JPH0475470B2 - - Google Patents
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- JPH0475470B2 JPH0475470B2 JP57013786A JP1378682A JPH0475470B2 JP H0475470 B2 JPH0475470 B2 JP H0475470B2 JP 57013786 A JP57013786 A JP 57013786A JP 1378682 A JP1378682 A JP 1378682A JP H0475470 B2 JPH0475470 B2 JP H0475470B2
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/09—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/02—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux
- G01R33/032—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect
- G01R33/0322—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect using the Faraday or Voigt effect
Description
【発明の詳細な説明】
本発明はフアラデー効果を用いて電流や磁石等
による磁界を測定するものに関する。
による磁界を測定するものに関する。
フアラデー効果とは、図１において光学材料１
（長さｌ）に光２（偏光方向をｙ方向とする）を
入射させ、光と同一方向の磁界Ｈを印加すると出
力光の偏光方向がＨとｌに比例した角度θだけ回
転する効果であり、θは θ＝VelH で表わされる。ここでVeはベルデ定数である。
（長さｌ）に光２（偏光方向をｙ方向とする）を
入射させ、光と同一方向の磁界Ｈを印加すると出
力光の偏光方向がＨとｌに比例した角度θだけ回
転する効果であり、θは θ＝VelH で表わされる。ここでVeはベルデ定数である。
さらに図２に示すように光源６より出た光を偏
光子７で直線偏光とし光学材料１を通つた後検光
子８によつて偏光方向の変化による光強度の変化
を取り出し、これを光検出器９で電気信号Vout
に直すと、偏検光子の成す角を45°に設定したと
き Vout＝１／２Ｋ｛１＋sin2θ｝ の出力を得る。ここでＫは入射光強度と光検出器
感度によつて決まる定数である。
光子７で直線偏光とし光学材料１を通つた後検光
子８によつて偏光方向の変化による光強度の変化
を取り出し、これを光検出器９で電気信号Vout
に直すと、偏検光子の成す角を45°に設定したと
き Vout＝１／２Ｋ｛１＋sin2θ｝ の出力を得る。ここでＫは入射光強度と光検出器
感度によつて決まる定数である。
式において磁界印加による変化分のみ取り出
すと Vout＝１／２Ksin2θ１／２Ｋ・2θ＝KVelH となり、磁界Ｈに比例した出力を得ることができ
る。従つてこのような装置を電流を流した導体１
０の下に置くことにより、電流による磁界すなわ
ち電流値を測定できることは周知の事実である。
すと Vout＝１／２Ksin2θ１／２Ｋ・2θ＝KVelH となり、磁界Ｈに比例した出力を得ることができ
る。従つてこのような装置を電流を流した導体１
０の下に置くことにより、電流による磁界すなわ
ち電流値を測定できることは周知の事実である。
このような電流若しくは磁界を測定するための
フアラデー効果を有する材料（フアラデー材料と
呼ぶ）としては従来主として鉛ガラスが用いられ
て来た。その理由は鉛ガラスが比較的大きいベル
デ定数（波長λ＝633mmでVe＝0.093min／Oe・
cm）を持ち、かつ反磁性ガラスの特徴として本質
的に温度安定性が良いことによる。これに対して
今まで他の金属元素（たとえばTb）等を添加し
て鉛ガラスの２倍前後のベルデ定数を有するガラ
スが製造されて来たが、常磁性ガラスであり、ベ
ルデ定数が１／Ｔ（Ｔ：絶対温度）で変化するた
めの温度特性が悪いという欠点があつた。
フアラデー効果を有する材料（フアラデー材料と
呼ぶ）としては従来主として鉛ガラスが用いられ
て来た。その理由は鉛ガラスが比較的大きいベル
デ定数（波長λ＝633mmでVe＝0.093min／Oe・
cm）を持ち、かつ反磁性ガラスの特徴として本質
的に温度安定性が良いことによる。これに対して
今まで他の金属元素（たとえばTb）等を添加し
て鉛ガラスの２倍前後のベルデ定数を有するガラ
スが製造されて来たが、常磁性ガラスであり、ベ
ルデ定数が１／Ｔ（Ｔ：絶対温度）で変化するた
めの温度特性が悪いという欠点があつた。
ところで、鉛ガラスより感度が良く、なおかつ
温度安定性も良好なフアラデー材料を用いて特性
若しくはビスマス・ゲルマニウム・オキサイド
（Bi12GeO20）（以後BSO、BGOと略記する）を
用いることはさらに高感度な磁界一光変換器を構
成する為に有効である。
温度安定性も良好なフアラデー材料を用いて特性
若しくはビスマス・ゲルマニウム・オキサイド
（Bi12GeO20）（以後BSO、BGOと略記する）を
用いることはさらに高感度な磁界一光変換器を構
成する為に有効である。
このようなフアラデー材料を用いて電流を測定
する場合電流によつて生じた磁界を狭い空間に閉
じ込めてその強度を強くする方法が用いられる。
図３はその原理を示すものであり、電流を流した
導体１０をとり囲む鉄心１１に空隙を作り、この
空隙にフアラデー素子１２を配置し、たとえば光
フアイバー１３等を用いて光を光源より導びき、
磁界によつて変調をうけた光を同じく光フアイバ
ー１４等によつて検出器に導く。このような構成
をとることにより原理的には数Ａから数千Ａの電
流を測定することが出来るが、空隙を大きくする
と空隙長に逆比例して磁界が弱くなつてしまうた
め、実用上はできるだけ空隙を小さくして磁界を
強め、かつフアラデー材料中を光を多数回往復さ
せて磁界と光の作用距離を長くする方法がとられ
る。
する場合電流によつて生じた磁界を狭い空間に閉
じ込めてその強度を強くする方法が用いられる。
図３はその原理を示すものであり、電流を流した
導体１０をとり囲む鉄心１１に空隙を作り、この
空隙にフアラデー素子１２を配置し、たとえば光
フアイバー１３等を用いて光を光源より導びき、
磁界によつて変調をうけた光を同じく光フアイバ
ー１４等によつて検出器に導く。このような構成
をとることにより原理的には数Ａから数千Ａの電
流を測定することが出来るが、空隙を大きくする
と空隙長に逆比例して磁界が弱くなつてしまうた
め、実用上はできるだけ空隙を小さくして磁界を
強め、かつフアラデー材料中を光を多数回往復さ
せて磁界と光の作用距離を長くする方法がとられ
る。
従来用いられて来た方法は図４に示す如きもの
である。鉄心１１の空隙に配置されたフアラデー
材料１に反射膜１５を施し光フアイバー１３より
光源からの光を導き、偏光子７で直線偏光として
フアラデー材料内を多数回反射させ、偏光子の偏
光方向と45℃を成す偏光方位を検出する検光子８
を通したのち光フアイバー１４で検出器に光を戻
す。
である。鉄心１１の空隙に配置されたフアラデー
材料１に反射膜１５を施し光フアイバー１３より
光源からの光を導き、偏光子７で直線偏光として
フアラデー材料内を多数回反射させ、偏光子の偏
光方向と45℃を成す偏光方位を検出する検光子８
を通したのち光フアイバー１４で検出器に光を戻
す。
この方法は、鉄心の空間の全長を光が通過しな
いため、多数回反射の右回数を多くしないと必要
な感度が得られないという問題を有している。即
ち図４の従来の方法では光フアイバーを急に曲げ
ることはできないため、たとえばフアライデー材
料の厚みｄ＝３mm偏検光子が５mm×５mm×５mmの
とき変換器の全長Ｌは４〜５cmと長くなつてしま
い、鉄心の空隙長も少なくとも４〜５cm必要とな
り、感度が低下する。
いため、多数回反射の右回数を多くしないと必要
な感度が得られないという問題を有している。即
ち図４の従来の方法では光フアイバーを急に曲げ
ることはできないため、たとえばフアライデー材
料の厚みｄ＝３mm偏検光子が５mm×５mm×５mmの
とき変換器の全長Ｌは４〜５cmと長くなつてしま
い、鉄心の空隙長も少なくとも４〜５cm必要とな
り、感度が低下する。
この欠点を解決するために、図５に示すような
構造のものが提案されている。すなわち図５ａに
示すように光の入射、出射方向を磁界と直角の方
向にし、かつ図５ａでＡの方向より見たところの
図５ｂに示すように偏検光子の偏光方向が45°を
成すように配置してある。このような配置は偏光
ビームスプリツター（偏光プリズムと検光プリズ
ム）では、図５ｃに示すような直進する光１６が
紙面に平行な直線偏光となるとともに、下方に向
う光１７が紙面に垂直な直線偏光となつているこ
とに着目して後者の光１７を用いることを利用し
たものである。
構造のものが提案されている。すなわち図５ａに
示すように光の入射、出射方向を磁界と直角の方
向にし、かつ図５ａでＡの方向より見たところの
図５ｂに示すように偏検光子の偏光方向が45°を
成すように配置してある。このような配置は偏光
ビームスプリツター（偏光プリズムと検光プリズ
ム）では、図５ｃに示すような直進する光１６が
紙面に平行な直線偏光となるとともに、下方に向
う光１７が紙面に垂直な直線偏光となつているこ
とに着目して後者の光１７を用いることを利用し
たものである。
図５の構成では、Ｌは１cm以下にすることが可
能であり、空隙長は図４の1/4〜1/5となり、同じ
フアラデー材料を用いても４〜５倍の高感度にす
ることがきる。しかし、図５に示す方法でも多数
回反射させるためにフアラデー材料の面に対して
光を斜め入射させる必要があり、出射側で光を充
分取り出すためにその入射角度の調整が必要であ
るが、それは困難であり、この困難さは反射回数
が多くなるほど増大するという問題点がある。
能であり、空隙長は図４の1/4〜1/5となり、同じ
フアラデー材料を用いても４〜５倍の高感度にす
ることがきる。しかし、図５に示す方法でも多数
回反射させるためにフアラデー材料の面に対して
光を斜め入射させる必要があり、出射側で光を充
分取り出すためにその入射角度の調整が必要であ
るが、それは困難であり、この困難さは反射回数
が多くなるほど増大するという問題点がある。
本発明は従来の前述のような欠点のない、小型
で感度よく、かつ光軸の調整の容易な磁界一光変
換器を提供するものである。
で感度よく、かつ光軸の調整の容易な磁界一光変
換器を提供するものである。
以下本発明を説明する。
本発明は、フアラデー効果を利用して磁界の信
号を光の信号に変換する装置において、フアラデ
ー効果を示すフアラデー材料の光の入出射面にテ
ーパーを施すことにより光軸合せを容易にするこ
とが可能となる磁界一光変換器とするものであ
る。そのうえ、本発明は偏光子とフアラデー材料
の間、検光子とフアラデー材料の間に、少なくと
も一つの旋光子を設けることにより、光の入出射
角度の微調整を容易ならしめることもできるもの
である。
号を光の信号に変換する装置において、フアラデ
ー効果を示すフアラデー材料の光の入出射面にテ
ーパーを施すことにより光軸合せを容易にするこ
とが可能となる磁界一光変換器とするものであ
る。そのうえ、本発明は偏光子とフアラデー材料
の間、検光子とフアラデー材料の間に、少なくと
も一つの旋光子を設けることにより、光の入出射
角度の微調整を容易ならしめることもできるもの
である。
以下本発明を図面に基づいてより詳細に説明す
る。
る。
本発明の一例は図６に示す如き構成のものであ
る。図４、図５ではフアラデー材料１と偏検光子
７，８との角度（光の入出射角度で通常10〜20度
程度）を必要とするが、この方法では図６に示す
ようにフアラデー材料に前もつて入出射角と同じ
テーパーを設けておき、この面に偏検光子を接着
するだけで光軸が合致するので調整が不要とな
る。本変換器を正確かつ短時間で組立てる場合に
本構成は特に有効であり、実施例においては従来
の図４の構成で組み立てた時、光軸の調整に手間
どり約10時間を要したが、本発明の図６の構成で
は約５時間で組立てが完了した。
る。図４、図５ではフアラデー材料１と偏検光子
７，８との角度（光の入出射角度で通常10〜20度
程度）を必要とするが、この方法では図６に示す
ようにフアラデー材料に前もつて入出射角と同じ
テーパーを設けておき、この面に偏検光子を接着
するだけで光軸が合致するので調整が不要とな
る。本変換器を正確かつ短時間で組立てる場合に
本構成は特に有効であり、実施例においては従来
の図４の構成で組み立てた時、光軸の調整に手間
どり約10時間を要したが、本発明の図６の構成で
は約５時間で組立てが完了した。
また、図７は小型化・高感度化が可能となる本
発明の他の一つの構成例である。図７ａの構成で
は図５の構成と同じく偏検光子７，８として、偏
光ビームスプリツターを用いることにより、光の
入射、出射方向を磁界と直角の方向にし、装置の
小型化・高感度化を図つている。図７ａでＡの方
向より見たところの図７ｂに示すように偏光ビー
ムスプリツターの角度を46°回転することにより
偏検光子の偏光方向が45°を成すように配置して
いる。これは先ほど図５ｃで説明したように直進
する光１６が紙面に平行な直線偏光となるととも
に下方に向う光１７が紙面に垂直な直線偏光とな
つていることに着目して、後者の光１７を用いた
ものである。これにより、図６の構成のものと比
較して空隙長を1/4〜1/5とすることができ、同じ
フアラデー材料を用いても４〜５倍の高感度にす
ることができる。
発明の他の一つの構成例である。図７ａの構成で
は図５の構成と同じく偏検光子７，８として、偏
光ビームスプリツターを用いることにより、光の
入射、出射方向を磁界と直角の方向にし、装置の
小型化・高感度化を図つている。図７ａでＡの方
向より見たところの図７ｂに示すように偏光ビー
ムスプリツターの角度を46°回転することにより
偏検光子の偏光方向が45°を成すように配置して
いる。これは先ほど図５ｃで説明したように直進
する光１６が紙面に平行な直線偏光となるととも
に下方に向う光１７が紙面に垂直な直線偏光とな
つていることに着目して、後者の光１７を用いた
ものである。これにより、図６の構成のものと比
較して空隙長を1/4〜1/5とすることができ、同じ
フアラデー材料を用いても４〜５倍の高感度にす
ることができる。
次に図８はさらに光軸の調整を容易にし、かつ
偏光子と検光子が平行でよいため全体をさらに小
型化し、取扱いも容易となる本発明の他の一つの
構成例である。図７ａの構成では図７ｂに示すよ
うに光の変調度を検出するため原理的に偏検光子
が45°の角を成す必要があつたが、本発明者らは
種々の方式を検討した結果ａのように水晶などで
作られる旋光子を用いることにより、光の振動方
向（偏光方向）を45°回転させる方式を加えるこ
とを考出した。すなわち図８で右旋光子１８と左
旋光子１９を配置し、その合計の旋光角が45°と
なるようにするとｂのように偏検光子と光フアイ
バーともに平行配置で良くなる。もちろん旋光子
は必ずしも２に分割する必要はなく、一方だけに
配置して45°の旋光角を与えてもよい。但し、旋
光角は水晶の厚みで決まるため、２分割した方が
変換器全体の長さＬを短くできる。また２分割し
た時一方が左（右）旋光子なら他方は右（左）旋
光子であることが必要である。同一方向の旋光子
を用いた時には光の進行方向が逆であるため旋光
角ほ打ち消してしまう。
偏光子と検光子が平行でよいため全体をさらに小
型化し、取扱いも容易となる本発明の他の一つの
構成例である。図７ａの構成では図７ｂに示すよ
うに光の変調度を検出するため原理的に偏検光子
が45°の角を成す必要があつたが、本発明者らは
種々の方式を検討した結果ａのように水晶などで
作られる旋光子を用いることにより、光の振動方
向（偏光方向）を45°回転させる方式を加えるこ
とを考出した。すなわち図８で右旋光子１８と左
旋光子１９を配置し、その合計の旋光角が45°と
なるようにするとｂのように偏検光子と光フアイ
バーともに平行配置で良くなる。もちろん旋光子
は必ずしも２に分割する必要はなく、一方だけに
配置して45°の旋光角を与えてもよい。但し、旋
光角は水晶の厚みで決まるため、２分割した方が
変換器全体の長さＬを短くできる。また２分割し
た時一方が左（右）旋光子なら他方は右（左）旋
光子であることが必要である。同一方向の旋光子
を用いた時には光の進行方向が逆であるため旋光
角ほ打ち消してしまう。
以上のように図８の方式で光軸調整の容易な変
換器が構成でき、本方式では約２時間で組立てが
完了した。
換器が構成でき、本方式では約２時間で組立てが
完了した。
本発明のさらに他の一つは、上述の旋光子につ
いては各種材料を組合せることによつて、温度依
存性等に関してさらに好ましい性能を得ることが
出来るようにした磁気・光変換器である。旋光子
としては水晶が最も良く用いられるが、一般に旋
光角θは温度の関数であり、水晶の場合50℃の温
度偏化で約７％の増大を示す。従つて図７の構成
で旋光先θ＝45°としたとき温度が変動すると旋
光角は変動するため、結果的に検光子の偏光方向
がずれたことになる。つまり前述の式が成り立
たなくなり、感度の変動を生じてしまう。通常の
室温付近での使用では図８で水晶を用いれば充分
であるが、特殊な環境たとえば変電所や屋外や大
電流導体の高温部分に設置すると温度変動は冬は
０℃以下、夏は直射日光と導体電動の影響で100
℃近くなることが有りうる。従つてこのような場
合は±50℃の温度変動が生じるため数％の検出誤
差が生じてしまう。
いては各種材料を組合せることによつて、温度依
存性等に関してさらに好ましい性能を得ることが
出来るようにした磁気・光変換器である。旋光子
としては水晶が最も良く用いられるが、一般に旋
光角θは温度の関数であり、水晶の場合50℃の温
度偏化で約７％の増大を示す。従つて図７の構成
で旋光先θ＝45°としたとき温度が変動すると旋
光角は変動するため、結果的に検光子の偏光方向
がずれたことになる。つまり前述の式が成り立
たなくなり、感度の変動を生じてしまう。通常の
室温付近での使用では図８で水晶を用いれば充分
であるが、特殊な環境たとえば変電所や屋外や大
電流導体の高温部分に設置すると温度変動は冬は
０℃以下、夏は直射日光と導体電動の影響で100
℃近くなることが有りうる。従つてこのような場
合は±50℃の温度変動が生じるため数％の検出誤
差が生じてしまう。
本発明者らは、このような特殊な環境下でも通
常電力設備の監視用計器として要求される±0.5
％以内の高安定な変換器を実用化するために、
種々の材料については検討を解こしたところ、従
来旋光子として用いられた水晶とは異なるBSO、
BGOの旋光能について調べたところその旋光角
の温度依存性が水晶とは逆に温度上昇によつて減
少することを見い出し、図８において１８，１９
のうちの一方を水晶で、他方をBSO、もしくは
BGOとすることを発明した。BSO、BGOの旋光
角の温度依存性は水晶の約２倍であり、旋光角の
絶対値はほぼ同じ値を示すため、水晶の旋光角を
30度とし、BSOの旋光角を15°とすると、温度依
存性は完全に打ち消すことができる。
常電力設備の監視用計器として要求される±0.5
％以内の高安定な変換器を実用化するために、
種々の材料については検討を解こしたところ、従
来旋光子として用いられた水晶とは異なるBSO、
BGOの旋光能について調べたところその旋光角
の温度依存性が水晶とは逆に温度上昇によつて減
少することを見い出し、図８において１８，１９
のうちの一方を水晶で、他方をBSO、もしくは
BGOとすることを発明した。BSO、BGOの旋光
角の温度依存性は水晶の約２倍であり、旋光角の
絶対値はほぼ同じ値を示すため、水晶の旋光角を
30度とし、BSOの旋光角を15°とすると、温度依
存性は完全に打ち消すことができる。
本発明の効果を確認するため、水晶のみで構成
した変換器Ａと水晶とBSOを用いた変換器Ｂの
０℃〜100℃での検出感度を測定したところ、Ａ
では±２％の変動があり、Ｂでは測定精度内（±
0.2％）で変動を検出しえなかつた。
した変換器Ａと水晶とBSOを用いた変換器Ｂの
０℃〜100℃での検出感度を測定したところ、Ａ
では±２％の変動があり、Ｂでは測定精度内（±
0.2％）で変動を検出しえなかつた。
本発明において鉛ガラスもしくはBSO、もし
くはBGOをフアラデー材料として用いることに
より、これらのフアラデー材料が本質的に温度安
定性が良好な特徴を生かした変換器が構成でき
る。しかしながら本発明は単に上記のフアラデー
材料に限ることなく、たとえばフアラデー材料と
して波長1μｍ以上の光に対してフアラデー効果
の高いYIG（Y3Fe5O12）結晶を用いることにより
高感度かつ小型な変換器を構成することも可能で
ある。
くはBGOをフアラデー材料として用いることに
より、これらのフアラデー材料が本質的に温度安
定性が良好な特徴を生かした変換器が構成でき
る。しかしながら本発明は単に上記のフアラデー
材料に限ることなく、たとえばフアラデー材料と
して波長1μｍ以上の光に対してフアラデー効果
の高いYIG（Y3Fe5O12）結晶を用いることにより
高感度かつ小型な変換器を構成することも可能で
ある。
以上のように、本発明によれば、一つにはフア
ラデー材料の光の入出射面にテーパー施すことに
より光軸合せを容易にし、他には旋光子を用いる
ことにより、さらに組立てを容易にし、さらには
旋光子として水晶とBSOもしくはBGOを用いる
ことにより、広い温度変動に対して感度の変動し
ない変換器を提供することが可能となる。
ラデー材料の光の入出射面にテーパー施すことに
より光軸合せを容易にし、他には旋光子を用いる
ことにより、さらに組立てを容易にし、さらには
旋光子として水晶とBSOもしくはBGOを用いる
ことにより、広い温度変動に対して感度の変動し
ない変換器を提供することが可能となる。
図１はフアラデー効果の説明図、図２は磁界、
電流測定の構成図、図３は電流検出のより具体的
な構成図、図４、図５ａ，ｂ，ｃは従来の変換器
の構成図、図６、図７ａ，ｂ、図８ａ，ｂは本発
明の変換器の構成図である。 １……フアラデー効果を有する光学材料、２…
…入射光、３……磁界、４……入射光の偏光方
向、５……出力光の偏光方向、６……光源、７…
…偏光子、８……検光子、９……光検出器、１０
……送電線、１１……鉄心、１２……変換器、１
３……光入射用フアイバー、１４……光出射用フ
アイバー、１５……光反射層、１６……紙面に平
行な直線偏光、１７……紙面に垂直な直線偏光、
１８，１９……旋光子。
電流測定の構成図、図３は電流検出のより具体的
な構成図、図４、図５ａ，ｂ，ｃは従来の変換器
の構成図、図６、図７ａ，ｂ、図８ａ，ｂは本発
明の変換器の構成図である。 １……フアラデー効果を有する光学材料、２…
…入射光、３……磁界、４……入射光の偏光方
向、５……出力光の偏光方向、６……光源、７…
…偏光子、８……検光子、９……光検出器、１０
……送電線、１１……鉄心、１２……変換器、１
３……光入射用フアイバー、１４……光出射用フ
アイバー、１５……光反射層、１６……紙面に平
行な直線偏光、１７……紙面に垂直な直線偏光、
１８，１９……旋光子。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ フアラデー効果を用いて磁界の信号を光の信
号に変換する磁界−光変換器において、偏光子お
よび検光子を通じてフアラデー効果を示す材料
（フアラデー材料）に光を入出させる光の入出射
面にテーパーを施し、 前記偏光子および前記検光子として偏光ビーム
スプリツターを用いて光の入射方向と直角な方向
に出射する光を用いるようにし、 前記偏光子または前記検光子の一方と前記フア
ラデー材料との間に右若しくは左水晶からなる旋
光子を設け、 前記偏光子または前記検光子の他方と前記フア
ラデー材料との間に左若しくは右旋光性のビスマ
スシリコンオキサイド（Bi12SiO20）若しくはビ
スマスゲルマニウムオキサイド（Bi12GeO20）か
らなる旋光子を設けたことを特徴とする磁界―光
変換器。 ２ 前記フアラデー材料が鉛ガラス、若しくはビ
スマスシリコンオキサイド、若しくはビスマスゲ
ルマニウムオキサイドよりなることを特徴とする
特許請求の範囲第１項記載の磁界―光変換器。 ３ 前記フアラデー材料がY3Fe5O12よりなるこ
とを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の磁界
―光変換器。
Priority Applications (7)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57013786A JPS58129372A (ja) | 1982-01-29 | 1982-01-29 | 磁界−光変換器 |
| EP83100722A EP0086373B1 (en) | 1982-01-29 | 1983-01-26 | Magneto-optical converter |
| AT83100722T ATE27203T1 (de) | 1982-01-29 | 1983-01-26 | Magneto-optischer wandler. |
| DE8383100722T DE3371566D1 (en) | 1982-01-29 | 1983-01-26 | Magneto-optical converter |
| CA000420407A CA1208290A (en) | 1982-01-29 | 1983-01-27 | Magneto-optical converter |
| AU10844/83A AU551072B2 (en) | 1982-01-29 | 1983-01-28 | Magneto-optical converter |
| US06/462,177 US4560932A (en) | 1982-01-29 | 1983-01-31 | Magneto-optical converter utilizing Faraday effect |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57013786A JPS58129372A (ja) | 1982-01-29 | 1982-01-29 | 磁界−光変換器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58129372A JPS58129372A (ja) | 1983-08-02 |
| JPH0475470B2 true JPH0475470B2 (ja) | 1992-11-30 |
Family
ID=11842927
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57013786A Granted JPS58129372A (ja) | 1982-01-29 | 1982-01-29 | 磁界−光変換器 |
Country Status (7)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4560932A (ja) |
| EP (1) | EP0086373B1 (ja) |
| JP (1) | JPS58129372A (ja) |
| AT (1) | ATE27203T1 (ja) |
| AU (1) | AU551072B2 (ja) |
| CA (1) | CA1208290A (ja) |
| DE (1) | DE3371566D1 (ja) |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPH03107918A (ja) * | 1989-09-22 | 1991-05-08 | Eastman Kodatsuku Japan Kk | 光シャッター |
| JPH0640123B2 (ja) * | 1990-01-11 | 1994-05-25 | 大阪大学長 | 磁界センサ |
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- 1982-01-29 JP JP57013786A patent/JPS58129372A/ja active Granted
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1983
- 1983-01-26 AT AT83100722T patent/ATE27203T1/de not_active IP Right Cessation
- 1983-01-26 DE DE8383100722T patent/DE3371566D1/de not_active Expired
- 1983-01-26 EP EP83100722A patent/EP0086373B1/en not_active Expired
- 1983-01-27 CA CA000420407A patent/CA1208290A/en not_active Expired
- 1983-01-28 AU AU10844/83A patent/AU551072B2/en not_active Ceased
- 1983-01-31 US US06/462,177 patent/US4560932A/en not_active Expired - Lifetime
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| US4560932A (en) | 1985-12-24 |
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