JPS605127A - 物体スライスの像を構成する装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 、明　の　背　景 この発明は走査の始め及び終りに於ける投影測定値のば
らつぎによる人為効果（アーティファクト）を減少する
方法に関する。更に具体的に云えば、この発明は例えば
透過形計算機式断層写真法（ＣＴ）、放出形計算磯式断
層写真法、核磁気共鳴（Ｎ　Ｍ　Ｒ）及び超音波の様な
作像様式に使うのに特に適した方法に関する。

上に述べた作像様式の各々は、被検体の、軸線を横断す
るスライスを通る複数個の投影角度で得られた幾組かの
投影データを利用することがある。

投影データを使ってスライスの像を再生する。発散形の
線の扇形ビーム及び平行線のビームの投影を利用したこ
の発明の好ましい実施例を透過形も１算機式断層写真法
及び放出形計算機式断層写真法を医療診断に用いた場合
について説明する。この像は数多くの非破壊試験の用途
にも使われるが、こういう用途もこの発明の範囲内であ
る。この明細書で云う［透過形計算機式断層写真法］と
云う言葉は、物体を透過した放射を測定する場合であり
、ＣＴとも呼ぶ。放出形計算機式断層写真法とは物体内
で、例えば放射性薬品である同位元素によって放出され
た放射を測定する場合である。

最も簡単な形状の走査では、平行線の通路に沿って放射
の透過又は放出を測定することにより、投影が得られる
。初期のＣＴ装置は「ペンシル」形の放射ビームを発生
ずる様にコリメートした放射源を利用し、物体によっＣ
吸収又は散乱されなかった放射を検出する為に１個の検
出器を用いていた。源と検出器が一緒に並進しで、物体
を直線的に走査することにより、投影がめられた。放射
を遮る物体の内部の特徴によって強度変調されたビーム
を検出して、対応する強度を持つ電気信号に変換づる。

物体にわたって最初のパスをした後、ビームの角度（従
って投影の角度）を物体に対して僅かだけ回転させ、こ
の並進を繰返した。

この過程を続【プて、少なくとも１８０°の円弧をカバ
ーする投影又は画面をめた。直線的な並進運動の間、多
数の点で多数の電流の読みをめる。

放出形計算機式断層写真法も並進一回転方式を用いて実
施することが出来る。簡単に云うと、１個のコリメート
された検出器が並進並びに回転をし、こうして何組かの
平行線に沿って身体からの放射の放出を測定する。平行
孔コリメータを設けたシンチレーション・カメラを使う
方が普通である。このコリメータが平行線を定める。カ
メラを不動の物体の周りに回転させる。こうして並進運
動をなくし、−組の角度にわたる回転しか複数個の投影
をめるのに必要ではなくなるが、これは後で更に詳しく
説明する。

ごく最近のＣ１−装置の様に、更に進んだ装置では、平
行線ビームの代りに、複数個の検出器によって同時に検
出される発散形の線で構成された放射の１個の扇形ビー
ムを用いる。好ましいＣＴ定走査１形式では、源と検出
器が図形の中心の周りの軌道を一緒に廻る様にして、完
全な３６０°にわたる投影をめる。扇形ビームによる走
査は、放出形計算機断層写真法及び超音波作像方式にも
用いることが出来る。

ＮＭＲでは、検査する物体の横方向スライス内で磁界勾
配の方向を変えることにより、平行線のの投影が得られ
る。各々の勾配の方向が１つの投影に対応するので、勾
配の方向を変えて、少なくとも１８０°の円弧からの投
影をめる。ＮＭＲの原理について詳しいことは、イガフ
・ジョイン発行のり、カウフマン他編集の「医学に於り
る核磁気共鳴作像方法」及びアカデミツク・プレス社発
行のＰ、マンスフイールド及びＰ、Ｇ、モリスの著書「
臨床医学に於けるＮ　Ｍ　Ｒ作像」を参照されたい。

上に述べた任意の方法によって得られた投影データが、
周知の方法に従ってディジタル計算機手段の助けを借り
て処理され、所望の横方向の像を発生ずる。好ましい再
生方法はデータの重畳積分（コンボリューション）及び
逆投影（バック・プロジェクション）を用いる。こうい
う方法やその他の適当な再生方法につい−Ｃ詳しいこと
は、フィジカル・メディカル・バイオロジー誌第２１巻
第５号、第６８９頁乃至第７３２頁（１９７６年）所載
のブルックス及びディ・キロの論文［組算機の助けを借
りた断層写真法（ＣＡＴ）と放射線写真及び放射性同位
元素による作像の原理」に記載されている。

投影から像を再生する際によくぶつかる問題は、投影デ
ータをめる為に用いた様式又はその為に用いｌ〔特定の
ビームの形状に関係なく、最初の投影と最後の投影を収
集する間に有限の時間が経過することである。この期間
中に、物体が連続的に動くと、大抵の投影は隣りの投影
と矛盾しないが、最初と最後の画面はずれがある。その
結果、最初と最後の投影を測定した時の（ＣＴの場合の
）放射源の位置を指す縞状の人為効果が再生像に現われ
る。物体が急に動いても、最初と最後の投影の間には幾
らかのばらつぎが存在りることがあり、（他の動きによ
る人為効果の他に）最初／最後の投影の方向を向く縞が
目につくことがある。再生像のこの様な人為効果は、走
査器の回転運動又は装置の機械的な安定性の微量な誤差
によることもある。

投影データを収集り“る為に使われる実際の走査装置に
もこれに関連した問題が起ることがある。

例えばＣＴ装置では、検出器及びＸ線管が回転部材にし
っかりと取付けられていないと、両者の間に重力によっ
て相対的な運動が誘起されることがあり、機械的なヒス
テリシスが生ずることがある。

この望ましくないヒステリシスの成分が投影のばらつき
を招き、それが、物体の動きと非常によく似た縞状の人
為効果を像に発生ずることがある。

ＮＭＲ装置でも、勾配磁界の非直線性並びに直交成分の
間の不平衡によって同様な効果が起ることがある。

従って、この明細書で云う「動き」と云う言葉の意味は
、走査される物体だ【プの動ぎに制限リベきではなく、
走査の最初及び最後の画面の間で線のばらつきを生ずる
様なあらゆる相対運動の影響を含むものと広義に解釈す
べきである。

従って、この発明の目的は、ばらつきのある投影から再
生された像に於ける動きに関連した人為効果を減少づる
方法を提供することである。

この発明の別の目的は、略完全な１回転の間に測定され
た投影は成る冗長な情報を含んでいることを認識して、
冗長データを組合せる適当な手段により、ばらつきを減
らず様にこの情報を使うことによって、再生像の動きに
関連した人為効果を減少Ｊ−る方法を提供することであ
る。

この発明の別の目的は、様式又は投影をめる為に使うビ
ームの形状に無関係に使うことの出来る様な、投影から
再生された像に於ける動きに関連した人為効果を減少す
る方法を提供することである。

発　明　の　概　要 この発明では、例えば透過形及び放出形計算機断層写真
法、核磁気共鳴及び超音波の様な複数個の様式に役立つ
、物体スライスの像を構成する方法を提供する。物体ス
ライスを走査する過程で複数個の投影角度でスライスを
通して得られた投影データ測定値から像を構成する。投
影測定値は個別の線の測定値で構成される。この方法は
、投影測定値の相対的な寄与を変更Ｊ゛る工程を含む。

走査の始め及び終りの内の少なくとも一方にある予定の
角度走査領域内の投影測定値の相対的な寄与を減少し、
これに対して走査の中央近くにある第２の予定の角度走
査領域に於ける投影測定値の相対的な寄与を増加する。

第２の予定の領域に１ぬける測定値は、物体の動き又は
走査器の形状の収差が存在しなければ、第１の予定の領
域で測定された情報と同様な情報を含んでいる。中央位
置での走査の測定値の相対的な寄与を増加覆ることによ
り、走査の始め並びに／又は終りに於ける測定値の寄与
を減少した分が補償される。寄与を減少並びに増加し１
＝投影測定値と共に残りの変更しない測定値を用いて、
物体スライスの像を構成する。

この結果得られる像では、走査の始め及び終りに於ける
投影測定値のばらつきに起因ザる人為効果が減少する。

発明の訂細な記載 この発明の新規と考えられる特徴は特許請求の範囲に具
体的に記載しであるが、この発明自体の構成、作用及び
その他の目的並びに利点は、以下図面について説明する
所から最もよく理解されよう。

次に、上に述べた初期の透過形Ｃ−［走査器の並進／回
転走査形式、多重角度再生形ＮＭＲ方式、超音波方式や
或いは後で説明する放出形計算機式断層写真装置の平行
孔コリメータ形実施例で使われる様な平行線ビームの投
影データの場合について、この発明が解決する問題並び
に従来の１つの解決策を説明する。

第１図は患者１０１が片持らテーブル１０５によって支
持されている間に、放出形断層写真カメラ装置１０３の
検査を受けることを示している。

この解析の一部として、患者１０１は、ガンマ線エネル
ギを放出する放射性薬品化合物の体内線量を受入れる。

患者から発するカンマ線エネルギが、患者の体内部分を
作像する為に、検出器１１７によって検出される。検出
器１１７を支持づると共に、患者の周りの円形軌道に沿
っＣ検出器を回転させる構造が設けられている。この構
造は基部１０７を含み、この基部１０７から直立支社１
０６．１０８が垂直に伸びていて、直立の円形枠１１０
を支持する。直立の円形枠は、相対的に同心に回転する
様にした外側の円形リング１１１及びそれと同心の内側
の円形リング１１５で構成される。

円形の内側リングが細長い枠１１３を支持し−Ｃいる。

この細長い枠が検出器へラド１１７を旋回自在に支持し
ていて、他端に釣合錘１１９を持っている。枠１１３は
、検出器ヘッドを所望の位置に容易に傾けることが出来
る様に、人体検出器ヘッドと釣合錘の間の釣合いの横方
向軸線に位置ぎめされている。第１図に示した放出形断
層写真カメラ装置について更に詳しいことは、米国特許
第４゜２１６．３８１号を参照されたい。

放出形断層写真法では、一般的に患者１０１は円形の枠
１１０の中心縦軸線に沿って位置ぎめされる。検出器１
１７は、それが患者に接近していると共に、患者又はテ
ーブルと干渉することなく、軌道上の通路に対して接線
方向になる様に注意深く位置きめする。前掲米国特許第
４．２１６，３８１号に詳しく記載されている駆動装置
１０９が、外側リング１１１に対し−Ｃ内側リング１１
５を回転さぜることにより、円形の枠１１０内で細長い
枠１１３を回転させる手段になる。この駆動装置は、放
出データを蓄積する間、検出器が増分的な歩進に分【）
て前進する様に、注意深く制御する。

典型的な例として、患者の３６０°の軌道の間、検出器
は等間隔の１２８個の増分に分けて前進させられる。理
論的には、１８０°だけ回転さぜれば十分であるが、出
来る限り内部の減衰の影響を最小限に抑える為に、３６
０°にわたる回転が行なわれる。

患者を走査り“る様子が第２Ａ図に図式的に示されてい
る。検出器１１７は、患者１０１から放出されて、大体
平行通路に沿ってシンチレータ材料２０３に向って進む
ガンマ線２０７を受入れる平行孔コリメータ２０１で構
成されるものとし−Ｃ略図で示されている。シンチレー
タ（Ａ料は一般的には沃化ナトリウム又は沃化セシウム
で構成される。

成る放出形断層写真装置では、コリメータが発散形又は
収斂形の孔で構成されていて、発散形の線で測定された
投影が、例えばＣ−「で用いられる扇形ビームの走査形
状と同様になることに注意されたい。この発明の扇形ビ
ームの実施例は後で説明Ｊる。ガンマ線によって励起さ
れた時、シンチレータ材料が閃光を放出し、この閃光が
光増倍管２０５の様な光検出器によって電流に変換され
る。

誘起された電流は受取った光強度の大きざに比例づる。

光検出器によって発生された信号を組合けて、シンチレ
ーションが起った場所を評価りる。

シンチレーション・カメラの構成並びに作用について詳
しいことは米国特許第３．０１１．０５７号を参照され
たい。典型的な走査では、患者の３６０°の軌道内でい
ろいろな方向からの情報を収集する為に、検出器１１７
は、第２Ａ図の矢印２０９で示す様に、一連の位置を通
って時計廻り又は反時泪廻りに前進させられる。検出器
の角度位置を符号化して、放出データとの相関性を持た
せる。検出器の符号化された位置並びにシンチレーショ
ン・カメラによって発生される信号をディジタル化し、
ディジタル計算機装置によって周知の方法で処理づる。

次にこの情報を使って、陰極線管（図に示してない）の
様な普通の可視像表示装置で表示する為に収集したデー
タを再生する。

次に扇形ビームの形状を用いた第９図に概略的に示ず様
な透過形計算機式断層写真装置を説明する。検査を受け
る身体９０１がＸ線源９０３とＸ線検出器の配列９０５
の間に介在配置される。この配列は検出器ハウジング９
０７内に支持されている。典型的な装置では、検出器ハ
ウジングは例えばキレノンの様な電離性ガスを、Ｘ線阻
止能を高める為に高い圧力で充填することが出来る。典
型的には、Ｘ線源９０３はコリメーション手段９０９を
持っている。これが源から出て来るＸ線エネルギを略平
面状の扇形ビーム９１１に局限づる様に作用づる。Ｘ線
ビーム９１１の中心の扇形部分が身体９０１を照銅し、
その中を透過し−Ｃ１配列９０５の中心にある１れイの
電離室セル９１３に入る。Ｘ線扇形ビームの角度は身体
９０１を児込む角度より大きくして、ビーム９１１の２
つの周辺の扇形部分９１５が実質的な減衰を受けずに身
体を透過して、配列の周辺にある２群の基準ヒル９１７
に入る様にする。典型的な配列では、中心の１群のセル
９１３は例えば７３０個という多くの別々の電離検出セ
ルで構成づることか出来、各々の周辺の検出セルの群９
１７は独立した６個のセルから成る群で構成することが
出来る。

配列内の各々のセルは１対の正に帯電し１＝陽極板９１
９と、その間に介在配置されていて電離室を形成する負
に帯電した陰極板９２１とで構成される。動作について
説明すると、電離室に入るＸ線光子がキセノン・ガスと
相互作用して、それを電離して電子／イオンの対を発生
ずる。正に帯電したイオンが信号電極９２１に収集され
−Ｃ１Ｘ線強度を表わす信号電流をその中に誘起し、こ
れに対して電子は陽極９１９に収集される。各々の信号
電極９２１に得られた信号電流は、主に１個の検出セル
に入るＸ線エネルギによって発生される。

（ＣＴ断面像を再生するのに必要な）多くの異なる角度
からのＸ線減衰データを得る為に、１形式の走査形式で
は、Ｘ線源及び検出器配列は、第９図の矢印Ａ及びＢで
示ず様に、身体の周りに時計廻り又は反時計廻りに一緒
に回転させる。典型的なＣＴ定走査は、Ｘ線源及び検出
器配列がガントリー（図に示してない）に取付（）られ
て−緒に回転し、３６０°からのデータをめる。米国特
許第４．１１２，３０３号及び同第４．１１５．６９５
号には、ガントリーの詳しい構成が記載されている。好
ましい形の検出器配列が米国特許第４゜２７２．６８０
号に記載されている。この発明の方法は、例えばこの分
野で「第４世代」と呼ばれる他のＣＴ走査形式にも有利
に用いることが出来ることに注意されたい。簡単に云う
と、この形式Ｃは、検出器は検討する物体を取囲む不動
の環状構造で構成され、これに対して放射源は、複数個
の投影角度からの測定値をめる為に、物体の周りの軌道
を廻る。

第９図に示した中心の群９１３及び周辺の群９１７にあ
る各々の検出セルからの信号が、全体的に９２３で示す
様なデータ収集チャンネルを介して普通の設計のデータ
収集手段９２５に印加される。これらの信号はデータ収
集手段から、周知の方法を用いて身体１の断面像を発生
ずる為に、ディジタル計算機９２７によって処理される
様に印加される。この方法は後で更に詳しく説明りる。

再生像は例えば陰極線管モニタ９２９に表示Ｊることが
出来る。８９０３からの減衰しない放射による励起に応
答して周辺の検出セル９１７によって発生された信号は
、Ｘ線源９０３の強度変動を補償する為に利用される。

基準検出セルによって発生された信号の他の使い方が、
米国特許第４゜０６８．３０６号及び同第４．０７０．
７０７号に記載され°Ｃいる。

前に述べた１つの様式を用いて物体を３６０゜走査する
間に測定されたデータは、第３図に示づ様なジノグラム
によってグラフで表示することが出来る。ジノグラムの
横軸は投影に沿った位置であり、縦軸は測定された投影
（画面）の角度に対応り゛る。ジノグラム上の各点の値
が投影測定値である。放出形計算機式断層写真法に用い
られる平行線形状の場合に対して第２Ａ図に示した物体
１０１内にある１個の点Ｐを考える。点Ｐは、その特定
の場所の為、第２Ａ図に示した走査過程の初めに、シン
チレーション・カメラが位置Ｈにある時、検出器の右側
に見える。装置が例えば時計用りに回転すると、この点
は、検出器の中心近くの点に投影され、最後には検出器
の左側（第２Ｂ図）に投影されるので、ジノグラム上で
成る軌跡を描く。走査の中点、即ち３６０°走査の出発
点から１８０°の所で、この点が方向を反転し、出発点
の所でこの軌跡を終る。こうして描き出された軌跡は平
行ビームの走査形式では正弦波である。この正弦の形は
、物体内の異なる場所にある点に対しては若干異なって
いる。正弦波の振幅は、回転の中心からの成る点の距離
によって決定され、位相は、その点と回転の中心を結ぶ
線が基準す向、例えばＸ軸と交差する時の角度によって
決定される。（核物質医薬の場合の）放射性同位元素の
密度が、その点が検出器に投影された所での測定された
読み（雑音がない場合）の１辰幅を決定する。

更に複雑な物体に対しては、ジノグラムは個々の点に対
づ−る正弦波の重畳になる。

扇形ビームのジノグラムは、Ｘ軸が扇形ビームの投影内
での角度に対応し、且つ縦軸がやはり投影角度に対応す
る様な測定された投影の表示である。扇形ビームの場合
、一点の軌跡はもはや正確に正弦波ではないが、非常に
正弦波に似ている。

平行ビームと扇形ビームのジノグラムが目には非常に似
て見えるので、次にこの両者を第３図について説明リ−
る。

第３図のジノグラムは点物体の軌跡３０１を示す。この
軌跡は、検出器の軸線上のＡ１で示づ位置から始まり、
この軸線上の同じ点に対応する点Ａ２で終る。平行ビー
ムの形状でも扇形ビームの形状でも、走査の間点Ｐが不
動のま）であれｌｆ、この一致は変わらない。走査の間
に点］〕がゆっくりと動くと、例えばジノグラム上の点
Ｂ１から始まるが、第３図の下側の横軸に沿つ−て示し
た点３０５〈即ち検出器の軸線上の同じ位置）で終らず
、若干異なる点Ｂ２で終る。点Ｂ２は出発位置から距離
ΔＤだけずれている。走査中の点Ｐの動きが連続してい
れば、大抵の投影測定値は走査の中心部分にある隣りと
殆んど一貫しているが、最初と最後の画面は食い違いが
ある。表面的には、これらは物体を通る殆んど同じ投影
を測定しているのであるから、殆んど同一である筈であ
る。動きがない場合、最初と最後の画面の間の微妙な差
は、任意の隣合った２つの画面の間の差と同様である筈
である。動きによる様なばらつきは、動く物体を通り且
つ最初と最後の画面の方向を指す縞状の人為効果とし−
Ｃ再生像に現われる。走査中に点Ｐが急に動くと、やは
り最初と最後の画面に不連続性が生じ、これも再生像に
縞状の人為効果となって現われる。物体の動き又は形状
の収差によって生ずる投影のばらつきに帰因するこの他
の動きに関連した人為効果も像に存在Ｊることかある。

例えば透過形ｈｉ算機弐Ｉ′ｉ層写真法で最初と最後の
場面の間のばらつきの影響を減少する為に１史ねれる公
知の１つの方法は超過走査と呼ばれる。この方法では、
普通の３６０°の軌道を越える物体の走査からデータを
収集づる。例えば、更に４０°余計の部分、即ちＯｏ乃
至４００°にわたってデータを収集することが出来る。

これが第４図に示したジノグラムに例示されている。誤
差が存在しなければ、最初の４０°及び最後の４０゜の
回転の間にめたデータは（測定雑音を別にづれば）冗長
である筈である。動きが存在−する場合、それらが異な
り、夫々走査時間の初めと終りに於ける物体の外観を反
映り−る。超過走査を利用づる再生方法では、走査の初
めと終りに於ける画面の重みを加えた平均である新しい
画面を発生Ｊ゛る、。

重みは、第５図及び第６図を見れば判る様に、走査の最
初の４０°の間単調に増加し、超過走査の最後の４０’
の間減少する様にづる。

次に第５図及び第６図について、動きによる人為効果を
減少する従来の超過走査方法の説明を続けるとして、最
初の画面を０°の角度で測定することにより、走査が開
始され、Ｎｖ個の投影が普通の走査で測定されたと仮定
する。画面の増分はΔθ−３６０°／Ｎｖであり、この
為普通の３６０°の走査に於ける最後の画面は、第５図
の横軸に示づ様に、３６ｏ°−Δθの所にある。更に超
過走査でＮｏ個の画面の走査を行なうと仮定する。

第４図では、Ｎｏは任意に４０°に対応すると選んであ
る。再生する時、画面１及び画面（Ｎｖ＋１）を組合せ
て、画面１に代る新しい画面を発生ずる。この組合せで
は、古い画面にかける重みは非常に小さくて、画面（Ｎ
ｖ　＋　１　＞にはずっと大ぎな重みをかりる。画面（
Ｎｖ　＋　１　＞及び１に割当てられた重みの和、第５
図の縦軸に示Ｊ様に１にずべきである。この結果得られ
る画面は、元の最初の画面よりも（３６０°−Δθに於
ける）画面Ｎｖに一層よく似−Ｃいる。画面２及び（Ｎ
ｖ＋２）を組合せる時、画面２の重みは、画面１の重み
に較べて増加するが、画面（Ｎｖ＋２）に対する重みは
減少する。この時も、画面２及び画面（Ｎｖ＋２）に対
する重みの和は１に１へきである。この過程を続けて、
画面Ｎｏ及び（Ｎｖ＋Ｎｏ）を組合せｌｃ時、古い画面
Ｎ。にか（プる重みを全部とし、その結果得られる画面
が、超過走査領域にない画面（Ｎｏ＋１）と似る様にす
る。

各々の画面に対する１対の重みが加算して１になる様に
すれば、重みは任意の適当な形にＪることが出来る。第
５図は幾つかの可能性を示し−Ｃいる。例えば、重みは
曲線５０１で示す様に、視角の１次関数であってもよい
し、或いは曲線５０３で示Ｊ様に、この角度の３次関数
であってもよい。

曲線５０３に示す様な重みを組合けるのが、最初と最後
の画面の間のばらつきを平滑りるのに最も有効である。

それ程好ましいものでばないが、重みは曲線５０５で示
す様に階段形に構成してもよい。曲線５０５の利点は、
画面が実質的に平均化され、こうして信号対雑音比を改
善−することである。曲線５０１及び５０３は動きに関
連した人為効果を減少する点で、曲線５０５よりも更に
有効であるが、重みが等しくない為、信号対雑音比は、
曲線５０１及び５０３では曲線５０５より幾分小さくな
る。この様な全ての方法で、信号対雑音比が従来の非超
過走査形の像より一層よいから、これは粗大な問題では
ない。画面に対する重みが加算すると１になるという条
件は、Ｗ（θ）＋Ｗ＜３６０’十θ）−１と表わすこと
が出来る。超過走査形ジノグラムの重みの分布が第６図
に示されている。超過走査形の処理の為、特に重みが滑
らかに増ｉ１ｉ？ｌる場合、動きによる食い違いは削ら
れ、その結果が得られる像が持つ人為効果は一層少なく
なる。

以上述べた所から、従来の超過走査では、各々の走査期
間に於【プる回転量を増加することによって動きによる
人為効果を減少していたことは明らかである。透過形計
算機式断層写真法の様に放射源を使う場合、走査の回転
量を増加すると、それに伴って患者に対する放射線量が
増加する。この線■が患者に対して一様に送出されない
。この線量は、像の雑音を幾分減少するが、正常な走査
の線最程効率よく使われないことが判った。動きが発生
ずることは走査を開始覆るまでは判らないから、実際に
動きが起るかどうかに関係なく、動きが起る可能°性に
対し−Ｃ防Ｍ′ｔＪ−ることを希望り−る全−Ｃの検査
に対し−Ｃ１こういう線量と線量の効率との犠牲を払ね
なりればならない。

この発明では、通常の３６０°走査に於ける情報を利用
して動きによる人為効果を減少することの出来るＥ不足
走査」と呼ぶ方法を説明する。この結果、患者に対し−
Ｃ送出される線量が一層一様に分布する。不足走査を用
いると、像の量子雑音成分は幾分増加し、こうして線量
の効率は低下づ゛るが、この方法は必要な時にだけ後か
ら適用すればよいから、こういう犠牲も常に払わなけれ
ばならないものではない。この方法を事後適用りること
が可能であるのは、典型的な装置では、走査データは後
で処理する為に電子式に貯蔵することが出来るからであ
る。従って、像が動きによる人為効果を持つ場合、不足
走査方法を用いＣ１像の質を改善し、こうして走査を一
層効率のＪ：いものにすることが出来る。

第２Ａ図の例について説明した様な平行ビームの走査形
式を参照すると共に、更に放出形断層写真様式の場合の
第２Ｂ図を参照づれば、不足走査方法は最も容易に且つ
簡単に理解されよう。この不足走査方法は、３６０°の
投影測定値データの組が、既に最初と最後の画面の間の
不連続性を補償するのに必要な冗長な情報を持っている
ということを認識するものである。走査の初め及び終り
の画面は依然として重みを小さくして処理し、人為効果
を減少する。然し、この方法でば、ばらつきを持つ画面
に対づ゛る重みを減少したことを補償するのに必要な余
分の画面を得る為に超過走査を行なう必要がない。第２
Ａ図に示す様な平行線の形状では、１つの投影に於ける
位置ｒにある線りを、第２Ｂ図に示す一様に１８０°離
れた投影の位置−ｒで再び発生ずる。但し走査の間に動
き又は形状の誤差が生じていないとする。もし動きが起
れば、０°で撮影した最初の画面及び最後の画面Ｎｖは
ばらつきを持ち、その結果これらの投影の方向に縞状の
人為効果が生ずる。像に対り−るばらつきの影響を少な
くする為、最初の画面にかける重みは小さな大きさにす
る。超過走査では、余分の画面を用いて、画面１に対り
−る重みを減少したことを補償する。然し、３６０°の
平行線のデータの組は、既に画面（１＋（Ｎｖ　／２）
）に所要の情報を持つ−Ｃいる。不足走査では、最初の
画面にＷｌの重みを割当−Ｃ１番号が１−１−　Ｎ　ｖ
　／　２である鏡像の画面には２−Ｗｌの重みを割当て
る。同様に、画面Ｎｖは減少した重みＷｖにし、これは
対称性を保つ為にＷｌに等しくすることが出来るが、画
面Ｎν／２は２Ｗｖの重みを持つ。この方法は、３６０
°走査では、各々の線は２回測定しており、全ての対の
合計の重みが一定である限り、よい像が得られるという
認識によるものである。

重みを割振る為にとり得る１つの方法が、第７図のグラ
フ及び第８図のジノグラムに示され−Ｃいる。第７図に
ついて説明すると、走査の初めＣは、横軸に示したＯ乃
至θ。の視角に対しては、重みが典型的には１に向って
単調に増加することが認められよう。走査の終りでは、
３６０°−００乃至３６０°の視角に対し、重みは単調
に減少する。

視角１８０°−θ乃至１８０°十θ。の間にある。

データの組の中央近くにある画面に対しては、補償用の
重みが加えられる。走査データの絹の中央近くにある画
面に対して補償用の重みを加えるのは、全ての対の合６
１の重みを一定に保つ為に必要である。初め及び終りの
重みが減少している為、この結果前られる像は、これら
の画面の間の食い違いによる誤差に対する感度が著しく
低下する。

第７図の曲線７０１．７０３及び７０５は、不足走査方
法で重みに使うことの出来る３つの例を示す。曲線７０
１は視角の１次関数である。曲線７０３は、重みが１に
等しくない領域で、視角の３次関数を使うものであり、
これは動きに関連した人為効果を減少する点で３者の内
で最も効果があるので、好ましい構成である。曲線７０
５は区分別に一定の重みを使うものであり、動きによる
人為効果を減少する点では３者の内で最も効果が小ざい
。

一般的に、線の測定値ｐ（第２Ａ図及び第２Ｂ図参照）
の間には対応関係があつ”Ｃ，ｐ（ｒ、θ）＝　１１（
−ｒ、１８０°」−θ）であるから、平行線ビームの走
査形式で不足走査方法に必要なことは、（ｒ、θ）にあ
る線に対する千みど（−ｒ、１８０°＋θ）にある線に
対重る重みとの和が定数に等しいことだけであることが
認められよう。第７図では、この定数を任意に選んであ
る。重みは１つの画面にわたって一定である必要がない
ことが理解されよう。更に、平行線ビームの場合、１つ
の画面に、この画面内の全ての線に対する同じ係数を重
みとして加えた場合、１８０°離れた画面でも補償用の
重みはやはり一定であることに注意されたい。

第１０図は、平行線ビーム又は扇形ビームの投影から像
を再生する場合の処理工程をフローチャートの形でまと
めた図である。こういう一連の工程は断層写真作像方法
の当業者によく知られている。更に第１０図は、この発
明の不足走査加重方法を秤々の位置の内の好ましい１つ
の位置で再生過程に取入れることが出来ることを示して
いる。

一般的に、再生過程は、測定データを予備処理し、その
後利用し得る幾つかの方法の内の１つによる像の再生が
行なわれる。好ましい実施例では、ろ波した投影の逆投
影を使う。ろ波作用は公知の多数の方法、例えば、フー
リエ変換を用いた重畳積分又は周波数空間のろ波作用に
よって行なうことが出来る。然し、他の再生方法、例え
ばツーり土再生、ディコンボリューションに続く逆投影
又は利用し得る任意の逐次近似法を使うことが出来る。

当業者であれば、データの予備処理に関係する工程が様
式によって変わり、場合にょっ′Ｃは装置によっても変
わることが理解されよう。

第１０図は透過形断層写真法に使われる典型的な工程を
示す。このフローチャートで、１は画面指数ぐあり、再
生は最初の画面の予備処理から始まる。予備処理は、Ｘ
線の励起がなくても、検出器又は電子回路には所謂「暗
流」が発生されることを補償する為に必要なオフセット
補正工程がら始まる。オフセット補正工程がこの電流を
減ｉすることにＪ：って除く。第９図のデータ伝達チｔ
！ンネル９２３の様な各々のデータ・チャンネルが、検
出セル自体の感度が等しくないこと又は電子的な利得の
変動の為に、異なる利得を持つことがある為に、利得の
補償が必要である。利得補正工程の後が、この再生順序
の中で、走査の初め及び終りに於ける食い違う画面によ
って生ずる人為効果を減少する様に、種々の測定値に割
当−Ｃる重みを調節りる為にこの発明の方法を使うこと
の出来る最初の点である。基準正規化工程を利用して、
任意の所定の画面の間にＸ線ビームの強度が変化し得る
ことを補償する。正規化は、第９図の検出器９０７の周
辺に示した基準検出セル９１２の内の１つ又は更に多く
により、Ｘ線ビーム強度を監視することによって行なわ
れる。この代りに、］リメータ９０９の近くに配置した
検出器によってＸ線源の強度を監視してもよい。この発
明の方法はこの正規化工程の後に挿入することが出来る
。この代りに、一般的に透過形断層写真走査器の予備処
理順序の正規化工程の後に続く対数補正工程の後に、こ
の方法を用いてもよい。更にこの代りに、対数補正工程
に続くビーム硬化（ハードニング）補正工程の後にこの
方法を適用してもよい。Ｘ線が単色ではなく、この為エ
ネルギの小さいＸ線が選択的に吸収されることにより、
ビーム硬化補正工程が必要になる。透過したＸ線は高エ
ネルギ分が多く、一層透過性になり又は「一層硬く」な
り、この為一様な月利が次第に稠密でない様に見える。

この硬化は、補正しないでおくと、再生像に「ノＪツピ
ング」と呼ばれる人為硬化を持込むことがある。フィル
タ補正逆投影方法を使う場合、ど−ム硬化工程の後には
、例えばデータをコンボリューションＰ波器で畳込むこ
とにより、ろ波作用が行なわれる。この代りに、予備処
理されたデータを交代的な１つの再生方法に対する入力
として使ってもよい。フィルタ補正逆投影を使う場合、
ろ波した投影を逆投影する。投影にわたって一様な重み
を選んだ場合、この発明の方法はろ波工程の後に挿入す
ることが出来る。この過程全体を全ての画面に対し−Ｃ
繰返づ。逐次近似法を使う場合、種々の画面が何回か処
理され、その前の物体の評価から発生された計算画面に
対して比較される。この比較で、例えばこの発明に従っ
て発生した重みを加えて測定した投影を同じ様な重みを
かけたｈ１算による投影と比較することにより、データ
に加えた重みを考慮に入れなければならない。

扇形ビームの形式では、この発明の不足走査方法の使い
方は幾分複雑になる。扇形ビームの場合に動きによる人
為効果を減少する為に使うことが出来る全般的な３つの
実施例を説明づる。扇形ビームの形式が第１１図に示さ
れており、これを後で更に詳しく説明する。説明を判り
易くり−る為、最初に記号を定義する。ｐ（θ、φ）を
成る基準方向、例えばＹ軸の負の方向に対して角度θで
測定した扇形ビームの投影の中心線に対する角度φ（第
１１図）を持つ線の投影測定値とする。扇形ビームが時
計廻りに回転すると、θが増加する。

同様に、扇形ビームの中で時計廻りに進む場合をφの増
加づる方向とする。

扇形ビームの走査形式にこの発明を使う第１の方法は、
例えば米国特許第４．０７５，４９２号に記載されてい
る様な、順序を変え且つビンの組替えを行なう方法によ
り、不足走査方法を使うことである。順序を変え且つビ
ンの組替えを行なう方法は、扇形ビームの投影から一組
の平行線の投影を発生す゛る為に使われる。この方法は
、扇形ビームの投影による測定値は平行線に沿ったもの
ではないが、扇形ビームの投影を適当に分類すると、平
行に近い線に沿った細組かの測定値を作ることが出来る
ことに基づいている。特に測定値ｐ（θ。

φ）及びＤ（θ′、φ十〇−〇′　）は、平行線に沿つ
請求めた線積分である。これは第１図を見れば最もよく
理解されよう。第１１図では、特定の１つの画面に対し
、敢躬源が点Ｓ＋にある。この画面で、扇形ビームの中
心線であるＧＩ、即ち、座標系の原点である回転の中心
○を通過する線が、Ｙ軸の負の方向と角度θをなす。扇
形ビームの限界が線Ｅ１及びＦｌによって限定される。

これらの線は走査の視野Ａに対する接線である。Ｒをこ
の扇形ビーム内にある関心のある線どづる。この線は中
心線Ｇ＋に対して角度φをなり。第１１図は、源が位置
Ｓ２にある時に形成される第２の出−形ビームを示づ一
０Ｓ２にあるビームの周辺の線は、第１１図では見易く
する為に示してない。この第２の扇形ビームはＹ￥ＯＡ
の負の方向に対して角度θ′をなす。第２の扇形ビーム
内の線１（′　が線Ｒと平行であることに注意されたい
。それが底型る扇形ビームの中心線Ｇ２に対（るＲ′の
角度は（φ→−θ−θ′　）である。この順序を変える
ｌＪ法で複雑の原因になる１つの要素は、一般的に測定
値が連続的にめられず、θ及びψの両力が離散的である
ことである。イの結果、例えば前掲米国特許第４．０７
５．４９２号に記載されている様な補間又はその他の近
似が用いられる。一旦扇形ビームの測定値の順序を変え
て平行ビームの投影にした時、平行線のビーム形式の場
合について上に述べた投影のばらつきを減少づる不足走
査方法を用いることが出来る。

平行ビームの場合と同じく、扇形ビームを３６０°回転
すると、（測定サンプルが別々である影響を別にすると
）全ての線が２度測定される。然し、平行ビームの場合
と対照的に、扇形ビーム形式の場合、１つの画面の１本
の特定の線と（雑音及びその他の誤差を別とし−Ｃ）実
質的に１ｆｆｉ１等の情報を持つ画面が、必ずしも１８
０°離れた画面にはない。実際、ｐ（θ、φ）と実質的
に同等の情報を持つ線は、角度（θ＋１８０°＋２φ）
の所にある画面内の位置−φの所にある。これは次の様
に書き表わすことが出来る。

Ｅ（ｐ（θ、φ））＝Ｅ（ｐ（θ＋１８０＋２φ、−φ
））　（１）或いは同等のことであるが、 Ｅ（ｐ（θ、φ））＝ｌ：（ｐ（θ−１８０−２φ、−
φ））　（２）こ）ｒＥ（）は予想値を表わす。雑音及
びその他の誤差が存在づるかも知れないので、それを考
誼に入れる為に、式（１）及び（２）では予想値を使う
。

第１１図に戻つ゛Ｃ関心のある線Ｒを考えると、Ｒに沿
った線積分が２回測定されることが判る。

の角度がφ（度単位〉である時であり、もう一度は源が
＄３にあって、視角がθ＋１８０＋２φ（度単位）であ
って線の角度が−φ（度単位）である時である。Ｇ３は
、諒が８３にある時に発生される扇形ビームの中心線で
あり、Ｅ３及び「３はこの扇形ビームの限界である。

扇形ビーム形式のこの性質を使って、例えば米国特許第
４．２８０，１７８号に記載されている様な人工的な扇
形ビームの投影を発生り−ることか出来る。この過程を
反射と呼ぶが、これは、出力の投影も扇形ビーム形式で
あることを別にづれば、扇形ビームの投影を平行線の投
影に順序を変えること）似ている。人工的な投影を作る
この方法を、扇形ビームの場合に、前述の動きによる人
為効果を減少する不足走査り法を適用した場合に使うこ
とが出来る。反射を使うと、走査の中火近くにある扇形
ビームの投影は、走査の初め及び終りの近くにある角度
に対づる新しい扇形ビームの投影を発生する為に使われ
る。こういう人工的な投影を元の測定された投影と組合
せて、更に別の一組の補正済みの扇形ビームの投影を発
生する。元の投影及び人工的な投影を組合せる態様は、
その結果書られる投影がこれから説明する様に、動きに
よる人為効果を減少した像を生ずる様に選ぶことが出来
る。

この為にとり得る１つの方式は、反射方法を用いて、走
査の初め又は終りの何れかに対応する角度領域に対づる
画面を発生することである。こういう人工的な画面を普
通の超過走査方法の場合について上に説明し１＝様に元
の画面と組合せる。成る程度の人為効果の減少が起る。

然し、普通の超過走査の画面は３６０°走査の終りに対
応する画面に見合っているのに対し、人口的な画面は走
査の局限で収集した実際の測定による画面と合ないこと
がある。この為、この方法は普通の超過走査程うまく作
用しない。

幾分これよりよい６式は、反射を使って、角度が走査の
初め及び終りの両方と対応する画面を発生することであ
る。ｐ＜０．φ）を角度０に於ける測定された扇形ビー
ムの画面とし、Ｄｒ　（θ。

φ）をこの角度位置に対して反射を用いて発生された人
工的な画面とする。人工的な画面は、０乃至θ０　（度
単位）及び（３６０−〇。）（度単位）乃至３６０の角
度範囲に対して計算することが出来る。θ。に対しては
例えば３０’乃至６０°の値を使うことが出来る。次に
示す式によって元の画面を人工的な画面と組合けること
が出来る。

ｐ（θ、φ）−Ｗ（θ、φ）・ｐ（θ、φ）−１１１−
Ｗ（θ、φ））・Ｄｒ’（θ、φ）（３） こ）でＷ（０，φ）は角度θの元の画面に用いられる重
みであり　ｐ（θ、φ）は組合せによって得られる出ツ
ノ画面である。人工的な画面を計算した角度領域に対す
るこういう出力画面を使い、■つこういう領域の外側の
元の測定された画面を使つＣ１像を再生する。好ましい
実施例では、扇形ビームの投影に沿って重みが一定であ
るが、１つの扇形ビームの投影に沿って重みを一定でな
い様に選ぶことが出来ることに注意されたい。前に述べ
た様に、動きによる人為効果を減少する為には、走査の
初め及び終りの近くの元の画面に対ターる重みを減少す
ることが望ましい。

好ましい方式は、最初の元の画面に対りる重みを非常に
小さくすると共に、対応づる人工的な画面はずっと大き
な重みにり−ると共に、角度θ０で、元の画面に対する
重みが殆んど公称の重みになるよＣ゛、元の画面に対す
る重みを滑らかに増加することである。人工的な画面に
対する重みは同様に減少Ｊる。１次関数、３次関数又は
他の何等かの形で角度と共に増加する、元の画面に対づ
る重みを使うことが出来る。走査の終りでは重みは同じ
様な構成にする。角度（３６０°−θ。）の元の画面は
殆んど公称の値そのま）の重みにするが、この角度の人
工的な画面は非常に小さな重みにする。元の画面に対−
する重みが角度の増加と共に減少りるが、人工的な画面
に対する爪みは対応する形で増加して、最後の視角では
、本来測定された画面の重みは非常に小さくすると共に
、人工的な画面の重みはずっと大ぎくする。この様な重
みの構成が第１２Ａ図及び第１２Ｂ図に示されており、
これらの図ば元の画面に対してとり得る重みの分イｂ１
並びに人工的な画面に対り−る対応づる重みの分イｂの
幾つかの例を示している。角度と共に重みが滑らかに変
化りる２つの構成（第１２Ａ図及び第１２Ｂ図の曲線０
．０’、Ｐ及びＰ’）の他に、階段形に変化する重み（
第１２Ａ図及び第１２１３図の曲線Ｑ、Ｑ’　、Ｒ及び
Ｒ’　）が示されているが、これらは動きによる人為効
果を減少りる点では効果が幾分小さいことがある。重み
の構成により、走査の初め及び終りの画面の間のばらつ
きの影響が、（この様なばらつきを持たない）走査の中
央近くで収集したデータの寄与によって減少Ｊる。更に
、重みが角度と共に滑らかに変化Ｊる揚台、走査の中央
の画面と初め及び終りの両りの画面との間のばらつきが
削られる。

第１３図は反則を用いた実施例で使われる主なデータ処
理工程を示すフローチＡ・−トである。処理は画面１か
ら始まる。投影データが第１０図について説明した様に
予備処理される。第１０図について説明した予備処理工
程の幾つが又は全部を第１３図のこの点に含めることが
出来る。適当な領域内の視角（例えばＯｏ乃至θ。°）
で、走査の中央からの同じ様に予備処理したデータを使
って人工的な画面を計算し、人工的な画面及び測定した
画面を組合せる。影響を受けない視角に対する出力画面
又は測定された画面をこの後残りの予備処理■稈にか【
プる。その後、）Ｐ波背景投影又はその他の再生アルゴ
リズムによって、画面を標準的な方法で処理する。全て
の視角が処理されるまで、この過程を続ける。

ビンの組替え及び順序を変えた後に平行ビーム方法を用
いるのも、走査の初め及び終りの近くの元の両面と組合
せる人工的な扇形ビームの画面を発生する為に反射を使
うのも、扇形ビーム形式の揚台のこの両方の方式は、成
る共通の欠点がある。

第１に、こういう方法で必要な分類及び順序の変更が時
間がか１つ、ディジタル泪紳機手段に大量の記憶装置（
図に示してない）を必要とする。第２の更に重要なこと
は、普通の扇形ビーム走査器に用いる為には、近似を使
わな（）ればならないが、こういう近似が像の空間的な
解像度を低下さけることがある。この近似は、普通の走
査器が可能な全ての測定値、即ちθ及びφの仝Ｃの値に
対づ−る測定値を発生ぜず、θ及びφの離散的な値に於
ける測定値を発生ずる為である。一般的に、分類過程Ｃ
希望する正確な位置に於ける測定値が利用出来ない。こ
の問題は、前掲米国特許第４，０７５゜４９２号及び同
第４，２８０，１７８号に記載されている様な補間又は
その仙の近似方法を使うことによって解決するのが普通
である。補間方法は正確ぐはないから、空間的な解像度
（鮮明度）並びに正確さの幾分の低下が起ることがある
。

これまで説明したこの発明の方法の全ての実施例に於り
る中心テーマが走査の初め及び終りでめた測定値の相対
的な寄与を下げると共に、この即合じとしＣ１動き並び
にその仙の同様なムイ（差がない場合に、同等の情報を
持つ、走査の中央近くでめた測定値の相対的な寄与を増
加することであることが認識されよう。

上に述べた扇形ビーム方式では、分類、順序変え又はビ
ンの組替えは、実質的に加重を容易に行なうことが出来
る様な形で、利用し得るデータを構成し直りものであっ
た。然し、測定値に直接的に重みをかり、順序の変更は
何等せずに、この加重を行なう方法を編み出づことが可
能である。

最初に全てのθ及びφに対する測定値が利用し得るとい
う仮定の下に、この方法を説明する。離散的な場合を取
扱う方法は後で説明する。ｐ（θ′。

φ′　）が走査の初め近くで測定された線であり、動ぎ
による人為効果の生じ易さを低下させる為に、その寄与
を下げたいと仮定Ｊ−る。この理由で、線ｐ（θ′、φ
′　）に割当てられる重みがＷ＜０’。

φ′　）であると仮定する。前に述べた様に、動きのな
い構造に関Ｊる同等の情報を持つ線の測定値はＯ＜０’
　＋１８０°＋２φ′、−φ′〉である。

この線は、その正常の位置に対する１の重みと、ｐ（θ
′、φ′　）に対する減少した重みを埋合せる為の（１
−Ｗ（θ′、φ′））の余分の重みを持１＝な番プれば
ならない。即ち Ｗ（θ’　＋１８０＋２φ’　、−φ’）＝２−Ｗ（θ
′、φ’＞　（４）同様に、ｐ（θ′、φ′　）が走査
の終りの領域にあれば、その鏡像の線はｐ（θ’−１８
０°＋２φ′、−φ′　）であり、この鏡像に対りる重
みはＷ（θ’　−１８０＋２φ’　、−φ’）＝２−Ｗ
（θ’、φ’）　＜５）である。これを要約ずれば、走
査の中央にあるｐ（θ、φ）に対して正しい重みは Ｗ（θ、φ）−２−Ｗ（θ−１８０＋２φ、−ψ）（６
）又はＷ（θ、φ）−２−Ｗ（θ＋１８０＋２φ、−φ
）　（７）の内、当該する方ぐある。これは、（θ−１
８０’＋２φ）及ヒ（θ＋１８０°＋２ｔｂ＞（０両１
ｊｌｆｉＯ０乃至３６０°にあることはないからである
。一旦走査の初め及び終りの重みが限定されると、補Ｉ
Ｉ’Ｓの重みは前掲の式く６）及び（７）によって与え
られることが判る。走査の初め及び終り近くの扇形ビー
ムの投影に対して重みが一定であっても、扇形ビームの
画面にわたって補償用の単みが一定でないことに注意さ
れたい。これは、１つの扇形ビームの投影の情報と同等
の情報を持つ線が、全−Ｃは別の１つの扇形ビームの投
影に含まれていない為である。

第１４図は扇形ビームのジノグラムに於りる重みの分布
を示す。重みが０°乃至θ°　（度単位）即ち領域■に
あるｌＴｉ１面に対する公称の重みより小さく、一時期
（領域ｎ）は公称の重みに等しく、ジノグラムの斜めの
領域（領域■）では公称の重みより大きく、領域ＩＶで
は再び公称の重みに等しく、走査の終り（領域■）では
公称の重みより小さいことが判る。θ°の許容値がθ°
が大ぎずぎると、大きな領域■及び■が重なり合うこと
によって制限されることに注意されたい。特にθ°は次
の不等式を充たさなければならない。

θｏ　＜９０−φｍａｘ　＜８） こ）でφ□ａｘ（度単位）は扇形ビームの中心線からの
最大の発散である（即ち、φｍａｘは扇形の全角度の半
分に等しい）。

この重みの構成は、特定の１つの場合、例えば、角度の
３次関数として増加づると共に、走査の初めに於りる扇
形ビームの画面に対して一定である重みを使う場合を検
問Ｊ−れば、史によく理解されよう。０°で測定した画
面に対する手みをＯにし、この角度での勾配をＯにし、
０°の角度で１の値まで増加し、そこで再びＯの勾配に
したいと仮定する。これは次の式によって表わされる。

Ｏ≦θ≦００に対し 走査の終り、即ち３６０°−θ。から３６０°までの範
囲の角度の画面に対し、同様な重みの構成を希望すると
仮定で−る。これは次の式によって表わされる。即ち （３６０−００）丘θ≦３６０に対し この減少した重みを補償する為、走査の中央の重みは次
の様になる。

こ）でｘ＝　（１２） θ０ 扇形ビームの直接的な畳込み逆投影が使う再生方法であ
れば、順序変えをしないで扇形ビームの投影にこの様な
重みをつける方法は、扇形ビームの再９ユでは、向い合
った線からの寄与が若干異なる為に、近似にしかならな
い。然し、この差は非常に小さく、それによって起る誤
差の大きさは、多くの用途にとって許容し得る程小さい
ことが判つ　ｌこ　。

前に述べた様に、普通の扇形ビーム断層写真装置は、θ
及びφの全ての値に於ける測定値を収集μず、有限の数
の扇形ビームの投影の各々の中で有限の数のサンプルを
収集する。、ｐ（θ５．φ、）を　１番目の投影内のｊ
番目のサンプルとする。この様な離散的な場合、正確に
重畳する線は一般的に利用することが出来ない。即ち、
ｐ（θ、、φハに同等の測定値はｐ（−θ、＋１８０°
＋２φ４゜−φＪ）である。一般的に、精密に（θ、＋
１８０°＋２ψＪ）（度単位）の扇形ビームの投影は利
用することが出来ない。更に、多くの扇形ビーム装置は
、そのサンプルを各々の扇形ビーム内ｅ中心線の周りに
非対称に整合させる。これは、こうすると成る人為効果
が減少Ｊるからである。

（ジャーナル・オブ・コンピュータ・アシステツド・１
へモグラフイー誌、第３巻、第５１１頁乃至第５１８頁
（１９７９年）所載のＲ，Ａ、ブルツクス、Ｇ、ｌ−１
，グローバー、Ａ、Ｊ、タルバート他の論文「アリアラ
ング。計算機式ｆｆ／ｉ層写真法の縞の源」参照。）例
えば、回転の中心が、一番近いサンプルから、リーンプ
ルの間隔の１／４だけ離れた点に投影されることがある
。こういう場合、どの画面でも、−φ４の所のサンプル
を利用することは出来ない。この場合を取扱う最も直接
的な方法は、重みの分布を取出したよ）の連続的な関数
として取扱い、各々の離散的な測定値に対し、適当な角
度に於ける連続的な重み関数の値を使うことである。こ
の為、ｐ（θ１．φＪ）の重みはＷ（θ、、φＪ）にな
る。こ）でＷは連続的な場合に対して４算されたもので
ある。

これも特定の例を考えれば最も判り易い。３６０°にわ
たって一様な間隔のＮｖ個の扇形ビームの投影をめたと
仮定Ｊる。１番目の投影がθ＋　＝　（ｉ　０．５）　
ｘΔθ（度単位）　（１３）の角度で測定されたと仮定
する。こ）で△θ＝３６０°／Ｎ、の画面の増分である
。（Δθの符号は、回転方向が逆転した時に変えるべき
である。

今の例では、時ｈ１廻りの回転を仮定しており、従って
八〇は正である。）走査の初めにある、画面の重みを漸
進的に増加する角度範囲は、画面の成る数、例えばＮｕ
に選ぶことによって指定される即ち、 θｏ　’＝Ｎｕ・Δθ　（１４） が、走査の始めで重みが増加する角度範囲である。

３次関数の重みの例で考えると、１乃至Ｎｕの指数の画
面及び（Ｎｖ　−Ｎｕ　＋　１　）乃至Ｎｖの指数の画
面に対し、車みは次の様になることが判る。

Ｗ（Ｏ，、φｊ　）＝３Ｘ２−２Ｘ３　（１５）この領
域外の画面、即ち、（ＮＬＩ＋１）≦−１立（Ｎｖ　Ｎ
ｕ）での重みは、 となる。但し、Ｘは次の通りである ｌ　！　Ｏ，ｂ　（Ｎｖ／２＞４−＜２φＪ／Δθ）Ｉ
Ｘ＝　（１８） Ｎｕ 典型的には、扇形ビームの投影内のサンプルは角度が等
間隔であり、各サンプルは各々の隣りから角度Δφの所
にある。この場合、φ１は次の様に書くことが出来る。

φ＝　＝　（ｊ　−ｃ　）　Δφ　（１９）こ）でＣは
、中心線が投影される扇形ビーム内の点に対応する指数
であり、任意の分数を含む。式（１８）及び（１９）を
組合Ｕると、 ｌ　ｊ−０，５−（Ｎｖ　／２）　＋２　（ｊ−ｃ　）
△φ／ΔθＩＸ＝　（２０） Ｎｕ 扇形ビームが実質的に対称的に整合している時、即ち、
Ｃ”（Ｎｄ／２）（ｃ：）Ｔ”Ｎｄは各’Ｚ（Ｄ投影内
にあるサンプルの総数）であ′る時、走査の中央にあっ
Ｃ重みを増加したサンプルを受取る画面は、その指数が
（Ｎｖ／２　Ｋ）及び（Ｎｖ／２十Ｋ）の間にあるもの
に限られる。こ）でＫは次の式で与えられる。

走査の中央にある画面に知スる重みが１つの画面で一定
ではない（式（１７）及び（１８））ことに注意された
い。こういう小みを訓算する為に必要な時間は、最初に
画面Ｎｖ／２に対する重みを正確に計締し、その後補間
方法を用い−Ｃ他の画面に対する重みを評価づることに
Ｊ：す、短縮することが出来る。成る用途では、１次補
間が適切であることが判った。

第１０図のフＤ−ヂレートは、平行ビームの場合と同じ
様に、扇形ビームの場合にも成立づる。

唯一の違いは、扇形ビームの場合のこの発明の加重過程
はろ波工程の前に実施するのが最もよいことである。扇
形ビームの場合の加重過程は（ｊｌｌｌ対称的な扇形ビ
ームの中でサンプルが等間隔であって、３次関数の重み
を使うという今の例では）、次に述べる一連の工程によ
って要約覆ることが出来る。

１、重みを増加する画面の数Ｎｕを選択Ｊる。

１つの場合、６０°に対応づるＮｕが最適であることが
判った。

２、画面Ｎν／２に対する単みの経過を計輝する。

ΔＯΔθ 但しＣ（ＮＬＩ　０．５）＜　ｊ＜Ｃ＋　（Ｎｕ　＋Ｑ
、５）ｋ：対して、２△φ　２Δφ −０，５−ト２　（ｊ−ｃ　）　Δφ／Δθｘ　＝　（
２３＞ Ｎｕ ３、重みが増加Ｊる領域、１≦ユｉ≦−Ｎｕでは、画面
全体に次の車みを加える。

Ｗ（θ＋　、４）ｊ）　−２ｘ”　３　ｘ２（２４）ｒ
−ｏ、５ 但しｘ＝　−（２５） Ｎμ ４、傾斜部分Ｎｖ　Ｎｕ＋１≦−１≦−Ｎｖでは、式（
８）を用いて画面全体に重みをかりるが、次の様にづる
。

Ｎシーｉ　＋Ｑ、５ Ｘ＝　（２６＞ Ｎｕ ５、ＮＶ／２−Ｋ及びＮｖ／２十Ｋ（Ｋは式（２１）で
与えられる）に対しては、この画面の検出器１に対する
重みをＷ’　（式（２２＞）に於ける位置からずら（大
きさｔを計算づる。

検出器１に必要なサンプルの左側にあるＷ′内のサンプ
ルの位置は、次の式で与えられる。

ｋ　＝ＣＥＩＬ　（ｔ　）−１（２８）こ）でＣＥＩＬ
（ｔ）はｔより大きいか又はｔに等しい最低の整数であ
る。１次補間の重みは次の通りである°。

Ｑ２＝ｔ　ｋ　（２９３ Ｑ＋＝１−９２　（３０） ｉ番目の画面に対づる重みは次の通りである。

６、変更したものも変更しなかったものも含めて、Ｎｕ
個の画面全部を前に第１０図について簡単に説明した様
にろ波して逆投影する。

」二の説明では、走査の初め及び終りの扇形ビームの投
影にわたって一様である重みを使っ７ｊ０この性質は、
人為効果を一様に抑圧するには理想的である。然し、他
の重みを使うことが出来る。例えば略平行な線に対して
は一定の重みを使うことが出来る。即ち、成る線に加え
る重みは、異なる方向に対づるその線の角度の絶対値に
関係づる。

これは平行線にビンの組替えをし、平ｔｙデータの組に
重みをかけ、再びビンの組替えによって扇形ビームの投
影にすることに相当りる。この場合、扇形ビームの投影
に沿って重みが一定になることは絶対にない。この他の
重みを選ｌυぐもにいことは云うまでもない。共通の性
質は、動きによる人為効果を減少する為には、走査の初
め及び終り近くの画面に対づる重みは１より小さくしな
ければならないことである。

以上の説明から、この発明は、走査期間の間に物体が移
動したこと、又は走査器がその運動を完全に実行しなか
った為に、最初と最後の画面の間でばらつきがある投影
から再生した像に於りる、動きに関連した又は走査器の
形状の収差に関連した人為効果を減少する方法を提供し
たことが理解されよう。この方法は、投影を行なうのに
使う様式に無関係に、この様な人為効果を減ら一す゛の
に右効である。例えば、この方法は放出形核物質断層写
真法、計算機式断層写真法、超音波及び核磁気共鳴の？
ｊｌ究で得られる投影に用いることが出来る。。

従来の方法と異なり、この発明の方法は、物体の普通の
３６０°走査の中に含まれている情報を利用づ゛ること
により、動きによる人為効果を減少する効果がある。

実際に、この方法を使って、走査のカバー範囲が３６０
°より若干小さい時に像を発生することが可能である。

例えば、１５°から３４５°までの３３０°をカバーづ
る走査を考え、それを３６０°全部の走査と比較する。

上に述べた方法を用いて３６０°全部の走査が処理され
、その場合、特にＯｏ乃至１５°の画面及び３４５°乃
至３６０゛の画面の重みをＯにし、走査の中央近くの画
面に対゛する単みによってその埋合せをしたと仮定づる
。次に、これらの重みを３３０°の走査に適用する。脱
落している画面は重みがないから、Ｉｎ２落したことに
ならない。この為、走査の中央近くの車みを増加づるこ
とにより、完全な３６０°を）Ｊバーしない走査の埋合
せをすることが出来る。

他方、走査のカバーツる角度範囲は、公称の寄与の領域
、公称の奇ちより小さい領域及びそれより大きい領域を
支持Ｊる位に人きくしな４ｊればならない。

この発明を特定の実施例及び例について説明したが、当
業者には、以上の説明からこの他の変更が考えられよう
。従っ−Ｃ１この発明はこ）に具体的に記載した以外に
も、特許請求の範囲に記載される範囲内で実施出来るこ
とを承知されｌＪい。

【図面の簡単な説明】

第１図はこの発明の１実施例を説明覆る為のＩＪ５！山
形計算機式断岡写貞装置の斜視図、第２Ａ図及び第２Ｂ
図は第１図の装置に使う検出器を示す略図であり、この
発明の平行線ビーム形式の場合を説明する為の図である
。第３図は被検体がその間に移動した走査の最初と最後
の画面の間のばらつきをグラフによって示すシノグラム
の図、第４図は第３図と略同−であるが、走査中の物体
の動きによる人為効果をなくす従来公知の１つの方法を
持ち従来公知の方法に用いられる超過走査データを含む
ジノグラムの図、第５図は動きに関連したデータのばら
つきの影響を減少する為に、普通の超過走査方法に用い
られる幾つかの重みの構成例を示リーグラフ、第６図は
従来の超過走査方法の重みの分布を示ずジノグラムの図
、第７図は画面のばらつきを減少覆る為に平行線ビーム
を走査形式でこの発明の方法に用いられる幾つかの重み
の分イｌｉ　１７）　ＶＡを示１グラフ、第８図は平行
線ビームの走査形式の場合にこの発明の方法に用いられ
る重みの構成を示すジノグラムの図、第９図は計算機式
断層写真装置の略図であり、この発明の扇形ビームの走
査形式の場合の実施例をこれに関連し−Ｃ説明づ−る。 第１０図は好ましい像再生方法のフローチャー１−であ
って、再生順序内で、この発明の方法を再生過程に有利
に取入れることが出来る幾つかの場所を示している。第
１１図は扇形ビームのＸ線源の位置の３例を示した図で
あり、扇形ビームの走査形式で同等の情報を含む線が１
８０°離れた所で測定された画面にないことがあること
を示している。第１２Ａ図及び第１２１３図は元の投影
測定値に対りる車みの構成の幾つかの例と、扇形ビーム
形式の場合に用いられるこの発明の１実施例で発生され
る人工的な画面に苅り−る対応Ｊる重みを示づグラフ、
第１３図は投影測定値の反射を用いたこの発明の扇形ビ
ームの実施例ぐ使われる像再生順序のフローチャー１−
１第１／１図は扇形ビームの走査形式の画面に対し−に
のブを明のノ）法で使われる重みの分イｌｉを示づジノ
グラムの図である。 特ｇ＋Ｉ出願人 ピネラル・エレク１〜リンク・カンパニイ代理人　（７
６３０）　生　沼　徳　二ＦＩＧ、１ ＦＩＧ　３　Ｆ鳴Ａ− ＦＩＧ、８ ＦＩＧ、９ ＦＩＧ　１０

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １）物体スライスを走査する過程で、複数個の投影角度
   で、前記スライスを通して個別の線によってめた投影デ
   ータ測定値から像を構成する様にして、複数個の様式で
   役立つ、物体スライスの像を構成する方法に於て、（ａ
   　）前記走査の始め及び終りの少なくとも一方にわたる
   第１の予定のの角度走査領域に於ける投影測定値の相対
   的な寄与を減少し、（ｂ）前記走査の中央近くの第２の
   予定の角度走査領域に於ける投影測定値の相対的な寄与
   を増加し、該第２の走査領域に於ける投影測定値は、動
   きがない場合、第１の予定の角度走査領域で測定された
   投影測定値と同様な情報を持っており、前記相対的な寄
   与の増加により、最初に記載した相対的な寄与を減少す
   る工程（ａ　）で投影測定値の相対的な寄与を減少した
   分を補償し、（Ｃ）寄与を修正した前記第１及び第２の
   予定の走査領域に於ける測定値並びに残りの無修正の測
   定値を用いて像を構成し、こうして前記走査の始めと終
   りに於ける投影測定値のばらつきによる像の人為効果を
   減少Ｊ−る様にした方法。 ２、特許請求の範囲１）に記載した方法に於て、前記第
   １及び第２の予定の角度走査領域が前記走査の少なくと
   も６０°部分まで５゛構成されている方法。 ３）特許請求の範囲１）に記載した方法に於て、寄与を
   減少した投影に於ける線の測定値、並びにそれと同様な
   測定情報を持っていて寄与を増加した前記第２の予定の
   領域に於ける対応する線の測定値の夫々の和が一定であ
   る方法。 ４）特許請求の範囲１）に記載した方法に於て、前記走
   査を構成する測定値が平行線の投影に編成される方法。 ５）特許請求の範囲４）に記載した方法に於て、前記物
   体スライスの１回の走査の過程で、投影測定値が実質的
   に１８０°より大きいが、３６ｏ。 を越えない走査領域にねＩＣってめられる方法。 ６）特許請求の範囲４）に記載した方法に於て、前記相
   対的な寄与を減少する工程が、投影測定値に重みを割当
   て、該重みは前記走査の始めにある前記第１の予定の角
   度走査領域にわたって時間の関数として単調に増加する
   方法。 ７）特許請求の範囲４）に記載した方法に於て、前記相
   対的な寄与を減少する工程が、投影測定位置に重みを割
   当−Ｃることを含み、該重みが前記走査の終りにある前
   記第１の予定の角度走査領域にわたって時間の関数とし
   て単調に減少する方法。 ８）特許請求の範囲６）又は７）に記載した方法に於て
   、前記相対的な寄与が、前記予定の領域の一部分にわた
   り、投影角度の３次関数として変化する様に選ばれてい
   る方法。 ９）特許請求の範囲６）又は７）に記載した方法に於て
   、前記相対的な寄与が前記予定の領域の一部分にわたっ
   て投影角度の１次関数として変化する様に選ばれている
   方法。 １０）特許請求の範囲６）又は７）に記載した方法に於
   て、前記相対的な寄与が前記予定の領域の一部分にわｌ
   〔す、投影角度の区分別一定量数として変化する様に選
   ばれている方法。 １１）特許請求の範囲４）に記載した方法に於て、１回
   の投影に於りる前記第１の予定の角度走査領域にわたる
   線の測定値の相対的な寄与を一定量だけ減少し、前記第
   ２の予定の角度走査領域で１８０°離れて測定した投影
   に於りる対応づ゛る線の測定値の相対的な寄与を夫々一
   定量だけ増加する方法。 １２、特許請求の範囲１１）に記載した方法に於て、互
   いに１８０°離れた所にある前記第１及び第２の予定の
   角度走査領域に於ける個別の線の対の測定値の相対的な
   寄与の和が全て定数に等しい方法。 １３）特許請求の範囲４）に記載した方法に於て、前記
   様式が透過形計算機式断層写真法を含み、前記像を構成
   する工程が、全ての投影測定値を予め処理する工程を含
   み、該予め処理する工程が、利得の較正、基準正規化、
   対数補正及びビーム硬化補正の内の少なくとも１つの工
   程を含んでおり、前記相対的な寄与を減少及び増加する
   工程は、前記予め処理する工程の内の少なくとも１つの
   後に適用される方法。 １４）特許請求の範囲４）又は１３）に記載した方法に
   於て、前記像を構成する工程が、寄与を減少した並びに
   増加した前記投影測定値を含む投影測定値をろ波してそ
   の後逆投影する工程を含んでいる方法。 １５）特許請求の範囲１４）に記載した方法に於て、前
   記相対的な寄与を減少する工程並びに増加する工程が、
   前記ろ波する工程より前、そして前記逆投影する工程よ
   り前に行なわれる方法。 １６）特許請求の範囲１〉に記載した方法に於て、前記
   走査を構成する測定値が発散する扇形ビームの投影に編
   成される方法。 １７）特許請求の範囲１６）に記載した方法に於て、前
   記物体スライスの１回の走査の過程で、実質的に１８０
   °より大きいが３６０°を越えない走査領域にわたって
   投影測定値をめる方法。 １８）特許請求の範囲１６）に記載した方法に於て、前
   記発散形の線に編成された投影測定値を平行線に編成さ
   れた投影測定値に変換Ｊる様に、順序を変え、ビンの組
   替えの内の少なくとも１つを含んでいる方法。 １９）特許請求の範囲１８）に記載した方法に於て、前
   記相対的な寄与を減少する工程が、前記変換された投影
   測定値に重みを割当て、該重みは、走査の初めにある前
   記第１の予定の角度走査領域にわたって時間の関数とし
   て単調に増加づる方法。 ２、特許請求の範囲１８）に記載した方法に於て、前記
   相対的な寄与を減少Ｊる工程が、前記変換された投影測
   定値に重みを割当て、該重みが前記走査の終りにある前
   記第１の予定の角度走査領域にわたって時間の関数とし
   て単調に減少する方法。 ２、特許請求の範囲１９）又は２０）に記載した方法に
   於て、前記相対的な寄与が前記予定の領域の一部分にわ
   たって、投影角度の３次関数として変化する様に選ばれ
   ている方法。 ２、特許請求の範囲１９）又は２０）に記載した方法に
   於て、前記相対的な寄与が前記予定の領域の一部分にわ
   たって投影角度の１次関数としＣ変化′りる様に選ばれ
   ている方法。 ２、特許請求の範囲１つ）又は２０に記載した方法に於
   て、前記相対的な寄与が前記予定の領域の一部分にわた
   って投影角度の区分別一定関数とし−Ｃ変化する様に選
   ばれている方法。 ２、特許請求の範囲１８）に記載した方法に於て、１回
   の投影′ｃｌｌ′１記第１の予定の角度領域にわたる前
   記線の測定値の相対的な寄与を一定量だ番ブ減少し、前
   記第２の予定の角度走査領域で１８０°離れて測定され
   る投影の対応する線の測定値の相対的な寄与を一定量だ
   け夫々増加する方法。 ２、特許請求の範囲２４）に記載した方法に於て、互い
   に１８０″離れた所にある、前記第１及び第２の予定の
   角度走査領域に於ける順序を変え且つビンの組替えをし
   た個別の線の対の測定値の相対的な寄与の和が全て定数
   に等しい方法。 ２、特許請求の範囲１８）に記載した方法に於て、前記
   様式が透過形計算機式断層写真法であり゛、前記像を構
   成する工程が、全ての投影測定値を予め処理りる工程を
   含み、該予め処理する工程は、利得の、較正、基準正規
   化、対数補正及びビーム硬化補正の内の少なくとも１つ
   の工程を含んでおり、前記相対的な寄与を減少及び増加
   する工程が前記少なくとも１つの予め処理りる工程の後
   に適用される方法。 ２、特許請求の範囲１８）又は２６）に記載した方法に
   於Ｃ１前記像を構成する工程が、寄与を減少した並びに
   増加した投影測定値を含む前記投影測定値をろ波して逆
   投影する工程を含む方法。 ２、特許請求の範囲２６）に記載した方法に於て、前記
   相対的な寄与を減少及び増加する工程が前記−波刃る工
   程の後、そして前記逆投影する工程より前に行なわれる
   方法。 ２、特許請求の範囲１６）に記載した方法に於て、前記
   走査の始め及び終りの内の少なくとも一方に於ける投影
   測定値に存在Ｊるばらつきを補償するために、人工的な
   扇形ビーム投影測定値を発生する工程を含む方法。 ３０）特許請求の範囲２９）に記載した方法に於−Ｃ１
   前記人工的な投影を発生する工程が、前記第２の予定の
   領域内にある対応する扇形ビームの投影の反射を用いて
   、前記第１の予定の領域に対づる新しい一組の扇形ビー
   ムの投影測定値を発生し、前記新しい扇形ビームの投影
   を前記第１の予定の領域に対する現存の扇形ビームの投
   影と組合せて、−組の補償済み扇形ビームの投影を発生
   し、該投影を使って動きの人為効果を減少した像を構成
   する工程を含む方法。 ３１）特許請求の範囲３０）に記載した方法に於て、前
   記第１の予定の領域が前記走査の始め及び終りの内の一
   方に選ばれている方法。 ３２、特許請求の範囲３０）に記載した方法に於て、前
   記第１の予定の領域が前記走査の始め及び終りの投影測
   定値を含む様に選ばれており、前記人工的な投影が前記
   走査の始め及び終りの各々に対して発生される方法。 ３３）特許請求の範囲３０）、３１）又は３２）のいず
   れか−項に記載した方法に於て、前記新しい扇形ビーム
   の投影を前記現存の扇形ビームの投影と組合せる工程で
   、夫々の相対的な寄与は前記第１の予定の領域にわたっ
   て時間の単調関数にｊハばれている方法。 ３４）特許請求の範囲３３）に記載した方法に於て、前
   記新しい投影及び前記現存の扇形ビームの投影の相対的
   な寄与は、前記予定の領域の一部分にわたって投影角度
   の３次関数に選ばれている方法。 ３５）特許請求の範囲３３）に記載した方法に於て、前
   記新しい投影及び前記現存の扇形ビームの投影の相対的
   な寄与は、前記予定の領域の一部分にわたって投影角度
   の１次関数に選ばれ−Ｃいる方法。 ３６）特許請求の範囲３３）に記載しｌこ方法に於て、
   前記新しい投影及び前記現存の扇形ビームの投影の相対
   的な寄与は、前記予定の領域の一部分にわたって投影角
   度の区分別一定関数に選ばれている方法。 ３７）特許請求の範囲３０）に記載した方法に於て、前
   記重しい扇形ビームの投影を前記現存の扇形ビームの投
   影と組合せる工程で、夫々の相対的な寄与は、夫々の対
   の和が各々の投影内の線の測定値に対して一定になる様
   に選ばれている方法。 ３８）特許請求の範囲３０）に記載した方法に於て、前
   記重しい扇形ビームの投影を前記現存の扇形ビームの投
   影と組合せる工程で、その相対的な寄与は、夫々の対の
   和が各々の投影内の線の測定値に対して変化する様に選
   ばれている方法。 ３９）特許請求の範囲２９）に記載した方法に於て、前
   記様式が透過形計算機式断層写真法であり、前記像を構
   成づる工程が、前記−組の補償済み投影測定値を含めて
   全ての投影測定値を予め処理する工程を含み、該予め処
   理する工程は、利得の較正、基準正規化、対数補正及び
   ビーム硬化補正の内の少なくとも１つを含んでおり、前
   記相対的な寄与を減少及び増加する工程は少なくとも１
   つの前記予め処理する工程の後に適用される方法。 ４０）特許請求の範囲２９）又は３９）に記載した方法
   に於て、前記像を構成する工程が、寄与を減少並びに増
   加した投影測定値を含む投影測定値をろ波し−（背景投
   影する工程を含む方法。 ４１）特許請求の範囲４０）に記載した方法に於て、前
   記相対的な寄与を減少並びに増加する工程が前記ろ波す
   る工程の後、そして前記逆投影づる工程の前に行なわれ
   る方法。 ４２、特許請求の範囲１６）に記載した方法に於て、前
   記相対的な寄与を減少並びに増加づ−る工程、及び前記
   像を構成する工程が、前記投影測定値の順序を変え、ビ
   ンを組替え且つ反射Ｊる工程を何等行なわずに実施され
   る方法。 ４３）特許請求の範囲４２）に記載した方法に於て、前
   記相対的な寄与を減少並びに増加する工程が、前記第１
   及び第２の予定の領域に於ける投影測定値に、投影角度
   の関数である重み係数を重みとしで乗することから成る
   方法。 ４４）特許請求の範囲４３）に記載した方法に於て、前
   記重みが前記第１の予定の領域内の各々の投影に入る発
   散形の線の測定値に対して一定になる様に選ばれている
   方法。 ４５）特許請求の範囲４３）に記載した方法に於て、前
   記重みが前記第１の予定の領域内の各々の投影に入る発
   散形の線の測定値に対して可変である様に選ばれている
   方法。 ４６）特許請求の範囲４３）に記載した方法に於て、前
   記重み係数が相対的に前記第１の領域では小さく且つ前
   記第２の予定の領域では大きくなる様に選ばれている方
   法。 ４７）特許請求の範囲４３）に記載した方法に於て、前
   記重み係数が前記走査の初めにある前記第１の予定の領
   域にわたって時間の関数として単調に増加する様に選ば
   れている方法。 ４８）特許請求の範囲４３）に記載した方法に於て、前
   記重み係数が前記走査の終りにある前記第１の予定の領
   域にわたって時間の単調関数として減少する様に選ばれ
   ている方法。 ４９）特許請求の範囲４７）又は４８）に記載した方法
   に於て、前記重みが前記予定の領域の一部分にわたって
   投影角度の３次関数に選ばれている方法。 ５０）特許請求の範囲４７）又は４８）に記載した方法
   に於て、前記重みが前記予定の領域の一部分にわＩＣっ
   て投影角度の１次関数に選ばれている方法。 ５１）特許請求の範囲４７）又は４８）に記載した方法
   に於て、前記重みが前記予定の領域の一部分にわたって
   投影角度の区分別一定量数に選ばれている方法。 ５２、特許請求の範囲４２）に記載した方法に於−Ｃ１
   前記様式が透過形計算機式断層写真法であり、前記像を
   構成する工程が、全での投影測定値を予め処理する工程
   を含み、該予め処理する工程は、利得の較正、基準正規
   化、対数補正及びビーム硬化補正の内の少なくとも１つ
   を含／υでおり、前記相対的な寄与を減少並びに増加°
   りる工程が少なくとも１つの前記予め処理する工程の後
   に適用される方法。 ５３）特許請求の範囲４２）又は５２）に記載した方法
   に於て、前記像を構成する工程が、寄与を減少並びに増
   加した投影測定値を含む投影測定値を含む投影測定値を
   ろ波して、背景投影する工程を含む方法。 ５４）特許請求の範囲４０）に記載した方法に於−Ｃ１
   前記相対的な寄与を減少並びに増加する工程が、前記ろ
   波する工程の後、そして前記背景投影する工程の前に行
   なわれる方法。