JPS5841340A - 核磁気共鳴を用いた検査装置 - Google Patents
核磁気共鳴を用いた検査装置Info
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- JPS5841340A JPS5841340A JP56138572A JP13857281A JPS5841340A JP S5841340 A JPS5841340 A JP S5841340A JP 56138572 A JP56138572 A JP 56138572A JP 13857281 A JP13857281 A JP 13857281A JP S5841340 A JPS5841340 A JP S5841340A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）を用い対象物体中の核
スピンの密度分布、緩和時間分布などを非破壊的に求め
る検査装置に係り、特に検査領域あるいけ対象物体の大
小に応じて傾斜磁場の強度を変化させうる装置に関する
。
スピンの密度分布、緩和時間分布などを非破壊的に求め
る検査装置に係り、特に検査領域あるいけ対象物体の大
小に応じて傾斜磁場の強度を変化させうる装置に関する
。
最近核磁気共鳴装置によシ物体内の核スピン密度あるい
は緩和時間分布など核磁気共鳴に関する情報を物体の外
側から非破壊的に検出し、映倫化することが試みられて
いる。このような核磁気共鳴に関する各種情報を位置の
関数として検出する方法として、これまで種々の方式が
提案されているが、磁場焦点法を除くと、いずれも互い
に直交する傾斜磁場を利用し、峻別すべき核スピンを各
各特定の静磁場下に置くことで、核スピンに座標付けを
行うものであった。この場合、傾斜磁場と静磁場との和
の磁場強度により核スピンの共鳴周波数が決まるので、
核磁気共鳴信号を周波数分析−喧 すれば逆に核スピンの位置を知ることができた。
は緩和時間分布など核磁気共鳴に関する情報を物体の外
側から非破壊的に検出し、映倫化することが試みられて
いる。このような核磁気共鳴に関する各種情報を位置の
関数として検出する方法として、これまで種々の方式が
提案されているが、磁場焦点法を除くと、いずれも互い
に直交する傾斜磁場を利用し、峻別すべき核スピンを各
各特定の静磁場下に置くことで、核スピンに座標付けを
行うものであった。この場合、傾斜磁場と静磁場との和
の磁場強度により核スピンの共鳴周波数が決まるので、
核磁気共鳴信号を周波数分析−喧 すれば逆に核スピンの位置を知ることができた。
ところで、従来まで提案されている装置においては、対
象物体あるいは検査領域の大小に対応した強度を有する
傾斜磁場を印加することは行なわれていなかった。
象物体あるいは検査領域の大小に対応した強度を有する
傾斜磁場を印加することは行なわれていなかった。
そのため、このような従来装置では例えば頭部と胸部を
検査する場合とで空間分解能が同一となるため、頭部の
ように小さな対象物体の場合、頭部を構成する要素が少
なくなり、胸部に比べると粗い儂となってしまう欠点を
有していた。
検査する場合とで空間分解能が同一となるため、頭部の
ように小さな対象物体の場合、頭部を構成する要素が少
なくなり、胸部に比べると粗い儂となってしまう欠点を
有していた。
本発明の目的は、核磁気共鳴を用いた検査装置において
、対象物体あるいは検査領域の大小によシ傾斜磁場の強
度を変化させることで、検査対象に応じた最良の空間分
解能が得られる装置を提供することにある。
、対象物体あるいは検査領域の大小によシ傾斜磁場の強
度を変化させることで、検査対象に応じた最良の空間分
解能が得られる装置を提供することにある。
すなわち、傾斜磁場強度が検査対象によらず一定ならば
、共鳴信号の帯域は対象物体あるいは検査領域の大きさ
に比例するため、サンプリング周波数を変化させない限
り、小さな対象の場合、対象のサンプル点数が減少する
。ところがサンプリング周波数は、最も大きな検査対象
に対して上限が決まるため、小さな対象の場合にサンプ
リング周波数を上げることは意味がなくなる。そこで、
本発明では小さな検査対象に対しては傾斜磁場の強度を
増し、信号の帯域を広げてサンプル点数を増加させるこ
とによシ空間分解能を高める。
、共鳴信号の帯域は対象物体あるいは検査領域の大きさ
に比例するため、サンプリング周波数を変化させない限
り、小さな対象の場合、対象のサンプル点数が減少する
。ところがサンプリング周波数は、最も大きな検査対象
に対して上限が決まるため、小さな対象の場合にサンプ
リング周波数を上げることは意味がなくなる。そこで、
本発明では小さな検査対象に対しては傾斜磁場の強度を
増し、信号の帯域を広げてサンプル点数を増加させるこ
とによシ空間分解能を高める。
以下、本発明の実施例を図面を参照しながら説明する。
第１図に本発明で用いる装置の構成を示す。静磁場Ｈｏ
を発生する磁石１内に対象物体２が挿入され、対象物体
２には高周波磁場と傾斜磁場が印加される。コイル３は
高周波磁場を発生させると同時に、対象物体２から生じ
た信号を検出するためのものであり、〈ら形あるいはソ
レノイド状あるいは円線輪などの公知のコイルを用いる
。
を発生する磁石１内に対象物体２が挿入され、対象物体
２には高周波磁場と傾斜磁場が印加される。コイル３は
高周波磁場を発生させると同時に、対象物体２から生じ
た信号を検出するためのものであり、〈ら形あるいはソ
レノイド状あるいは円線輪などの公知のコイルを用いる
。
２個のコイル４はそれぞれＸ、Ｙ方向の傾斜磁場を発生
させるだめのもので、第２図にＸ方向の傾斜磁場を発生
させるコイル４の構成を示す。Ｙ方向の傾斜磁場を発生
させるコイルは第２図のコイルをＺ軸のまわ、！１）Ｋ
９０’回転させたものＫよシ得られる。これらのコイル
およびＺ方向傾斜磁場を発生するコイル５にはそれぞれ
駆動装置６，７゜８により電流が供給される。これらの
駆動装置は計算機９からの信号によ多動作する。コイル
５としては、互いに逆向きに電流が流れるように配線さ
れた円線輪を用いる。これらのコイル５，６゜７により
発生する傾斜磁場の強度は、対象物体の大きさを検出す
る装置１１あるいは本装置の操作者からの指令によシ、
変化させることができる。
させるだめのもので、第２図にＸ方向の傾斜磁場を発生
させるコイル４の構成を示す。Ｙ方向の傾斜磁場を発生
させるコイルは第２図のコイルをＺ軸のまわ、！１）Ｋ
９０’回転させたものＫよシ得られる。これらのコイル
およびＺ方向傾斜磁場を発生するコイル５にはそれぞれ
駆動装置６，７゜８により電流が供給される。これらの
駆動装置は計算機９からの信号によ多動作する。コイル
５としては、互いに逆向きに電流が流れるように配線さ
れた円線輪を用いる。これらのコイル５，６゜７により
発生する傾斜磁場の強度は、対象物体の大きさを検出す
る装置１１あるいは本装置の操作者からの指令によシ、
変化させることができる。
次に信号伝達系について述べる、核スピンを励振する高
周波磁場は、シンセサイザ１２により発生させた高周波
を変調装置１３で波形整形・電力増幅し、コイル３に電
流を供給することで発生させる。対象物体２からの信号
は同じくコイル３で受信し、増幅装置１４を通った後、
検波器１５で直交検波され、計算機９に入力される。計
算機９は信号処理後プラクン管１６に映倫を表示する。
周波磁場は、シンセサイザ１２により発生させた高周波
を変調装置１３で波形整形・電力増幅し、コイル３に電
流を供給することで発生させる。対象物体２からの信号
は同じくコイル３で受信し、増幅装置１４を通った後、
検波器１５で直交検波され、計算機９に入力される。計
算機９は信号処理後プラクン管１６に映倫を表示する。
以上述べた装置は、傾斜磁場の強度が対象物体あるいは
対象領域の大小により変化することを除けば公知の装置
であるので、これ以上の詳細な説明は省略する。
対象領域の大小により変化することを除けば公知の装置
であるので、これ以上の詳細な説明は省略する。
ここで、傾斜磁場の強度を対象に応じて可変とする理由
について詳細に述べる。核磁気共鳴においては、共鳴周
波数ｆ０は、核スピンの置かれている静磁場Ｈ０Ｋ比例
し、次式で表わされる。
について詳細に述べる。核磁気共鳴においては、共鳴周
波数ｆ０は、核スピンの置かれている静磁場Ｈ０Ｋ比例
し、次式で表わされる。
ここで、ｒは核磁気回転比と呼ばれ、プロトンにおいて
は１７５Ｘ１０’ Ｈｚ 、Ｑａｕｓｓ−１ノ値を有す
る。さて第３図に示すように直径１．厚さΔＺの対象物
体１７ｔ−検査することを考える。この物体内の核スピ
ンの分布あるいは、緩和時間の分布を検査するために種
々の方式が提案されているが、ここではＬａｕｔｅｒｂ
ｕｒによシ提案された投影−再構成法（Ｎａｔｕｒｅ
、 ２４２．１９０ （１９７３） ） ｋ取り上げ、
本発明を説明することにする。この方法は、傾斜磁場を
物体の種々の方向から印加し、得られた信号を周波数軸
上で見ると、傾斜に垂直な面内に積分された信号が得ら
れることを利用するものである。核磁気共鳴においては
、式（１）からも分かるように、同−静磁場内の核スピ
ンは同一周波数で共鳴するため、傾斜に垂直な面内の核
スピンは同一の共鳴周波数を有するからである。このよ
うにして得られた投影図から、元の核スピンの分布ケ求
めることはＸ線ＣＴと全く同様である。
は１７５Ｘ１０’ Ｈｚ 、Ｑａｕｓｓ−１ノ値を有す
る。さて第３図に示すように直径１．厚さΔＺの対象物
体１７ｔ−検査することを考える。この物体内の核スピ
ンの分布あるいは、緩和時間の分布を検査するために種
々の方式が提案されているが、ここではＬａｕｔｅｒｂ
ｕｒによシ提案された投影−再構成法（Ｎａｔｕｒｅ
、 ２４２．１９０ （１９７３） ） ｋ取り上げ、
本発明を説明することにする。この方法は、傾斜磁場を
物体の種々の方向から印加し、得られた信号を周波数軸
上で見ると、傾斜に垂直な面内に積分された信号が得ら
れることを利用するものである。核磁気共鳴においては
、式（１）からも分かるように、同−静磁場内の核スピ
ンは同一周波数で共鳴するため、傾斜に垂直な面内の核
スピンは同一の共鳴周波数を有するからである。このよ
うにして得られた投影図から、元の核スピンの分布ケ求
めることはＸ線ＣＴと全く同様である。
さて、第３図に示す対象物体からの共鳴信号は、傾斜磁
場を印加しない状態でも横緩和時間Ｔげで特徴付けられ
る線幅を有し、その形状関数Ｐ（ホ）は通常ローレンツ
型となり次式で表わされる。
場を印加しない状態でも横緩和時間Ｔげで特徴付けられ
る線幅を有し、その形状関数Ｐ（ホ）は通常ローレンツ
型となり次式で表わされる。
ここで、ψ。は中心角周波数であり、ωは観測時の角周
波数である。
波数である。
いまＹ方向に傾斜磁場Ｇ、を印加し、Ｘ方向に沿った線
上からの核スピンの積分された信号を検出すること全考
える。Δｌ、離れた２点ｉ、ｊからの信号を識別するた
めには、傾斜磁場Ｇ、Ｆｉ次式全満足しなければならな
い。
上からの核スピンの積分された信号を検出すること全考
える。Δｌ、離れた２点ｉ、ｊからの信号を識別するた
めには、傾斜磁場Ｇ、Ｆｉ次式全満足しなければならな
い。
１
””ｒＴ〆可 ・・・・・・・・・（３）すなわち
、２点盪、ｊからの共鳴信号の中心周波数が共鳴線幅以
上に離れ、両者が分離できるための条件である。この条
件は、Ｘ方向の線上にある全てのスピンからの信号に対
しても成立するから、式（３）は投影・再構成するのに
必要な傾斜磁場の強度の下限を与える関係式である。勿
論０２を大きくすれば分離度は向上するが、それととも
に共鳴信号の線幅も広がり振幅が低下するので、８Ｎ比
の低下を招き無制限に大きくはできない。
、２点盪、ｊからの共鳴信号の中心周波数が共鳴線幅以
上に離れ、両者が分離できるための条件である。この条
件は、Ｘ方向の線上にある全てのスピンからの信号に対
しても成立するから、式（３）は投影・再構成するのに
必要な傾斜磁場の強度の下限を与える関係式である。勿
論０２を大きくすれば分離度は向上するが、それととも
に共鳴信号の線幅も広がり振幅が低下するので、８Ｎ比
の低下を招き無制限に大きくはできない。
このような投影図から元の核スピンの像を得るＫは、Ｘ
線ＣＴと同様信号をサンプリングし、偉まり、線幅の２
倍の周波数以上に大きくしても分解能はほとんど向上し
ないことが知られている。
線ＣＴと同様信号をサンプリングし、偉まり、線幅の２
倍の周波数以上に大きくしても分解能はほとんど向上し
ないことが知られている。
この周波数を限界サンプリング周波数という。
そこで、直径ｌ■の胸部を対象に傾斜磁場Ｇ。
として２／（γＴ、 ４）−Δ４）全印加し、サンプリ
／得られる。次に、直径ム（ムぐｈ）の頭部を同じ装置
で検査する場合を考えると、共鳴信号の帯域はム・Ｇｙ
となるので、サンプリング周波数として限界サンプリ
ング周波数を選ぶと、全部でム・Ｇ、ｒＴｌｅ／２のデ
ータ数が得られる。これは胸部の場合に比べるとＡｈ／
１．ｓに減少した値となり、胸部と同じサンプリング点
数とすれば残υのサンプリング点は対象物体外をサンプ
ルしたことになる。このようなデータ点の減少を補うた
めにサンプリング周波数を高めることは、前述したよう
に分解能には寄与しない。そこで、頭部の場合には傾斜
磁場Ｇ、′としてＧア′＝Ｇア・１．１／ム（Ｇ、′＞
ＯＦ ）’を印加するとその周波数帯域はＧ、・ムとな
り胸部と同じ値になる。従って、同じサンプリング周波
数を用いても、有効なサンプリング点は減少することが
ないので、傾斜磁場の大きさを変化させない場合に比べ
、より高い分解能を達成できるととになる。
／得られる。次に、直径ム（ムぐｈ）の頭部を同じ装置
で検査する場合を考えると、共鳴信号の帯域はム・Ｇｙ
となるので、サンプリング周波数として限界サンプリ
ング周波数を選ぶと、全部でム・Ｇ、ｒＴｌｅ／２のデ
ータ数が得られる。これは胸部の場合に比べるとＡｈ／
１．ｓに減少した値となり、胸部と同じサンプリング点
数とすれば残υのサンプリング点は対象物体外をサンプ
ルしたことになる。このようなデータ点の減少を補うた
めにサンプリング周波数を高めることは、前述したよう
に分解能には寄与しない。そこで、頭部の場合には傾斜
磁場Ｇ、′としてＧア′＝Ｇア・１．１／ム（Ｇ、′＞
ＯＦ ）’を印加するとその周波数帯域はＧ、・ムとな
り胸部と同じ値になる。従って、同じサンプリング周波
数を用いても、有効なサンプリング点は減少することが
ないので、傾斜磁場の大きさを変化させない場合に比べ
、より高い分解能を達成できるととになる。
第４図は本発明の一実施例の要部を示す図であり、対象
物体の大きさを超音波で検出し、この検出した信号に応
じて傾斜磁場の大きさを変化させる装置の構成を示す。
物体の大きさを超音波で検出し、この検出した信号に応
じて傾斜磁場の大きさを変化させる装置の構成を示す。
・くルサー１８からの出力は送受分離ダイオード１９を
通って、超音波送受波器２０に印加され、超音波送受波
器２０Ｆｉ超音波を対象物体２１に向けて放射する。超
音波として、周波数３００ｋＨ２，パルス長３０μ９ｅ
ｉ’（１０波長相当）を用いると、１ｃ！ｎの距離分解
能が得られる。対象物体２１からの反射波は同じく送受
波器２０で受信し、高周波増幅器２２で増幅後、包絡線
検出回路２４で包絡線を検出し、カウンター２５ヘスト
ツプパルスを出力する。２３Ｆｉ送信パルスが増幅器２
２へ入力されるのを防ぐだめのダイオードである。パル
サー１８からのパルスは同時にディレー２６を通りカウ
ンター２５ヘスタートパルスを出力する他、直接カウン
ターをリセットするのに用いられる。ディレー２６はパ
ルサー１８からのパルスでカウンター２５をリセットし
た後にスタートパルス全供給するために設けられている
。カウンター２５は発振器２７からのパルスを、スター
トパルスから数えはじめ、ストップパルスで終了する。
通って、超音波送受波器２０に印加され、超音波送受波
器２０Ｆｉ超音波を対象物体２１に向けて放射する。超
音波として、周波数３００ｋＨ２，パルス長３０μ９ｅ
ｉ’（１０波長相当）を用いると、１ｃ！ｎの距離分解
能が得られる。対象物体２１からの反射波は同じく送受
波器２０で受信し、高周波増幅器２２で増幅後、包絡線
検出回路２４で包絡線を検出し、カウンター２５ヘスト
ツプパルスを出力する。２３Ｆｉ送信パルスが増幅器２
２へ入力されるのを防ぐだめのダイオードである。パル
サー１８からのパルスは同時にディレー２６を通りカウ
ンター２５ヘスタートパルスを出力する他、直接カウン
ターをリセットするのに用いられる。ディレー２６はパ
ルサー１８からのパルスでカウンター２５をリセットし
た後にスタートパルス全供給するために設けられている
。カウンター２５は発振器２７からのパルスを、スター
トパルスから数えはじめ、ストップパルスで終了する。
従ってこのカウンター２５Ｆｉ、超音波送受波器２０か
ら超音波パルスが放射され、それが対象物体２１に反射
して返って来るまでの時間を計測することＫなる。発振
器２７の周波数をｆ、とじ、カウント数をｎとすると、
送受波器２０から対象物体２１まで超音波の往蝮に要す
る時間τは、τ＝ ｎ ／ｆ 、となるので、超音波送
受波となる。ただしＶは空中での音速であり、例えば室
温でＦｉ３４０ｍ／Ｓである。カウンター２５の値はラ
ッチ回路２８でラッチ入力があるまで保持される。この
ラッチ入力としては、パルサー１８からのパルスを分周
器２９で分局後、ディレー回路３０で遅らせたものとす
る。パルサーのくり返し周波数としては、数ＨＥ〜１０
０Ｈｚ程度あれば、送波から受波までにパルスの重なり
は生じない。従って、この周波数および分局後の周波数
で距離計算を行うことが可能であるが、このように頻繁
にデータを更新する必要がない場合には、パルサー１８
と分局器２９との間に配置されたアンド回路への入力を
切換えることにより、ラッチ入力をＯＦＦにしておくこ
ともできる。
ら超音波パルスが放射され、それが対象物体２１に反射
して返って来るまでの時間を計測することＫなる。発振
器２７の周波数をｆ、とじ、カウント数をｎとすると、
送受波器２０から対象物体２１まで超音波の往蝮に要す
る時間τは、τ＝ ｎ ／ｆ 、となるので、超音波送
受波となる。ただしＶは空中での音速であり、例えば室
温でＦｉ３４０ｍ／Ｓである。カウンター２５の値はラ
ッチ回路２８でラッチ入力があるまで保持される。この
ラッチ入力としては、パルサー１８からのパルスを分周
器２９で分局後、ディレー回路３０で遅らせたものとす
る。パルサーのくり返し周波数としては、数ＨＥ〜１０
０Ｈｚ程度あれば、送波から受波までにパルスの重なり
は生じない。従って、この周波数および分局後の周波数
で距離計算を行うことが可能であるが、このように頻繁
にデータを更新する必要がない場合には、パルサー１８
と分局器２９との間に配置されたアンド回路への入力を
切換えることにより、ラッチ入力をＯＦＦにしておくこ
ともできる。
さて、このようにして得たデータは、送受波器２０とペ
ッド３１との距離をｆ、で徐した数値をメモリーした記
憶器３１との間で減算器３２により引き算され、対象物
体の大きさだけの値となる。
ッド３１との距離をｆ、で徐した数値をメモリーした記
憶器３１との間で減算器３２により引き算され、対象物
体の大きさだけの値となる。
この値はＤ−Ａ変換器３３でＤ−Ａ変換され、わり算器
３４への入力となる。わり算器３４にはもう１つの入力
としてＸ、Ｙ方向傾斜磁場駆動波形発生器からの入力が
あシ、それぞれとの商が傾斜磁場発生用コイルの駆動装
置３６への入力となっている。Ｚ方向に関しては３５か
ら直接３６へ入力されている。勿論ＸＹ平面ではなく他
の平面を映像化する場合にはＺ方向に関しても同様な方
法をとればよい。なお超音波の送受波器２０はコイル３
あるいは４のボビンに穴をあけ、その上に取り付けて、
超音波が対象物体まで到達するようにするか、あるいは
コイル３あるいは４に対象物体が挿入される前にあらか
じめ決められた位置で大きさの測定を行うようにすれば
よい。第５図は本発明の他の実施例の要部を示す図であ
り、光ビームにより対象物体の大きさを検出し、傾斜磁
場の大きさを変化させる装置の構成を示す。
３４への入力となる。わり算器３４にはもう１つの入力
としてＸ、Ｙ方向傾斜磁場駆動波形発生器からの入力が
あシ、それぞれとの商が傾斜磁場発生用コイルの駆動装
置３６への入力となっている。Ｚ方向に関しては３５か
ら直接３６へ入力されている。勿論ＸＹ平面ではなく他
の平面を映像化する場合にはＺ方向に関しても同様な方
法をとればよい。なお超音波の送受波器２０はコイル３
あるいは４のボビンに穴をあけ、その上に取り付けて、
超音波が対象物体まで到達するようにするか、あるいは
コイル３あるいは４に対象物体が挿入される前にあらか
じめ決められた位置で大きさの測定を行うようにすれば
よい。第５図は本発明の他の実施例の要部を示す図であ
り、光ビームにより対象物体の大きさを検出し、傾斜磁
場の大きさを変化させる装置の構成を示す。
本装置は通常の検査に必要な頭部と、胸部あるいは腹部
の２種類の大きさだけを判定するものであり、頭部用と
、胸部あるいは腹部用の傾斜磁場強度はあらかじめ設定
されているものとする。
の２種類の大きさだけを判定するものであり、頭部用と
、胸部あるいは腹部用の傾斜磁場強度はあらかじめ設定
されているものとする。
高周波磁場あるいは傾斜磁場を発生させるコイルのボビ
ン３７に発光ダイオード３８とフォトダイオード３９を
対向させて設置する。発光ダイ芽−ド３８は発振器４０
で駆動する。フォトダイオード３９の出力は対象物体の
大きさに応じて変化するのでそれを増幅器４１で増ｆ＃
Ｂｍ、同期検波器４２、で発振器４０からの周波数を参
照信号として同期検波する。同期検波によれば任意に帯
域を狭くできるので、周囲からの雑音光の影響を除去す
ることができる。同期検波器４２の出力はコン７くレー
タ４３で基準電圧４４と比較し、０あるいは１を出力す
る。傾斜磁場駆動波形発生装置４５Ｆｉこの数値にもと
づいて、あらかじめ設定された傾斜磁場強度を選択し、
傾斜磁場発生用コイルを駆動する。なお検査対象は光を
透過する透明なベッド上に横たえておくことがこの場合
必要である。
ン３７に発光ダイオード３８とフォトダイオード３９を
対向させて設置する。発光ダイ芽−ド３８は発振器４０
で駆動する。フォトダイオード３９の出力は対象物体の
大きさに応じて変化するのでそれを増幅器４１で増ｆ＃
Ｂｍ、同期検波器４２、で発振器４０からの周波数を参
照信号として同期検波する。同期検波によれば任意に帯
域を狭くできるので、周囲からの雑音光の影響を除去す
ることができる。同期検波器４２の出力はコン７くレー
タ４３で基準電圧４４と比較し、０あるいは１を出力す
る。傾斜磁場駆動波形発生装置４５Ｆｉこの数値にもと
づいて、あらかじめ設定された傾斜磁場強度を選択し、
傾斜磁場発生用コイルを駆動する。なお検査対象は光を
透過する透明なベッド上に横たえておくことがこの場合
必要である。
以上示した実施例のように、対象物体の大きさを自動的
に検出して傾斜磁場の強度を変化させる方法以外にも、
装置の操作者自身が対象物体あるいは検査領域に応じて
、第４図に示すわシ算器３４へ数値をコンソールから入
力するか、あるいは第５図に示す駆動装置４５へ数値を
入力することも可能である。
に検出して傾斜磁場の強度を変化させる方法以外にも、
装置の操作者自身が対象物体あるいは検査領域に応じて
、第４図に示すわシ算器３４へ数値をコンソールから入
力するか、あるいは第５図に示す駆動装置４５へ数値を
入力することも可能である。
以上説明した如く本発明によれば、核磁気共鳴を用いた
検査装置において、対象物体あるいは検査領域の大小に
応じて傾斜磁場の強度を変えるととＫより、常に最適な
分解能が得られる。
検査装置において、対象物体あるいは検査領域の大小に
応じて傾斜磁場の強度を変えるととＫより、常に最適な
分解能が得られる。
第１図は本発明の用いら′れる検査装置の構成を ５示
す図、第２図は傾斜磁場を発生するコイルを示す図、第
３図は本発明の原理を説明するための図、第４．５図は
それぞれ本発明の実施例の要部を示す図である。 ′ｆ］３ 図 烹４図 コイルへ ３ｆＪｒ； 図 コイｌムへ
す図、第２図は傾斜磁場を発生するコイルを示す図、第
３図は本発明の原理を説明するための図、第４．５図は
それぞれ本発明の実施例の要部を示す図である。 ′ｆ］３ 図 烹４図 コイルへ ３ｆＪｒ； 図 コイｌムへ
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、核磁気共鳴を用いた対象物体の検査装置において、
対象物体の大きさに応じて傾斜磁場強度可変制御信号を
発生する制御信号発生手段と、上記制御信号が供給され
る傾斜磁場発生手段とを備え、上記傾斜磁場発生手段は
上記制御信号に応じて傾斜磁場の強度を制御することを
特徴とする検査装置。 ２、特許請求の範囲第１項記載の検査装置において、上
記制御信号発生手段が上記対象物体に超音波を送波する
手段と、上記対象物体からの超音波全受波する手段と、
上記超音波の送受波に要する時間の変化に応じて上記制
御信号を発生する手段とを具備したことを特徴とする検
査装置。 ３、特許請求の範囲第１項記載の検査装置において、上
記制御信号発生手段が、光束を放射する手段と、上記光
束を受光する光検知手段と、上記光検知手段によって受
光される光束の光量変化に応じて上記制御信号を発生す
る手段とを具備したことを特徴とする検査装置。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56138572A JPS5841340A (ja) | 1981-09-04 | 1981-09-04 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
| US06/413,821 US4558425A (en) | 1981-09-04 | 1982-09-01 | NMR Imaging apparatus of changeable inspecting zone size |
| DE8282108165T DE3268416D1 (en) | 1981-09-04 | 1982-09-03 | Imaging apparatus using nuclear magnetic resonance |
| EP82108165A EP0074588B1 (en) | 1981-09-04 | 1982-09-03 | Imaging apparatus using nuclear magnetic resonance |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56138572A JPS5841340A (ja) | 1981-09-04 | 1981-09-04 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5841340A true JPS5841340A (ja) | 1983-03-10 |
| JPH0337931B2 JPH0337931B2 (ja) | 1991-06-07 |
Family
ID=15225262
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56138572A Granted JPS5841340A (ja) | 1981-09-04 | 1981-09-04 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4558425A (ja) |
| EP (1) | EP0074588B1 (ja) |
| JP (1) | JPS5841340A (ja) |
| DE (1) | DE3268416D1 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPS63283632A (ja) * | 1987-02-19 | 1988-11-21 | ピカー インターナショナル インコーポレイテツド | 磁気共鳴画像化方法および装置 |
| JPH0520711U (ja) * | 1991-09-02 | 1993-03-19 | 横河メデイカルシステム株式会社 | Ｍｒイメージング装置 |
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| US4764726A (en) * | 1985-08-05 | 1988-08-16 | Picker International, Inc. | Low distortion RF switching circuit without DC bias |
| JPS6244232A (ja) * | 1985-08-21 | 1987-02-26 | 株式会社東芝 | Ｍｒｉスキヤン計画システム |
| JPS62139641A (ja) * | 1985-12-16 | 1987-06-23 | 横河メディカルシステム株式会社 | Ｎｍｒイメ−ジング装置 |
| JPS62217950A (ja) * | 1986-03-18 | 1987-09-25 | 横河メディカルシステム株式会社 | Ｎｍｒイメ−ジング装置 |
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| US5227797A (en) * | 1989-04-25 | 1993-07-13 | Murphy Quentin M | Radar tomography |
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| GB2070254B (en) * | 1980-01-21 | 1984-10-17 | Oxford Instr Group Ltd | Nuclear magnetic resonance apparatus and methods |
-
1981
- 1981-09-04 JP JP56138572A patent/JPS5841340A/ja active Granted
-
1982
- 1982-09-01 US US06/413,821 patent/US4558425A/en not_active Expired - Lifetime
- 1982-09-03 DE DE8282108165T patent/DE3268416D1/de not_active Expired
- 1982-09-03 EP EP82108165A patent/EP0074588B1/en not_active Expired
Patent Citations (1)
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| JPH0520711U (ja) * | 1991-09-02 | 1993-03-19 | 横河メデイカルシステム株式会社 | Ｍｒイメージング装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4558425A (en) | 1985-12-10 |
| EP0074588A1 (en) | 1983-03-23 |
| JPH0337931B2 (ja) | 1991-06-07 |
| DE3268416D1 (en) | 1986-02-20 |
| EP0074588B1 (en) | 1986-01-08 |
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