JPS59135646A - 磁気光学的情報再生方法 - Google Patents
磁気光学的情報再生方法Info
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- JPS59135646A JPS59135646A JP865183A JP865183A JPS59135646A JP S59135646 A JPS59135646 A JP S59135646A JP 865183 A JP865183 A JP 865183A JP 865183 A JP865183 A JP 865183A JP S59135646 A JPS59135646 A JP S59135646A
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- reflected
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
キタ術分野
本発明は、磁気光学効果を利用して高畜度磁気記録の再
生か可能な磁気光学的情報再生方式に関する。
生か可能な磁気光学的情報再生方式に関する。
従来技術
近年、情報の高富度記録の／１′ｆ野においていわゆる
光ディスク等を用いた情報固定型の記録方式に代り、磁
気光学効果を用いた書き換え可能な光磁気記録方式が有
望視されている。
光ディスク等を用いた情報固定型の記録方式に代り、磁
気光学効果を用いた書き換え可能な光磁気記録方式が有
望視されている。
従来、北述の如き光磁気記録の再生には、一般に、第１
図（Ａ）に示すような読取光学系が使用されている。半
導体レーザ等の光源（不図示〕から出た平行光束（ビー
ム）１は偏光子２によりある方位に直線偏光した光束と
なり、ビームスプリッタ３および対物レンズ４を経て磁
性膜５にスポット状に入射する。磁性膜５はガラス、樹
脂等の基板９上にスパッタリング等の手段で形成ぎれ、
その磁性膜上に磁化方向の変化として情報か記録されて
いる。入射した光束１はその磁性膜５の磁化方向に対応
し、光束の偏光面が磁気光学カー効果によりＴＪ：いに
反対方向の回転を受けて反射させる。例えば、下向き方
向の磁化領域により反射される光束の偏光面がθにの回
転を受けたとすると、上向き方向の磁化領域により反射
される光束の偏光面は−ＯＫの回転を受ける。
図（Ａ）に示すような読取光学系が使用されている。半
導体レーザ等の光源（不図示〕から出た平行光束（ビー
ム）１は偏光子２によりある方位に直線偏光した光束と
なり、ビームスプリッタ３および対物レンズ４を経て磁
性膜５にスポット状に入射する。磁性膜５はガラス、樹
脂等の基板９上にスパッタリング等の手段で形成ぎれ、
その磁性膜上に磁化方向の変化として情報か記録されて
いる。入射した光束１はその磁性膜５の磁化方向に対応
し、光束の偏光面が磁気光学カー効果によりＴＪ：いに
反対方向の回転を受けて反射させる。例えば、下向き方
向の磁化領域により反射される光束の偏光面がθにの回
転を受けたとすると、上向き方向の磁化領域により反射
される光束の偏光面は−ＯＫの回転を受ける。
いま、第１図（Ｂ）に示す如く、上述の入射光東１をＳ
（ｈ＾光とした場合に、検光１’−６の偏光透］Ａ°
ｈ方向？上述の偏光方向−θＩくに対して目的方向（０
方向）に配置すると、上向きの磁化方向領域からのノジ
用光は枠光子６により遮断され、下向きの磁化方向領域
からの反則光は検光子６を透過する振幅成分として集光
レンズや７を経て光検出器８で検出ネれ、これにより磁
性膜５［二の記録情報を読取ることができる。
（ｈ＾光とした場合に、検光１’−６の偏光透］Ａ°
ｈ方向？上述の偏光方向−θＩくに対して目的方向（０
方向）に配置すると、上向きの磁化方向領域からのノジ
用光は枠光子６により遮断され、下向きの磁化方向領域
からの反則光は検光子６を透過する振幅成分として集光
レンズや７を経て光検出器８で検出ネれ、これにより磁
性膜５［二の記録情報を読取ることができる。
ところが、その際の磁気光学カー効果によるカー回転角
０（〈は０．１１ｉオーグの微小な角度であり、しかも
熱磁気記録により記録した情報の再生全行うのであるか
ら、（１）生先パワーも記録媒体５の磁気前記タノ情報
を消失しないように１−限かあるので、前述の検光子６
からの透過信号成分は非常に微小なものとなる。そのた
め、高冨度記録の再生において光検出器８として従来用
いられているフォトダイオードによる透過信号成分の検
ｉｌｌでは、熱雑音が支配的となり、再生でのＳＮ比を
決めてしまう。そのために従来からＳＮ比の劣化か問題
となっていた。
０（〈は０．１１ｉオーグの微小な角度であり、しかも
熱磁気記録により記録した情報の再生全行うのであるか
ら、（１）生先パワーも記録媒体５の磁気前記タノ情報
を消失しないように１−限かあるので、前述の検光子６
からの透過信号成分は非常に微小なものとなる。そのた
め、高冨度記録の再生において光検出器８として従来用
いられているフォトダイオードによる透過信号成分の検
ｉｌｌでは、熱雑音が支配的となり、再生でのＳＮ比を
決めてしまう。そのために従来からＳＮ比の劣化か問題
となっていた。
この点を克服するために、内７？Ｒ増倍作川のあるアバ
ランシェフォトダイオード（Ａ Ｐ Ｄ ’）を光重１
旧器と１７て用い、ンヨット雑音を熱雑音と同等以」−
にするまで増倍率を大きくすることにより、１ハパー電
力を増大してＳＮ比を改善することが考えられるが、Ａ
Ｐ［］特イ１の増倍雑音のために十分なＳＮ比改善がで
さず、さらにＡＰＤの不安定性の間！／−０があるとい
う欠点が存在する。
ランシェフォトダイオード（Ａ Ｐ Ｄ ’）を光重１
旧器と１７て用い、ンヨット雑音を熱雑音と同等以」−
にするまで増倍率を大きくすることにより、１ハパー電
力を増大してＳＮ比を改善することが考えられるが、Ａ
Ｐ［］特イ１の増倍雑音のために十分なＳＮ比改善がで
さず、さらにＡＰＤの不安定性の間！／−０があるとい
う欠点が存在する。
１」的
そこで、本発明の目的は上述した欠点を除去し、磁気光
学的再生において問題となる微小信昇読み取りのＳＮ比
劣化に対して、従来の再生力式に比べて大きなＳＮ比が
得られる磁気光学的情報再生ブ〕式を提供することにあ
る。
学的再生において問題となる微小信昇読み取りのＳＮ比
劣化に対して、従来の再生力式に比べて大きなＳＮ比が
得られる磁気光学的情報再生ブ〕式を提供することにあ
る。
実施例
以下、図面を参照して本発明の詳細な説明する。
第２図は本発明磁気光学的情報再生方式の描成の一例を
示し、ここで、ｌｌａ〜１１ｅは光栄、１２はレーザ等
の光源からの光栄１１ａを所定の方位に直♀♀偏光する
偏光子、１３は偏光イ１２を通った光栄を第１の光重１
１ｂと第２の光中１１ｄに分離する第１のビームスプリ
ッタであり、このビームスプリッタ１３としては２つの
光束１１ｂとｌｉｄとに−切な光重で振幅分割するよう
にＳ偏光（Ｓｅｎｋｒｅｃｈｔ偏光）のノ父射イ・くと
Ｐ偏光（Ｐａｒａｌｌｅｌ偏光）の透過率とか逆定され
た、例えば偏光ビームスプリッタの如き偏光分副器を用
いるのが望ましい。
示し、ここで、ｌｌａ〜１１ｅは光栄、１２はレーザ等
の光源からの光栄１１ａを所定の方位に直♀♀偏光する
偏光子、１３は偏光イ１２を通った光栄を第１の光重１
１ｂと第２の光中１１ｄに分離する第１のビームスプリ
ッタであり、このビームスプリッタ１３としては２つの
光束１１ｂとｌｉｄとに−切な光重で振幅分割するよう
にＳ偏光（Ｓｅｎｋｒｅｃｈｔ偏光）のノ父射イ・くと
Ｐ偏光（Ｐａｒａｌｌｅｌ偏光）の透過率とか逆定され
た、例えば偏光ビームスプリッタの如き偏光分副器を用
いるのが望ましい。
１４はビームスプリッタ１３で分割された−・方の光栄
１１ｂが透過する第２のビームスプリッタ、１５はその
ビームスプリッタを透過した光栄を集光する対物レンズ
である。また、１６は上述のビームスプリッタ１３で分
割された他方の光重１１ｄを所定方向に反射する反射ミ
ラー、１７は反射ミラー１６で反射された光栄の偏光方
位を変える １７２波長権（１／２ 瓦板）、１８は
１７２波長板１７を通った光中の位相を調整する位相板
、１８はビームスプリ・ンタ１４で反射した光束１１ｃ
と位相板１８を通った光重とを光混合（Ｏｐｔｉｃａｌ
ｍｉｘｉｎｇ）により干渉させる第２のビームスプリ
ッタ、２０はビームスプリッタ１８により光ｌ昆合され
た光束ｌｉｅの偏光を検出する検光子、２１は検光子を
通った光束を集光する集光レンズ、２２は集光レンズ２
１を出た光束を検出する光検出器である。２３は表面に
磁性膜を有する前述の如き記録媒体である。
１１ｂが透過する第２のビームスプリッタ、１５はその
ビームスプリッタを透過した光栄を集光する対物レンズ
である。また、１６は上述のビームスプリッタ１３で分
割された他方の光重１１ｄを所定方向に反射する反射ミ
ラー、１７は反射ミラー１６で反射された光栄の偏光方
位を変える １７２波長権（１／２ 瓦板）、１８は
１７２波長板１７を通った光中の位相を調整する位相板
、１８はビームスプリ・ンタ１４で反射した光束１１ｃ
と位相板１８を通った光重とを光混合（Ｏｐｔｉｃａｌ
ｍｉｘｉｎｇ）により干渉させる第２のビームスプリ
ッタ、２０はビームスプリッタ１８により光ｌ昆合され
た光束ｌｉｅの偏光を検出する検光子、２１は検光子を
通った光束を集光する集光レンズ、２２は集光レンズ２
１を出た光束を検出する光検出器である。２３は表面に
磁性膜を有する前述の如き記録媒体である。
情報読取り時に、レーザ等の光源から出た光束１１ａは
偏光子１２によりある方位に直線偏光した光栄となり、
さらにビームスプリッタ１３により第１の光束１１ｂと
第２の光束ｌｉｄとに分けられ別々の方向に進む。分割
された光束のうちの一方の光栄１１ｂはビームスプリッ
タ１４を透過し、対物レンズ１５により磁気的情報の記
録された記録媒体２３ヒにｙ光され、反射される。その
際、前述のように磁気光学カー効果により、光栄１１ｂ
の偏光方位に直行する偏光成分が生じるので、その反射
光の偏光方位は＋θ１〈または−θに回転することにな
る。
偏光子１２によりある方位に直線偏光した光栄となり、
さらにビームスプリッタ１３により第１の光束１１ｂと
第２の光束ｌｉｄとに分けられ別々の方向に進む。分割
された光束のうちの一方の光栄１１ｂはビームスプリッ
タ１４を透過し、対物レンズ１５により磁気的情報の記
録された記録媒体２３ヒにｙ光され、反射される。その
際、前述のように磁気光学カー効果により、光栄１１ｂ
の偏光方位に直行する偏光成分が生じるので、その反射
光の偏光方位は＋θ１〈または−θに回転することにな
る。
その反射光は再び対物レンズ１５を通り、ビームスプリ
ッタ１４で反射し、光栄ｌＩＣとしてビームスプリッタ
１８を透過する。一方、ビームスブリッタ＋３で分割さ
れた他力の光栄ｌｉｄは反射ミラー１６、 ｌ／２波ノ
（板１７および位相板１８を通って、ビームズブ１ノツ
クＩ９により反射され、ビームスプリンタ１８を透過す
る−に述の光栄１１ｃ と光混合される。光混合された
光栄ｌｉｅは検光子２０およびレンズ２１を通って光検
出器２２により検出される。
ッタ１４で反射し、光栄ｌＩＣとしてビームスプリッタ
１８を透過する。一方、ビームスブリッタ＋３で分割さ
れた他力の光栄ｌｉｄは反射ミラー１６、 ｌ／２波ノ
（板１７および位相板１８を通って、ビームズブ１ノツ
クＩ９により反射され、ビームスプリンタ１８を透過す
る−に述の光栄１１ｃ と光混合される。光混合された
光栄ｌｉｅは検光子２０およびレンズ２１を通って光検
出器２２により検出される。
次に、このような構成において再生された信号の特徴を
第３図（Ａ）〜（Ｅ）を参照して説明する。
第３図（Ａ）〜（Ｅ）を参照して説明する。
前述のごとくビームスプリッタ１３にＰ偏光を透過し、
Ｓ偏光を反射する偏光ビームスブリ・ンタを用い、その
偏光特性が例えば、Ｐ偏光透過率８８％、Ｓ偏光反則率
９９％であるとする。このとき、透過光束１１ｂのほと
んどの成分は、第２図の紙面に平行な偏光方位（Ｐ偏光
）を有し、反射光栄ｌｉｄは紙面に垂直な偏光方位（Ｓ
偏光）を崩することになる。よって、前者の光束１１ｂ
の記９１．奴体２３からの反射光栄１１ｃは、第３図（
Ａ）に示すような光栄１１ｂのＰ偏光振幅成分Ｅ。に勾
して、第３図（Ｂ）に示すようなＰ偏光振幅成分Ｅ占／
２および偏光振幅成分Ｅ、Ｔ′ｓ／２を有する。ただし
、ｒ、およびｒ。
Ｓ偏光を反射する偏光ビームスブリ・ンタを用い、その
偏光特性が例えば、Ｐ偏光透過率８８％、Ｓ偏光反則率
９９％であるとする。このとき、透過光束１１ｂのほと
んどの成分は、第２図の紙面に平行な偏光方位（Ｐ偏光
）を有し、反射光栄ｌｉｄは紙面に垂直な偏光方位（Ｓ
偏光）を崩することになる。よって、前者の光束１１ｂ
の記９１．奴体２３からの反射光栄１１ｃは、第３図（
Ａ）に示すような光栄１１ｂのＰ偏光振幅成分Ｅ。に勾
して、第３図（Ｂ）に示すようなＰ偏光振幅成分Ｅ占／
２および偏光振幅成分Ｅ、Ｔ′ｓ／２を有する。ただし
、ｒ、およびｒ。
は記録Ｗ、体２３のフレ２ル（Ｆｒｅｓｎｅｌ）反射係
数およびｃｄ？気光学カー効果によるカー反射係数であ
り、ビームスプリッタ１４は偏光特性の無い八−フミラ
ーとする。一方、ビームスプリッタ−３で反射した光栄
１１ｄは、第３図（Ｃ）に示すようにＳ偏光振幅成分Ｅ
１ を有し、 １／２波長板１７により第３図ＣＤ）に
示すようにＰ偏光方位に変換される。
数およびｃｄ？気光学カー効果によるカー反射係数であ
り、ビームスプリッタ１４は偏光特性の無い八−フミラ
ーとする。一方、ビームスプリッタ−３で反射した光栄
１１ｄは、第３図（Ｃ）に示すようにＳ偏光振幅成分Ｅ
１ を有し、 １／２波長板１７により第３図ＣＤ）に
示すようにＰ偏光方位に変換される。
以−１−の結果から、ビームスプリッタ１８において光
混合された光束１１ｅは第３図（Ｅ）に示すように、検
光子方位角亡の検光子２ｏを透過し、光検出器２２によ
り光電変換される。このときの検出強度Ｉは次式（１）
で示される。
混合された光束１１ｅは第３図（Ｅ）に示すように、検
光子方位角亡の検光子２ｏを透過し、光検出器２２によ
り光電変換される。このときの検出強度Ｉは次式（１）
で示される。
＋１ （Ｅ； ＋ Ｅ′ｏ ｒｐ ）ｃｏ
ｓ ψ ＋ Ｅち ｒ、 ｓｉｎ ψ １′Ｔ
Ｙ Ｉ Ｅ＋ ＋？ｒｐ ｌ” ｃｏｓψ＋Ｉ Ｆ Ｉ”
ｌ ｒｊ１２ｓｉｎ’ψただし、ビームスプリッタ−８
はハーフミラ−を用いその出力成分が” ＝ Ｖ’Ｔ
Ｅ” および Ｅ７ ＝ＪＴ’ であるものとする
。また、Ｔｈ１５．例において、第２図示の偏光子】２
によりＩ Ｅ、 ＋２＞ｌ Ｅ、 Ｉ”となるよう
にあらかじめ設定すると。
ｓ ψ ＋ Ｅち ｒ、 ｓｉｎ ψ １′Ｔ
Ｙ Ｉ Ｅ＋ ＋？ｒｐ ｌ” ｃｏｓψ＋Ｉ Ｆ Ｉ”
ｌ ｒｊ１２ｓｉｎ’ψただし、ビームスプリッタ−８
はハーフミラ−を用いその出力成分が” ＝ Ｖ’Ｔ
Ｅ” および Ｅ７ ＝ＪＴ’ であるものとする
。また、Ｔｈ１５．例において、第２図示の偏光子】２
によりＩ Ｅ、 ＋２＞ｌ Ｅ、 Ｉ”となるよう
にあらかじめ設定すると。
ｌ ｒ、 ｌ” ＞ｌ ｒｓ Ｉ”を考慮して、（
１）式は次式（２）で近似できる。
１）式は次式（２）で近似できる。
１ ＃＋ ［Ｐ、 、ｃｏｓ２ψ十士ハπＩ ｒ、
ｌ θ１ｓｉｎ２ψ１（２） ただし、Ｐ、＝ｌＥ、ｌ”は光栄１１ｄのパワー、Ｐ０
＝ ｌ Ｅ、 １２は光栄１１ｂのパワー、θ１〈鳩
ｌ ｒ、 ｌ ｃｏｓδ／＋ｒＰ Ｉは本検出方
式によるカー回転角である。また、上述のδ＝ａｒｇ
（Ｅ＋Ｅ；’ ｒ、’ ｌは光イＲ合した光栄ｌｉ
ｅのＰ偏光成分と、Ｓ偏光成分との位相差であり、本例
においては第２図示の位相板１８によりδ＝ ｍπ（ｍ
＝０．ｌ。
ｌ θ１ｓｉｎ２ψ１（２） ただし、Ｐ、＝ｌＥ、ｌ”は光栄１１ｄのパワー、Ｐ０
＝ ｌ Ｅ、 １２は光栄１１ｂのパワー、θ１〈鳩
ｌ ｒ、 ｌ ｃｏｓδ／＋ｒＰ Ｉは本検出方
式によるカー回転角である。また、上述のδ＝ａｒｇ
（Ｅ＋Ｅ；’ ｒ、’ ｌは光イＲ合した光栄ｌｉ
ｅのＰ偏光成分と、Ｓ偏光成分との位相差であり、本例
においては第２図示の位相板１８によりδ＝ ｍπ（ｍ
＝０．ｌ。
２・・・）になるように調整する。
（２）式から、再生信号の直流成分■。、は右辺の第１
項で表わせ、また記録媒体２５の磁気的情報を含む交流
成分隘は第２項目で表わされる。このことから、光混合
を用いない従来の検出方式では、１、、ｏ＜ ｐ、ＱＯ
８”ψ ＩＡＣ” Ｐａ ｌ ｒ、 ｌ”θＫ
５ｉｎ２ψ（３） であるのに対して、本実施例による検出方式でｌよ光束
！１（ｌのパワー２８ を増大することにより、直流成
分Ｌｃおよび交流成分■Ａｃをより増加中ることができ
るのは明らかである。
項で表わせ、また記録媒体２５の磁気的情報を含む交流
成分隘は第２項目で表わされる。このことから、光混合
を用いない従来の検出方式では、１、、ｏ＜ ｐ、ＱＯ
８”ψ ＩＡＣ” Ｐａ ｌ ｒ、 ｌ”θＫ
５ｉｎ２ψ（３） であるのに対して、本実施例による検出方式でｌよ光束
！１（ｌのパワー２８ を増大することにより、直流成
分Ｌｃおよび交流成分■Ａｃをより増加中ることができ
るのは明らかである。
したがって、従来においてＡＰＤやＰＩＮフォトダイオ
ードのような増倍作用のない光検出器による再生におい
て増倍雑音および熱雑音によるＳＮ比の低下が問題にな
でいたのに対して、本実施例によると記録媒体２５から
の反射光と別の経路による光とを光混合させて、その別
の経路による光パワーを大きくとることにより、検出光
パワーを増大させ、フォトダイオードのような増倍作用
のない光検出器による再生においてもショット雑音限界
までＳＮ比を改善することが可能になる。このように、
本実施例による検出方式によると、従来の検出方式にお
いて問題となっていたＳＮ比の劣化を十分に解消するこ
とができる。
ードのような増倍作用のない光検出器による再生におい
て増倍雑音および熱雑音によるＳＮ比の低下が問題にな
でいたのに対して、本実施例によると記録媒体２５から
の反射光と別の経路による光とを光混合させて、その別
の経路による光パワーを大きくとることにより、検出光
パワーを増大させ、フォトダイオードのような増倍作用
のない光検出器による再生においてもショット雑音限界
までＳＮ比を改善することが可能になる。このように、
本実施例による検出方式によると、従来の検出方式にお
いて問題となっていたＳＮ比の劣化を十分に解消するこ
とができる。
なお、前述の実施例においては第２図示中の光束１１ｄ
の位相差を位相板１８により調整しているが、第４図に
示すように反射ミラー３１をピエゾ素子のような微小変
位器３２により図の矢印Ｙ方向に０■動させて、調整し
てもよい。さらには、その微小変位器３２を正弦的に振
動させて、書’ｔ （ｉＡ号光を位相変調させ、光４Φ
出器２２で包路線検波あるいは同量検波することにより
交流的に検出してもよい。このような変調をすることに
よりレーザ先客の発光源に起因する低周波雑↑１°を除
去してＳＮ比を向上することかできる。
の位相差を位相板１８により調整しているが、第４図に
示すように反射ミラー３１をピエゾ素子のような微小変
位器３２により図の矢印Ｙ方向に０■動させて、調整し
てもよい。さらには、その微小変位器３２を正弦的に振
動させて、書’ｔ （ｉＡ号光を位相変調させ、光４Φ
出器２２で包路線検波あるいは同量検波することにより
交流的に検出してもよい。このような変調をすることに
よりレーザ先客の発光源に起因する低周波雑↑１°を除
去してＳＮ比を向上することかできる。
第５ＦＡは本発明磁気光学画情Ｉｇ書生方式の他の構成
例を示し、ここで、４１ａ〜４１ｂは光束、４２は光束
４１ａを偏光する偏光子、４３はバビネソレイユ補償板
の如きリターダ、４４は対物レンズ、４５は記Ｒ１７ｖ
体、４６は検光子、４７は集光レンズ、４８は光検出器
である。
例を示し、ここで、４１ａ〜４１ｂは光束、４２は光束
４１ａを偏光する偏光子、４３はバビネソレイユ補償板
の如きリターダ、４４は対物レンズ、４５は記Ｒ１７ｖ
体、４６は検光子、４７は集光レンズ、４８は光検出器
である。
５１ａ、５１ｂおよび５１ｃは方解石、ガラス等で構成
した組合せプリズムであり、第２図示のビームスプリッ
タ１３．１４および１９と反射ミラー１６とに相当し、
固体化したものである。すなわち、台形プリズム５１ａ
の図の左肩の一１―辺平面には、真空７５着。
した組合せプリズムであり、第２図示のビームスプリッ
タ１３．１４および１９と反射ミラー１６とに相当し、
固体化したものである。すなわち、台形プリズム５１ａ
の図の左肩の一１―辺平面には、真空７５着。
スパッタリング等の方法により Ａ［、等の反射１Ｉ９
５２ｄを有するミラーを形成する。
５２ｄを有するミラーを形成する。
直角プリズム５１ｂの一方の面には、プリズム５１ａと
貼り合せたときに例えばＳ−偏光成分を十分反射し、Ｐ
−偏光成分の反射率を十分押え街・るような偏光特性を
有する透明多層膜５２ａを形成する。
貼り合せたときに例えばＳ−偏光成分を十分反射し、Ｐ
−偏光成分の反射率を十分押え街・るような偏光特性を
有する透明多層膜５２ａを形成する。
両プリズム５１ａおよび５１ｂと貼合う直角プリズム５
１ｃの両面には、例えばハーフミラ−特性を有する透明
多層膜５２ｂおよび５２ｃを形成する。このようにして
形成した各プリズム５１ａ 、 ５２ｂおよび５２ｃを
図示のように接着材等を用いて一体化する。
１ｃの両面には、例えばハーフミラ−特性を有する透明
多層膜５２ｂおよび５２ｃを形成する。このようにして
形成した各プリズム５１ａ 、 ５２ｂおよび５２ｃを
図示のように接着材等を用いて一体化する。
リターダ４３は第２図示の１７２波長板１７および位相
板１８とに相当し、一体化したプリズム５１ａ〜５１ｃ
と対物レンズ４４の間に配設して、Ｐ−偏光成分とＳ−
偏光成分との相対的位相差を調整する。
板１８とに相当し、一体化したプリズム５１ａ〜５１ｃ
と対物レンズ４４の間に配設して、Ｐ−偏光成分とＳ−
偏光成分との相対的位相差を調整する。
光源からの光束４１ａは偏光子４２を通ってプリズム５
１ａに入り、透明多層膜５２ａで分離した一力の光束４
１ｂがプリズム５１ａ、５１ｂおよび５１ｃを透過して
リターダ４３、対物レンズ４４を通り記録媒体４５に達
する。記録媒体４５からの反射光束４１ｃは再び対物レ
ンズ４４、リターダ４３を通って、プリズム５１ｃに入
り、透明多層膜５２ｂで反射されてから、透明多層膜５
２ｃおよびプリズム５１ａを透過して検光子４６に入射
する。一方、透明多層膜５２ａで反射１．た入射光束４
１ｄは、ル°射膜５２ｄおよび透明多層１１ｒＪ５２ｃ
で再度反射して検光子４６に入射する。その際、記録＆
Ｎ、体４５からの反射光束４１ｃと光混合し、光混合さ
れた光束４１ｅが検光子４６および集光レンズ４７を通
って光検出器４８により検出される。
１ａに入り、透明多層膜５２ａで分離した一力の光束４
１ｂがプリズム５１ａ、５１ｂおよび５１ｃを透過して
リターダ４３、対物レンズ４４を通り記録媒体４５に達
する。記録媒体４５からの反射光束４１ｃは再び対物レ
ンズ４４、リターダ４３を通って、プリズム５１ｃに入
り、透明多層膜５２ｂで反射されてから、透明多層膜５
２ｃおよびプリズム５１ａを透過して検光子４６に入射
する。一方、透明多層膜５２ａで反射１．た入射光束４
１ｄは、ル°射膜５２ｄおよび透明多層１１ｒＪ５２ｃ
で再度反射して検光子４６に入射する。その際、記録＆
Ｎ、体４５からの反射光束４１ｃと光混合し、光混合さ
れた光束４１ｅが検光子４６および集光レンズ４７を通
って光検出器４８により検出される。
このように、本例では、固体化した構造のプリズム５１
ａ〜５１ｃ とリターダ４３とにより、光束４１ｃと光
束４１ｄとの位相差変動を容易に極小化することができ
、高ＳＮ比の再生信号を得ることができる。
ａ〜５１ｃ とリターダ４３とにより、光束４１ｃと光
束４１ｄとの位相差変動を容易に極小化することができ
、高ＳＮ比の再生信号を得ることができる。
なお、これまでの説明は読取り光学系の構成配置につい
てであったが、第８図に示すように直線偏光した入射レ
ーザ光６１ａに対して ｌ／４波長板（ｌ／４人板）６
２により円偏光にし、その後に偏光子６３に通すことに
より、例えば、書き込みモードにおいてはＰ−偏光にな
るように偏光子６３の方位を設定して、記録媒体に大き
なパワーが入射するようにし、また、読取りモードにお
いては記録媒体の磁気的情報を消失しないような記録媒
体への入射光パワーとなるように偏光子６３の方位を設
定すれば、書き込み読取りを１つの光学系で達成できる
。このような１７４波長板６２および偏光子６３は前述
の第２図および第５図に示した光学系に適用できること
は言うまでもない。
てであったが、第８図に示すように直線偏光した入射レ
ーザ光６１ａに対して ｌ／４波長板（ｌ／４人板）６
２により円偏光にし、その後に偏光子６３に通すことに
より、例えば、書き込みモードにおいてはＰ−偏光にな
るように偏光子６３の方位を設定して、記録媒体に大き
なパワーが入射するようにし、また、読取りモードにお
いては記録媒体の磁気的情報を消失しないような記録媒
体への入射光パワーとなるように偏光子６３の方位を設
定すれば、書き込み読取りを１つの光学系で達成できる
。このような１７４波長板６２および偏光子６３は前述
の第２図および第５図に示した光学系に適用できること
は言うまでもない。
効果
以」二説明したように本発明によれば、直線偏光した平
行光束を偏光ビームスプリッタのごとき偏光分離素子に
より第１および第２の光束に分離して、一方の第１の光
束を磁気的情幸ＩＪを有する記録媒体に入射して、カー
効果による偏光面回転をもった反射光を信号光として、
とり出し、他方の第２の光束を別の光路を通した後その
信号光と干渉させるようにしたので、記録媒体に大きな
再生光パワーを投入することなしに検出した信号光ノ々
ワーを大きくして再生ＳＮ比を大きく改善することがで
きるという効果が得られる。
行光束を偏光ビームスプリッタのごとき偏光分離素子に
より第１および第２の光束に分離して、一方の第１の光
束を磁気的情幸ＩＪを有する記録媒体に入射して、カー
効果による偏光面回転をもった反射光を信号光として、
とり出し、他方の第２の光束を別の光路を通した後その
信号光と干渉させるようにしたので、記録媒体に大きな
再生光パワーを投入することなしに検出した信号光ノ々
ワーを大きくして再生ＳＮ比を大きく改善することがで
きるという効果が得られる。
第１図（Ａ）は従来の光磁気記録読取系の一例を示す概
路線図、第１図（Ｂ）は第１図（Ａ）の磁気光学ｒ’７
ｊ） 、ｊｌｊ、による記６２読取りのｊつ理を説明す
る線図、第２図は本発明の磁気光学的情報再生方式の実
施例を示す概路線図、第３図（Ａ）〜（Ｅ）はそれぞれ
第２図における各光束の偏光状Ｔルを示す線図、第４図
および第５図はそれぞれ本発明の他の実施例を示す概路
線図、第６図は第２図、第４図および２８５図の実施例
に適用ｉ７能な書き込み読取り兼用の光束偏光方位変換
手段の一例を示す線図である。 １、Ｉｌａ、４１ａ、６１ａ −＝入射光束、２．１２
，４２．８３・・・偏光子、 ３、＋３．１４．１９・・・ビームスプリッタ、４．１
５．４４・・・対物レンズ、 ＩＳ、３１・・・ミラー、 １７・・・１／２波長板、 １８・・・位相板、 ６．２０，４［１・・・検光子、 ？、２１．４７・・・集光レンズ、 （１５） ８．２２．４８・・・光検出器、 ５．９，２３．４５・・・記録媒体、 ３２・・・微小変位器、 ５１ａ、５１ｂ、５１ｃ ・−プリズム、４３・・・リ
ターダ、 ６２・・・１／４波長板。 特 許 出 願 人 キャノン株式会社（１６） 第１図 （Ａ’） （Ｂ）第２図 第３図 （Ａ） ＣＢ）（Ｃ）
（Ｄ ）（Ｅ） 、＜ 第４図 第６図 光学朱へ
路線図、第１図（Ｂ）は第１図（Ａ）の磁気光学ｒ’７
ｊ） 、ｊｌｊ、による記６２読取りのｊつ理を説明す
る線図、第２図は本発明の磁気光学的情報再生方式の実
施例を示す概路線図、第３図（Ａ）〜（Ｅ）はそれぞれ
第２図における各光束の偏光状Ｔルを示す線図、第４図
および第５図はそれぞれ本発明の他の実施例を示す概路
線図、第６図は第２図、第４図および２８５図の実施例
に適用ｉ７能な書き込み読取り兼用の光束偏光方位変換
手段の一例を示す線図である。 １、Ｉｌａ、４１ａ、６１ａ −＝入射光束、２．１２
，４２．８３・・・偏光子、 ３、＋３．１４．１９・・・ビームスプリッタ、４．１
５．４４・・・対物レンズ、 ＩＳ、３１・・・ミラー、 １７・・・１／２波長板、 １８・・・位相板、 ６．２０，４［１・・・検光子、 ？、２１．４７・・・集光レンズ、 （１５） ８．２２．４８・・・光検出器、 ５．９，２３．４５・・・記録媒体、 ３２・・・微小変位器、 ５１ａ、５１ｂ、５１ｃ ・−プリズム、４３・・・リ
ターダ、 ６２・・・１／４波長板。 特 許 出 願 人 キャノン株式会社（１６） 第１図 （Ａ’） （Ｂ）第２図 第３図 （Ａ） ＣＢ）（Ｃ）
（Ｄ ）（Ｅ） 、＜ 第４図 第６図 光学朱へ
Claims (1)
- 所定の方向に偏光した入射光束を第１および第２の光束
に分割し、前記第１の光栄を磁性膜を有する記録媒体に
入射し、前記磁性膜に記録されている情報に応じて偏光
面の変調された反射光束を、前記記録媒体から取り出し
、前記反射光束を４１１記第２の光栄と干渉させてノー
性膜に記録されている情報を検出することを特徴とする
磁気光学的情報再生方式。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP865183A JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP865183A JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59135646A true JPS59135646A (ja) | 1984-08-03 |
| JPH043575B2 JPH043575B2 (ja) | 1992-01-23 |
Family
ID=11698837
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP865183A Granted JPS59135646A (ja) | 1983-01-24 | 1983-01-24 | 磁気光学的情報再生方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS59135646A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
| JPS61233444A (ja) * | 1985-04-09 | 1986-10-17 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 光学式再生装置 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS57111843A (en) * | 1980-12-27 | 1982-07-12 | Canon Inc | Vertical magnetic reading optical system |
| JPS58149025A (ja) * | 1982-03-02 | 1983-09-05 | Nec Corp | 光ヘテロダイン・ホモダイン検波装置 |
-
1983
- 1983-01-24 JP JP865183A patent/JPS59135646A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS57111843A (en) * | 1980-12-27 | 1982-07-12 | Canon Inc | Vertical magnetic reading optical system |
| JPS58149025A (ja) * | 1982-03-02 | 1983-09-05 | Nec Corp | 光ヘテロダイン・ホモダイン検波装置 |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
| JPS61233444A (ja) * | 1985-04-09 | 1986-10-17 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 光学式再生装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH043575B2 (ja) | 1992-01-23 |
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