生方法の実施例を示
す概略線図、第３図Ａ〜Ｅはそれぞれ第２図にお
ける各光束の偏光状態を示す線図、第４図および
第５図はそれぞれ本発明の他の実施例を示す概略
線図、第６図は第２図、第４図および第５図の実
施例に適用可能な書き込み読取り兼用の光束偏光
方位変換手段の一例を示す線図である。 １，１１ａ，４１ａ，６１ａ……入射光束、
２，１２，４２，６３……偏光子、３，１３，１
４，１９……ビームスプリツタ、４，１５，４４
……対物レンズ、１６，３１……ミラー、１７…
…1/2波長板、１８……位相板、６，２０，４６
……検光子、７，２１，４７……集光レンズ、
８，２２，４８……光検出器、５，９，２３，４
５……記録媒体、３２……微小変位器、５１ａ，
５１ｂ，５１ｃ……プリズム、４３……リター
ダ、６２……1/4波長板。
す概略線図、第１図Ｂは第１図Ａの磁気光学効果
による記録読取りの原理を説明する線図、第２図
は本発明の磁気光学的情報再生方法の実施例を示
す概略線図、第３図Ａ〜Ｅはそれぞれ第２図にお
ける各光束の偏光状態を示す線図、第４図および
第５図はそれぞれ本発明の他の実施例を示す概略
線図、第６図は第２図、第４図および第５図の実
施例に適用可能な書き込み読取り兼用の光束偏光
方位変換手段の一例を示す線図である。 １，１１ａ，４１ａ，６１ａ……入射光束、
２，１２，４２，６３……偏光子、３，１３，１
４，１９……ビームスプリツタ、４，１５，４４
……対物レンズ、１６，３１……ミラー、１７…
…1/2波長板、１８……位相板、６，２０，４６
……検光子、７，２１，４７……集光レンズ、
８，２２，４８……光検出器、５，９，２３，４
５……記録媒体、３２……微小変位器、５１ａ，
５１ｂ，５１ｃ……プリズム、４３……リター
ダ、６２……1/4波長板。
Claims (1)
- １ 単一の光源から出射された所定の方向に偏光
した光束を第一及び第二の光束に分割し、前記第
一の光束を磁性膜を有する記録媒体に入射し、前
記磁性膜に記録されている情報に応じて偏光面の
変調された反射光束を前記記録媒体から取り出す
と共に前記反射光束と前記第二の光束と干渉さ
せ、前記干渉させた光束を検光子を介して光電変
換素子で検出することにより前記磁性膜に記録さ
れている情報を検出することを特徴とする磁気光
学的情報再生方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP865183A JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP865183A JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59135646A JPS59135646A (ja) | 1984-08-03 |
| JPH043575B2 true JPH043575B2 (ja) | 1992-01-23 |
Family
ID=11698837
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP865183A Granted JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS59135646A (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
| JP2641422B2 (ja) * | 1985-04-09 | 1997-08-13 | 松下電器産業株式会社 | 光学式再生装置 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS57111843A (en) * | 1980-12-27 | 1982-07-12 | Canon Inc | Vertical magnetic reading optical system |
| JPS58149025A (ja) * | 1982-03-02 | 1983-09-05 | Nec Corp | 光ヘテロダイン・ホモダイン検波装置 |
-
1983
- 1983-01-24 JP JP865183A patent/JPS59135646A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS57111843A (en) * | 1980-12-27 | 1982-07-12 | Canon Inc | Vertical magnetic reading optical system |
| JPS58149025A (ja) * | 1982-03-02 | 1983-09-05 | Nec Corp | 光ヘテロダイン・ホモダイン検波装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS59135646A (ja) | 1984-08-03 |
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