JPH0888110A - 永久磁石材料 - Google Patents
永久磁石材料Info
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- JPH0888110A JPH0888110A JP6248705A JP24870594A JPH0888110A JP H0888110 A JPH0888110 A JP H0888110A JP 6248705 A JP6248705 A JP 6248705A JP 24870594 A JP24870594 A JP 24870594A JP H0888110 A JPH0888110 A JP H0888110A
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- phase
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- magnet material
- earth elements
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
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- H01F1/01—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials
- H01F1/03—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity
- H01F1/032—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity of hard-magnetic materials
- H01F1/04—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials characterised by their coercivity of hard-magnetic materials metals or alloys
- H01F1/047—Alloys characterised by their composition
- H01F1/053—Alloys characterised by their composition containing rare earth metals
- H01F1/055—Alloys characterised by their composition containing rare earth metals and magnetic transition metals, e.g. SmCo5
- H01F1/059—Alloys characterised by their composition containing rare earth metals and magnetic transition metals, e.g. SmCo5 and Va elements, e.g. Sm2Fe17N2
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- Crystallography & Structural Chemistry (AREA)
- Inorganic Chemistry (AREA)
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 大きな磁化を持つことで大きな最大エネルギ
−積を有する優れた永久磁石材料を提供する。 【構成】 約５〜約１００ｎｍの径のＦｅＮX（０．０
２≦Ｘ≦０．２）を約１〜約２０ｎｍの厚さのＲaＴＭb
ＭcＡＤdＮe（Ｒは希土類元素のうち少なくとも一種，
ＴＭはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのうち少なくとも一種、ＭはＳ
ｉ、Ｔｉ，Ｖ，Ｃｒ，Ｍｏ，Ｗ、のうち少なくとも一
種、ＡＤはＡｌ、Ｚｎ，Ｃｕ，Ｇａ，Ｇｅ，Ｚｒ，Ｎ
ｂ，Ｓｎ，Ｓｂ，Ｈｆ，Ｔａのうち少なくとも一種、Ｎ
は窒素で、５≦ａ≦１８ａｔ％、６５≦ｂ≦８５ａｔ
％、０≦ｃ≦２０ａｔ％、０≦ｄ≦８ａｔ％、０≦ｅ≦
１５ａｔ％）の相がかこんだ結晶粒を主相とする永久磁
石材料。
−積を有する優れた永久磁石材料を提供する。 【構成】 約５〜約１００ｎｍの径のＦｅＮX（０．０
２≦Ｘ≦０．２）を約１〜約２０ｎｍの厚さのＲaＴＭb
ＭcＡＤdＮe（Ｒは希土類元素のうち少なくとも一種，
ＴＭはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのうち少なくとも一種、ＭはＳ
ｉ、Ｔｉ，Ｖ，Ｃｒ，Ｍｏ，Ｗ、のうち少なくとも一
種、ＡＤはＡｌ、Ｚｎ，Ｃｕ，Ｇａ，Ｇｅ，Ｚｒ，Ｎ
ｂ，Ｓｎ，Ｓｂ，Ｈｆ，Ｔａのうち少なくとも一種、Ｎ
は窒素で、５≦ａ≦１８ａｔ％、６５≦ｂ≦８５ａｔ
％、０≦ｃ≦２０ａｔ％、０≦ｄ≦８ａｔ％、０≦ｅ≦
１５ａｔ％）の相がかこんだ結晶粒を主相とする永久磁
石材料。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明はスピーカー、ＶＣＭ、回
転器等に使用される磁石材料に関するものである。
転器等に使用される磁石材料に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】現在実用化されている希土類磁石は大別
してＳｍ−Ｃｏ系とＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系がある。前者は保
磁力は高く温度特性にも優れているが、飽和磁化Ｍが低
いという難点があった。これは元来飽和磁化Ｍの大きい
Ｆｅをベースに用いたＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系の開発によって
解決され、高価なＣｏを含まないことも手伝って、産業
的にはＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系磁石に移行しつつある。
してＳｍ−Ｃｏ系とＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系がある。前者は保
磁力は高く温度特性にも優れているが、飽和磁化Ｍが低
いという難点があった。これは元来飽和磁化Ｍの大きい
Ｆｅをベースに用いたＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系の開発によって
解決され、高価なＣｏを含まないことも手伝って、産業
的にはＮｄ−Ｆｅ−Ｂ系磁石に移行しつつある。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】今後需要の増大が予想
されるエレクトロニクス機器の磁石にはより小型、軽量
化および高性能化が求められるため、現在のＮｄ−Ｆｅ
−Ｂ系磁石より更に大きな飽和磁化Ｍが要求されるよう
になり、その対策のための開発あるいは新しい磁石の探
索が進められている。本発明は、大きな磁化を持つこと
で大きな最大エネルギ−積を有する優れた永久磁石材料
を提供するものである。
されるエレクトロニクス機器の磁石にはより小型、軽量
化および高性能化が求められるため、現在のＮｄ−Ｆｅ
−Ｂ系磁石より更に大きな飽和磁化Ｍが要求されるよう
になり、その対策のための開発あるいは新しい磁石の探
索が進められている。本発明は、大きな磁化を持つこと
で大きな最大エネルギ−積を有する優れた永久磁石材料
を提供するものである。
【０００４】
【課題を解決するための手段】本発明は、約５〜約１０
０ｎｍの径のＦｅＮX（０．０２≦Ｘ≦０．２）を約１
〜約２０ｎｍの厚さのＲaＴＭbＭcＡＤdＮe（ＲはＹを
含む希土類元素のうち少なくとも一種，ＴＭはＦｅ，Ｃ
ｏ，Ｎｉのうち少なくとも一種、ＭはＳｉ、Ｔｉ，Ｖ，
Ｃｒ，Ｍｏ，Ｗ、のうち少なくとも一種、ＡＤはＡｌ、
Ｚｎ，Ｃｕ，Ｇａ，Ｇｅ，Ｚｒ，Ｎｂ，Ｓｎ，Ｓｂ，Ｈ
ｆ，Ｔａのうち少なくとも一種、Ｎは窒素で、５≦ａ≦
１８ａｔ％、６５≦ｂ≦８５ａｔ％、０≦ｃ≦２０ａｔ
％、０≦ｄ≦８ａｔ％、０≦ｅ≦１５ａｔ％）なる組成
の希土類を含む相がとりかこんだ構造の結晶粒を主相と
する永久磁石材料を提供する。上記希土類を含む相は、
ＴｈＭｎ12型、Ｔｈ2Ｚｎ17型あるいはＴｈ2Ｎｉ17型結
晶構造の何れか一つあるいはこれらの複合相とすること
が出来る。上記永久磁石材料は結合材と共にボンド磁石
材料とすることが出来る。
０ｎｍの径のＦｅＮX（０．０２≦Ｘ≦０．２）を約１
〜約２０ｎｍの厚さのＲaＴＭbＭcＡＤdＮe（ＲはＹを
含む希土類元素のうち少なくとも一種，ＴＭはＦｅ，Ｃ
ｏ，Ｎｉのうち少なくとも一種、ＭはＳｉ、Ｔｉ，Ｖ，
Ｃｒ，Ｍｏ，Ｗ、のうち少なくとも一種、ＡＤはＡｌ、
Ｚｎ，Ｃｕ，Ｇａ，Ｇｅ，Ｚｒ，Ｎｂ，Ｓｎ，Ｓｂ，Ｈ
ｆ，Ｔａのうち少なくとも一種、Ｎは窒素で、５≦ａ≦
１８ａｔ％、６５≦ｂ≦８５ａｔ％、０≦ｃ≦２０ａｔ
％、０≦ｄ≦８ａｔ％、０≦ｅ≦１５ａｔ％）なる組成
の希土類を含む相がとりかこんだ構造の結晶粒を主相と
する永久磁石材料を提供する。上記希土類を含む相は、
ＴｈＭｎ12型、Ｔｈ2Ｚｎ17型あるいはＴｈ2Ｎｉ17型結
晶構造の何れか一つあるいはこれらの複合相とすること
が出来る。上記永久磁石材料は結合材と共にボンド磁石
材料とすることが出来る。
【０００５】
【作用】硬磁性相と軟磁性相の二相からなる超微細結晶
組織で構成される永久磁石は Coehoorn 等（J.dePhys.
vol.49,p669(1988))や Kneller 等（IEEE Trans. Mag.v
ol.27,p3588(1991))によって提案され、交換スプリング
磁石と呼ばれている。これは、一般に磁化の大きい軟磁
性相と保磁力の大きい硬磁性相とを組み合わせ、これら
を交換相互作用により磁気的に結合させることで高いエ
ネルギ−積を得ようというものである。一般に永久磁石
材において、硬磁性相と交換結合する軟磁性相がある
と、逆磁界下で軟磁性相から先に磁化反転が始まり、保
磁力低下の主要因となる。しかし、軟磁性相のサイズを
磁壁幅以下に抑えると、逆磁界下における不均一磁化反
転が抑制される。その結果、保磁力は主に硬磁性相の磁
気異方性に支配され低下は抑えられる。
組織で構成される永久磁石は Coehoorn 等（J.dePhys.
vol.49,p669(1988))や Kneller 等（IEEE Trans. Mag.v
ol.27,p3588(1991))によって提案され、交換スプリング
磁石と呼ばれている。これは、一般に磁化の大きい軟磁
性相と保磁力の大きい硬磁性相とを組み合わせ、これら
を交換相互作用により磁気的に結合させることで高いエ
ネルギ−積を得ようというものである。一般に永久磁石
材において、硬磁性相と交換結合する軟磁性相がある
と、逆磁界下で軟磁性相から先に磁化反転が始まり、保
磁力低下の主要因となる。しかし、軟磁性相のサイズを
磁壁幅以下に抑えると、逆磁界下における不均一磁化反
転が抑制される。その結果、保磁力は主に硬磁性相の磁
気異方性に支配され低下は抑えられる。
【０００６】一方、軟磁性相からより高い磁束密度Ｂを
得るためには、軟磁性相の体積比を上げる必要があり、
このためには一つの硬磁性相のサイズをできる限り小さ
くすればよい。硬磁性相のサイズはやはり磁壁幅以下で
あればよいが、あまり狭いと保磁力を維持するのが困難
になるため磁壁幅程度に抑えるのが好ましい。磁壁幅は
π（Ａ／Ｋ）1/2（Ａ：交換スティッフネス定数、Ｋ：
磁気異方性エネルギ−）で見積もられるので、軟磁性相
をＦｅ、硬磁性相をＮｄ2Ｆｅ14Ｂとすると、それぞれ
６０ｎｍおよび数ｎｍ程度となる。 R.Skomski andJ.
M.D.Coey (Phys.Rev.B48(1993)p15812)によると交換ス
プリング磁石において、最大エネルギ−積（ＢＨ）max
が最も大きくなるときの硬磁性相の体積比ｆhは近似的
に
得るためには、軟磁性相の体積比を上げる必要があり、
このためには一つの硬磁性相のサイズをできる限り小さ
くすればよい。硬磁性相のサイズはやはり磁壁幅以下で
あればよいが、あまり狭いと保磁力を維持するのが困難
になるため磁壁幅程度に抑えるのが好ましい。磁壁幅は
π（Ａ／Ｋ）1/2（Ａ：交換スティッフネス定数、Ｋ：
磁気異方性エネルギ−）で見積もられるので、軟磁性相
をＦｅ、硬磁性相をＮｄ2Ｆｅ14Ｂとすると、それぞれ
６０ｎｍおよび数ｎｍ程度となる。 R.Skomski andJ.
M.D.Coey (Phys.Rev.B48(1993)p15812)によると交換ス
プリング磁石において、最大エネルギ−積（ＢＨ）max
が最も大きくなるときの硬磁性相の体積比ｆhは近似的
に
【０００７】
【数１】 で与えられ、このときの最大エネルギ−積は
【０００８】
【数２】 となる。
【０００９】一般に、Ｓｍ−ＣｏやＮｄ−Ｆｅ−Ｂ磁石
の磁気異方性エネルギ−Ｋhは１０7Ｊ／ｍ3程度である
のに対し、Ｆｅ等の軟磁性体のμ0Ｍs 2／４は１０6Ｊ／
ｍ3程度であるので、硬磁性相の体積比ｆhは１０％程度
あればよいことになる。従って、（ＢＨ）maxは主に軟
磁性相の特性に支配され定量的にはμ0Ｍs 2／４に僅か
な補正が加わる形となる。以上より、（ＢＨ）maxの主
要項はμ0Ｍs 2／４であるので、より大きなエネルギ−
積を得るためにはより大きなＭsを持った軟磁性体を採
用すればよいことが分かる。一方、物質の磁化の起源は
原子当たりの磁気モーメントであるが、これは有名なス
レーターポーリング曲線にみられるように磁性元素のい
かなる組み合わせによてもＦｅ−Ｃｏ合金の２．４μB
（μB：ボーア磁子）を最大値としてこれを越えること
はないと考えられてきた。
の磁気異方性エネルギ−Ｋhは１０7Ｊ／ｍ3程度である
のに対し、Ｆｅ等の軟磁性体のμ0Ｍs 2／４は１０6Ｊ／
ｍ3程度であるので、硬磁性相の体積比ｆhは１０％程度
あればよいことになる。従って、（ＢＨ）maxは主に軟
磁性相の特性に支配され定量的にはμ0Ｍs 2／４に僅か
な補正が加わる形となる。以上より、（ＢＨ）maxの主
要項はμ0Ｍs 2／４であるので、より大きなエネルギ−
積を得るためにはより大きなＭsを持った軟磁性体を採
用すればよいことが分かる。一方、物質の磁化の起源は
原子当たりの磁気モーメントであるが、これは有名なス
レーターポーリング曲線にみられるように磁性元素のい
かなる組み合わせによてもＦｅ−Ｃｏ合金の２．４μB
（μB：ボーア磁子）を最大値としてこれを越えること
はないと考えられてきた。
【００１０】しかし、T.K.Kim and M.Takahashi(Appl.P
hys.Lett.20(1972)p701)や、Y.Sugita, K.Mitsuoka, M.
Komuro, H.Hoshiya, Y.Kozono and M.Hanazono(J.Appl.
Phys.70(1991)p5977) はＦｅ16Ｎ2なる物質が室温でス
レーターポリング曲線をはるかに上回る２．８μB以上
の磁気モーメントを有することを報告し、最近の他の多
くの研究はこれを裏付けるか或いは支持する結果を報告
している。上記の Sugita 等によればＦｅ16Ｎ2は室温
で２．９Ｔの磁化を示すことから、これを上述した軟磁
性相に用い、硬磁性相としてＳｍ2Ｆｅ17Ｎ3を考えれ
ば、最大の（ＢＨ）maxを与える硬磁性相の体積比ｆhは
１４％で、このとき（ＢＨ）max＝１．４６ＭＪ／ｍ
3（１８２．７ＭＧＯｅ）となる。
hys.Lett.20(1972)p701)や、Y.Sugita, K.Mitsuoka, M.
Komuro, H.Hoshiya, Y.Kozono and M.Hanazono(J.Appl.
Phys.70(1991)p5977) はＦｅ16Ｎ2なる物質が室温でス
レーターポリング曲線をはるかに上回る２．８μB以上
の磁気モーメントを有することを報告し、最近の他の多
くの研究はこれを裏付けるか或いは支持する結果を報告
している。上記の Sugita 等によればＦｅ16Ｎ2は室温
で２．９Ｔの磁化を示すことから、これを上述した軟磁
性相に用い、硬磁性相としてＳｍ2Ｆｅ17Ｎ3を考えれ
ば、最大の（ＢＨ）maxを与える硬磁性相の体積比ｆhは
１４％で、このとき（ＢＨ）max＝１．４６ＭＪ／ｍ
3（１８２．７ＭＧＯｅ）となる。
【００１１】Ｎｄ2Ｆｅ14Ｂを硬磁性相とした場合に
は、ｆh＝３３％で、（ＢＨ）max＝１．１８ＭＪ／ｍ3
（１４７．０ＭＧＯｅ）が期待される。但し、Ｆｅ16Ｎ
2のＡ及びＫの値はＦｅと同じと仮定した。従って、Ｆ
ｅ16Ｎ2の磁壁幅は６０ｎｍ程度と見積もられ、この相
の大きさもせいぜい１００ｎｍ以下である必要がある。
一方、硬磁性相がＴｈＭｎ12型、Ｔｈ2Ｚｎ17型あるい
はＴｈ2Ｎｉ17型結晶構造の希土類金属間化合物もしく
はこれらの格子間に窒素を侵入させた化合物の場合、磁
壁幅は約１ｎｍ〜１０ｎｍ程度であり、体積比ｆhから
考えても硬磁性相の大きさはせいぜい１ｎｍ〜２０ｎｍ
が望ましい。硬磁性相の大きさが最低の１ｎｍの場合に
は、Ｆｅ16Ｎ2相の大きさが５ｎｍ程度で最大の（Ｂ
Ｈ）maxが得られることから、Ｆｅ16Ｎ2相の大きさの範
囲としては５ｎｍ〜１００ｎｍが導かれる。
は、ｆh＝３３％で、（ＢＨ）max＝１．１８ＭＪ／ｍ3
（１４７．０ＭＧＯｅ）が期待される。但し、Ｆｅ16Ｎ
2のＡ及びＫの値はＦｅと同じと仮定した。従って、Ｆ
ｅ16Ｎ2の磁壁幅は６０ｎｍ程度と見積もられ、この相
の大きさもせいぜい１００ｎｍ以下である必要がある。
一方、硬磁性相がＴｈＭｎ12型、Ｔｈ2Ｚｎ17型あるい
はＴｈ2Ｎｉ17型結晶構造の希土類金属間化合物もしく
はこれらの格子間に窒素を侵入させた化合物の場合、磁
壁幅は約１ｎｍ〜１０ｎｍ程度であり、体積比ｆhから
考えても硬磁性相の大きさはせいぜい１ｎｍ〜２０ｎｍ
が望ましい。硬磁性相の大きさが最低の１ｎｍの場合に
は、Ｆｅ16Ｎ2相の大きさが５ｎｍ程度で最大の（Ｂ
Ｈ）maxが得られることから、Ｆｅ16Ｎ2相の大きさの範
囲としては５ｎｍ〜１００ｎｍが導かれる。
【００１２】本発明者は上記の考察結果に基づき（Ｒ−
（Ｆｅ、Ｃｏ）−Ｍ−Ｎ）1-X（ＦｅＮy）X（Ｍ：Ｖ，
Ｃｒ，Ｍｏ、Ｓｉ、Ｗ，Ｔｉ）を作成し、磁気特性の評
価を行ったところ、何れにおいても０．４≦Ｘ≦０．
８、０．０２≦ｙ≦０．２の範囲において良好な一軸異
方性を有する永久磁石特性が確認された。Ｘ＞０．８で
は一軸異方性は得られない。また、Ｘ＜０．４ではＦｅ
Ｎyの効果は認められなかった。また、ｙ＜０．０２で
は窒化の効果は認められず、ｙ＞０．２ではＦｅＮyの
磁化はＦｅより小さくなる。
（Ｆｅ、Ｃｏ）−Ｍ−Ｎ）1-X（ＦｅＮy）X（Ｍ：Ｖ，
Ｃｒ，Ｍｏ、Ｓｉ、Ｗ，Ｔｉ）を作成し、磁気特性の評
価を行ったところ、何れにおいても０．４≦Ｘ≦０．
８、０．０２≦ｙ≦０．２の範囲において良好な一軸異
方性を有する永久磁石特性が確認された。Ｘ＞０．８で
は一軸異方性は得られない。また、Ｘ＜０．４ではＦｅ
Ｎyの効果は認められなかった。また、ｙ＜０．０２で
は窒化の効果は認められず、ｙ＞０．２ではＦｅＮyの
磁化はＦｅより小さくなる。
【００１３】
【実施例】以下、実施例により本発明を説明する。 （実施例１）表１の投入組成で各元素粉末を秤量し、Ａ
ｒガス雰囲気のボールミル容器にいれ、１００時間の機
械的合金化（メカニカルアロイング）を行った。
ｒガス雰囲気のボールミル容器にいれ、１００時間の機
械的合金化（メカニカルアロイング）を行った。
【００１４】
【表１】
【００１５】得られた合金粉末を７００〜９００℃で１
時間真空中熱処理した。これらの試料をＮＨ3とＨ2の混
合ガス（ＮＨ3：Ｈ2＝６：４）で窒化処理した。窒化の
条件は１気圧、６３０℃、１２時間であった。得られた
磁石粉末をエポキシ樹脂と混練し、造粒した後、６ｔ／
ｃｍ2の圧力で成形し、ボンド磁石とした。得られた磁
気特性を表１に示す。得られた磁石は磁気的に等方的で
あるが、充分実用可能な特性である。得られた磁気特性
を表１に示す。
時間真空中熱処理した。これらの試料をＮＨ3とＨ2の混
合ガス（ＮＨ3：Ｈ2＝６：４）で窒化処理した。窒化の
条件は１気圧、６３０℃、１２時間であった。得られた
磁石粉末をエポキシ樹脂と混練し、造粒した後、６ｔ／
ｃｍ2の圧力で成形し、ボンド磁石とした。得られた磁
気特性を表１に示す。得られた磁石は磁気的に等方的で
あるが、充分実用可能な特性である。得られた磁気特性
を表１に示す。
【００１６】
【発明の効果】本発明の特定合金組成によれば大きな最
大エネルギ−積を有する優れた永久磁石材料が得られ
る。
大エネルギ−積を有する優れた永久磁石材料が得られ
る。
Claims (3)
- 【請求項１】 約５〜約１００ｎｍの径のＦｅＮ
X（０．０２≦Ｘ≦０．２）を約１〜約２０ｎｍの厚さ
のＲaＴＭbＭcＡＤdＮe（ＲはＹを含む希土類元素のう
ち少なくとも一種，ＴＭはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのうち少な
くとも一種、ＭはＳｉ、Ｔｉ，Ｖ，Ｃｒ，Ｍｏ，Ｗ、の
うち少なくとも一種、ＡＤはＡｌ、Ｚｎ，Ｃｕ，Ｇａ，
Ｇｅ，Ｚｒ，Ｎｂ，Ｓｎ，Ｓｂ，Ｈｆ，Ｔａのうち少な
くとも一種、Ｎは窒素で、５≦ａ≦１８ａｔ％、６５≦
ｂ≦８５ａｔ％、０≦ｃ≦２０ａｔ％、０≦ｄ≦８ａｔ
％、０≦ｅ≦１５ａｔ％）なる組成の希土類を含む相が
とりかこんだ構造の結晶粒を主相とすることを特徴とす
る永久磁石材料。 - 【請求項２】 請求項１において希土類を含む相は、Ｔ
ｈＭｎ12型、Ｔｈ2Ｚｎ17型あるいはＴｈ2Ｎｉ17型結晶
構造の何れか一つあるいはこれらの複合相とする永久磁
石材料。 - 【請求項３】 請求項１記載の永久磁石材料と結合材と
から構成されるボンド磁石材料。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6248705A JPH0888110A (ja) | 1994-09-16 | 1994-09-16 | 永久磁石材料 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6248705A JPH0888110A (ja) | 1994-09-16 | 1994-09-16 | 永久磁石材料 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0888110A true JPH0888110A (ja) | 1996-04-02 |
Family
ID=17182113
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP6248705A Pending JPH0888110A (ja) | 1994-09-16 | 1994-09-16 | 永久磁石材料 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0888110A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2012099202A1 (ja) * | 2011-01-21 | 2012-07-26 | 戸田工業株式会社 | 強磁性粒子粉末及びその製造方法、並びに異方性磁石、ボンド磁石及び圧粉磁石 |
-
1994
- 1994-09-16 JP JP6248705A patent/JPH0888110A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2012099202A1 (ja) * | 2011-01-21 | 2012-07-26 | 戸田工業株式会社 | 強磁性粒子粉末及びその製造方法、並びに異方性磁石、ボンド磁石及び圧粉磁石 |
| CN103328134A (zh) * | 2011-01-21 | 2013-09-25 | 户田工业株式会社 | 强磁性颗粒粉末及其制造方法、以及各向异性磁铁、粘结磁铁和压粉磁铁 |
| US9378876B2 (en) | 2011-01-21 | 2016-06-28 | Toda Kogyo Corporation | Ferromagnetic particles and process for producing the same, and anisotropic magnet, bonded magnet and compacted magnet |
| TWI583465B (zh) * | 2011-01-21 | 2017-05-21 | Toda Kogyo Corp | Strong magnetic particle powder and its manufacturing method and anisotropic magnet, bonded magnet and dust magnet |
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