JPH0475037A

JPH0475037A - ファイバー型波長変換素子

Info

Publication number: JPH0475037A
Application number: JP2189205A
Authority: JP
Inventors: Kiyobumi Chikuma; 清文竹間; Souta Okamoto; 岡本　総太
Original assignee: Pioneer Electronic Corp
Current assignee: Pioneer Corp
Priority date: 1990-07-17
Filing date: 1990-07-17
Publication date: 1992-03-10
Also published as: GB9105657D0; GB2246206A; GB2246206B; US5138686A

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】技術分野本発明は、このチェレンコフ放射型位相整合を用いた光
フアイバー型の波長変換素子に関する。

背景技術非線形光学結晶を用いて、先導波路を構成し、光波を微
小な傾城に導波させ、効率よく第二高調波を発生させる
波長変換素子の開発が活発に行なわれている。これらの
変換素子は、位相整合を満足させる方法により、大きく
分けて二つのタイプに分けられる。一つは、入射光によ
り励起される非締形分極波と、第二高調波の位相速度を
一致させ、基本波即ち入射光の導波モードと第二高調波
の導波モードとの間で位相整合を行うタイプであリ、他
方は、基本波の導波モードと、第二高調波の放射モード
との間で位相整合を行う、いわゆるチェレンコフ放射型
位相整合を用いるタイプである。

非線形光学結晶のコアと該コアを囲繞するクラッドから
なる光ファイバーの形状で形成してチェレンコフ放射型
位相整合を用いる光波長変換素子が知られている。この
光波長変換素子は、光フアイバー型の第二高調波発生素
子（Ｓｅｃｏｎｄ　Ｈａｒｍｏｎｃｓ　Ｇｅｎ５ｒａｔ
ｏｒ）　　（以下ＳＨＧという）としても知られている
。チェレンコフ放射方式では、はとんど自動的に光の位
相整合のとれた第二高調波（以下、ＳＨ波という）の発
生が可能であるので、ＳＨＧは短波長光源などに応用さ
れる。

第７図に示すように、短波長光源は、半導体レーザ１と
、半導体レーザから放射される光を集光し５）ＩＧ３の
端面に光を注入するためのカップリングレンズ２と、コ
アを非線形光学結晶で構成した５ＨＧ３と、波長変換素
子で変換され放射されたＳＨ波の波面を整形しＳＨ波を
平行光束にするだめのア牛シコン４とにより構成されて
いる。

第８図はかかる５ＨＧ３の概念図であり、このＳＨＧは
円柱状のコア１０と該コア１０を同心円的に囲繞する円
筒状のクラッド層２０とからなる。

第８図において、基本波モードが実効屈折率Ｎ（ω）を
もったコア１０中を図中左から右へ伝播すると、ＳＨ波
を発生する非線形分極波も同一の位相速度Ｃ／Ｎ　（ω
）（Ｃ：光Ｍ）をもって伝播する。この非線形分極波が
図のＡ点で導波方向とθの角度をなす方向にＳＨ波を発
生し、単位時間後、８点で前と同様に、θ方向に再びＳ
Ｈ波を発生したとする。Ａ点で発生したＳＨ波が例えば
クラッド層２０中を伝播して単位時間後Ｃ点に達し、θ
がＡＣとＢＣの直交するような角度であれば、非線形分
極波がＡＢ間で発生したＳＨ波の波面はＢＣとなり、結
局、コヒーレントなＳＨ波が生成されたことになる。

このようにして発生したＳＨ波は、箪９図に示すように
クラッド層２０と空気の境界で全反射を繰り返すクラッ
ド・モードとして伝播し、ファイバ一端面からαで決ま
る方向に円錐状に出射される。また、このようにして出
射されたＳＨ波の出射波面の弊位相面はファイバーの中
心軸を軸とした円錐状になっている。

かかる５ｔ−ＩＧにより、上記の短波長光源モジュール
を構成しているが、そこでコア１ご用いられる非線形光
学結晶材料は、半導体レーザの半分の波長の光を吸収し
ない事が望ましい。しかし、この様な材料で、非線形分
極定数が大きな材料は未だ見いだされず、せいぜい非線
形分極定数が１１００Ｐ／Ｖ程度である。また、一次光
に用いる半導体レーザの出力も、高々５０〜６０ｍＷで
あり、またカップリングレンズによりカップリングされ
る光のカップリング効率も、高々４０〜５０％であり、
これらの結果として、波長変換効率（放射されるＳＨ波
のパワー／半導体レーザの出力）は高々０゜１％程度に
しか達成されていない。

発明の概要［発明の目的］本発明はこれらの欠点を改善するためｔこ成されたもの
であり、その目的は、コアｆこ満たした非線型材料の能
力を充分生かした変換効率の高いファイバー型ＳＨＧを
提供することである。

［発明の構成］コアと該コアを囲繞するクラッドからなり、前記コアは
前記コアの中心軸方向に入射して伝播する周波数ωの直
線偏光である一次光を前記一次光の振動面と直角の振動
面を有する周波数２ωの第二高調波へ変換し、かつ前記
一次光Ｃ二対する屈折率を００とし前記第二高調波に対
する屈折率をｎ加としたときｎω≧ｎｎを満たす非線形
光学結晶からなることを特徴とする。

Ｃ発明の作用］本発明によれば、誘電主軸を適宜選択して、さらにはコ
アの中心軸方向に対する選択された誘電主軸を回転させ
ることにより、一次光と二次光の電界の重なり積分を大
きくして、より高い効率でＳＨ波を発生させることがで
きる。

実施例以下、本発明の実施例を図を二基づいて詳細に説明する
。

本発明によるＳＨＧの構成は第１図に示すように上記第
８図に示すものと路間−である。異なる点は、コア１０
が特定の主誘電率テンソル及び第二次非錦形分極テンソ
ルを有していることである。

このＳＨＧは非線形光学結晶で構成した円柱状のコア１
０と該コア１０を同心円的に囲繞する円筒状のクラッド
層２０とからなる。

かかる５）−ＩＧの特徴は、以下の■〜■の点にある。

すなわち、 ■　コアの一次光（基本波）に対する屈折率ｎ６ωがＳ
Ｈ波に対するコアの屈折率ｎｃ、’２’ａＪよりも大き
くなる非線形光学結晶を用いてコアを形成する。

クラッドとコアの境界の存在を考慮し、クラツド径を実
際のＳＨＧのように有限にし、電磁界を解析した結果、
５ｔ−１波はクラッドを伝播する離散的なモードの重ね
合わせで表されることが判った。

このようなモードの等側屈折率は僅か１こ量だけ異なっ
て非常に多く存在する。このようなモードのうち、非線
形分極波の伝搬速度に非常に近いモードにエネルギーが
移り、ＳＨ波が伝搬する。これはＳＨ波がコア中を伝搬
し導波した一次光と位相整合を行う、モード−モード位
相整合の場合のＳＨＧと非常に良く似ている。

従って、ＳＨＧにおいて、コアとクラッドの境界と、ク
ラッドと空気との境界の影響をも考慮しＳＨ波の出力を
以下のような方法で解析した。

導波方向を２軸とし、コア半径をａ、結晶の長さをＬと
し、ここに伝播定数をβで伝播するＬＰｏ、モードが導
波されると仮定する。これにより励起される非線形分極
ｐＮＬを以下で定義する。

ＰＮＬ＝εｏｄＣＪｏ（ｕｒ）’ｅｘｐ　（−ｉ２β２
）Ｃ：定数。

１＝ω′μ０ε、−β１゜ ε、：コアの誘電率コア中の５）−１波Ｅ２ω（ｒ）は結晶の誘電率ε１を
用い、境界を考慮したグリーン間数Ｇ’　（ｒ、ｒ’）
を用い、Ｅ２ω（ｒ）＝ｉ２ω”μｏＥｏｄＣＸ　ｆ：　、ｌ”ｏ’Ｇ′）（ｒ、ｒ’）Ｊｏ（ｕｒ’
）’ｒ’ｄｒ’と表現できる。ＧＤ（ｒ、ｒ’）は、全
空間のグリーン間数Ｇ　（ｒ、　ｒ’　）と任意関数Ａ
（λ）を用い、ＧＤ（ｒ、ｒ’）＝Ｇ（ｒ、ｒ’）＋Ａ
（λ）Ｊｏ（ｒζ）Ｊｏ（ｒ’　０である。

Ｇ　（ｒ、　ｒ’　）は、である。

ここで、Ｈａ’”及びＪＯは０次の第一種ハンケル関数
及びベッセル関数であり、ζ″＝４ω″μ、ε１−λ′
とした。ＳＨ波のパワーＰ加は以下の式で求めることが
できる。

Ｐ加＝８Ｉω゛μ。ε。”ｄ２ｃ２Ｆ　（λ）　　＝ＲｅａｌｌｉＧ（λ）コ関数Ｇ（λ）
は境界条件から定めることができ、クラッドの誘電率を
ε２とし、空気の誘電率をε。

とすれば、η、ξを以下で定義し、 η゛＝４ω１μ０ε２−λ” ξ″＝４ω゛μ。ε。−λ。

関数Ａ（λ）、＾（λ）、Ｂ（λ）、Ｃ（λ）、Ｃ’（
λ）、Ｄ（λ）を＾（λ）＝ηＮ０（ａζ）Ｊｌ（ａｎ
ｌ−ζＮ、（ａζ）Ｊｏ（ａｎ）Ａ’（λ）＝ηＪ０（
ａζ）Ｊｌ（ａｎ）−ζＪ、（ａζ）Ｊｏ（ａｎ）Ｂ（
λ）＝ξＮ０（ｂη）に、（ｂξ）−ηＮ、（ｂη）に
。（Ｍ）Ｃ（λ）＝ζＮｏ（ａｎ）Ｊｌ（ａζ）−ηＮ
＋（ａｎ）　”ｏ（ａζ）ｃ’（λ）＝ζＮｏ（ａ７＋
　）Ｎ＋（ａζ）−７１Ｎ＋（ａｎ）　Ｎｏ（ａζ）Ｄ
（λ）＝ξＪ、（ｂη）に、（Ｍ）−ηＪ、（ｂη）に
。（ｂξ）と定めれば、となる。間数Ｇ（λ）は実軸上ｆこ一位のボールλ」を
持つ関数で、（１）式で表されるＳＨ波のパワーはこれ
らの多くのボールに於ける留数で表すことができる。

即ち、Ｇ（λ）はλ＝λ、（Ｊ＝Ｌ２ｙ・・・・・）に
（１：虚数単位）特異点を持つ関数であり、この特異点１こおける留数を
Ｒｅ５Ｇ　（２，）とすれば、Ｐ”＝：８π−ω’μ。εｏ−ｄ’ｃ’ｘｉ　ｊ″Ｊｏ
（ｒζ＋　）Ｊｏ（ｕｒ）２ｒｄｒｌ（但し、ζ、−＝
４＋１−μ。ｈ−λ、りで表せる。この離散的なボール
はクラッドを伝搬する５ｔ−１波の伝搬定数１こなって
いる。那ち、５）−１鰻はクラッド中を伝搬定数λ７を
もつクラッドモードとして伝搬することになり、そのパ
ワーはこれらのモードのパワーの和として表せることが
解る。

ＳＨ波のパワーは、上記（１）式中の（２）式Ｆ（λ）
＝Ｒｅａｌ（ｉＧ（ス）コＸ　ｌ　、ｌ’、”Ｊａ（ｒζ）ＪＯ（Ｕｒ）ｒｄｒｌ
”）（ｌ：虚数単位）の値が大きく影響する。上のＦ（λ）の値を大きくする
ためには、ｊ”　Ｊｏ（ｒζ）Ｊｏ（ｕｒ）”　ｒｄｒ　　　　（
３）（１：虚数単位）の積分（いわゆる重り積分）の値を大きくすれは良いこ
とが解る。この積分を大きくするためには、一次光の屈
折率ｎＱ″よりもＳＨ波の屈折＄　ｎ　、、λ・の方が
小さいほど、すなわちｎ６ω≧ｎｃ、２（パであること
が有利であることが解る。

しかしながら、一般１こ、屈折率分散によって、波長の
短い光に対する屈折率は波長の長い光に対する屈折率よ
りも大きくなる。ところが、非線形光学結晶は、一般に
結晶の屈折率異方性があり、光の偏光に対する屈折率の
振興いを旨く利用することによって％　ｎ６ω≧ｎＱ２
ＱＪという条件が達成され得る。そのためには、基本波
とＳＨ波の偏光面が異なっていることが必要である。即
ち、入射光の電界と５ｔ−１波の電界の成分が異なって
波長変換されるならば、上記のような条件を達成し得る
と言うことである。この様な波長変換では、非線形分極
テンソルの非対角成分を利用することになる。

■　そのために、コアを形成する非線形光学結晶の結晶
配向を選んで、非線形分極テンソルの非対角成分を利用
し波長変換を行うのである。

ここで、非線形分極は電界の強さ（こ比例しない分極で
ある。物質の分ｉＰは、通富光の電界Ｅに比例する線形
な領域で扱っていて十分であるが、高分子密度のレーザ
ー光に対してはＥの複雑な関数として次のように展開で
きる。Ｂを磁束密度として、Ｐ＝χ１Ｅ＋χ、ＥＥ＋χ、ＥＥＥ＋＋χ、′ε（Ｅ）＋χ、’　（ＥＸＢ）＋χ、’ＥＢＢ
＋・・＝χ、Ｅ＋Ｐル軸に平行な振動面を有するレーザ光（直線偏光）をコア
に入射した場合の非線形分極は、ｐ、ＮＬ＝Ｘ　２　Ｅ
　Ｅ　すなわち、第２項以下をまとめて非線水分＄％　ｐ　ＮＬといい、
×ｎ、ｘｎ’　、ｘｎ”は（ｎ＋１）階のテンソルで、
ｘ、を除いて非線形感受率と呼ばれる。

ＳＨＧに用いられるコアの結晶の非線形分極はｐＮＬの
中の第２次非線形分１１ｘ２ＥＥが用いられる。

第２図に示すように、誘電主軸をｘｙｚの直交座標とし
、Ｘ軸にコアを中心としてを配して、ｙと表される。こ
の第２次非線形分極が種となってＳＨ波が生じるのであ
る。即ち、例えば、第２次非線形分極テンソル×２のｄ
□テンソル成分がある場合Ｉこ、第１図１こ示すように
振動面がｙ軸方向の一次光Ｅ、ωが入射されたとき、非
線形分極が生じる方向はｚ軸方向となる。ここで、ｙ軸
方向からの入射一次光Ｅ、ωの感する屈折率ｎｙ′とし
、該非線形分極から生じる３１−１波２．ｍが感じる屈
折率ｎ、勤とすれば、上記■の特徴１．、（＋１≧ｎ。

加である非線形光学結晶をコアに用いればよい。

そこで、非線形光学結晶として二軸結晶をコアに用いる
場合、かかる結晶はその結晶配向により、第２図に示す
ように、互いに直行する誘電主軸Ｘ。

ｙ＋　２として各々波長に対応した異なる主屈折率分散
曲線ｎｍＷ　ｎｙｔ　ｎｌ　（ｎ、）ｎ、）ｎ、）を有
する。そこで、Ｘ、のｄ　２３成分を有する結晶のｙ軸
をコアの中心軸を一致させて、ｙ軸方向の振動面を有す
るレーザー次光（波長１０００　ｎ　ｍ　）をこのＳＨ
Ｇに入射すれば二軸方向の振動面を有する所！の５ｔ−
１波（波長５００　ｎ　ｍ　）を出力することが出来る
。

したがって、上記（４）式から、非線形光学結晶として
の二軸結晶コアについて、第２次非線形分棚テンソルの
非対角成分の各々と、入射一次光の振動面方向と、コア
中心軸出射する５ｔ−１オニ次光の振動面方向との間係
は第１表の如くになる。

ここで、結晶コアの主屈折率分散曲線の内、上記関係に
基づいて、利用できるコアの主屈折率分散曲線の組も併
記する。

主軸とが一致する５ｔ−（Ｇを得ることは困難である。

そこで二軸結晶コアの場合のこれら軸が一致しない場合
の例を示す。例えば、第３ｒｉＡに非線形光学結晶であ
る二軸結晶の屈折率分散曲線の例を示す。

この様な屈折率をもち、例えば非線形分極定数ｄ２３が
大きい材料は、第４図に示す誘電主軸１，２゜３とコア
の中心軸との関係になるよう１こ、結晶配向を行えば、
もっとも効率よく波長変換を行うことができる。ここで
、互いに直交する誘電主軸１゜２．３は結晶により、そ
れぞれｘ、ｙ、二軸に対応する。すなわち、例えば主軸
１が、ｙ軸に、主軸１がｙ軸に、主軸３が２軸に成る場
合や、主軸１がｙ軸に、主軸２がｙ軸（こ主軸３が２軸
に対応する場合がある。

第４図のように１つの誘電主軸２がコアの中心軸に一致
しない場合においても、入射一次光振動面と出射ＳＨ波
先の振動面を直交させることができる。すなわち、誘電
主軸３をコア中心軸に直交させるようにコアの結晶を成
長させ、該主軸３方向に出射ＳＳＳ売先振動面が一致す
るように一次光を入射させれば、他の誘電主軸１．２か
ら一次光の直線偏光が感する屈折＄ｎ、ωをから与えられる。したがって、誘電主軸３を中心にコア
の結晶を回転させる角度θを変化させる事により、ｎ０
ω≧ｎ、２１Ｊを達成することが出来る。

■　すなわち、コアを二軸結晶とし、コア内の基本波に
対する屈折率ｎ０ωが誘電主軸１，２の屈折率ｎ　、　
（Ｊ　、　ｎ　、　（Ｌｌとから定め、ＳＨ波に対する
コアの屈折率ｎ。λｒ）は誘電主軸３の屈折率ｎ、　２
（ｔｌから定まるように、結晶の誘電主軸１，２がＳＨ
Ｇのコアの中心軸を含む面内１こ、誘電主軸３がコアの
中心軸を含む面と直交する方向になる様に結晶配向を制
鄭するのである。

一方、第５図に非線形光学結晶である他の二軸結晶のコ
アの屈折率分散曲線の例を示す。この場合には第１図の
ようにコア中心軸と誘電主軸を一致させて結晶配向をお
こなうと、この結晶は曲線ｎ２上の所望の２ωの波長付
近では屈折率−ｕｎ。

上のωの波長の屈折率よりも大となり、即ち、ｎｏ＜ｎ
、ｌｌｎとなって上述の（３）式の積分の値の向上は見
込めす、波長変換効率は低下する。そこで、第６図に示
す様にコア内の結晶配向について誘電主軸１を固定し、
誘電主軸２，３を共に回転角度θだけ回転させれば出射
されるＳＨ波の感する屈折率ｎｏ２ＱＩはｎ、とｎ、の
二つの屈折率から次式で定まり、（ｎｏ”）　’＝（ｎ＋２カー’ｓｉｎ　’θ＋（ｎ”
　）−’　ｃｏｓ　’θｎ、Ｓ’ｆＪは低くでき、ｎ１
ω≧ｎ６２ωを達成できる。

すなわち、第６図に示すように、誘電主軸１をコア中心
軸に直交させかつ誘電主軸３とコア中心軸のとなす角θ
を変化させるようにコア結晶を成長させ、該誘電主軸１
方向に入射一次光の振動面が一致するように一次光を入
射させれば、ｎ　、　（Ｌｌ≧ｎｏ２ＱＪを達成するこ
とが出来る。

■　すなわち、コアを二軸結晶とし、コアの基本波に対
する屈折率ｎ６ωが誘電主軸１の屈折率ｎ、ωから定め
、５ｔ−１波に対するコアの屈折率ｎ０ｎは誘電主軸２
，３の屈折率ｎ　、　加、　ｎ、　２ＬＪＪから定まる
ように、結晶の誘電主軸２．３がコアの中心軸を含む面
内に、誘電主軸１がコアの中心軸を含む面と直交する方
向になる様に結晶配向を制御するのである。

■　上記■、■において、誘電主軸と５）−ＩＧのコア
の中心軸との傾き角度はクラッドの二次光（ＳＨ波）に
対する屈折率ｎｃ＋＋ｄ２ωとコアの基本波に対する屈
折率ｎｃ。１．。との比ｎｅｌ＊ｄ２ω／ｎｅ。

２．ωの値が１．００±０．０１を満たす角度範囲とし
て、クラッド材料は、コアの二次光に対する屈折ｉｎ。

。１．２ωとクラッドの一次光（基本波）の屈折ｉｎ。

１１．ωとの差の絶対値が０．０５以下である様に誘電
主軸の傾きと、クラッドの光学材料とを選択する。すな
わち、ｎｃｌ＋ｄ”７県。１．ωの値が、　１．０１を
越える様なりラッドのガラス材料を選択した場合、高調
波変換効率が低下するからであり、ｎ０ｓ　ｄ２′ＪＪ
／　ｎ　ｃ　。、Ｆの値が０．９９以下の場合は、波長
変換素子として、利用価値のある導波される一次光がシ
ングルモードであるコア径の制御が厳ルくなる、或いは
、一次光の波長変換素子へのカップリング効率が低下し
結果として変換効率が低下し、或いは、一次光の波長変
換素子へのカップリングが温度変化、外部振動などに対
し極めて敏感になり信頼性の欠如したデバイスとなって
しまうからである。

実施例１〜３として、ＳＨＧを作成し、いずれの場合も
導波される基本波のパワーを４０ｍＷとし光波長変換を
行った。

（実施例１）非線形光学結晶にＤＡＮ　（４−（Ｎ、Ｎ−ジメチルア
ミノ）−３−アセトアミドニトロベンゼン）を用いた場
合、基本波に１１０６４ｎのＶＡＧレーザ射出光を用い
、結晶配向を第１図のようにする。

ｎ、ω＝１，８４３、ｎ　ｃ”＝１，７３２となり、ク
ラッドに光学ガラスＳＦＩガラスを用いコアの半径を０
．３２５μｍとし、５）−ＩＧ長さ１＋ｗ＋で０．３１
３％を得た。

（実施例２）非線形光学結晶にＤＭＮＰ　（３，５−ジメチル−１−
（４−ニトロフェニル）ピラゾール）を用いた場合、基
本波に８７０ｎｍの半導体レーザ出射光を用い、結晶配
向を第６図のようにする。（Ｘ軸はＳＨＧのコアの中心
軸に対し３５°傾ける。

ｎ０ω＝１．７８６、ｎ０勤＝１，７３０となり、クラ
ッドに光学ガラス５Ｆ１５を用いコアの半径を０．４７
５μｍ％５ｔ−ＩＧ長さ１■の時、変換効率、１．５％
を得た。

（実施例３）非線形光学結晶にＤＭＮＰ　（３，５−ジメチル−１−
（４−ニトロフェニル）ピラゾール）を用いた場合、基
本波に８７０ｎｍの半導体レーザ出射光を用い結晶配向
を第６図のようにする。

ｘ軸はＳＨＧのコアの中心軸に対し２５°傾けた時、ｎｃω＝１，７８６、ｎ　ｏ”　＝　１．７６７４とな
り、クラッドに光学ガラスＳＦ４を用いコアの半径を０
．７μｍ％ＳＨＧ長１閣の時、変換効率１゜０％を得た
。このとき、ｎｃｌ＊ｄ２ω／ｎｃ、、、ω：１．００３となってい
る。

発明の効果以上の如く、本発明によれば、コア材料の誘電主軸の１
を選択し、更に選んだ誘電主軸の１を中心に他の誘電主
軸の２つを回転させる結晶配向としてＳＨ波に対する屈
折率を一次光に対する屈折率より小としたのでＳＨ波の
出力レベルを向上出来る。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明による５ｔ−ＩＧの斜視図、第２図は第
１図のＳＨＧのコアの非線形光学結晶の屈折率分散曲線
のグラフ、第３図は他のＳＨＧのコアの非線形光学結晶
の主屈折率分散曲線のグラフ、筒４図は第３図の５）−
ＩＧの部分断面図、第５図は更なる他のＳＨＧのコアの
二軸結晶の主屈折率分散曲線のグラフ、第６図は第５図
の部分断面図、第７図はＳＨＧを用いた短波長光源の概
略図、第８図及び第９図はＳＨＧの概略断面図である。主要部分の符号の説明３・・・・・・５ＨＧ１０・・・・・・コア２０・・・・クラッド出願人　　　パイオニア株式会社

Claims

【特許請求の範囲】

（１）コアと該コアを囲繞するクラッドからなり、前記
コアは前記コアの中心軸方向に入射して伝播する周波数
ωの直線偏光である一次光を前記一次光の振動面と直角
の振動面を有する周波数２ωの第二高調波へ変換し、か
つ前記一次光に対する屈折率をｎ＾ωとし前記第二高調
波に対する屈折率をｎ＾２＾ωとしたときｎ＾ω≧ｎ＾
２＾ωを満たす非線形光学結晶からなることを特徴とす
るファイバー型波長変換素子。
（２）前記コアは二軸結晶であることを特徴とする請求
項１記載のファイバー型変換素子。
（３）前記二軸結晶は、前記コアの中心軸に対して直交
する第１の誘電主軸を有しており、よって、前記第１の
誘電主軸に直交しかつ前記コアの中心軸を含む平面上に
互いに直交する第２及び第３誘電主軸を有することを特
徴とする請求項２記載のファイバー型波長変換素子。
（４）前記第２の誘電主軸は前記コアの中心軸に直交し
、よって、前記第３の誘電主軸は前記コアの中心軸に一
致していることを特徴とする請求項３記載のファイバー
型変換素子。