JPS5897669A - 磁界−光変換器 - Google Patents
磁界−光変換器Info
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- JPS5897669A JPS5897669A JP56197350A JP19735081A JPS5897669A JP S5897669 A JPS5897669 A JP S5897669A JP 56197350 A JP56197350 A JP 56197350A JP 19735081 A JP19735081 A JP 19735081A JP S5897669 A JPS5897669 A JP S5897669A
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- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/02—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux
- G01R33/035—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using superconductive devices
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
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- G01R15/14—Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks
- G01R15/24—Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices
- G01R15/245—Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices using magneto-optical modulators, e.g. based on the Faraday or Cotton-Mouton effect
- G01R15/246—Adaptations providing voltage or current isolation, e.g. for high-voltage or high-current networks using light-modulating devices using magneto-optical modulators, e.g. based on the Faraday or Cotton-Mouton effect based on the Faraday, i.e. linear magneto-optic, effect
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- G01R33/02—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux
- G01R33/032—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect
- G01R33/0322—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect using the Faraday or Voigt effect
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明はファラデー効果を用いて電流や磁石等による磁
界を測定するものに関する。
界を測定するものに関する。
7アラデー効果とは、図1において光学材料l(長さり
に光2(偏光方向をy方向とする)を入射させ、光と同
一方向の磁界Hを印加すると出力光の偏光方向がHとノ
に比例した角度θだけ回転する効果であり、θは θ= VeノH■ で表わされる。ここでVeはベルデ定数である。
に光2(偏光方向をy方向とする)を入射させ、光と同
一方向の磁界Hを印加すると出力光の偏光方向がHとノ
に比例した角度θだけ回転する効果であり、θは θ= VeノH■ で表わされる。ここでVeはベルデ定数である。
さらに図2に示すように光源6より出た光を偏光子7で
直線偏光とし光学材料lを通った後検光千8によって偏
光方向の変化による光強度の変化を取り出し、これを光
検出器9で電気信号Voutに直すと、偏検光子の成す
角を45°に設定したときVout = +K (1+
sin 2θ) ■の出力を得る。ここで
Kは入射光、強度と光検出器感度によって決まる定数で
ある。
直線偏光とし光学材料lを通った後検光千8によって偏
光方向の変化による光強度の変化を取り出し、これを光
検出器9で電気信号Voutに直すと、偏検光子の成す
角を45°に設定したときVout = +K (1+
sin 2θ) ■の出力を得る。ここで
Kは入射光、強度と光検出器感度によって決まる定数で
ある。
■式において磁界印加による変化分のみ取り出すと
ΔVout=+Ksin 2θ”?−)K−20=KV
eノH■ となり、磁界Hに比例した出力を得ることができる。従
ってこのような装置を電流を流した導体lOの下に置く
ことにより、電流による磁界すなわち電流値を測定でき
ることは周知の事実である。
eノH■ となり、磁界Hに比例した出力を得ることができる。従
ってこのような装置を電流を流した導体lOの下に置く
ことにより、電流による磁界すなわち電流値を測定でき
ることは周知の事実である。
このような電流もしくは磁界を測定するためのファラデ
ー効果を有する材料(ファラデー材料と呼ぶ)としては
従来上として鉛ガラスが用いられて来た。その理由は鉛
ガラスが比較的大きいベルデ定数(波長λ=638鎮で
Ve = 0.098 mi n10e −z)を持ち
、かつ反磁性ガラスの特徴として本質的に温度安定性が
良いことによる。これに対して今まで他の金属元素(た
とえばTb)等を添加して鉛ガラス・の2倍前後のベル
デ定数を有するガラスが製造されて来たが、常磁性ガラ
スであリベルデ定数が1/T(T:絶対温度)で変化す
るため温度特性が悪いという欠点があった。
ー効果を有する材料(ファラデー材料と呼ぶ)としては
従来上として鉛ガラスが用いられて来た。その理由は鉛
ガラスが比較的大きいベルデ定数(波長λ=638鎮で
Ve = 0.098 mi n10e −z)を持ち
、かつ反磁性ガラスの特徴として本質的に温度安定性が
良いことによる。これに対して今まで他の金属元素(た
とえばTb)等を添加して鉛ガラス・の2倍前後のベル
デ定数を有するガラスが製造されて来たが、常磁性ガラ
スであリベルデ定数が1/T(T:絶対温度)で変化す
るため温度特性が悪いという欠点があった。
本発明は、鉛ガラスより感度が良く、なおかつ温度安定
性も良好なファラデー材料を用いて特性の良い電流・磁
界測定器を提供するものである。
性も良好なファラデー材料を用いて特性の良い電流・磁
界測定器を提供するものである。
すなわち7アラデー材料としてビスマスシリコンオキサ
イド(Bi12 SiOgo)もしくはビスマス・ゲル
マニウム・オキサイド(BilgGeOgo) (以後
BSO。
イド(Bi12 SiOgo)もしくはビスマス・ゲル
マニウム・オキサイド(BilgGeOgo) (以後
BSO。
BGOと略記する)。を用いることを特徴とする磁界−
光変換器である。
光変換器である。
BSO,BGOが比較的大きいベルデ定数(いずれもV
e = 0.2m1n10e−crn)を有することは
APPLIEDPHYSIC5LETrER5vol1
6 no5. (1970) 201によって知られて
いるが、今までファラデー素子として用いられなかった
のはBSO,BGOともに磁界零でも偏光方向が回転す
る旋光能を有することと、この旋光能に温度依存性が存
在すること、さらに電気光学効果(ポッケルス効果)を
も有するため、電界の影響をうけることなどの理由によ
る。
e = 0.2m1n10e−crn)を有することは
APPLIEDPHYSIC5LETrER5vol1
6 no5. (1970) 201によって知られて
いるが、今までファラデー素子として用いられなかった
のはBSO,BGOともに磁界零でも偏光方向が回転す
る旋光能を有することと、この旋光能に温度依存性が存
在すること、さらに電気光学効果(ポッケルス効果)を
も有するため、電界の影響をうけることなどの理由によ
る。
本発明はこのような欠点を無くしてBSO,BGOが反
磁性材料で本質的に温度安定性がよく、かつ鉛ガラスの
2倍の感度を有するという特長を生かした磁界−光変換
器を提供するものである。即ち本発明は、旋光能(ρ0
/鎮)及びその温度変化(Δρ/ΔT)を打ち消すこと
により、温度依存性のないファラデー効果のみを検出す
る方法を応用した磁界−光変換器を提供するものである
。
磁性材料で本質的に温度安定性がよく、かつ鉛ガラスの
2倍の感度を有するという特長を生かした磁界−光変換
器を提供するものである。即ち本発明は、旋光能(ρ0
/鎮)及びその温度変化(Δρ/ΔT)を打ち消すこと
により、温度依存性のないファラデー効果のみを検出す
る方法を応用した磁界−光変換器を提供するものである
。
以下本発明について説明する。
本発明の発明者らは旋光能による偏波面の回転角θ0と
ファラデー効果による回転角θHと#ζついて物理的な
考察を行ったところ、旋光能は結晶中を往復すると零と
なりファラデー効果は倍になるという原理を応用すれば
好ましい結果が得られることを見出した。そしてその原
理にもとすき図3の光学系で実験を行った。図で11は
全反射ミラー、12はビームスプリッタである。磁界強
度を一定にして長さ40uLの結晶1 (BSO又は
BGO)の温度を一1O°C〜+60°Cまで変化させ
て光検出器9の出力を測定したところ温度変化による光
出力の変動は測定誤差(±0.396)の範囲内であり
、旋光能の温度依存性が完全に打ち消されることが判っ
た。
ファラデー効果による回転角θHと#ζついて物理的な
考察を行ったところ、旋光能は結晶中を往復すると零と
なりファラデー効果は倍になるという原理を応用すれば
好ましい結果が得られることを見出した。そしてその原
理にもとすき図3の光学系で実験を行った。図で11は
全反射ミラー、12はビームスプリッタである。磁界強
度を一定にして長さ40uLの結晶1 (BSO又は
BGO)の温度を一1O°C〜+60°Cまで変化させ
て光検出器9の出力を測定したところ温度変化による光
出力の変動は測定誤差(±0.396)の範囲内であり
、旋光能の温度依存性が完全に打ち消されることが判っ
た。
−力先を往復させない場合は温度上昇とともに旋光能が
減少する(−0,2°/80°C/u)ため、30°C
±30゜で旋光能による回転角が〒8°の変動を示した
ため印加磁界による回転角θHと同レベルの変動であり
数10%〜数100%の変動を与えることが判った。
減少する(−0,2°/80°C/u)ため、30°C
±30゜で旋光能による回転角が〒8°の変動を示した
ため印加磁界による回転角θHと同レベルの変動であり
数10%〜数100%の変動を与えることが判った。
このように結晶中を往復させることにより旋光能の温度
変化を打ち消すことができることは、光が往復した場合
全体としての偏波長の回転角θがθ=(θ0+θH)+
(−00+θH)−2θH■となるためである。ここで
θ0は旋光能による回転角であり、θHはファラデー効
果による回転角である。さらに往復回数は多数回でもも
ちろん良くこの場合は往復回数に比例して感度が向上す
ることになる。また反射ミラーは直接BSOもしくはB
GO上に付加することも可能である。
変化を打ち消すことができることは、光が往復した場合
全体としての偏波長の回転角θがθ=(θ0+θH)+
(−00+θH)−2θH■となるためである。ここで
θ0は旋光能による回転角であり、θHはファラデー効
果による回転角である。さらに往復回数は多数回でもも
ちろん良くこの場合は往復回数に比例して感度が向上す
ることになる。また反射ミラーは直接BSOもしくはB
GO上に付加することも可能である。
以上のように本発明では温度安定性の良いかつ高感度(
鉛ガラスの約2倍)を磁界の測定が可能であるが送電線
のように高電圧導体の電流を測定する場合は、本変換器
の設置状態によってはB50BGOの有する電気光学効
果によって直線偏光で入射した光が楕円偏光に変調をう
けるため、得られる信号はわずかに電界強度を含むもの
となる場合も存在する。
鉛ガラスの約2倍)を磁界の測定が可能であるが送電線
のように高電圧導体の電流を測定する場合は、本変換器
の設置状態によってはB50BGOの有する電気光学効
果によって直線偏光で入射した光が楕円偏光に変調をう
けるため、得られる信号はわずかに電界強度を含むもの
となる場合も存在する。
本発明の発明者は、このような欠点をさらに無くす方法
を種々考察した結果結晶全体を透明かつ導電性の材料で
おおうことによって結晶表面が等ポテンシャル面となり
結晶中には電界の印加されない構造にすればよいことを
見出した。
を種々考察した結果結晶全体を透明かつ導電性の材料で
おおうことによって結晶表面が等ポテンシャル面となり
結晶中には電界の印加されない構造にすればよいことを
見出した。
図4においてその一例を示す。図でBSOもしくはBG
Oの光学研磨した厚さ8#Ixの結晶板18に多層誘電
膜による反射層14を両面に形成し、その後Inkρ3
もしくはIn2O35no11系の透明電極15をRF
スパッタ法によって全面に付着させた。この素子にLE
D光を光ファイバー16で導いた後、ロッドレンズ17
で平行光束とし、偏光プリズム18で直線偏光とした。
Oの光学研磨した厚さ8#Ixの結晶板18に多層誘電
膜による反射層14を両面に形成し、その後Inkρ3
もしくはIn2O35no11系の透明電極15をRF
スパッタ法によって全面に付着させた。この素子にLE
D光を光ファイバー16で導いた後、ロッドレンズ17
で平行光束とし、偏光プリズム18で直線偏光とした。
この光をBSO中を7回往復させてから偏光プリズムと
45°の角を成す検光子プリズム19を通し、ロッドレ
ンズ17、光ファイバー16で光検出器に導いた。この
素子をAとし一方比較のため透明電極を施こさない素子
を同時に作りこれをBとした。この画素子でガス絶縁さ
れた高圧送電線の電流測定を行ったところ図5に示すよ
うにA素子では電流と光出力の変調度とはクリアーな関
係を満たしていたが、B素子では低電流部分でリニアリ
ティからのずれが存在し電流値に対応する値よりも大き
い変調度を示した。これは送電“練直下の電界強度が数
100〜数1000V、4xと高いため、本変換器の設
置のしかたによっては充分電気光学効果による変調が生
じるためである。
45°の角を成す検光子プリズム19を通し、ロッドレ
ンズ17、光ファイバー16で光検出器に導いた。この
素子をAとし一方比較のため透明電極を施こさない素子
を同時に作りこれをBとした。この画素子でガス絶縁さ
れた高圧送電線の電流測定を行ったところ図5に示すよ
うにA素子では電流と光出力の変調度とはクリアーな関
係を満たしていたが、B素子では低電流部分でリニアリ
ティからのずれが存在し電流値に対応する値よりも大き
い変調度を示した。これは送電“練直下の電界強度が数
100〜数1000V、4xと高いため、本変換器の設
置のしかたによっては充分電気光学効果による変調が生
じるためである。
以上のように本発明の素子では全く外部電界の影響を受
けないことが明らかとなった。
けないことが明らかとなった。
以上述べたように、本発明によれば、
■BGO,BSOは鉛ガラスよりもベルデ定数が大きく
、かつ温度に対して安定であるため、高感度でかつ温度
安定性の優れた磁界−光変換器が可能となり、 ■結晶中を所定回数往復させることにより、温度変化に
より旋光能が変化しても、その変化分を打ち消せるので
、偏波長の回転角は一定となっており、温度変化に対し
て安定した磁界−光変換器が得られ、 ■さらに、結晶全体を透明かつ導電性材料で被覆して結
晶表面が等ポテンシャル角にすることにより、外部電界
の影響を全く受けない磁界−光変換器が可能となり、 優れた磁界−光変換器を得ることが出来る。
、かつ温度に対して安定であるため、高感度でかつ温度
安定性の優れた磁界−光変換器が可能となり、 ■結晶中を所定回数往復させることにより、温度変化に
より旋光能が変化しても、その変化分を打ち消せるので
、偏波長の回転角は一定となっており、温度変化に対し
て安定した磁界−光変換器が得られ、 ■さらに、結晶全体を透明かつ導電性材料で被覆して結
晶表面が等ポテンシャル角にすることにより、外部電界
の影響を全く受けない磁界−光変換器が可能となり、 優れた磁界−光変換器を得ることが出来る。
図1はファラデー効果の説明図、図2は磁界、電流測定
の構成図、図3は反射型の構成図、図41、ファラデー
効果を有する光学材料 2、入射光 3、磁 界 未入射光の偏光方向 5、出力光 〃 〃 6、光 源 7、偏光子 8検光子 9、光検出器 10、送電線 it反射ミラー 12、 ビームスプリッタ 13、 BSOもしくはBGO結晶結晶板1肘 16、光ファイバ 17、ロッドレンズ 18、偏光プリズム 19、検光プリズム 代理人弁理士上代哲寂ルトー
4−← 1−−1+ 図4 図5 マ 丸
の構成図、図3は反射型の構成図、図41、ファラデー
効果を有する光学材料 2、入射光 3、磁 界 未入射光の偏光方向 5、出力光 〃 〃 6、光 源 7、偏光子 8検光子 9、光検出器 10、送電線 it反射ミラー 12、 ビームスプリッタ 13、 BSOもしくはBGO結晶結晶板1肘 16、光ファイバ 17、ロッドレンズ 18、偏光プリズム 19、検光プリズム 代理人弁理士上代哲寂ルトー
4−← 1−−1+ 図4 図5 マ 丸
Claims (2)
- (1)ファラデー効果を用いて磁界の信号を光の信号に
変換する装置において、ファラデー素子としてビスマス
シリコンオキサイド−’(Bixg SiOgo)もし
くはビスマスゲルマニウムオキサイド(Bi12 Ge
O2゜)を用い、かつ該Bi125i02(1もしくは
BB114Ge02中を光が少くとも1回以上往復する
ことを特徴とする磁界−光変換器。 - (2)前記B11g SiOgoもしくはBiHGeO
goの表面に導電性かつ透光性の薄膜を形成したことを
特徴とする特許請求範囲第1項記載の磁界−光変換器。
Priority Applications (6)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP56197350A JPS5897669A (ja) | 1981-12-07 | 1981-12-07 | 磁界−光変換器 |
US06/446,395 US4608535A (en) | 1981-12-07 | 1982-12-02 | Magnetic field and current measuring device using a Faraday cell with a thin electrically conductive film substantially covering the Faraday cell |
CA000416938A CA1205862A (en) | 1981-12-07 | 1982-12-03 | Magnetic field and electric current measuring device |
EP82306480A EP0081367B1 (en) | 1981-12-07 | 1982-12-06 | Magnetic field and electric current measuring device |
DE8282306480T DE3273846D1 (en) | 1981-12-07 | 1982-12-06 | Magnetic field and electric current measuring device |
AU91198/82A AU558929B2 (en) | 1981-12-07 | 1982-12-07 | Faraday cell for measurement of magnetic field and electric current |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP56197350A JPS5897669A (ja) | 1981-12-07 | 1981-12-07 | 磁界−光変換器 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS5897669A true JPS5897669A (ja) | 1983-06-10 |
JPS6325307B2 JPS6325307B2 (ja) | 1988-05-25 |
Family
ID=16373015
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP56197350A Granted JPS5897669A (ja) | 1981-12-07 | 1981-12-07 | 磁界−光変換器 |
Country Status (6)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4608535A (ja) |
EP (1) | EP0081367B1 (ja) |
JP (1) | JPS5897669A (ja) |
AU (1) | AU558929B2 (ja) |
CA (1) | CA1205862A (ja) |
DE (1) | DE3273846D1 (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
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JPS6290545A (ja) * | 1985-03-08 | 1987-04-25 | Sumitomo Electric Ind Ltd | 送配電用ケ−ブルの電流計測方法 |
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JPH0721512B2 (ja) * | 1987-03-27 | 1995-03-08 | 日本碍子株式会社 | 光センサ用光部品 |
US4894608A (en) * | 1987-07-22 | 1990-01-16 | Square D Company | Electric current sensor using the faraday effect |
DE3742878A1 (de) * | 1987-08-07 | 1989-07-06 | Siemens Ag | Optischer magnetfeldsensor |
DE3903293A1 (de) * | 1987-08-07 | 1990-08-09 | Siemens Ag | Optischer magnetfeldsensor |
US5124634A (en) * | 1989-03-14 | 1992-06-23 | Square D Company | Ring optical current transducer |
US4998063A (en) * | 1989-07-31 | 1991-03-05 | Abb Power T & D Company, Inc. | Fiber optic coupled magneto-optic sensor having a concave reflective focusing surface |
US5149962A (en) * | 1991-06-03 | 1992-09-22 | Simmonds Precision Products, Inc. | Proximity detector using faraday effect and bidirectional transmission |
GB9201896D0 (en) * | 1992-01-29 | 1992-03-18 | Instr Transformers Ltd | Electric current measurement |
US5241412A (en) * | 1992-04-13 | 1993-08-31 | Litton Systems, Inc. | Magneto-optic device with reflective conductor |
US5408092A (en) * | 1993-12-09 | 1995-04-18 | Simmonds Precision Products, Inc. | Multiple optic sensor system |
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US5982174A (en) * | 1997-07-21 | 1999-11-09 | Wagreich; Richard B. | External cavity fiber Fabry-Perot magnetometer |
JP3812525B2 (ja) * | 2002-09-20 | 2006-08-23 | 株式会社村田製作所 | 光磁界センサ |
RU2663545C1 (ru) * | 2017-08-28 | 2018-08-07 | Акционерное общество "Швабе - Технологическая лаборатория" | Оптический измеритель переменного и постоянного тока в высоковольтных сетях |
Family Cites Families (9)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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US3420601A (en) * | 1965-06-24 | 1969-01-07 | American Optical Corp | Materials and structures for optical faraday rotation devices |
FR1569657A (ja) * | 1968-01-29 | 1969-06-06 | ||
CH482200A (de) * | 1968-04-23 | 1969-11-30 | Bbc Brown Boveri & Cie | Verfahren und Einrichtung zur Messung der zeitlichen Änderung der Feldstärke eines Magnetfeldes |
CH510266A (de) * | 1969-12-04 | 1971-07-15 | Bbc Brown Boveri & Cie | Sonde zur Messung magnetischer Felder |
DE2346722C2 (de) * | 1973-09-17 | 1974-12-05 | Siemens Ag, 1000 Berlin Und 8000 Muenchen | Magnetooptischer Meßwandler für Hochspannungsströme |
FR2355299A1 (fr) * | 1976-06-18 | 1978-01-13 | Thomson Csf | Appareil destine a mesurer un champ magnetique |
US4239337A (en) * | 1979-06-08 | 1980-12-16 | Bell Telephone Laboratories, Incorporated | Magneto-optic modulator using dielectric mirrors |
DE2924804A1 (de) * | 1979-06-20 | 1981-01-15 | Licentia Gmbh | Verfahren zur eliminierung der temperaturabhaengigen aenderung des polarisationszustandes in einer von linear polarisiertem licht durchlaufenen tordierten lichtleitfaser |
NL181528C (nl) * | 1980-01-12 | 1987-09-01 | Sumitomo Electric Industries | Inrichting voor het meten van een spanning of van een elektrisch veld met gebruikmaking van licht. |
-
1981
- 1981-12-07 JP JP56197350A patent/JPS5897669A/ja active Granted
-
1982
- 1982-12-02 US US06/446,395 patent/US4608535A/en not_active Expired - Lifetime
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