JP3089050B2 - Ｓｐｅｃｔ画像の再構成方法 - Google Patents
Ｓｐｅｃｔ画像の再構成方法Info
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- JP3089050B2 JP3089050B2 JP03147596A JP14759691A JP3089050B2 JP 3089050 B2 JP3089050 B2 JP 3089050B2 JP 03147596 A JP03147596 A JP 03147596A JP 14759691 A JP14759691 A JP 14759691A JP 3089050 B2 JP3089050 B2 JP 3089050B2
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- Japan
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- image
- data
- collimator
- point
- spect
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/29—Measurement performed on radiation beams, e.g. position or section of the beam; Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2914—Measurement of spatial distribution of radiation
- G01T1/2985—In depth localisation, e.g. using positron emitters; Tomographic imaging (longitudinal and transverse section imaging; apparatus for radiation diagnosis sequentially in different planes, steroscopic radiation diagnosis)
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、被写体内に分布した放
射性物質（以下、「ＲＩ」という）から放出されるγ線
を検出して、その３次元分布像を得るＳＰＥＣＴ画像の
再構成方法に関する。
射性物質（以下、「ＲＩ」という）から放出されるγ線
を検出して、その３次元分布像を得るＳＰＥＣＴ画像の
再構成方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来、放射線を検出した画像再構成する
装置として、Ｘ線ＣＴ装置やＳＰＥＣＴ装置などがあ
る。そして、Ｘ線ＣＴ装置は、Ｘ線源がＸ線ファンビー
ムの焦点位置となる幾何学的位置関係でＸ線源と検出素
子群とを設け、被写体の体軸を回転中心としてそのＸ線
源及び検出素子群を回転させながらＸ線源より直線的に
被写体を透過してきたＸ線を検出素子群で検出して投影
データを収集し、この収集した投影データを基に被写体
におけるＸ線の吸収分布を画像再構成するものである。
装置として、Ｘ線ＣＴ装置やＳＰＥＣＴ装置などがあ
る。そして、Ｘ線ＣＴ装置は、Ｘ線源がＸ線ファンビー
ムの焦点位置となる幾何学的位置関係でＸ線源と検出素
子群とを設け、被写体の体軸を回転中心としてそのＸ線
源及び検出素子群を回転させながらＸ線源より直線的に
被写体を透過してきたＸ線を検出素子群で検出して投影
データを収集し、この収集した投影データを基に被写体
におけるＸ線の吸収分布を画像再構成するものである。
【０００３】他方、ＳＰＥＣＴ装置は、被写体内に分布
したＲＩから放出されるγ線を検出するため、仮想焦点
を構成するファンビームコリメータと、このファンビー
ムコリメータにより選択通過したγ線を光に変換して検
出するシンチレータ検出器とからなるガンマカメラを設
け、このガンマカメラを用いて収集した投影データを基
に被写体におけるＲＩそのものの分布をγ線の吸収を無
視して画像再構成するものである。
したＲＩから放出されるγ線を検出するため、仮想焦点
を構成するファンビームコリメータと、このファンビー
ムコリメータにより選択通過したγ線を光に変換して検
出するシンチレータ検出器とからなるガンマカメラを設
け、このガンマカメラを用いて収集した投影データを基
に被写体におけるＲＩそのものの分布をγ線の吸収を無
視して画像再構成するものである。
【０００４】いずれの装置においても、画像再構成する
場合に、フィルター補正逆投影法(filterd back projec
tion）が適用されることが多い。このフィルター補正逆
投影法を適用した一例として「資料１」に示すものがあ
る。
場合に、フィルター補正逆投影法(filterd back projec
tion）が適用されることが多い。このフィルター補正逆
投影法を適用した一例として「資料１」に示すものがあ
る。
【０００５】資料１：CONVOLUTION RECONSTRUCTION TEC
HNIQUES FOR DIVERGENT BEAMS.comput.Biol,Med,1976,V
OL.6,PP259-271 この資料１には、被写体の周囲を回転するＸ線源から被
写体に向けてＸ線ファンビームを爆射し、この被写体を
透過したＸ線を多数の検出素子を直線状あるいは円弧上
に配列した検出器で検出し、この検出した投影データを
フィルタ処理により補正後、Ｘ線ビームに沿って有効視
野内全部に逆投影してＸ線ＣＴ画像を再構成する旨が示
されている。この場合には、Ｘ線源が焦点にあるため、
画像上のある点における３６０°のあらゆる方向からの
情報量は相対的に等価の関係で取扱える。
HNIQUES FOR DIVERGENT BEAMS.comput.Biol,Med,1976,V
OL.6,PP259-271 この資料１には、被写体の周囲を回転するＸ線源から被
写体に向けてＸ線ファンビームを爆射し、この被写体を
透過したＸ線を多数の検出素子を直線状あるいは円弧上
に配列した検出器で検出し、この検出した投影データを
フィルタ処理により補正後、Ｘ線ビームに沿って有効視
野内全部に逆投影してＸ線ＣＴ画像を再構成する旨が示
されている。この場合には、Ｘ線源が焦点にあるため、
画像上のある点における３６０°のあらゆる方向からの
情報量は相対的に等価の関係で取扱える。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、ファン
ビームコリメータを用いたＳＰＥＣＴ装置にフィルター
補正逆投影法を適用して画像再構成した場合において
は、コリメータに近い所の空間分解能は良いがそのコリ
メータから離れるに従って空間分解能が低下してゆくた
めに、コリメータから離れた所に於けるＲＩ分布は投影
データの情報に充分反映されない。換言すれば、再構成
された画像の解像力が著しく劣化することになる。
ビームコリメータを用いたＳＰＥＣＴ装置にフィルター
補正逆投影法を適用して画像再構成した場合において
は、コリメータに近い所の空間分解能は良いがそのコリ
メータから離れるに従って空間分解能が低下してゆくた
めに、コリメータから離れた所に於けるＲＩ分布は投影
データの情報に充分反映されない。換言すれば、再構成
された画像の解像力が著しく劣化することになる。
【０００７】従って、従来は、ＳＰＥＣＴ装置により画
像再構成したＳＰＥＣＴ画像を得た場合、そのＳＰＥＣ
Ｔ画像の解像力が不充分のものであった。
像再構成したＳＰＥＣＴ画像を得た場合、そのＳＰＥＣ
Ｔ画像の解像力が不充分のものであった。
【０００８】本発明は、上記事情に着目してなされたも
ので、その目的とするところは、ＳＰＥＣＴ画像の解像
度を向上させることができるＳＰＥＣＴ画像の再構成方
法を提供することにある。
ので、その目的とするところは、ＳＰＥＣＴ画像の解像
度を向上させることができるＳＰＥＣＴ画像の再構成方
法を提供することにある。
【０００９】
【課題を解決するための手段】本発明は上記の目的を達
成するために、被検体内に分布した放射性物質から放出
される放射線をファンビーム状に異なる方向から検出
し、この検出により収集した投影データを逆投影し画像
を再構成する際、前記逆投影する範囲を、再構成画像上
の個々の画素について、有効視野内のうち前記放射線を
検出する検出手段側の一部とする。
成するために、被検体内に分布した放射性物質から放出
される放射線をファンビーム状に異なる方向から検出
し、この検出により収集した投影データを逆投影し画像
を再構成する際、前記逆投影する範囲を、再構成画像上
の個々の画素について、有効視野内のうち前記放射線を
検出する検出手段側の一部とする。
【００１０】
【作用】本発明にあっては、被検体内に分布した放射性
物質から放出される放射線をファンビーム状に異なる方
向から検出し、この検出により収集した投影データを逆
投影し画像を再構成する際、前記逆投影する範囲を、再
構成画像上の個々の画素について、有効視野内のうち前
記放射線を検出する検出手段側の一部とすることで、Ｓ
ＰＥＣＴ画像の解像度の大幅な向上を図る。
物質から放出される放射線をファンビーム状に異なる方
向から検出し、この検出により収集した投影データを逆
投影し画像を再構成する際、前記逆投影する範囲を、再
構成画像上の個々の画素について、有効視野内のうち前
記放射線を検出する検出手段側の一部とすることで、Ｓ
ＰＥＣＴ画像の解像度の大幅な向上を図る。
【００１１】
【実施例】図１は、本発明のＳＰＥＣＴ画像の再構成方
法が適用されたＳＰＥＣＴ装置の概略を示す図である。
法が適用されたＳＰＥＣＴ装置の概略を示す図である。
【００１２】このＳＰＥＣＴ装置は、架台１、データ収
集部２、画像再構成部３、表示部４からなり、画像再構
成部３で実施する画像再構成処理に本発明方法を以下説
明するように用いる。
集部２、画像再構成部３、表示部４からなり、画像再構
成部３で実施する画像再構成処理に本発明方法を以下説
明するように用いる。
【００１３】架台１は、被検体Ｐに分布したＲＩから放
出されるγ線を３６０°方向から検出するため、ファン
ビームコリメータ５を取り付けられたガンマカメラ６を
被検体Ｐを中心として３６０°回転させることができ
る。或いは、２台以上のガンマカメラを用い、それぞれ
分割した角度だけ回転させ、全体として３６０°方向か
ら投影データを収集できるようにしてもよい。この架台
１のガンマカメラ６からの投影データは、データ収集部
２で収集される。これにより、画像再構成部３では、デ
ータ収集部２より受けた投影データをフィルター処理に
より補正後、逆投影してＳＰＥＣＴ画像を再構成する
際、逆投影する範囲を、再構成画像上の個々の画素につ
いて、有効視野内のうち放射線を検出するファンビーム
コリメータ５側の一部とする。
出されるγ線を３６０°方向から検出するため、ファン
ビームコリメータ５を取り付けられたガンマカメラ６を
被検体Ｐを中心として３６０°回転させることができ
る。或いは、２台以上のガンマカメラを用い、それぞれ
分割した角度だけ回転させ、全体として３６０°方向か
ら投影データを収集できるようにしてもよい。この架台
１のガンマカメラ６からの投影データは、データ収集部
２で収集される。これにより、画像再構成部３では、デ
ータ収集部２より受けた投影データをフィルター処理に
より補正後、逆投影してＳＰＥＣＴ画像を再構成する
際、逆投影する範囲を、再構成画像上の個々の画素につ
いて、有効視野内のうち放射線を検出するファンビーム
コリメータ５側の一部とする。
【００１４】このように、逆投影する範囲を、再構成画
像上の個々の画素について有効視野内のうち放射線を検
出するファンビームコリメータ５側の一部とするのは以
下の理由による。
像上の個々の画素について有効視野内のうち放射線を検
出するファンビームコリメータ５側の一部とするのは以
下の理由による。
【００１５】ファンビームコリメータを用いてＳＰＥＣ
Ｔ画像を再構成する場合には、図２で示すような有効視
野（ＦＯＶ：Field of View ）とファンビームコリメー
タ５及び焦点Ｓの幾何学的な位置関係を採る。なお、図
２中、βはガンマカメラの角度、Ｐ（β，Ｓ）はｌ−
ｌ′方向投影像である。
Ｔ画像を再構成する場合には、図２で示すような有効視
野（ＦＯＶ：Field of View ）とファンビームコリメー
タ５及び焦点Ｓの幾何学的な位置関係を採る。なお、図
２中、βはガンマカメラの角度、Ｐ（β，Ｓ）はｌ−
ｌ′方向投影像である。
【００１６】この図２の関係にあるとき、画像再構成が
された結果であるｆ（ｘ，ｙ）は、次の（１）式で表現
される。なお、(1) 式中、−πからπまでの積分は逆投
影の式である。
された結果であるｆ（ｘ，ｙ）は、次の（１）式で表現
される。なお、(1) 式中、−πからπまでの積分は逆投
影の式である。
【００１７】
【数１】
【００１８】このとき、ガンマカメラからの投影デー
タ：投影像Ｐ（β，Ｓ）は、再構成フィルターによりコ
ンボリューションされて、−πからπまで３６０°方向
のデータについて有効視野内全ての範囲ｌ−ｌ′に沿っ
て逆投影されることを意味している。
タ：投影像Ｐ（β，Ｓ）は、再構成フィルターによりコ
ンボリューションされて、−πからπまで３６０°方向
のデータについて有効視野内全ての範囲ｌ−ｌ′に沿っ
て逆投影されることを意味している。
【００１９】しかし、逆投影する範囲を、従来のように
有効視野内全てとした場合には、図３のように再構成画
像上の点Ｘに注目すると、この点Ｘを通る３６０°のあ
らゆる方向からデータ収集が行われたことになる。この
場合、点Ｘを通る任意の直線をひいた関係において、点
Ｘに近いコリメータ位置Ａのデータと点ＸのＲＩ濃度と
の相関、点Ｘに遠いコリメータ位置Ｂのデータと点Ｘの
ＲＩ濃度との相関と実際上相違することになる。
有効視野内全てとした場合には、図３のように再構成画
像上の点Ｘに注目すると、この点Ｘを通る３６０°のあ
らゆる方向からデータ収集が行われたことになる。この
場合、点Ｘを通る任意の直線をひいた関係において、点
Ｘに近いコリメータ位置Ａのデータと点ＸのＲＩ濃度と
の相関、点Ｘに遠いコリメータ位置Ｂのデータと点Ｘの
ＲＩ濃度との相関と実際上相違することになる。
【００２０】その第１の理由は、点ＸのＲＩ濃度とファ
ンビームコリメータにより選択通過したγ線を検出する
ガンマカメラ６でのカウントとの相関は、図４のように
ファンビームコリメータ５表面からの距離ｄが大きいほ
ど小さくなる。即ち、解像限界（ＦＷＨＭ）が距離ｄに
よらず一定となるような理想的なファンビームコリメー
タであれば、図３においてコリメータ位置Ａのデータと
点ＸのＲＩ濃度との相関は、コリメータ位置Ｂのデータ
と点ＸのＲＩ濃度との相関と同じになる。実際は、図４
のようにコリメータ位置Ｂよりコリメータ位置Ａのデー
タの方が点ＸのＲＩ濃度との相関関係が高い。つまり、
より多くの情報量とになっている。
ンビームコリメータにより選択通過したγ線を検出する
ガンマカメラ６でのカウントとの相関は、図４のように
ファンビームコリメータ５表面からの距離ｄが大きいほ
ど小さくなる。即ち、解像限界（ＦＷＨＭ）が距離ｄに
よらず一定となるような理想的なファンビームコリメー
タであれば、図３においてコリメータ位置Ａのデータと
点ＸのＲＩ濃度との相関は、コリメータ位置Ｂのデータ
と点ＸのＲＩ濃度との相関と同じになる。実際は、図４
のようにコリメータ位置Ｂよりコリメータ位置Ａのデー
タの方が点ＸのＲＩ濃度との相関関係が高い。つまり、
より多くの情報量とになっている。
【００２１】一方、コリメータ位置Ｂのデータからは点
線の周辺の点のＲＩ濃度の情報を点ＸでのＲＩ濃度の情
報と区別できない。これはコリメータ位置Ｂから点Ｘの
距離が長いのでＦＷＨＭがそれだけ広いからである。
線の周辺の点のＲＩ濃度の情報を点ＸでのＲＩ濃度の情
報と区別できない。これはコリメータ位置Ｂから点Ｘの
距離が長いのでＦＷＨＭがそれだけ広いからである。
【００２２】第２の理由は、コリメータ位置ＡＢが点Ｘ
の間の距離が、コリメータ位置Ｂ及び点Ｘの間の距離よ
り短いということは、点Ｘからコリメータ位置Ａまでγ
線が移動するとき、点Ｘからコリメータ位置Ｂまでγ線
が移動するときよりも、点Ｘから出たガンマ像の受ける
被写体自体による吸収が小さいことを意味する。このた
め、コリメータ位置Ａのデータはコリメータ位置Ｂのデ
ータより正確なカウントで、且つノイズが少い。
の間の距離が、コリメータ位置Ｂ及び点Ｘの間の距離よ
り短いということは、点Ｘからコリメータ位置Ａまでγ
線が移動するとき、点Ｘからコリメータ位置Ｂまでγ線
が移動するときよりも、点Ｘから出たガンマ像の受ける
被写体自体による吸収が小さいことを意味する。このた
め、コリメータ位置Ａのデータはコリメータ位置Ｂのデ
ータより正確なカウントで、且つノイズが少い。
【００２３】以上の２つの理由により、本発明の一実施
例では、ガンマカメラの角度βで、投影像のポイントＰ
（β，Ｓ）が上記（１）に従ってコンボリューションバ
ックプロジェクションされる条件で、逆投影する範囲
を、図５で示す（ｇ−ａ）／２を半径とする円：無円の
外側のみｌ−ｌ”間のみの範囲、つまり再構成画像上の
個々の画素についてガンマカメラのコリメータに近い側
のＦＯＶ内とした。
例では、ガンマカメラの角度βで、投影像のポイントＰ
（β，Ｓ）が上記（１）に従ってコンボリューションバ
ックプロジェクションされる条件で、逆投影する範囲
を、図５で示す（ｇ−ａ）／２を半径とする円：無円の
外側のみｌ−ｌ”間のみの範囲、つまり再構成画像上の
個々の画素についてガンマカメラのコリメータに近い側
のＦＯＶ内とした。
【００２４】ところが、図３の関係においてコリメータ
位置Ａ，Ｂどちらかも点Ｘが同じ位の距離の場合、少し
でも近い方のデータを使ったからといって、空間分解能
が少し遠い方のデータを使ったときよりもそれほど向上
するわけではない。むしろ。コリメータ位置Ａ，Ｂの各
データがほぼ同等の情報量であることから、両方のデー
タを使った方がノイズの平均化をなし得るので有利であ
る。そして、その両方のデータを使った場合には、点Ｘ
に於けるノイズが約１／２1/2 になる効果がある。
位置Ａ，Ｂどちらかも点Ｘが同じ位の距離の場合、少し
でも近い方のデータを使ったからといって、空間分解能
が少し遠い方のデータを使ったときよりもそれほど向上
するわけではない。むしろ。コリメータ位置Ａ，Ｂの各
データがほぼ同等の情報量であることから、両方のデー
タを使った方がノイズの平均化をなし得るので有利であ
る。そして、その両方のデータを使った場合には、点Ｘ
に於けるノイズが約１／２1/2 になる効果がある。
【００２５】もし、このような漸進的な接続をせず、図
６に示すような不連続をつなぎ方（ある点Ｘではコリメ
ータ位置Ａのデータだけ、点Ｘのすぐ近く点ではＢのデ
ータだけとした関係でバックプロジェクション）をする
と、そのつなぎ目のところは段差が生じることがおこり
得る。このような段差をアーチファクトの原因となり画
質を劣化させるおそれがある。
６に示すような不連続をつなぎ方（ある点Ｘではコリメ
ータ位置Ａのデータだけ、点Ｘのすぐ近く点ではＢのデ
ータだけとした関係でバックプロジェクション）をする
と、そのつなぎ目のところは段差が生じることがおこり
得る。このような段差をアーチファクトの原因となり画
質を劣化させるおそれがある。
【００２６】次に、上記した漸進的な接続をする場合の
一例を図７，図８に従って説明する。
一例を図７，図８に従って説明する。
【００２７】図７に示すように無円ＦＯを中心として直
径がＤｍになるように縮小した円ＦＤｍと直径ＦＤｊに
なるように拡大した円ＦＤｊを想定する。但し、 ｜ＯＤｍ｜＝｜ＤｊＯ｜＝ｋとする。
径がＤｍになるように縮小した円ＦＤｍと直径ＦＤｊに
なるように拡大した円ＦＤｊを想定する。但し、 ｜ＯＤｍ｜＝｜ＤｊＯ｜＝ｋとする。
【００２８】そして、ＦのビームＬがこれらの円と交差
する点をそれぞれＸ，Ｘｍ，Ｘｊとする。
する点をそれぞれＸ，Ｘｍ，Ｘｊとする。
【００２９】次に、線Ｌに沿って、図８に示すように重
みｗをつける。この重みは、ファン逆投影における重み
（Ｆからの距離の逆２乗）とは別個であり、ファン逆投
影における重みに更にｗを掛算するのである。ここで、
ｗはＸｍ〜Ｘｊにおいて、０から１へ滑らかにつながる
ようになっていて、しかも、 ｗ（ｄ）＋ｗ（１ＦＦ′−ｄ）＝２ でなければならない。これを満たすためには、ｄ＝Ｘｍ
〜Ｘｊにおいて例えば次の３次式を使うとよい。
みｗをつける。この重みは、ファン逆投影における重み
（Ｆからの距離の逆２乗）とは別個であり、ファン逆投
影における重みに更にｗを掛算するのである。ここで、
ｗはＸｍ〜Ｘｊにおいて、０から１へ滑らかにつながる
ようになっていて、しかも、 ｗ（ｄ）＋ｗ（１ＦＦ′−ｄ）＝２ でなければならない。これを満たすためには、ｄ＝Ｘｍ
〜Ｘｊにおいて例えば次の３次式を使うとよい。
【００３０】つまり、ｗ（ｄ）は、 ｄ＜Ｄ／２−ｕ→０ ｄ＞Ｄ／２＋ｕ→１ other wise→１／２［−（ｄ−Ｄ／２）3 ＋３（ｄ−Ｄ／２）］＋１ の各条件を満すものとする。
【００３１】これによって図６の点Ａでの不連続が回避
され、アーチファクトが無くなるのみならず画像中心部
分でのノイズが下る。
され、アーチファクトが無くなるのみならず画像中心部
分でのノイズが下る。
【００３２】
【発明の効果】以上説明したように本発明のＳＰＥＣＴ
画像の再構成方法によれば、逆投影する範囲を、再構成
画像上の個々の画素について、有効視野内のうち前記放
射線を検出する検出手段側の一部とすることで、ＳＰＥ
ＣＴ画像の解像度の大幅な向上を図ることができる。
画像の再構成方法によれば、逆投影する範囲を、再構成
画像上の個々の画素について、有効視野内のうち前記放
射線を検出する検出手段側の一部とすることで、ＳＰＥ
ＣＴ画像の解像度の大幅な向上を図ることができる。
【図１】本発明のＳＰＥＣＴ画像の再構成方法が適用さ
れたＳＰＥＣＴ装置の概略を示す図である。
れたＳＰＥＣＴ装置の概略を示す図である。
【図２】ファンビームコリメータを用いてＳＰＥＣＴ画
像を再構成する原理を示す図である。
像を再構成する原理を示す図である。
【図３】再構成画像上の点とコリメータ位置とを示す図
である。
である。
【図４】再構成画像上の任意の点のＲＩ濃度とコリメー
タ位置のデータとの相関を説明するために用いた図であ
る。
タ位置のデータとの相関を説明するために用いた図であ
る。
【図５】逆投影する範囲を再構成画像上の個々の画素に
ついてファンビームコリメータに近い側の有効視野内と
してＳＰＥＣＴ画像を再構成する概略を示す図である。
ついてファンビームコリメータに近い側の有効視野内と
してＳＰＥＣＴ画像を再構成する概略を示す図である。
【図６】逆投影する範囲を再構成画像上の個々の画素に
ついてファンビームコリメータに近い側の有効視野内分
とした際に生じるデータの不連続について説明するため
に用いた図である。
ついてファンビームコリメータに近い側の有効視野内分
とした際に生じるデータの不連続について説明するため
に用いた図である。
【図７】データの不連続を補間する方法を説明するため
に用いた図である。
に用いた図である。
【図８】データの不連続を補間する具体例を説明するた
めに用いた図である。
めに用いた図である。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 昭57−69268（ＪＰ，Ａ) 南部恭二郎，“医学におけるインバー ジョン”，物理探査，昭和61年12月31 日，第39巻，第６号，ｐ，42−50 (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G01T 1/161 G01T 1/164
Claims (2)
- 【請求項１】 被検体内に分布した放射性物質から放出
される放射線をファンビーム状に異なる方向から検出
し、この検出により収集した投影データを逆投影し画像
を再構成する際、前記逆投影する範囲を、再構成画像上
の個々の画素について、有効視野内のうち前記放射線を
検出する検出手段側の一部とすることを特徴とするＳＰ
ＥＣＴ画像の再構成方法。 - 【請求項２】 前記逆投影する範囲は、前記有効視野内
であり、かつ前記検出手段におけるファンビームの焦点
を通り前記有効視野と重なる円の外側の領域であること
を特徴とする請求項１記載のＳＰＥＣＴ画像の再構成方
法。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP03147596A JP3089050B2 (ja) | 1991-06-19 | 1991-06-19 | Ｓｐｅｃｔ画像の再構成方法 |
| US07/899,693 US5324946A (en) | 1991-06-19 | 1992-06-17 | Method and apparatus for reconstructing spect image with maintaining high spatial resolution |
| DE69212723T DE69212723T2 (de) | 1991-06-19 | 1992-06-17 | Verfahren und Vorrichtung zur Spect-Bildzusammensetzung unter Aufrechterhaltung einer hohen Raumauflösung |
| EP92110261A EP0519445B1 (en) | 1991-06-19 | 1992-06-17 | Method and apparatus for reconstructing spect image with maintaining high spatial resolution |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP03147596A JP3089050B2 (ja) | 1991-06-19 | 1991-06-19 | Ｓｐｅｃｔ画像の再構成方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04370784A JPH04370784A (ja) | 1992-12-24 |
| JP3089050B2 true JP3089050B2 (ja) | 2000-09-18 |
Family
ID=15433926
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP03147596A Expired - Fee Related JP3089050B2 (ja) | 1991-06-19 | 1991-06-19 | Ｓｐｅｃｔ画像の再構成方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5324946A (ja) |
| EP (1) | EP0519445B1 (ja) |
| JP (1) | JP3089050B2 (ja) |
| DE (1) | DE69212723T2 (ja) |
Families Citing this family (10)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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