JPS58500360A - 非晶質半導体の方法及び装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 非晶質半導体の方法及び装置 発明の背景 この発明は、非晶質半導体、とりわけ、半導体装置に使用されるものの製造に関 するものである。これは、１９８１年６月１１日に提出した、米国出願第２４２ ．７０７号の一部継続出願である。

非晶質半導体は、広範な装置にとって有用である。例えば、メモリー、電界効果 ・薄膜装置、ディスプレイや発光デバイスがそれである。

非晶質半導体は、放射に当てた時電圧を起したり、電気的なエネルギーを与えら 扛たとき放射を起こすところの光起電力装置にとって特に有用である。残念なが ら、光電力装置は、現在では、従来の電気エネルギー源と競争にならない。これ までのところ、その主な理由は、それに適した半導体材料の製造原価にある。先 ず、比較的に厚い単結晶で高価な材料が必要であった。最近では、適切な光電感 度を持つ非晶質材料が、気体雰囲気中のグロー放電により作られている。

グロー放電により水素化したシリコンの形にした非晶質材料は、特に適している ことが、これまでに判っている。その例は、米国特許４，０６４，５２１号、４ ．１４２，１９５号、４，１６３，６７７号、４，１９６，４５８号、４、．２ ００，４７３号及び４，１６２，５０５号に見られる。

非晶質シリコンのグロー放電製造法は、単結晶材料の二２ 製造に比べ、原価は低□いが１、原）価という７点で、は、こ・の皺術を広く一 般的に採１用すること、に、は１、て依撚乏して限界がある。

より安い原価の材料を提供しよう、とし７たこれまでの試みの一つに、モノシラ ン（Ｓ　ｘ　Ｈ４）の熱分解による非晶質シリコンの製造がある。

モノシランを用いるこれまでの技術としては、この他、ス・ξツタリング及び真 空蒸着によるものがある。

残念ながら、モノシランの熱分解、或いは、一般に「気相成長（ＣＶＤ）Ｊとし て知られている方法によって製造した非晶質シリコンは、これまでのところ、光 起電力な℃・し光導電力に限界がある。これは、材料の中の欠陥密度であると、 これまで見られている。

同様Ｋ、モノシランのスパッタリングと真空蒸着によって作った非晶質シリコン は、グロー放電による材料から得られるよりも小さな光反応を示すというのがこ れまでの状態である。

その他にも、例えば、米国特許３，１２０，４５１号や４．１２５，６４３号に 説明されているように、様々なフルオロ・シランから非晶質シリコンを製造する 試みがなされてきている。この場合にも、生成した材料の光反応性は、グロー放 電で作った水素化した非晶質シリコンのものと、これまでのところ似たりよった りであるが、その加工原価がやはり相当なものである。

非晶質シリコンの今一つの製作方法として、シランを、牝［１−−Ｔｏ、ｒ：ｒ より低い圧力に保つ必要のある高真空反応ｆ４ひ中−で１、比較的高い温度（１ ，４００から１．６０ＤＣ）−で７分“解するというものがある。そこで発生す る気体の流れ赤５、米国特許４，２３７，１５０号と４．．２３７．１５１号で 述べられているように、それより低い温度に保たれた基板の上へ向けられる。こ の技術は、やっかいであり、高温と高真空の使用が必要であるが、もたらされる 膜の光電導性は低い部類である（１０−７（Ω−ｃｍ）−’以下）そこで、本発 明の１つの目的は、適当なる光反応性を備えた半導体材料の能率的かつ原価の安 い製造を達成することである。これに関係する目的の１つは、適当なる光起電力 装置と光検出装置を達成することである。

本発明の今一つの目的は、適当なる光電感度を持つ半導体材料を、単結晶材料の 場合よりも、安い原価で、かつより簡単に製造する方法をもたらすことにある。

本発明の更に今一つの目的は、グロー放電やスパッタリング、真空蒸着法よりも 、安い原価で、かつより簡単に、非晶質シリコン材料を得ることである。

発明の概要 上記及びその関連する目的を達成するため、本発明は、約５００Ｃ以下の成る温 度で１またすそれ以上の気相ポリ半導性物質（ｐｏｌｙｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔ ａｎｅ　）の熱分解により、適当なる光電感度を儒えた非晶質半導体を作る方法 を提出する。この方法は、従来のシランやフルオロシラン熱分解技術が、著しく 低い光電導性と、光起電力性におい４ て劣る結果をもたらしたという点で、それらとは異なる。

この方法は、バッチ処理とは異なり、連続処理が可能であり、ダロー放電や、ス パッタリング、真空蒸着による単結晶や、非晶質シリコンの製造に伴う費用の掛 かる複雑な装置はなくて済む。

本発明の１つの側面によると、分解は、約６００ｃから約５００Ｃの範囲内の成 る温度で発生し、それは、３５ＤＣから４５ＤＣの範囲にあることが望ましい。

本発明の今一つの側面によると、分解は、ホリシランの分圧が約１気圧より低く 、水銀約１ミクロン以上の所で発生し、それは、ｉ　Ｔｏｒｒ　以上であること が望ましい。

その圧力は、熱分解中の粒子の気相核生成を抑えるようにするため、約１Ｔｏｒ ｒ　から約１Ｑ　Ｔｏｒｒ　の範囲内であることが望ましく・。

本発明の更に１つの側面によると、そのポリ半導性物質は、ジ半導性物質（ｄｉ ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔａｎｅ　）からヘキサ半導性物質まで（これを含む）に 属するもの、即ち、公式Ｓｃ　Ｈ・・・・但し、ｌ’−３ｃＪは、シリコンやゲ ルマｎ　２ｎ＋２ ニウムのような半導体であり、ｎの範囲は２から６まで・・・・によって表わさ れるものから選ばれる。それらのポリ半導性物質は、ケイ化マグネシウム（Ｍｇ Ｓｉ）のような、半導性塩を、リン酸（Ｈ３ＰＯ４）や、強い硫酸液（Ｈ２ＳＯ ４）。

フッ化水素（ＨＦ）、塩酸（ＨＣＪ）のような液体の酸で反応生成して得るのが 望ましい。ジ半導性物質より高次の半導性物質は、複トラップ蒸留（ｍｕｌｔｉ ｐｌｅ　ｔｒａｐｄｉｓｔｉｌｌａｔｉｏｎ　）　によって分離される。

より純度の高いジシランを望むときは、一旦捕えたジシランを、複数のトラップ によって蒸留分をとるか、低温によるか、低温の分別によるか、或（・は、ガス クロマトグラフ等の別の方法によって、更に純化することができる。

また、ポリ半導性物質は、６塩化ジ７リコン（ｄｉｓｉｌｉｃｏｎ　ｈｅｘａｃ ｈｌｏｒｉｄｅ）のような、半導体のハロゲン化物を、リチウムとアルミニウム の水素化物のような水素化物で還元することによっても作れる。

本発明の更に今一つの側面によると、気相の中には、担体として成る不活性気体 が含まれる。その不活性気体担体として適当なものは、アルゴン、ヘリウム、水 素である。

気相材料は、加熱された基板上で、有利に分解し、その分解温度は、基板のそれ である。

本発明の更に今一つの側面によると、非晶質半導体デバイスは、１またはそれ以 上の気相ポリ半導性物質の熱分解を通して成る物体を形成し、その物体に接点を 与えることによって作られる。その物体は、希望する電導性の型に従ったド−パ ントを含めることができる１またはそれ以上の別々の層として、基板の上に形成 するのが望ましい。境界面を形成する全域のような補助層や、無反射層を入れる こともできる。

図明の説明 本発明のその他の側面は、数個の実施態様例を、下記の図面と併せて考察するこ とにより明らかになるであろう。図面の内、 第１図Ａは、本発明に従った、非晶質半導体の製作方法の流れ図である。

第１図Ｂは、非晶質シリコンの製作方法を示す第１図Ａの流れ図の応用例である 。

第２図Ａは、適当なる半導性物質製造のための１配置例の略図である。

第２図Ｂは、本発明に従った、非晶質半導体製作用の反応室の１例の略図である 。

第２図Ｇは、本発明に従って製造した膜と、その他の技術によって製造したもの との相対量子効率の違いの例を、波長に対してとったグラフである。

第６図は、本発明に従って製作した光検出器と、その関連回路の略図である。

第４図は、本発明によるヘテロ接合型半導体の略図である。

第５図は、本発明に従って製作したショットキ・バリアー光起電力デバイスの断 面図である。

第６図は、本発明に従って製作したＰ−Ｉ−Ｎ型光起電カブノミイスの断面図で ある。

第７図は、本発明に従って製作したＰ−Ｎ型光起電カブ、６イスの断面図である 。

第８図は、本発明に従って製作した今一つのへテロ接合型光起電力デバイスの断 面図である。

方法の詳細な説明 図面を参照しながら説明すると、第１図Ａは、この発明の一般的な実施方法の流 れ図１０ＯＡを示しており、第１図Ｂは、この発明に従い特別な性質を備える非 晶質シリコンを作るという特定分野についての流れ図１００Ｂである。

この発明の実施用として選ばれる半導性物質は、周期律表の第■群から選ばれる 、従って、ゲルマニウムとすすが含まれ得る、また周期律表の第ＶＩ群から選ば れる、従って、セレンとテルルが含まれ得る。後に記すように、特に適している 半導体はシリコンである。

ホリ半導性物質が用意されると、それらは、工程ブロック１０２Ａに示した反応 室へ導入される。、ｄ　ＩＪ半導性物質は、このチャンバー内にある間、工程ブ ロック１０６Ａに示したように、熱分解を受ける。熱分解には、気体状の材料に 対して、その材料を、希望する基板の表面で非晶質半導体に変えるような配慮の もとに、成る適当な温度で熱の作用を与えることが伴う。

こ＼で注目されるのは、従来、技術に比べ、熱分解により生じたホＩＪ半導性物 質は、モノ半導性物質による非晶質半導体の製造に共通に見られる水素欠陥特性 を示さないという点である。その結果、生成された製品を、イオン注入や強力な ト９−ピンクに付す必要はない。

とりわけ、この発明は、図１Ｂの流れ図１００Ｂに従８ う非晶質シリコンの製造に適している。この処理では、パリ半導性物質は、工程 ブロック１０１Ｂの通り、ボリンランの形をとる。出来あがったポリシランは、 工程ブロック１０２Ｂに従って、反応室へと導がれる。このチャンバー内にある 間、ポリシランは、工程ブロック１０３Ｂの通り、加熱作用受ける。これにより 、それらに分解が起って非晶質シリコンとなる。この材料は、モノシランの分解 に必要な温度より相当に低い所で、制御された均質な条件下で作られる。

加えて、ポリシランの分解から生じた非晶質シリコン製品は、水素欠陥を補うた めの後処理を必要としない。

第１図Ａの流れ図に従って作る半導体の場合と同様、第１図Ｂに従って製造した 非晶質半導体も、広範な色々の半導体デバイスにとって一般的に有用である。

一般的な場合、この発明に従って製造される非晶質半導体は、広範な半導体でデ バイス分野において、他の方法で製造された半導体装置換えることができる。そ れは、光起電力や光導電効果、整流の半導体デバイスについて特に云えることで ある。

ポリシランの場合、使えるものに、ジシラン、トリシラン、テトラシラン、バン クシラン及びヘクサシランがある。このグループの異性体も適当である。この種 類の内の有用なものを決めるに当っての制約条件は、希望する反応に入った時の 各ポリシランの安定性である。ポリ７ランの次数が高（なるにつれ、全体的な安 定性が低下９ＨＦｉ’４５８−’５００３６０（５）するが、このことは、通常 、操作条件を適切にすることＫよって補うことができる。

熱分解されるポリシランは、複数のポリシラ／の混合の形をとることもでき、単 一のポリシランとして供給することもできる。更に、少くとも１種のポリ７ラン が存在する限り、その混合気には、モノシランを含んでいてもよい。その場合に は、気相の分圧を低下さす効果があるので、それに応じて、操作条件を調節する 必要がある。

更に、混合気には、ド−パント及び担体不活性気体を含めることができる。

適当な操作圧力は、約１気圧であるが、約１Ｔｏｒｒ位までの低い圧力を用いる こともできる。圧力は、１Ｔｏｒｒ位から１００　Ｔｏｒｒ　位までの範囲内が 望ましい。

ヘキサシランを超えるような、非常に高次のシランは、常温においては無視され るような蒸気圧にしかならないので、標準的な温度と圧力で希望通りの非晶質シ リコン膜を製造しようとしても、効果は、はとんど無い。

しかしながら、高次のシランを加熱して、例えｌフ、水銀１ミリメートルより上 という相当な蒸気圧を作れば、それらも、高品質の非晶質シリコン膜をもたらす ことができる。

この発明に従って非晶質半導体を作るための配置例を、第２図Ａと第２図Ｂに示 す。この配置は、２つの部分、即ち、適切なる半導性物質を作るための２１０と 、その半導性物質を、希望する非晶質半導体に変えるための０ ２５０という部分に分かれる。

その配置２１０は、熱分解による非晶質シリコンの製造用に特別に採用されてい るものであるが、その他の非晶質半導体の製造用に相応な改造の出来ることも理 解されるであろう。配置２１０には、反応室２１１、酸供給源２１２、ケイ化物 供給源２１６及び一連のトラップ２１４と２１５が含まれる。

例として示した変換部２５０の中では、選定したポリ７ランを含む複数の反応物 質が、筒状２６１の反応室２６０に加えられる。反応室２６０は、例として示し たように、基板２６２を含み、その基板上に非晶質シリコンが蒸着される。チャ ンバー２６１は、基板２６２を汚さな（・ような材料で作られて（・る。これに 適した材料として、石英、ガラス、ステンレス鋼がある。

第２図に示した反応室２６１には、入口２６６と出口２６４がある。この入口は 、選択したポリシランまたは、モノシラン−ポリシランの混合気が、制御弁２５ １を通って入る所であり、この弁は、混合気体に、供給源２５２と２５５から１ またはそれ以上のドーパント・ガスを以って補充するようになっている。入口２ ６３の下側には、基板２６２のホルダー２６６用の支持２５６がある。例として 示した基板ホルダー２６６は、１種のカートリッジ・ヒーターであり、七ラミッ ク巻芯とセラミック・バインダーの間に、抵抗要素２６６ｒが巻かれている。後 者は、ホルダーに沿って支持物体まで延びている適当な配線によりエネルギーを 受ける。そのセラミックの芯は、矢印Ｇで表わされた流入気体からステンレス鋼 のケースにより隔てられている。チャンバー２６１には、内部圧力を示すための マノメーター２７０が付いている。

基板２６２の温度は、ヒーター２６６ｒの配線に入っている計器（見えない）に よって監視される。基板２６２の代表的なものは、ガラスである。

希望通りの非晶質シリコン蒸着を行うため、混合気体Ｇは、基板の上を通り、真 空７Ｐンプ（図には現われていない）の力により出口２６４の方向へ引かれる。

基板２６２は、約６５ＤＣから約５０００の範囲内の成る温度で操作され、その 結果、気体流Ｇの少くとも一部は、熱分解される。その分解成分は、点線の矢印 Ｂで示している。混合気体の残りの部分は、排出気体Ｅとして、出口２６４から 引き出される。

上に述べた動的方式に替えて、静的蒸着方式を用いることもできる。静的蒸着で は、半導性特質は、１個の弁を通じて、真空状態になった反応室に導入される。

次いで、排出弁と大口弁を閉ると、チャンバ内に、特定容積の混合気体が閉込め られることになる。

更Ｋ、蒸着される非晶質シリコンの電気的性質は、供給源２５２と２５５から出 るドーパント・ガスの性質に従って支配される。Ｐ型のド−ピングのためには、 ド−パント・ガス２５２は、Ｂ２Ｈ６やＢ１ｏＨ１４等々と云った成る硼化水素 とすることができ、一方で、ｎ型ド−ビン１２ グのド−・ξント・ガス２５５は、ＰＨ３やＰ２Ｈ４のような成るリン化水素で ある。また別な方法として、反応物質の中へ、硼化マグネシウムかリン化マグネ シウムまたはその双方を加えることにより、希望する水素化物トゝ−パントを、 混合気体の中で形成することもできる。その能様々なド−パントの内のどれかソ 使用できるということは、うなずけるであろう。場合によっては、同じド−パン ト・ガスを、供給源２５２と２５６のような２つ以上の独立の供給源から、選択 的に加えるのが望ましいこともある。

チャンバー２６１にひｙが入った時に、反応物質の自然発火を抑える目的から、 混合気体の主成分は、不活性気体の担体とするのが望ましく、注目すべき事項で ある。

図２の基板２６２は、経済的な理由からガラスが選ばれたが、金属基板、（特に 鋼）を用いることもできる。

非晶質ゲルマニウムの蒸着には、′）ゲルマン（Ｇｅ２Ｈ６）を用いることがで き、その蒸着は、１５０Ｃから２２ＤＣの範囲内の成る温度で行われた。ジゲル マンの代りとして、モノゲルマン（Ｇ　ｅ　Ｈａ　）を使うこともできるが、蒸 着速度が、ジゲルマンに比べや＼低い。その他にも、トリゲルマン（Ｇｅ３Ｈ８ ）などの高次ゲルマンを用いることもできる。

この発明の実施方法につ〜・ては、更に、表１に掲げた諸点があり、この表では 、それらを、今までの説明通り気体が高次のシランであるとして、非限定的な幾 つかの例にまとめて示す。

〉 ○ ４ 装置の詳細な説明 本発明に従って製造される非晶質半導体は、広い範囲の色々な半導体デバイスの 形成に使用できる。この発明によって製造された非晶質シリコン膜は、普通のグ ロー放電や高真空で蒸着した膜とは異なるという点に注目することが大切である 。この発明に従った膜は、イオン損傷を受けない。

この発明による膜と従来技術によるものの特性の差を示す１例として、第２図Ｃ は、典型的なグロー放電膜と、この発明に従った膜のスＲクトル反応を比較して いる。

第２図Ｃの曲線は、光起電力の相対量子効率を、励起放射の波長に対してプロッ トしたものである。

第２図Ｃから明らかなように、グロー放電膜に比べ、この発明によって製造した 非晶質シリコン膜のス投りトル反応は、相対量子効率が高く、かつ、波長範囲の 広が更に、高真空蒸着膜に比べ、この発明によるものは、著しく高い光電導性、 例えば、センナメートル当り１（ｌｒ６から１０−　’　ｏｈｍｓ’（ｏｈｍｓ −ｃｍ−′１）を達成するが、米国特許４．２３７，１５０及び４，２３７，１ ５１の高真空蒸着膜では、１０−９から１０−７ｏｈｍｓ　−ｃｒｒＬ−１の範 囲である。

そのようなデバイスの１つが、第６図の光検出器６００である。非晶質シリコン 蒸着６０２を付けたガラス基板５０１に、アルミニウム接点６０６と５０４が備 えられ、電池６０５を通って負荷ろ０６へと回路接続されている。

入射光３０７が、非晶質シリコン層６０２に当ると、幾つかの電子空孔対を生じ 、その空孔に、電池６０５の電圧が働く結果、負荷３０６には、発生した電子空 孔対の数に応じた電圧の上昇が生ずる。

この発明に従って製造した非晶質シリコンを利用している今一つのデバイスは、 図４のへテロ接合型半導体デバイス４００である。このデバイスは、一方では、 ｎ形材４０６と真性（１形）材４０２の間、他方では、その真性材４０２とＮ形 半導体材４０１０間に、ＪｌとＪ２という異種の接合を持っている。

ｐ形とｎ形の各村４０６と４０１のバンドギャップは、真性材４０２のものとは 異なる。真性材４０２とｎ形材４０ろはともに、気相成長によって形成されて（ ・る。このｎ形材の場合、フォスフインのような成るビーパントが入っている。

ｎ形材４０３も、硼素のような適当なドーパントを伴った気相成長によって作ら れる。加えて、ｐ形材の気体流には、メタンかデセチレンが入っていて、シリコ ンと炭素の合金（ａ−（Ｓｉ、Ｃ）：Ｈ）を生ずるようになっている。

その結果生ずるデバイス４００は、グリッド接点４０４によって制御される一種 のＰ−Ｉ−Ｎ型半導体デバイスであり、それは基板４０５の上に蒸着することが 望ましい。デバイス４００は、その層４０１が非晶質シリコン・炭素合金であり 、真性層４０２よりも・ζンドギャップが高いので、他の同類のデノξイスに比 べ、真性層４０２１６ により多くの光を通すことができると℃・う長所がある。

概して云えば、望ましい半導体デバイスは、他の方法によって作られる半導体層 を、この発明に従って作った半導体装置換えることによって製造できる。適当な 例として、例えば、米国特許４，０６４，５２１による様々なデノミイスは、従 来技術によるグロー放電非晶質シリコンを、熱分解したポリ半導性物質で置換え ることにより、この発明に従った適応を行うことができる。

５１ｎＨ２ｎ＋。（ｎ＝２〜６）がら作ったＣＶＤ非晶質シリコンの局在化状態 の平均密度は、１０１６／ｃｒｎ３から１０１７／ｃｌｎ３の範囲内にあると考 えられており、また、デバイス性能からそのように推論されるが、それは、その 他の方法によって作られた非晶質シリコン、即ち、スパッターや蒸気化した非晶 質シリコンの場合に比べ格段に低い。その局在化状態の平均密度は、１０１９／ ｃｒｎ３以上である。この密度つまり欠陥度の低い状態は、空乏層波がりを長く し、再結合を少くすることになり、優れた品質のデバイスをもたらす。

そのようなデバイスの１つが、第５図のショットキ・バリア太陽電池５００であ り、それは、基板５１２と、）非晶質シリコンの本体５１４により形成されてい る。デバイス５００の中には、金属層５１６、対向境界面５１８、無反射層５２ ０、太陽光線５２６の入射表面５２２及びグリッド電極５２４がある。

第１ド−プ層の電極６２８の表面抵抗率が約１０オー５ム程度以上である場合に は、本体６１４内に発生した電流を集めるため、第１ド−プ層６１６の表面に、 第５図で述べたようなグリッド接点を備えることが望ましい。

伝達電極２６８の反対側にある第２１−プ層６１５０表面には、電気接点６２７ がある。この電気接点６２７は、相応の電導性を有する、アルミニウムや、クロ ム、タンタル、アンチモニー、ニオビウム、ステンレス鋼のような材料から作ら れる。

第５図の所で既に述べたように、５ｉｎＨ２ｎ＋２（ｎは２から６まで）の気相 成長によって作った非晶質シリコン膜の吸収係数は、可視領域において、単結晶 シリコンのそれよりも大きい。この理由から、非晶質シリコンでは、その薄い層 だけで充分に太陽光線の吸収ができる。

典型的には、非晶質シリコンでできた真性領域の厚みは、約１ミクロンかそれ以 下であり、一方、第１と第２のド−プ層６１６と６１５の厚みは、数百オングス トロームである。

第７図を見ると、この半導体デバイス７１０は、光起電力デバイスであり、詳し くは、Ｐ−Ｎ形接合太陽電池である。光起電力ジノζイス７１０には、適当なド −プ気体を用いて、この発明に従ったポリシラン気相成長法によって作った非晶 質シリコンの領域７１１が含まれる。

この領域７１１は、一方の電導性を持つ第１ド−プ層７５２と、それに接する、 反対の電導性を持った第２ド−プ層７５４から成り、その中間にＰ−Ｎ形接合７ ５６８ を持つ。説明のため、いま、第１ド−プ層７５２が、Ｐ形材料で出来ており、第 ２ド−プ層が、Ｎ形の伝導性のものと仮定する。この第１及び第２のド−ノ層７ ５２と７５４とも、この光起電力デバイス７１００本体７１４である。領域７１ １の中には、第２ド−プ層７５４よりもド−プ濃度の高い第６ド−プ層７５８が 、第２ド−プ層７５４の表面に接する形で含まれる。かくして、第６ド−プ層７ ５８は、Ｎ形電導性である。第３トゝ−プ層７５８は、本体７１４の中にオーム 接点を作るのを助ける。

第５図、第６図及び第７図で示した実施態様は、それぞれ太陽電池として説明し たが、この発明では、これらの実施態様が、高周波光検出器、即ち、放射エネル ギーに反応するデバイスとしても利用され得るものと予想している。

第８図を見ると、この発明の半導体デノミイスの更に１つの実施態様を８１０と して示している。半導体デバイス８１０は、この発明の６番目の実施態様を説明 するためＫ、１つのへテロ接合型光起電力デバイスとして説明するものである。

光起電力デバイス８１０には、熱分解によって作った非晶質シリコンから成る本 体８１４がある。この非晶質シリコンの本体８１４は、この発明の第２の実施態 様の本体４０２と同じ特性を持つ。

光起電力デバイス８１０の製作は、これまでに述べた実施態様のそれと似通って −・る。

その半導体８６０は、（第４図と第５図で既に述べたように）、非晶質シリコン の本体８１４を蒸着する変換装置の中で、支持物として作用することもできる。

これに代る製作の方法として、本体８１４を、ジシランの熱分解によって形成し た後、半導体領域８６０を、本体８１４上にス・ミツターすることもできる。次 いで、第１電極８６６と中間層８６８及び第２電極８７０が、この分野ではよく 知られた、マスキングと蒸着の技術によって形成される。

この発明の６番目の実施態様は、これまで、光起電力デバイスとして述べてきた が、半導体技術に熟達した者にとって、このようなデバイスが、一種の整流器の 働きもなし得ることは明らかである。デバイス８１０を整流器として働かす場合 には、その半導体領域８６０は、太陽光線に対して半透明や透明な材質のもので ある必要はない。更に、太陽光線が衝突し得る入射表面８５４も必要でない。

以上、この発明の様々な側面を、図面と仕様によって説明してきたが、これまで の詳細な説明は、例示的なものに過ぎないこと、及び図示され、記述されたこと に対する様々な変更や、それと同等な構成要素の置換えが、添付した請求事項の 中に述べられている、この発明の精神と範囲から離れることなくできるというこ とが理解されるはずである。

２０ 装置の名称（第６図〜第８図） ３００光検出器 ３０１　ガラス基板　３０２非晶質モ ３０３　アルミニウム接点　３０４　アルミニウム接点３０５電池　６０６負荷 ６０７入射光 ４００ヘテロ接合型デバイス ４０１　Ｎ形材　４０２真性材 ４０３　Ｐ形弁晶質シリコン・炭素合金４０４グリッド８接点　４０５基板 ５００　ショットキ・バリア光起電力デバイス５１２基板　５１４非晶質シリコ ン本体５１６金属層　５１８対向境界面 ５２０無反射層　５２２入射表面 ５２４　グリッド８電極　５２６太陽光線６１０　Ｐ−Ｉ−Ｎ形光起電力デバイ ス６１ろ第１ド−プ層　６１４非晶質シリコン本体６１５第２ド−プ層　６１７ 真性層 ６２６太陽光線　６２７電気接点 ６２８伝達電極　６２９入射表面 ７１０　Ｐ−Ｎ形光起電力デバイス ７１１　非晶質シリコン　７１４デバイスの本体７２６太陽光線　７２８伝達電 極 ７２９入射表面　７５２第１１一プ層 ７５４第２１’−プ層　７５６　Ｐ−Ｎ形接合７５７電気接点　７５８第６ド一 プ層 ８１０ヘテロ接合型光起電力デ・ミイス８１４非晶質シリコン　８２６太陽光線 ８５４入射表面　８６０半導体 ８６２ヘテロ接合　８６６第１電極 ８６８中間層　８７０第２電極 第２図Ｂ　２５０ 第２図Ｃ コな　灸　（ｎｍ） 手続補正書 昭和５７年１２月２ｒ日 特許庁長官若杉和犬殿 １　国際出願番号 ＰＣＴ／ＵＳ　８２１００２９９ ３　補正をする者 事件との関係　特許出願人 住所　アメリカ合衆国ニューシャーシー州０８５４０．プリンストン。

ピー・オー・ボックス１７７ 名称クローナー・コーポレイション ４代理人 住所　〒１００東京都千代田区永田町２丁目１０番２号秀和永田町ＴＢＲ３０４ 号 昭和５７年１２月２日　（発送日　昭和５７年１２月７日）６　補正の対象 （１）％許法第１８４条の５第１項の規定による書面（以下「所定の書面」とい う） ７　補正の内容 （１）所定の書面を、本手続補正書添付のもの（「４発明者」の項の末尾に１（ 外１名）」と追記し、［５特許出願への項に代表者の氏名を記載したもの）のと おりに訂正する。

（２）図面を、本手続補正書添付のもの（第１図Ａ乃至第８図、図面の数６枚） のとおりに訂正する。

（３）代理権を証する書面として、本手続補正書添付の委任状を提出する。

８　添付書類の目録 （１）訂正後の所定の書面　１通 （２）図面　６通 （３）委任状及び訳文　各１通

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １．１またはそれ以上の気相モリ半導性物質を、約５００Ｃ以下の成る温度で熱 分解することから成る、非晶質半導体の製造方法。 ２、請求の範囲第１項の方法であって、その熱分解が、約３００Ｃから約５０Ｄ Ｃの範囲内の成る温度で起るもの。 ６、請求の範囲第２項の方法であって、その温度が、約３５０Ｃから約４５０Ｃ の範囲内にあるもの。 ４、請求の範囲第１項の方法であって、その熱分解が、水銀の約１ミクロンより 高く、約１気圧より低い成る分圧で起るもの。 ５、請求の範囲第４項の方法であって、その圧力が、約１Ｔｏｒｒ　からの範囲 にあるもの。 ６、請求の範囲第５項の方法であって、その圧力が、約ｉ　Ｔｏｒｒ　から約ｉ 　Ｑ　Ｑ　Ｔｏｒｒ　までの範囲内にあることにより、粒子の気相核生成を抑え るもの。 Ｚ　請求の範囲第１項の方法であって、そのポリ半導導性物質が、公式５ｉｎＨ ２ｎ＋２のｎが２から６までで表わされる、ジシランからヘクサシランまで（こ れヲ含む）にわたるものから選ばれるもの。 ８、請求の範囲第１項の方法であって、その気相に、１またはそれ以上のド−ノ ミント・ガスを含むもの。 ９　請求の範囲第８項の方法であって、そのド−パント・ガスが、リンを含む１ 群と硼素を含む気体から選ばれるもの。 １０、請求の範囲第９項の方法であって、そのリンを含む気体がフォスフイン（ ＰＨ３）であり、その硼素を含む気体がジボラン（Ｂ２Ｈ６）であるもの。 １１、請求の濁性菌１項の方法であって、その気相に、担体として成る不活性気 体を含むもの。 １２、請求の範囲第１１項の方法であって、その担体不活性気体が、アルゴンま たはヘリウムであるもの。 １６、請求の範囲第１項の方法であって、そのポリシランの１またはそれ以上が 、加熱された基板に当って分解するもの。 １４　請求の範囲第１６項の方法であって、その分解が、基板の温度で起るもの 。 １５、　（ａ）　１またはそれ以上の気相ポリシランを熱分解することによって 本体を形成し、かつ （ｂ）　その本体に１またはそれ以上の接点を付ける段階から成る、 非晶質シリコン半導体デバイスの製造方法。 １６、請求の範囲第１５項の方法であって、その本体が、成る基板の上に形成さ れるもの。 １Ｚ　請求の範囲第１５項の方法であって、その本体が、複数の独立した分解に よって、各々、１つの各個の層を形成しながら形成されるもの。 １８、請求の範囲第１７項の方法であって、その層の１またはそれ以上が、トゝ −バンドを含むもの。 冴 １９　請求の範囲第１８項の方法であって、そのトゝ−プされた層が、１または それ以上の形の電導性であるもの。 ２０、請求の範囲第１９項の方法であって、その電導性にＰとＮがあるもの。 ２１、請求の範囲第１７項の方法であって、その蒸着された層の１またはそれ以 上に対して、成る金属の対向境界面の備えを含むもの。 ２２　請求の範囲第１９項の方法であって、そのデバイスの中に、成る無反射層 の備えを含むもの。 （ａ）１またはそれ以上のポリシランの熱分解と成るド−パントにより、電導性 ある基板上に、強力にド−プした非晶質シリコン層を形成し、（ｂ）　そのド− プした層の上に、１またはそれ以上のポリシランの熱分解によって、ド−プしな い非晶質シリコン層を蒸着し、 （Ｃ）　そのド−プしない層の上に成る金属を蒸着して、ショットキ・−ミリア を形成する段階から成る、非晶質半導体ショットキ装置の製造方法。 ２３、（ａ）１またはそれ以上のポリシランの熱分解と成るドーパントにより、 電導性ある基板上に、ドープした第１のａ−３ｉ層を形成し、 （ｂ）　その第１のト９−プ層の上に、ポリシランの熱分解と成るド−パントに よって、ドープした第２のａ−８ｉ層を形成し、 （Ｃ）　その軽＜ド−プした層の上に、ポリシランの熱分解と成るド−パントに よって、第１ド−プ層の電導性とは反対の形の電導性を持つ、ド−ゾした第６の ａ−８ｉ層を形成し、 （ｄ）　第２ド−プ層に、電導性あるオーム接点を与える段階から成る、 非晶備シリコン接合装置の製造方法。 ２４、請求の範囲第２６項の方法であって、その第２）″′−プａ−３ｉ層が、 １またはそれ以上のポリシランの熱分解によって蒸着した、ドープの無いａ−８ ｉ層に置換ったもの。 ２５、請求の範囲第２２項に従った太陽光起電力デバイスであって、そのショッ トキ・バリアが、太陽光線に対して半透明であるものの製造方法。 ２６、請求の範囲第２２項に従った太陽光起電力装置であって、その電導性ある 基板が、太陽光線に対して半透明であるものの製造方法。 ２Ｚ請求の範囲第２６項に従った太陽光起電力装置であって、その電導性ある基 板が、半透明の導通性を有する電適によってお＼われだガラスであるものの製造 方法。 ２８、請求の範囲第２７項の方法であって、その半透明の導通性を有する一電極 が、ド−プした酸化錫（Ｓ　ｎ　Ｏ２）または酸化インジウム（工ｎ２０３）ま たはその合金であるもの。 酋請求の範囲第２３項または２４項に従った太陽光起６ 電力デバイスであって、そのオーム接点が、電導性ある基板のいずれかが、太陽 光線に対して半透明であるものの製造方法。 ろ０．請求の範囲第２３項または第２４項に従った太陽光起電力装置であって、 その電導性ある基板が、非晶質シリコン接合デバイスを蒸着された金属であり、 オーム接点が、太陽光線に対して半透明であるものの製造方法。 ３１、請求の範囲第２９項に従った太陽光起電力デバイスであって、その電導性 ある基板が、半透明の導通性を有する電極によってコーティングされたガラスで あるものの製造方法。 ３２　請求の範囲第３１項に従った太陽光起電力装置であって、その半透明の導 通性を有する電極が、ド−プした酸化錫（Ｓ　ｎ　Ｏ２）　か、酸化インジウム （Ｉｎ２０３）かその合金であるものの製造方法。 ６ろ、（ａ）１またはそれ以上のポリシランの熱分解と成るド一・ミントによっ て、電導性ある基板上に、ト８−プした第１のａ−３ｉ層を形成し、 （ｂ）　その第１トゝ−プ層の上に、１またはそれ以上のポリシランの熱分解と 成るド−パントによって、ド−プした第２のａ−８ｉ層を形成し、（ｃ）その第 ２ドープ層とへテロ接合を形成し、かつ、その形成されたヘテロ接合が、第１ド −プ層と第２ド−プ層の間に形成された接合の極性型と反対７ の極性型になるような極性型のド−プ半導体材質を蒸着し、 （ｄ）　段階Ｃの半導体材にオーム接点を与える段階から成る、 非晶質シリコン半導体へテロ接合装置の製造方法。 ６４、請求の範囲第６６項の装置の製造方法であって、その半導体材質が、砒化 ガリウム（ＧａＡｓ）　、シリコン（Ｓｌ）、酸化インジウム（Ｉｎ２０３）、 酸化錫（Ｓｎ０２）、酸化インジウムと酸化錫の合金、硫化カドミウム（ＣｄＳ ）、硫化亜鉛（ＺｎＳ）及び硫化カドミウムと硫化亜鉛の合金から成るグループ の中から選ばれるもの。 ６５、請求の範囲第６６項のデバイスの製造方法であって、その半導体材質が、 ド−プした第２のａ−８ｉ層よりも大きなバンドギャップを持っているもの。 ６６、請求の範囲第６６項の装置であって、その組立て段階を逆にした、即ち、 そのヘテロ接合を形成する第６ド−プ半導体材質が基板であり、その上に、上記 の第２ビープａ−３ｉ層、と上記の第１１−プａ−３ｉ層を順次蒸着し、続いて 、第１と第６のド−プ半導体基板にオーム接点を形成する製造方法。 ６Ｚ　請求の範囲第６６項の装置の製造方法であって、そのオーム接点が、太陽 光線に対して半透明であるもの。 ６８、請求の範囲第３７項の方法であって、その半透明の接点が、ド−プした酸 化錫（Ｓ　ｎ　Ｏ２）か、酸化インジウム（Ｉ　ｎ　２０３　）か、酸化インジ ウムの合金、か、酸化あ インジウムと酸化錫の合金であるもの。 ６９　請求の範囲第６３項の方法であって、その電導性ある基板が、太陽光線に 対して半透明であるもの。 ４０　請求の範囲第６９項の方法であって、その電導性ある半透明の基板が、ド −プしたＳｎＯ２か■ｎ２０３或いは、■ｎ２０３と５ｒｌＯ２の合金か、薄い 金属膜を含む、半透明の導通性ある電極によってコーティングされたガラスであ るもの。 ４１、請求の範囲第３６項の方法であって、その第２トゝ−プａ−３ｉ層が、１ またはそれ以上のポリシランの熱分解によって蒸着された、ド−プの無いａ−８ ｉ層に置換ったもの。 ４２、請求の範囲第２２項の方法であって、そのド−プの無いａ−８ｉ層が、１ またはそれ以上のポリシランの熱分解と成るトゝ−バンドによって蒸着したド− プ層に置換ったもの。 ４３　請求の範囲第１項の方法であって、そのポリ半導性物質が、公式ＧｅｎＨ ２ｎ＋２のｎが２から６までで表わされるジゲルマンからヘクサゲルマン（これ を含む）にわたるものから選ばれるもの。 羽、請求の範囲第４３項の方法であって、その中で云う分解の温度が１５ＤＣと ２２００の間であるもの。