JP2862024B2 - 光磁気信号再生装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、記録媒体における反射
または透過光の直線偏光が、該記録媒体や光学系を起因
とする楕円化成分を含んでも、安定してＣ／Ｎ比のよい
再生信号を得るように改良した光磁気信号再生装置に関
する。

【０００２】

【従来の技術】近年、情報関連産業の進歩の度合いが大
きく、益々大量の情報を記録したり、再生できる装置が
必要とされる状況にある。このため、高密度に記録した
り再生できる光磁気方式の記録再生装置が注目されてい
る。

【０００３】この光磁気方式により記録された情報の再
生方法は、光磁気ディスクにおける光学的磁気効果を利
用している。従来の装置では、例えば、カー効果によ
り、入射光に対して偏光面が回転した反射光を一つの検
光子で検出するものがある。この検光子は、光磁気ディ
スク上の磁化方向により、異なるカー回転角の偏光を受
けて、それぞれ異なる強度の光に変え、その光を光検器
が検出することにより情報を再生するものである。

【０００４】また、図３に示すように、偏光ビームスプ
リッタ（ＰＢＳ）と２つの光検出器とを備えた装置もあ
る。

【０００５】この光磁気信号再生装置は、半導体レーザ
３１からのレーザ光をコリメータレンズ３２、ビームス
プリッタ３３、及び対物レンズ３４を経て光磁気デイス
ク３５に照射し、その反射光を対物レンズ３４、ビーム
スプリッタ３３、及び１／２波長板（λ／２板）３６を
経て、ＰＢＳ３７へ入射させる。λ／２板３６により偏
光方向を４５°回転された反射光を受け、ＰＢＳ３７
は、Ｐ偏光を透過させると共にＳ偏光を反射し、この透
過光を光検出器３８が検出する一方、反射光を光検出器
３９が検出する。そして、差動増幅器４０は、互いに逆
相の関係にある透過光と反射光とから検出された光検出
器３９が出力する各信号の差をとって、レベルが２倍に
なった信号を出力すると共に、同相となるノイズ成分を
減少させることができる。従って、Ｃ／Ｎ比のよい再生
信号が得られる。また、図４（ａ）に示すように、ピッ
トポジション記録により記録された場合には、磁区（ピ
ット）の位置を検出する必要があり、図４（ｂ）差動増
幅器４０の出力を図示しない微分回路に入力し、図４
（ｃ）に示す微分波形のゼロクロス点を検出して、再生
信号を得る。

【０００６】前述した２つの装置は、いずれも検光子ま
たは、偏光ビームスプリッタを通過した光の光量変化を
検出しているので、光磁気ディスクの反射率変動、再生
回路の特性変動の影響を受け安く、信号再生における読
み出しの誤りが起こりやすかった。また、パルス変調記
録による情報を再生する場合には、直流成分まで正確に
増幅しないと、正確な情報の読み出しができないという
こともあった。

【０００７】この点を解決するため、特開昭６３−３１
３３３５号公報には、図５に示す光学系及び２分割光検
出器を用いて、光学的に微分信号を取り出す装置が示さ
れている。

【０００８】図５に示すように、レーザ駆動回路４１か
らの電流により駆動される半導体レーザ４２は、再生用
のレーザ光を出射する。コリメータレンズ４３は、この
レーザ光を平行なレーザ光束に変え、偏光子４４は、レ
ーザ光束を直線偏光にそろえる。ハーフミラー４５を通
過した偏光子４４からの光が入射されて、対物レンズ４
６は、その光を光磁気ディスク４７の表面に微小な光ス
ポットとして照射する。光磁気ディスク４７は、その磁
化状態に応じて、偏光方向をわずかに回転させて入射光
を反射する。１／４波長板（λ／４板）４８及び偏光ビ
ームスプリッタ４９の働きにより、光磁気ディスク４７
の磁化による偏光の変化（回転）は光の位相ずれに変換
される。このとき、偏光ビームスプリッタ４９により分
離された光ビームの振幅を等しくするためには、２つの
ビームの偏光方向がλ／４板４８における常光（または
異常光）の偏光方向に対して４５°角度に設定する必要
がある。２分割光検出器５０及び２分割光検出器５１
は、分離された２つの光ビームをそれぞれ受光して信号
を出力し、差動増幅器５２及び差動増幅器５３がそれぞ
れ２分割光検出器の出力の差をとり、減算器５４は、差
動増幅器５２，５３からの２つの強度差信号の差を読み
出し信号として出力する。そして、読み出し信号処理回
路５５は、前記読み出し信号を処理することにより、光
磁気ディスク４７に記録された情報を再生する。

【０００９】上記公報記載の装置では、光磁気ディスク
４７の磁化による偏光の変化（回転）を光の位相ずれに
変換しているので、光磁気ディスクの反射率変動、ある
いは再生回路の特性変動の影響を受けずに、記録情報を
正確に再生できる。また、この装置は、差動出力をとる
ことにより、光磁気ディスクの微少な凹凸、あるいはレ
ーザ光源等のわずかな変動による雑音も同相成分なの
で、除去できる。そして、この装置では、光磁気ディス
ク４７からの反射光が位相差を生じていない場合には、
偏光ビームスプリッタ４９による分離が完全に行われて
再生信号が有効に検出できる。しかし、光磁気ディスク
４７や光学系等により、位相差が生じてしまった場合に
は、偏光ビームスプリッタ４９で分離が完全ではなく、
２分割光検出器５１，５２へ入射する光は、それぞれ右
回り及び左回りの円偏光成分が混在し、その結果、減算
器５４の出力する読み出し信号は、出力レベルが低下し
てＣ／Ｎ比も悪化する。尚、光磁気ディスク４７によっ
て生じる位相差は、例えば、入射した直線偏光と、それ
と直交する偏光との位相差により生じるカー楕円や、光
磁気ディスク４７に使用するプラスチック基板の複屈折
によるもの等がある。また、光学系によるものとして
は、例えば、ビームスプリッタやミラー等による反射に
よって生じるものがある。従って、使用する光学系部品
は、反射率の他に位相差に対しても厳密な管理が必要と
なる。

【００１０】この欠点を解決するために、本出願人は、
「光学」第１９巻第３号（１９９０）に記載された方式
を提案している。これは、光磁気ディスク及び光学系に
より発生する２つの直交する直線偏光間の位相差に応じ
て、偏光ビームスプリッタ及び光検出器を回転させて、
補正を行うものである。図６に示すように、半導体レー
ザ６０の出射光は、コリメータレンズ６１により直線偏
光に変換され、ビームスプリッタ６２を経て、対物レン
ズ６３により、光スポットとして光磁気ディスク６４へ
照射される。光磁気ディスク６４からの反射光は、λ／
４板６５を経て、偏光ビームスプリッタ６６へ入射す
る。このとき、使用する光磁気ディスク６４に合わせ、
２つの直交する直線偏光間の位相差を補正するように回
転させ、２分割光検出器６７が入射光を検出するので、
直線偏光の楕円化による出力信号の減少は、生じない。
しかし、この装置の場合、他の光磁気ディスクに交換し
た際には、偏光ビームスプリッタ６６及び２分割光検出
器６７の回転角を再度調整しなければならない。また、
同一光磁気ディスクでも経時変化により位相差の変化が
発生するので、この場合には再生信号の劣化、すなわち
Ｃ／Ｎ比が低下する。

【００１１】

【発明が解決しようとする課題】前述したように、光磁
気ディスクの反射率変動、再生回路の特性変動の影響を
受けない装置として、特開昭６３−３１３３３５号公報
に開示されているが、記録媒体や光学系による直線偏光
の楕円化により、偏光ビームスプリッタの分離が完全に
は行われず、位相差が大きくなるほど、得られる再生信
号のＣ／Ｎ比も悪化する。また、前記公報記載の装置を
改良した、前記「光学」第１９巻第３号に記載の装置の
場合は、他の光磁気ディスクに交換したときや、回転角
の再度調整が必要となり、また、同一光磁気ディスクで
あつても経時的変化に対応できず、再生信号のＣ／Ｎ比
が悪くなるという欠点がある。

【００１２】本発明は、前記事情に鑑みてなされたもの
で、記録媒体や光学系を起因とした直線偏光の楕円化に
より、記録媒体における光磁気効果による回転角が実質
的に減少しても、得られる再生信号のＣ／Ｎ比が低下す
ることもなく、また、使用する光学系部品の管理として
位相差の補正や測定なども不要で、さらに位相差の異な
る記録媒体に対する互換性、あるいは記録媒体及び光学
系を含めた初期的、経時的変化に伴って位相差が変化し
た場合でも調整の必要がなく、安定してＣ／Ｎ比の良い
再生信号が得られる光磁気信号再生装置を提供すること
を目的としている。

【００１３】

【課題を解決するための手段】本発明の光磁気信号再生
装置は、垂直磁気異方性を有する光磁気記録媒体へ、直
線偏光の光を照射する照射手段と、前記記録媒体からの
反射光または透過光の光路中に配設され、直交する２方
向の偏光間に１／４波長板の位相差を与える位相子と、
前記位相子を通過した光が、直交する２方向の偏光成分
がほぼ同じ光量に分離されるように配設された検光子
と、前記検光子により分離されたそれぞれの光のファ−
フィ−ルドに配設され、かつ前記記録媒体の進行方向に
対して、前後の光強度を検出するように配設された２つ
の２分割光検出器と、前記２つの２分割光検出器が出力
する信号の和をとり、得られたそれぞれの和信号の差を
とる第１の差動加手段と、前記２つの２分割光検出器が
出力する信号の差をとり、得られたそれぞれの差信号の
差をとる第２の差動手段と、前記第１の差動手段の出力
信号を微分演算するか、または、第２の差動手段の出力
信号を積分演算する演算手段と、前記演算手段の出力と
前記第２の差動手段、または、第１の差動手段とを加算
する加算手段と、前記加算手段の出力信号から再生信号
を得る２値化信号発生手段を備えている。

【００１４】

【作用】この構成で、照射手段は光磁気記録媒体へ直線
偏光を照射し、光磁気記録媒体は、照射手段からの照射
光を反射または透過して位相子へ入射し、位相子は入射
する反射光または透過光に対し、直交する２方向の偏光
間に１／４波長の位相差を与えて、これらの光を検光子
へ入射する。この検光子は、入射光をほぼ同じ光量で、
直交する２方向の偏光する光に分離し、２つの２分割光
検出器は、検光子により分離されたそれぞれの光のファ
−フィ−ルドにおける、前記光磁気記録媒体の進行方向
に対して前後の光強度をそれぞれ検出して、第１の差動
手段は、２つの２分割検出器の出力する信号のそれぞれ
の和信号の差をとって出力する一方、第２の差動手段
は、２つの２分割光検出器の出力信号のそれぞれの差信
号の差をとって出力する。演算手段は、第１の差動手段
の出力信号を微分演算して出力するか、または、第２の
差動手段の出力信号を積分演算して出力し、加算手段に
より前記演算手段の出力信号と第２の差動手段、また
は、第１の差動手段のいずれか一方の出力信号とが加算
される。そして、２値化信号発生手段により前記加算手
段の出力信号から再生信号を得る。

【００１５】

【実施例】以下、図面を参照して本発明の実施例を説明
する。図１及び図２は本発明の第１実施例に係り、図１
は光磁気信号再生装置の概略的図な構成図、図２は図１
の装置の動作を説明するための波形図である。

【００１６】図１に示す光磁気信号再生装置１は、光磁
気記録媒体としての光磁気ディスク２２へ直線偏光の光
を集光して照射し、カー効果により反射光の偏光方向が
回転することを利用し、光磁気ディスク２２の磁化状態
により異なるカー回転角を光の位相差に変換した後、再
生信号を得るものである。光磁気信号再生装置として
は、光学的磁気効果として、例えばファラデー効果を用
いて、光磁気記録媒体の透過光を検出するものでもよ
い。

【００１７】図１に示す半導体レーザ２はレーザ光を出
射し、コリメータレンズ３は、半導体レーザ２のレーザ
光を平行光束にするものである。半導体レーザ２などレ
ーザ光源の出射光は、一般に直線偏光であり、以後出射
光は直線偏光として取り扱う。尚、レーザ光源の性能に
よっては、コリメータレンズ３の後端側に偏光子を配設
して、確実に直線偏光を得るようにしても良い。

【００１８】ビームスプリッタ４は、コリメータレンズ
３からの直線偏光の一部を透過すると共に、前記光磁気
ディスク２２からの反射光の一部を直角方向に反射する
ものである。尚、ビームスプリッタ４には、偏光ビーム
スプリッタを用いて、半導体レーザ２の直線偏光を透過
する一方、光磁気ディスク２２からの反射光を完全に反
射させて半導体レーザ２に光が戻らないようにする、い
わゆる光アイソレータを構成するようにしても良い。ま
た、対物レンズ５は、ビームスプリッタ４を通過して入
射する半導体レーザ２からの光を集光し、前記光磁気デ
ィスク２２からの反射光を平行光束に戻すものである。

【００１９】前記光磁気ディスク２２は、対物レンズ５
からの直線偏光を反射し、ディスク面に垂直な磁化の方
向に応じて、カー効果により直線偏光の偏光面を回転さ
せて反射する。このカー回転角は、光磁気ディスク２２
の情報記録部である磁区（ピット部）と、非記録部とで
は逆向きになる。

【００２０】対物レンズ５は、光磁気ディスク２２から
反射光を再び平行な光束に戻す。そして、対物レンズ５
により拡大され平行になった状態の光束の強度分布は、
ファーフィールドにおける光強度分布とみなせるので、
この光強度分布をファーフィールドパターンと呼ぶこと
にする。

【００２１】対物レンズ５及びビームスプリッタ４を経
た、光磁気ディスク２２からの反射光は、位相子として
の１／４波長板（λ／４板）６へ入射する。１／４波長
板６は、直交する２つの偏光（常光及び異常光）間に１
／４波長の位相差を与えるものであり、例えば入射した
直線偏光を円偏光に、また入射した円偏光を直線偏光に
変換するようになっている。

【００２２】検光子としての偏光ビームスプリッタ７
は、１／４波長板６を通過した光を互いに直交した２つ
の偏光を有する光に分離する。例えば、偏光ビームスプ
リッタ（ＰＢＳ）７に入射する入射光線のうち、Ｐ偏光
成分は透過し、Ｓ偏光成分は反射する。１／４波長板６
及び偏光ビームスプリッタ７の光学的設定は、偏光ビー
ムスプリッタ７が分離した２つの光の光量（強度）を等
しくするために、下述する２つの条件のうち、一つを満
足すれば良い。

【００２３】（１）１／４波長板６を構成する結晶の光
学軸は、入射する直線偏光に対して方位角４５°に設定
する。この場合は、偏光ビームスプリッタ７の方位角は
任意でよい。

【００２４】（２）偏光ビームスプリッタ７が分離した
２つの光の偏光方向が、１／４波長板６における常光
（または、異常光）の偏光方向に対して、ほぼ４５°の
角度だけずれていればよく、つまり相対的な方位角を４
５°に設定する。この場合は、入射直線偏光の方位との
関係は任意でよい。

【００２５】２つの２分割光検出器８，９は、偏光ビー
ムスプリッタ７が分離した光量の等しい２つの光をそれ
ぞれ検出するものであり、その内部には分割された２つ
の光検出をそれぞれ有している。例えば、光磁気ディス
ク２２のピット部と非記録部との反射光の間に位相差が
存在する場合は、ピットエッジにおける反射光のファー
フィールドにおいて、光磁気ディスク２２の進行方向の
前後方向に光の強度差を生じる。そして、２分割光検出
器８，９の各受光面は、光磁気ディスク２２の進行方向
に対して、光軸を中心として前後で反射した光がそれぞ
れ受光できる位置に配設されている。従って、偏光ビー
ムスプリッタ７を経てくる光磁気ディスク２２からの反
射光は、ファーフィールドパターンを前後方向に分けて
受光し、それぞれの入射光の強度に応じた信号を出力す
るようになっている。

【００２６】加算器１０は、２分割光検出器８が出力す
る信号の和をとり和信号として出力し、差動増幅器１１
は、２分割光検出器８の出力する信号の差をとり差信号
として出力するようになっている。また、加算器１３
は、２分割光検出器９が出力する信号の和をとり和信号
として出力し、差動増幅器１２は、２分割光検出器９の
出力する信号の差をとり、差信号として出力するように
なっている。第２の差動手段としての差動増幅器１４
は、差動増幅器１１，１２が出力する差信号の差をとっ
て出力し、また、第１の差動手段としての差動増幅器１
５は、加算器１０，１３が出力する和信号の差をとって
出力するようになっている。演算手段（微分手段）とし
ての微分回路１６は、差動増幅器１５の出力信号を微分
し、微分信号として加算器１７へ出力し、加算器１７
は、前記微分信号と、前記差動増幅器１４の出力信号と
を加算して、２値化信号発生回路１８へ出力するように
なっている。２値化信号発生回路１８は、例えば設定さ
れた２値化用基準電圧と前記加算器１７の出力信号とを
比較して、２値化した再生信号を得るようになってい
る。尚、微分回路１６と差動増幅器１４とは、後述する
ように、それぞれの出力信号の最大振幅が同一レベルと
なるようにゲインが設定されている。

【００２７】図２を参照し、本実施例の作用について説
明する。前述したように光磁気ディスク２２による反射
などを起因とした位相差、つまり入射した偏光成分と直
交する偏光成分の位相差をδとする。図２は、光磁気デ
ィスク２２や偏光ビームスプリッタ７等による位相差δ
がトータルで、０°，９０°，４５°の場合における信
号検出系の各出力をそれぞれ図２（１），（２），
（３）に示している。図２（ａ）は、光磁気ディスク２
２のピット部、同図（ｂ）は差動増幅器１４の出力、同
図（ｃ）は差動増幅器１５の出力、同図（ｄ）は微分回
路１６の出力、同図（ｅ）は加算器１７の出力である。

【００２８】半導体レーザ２が出射したレーザ光は、コ
リメータレンズ３、ビームスプリッタ４、対物レンズ５
を経て、直線偏光として光磁気ディスク２２へ照射され
る。ここで、例えば光磁気ディスク２２による位相差が
生じた場合、光磁気ディスク２２で反射した光は、カー
回転だけではなく、位相差δに応じて光が楕円化するカ
ー楕円の成分も存在する。

【００２９】最初に、１／４波長板６へ入射する光の位
相差δがトータルで０°の場合について説明する。直線
偏光を右回り及び左回りの円偏光成分に分けて考える
と、光磁気ディスク２２の反射光は、カー回転を受けた
右回り及び左回りの円偏光となって、１／４波長板６へ
入射する。ここで説明を簡単にするため、１／４波長板
６を構成する結晶の光学軸は、光磁気ディスク２２へ入
射する直線偏光に対して方位角４５°に設定し、偏光ビ
ームスプリッタ７の方位角は０°とする。この１／４波
長板６を通過した反射光は、それぞれ右回り及び左回り
の円偏光成分に対応する直線偏光となって、偏光ビーム
スプリッタ７に入射する。偏光ビームスプリッタ７は、
右回り及び左回りの円偏光成分に対応する直線偏光を分
離する。そして、光磁気ディスク２２のピット部で反射
した光が、その磁化方向に応じて、例えば右回りに回転
すると、偏光ビームスプリッタ７を出て２分割光検出器
９へ向かうＳ偏光成分は、位相が進むことになる。そし
て、このとき偏光ビームスプリッタ７を出て２分割光検
出器８へ向かうＰ偏光成分は、逆に位相が遅れることに
なる。また、光磁気ディスク２２の非記録部で反射した
光が、その磁化方向に応じて、例えば左回りに回転する
と、偏光ビームスプリッタ７を出るＳ偏光成分は、位相
の遅れが生じる。このとき、同様にＰ偏光成分は逆に位
相が進む関係にある。

【００３０】半導体レーザ２からの再生用のレーザ光
が、ピット部の前端部に照射された場合、例えば、ピッ
ト部での反射光の位相が進方向にピット部が磁化されて
いるとすると、反射光のファーフィールドにおいて前方
側（光磁気ディスク２２の進行方向を図１の左側を前方
側とする）が明るくなる。また、ピット部の後端に照射
された場合、反射光のファーフィールドにおいて後方側
が明るくなる。従って、ピットの前端部側にレーザ光が
照射された状態で、２分割光検出器８の（図１におけ
る）下側の検出器の受光量が大きくなる。また、２分割
光検出器９の（図１における）左側の検出器の受光量が
大きくなる。そして、ピット部の後端では逆に、２分割
光検出器８の上側、及び２分割光検出器９の右側の検出
器の受光量が大きくなる。そして、光磁気ディスク２２
のピット部の前後で反射光の変化、つまり左右の円偏光
間に位相差が生じ、光磁気ディスク２２の進行方向の前
後に配設した各２分割光検出器８，９を用いて、差動増
幅器１１，１２及び加算器１０，１３により、各差信号
及び和信号がそれぞれれ求められる。

【００３１】従って、図２（ａ）に示すピット部の前端
部で、差動増幅器１２の出力は正のピーク、差動増幅器
１１の出力は負のピークとなり、ピット部の後端では逆
の関係になる。この差動増幅器１１，１２の差をとる差
動増幅器１４の出力は、図２（ｂ）に示すように、ピッ
ト部の前端部で正のピーク、ピット部の後端部で負のピ
ークとなる。一方、加算器１０，１３は、２分割光検出
器８，９のそれぞれの和をとる（分割されない光検出器
でそれぞれ受光したのと同じ構成である）。

【００３２】加算器１０，１３の出力は位相差が零のと
きはピットによる信号は検出されないため、差動増幅器
１５及び微分回路１６の出力は零となる。この微分回路
１６及び差動増幅器１４の出力信号を加算する加算器１
７は、その出力が図２（ｅ）に示すように、図２（ｂ）
信号と同一の信号となる。

【００３３】加算器１７で得られた信号は、正確にピッ
トの中心位置でゼロクロスする信号となっており、記録
方式がピット部の中心位置に情報を有しているピットポ
ジション記録の場合に有効である。そして、２値化信号
発生回路１８は、例えば加算器１７の出力信号を基準電
圧でスライスして、ピット中心でゼロクロスする２値化
された再生信号を得る。

【００３４】一方、図２（２）の場合、位相差δが９０
°なので、２分割光検出器８，９に入射する光は、右回
り及び左回りの円偏光成分が混在した光となり、差動増
幅器１１，１２の各差信号は同じになり、それらの差を
とる差動増幅器１４の出力する差信号は、図２（ｂ）に
示すように、零となる。一方、加算器１０，１３の出力
する２つの和信号は、それぞれカー回転した成分に比例
した出力となり、それらは互いに極性が互いに逆であ
る。従って、差動増幅器１５の出力は、図２（ｃ）に示
すように、最大となる。微分回路１６は、差動増幅器１
５の出力信号を微分して、図２（ｄ）に示す、ピット部
の前後でピークが反転した波形となり、加算器１７は、
図２（ｅ）に示す微分回路１６と同一波形であり、かつ
位相差δが０°のときと同一振幅の信号を得る。

【００３５】また、図２（３）の場合、位相差δが４５
°なので、２分割光検出器８，９に入射する光は、右回
り及び左回りの円偏光成分が混在した光となる。そし
て、差動増幅器１１，１２の各差信号は、位相差δが０
°のようにピット部の前後でピークが反転した波形とな
るが、混在する右回り及び左回りの円偏光成分により打
ち消し合う分も生じるので、差動増幅器１４の出力は、
図２（ｂ）に示すように、位相差δが０°のときの半分
の振幅をした波形となる。一方、２つ和信号は、混在す
る右回り及び左回りの円偏光成分により打ち消し合う分
も生じるので、その差をとる差動増幅器１５の出力は、
図２（ｃ）に示すように、位相差９０°のときの半分の
振幅をした波形となる。そして、微分回路１６は、差動
増幅器１５の出力を微分して、図２（ｄ）に示すよう
に、図２（ｂ）と同じく半分の振幅をした波形の信号を
出力する。従って、加算器１７は、図２（ｅ）に示すよ
うに、位相差δが０°，９０°のときと同じ振幅の信号
を得る。

【００３６】尚、微分回路１６は、図２（２）の（ｄ）
に示すように、位相差δが９０°のきにゲインを設定
し、差動増幅器１４は、図２（１）の（ｂ）に示すよう
に、位相差δが０°のときにゲインを設定する。そし
て、それぞれ出力信号の振幅は、互いに等しくなるよう
各ゲインが設定される。このゲイン設定により、位相差
δが変化しても、常に一定振幅の信号が得られる。

【００３７】本実施例では、１／４波長板６及び偏光ビ
ームスプリッタ７の設定は、偏光ビームスプリッタ７が
分離した２つの光の光量（強度）を等しくするために、
前述した２つの条件のうち、一つを満足すれば良い。

【００３８】前記条件（１）は、１／４波長板６を構成
する結晶の光学軸が、入射する直線偏光に対して方位角
４５°に設定し、偏光ビームスプリッタ７の方位角は任
意とする場合である。例えば、偏光ビームスプリッタの
方位角を０°で、位相差δも０°の場合には、差動増幅
器１４の出力信号が図２（ｂ）に示すように、最大（正
負のピーク）となり、微分回路１６の出力信号が最小と
なる。そして、偏光ビームスプリッタ７の方位角を４５
°に設定すると、逆に、差動増幅器１４の出力信号が最
小となり、微分回路１６の出力信号が最大となる。いず
れにしても、加算器１７の出信号は、図２（ｅ）に示す
ように一定となると共に、ゼロクロス点の正常な信号が
得られ、２値化信号発生回路１８により２値化した再生
信号を得ることができる。従って、光磁気記録媒体や光
学系などを起因とする位相差δが生じても、常に安定し
た再生信号が得られ、Ｃ／Ｎ比のよい再生信号を得るこ
とができる。

【００３９】また、前記条件（２）は、偏光ビームスプ
リッタ７が分離した２つの光の偏光方向が、１／４波長
板６における常光（または、異常光）の偏光方向に対し
て、ほぼ４５°の角度だけずれていればよく、つまり相
対的な方位角を４５°に設定し、かつ入射直線偏光の方
位との関係は、任意でよいとする場合である。例えば、
位相差δが０°であり、かつ入射直線偏光と１／４波長
板６との方位角が０°の場合には、差動増幅器１４の出
力信号が最大で、微分回路１６の出力信号が最小とな
る。また、入射直線偏光と１／４波長板６との方位角が
４５°の場合には、差動増幅器１４の出力信号が最小
で、微分回路１６の出力信号が最大となる。従って、条
件（１）と同様の効果を得ることができる。

【００４０】さらに、本実施例では、加算器１７が得る
信号は差動出力から得ているので、光磁気ディスクの反
射率変動、あるいは再生回路の特性変動の影響を受けず
に、光磁気ディスクの微少な凹凸、あるいはレーザ光源
等のわずかな変動による雑音も同相成分として除去でき
る。

【００４１】本実施例では、ピットポジション記録によ
る情報の再生を示したが、ピット長またはピットのエッ
ジを検出する再生方法の場合には、前記微分回路１６に
代えて、積分手段としての積分回路を設けて検出でき
る。この実施例の構成は、図１に示す光磁気信号再生装
置１にあって、前記微分回路１６を除いて差動増幅器１
５の出力端と加算器１７の入力端とを接続する一方、前
記差動増幅器１４の出力端と加算器１７の入力端との間
に積分回路を介装して接続する。積分回路は、差動増幅
器１４の出力信号を入力して積分し、この積分信号を加
算器１７へ出力するようになっている。差動増幅器１５
は、ピット部の前端部で立ち上がり、ピット部の後端部
で立ち下がる（ピット部が円形に近い場合には、その中
心でピークとなる図２（ｃ）に示すような）信号を出力
する。また、積分回路の出力信号は、前記差動増幅器１
５と同じような波形の出力信号となる。さらに、積分回
路と前記差動増幅器１５とは、出力信号の最大振幅が同
じレベルになるように設定されている。そして、加算器
１８の出力信号は、位相差δに関わらず一定の振幅とな
り、Ｃ／Ｎ比のよい再生信号を得ることができる。その
他の構成及び作用効果は、図１に示す前記実施例と同様
で説明を省略する。

【００４２】尚、前述した実施例では、光学系の設定を
前記条件（１），（２）のように初期設定するだけで、
異なった種類の光磁気記録媒体を使用するときにも、光
学系や電気系での調整を不要とし、異種媒体間での互換
性を有した装置となっている。そして、この調整は、同
一媒体であっても、初期的な（製造当初の）調整は勿論
のこと、経時的な変化（一般には特性劣化によるカー楕
円成分の増大）に対しても不要である。

【００４３】また、図示例では、記録媒体として光磁気
ディスクを示したが、光磁気カードでもよい。

【００４４】

【発明の効果】前述したように本発明によれば、記録媒
体や光学系を起因とした直線偏光の楕円化により、記録
媒体における光磁気効果による回転角が実質的に減少し
ても、安定した再生信号が得られ、また、光学系の管理
として位相差の補正や測定なども不要で設計・製作が容
易となるばかりでなく、さらに位相差の異なる異種類の
記録媒体に対する互換性が高く、あるいは記録媒体及び
光学系を含めた初期的、経時的変化に伴う位相差が変化
した場合でも調整の必要がなく、常に安定してＣ／Ｎ比
の良い再生信号を得ることができるという効果がある。

【図面の簡単な説明】

【図１】図１は光磁気信号再生装置の概略的図な構成
図。

【図２】図２は図１の装置の動作を説明するための波形
図。

【図３】図３は２つの光検出器を有する従来の光磁気信
号再生装置の構成図。

【図４】図４は図３に示す装置の動作を示す波形図。

【図５】図５は２つの２分割光検出器を有する従来の光
磁気信号再生装置の構成図。

【図６】図６は光学系及び光検出器の回転部を有する従
来の装置の構成図。

【符号の説明】

１ 光磁気信号再生装置 ２ 半導体レーザ ３ 対物レンズ ６ １／４波長板 ７ 偏光ビームスプリッタ ８，９ ２分割光検出器 １１，１２，１４，１５ 差動増幅器 １０，１３，１７ 加算器 １８ ２値化信号発生回路 ２２ 光磁気ディスク

Claims (2)

(57)【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】垂直磁気異方性を有する光磁気記録媒体
   へ、直線偏光の光を照射する照射手段と、 前記記録媒体からの反射光または透過光の光路中に配設
   され、直交する２方向の偏光間に１／４波長の位相差を
   与える位相子と、 前記位相子を通過した光が、直交する２方向の偏光成分
   がほぼ同じ光量に分離されるように配設された検光子
   と、 前記検光子により分離されたそれぞれの光のファ−フィ
   −ルドに配設され、かつ前記記録媒体の進行方向に対し
   て、前後の光強度を検出するように配設された２つの２
   分割光検出器と、 前記２つの２分割光検出器が出力する信号の和をとり、
   得られたそれぞれの和信号の差をとる第１の差動手段
   と、 前記２つの２分割光検出器が出力する信号の差をとり、
   得られたそれぞれの差信号の差をとる第２の差動手段
   と、前記第１の差動手段の出力信号を微分演算して出力する
   演算手段と、 前記演算手段が出力する微分信号と、前記第２の差動手
   段が出力する信号とを加算する加算手段と、 前記加算手段の出力信号から再生信号を得る２値化信号
   発生手段と、 を備えていること を特徴とする光磁気信号再生装置。
2. 【請求項２】垂直磁気異方性を有する光磁気記録媒体
   へ、直線偏光の光を照射する照射手段と、 前記記録媒体からの反射光または透過光の光路中に配設
   され、直交する２方向の偏光間に１／４波長の位相差を
   与える位相子と、 前記位相子を通過した光が、直交する２方向の偏光成分
   がほぼ同じ光量に分離されるように配設された検光子
   と、 前記検光子により分離されたそれぞれの光のファ−フィ
   −ルドに配設され、かつ前記記録媒体の進行方向に対し
   て、前後の光強度を検出するように配設された２つの２
   分割光検出器と、 前記２つの２分割光検出器が出力する信号の和をとり、
   得られたそれぞれの和 信号の差をとる第１の差動手段
   と、 前記２つの２分割光検出器が出力する信号の差をとり、
   得られたそれぞれの差信号の差をとる第２の差動手段
   と、 前記第２の差動手段の出力信号を積分演算して出力する
   演算手段と、 前記演算手段の出力する積分信号と、前記第１の差動手
   段が出力する信号とを加算する加算手段と、 前記加算手段の出力信号から再生信号を得る２値化信号
   発生手段と、 を備えていること を特徴とする光磁気信号再生装置。