JPS60196612A - 表面形状測定装置 - Google Patents
表面形状測定装置Info
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- JPS60196612A JPS60196612A JP5292884A JP5292884A JPS60196612A JP S60196612 A JPS60196612 A JP S60196612A JP 5292884 A JP5292884 A JP 5292884A JP 5292884 A JP5292884 A JP 5292884A JP S60196612 A JPS60196612 A JP S60196612A
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- optical
- light
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01B—MEASURING LENGTH, THICKNESS OR SIMILAR LINEAR DIMENSIONS; MEASURING ANGLES; MEASURING AREAS; MEASURING IRREGULARITIES OF SURFACES OR CONTOURS
- G01B9/00—Measuring instruments characterised by the use of optical techniques
- G01B9/02—Interferometers
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- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Length Measuring Devices By Optical Means (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(技術分野)
この発明は、被測定物の表面形状な干渉測定により測定
するための、表面形状測定装置に関する。
するための、表面形状測定装置に関する。
(従来技術)
精密加工技術の発達に伴い、加工部品の形状測定にも高
精度化が要求されてきている。特に光学加工部品、精密
加工部品では、平面1球面、非球面の表面形状の測定V
ctizめで高い測定精度か要求されるようになってき
ている。
精度化が要求されてきている。特に光学加工部品、精密
加工部品では、平面1球面、非球面の表面形状の測定V
ctizめで高い測定精度か要求されるようになってき
ている。
被測定物の非球面の表面形状を高IW mlに測定でき
る測定方式として、従来、縞走査/エアリフグ干渉方式
が提案されている。
る測定方式として、従来、縞走査/エアリフグ干渉方式
が提案されている。
1・6図は、上記縞走畳ンエアリ/グ干渉方式の光学系
の1例を示している。以下、この例に即して、縞走五ン
エアリノグ干渉方式のあらましについて説明し、あわせ
て、本発明により解決しjつとする問題点につきのべろ
。
の1例を示している。以下、この例に即して、縞走五ン
エアリノグ干渉方式のあらましについて説明し、あわせ
て、本発明により解決しjつとする問題点につきのべろ
。
牙3図において、符号1は光源たるレーザー光源、符号
2はコリメーターレンズ、符号6,4゜5はビームスプ
リッタ−1符号6は平面鏡、符号7はコンバーターレン
ズ、符号8は透明な平行平面板、符号9は結像レンズ、
符号10はエリアセ7サー、符号11はピエゾ素子、符
号O○ は被測定物を、それぞれ示す。
2はコリメーターレンズ、符号6,4゜5はビームスプ
リッタ−1符号6は平面鏡、符号7はコンバーターレン
ズ、符号8は透明な平行平面板、符号9は結像レンズ、
符号10はエリアセ7サー、符号11はピエゾ素子、符
号O○ は被測定物を、それぞれ示す。
レーザー光源1から発せられたコヒーレントな光は、コ
リメーターレンズ2によって所定の光束径の平行光束と
され、ビームスグリツタ−6,4を介し′(コノバーク
ーレ/ズ7Vc入射し、一旦集束したのち、球面波とし
て発散しつつ、被測定物Ob の被測定i?ii vc
入射し、反射される。上記被測定面による反射光は、被
測定面の形状に対する情報な含んでいるので、この反射
光な情報光と称する。
リメーターレンズ2によって所定の光束径の平行光束と
され、ビームスグリツタ−6,4を介し′(コノバーク
ーレ/ズ7Vc入射し、一旦集束したのち、球面波とし
て発散しつつ、被測定物Ob の被測定i?ii vc
入射し、反射される。上記被測定面による反射光は、被
測定面の形状に対する情報な含んでいるので、この反射
光な情報光と称する。
被測定物Ob の被測定面に入射1−るときの球面波の
波面’li’Wo+被測友而をWl 面すれば、上1己
情報光の波面WK対し、W −w(、−ン(Wl−Wo
)となる。Wo は光学系の設定条件に応じて知られる
から、結局、情報光の被測定面におけろ波面形状Wを知
ることにより、被測定面の形状W1 を知ることかでき
る。
波面’li’Wo+被測友而をWl 面すれば、上1己
情報光の波面WK対し、W −w(、−ン(Wl−Wo
)となる。Wo は光学系の設定条件に応じて知られる
から、結局、情報光の被測定面におけろ波面形状Wを知
ることにより、被測定面の形状W1 を知ることかでき
る。
ざて、清報光はコンバーターレンズ7を介して、ビーム
スブリック−4に入射し、このビームスグリツタ−4に
よって2光路に分割されろ。このように2分割された清
報光の任意の一方を測定光、他方な参照元と呼ぶ。ここ
では仮に、ビームスプリッタ−4も・透過する情報光成
分を測定光と呼ぶことにする。測定光は、ビームスグリ
ツタ−6゜5な介して、結[象しノズ9に入射し、エリ
アセンサー10の受光域上に結1象し、同受光域上に、
情報光の波面Wを、所定の倍率で再現1−ろ。
スブリック−4に入射し、このビームスグリツタ−4に
よって2光路に分割されろ。このように2分割された清
報光の任意の一方を測定光、他方な参照元と呼ぶ。ここ
では仮に、ビームスプリッタ−4も・透過する情報光成
分を測定光と呼ぶことにする。測定光は、ビームスグリ
ツタ−6゜5な介して、結[象しノズ9に入射し、エリ
アセンサー10の受光域上に結1象し、同受光域上に、
情報光の波面Wを、所定の倍率で再現1−ろ。
一方、参照元の方は、平面鏡6、平行平面板8、ビーム
スグリツタ−5を介して結像レンズ9に入射し、これま
たエリアセンサー10の受光域上に結1家し、@記波面
Wを所定倍率で再境才る。平行平面板8は、参照光元軸
に対して1頃いており、参照元は、この平行十囲°板8
を透過すると同平面板8の屈折作用により光軸が、これ
に直交する方向へ微小距離So だけずれる。このため
、エリアセンサー上で結1象する」11定光と参照光と
は互いに微小距離Sたけずれることになる。この微小距
離Sを7エア量という。
スグリツタ−5を介して結像レンズ9に入射し、これま
たエリアセンサー10の受光域上に結1家し、@記波面
Wを所定倍率で再境才る。平行平面板8は、参照光元軸
に対して1頃いており、参照元は、この平行十囲°板8
を透過すると同平面板8の屈折作用により光軸が、これ
に直交する方向へ微小距離So だけずれる。このため
、エリアセンサー上で結1象する」11定光と参照光と
は互いに微小距離Sたけずれることになる。この微小距
離Sを7エア量という。
そこで、エリアセンサー10の受光域で測定光により再
現される波面をW (x )とすわば、参照光[jり再
現される波rir ハ、W(x + s ) テア’)
、両波面の位相差すなわち、ΔW (x ) = W
(z +W 従って、△W(x)が知れると、W(X)は、5−W(
x)=f△w (x ) dxすなわち、W(X)=−
f△W (x ) dx なる演算に、1′って知ることができる。
現される波面をW (x )とすわば、参照光[jり再
現される波rir ハ、W(x + s ) テア’)
、両波面の位相差すなわち、ΔW (x ) = W
(z +W 従って、△W(x)が知れると、W(X)は、5−W(
x)=f△w (x ) dxすなわち、W(X)=−
f△W (x ) dx なる演算に、1′って知ることができる。
さて、測定光、参照光はコヒーレントであるから、エリ
アセンサー10上で互いに重なり合う部分では干渉VC
Xる干渉縞が生ずる。この干渉縞を利用して、上記位相
差へW (x )を知ることができる。
アセンサー10上で互いに重なり合う部分では干渉VC
Xる干渉縞が生ずる。この干渉縞を利用して、上記位相
差へW (x )を知ることができる。
すなわち、ピエゾ素子11に印加する電圧を変えること
により参照元光路長を、λ/2N(λは、光源からの元
の波長)ぎざみで、N段階変化させる。このように参照
元の光路長を変化させると、それにともなって、エリア
センサー10上の干渉縞のパター7が変化する。そこで
、光路長が1段階変化するごとに、エリアセンサー10
上の各点の干渉縞の光強度I; (x) (J==、
1〜N )を1llll定し、次式i/cよって、位相
差△W (x) ’、r知るのである。
により参照元光路長を、λ/2N(λは、光源からの元
の波長)ぎざみで、N段階変化させる。このように参照
元の光路長を変化させると、それにともなって、エリア
センサー10上の干渉縞のパター7が変化する。そこで
、光路長が1段階変化するごとに、エリアセンサー10
上の各点の干渉縞の光強度I; (x) (J==、
1〜N )を1llll定し、次式i/cよって、位相
差△W (x) ’、r知るのである。
このようにして、位相差△W (X)が知れれば、これ
な積分することにより、波面W (X)を知ることがで
き、この波面形状からn、吉局、被(lf!I定物の表
面形状を知ることができる。
な積分することにより、波面W (X)を知ることがで
き、この波面形状からn、吉局、被(lf!I定物の表
面形状を知ることができる。
なお、実1’、’A VCは、X方向の7エアリングに
よる測定と、X方向に直交するX方向へのシェアリング
によるllllI足とを行ない、副測定結果から総合的
に被測定物の表面形状な時定するのである、以上が、縞
走亘ンエアリノグ干渉方式による表面形状測定のあらま
しである。
よる測定と、X方向に直交するX方向へのシェアリング
によるllllI足とを行ない、副測定結果から総合的
に被測定物の表面形状な時定するのである、以上が、縞
走亘ンエアリノグ干渉方式による表面形状測定のあらま
しである。
縞走査シェアリング干渉方式は5級測定物の表面形状が
平面であれ、球面でおれ、あるいは非球面であれ、d1
1]定が可能である。しかし、この測定方式は、矛1次
測定値として得られるのか、測定対象の微分情報であっ
て、これを積分して初めて、測定すべき表面形状のht
報が得られる。このため測定すべき表面形状が平面もし
くは球面の場合には、これらも・直接的に測定できる干
渉測定方式、例えばフィゾー型の干渉!1111定方式
に比して、縞走育ンエアリ/グ干渉測定力式は若干精度
が劣るへ(目 的) 本発明の目的は、上述したところして′:jイみ、非球
面り測定は縞走)〒7エアリ/グ干干渉式で測定でき、
平面1球面の測定は、縞走査フィゾー干渉方式で測定し
つる新規II、表面形状測亜装置の提供にある。
平面であれ、球面でおれ、あるいは非球面であれ、d1
1]定が可能である。しかし、この測定方式は、矛1次
測定値として得られるのか、測定対象の微分情報であっ
て、これを積分して初めて、測定すべき表面形状のht
報が得られる。このため測定すべき表面形状が平面もし
くは球面の場合には、これらも・直接的に測定できる干
渉測定方式、例えばフィゾー型の干渉!1111定方式
に比して、縞走育ンエアリ/グ干渉測定力式は若干精度
が劣るへ(目 的) 本発明の目的は、上述したところして′:jイみ、非球
面り測定は縞走)〒7エアリ/グ干干渉式で測定でき、
平面1球面の測定は、縞走査フィゾー干渉方式で測定し
つる新規II、表面形状測亜装置の提供にある。
(構 成)
以下、本発明を説明する。
本発明の表面形状l1ll+定装置は、矛1および牙2
の光学系と、光学系4iIi11手段と、ンヤノターと
へ・有する。
の光学系と、光学系4iIi11手段と、ンヤノターと
へ・有する。
矛1の光学系は、被測定物の表面形状を、縞走査シェア
リング干渉方式で測定するための光学系であって、1例
なあけるならば、牙ろ図の光学系がこれに当る。
リング干渉方式で測定するための光学系であって、1例
なあけるならば、牙ろ図の光学系がこれに当る。
矛2の光学系はオプチカルフラットと、このオプチカル
フラットを光軸方向へX i度に変位させるだめの変位
手段とに↓り構成される。オプチカルフラットはハーフ
ミラ−に形成されている。
フラットを光軸方向へX i度に変位させるだめの変位
手段とに↓り構成される。オプチカルフラットはハーフ
ミラ−に形成されている。
光学系移動手段は、上6d闘・2の光学系な、刃・1の
光学系の所定の光路部分に出入するための手段である。
光学系の所定の光路部分に出入するための手段である。
舊・2の光学系が出入する、3′1の光学系の所定の光
路部分とは、光源からコノバーターレンズに到る光路と
、清報元光路との共通光路部分でおり、珂・6図の光学
系のJ&Z合であれば、ビームスプリッタ−6とコノバ
ークーレ7ズ7との間の′#S路がこれにあたる。
路部分とは、光源からコノバーターレンズに到る光路と
、清報元光路との共通光路部分でおり、珂・6図の光学
系のJ&Z合であれば、ビームスプリッタ−6とコノバ
ークーレ7ズ7との間の′#S路がこれにあたる。
またンヤノターは、矛1の光学系における測定光光路お
よび参照元光路のうちの一方を開閉するために用いられ
る。2・3図の光学系に即していうならば、ンヤノター
は、ヒームスグ’)ツタ 4から平面鏡6なべてビーム
スプリンター5にいたる参照元光路上の適当な位置、ま
たは、測定光光路のウチ、ビームスプリッタ−6と5と
の間の適当な位置に設けられ5る。/ヤノクーをビーム
スブリック−6と5の間に配備する場合は、112の光
学系の配備位置はビームスブリック−4とコ/バークー
レ/ズ7との間に制限されることに7よる。
よび参照元光路のうちの一方を開閉するために用いられ
る。2・3図の光学系に即していうならば、ンヤノター
は、ヒームスグ’)ツタ 4から平面鏡6なべてビーム
スプリンター5にいたる参照元光路上の適当な位置、ま
たは、測定光光路のウチ、ビームスプリッタ−6と5と
の間の適当な位置に設けられ5る。/ヤノクーをビーム
スブリック−6と5の間に配備する場合は、112の光
学系の配備位置はビームスブリック−4とコ/バークー
レ/ズ7との間に制限されることに7よる。
以下、具体的な例に即して説明する。
2・1図は、本発明の1実畑例?要部のみ略示している
。ます、各符号の示すところについて説明すると、符号
21は光源たるガスレーサー)′i:源、符号22はコ
リメーターレンズ、符号26はニュートラルプツシティ
フィルター、符号24はマスク、79号25.29はビ
ームスプリンター、符号26は矛2の光学系、杓号77
はフ7バーターレ/ズ、符号28はリレーレンズ、符号
3[J、31はコーナーキューブ、符号62はピエゾ素
子、符号36は語源しノズ、狗号64ハニュートラルデ
/ンナイフィルター、符号35 はエリアセンサーを、
それぞれ示す。この光学系かI−+2の光学系26と、
シャッター66とを除いたものは、]・1の光学系、す
なわち縞走亙ンエアリング干渉方式の測定用光栄系を構
成する。
。ます、各符号の示すところについて説明すると、符号
21は光源たるガスレーサー)′i:源、符号22はコ
リメーターレンズ、符号26はニュートラルプツシティ
フィルター、符号24はマスク、79号25.29はビ
ームスプリンター、符号26は矛2の光学系、杓号77
はフ7バーターレ/ズ、符号28はリレーレンズ、符号
3[J、31はコーナーキューブ、符号62はピエゾ素
子、符号36は語源しノズ、狗号64ハニュートラルデ
/ンナイフィルター、符号35 はエリアセンサーを、
それぞれ示す。この光学系かI−+2の光学系26と、
シャッター66とを除いたものは、]・1の光学系、す
なわち縞走亙ンエアリング干渉方式の測定用光栄系を構
成する。
なお、ニュートラルプツシティフィルター23゜64
のうち、後者すなわちフィルター34は固定的であるか
、フィルター26はn]動であって、必要に応じて、光
路中に出入することができる。
のうち、後者すなわちフィルター34は固定的であるか
、フィルター26はn]動であって、必要に応じて、光
路中に出入することができる。
矛2の光学系はオプチカルフラット261と、ピエゾ素
子として構1戊された変位手段26ンに↓す4A1戊さ
れている。変位手段26ンは中窒/す7ダー状に形成さ
れている。オブチカルフラ7 ト27S1は透 明な平
行平面板であって、ビームスプリッタ−25の側の面は
ハーフミラ−となっている。オプチカルフラ71−26
1は、変位手段26ノに一体化され、この変位手段26
2 K印加される電圧を変えることにまり、オプチカル
フラット261が、光軸方向すなわち、ハーフミラ−の
ミラー面に直交する方向へ高精能で変位させられる。
子として構1戊された変位手段26ンに↓す4A1戊さ
れている。変位手段26ンは中窒/す7ダー状に形成さ
れている。オブチカルフラ7 ト27S1は透 明な平
行平面板であって、ビームスプリッタ−25の側の面は
ハーフミラ−となっている。オプチカルフラ71−26
1は、変位手段26ノに一体化され、この変位手段26
2 K印加される電圧を変えることにまり、オプチカル
フラット261が、光軸方向すなわち、ハーフミラ−の
ミラー面に直交する方向へ高精能で変位させられる。
)・20光学系ン6は、図示さねない光学系移動手段に
より、実@に示オ態位と破線で示す態位の間を移動でき
るようになっている。光学系移動手段は公知の任意の移
動手段?適宜用いてぼく、移動は手動で行っても、自動
で行っても↓い。
より、実@に示オ態位と破線で示す態位の間を移動でき
るようになっている。光学系移動手段は公知の任意の移
動手段?適宜用いてぼく、移動は手動で行っても、自動
で行っても↓い。
まず、本装置により縞走査/エアリノブ干渉方式の測定
な行なう櫂1合を説明する。このときは。
な行なう櫂1合を説明する。このときは。
副・20光学系26な、破線で示す態位へ変位させて、
光路上から退避させる。またツヤツク−66を開放する
。
光路上から退避させる。またツヤツク−66を開放する
。
被測定物Ob1を図の如くセットして、ガスレーザー光
源21からレーザー光な放射させる。この元はまず、コ
リメーターレンズ22により所定の光束径の平行光束と
され、必要に応じてニュートラルテン/ティフィルター
26により光強度を補正さね、マスク24vcよって光
束断面形状を整形されたのち、ビームスフ゛リッター2
5.コ/バーターレンズ27を介して被測定物ob+に
入射し、その表面により反射されて1青報ブCとなり、
コ/バーク−レンズ27、ビームスグリツタ−25、リ
レーレンズ28ケ介してビームスブリック−29ニ入射
し、このビームスプリッタ−29により、測定光と参照
元とに分離する。
源21からレーザー光な放射させる。この元はまず、コ
リメーターレンズ22により所定の光束径の平行光束と
され、必要に応じてニュートラルテン/ティフィルター
26により光強度を補正さね、マスク24vcよって光
束断面形状を整形されたのち、ビームスフ゛リッター2
5.コ/バーターレンズ27を介して被測定物ob+に
入射し、その表面により反射されて1青報ブCとなり、
コ/バーク−レンズ27、ビームスグリツタ−25、リ
レーレンズ28ケ介してビームスブリック−29ニ入射
し、このビームスプリッタ−29により、測定光と参照
元とに分離する。
シャッター36の配備されている光路を測定光光路と呼
ぶことにすると、測定光は、コーナーキューブ5Uで折
り返され、ビームスプリッタ−29、結(象しノス33
、ニュートラルテン/ティフィルター64を介してエ
リアセンサー35に入射する。一方、参照光は、コーナ
ーキューブ51に−rり折返され、ビームスブリック−
29、結像し/ズ63、ニュートラルテン/ティフィル
ター64を介して、エリアセンサー35に入射する。参
照元の波面と測定光り波面とはコーナーキューブ30.
31の位善間係により互いに光軸に直交する方向へすれ
ており、エリアセンサー65で両光束か重なり合う部分
に干渉パター7が生ずる。
ぶことにすると、測定光は、コーナーキューブ5Uで折
り返され、ビームスプリッタ−29、結(象しノス33
、ニュートラルテン/ティフィルター64を介してエ
リアセンサー35に入射する。一方、参照光は、コーナ
ーキューブ51に−rり折返され、ビームスブリック−
29、結像し/ズ63、ニュートラルテン/ティフィル
ター64を介して、エリアセンサー35に入射する。参
照元の波面と測定光り波面とはコーナーキューブ30.
31の位善間係により互いに光軸に直交する方向へすれ
ており、エリアセンサー65で両光束か重なり合う部分
に干渉パター7が生ずる。
ピエゾ素子32にJす、参照光光路を微小距離ずつ変化
させて縞走査も・行ない、エリアセンサー65の出力1
fc所定の演′J4ル′癩して、伏測定物Oo1の表面
形状?判定する。
させて縞走査も・行ない、エリアセンサー65の出力1
fc所定の演′J4ル′癩して、伏測定物Oo1の表面
形状?判定する。
さて、被測定物Ob1の表面形状か球面であるとき目1
、ン「ツク−36な1)1ざし、牙2の光学系26を2
・1図の実aにて示す位1ηゴーなわち、牙1の光学系
の光源からコンバーターレンズに到る光路と、情報う“
6光路との共通光路部分に配備する。このよ5Vci−
ると、光学系は全体として縞7L套フィゾー型干渉測定
装置になる。
、ン「ツク−36な1)1ざし、牙2の光学系26を2
・1図の実aにて示す位1ηゴーなわち、牙1の光学系
の光源からコンバーターレンズに到る光路と、情報う“
6光路との共通光路部分に配備する。このよ5Vci−
ると、光学系は全体として縞7L套フィゾー型干渉測定
装置になる。
ガスレーザー光源21かもの光は、矛2の光学系26
に入射すると、1部がオプチカルフラット261のハー
フミラ−虻ぷり反射され、他閣1、オプチカルフラット
261t、−透j&4する。オプチカルフラット261
VC反射された元はフィゾー型干渉1i11定方式にお
けろ参照用の光となり、その波面は平面である。この参
照用の尤は、ビームスブリック−25、リレーレンズ2
8、ビームスブリック−29すへて、コーナーキューブ
51に入射し、コーナーキューブ31 に反射されると
、再びビームスプリッタ−29をへて、結1家レノズ3
0、ニュートラルテン/ティフィルター54す介してエ
リアセンサー35に入射−4−る。この参照用の元の、
エリアセンサーb5上における波面は平面である。
に入射すると、1部がオプチカルフラット261のハー
フミラ−虻ぷり反射され、他閣1、オプチカルフラット
261t、−透j&4する。オプチカルフラット261
VC反射された元はフィゾー型干渉1i11定方式にお
けろ参照用の光となり、その波面は平面である。この参
照用の尤は、ビームスブリック−25、リレーレンズ2
8、ビームスブリック−29すへて、コーナーキューブ
51に入射し、コーナーキューブ31 に反射されると
、再びビームスプリッタ−29をへて、結1家レノズ3
0、ニュートラルテン/ティフィルター54す介してエ
リアセンサー35に入射−4−る。この参照用の元の、
エリアセンサーb5上における波面は平面である。
一方、オプチカルフラ7 ) 241を透過した光は、
コンバーターレンズ27のレンズ271で発散光束とさ
れ、ついで、レンズ272により集束性の光束となって
、被測定物On+の球IJi状の破則定面に入射する。
コンバーターレンズ27のレンズ271で発散光束とさ
れ、ついで、レンズ272により集束性の光束となって
、被測定物On+の球IJi状の破則定面に入射する。
このとき、上id級測定面の曲ギ中ノしに向って、上記
集束性の光束が集束するようにしておく。
集束性の光束が集束するようにしておく。
被測定物ob+による反射光は清峠光となって、コンバ
ーターレンズ27を逆向きに透過し、さらにオプチカル
フラノ) 261に透過して、前述の参照用の元と誼く
同一の光路?たどり、エリアセンサー55ニいたる。か
くして、エリアセンサー65上で、1吉報元と参照用の
光とD・干渉するので、変位手段262 Kよりオプチ
カルフラット261&:Hす11方向へ高楯度に変位さ
せて縞走査な行/fい、被測定物Oojの表面形状の球
m Kを測定する。
ーターレンズ27を逆向きに透過し、さらにオプチカル
フラノ) 261に透過して、前述の参照用の元と誼く
同一の光路?たどり、エリアセンサー55ニいたる。か
くして、エリアセンサー65上で、1吉報元と参照用の
光とD・干渉するので、変位手段262 Kよりオプチ
カルフラット261&:Hす11方向へ高楯度に変位さ
せて縞走査な行/fい、被測定物Oojの表面形状の球
m Kを測定する。
牙2図には、被測定物Ob2の測定すべぎ表1■1形状
が平面である場合の例1う示す。この場合は、コンバー
ターレンズ27′ が用いられろ。コンバーターレンズ
2ノ′に入射する光は、まずしyス271’にJ1発発
光光とされ、ついでレンズ272′ により平行光求と
されて、被測定物の社訓定面に直交するように入射する
。測定の方法は、先に説明した矛1図に示す例の場合と
同じである。なお、工リアセッサー65の駆動制御ピエ
ゾ素子62.変位千股262の駆動制御、エリアセッサ
ー35の出力に対する演算処理部はすべて、マイククコ
/ビューターで行うことができる。
が平面である場合の例1う示す。この場合は、コンバー
ターレンズ27′ が用いられろ。コンバーターレンズ
2ノ′に入射する光は、まずしyス271’にJ1発発
光光とされ、ついでレンズ272′ により平行光求と
されて、被測定物の社訓定面に直交するように入射する
。測定の方法は、先に説明した矛1図に示す例の場合と
同じである。なお、工リアセッサー65の駆動制御ピエ
ゾ素子62.変位千股262の駆動制御、エリアセッサ
ー35の出力に対する演算処理部はすべて、マイククコ
/ビューターで行うことができる。
(効 果)
以上、本発明によれば、新規な表面形状11111定f
fdケ提供できる。この測定装置では、測定すべき表面
形状が非球面であるときは、縞走愼/ニアリング干渉方
式で測定でき、また測定すべき表1tii形状が平面2
球面であるときは、縞走予1−フィゾー型干渉方式で測
定できるので、測定すべき表面形状に応じて、會」度艮
< 6111定を行うことかできる。
fdケ提供できる。この測定装置では、測定すべき表面
形状が非球面であるときは、縞走愼/ニアリング干渉方
式で測定でき、また測定すべき表1tii形状が平面2
球面であるときは、縞走予1−フィゾー型干渉方式で測
定できるので、測定すべき表面形状に応じて、會」度艮
< 6111定を行うことかできる。
1・1図は、本発明の1冥殉例の、球面形状4111定
時の態僚を示す図53・2図は、上記実捲例の、平面形
状測定時の態様を示す図、牙ろ図は、縞走歪ノエアリ7
グ干渉方i、lX、の表面形状測定を説明するだめの図
である。 Ob、、、Obl 、Ob2 ・・・仮測定物、21・
・ガスレーザー光源、22・・コリメーターレンズ、2
6・・ニュートラルデンンティフィルター、24・・・
マスク、25゜29・・・ビームスプリッタ−126・
・矛2の光学系、27・・コリメーターレ/ズ、28・
・リレーレンズ、30 。
時の態僚を示す図53・2図は、上記実捲例の、平面形
状測定時の態様を示す図、牙ろ図は、縞走歪ノエアリ7
グ干渉方i、lX、の表面形状測定を説明するだめの図
である。 Ob、、、Obl 、Ob2 ・・・仮測定物、21・
・ガスレーザー光源、22・・コリメーターレンズ、2
6・・ニュートラルデンンティフィルター、24・・・
マスク、25゜29・・・ビームスプリッタ−126・
・矛2の光学系、27・・コリメーターレ/ズ、28・
・リレーレンズ、30 。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 被測定物の表面形状?、都走査シェアリング干渉方式で
測定するための牙1の光学系と、ハーフミラ−に形成さ
れたオプチカルフラットおよび、このオプチカルフラッ
トを光軸方向へ高Th度に変位させるための変位手段に
より構成される第2の光学系と。 上記牙1の光学系における、光源からコンバーターレン
ズへ到る光路と、情報光光路との共通ブC路部分に、」
=記牙2の光学系?出入するための、光学系移動手段と
、 上記牙1の光学系における測定元光路および参照光光路
のうちの一方を開閉するだめのシャック−とな有する、
表面形状測定装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP5292884A JPS60196612A (ja) | 1984-03-19 | 1984-03-19 | 表面形状測定装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP5292884A JPS60196612A (ja) | 1984-03-19 | 1984-03-19 | 表面形状測定装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS60196612A true JPS60196612A (ja) | 1985-10-05 |
Family
ID=12928499
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP5292884A Pending JPS60196612A (ja) | 1984-03-19 | 1984-03-19 | 表面形状測定装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS60196612A (ja) |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS63193003A (ja) * | 1987-02-06 | 1988-08-10 | Japan Spectroscopic Co | 凹部深さ・膜厚測定装置 |
JPS63218802A (ja) * | 1987-03-06 | 1988-09-12 | Ricoh Co Ltd | 縞走査シアリング干渉測定装置 |
JPS63222208A (ja) * | 1987-03-11 | 1988-09-16 | Japan Spectroscopic Co | 凹部深さ測定装置 |
JPH0251005A (ja) * | 1988-08-12 | 1990-02-21 | Hitachi Ltd | 深さ測定方法および装置 |
-
1984
- 1984-03-19 JP JP5292884A patent/JPS60196612A/ja active Pending
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS63193003A (ja) * | 1987-02-06 | 1988-08-10 | Japan Spectroscopic Co | 凹部深さ・膜厚測定装置 |
JPS63218802A (ja) * | 1987-03-06 | 1988-09-12 | Ricoh Co Ltd | 縞走査シアリング干渉測定装置 |
JPS63222208A (ja) * | 1987-03-11 | 1988-09-16 | Japan Spectroscopic Co | 凹部深さ測定装置 |
JPH0251005A (ja) * | 1988-08-12 | 1990-02-21 | Hitachi Ltd | 深さ測定方法および装置 |
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