JPS58142251A - 核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
核磁気共鳴測定方法Info
- Publication number
- JPS58142251A JPS58142251A JP57025492A JP2549282A JPS58142251A JP S58142251 A JPS58142251 A JP S58142251A JP 57025492 A JP57025492 A JP 57025492A JP 2549282 A JP2549282 A JP 2549282A JP S58142251 A JPS58142251 A JP S58142251A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- pulse
- phase
- pulse train
- decoupling
- pulses
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4616—NMR spectroscopy using specific RF pulses or specific modulation schemes, e.g. stochastic excitation, adiabatic RF pulses, composite pulses, binomial pulses, Shinnar-le-Roux pulses, spectrally selective pulses not being used for spatial selection
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は核磁気共鳴（ＮＭＲ）測定方法に関し、特に広
い範囲にわたってデカップリングを行うことのできる測
定方法に関する。
い範囲にわたってデカップリングを行うことのできる測
定方法に関する。
ＮＭＲ測定においては、スピン−スピン結合により分裂
したスペクトルの同定、単純化のため、あるいは感度向
上のためスピンデカップリングが行われる。これは観測
核と結合している非観測核を共鳴状態にして観測核との
スピン結合を切断するものであり、基本的には該非観測
核の共鳴周波数の高周波を照射することが必要である。
したスペクトルの同定、単純化のため、あるいは感度向
上のためスピンデカップリングが行われる。これは観測
核と結合している非観測核を共鳴状態にして観測核との
スピン結合を切断するものであり、基本的には該非観測
核の共鳴周波数の高周波を照射することが必要である。
ただし、その高周波を連続的に照射したのではデカップ
リングできる帯域幅が極めて狭いため、該高周波を雑音
変調して帯域幅を広げて照射する雑音変調法、該高周波
を方形波で位相変調して（換言すれば一定周期で位相を
反転させて）帯域幅を広げて照射する５ｑｕａｒｅ ｗ
ａｖｅ ｐｈａｓｅ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ法（方形波
位相変調法）等が使用されている。しかしながらこれら
のいずれの方法も帯域幅を十分広くとることができなか
った。
リングできる帯域幅が極めて狭いため、該高周波を雑音
変調して帯域幅を広げて照射する雑音変調法、該高周波
を方形波で位相変調して（換言すれば一定周期で位相を
反転させて）帯域幅を広げて照射する５ｑｕａｒｅ ｗ
ａｖｅ ｐｈａｓｅ ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ法（方形波
位相変調法）等が使用されている。しかしながらこれら
のいずれの方法も帯域幅を十分広くとることができなか
った。
第１図は各変調法の帯域幅を示すもので、ａは無変調で
連続照射、ｂは１００ＯＨｚの帯域幅の雑音変調を与え
たもの、Ｃは１００ＨＺの方形波変調を与えたものであ
る。デカップリングする核は水素核で、共鳴周波数（中
心周波数：０Ｈ７）は１００ＭＨ７、ａにおけるパワー
のピークを１として表わしである。デカップリングが有
効におこるパワーの限界を仮に０．５付近とすれば、ｂ
、ｃとも１００ＭＨ７での水素核のケミカルシフト幅約
１ＫＨｚをようやくカバーできる程度の帯域幅しか得ら
れないことがわかる。これを更に広げるには高周波のパ
ワー（電力）を増さねばならないが、照射コイル及び試
料自体の発熱の問題があり、それにも限界がある。
連続照射、ｂは１００ＯＨｚの帯域幅の雑音変調を与え
たもの、Ｃは１００ＨＺの方形波変調を与えたものであ
る。デカップリングする核は水素核で、共鳴周波数（中
心周波数：０Ｈ７）は１００ＭＨ７、ａにおけるパワー
のピークを１として表わしである。デカップリングが有
効におこるパワーの限界を仮に０．５付近とすれば、ｂ
、ｃとも１００ＭＨ７での水素核のケミカルシフト幅約
１ＫＨｚをようやくカバーできる程度の帯域幅しか得ら
れないことがわかる。これを更に広げるには高周波のパ
ワー（電力）を増さねばならないが、照射コイル及び試
料自体の発熱の問題があり、それにも限界がある。
特に超電導磁石を用いて静磁場の強度を飛躍的に高めた
ＮＭＲ装置が発達して来ており、それに伴なッテ共鳴周
波数が４００ＭＨｚ 、 ５００ＭＨｚ（いずれも水
素核）にも上昇し、デカップリングの帯域幅もそれに応
じて広げられることが要求されている現在では、従来の
デカップリング法は極めて不満足なものと言わざるを得
ない。
ＮＭＲ装置が発達して来ており、それに伴なッテ共鳴周
波数が４００ＭＨｚ 、 ５００ＭＨｚ（いずれも水
素核）にも上昇し、デカップリングの帯域幅もそれに応
じて広げられることが要求されている現在では、従来の
デカップリング法は極めて不満足なものと言わざるを得
ない。
ところで、近時Ｒ、ｌ” ｒｅｅｌａｎによって以下に
述べる様なパルスデカップリング法が提案された（Ｊｏ
ｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｏｎａｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎ
ｃｅ ４３ ５０２ １９Ｂ１年）。この方法は第２
図に示す様に、デカップリングすべき核の９０″パルス
（磁化を９０°回転させるパルス幅を有する高周波パル
ス）と、２４０’パルス（同じく２４０°回転させるパ
ルス幅を有する高周波パルス）を間隔をおかずに組合わ
せたパルス列を繰返し照射する方法である。第２図にお
いて、添字ｘ、ｙ、−ｘ。
述べる様なパルスデカップリング法が提案された（Ｊｏ
ｕｒｎａｌ ｏｆ Ｍａｏｎａｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎ
ｃｅ ４３ ５０２ １９Ｂ１年）。この方法は第２
図に示す様に、デカップリングすべき核の９０″パルス
（磁化を９０°回転させるパルス幅を有する高周波パル
ス）と、２４０’パルス（同じく２４０°回転させるパ
ルス幅を有する高周波パルス）を間隔をおかずに組合わ
せたパルス列を繰返し照射する方法である。第２図にお
いて、添字ｘ、ｙ、−ｘ。
−ｙは各々のパルス中の高周波の位相がｘ：Ｑ’。
Ｖ ：９０＠、 −Ｘ ：１８０” 、 −Ｖ ：２７
０°であることを示し、９０°×→２４０°ｙ→９０’
Ｘ→・・・→２４０’−Ｖ→９０’−Ｘと続くパルス列
を１周期としてくり返し照射するものである。この様な
パルス列のくり返し照射では、第３図においてｄで示す
様に帯域幅は第１図のどの変調法よりも数倍以上広がり
、しかもピーク強度が従来よりも上昇しているのでデカ
ップリングが完全に行われる範囲が増大し、それにより
Ｓ／Ｎ比が向上するという優れた特徴が得られる。
０°であることを示し、９０°×→２４０°ｙ→９０’
Ｘ→・・・→２４０’−Ｖ→９０’−Ｘと続くパルス列
を１周期としてくり返し照射するものである。この様な
パルス列のくり返し照射では、第３図においてｄで示す
様に帯域幅は第１図のどの変調法よりも数倍以上広がり
、しかもピーク強度が従来よりも上昇しているのでデカ
ップリングが完全に行われる範囲が増大し、それにより
Ｓ／Ｎ比が向上するという優れた特徴が得られる。
本発明者はこのパルスデカップリング法について更に検
討を加えた。即ち本発明者は上記パルスデカップリング
法について適宜な条件を与えてオフセット周波数とＪＲ
／ＪＯの関係を計算により求めた。ここでＪＯはカップ
リングにより分裂したピークの間隔、 ＪＲはデカップ
リングによって縮まって来たピークの間隔を夫々示し、
ＪＲ／ＪＯによりデカップリングの程度を知ることがで
き、Ｊａ／ＪＯ＝Ｏの時がピークが完全に１本になった
所謂完全デカップリングの状態である。
討を加えた。即ち本発明者は上記パルスデカップリング
法について適宜な条件を与えてオフセット周波数とＪＲ
／ＪＯの関係を計算により求めた。ここでＪＯはカップ
リングにより分裂したピークの間隔、 ＪＲはデカップ
リングによって縮まって来たピークの間隔を夫々示し、
ＪＲ／ＪＯによりデカップリングの程度を知ることがで
き、Ｊａ／ＪＯ＝Ｏの時がピークが完全に１本になった
所謂完全デカップリングの状態である。
実際の計算は例えば以下の様に行うことができる。即ち
２つの核のスピン系をＩ、Ｓとし、この２つのスピン系
のうちＳスピンに対しデカップリング用高周波（強度２
８２９周波数ω２）を照射した時のスピンハミルトニア
ンには時間（の関数として 記＝−〔ωｚＩｚ十のＡＳＺ−２几、Ｊ、Ｉ−５＋Ｙｘ
Ｈｔ（１）（ｃＱｓωｚｔ−ＩｙＳｌｎωａｔ）＋Ｔｓ
Ｈｔ（ｓＸｃｏｓ（ａ）ｚｔ −：３ｙｓ＋ｎ、ω２ｔ
）〕（ここでω１．ωＳ：Ｉ、Ｓ各スピン系の角周波数
、ＩＸ、ＩＶ、ＩＺ ：Ｉスピン系のｘ、ｙ、ｚ方向磁
化、Ｓｘ、Ｓｙ、Ｓｚ：Ｓスピン系のＸ。
２つの核のスピン系をＩ、Ｓとし、この２つのスピン系
のうちＳスピンに対しデカップリング用高周波（強度２
８２９周波数ω２）を照射した時のスピンハミルトニア
ンには時間（の関数として 記＝−〔ωｚＩｚ十のＡＳＺ−２几、Ｊ、Ｉ−５＋Ｙｘ
Ｈｔ（１）（ｃＱｓωｚｔ−ＩｙＳｌｎωａｔ）＋Ｔｓ
Ｈｔ（ｓＸｃｏｓ（ａ）ｚｔ −：３ｙｓ＋ｎ、ω２ｔ
）〕（ここでω１．ωＳ：Ｉ、Ｓ各スピン系の角周波数
、ＩＸ、ＩＶ、ＩＺ ：Ｉスピン系のｘ、ｙ、ｚ方向磁
化、Ｓｘ、Ｓｙ、Ｓｚ：Ｓスピン系のＸ。
ｙ、ｚ方向磁化、γｌ、γｓ：１．ｓ各スピン系）磁気
回転比、Ｊｏ：ｌとＳとの結合定数、ｌ：■スピンのベ
クトル、Ｓ：Ｓスピンのベクトルである）と表わされ、
これよりＪＲが求められる。
回転比、Ｊｏ：ｌとＳとの結合定数、ｌ：■スピンのベ
クトル、Ｓ：Ｓスピンのベクトルである）と表わされ、
これよりＪＲが求められる。
この時パフレスデカップリングではデカップリング用高
周波が第２図で示される様に各パルスに分割されるので
、ＪＲは時間ｔを各パルス毎に区切って各パルスについ
て求めた後時間平均する必要があり、それからＪＲ／Ｊ
Ｏを求めれば良い。
周波が第２図で示される様に各パルスに分割されるので
、ＪＲは時間ｔを各パルス毎に区切って各パルスについ
て求めた後時間平均する必要があり、それからＪＲ／Ｊ
Ｏを求めれば良い。
この様なやり方で第２図に示されるパルス列について適
当な条件を与えて行った計算結果を第４図において実線
で示す。第４図からオフセット周波数３ＫＨ２までに２
つの山が見られ、この部分ではＪＲ／ＪＯが零に近くな
く、不完全デカップリングになっていることがわかる。
当な条件を与えて行った計算結果を第４図において実線
で示す。第４図からオフセット周波数３ＫＨ２までに２
つの山が見られ、この部分ではＪＲ／ＪＯが零に近くな
く、不完全デカップリングになっていることがわかる。
本発明者はこの２つの山をなくすことができれば完全デ
カップリングの範囲を更に広げることができるのではな
いかと考え、繰返し実験を行った結果上記パルスデカッ
プリング法に方形波変調法を組み合わせ、パルス列のく
り返しの周期よりも長い周期で位相を反転させる（位相
を１８０°ずらす）ことが極めて有効であり、しかもパ
ルス列としては上述したＦｒｅｅｌａｎの提案したもの
に限らず、更に多くのものを適宜工夫して用いることが
できることを見出した。この方法についての計算結果を
第４図において破線で示し、前述の２つの山が無くなり
しかも立上がりが４ＫＨ２程度までのびていることがわ
かる。この計算は先の計算と同様に行えば良いが、ただ
パルス列の周期よりも長い周期で位相を１８０°変える
ので、それによりパルス列の途中からデカップリング高
周波の位相が１８０°変わる（添字の符号が反転する）
ことを考慮する必要がある。以下本発明の一実施例を図
面に基づき詳述する。
カップリングの範囲を更に広げることができるのではな
いかと考え、繰返し実験を行った結果上記パルスデカッ
プリング法に方形波変調法を組み合わせ、パルス列のく
り返しの周期よりも長い周期で位相を反転させる（位相
を１８０°ずらす）ことが極めて有効であり、しかもパ
ルス列としては上述したＦｒｅｅｌａｎの提案したもの
に限らず、更に多くのものを適宜工夫して用いることが
できることを見出した。この方法についての計算結果を
第４図において破線で示し、前述の２つの山が無くなり
しかも立上がりが４ＫＨ２程度までのびていることがわ
かる。この計算は先の計算と同様に行えば良いが、ただ
パルス列の周期よりも長い周期で位相を１８０°変える
ので、それによりパルス列の途中からデカップリング高
周波の位相が１８０°変わる（添字の符号が反転する）
ことを考慮する必要がある。以下本発明の一実施例を図
面に基づき詳述する。
第５図は本発明にがかる方法を実施するための装置の一
例を示し、図において１は静磁場内に配置されるＮＭＲ
プローブである。該プローブ１内の試料２に高周波発振
器３からのデカップリング用高周波と共に別の観測用高
周波が照射され、それにより得られた自由誘導減衰信号
（ＦＩＤ信号）は図示しない検出回路へ送られて処理さ
れる。上記発振器３から発生したデカップリング用高周
波は４位相回路４によってＯ’ 、９０” 、１８０”
。
例を示し、図において１は静磁場内に配置されるＮＭＲ
プローブである。該プローブ１内の試料２に高周波発振
器３からのデカップリング用高周波と共に別の観測用高
周波が照射され、それにより得られた自由誘導減衰信号
（ＦＩＤ信号）は図示しない検出回路へ送られて処理さ
れる。上記発振器３から発生したデカップリング用高周
波は４位相回路４によってＯ’ 、９０” 、１８０”
。
２７０°の４種の位相が与えられ、選択回路５へ送られ
る。該選択回路５はパルスプログラマ６からの指令信号
に基づき、指定された位相の九周波を指定された期間取
出すことを順次行い、パルス列を作成する。該パルス列
は方形波発振器７からの方形波信号が供給される変調器
８によって方形波位相変調を受けた後、電力増幅器９を
介して前記プローブ１へ供給され、試料２へ照射される
。
る。該選択回路５はパルスプログラマ６からの指令信号
に基づき、指定された位相の九周波を指定された期間取
出すことを順次行い、パルス列を作成する。該パルス列
は方形波発振器７からの方形波信号が供給される変調器
８によって方形波位相変調を受けた後、電力増幅器９を
介して前記プローブ１へ供給され、試料２へ照射される
。
かかる構成において上記パルスプログラマ−６には、例
えば第２図のパルス列を作成するのであれば、９０°パ
ルスのパルス幅をｊ＋、２４０’パルスのパルス幅をｔ
ｚとして、最初のパルス９０°Ｘは（位相、パルス幅）
＝（０°、ｊ＋）。
えば第２図のパルス列を作成するのであれば、９０°パ
ルスのパルス幅をｊ＋、２４０’パルスのパルス幅をｔ
ｚとして、最初のパルス９０°Ｘは（位相、パルス幅）
＝（０°、ｊ＋）。
次のパルス２４０°ｙは（９０’ 、ｔｚ ）、 ・
・・という様に１つのパルス列を構成する全パルスの情
報（位相とパルス幅）を発生順に予め格納す１１す ることができる。従ってオペレータはパルス幅を変える
ことにより９０°パルスでも１２００パルスでも１８０
°パルスでも任意に作ることができ、その中の高周波の
位相を０′″、９０’ 、１８０°。
・・という様に１つのパルス列を構成する全パルスの情
報（位相とパルス幅）を発生順に予め格納す１１す ることができる。従ってオペレータはパルス幅を変える
ことにより９０°パルスでも１２００パルスでも１８０
°パルスでも任意に作ることができ、その中の高周波の
位相を０′″、９０’ 、１８０°。
２７０°のいずれかに任意に指定することができ、その
パルスをいくつでも続けて任意なパルス列を作成するこ
とができる。
パルスをいくつでも続けて任意なパルス列を作成するこ
とができる。
第６図ｅは上述した装置を用いて第２図のパルス列を作
成し、これに該パルス列のくり返し周期よりは長く且つ
（り返しとは全く非同期で１００１’Ｚの方形波位相変
調を加えて（換言すれば５１ｓの周期で位相を１８０°
ずらして）照射した時の帯域幅の測定結果を示す。方形
波位相変調を加えることにより、第３図よりも帯域幅が
例えば縦軸０．５の所でみても約８ＫＨｚから約１１Ｋ
Ｈｚへ広がったことがわかる。
成し、これに該パルス列のくり返し周期よりは長く且つ
（り返しとは全く非同期で１００１’Ｚの方形波位相変
調を加えて（換言すれば５１ｓの周期で位相を１８０°
ずらして）照射した時の帯域幅の測定結果を示す。方形
波位相変調を加えることにより、第３図よりも帯域幅が
例えば縦軸０．５の所でみても約８ＫＨｚから約１１Ｋ
Ｈｚへ広がったことがわかる。
更に本発明者はパルス列を種々に変え、同様に方形波位
相変調を加えて照射した時の帯域幅を測定した。第７図
はそのパルス列の二側を示す。このパルス列では第６図
においてｆで示す測定結果が得られ、帯域幅は測定範囲
１６ＫＨ２を超えて更にのびていることがわかる。この
例及び他の例を含めた測定の結果、パルス列としてはＡ
”ｘパルス、Ｂ” ｙパルス Ａ ’″ＸＸパルスの順
で並べた単位パルス列をＲ＋１、Ａ’ ｘパルス、Ｂ
ｏ−ｙパルス、Ａ”−ｘパルスをこの順で並べた単位パ
ルス列をＲＩ Ｘ Ａ” Ｘパルス、 Ｆ３’ ｙパル
スをこの順で並べた単位パルス列をＲ′＋１、Ａ’−ｘ
パルス、Ｂ’−ｙパルスをこの順で並べた単位パルス列
をＲ′−１として、Ｒ＋＋がＲ′＋１のうちの一方とＲ
＋かＲ′−１のうちの一方を少なくとも１つずつ含むも
のであれば、任意に組合わせたパルス列を使用すること
ができることが判明した。又、Ａ′″パルス ３６パル
スのＡ。
相変調を加えて照射した時の帯域幅を測定した。第７図
はそのパルス列の二側を示す。このパルス列では第６図
においてｆで示す測定結果が得られ、帯域幅は測定範囲
１６ＫＨ２を超えて更にのびていることがわかる。この
例及び他の例を含めた測定の結果、パルス列としてはＡ
”ｘパルス、Ｂ” ｙパルス Ａ ’″ＸＸパルスの順
で並べた単位パルス列をＲ＋１、Ａ’ ｘパルス、Ｂ
ｏ−ｙパルス、Ａ”−ｘパルスをこの順で並べた単位パ
ルス列をＲＩ Ｘ Ａ” Ｘパルス、 Ｆ３’ ｙパル
スをこの順で並べた単位パルス列をＲ′＋１、Ａ’−ｘ
パルス、Ｂ’−ｙパルスをこの順で並べた単位パルス列
をＲ′−１として、Ｒ＋＋がＲ′＋１のうちの一方とＲ
＋かＲ′−１のうちの一方を少なくとも１つずつ含むも
のであれば、任意に組合わせたパルス列を使用すること
ができることが判明した。又、Ａ′″パルス ３６パル
スのＡ。
Ｂの値も、Ａは９０から４５程度まで、８は２４０から
９０程度までの範囲で任意に設定することができ、更に
パルス幅の異なるＣ′″パルスを付は加えても良く、こ
れらの組み合わせにより帯域幅も任意に調節することが
できた。
９０程度までの範囲で任意に設定することができ、更に
パルス幅の異なるＣ′″パルスを付は加えても良く、こ
れらの組み合わせにより帯域幅も任意に調節することが
できた。
以上詳述した如く本発明によればデカップリング範囲を
広くすることができるため、（１）ケミカルシフトの大
きい核例えばｌ’ｌ Ｆ 、でも容易にデカップリング
することができる。（２）共鳴周波数が４００Ｍ ＨＺ
あるいはそれ以上の装置でも広い範囲にわたるデカップ
リングを行うことができる。
広くすることができるため、（１）ケミカルシフトの大
きい核例えばｌ’ｌ Ｆ 、でも容易にデカップリング
することができる。（２）共鳴周波数が４００Ｍ ＨＺ
あるいはそれ以上の装置でも広い範囲にわたるデカップ
リングを行うことができる。
（３）低い＾周波電力で広い範囲のデカップリングが可
能なので電力増幅器等の構成が簡素化できる。（４）従
来は発熱のため測定できなかったものが測定できるよう
になる等応用分野が拡大する。
能なので電力増幅器等の構成が簡素化できる。（４）従
来は発熱のため測定できなかったものが測定できるよう
になる等応用分野が拡大する。
（５）広い領域が同じようにデカップリングされるため
測定のＳＮ比が向上し、定Ｉ性が改善される９等の優れ
た効果を得ることができる。
測定のＳＮ比が向上し、定Ｉ性が改善される９等の優れ
た効果を得ることができる。
尚、第５図の実施例では変調器８を選択回路５の後段に
配置して作成されたパルス列を変調するようにしたが、
発振器３と４位相回路４の闇に該変調器を配冒し、デカ
ップリング用高周波の方を変調するようにしても全く等
価である。
配置して作成されたパルス列を変調するようにしたが、
発振器３と４位相回路４の闇に該変調器を配冒し、デカ
ップリング用高周波の方を変調するようにしても全く等
価である。
第１図は従来り沫の帯域幅を示す図、第２図及び第７図
はパルス列を説明するための図、第３図は提案り法によ
る帯域幅を示す図、第４図は提案ｈＦｆｉの欠白を説明
するための図、第５図は本発明にかかるｈ法を実ｇｋ１
ｊるための装置の一例を示す図、第６図は本発明に８け
るＷＩ−幅の鋼定結東を示す図である。 ３：高周波発振器、４：４位相回路、５：選択回路、６
：パルスプログラマ、７：方形波発振器、８：変調器。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 加勢 忠雄 ＋１１ ］ ン ７ｔ’Ｌ図 。３／パ］ン＼“。 矛４図
はパルス列を説明するための図、第３図は提案り法によ
る帯域幅を示す図、第４図は提案ｈＦｆｉの欠白を説明
するための図、第５図は本発明にかかるｈ法を実ｇｋ１
ｊるための装置の一例を示す図、第６図は本発明に８け
るＷＩ−幅の鋼定結東を示す図である。 ３：高周波発振器、４：４位相回路、５：選択回路、６
：パルスプログラマ、７：方形波発振器、８：変調器。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 加勢 忠雄 ＋１１ ］ ン ７ｔ’Ｌ図 。３／パ］ン＼“。 矛４図
Claims (1)
- 少なくとも２種のパルス幅が与えられ且つ０″９０°、
１８０’ 、２７０°のうちのいずれかの位相が与えら
れたデカップリング用高周波パルスを間隔を置かずに複
数個並べたパルス列をくり返し試料に照射し、且つ該パ
ルス列のくり返しに同期せずそのくり返しよりも長い周
期で該パルス列内の高周波の位相を反転させるようにし
たことを特徴とする核磁気共鳴測定方法。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57025492A JPS58142251A (ja) | 1982-02-19 | 1982-02-19 | 核磁気共鳴測定方法 |
| GB08302845A GB2117119B (en) | 1982-02-19 | 1983-02-02 | Nuclear magnetic resonance decoupling |
| US06/465,324 US4502008A (en) | 1982-02-19 | 1983-02-09 | Method and apparatus for nuclear magnetic resonance spectroscopy |
| DE19833304798 DE3304798A1 (de) | 1982-02-19 | 1983-02-11 | Verfahren fuer die kernmagnetische resonanzspektroskopie sowie ein kernmagnetisches resonanzspektrometer |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57025492A JPS58142251A (ja) | 1982-02-19 | 1982-02-19 | 核磁気共鳴測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58142251A true JPS58142251A (ja) | 1983-08-24 |
| JPS622261B2 JPS622261B2 (ja) | 1987-01-19 |
Family
ID=12167550
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57025492A Granted JPS58142251A (ja) | 1982-02-19 | 1982-02-19 | 核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4502008A (ja) |
| JP (1) | JPS58142251A (ja) |
| DE (1) | DE3304798A1 (ja) |
| GB (1) | GB2117119B (ja) |
Families Citing this family (9)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPS60119452A (ja) * | 1983-11-30 | 1985-06-26 | Jeol Ltd | 核磁気共鳴測定方法 |
| US4613949A (en) * | 1984-02-17 | 1986-09-23 | General Electric Company | Composite pulses for time reversal in NMR imaging |
| US4736328A (en) * | 1985-09-23 | 1988-04-05 | General Electric Company | Apparatus for shifting the phase of transmitter and receiver analog baseband signals in an NMR system |
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| DE3839820A1 (de) * | 1988-11-25 | 1990-05-31 | Spectrospin Ag | Verfahren zum selektiven anregen von nmr-signalen |
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Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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-
1982
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1983
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- 1983-02-09 US US06/465,324 patent/US4502008A/en not_active Expired - Lifetime
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Also Published As
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|---|---|
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| GB8302845D0 (en) | 1983-03-09 |
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| GB2117119A (en) | 1983-10-05 |
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